Egzaminy. Egzamin testowy: oko!o 50 pyta" z 4 odpowiedziami do wyboru oraz kilkana#cie pyta" otwartych. Termin: 25 czerwca 2010, 10:00 13:00 Nowa Aula
|
|
- Grażyna Majewska
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Egzaminy Egzamin testowy: oko!o 50 pyta" z 4 odpowiedziami do wyboru oraz kilkana#cie pyta" otwartych Termin: 25 czerwca 2010, 10:00 13:00 Nowa Aula Po pisemnym b$d% zaproponowane oceny, które w wi$kszo#ci przypadków b$dzie mo&na poprawia' na ustnym dn 28 czerwca 2010 D. Kie!czewska wyk!ad 2 1
2 Detektory cz%stek!! Przekrój czynny!! Procesy u&yteczne do rejestracji cz%stek!! Techniki detekcyjne!! Detektory!! Przyk!ady u&ycia ró&nych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kie!czewska, wyk!ad 3 2
3 Przekrój czynny Przekrój czynny! jest miar% prawdopodobie"stwa oddzia!ywania. efektywna powierzchnia padaj%cej cz%stki [! ] = m 2 i centrum rozpraszaj%cego. We(my grubo#' tarczy dx tak, &eby centra nie przekrywa!y si$. Wtedy prawdop. oddz.: gdzie N liczba cz%stek padaj%cych # "! dn po wszystkich N = centrach = " $ n $ A $ dx -dn liczba cz%stek oddzia!uj%cych A powierzchnia obszaru oddz. A A n - koncentracja centrów na jednostk$ obj$to#ci Dla sko"czonej grubo#ci tarczy L dostajemy po wyca!kowaniu po dx: a)!liczba cz%stek, które nie oddzia!a!y N = N 0 e!n" L b)!liczba oddzia!ywa": N oddz = N 0 ( 1! e!n" L )
4 Przekrój czynny c.d. Praktyczna jednostka: )rednia droga na oddzia!ywanie:! " x = 1 barn =10!28 m 2 % & 0 % & 0 xe #n$ x dx e #n$ x dx = 1 n$ d! de Ró&niczkowe przekroje czynne: Rozk!ady energii cz%stki wtórnej Rozk!ady k%ta emisji cz%stki wtórnej
5 Przechodzenie cz%stek na!adowanych przez materi$ Cz%stka na!adowana: "! w wyniku zderze" z elektronami traci energi$ na jonizacj$ "! w polu kulombowskim j!dra:!! traci energi$ na emisj$ gamm!! zmienia kierunek "! wzbudza atomy scyntylacje promieniowanie hamowania wielokrotne rozpraszanie kulombowskie promieniowanie Czerenkowa D. Kie!czewska, wyk!ad 3 5
6 Wzór Bethego-Blocha straty radiacyjne Pr$dko#' cz%stki: Nie ma zale&no#ci od masy cz%stki! " #c Minimalne straty energii: D. Kie!czewska, wyk!ad 3 6
7 Cz%stka w polu kulombowskim j%dra Wielokrotne rozpraszanie kulombowskie )redni k%t odchylenia cz%stki: gdzie v i p to pr$dko#' i p$d cz%stki to d!ugo#' radiacyjna 1! = 4 X 0 " #! = 1 137! $ mc % & 2! Z(Z +1)' 3 nln 183 $ # & " % Z 1 3 Promieniowanie hamowania (bremsstrahlung) Na skutek emisji fotonu cz%stka traci energi$ (straty radiacyjne): Straty radiacyjne proporcjonalne do: czyli wa&ne! dla elektronów, mionów! du&ych energii Powy&ej energii krytycznej E c straty radiacyjne przewy&szaj% straty na jonizacj$. D. Kie!czewska, wyk!ad 3 7
8 Straty energii elektronów Energia krytyczna: Dla elektronów: Dla cz%stek o masie m: np. dla mionów: D. Kie!czewska, wyk!ad 3 8 por. slajd 3
9 Emisja #wiat!a w wyniku wzbudze" Scyntylacje: atomów W niektórych materia!ach zwanych scyntylatorami deekscytacja atomów prowadzi do emisji #wiat!a widzialnego,!atwego do detekcji. Np. w cienkim liczniku - krótki puls #wiat!a po przej#ciu cz%stki Emisja izotropowa, niezale&na od kierunku cz%stki Liczniki do pomiaru czasu rozdzielczo#ci czasowe < 0.5 ns Promieniowanie Czerenkowa: Koherentna emisja #wiat!a wywo!ana na!adowan% cz%stk% o pr$dko#ci wi$kszej ni& pr$dko#' #wiat!a w danym o#rodku Emisja kierunkowa D. Kie!czewska, wyk!ad 3 9
10 Promieniowanie Czerenkowa! Liczba fotonów: n wspó!czynnik za!amania np. w wodzie n=1.33 Praktycznie dla relat. cz%stki k%t sta!y pier#cienie Czerenkowa Detektory Czerenkowa sygnalizuj% cz%stki które przekraczaj% charakterystyczny dla nich próg pr$dko#ci (p$du). Umo&liwiaj% te& pomiar kierunku cz%stki. Dla relat. cz%stek sta!a liczba fotonów na jednostk$ d!ugo#ci toru (dla wody ok. 200 fot/cm D. Kie!czewska, wyk!ad 3 10
11 Poch!anianie kwantów gamma Efekt fotoelektryczny Dla energii > 100 MeV sta!a d!ugo#' konwersji d!ugo#' radiacyjna Kreacja par Rozpraszanie Comptona: D. Kie!czewska, wyk!ad 3 11
12 Pomiar p$du cz%stek Na!adowana cz%stka w polu magnetycznym: Je#li jednocze#nie zmierzymy: to ze wzoru Bethego-Blocha mo&emy ustali' pr$dko#' cz%stki a w konsekwencji jej mas$ czyli mo&emy j% zidentyfikowa'. D. Kie!czewska, wyk!ad 3 12
13 Identyfikacja cz%stek Pomiary w komorze TPC (time projection chamber) D. Kie!czewska, wyk!ad 3 13
14 Magnesy nadprzewodz%ce w detektorach (solenoidy) Eksperyment Pole mgt )rednica D!ugo#' Energia {Lab} (T) (m) (m) (MJ) CDF {Fermilab} DØ {Fermilab} BaBar {SLAC} ATLAS {CERN} CMS {CERN} D. Kie!czewska, wyk!ad 3 14
15 Detektory Zadania detektorów:!! zmierzy' po!o&enie (tor) cz%stki!! zmierzy' czas!! zidentyfikowa' cz%stki!! zmierzy' p$dy!! zmierzy' energie Nie da si$ tego zrobi' optymalnie w jednym typie detektora detektory wielowarstwowe D. Kie!czewska, wyk!ad 3 15
16 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Emulsja j%drowa 1 µm Komora p$cherzykowa µm 1 µs 50 µs Kom. strymerowa (#RPC) 300 µm 2 µs (<0.5ns) 100 µs Komora proporcjonalna µm 2 ns 200 ns Scyntylator 100 ps 10 ns Komora dryfowa µm 2 ns 100 ns Komora dryfowa LAr ~ µm ~200 ns ~2 µs Paski silikonowe <25 µm ograniczone przez elektronik! D. Kie!czewska, wyk!ad 3 16
17 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Emulsja j%drowa 1 µm Najlepsza przestrzenna zdolno#' rozdzielcza - ale bardzo powolny przegl%d pod mikroskopem Stosowana wyj%tkowo D. Kie!czewska, wyk!ad 3 17
18 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Komora proporcjonalna µm 2 ns 200 ns Wielodrutowe komory proporcjonalne: p!aszczyzny drutów anodowych w odl. 2mm wzmocnienie gazowe! 10 5 Kosztowne (kana!y elektron. do ka°o drutu) zosta!y zast%pione przez komory dryfowe. D. Kie!czewska, wyk!ad 3 18
19 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Komora dryfowa µm 2 ns 100 ns Komora dryfowa LAr ~ µm ~200 ns ~2 s Przy dobrej czysto#ci gazu elektrony jonizacji mog% dryfowa' w polu elektrycznym do drutu anody na odleg!. do kilku metrów. Dryfuj% ze sta!% pr$dko#ci% i st%d czas ich przybycia mierzy odleg!o#' punktu od anody. W gazowych komorach typowe pr$dko#ci dryfu to: Ciek!y argon LAr u&ywany jest w komorach TPC z 3 wymiarow% rekonstrukcj% - patrz dalej... D. Kie!czewska, wyk!ad 3 19
20 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Scyntylator 100 ps 10 ns! Np. kryszta!y NaI, lub organiczne ciecze lub p!ytki plastykowe! Swiat!o za pomoc% #wiat!owodów do fotopowielaczy! W typowym scyntylatorze fotonów na 1 cm toru na!adowanej cz%stki.! Z powodu znakomitej czasowej zdolno#ci rozdzielczej stosowane do trygerowania lub pomiarów czasu przelotu (TOF). Mo&na pokaza', &e 2 cz%stki o tym samym p$dzie p i masach m 1 i m 2 pokonaj% odleg!o#' L z ró&nic% czasu: Czyli przy rozdzielczo#ci czasowej 100 ps rozró&nimy piony i kaony o p$dach do 3GeV/c je#li odl. >2.4m D. Kie!czewska, wyk!ad 3 20
21 Typowe w!asno#ci ró&nych detektorów Typ detektora Zdolno#' Zdolno#' Czas przestrz. czasowa martwy Paski silikonowe <10 µm ograniczone przez elektronik! W mikro-paskach pó!przewodnikowych cz%stka na!adowana produkuje pary elektron dziura, które w polu elektr. zbierane s% na elektrodach. Znakomita przestrzenna rozdzielczo#' wykorzystywana jest w detektorach wierzcho!ka. D. Kie!czewska, wyk!ad 3 21
22 Kalorymetry u&ywane do pomiarów energii. W kalorymetrach jest materia! o krótkiej drodze na oddzia!ywania, co powoduje powstawanie kaskad cz%stek. Sygna! pochodzi z jonizacji przez cz%stki wtórne. Na ogó! uzywane s% oddzielne kalorymetry:! elektro-magnetyczne! hadronowe D. Kie!czewska, wyk!ad 3 22
23 Kaskady elektromagnetyczne prosty model kaskady Po odleg!o#ci równej kilku drogom radiacyjnym X 0 kaskada zamiera Kalorymetry elektromagnetyczne budowane s% z materia!ów o ma!ej d!ugo#ci radiacyjnej t= drogi radiacyjne X 0 Pb Fe X 0 (cm) D. Kie!czewska, wyk!ad 3 23
24 Kaskady elektromagnetyczne Kalorymetry elektromagnetyczne mog% zmierzy' energi$ pocz%tkowego elektronu lub kwantu gamma!":! E pocz =! i E i gdzie suma po wszystkich wtórnych elektronach D. Kie!czewska, wyk!ad 3 24
25 Kalorymetry hadronowe p Na ogó! gubimy energi$ unoszon% przez neutrony. Czasem dodawany jest uran, z którym neutrony wywo!uj% rozszczepienie i cz$#c energii jest odzykana ( kalorymetry kompensuj%ce ) Rozmiar jest podyktowany #redni% drog% na oddzia!ywanie:! D. Kie!czewska, wyk!ad 3 25
26 Kalorymetry Kalorymetr jednorodny ca!y obszar jest aktywny. Zwykle jest to materia! o ma!ej g$sto#ci i musi by' odpowiednio du&y. Kalorymetr próbkuj%cy - gorszy pomiar, ale mniejszy i ta"szy. Np. warstwy o!owiu i scyntylatora D. Kie!czewska, wyk!ad 3 26
27 Detektory warstwowe paski Si komora dryf. Kalorymetry elmgt s% mniejsze ni& hadronowe bo: D. Kie!czewska, wyk!ad 3 27
28 !! Przyk!ady u&ycia ró&nych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kie!czewska, wyk!ad 3 28
29 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 29
30 Zadanie P4 na II Pracowni: Badanie rozpadów Z 0 w eksperymencie Delphi D. Kie!czewska, wyk!ad 3 30
31 Detektor CDF w Fermilabie D. Kie!czewska, wyk!ad 3 31
32 Odkrycie kwarka top w detektorze D0 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 32
33 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 33
34 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 34
35 Detektor ATLAS w LHC D. Kie!czewska, wyk!ad 3 35
36 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 36
37 CMS (Compact Muon Solenoid) D. Kie!czewska, wyk!ad 3 37
38 CMS detektor wierzcho!ka D. Kie!czewska, wyk!ad 3 38
39 SOLENOIDALNA CEWKA CMS D. Kie!czewska, wyk!ad 3 39
40 SOLENOIDALNA CEWKA CMS D. Kie!czewska, wyk!ad 3 40
41 Kalorymetr hadronowy - CMS D. Kie!czewska, wyk!ad 3 41
42 End cap detektora CMS D. Kie!czewska, wyk!ad 3 42
43 Wielkie detektory Czerenkowa D. Kie!czewska, wyk!ad 3 43
44 Detektor Super-Kamiokande Wodny detektor wykorzystuj%cy zjawisko Czerenkowa 50kton wody, 22.5kton przestrzeni roboczej >11tys fotopowielaczy (PMT) o #rednicy 50 cm D. Kie!czewska, wyk!ad 3 44
45 Super-Kamiokande po odbudowie 2005/2006 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 45
46 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 46
47 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 47 copyright: Pawe! Przew!ocki
48 D. Kie!czewska, wyk!ad 3 48
49 Rozpad protonu w SK p! e + + " 0 tylko symulacja! D. Kie!czewska, wyk!ad 3 49
50 Zatrzymuj%cy si$ mion w Super-Kamiokande Ka&dy punkt to jeden PMT Kolory czas trafienia PMT poprawiony na czas przelotu z wierzcho!ka Energia obliczana z sumy foto-elektronów zarejestrowanych we wszystkich PMT! µ + N 1 " µ # + N 2 µ # " e # +!! e +! µ Oddz. neutrino bo brak sygna!u w detektorze zewn$trznym Czerwony pier#cie" od elektronu z rozpadu mionu D. Kie!czewska, wyk!ad 3 50
51 Identyfikacja cz%stek elektrony, kwanty gamma: Rozmyty pier#cie" bo elektrony z kaskady elmgt ulegaj% wielokrotnemu rozpraszaniu kulomb. miony, piony, protony: N 2 najcz$#ciej poni&ej progu Cherenkowa D. Kie!czewska, wyk!ad 3 51
52 SNO (Sudbury Neutrino Observatory) Detektor Czerenkowa wype!niony ci$&k% wod% "!1000 ton D 2 O "!2 km pod ziemi% (Kanada) "! PMTs "!6500 ton H 2 O D. Kie!czewska, wyk!ad 3 52
53 SNO D. Kie!czewska, wyk!ad 3 53
54 Detektor OPERA Warstwy emulsji u&yte do precyzyjnej rekonstrukcji oddzia!ywa" W sumie ok 40 ton emulsji Neutrina z CERNu do Gran Sasso (730km). "! 1 mm Plastic base #! zasi$g # >100µm Pb 200 tys cegie!ek: Emulsion layers 56 emulsion films / brick! D. Kie!czewska, wyk!ad 3 54
55 Detektory TPC (Time Projection Chamber) - detektory projekcji czasowej - czyli komory dryfowe z 3-wymiarow% rekonstrukcj% D. Kie!czewska, wyk!ad 3 55
56 Electric Field Ionizing Track Drifting e - in LAr PMT UV Light Detektor ICARUS Detektor typu TPC z ciek!ym argonem. E 1 d d E 2 E 3 Collection Plane Screen Grid wire pitch Induction Plane Amplifier Charge Light T 0 Induction wire Signal (schematic) Waveform T drift T peak PMT Signal time D. Kie!czewska, wyk!ad 3 56
57 Detektor ICARUS W laboratorium podziemnym Gran Sasso! Zbiornik wype!niony 300 tonami ciek!ego argonu (LAr).! Elektrony dryfuj% do 1.5 m!pole elektryczne 500V/cm! odleg!o#' mi$dzy drutami 3mm D. Kie!czewska, wyk!ad 3 57
58 ICARUS wyniki testu na powierzchni ziemi K+! µ+! e+! D. Kie!czewska, wyk!ad 3 58
59 Gazowy detektor TPC (Na61) D. Kie!czewska, wyk!ad 3 59
60 Gazowy detektor TPC D. Kie!czewska, wyk!ad 3 60
Detektory cz"stek. Eksperymenty
Detektory cz"stek! Przekrój czynny! Procesy u#yteczne do rejestracji cz"stek! Techniki detekcyjne! Detektory! Przyk!ady u#ycia ró#nych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kie!czewska, wyk!ad 3 1 Przekrój
Bardziej szczegółowoDetektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty. D. Kiełczewska, wykład 3
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty Przechodzenie cząstek naładowanych przez materię Cząstka naładowana: traci energię przez zderzenia
Bardziej szczegółowoDetektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych.
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kiełczewska, wykład 3 1 Przechodzenie cząstek naładowanych
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wykład 2: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2: Detekcja Czastek 27 lutego 2008 p.1/36 Wprowadzenie Istota obserwacji w świecie czastek
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 7 Detekcja cząstek
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 7 Detekcja cząstek Detekcja cząstek rejestracja identyfikacja kinematyka Zjawiska towarzyszące przechodzeniu cząstek przez materię jonizacja scyntylacje zjawiska w półprzewodnikach
Bardziej szczegółowoZagadki neutrinowe. ! Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Zagadki neutrinowe! Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande! Deficyt neutrin s!onecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande,
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Cz"stek Elementarnych
Elementy Fizyki Cz"stek Elementarnych Podr$czniki: Prof. dr hab. Danuta Kie!czewska Zak!ad Cz"stek i Oddzia!ywa# Fundamentalnych, IFD, UW Particles and Nuclei: An Introduction to the Physical Concepts,
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek
Wszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek Wykład Ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki U.W. prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych, Instytut Fizyki Doświadczalnej A.F.Żarnecki
Bardziej szczegółowoOddzia!ywania s!abe. ! Uniwersalno"$ leptonowa przyk!ady: rozpady W; czasy %ycia mionu i taonu oraz j#der w rozpadach beta
Oddzia!ywania s!abe! Bozony po"rednicz#ce W i Z eksperymenty UA1, DELPHI! Uniwersalno"$ leptonowa przyk!ady: rozpady W; czasy %ycia mionu i taonu oraz j#der w rozpadach beta! Sprz&%enia leptonowe! Sprz&%enia
Bardziej szczegółowoWszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Detekcja cząstek
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego 24 października 2017 A.F.Żarnecki WCE Wykład 4 24 października
Bardziej szczegółowoUnifikacja elektro-s!aba
Unifikacja elektro-s!aba! Potrzeba unifikacji! Warunki unifikacji elektro-s!abej! Model Weinberga-Salama! Rezonans Z 0! Liczenie zapachów neutrin (oraz generacji) D. Kie!czewska, wyk!ad 7 1 Rozwa"my proces:
Bardziej szczegółowoMarek Kowalski
Jak zbudować eksperyment ALICE? (A Large Ion Collider Experiment) Jeszcze raz diagram fazowy Interesuje nas ten obszar Trzeba rozpędzić dwa ciężkie jądra (Pb) i zderzyć je ze sobą Zderzenie powinno być
Bardziej szczegółowoOddzia!ywania. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Zasi"g oddzia!ywa# i propagator bozonowy. Antycz$stki; momenty mgt. fermionów; sukces QED
Oddzia!ywania! Zachowanie liczby leptonowej i barionowej! Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)! Teoria Yukawy Zasi"g oddzia!ywa# i propagator bozonowy! Równanie Diraca Antycz$stki;
Bardziej szczegółowoWszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 2
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 2 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Jak badamy cząstki elementarne? 2010/11(z) Ewolucja Wszech'swiata czas,energia,temperatura Detekcja cząstek
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoPracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Bardziej szczegółowoTomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków
Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Tomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków Labs Prowadzący Tomasz Szumlak, D11, p. 111 Konsultacje Do uzgodnienia??? szumlak@agh.edu.pl Opis przedmiotu
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 9: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek
Wszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek Wykład Ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki U.W. prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych, Instytut Fizyki Doświadczalnej A.F.Żarnecki
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman
Jak działają detektory Julia Hoffman wielki Hadronowy zderzacz Wiązka to pociąg ok. 2800 wagonów - paczek protonowych Każdy wagon wiezie ok.100 mln protonów Energia chemiczna: 80 kg TNT lub 16 kg czekolady
Bardziej szczegółowoZagadki neutrinowe. Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Zagadki neutrinowe Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande Deficyt neutrin słonecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande,
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa poziom podstawowy
Fizyka jądrowa poziom podstawowy Zadanie 1. (1 pkt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 7. Zadanie 2. (2 pkt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 13. v v 1 Zadanie 3. (3 pkt) Źródło: CKE 01.2006 (PP), zad. 18. 14 Okres
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych
Jak działają detektory Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych LHC# Wiązka to pociąg ok. 2800 paczek protonowych Każda paczka składa się. z ok. 100 mln protonów 160km/h
Bardziej szczegółowowyniki eksperymentu OPERA Ewa Rondio Narodowe Centrum Badań Jądrowych
wyniki eksperymentu OPERA Ewa Rondio Narodowe Centrum Badań Jądrowych RADA DO SPRAW ATOMISTYKI Warszawa, 1.12.2011 Ú istnienie ν zaproponowano aby uratować zasadę zachowania energii w rozpadzie beta Ú
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 J
J8A Badanie schematu rozpadu jodu 128 J Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 J Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią (1,3) a/ efekt fotoelektryczny b/ efekt Comptona
Bardziej szczegółowoWyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe Uniwersytet Warszawski - Wydział Fizyki opiekun: dr Artur Kalinowski 1 Plan prezentacji Eksperyment CMS Układ wyzwalania Metoda
Bardziej szczegółowoZagadki neutrinowe. Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Zagadki neutrinowe Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande Deficyt neutrin słonecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande,
Bardziej szczegółowoBadanie wysokoenergetycznych mionów kosmicznych w detektorze ICARUS.
Badanie wysokoenergetycznych mionów kosmicznych w detektorze ICARUS. Tomasz Palczewski Promotor: Prof. dr hab. Joanna Stepaniak. Warszawska Grupa Neutrinowa. Seminarium Doktoranckie IPJ 21.11.2006. Warszawa.
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek
Wszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek Wykład Ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki U.W. prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych, Instytut Fizyki Doświadczalnej A.F.Żarnecki
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman
Jak działają detektory Julia Hoffman wielki Hadronowy zderzacz Wiązka to pociąg ok. 2800 wagonów - paczek protonowych Każdy wagon wiezie ok.100 mln protonów Energia chemiczna: 80 kg TNT lub 16 kg czekolady
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek
Wszechświat czastek elementarnych Detekcja czastek Wykład Ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki U.W. prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych, Instytut Fizyki Doświadczalnej A.F.Żarnecki
Bardziej szczegółowoT E B. B energia wiązania elektronu w atomie. Fotony
Fotony Gdy wiązka fotonów (promieniowanie X i γ) przechodzi przez ośrodek, zasadnicze znaczenie mają trzy procesy : 1) zjawisko fotoelektryczne 2) rozpraszanie Comptona 3) kreacja pary e + e Szczegółowa
Bardziej szczegółowoSłońce obserwowane z kopalni Kamioka, Toyama w Japonii
Jak zobaczyć Słońce zkopalni? Ewa Rondio, CERN/IPJ Warsaw CERN, 16 kwietnia 2010. plan wykladu co chcemy zobaczyć, jakie cząstki mają szanse jaką metodą należy patrzeć patrzeć dlaczego takie eksperymenty
Bardziej szczegółowoCompact Muon Solenoid
Compact Muon Solenoid (po co i jak) Piotr Traczyk CERN Compact ATLAS CMS 2 Muon Detektor CMS był projektowany pod kątem optymalnej detekcji mionów Miony stanowią stosunkowo czysty sygnał Pojawiają się
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych
Fizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych Wykład 1 Wstęp Jerzy Kraśkiewicz Krótka historia Odkrycie promieniotwórczości 1895 Roentgen odkrycie promieni X 1896 Becquerel promieniotwórczość
Bardziej szczegółowoTitle. Tajemnice neutrin. Justyna Łagoda. obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań
Title Tajemnice neutrin Justyna Łagoda obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań Cząstki i oddziaływania 3 generacje cząstek 2/3-1/3 u d c s t b kwarki -1 0 e νe µ νµ
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 8: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoBadanie oddziaływań neutrin za pomocą komory TPC wypełnionej ciekłym
Badanie oddziaływań neutrin za pomocą komory TPC wypełnionej ciekłym argonem Justyna Łagoda 21.10.2005 Plan obecny stan wiedzy o oscylacjach neutrin krótkie przypomnienie komora projekcji czasowej wypełniona
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
Wykład IV Metody doświadczalne fizyki cząstek elementarnych II Detektory cząstek elementarnych Cząstki naładowane elektrycznie, powodujące wzbudzenie lub jonizację atomów i cząsteczek, podlegają bezpośredniej
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca
Bardziej szczegółowoEksperyment ALICE i plazma kwarkowo-gluonowa
Eksperyment ALICE i plazma kwarkowo-gluonowa CERN i LHC Jezioro Genewskie Lotnisko w Genewie tunel LHC (długość 27 km, ok.100m pod powierzchnią ziemi) CERN/Meyrin Gdzie to jest? ok. 100m Tu!!! LHC w schematycznym
Bardziej szczegółowoWszechświata. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Ciemna Strona Wszechświata Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan 1)Ciemna strona Wszechświata 2)Z czego składa się ciemna materia 3)Poszukiwanie ciemnej materii 2 Ciemna Strona Wszechświata 3 Z czego składa
Bardziej szczegółowoCel. Pomiar wierzchołków oddziaływań. Badanie topologii przypadków. Pomiar pędów (ładunku) Pomoc w identyfikacji cząstek (e, µ, γ)
Pomiar torów w cząstek Cel Pomiar wierzchołków oddziaływań pomiar czasów życia preselekcja oddziaływań wybranej klasy Badanie topologii przypadków krotności rozkłady kątowe Jety Pomiar pędów (ładunku)
Bardziej szczegółowoOddziaływania podstawowe
Oddziaływania podstawowe grawitacyjne silne elektromagnetyczne słabe 1 Uwięzienie kwarków (quark confinement). Przykład działania mechanizmu uwięzienia: Próba oderwania kwarka d od neutronu (trzy kwarki
Bardziej szczegółowoNeutrina. Źródła neutrin: NATURALNE Wielki Wybuch gwiazdy atmosfera Ziemska skorupa Ziemska
Neutrina X Źródła neutrin.. Zagadki neutrinowe. Neutrina słoneczne. Neutrina atmosferyczne. Eksperymenty neutrinowe. Interpretacja pomiarów. Oscylacje neutrin. 1 Neutrina Źródła neutrin: NATURALNE Wielki
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne wprowadzenie. Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski
Cząstki elementarne wprowadzenie Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Historia badania struktury materii XVII w.: ruch gwiazd i planet, zasady dynamiki, teoria grawitacji, masa jako
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoNIEWIDZIALNE DO DETEKCJI CZĄSTEK. czyli. Z Hajduk Z. Hajduk IFJ PAN KRAKÓW
JAK WIDZIMY TO NIEWIDZIALNE czyli WPROWADZENIE DO DETEKCJI CZĄSTEK Z Hajduk Z. Hajduk IFJ PAN KRAKÓW Referencje Niniejszy wykład korzysta z materiałów i danych zawartych w : oraz CERN Summer Student Lectures
Bardziej szczegółowoDetektory czastek. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład III. Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory w dużych eksperymentach
czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład III Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry w dużych eksperymentach Jonizacja U podstaw działania przeważajacej większości detektorów czastek
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe
Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe Spotkanie 3 Porównanie modeli rozpraszania do pomiarów na Wielkim Zderzaczu Hadronów LHC i przyszłość fizyki cząstek Rafał Staszewski Maciej Trzebiński
Bardziej szczegółowoRozpad gamma. Przez konwersję wewnętrzną (emisję wirtualnego kwantu gamma, który przekazuje swą energię elektronom z powłoki atomowej)
Rozpad gamma Deekscytacja jądra atomowego (przejście ze stanu wzbudzonego o energii do niższego stanu o energii ) może zachodzić dzięki oddziaływaniu elektromagnetycznemu przez tzw. rozpad gamma Przejście
Bardziej szczegółowoWybrane zagadnienia technik doświadczalnych FWE
Wybrane zagadnienia technik doświadczalnych FWE Co nas interesuje? Składniki materii, ich oddziaływania, rozpady... Co mierzymy? Ładunek, energię, pęd, masę (prędkość), topologię,... Jak mierzymy? Poprzez
Bardziej szczegółowoIM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1. Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach
IM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1 IM-8 Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar współczynników absorpcji
Bardziej szczegółowoZespół Zakładów Fizyki Jądrowej
gluons Zespół Zakładów Fizyki Jądrowej Zakład Fizyki Hadronów Zakład Doświadczalnej Fizyki Cząstek i jej Zastosowań Zakład Teorii Układów Jądrowych QCD Zakład Fizyki Hadronów Badanie struktury hadronów,
Bardziej szczegółowoRozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)
Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Kilka interesujących faktów Każdy człowiek wysyła dziennie
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoEGZAMIN MATURALNY 2010 FIZYKA I ASTRONOMIA
Centralna Komisja Egzaminacyjna w Warszawie EGZAMIN MATURALNY 010 FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM PODSTAWOWY Klucz punktowania odpowiedzi MAJ 010 Zadanie 1. Przypisanie pojcia toru do ladu ruchu samolotu przedstawionego
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 7: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, Otwock-Świerk. Imię i nazwisko:... Imię i nazwisko:...
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE 4 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Dobór optymalnego
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011 Współczesne eksperymenty Wprowadzenie Akceleratory Zderzacze Detektory LHC Mapa drogowa Współczesne
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoIV.4.4 Ruch w polach elektrycznym i magnetycznym. Siła Lorentza. Spektrometry magnetyczne
r. akad. 005/ 006 IV.4.4 Ruch w polach elektrycznym i magnetycznym. Siła Lorentza. Spektrometry magnetyczne Jan Królikowski Fizyka IBC 1 r. akad. 005/ 006 Pole elektryczne i magnetyczne Pole elektryczne
Bardziej szczegółowoCia!a sta!e. W!asno"ci elektryczne cia! sta!ych. Inne w!asno"ci
Cia!a sta!e Podstawowe w!asno"ci cia! sta!ych Struktura cia! sta!ych Przewodnictwo elektryczne teoria Drudego Poziomy energetyczne w krysztale: struktura pasmowa Metale: poziom Fermiego, potencja! kontaktowy
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca Antycząstki; momenty
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Czastek Elementarnych 1 / 2
Elementy Fizyki Czastek Elementarnych Katarzyna Grzelak ( na podstawie wykładu prof. D.Kiełczewskiej ) Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW 20.02.2013 K.Grzelak (IFD UW) Elementy Fizyki
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 1 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 2.12. 2009 Współczesne eksperymenty-wprowadzenie Detektory Akceleratory Zderzacze LHC Mapa drogowa Tevatron-
Bardziej szczegółowoOscylacje neutrin. Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Oscylacje neutrin Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande Deficyt neutrin słonecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande, SNO
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki cząstek III. Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski
Podstawy fizyki cząstek III Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski Zakres fizyki cząstek a eksperymenty nieakceleratorowe Z relacji nieoznaczoności przestrzenna zdolność rozdzielcza r 0.5fm
Bardziej szczegółowoJ6 - Pomiar absorpcji promieniowania γ
J6 - Pomiar absorpcji promieniowania γ Celem ćwiczenia jest pomiar współczynnika osłabienia promieniowania γ w różnych absorbentach przy użyciu detektora scyntylacyjnego. Materiał, który należy opanować
Bardziej szczegółowoOddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią
Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Plan Ogólne własności detektora Czułość Rozdzielczość energetyczna Funkcja odpowiedzi Wydajność i czas martwy Tomasz Szumlak AGH-UST Wydział Fizyki i
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 6: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład 6: 27 marca 2013 p.1/43
Bardziej szczegółowoDetektory. Kalorymetry : Liczniki Czerenkowa Układy detektorów Przykłady wielkich współczesnych detektorów Wybrane eksperymenty ostatnich lat
Detektory Kalorymetry : rozwój kaskady kalorymetr elektromagnetyczny kalorymetr hadronowy budowa kalorymetru Liczniki Czerenkowa Układy detektorów Przykłady wielkich współczesnych detektorów Wybrane eksperymenty
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 9 Reakcje jądrowe Reakcje jądrowe Historyczne reakcje jądrowe 1919 E.Rutherford 4 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) powietrze błyski na ekranie
Bardziej szczegółowoNowatorskie rozwiązanie:tpc z odczytem optycznym (prof. Wojciech Dominik)
Nowatorskie rozwiązanie:tpc z odczytem optycznym (prof. Wojciech Dominik) Do wnętrza komory wpada promieniotwórczy jon i zatrzymuje się w gazie. Po pewnym czasie następuje rozpad z emisją cząstek naładowanych
Bardziej szczegółowogamma - Pochłanianie promieniowania γ przez materiały
PJLab_gamma.doc Promieniowanie jonizujące - ćwiczenia 1 gamma - Pochłanianie promieniowania γ przez materiały 1. Cel ćwiczenia Podczas ćwiczenia mierzy się natężenie promieniowania γ po przejściu przez
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Sposoby oddziaływania promieniowania Straty jonizacyjne Stopping power Krzywa Bragga cienkie absorbery energy straggling Przykłady oddziaływania
Bardziej szczegółowoAkceleratory i detektory czastek
Akceleratory i detektory czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład II Akceleratory czastek ograniczenia, świetlność Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory w dużych eksperymentach
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013
24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)
Bardziej szczegółowoAkceleratory i detektory czastek
Akceleratory i detektory czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład II Akceleratory czastek ograniczenia, świetlność Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory w dużych eksperymentach
Bardziej szczegółowoNeutrina i ich oscylacje. Neutrina we Wszechświecie Oscylacje neutrin Masy neutrin
Neutrina i ich oscylacje Neutrina we Wszechświecie Oscylacje neutrin Masy neutrin Neutrina wokół nas n n n γ ν ν 410 cm 340 cm 10 10 nbaryon 3 3 Pozostałe z wielkiego wybuchu: Słoneczne Już obserwowano
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoAkceleratory i detektory czastek
Akceleratory i detektory czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład II Akceleratory czastek akceleratory kołowe, ograniczenia, świetlność Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoAnaliza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Bardziej szczegółowoWyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze. źródła Co metodą absorpcji
Wyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze 6 źródła Co metodą absorpcji I. Zagadnienia 1. Procesy fizyczne prowadzące do emisji kwantów γ. 2. Prawo absorpcji. Oddziaływanie promieniowania γ z
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania atom co jest elementarne? jądro nukleon 10-10 m 10-14 m 10-15 m elektron kwark brak struktury! elementarność... 1897 elektron (J.J.Thomson)
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowoPoszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS
Poszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS Artur Kalinowski Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Warszawa, 7 grudnia 2012 DETEKTOR CMS DETEKTOR CMS Masa całkowita : 14
Bardziej szczegółowoBudowa i działanie detektorów cząstek elementarnych. Autor: Rafał Sarnecki
Budowa i działanie detektorów cząstek elementarnych. Autor: Rafał Sarnecki Plan prezentacji: 1.licznik proporcjonalny; 2. wielodrutowa komora proporcjonalna 3. komora iskrowa i strumieniowa 4. komora dryfowa
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoDetektory w fizyce cząstek
4 Detektory w fizyce cząstek Krzysztof Fiałkowski Instytut Fizyki UJ Kiedy czytamy o nowych odkryciach z dziedziny fizyki cząstek, rzadko zastanawiamy się nad szczegółami doświadczeń, które doprowadziły
Bardziej szczegółowoNeutrina (2) Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IX
Neutrina (2) Wykład IX Elementy fizyki czastek elementarnych Oscylacje neutrin atmosferycznych i słonecznych Eksperyment K2K Eksperyment Minos Eksperyment Kamland Perspektywy badań neutrin Neutrina atmosferyczne
Bardziej szczegółowo