Dynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur.

Podobne dokumenty
Dynamika w magnetycznych złączach tunelowych

Metody pomiarowe spinowego efektu Halla w nanourządzeniach elektroniki spinowej

Maciej Czapkiewicz Katedra Elektroniki, WIEiT, AGH

Badania dyfrakcyjne cienkowarstwowych struktur pod kątem zastosowań w elektronice spinowej

Badanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.

Ferromagnetyczne materiały dla kontrolowanego pozycjonowania ścian domenowych

Podstawy Mikroelektroniki

Indukowana prądem dynamika momentu magnetycznego w złączach tunelowych

Stanowisko do pomiaru magnetorezystancji elementu odczytowego głowicy dysku twardego

Układy cienkowarstwowe o prostopadłej anizotropii magnetycznej sterowalnej polem elektrycznym

Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra Urządzeń Elektrycznych i Techniki Wysokich Napięć. Dr hab.

Efektywne symulacje mikromagnetyczne układów magnonicznych przy wykorzystaniu GPGPU.

Prof. dr hab. Tomasz Stobiecki Kraków, Recenzja. pracy doktorskiej mgr inż. Kingi Aleksandry Lasek

Końcowe Sprawozdanie z Realizacji Projektu Krajowe Centrum Nanostruktur Magnetycznych do Zastosowań w Elektronice Spinowej - SPINLAB

II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym

Replikacja domen magnetycznych w warstwach wielokrotnych

BADANIA WARSTW FE NANOSZONYCH Z ELEKTROLITU NA BAZIE ACETONU

Własności magnetyczne materii

Materiały magnetycznie miękkie i ich zastosowanie w zmiennych polach magnetycznych. Jacek Mostowicz

1 k. AFM: tryb bezkontaktowy

PL B1. AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA IM. STANISŁAWA STASZICA W KRAKOWIE, Kraków, PL BUP 02/18

Maciej Czapkiewicz. Magnetic domain imaging

Czy warto jeszcze badad efekt magnetokaloryczny? O nowym kierunku prac nad magnetycznym chłodzeniem

PL B1. UNIWERSYTET W BIAŁYMSTOKU, Białystok, PL BUP 23/14

Marcin Sikora. Temat 1: Obserwacja procesów przemagnesowania w tlenkowych nanostrukturach spintronicznych przy użyciu metod synchrotronowych

Magnetyczny Rezonans Jądrowy (NMR)

WYBRANE MASYWNE AMORFICZNE I NANOKRYSTALICZNE STOPY NA BAZIE ŻELAZA - WYTWARZANIE, WŁAŚCIWOŚCI I ZASTOSOWANIE

Laureaci Nagrody Nobla z fizyki w 2007 r.

ν 1 = γ B 0 Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego h S = I(I+1)

Nadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH

Informatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe

Spin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1

SPEKTROSKOPIA NMR. No. 0

Badanie pętli histerezy magnetycznej ferromagnetyków, przy użyciu oscyloskopu (E1)

POMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW

Magdalena Fitta. Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34

AFM. Mikroskopia sił atomowych

Podstawowe własności fizyczne cienkich warstw magnetycznych

Atomy mają moment pędu

Spektroskopowe badania właściwości magnetycznych warstwowych związków RBa2Cu3O6+x i R2Cu2O5. Janusz Typek Instytut Fizyki

NMR (MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY) dr Marcin Lipowczan

RÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?

Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk

Siła magnetyczna działająca na przewodnik

Momentem dipolowym ładunków +q i q oddalonych o 2a (dipola) nazwamy wektor skierowany od q do +q i o wartości:

Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym

( F ) I. Zagadnienia. II. Zadania

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

Zastosowanie GMR w dyskach twardych HDD i pamięci MRAM

MOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM

Metody rezonansowe. Magnetyczny rezonans jądrowy Magnetometr protonowy

Metoda prądów wirowych

( L ) I. Zagadnienia. II. Zadania

Badanie czujników pola magnetycznego wykorzystujących zjawisko gigantycznego magnetooporu

Autoreferat. 2. Dyplomy i stopnie: magistra inżyniera, Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława 1998 Staszica w Krakowie

Menu. Badające rozproszenie światła,

ekranowanie lokx loky lokz

Pole magnetyczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

3. Materiały stosowane do budowy maszyn elektrycznych

Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego - wprowadzenie

Prawa ruchu: dynamika

Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Podstawy informatyki kwantowej

Wykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Instrukcja obsługi spektrometru EPR

Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym

Własności magnetyczne materii

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Pole magnetyczne. Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni.

Elektrodynamika. Część 5. Pola magnetyczne w materii. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Spektroskopia modulacyjna

Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru

Efekt naskórkowy (skin effect)

Podstawy fizyki sezon 2 4. Pole magnetyczne 1

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

MAGNETO Sp. z o.o. Możliwości wykorzystania taśm nanokrystalicznych oraz amorficznych

Wykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e = = 1 Å

Pomiar indukcji pola magnetycznego w szczelinie elektromagnesu

Wytwarzanie i charakteryzacja cienkich warstw granatu itrowo-żelazowego Y 3 Fe 5 O 12

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

dr inż. Beata Brożek-Pluska SERS La boratorium La serowej

Wykład FIZYKA II. 5. Magnetyzm

Uporzadkowanie magnetyczne w niskowymiarowym magnetyku molekularnym

Lekcja 59. Histereza magnetyczna

30/01/2018. Wykład XII: Właściwości magnetyczne. Zachowanie materiału w polu magnetycznym znajduje zastosowanie w wielu materiałach funkcjonalnych

Wykład FIZYKA II. 5. Magnetyzm. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Wykład XIII: Właściwości magnetyczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych

Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).

MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY - podstawy

Ekscyton w morzu dziur

Badanie histerezy magnetycznej

Podstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści. Przedmowa 11

Księgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki

Struktura i właściwości magnetyczne układów warstwowych metal/izolator

43 edycja SIM Paulina Koszla

6 Podatność magnetyczna

Elementy teorii powierzchni metali

Transkrypt:

Dynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur. Hubert Głowiński, IFM PAN promotor: prof. Janusz Dubowik 09.06.2015 1 Praca była częściowo finansowana z grantu Polsko-Szwajcarskiego Nanospin PSPB-045/2010

Plan Wprowadzenie Układy z efektem exchangebias Układy z anizotropią prostopadłą Podwójne zawory spinowe Efekt wzmocnienia sygnału Antyrezonans ferromagnetyczny Podsumowanie cienka warstwa CPW 09.06.2015 2

Dynamika namagnesowania Wektor namagnesowania precesuje w zewnętrznym polu magnetycznym H M H Równanie Landau- Lifszyc-Gilbert (LLG) M 09.06.2015 3

VNA-FMR Zewnętrzne pole magnetyczne Linie pola magnetycznego Linie pola elektrycznego S 21 = Transmitted Incident Port 1 Port 2 Próbka Pole mikrofalowe Falowód koplanarny Zewnętrzne pole magnetyczne 09.06.2015 4

Sprzężenie typu exchange bias FM T N <T<T C AFM FM T T N AFM FM 09.06.2015 5 T<T N Mathias Getzlaff, Fundamentals of Magnetism, Springer-Verlag Berlin Heidelberg 2008 AFM

Zależność pola rezonansowego od kąta w płaszczyźnie Korzystając ze wzoru Smita- Beljersa można z energii swobodnej przedstawionej powyżej wyprowadzić warunek dla rezonansu w układach z anizotropią jednozwrotową α kąt pomiędzy namagnesowaniem, a kierunkiem pola podczas chłodzenia H A pole anizotropii; H B pole przesunięcia exchange-bias; 09.06.2015 6 Mark Rubinstein, Peter Lubitz, and Shu-Fan Cheng J. Magn. Magn. Mater., 195:299 306, 1999

Zależność pola rezonansowego od kąta w płaszczyźnie Na wykresie przedstawiono wielkości H a, H eb, H ra Energia anizotropii kształtu Energia anizotropii jednoosiowej Energie związane z AFM R. D. McMichael, M. D. Stiles, P. J. Chen, and W. F. Egelhoff, Jr., Phys. Rev. B 58, 8605 (1998) energia Zeemana 09.06.2015 7

Warstwy NiFe/NiMn 09.06.2015 8

Warstwy NiFe/NiMn Pole podczas chłodzenia przyłożone przeciwnie do pola H ex Wpływ ziaren AFM o różnym KV na pole H ex FM AFM 09.06.2015 9

Warstwy NiFe/NiMn Pole podczas chłodzenia przyłożone zgodnie z polem H ex FM Namagnesowanie części ziaren AFM o KV<k B T uległo rotacji AFM 09.06.2015 10

Warstwy NiFe/NiMn Chłodzenie bez pola, więc próbka nie była nasycona. FM AFM 09.06.2015 11

Warstwy Co 2 FeSi/IrMn 5.0x10-4 magnetic moment (emu) 0.0-5.0x10-4 b m t -600-400 -200 0 200 400 600 Field (Oe) Ta IrMn t C o 2 FeSi IrMn m C o 2 FeSi IrMn b C o 2 FeSi IrMn Ta Si substrate Wynik pomiaru VNA-FMR Pętla histerezy 09.06.2015 Kolejne warstwy Co 2 FeSi mają coraz większe pole H 12 ex

Warstwy Co 2 FeSi/IrMn 09.06.2015 13 Porównanie wyników pomiarów VNA-FMR oraz pętli histerezy

Anizotropia prostopadła Zależność 09.06.2015 4πM eff t od grubości t pozwala wyznaczyć parametry anizotropii prostopadłej 14

Warstwy Co/Au Wyznaczenie parametrów anizotropii prostopadłej układu Co/Au na podstawie lokalnych pomiarów VNA-FMR klina Co Au 10 Ti 4 Si Co 0-3 09.06.2015 15 M. Matczak, B. Szymański, M. Urbaniak, M. Nowicki, H. Głowiński, P. Kuświk, M. Schmidt, J. Aleksiejew, J. Dubowik and F. Stobiecki., J. Appl. Phys. 114, 093911 (2013)

Chropowatość powierzchni 09.06.2015 K. Kurzydłowski i M. Lewandowska "Nanomateriały inżynierskie konstrukcyjne i funkcjonalne" 16 Matczak et al., J. Appl. Phys. 114, 093911 (2013);

Podwójny zawór spinowy Au 5 Co 3 Au 2 Co 1.5 Au 2 Au 1 Co 0.8 Au 60 Ti 4 Si x3 Wyniki pomiarów podwójnego zaworu spinowego o niekolinearnym ustawieniu namagnesowania w warstwach kobaltowych 09.06.2015 17

Warstwy CoFeB/MgO 09.06.2015 18 Porównanie wyników pomiarów uzyskanych przez przemiatanie polem i częstotliwością

Częstotliwośc [GHz] Częstotliwośc [GHz] Warstwy CoFeB w kontakcie z MgO 10 8 6 4 cewki elektromagnes Trudny kierunek H u H z M W małych polach wektor namagnesowania nie jest równoległy do pola zewn. 2 0-350 -280-210 -140-70 0 70 140 210 280 350 W małych polach wektor namagnesowania jest równoległy do pola zewn. Pole [Oe] H z Łatwy kierunek H u M 10 8 6 4 2 0-350 -280-210 -140-70 0 70 140 210 280 350 09.06.2015 19 Pole [Oe]

Warstwy CoFeB w kontakcie z MgO Wyznaczenie pola anizotropii jednoosiowej w płaszczyźnie 09.06.2015 na podstawie pomiarów MOKE i VSM 20

Meff*d (Oe*cm) Warstwy CoFeB w kontakcie z MgO 0.00014 0.00012 Meff*d Meffd (User) Fit of Meff*d 0.00010 0.00008 0.00006 0.00004 0.00002 Wyznaczenie parametrów anizotropii prostopadłej w warstwach CoFeB 0.00000-0.00002 1.0x10-7 1.2x10-7 1.4x10-7 Value d (cm) Standard Error K v [erg/cm 3 ] -1.37E+07 2E+06 K s [erg/cm 2 ] 2.4 0.2 M [emu/cm 3 ] 1200 0 09.06.2015 21 K p K d S K V

Tłumienie w warstwach CoFeB/MgO Si/bufor/MgO 1.28/CoFeB 1.5/Ta 5/Ru 5 (a) Ta 5/Ru 10/Ta 3 oraz (c) Ta 5/Ru 20/Ta 5 Wpływ buforu na tłumienie w warstwach CoFeB 09.06.2015 22 Marek Frankowski, Antoni Żywczak, Maciej Czapkiewicz, Sławomir Ziętek, Jaroslaw Kanak, Monika Banasik, Wieslaw Powroznik, Witold Skowronski, Jakub Chęciński, Jerzy Wrona, Hubert Głowiński, Janusz Dubowik, Jean-Philippe Ansermet, Tomasz Wlodzimierz Stobiecki et al. JAP 2015

Struktura wielowarstwowa dla STO: podwójny zawór spinowy Inna grubość antyferromagnetyka Cieńsza warstwa swobodna Nie używamy PEL Używamy Co/Au zamiast Co/Pt Pol/Cu4/Fe 20 Ni 80 3/Co0.5/Cu3/Co3/Ir 20 Mn 80 5, gdzie Au 5 IrMn 10 Co 3 Cu 2 Py 2 Cu 4 Au 1 Co 0.8 Au 60 Ti 4 Si x4 Pol=Pt20/(Co0.55/Pt0.25)5/(Co0.8/Cu0.3/Co0.8) 09.06.2015 23 D. Houssameddine et al., Nat. Mater. 6, 447 (2007)

Intesinty [a.u.] Moment [a.u] Moment [a.u] M [a.u.] Podwójny zawór spinowy 20 4 2 0 VSM in-plane 15 10-2 -4 10 5 0-5 -10-10000 -5000 0 5000 10000 Magnetic field [Oe] 5 0-1500 -1000-500 0 500 1000 1500 Magnetic field [Oe] Pole przesunięcia pętli dla warstwy przyszpilonej wynosi 100 Oe 0.0010 0.0008 0.0006 Measured at 20 GHz Exchange-bias effect parallel to EB field antiparallel to EB field -4-3 -2-1 0 1 2 3 4 Magnetic field [koe] p - MOKE 0.0004 0.0002 0.0000-0.0002 09.06.2015 0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 Magnetic field [Oe] 24 VNA-FMR

Podwójne zawory spinowe Wynik pomiaru VNA-FMR podwójnego zaworu spinowego 09.06.2015 25

Podwójne zawory spinowe Pętle histerezy Magnetoopór 09.06.2015 26

Zawór spinowy Zawór spinowy bez polaryzatora Wąskie pętle histerezy 09.06.2015 27

Podwójny zawór spinowy Wyznaczenie parametrów opisujących dynamikę namagnesowania podwójnego 09.06.2015 28 zaworu spinowego

Zawór spinowy 09.06.2015 29

Im S 21 (a.u.) Wygrzewanie w polu magnetycznym Wygrzewanie i chłodzenie w polu magnetycznym w celu wywołania efektu exchange-bias Zwiększenie pola rezonansowego o około 2-3 koe Mały wpływ na exchange-bias 0.0010 0.0005 Si(Ti 4/Au 40/(Au1/Co0.7)x4/Cu4/Py3/Cu3/Co3/IrMn15/Au5) annealed at 250 C in magnetic field as deposited 15 min 30 min 60 min 1 0 0.0000 M/M s -1-2 Field (Oe) -10000-5000 0 5000 10000 Magnetic field (Oe) -3 15 min 30 min 60 min -4 as deposited F. J. A. den Broeder, D. Kuiper, A. P. van de Mosselaer, and W. -300-200 -100 0 100 200 300 Hoving, Phys. Rev. Lett. 60, 2769 2772 (1988) 09.06.2015 30

Im S 21 (a.u.) Wygrzewanie w polu magnetycznym Struktura odwrócona Zwiększenie pola rezonansowego o około 2-3 koe Mały wpływ na exchange-bias Si(Ti 4/Au 40/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) 0.0015 0.0010 0.0005 annealed at 250 C in magnetic field as deposited 15 min 30 min 60 min 1 0.0000 M/M s 0-1 -2-3 -4-600 -300 0 300 600 Field (Oe) 15 min 30 min 60 min as deposited -10000-5000 0 5000 10000 Magnetic field (Oe) 09.06.2015 31

Im S 21 (a.u.) Wygrzewanie w polu magnetycznym Struktury bez polaryzatora Zwiększenie intesywności Brak wpływu na exchange-bias 0.0005 Si(Ti 4/Au 10/Cu4/Py3/Co0.5/Cu3/Co3/IrMn10/Au5) annealed at 250 C in magnetic field as deposited 15 min 30 min 60 min 1 0 M/M s -1-2 -3-4 -300-200 -100 0 100 200 300 Field (Oe) 15 min 30 min 60 min as deposited 0.0000-5000 -2500 0 2500 5000 09.06.2015 32 A

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR 09.06.2015 33

Im S 21 (a.u.) Im S 21 (a.u.) Re S 21 (a.u.) Co determinuje wielkość sygnału? Si(Ti 4/Au 40/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) -0.1635 (a) -0.1640 Re -0.0420-0.1645 Im -0.0425-0.1650-0.0430 0.0015 (b) F - F + 0.0010 0.0005 P - A - A + P + 0.0000 H. T. NEMBACH et al. PHYSICAL REVIEW B 84, 054424 (2011) -10000-5000 0 5000 10000 Magnetic field (Oe) B. Heinrich 09.06.2015 J.A.C. Bland (Eds.), Ultrathin Magnetic Structures II (1994) 34

M [a.u.] Im S 21 (a.u.) Wzmocnienie sygnału VNA-FMR VSM pomiar statyczny Si(Ti 4/Au 40/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) Si(Ti 4/Au 10/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) 8 6 4 2 0-2 -4-6 VNA-FMR pomiar dynamiczny 0.0014 0.0012 0.0010 0.0008 0.0006 0.0004 0.0002 Si(Ti 4/Au 40/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) Si(Ti 4/Au 10/IrMn10/Co3/Cu3/Co0.5/Py3/Cu4/(Co0.7/Au1)x4/Au5) -8-1000 -500 0 500 1000 Magnetic field [Oe] 0.0000-10000 -5000 0 5000 10000 Field (Oe) Pętle histerezy obu struktur są bardzo podobne Natomiast intensywności sygnału VNA-FMR są zupełnie różne 09.06.2015 35

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR Au 5 Co 2,5 Au 10-40 Ti 4 Si Au 5 Co 2,5 Au 30-60 Ti 4 Si Zależność intensywności sygnału od przewodzącej warstwy buforowej 09.06.2015 36

Absorption (arb.u.) Absorption (arb.u.) Absorption (arb.u.) Absorption (arb.u.) Wzmocnienie sygnału VNA-FMR 1.5x10-3 1.0x10-3 Analyz Free Pol Au 5 IrMn 15 Co 3 Cu 3 Co 0.5 Py 3 Cu 4 Co 0.7 Au 1 Au 40 Ti 4 Si x4 2.0x10-4 1.0x10-4 Analyz Free Au 5 IrMn 10 Co 3 Cu 3 Co 0.5 Py 3 Cu 4 Au 10 Ti 4 Si 5.0x10-4 0.0 1.5x10-3 1.0x10-3 Pol Free Analyz Au 5 Au 1 Co 0.7 Cu 4 Py 3 Co 0.5 Cu 3 Co 3 IrMn 10 Au 40 Ti 4 Si x4 0.0 2.0x10-4 1.0x10-4 Pol Free Analyz Au 5 Au 1 Co 0.7 Cu 4 Py 3 Co 0.5 Cu 3 Co 3 IrMn 10 Au 10 Ti 4 Si x4 5.0x10-4 0.0 0.0-10 0 10-10 0 10 Magnetic field (koe) Magnetic field (koe) 09.06.2015 Wpływ kolejności podukładów na rezultaty pomiarów VNA-FMR 37

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR Wyjaśnienie różnic w stosunkach intensywności 09.06.2015 38 w zależności od kolejności podukładów

Absorption [a.u] Antyrezonans Taśma amorficzna NiFeMo Konfiguracja in-plane 32.5 GHz FMR FMAR 0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 N. Bloembergen, Phys. Rev. 78, 572 580 (1950) Field [Oe] 09.06.2015 39

Frequency [GHz] Antyrezonans 40 30 20 10 FMR FMAR 0 0 2 4 6 8 10 Field [koe] Taśma amorficzna NiFeMo 2 H H FMR H FMR 4 4 M FMAR M s Estimate Standard Error g 2,126 0,003 M [emu/cm 3 ] 627 2 s 09.06.2015 40

Podsumowanie VNA-FMR ze standardowym falowodem koplanarnym można wykorzystać do pomiarów zarówno grubych warstw (taśmy amorficzne o grubości rzędu mikrometrów), jak i ultracienkich warstw o grubości w zakresie pojedynczych nanometrów. W taśmie amorficznej występuje, oprócz rezonansu ferromagnetycznego, antyrezonans ferromagnetyczny. W cienkich warstwach obserwowane są zjawiska związane z powierzchnia, takie jak anizotropia powierzchniowa lub anizotropia jednozwrotowa związana z efektem exchange-bias. Warstwy metaliczne w sąsiedztwie warstw ferromagnetycznych wpływają na ich dynamikę namagnesowania 09.06.2015 41

Dziękuję za uwagę! 09.06.2015 42

09.06.2015 43

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR 09.06.2015 44 Symulacja Adam Krysztofik

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR Ekranowanie pola 09.06.2015 45 elektromagnetycznego Symulacja Adam Krysztofik

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR Ekranowanie pola 09.06.2015 46 elektromagnetycznego Symulacja Adam Krysztofik

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR H y Długość wektora pola magnetycznego Symulacja Adam Krysztofik Ekranowanie pola elektromagnetycznego 09.06.2015 47

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR H y Długość wektora pola magnetycznego Symulacja Adam Krysztofik Ekranowanie pola elektromagnetycznego 09.06.2015 48

Wzmocnienie sygnału VNA-FMR 09.06.2015 49 Symulacja Adam Krysztofik