Nowości neutrinowe: skąd pochodzą neutrina i jak je rejestrować?
|
|
- Jolanta Makowska
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 FOTON 104, Wiosna Nowości nutrinow: skąd pochodzą nutrina i jak j rjstrować? Krzysztof Fiałkowski Instytut Fizyki UJ 1. Skąd pochodzą nutrina? Już wilokrotni Foton zamiszczał artykuły poświęcon badaniom nutrin. Przypomnijmy w skróci ich historię: zaproponowan w 1930 roku przz Wolfganga Pauligo jako niwidzialni partnrzy lktronów w rozpadach β, zostały zarjstrowan ćwirć wiku późnij przz Frdricka Rinsa (Nobl 1995) i Clyd a Cowana i od ponad półwicza są intnsywni badan przz fizyków całgo świata. Są to cząstki wszchobcn: samo Słońc wysyła strumiń nutrin tak potężny, ż w każdj skundzi przz każdy cntymtr kwadratowy powirzchni Zimi (a więc i naszych ciał) przchodzi kilkadzisiąt miliardów tych cząstk! Dlaczgo więc tak późno odkryto nutrina? Przyczyna jst prosta: nutrina oddziałują z matrią tak słabo, ż ani kula zimska, ani nawt Słońc ni są dla nich przszkodą. Dopiro dla warstwy matrii o grubości rzędu roku świtlngo prawdopodobiństwo oddziaływania nutrin o nrgii typowj dla słoncznych jst porównywaln do prawdopodobiństwa przjścia bz oddziaływania. Do wynikających stąd wniosków dla stratgii dtkcji nutrin wrócimy późnij. Strumini nutrin jszcz intnsywnijsz od słonczngo możmy obsrwować w pobliżu raktorów, gdzi są on produktm rozpadu β swobodnych nutronów i jądr o nadmiarz nutronów wdług schmatu n p Krska nad ostatnim symbolm oznacza, ż jst to antynutrino, czyli antycząstka nutrina ν, któr pojawia się obok antycząstki lktronu pozytonu + przy rozpadach β + jądr o nadmiarz protonów zgodni z schmatm p n v. v. Przypomnijmy, ż procsy t mogą zajść tylko wtdy, gdy pozwala na ni prawo zachowania nrgii. Suma mas produktów rozpadu musi być mnijsza od masy cząstki rozpadającj się, więc dla pojdynczych cząstk możliwy jst pirwszy z wyminionych rozpadów (masa nutronu jst większa od masy protonu o około trzy masy lktronu, a masa nutrina jst pomijalni mała), zaś nimożliwy drugi rozpad proton jst stabilny. Masa jądra M ni jst jdnak sumą mas Z protonów i N nutronów (okrślanych wspólną nazwą nuklonów), któr wchodzą w jgo skład, lcz jst od nij mnijsza o tzw. dficyt masy ΔM:
2 16 FOTON 104, Wiosna 2009 ΔM = ZM p + NM n M. Wilkość stosunku tgo dficytu do liczby nuklonów w jądrz dcyduj o stabilności jądra. Z rguły dla okrślongo pirwiastka, którgo atomy mają ustaloną liczbę protonów Z w jądrz istnij jdn izotop stabilny (lub dwa), zwykl o N równym Z lub nico większym. Jądra atomów izotopów stabilnych mają masę M mnijszą niż t, któr otrzymalibyśmy wyminiając jdn z protonów na nutron, albo odwrotni. Zwiększni albo zmnijszni N zmnijsza dficyt masy i powoduj, ż jdn z wyminionych powyżj procsów rozpadu jst możliwy. Dla M(N,Z) > M(N 1,Z+1)+M możliwy jst rozpad β, a dla M(N,Z) > M(N+1,Z 1)+M rozpad β + (M masa lktronu). Oprócz występujących w opisanych wyżj procsach nutrin lktronowych znamy nutrina mionow ν μ, towarzysząc mionom µ np. w rozpadach mzonów π ( pionów ):, oraz nutrina taonow ν τ, związan z trzcim obok lktronu i mionu naładowanym lptonm (nazwą tą okrślamy lmntarn cząstki, któr ni oddziałują silni): taonm τ. Taon został odkryty dopiro 30 lat tmu (za co jgo odkrywca Martin Prl otrzymał nagrodę Nobla), bo z względu na jgo dużą masę powstaj tylko w zdrzniach przy bardzo wysokich nrgiach, a towarzysząc mu nutrino zarjstrowano dopiro w ostatnij dkadzi. Miony są nistabiln podobni jak piony (choć żyją około stu razy dłużj, śrdnio około 2 µs) i rozpadają się na lktrony i dwa nutrina:. Taony żyją ponad milion razy krócj i wśród produktów ich (bardzo różnorodnych) rozpadów jst zawsz nutrino taonow. Jak widać, źródłm nutrin są najczęścij rozpady nitrwałych jądr lub cząstk. Nutrina lktronow zwykl pojawiają się w rozpadach trzyciałowych, czyli w towarzystwi dwu innych cząstk. Prawo zachowania nrgii ni wyznacza więc jdnoznaczni ich nrgii nawt wtdy, gdy rozpadając się jądro spoczywa; podobni jak dla lktronów z rozpadów β ustalona jst tylko maksymalna możliwa nrgia. Znamy jdnak takż procs, w którym w stani końcowym są tylko dwi cząstki: tzw. wychwyt K, w którym jądro pochłania jdn z lktronów (z najbliższj jądru powłoki), i w wyniku tgo jdn z protonów jądra zminia się w nutron z misją nutrina: p n. Dla ustalonych jądr przd i po wychwyci nrgia nutrina jst ściśl okrślona. Nutrina słonczn, zarjstrowan w sławnym ksprymnci Raymonda Davisa (Nobl 2002) nico późnij niż raktorow, pochodzą ni z rozpadów,
3 FOTON 104, Wiosna al z zachodzących w Słońcu rakcji jądrowych. Najważnijsza z nich to rakcja łącznia protonów, w którj powstaj układ p-n, czyli dutron d jądro ciężkigo izotopu wodoru, dutru: p p d. Rakcja ta inauguruj cykl protonowy rakcji, który jst głównym źródłm nrgii Słońca. Inny jst schmat produkcji nutrin podczas wybuchów suprnowych, czyli niwiarygodni potężnych wybuchów ciężkich gwiazd. Gdy w takich gwiazdach rakcj jądrow wypalą większość wodoru, ciśnini panując wwnątrz gwiazdy rozgrzwanj nrgią rakcji jądrowych przstaj równoważyć siły grawitacji i gwiazda zapada się. Atomy matrii są zgniatan, a ich lktrony łączą się z protonami jądr w procsi analogicznym do omówiongo powyżj wychwytu K. W wyniku tgo powstaj gwiazda nutronowa i mitowana jst olbrzymia liczba nutrin. Wytwarzany wówczas strumiń nutrin jst tak potężny, ż w 1987 roku udało się zarjstrować nutrina z wybuchu suprnowj w Obłoku Magllana, z odlgłości około 180 tysięcy lat świtlnych od Zimi (a więc ponad dzisięć miliardów razy większj niż odlgłość Zimi od Słońca!). Wrszci źródłm nutrin o nrgiach znaczni większych niż nrgi uzyskiwan w wyminionych powyżj procsach jst prominiowani kosmiczn. Ściśl mówiąc, głównym źródłm są tu rozpady pionów powstających w atmosfrz w wyniku oddziaływań nadlatujących z Kosmosu protonów o wilkich nrgiach, a takż rozpady mionów powstających w rozpadach pionów. Nutrina t okrśla się zwykl nazwą nutrina atmosfryczn. Nutrina o podobnych nrgiach możmy oczywiści wytwarzać takż w laboratorium na Zimi, wykorzystując piony powstając w zdrzniach z matrią protonów przyspiszanych w akclratorach. Taki badania dowiodły, ż ν i ν µ to dwi różn cząstki, za co w 1988 roku nagrodę Nobla otrzymali Lon Ldrman, Mlvin Schwartz i Jack Stinbrgr. 2. Jak rjstrować nutrina? Trudność rjstracji nutrin wynika z nizwykl małgo prawdopodobiństwa ich oddziaływania z matrią. Prawdopodobiństwo to rośni z nrgią nutrin, al nawt dla najwyższych nrgii jst znikomo mał. Dla (anty)nutrin z rozpadów β o nrgii rzędu kilku lub kilkudzisięciu nrgii spoczynkowych lktronu dominującym procsm oddziaływania jst przmiana w lktron (lub pozyton) przy równoczsnj przmiani jdngo z nutronów jądra w proton (lub protonu w nutron): n p; p n.
4 18 FOTON 104, Wiosna 2009 Ta ostatnia rakcja posłużyła Rinsowi i Cowanowi do pirwszj rjstracji oddziaływań nutrin, bo pozytonów ni ma w zwykłj matrii i oddziałują on w bardzo charaktrystyczny sposób, anihilując z napotkanym lktronm na parę fotonów (kwantów gamma) o łącznj nrgii równj w przybliżniu podwójnj nrgii spoczynkowj lktronu. Znaczni trudnijsza jst rjstracja nutrin przz dtkcję lktronów, bo trudno j odróżnić od lktronów pochodzących z innych procsów. Dlatgo Davis ni zliczał lktronów, tylko (co parę tygodni!) atomy radioaktywngo izotopu argonu, w któr zminiały się w jgo ksprymnci jądra atomów chloru w wyniku przmiany jdngo z nutronów w proton. W zdrzniach nutrin o wysokich nrgiach (rzędu nrgii spoczynkowych protonu lub wyższych) z jądrami atomów matrii powstaj z rguły więcj cząstk, al zwykl zachodzi podobna zamiana nutrina w lktron, pozyton (jak wyżj) lub w mion n p ; p n (taony żyją zbyt krótko, aby j rjstrować prostymi mtodami). Rjstracja tych cząstk naładowanych moż następować w tj samj matrii, którj użyto jako tarczy, jśli jst ona przzroczysta dla światła. Wykorzystuj się w tym clu tzw. fkt Czrnkowa, polgający na misji światła przz cząstki naładowan przy ich przloci z szybkością większą od szybkości światła w danym ośrodku. Najlpszymi, stosunkowo tanimi dtktorami są więc ogromn zbiorniki wodn osłonięt od wszlkich innych źródł prominiowania i otoczon fotopowilaczami, rjstrującymi błyski światła. Za badania przy użyciu takigo dtktora o nazwi Suprkamiokand część nagrody Nobla w 2002 roku otrzymał Masatoshi Kosiba. Badania t dowiodły m.in., ż zachodzą tzw. oscylacj nutrin: nutrina lktronow, mionow i taonow mogą przchodzić w sibi wzajmni! Z torii wynika wtdy, ż nutrina muszą mić nizrową masę, choć jst ona zbyt mała (miliony razy mnijsza od masy lktronu), aby można ją obcni wyznaczyć doświadczalni. Jdnak nawt dla potężngo struminia nutrin i ogromnj tarczy liczba oddziaływań w jdnostc czasu jst niwilka: przz ciało stał o typowj gęstości pojdyncz nutrino przlciałoby śrdnio przd oddziaływanim odlgłość rzędu roku świtlngo, a nawt przy struminiu rzędu miliardów nutrin na skundę na cm 2 i objętości tarczy rzędu m 3 w czasi rzędu dni zarjstrujmy zwykl tylko pojdyncz oddziaływania. Dwi mtody dtkcji nutrin omówion powyżj: bzpośrdnia rjstracja pozytonów, lktronów lub mionów, w któr zminiły się nutrina, albo opóźnion liczni radioaktywnych jądr powstałych w wyniku oddziaływania, dominowały przz pół wiku, przy czym ta pirwsza mtoda dała się zastosować tylko dla znacznj nrgii nutrin. Dlatgo większość nutrin słoncznych (o nrgii rzędu nrgii spoczynkowj lktronu) rjstrowano tylko mtodami
5 FOTON 104, Wiosna radiochmicznymi. Dopiro nidawno ruszył (z udziałm krakowskich fizyków) ksprymnt BOREXINO, w którym oddziaływania nutrin słoncznych z cyklu protonowgo można rjstrować bzpośrdnio. Jst to jdnak ksprymnt tak skomplikowany, ż jgo opis wymagałby spcjalngo artykułu. 3. Co nowgo? Ostatni lata przyniosły now pomysły na intnsywn źródła nutrin. Jdn z nich (tzw. fabryka nutrin ) polga na wykorzystaniu faktu, ż miony żyją dostatczni długo, aby sformować z nich gęstą wiązkę rozpędzoną do okrślonj nrgii. Rozpady takich mionów mogą dać wiązkę nutrin o wil intnsywnijszą i lpij zogniskowaną niż jakikolwik wiązki otrzymywan dotąd z rozpadów pionów produkowanych w zdrzniach protonów akclratorowych z matrią. Planuj się rozpędzani mionów po kanciastym konturz zamkniętym (np. przybliżającym trójkąt), aby uzyskać wiązki nutrin poruszając się w przybliżniu w kirunku równolgłym do jdngo z boków tgo konturu. Schmat idowy fabryki nutrin (ni w skali): Od lwj u góry: źródło jonów, akclrator protonów, tarcza do produkcji pionów, tunl rozpadu pionów, akclrator mionów, pirściń rozpadu mionów w nutrina. Pokazano takż kirunk wiązki nutrin przz kulę zimską do odlgłgo dtktora Druga ida (tzw. wiązki bta ) pozwala na uzyskani nutrin wysokich nrgii z rozpadów bta przz rozpędzni w akclratorz jonów radioaktywnych izotopów. Przy odpowidnio wysokim stopniu jonizacji pol lktryczn akclratora moż rozpędzić taki jony do bardzo wysokich nrgii, co takż umożliwi lpsz zorintowani przstrznn wiązki nutrin pochodzących z rozpadu tych jonów.
6 20 FOTON 104, Wiosna 2009 Obcni prowadzon są prac projktow do konstrukcji urządzń wykorzystujących t pomysły. Ocnia się, ż oba sposoby pozwolą na uzyskani znaczni intnsywnijszych strumini nutrin, niż używan obcni, a przy tym możliw będzi znaczni dokładnijszy dobór nrgii i kirunku wiązki. Zupłni nową idą, dyskutowaną obcni, jst możliwość wykorzystania procsu odwrotngo do wychwytu K: misji antynutrina z równoczsnym wychwytm mitowango lktronu na jdną z powłok wokół jądra. W takim procsi nrgia antynutrina jst ustalona dla spoczywającgo jądra. Ni moż to oczywiści nastąpić w zwykłym atomi, w którym powłoki bliski jądru są zapłnion, a zakaz Pauligo ni pozwala na umiszczni na nich dodatkowgo lktronu. Jdnak w jonach odartych z lktronów, któr mają być użyt w wiązkach bta, procs tn jst możliwy (i całkim prawdopodobny) i można w tn sposób otrzymać wiązkę nutrin o jszcz lpij okrślonym pędzi, niż dla zwykłych rozpadów β. Jszcz bardzij rwolucyjny pomysł dotyczy możliwości dtkcji nutrin z źródła, o którym dotąd ni wspominaliśmy: tzw. nutrin tła, czyli rliktu z ry, w którj w Wszchświci ni było jszcz jądr, a protony, nutrony, lktrony i nutrina były w równowadz trmodynamicznj. Oznacza to, ż dzięki ogromnj tmpraturz i nrgii kintycznj lktronów i nutrin w każdj chwili tyl samo nutronów powstawało w zdrzniach i rozpadało się przz rozpad β. Po spadku tmpratury poniżj pwnj wartości wszystki nutrony oprócz tych, któr uwięzły w jądrach (główni hlu) rozpadły się, a pochodząc z tych rozpadów nutrina wędrowały odtąd swobodni obniżając swoją nrgię kintyczną zgodni z wzrostm odpowiadającj im długości fali matrii. Można oszacować, ż w każdym cm 3 Wszchświata jst około 10 nutrin z tgo źródła, a ich nrgia kintyczna jst poniżj jdnj miliardowj nrgii spoczynkowj lktronu. Tak mała nrgia nutrin tła (znaczni mnijsza od ich nrgii spoczynkowych!) powoduj, ż prawdopodobiństwo ich oddziaływania z matrią przz zainicjowani procsu analogiczngo do tgo, który wykryli Rins i Cowan jst jszcz o wil rzędów wilkości mnijsz, niż dla rozważanych dotąd przykładów. Dodajmy, ż tarczę nalżałoby budować z spcjalni dobranych izotopów, dla których masa jądra po wymiani protonu na nutron zmnijszyłaby się o tyl, aby umożliwić wyprodukowani pozytonu, bo ni wystarczy do tgo pomijalni mała nrgia nutrina. Ni jst tż możliwa dtkcja lastyczngo rozprosznia nutrin tła, bo wynikła z zdrzń takich nutrin zmiana nrgii cząstk matrii byłaby zbyt mała, aby można ją zmirzyć znanymi mtodami. Wydawało się więc, ż w dającj się przwidzić przyszłości istninia nutrin tła ni da się w żadn sposób dowiść. Tymczasm obcni rozważa się możliwość rjstracji nutrin tła ni przz ich oddziaływani, al przz samo istnini. Chodzi tu o wykorzystani zakazu Pauligo, który unimożliwia umiszczni nutrina w stani, który jst już
7 FOTON 104, Wiosna obsadzony. Nutrina tła zajmują stany o bardzo niskij nrgii, więc ich obcność unimożliwia rozpad β, w którym powstałoby nutrino o takij samj nrgii. Moż to dać znikształcni widma lktronów o wartości nrgii bliskij maksymalnj: takich lktronów będzi mnij, niż oczkujmy. Nistty, aktualna dokładność pomiarów tgo widma ni pozwala jszcz na uzyskani znaczących wyników, al po raz pirwszy wydaj się, ż wykryci nutrin tła ni jst zasadniczo nimożliw. Dodajmy, ż podobny fkt zmiany kształtu widma lktronów o najwyższj możliwj nrgii powinin najpirw pozwolić na wyznaczni mas nutrin, bo ich nrgię spoczynkową nalży oczywiści takż uwzględnić w bilansi przy obliczaniu widma nrgii najszybszych lktronów z rozpadu β. Takimu wyznaczniu ma służyć rozpoczynający się właśni ksprymnt KATRIN. Jak wspomniliśmy, nrgia kintyczna nutrin tła jst mnijsza od nrgii spoczynkowj, więc jszcz trudnij uwzględnić fkty zaburznia widma spowodowan przz zakaz Pauligo. Być moż jdnak następna gnracja podobnych ksprymntów naprawdę pozwoli na rjstrację nutrin tła, a przz to na koljny tst modli historii Wszchświata! Widok ogólny ksprymntu KATRIN (od lwj: gazow źródło trytu, skcja transportu, spktromtr wstępny, spktromtr główny, dtktor) Źródło:
Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka prominiowania jonizującgo ygmunt Szfliński 1 Wykład 10 Rozpady Rozpady - warunki nrgtyczn Ściżka stabilności Nad ściżką znajdują się jądra prominiotwórcz, ulgając rozpadowi -, zaś pod nią - jądra
Bardziej szczegółowogdzie: E ilość energii wydzielona z zamiany masy na energię m ubytek masy c szybkość światła w próŝni (= m/s).
1 Co to jst dfkt masy? Ŝli wskutk rakcji chmicznj masa produktów jst mnijsza od masy substratów to zjawisko taki nazywamy dfktm masy Ubytkowi masy towarzyszy wydzilani się nrgii ówimy Ŝ masa jst równowaŝna
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE J15. Celem ćwiczenia jest zbadanie efektu Comptona poprzez pomiar zależności energii rozproszonych kwantów gamma od kąta rozproszenia.
ĆWICZNI J15 Badani fktu Comptona Clm ćwicznia jst zbadani fktu Comptona poprzz pomiar zalżności nrgii rozproszonych kwantów gamma od kąta rozprosznia. Wstęp fkt Comptona to procs nilastyczngo rozprosznia
Bardziej szczegółowoŹródła promieniotwórcze. Zjawisko promieniotwórczości
Źródła prominiotwórcz Zjawisko prominiotwórczości Układ okrsowy pirwiastków chmicznych zawira obcni 11 pirwiastków o przypisanych nazwach. Ostatnim jst Coprnicium, którgo nazwa została oficjalni zatwirdzona
Bardziej szczegółowo+ + Rozważmy jadra o nieparzystych A (odd-even, δ=0) Np. A=101, minimum paraboli abo dla: Więcej neutronów mają:
Rozważmy jadra o niparzystych A (odd-vn, δ=0) Np. A=101, minimum paraboli abo dla: 101 44 Ru Więcj nutronów mają: Mo 101 101 42, 43 Tc I to on rozpadają się dzięki przjściu: n p + 101 42 101 43 Mo Tc 101
Bardziej szczegółowoUogólnione wektory własne
Uogólnion wktory własn m Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoZADANIE 122 WYZNACZANIE ZAWARTOŚCI IZOTOPU
ZADANIE 122 WYZNACZANIE ZAWARTOŚCI IZOTOPU 40 K W NATURALNYM POTASIE Wstęp Pirwiastki chmiczn, z których zbudowany jst Wszchświat powstały w procsach nuklosyntzy rakcjach jądrowych zachodzących w wnętrzach
Bardziej szczegółowoDefinicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A
Uogólnion wktory własnw Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A m do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej
Podstawy fizyki subatomowj Wykład marca 09 r. Modl Standardowy Modl Standardowy opisuj siln, słab i lktromagntyczn oddziaływania i własności cząstk subatomowych. cząstki lmntarn MS: lptony, kwarki, bozony
Bardziej szczegółowoMasy atomowe izotopów. turalabundance.pdf
Rozpady Masy atomow izotopów https://chmistry.scincs.ncsu.du/msf/pdf/isotopicmass_na turalabundanc.pdf Rozpady radioaktywn dn = λndt N( t) = N 0 λt A(t) aktywność = dddd dddd λ ilość rozpadów na skundę
Bardziej szczegółowoModel Atomu Bohra. Część 2
Część Modl Atomu Bohra.1: Modl atomu Thomsona i Ruthrforda.: Modl Ruthrforda.3: Klasyczny Modl Atomu.4: Modl Bohra atomu wodoru.5: Liczby atomow a rntgnowski widma charaktrystyczn.6: Zasada korspondncji..7:
Bardziej szczegółowoZjonizowana cząsteczka wodoru H 2+ - elektron i dwa protony
Zjonizowana cząstczka wodoru H - lktron i dwa protony Enrgia potncjalna lktronu w polu lktrycznym dwu protonów ˆ pˆ H = m pˆ 1 m p pˆ m p 1 1 1 4πε 0 r0 r1 r Hamiltonian cząstczki suma nrgii kintycznj
Bardziej szczegółowoIzotopy stabilne lub podlegające samorzutnym rozpadom
Izotopy stbiln lub podlgjąc smorzutnym rozpdom Izotopy - jądr o jdnkowj liczbi protonów, różniąc się liczbą nutronów t 1/ =14 s t 1/ =5730 lt Mp nuklidów stbilność jądr Frgmnt mpy nuklidów w obszrz otrzymywnych
Bardziej szczegółowoPodstawowym prawem opisującym przepływ prądu przez materiał jest prawo Ohma, o makroskopowej postaci: V R (1.1)
11. Właściwości lktryczn Nizwykl istotnym aspktm funkcjonalnym matriałów, są ich właściwości lktryczn. Mogą być on nizwykl różnorodn, prdysponując matriały do nizwykl szrokij gamy zastosowań. Najbardzij
Bardziej szczegółowoObserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy różnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone.
Podsumowani W Obsrw. przjść wymusz. przz pol EM tylko, gdy różnica populacji. Tymczasm w zakrsi fal radiowych poziomy są ~ jdnakowo obsadzon. Nirównowagow rozkłady populacji pompowani optyczn (zasada zachowania
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowoFarmakokinetyka furaginy jako przykład procesu pierwszego rzędu w modelu jednokompartmentowym zawierającym sztuczną nerkę jako układ eliminujący lek
1 Matriał tortyczny do ćwicznia dostępny jst w oddzilnym dokumnci, jak równiż w książc: Hrmann T., Farmakokintyka. Toria i praktyka. Wydawnictwa Lkarski PZWL, Warszawa 2002, s. 13-74 Ćwiczni 6: Farmakokintyka
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoEkscytony Wanniera Motta
ozpatrzmy oddziaływani lktronu o wktorz falowym bliskim minimum pasma przwodnictwa oraz dziury z obszaru blisko wirzcołka pasma walncyjngo. Zakładamy, ż oba pasma są sfryczni symtryczn, a ic kstrma znajdują
Bardziej szczegółowoAnaliza danych jakościowych
Analiza danych jakościowych Ccha ciągła a ccha dyskrtna! Ciągła kg Dyskrtna Cchy jakościow są to cchy, których jdnoznaczn i oczywist scharaktryzowani za pomocą liczb jst nimożliw lub bardzo utrudnion.
Bardziej szczegółowoElektrony, kwanty, fotony
Wstęp. Elktrony, kwanty, fotony dr Janusz B. Kępka Sir Isaa Nwton (angilski fizyk i filozof, 16-177) w swym znakomitym dzil Optiks (170 r.) rozważał zarówno korpuskularny jak i falowy araktr światła, z
Bardziej szczegółowoSieci neuronowe - uczenie
Sici nuronow - uczni http://zajcia.jakubw.pl/nai/ Prcptron - przypomnini x x x n w w w n wi xi θ y w p. p. y Uczni prcptronu Przykład: rozpoznawani znaków 36 wjść Wyjści:, jśli na wjściu pojawia się litra
Bardziej szczegółowoJak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino
Jak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino Przypomnienie: hipoteza neutrina Pauli 30 Przesłanki: a) w rozpadzie β widmo energii elektronu ciągłe od 0 do E max (dla α, γ dyskretne) b) jądra przed-
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka prominiowania jonizującgo Zygmunt Szfliński 1 Wykład 9 Oddziaływani lktronów i ciężkich jonów z matrią Zmiany osłainia w funkcji liczy atomowj ośrodka 3 Exponncjaln osłaini fotonów Każd oddziaływani
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Równanie Clausiusa-Clapeyrona 1 /21
PAN WYKŁADU Równani Clausiusa-Clapyrona 1 /1 Podręczniki Salby, Chaptr 4 C&W, Chaptr 4 R&Y, Chaptr /1 p (mb) 1 C Fusion iquid Solid 113 6.11 Vapor 1 374 (ºC) Kropl chmurow powstają wtdy kidy zostani osiągnięty
Bardziej szczegółowoI ,11-1, 1, C, , 1, C
Materiał powtórzeniowy - budowa atomu - cząstki elementarne, izotopy, promieniotwórczość naturalna, okres półtrwania, średnia masa atomowa z przykładowymi zadaniami I. Cząstki elementarne atomu 1. Elektrony
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Diagramy Feynmana. Równanie Diraca. Symetrie. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) D. Kiełczewska, wykład4
Oddziaływania Diagramy Fynmana Elmnty kwantowj lktrodynamiki (QED) Równani Diraca Symtri D. Kiłczwska, wykład4 Oddziaływania Oddziaływani zachodzi gdy następuj a) wymiana nrgii i pędu między cząstkami
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoGeneralna idea: Jeśli strumień cząstek pada na tarczę to tylko część oddziałuje związek między nimi ustala tzw. przekrój czynny. m m s.
Pojęci przkroju czynngo Gnralna ida: Jśli strumiń cząstk pada na tarczę to tylko część oddziałuj związk między nimi ustala tzw. przkrój czynny a dokładnij Załóżmy, ż mamy cinką warstwę i lmnty rozpraszając
Bardziej szczegółowodoświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)
1 doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e) Ilość protonów w jądrze określa liczba atomowa Z Ilość
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XVIII: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia nieelastyczne Zderzenia elastyczne - czastki
Bardziej szczegółowoFunkcja nieciągła. Typy nieciągłości funkcji. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska
Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autorzy: Anna Barbaszwska-Wiśniowska 2018 Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autor: Anna Barbaszwska-Wiśniowska DEFINICJA Dfinicja 1: Funkcja niciągła
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja osób na podstawie zdjęć twarzy
Idntyfikacja osób na podstawi zdjęć twarzy d r i n ż. Ja c k Na r u n i c m gr i n ż. Ma r k Kowa l s k i C i k a w p r o j k t y W y d z i a ł E l k t r o n i k i i T c h n i k I n f o r m a c y j n y
Bardziej szczegółowoRozpady β - Możliwe gdy M(Z,A) > M(Z+1,A) (Zauważmy, że uwzględniliśmy masę elektronów w atomie - Z*m e ) mają. Rozpady β +
Rozważmy jadra o niparzystych A (odd-vn, δ=0) Np. A=101, minimum paraboli dla: 101 44 Ru Więcj nutronów mają: 42 Mo, 101 101 43 Tc I to on rozpadają się dzięki przjściu: n p 101 42 101 43 Mo Tc 101 43
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 329, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 2 sprawdziany (10 pkt każdy) lub egzamin (2 części po 10 punktów) 10.1 12 3.0 12.1 14 3.5 14.1 16 4.0 16.1 18 4.5 18.1 20 5.0
Bardziej szczegółowoI etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma
I etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma Spalanie wodoru a następnie helu i cięższych jąder doprowadza do zmiany składu gwiazdy i do przesunięcia gwiazdy na wykresie H-R II etap ewolucji: od olbrzyma
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoKierunek: Elektrotechnika wersja z dn Promieniowanie optyczne Laboratorium
Kirunk: Elktrotchnika wrsja z dn. 8.0.019 Prominiowani optyczn Laboratorium Tmat: OCENA ZAGROŻENIA ŚWIATŁEM NIEIESKIM Opracowani wykonano na podstawi: [1] PN-EN 6471:010 zpiczństwo fotobiologiczn lamp
Bardziej szczegółowo2. Architektury sztucznych sieci neuronowych
- 8-2. Architktury sztucznych sici nuronowych 2.. Matmatyczny modl nuronu i prostj sici nuronowj Sztuczn sici nuronow są modlami inspirowanymi przz strukturę i zachowani prawdziwych nuronów. Podobni jak
Bardziej szczegółowoZ. Postawa, Fizyka powierzchni i nanostruktury, Kraków
Sygnał Analiza składu chmiczngo powirzchni Analiza składu chmiczngo powirzchni Sposoby analizy Rjstrujmy cząstki mitowan z powirzchni Tchniki lktronow -molkuł - fragmntów Emisja: -atomów - lktronów - fotonów
Bardziej szczegółowo11. Zjawiska korpuskularno-falowe
. Zjawiska korpuskularno-falow.. Prominiowani trmizn Podstawow źródła światła: - ogrzan iała stał lub gazy, w który zaodzi wyładowani lktryzn. misja absorpja R - widmowa zdolność misyjna prominiowania
Bardziej szczegółowoPrzykład 1 modelowania jednowymiarowego przepływu ciepła
Przykład 1 modlowania jdnowymiarowgo przpływu cipła 1. Modl przpływu przz ścianę wilowarstwową Ściana składa się trzch warstw o różnych grubościach wykonana z różnych matriałów. Na jdnj z ścian zwnętrznych
Bardziej szczegółowoTworzenie protonów neutronów oraz jąder atomowych
Tworzenie protonów neutronów oraz jąder atomowych kwarki, elektrony, neutrina oraz ich antycząstki anihilują aby stać się cząstkami 10-10 s światła fotonami energia kwarków jest już wystarczająco mała
Bardziej szczegółowoZjawisko fotoelektryczne zewnętrzne
Narodow Cntrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkolń ul. Andrzja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świrk ĆWICZENIE 17 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Zjawisko fotolktryczn
Bardziej szczegółowoObserwacje świadczące o dyskretyzacji widm energii w strukturach niskowymiarowych
Obsrwacj świadcząc o dyskrtyzacji widm nrgii w strukturach niskowymiarowych 1. Optyczn Widma: - absorpcji wzbudzani fotonami o coraz większj nrgii z szczytu pasma walncyjngo do pasma przwodnictwa maksima
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
Bardziej szczegółowoFIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy
FIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy Cele kształcenia wymagania ogólne I. Wykorzystanie wielkości fizycznych do opisu poznanych zjawisk lub rozwiązania prostych zadań obliczeniowych. II. Przeprowadzanie
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE REGRESJI LOGISTYCZNEJ DO OKREŚLENIA PRAWDOPODOBIEŃSTWA SPRZEDAŻY ZASOBU MIESZKANIOWEGO
ZASTOSOWANIE REGRESJI LOGISTYCZNEJ DO OKREŚLENIA PRAWDOPODOBIEŃSTWA SPRZEDAŻY ZASOBU MIESZKANIOWEGO Łukasz MACH Strszczni: W artykul przdstawiono procs budowy modlu rgrsji logistycznj, którgo clm jst wspomagani
Bardziej szczegółowoElektroniczne systemy bezpieczeństwa mogą występować w trzech rodzajach struktur. Są to struktury typu: - skupionego, - rozproszonego, - mieszanego.
A. Cl ćwicznia Clm ćwicznia jst zapoznani się z wskaźnikami nizawodnościowymi lktronicznych systmów bzpiczństwa oraz wykorzystanim ich do optymalizacji struktury nizawodnościowj systmu.. Część tortyczna
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 15 Janusz Andrzejewski Janusz Andrzejewski 2 Egzamin z fizyki I termin 31 stycznia2014 piątek II termin 13 luty2014 czwartek Oba egzaminy odbywać się będą: sala 301 budynek D1 Janusz Andrzejewski
Bardziej szczegółowo.pl KSIĄŻKA ZNAKU. Portal Kulturalny Warmii i Mazur. www.eświatowid.pl. Przygotował: Krzysztof Prochera. Zatwierdził: Antoni Czyżyk
Portalu Kulturalngo Warmii i Mazur www.światowid Przygotował: Krzysztof Prochra... Zatwirdził: Antoni Czyżyk... Elbląg, dn. 4.12.2014 Płna forma nazwy prawnj: www.światowid Formy płnj nazwy prawnj nalży
Bardziej szczegółowoREGULAMIN PSKO 2016. I. Kryteria i wymagania dla zawodników Optimist PSKO. II. Mistrzostwa PSKO. III. Puchar Polski PSKO
I. Krytria i wymagania dla zawodników Optimist PSKO 1. W rgatach PSKO mogą startować zawodnicy do lat 15 posiadający licncję sportową PZŻ, aktualn ubzpiczni OC i będący członkami PSKO, spłniający wymagania
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R E-14
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ELEKTRYCZNOŚCI I MAGNETYZMU Ć W I C Z E N I E N R E-14 WYZNACZANIE SZYBKOŚCI WYJŚCIOWEJ ELEKTRONÓW
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Promieniotwórczość Fizyka MU, semestr 2 Uniwersytet Rzeszowski, 8 marca 2017 Wykład II Promieniotwórczość Promieniowanie jonizujące 1 / 22 Jądra pomieniotwórcze Nuklidy
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość Uniwersytet Rzeszowski, 18 października 2017 Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 23 Jądra pomieniotwórcze
Bardziej szczegółowoAutomatyzacja Procesów Przemysłowych
Automatyzacja Procsów Przmysłowych Tmat: Układ rgulacji zamknięto-otwarty Zspół: Kirunk i grupa: Data: Mikuś Marcin Mizra Marcin Łochowski Radosław Politowski Dariusz Szymański Zbigniw Piwowarski Przmysław
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA
Opracowani: dr inż. Ewa Fudalj-Kostrzwa CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA Charaktrystyki obciążniow są wyznaczan w ramach klasycznych statycznych badań silników zarówno dla silników o zapłoni iskrowym jak i
Bardziej szczegółowoWykład 25. Kwantowa natura promieniowania
1 Wykład 5 Kwantowa natura prominiowania 1.1 Prominiowani cipln. Ciała, któr podgrzwan są do dostatczni wysokich tmpratur świcą. Świcni ciał, któr spowodowan jst nagrzwanim, nazywa się prominiowanim ciplnym
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Bardziej szczegółowow rozrzedzonych gazach atomowych
w rozrzdzonych gazach atomowych Anna Okopińska Instytut Fizyki II. T E O R IA Z DE G E N E R O WA N Y C H G A Z Ó W DO S K O N A Ł Y C H Mchanika cząstki kwantowj Cząstkę kwantową w polu siły o potncjal
Bardziej szczegółowoAutorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski
Rodzaje rozpadów jądrowych Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Rozpady jądrowe zachodzą zawsze (prędzej czy później) jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów znajdzie się w stanie energetycznym, nie
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Neutrina i ich mieszanie
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 12 21.12.2010 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Neutrina i ich mieszanie Neutrinos: Ghost Particles of the Universe F. Close polecam wideo i audio
Bardziej szczegółowoAnaliza zderzeń dwóch ciał sprężystych
Ćwiczenie M5 Analiza zderzeń dwóch ciał sprężystych M5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar czasu zderzenia kul stalowych o różnych masach i prędkościach z nieruchomą, ciężką stalową przeszkodą.
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania atom co jest elementarne? jądro nukleon 10-10 m 10-14 m 10-15 m elektron kwark brak struktury! elementarność... 1897 elektron (J.J.Thomson)
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne Odkrycia Prawa zachowania Cząstki i antycząstki
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 3 Cząstki elementarne Odkrycia Prawa zachowania Cząstki i antycząstki 4.III.2009 Fizyka cząstek elementarnych Wiek XX niezwykły y rozwój j fizyki, pojawiły y się
Bardziej szczegółowoSynteza jądrowa (fuzja) FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ
Synteza jądrowa (fuzja) Cykl życia gwiazd Narodziny gwiazd: obłok molekularny Rozmiary obłoków (Giant Molecular Cloud) są rzędu setek lat świetlnych. Masa na ogół pomiędzy 10 5 a 10 7 mas Słońca. W obłoku
Bardziej szczegółowoZastosowanie promieniowania synchrotronowego w spektroskopii mössbauerowskiej. Artur Błachowski
Zastosowani prominiowania synchrotronowgo w spktroskopii mössbaurowskij Artur Błachowski Zakład Spktroskopii Mössbaurowskij Instytut Fizyki Akadmia Pdagogiczna w Krakowi - Prominiowani synchrotronow (PS)
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA γ W METALACH
Ć w i c z n i 34 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA γ W METALACH 34.1 Opis tortyczny Prominiowani γ jst prominiowanim towarzyszącym przmianom prominiotwórczym α i β. Są to kwanty prominiowania
Bardziej szczegółowoAutor: Dariusz Piwczyński :07
Autor: Dariusz Piwczyński 011-1-01 14:07 Analiza danych jakościowych tsty opart o statystykę χ. Cchy jakościow są to cchy, których jdnoznaczn i oczywist scharaktryzowani za pomocą liczb jst nimożliw lub
Bardziej szczegółowor. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1
r. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1 Budowa jądra atomowego każde jądro atomowe składa się z dwóch rodzajów nukleonów: protonów
Bardziej szczegółowoRozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Bardziej szczegółowoTajemnicze neutrina Agnieszka Zalewska
Tajemnicze neutrina Agnieszka Zalewska Dzień otwarty IFJ, Polecam: Krzysztof Fiałkowski: Opowieści o neutrinach, wydawnictwo Zamiast korepetycji http://wwwlapp.in2p3.fr/neutrinos/aneut.html i strony tam
Bardziej szczegółowoBadanie absorpcji promieniowania γ
Badanie absorpcji promieniowania γ 29.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu badana jest zależność natężenia wiązki osłabienie wiązki promieniowania γ po przejściu przez warstwę materiału absorbującego w funkcji
Bardziej szczegółowoAnaliza zderzeń dwóch ciał sprężystych
Ćwiczenie M5 Analiza zderzeń dwóch ciał sprężystych M5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar czasu zderzenia kul stalowych o różnych masach i prędkościach z nieruchomą, ciężką stalową przeszkodą.
Bardziej szczegółowoWykłady z Geochemii Ogólnej
Wykłady z Geochemii Ogólnej III rok WGGiOŚ AGH 2010/11 dr hab. inż. Maciej Manecki A-0 p.24 www.geol.agh.edu.pl/~mmanecki ELEMENTY KOSMOCHEMII Nasza wiedza o składzie materii Wszechświata pochodzi z dwóch
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki cząstek III. Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski
Podstawy fizyki cząstek III Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski Zakres fizyki cząstek a eksperymenty nieakceleratorowe Z relacji nieoznaczoności przestrzenna zdolność rozdzielcza r 0.5fm
Bardziej szczegółowoLiceum dla Dorosłych semestr 1 FIZYKA MAŁGORZATA OLĘDZKA
Liceum dla Dorosłych semestr 1 FIZYKA MAŁGORZATA OLĘDZKA Temat 10 : PRAWO HUBBLE A. TEORIA WIELKIEGO WYBUCHU. 1) Prawo Hubble a [czyt. habla] 1929r. Edwin Hubble, USA, (1889-1953) Jedno z największych
Bardziej szczegółowoWielu z nas, myśląc. o kursie nauki jazdy
_0 =:=1\) V 58 PILOTclub LUTY 2011 SZKOLENIE PILOTA Wilu z nas, myśląc o kursi nauki jazdy przd gzaminm na prawo jazdy, przypomina sobi jak mało miał on wspólngo, z tym jak wygląda prowadzni pojazdu po
Bardziej szczegółowoRachunek Prawdopodobieństwa MAP1151, 2011/12 Wydział Elektroniki Wykładowca: dr hab. Agnieszka Jurlewicz
1 Rachunk Prawdopodobiństwa MAP1151, 011/1 Wydział Elktroniki Wykładowca: dr hab. Agniszka Jurlwicz Listy zadań nr 5-6 Opracowani: dr hab. Agniszka Jurlwicz Lista 5. Zminn losow dwuwymiarow. Rozkłady łączn,
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZESPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W SIŁOWNI OKRĘTOWEJ
Chybowski L. Grzbiniak R. Matuszak Z. Maritim Acadmy zczcin Poland ZATOOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZEPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W IŁOWNI OKRĘTOWEJ ummary: Papr prsnts issus of application
Bardziej szczegółowoWykład VIII: Odkształcenie materiałów - właściwości sprężyste
Wykład VIII: Odkształcni matriałów - właściwości sprężyst JERZY LI Wydział Inżynirii Matriałowj i ramiki Katdra Tchnologii ramiki i Matriałów Ogniotrwałych Trść wykładu: 1. Właściwości matriałów wprowadzni
Bardziej szczegółowoA - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka promieniowania jonizującego Zygmunt Szefliński 1 Wykład 3 Ogólne własności jąder atomowych (masy ładunki, izotopy, izobary, izotony izomery). 2 Liczba atomowa i masowa Liczba nukleonów (protonów
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoCHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna. Model atomu Bohra
CHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna Model atomu Bohra SPIS TREŚCI: 1. Modele budowy atomu Thomsona, Rutherforda i Bohra 2. Budowa atomu 3. Liczba atomowa a liczba
Bardziej szczegółowoPromieniowanie kosmiczne składa się głównie z protonów, z niewielką. domieszką cięższych jąder. Przechodząc przez atmosferę cząstki
Odkrycie hiperjąder Hiperjądra to struktury jądrowe w skład których, poza protonami I neutronami, wchodzą hiperony. Odkrycie hiperjąder miało miejsce w 1952 roku, 60 lat temu, w Warszawie. Wówczas nie
Bardziej szczegółowoPoziom nieco zaawansowany Wykład 2
W2Z Poziom nieco zaawansowany Wykład 2 Witold Bekas SGGW Promieniotwórczość Henri Becquerel - 1896, Paryż, Sorbona badania nad solami uranu, odkrycie promieniotwórczości Maria Skłodowska-Curie, Piotr Curie
Bardziej szczegółowoPOLITYKA BEZPIECZEŃSTWA OKTAWAVE (dalej również: Polityka )
POLITYKA BEZPIECZEŃSTWA OKTAWAVE (dalj równiż: Polityka ) wrsja: 20150201.1 Wyrazy pisan wilką litrą, a nizdfiniowan w Polityc mają znacznia nadan im odpowidnio w Rgulamini świadcznia usług Oktawav dla
Bardziej szczegółowoOCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
Bardziej szczegółowoLaboratorium Półprzewodniki Dielektryki Magnetyki Ćwiczenie nr 11 Badanie materiałów ferromagnetycznych
Laboratorium Półprzwodniki Dilktryki Magntyki Ćwiczni nr Badani matriałów frromagntycznych I. Zagadninia do przygotowania:. Podstawow wilkości charaktryzując matriały magntyczn. Związki pomiędzy B, H i
Bardziej szczegółowoZadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α
Zadanie: 1 (2 pkt) Określ liczbę atomową pierwiastka powstającego w wyniku rozpadów promieniotwórczych izotopu radu 223 88Ra, w czasie których emitowane są 4 cząstki α i 2 cząstki β. Podaj symbol tego
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Jądrowej
Podstawy Fizyki Jądrowej III rok Fizyki Kurs WFAIS.IF-D008.0 Składnik egzaminu licencjackiego (sesja letnia)! OPCJA (zalecana): Po uzyskaniu zaliczenia z ćwiczeń możliwość zorganizowania ustnego egzaminu
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 11 OPTYMALIZACJA NIEZAWODNOŚCIOWA STRUKTURY ELEKTRONICZNEGO SYSTEMU BEZPIECZEŃSTWA
ĆWICZENIE OPTYMALIZACJA NIEZAWODNOŚCIOWA STUKTUY ELEKTONICZNEGO SYSTEMU EZPIECZEŃSTWA Cl ćwicznia: zapoznani z analizą nizawodnościowo-ksploaacyjną lkronicznych sysmów bzpiczńswa; wyznaczni wybranych wskaźników
Bardziej szczegółowoFotometria i kolorymetria
. odstawow wilkości radio- i fotomtryczn (jdnostki nrgtyczn i świtln). rawa i zalżności fotomtrii (Lambrta, fotomtryczn, prawa odlgłości). http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fotomtria Mijsc i trmin konsultacji:
Bardziej szczegółowoWykład 4: Termy atomowe
Wykład : Trmy atomow Orbitaln i spinow momnty magntyczn Trmy atomow Symbol trmów Przykłady trmów Rguła Hunda dla trmów Rozszczpini poziomów nrgtycznych Właściwości magntyczn atomów wilolktronowych Wydział
Bardziej szczegółowo