Metodyka badania warstw epitaksjalnych krzemu za pomocą transmisyjnego mikroskopu elektronowego z zastosowaniem map linii Kikuchi

Podobne dokumenty
Natęż. ężenie refleksu dyfrakcyjnego

LABORATORIUM ANALITYCZNEJ MIKROSKOPII ELEKTRONOWEJ (L - 2)

PROMIENIOWANIE RENTGENOWSKIE

Krystalografia. Dyfrakcja na monokryształach. Analiza dyfraktogramów

ĆWICZENIE Nr 27. Laboratorium Inżynierii Materiałowej. Akceptował: Kierownik Katedry prof. dr hab. B. Surowska. Opracował: dr inż. S.

Metody badań monokryształów metoda Lauego

Laboratorium z Krystalografii. 2 godz.

Czy atomy mogą być piękne?

Promieniowanie rentgenowskie. Podstawowe pojęcia krystalograficzne

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego

Laboratorium z Krystalografii. 2 godz.

DEFEKTY STRUKTURY KRYSTALICZNEJ

Krystalografia. Analiza wyników rentgenowskiej analizy strukturalnej i sposób ich prezentacji

Laboratorium z Krystalografii. 2 godz.

Wstęp. Krystalografia geometryczna

MIKROSKOPIA ELEKTRONOWA. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Metody badań monokryształów metoda Lauego

Laboratorium Optyki Falowej

Widoki WPROWADZENIE. Rzutowanie prostokątne - podział Rzuty prostokątne dzieli się na trzy rodzaje: widoki,.przekroje, kłady.

Wskaźnikowanie elektronogramów

Monochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej

Nauka o Materiałach Wykład II Monokryształy Jerzy Lis

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach

RZUTOWANIE PROSTOKĄTNE

Laboratorium z Krystalografii specjalizacja: Fizykochemia związków nieorganicznych

Rejestracja dyfraktogramów polikrystalicznych związków. Wskaźnikowanie dyfraktogramów i wyznaczanie typu komórki Bravais go.

ĆWICZENIE 41 POMIARY PRZY UŻYCIU GONIOMETRU KOŁOWEGO. Wprowadzenie teoretyczne

STRUKTURA IDEALNYCH KRYSZTAŁÓW

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)

Systemy Ochrony Powietrza Ćwiczenia Laboratoryjne

Opis efektów kształcenia dla modułu zajęć

Jeśli chodzi o strukturę samych defektów najbardziej przekonywające wyniki przedstawili

Oddziaływanie cząstek z materią

Funkcje liniowe i wieloliniowe w praktyce szkolnej. Opracowanie : mgr inż. Renata Rzepińska

Pole magnetyczne Ziemi. Pole magnetyczne przewodnika z prądem

II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym

Weryfikacja geometrii wypraski oraz jej modyfikacja z zastosowaniem Technologii Synchronicznej systemu NX

Aby opisać strukturę krystaliczną, konieczne jest określenie jej części składowych: sieci przestrzennej oraz bazy atomowej.

STRUKTURA KRYSTALICZNA

Doświadczenie nr 6 Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji elektronów komptonowskich.

Mikroskop teoria Abbego

Wektory, układ współrzędnych

Wykład 5. Komórka elementarna. Sieci Bravais go

Wstęp. Ruch po okręgu w kartezjańskim układzie współrzędnych

METODY BADAŃ BIOMATERIAŁÓW

10. Analiza dyfraktogramów proszkowych

Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI

Bezpośredni opiekunowie laboratorium: Prof. dr hab. Marek Szafrański. Prof. dr hab. Maciej Kozak, dr Marceli Kaczmarski.

DYFRAKCYJNE METODY BADANIA STRUKTURY CIAŁ STAŁYCH

Badanie rozkładu pola elektrycznego

Zadanie I. 2. Gdzie w przestrzeni usytuowane są punkty (w której ćwiartce leży dany punkt): F x E' E''

Rentgenografia - teorie dyfrakcji

Definicja obrotu: Definicja elementów obrotu:

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 8 Mikroanalizator rentgenowski EDX w badaniach składu chemicznego ciał stałych

Piotr Targowski i Bernard Ziętek WYZNACZANIE MACIERZY [ABCD] UKŁADU OPTYCZNEGO

BADANIA STRUKTURY MATERIAŁÓW. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Wyznaczanie współczynnika załamania światła

Efekt Halla. Cel ćwiczenia. Wstęp. Celem ćwiczenia jest zbadanie efektu Halla. Siła Loretza

Kąty Ustawienia Kół. WERTHER International POLSKA Sp. z o.o. dr inż. Marek Jankowski

Dyslokacje w kryształach. ach. Keshra Sangwal Zakład Fizyki Stosowanej, Instytut Fizyki Politechnika Lubelska

STRUKTURA CIENKICHWARSTW CdHgTe OTRZYMYWANYCH METODĄ LASEROWEJ ABLACJI 2. CHARAKTERYSTYKA METODY PLD OTRZYMYWANIA WARSTW

Rok akademicki 2005/2006

Dyslokacje w kryształach. ach. Keshra Sangwal, Politechnika Lubelska. Literatura

Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI

AUTORKA: ELŻBIETA SZUMIŃSKA NAUCZYCIELKA ZESPOŁU SZKÓŁ OGÓLNOKSZTAŁCĄCYCH SCHOLASTICUS W ŁODZI ZNANE RÓWNANIA PROSTEJ NA PŁASZCZYŹNIE I W PRZESTRZENI

WIDOKI I PRZEKROJE PRZEDMIOTÓW LINIE PRZENIKANIA BRYŁ

WYKŁAD 2 Znormalizowane elementy rysunku technicznego. Przekroje.

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu

ZAGADNIENIA PROGRAMOWE I WYMAGANIA EDUKACYJNE DO TESTU PRZYROSTU KOMPETENCJI Z MATEMATYKI DLA UCZNIA KLASY II

Ćwiczenie nr 2. Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji

Międzynarodowe Tablice Krystalograficzne (International Tables for Crystallography)

Wzajemne relacje pomiędzy promieniowaniem a materią wynikają ze zjawisk związanych z oddziaływaniem promieniowania z materią. Do podstawowych zjawisk

3.3. dwie płaszczyzny równoległe do siebie α β Dwie płaszczyzny równoległe do siebie mają ślady równoległe do siebie

LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ

LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ

Najprostszą soczewkę stanowi powierzchnia sferyczna stanowiąca granicę dwóch ośr.: powietrza, o wsp. załamania n 1. sin θ 1. sin θ 2.

BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

STRUKTURA MATERIAŁÓW

BADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA

Krystalografia i krystalochemia Wykład 15 Repetytorium

R o z w i ą z a n i e Przy zastosowaniu sposobu analitycznego należy wyznaczyć składowe wypadkowej P x i P y

( F ) I. Zagadnienia. II. Zadania

Co to jest wektor? Jest to obiekt posiadający: moduł (długość), kierunek wraz ze zwrotem.

KADD Minimalizacja funkcji

Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła

TWIERDZENIE TALESA W PRZESTRZENI

Plan wykładu. Wykład 3. Rzutowanie prostokątne, widoki, przekroje, kłady. Rzutowanie prostokątne - geneza. Rzutowanie prostokątne - geneza

DEFEKTY STRUKTURY KRYSTALICZNEJ. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Przykład projektowania łuku poziomego nr 1 z symetrycznymi klotoidami, łuku poziomego nr 2 z niesymetrycznymi klotoidami i krzywej esowej ł

Badanie własności hallotronu, wyznaczenie stałej Halla (E2)

Opis efektów kształcenia dla modułu zajęć

Fizyczne Metody Badań Materiałów 2

Wyznaczanie stosunku e/m elektronu

Badanie rozkładu pola elektrycznego

Eugeniusz Łągiewka. Podstawy dyfrakcji promieni rentgenowskich, elektronów i neutronów

POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ

Zadania do wykonania. Rozwiązując poniższe zadania użyj pętlę for.

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE. Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczenie ogniskowej soczewek za pomocą ławy optycznej.

Wyznaczanie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona

Transkrypt:

Wojciech RUPNIEWSKI, Marek WÓJCIK ONPMP Metodyka badania warstw epitaksjalnych krzemu za pomocą transmisyjnego mikroskopu elektronowego z zastosowaniem map linii Kikuchi WSTfP Mapy linii Kukuchi sq stosowane do wskaźnikowania obrazów dyfrakcyjnych w transmisyjnej mikroskopii elektronowej / J E M /, w kompleksowych badaniach monokryształów. Umożliwiają one szybkie i jednoznaczne analizowanie obrazów mikroskopowych. Mapę linii Kikuchi tworzy sieć par wzajemnie równoległych linii, każda z tych par odpowiada danej rodzinie płaszczyzn krystalograficznych. Dla kryształu znajdującego się dokładnie w położeniu Bragga, w którym odbicie zachodzi od płaszczyzn/hkl/, linie Kikuchi odpowiadające płaszczyznom /hkl/przechodzą, jedne przez środek obrazu dyfrakcyjnego /tzw. plamka centralna/, a druga przez punkt sieci odwrotnej/hm/. Omawiane liniowe obrazy dyfrakcyjne są związane z niesprężyście rozproszonymi elektronami i występują tylko we względnie grubych preparatach / / maksymalnej grubości transmisyjnej elektronów/. Elektrony, które uległy niesprężystemu rozproszeniu, ze względu na małe straty energii mają prawie taką samą długość fali jak elektrony pierwotne. Niesprężyście rozproszone elektrony uginają się na różnych płaszczyznach krystalograficznych, tworząc charakterystyczne stożki rozproszenia,]. Przecięcia pobocznie stożków rozproszenia z ekranem mikroskopu widzimy w postaci linii Kikuchi. Na obrazie dyfrakcyjnym występują one w postaci Iiniijsrostych, ponieważ kąty wierzchołkowe stożków rozproszenia sprężystego są bliskie 8, Przy zmianie orientacji kryształu układ linii Kikuchi przesuwa się tak, jakby był sztywno związany z kryształem. Linie Kikuchi są znacznie bardziej wrażliwe na zmianę orientacji kryształu od punktowego obrazu dyfrakcyjnego. Posiada jąc wy wskaźnikowaną mapę Kikuchi dla określonego monokryształu, można za pomocą goniometm szybko, w sposób kontrolowany, zmieniać orientację badanego preparatu w celu uzyskania żądanych warunków dyfrakcyjnych. W ten sposób możryj tak dobierać warunki dyfrakcyjne, aby analiza kontrastu dała jednoznaczne wnioski ilościowe o wektorach Burgersa dyslokacji, charakterze błędów ułożenia itp, [,]. W Pracowni Mikroskopii Elektronowej ONPMP wykorwno mapę linii Kikuchi dla krzemowych warstw epitaksjalnych o kierunku wzrostu []. W pracy jest przedstawiony sposób wykonania mapy i jej praktyczne zastosowanie. Wszystkie fotografie zostały wykonane za pomocą mikroskopu elektronowego JEM,

Fot.. Obraz bieguna [lll. Posuwając się w kienjnku B dochodzimy kolejno do biegunów [] [ll]. Posuwając się w kierunku A do [55] [] [55] []

Fot.. Obrazy koleinych biegunów linii Kikuchi. Wskaźniki linii oraz biegunów znajdują się na rys.. Odległości kątowe pomiędzy biegunami nie są zachowane

o napięciu przyspieszającym kv, wyposażonego w goniometr, przystawkę do otrzymywania obrazu w ciemnym polu i urządzenie antykontaminacy né.. WYKONANIE MAPY LINII KIKUCHI Wykonanie mapy linii Kikuch! polega na wywskaźnikowaniu pewnej liczby dyfraktogramów otrzymanych w sposób systematyczny przy coraz większym kącie nachylenia goniometru. W praktyce najwygodniej jest posuwać się wzdłuż linii należących do bieguna o najwyższej symetrii. Dla krzemowych warstw epitaksjalnych o kierunku wzrostu fili] tym biegunem jest biegun [lllj /fot.l/. Pochylając za pomocą goniometru kryształ w ten sposób, aby przesuwać się w kierunku zaznaczonym strzałką wzdłuż linii B /fot.l/, dochodzimy kolejno do biegunów [] i.] /fot., rys./, natomiast przesuwajqc się wzdłuż linii A do biegunów [55], [], [55j i [l]. Stosując analogiczną procedurę do pozostałych linii bieguna [lll] otrzymujemy kompletną mapę linii Kikuchi w zakresie możliwości pochylenia preparatu /rys./.. METODYKA BADANIA BŁfDOW UŁOŻENIA ORAZ PĘTLI DYSLOKACYJNYCH ZAWIERAJĄCYCH BŁĘDY UŁOŻENIA W krzemie błędy ułożenia leżą w płaszczyznach największego ułożenia, są to płaszczyzny {lll} [5], Kontrost na błędzie ułożenia znika [ó], gdy gdzie "g n g - wektor dyfrakcyjny R - wektor przesunięcia błędu ułożenia /w strukturze krzemu R = ^ a <V n - liczba całkowito a - stało sieci dla krzemu. Aby wyznaczyć płaszczyznę błędu ułożenia bądź pętli dyslokacyjnej zawierającej błąd ułożenia, wystarczy wykonoć trzy zdjęcia, stosując przypadek -wiązkowy /s-o, s - błąd dyfrakcyjny/. Posługując się tab.l, otrzymujemy jednozrkicznie płaszczyznę błędu ułożenia. Fotografie 5-r7 ilustrują sytuację w przypadku błędu ułożenia. Błąd A zniknął w refleksie na for.sa; wobec tego jego wektor przysunięcia R= a [mj ' w płaszczyźnie (l ^ /R jest prostopadłe do płaszczyzny błędu ułożenia w tej stmkturze/analogicznie Rg a Tli] [itl] ; patrz fot,6.a,b i fot.7,a,b. Należy oczekiwać identycznego zachowania się kontrastu w przypadku pętli dyslokacyjnych zawierających błąd ułożenia. Dodajmy, że wyznaczenie płaszczyzny błędu ułożenia można osiągnąć, stosując również czysto geometryczne rozważania. Ich sens wyjaśnia rysunek 8. Wyznaczenie płaszczyzny błędu ułożenia bądź pętli przecinającej się z powierzchnią folii, jest możliwe po wykonaniu jednego tylko zdjęcia dla warunku

do bieguna / / N / ^ - ^ y do bieguna do bieguna / ' do bieguna '' do bieguna do bieguna I Rys.. Wskaźniki linii oraz biegunów zamieszczonych no rys.

Rys.. Mapa linii Kikuchi dla warstw epitaksjalnych krzemu wykonana w pracowni Mikroskopii Elektronowej ONPMP

i- 't Fot.Sa. Obraz dyfrakcyjny. Widoczna plamka centralna refleks oraz linie Kikuchi 5b. Obraz mikroskopowy błędów ułożenia otrzymany dla g =. Zniknął błąd ułożenia /poziomy/ oznaczony w tekście literą A. Na zdjęciu widoczne są również drobne wydzielenia

JC' -- ii:»:- MĘmW f-' *. Tif ^ Fot.óa. Obraz dyfrakcyjny g = 6b. Obraz mikroskopowy błędów ułożenia otrzymany dla g -. Zniknął błąd ułożenia /prawy/ oznaczony w tekście literą B

Fot.7a. Obraz dyfrakcyjny g = 7b, Obraz mikroskopowy błędów ułożenia otrzymany dla g =. Zniknął błąd ułożenia /lewy/ oznaczony w tekście literą C

To be I a Iloczyny gr dla refleksów w pobliżu bieguna fili] itn] - [Tn] [ni] Rys.8. Geometria płaszczyzn błędów ułożenia w epitaksjalnych warstwach krzemowych rosnących w kierunku [lii]. Błąd ułożenia ABC leży w płaszczyźnie (llo_, ACD w płaszczyźnie (T), BCD w płaszczyźnie ( ), ABD w płaszczyźnie (ni). Na rys. zaznaczone są kierunki przecięcia błędów ułożenia z powierzchnią folii, która w tym przypadku pokrywa się z płaszczyzną ()

dyfrakcyjnego, niekoniecznie -wiqzkowego, za ło możliwe blisko bieguno [lii]. Po wykonaniu dyfrektogramu i zdjęcia mikroskopowego orientujemy je wzajemnie z uwzględnieniem kątów elektronowo mikroskopowych, odczytujemy warufiek przecięcia błędu ułożenia lub pętli dyslokacyjnej z powierzchnią folii i korzystamy z tab.. Płaszczyzny błędów ułożenia i kierunki przecięcia błędów ułożenia z powierzchnią folii Tabela Kierunki przecięcia błędu ułożenia lub pętli z powierzchnią folii [] [] [Oli] Płaszczyzny błędów ułożenia lub pętli dyslokacyjnych () (TTi) [) Błąd ułożenia zalegający w płaszczyźnie [lll oczywiście nie przecina się z powierzchnią folii i jest widoczny jedynie jako nieco ciemniejszy lub jaśniejszy od tła obszar. W analogiczny sposób na drodze geometrycznych rozważań można wyznaczyć kierunek przebiegu linii dyslokacji kątowych związanych z przecinającymi się błędami ułożenia patrz tab.. Kierunki dyslokacji kątowych Tabela Kierunki dyslokacji kątowych na fotografii /obraz płaski/ Rzeczywisty przestrzenny kierunek linii dyslokacyjnej [] [~IT] [itj [lolj [on] [li o]. IDENTYFIKACJA KIERUNKU WEKTORÓW BURGERSA DYSLOKACJI K-^TOWYCH Dyslokacje kątowe związane są zawsze z przecinającymi się błędami ułożenia i powstają wskutek oddziaływania dyslokacji częściowych. Kryterium znikania kontrastu linii dyslokacji^atowych jest [l] gb = o 9dzie"g - wektor dyfrakcyjny b - wektor Burgersa dyslokacji

w strukturze krzemu spotykamy dyslokacje kątowe o wektorach Burgersa typu <>oraz-^a <> jak również a <^ /7/, a Należy poszukiwać takiego zespołu waainków dyfrakcyjnych,dla których żadne dwie dyslokacje nie będą miały takich samych znikań. -*-*' r T Tabela Iloczyny gb dla dyslokacji kątowych typu a [J w pobliżu bieguna [lll ^ a [OOl] dyslokacje nie znikają " a [OlO] O dyslokacje nie znikają y a [] dyslokacje nie znikają Tabela 5 Iloczyny gb dla dyslokacji kątowych typu-j- a <> w pobliżu bieguna [lll] T [] T dyslokacje nie znikają ^ a [] T dyslokacje nie znikają a [] " r dyslokacje nie znikają a [] dyslokacje nie znikają -, 5

I cd. Ta b. 5 i-a [] dyslokacje nie znikają T dyslokacje nie znikają Porównując tab. i 5 widzimy, że stosując jedyne refleksy towarzyszące biegunowi nij nie jesteśmy w stanie rozróżnić parami dyslokacji -J- a [OOI] T -J a [loo; Wobec tego do kompletnej analizy trzeba dołączyć zdjęcie wykonane w pobliżu innych biegunów i dla innych warunków dyfrakcyjnych. Najwygodniejsze są bieguny ] i []. Tabela 6 Iloczyny gb dla dyslokacji kątowych typów a < > r " i a <'" dla refleksów w pobliżu biegunów [] i [] Biegun [] [Ó i] - L a <> dyslokacje nie znikają ł 6/

cd. T a b. 6 Biegun "T Wykonanie zdjęć w refleksach jak w tab.6 pozwala rozróżnić wyżej wymienione pary dyslokacji. Tok więc do arwlizy wektorów Burgersa dyslokacji kątowych typu i a < > i a < > wystarczy zdjęć wykonanych w refleksach g =,,,,,,,,, znajdujących się w tab. 5 i 6. 5. IDENTYFIKACJA KIERUNKU WEKTORÓW BURGERSA DYSLOKACJI CAŁKOWITYCH W strukturze krzemu dyslokacje całkowite są typu a ''^l >[7] ich kontrast znika, gdy gb = O, Wobec tego dla analizy dyslokacji całkowitych wystarczy stosować refleksy w pobliżu bieguna [lllj -tab.7, Tabela 7 Iloczyny gb dla dyslokacji całkowitych typu a<> i dla refleksów w pobliżu biegurw [_ pil] - dyslokacje nie znikają i o [] - - dyslokacje nie znikają ^ [] dyslokacje nie znikają \ dyslokacje nie znikają - i a [loi; dyslokacje nie znikają ia [] dyslokacje nie znikają 7

z powyższej tabeli wynika, że 6 zdjęć mikroskopowych w refleksach,,,,, wystarcza aby wyznaczyć kieiunek wektorów Bungersa dyslokacji całkowitych. 6. IDENTYFIKACJA KIERUNKU WEKTORÓW BURGERSA DYSLOKACJI CZfJCIOWYCH W krzemie możliwe sq dyslokacje częiciowe Franka o wektorach Burgersa typu a <> oraz dyslokacje częściowe Shockley'a o wektorach Burgersa typu -r a <> [7j. Kryterium znikania kontrastu dla tego typu dyslokacji jest Zachowanie kontrastu dyslokacji częściowych dla refleksów w pobliżu biegurw przedstawia tab.8. Iloczyny gb dla dyslokacji częściowych Franka b = ^ a [l ij r r i Shockley'a b = ^ a [j dla refleksów W pobliżu bieguna [IJ o Tabela 8 6 J i io [.n] 5" ['"] 8 " 8 l - [in] " 8 [,,] la 6 [' [,,] o [,,] - i = [l-il] - - - 8

cd. T a b. 8 6 pil] - - - 8 6 [] - [] 5 ] 5 [it] - 5 6 [] 5 6 [] - 5 Wszystkie rubryki, w których znajduje się O lub ^ oznaczają znikanie kontrastu odpowiedniej dyslokacji częściowej. Z powyższej tab. wynika, że z wyjątkiem pary dyslokacji o wektorach Butgersa ^ fn] pozostałe dyslokacje mają rozróżnialne zespoły znikań kontrastu. Aby rozróżnić wyżej wymienioną parę dyslokacji można posłużyć się np. biegunem [55] /patrz tab.9/; w refleksach związanych z tym biegunem dyslokacja o wektorze Burgersa a [lll. jest niewidoczna, natomiast dyslokacja o wektorze Burgersa ^a [ll] nie znika; fakt ten pozwala na rozróżnienie tych dyslokacji. I Iloczyny gb dla dyslokacji częściowych ^a ] i la [in Tabela 9 i refleksów związanych z biegunem 55 b g 5 r5 JI]. 9

Reasumując, w celu analizy kienjnku wektorów Burgersa dyslokacji częściowych, wystarczy wykonać 8 zdjęć mikroskopowych,_korzystając z warunków dyfrakc^[nyc^ określonych w tablicach 8 i 9, tzn, dla g =,,,,,, 5, 5. Długość i zwrot wektorów Burgersa każdego typu dyslokacji wyznaczyć należy metodami konwencjonalnymi [l]. ZAKONC ZENIE Powyższa metoda upraszcza i skraca cykl badawczy zaobserwowanych defektów struktury w postaci błędów ułożenia i pętli dyslokacyjnych. W przypadku zaobserwowania jednego z wymienionych defektów możliwe jest zastosowanie opisanej w pracy procedury wyboru warunków dyfrakcyjnych, w celu wyciągnięcia maksimum wniosków ilościowych, przy zachowaniu minimalnego czasu pracy urządzenia. Skrócenie czasu pracy mikroskopu jest korzystne m.in. ze względu na kontaminację próbki, która już po około -godzinnym przebywaniu pod wiązką elektronów troci częściowo swą wartość ako preparat. Zastosowanie mapy linii Kikuchi umożliwia wybór takiego pochylenia preporatu za pomocą goniometru, aby otrzymać z góry zadane warunki dyfrakcyjne. Metoda map linii Kikuchi pozwala na szybką interpretację otrzymanych wyników. Należy dodać, że stosowanie jej upraszcza i ujednoznacznia wyznaczanie kierunku padania wiązki elektronówjak również orientacji dyslokacyjnej [,8], które to dane są niezbędne do numerycznej analizy kontrastu. Dla porównania, przy zastosowaniu metody pracy z mapą linii Kikuchi, czas wskaźnikowania zdjęć dyfrakcyjnych ulega skróceniu o ok. 9% w porównaniu z metodą wskaźnikowania punktowych obrazów dyfrakcyjnych, zaś czas pracy mikroskopu ulega skróceniu o ok. 5%. W sumie metoda jest bardzo korzystna z punktu widzenia szybkości i wydajności pracy. Konieczne jest stwierdzenie, że w podobny sposób można wykreślić mapy Kikuchi dla wszystkich monokryształów o dowolnej strukturze i orientacji. Można również opracować dla nich optymalne zespoły warunków dyfrakcyjnych w celu rozróżnienia klasyfikacji i interpretacji ilościowej obserwowanych defektów struktu- ry- Literatura. Hirsch P.B., Howie A.: Electron Microscopy of Thin Crystals. London Butterworths 965. Kozubowski J.: Metody Transmisyjnej Mikroskopii Elektronowej. Biblioteka Fizyki Metali, 975. Gewers R.: Phil. Ma9._8_769, 96. Edington J.W.: Electron Difraction in the Electron Microscope, Philips Technical Library, 975 5. Thomas D.J.D.: Phys. Stat. Solidi 59, _I, 966 6. Amelinckx S.: The Direct Obserwation of Dislocations, Academic Press, New York 96 7. Homstra J.: J.Phys.Chem.Solids 9 -,5, 958 8. Wójcik M., Rupniewski W.: Wyznaczenie kierunku linii dyslokacji w technice TEM. W przygotowaniu