LABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI
|
|
- Bartosz Adamski
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Ćwiczenie 10 Wydział Elektryczny Mechaniczny Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki LABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI Metody badania wiązki laserowej i monitorowania procesów obróbki Opracował: dr inż. Tomasz Baraniecki Zagadnienia do przygotowania Co to jest M 2 i długość Rayleigha? Metody pomiaru wiązki laserowej Zjawiska towarzyszące obróbce laserowej Literatura [1] A. Klimpel: Technologie laserowe w spawalnictwie, Wydawnictwo Politechniki Śląskiej, Gliwice [2] J. Kusiński: Lasery i ich zastosowanie w inżynierii materiałowej, Wydawnictwo Naukowe Akapit, Kraków
2 1. Parametry wiązki laserowej W przypadku klasycznej obróbki mechanicznej sam proces zachodzi jako zestaw oddziaływań mechanicznych wynikających z bezpośredniej styczności narzędzia i materiału. Jednymi z podstawowych parametrów definiujących jakość narzędzia są tutaj jego cechy geometryczne. W celu poznania i nadzorowania tych wielkości przeprowadza się systematyczne i znormalizowane pomiary. Umożliwiają one monitorowanie procesu zużywania się narzędzia i rozwoju wad, co znacząco wpływa na utrzymanie stałej jakości produkcji. Przykładem mogą być pomiary geometryczne narzędzi skrawających. Analogiczne cele pomiarów i diagnostyki towarzyszą narzędziom laserowym. Jednak w tym przypadku mamy o czynienia ze skupionym promieniowaniem świetlnym, który wymaga innego podejścia do pomiarów. Lista przemysłowych zastosowań laserów dynamicznie się rozwija. Obecnie największe sektory przemysłu wytwórczego dla aplikacji laserowych to obróbka metali, znakowanie i grawerowanie, półprzewodniki, ogniwa fotowoltaiczne i mikroobróbka [2]. Laser w obróbce występuje zarówno jako wsparcie dla innych procesów, np. skrawania, jak i samodzielne narzędzie obróbkowe realizując m.in.: cięcie, spawanie, drążenie, obróbkę powierzchniową, ablację, hartowanie, grawerowanie itp. W zależności od rodzaju procesu obróbkowego realizowanego przez system laserowy koniecznym jest prawidłowy dobór lasera oraz układu optycznego. Jest to zdeterminowane dopasowaniem dostępnych parametrów wiązki laserowej do charakterystyki interakcji obrabianego materiału z koherentną wiązką promieniowania świetlnego. Parametry o których mowa powinny być utrzymywane możliwie blisko swojego optimum przez cały czas eksploatacji narzędzia laserowego ze względu na ich silny wpływ na jakość wytwarzania nawet przy niewielkich dewiacjach. Wiązka laserowa, wygenerowana w rezonatorze laserowym, jest transportowana i przetwarzana przez system optyczny. W celu uzyskania odpowiedniego poziomu gęstości mocy wiązka laserowa musi zostać zogniskowane do małej plamki na obrabianym materiale. Dla wiązki posiadającej w przekroju rozkład Gaussowski wielkość wiązki jest definiowana jako średnica przy której natężenie wiązki spadnie do 1/e 2 (13,5%) od natężenie maksymalnego, wówczas 87,5 % mocy wiązki jest zawarte w okręgu o tej średnicy [1]. Jak było wspomniane wcześniej, aby zwiększyć gęstość mocy optycznej wiązkę laserową skupia się za pomocą układów optycznych. Nie można zogniskować wiązki do nieskończenie małego punktu, ponieważ minimalna średnica wiązki jest ograniczona przez dyfrakcję. 2
3 Minimalna teoretyczna średnica do, do której można skupić wiązkę laserową o długości fali λ za pomocą soczewki o ogniskowej f, określa zależność [2,3]: =, (1) gdzie dwej jest średnicą wiązki laserowej padająca na soczewce, a M 2 określa jakość wiązki. Dla idealnej wiązki Gaussowskiej M 2 jest równy 1, im profil wiązki bardziej odbiega od rozkładu normalnego tym wielkość M 2 jest większa, a jakość wiązki jest mniejsza. Parametr M 2 jest cechą charakterystyczną danego typu lasera. Przy czym należy mieć na uwadze, że określa on jak dobrze można skupić wiązkę laserową, co nie oznacza że laser o dużym M 2 jest gorszy od lasera o mniejszym M 2. Często wymagania co do jakości wiązki zależą od aplikacji i potrzebie skupienia wiązki. W przypadku cięcia laserowego potrzebna jest dużo mniejsza plamka niż w przypadku spawania laserowego, co powoduje że w przypadku cięcia niezbędne jest użycie lasera od odpowiednio małej wartości M 2. Do oznaczania jakości wiązki laserowej używa się również współczynnika BPP (ang. Beam Parameter Product) będący iloczynem kąta rozbieżności (Θ) i promienia plamki w ognisku (r0), jest on powiązany z parametrem jakości wiązki M 2 następującą zależnością: BPP = Θ r = 2 M Rys. 1: Ogniskowanie wiązki laserowej przez soczewkę skupiającą [3] Hiperpowierzchnia będąca obwiednią wiązki jest nazywana kaustyką wiązki i najczęściej jest to kaustyka wokół przewężenia skupionej wiązki. W celu dokonania dopasowania hiperbolicznego zalecane jest wykonanie co najmniej 10 pomiarów średnic wiązki z czego 5 z nich powinno się znaleźć w odległości od przewężenia mniejszej niż długość Rayleigha zr. Wielkość ta to odległość wzdłuż osi z od przewężenia wiązki do płaszczyzny, na przestrzeni której promień wiązki zwiększa się o pierwiastek z dwóch w stosunku do promienia w ogni- λ π. (2) 3
4 sku, czyli powierzchnia plamki zwiększa się dwukrotnie. Dwukrotna długość Rayleigha, jest określana jako głębię ostrości układu optycznego. Dla wiązki gaussowskiej zr jest to określone zależnością [2]: =, (3) gdzie r0 to promień plamki w ognisku. Długość Rayleigha może być traktowana jako dystans, w zakresie którego materiał może się przemieszczać od pierwotnego położenia bez znaczącej zmiany wielkości plamki wiązki laserowej padającej na materiał. Z tego też powodu określa ona jak dokładny musi być układ pozycjonowania głowicy laserowej względem obrabianego przedmiotu. 2. Metody pomiarowe wiązki laserowej Istnieją dwie metody automatycznego pomiaru wiązki laserowej przy użyciu wirującej igły i obrazowania ma matrycy światłoczułej, jak zostało to pokazane na Rys. 2. Pierwsza z metod pomiarowych oparta jest o wirującą z dużą prędkością miedzianą igłę z nawierconym mikro otworkiem (ang. pinhole) o średnicy rzędu 20 µm odprowadzającym jedynie część promieniowania do detektora, jak zostało to pokazane na Rys. 2(a). Skupiona wiązka laserowa o mocy 5kW na powierzchni miedzianej do średnicy 200µm potrzebuje ok. 100µs, by rozgrzać ją do temperatury setek K co zniszczyłoby igłę pomiarową. Z tego też powodu pomiar odbywa się przez obrotowe skanowanie wiązki laserowej z prędkościami liniowymi większymi od 30m/s [4]. (a) (b) Rys. 2. Idea pomiaru wiązki przez: (a) skanowanie wirującą igłą, (b) pomiar wiązki na matrycy półprzewodnikowej [5] 4
5 W celu rejestracji całego przekroju wiązki laserowej głowica pomiarowa wykonuje ruch posuwisto-zwrotny. Dodatkowo ruchoma oś Z umożliwia pomiary rozkładu gęstości mocy w wielu równoległych płaszczyznach wzdłuż osi optyczne tak aby uzyskać przebieg wiązki wokół ogniska. Rys. 3 Schemat poglądowy budowy systemu z matrycą światłoczułą [6] Alternatywna metoda dla diagnostyki wiązki laserowej polegają na projekcji obrazu wiązki na matrycę CCD lub CMOS. Matryca nie może być jednak eksponowana na duże natężenie światła. Rozwiązaniem jest zastosowanie wielu absorberów i odsprzęgaczy wiązki oraz zestawu filtrów optycznych, jak zostało to pokazane na Rys. 3.. Dzięki temu na powierzchni przetwornika powstaje obraz wiązki o intensywności tylko 0,1% wiązki mierzonej. Wiązka laserowa pada najpierw na obiektyw zbudowany z systemu soczewek tak aby na matrycy światłoczułej była obrazowane płaszczyzna znajdująca się powyżej obiektywu. Dzięki temu rozwiązaniu może być analizowane promieniowanie o duże gęstości (GW/cm 2 ) [6]. Dodatkowo odpowiednio dobrany obiektyw może powiększać wiązkę i obrazować ją z odpowiednią rozdzielczością na matrycy, dzięki czemu możliwe jest uzyskanie rozdzielczości rzędu pojedynczych mikrometrów. Głównym ograniczeniem tej metody jest ograniczona gęstość mocy jaka pada na powierzchnię pierwszej soczewki. Dzięki użyciu specjalnego obiektywu ognisko laserowe znajduję się powyżej tej powierzchni i na pierwszą soczewkę pada już 5
6 wiązka rozogniskowane, ale gęstość mocy na tej powierzchni nie może przekroczyć 10MW/cm 2, a całkowita moc wiązki musi być niższa od 250W [6], dodatkowo promień wiązki padający na pierwszą soczewkę musi być mniejszy niż 1 mm. Na Rys. 4 został przedstawiony przykładowy wyniki pomiaru kaustyki wiązki lasera Nd:YAG, uzyskany za pomocą układu z światłoczułą matrycą. Rys. 4: Okno z przykładowymi wynikami pomiarów kaustyki systemu laserowego. W środkowej części okna pomiarowego na powyższym rysunku przedstawione jest odwzorowanie zmierzonej kaustyki wiązki, gdzie zielone kwadraty wskazują zmierzone wartości średnicy wiązki, natomiast czerwona linia to hiperpowierzchnia będąca wynikiem aproksymacji wielkości wiązki. Poszczególne przekroje poprzeczne wiązki mogą być oglądane z prawej części okna pomiarowego. W tym przypadku jest to przekrój wiązki poniżej ogniska. Po lewej stronie okna pomiarowego widocznych jest szereg parametrów uzyskanych w trakcie pomiaru. W pierwszych dwóch linijkach przedstawione jest położenie wiązki laserowej względem środka okna pomiarowego urządzenia. W linijce trzeciej znajduje się wyliczona pozycja ogniska wiązki laserowej. Wartość ta odpowiada współrzędnym maszynowym urządzenia pomiarowego w osi Z. Kolejna wyznaczona wartość (Diameter) to wyliczona średnica wiązki w ognisku. Kolejne dwie wartości wyznaczone to parametr jakości wiązki M 2 i jego odwrotność współczynnik propagacji wiązki K. Następna wartość to długość Rayleigha i wielkość plamki laserowej padającej na soczewkę skupiającą wiązkę. Przedostatni parametry to BPP będący iloczynem kąta rozbieżności i promienia plamki w ognisku. Ostatni parametr to kąt rozbieżności wiązki. Jak widać dzięki pomiarom możliwe jest precyzyjnie określenie szeregu istotnych parametrów wiązki laserowej. 6
7 3. Monitorowanie procesów laserowych Układ monitorujący ma na celu śledzenie przebiegu procesu i ocenę jego poprawności może służyć w celach diagnostycznych jak również do sterowania procesem w zamkniętej pętli. Wdrażaniu systemów monitorowania procesu pomagają dwie istotne cechy obróbki laserowej. Jej zaawansowana automatyzacja oraz występowanie dużej ilości procesów resztkowych towarzyszących oddziaływaniu lasera na materiałem [7]. Pierwsza z wymienionych cech wiąże się z łatwością wykorzystania wyników pracy systemu monitorującego do sterowania przebiegiem procesu. Druga z cech daje twórcy układu monitorującego dużą dowolność w wyborze rodzaju sygnału, który ma być rejestrowany. Pozwala to na dostosowanie układu do szczególnego rodzaju obróbki czy nawet daje możliwość implementacji kilku niezależnych układów rejestrujących różne sygnały. Procesy resztkowe towarzyszące obróbce laserowej dzieli się na poszczególne grupy: promieniowanie IR, promieniowanie UV, emisja akustyczna [1]. Przykładowy schemat procesu laserowego z wyróżnionymi zjawiskami resztkowymi, które mogą występować w trakcie obróbki laserowej, zostało zaprezentowane na Rys. 5. Rys. 5. Oddziaływania wiązki lasera z materiałem z wyróżnionymi procesami resztkowymi[8] 7
8 3.1. Procesy towarzyszące obróbce laserowej Poniżej zostały omówione poszczególne procesy resztkowe [7]: Emisja promieniowania UV- w odmianach obróbki laserowej, w których występuje znaczące odparowywanie materiału takich jak spawanie głębokie czy mikroobróbka, występuje promieniowanie UV. Źródłem tego promieniowania jest plazma, która dzięki energii dostarczonej przez wiązkę lasera oraz wysokiemu ciśnieniu tworzy się z parującego materiału. Problemem tej techniki monitorowana jest niestabilne zachowanie plazmy. Obłok plazmy, który powstaje nad miejscem obróbki absorbuje promieniowanie laserowe. To powoduje, że do obrabianego materiału dociera mniej energii przez co mniej cząstek odparowuje i powstaje mniejsza ilość plazmy. Następnie, gdy energii lasera nie blokuje już obłok plazmy dociera ona do materiału i wywołuje bardziej intensywne odparowywanie, a w konsekwencji większą ilość plazmy. Cykl ten powtarza się stale w czasie obróbki. Emisja promieniowania IR-w większości rodzajów obróbki laserowej występuje nagrzewanie się materiału. Zgodnie z prawem Plancka ciało o temperaturze większej od 0 absolutnego emituje promieniowanie elektromagnetyczne. Poniższy rysunek ilustruje jak zmienia się rozkład promieniowania dla różnych temperatur. Rys. 6. Rozkład promieniowania z zależności od temperatury obiektu [9] Im wyższa temperatura obiektu tym ilość emitowanego promieniowania zwiększa się, jednocześnie długość fali dla której promieniowanie ma największą wartość przesuwa się w kie- 8
9 runku krótszych długości fali. Stąd mierząc wielkość promieniowania jesteśmy w stanie określić temperaturę obiektu. W trakcie procesu laserowego temperatura przetopionego jeziorka jest wystarczająco wysoka do emisji promieniowania w zakresie widzialnym, a w konsekwencji użycie pirometru wykorzystującego prawo emisji Planka jest najbardziej wygodną metodą pomiaru temperatury powierzchni. W procesach obróbki laserowej oprócz promieniowania cieplnego występują inne źródła generujące promieniowanie o podobnych długościach fali. Powoduje to utrudnienia w pomiarze temperatury. Pomimo tych trudności szeroko stosowane są systemy monitorujące oparte na pirometrach. Emisja akustyczna- ma wiele źródeł między innymi przemieszczenia materiału na skutek naprężeń cieplnych czy usuwania jego fragmentów, pękanie materiału, dynamiczne zmiany ciśnienia gazów w otoczeniu miejsca obróbki, występowanie plazmy. Intensywność emisji z poszczególnych źródeł dostarcza znaczących informacji o przebiegu procesu. Do istotnych problemów zastosowania emisji akustycznej do monitorowania procesu można zaliczyć niekorzystne warunki występujące w miejscu obróbki takie jak wysoka temperatura czy odpryski mogące uszkodzić aparaturę, jak również hałas występujący często w warunkach przemysłowych mogący zakłócić działanie układu Wizyjne układy monitorowania Metoda wizyjna monitorowania może rejestrować szerokie spektrum promieniowania. Do tego celu używa się kamer cyfrowych i obróbki otrzymanego obrazu. W zależności od konkretnego układu można rejestrować przykładowo całe pasmo widzialne lub też tylko jedną wybraną długość fali. System wizyjny może również wykorzystywać dodatkowe oświetlenie nie rejestrując jedynie promieniowania powstającego w procesie. Systemów wizyjnych używa się do badania geometrii ciekłego jeziorka metalu czy też rozkładu temperatur w miejscu obróbki, takich możliwości nie ma w przypadku prostszych sensorów takich jak przykładowo pirometry, które podają jedynie temperaturę średnią lub maksymalną z obszaru, który rejestrują. Oczywiście wiąże się to z występowaniem większej ilości danych. W procesach obróbki laserowej stosowany posuw jest rzędu kilkudziesięciu milimetrów na sekundę. Stosując kamerę o szybkości kilkudziesięciu klatek na sekundę można uzyskać próbki sygnału co kilkaset mikrometrów. Tworząc układ do monitorowania trzeba wyznaczyć minimalną szybkość ka- 9
10 mery, przy której można poprawnie rejestrować proces. Zwiększanie szybkości ponad potrzeby wiąże się ze znacznym wzrostem kosztów układu monitorującego. Ważnym aspektem adaptacji układu monitorowania jest również budowa obrabiarki laserowej. Zastosowanie monitorowania współosiowego pozwala na uzyskanie takiego samego ujęcia kamery niezależnie od kierunku posuwu, jednakże wiąże się z koniecznością zastosowania zwierciadła dichroicznego, które jest transparentne dla długości fali lasera, a odbija zakres widzialny. Rys. 7. Schemat systemu wizyjnego do monitorowania spawania laserowego [10] Problemem jest również fakt, że zwierciadła czy soczewki skupiające głowic laserowych są dostosowane do interakcji z promieniowaniem o długości odpowiadającej danemu typowi lasera, promieniowanie o innych długościach fali rejestrowane przez układ monitorujący może ulegać odbiciom wstecznym czy aberracją. Przy budowie układu który nie jest współosiowy z laserem występuje duża swoboda w budowie układu optycznego. Jednakże problemem jest fakt, że rejestrowany obraz może się różnić znacznie w zależności od kierunku posuwu maszyny. Obecność układów wizyjnych kontrolujących proces jest pożądana w coraz to nowych aplikacjach obróbki laserowej. Dzięki nim można bardzo szybko zareagować na niepoprawności zaistniałe w procesie oraz zwiększać jakość wytwarzanych wyrobów. Nie ma niestety rozwiązań uniwersalnych naddających się do każdego rodzaju obróbki. 10
11 Literatura [1] Kannatey-Asibu, E.: Principles of Laser Materials Processing, Wiley, 2009 [2] Ion, J.C. Laser Processing of Engineering Materials, Elsevier, [3] Beyer E.: Institute of Surface and Manufacturing Technology, IWS Dresden, Materiały do wykładu: Laser Technology. [4] Schwede H., Kramer R.: High Performance Laser Beam Diagnostics in Industrial Environment. Materiały konferencji 17th ICALEO, listopada 1998r, Orlando (USA). [5] Märten O., Schwede H.: Systematical qualification of optics. Materiały konferencji 4th PRIMES Workshop, 7-8 września 2010r., Seeheim-Jugenheim (Niemcy). [6] User s Manual and Documentation MicroSpotMonitor, Primes, 2007 [7] Marszałek Ł.: Sterowanie mocą lasera w procesie napawania z wykorzystaniem systemu wizyjnego Praca magisterska, Politechnika Wrocławska, [8] Kaierle S.: Proces monitoring and control of laser beam welding, AKL 2008 [9] [10] 11
Systemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Metody analizy i kształtowania wiązki laserowej Źródło: Beyer Wiązka gaussowska Natężenia promieniowania poprzecznie do kierunku propagacji
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoLaboratorium Optyki Falowej
Marzec 2019 Laboratorium Optyki Falowej Instrukcja do ćwiczenia pt: Filtracja optyczna Opracował: dr hab. Jan Masajada Tematyka (Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia): 1. Obraz fourierowski
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoT E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA
: Studium: stacjonarne, I st. : : MiBM, Rok akad.: 2016/1 Liczba godzin - 15 T E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA L a b o r a t o r i u m ( h a l a 2 0 Z O S ) Prowadzący:
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE. Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczenie ogniskowej soczewek za pomocą ławy optycznej.
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczenie ogniskowej soczewek za pomocą ławy optycznej.. Wprowadzenie Soczewką nazywamy ciało przezroczyste ograniczone
Bardziej szczegółowoRys. 1 Schemat układu obrazującego 2f-2f
Ćwiczenie 15 Obrazowanie. Celem ćwiczenia jest zbudowanie układów obrazujących w świetle monochromatycznym oraz zaobserwowanie różnic w przypadku obrazowania za pomocą różnych elementów optycznych, zwracając
Bardziej szczegółowoOpis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki.
Opis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki. 1. Równanie soczewki i zwierciadła kulistego. Z podobieństwa trójkątów ABF i LFD (patrz rysunek powyżej) wynika,
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 6 Optyka promieni 2 www.zemax.com Diafragmy Pęk promieni świetlnych, przechodzący przez układ optyczny
Bardziej szczegółowoOptyka geometryczna. Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów
Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Optyka geometryczna Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowoWyznaczanie parametro w wiązki gaussowskiej
Wyznaczanie parametro w wiązki gaussowskiej Spis treści 1. Wstęp... 1 2. Definicja wiązki gaussowskiej... 2 3. Parametry określające wiązkę gaussowską... 4 4. Transformacja wiązki gaussowskiej przez soczewki...
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 7 Temat: Pomiar kąta załamania i kąta odbicia światła. Sposoby korekcji wad wzroku. 1. Wprowadzenie Zestaw ćwiczeniowy został
Bardziej szczegółowoObróbka laserowa i plazmowa Laser and plasma processing
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014 Obróbka laserowa i plazmowa Laser and plasma processing A. USYTUOWANIE
Bardziej szczegółowoPL B1. Aberracyjny czujnik optyczny odległości w procesach technologicznych oraz sposób pomiaru odległości w procesach technologicznych
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 229959 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 421970 (22) Data zgłoszenia: 21.06.2017 (51) Int.Cl. G01C 3/00 (2006.01)
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI
Ćwiczenie 9 Wydział Elektryczny Mechaniczny Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki LABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI Technologie obróbki laserowej Opracował: dr inż. Tomasz Baraniecki, mgr inż. Piotr
Bardziej szczegółowoTechniki laserowe Laser Technologies
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/1 z dnia 1 lutego 01r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 016/017 Techniki
Bardziej szczegółowoSoczewkami nazywamy ciała przeźroczyste ograniczone dwoma powierzchniami o promieniach krzywizn R 1 i R 2.
Optyka geometryczna dla soczewek Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Soczewkami nazywamy ciała przeźroczyste ograniczone dwoma powierzchniami o promieniach krzywizn R i R 2. Nasze rozważania własności
Bardziej szczegółowoMechanika i Budowa Maszyn I stopień ogólnoakademicki
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014
Bardziej szczegółowoOptyka geometryczna. Podręcznik metodyczny dla nauczycieli
Podręcznik metodyczny dla nauczycieli Optyka geometryczna Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoRys. 1 Geometria układu.
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoPIROMETR AX Instrukcja obsługi
PIROMETR AX-6520 Instrukcja obsługi Spis treści 1. Informacje dotyczące bezpieczeństwa.. 3 2. Uwagi... 3 3. Opis elementów miernika.. 3 4. Opis wyświetlacza LCD. 4 5. Sposób pomiaru 4 6. Obsługa pirometru..
Bardziej szczegółowoRóżne sposoby widzenia świata materiał dla ucznia, wersja z instrukcją
CZĘŚĆ A CZŁOWIEK Pytania badawcze: Różne sposoby widzenia świata materiał dla ucznia, wersja z instrukcją Czy obraz świata jaki rejestrujemy naszym okiem jest zgodny z rzeczywistością? Jaki obraz otoczenia
Bardziej szczegółowoNajprostszą soczewkę stanowi powierzchnia sferyczna stanowiąca granicę dwóch ośr.: powietrza, o wsp. załamania n 1. sin θ 1. sin θ 2.
Ia. OPTYKA GEOMETRYCZNA wprowadzenie Niemal każdy system optoelektroniczny zawiera oprócz źródła światła i detektora - co najmniej jeden element optyczny, najczęściej soczewkę gdy system służy do analizy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 53. Soczewki
Ćwiczenie 53. Soczewki Małgorzata Nowina-Konopka, Andrzej Zięba Cel ćwiczenia Pomiar ogniskowych soczewki skupiającej i układu soczewek (skupiająca i rozpraszająca), obliczenie ogniskowej soczewki rozpraszającej.
Bardziej szczegółowoZwierciadło kuliste stanowi część gładkiej, wypolerowanej powierzchni kuli. Wyróżniamy zwierciadła kuliste:
Fale świetlne Światło jest falą elektromagnetyczną, czyli rozchodzącymi się w przestrzeni zmiennymi i wzajemnie przenikającymi się polami: elektrycznym i magnetycznym. Szybkość światła w próżni jest największa
Bardziej szczegółowoĆw.6. Badanie własności soczewek elektronowych
Pracownia Molekularne Ciało Stałe Ćw.6. Badanie własności soczewek elektronowych Brygida Mielewska, Tomasz Neumann Zagadnienia do przygotowania: 1. Budowa mikroskopu elektronowego 2. Wytwarzanie wiązki
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE Wykład Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 8/ bud. A- http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ OPTYKA GEOMETRYCZNA Codzienne obserwacje: światło
Bardziej szczegółowoSposób sterowania ruchem głowic laserowego urządzenia do cięcia i znakowania/grawerowania materiałów oraz urządzenie do stosowania tego sposobu
PL 217478 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 217478 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 397035 (22) Data zgłoszenia: 18.11.2011 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoZałamanie na granicy ośrodków
Załamanie na granicy ośrodków Gdy światło napotyka na granice dwóch ośrodków przezroczystych ulega załamaniu tak jak jest to przedstawione na rysunku obok. Dla każdego ośrodka przezroczystego istnieje
Bardziej szczegółowoWstęp do fotografii. piątek, 15 października 2010. ggoralski.com
Wstęp do fotografii ggoralski.com element światłoczuły soczewki migawka przesłona oś optyczna f (ogniskowa) oś optyczna 1/2 f Ogniskowa - odległość od środka układu optycznego do ogniska (miejsca w którym
Bardziej szczegółowoWPŁYW ZAKŁÓCEŃ PROCESU WZBOGACANIA WĘGLA W OSADZARCE NA ZMIANY GĘSTOŚCI ROZDZIAŁU BADANIA LABORATORYJNE
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 33 Zeszyt 4 2009 Stanisław Cierpisz*, Daniel Kowol* WPŁYW ZAKŁÓCEŃ PROCESU WZBOGACANIA WĘGLA W OSADZARCE NA ZMIANY GĘSTOŚCI ROZDZIAŁU BADANIA LABORATORYJNE 1. Wstęp Zasadniczym
Bardziej szczegółowoSCENARIUSZ LEKCJI Z WYKORZYSTANIEM TIK
SCENARIUSZ LEKCJI Z WYKORZYSTANIEM TIK Temat: Soczewki. Zdolność skupiająca soczewki. Prowadzący: Karolina Górska Czas: 45min Wymagania szczegółowe podstawy programowej (cytat): 7.5) opisuje (jakościowo)
Bardziej szczegółowoBadania elementów i zespołów maszyn laboratorium (MMM4035L)
Badania elementów i zespołów maszyn laboratorium (MMM4035L) Ćwiczenie 23. Zastosowanie elektronicznej interferometrii obrazów plamkowych (ESPI) do badania elementów maszyn. Opracowanie: Ewelina Świątek-Najwer
Bardziej szczegółowoĆwiczenie Nr 11 Fotometria
Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski Chorzów 2018 r. Ćwiczenie Nr 11 Fotometria Zagadnienia: fale elektromagnetyczne, fotometria, wielkości i jednostki fotometryczne, oko. Wstęp Radiometria (fotometria
Bardziej szczegółowoZAAWANSOWANE TECHNIKI WYTWARZANIA W MECHATRONICE
: Studium: niestacjonarne, II st. : : MCH Rok akad.: 207/8 Liczba godzin - 0 ZAAWANSOWANE TECHNIKI WYTWARZANIA W MECHATRONICE L a b o r a torium(hala 20 ZOS) Prowadzący: dr inż. Marek Rybicki pok. 605,
Bardziej szczegółowoZaznacz prawdziwą odpowiedź: Fale elektromagnetyczne do rozchodzenia się... ośrodka materialnego A. B.
Imię i nazwisko Pytanie 1/ Zaznacz właściwą odpowiedź: Fale elektromagnetyczne są falami poprzecznymi podłużnymi Pytanie 2/ Zaznacz prawdziwą odpowiedź: Fale elektromagnetyczne do rozchodzenia się... ośrodka
Bardziej szczegółowoTechniki laserowe Laser Technology. Mechanika i Budowa Maszyn I stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 03/04 Techniki laserowe Laser Technology A. USYTUOWANIE MODUŁU W SYSTEMIE STUDIÓW
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ
LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ POMIAR OGNISKOWYCH SOCZEWEK CIENKICH 1. Cel dwiczenia Zapoznanie z niektórymi metodami badania ogniskowych soczewek cienkich. 2. Zakres wymaganych zagadnieo: Prawa odbicia
Bardziej szczegółowoGWIEZDNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANDERSONA
GWIEZNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANERSONA Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zestawienie i demonstracja modelu gwiezdnego interferometru Andersona oraz laboratoryjny pomiar wymiaru sztucznej gwiazdy.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowoNiezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita
Niezwykłe światło ultrakrótkie impulsy laserowe Laboratorium Procesów Ultraszybkich Zakład Optyki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Światło Fala elektromagnetyczna Dla światła widzialnego długość
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Zagadnienia optyki"
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej
Ćwiczenie 6 LABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej Opracował: Grzegorz Wiśniewski Zagadnienia do przygotowania Opisz budowę złączy światłowodowych. Opisz budowę lasera w tym lasera półprzewodnikowego.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2. Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 2 Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne Podstawy Działanie obrazujące soczewek lub układu soczewek
Bardziej szczegółowoMechanika i Budowa Maszyn II stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOANIE MODUŁU SYSTEMIE STUDIÓ Technologia spawania laserowego i
Bardziej szczegółowoMikroskop teoria Abbego
Zastosujmy teorię dyfrakcji do opisu sposobu powstawania obrazu w mikroskopie: Oświetlacz typu Köhlera tworzy równoległą wiązkę światła, padającą na obserwowany obiekt (płaszczyzna 0 ); Pole widzenia ograniczone
Bardziej szczegółowoTemat: NAROST NA OSTRZU NARZĘDZIA
AKADEMIA TECHNICZNO-HUMANISTYCZNA w Bielsku-Białej Katedra Technologii Maszyn i Automatyzacji Ćwiczenie wykonano: dnia:... Wykonał:... Wydział:... Kierunek:... Rok akadem.:... Semestr:... Ćwiczenie zaliczono:
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Raał Kasztelanic Wykład 4 Obliczenia dla zwierciadeł Równanie zwierciadła 1 1 2 1 s s r s s 2 Obliczenia dla zwierciadeł
Bardziej szczegółowoDodatek 1. C f. A x. h 1 ( 2) y h x. powrót. xyf
B Dodatek C f h A x D y E G h Z podobieństwa trójkątów ABD i DEG wynika z h x a z trójkątów DC i EG ' ' h h y ' ' to P ( ) h h h y f to ( 2) y h x y x y f ( ) i ( 2) otrzymamy to yf xy xf f f y f h f yf
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 5 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 53: Soczewki
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr : Soczewki Cel ćwiczenia: Wyznaczenie ogniskowych soczewki skupiającej i układu soczewek (skupiającej i rozpraszającej) oraz ogniskowej soczewki rozpraszającej
Bardziej szczegółowoPomiar prędkości obrotowej
2.3.2. Pomiar prędkości obrotowej Metody: Kontaktowe mechaniczne (prądniczki tachometryczne różnych typów), Bezkontaktowe: optyczne (światło widzialne, podczerwień, laser), elektromagnetyczne (indukcyjne,
Bardziej szczegółowoOptyka w fotografii Ciemnia optyczna camera obscura wykorzystuje zjawisko prostoliniowego rozchodzenia się światła skrzynka (pudełko) z małym okrągłym otworkiem na jednej ściance i przeciwległą ścianką
Bardziej szczegółowoWyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 23 III 2009 Nr. ćwiczenia: 412 Temat ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona Nr.
Bardziej szczegółowoPhoeniX. Urządzenie do wizyjnej kontroli wymiarów oraz kontroli defektów powierzchni
PhoeniX Urządzenie do wizyjnej kontroli wymiarów oraz kontroli defektów powierzchni Phoenix jest najnowszą odmianą naszego urządzenia do wizyjnej kontroli wymiarów, powierzchni przedmiotów okrągłych oraz
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ ELEKTRYCZNY. Optoelektroniczne pomiary aksjograficzne stawu skroniowo-żuchwowego człowieka
dr inż. Witold MICKIEWICZ dr inż. Jerzy SAWICKI Optoelektroniczne pomiary aksjograficzne stawu skroniowo-żuchwowego człowieka Aksjografia obrazowanie ruchu osi zawiasowej żuchwy - Nowa metoda pomiarów
Bardziej szczegółowoScrappiX. Urządzenie do wizyjnej kontroli wymiarów oraz kontroli defektów powierzchni
ScrappiX Urządzenie do wizyjnej kontroli wymiarów oraz kontroli defektów powierzchni Scrappix jest innowacyjnym urządzeniem do kontroli wizyjnej, kontroli wymiarów oraz powierzchni przedmiotów okrągłych
Bardziej szczegółowoZjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Bardziej szczegółowof = -50 cm ma zdolność skupiającą
19. KIAKOPIA 1. Wstęp W oku miarowym wymiary struktur oka, ich wzajemne odległości, promienie krzywizn powierzchni załamujących światło oraz wartości współczynników załamania ośrodków, przez które światło
Bardziej szczegółowo3. WYNIKI POMIARÓW Z WYKORZYSTANIEM ULTRADŹWIĘKÓW.
3. WYNIKI POMIARÓW Z WYKORZYSTANIEM ULTRADŹWIĘKÓW. Przy rozchodzeniu się fal dźwiękowych może dochodzić do częściowego lub całkowitego odbicia oraz przenikania fali przez granice ośrodków. Przeszkody napotykane
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyczne technologii laserowych i plazmowych Phisycal Fundamentals of laser and plasma technology
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/1 z dnia 1 lutego 01r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOANIE
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoSystemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Lasery półprzewodnikowe Charakterystyka lasera półprzewodnikowego pierwszy laser półprzewodnikowy został opracowany w 1962 r. zastosowanie
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoPiotr Targowski i Bernard Ziętek WYZNACZANIE MACIERZY [ABCD] UKŁADU OPTYCZNEGO
Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Piotr Targowski i Bernard Ziętek Pracownia Optoelektroniki Specjalność: Fizyka Medyczna WYZNAZANIE MAIERZY [ABD] UKŁADU OPTYZNEGO Zadanie II Zakład Optoelektroniki
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 3 Pryzmat Pryzmaty w aparatach fotograficznych en.wikipedia.org/wiki/pentaprism luminous-landscape.com/understanding-viewfinders
Bardziej szczegółowoWyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje.
Ćwiczenie 2 Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne Działanie obrazujące soczewek lub układu soczewek wygodnie
Bardziej szczegółowoBadanie baterii słonecznych w zależności od natężenia światła
POLITECHNIKA WARSZAWSKA Instytut Elektroenergetyki, Zakład Elektrowni i Gospodarki Elektroenergetycznej Przemiany energii laboratorium Ćwiczenie Badanie baterii słonecznych w zależności od natężenia światła
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze 14 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej
Materiały pomocnicze 4 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej. Zwierciadło płaskie. Zwierciadło płaskie jest najprostszym przyrządem optycznym. Jest to wypolerowana płaska powierzchnia
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2. Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 2 Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne Podstawy Działanie obrazujące soczewek lub układu soczewek
Bardziej szczegółowoSPRAWDZIAN NR Na zwierciadło sferyczne padają dwa promienie światła równoległe do osi optycznej (rysunek).
SPRAWDZIAN NR 1 JOANNA BOROWSKA IMIĘ I NAZWISKO: KLASA: GRUPA A 1. Na zwierciadło sferyczne padają dwa promienie światła równoległe do osi optycznej (rysunek). Dokończ zdanie. Wybierz stwierdzenie A albo
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoZachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny INSTYTUT INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ ZAKŁAD METALOZNAWSTWA I ODLEWNICTWA
Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny INSTYTUT INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ ZAKŁAD METALOZNAWSTWA I ODLEWNICTWA PRZEDMIOT: INŻYNIERIA WARSTWY WIERZCHNIEJ Temat ćwiczenia: Badanie prędkości zużycia materiałów
Bardziej szczegółowoInżynieria bezpieczeństwa I stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOWANIE MODUŁU W SYSTEMIE STUDIÓW Bezpieczeństwo prac z urządzeniami
Bardziej szczegółowoPRZEKSZTAŁCANIE WIĄZKI LASEROWEJ PRZEZ UKŁADY OPTYCZNE
Podstawy Inżynierii Fotonicznej - Laboratorium Ćwiczenie 5 PRZEKSZTAŁCANIE WIĄZKI LASEROWEJ PRZEZ UKŁADY OPTYCZNE 5.1 Cel ćwiczenia Zapoznanie się z zależnościami opisującymi kształt wiązki laserowej (mod
Bardziej szczegółowoStanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa Kraków 2008 Układ pomiarowy. Pomiar czułości widmowej fotodetektorów polega na pomiarze fotoprądu w funkcji długości padającego na detektor promieniowania. Stanowisko
Bardziej szczegółowoWykonawcy: Data Wydział Elektryczny Studia dzienne Nr grupy:
POLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI I ELEKTRONIKI PRZEMYSŁOWEJ Zakład Elektrotechniki Teoretycznej i Stosowanej Laboratorium Podstaw Telekomunikacji Ćwiczenie nr 3 Temat: Pomiar charakterystyki
Bardziej szczegółowo17. Który z rysunków błędnie przedstawia bieg jednobarwnego promienia światła przez pryzmat? A. rysunek A, B. rysunek B, C. rysunek C, D. rysunek D.
OPTYKA - ĆWICZENIA 1. Promień światła padł na zwierciadło tak, że odbił się od niego tworząc z powierzchnią zwierciadła kąt 30 o. Jaki był kąt padania promienia na zwierciadło? A. 15 o B. 30 o C. 60 o
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat. Równania zwierciadeł i soczewek. Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018
Optyka Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Równania zwierciadeł i soczewek Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018 Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Równanie zwierciadła sferycznego i
Bardziej szczegółowoRóżne sposoby widzenia świata materiał dla ucznia, wersja guided inquiry
CZĘŚĆ A CZŁOWIEK Pytania badawcze: Różne sposoby widzenia świata materiał dla ucznia, wersja guided inquiry Czy obraz świata jaki rejestrujemy naszym okiem jest zgodny z rzeczywistością? Jaki obraz otoczenia
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska Instytut Technologii Mechanicznej. Programowanie obrabiarek CNC. Nr 2. Obróbka z wykorzystaniem kompensacji promienia narzędzia
1 Politechnika Poznańska Instytut Technologii Mechanicznej Programowanie obrabiarek CNC Nr 2 Obróbka z wykorzystaniem kompensacji promienia narzędzia Opracował: Dr inż. Wojciech Ptaszyński Poznań, 2015-03-05
Bardziej szczegółowoProblematyka budowy skanera 3D doświadczenia własne
Problematyka budowy skanera 3D doświadczenia własne dr inż. Ireneusz Wróbel ATH Bielsko-Biała, Evatronix S.A. iwrobel@ath.bielsko.pl mgr inż. Paweł Harężlak mgr inż. Michał Bogusz Evatronix S.A. Plan wykładu
Bardziej szczegółowoŹródło światła λ = 850 nm λ = 1300 nm. Miernik. mocy optycznej. Badany odcinek światłowodu MM lub SM
Sieci i instalacje z tworzyw sztucznych 2005 Wojciech BŁAŻEJEWSKI*, Paweł GĄSIOR*, Anna SANKOWSKA** *Instytut Materiałoznawstwa i Mechaniki Technicznej, Politechnika Wrocławska **Wydział Elektroniki, Fotoniki
Bardziej szczegółowoLaboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 2. Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera
ĆWICZENIE 2 Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera 1. Wprowadzenie Historycznie jednym z ważniejszych zastosowań korelatorów optycznych było rozpoznawanie obrazów, pozwalały np. na analizę
Bardziej szczegółowoPL B1. System kontroli wychyleń od pionu lub poziomu inżynierskich obiektów budowlanych lub konstrukcyjnych
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 200981 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 360320 (51) Int.Cl. G01C 9/00 (2006.01) G01C 15/10 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22)
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat. Optyka geometryczna. Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017
Optyka Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka geometryczna Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017 Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Dyspersja chromatyczna Przybliżenie optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoODWZOROWANIE W OŚWIETLENIU KOHERENTNYM
ODWZOROWANIE W OŚWIETLENIU KOHERENTNYM prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Przedmiotem tej części wykładu jest model matematyczny procesu formowania obrazu przez pojedynczy układ optyczny w oświetleniu
Bardziej szczegółowoPrzemysław Kowalski Instytut Informatyki Teoretycznej i Stosowanej PAN
Opracowanie systemowych rozwiązań wspomagających zabezpieczenie miejsca zdarzenia i proces wykrywczy na podstawie materiału dowodowego utrwalonego za pomocą technik skaningu laserowego oraz satelitarnych
Bardziej szczegółowoMechanika i Budowa Maszyn II stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOANIE MODUŁU SYSTEMIE STUDIÓ Fizyka laserów i generowanie energii
Bardziej szczegółowoCelem pomiarów jest otrzymanie charakterystyki prądowo-napięciowej badanych diód. Można to zrobić za pomocą układu z rysunku 3 wtedy oscyloskop sam
Celem pomiarów jest otrzymanie charakterystyki prądowo-napięciowej badanych diód. Można to zrobić za pomocą układu z rysunku 3 wtedy oscyloskop sam wyświetli na ekranie poszukiwaną charakterystykę. Można
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
Bardziej szczegółowo+OPTYKA 3.stacjapogody.waw.pl K.M.
Zwierciadło płaskie, prawo odbicia. +OPTYKA.stacjapogody.waw.pl K.M. Promień padający, odbity i normalna leżą w jednej płaszczyźnie, prostopadłej do płaszczyzny zwierciadła Obszar widzialności punktu w
Bardziej szczegółowo