LIX Olimpiada Astronomiczna 2015/2016 Zawody III stopnia zadania teoretyczne

Podobne dokumenty
LVII Olimpiada Astronomiczna 2013/2014 Zadania zawodów III stopnia

LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia

LX Olimpiada Astronomiczna 2016/2017 Zadania z zawodów III stopnia. S= L 4π r L

LXII Olimpiada Astronomiczna 2018/2019 Zadania z zawodów III stopnia. ρ + Λ c2. H 2 = 8 π G 3. = 8 π G ρ 0. 2,, Ω m = 0,308.

Wędrówki między układami współrzędnych

LXI Olimpiada Astronomiczna 2017/2018 Zadania z zawodów III stopnia

Analiza spektralna widma gwiezdnego

Analiza danych. 7 th International Olympiad on Astronomy & Astrophysics 27 July 5 August 2013, Volos Greece. Zadanie 1.

( W.Ogłoza, Uniwersytet Pedagogiczny w Krakowie, Pracownia Astronomiczna)

wersja

Sztuczny satelita Ziemi. Ruch w polu grawitacyjnym

I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE

Ruchy planet. Wykład 29 listopada 2005 roku

Oddziaływanie podstawowe rodzaj oddziaływania występującego w przyrodzie i nie dającego sprowadzić się do innych oddziaływań.

Wstęp do astrofizyki I

Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.

Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.

Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity. Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie

Elementy astronomii w geografii

Pozorne orbity planet Z notatek prof. Antoniego Opolskiego. Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN

Egzamin maturalny z fizyki i astronomii 5 Poziom podstawowy

Grawitacja - powtórka

Konkurs Astronomiczny Astrolabium III Edycja 25 marca 2015 roku Klasy I III Liceum Ogólnokształcącego Test Konkursowy

14 POLE GRAWITACYJNE. Włodzimierz Wolczyński. Wzór Newtona. G- stała grawitacji 6, Natężenie pola grawitacyjnego.

Astronomia. Znając przyspieszenie grawitacyjne planety (ciała), obliczyć możemy ciężar ciała drugiego.

Wstęp do astrofizyki I

Konkurs Astronomiczny Astrolabium IV Edycja 26 kwietnia 2017 roku Klasy I III Gimnazjum Test Konkursowy

Ziemia jako planeta w Układzie Słonecznym

Wstęp do astrofizyki I

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 39 ATOM WODORU. PROMIENIOWANIE. WIDMA TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU

Rotacja. W układzie związanym z planetą: siła odśrodkowa i siła Coroilisa. Potencjał efektywny w najprostszym przypadku (przybliżenie Roche a):

Wykład Budowa atomu 1

Układy współrzędnych równikowych

Zapisy podstawy programowej Uczeń: 2. 1) wyjaśnia cechy budowy i określa położenie różnych ciał niebieskich we Wszechświecie;

Ruch obiegowy Ziemi. Ruch obiegowy Ziemi. Cechy ruchu obiegowego. Cechy ruchu obiegowego

OPIS MODUŁ KSZTAŁCENIA (SYLABUS)

OPIS MODUŁ KSZTAŁCENIA (SYLABUS)

Wykład 5 - całki ruchu zagadnienia n ciał i perturbacje ruchu keplerowskiego

Kontrola wiadomości Grawitacja i elementy astronomii

Przykładowe zagadnienia.

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

Analiza danych Strona 1 z 6

Metody badania kosmosu

Teoria Wielkiego Wybuchu FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ

XXXIX OLIMPIADA GEOGRAFICZNA Zawody III stopnia pisemne podejście 2

ASTRONOMIA Klasa Ia Rok szkolny 2012/2013

Fizyka i Chemia Ziemi

Przykładowe zagadnienia.

PROPOZYCJA ĆWICZEŃ OBSERWACYJNYCH Z ASTRONOMII DO PRZEPROWADZENIA W OBSERWATORIUM ASTRONOMICZNYM INSTYTUTU FIZYKI UR DLA UCZESTNIKÓW PROJEKTU FENIKS

Oszacowywanie możliwości wykrywania śmieci kosmicznych za pomocą teleskopów Pi of the Sky

Układy współrzędnych równikowych

1. Obserwacje nieba 2. Gwiazdozbiór na północnej strefie niebieskiej 3. Gwiazdozbiór na południowej strefie niebieskiej 4. Ruch gwiazd 5.

Sprawdzian 2. Fizyka Świat fizyki. Astronomia. Sprawdziany podsumowujące. sin = 0,0166 cos = 0,9999 tg = 0,01659 ctg = 60,3058

Skala jasności w astronomii. Krzysztof Kamiński

Dyfrakcja to zdolność fali do uginania się na krawędziach przeszkód. Dyfrakcja światła stanowi dowód na to, że światło ma charakter falowy.

Sprawdzian Na rysunku przedstawiono siłę, którą kula o masie m przyciąga kulę o masie 2m.

FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań

Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.

Zderzenie galaktyki Andromedy z Drogą Mleczną

Zadania do testu Wszechświat i Ziemia

Gdzie się znajdujemy na Ziemi i w Kosmosie

Chiang Mai, Tajlandia. Zawody teoretyczne

Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński

Przykład testu z astronomicznych podsatw geografii Uzupełnić puste pola : Wybarć własciwe odpowiedzi a,b,c,d,e... (moŝe byc kilka poprawnych!!

Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński

24 godziny 23 godziny 56 minut 4 sekundy

Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*

Teoria ewolucji gwiazd (najpiękniejsza z teorii) dr Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny Uniwersytetu Wrocławskiego

Układ współrzędnych dwu trój Wykład 2 "Układ współrzędnych, system i układ odniesienia"

GRAWITACJA MODUŁ 6 SCENARIUSZ TEMATYCZNY LEKCJA NR 2 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA.

Grawitacja + Astronomia

Wstęp do astrofizyki I

Niebo nad nami Styczeń 2018

Aktualizacja, maj 2008 rok

Galaktyka. Rysunek: Pas Drogi Mlecznej

Nasza Galaktyka

Budowa Galaktyki. Materia rozproszona Rozkład przestrzenny materii Krzywa rotacji i ramiona spiralne

Wirtualny Hogwart im. Syriusza Croucha

Człowiek najlepsza inwestycja. Fot.NASA FENIKS PRACOWNIA DYDAKTYKI ASTRONOMII

Jak zmieni się wartość siły oddziaływania między dwoma ciałami o masie m każde, jeżeli odległość między ich środkami zmniejszy się dwa razy.

Astronomia. Wykład I. Waldemar Ogłoza. Wykład dla studentów geografii. dla studentów > informacje>zajęcia W.Ogłozy>a4g-w1.

ZAŁĄCZNIK IV. Obliczanie rotacji / translacji obrazów.

Konkurs Astronomiczny Astrolabium II Edycja 26 marca 2014 roku Klasy I III Liceum Ogólnokształcącego Test Konkursowy

Fizyka i Chemia Ziemi

Astronomia Wykład I. KOSMOLOGIA bada Wszechświat jako całość. Literatura: dla studentów > informacje>zajęcia W.Ogłozy>a4g-w1.

Odległość mierzy się zerami

ETAP II. Astronomia to nauka. pochodzeniem i ewolucją. planet i gwiazd. na wydarzenia na Ziemi.

Spis treści. Przedmowa PRZESTRZEŃ I CZAS W FIZYCE NEWTONOWSKIEJ ORAZ SZCZEGÓLNEJ TEORII. 1 Grawitacja 3. 2 Geometria jako fizyka 14

Jowisz i jego księŝyce

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Fizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła

Konkurs Astronomiczny Astrolabium V Edycja 29 kwietnia 2019 roku Klasy IV VI Szkoły Podstawowej Odpowiedzi

SPRAWDZIAN NR Merkury krąży wokół Słońca po orbicie, którą możemy uznać za kołową.

Tomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2014

Fizyka i Chemia Ziemi

Tomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2012

Rozwiązania przykładowych zadań

14R2 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - II POZIOM ROZSZERZONY

4π 2 M = E e sin E G neu = sin z. i cos A i sin z i sin A i cos z i 1

Transkrypt:

LIX Olimpiada Astronomiczna 2015/2016 Zawody III stopnia zadania teoretyczne 1. Dwie gwiazdy ciągu głównego o masach M i m tworzyły układ podwójny o orbitach kołowych. W wyniku ewolucji, bardziej masywny składnik o masie M wybuchł i wyrzucił część swojej masy (ΔM) w przestrzeń międzygwiazdową. Przyjmując, że wybuch był izotropowy, a wyrzucona materia szybko opuściła układ nie przekazując pędu drugiemu składnikowi, oblicz, jaką część swej masy mogła utracić ta gwiazda, by nowy układ podwójny złożony z drugiego składnika i pozostałości po pierwszym, nie uległ rozpadowi. Przedyskutuj, co w świetle otrzymanego wyniku można powiedzieć o ewolucji układu Syriusza, zbudowanego obecnie ze składnika A o masie m A = 2,0 M oraz składnika B o masie m B = 1,0 M, jeśli ocenia się, że początkowa masa Syriusza B wynosiła: m B0 5 M. 2. Marsjański orbiter porusza się wokół Marsa po orbicie kołowej, nachylonej do płaszczyzny równika pod kątem i = 80 o na wysokości h = 100 km nad powierzchnią planety. Zaplanuj jednorazowy manewr zmiany orbity na kołową orbitę biegunową (tj. prostopadłą do płaszczyzny równika) o tej samej wysokości. Silniki orbitera pozwalają uzyskać stałe przyspieszenie a = 0,8 m/s 2. Manewr ten powinien być oszczędny, tzn. czas pracy silników powinien być możliwie najkrótszy. W rozwiązaniu opisz proponowany przebieg manewru zmiany płaszczyzny orbity, określ momenty początku i końca manewru, oszacuj czas działania silników oraz podaj kierunek ustawienia dysz. W rozwiązaniu ogranicz się do przypadku, gdy orbiter podczas manewru pozostaje cały czas na tej samej wysokości nad powierzchnią Marsa oraz przyjmij jako dane liczbowe: masę Marsa M = 6,42 10 23 kg oraz jego promień R = 3 390 km. 6. Współcześnie, energia promieniowania elektromagnetycznego wypełniającego Wszechświat, stanowi niewielką część energii związanej z materią Wszechświata. Wykaż, że nie zawsze tak było. W tym celu: a) ustal, jak zmienia się gęstość energii promieniowania i materii barionowej wraz ze zmianą rozmiarów Wszechświata, b) określ, ile współcześnie wynosi gęstość tych energii wiedząc, że temperatura promieniowania wynosi 2,7 K i jest to promieniowanie ciała doskonale czarnego (czyli wspomniana gęstość opisana jest wzorem: 4σ T 4 ), a materia barionowa stanowi 5% c gęstości krytycznej, wynoszącej: 3H 2. 8 G c) uwzględniając dane z punktów a) i b), znajdź wartość przesunięcia ku czerwieni, dla której gęstość energii promieniowania i energii związanej z materią będą równe. Uwagi: - wzór opisujący związek przesunięcia ku czerwieni z, z rozmiarami Wszechświata (czynnikiem skali) ma postać: Rw Rw z 1, gdzie jest stosunkiem rozmiarów Wszechświata (czynników skali) w Re Re chwili obecnej (R w ) i w chwili emisji fotonu (R e ), - można przyjąć, że w tym przypadku liczba cząstek, w tym fotonów, nie ulega zmianie w trakcie ewolucji Wszechświata. KGOA

Wybrane stałe astronomiczne i fizyczne Jednostka astronomiczna (au) 1,4960 10 11 m Rok świetlny (ly) 9,4605 10 15 m = 63 240 au Parsek (pc) 3,0860 10 16 m = 206 265 au Angstrem (Å) 10 10 m Rok gwiazdowy 365,2564 doby słonecznej Rok zwrotnikowy 365,2422 doby słonecznej Miesiąc syderyczny 27 d 07 h 43 m 11 s,5 Miesiąc synodyczny 29 d 12 h 44 m 02 s,9 Doba gwiazdowa 23 h 56 m 04 s,091 Masa Ziemi (M ) 5,9736 10 24 kg Średni promień Ziemi (R ) 6,371 10 6 m Promień równikowy Ziemi (R) 6,378 10 6 m Mimośród orbity Ziemi (e ) 0,01671 Ostatnie przejście Ziemi przez peryhelium 4 stycznia, 6 h 36 m UT Średnia odległość Ziemia KsięŜyc 3,844 10 8 m Mimośród (średni) orbity KsięŜyca (e ) 0,0549 Masa KsięŜyca (M ) 7,349 10 22 kg Promień KsięŜyca (r ) 1,737 10 6 m Masa Słońca (M ) 1,9891 10 30 kg Promień Słońca (R ) 6,96 10 8 m Średni kątowy promień Słońca (r ) 16,0 Nachylenie osi obrotu Słońca do płaszczyzny ekliptyki 82,75 Moc promieniowania Słońca (L ) 3,846 10 26 W Obserwowana jasność Słońca w filtrze V (m ) 26,8 m Jasność absolutna Słońca w filtrze V (M ) 4,75 m Bolometryczna jasność absolutna Słońca (M bol ) 4,85 m Temperatura efektywna powierzchni Słońca (T ) 5 780 K Prędkość światła w próŝni (c) 2,9979 10 8 m s 1 Stała grawitacji (G) 6,6743 10 11 m 3 s 2 kg 1 Stała Stefana Boltzmanna (σ) 5,6704 10 8 W m 2 K 4 Stała Plancka (h) 6,6261 10 34 J s Stała Wiena (b) 2,8978 10 3 m K Stała Avogadra (N A ) 6,022 10 23 mol 1 Stała Hubble a (H) 70 km s 1 Mpc 1 Masa atomu wodoru (m H ) 1,673 10 27 kg Elektronowolt (ev) 1,6022 10 19 J Aktualne nachylenie ekliptyki do równika (ε) 23 26,3 Uwagi i wskazówki Wzory z trygonometrii sferycznej: sin a sin B = sin b sin A, sin a cos B = cos b sin c sin b cos c cos A, cos a = cos b cos c + sin b sin c cos A. cos A = sin B sin C cos a cos B cos C. W centralnym polu grawitacyjnym wytworzonym przez masę M, ciało o masie m porusza się po krzywej stoŝkowej, z prędkością chwilową υ wynikającą z tzw. całki energii:υ 2 =G(M +m)( 2 r 1 a ), gdzie: G jest stałą grawitacji, r promieniem wodzącym, natomiast a wielką półosią orbity.

LIX Olimpiada Astronomiczna 2015/2016 Zawody III stopnia zadania praktyczne Zdjęcie 1. 3. Powyższy obraz został zarejestrowany przez teleskop o średnicy obiektywu D=60cm i ogniskowej F=240cm. Teleskop był wyposażony w siatkę dyfrakcyjną (100 linii na mm) umieszczoną w stałej odległości d przed matrycą CCD (1024 x 1024 piksele, rozmiar piksela 13 x 13 mikrometrów). W takim układzie każde źródło światła wytwarza obraz widma zerowego rzędu oraz obrazy widm wyższych rzędów. Widmo zerowego rzędu mgławicy M57 widać w pobliżu środka zdjęcia. Z uwagi na sposób żłobienia linii siatki, widmo pierwszego rzędu z prawej strony rzędu zerowego jest wzmocnione, natomiast widmo pierwszego rzędu z lewej strony jest niemal niewidoczne. Widmo mgławicy M57 jest zdominowane przez linie emisyjne O III (500 nm) oraz H II (657 nm).

Zdjęcie 2 Na zdjęciu 2. przedstawiono widmo gwiazdy typu A0 zarejestrowane przez ten sam układ. Na ciemnym pasku u góry tego zdjęcia widoczny jest obraz bezpośredni (rejestrowany przez matrycę CCD), czyli obraz zerowego rzędu (na skraju po lewej stronie) oraz widmo pierwszego rzędu (po środku). Całą dolną część zdjęcia zajmuje rozkład energii w widmie pierwszego rzędu, w funkcji odległości od obrazu rzędu zerowego (wyrażonej w pikselach). Polecenia: 1. Oszacuj długości fali linii absorpcyjnych widocznych w widmie gwiazdy i porównaj je z długościami linii, obliczonymi ze wzoru Balmera: λ n = (n 2 / (n 2 4)) 364,5 nm, dla n= 3, 4, 5, oraz zaznacz na wykresie w dolnej części zdjęcia 2. wartość n odpowiednią dla danej linii. 2. Oblicz prędkość radialną gwiazdy i oszacuj dokładność uzyskanego wyniku. 3. Wyznacz zakres długości fali możliwy do detekcji przez ten układ. 4. Gwiazdom, których widma przedstawiono na rysunkach zamieszczonych poniżej, przyporządkuj właściwy typ widmowy, spośród typów: B, F, G, K, M: a)

b) c) d) e)

Zadanie 4a poprzedzone jest mini-wykładem: Na przełomie XVIII i XIX w. Joseph L. Lagrange rozwiązał problem wzajemnego oddziaływania trzech ciał (z których jedno ma niewielką masę) i odkrył, że w takim układzie znajduje się pięć wyróżnionych miejsc (punktów równowagi), stanowiących pewnego rodzaju "pułapki grawitacyjne". Trzy z tych miejsc, nazywane liniowymi punktami libracyjnymi (L 1, L 2 i L 3 ), znajdują się na linii łączącej dwa masywne ciała, a pozostałe dwa punkty (L 4 i L 5 ), leżą w płaszczyźnie orbit ciał masywnych i nazwane są trójkątnymi punktami libracyjnymi, bo znajdują się one w wierzchołkach trójkątów równobocznych, których wspólny bok jest odcinkiem łączącym dwa masywne ciała. W punktach libracyjnych, oraz w ich pobliżu, mogą znajdować się ciała o mniejszych masach. Potwierdzeniem teorii Lagrange'a było odkrycie w XIX wieku grup planetoid (nazwanych Grekami i Trojańczykami), które znajdują się w pobliżu trójkątnych punktów libracyjnych układu Słońce Jowisz i obiegają Słońce z tym samym okresem co Jowisz. W połowie ub. wieku prof. Józef Witkowski z Poznania zwrócił uwagę, że podobnie jak w układzie Słońce Jowisz, w pobliżu punktów libracyjnych układu Ziemia Księżyc również mogą znajdować się drobne ciała niebieskie. Ideę tę rozwinął krakowski uczony Kazimierz Kordylewski, który podjął szeroko zakrojone obserwacje, mające na celu odkrycie skupisk materii na orbicie Księżyca, w pobliżu trójkątnych punktów libracyjnych (L 4 i L 5 ). Przeprowadzone przez Kordylewskiego i innych astronomów obserwacje, co prawda nie potwierdziły obecności w tych punktach większych brył materii, ale stwierdzono tam skupiska materii pyłowej (nazwane obłokami libracyjnymi), których jasność powierzchniowa jest niewielka. Okazało się przy tym, że obłoki mają kształt owalny i rozciągają się w pobliżu punktów libracyjnych na odległość kilku stopni. 4a. Dla przedziału dat: 10. III 30. III. 2016 określ terminy, w których będzie można podjąć próbę zaobserwowania obłoku w pobliżu trójkątnego punktu libracyjnego, poprzedzającego Księżyc w ruchu orbitalnym. Ze względu na bardzo niewielką jasność powierzchniową obłoku oraz konieczność zapewnienia maksymalnie ciemnego tła nieba załóż, że obserwacje będą prowadzone wysoko w górach, w miejscu o współrzędnych geograficznych: 49 N i 20 E, a obłok libracyjny może być zaobserwowany dopiero wtedy, gdy znajduje się powyżej 20 nad horyzontem astronomicznym. Do dyspozycji masz tabelę z efemerydami Słońca i Księżyca, odpowiedni fragment Atlasu nieba gwiaździstego na epokę 2000,0 oraz Obrotową mapę nieba. Rozwiązując zadanie, przyjmij dokładność dwóch stopni.

Słońce Księżyc Data α 2000,0 δ 2000,0 wschód zachód α 2000,0 δ 2000,0 wschód zachód Data [ h m ] [ º ' ] hh : mm UT hh : mm UT [ h m ] [ º ' ] hh : mm UT hh : mm UT 2016-Mar-09 23 18-4 30 05:06 16:37 23 14-4 35 05:15 17:18 2016-Mar-09 2016-Mar-10 23 22-4 06 05:04 16:38 0 11 0 04 05:48 18:37 2016-Mar-10 2016-Mar-11 23 26-3 43 05:02 16:40 1 08 4 43 06:21 19:56 2016-Mar-11 2016-Mar-12 23 29-3 19 05:00 16:42 2 06 9 03 06:55 21:12 2016-Mar-12 2016-Mar-13 23 33-2 56 04:58 16:43 3 04 12 45 07:33 22:25 2016-Mar-13 2016-Mar-14 23 37-2 32 04:55 16:45 4 02 15 35 08:16 23:32 2016-Mar-14 2016-Mar-15 23 40-2 08 04:53 16:46 5 00 17 25 09:03 --- 2016-Mar-15 2016-Mar-16 23 44-1 45 04:51 16:48 5 57 18 11 09:56 00:31 2016-Mar-16 2016-Mar-17 23 48-1 21 04:49 16:49 6 53 17 55 10:53 01:23 2016-Mar-17 2016-Mar-18 23 51-0 57 04:47 16:51 7 47 16 42 11:53 02:08 2016-Mar-18 2016-Mar-19 23 55-0 33 04:45 16:52 8 39 14 41 12:55 02:45 2016-Mar-19 2016-Mar-20 23 59-0 10 04:43 16:54 9 29 12 00 13:58 03:18 2016-Mar-20 2016-Mar-21 0 02 0 14 04:41 16:55 10 17 8 49 15:00 03:47 2016-Mar-21 2016-Mar-22 0 06 0 38 04:39 16:57 11 04 5 19 16:02 04:14 2016-Mar-22 2016-Mar-23 0 09 1 01 04:37 16:58 11 50 1 37 17:03 04:39 2016-Mar-23 2016-Mar-24 0 13 1 25 04:34 17:00 12 36-2 06 18:04 05:04 2016-Mar-24 2016-Mar-25 0 17 1 49 04:32 17:01 13 21-5 44 19:04 05:29 2016-Mar-25 2016-Mar-26 0 20 2 12 04:30 17:03 14 07-9 08 20:04 05:56 2016-Mar-26 2016-Mar-27 0 24 2 36 04:28 17:04 14 53-12 09 21:03 06:25 2016-Mar-27 2016-Mar-28 0 28 2 59 04:26 17:06 15 41-14 42 22:01 06:58 2016-Mar-28 2016-Mar-29 0 31 3 22 04:24 17:07 16 30-16 38 22:56 07:35 2016-Mar-29 2016-Mar-30 0 35 3 46 04:22 17:09 17 21-17 51 23:48 08:18 2016-Mar-30 2016-Mar-31 0 39 4 09 04:20 17:10 18 13-18 15 --- 09:08 2016-Mar-31 Rektascensja α2000,0 i deklinacja δ2000,0 zamieszczone w tabeli są geocentryczne i podane na godzinę 00:00 UT danej doby. Momenty wschodów i zachodów podane są w czasie uniwersalnym (UT), dla λ=20 E; φ=49 N.

Rozwiązanie tego zadania należy sporządzić na KARCIE ODPOWIEDZI. 5. Za pomocą aparatury planetarium odtworzone zostaną dwie sytuacje. I. Podczas pierwszej sytuacji, obserwować będziemy ruch Słońca nad horyzontem w ciągu trzech kolejnych dni, z tego samego miejsca na Ziemi. Cały czas widoczny będzie południk lokalny, natomiast w nocy gwiazdy i inne obiekty nie będą widoczne. Przeprowadź obserwacje, pozwalające oszacować szerokość geograficzną miejsca obserwacji, miesiąc (w którym je prowadzono) oraz podaj wysokość dołowania Słońca. II. Druga sytuacja dotyczyć będzie nieba statycznego, widocznego nocą z innego miejsca na powierzchni Ziemi. Na niebie będą wtedy widoczne cztery planety. Dla każdej z nich określ: wysokość, azymut, gwiazdozbiór na tle którego się znajduje i znak zodiaku, do którego należy. Podczas drugiej sytuacji, cały czas będzie wyświetlana siatka współrzędnych horyzontalnych. Podaj czas gwiazdowy oraz określ porę doby odtwarzanej sytuacji. Dla czterech obiektów naszego nieba, kolejno wyświetlanych na zdjęciach, podaj nazwę własną, określ wysokość i azymut oraz podaj nazwę gwiazdozbioru, w którym się znajdują. KGOA

KARTA ODPOWIEDZI (do zadania 5) KOD: I. szerokość geograficzna:.............., miesiąc:................., wysokość dołowania Słońca:.................. II. szerokość geograficzna:............., czas gwiazdowy:............, pora doby :............., nazwa planety wysokość azymut gwiazdozbiór znak zodiaku nazwa obiektu wysokość azymut gwiazdozbiór

Załącznik do zadania 5: 1. 2. 3. 4. * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * Sytuacja na sali planetarium foto: D. Jabłeka (KGOA)