Budowa i działanie detektorów cząstek elementarnych. Autor: Rafał Sarnecki

Transkrypt

1 Budowa i działanie detektorów cząstek elementarnych. Autor: Rafał Sarnecki

2 Plan prezentacji: 1.licznik proporcjonalny; 2. wielodrutowa komora proporcjonalna 3. komora iskrowa i strumieniowa 4. komora dryfowa 5. komora projekcji czasowej (Time Projection Chamber) 6. kalorymetry kalorymetry elektromagnetyczne kalorymetry jako trygery przypadku (Kal. VETO energia spektatorów, RING energia poprzeczna) 7. licznik scyntylacyjny 8.detektor Czerenkowa (progowy i różniczkowy licznik Czerenkowa) 9. komora pęcherzykowa 10. detektory półprzewodnikowe

3 Detektory gazowe. Cząstki naładowane, przechodząc przez detektor, jonizują gaz, który jest materiałem roboczym detektora. W dalszym etapie cząstki te docierają do anody, co skutkuje nagromadzeniem się na niej ładunków i powstanie sygnału elektrycznego. Najważniejsze cechy detektora gazowego: - jonizacja pojedynczego atomu gazu zachodzi dla ok. 30 ev ( w powietrzu 34 ev) -w skład detektora wchodzi komora wypełniona gazem, katoda oraz anoda - wzmocnienie sygnału na anodzie rzędu razy na wskutek wysokiego napięcia przyłożonego na katodę i anodę -wzmocnienie gazowe-powielenie pierwotnych elektronów w silnym polu elektrycznym. - dokładność położenia rzędu 100 μm (wyznacza się z pozycji drutu, czasu dryfu)

4 Licznik proporcjonalny. Licznik proporcjonalny jest detektorem gazowym cząstek naładowanych, do efektywnej pracy tego detektora potrzebne są wysokie napięcia przy których powstaje wzmocnienie gazowe (proporcjonalny wzrost ładunku na elektrodzie względem ładunku jonizacji pierwotnej). Wzmocnienie takie występuje wokół anody i charakteryzuje się wysterowaniem silnego pola elektrycznego. Przyspieszając w takim polu elektrony, uzyskujemy energię potrzebna do osiągnięcia wtórnej jonizacji. Ruch elektronów od katody do anody.

5 Dobór gazu zależny od promieniowania, zazwyczaj gaz szlachetny np. Argon. Gaz gaszący pochłaniający fotony, i dysocjujący cząstki. Najczęściej węglowodory. Anoda wykonana najczęściej ze stali nierdzewnej lub wolframu. Katoda wykonana najczęściej z miedz,i aluminium lub grafitu.

6 Wielodrutowa komora proporcjonalna. (Multiwire Proportional Chamber) Rodzaj detektora gazowego, pozwala określić tor cząstki Czas dryfu elektronów w powietrzu w polu o gradiencie 100 V/ cm wynosi 20 μs Powietrze używane tylko do pomiarów prądów, a gazy szlachetne (Ar, He) do pomiaru impulsów MWPC zawiera wiele, blisko siebie, równo rozmieszczonych, znajdujących się w jednej płaszczyźnie drutów anodowych centralnie rozmieszczonych między dwoma płaszczyznami katod. Każdy drut pełni funkcję niezależnego licznika proporcjonalnego i posiada własną elektronikę.

7 Pole elektryczne najsilniejsze jest przy drutach anodowych. Wzmocnienie gazowe: przy odpowiednim doborze napięcia może dojść do kaskadowego powielania ładunków. W wyniku jonizacji powstają jony i elektrony swobodne, które dryfują w kierunku elektrody.

8 Sygnały z poszczególnych drutów anodowych pozwalają określić położenie w płaszczyźnie x.

9 Komora iskrowa. -śladowy gazowy detektor promieniowania jonizującego, zbudowany z baterii liczników iskrowych, które są zasilane impulsowo; -gdy podamy wysokie napięcie, w obszarach zjonizowanych następuje przeskok iskry (Efekt ten rejestrowany jest następnie na zdjęciu lub przez zespół mikrofonów); -możemy zrekonstruować tory cząstek; -różnica potencjałów ~ 5kV; -powyżej 5 kv wyładowania elektryczne w gazie; -ładunek przestrzenny w kaskadzie wystarczająco duży, aby ekranować pole zewnętrzne. - kolumna jonów połączy się z katodą i nastąpi przeskok iskry.

10 Komora strumieniowa. Przykładamy do równoległych płyt krótki impuls, około 10 ns wysokiego napięcia. Przelatująca cząstka pozostawi ślad o długości około 2-3 mm. Uzyskujemy bezpośredni ślad toru lotu cząstki,dzięki błyskom uzyskanym w gazie wypełniającym komorę, poprzez przyłożenie do jej elektrod wysokiego napięcia.

11 Komora dryftowa. Komora dryftowa jest zbudowana podobnie jak licznik proporcjonalny. W stosunku do komory proporcjonalnej ma wydłużony obszar dryftu. Położenie cząstki wyznaczamy z prędkości dryftu elektronu, i opóźnienia sygnału. Prędkość dryftu ~ v d =105 Pomiar czasu ~ 1ns.

12

13 The Time Projection Chamber (TPC) Komora projekcji czasowej. - jeden z najbardziej interesujących detektorów stosowanych w eksperymentach wysokich energii -Cząstka jonizująca po przejściu przez objętość traci pewną ilość energii na jednostkę długości (de/dx) produkując tzw. elektrony pierwotne. - możliwość odtworzenia torów cząstek w trzech wymiarach Znając pęd, oraz jednocześnie wyznaczając masę z de/dx możemy zidentyfikować cząstkę.

14 TPC pozwala na pełną rekonstrukcję toru lotu cząstki, na podstawie czasu dryftu elektronu, i miejsca rejestracji.

15 Wnętrze detektora TPC w czasie montażu. - Cząstka naładowana przechodząc przez ośrodek oddziałuje Kulumbowsko z elektronami i oddaje im cześć swojej energii wybijając je z atomów..

16 TPC na przykładzie komory zastosowanej w detektorze ALICE. - Długość: 5100 mm - Wypełnienie: mieszanina Ne, Co2 (90/10) - Promień wewnętrzny: 845 mm - Promień zewnętrzny: 2466 mm - 18 segmentów zawierających padów: - Objętość gazu: 85 m3 - Pole elektryczne: 400V/cm - Czas dryfu elektronów do scianek bocznych 100 ms czyli 2.5 cm/ms;

17 Umiejscowienie detektora TPC wewnątrz ALICE

18 TPC ( w detektorze ALICE ) i zarejestrowane ślady cząstek Widoczny TPC (szary), HMPID (niebieski), PHOS (żółty), oraz ślady zarejestrowanych cząstek. Jest to wizualizacja rzeczywistego zderzenia protonów przy energii 2,36 TeV na parę protonów (szóste zderzenie pochodzące z runu ). Rysunek wykonany z pomocą środowiska AliRoot.

19 Kalorymetry. Cząstki neutralne nie oddziałują w detektorach śladowych. Pomiar energii i położenia cząstek wtórnych powstających przy oddziaływaniach przy bardzo wysokich energiach można w niektórych przypadkach mierzyć metodą pełnej absorpcji. Proces absorpcji polega na oddziaływaniu z materiałem detektora podczas, którego wytwarzane są cząstki wtórne, które z kolei wytwarzają cząstki, wtórne w trzeciej już generacji. Dzieje się tak dopóki cała energia padającej cząstki przejdzie w jonizacje lub wzbudzenie ośrodka. Kalorymetr mierzy całą energię przekazaną do ośrodka. Dzięki takim właściwościom możemy poznać energię cząstek neutralnych, a także pęków(jetów).

20 Przykład kalorymetru elektromagnetycznego: PHOS Dane Techniczne: -5 modułów, każdy moduł zawiera 56 x 64 kryształów PWO co razem daje kryształów -rozmiar kryształu 22 x 22 x 180 mm2 -całkowita powierzchnia 8 m2 -całkowita waga kryształów 12.5t -temperatura pracy -250 C Przykład kalorymetru jednorodnego.

21 PHOS Pojedynczy moduł PHOS przed zamontowaniem w detektorze ALICE. Zdjęcie pobrano ze strony:

22 Moduły detektora rozmieszczone co 20 stopni. Całkowita powierzchnia 8 metrów kwadratowych.

23 Kalorymetry jako trygery przypadku (Kal. VETO energia spektatorów, RING energia poprzeczna). Kalorymetr RING jest kalorymetrem niejednorodnym składającym się z warstw płyt żelaza przekładanych scyntylatorem. Służy do wyznaczania energii poprzecznej: E t = E i sin i Kalorymetr VETO (ZDC Zero Degree Calorimeter) ma identyczną budowę, różni się umiejscowieniem. Przy jego pomocy wyznaczmy energię spektatorów. Zarówno VETo jak i RING służą do pomiaru centralności zderzenia.

24 Licznik scyntylacyjny. Działanie licznika scyntylacyjnego polega na zamianie promieniowania pierwotnego, tj. promieniowania jonizującego, na sygnał pośrednio, tj. promieniowanie świetlne. Wykorzystuje się do tego zjawisko scyntylacji. Światło scyntylatora rejestrowane jest za pomocą fotopowielaczy. Światło rozchodzące się w scyntylatorze jest kierowane do fotopowielacza za pomocą plastikowego światłowodu.

25 W scyntylatorach organicznych energie wzbudzenia >> energie wibracyjne stanów elektronowych ~ 0.1 ev Ich wzbudzenie wywołuje jonizację. Oscylatory organiczne są przezroczyste dla światła. W scyntylatorach nieorganicznych następuje przenoszenie elektronów z pasma walencyjnego do pasma przewodzenia.

26

27 Detektor Czerenkowa (progowy i różniczkowy licznik Czerenkowa) - Detekcja cząstek o dużym pędzie. - Promieniowanie Czerenkowa emitowane jest, gdy naładowana cząstka przechodzi przez ośrodek z prędkością β> βth=1/n (większą niż c w tym ośrodku).

28 Progowy licznik Czerenkowa stosujemy do odróżniania cząstek relatywistycznym o tym samym pędzie, ale różnych masach. Różniczkowy licznik Czerenkowa służy do identyfikacji cząstek poprzez pomiar kąta promieniowa Czerenkowa.

29 Detektor Czerenkowa na przykładzie High Momentum Particle Identification (HMPID)/(PID) - Czynnikiem roboczym jest ciekły C6F14 perfluorohexan. - Do detekcji używa się sześciu fotopowielaczy.

30 - HMPID rozszerza możliwości identyfikacji detektora PID[PPC (Parallel Plate Chamber)], o możliwość rejestracji hadronów o energiach nawet do 3GeV. HMPID Pojedynczy moduł HMPID przed zamontowaniem w detektorze ALICE. Zdjęcie pobrano ze strony:

31 Detektory półprzewodnikowe. Detekcja wtórnego wierzchołka rozpadów hiperonów, oraz identyfikacja i rekonstrukcja torów cząstek o małych pędach poprzecznych, tych które nie dotrą do TPC. Detektor składa się z sześciu warstw detektorów krzemowych, tzn: - dwóch pikselowych; - dwóch dryftowych; - dwóch paskowych; Pęd poprzeczny to składowa pędu cząstki prostopadła do kierunku wiązki.

32 Wewnętrzna część detektora jest dopasowana do promienia kanału, z którego rozchodzą się wiązka. Detektor otacza TPC. Liczba warstw została dobrana tak aby możliwa była detekcja rodzaju cząstki, a także toru. W tym celu potrzeba co najmniej cztery warstwy do pomiaru de/dx. Parametry detektorów :

33 Podczas eksperymentów dla czterech wewnętrznych warstw gęstość cząstek jest tak duża, ze muszą być to detektory naprawdę dwuwymiarowe (r<24cm). Zastosowano do tego celu detektory pikselowe (silicon pixel detector, SPD) oraz(silicon drift detector SDD). W warstwach zewnętrznych zastosowano detektory paskowe(silicon Strip Detector SSD). Za wyjątkiem dwóch wewnętrznych warstw detektory mają analogowe złącze służące do zbierania danych identyfikacji cząstek, poprzez pomiary rozkładu de/dx w zakresie nierelatywistycznym, co umożliwi zastosowanie ITS jako spektrometru cząstek o małym pędzie.

34 Detektor Pikselowy Silicon Pixel Detector (SPD) Detektor zbudowany jest z dwóch warstw osadzonych na lekkich elementów zwanych klepkami, na których umieszczone są zarówno elektronika,jak i same detektory. Warstwy z znajdują się odpowiednio 3.9cm oraz 7.6cm. Side C Side A y x z

35 Budowa klepki. Na każdej klepce znajdują się matryce czujników pikselowych 256x256 komórek, oraz specjalizowane układy elektroniczne ALICE1 dla każdej matrycy, razem dziesięć. Half stave Sector Half stave

36 W sumie w detektorze znajduje się 60 klepek. Klepki pogrupowane są w grupy po 4 w każdej. Detektor SPD zawiera: 60 "klepek", 240 drabinek i 9,8 miliona komórek Carbon fibr support ITS SPDs w detektorze ALICE Montaż detektorów pikselowych SPD (zielone płytki umieszczone). Zdjęcie pobrano ze strony: Cooling pipes

37 W sumie w detektorze znajduje się 60 klepek. Klepki pogrupowane są w grupy po 4 w każdej. Carbon fibr support ITS SPDs w detektorze ALICE Sposób montażu dwóch warstw detektorów pikselowych SPD. Rycina pochodzi z Technical Design Report: Inner Tracking System. Cooling pipes

38 Detekror dryftowy Silicon Drift Detector(SDD) Dzięki SDD możemy wyznaczać naładowanych cząstek, a także szacować straty energii poniesionych przez nie w trakcie przechodzenia przez detektor, dzięki czemu możemy je zidentyfikować. Jedna warstwa zawiera w rzędzie po odpowiednio 6 i 8 detektorów. Składają się z 14 i 22 drabinek. Obszar aktywny to 7.25 x 7.53cm^2

39 Przelatująca cząstka wytwarza elektron, który transportowany jest do anody. Budowa SSD w ITS: -260 modułów SDD, każdy o wymiarach 75x73 mm; - każdy moduł zawiera 34 miliony komórek o powierzchni 130x300 μm i grubości 300 μm ITS SDDs w detektorze ALICE Widoczna jest zewnętrzna warstwa detektorów dryftowych umieszczonych na stelażu. Zdjęcie pochodzi ze strony:

40 Detektor Paskowy SSD Silicon Strip Detector Ten typ detektora został umieszczony na zewnątrz ITS. Jego zadaniem jest rejestracja krótko życiowych cząstek. Zwiększa rejestrację pędów strat energii. Dwie zewnętrzne warstwy: - piąta składająca się z 786 elementów(40cm od osi wiązki); - szósta z składająca się z 988 elementów(40cm od osi wiązki); ITS SSDs w detektorze ALICE Widoczna jest zewnętrzna warstwa detektorów paskowych umieszczonych na stelażu. Zdjęcie pochodzi ze strony:

41 - ITS SSD w detektorze ALICE Widoczny jest pojedynczy segment detektora paskowego. Zdjęcie pochodzi ze strony: Elektrony i dziury elektronowe powstają w wyniku przejścia cząstki naładowanej i trafiając do pasków po przeciwnych stronach modułu detektora. Dla konkretnych położeń i numerów pasków, można ustalić, którędy przeszła dana cząstka.

42 Wyniki pomiaru przy pomocy detektora ITS w detektorze ALICE Widoczne jest sześć warstw detektora (licząc os środka): pierwsza i druga to SPD, trzecia i czwarta to SDD, piąta i szósta to SSD. Niebieskie punkty to zarejestrowane sygnały. Jest to wizualizacja wyniku pomiaru jednej wiązki krążącej w LHC ( run ).

43 Komora pęcherzykowa. Komora pęcherzykowa wynaleziona przez Glasera w 1952 roku. Bardzo przydatna przy oddziaływań z dużą liczbą cząstek wtórnych. Wrzenie przegrzanej cieczy zaczyna się od powstawania zarodzi na bąbelkach gazu, które z kolei powstają w wyniku przejścia naładowanej cząstki. Bąbelki powstają na jonach. W cieczy wypełniającą ciśnienie wynosi od 5 do 20 atmosfer. Jako ciecz roboczą najczęściej stosuje się wodór, deuter, czasem też ciecze cięższe takie jak np. mieszanina neonu z wodorem, propan lub freon.

44

45 Detektor ALICE Widoczna jest centralna część detektora, ramię mionowe (po lewej stronie), magnes ustawiający wiązkę (niebieski, po lewej stronie) i obudowa detektora z betonu (szara)

46 Podsumowanie Obecnie w fizyce. wysokich energii używamy złożonych systemów detektorowych, składających się z sub-detektorów, które z kolei zbudowane są z wielu warstw. Taka złożoność detektorów wynika z dokładności, jaka jest konieczna by móc badać procesy procesy jądrowe, zwłaszcza wtedy, gdy zderzane są ciężkie jony. Detektor ALICE Widoczne są wszystkie podsystemy umieszczone w centralnej części detektora (Central Barrel)

47 Literatura: M. Bujok "Budowa i działanie detektorów cząstek elementarnych" P. Dębski Opracowanie dokumentacji oraz wizualizacja budowy i działania detektora ALICE z wykorzystaniem środowiska AliRoo - praca inżynierska

48 Budowa i działanie detektorów cząstek elementarnych. Dziękuję za uwagę.