LABORATORIUM Z FIZYKI TECHNICZNEJ Ć W I C Z E N I E N R 7 WYZNACZANIE SPRAWNOŚCI POMPY CIEPŁA
|
|
- Lech Marciniak
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Projekt Plan rozoju Politechniki Częstochoskiej spółfinansoany ze środkó UNII EUROPEJSKIEJ ramach EUROPEJSKIEGO FUNDUSZU SPOŁECZNEGO Numer Projektu: POKL /08 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA LABORATORIUM Z FIZYKI TECHNICZNEJ Ć W I C Z E N I E N R 7 WYZNACZANIE SPRAWNOŚCI POMPY CIEPŁA Politechnika Częstochoska, Centrum Promocji i Zastosoań Nauk Ścisłych ul. Dąbroskiego 73 pok. 178, Częstochoa tel./ fax , imi@imi.pcz.pl,
2 1. Zagadnienia do przestudioania Układ termodynamiczny, układ zamknięty, przemiana termodynamiczne odracalne i nieodracalne, przemiany gazoe: izotermiczna, izobaryczna, adiabatyczna, izentalpoa, zjaisko Joule a-thomsona, przemiany cykliczne, obieg sprężarkoej pompy ciepła, paroanie i skraplanie, entropia, piersza i druga zasada termodynamiki, zasada działania i zastosoanie pompy ciepła, spółczynnik efektyności pompy ciepła. 2. Cel ćiczenia Celem ćiczenia jest badanie pompy ciepła następujących arunkach pracy: oda - oda, tj. paronik (dolne źródło ciepła) oraz skraplacz (górne źródło ciepła) zanurzone odzie; poietrze - oda, tj. paronik otoczony poietrzem atmosferycznym (strumień poietrza chłodnego, strumień poietrza ciepłego, bez strumienia), skraplacz zanurzony odzie. Na podstaie parametró kąpieli układzie oda - oda obliczenie ilości pobranej i oddanej energii. Na podstaie pomiaró układzie poietrze - oda yznaczenie spółczynnika efektyności przy różnych temperaturach paronika. 3. Wproadzenie teoretyczne Zadaniem pompy ciepła jest pobieranie energii cieplnej ze środoiska o niskiej temperaturze i przekazyanie jej do środoiska o temperaturze yższej. Dzięki dużej pojemności cieplnej środoiska niskotemperaturoego (np. otoczenia budynku: ody, gruntu, poietrza), praktycznie nie następuje jego ychłodzenie. Pojemność cieplna środoiska ysokotemperaturoego (np. budynku lub pomieszczenia) jest relatynie mała, ziązku z czym przekazana energia ystarcza do jego ogrzania. Jak ynika z II zasady termodynamiki, operacja ta ymaga ykonania penej pracy. W przypadku pompy użytej ćiczeniu, pracę tę ykonuje elektryczna sprężarka (rys. 1). Działanie sprężarkoej pompy ciepła ilustruje rysunek 2. Jednoskładnikoa para czynnika roboczego zostaje sprężona Rysunek 1. Praca sprężarkoej pompy ciepła: Q d ciepło pobrane ze środoiska zimnego, Q ciepło dostarczone do środoiska ciepłego, W praca sprężarki za pomocą sprężarki i stanie (B) trafia do skraplacza, gdzie ulega skropleniu przy stałym ciśnieniu i temperaturze. W trakcie kondensacji skraplaczu ydziela się ciepło, dostarczane
3 do tz. górnego źródła ciepła. Po opuszczeniu skraplacza, czynnik stanie (C) trafia do zaopatrzonego termostat zaoru rozprężnego, którym zostaje rozprężony od ciśnienia skraplania do ciśnienia paroania, osiągając stan (D). Znajdująca się stanie (D) mieszanina para - ciecz trafia do paronika, gdzie następuje jej odparoanie. W trakcie odparoania, arunkach izobaryczno - izotermicznych, czynnik pobiera ciepło ze źródła niskotemperaturoego (tz. dolnego źródła ciepła). Po opuszczeniu paronika, postaci pary o stanie (A), czynnik trafia pononie do sprężarki. Rysunek 2. Schemat ideoy sprężarkoej pompy ciepła Uproszczony przebieg przemian termodynamicznych czynnika roboczego zachodzących jednym cyklu pracy sprężarkoej pompy ciepła przedstaiony został e spółrzędnych T-S (temperatura - entropia łaścia) na rysunku 3. Na realizację pełnego cyklu składają się następujące przemiany: sprężanie izentropoe pary (przemiana adiabatyczna odracalna), chłodzenie izobaryczne pary, skraplanie izotermiczno-izobaryczne, rozprężanie izentalpoe, paroanie izotermiczno-izobaryczne.
4 Przemiana 1-2 realizoana jest sprężarce, przemiany zachodzą skraplaczu, przemiana 3-4 przebiega zaorze rozprężnym, zaś przemiany 4-1 paroaczu. W obiegu uproszczonym pominięte zostały m.in. straty ciepła do otoczenia oraz spadki ciśnienia ziązane z oporami przepłyu czynnika. T 3 K 2' x = 0 x = 1 Rysunek 3. Typoy uproszczony obieg sprężarkoej pompy ciepła e spółrzędnych T-S (obieg Lindego). Linią przeryaną zaznaczono krzye graniczne (x = 0 i x = 1, gdzie x jest stopniem suchości pary nasyconej mokrej) dla czynnika roboczego. Spotykają się one punkcie krytycznym K. Pomiędzy krzyymi granicznymi zaarty jest obszar pary nasyconej mokrej (mieszanina dufazoa ciecz + para). Punkty położone na prao od krzyej x = 1 odpoiadają stanom pary przegrzanej, zaś obszar położony na leo od krzyej x = 0 to obszar cieczy. s 3. Efektyność pompy ciepła Efektyność działania pompy ciepła określa spółczynnik ydajności, zany też skaźnikiem efektyności energetycznej, lub spranością energetyczną, zdefinioany jako stosunek użytecznych efektó energetycznych do energii napędoej urządzenia. W przypadku, gdy efektem użytecznym jest yłącznie ciepło oddane do środoiska ogrzeanego skaźnik efektyności obliczamy ze zoru Q (1) W Po uzględnieniu rónania bilansu energii (1) otrzymujemy Q (2) Q Q d Jak idać z poyższego zoru, spółczynnik ydajności pompy ciepła jest zasze iększy od 1, co śiadczy o tym, że jest to urządzenie znacznie bardziej efektyne od jakiegokoliek grzejnika elektrycznego, którym następuje zamiana zużyanej energii elektrycznej na ciepło. Doskonałość obiegu urządzenia rzeczyistego oceniamy przez porónanie jego spółczynnika ydajności z maksymalną ydajnością określoną przez II zasadę termodynamiki. Obliczymy teraz maksymalną spraność pompy ciepła działającej pomiędzy
5 źródłami ciepła o temperaturach T I i T II. Jest to spraność leobieżnego obiegu Carnota składającego się z dóch odracalnych przemian izotermicznych i dóch adiabatycznych. Zgodnie z II zasadą termodynamiki, suma przyrostó entropii szystkich ciał uczestniczących doolnym procesie musi być nieujemna. Suma przyrostó entropii szystkich ciał uczestniczących przemianie odracalnej (idealnej) jest róna 0, natomiast każdej rzeczyistej przemianie nieodracalnej jest zasze dodatnia. Obliczymy przyrosty entropii dla jednego pełnego cyklu pracy idealnej pompy ciepła, działającej zgodnie z obiegiem odracalnym. - Przyrost entropii czynnika roboczego: S 1 =0 (bo po ykonaniu pełnego cyklu przemian, czynnik raca do stanu początkoego, a ięc entropia stanie końcoym jest taka sama jak stanie początkoym). - Przyrost entropii dolnego źródła ciepła o temperaturze T I : S 2 = -Q d / T I. - Przyrost entropii górnego źródła ciepła o temperaturze T II : S 3 = Q / T II. Suma przyrostó entropii szystkich ciał uczestniczących procesie: S = S 1 + S 2 + S 3 = -Q d / T I + Q / T II = 0 (3) A ięc dla obiegu idealnego spełniona jest róność: Q d / T I = Q / T II, stąd Q d / Q = T I / T II (4) Ze zoru (3) ynika, że 1 Q Qd Qd 1 (5) Q Q Po podstaieniu rónania (4) do rónania (5) otrzymujemy 1 TI TII TI 1 T T max II Zatem spraność idealnej pompy ciepła, działającej sposób odracalny, ynosi: TII max (6) T T II II I Oczyiście spraność rzeczyistej pompy ciepła nie może przekraczać artości ynikającej ze zoru (6). 4. Zesta pomiaroy Schemat ideoy aparatury pomiaroej odpoiada schematoi z rys. 2. W zależności od ariantu pomiaró, dolnym źródłem ciepła jest oda lub poietrze atmosferyczne. Źródłem górnym jest zasze oda. Widok aparatury użyanej dośiadczeniu przedstaia rys. 4. Pompa ciepła zasilana z sieci energii elektrycznej. Temperatury na ejściach i yjściach paronika i skraplacza mierzone są za pomocą czterech termometró. Paronik i skraplacz mają postać spiral, umieszczonych pojemnikach o izoloanych termicznie bocznych ściankach, zaopatrzonych krany spustoe. Temperatury ody obu pojemnikach mierzone są za pomocą dodatkoych termometró. Badana pompa jest symetryczną pompą kompresoroą. Zastosoano niej czynnik roboczy typu R134a (czterofluoroetan CH 2 FCF 3 ). Konstrukcja pompy umożliia ygodną obserację zachodzących niej procesó. W tym celu niektóre podzespoły pompy
6 umieszczono na przedniej ściance obudoy, zaopatrzonej schemat ideoy, którego fragmenty oznaczono różnymi kolorami. Na rysunku 4 przedstaiono idok pompy raz z zaznaczonymi poszczególnymi podzespołami. Rys. 4 Pompa ciepła raz z zaznaczonymi elementami yposażenia. 1-kompresor, 2- skraplacz, 3,7- ziernik (okienko kontrolne ), 4,8 manometr, 5-zaór rozprężny, 6-paroacz, 1. Jak spomniano e stępie, kompresor (1), sprężając czynnik roboczy kosztem energii elektrycznej W, pooduje oprócz zrostu ciśnienia rónież zrost jego temperatury. Z tego zględu linia proadząca do sprężarki oznaczona jest kropkami kolorze niebieskim (chłodny gaz), podczas gdy linia ychodząca ze sprężarki kropkami kolorze czeronym (ciepły gaz). 2. W skraplaczu (2) czynnik roboczy przekazuje energię cieplną Q do górnego źródła pompy. W czasie tego procesu dominująca część energii Q ydziela się poprzez skroplenie czynnika roboczego (jedynie nieielka jej część ydziela się poprzez chłodzenie czynnika). Z tego zględu linia ychodząca ze skraplacza oznaczona jest jednolitym kolorem czeronym (ciepła ciecz). Na ejściu i yjściu skraplacza umieszczone są gniazda, umożliiające ygodny pomiar temperatury czynnika. 3. Wziernik (3) umożliia obserację stanu czynnika roboczego po opuszczeniu skraplacza. W czasie pracy pompy idoczna jest ciecz z nielicznymi pęcherzykami gazu. 4. Manometr (4) mierzy nadciśnienie czynnika roboczego. Uaga: W celu skorzystania z tabeli parametró czynnika roboczego, do skazań manometru należy dodać artość ciśnienia atmosferycznego róną 1 baroi (1 bar = 10 5 Pa). 5. Zaór rozprężny (5), poprzez obniżenie ciśnienia czynnika, pooduje rónież spadek jego temperatury. Linia opuszczająca zaór jest ięc oznaczona jednolitym kolorem niebieskim (chłodna ciecz). 6. W paroniku (6) czynnik roboczy pobiera energię Q d z dolnego źródła pompy. Dominująca część tej energii zostaje zużyta na odparoanie czynnika (jedynie nieielka część ciepła podgrzea czynnik). Na ejściu paronika znajduje się czujnik temperatury sprzężony z zaorem rozprężnym. Zadaniem czujnika jest takie steroanie pracą zaoru, aby do sprężarki trafiały yłącznie pary czynnika roboczego. Na ejściu i yjściu paronika umieszczone są gniazda, umożliiające ygodny pomiar temperatury czynnika.
7 7. Wziernik (7) umożliia obserację stanu czynnika roboczego po opuszczeniu paronika. W czasie pracy pompy idoczne są nieliczne pęcherzyki odparoującego czynnika (są zanurzone dominującej objętości par czynnika). 8. Manometr (8) mierzy nadciśnienie czynnika roboczego po opuszczeniu paronika (patrz uaga punkcie 4). W skład zespołu pompy chodzą rónież (nieidoczne z zenątrz) następujące podzespoły: zbiorniczek yrónaczy, zaierający zapas czynnika roboczego celu uzupełniania eentualnych strat; osuszacz czynnika roboczego, eliminujący eentualne resztki pary odnej; czujnik nadmiernego i niedostatecznego ciśnienia czynnika roboczego, zabezpieczający przed jego nadmiernym przegrzaniem bądź przechłodzeniem. Uaga: Czujnik ciśnienia może poodoać okresoe yłączenia sprężarki. Jego zadziałanie nie śiadczy o nienormalnej pracy pompy. 5. Przebieg ćiczenia 5.1 Pompa układzie oda-oda 1. Przygotuj domu 3 tabele do pisyania ynikó, zgodnie ze zorem podanym na końcu instrukcji. 2. Przy pomocy koneki napełnić oba zbiorniki jednakoa ilością ody odociągoej do poziomu zaznaczonego na ściankach zbiornikó. Uaga: spirale ymiennikó ciepła muszą być całkoicie zanurzone odzie; oda zbiorniku skraplacza (zbiornik pray) nie może być chłodniejsza niż oda zbiorniku paronika. 3. Starannie ymieszać odę zbiornikach. 4. Zapisz ciśnienie atmosferyczne (odczytać na praconi mechaniki i ciepła). 5. Umieść termometry (lub czujniki temperatury) zbiornikach z odą oraz 4 punktach pomiaroych na spiralach ymiennikó ciepła (paronika i skraplacza). Przed umieszczeniem termometró punktach pomiaroych na spiralach należy na ich końce nałożyć nieielką ilość pasty przeodzącej ciepło. 6. Dokonać pomiaru następujących ielkości: ciśnienia za skraplaczem p 1 (manometr (4)) oraz ciśnienia za paronikiem p 2 (manometr (8)); za pomocą termometró temperatury ody zbiorniku skraplacza T 1 oraz temperatury ody zbiorniku paronika T II ; za pomocą 4 termometró umieszczonych uchytach na spiralach ymiennikó ciepła temperatury czynnika chłodzącego na ejściu paronika T P1 (termometr 1) oraz na yjściu paronika T P2 (termometr 2), temperatury czynnika chłodzącego na ejściu skraplacza T S1 (termometr 3) oraz na yjściu skraplacza T S2 (termometr 4). 7. Włącz zasilanie pompy ciepła (yłącznik siecioy znajduje się na leej ściance urządzenia) oraz stoper. 8. Podczas działania pompy ciepła należy intensynie mieszać odę zbiornikach posługując się prętami szklanymi. 9. Co 2 minuty zapisuj tabeli skazania szystkich termometró (T 1, T 2, T S1, T S2, T P1, T P2 ) i manometró (p 1,p 2 ). Zakończ pomiary po ok. 20 minutach lub momencie samoczynnego yłączenia się pompy ciepła ( celu ochrony urządzenia
8 przed przegrzaniem steronik ciśnienia yłącza sprężarkę, jeśli nadciśnienie czynnika osiąga artość 16 bar). Wyłącz pompę ciepła. 10. Otierając krany spustoe opróżnić zbiorniki ody do oddzielnych koneek. Wodę zimną należy następnie lać do zbiornika skraplacza, odę ciepłą do rezeruaru paronika. Mieszając odę obydu zbiornikach schłodzić skraplacz i podgrzać paronik (temperatura obu części poinna osiągnąć ok. 20 C). Na zakończenie opróżnić zbiornik paronika. Uaga: Zbiornik nie opróżnia się całkoicie. Pozostająca ilość ody (ok. 300 cm 3 ) nie ma jednak istotnego płyu na yniki pomiaró układzie poietrze - oda (zanurzenie spirali paronika jest bardzo małe). 5.2 Pompa układzie poietrze-oda 1. Umieść suszarkę statyie. Odległość jej ylotu od spirali paronika poinna ynosić ok. 30 cm. Wylot poinien być skieroany tak, aby strumień poietrza trafiał środek objętości zbiornika. 2. Spradzić ustaienie przełącznikó suszarki. Jej grzałka musi być yłączona (przełącznik pozycji oznaczonej niebieskim punktem), przełącznik obrotó silnika ustaiony pozycji oznaczonej diema białymi kropkami. 3. Zmierzyć i zanotoać temperaturę ody zbiorniku. 4. Włączyć suszarkę i po chili łączyć zasilanie pompy. 5. Co 1-2 minuty mierzyć temperaturę T P2 (termometr 2) na yjściu paronika, temperaturę ody T 1 zbiorniku skraplacza. Pomiar temperatury ody musi być poprzedzony jej dokładnym ymieszaniem. Wraz z upłyem czasu poinna się ustabilizoać temperatura T P2. 6. Gdy temperatura ody przekroczy 30 C (przy T P2 const.) tj. po upłyie ok. 20 minut zakończyć pomiary yłączając pompę. Wyłączyć suszarkę. 7. Wypuścić nieielką ilość ody ze zbiornika skraplacza i przy pomocy koneki lub zleki dolać śieżej ody odociągoej (uaga na łaściy poziom!). Po ymieszaniu zmierzyć temperaturę ody. Czynność potarzać do momentu uzyskania temperatury ok. 20 C. 8. Włączyć grzałkę suszarki (przełącznik pozycji oznaczonej czeroną giazdką) i nastaić ją na maksymalną moc przełącznik ustaiony pozycji oznaczonej diema czeronymi kropkami); obroty silnika ustaione na maksimum (przełącznik pozycji oznaczonej diema białymi kropkami). 9. Potórz czynności z punktó 3-7 i zapisując yniki tabeli. 10. Potórz czynności z punktó 3-6 jednak bez obecności strumienia poietrza (yłączona suszarka). 11. Wyjmij termometry ze zbiornika i punktó pomiaroych, osusz je i starannie oczyścić z pasty przeodzącej ciepło, a następnie schoaj do pojemnikó. 12. Opróżnij zbiornik z odą skraplacza.
9 6. Tabele pomiaroe Zapis ynikó pomiaró p ot =... 1 mmhg = Pa Niepeności pomiaró bezpośrednich: a) temperatury za pomocą termometru: T =... c) ciśnienia p =... d) czasu t =... Tabela do pisyania ynikó jednej serii pomiaró t [min] 0 P [W] lot T P1 [ o C] Paroacz ylot T P 2 [ o C] źr. dolne T I [ o C] p 1 [bar] lot T S1 [ o C] Skraplacz ylot T S2 [ o C] oda T II [ o C] p 2 [bar] Q [W] Opracoanie ynikó 1. Na podstaie danych z tabel 1, 2 i 3 sporządź ykresy zależności temperatury czynnika roboczego oraz temperatury obu źródeł ciepła od czasu dla każdej serii pomiaroej (sześć krzyych: T P1 (t), T P2 (t), T I (t), T S1 (t), T S2 (t), T II (t) na każdym z trzech rysunkó). Przykładoy przebieg zmian temperatury przedstaiono na rys. 5. Na ykresach nanieś niepeności bezpośrednich pomiaró temperatury i czasu. Spradź czy urządzenie lub jego część np. paroacz pracoało sposób stacjonarny ( stanie stacjonarnym temperatura i ciśnienie stabilizują się). 2. Korzystając z przybliżonego zoru T Q II cm (7) t 1. gdzie c [J/kg] - ciepło łaście ody, m [kg] - masa ody zbiorniku, zaś TII / t [K/s] - przyrost temperatury ody zbiorniku jednostce czasu, oblicz średnią moc Q [W] pobieraną przez odę zbiorniku skraplacza kolejnych przedziałach czasu. Q 3. Korzystając ze zoru (8) P
10 gdzie P=120 W średnia moc napędoa sprężarki, oblicz efektyność pompy ciepła kolejnych przedziałach czasu. Porónaj ją z maksymalną efektynością pompy ciepła ynikającą ze zoru (6). Oszacuj niepeność pomiaru pośredniego 4. Dla stanó stacjonarnych oblicz ciepło paroania czynnika roboczego. a) Oblicz bezzględną artość ciśnienia czynnika stanie stacjonarnym p. W tym celu należy do artości odczytanej z manometru dodać ciśnienie atmosferyczne p ot odczytane z barometru iszącego na ścianie. b) Odczytaj z tabeli dodatku 1 artość entalpii łaściej czynnika postaci cieczy h i postaci pary h. Jeśli tabeli nie ma poszukianej artości ciśnienia, należy posłużyć się metodą interpolacji linioej. c) Oblicz ciepło paroania czynnika roboczego r [kj/kg] przy danym ciśnieniu p, korzystając ze zoru r h' ' h' (9) Dodatek 1. Parametry określające stan czynnika roboczego R134a na liniach granicznych x=0 i x=1: t - temperatura rzenia, p - ciśnienie (bezzględne) h - entalpia łaścia czynnika postaci cieczy punkcie pęcherzykó, h - entalpia łaścia czynnika postaci pary nasyconej suchej t [ o C] p [MPa] 0, , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,0165 1,0721 1,1300 1,1901 1,2527 1,3177 h [kj/kg] 202,68 205,37 208,08 210,80 213,53 216,27 219,03 221,80 224,59 227,40 230,21 233,05 235,90 238,77 241,65 244,55 247,47 250,41 253,37 256,35 259,35 262,38 265,42 268,49 271,59 h [kj/kg] 399,84 401,00 402,14 403,27 404,40 405,51 406,61 407,70 408,78 409,84 410,89 411,93 412,95 413,95 414,94 415,90 416,85 417,78 418,69 419,58 420,44 421,28 422,09 422,88 423,63
11 Rys. 5 Przykładoy przebieg zależności temperatur układzie oda - oda funkcji czasu 7. Podsumoanie i nioski We nioskach odpoiedz na następujące pytania: 1. Czy efektyność pompy ciepła zależy od temperatury górnego i dolnego źródła ciepła? 2. Czy efektyność działania badanego urządzenia jest duża, czy mała porónaniu z efektynością maksymalną określoną przez II zasadę termodynamiki? 3. W jaki sposób można ziększyć efektyność działania pompy ciepła? 4. Czy ciepło paroania czynnika roboczego zależy od jego ciśnienia i temperatury (jeśli tak, to dlaczego)? 8. Literatura 1. W. Zaleski: Pompy ciepła. Podstay teoretyczne i przykłady zastosoań. Wyd. Politechniki Krakoskiej W. Zaleski: Pompy ciepła sprężarkoe, sorpcyjne i termoelektryczne. Podstay teoretyczne. Przykłady obliczenioe. IPPU MASTA D. Halliday, R. Resnick, J. Walker: Podstay fizyki t.2. PWN P. Grygiel i H. Sodolski, Laboratorium Konersji Energii, Politechnika Gdańska Materiały firmy PHYWE Systeme GmbH & Co. KG, Laboratory Experiments 2005
12 9. Dodatek Parametry określające stan czynnika roboczego R134a: t temperatura, p - ciśnienie (bezzględne) h - entalpia łaścia czynnika postaci cieczy, h - entalpia łaścia czynnika postaci pary nasyconej suchej t [ o C] p [MPa] 0, , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,0165 1,0721 1,1300 1,1901 1,2527 1,3177 v [m 3 /kg] 0, , , , , , , , ,3833 0, , , , , , , , , , , , , , , ,01511 h [kj/kg] 202,68 205,37 208,08 210,80 213,53 216,27 219,03 221,80 224,59 227,40 230,21 233,05 235,90 238,77 241,65 244,55 247,47 250,41 253,37 256,35 259,35 262,38 265,42 268,49 271,59 h [kj/kg] 399,84 401,00 402,14 403,27 404,40 405,51 406,61 407,70 408,78 409,84 410,89 411,93 412,95 413,95 414,94 415,90 416,85 417,78 418,69 419,58 420,44 421,28 422,09 422,88 423,63
Ćwiczenie Nr 558. Temat: Pomiar efektywności pompy ciepła.
Ćwiczenie Nr 558 Temat: omiar efektywności pompy ciepła. I. Zagadnienia teoretyczne: 1. arowanie i skraplanie, entropia, pierwsza i druga zasada termodynamiki, przemiana termodynamiczna, przemiany odwracalne
Bardziej szczegółowoTechniki niskotemperaturowe w medycynie
INŻYNIERIA MECHANICZNO-MEDYCZNA WYDZIAŁ MECHANICZNY POLITECHNIKA GDAŃSKA Techniki niskotemperaturowe w medycynie Temat: Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego Prowadzący: dr inż. Zenon
Bardziej szczegółowoBilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentów
Bilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentó K. Kyzioł, J. Szczerba Bilans cieplny suszarni teoretycznej Na rysunku 1 przedstaiono przykładoy schemat suszarni jednostopnioej
Bardziej szczegółowoK raków 26 ma rca 2011 r.
K raków 26 ma rca 2011 r. Zadania do ćwiczeń z Podstaw Fizyki na dzień 1 kwietnia 2011 r. r. dla Grupy II Zadanie 1. 1 kg/s pary wo dne j o ciśnieniu 150 atm i temperaturze 342 0 C wpada do t urbiny z
Bardziej szczegółowoPara wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Energetyki i Aparatury Przemysłowej PRACA SEMINARYJNA
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Energetyki i Aparatury Przemysłowej Agnieszka Wendlandt Nr albumu : 127643 IM M (II st.) Semestr I Rok akademicki 2012 / 2013 PRACA SEMINARYJNA Z PRZEDMIOTU
Bardziej szczegółowoObiegi gazowe w maszynach cieplnych
OBIEGI GAZOWE Obieg cykl przemian, po przejściu których stan końcowy czynnika jest identyczny ze stanem początkowym. Obrazem geometrycznym obiegu jest linia zamknięta. Dla obiegu termodynamicznego: przyrost
Bardziej szczegółowoSkraplarki Claude a oraz Heylandta budowa, działanie, bilans cieplny oraz charakterystyka techniczna
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Skraplarki Claude a oraz Heylandta budowa, działanie, bilans cieplny oraz charakterystyka techniczna Wykonała: Alicja Szkodo Prowadzący: dr inż. W. Targański 2012/2013
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI
Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI I. Zagadnienia do opracowania. 1. Procesy przenoszenia ciepła: a) przewodzenie ciepła; b) promieniowanie temperaturowe;
Bardziej szczegółowoLewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego.
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego. Adam Nowaczyk IM-M Semestr II Gdaosk 2011 Spis treści 1. Obiegi termodynamiczne... 2 1.1 Obieg termodynamiczny... 2 1.1.1 Obieg prawobieżny... 3
Bardziej szczegółowoTECHNIKI NISKOTEMPERATUROWE W MEDYCYNIE
TECHNIKI NISKOTEMPERATUROWE W MEDYCYNIE Skraplarka Claude a i skraplarka Heylandt a budowa, działanie, bilans cieplny, charakterystyka techniczna. Natalia Szczuka Inżynieria mechaniczno-medyczna St.II
Bardziej szczegółowoTemat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza. Karol Szostak Inżynieria Mechaniczno Medyczna
Praca z przedmiotu: Techniki niskotemperaturowe w medycynie Wykładowca - dr inż. Waldemar Targański Temat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza Karol Szostak Inżynieria Mechaniczno Medyczna SPIS TREŚCI
Bardziej szczegółowoTemat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza
Opracowanie tematu z przedmiotu: Techniki Niskotemperaturowe Temat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza Opracowała: Katarzyna Kaczorowska Inżynieria Mechaniczno Medyczna, sem. 1, studia magisterskie
Bardziej szczegółowob) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Sprawdzian 8A. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach. a) Wybierz spośród nich wszystkie zdania
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 7
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 7 dr hab. inż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 4 -eoria ermodynamika Równanie stanu gazu doskonałego Izoprzemiany gazowe Energia wewnętrzna gazu doskonałego Praca i ciepło w przemianach gazowych Silniki cieplne
Bardziej szczegółowoTemat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza
Politechnika Gdańska Wydział Mechaniczny Opracowanie prezentacji z przedmiotu Techniki niskotemperaturowe Temat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza Wykonały: Kowalska Magda Waszak Celina Kierunek:
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE KRYTYCZNEGO STĘŻENIA MICELIZACJI PRZEZ POMIAR NAPIĘCIA POWIERZCHNIO- WEGO METODĄ MAKSYMALNEGO CIŚNIENIA BANIEK
Ćiczenie nr IXb WYZNACZANIE KRYTYCZNEGO STĘŻENIA MICELIZACJI PRZEZ POMIAR NAPIĘCIA POWIERZCHNIO- WEGO METODĄ MAKSYMALNEGO CIŚNIENIA BANIEK I. Cel ćiczenia Celem ćiczenia jest eksperymentalne yznaczenie
Bardziej szczegółowoLewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego.
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego. Wojciech Głąb Techniki niskotemperaturowe Inżynieria Mechaniczno-Medyczna st. II sem. I Spis treści 1. Obieg termodynamiczny... 3 2. Obieg lewobieżny
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3 dr hab. nż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 425. Wyznaczanie ciepła właściwego ciał stałych. Woda. Ciało stałe Masa kalorymetru z ciałem stałym m 2 Masa ciała stałego m 0
2014 Katedra Fizyki Nazwisko... Data... Nr na liście... Imię... Wydział... Dzień tyg... Godzina... Ćwiczenie 425 Wyznaczanie ciepła właściwego ciał stałych Masa suchego kalorymetru m k = kg Opór grzałki
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 5. Procesy cykliczne Maszyny cieplne. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 5 Procesy cykliczne Maszyny cieplne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Z pierwszej zasady termodynamiki: Procesy cykliczne du = Q el W el =0 W cyklu odwracalnym (złożonym z procesów
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćwiczenie 7 KALORYMETRIA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTRUKCJA Z LABORATORIUM W ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćiczenie 7 KALORYMETRIA I. WSTĘP TEORETYCZNY Kalorymetria jest działem fizyki zajmującym się metodami pomiaru ciepła ydzielanego bądź
Bardziej szczegółowoBUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA ABSORPCYJNEJ POMPY CIEPŁA
Anna Janik AGH Akademia Górniczo-Hutnicza Wydział Energetyki i Paliw BUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA ABSORPCYJNEJ POMPY CIEPŁA 1. WSTĘP W ostatnich latach obserwuje się wzrost zainteresowania tematem pomp ciepła.
Bardziej szczegółowoBadanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia
Ćwiczenie C2 Badanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia C2.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia (poniżej ciśnienia atmosferycznego),
Bardziej szczegółowoSpis treści. Przedmowa WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11
Spis treści Przedmowa... 10 1. WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11 2. PODSTAWOWE OKREŚLENIA W TERMODYNAMICE... 13 2.1. Układ termodynamiczny... 13 2.2. Wielkości fizyczne, układ jednostek miary... 14 2.3.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych za pomocą wagi hydrostatycznej FIZYKA. Ćwiczenie Nr 3 KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ
POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ Instrukcja o zajęć laboratoryjnych z przemiotu: FIZYKA Ko przemiotu: KS07; KN07; LS07; LN07 Ćiczenie Nr Wyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych
Bardziej szczegółowoObieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji
Obieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji Monika Litwińska Inżynieria Mechaniczno-Medyczna GDAŃSKA 2012 1. Obieg termodynamiczny
Bardziej szczegółowo3. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. Ile jest równy ten przyrost w kelwinach?
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 kj nie jest jednostką a) entropii
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze, Częstochowa, 2009/2010 Ewa Mandowska
1. Bilans cieplny 2. Przejścia fazowe 3. Równanie stanu gazu doskonałego 4. I zasada termodynamiki 5. Przemiany gazu doskonałego 6. Silnik cieplny 7. II zasada termodynamiki TERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze,
Bardziej szczegółowoPrzemiany termodynamiczne
Przemiany termodynamiczne.:: Przemiana adiabatyczna ::. Przemiana adiabatyczna (Proces adiabatyczny) - proces termodynamiczny, podczas którego wyizolowany układ nie nawiązuje wymiany ciepła, lecz całość
Bardziej szczegółowoKatedra Chemii Fizycznej Uniwersytetu Łódzkiego. Wyznaczanie ciepła właściwego cieczy metodą kalorymetryczną
Katedra Chemii Fizycznej Uniwersytetu Łódzkiego Wyznaczanie ciepła właściwego cieczy metodą kalorymetryczną opracowanie ćwiczenia: dr J. Woźnicka, dr S. Belica ćwiczenie nr 38 Zakres zagadnień obowiązujących
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. przykłady zastosowań. I.Mańkowski I LO w Lęborku
TERMODYNAMIKA przykłady zastosowań I.Mańkowski I LO w Lęborku 2016 UKŁAD TERMODYNAMICZNY Dla przykładu układ termodynamiczny stanowią zamknięty cylinder z ruchomym tłokiem, w którym znajduje się gaz tak
Bardziej szczegółowoW8 40. Para. Równanie Van der Waalsa Temperatura krytyczna ci Przemiany pary. Termodynamika techniczna
W8 40 Równanie Van der Waalsa Temperatura krytyczna Stopień suchości ci Przemiany pary 1 p T 1 =const T 2 =const 2 Oddziaływanie międzycz dzycząsteczkowe jest odwrotnie proporcjonalne do odległości (liczonej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM INŻYNIERII CHEMICZNEJ, PROCESOWEJ I BIOPROCESOWEJ. Ćwiczenie nr 7
KAEDRA INŻYNIERII CHEMICZNEJ I PROCESOWEJ INSRUKCJE DO ĆWICZEŃ LABORAORYJNYCH LABORAORIUM INŻYNIERII CHEMICZNEJ, PROCESOWEJ I BIOPROCESOWEJ Skaloanie zężki Osoba odpoiedzialna: Piotr Rybarczyk Gdańsk,
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA. Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami Zasada zerowa Kiedy obiekt gorący znajduje się w kontakcie cieplnym z obiektem zimnym następuje
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4 dr hab. inż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Bardziej szczegółowoZadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E ROK AKADEMICKI 2015/2016 Zad. nr 4 za 3% [2015.10.29 16:00] Ciepło właściwe przy stałym ciśnieniu gazu zależy liniowo od temperatury.
Bardziej szczegółowoPomiar stopnia suchości pary wodnej
Katedra Silnió Spalinoych i Pojazdó ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar stopnia suchości pary odnej - - Podstay teoretyczne. Para mora jest uładem dufazoym stanie rónoagi. Stanoi ją mieszaniny drobnych ropele
Bardziej szczegółowoLaboratorium odnawialnych źródeł energii
Laboratorium odnawialnych źródeł energii Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie współczynników efektywności i sprawności pompy ciepła. Politechnika Gdańska Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej
Bardziej szczegółowoTechniki Niskotemperaturowe w Medycynie. Skraplarka Claude a i skraplarka Heylandta (budowa, działanie, bilans cieplny, charakterystyka techniczna).
Techniki Niskotemperaturowe w Medycynie. Skraplarka Claude a i skraplarka Heylandta (budowa, działanie, bilans cieplny, charakterystyka techniczna). Inżynieria Mechaniczno-Medyczna st. II Joanna Katarzyńska
Bardziej szczegółowob) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Fizyka Z fizyką w przyszłość Sprawdzian 8B Sprawdzian 8B. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach.
Bardziej szczegółowoDestylacja z parą wodną
Destylacja z parą wodną 1. prowadzenie iele związków chemicznych podczas destylacji przy ciśnieniu normalnym ulega rozkładowi lub polimeryzacji. by możliwe było ich oddestylowanie należy wykonywać ten
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Badanie pompy ciepła - 1 -
Katera Silników Spalinowych i Pojazów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Baanie pompy - - Wstęp teoretyczny Pompa jest urzązeniem eneretycznym, które realizuje przepływ w kierunku wzrostu temperatury. Pobiera ciepło
Bardziej szczegółowo4. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. W kelwinach przyrost ten jest równy
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 bar jest dokładnie równy a) 10000
Bardziej szczegółowo4. 1 bar jest dokładnie równy a) Pa b) 100 Tr c) 1 at d) 1 Atm e) 1000 niutonów na metr kwadratowy f) 0,1 MPa
1. Adiatermiczny wymiennik ciepła to wymiennik, w którym a) ciepło płynie od czynnika o niższej temperaturze do czynnika o wyższej temperaturze b) nie ma strat ciepła na rzecz otoczenia c) czynniki wymieniające
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html GAZY DOSKONAŁE Przez
Bardziej szczegółowoGRZEJNIKI WODNE - DOLNOZASILANE. "Convector PREMIUM V4" (mocowane na podstawkach)
DANE TECHNICZNE GRZEJNIKI ODNE - DOLNOZASILANE "Convector PREMIUM V4" (mocowane na podstawkach) Budowa wewnętrzna grzejników "Convector PREMIUM V4" 1. Grzejnik "Convector PREMIUM V4" jest grzejnikiem symetrycznym.
Bardziej szczegółowoTemodynamika Roztwór N 2 i Ar (gazów doskonałych) ma wykładnik adiabaty κ = 1.5. Określić molowe udziały składników. 1.7
Temodynamika Zadania 2016 0 Oblicz: 1 1.1 10 cm na stopy, 60 stóp na metry, 50 ft 2 na metry. 45 m 2 na ft 2 g 40 cm na uncję na stopę sześcienną, na uncję na cal sześcienny 3 60 g cm na funt na stopę
Bardziej szczegółowo1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej
1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej 2. 1 kmol każdej substancji charakteryzuje się taką samą a) masą b) objętością
Bardziej szczegółowoDANE TECHNICZNE. "Convector PREMIUM V2" (mocowanie naścienne) GRZEJNIKI WODNE - DOLNOZASILANE. Budowa wewnętrzna grzejników "Convector PREMIUM V2"
DANE TECHNICZNE GRZEJNIKI ODNE - DOLNOZASILANE "Convector PREMIUM V2" (mocowanie naścienne) Budowa wewnętrzna grzejników "Convector PREMIUM V2" GRZEJNIKI ODNE - DOLNOZASILANE "Convector PREMIUM V2" (mocowanie
Bardziej szczegółowoObieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji.
Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji. Wykonała: Anna Grzeczka Kierunek: Inżynieria Mechaniczno-Medyczna sem. II mgr Przedmiot:
Bardziej szczegółowoc = 1 - właściwa praca sprężania izoentropowego [kj/kg], 1 - właściwa praca rozprężania izoentropowego
13CHŁODNICTWO 13.1. PODSTAWY TEORETYCZNE 13.1.1. Teoretyczny obieg chłodniczy (obieg Carnota wstecz) Teoretyczny obieg chłodniczy, pokazany na rys.13.1, tworzy, ciąg przemian: dwóch izotermicznych 2-3
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5: Wymiana masy. Nawilżanie powietrza.
1 Część teoretyczna Powietrze wilgotne układ złożony z pary wodnej i powietrza suchego, czyli mieszaniny azotu, tlenu, wodoru i pozostałych gazów Z punktu widzenia różnego typu przemian skład powietrza
Bardziej szczegółowoWykład Temperatura termodynamiczna 6.4 Nierówno
ykład 8 6.3 emperatura termodynamiczna 6.4 Nierówność Clausiusa 6.5 Makroskopowa definicja entropii oraz zasada wzrostu entropii 6.6 Entropia dla czystej substancji 6.8 Cykl Carnota 6.7 Entropia dla gazu
Bardziej szczegółowoPaństwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie. Janusz Walczak
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie Janusz Walczak Te r m o d y n a m i k a t e c h n i c z n a Konin 2008 Tytuł Termodynamika techniczna Autor Janusz Walczak Recenzja naukowa dr hab. Janusz Wojtkowiak
Bardziej szczegółowoPomiary ciepła spalania i wartości opałowej paliw gazowych
Pomiary ciepła spalania i wartości opałowej paliw gazowych Ciepło spalania Q s jest to ilość ciepła otrzymana przy spalaniu całkowitym i zupełnym jednostki paliwa wagowej lub objętościowej, gdy produkty
Bardziej szczegółowoBADANIE CHŁODZIARKI SPRĘŻARKOWEJ
BADANIE CHŁODZIARKI SPRĘŻARKOWEJ Zenon Bonca, Waldemar Targański W rozdziale skrótowo omówiono teoretyczne podstawy działania parowego sprężarkowego urządzenia chłodniczego w zakresie niezbędnym do osiągnięcia
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH. Opracował. Dr inż. Robert Jakubowski
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Opracował Dr inż. Robert Jakubowski Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki, Temperatura gazów
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA
ĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA Aby parowanie cieczy zachodziło w stałej temperaturze należy dostarczyć jej określoną ilość ciepła w jednostce czasu. Wielkość równą
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TEORII STEROWANIA. Ćwiczenie 6 RD Badanie układu dwupołożeniowej regulacji temperatury
Wydział Elektryczny Zespół Automatyki (ZTMAiPC). Cel ćiczenia LABORATORIUM TEORII STEROWANIA Ćiczenie 6 RD Badanie układu dupołożenioej regulacji temperatury Celem ćiczenia jest poznanie łaściości regulacji
Bardziej szczegółowoinstrukcja do ćwiczenia 3.4 Wyznaczanie metodą tensometrii oporowej modułu Younga i liczby Poissona
UT-H Radom Instytut Mechaniki Stosoanej i Energetyki Laboratorium Wytrzymałości Materiałó instrukcja do ćiczenia 3.4 Wyznaczanie metodą tensometrii oporoej modułu Younga i liczby Poissona I ) C E L Ć W
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika przewodnictwa
Ćwiczenie C5 Wyznaczanie współczynnika przewodnictwa cieplnego wybranych materiałów C5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie mechanizmów transportu energii, w szczególności zjawiska przewodnictwa
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE NR 7 SKALOWANIE ZWĘśKI
ĆWICZENIE NR SKALOWANIE ZWĘśKI. Cel ćiczenia: Celem ćiczenia jest ykonanie cechoania kryzy pomiaroej /yznaczenie zaleŝności objętościoego natęŝenia przepłyu poietrza przez zęŝkę od róŝnicy ciśnienia na
Bardziej szczegółowoWykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ emperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak ciepłe/zimne
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW
Ćwiczenie numer 2 Pomiar współczynnika oporu liniowego 1. Wprowadzenie Stanowisko służy do analizy zjawiska liniowych strat energii podczas przepływu laminarnego i turbulentnego przez rurociąg mosiężny
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
.Wproadzenie. Wyznaczanie profilu prędkości płynu rurociągu o przekroju kołoym Dla ustalonego, jednokierunkoego i uarstionego przepłyu przez rurę o przekroju kołoym rónanie aviera-stokesa upraszcza się
Bardziej szczegółowoGRZEJNIKI WODNE - DOLNOZASILANE. "Convector GC"
DANE TECHNICZNE GRZEJNIKI ODNE - DOLNOZASILANE " " Budowa wewnętrzna grzejników " " Grzejnik " " jest grzejnikiem symetrycznym - nie ma potrzeby określania grzejnik "prawy" lub "lewy". Podłączenie grzejników
Bardziej szczegółowoKaskadowe urządzenia do skraplania gazów
Kaskadowe urządzenia do skraplania gazów Damian Siupka-Mróz IMM sem.9 1. Kaskadowe skraplanie gazów: Metoda skraplania, wykorzystująca coraz niższe temperatury skraplania kolejnych gazów. Metodę tę stosuje
Bardziej szczegółowoĆwiczenia audytoryjne z Chemii fizycznej 1 Zalecane zadania kolokwium 1. (2018/19)
Ćwiczenia audytoryjne z Chemii fizycznej 1 Zalecane zadania kolokwium 1. (2018/19) Uwaga! Uzyskane wyniki mogą się nieco różnić od podanych w materiałach, ze względu na uaktualnianie wartości zapisanych
Bardziej szczegółowoGRZEJNIKI WODNE - DOLNOZASILANE "Convector Prestige GCM"
DANE TECHNICZNE GRZEJNIKI ODNE - DOLNOZASILANE " Prestige " Grzejnik " " jest grzejnikiem symetrycznym - nie ma potrzeby określania grzejnik "prawy" lub "lewy". Podłączenie grzejników dolnozasilanych "
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI
Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI I. Zagadnienia do opracowania. 1. Procesy przenoszenia ciepła: a) przewodzenie ciepła: strumień energii, gęstość
Bardziej szczegółowo[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy.
[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy. [2] ZAKRES TEMATYCZNY: I. Rejestracja zmienności ciśnienia w cylindrze sprężarki (wykres
Bardziej szczegółowoMaszyny cieplne substancja robocza
Maszyny cieplne cel: zamiana ciepła na pracę (i odwrotnie) pracują cyklicznie pracę wykonuje substancja robocza (np.gaz, mieszanka paliwa i powietrza) która: pochłania ciepło dostarczane ze źródła ciepła
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i klimatyzacja / Kazimierz M. Gutkowski, Dariusz J. Butrymowicz. wyd. 2-1 dodr. (PWN). Warszawa, cop
Chłodnictwo i klimatyzacja / Kazimierz M. Gutkowski, Dariusz J. Butrymowicz. wyd. 2-1 dodr. (PWN). Warszawa, cop. 2016 Spis treści Przedmowa do wydania w języku angielskim 11 Przedmowa do drugiego wydania
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Bardziej szczegółowoOKREŚLANIE STOPNIA ODWRACALNOŚCI OBIEGÓW LEWOBIEŻNYCH
Dariusz Nanoski Akademia Morska Gdyni OKREŚLANIE OPNIA ODWRACALNOŚCI OBIEGÓW LEWOBIEŻNYCH Praca odnosi się do dostępnej literatury i zaiera łasne analizy ziązane z określaniem stopnia odracalności obiektu
Bardziej szczegółowoTemperatura jest wspólną własnością dwóch ciał, które pozostają ze sobą w równowadze termicznej.
1 Ciepło jest sposobem przekazywania energii z jednego ciała do drugiego. Ciepło przepływa pod wpływem różnicy temperatur. Jeżeli ciepło nie przepływa mówimy o stanie równowagi termicznej. Zerowa zasada
Bardziej szczegółowoKATEDRA APARATURY I MASZYNOZNAWSTWA CHEMICZNEGO Wydział Chemiczny POLITECHNIKA GDAŃSKA ul. G. Narutowicza 11/12 80-952 GDAŃSK
KATEDRA APARATURY I MASZYNOZNAWSTWA CHEMICZNEGO Wydział Chemiczny POLITECHNIKA GDAŃSKA ul. G. Narutowicza 11/12 80-952 GDAŃSK LABORATORIUM Z PROEKOLOGICZNYCH ŹRÓDEŁ ENERGII ODNAWIALNEJ 6. WYMIENNIK CIEPŁA
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA OPOLSKA
POLITECHNIKA OPOLSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Technologii Maszyn i Automatyzacji Produkcji Laboratorium Inżynierii Jakości Ćiczenie nr 11 Temat: Karta kontrolna ruchomej średniej MA Zakres ćiczenia:
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki π S, Temperatura gazów przed turbiną T 3 Model obliczeń
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2,8663 10 4 J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoZadania domowe z termodynamiki dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E. Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E Zadania domowe z termodynamiki dla wszystkich kierunków ROK AKADEMICKI 2017/2018 Zad. nr 10 za 3% [2018.01.26 13:30] Obieg
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt
Bardziej szczegółowoKaskadowe urządzenia do skraplania gazów. Justyna Jaskółowska IMM. Techniki niskotemperaturowe w medycynie Gdańsk
Kaskadowe urządzenia do skraplania gazów Techniki niskotemperaturowe w medycynie Justyna Jaskółowska IMM 2013-01-17 Gdańsk Spis treści 1. Kto pierwszy?... 3 2. Budowa i zasada działania... 5 3. Wady i
Bardziej szczegółowoZapoznanie się ze zjawiskiem Seebecka i Peltiera. Zastosowanie elementu Peltiera do chłodzenia i zamiany energii cieplnej w energię elektryczną.
FiIS PRAONIA FIZYZNA I i II Imię i nazwisko: 1. 2. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆIZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OENA el ćwiczenia: Zapoznanie się ze
Bardziej szczegółowoObiegi rzeczywisty - wykres Bambacha
Przedmiot: Substancje kontrolowane Wykład 7a: Obiegi rzeczywisty - wykres Bambacha 29.04.2014 1 Obieg z regeneracją ciepła Rys.1. Schemat urządzenia jednostopniowego z regeneracją ciepła: 1- parowacz,
Bardziej szczegółowoMGR Analiza energetyczna przejść fazowych.
MGR 4 4. Analiza energetyczna przejść fazowych. Pojęcie trzech stanów skupienia na przykładzie wody. Topnienie i krzepnięcie ciał. Przemiany energii podczas topnienia i krzepnięcia. iepło topnienia i krzepnięcia.
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Temperatura i ciepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamiki Przemiany gazowe izotermiczna izobaryczna izochoryczna adiabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura
Bardziej szczegółowoUkład siłowni z organicznymi czynnikami roboczymi i sposób zwiększania wykorzystania energii nośnika ciepła zasilającego siłownię jednobiegową
PL 217365 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 217365 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 395879 (51) Int.Cl. F01K 23/04 (2006.01) F01K 3/00 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej
Bardziej szczegółowoPlan zajęć. Sorpcyjne Systemy Energetyczne. Adsorpcyjne systemy chłodnicze. Klasyfikacja. Klasyfikacja adsorpcyjnych systemów chłodniczych
Plan zajęć Sorpcyjne Systemy Energetyczne Adsorpcyjne systemy chłodnicze dr inż. Bartosz Zajączkowski Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cieplnych kontakt:
Bardziej szczegółowoSzkoła z przyszłością. szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Szkoła z przyszłością szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Narodowe Centrum Badań Jądrowych, ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoT 1 > T 2 U = 0. η = = = - jest to sprawność maszyny cieplnej. ε = 1 q. Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika:
Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika: Zamiana ciepła na pracę przez cyklicznie działającą maszynę cieplną jest możliwa tylko przy wykorzystaniu dwóch zbiorników ciepła o różnych
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY AUTOMATYKA CHŁODNICZA TEMAT: Racje techniczne wykorzystania rurki kapilarnej lub dyszy w małych urządzeniach chłodniczych i sprężarkowych pompach ciepła Mateusz
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2, J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12
Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12 atomu węgla 12 C. Mol - jest taką ilością danej substancji,
Bardziej szczegółowoPorównanie metod określania własności termodynamicznych pary wodnej
LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I TECHNIKI CIEPLNEJ Porównanie metod określania własności termodynamicznych pary wodnej prof. dr hab. inż. Krzysztof Urbaniec ZAKŁAD APARATURY PRZEMYSŁOWEJ POLITECHNIKA WARSZAWSKA,
Bardziej szczegółowoZastosowanie zasobników chłodu metodą poprawy efektywności energetycznej autobusów elektrycznych
Zastosowanie zasobników chłodu metodą poprawy efektywności energetycznej autobusów elektrycznych Opracował: mgr inż. Michał Aftyka Opiekun: dr hab. Inż. Wojciech Jarzyna, prof. PL Plan prezentacji 1. Cele
Bardziej szczegółowo