Spis treści. nadprzewodnictwo. Historia nadprzewodnictwa... Historia nadprzewodnictwa. Pierwsze osiagnięcia
|
|
- Bartosz Żurawski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Spis treści 1 Historia nadprzewodnictwa Pierwsze osiagnięcia dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl /14 2 Wstęp Podstawowe własności Rodzaje nadprzewodnictwa 3 Fluxon Zjawiskiem Josephsona Możliwe zastosowania 4 Przesył energii 1 dr inż. Ireneusz Owczarek 2 dr inż. Ireneusz Owczarek Historia nadprzewodnictwa Historia nadprzewodnictwa Pierwsze osiagnięcia Historia nadprzewodnictwa Historia nadprzewodnictwa... Pierwsze osiagnięcia W 1908 roku Heike Kamerlingh-Onnes skroplił hel, w 1911 roku, w Lejdzie, odkrył nadprzewodnictwo. Nagrodę Nobla otrzymał w 1913 roku. W 1933 roku Walther Meissner i Robert Ochsenfeld dokonali odkryli zjawisko usuwania z ich wnętrza pola magnetycznego. W roku 1950 Witalij Ginzburg (Nagroda Nobla w 2003 roku) i Lew Landau (Nagroda Nobla w 1962) opublikowali teorię nadprzewodnictwa oparta na podstawach fenomenologicznej teorii przejść fazowych (sformułowanej wcześniej przez Landaua). W 1986 roku K. A. Müller i J. G. Bednorz odkryli nadprzewodnictwo wysokotemperaturowe. W 1991 roku R. Curlow, R. Smalleyow i H. Kroto odkryli nowa odmianę węgla, tzw. fullereny, które domieszkowane metalami alkalicznymi wykazuja nadprzewodnictwo. 3 dr inż. Ireneusz Owczarek 4 dr inż. Ireneusz Owczarek
2 Historia nadprzewodnictwa Historia nadprzewodnictwa... Pierwsze osiagnięcia Definicje Wstęp Odkrycie Müllera i Bednorz zapoczatkowało burzliwy okres poszukiwania nadprzewodników wysokotemperaturowych. Wg Encyklopedii, zjawisko zaniku oporu elektrycznego obserwowane w niektórych metalach, ich stopach oraz w pewnych spiekach ceramicznych. Materiał, dla którego zachodzi zjawisko nadprzewodnictwa, nazywany jest nadprzewodnikiem. to pewne szczególne połaczenie własności elektrycznych i magnetycznych, które uwidaczniaja się w niektórych substancjach po ich ochłodzeniu poniżej temperatury charakterystycznej: zaniku oporu elektrycznego (R = 0Ω), zaniku indukcji magnetycznej wewnatrz nadprzewodnika (B = 0T ), kwantowania strumienia magnetycznego w nadprzewodniku. 5 dr inż. Ireneusz Owczarek 6 dr inż. Ireneusz Owczarek Definicje... Wstęp Wstęp Czy opór nadprzewodnika spada rzeczywiście do zera? Przejście do stanu nadprzewodnictwa następuje przy charakterystycznej dla danej substancji temperaturze nazywanej temperatura krytycznat c. W czystej i doskonałej pod względem fizycznym próbce, przejście do stanu nadprzewodnictwa może być niezwykle ostre. Metoda pomiaru oparta na JRM. Obserwacje Karmerlingh Onnesa oraz dodatkowy rysunek dla cyny a - monokryształ, b - forma gruboziarnista, c - forma drobnoziarnista polikrystaliczna Doświadczenie S. C. Collinsa Prad elektryczny płynał bez zmian w nadprzewodzacym pierścieniu z ołowiu przez ponad 950 dni. Czas zaniku pradu w stanie nadprzewodzacym nie jest krótszy niż 10 lat. Oszacowany opór właściwy był mniejszy niż Ωm. Jest to wartość ok razy mniejsza niż wynosi wartość oporu właściwego miedzi w temperaturze pokojowej. 7 dr inż. Ireneusz Owczarek 8 dr inż. Ireneusz Owczarek
3 Pierwiastki nadprzewodzace Wstęp Podstawowe własności Własności magnetyczne doskonałego przewodnika Doskonałe przewodniki pradu elektrycznego metale szlachetne: srebro, złoto, miedź, metale alkaliczne: sód i potas, nie sa nadprzewodnikami. Przykładowe temperatury krytyczne: Metal T c[k] Al 1,2 In 3,4 Sn 3,7 Hg 4,2 Ta 4,5 V 5,4 Pb 7,2 Nb 9,3 Stop T c[k] V 3Si 15,7 Nb 3Al 16,0 Nb 3Sn 18,3 Nb 3Ge 23,2 W roku 1933 Meissner i Ochsenfeld odkryli podstawowa cechę stanu nadprzewodzacego doskonały diamagnetyzm. Próbka znajdujaca się w polu magnetycznym, nie posiada wypadkowej indukcji magnetycznej. Wewnatrz metalu nadprzewodzacego zawszeb=0. Próbka chroni swe wnętrze przed wnikaniem strumienia przyłożonego pola. Zjawisko Meissnera Linie sił pola magnetycznego "wypychane" sa na zewnatrz nadprzewodnika (zamiast przechodzić przez jego wnętrze). 9 dr inż. Ireneusz Owczarek 10 dr inż. Ireneusz Owczarek Własności magnetyczne... Podstawowe własności Nadprzewodniki I rodzaju Rodzaje nadprzewodnictwa Nadprzewodniki I rodzaju wypychaja całkowicie strumień magnetyczny ze swojego wnętrza, natomiast nadprzewodniki II rodzaju zachowuja się tak tylko w słabym polu magnetycznym; w silnych polach strumień magnetyczny jest wypychany z ich wnętrzach tylko częściowo. Namagnesowanie nadprzewodnika zależy wyłacznie od aktualnych wartości przyłożonego pola i temperatury, a nie od kolejności ich następowania (jak w przypadku metali). Dostatecznie silne pole magnetyczne przyłożone do metalu nadprzewodzacego prowadzi do jego przejścia w stan normalny. Wartość krytycznego pola magnetycznego zależy od temperatury ] ( ) T 2 H c=h 0 [1 T c gdzie:h 0=H c dlat=0k. Gdy natężenie pola magnetycznego wzrośnie i osiagnie wartość krytyczna H c nadprzewodnik przechodzi do stanu normalnego. W czystych próbkach przejście to ma charakter odwracalny. 11 dr inż. Ireneusz Owczarek 12 dr inż. Ireneusz Owczarek
4 Rodzaje nadprzewodnictwa Nadprzewodniki I rodzaju... Rodzaje nadprzewodnictwa Nadprzewodniki II rodzaju W materiale powstaje siec równoległych rdzeni normalnych. Metal w stanie nadprzewodnictwa nie ma w swym wnetrzu strumienia magnetycznego, poniewaz kołowe prady powierzchniowe wytwarzaja namagnesowanie I, równe i przeciwnie skierowane do przyłoz onego pola, czyli I = Hp. Gdy pole osiagnie wartos c Hc, nadprzewodnik przechodzi w stan normalny i ujemne namagnesowanie znika. 13 dr inz. Ireneusz Owczarek 14 dr inz. Ireneusz Owczarek Rodzaje nadprzewodnictwa Nadprzewodniki II rodzaju... Oddziaływanie elektron-fonon Mikroskopowa teoria nadprzewodnictwa Prace Coopera dały poczatek teorii nadprzewodnictwa, która ogłosili wspólnie John Bardeen, Leon Cooper i Robert Schrieffer w 1957r. (tzw. teoria BCS). Dla elektronu emitujacego fonon: þ1 + þ q p þ1 = p Do wprowadzenia nadprzewodnika II rodzaju w stan mieszany niezbedne jest pewne minimalne natez enie przyłoz onego pola magnetycznego, tj. dolne pole krytyczne Hc1 (Hc1 < Hc ). Gdy natez enie pola osiagnie wartos c górnego pola krytycznego Hc2, to materiał przechodzi w stan normalny. dla drugiego elektronu w wyniku absorpcji: p þ2 + þ q=p þ2 gdzie: hνq. v Gdy róz nica energii elektronu przed i po wirtualnej emisji fononu: E1 E 1 < hνq q= to w rezultacie procesów emisji i absorpcji fononu wystapi przyciaganie miedzy dwoma elektronami. 15 dr inz. Ireneusz Owczarek 16 dr inz. Ireneusz Owczarek
5 Para Coopera Przerwa energetyczna Oddziaływanie elektron-sieć-elektron jest przyciagaj ace i może przezwyciężyć, kulombowskie odpychanie między elektronami. Czy można zaniedbać odpychanie kulombowskie między elektronami? TAK! ponieważ średnia energia kinetyczna gazu elektronowego jest duża w porównaniu z energia potencjalna odpychania. L. Cooper wykazał, że elektrony oddziaływajace poprzez drgania sieci daż a do utworzenia stanu zwiazanego o najniższej możliwej energii, przy czym ich spiny skierowane sa w przeciwnych kierunkach. Taki stan zwiazany nazywany jest odtad para Coopera. Obecność przerwy energetycznej ma dwa następstwa: po rozerwaniu pary znika ich energia wiazania. Odpowiada to rozszczepieniu molekuły na składowe atomy po dostarczeniu niezbędnej energii. stan pary ( p, p) jest nieosiagalny dla pozostałych par Coopera. Maleje liczba aktów rozpraszania, w których moga one uczestniczyć, co w konsekwencji zmniejsza ich energię wiazania. Wartość przerwy energetycznej w temperaturze 0K E g(0)=2 (0)=3,5kT c. a bliskot c (T) 3,2kTc 1 T. T c 17 dr inż. Ireneusz Owczarek 18 dr inż. Ireneusz Owczarek Przerwa energetyczna... Pary Coopera wnioski Kondensacja BCS Wszystkie pary Coopera znajduja się w takim samym stanie kwantowym o takiej samej energii. Jak wytłumaczyć bez-oporowy przepływ pradu elektrycznego w nadprzewodniku? W nadprzewodniku pary Coopera ulegaja nieustannym wzajemnym rozproszeniom, ale ponieważ ich sumaryczny pęd w tego rodzaju procesach zostaje zachowany, nie wpływa na przepływ pradu. Może to nastapić wyłacznie przy rozerwaniu pary, ale do jej rozerwania niezbędna jest energia równa co najmniej2, gdy energia ta zostanie dostarczona z zewnatrz. Elektrony zwiazane w parę nie biora udziału w procesie rozpraszania, czyli ich przepływ odbywa się bez tarcia. Para Coopera nie może energetycznie oddziaływać na jony, gdyż nie ma, z czego oddawać energii. Jednocześnie w temperaturze bliskiej0k energia drgań jonów jest tak mała, że nie wystarczy by rozbić pary Coopera. Dlatego elektrony moga poruszać się w metalu bez strat (co odpowiada stanowi nadprzewodnictwa). Ponadto istnienie przerwy energetycznej w stanie nadprzewodzacym wyklucza rozpraszanie par Coopera. Rozproszenie pary Coopera może nastapić w wyniku dostarczonej energii przekraczajacej wartość szerokości przerwy energetycznej. 19 dr inż. Ireneusz Owczarek 20 dr inż. Ireneusz Owczarek
6 Fluxon Przykłady słabych złacz Zjawiskiem Josephsona Strumień magnetyczny może zmieniać się tylko w określonych porcjach. Fluxon to kwant strumienia magnetycznego Φ h 0= 2e =2, Wb. złacza SIS: izolator najczęściej tlenkowy, rozdziela dwie warstwy nadprzewodnikowe, złacza SNS, złacza punktowe między dwoma kawałkami nadprzewodnika: zwykle jest to zaostrzony drut nadprzewodzacy, powierzchniowo utleniony, dociśnięty do nadprzewodnika, mikromostki: silne zwężenia cienkiej warstwy nadprzewodnika. Zjawiskiem, które potwierdza kwantowy charakter strumienia magnetycznego w nadprzewodniku jest zjawisko Josephsona. Tunelowanie jest zjawiskiem kwantowym w którym elektrony przenikaja z jednego metalu do drugiego poprzez wask a barierę, jaka może stanowić cienka warstwa izolatora. 21 dr inż. Ireneusz Owczarek 22 dr inż. Ireneusz Owczarek Tunelowanie par Coopera Zjawiskiem Josephsona Nadprzewodnikowy interferometr kwantowy Zjawiskiem Josephsona nazywa się tunelowaniem par Coopera przez warstwę izolatora, z jednego nadprzewodnika do drugiego. Poczatkowo obserwowano na złaczach Josephsona o grubości1nm, oporze bariery 1Ω i przekroju poprzecznym1mm 2. Zjawiska zwiazane z tunelowaniem par Coopera Stałopradowe zjawisko Josephsona. Prad stały płynie przez złacze bez zewnętrznego pola elektrycznego i magnetycznego. Zmiennopradowe zjawisko Josephsona. Stałe napięcie przyłożone do złacza powoduje oscylacje o częstości radiowej pradu płynacego przez złacze. Makroskopowa interferencja kwantowa. Stałe pole magnetyczne przyłożone do obwodu nadprzewodzacego, zawierajacego dwa złacza Josephsona, wywołuje zjawisko interferencji pradu płynacego w tym obwodzie. Jeżeli strumień magnetyczny przenikajacy przez każde ze złacz jest zaniedbywany, a natężenie pradu krytycznego obu złacz ma taka sama wartośći 0, to całkowity prad płynacy przez ten obwód I=I 0(sinγ A+sinγ B) gdzieγ A=γ 0+π Φ Φ 0 iγ B=γ 0 π Φ Φ 0 sa odpowiednio różnica faz dla złacza A i B. Całkowity prad gdzie I=I max sinγ 0, I max=2i 0cos (π Φ ). Φ 0 23 dr inż. Ireneusz Owczarek 24 dr inż. Ireneusz Owczarek
7 Nadprzewodnikowy interferometr kwantowy... DopókiI<I max fazaφ 0 przyjmuje taka wartość, aby prad płynał bez strat przez nadprzewodnikowy interferometr kwantowy (Superconducting Quantum Interference Device). Jeśli powierzchnia pętli interferometru wynosi1cm 2, to strumień równyφ 0 odpowiada polu ob= T. I max przybiera największa wartość wtedy, gdy strumień wewnatrz pętli jest równy całkowitej liczbie fluksonów. Wykorzystywane to jest w przyrzadach umożliwiajacych niezwykle czuły pomiar zmian strumienia magnetycznego. 25 dr inż. Ireneusz Owczarek 26 dr inż. Ireneusz Owczarek Magnetometry Możliwe zastosowania Możliwe zastosowania Zastosowania pomiary nieniszczace materiałów (defektoskopia), pomiar fal grawitacyjnych, paleomagnetyzm, poszukiwania złóż, elektronika (precyzyjne przyrzady pomiarowe), wojskowość, biomagnetyzm. Najlepsze -y oparte na złaczach niobowych charakteryzuje czułość rzędu 1fT. W przypadku nadprzewodników wysokotemperaturowych osiagnięto czułość 0,6pT przy częstotliwości10hz w temperaturze77,4k. Elektrokardiografia Magneto-kardiografia Typy magnetometrów 1 Magnetometry strumieniowe, 2 Magnetorezystory, 3 Magnetyczne złacza tunelujace, 4 Magnetometry kwantowe (-y). Duża czułość -ów umożliwiła burzliwy rozwój badań w dziedzinie biomagnetyzmu. 27 dr inż. Ireneusz Owczarek 28 dr inż. Ireneusz Owczarek
8 ... Możliwe zastosowania Zastosowanie nadprzewodnictwa Przesył energii Magnetometria kwantowa jest nieinwazyjna metoda diagnostyczna, dajac a bezpośrednia informacje o aktywności magnetycznej i elektrycznej ciała ludzkiego w czasie rzeczywistym. Elektroencefalografia Magneto-encefalografia Badania dotyczyły: spontanicznej aktywności mózgu oraz reakcji na efekty wizualne, którym poddawano pacjentów. Stwierdzono, że pole magnetyczne, wytwarzane spontanicznie przez mózg ludzki charakteryzuje się natężeniem rzędu8 10 8A m. 1 Transport dużych gęstości pradu: linie przesyłowe (straty energii od 30% do 50% przy użyciu standardowych kabli), silniki elektryczne, transformatory czystsza planeta, roczne oszczędności 250 mld USD w USA i 6 mld PLN w Polsce. 2 Wytwarzanie silnych pól magnetycznych (spektroskopia, medycyna, transport kolejowy). 3 Magazynowanie energii (stabilizatory mocy). 4 Ultraszybkie procesory do1000ghz (pierwszy procesor nadprzewodzacy1ghz powstał w 1988). 5 do detekcji ultra-małych pól magnetycznych. 29 dr inż. Ireneusz Owczarek 30 dr inż. Ireneusz Owczarek Zastosowanie nadprzewodnictwa... Przesył energii Przewody i druty nadprzewodzace Przesył energii Cechy stanowiace o przydatności nadprzewodników do celów technicznych: temperatury krytyczne, pola, prady krytyczne. Praktyczna reguła dla zastosowań nadprzewodników pożadane jest by temperatura krytyczna nadprzewodnika była dwukrotnie wyższa od temperatury pracy urzadzenia: T pracy Tc 2. Głównym problemem, podczas produkcji drutów nadprzewodzacych sa straty energii, zwiazane z pełzaniem strumienia magnetycznego (co może spowodować przegrzanie się i przejście do stanu normalnego). Dlatego druty projektuje się tak, aby odprowadzanie ciepła było zawsze szybsze niż jego wytwarzanie. Włókna nadprzewodzace musza mieć bardzo mała średnicę rzędu0,01mm. Najprostszy przewód nadprzewodzacy to pręt lub rura miedziana pokryta warstwa nadprzewodnika. Może to być również pokryta warstwa nadprzewodzac a taśma stalowa lub miedziana. Oznacza to, że potrzebne sa nadprzewodniki ot c 150K by można wykorzystać w urzadzeniach pracujacych w temperaturze ciekłego azotu. W przyrzadach elektronicznych T 2 pracy 3 Tc. 31 dr inż. Ireneusz Owczarek 32 dr inż. Ireneusz Owczarek
9 Przesył energii Przewody i druty nadprzewodzace... Magnesy nadprzewodzace Głównymi częściami elektromagnesu sa: solenoid, kriostat oraz zasilacz umożliwiajacy regulację pradu płynacego przez solenoid. Magnesy takie znajduja zastosowanie w sprzęcie laboratoryjnym w pomiarach własności magnetycznych, NMR, tomografii komputerowej, a także w ogromnych akceleratorach do zakrzywiania toru poruszajacych się czastek. Typowy drut nadprzewodzacynb 3Sn o średnicy1mm zawiera kilka tysięcy oddzielnych włókien nadprzewodzacych, o średnicy3 5µm, w matrycy z brazu (Cu-Sn). Taki układ włókien zapewnia dobra stabilność elektryczna, termiczna i mechaniczna drutu. 33 dr inż. Ireneusz Owczarek 34 dr inż. Ireneusz Owczarek Generatory i transformatory Nadprzewodzace soczewki wiazek elektronowych Gdy wiazka elektronów przechodzi przez tubus nadprzewodzacy, na skutek zjawiska Meissnera pole magnetyczne wytwarzane przez wiazkę jest odpychane od wewnętrznych ścian tubusa. Jeśli ściany tubusa zostana odpowiednio uformowane można zogniskować wiazkę tworzac w ten sposób tzw. soczewkę elektronowa. Jeśli ładunek porusza się po torze zakrzywionym emituje promieniowanie elektromagnetyczne o częstotliwości określonej przez kształt toru oraz prędkości poruszania się. Jeśli wiazka elektronów przechodzaca przez magnetyczny cylinder, ukształtowany wewnatrz tak, aby nadać wiazce ruch sinusoidalny, to otrzyma się tzw. wigler czyli urzadzenie do emitowania promieniowania elektromagnetycznego. Wiglery nadprzewodzace, wytwarzane sa z bizmutowych nadprzewodników wysokotemperaturowych (BISCO). 35 dr inż. Ireneusz Owczarek 36 dr inż. Ireneusz Owczarek
10 Łożyska nadprzewodzace MAGLEV Do konstrukcji łożysk nadprzewodzacych wykorzystuje się zjawisko lewitacji magnesu nad nadprzewodnikiem. Część stała łożyska można wykonać z nadprzewodnika YBCO, natomiast część wirujac a z magnesu stałego. Magnes, odpychany od nadprzewodnika siłami lewitacji, może się obracać z prędkościa dochodzac a do obrotów/min. Łożyska takie cechuja się bardzo dobra stabilnościa oraz małymi stratami. Znajduja zastosowanie w wielu urzadzeniach np. w pompach próżniowych. Innym bardzo ciekawym zastosowaniem zjawiska lewitacji jest Japoński projekt MAGLEV, który polega na zastosowaniu lewitacji do budowy super szybkich pociagów unoszacych się nad powierzchnia torowiska. 37 dr inż. Ireneusz Owczarek 38 dr inż. Ireneusz Owczarek MAGLEV... Literatura podstawowa Japoński projekt MAGLEV (Magnetic Levitation Vehicle) powstał w 1977 roku. W 1987 roku pokonał prędkość400,8km/h, a w 1999 roku już rozwijał 552km/h. 39 dr inż. Ireneusz Owczarek Kania S. Wykłady z fizyki cz. 1 i 2. Wydawnictwo PŁ, Łódź Halliday D., Resnick R, Walker J. Podstawy Fizyki t PWN, Warszawa Orear J. Fizyka t. I i II. WNT, Warszawa Sawieliew I. W. Wykłady z fizyki t. I-III. PWN, Warszawa Strona internetowa prowadzona przez CMF PŁ e-fizyka. Podstawy fizyki. Kakol Z. Żukrowski J. kakol/wyklady_pl.htm Wykłady z fizyki. 40 dr inż. Ireneusz Owczarek
Nadprzewodniki. W takich materiałach kiedy nastąpi przepływ prądu może on płynąć nawet bez przyłożonego napięcia przez długi czas! )Ba 2. Tl 0.2.
Nadprzewodniki Pewna klasa materiałów wykazuje prawie zerową oporność (R=0) poniżej pewnej temperatury zwanej temperaturą krytyczną T c Większość przewodników wykazuje nadprzewodnictwo dopiero w temperaturze
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA NADPRZEWODNICTWO I EFEKT MEISSNERA
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA ENERGETYKI I APARATURY PRZEMYSŁOWEJ NADPRZEWODNICTWO I EFEKT MEISSNERA Katarzyna Mazur Inżynieria Mechaniczno-Medyczna Sem. 9 1. Przypomnienie istotnych
Bardziej szczegółowoZamiast przewodnika z miedzi o bardzo dużych rozmiarach możemy zastosowad niewielki nadprzewodnik niobowo-tytanowy
Nadprzewodniki Nadprzewodnictwo Nadprzewodnictwo stan materiału polegający na zerowej rezystancji, jest osiągany w niektórych materiałach w niskiej temperaturze. Nadprzewodnictwo zostało wykryte w 1911
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych
LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych Tadeusz Domański Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Nadprzewodnictwo. Nadprzewodnictwo
Nadprzewodnictwo Definicja, odkrycie nadprzewodnictwo spadek oporu elektrycznego do zera poniżej charakterystycznej temperatury zwanej temperaturą krytyczną. Po raz pierwszy zaobserwował nadprzewodnictwo
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie.
Nadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie. Aleksandra Galikowska IMM, sem.2, st.ii Spis treści 1. Wstęp, historia... 3 2. Nadprzewodnictwo... 4 3. Własności nadprzewodników... 5 3. Teoria
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie. Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr
Nadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr Gdańsk, 2012 Spis treści: 1. Nadprzewodnictwo...3 2. Efekt Meissnera...5 2.1 Lewitacja...5 3. Zastosowanie...6 3.1
Bardziej szczegółowoCzym jest prąd elektryczny
Prąd elektryczny Ruch elektronów w przewodniku Wektor gęstości prądu Przewodność elektryczna Prawo Ohma Klasyczny model przewodnictwa w metalach Zależność przewodności/oporności od temperatury dla metali,
Bardziej szczegółowoNADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli. miedziowo-lantanowym, w którym niektóre atomy lantanu były
FIZYKA I TECHNIKA NISKICH TEMPERATUR NADPRZEWODNICTWO NADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli nadprzewodnictwo w złożonym tlenku La 2 CuO 4 (tlenku miedziowo-lantanowym,
Bardziej szczegółowoStruktura pasmowa ciał stałych
Struktura pasmowa ciał stałych dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści 1. Pasmowa teoria ciała stałego 2 1.1. Wstęp do teorii..............................................
Bardziej szczegółowoNadprzewodnikowe zasobniki energii (SMES)
Nadprzewodnikowe zasobniki energii (SMES) Superconducting Magnetic Energy Storage dr hab. inŝ. Antoni Cieśla, prof. n. Wydział EAIiE Katedra Elektrotechniki i Elektroenergetyki Agenda wystąpienia: 1. Gromadzenie
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 4. Pole magnetyczne 1
Podstawy fizyki sezon 2 4. Pole magnetyczne 1 Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoLEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA
LEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA Prof. nz. dr hab. inż. Antoni Cieśla, AKADEMIA GÓRNICZO - HUTNICZA Wydział EAIiIB Katedra Elektrotechniki i Elektroenergetyki Agenda wykładu:
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowoZaburzenia periodyczności sieci krystalicznej
Zaburzenia periodyczności sieci krystalicznej Defekty liniowe dyslokacja krawędziowa dyslokacja śrubowa dyslokacja mieszana Defekty punktowe obcy atom w węźle luka w sieci (defekt Schottky ego) obcy atom
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 4. Indukcja elektromagnetyczna Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ PRAWO INDUKCJI FARADAYA SYMETRIA W FIZYCE
Bardziej szczegółowoWłasności magnetyczne materii
Własności magnetyczne materii Dipole magnetyczne Najprostszą strukturą magnetyczną są magnetyczne dipole. Fe 3 O 4 Kompas, Chiny 220 p.n.e Kołowy obwód z prądem dipol magnetyczny! Wartość B w środku kołowego
Bardziej szczegółowoŚwiatło fala, czy strumień cząstek?
1 Światło fala, czy strumień cząstek? Teoria falowa wyjaśnia: Odbicie Załamanie Interferencję Dyfrakcję Polaryzację Efekt fotoelektryczny Efekt Comptona Teoria korpuskularna wyjaśnia: Odbicie Załamanie
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne Wykład LO Zgorzelec 13-01-2016
Pole magnetyczne Igła magnetyczna Pole magnetyczne Magnetyzm ziemski kompas Biegun północny geogr. Oś obrotu deklinacja Pole magnetyczne Ziemi pochodzi od dipola magnetycznego. Kierunek magnetycznego momentu
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Techniki niskotemperaturowe w Inżynierii Mechaniczno Medycznej Zmiana własności ciał w temperaturach kriogenicznych Prowadzący: dr inż. Waldemar Targański Emilia
Bardziej szczegółowoNatężenie prądu elektrycznego
Natężenie prądu elektrycznego Wymuszenie w przewodniku różnicy potencjałów powoduje przepływ ładunków elektrycznych. Powszechnie przyjmuje się, że przepływający prąd ma taki sam kierunek jak przepływ ładunków
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne
Fale elektromagnetyczne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Analiza pola 2 1.1. Rozkład pola...............................................
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 14: Pole magnetyczne cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wektor indukcji pola magnetycznego, siła Lorentza v F L Jeżeli na dodatni ładunek
Bardziej szczegółowoZjawisko Halla Referujący: Tomasz Winiarski
Plan referatu Zjawisko Halla Referujący: Tomasz Winiarski 1. Podstawowe definicje ffl wektory: E, B, ffl nośniki ładunku: elektrony i dziury, ffl podział ciał stałych ze względu na własności elektryczne:
Bardziej szczegółowoMOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM
Ćwiczenie nr 16 MOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM Aparatura Zasilacze regulowane, cewki Helmholtza, multimetry cyfrowe, dynamometr torsyjny oraz pętle próbne z przewodnika. X Y 1 2 Rys. 1 Układ pomiarowy
Bardziej szczegółowo1.6. Ruch po okręgu. ω =
1.6. Ruch po okręgu W przykładzie z wykładu 1 asteroida poruszała się po okręgu, wartość jej prędkości v=bω była stała, ale ruch odbywał się z przyspieszeniem a = ω 2 r. Przyspieszenie w tym ruchu związane
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Indukcja elektromagnetyczna Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Strumień indukcji magnetycznej Analogicznie do strumienia pola elektrycznego można
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperaturowe. Joanna Mieczkowska
Nadprzewodniki wysokotemperaturowe Joanna Mieczkowska Zastosowanie nadprzewodnictwa na szeroką skalę, szczególnie do przesyłania energii na duże odległości, było dotychczas ograniczone z powodu konieczności
Bardziej szczegółowoSPIS TREŚCI ««*» ( # * *»»
««*» ( # * *»» CZĘŚĆ I. POJĘCIA PODSTAWOWE 1. Co to jest fizyka? 11 2. Wielkości fizyczne 11 3. Prawa fizyki 17 4. Teorie fizyki 19 5. Układ jednostek SI 20 6. Stałe fizyczne 20 CZĘŚĆ II. MECHANIKA 7.
Bardziej szczegółowoII prawo Kirchhoffa Obwód RC Obwód RC Obwód RC
II prawo Kirchhoffa algebraiczna suma zmian potencjału napotykanych przy pełnym obejściu dowolnego oczka jest równa zeru klucz zwarty w punkcie a - ładowanie kondensatora równanie ładowania Fizyka ogólna
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Ładunek elektryczny Grecy ok. 600 r p.n.e. odkryli, że bursztyn potarty o wełnę przyciąga inne (drobne) przedmioty. słowo
Bardziej szczegółowoPlan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe
Plan Zajęć 1. Termodynamika, 2. Grawitacja, Kolokwium I 3. Elektrostatyka + prąd 4. Pole Elektro-Magnetyczne Kolokwium II 5. Zjawiska falowe 6. Fizyka Jądrowa + niepewność pomiaru Kolokwium III Egzamin
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne. Gradient pola. Gradient pola... Gradient pola... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek 2013/14
dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2013/14 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Gradient pola Gradient funkcji pola skalarnego ϕ przypisuje każdemu punktowi
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoNazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji w Azji Mniejszej, gdzie już w starożytności odkryto rudy żelaza przyciągające żelazne przedmioty.
Magnetostatyka Ryszard J. Barczyński, 2017 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Magnetyzm Nazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Półprzewodniki. Półprzewodniki
Półprzewodniki Definicja i własności Półprzewodnik materiał, którego przewodnictwo rośnie z temperaturą (opór maleje) i w temperaturze pokojowej wykazuje wartości pośrednie między przewodnictwem metali,
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania
Kwantowa natura promieniowania Promieniowanie ciała doskonale czarnego Ciało doskonale czarne ciało, które absorbuje całe padające na nie promieniowanie bez względu na częstotliwość. Promieniowanie ciała
Bardziej szczegółowoElementy optyki kwantowej. Ciało doskonale czarne. Teoria Wiena. Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek
Elementy optyki kwantowej dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Elementy optyki kwantowej Ciało doskonale czarne Rozkład
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy
Ćwiczenie 13 Wyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy 13.1. Zasada ćwiczenia W uzwojeniu, umieszczonym na żelaznym lub stalowym rdzeniu, wywołuje się przepływ prądu o stopniowo zmienianej
Bardziej szczegółowoMenu. Badające rozproszenie światła,
Menu Badające rozproszenie światła, Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Pole magnetyczne Ziemi mierzy się za pomocą magnetometrów. Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Rodzaje magnetometrów:»
Bardziej szczegółowoPierwiastki nadprzewodzące
Pierwiastki nadprzewodzące http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/magnetacademy/superconductivity101/fullarticle.html Materiały nadprzewodzące Rodzaj Materiał c (K) Uwagi Związki międzymetaliczne
Bardziej szczegółowoTemat XXIV. Prawo Faradaya
Temat XXIV Prawo Faradaya To co do tej pory Prawo Faradaya Wiemy już, że prąd powoduje pojawienie się pola magnetycznego a ramka z prądem w polu magnetycznym może obracać się. Czy z drugiej strony można
Bardziej szczegółowoRóżne dziwne przewodniki
Różne dziwne przewodniki czyli trzy po trzy o mechanizmach przewodzenia prądu elektrycznego Przewodniki elektronowe Metale Metale (zwane również przewodnikami) charakteryzują się tym, że elektrony ich
Bardziej szczegółowoWybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych
Wybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych Ryszard Pałka Department of Electrical Engineering West Pomeranian University of Technology Szczecin KETiI Zakres prezentacji 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowo1. Bieguny magnesów utrzymują gwoździe, jak na rysunku. Co się stanie z gwoździami po zetknięciu magnesów bliższymi biegunami?
1. Bieguny magnesów utrzymują gwoździe, jak na rysunku. Co się stanie z gwoździami po zetknięciu magnesów bliższymi biegunami? A. wszystkie odpadną B. odpadną tylko środkowe C. odpadną tylko skrajne D.
Bardziej szczegółowo) (*#)$+$$ poniedziałki 13:30-15:00 wtorki 12:00-14:00 pitek 8:30-10:00
poniedziałki 13:30-15:00 wtorki 12:00-14:00 pitek 8:30-10:00 8 wykładów, 3 wiczenia: w, w, w, w, c, w, w, c, w, w, c(kolo) kolokwium na ostatnich cw. historia zerowy opór efekt Meissnera temperatura, pole
Bardziej szczegółowoPOWTÓRKA PRZED KONKURSEM CZĘŚĆ 14 ZADANIA ZAMKNIĘTE
DO ZDOBYCIA PUNKTÓW 50 POWTÓRKA PRZED KONKURSEM CZĘŚĆ 14 Jest to powtórka przed etapem rejonowym (głównie elektrostatyka). ZADANIA ZAMKNIĘTE łącznie pkt. zamknięte otwarte SUMA zadanie 1 1 pkt Po włączeniu
Bardziej szczegółowoBadanie własności hallotronu, wyznaczenie stałej Halla (E2)
Badanie własności hallotronu, wyznaczenie stałej Halla (E2) 1. Wymagane zagadnienia - ruch ładunku w polu magnetycznym, siła Lorentza, pole elektryczne - omówić zjawisko Halla, wyprowadzić wzór na napięcie
Bardziej szczegółowoSzczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum kl. II
Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum kl. II Semestr I Elektrostatyka Ocenę dopuszczającą otrzymuje uczeń, który: Wie że materia zbudowana jest z cząsteczek Wie że cząsteczki składają się
Bardziej szczegółowoMagnetostatyka. Bieguny magnetyczne zawsze występują razem. Nie istnieje monopol magnetyczny - samodzielny biegun północny lub południowy.
Magnetostatyka Nazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji w Azji Mniejszej, gdzie już w starożytności odkryto rudy żelaza przyciągające żelazne przedmioty. Chińczycy jako pierwsi (w IIIw n.e.) praktycznie wykorzystywali
Bardziej szczegółowoWyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Ćwiczenie 11A Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym 11A.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu mierzy się przy pomocy wagi siłę elektrodynamiczną, działającą na odcinek przewodnika
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoElektryczne własności ciał stałych
Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności elektryczne trzeba zdefiniować kilka wielkości Oporność właściwa (albo przewodność) ładunek [C] = 1/
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 6. Indukcja magnetyczna
Podstawy fizyki sezon 2 6. Indukcja magnetyczna Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Dotychczas
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoPrzewodność elektryczna ciał stałych. Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki
Przewodność elektryczna ciał stałych Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Pole magnetyczne Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Pole magnetyczne Pole magnetyczne jest nierozerwalnie związane z polem elektrycznym. W zależności
Bardziej szczegółowoRuch ładunków w polu magnetycznym
Ruch ładunków w polu magnetycznym Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Ruch ładunków w polu magnetycznym
Bardziej szczegółowo30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM PODSTAWOWY
30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV Magnetyzm POZIOM PODSTAWOWY Indukcja elektromagnetyczna Prąd przemienny Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod
Bardziej szczegółowoElektromagnetyzm. pole magnetyczne prądu elektrycznego
Elektromagnetyzm pole magnetyczne prądu elektrycznego Doświadczenie Oersteda (1820) 1.Jeśli przez przewodnik płynie prąd, to wokół tego przewodnika powstaje pole magnetyczne. 2.Obecność oraz kierunek linii
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni.
Pole magnetyczne Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni. naładowane elektrycznie cząstki, poruszające się w przewodniku w postaci prądu elektrycznego,
Bardziej szczegółowoDielektryki polaryzację dielektryka Dipole trwałe Dipole indukowane Polaryzacja kryształów jonowych
Dielektryki Dielektryk- ciało gazowe, ciekłe lub stałe niebędące przewodnikiem prądu elektrycznego (ładunki elektryczne wchodzące w skład każdego ciała są w dielektryku związane ze sobą) Jeżeli do dielektryka
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka
7. Pole magnetyczne zadania z arkusza I 7.8 7.1 7.9 7.2 7.3 7.10 7.11 7.4 7.12 7.5 7.13 7.6 7.7 7. Pole magnetyczne - 1 - 7.14 7.25 7.15 7.26 7.16 7.17 7.18 7.19 7.20 7.21 7.27 Kwadratową ramkę (rys.)
Bardziej szczegółowoKlasyczny efekt Halla
Klasyczny efekt Halla Rysunek pochodzi z artykułu pt. W dwuwymiarowym świecie elektronów, autor: Tadeusz Figielski, Wiedza i Życie, nr 4, 1999 r. Pełny tekst artykułu dostępny na stronie http://archiwum.wiz.pl/1999/99044800.asp
Bardziej szczegółowoPrzerwa energetyczna w germanie
Ćwiczenie 1 Przerwa energetyczna w germanie Cel ćwiczenia Wyznaczenie szerokości przerwy energetycznej przez pomiar zależności oporu monokryształu germanu od temperatury. Wprowadzenie Eksperymentalne badania
Bardziej szczegółowoLXI MIĘDZYSZKOLNY TURNIEJ FIZYCZNY. dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych województwa zachodniopomorskiego w roku szkolnym 2018/2019 TEST
LXI MIĘDZYSZKOLNY TURNIEJ FIZYCZNY dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych województwa zachodniopomorskiego w roku szkolnym 08/09 TEST (Czas rozwiązywania 60 minut). Ciało rzucone poziomo z prędkością o wartości
Bardziej szczegółowoPOMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW
Ćwiczenie 65 POMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW 65.1. Wiadomości ogólne Pole magnetyczne można opisać za pomocą wektora indukcji magnetycznej B lub natężenia pola magnetycznego H. W jednorodnym ośrodku
Bardziej szczegółowoObwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika. r opór wewnętrzny baterii R- opór opornika
Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika r opór wewnętrzny baterii - opór opornika V b V a V I V Ir Ir I 2 POŁĄCZENIE SZEEGOWE Taki sam prąd płynący przez oba oporniki
Bardziej szczegółowoLublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo. - od badań podstawowych do zastosowań. Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS
Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański
Bardziej szczegółowoTeoria pasmowa ciał stałych
Teoria pasmowa ciał stałych Poziomy elektronowe atomów w cząsteczkach ulegają rozszczepieniu. W kryształach zjawisko to prowadzi do wytworzenia się pasm. Klasyfikacja ciał stałych na podstawie struktury
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze 11 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej
Materiały pomocnicze 11 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej 1. Magnetyzm to zjawisko przyciągania kawałeczków stali przez magnesy. 2. Źródła pola magnetycznego. a. Magnesy
Bardziej szczegółowoŁadunek elektryczny. Ładunek elektryczny jedna z własności cząstek elementarnych
Ładunek elektryczny Ładunek elektryczny jedna z własności cząstek elementarnych http://pl.wikipedia.org/wiki/%c5%81a dunek_elektryczny ładunki elektryczne o takich samych znakach się odpychają a o przeciwnych
Bardziej szczegółowo1.6. Falowa natura cząstek biologicznych i fluorofullerenów Wstęp Porfiryny i fluorofullereny C 60 F
SPIS TREŚCI Przedmowa 11 Wprowadzenie... 13 Część I. Doświadczenia dyfrakcyjno-interferencyjne z pojedynczymi obiektami mikroświata.. 17 Literatura... 23 1.1. Doświadczenia dyfrakcyjno-interferencyjne
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. 1. Pole magnetyczne Ziemi i magnesu stałego.
MAGNETYZM 1. Pole magnetyczne Ziemi i magnesu stałego. Źródła pola magnetycznego: Ziemia, magnes stały (sztabkowy, podkowiasty), ruda magnetytu, przewodnik, w którym płynie prąd. Każdy magnes posiada dwa
Bardziej szczegółowoZjawiska zachodzące w półprzewodnikach Przewodniki samoistne i niesamoistne
Zjawiska zachodzące w półprzewodnikach Przewodniki samoistne i niesamoistne Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego. Zadania elektroniki: Urządzenia elektroniczne
Bardziej szczegółowoi elementy z półprzewodników homogenicznych część II
Półprzewodniki i elementy z półprzewodników homogenicznych część II Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1 Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt TEST JEDNOKROTNEGO
Bardziej szczegółowoAtom wodoru i jony wodoropodobne
Atom wodoru i jony wodoropodobne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści Spis treści 1. Model Bohra atomu wodoru 2 1.1. Porządek
Bardziej szczegółowoPole elektromagnetyczne
Pole elektromagnetyczne Pole magnetyczne Strumień pola magnetycznego Jednostką strumienia magnetycznego w układzie SI jest 1 weber (1 Wb) = 1 N m A -1. Zatem, pole magnetyczne B jest czasem nazywane gęstością
Bardziej szczegółowoSiła magnetyczna działająca na przewodnik
Siła magnetyczna działająca na przewodnik F 2 B b F 1 F 3 a F 4 I siła Lorentza: F B q v B IL B F B ILBsin a moment sił działający na ramkę: M' IabBsin a B F 2 b a S M moment sił działający cewkę o N zwojach
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko.
Nadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko. Odkrycie nadprzewodnictwa: H. Kamerlingh Onnes (1911) Table from Burns Pierwiastki Li: pierwiastek o najwyższej T c K. Shimizu et al., Nature 419, 597
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II
Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Agnieszka Obłąkowska-Mucha opracowane na podstawie: Halliday & Resnick, J. Walker Fundamentals of Physics extended 10th Edition, John Wiley & Sons, Inc. AGH,
Bardziej szczegółowoPromieniowanie cieplne ciał.
Wypromieniowanie fal elektromagnetycznych przez ciała Promieniowanie cieplne (termiczne) Luminescencja Chemiluminescencja Elektroluminescencja Katodoluminescencja Fotoluminescencja Emitowanie fal elektromagnetycznych
Bardziej szczegółowoSpecyficzne własności helu w temperaturach kriogenicznych
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Specyficzne własności helu w temperaturach kriogenicznych Opracowała: Joanna Pałdyna W ramach przedmiotu: Techniki niskotemperaturowe w medycynie Kierunek studiów:
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoFunkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach
Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach 1 f FD ( E) = E E F exp + 1 kbt Styczna do krzywej w punkcie f FD (E F )=0,5 przecina oś energii i prostą f FD (E)=1 w punktach odległych o k B
Bardziej szczegółowoTreści nauczania (program rozszerzony)- 25 spotkań po 4 godziny lekcyjne
(program rozszerzony)- 25 spotkań po 4 godziny lekcyjne 1, 2, 3- Kinematyka 1 Pomiary w fizyce i wzorce pomiarowe 12.1 2 Wstęp do analizy danych pomiarowych 12.6 3 Jak opisać położenie ciała 1.1 4 Opis
Bardziej szczegółowoMagnetyzm. Magnetyzm zdolność do przyciągania małych kawałków metalu. Bar Magnet. Magnes. Kompas N N. Iron filings. Biegun południowy.
Magnetyzm Magnetyzm zdolność do przyciągania małych kawałków metalu Magnes Bar Magnet S S N N Iron filings N Kompas S Biegun południowy Biegun północny wp.lps.org/kcovil/files/2014/01/magneticfields.ppt
Bardziej szczegółowoRozkład materiału nauczania
1 Rozkład materiału nauczania Temat lekcji i główne treści nauczania Liczba godzin na realizację Osiągnięcia ucznia R treści nadprogramowe Praca eksperymentalno-badawcza Przykłady rozwiązanych zadań (procedury
Bardziej szczegółowoMetody rezonansowe. Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy
Metody rezonansowe Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy Co należy wiedzieć Efekt Zeemana, precesja Larmora Wektor magnetyzacji w podstawowym eksperymencie NMR Transformacja Fouriera Procesy
Bardziej szczegółowoNagrody Nobla z dziedziny fizyki ciała. Natalia Marczak Fizyka Stosowana, semestr VII
Nagrody Nobla z dziedziny fizyki ciała stałego Natalia Marczak Fizyka Stosowana, semestr VII Zaczęł ęło o się od Alfred Bernhard Nobel (1833 1896) Nadprzewodnictwo Kamerlingh-Onnes Heike (1853-1926) 1926)
Bardziej szczegółowoPodstawy Elektrotechniki i Elektroniki. Opracował: Mgr inż. Marek Staude
Podstawy Elektrotechniki i Elektroniki Opracował: Mgr inż. Marek Staude Część 1 Podstawowe prawa obwodów elektrycznych Prąd elektryczny definicja fizyczna Prąd elektryczny powstaje jako uporządkowany ruch
Bardziej szczegółowoWłasności magnetyczne materii
Własności magnetyczne materii Ośrodek materialny wypełniający solenoid (lub cewkę) wpływa na wartość indukcji magnetycznej, strumienia, a także współczynnika indukcji własnej solenoidu. Trzy rodzaje materiałów:
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II
Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Indukcja magnetyczna
Bardziej szczegółowoZespół Szkół Technicznych im. J. i J. Śniadeckich w Grudziądzu
Zespół Szkół Technicznych im. J. i J. Śniadeckich w Grudziądzu Przedmiot: Pomiary Elektryczne Materiały dydaktyczne: Pomiar i regulacja prądu i napięcia zmiennego Zebrał i opracował: mgr inż. Marcin Jabłoński
Bardziej szczegółowoFerromagnetyki, paramagnetyki, diamagnetyki.
Ferromagnetyki, paramagnetyki, diamagnetyki https://www.youtube.com/watch?v=u36qppveh2c Materiały magnetyczne Do tej pory rozważaliśmy przewody z prądem umieszczone w powietrzu lub w próżni. Jednak w praktycznych
Bardziej szczegółowoNMR (MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY) dr Marcin Lipowczan
NMR (MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY) dr Marcin Lipowczan Spis zagadnień Fizyczne podstawy zjawiska NMR Parametry widma NMR Procesy relaksacji jądrowej Metody obrazowania Fizyczne podstawy NMR Proton, neutron,
Bardziej szczegółowo