Tomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2010
|
|
- Henryka Mucha
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Toasz Ściężor Alanac Astronoiczny na rok Klub Astronoiczny Regulus Kraków
2 Skład koputerowy alanacu wykonał autor publikacji Toasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna część tej publikacji nie oże być reprodukowana w żadnej forie ani żadną etodą bez pisenej zgody wydawcy Copyrigt by Toasz Ściężor
3 Spis Treści Wstęp... Słońce i Księżyc: Opis tabel efeerydy Słońca... Opis tabel efeerydy Księżyca... Opis tabel współrzędne prostokątne równikowe Słońca... Przykłady obliczania oentów wscodu, kulinacji i zacodu... Wykresy poprawek ΔT i ΔA... Efeerydy Słońca i Księżyca... Prostokątne współrzędne równikowe Słońca... Planety: Opis tabel efeerydy planet... Efeerydy planet Merkury... Wenus... Mars... Jowisz... Saturn... Uran... Neptun... Widoczność Merkurego i Wenus nad oryzonte w roku... Mapki tras Marsa, Jowisza i Saturna na tle gwiazd w roku... Mapki tras Urana i Neptuna na tle gwiazd w roku... Konfiguracje planet... Opis tabel do obserwacji fizycznyc... efeerydy do obserwacji fizycznyc: Słońca... Księżyca... Marsa... Jowisza... Planety karłowate: Opis tabel efeerydy planet karłowatyc... Efeerydy planet karłowatyc Ceres... Pluton... Hauea... Makeake... Eris... Mapki tras planet karłowatyc na tle gwiazd w roku... Małe ciała Układu Słonecznego: planetoidy i koety: Planetoidy... Mapki tras planetoid na tle gwiazd w roku... Koety... Spis koet przecodzącyc przez peryeliu w roku... Efeerydy jasnyc koet w r... Mapki tras jasnyc koet na tle gwiazd w roku...
4 Meteory... Zaćienia: Zaćienia Słońca i Księżyca... Księżyce planet i wybranyc planet karłowatyc: Opis tabel księżyce Jowisza... diagray rucu księżyców Jowisza... zjawiska w układzie księżyców Jowisza... Opis tabel księżyce Saturna... diagray rucu księżyców Saturna... Układ Marsa... Układ Urana... Układ Neptuna... Układ Plutona... Gwiazdy zienne: Opis tabel gwiazdy zienne... Przykłady stosowania tabel gwiazd ziennyc... efeerydy: gwiazd ziennyc zaćieniowyc... gwiazd ziennyc typu RR Lyr... cefeid... gwiazd ziennyc długookresowyc... Zjawiska zakryciowe: Opis tabel zakrycia gwiazd przez Księżyc... efeerydy zakryć gwiazd przez Księżyc... Opis tabel zakrycia gwiazd przez planetoidy... apki okolic gwiazd zakrywanyc przez planetoidy... Tabele poocnicze: Wybrane gwiazdy podwójne do testu rozdzielczości... Duże ciała Układu Słonecznego planety i planety karłowate tabela... Księżyce planet i planet karłowatyc Układu Słonecznego tabela...
5 Wstęp Alanac Astronoiczny na rok jest kontynuacją wydawanyc przez Polskie Towarzystwo Miłośników Astronoii w latac - Kalendarzy Astronoicznyc oraz wydawanyc w latac - przez Klub Astronoiczny Regulus elektronicznyc wersji Alanaców Astronoicznyc. W roku będziey ogli obserwować.in. dwa zaćienia Słońca (niestety, niewidoczne w Polsce), dwa zaćienia Księżyca, w ty jedno całkowite, widoczne w Polsce, oraz przynajniej sześć stosunkowo jasnyc koet. Opis wyienionyc zjawisk (i nie tylko) ożna odnaleźć w niniejszy Kalendarzu. W Alanacu uwzględniono podział ciał Układu Słonecznego, wprowadzony na Zgroadzeniu Ogólny Międzynarodowej Unii Astronoicznej (IAU) w Pradze sierpnia r., podając efeerydy i apki tras planet karłowatyc. Uaktualniono również.in. tabele Gwiazdy zienne zaćieniowe, Gwiazdy zienne długookresowe, Gwiazdy podwójne do testu rozdzielczości oraz Księżyce planet Układu Słonecznego. Do obliczenia oentów zakryć gwiazd przez Księżyc wykorzystano progra Win Occult v... Do wielu obliczeń oraz apek w niniejszy Kalendarzy użyto prograu Guide v.. firy Project Pluto. Wykorzystano także ateriały NASA. Wszystkie oenty w Kalendarzu podano w czasie Greenwic (UT). Czas Uniwersalny (UT) jest średni czase słoneczny na południku zerowy (Greenwic). W związku z niejednorodnością upływu czasu UT związaną nierównoiernością obrotu Ziei w roku wprowadzono tzw. Czas Efeeryd (ET), czyli czas jednostajnie płynący. Różnica iędzy ET i UT w dany roku jest określana na podstawie obserwacji dopiero po jego upływie, ożna ją jednak z określoną dokładnością przewidzieć. W niniejszy Alanacu wszystkie oenty podawane są w czasie UT ( czas zegarowy ), przy założeniu, że w roku różnica ET-UT wyniesie s. Uwaga: Do pełnego wykorzystania Alanacu wskazane jest posiadanie atlasu nieba. Toasz Ściężor
6 Efeerydy Słońca (str.- parzyste) Efeerydy Słońca i Księżyca są zestawione iesiącai. Dane podawane są dla UT każdego dnia danego iesiąca. W pierwszej kolunie efeeryd Słońca podano daty kalendarzowe, natoiast w drugiej liczby Daty Juliańskiej (JD) południa odpowiedniej daty. W kolejnyc trzec kolunac podane są oenty wscodu i zacodu górnego brzegu tarczy Słońca w czasie Greenwic (UT) przy uwzględnieniu refrakcji w oryzoncie, oraz azyuty punktów wscodu i zacodu w punkcie o długości geograficznej λ= i szerokości geograficznej ϕ=. Azyuty liczy się od południowego punktu oryzontu (dodatnie - na zacód, ujene - na wscód). W granicac Polski poprawkę ΔT związaną z różnicą szerokości geograficznej odczytujey z wykresów zaieszczonyc na str. (górny - poprawki dla oentów wscodu i zacodu, dolny - poprawki dla azyutu). Metoda odczytania wartości poprawki ΔT: Dla interesującej nas daty odczytujey z Kalendarza wartość azyutu wscodu (zacodu). Następnie znalezioną wartość azyutu odnajdujey na osi pozioej górnego wykresu ze str.. Przykładay pionowo linijkę do osi pozioej w iejscu odczytanego azyutu. Z pęku krzywyc widocznyc na wykresie (dla,,,,, i szerokości geograficznej północnej) wybieray krzywą odpowiadającą szerokości geograficznej zbliżonej do naszego iejsca obserwacji (ożna, interpolując graficznie, wykreślić iedzy krzywyi własną krzywą, odpowiadającą dokładnie żądanej szerokości geograficznej). Na osi pionowej wykresu odczytujey wartość poprawki ΔT dla punktu przecięcia się linijki z krzywą szerokości geograficznej. Poprawki związane z różnicą długości geograficznej liczyy wg. wzoru: Tλ = λ T ( T T ) gdzie: λ długość geograficzna iejsca obserwacji wyrażona w godzinac, ΔT odczytana z wykresu poprawka związana z szerokością geograficzną (należy także wyrazić w godzinac), T odczytany z efeerydy oent wscodu (zacodu) dla poprzedniego dnia, T odczytany z efeerydy oent wscodu (zacodu) dla kolejnego dnia po dniu obserwacji. W przypadku Słońca poprawka ΔTλ jest jednak w granicac Polski niewielka i ożna jej nie uwzględniać. W celu określenia, o której godzinie aktualnego czasu urzędowego w iejscowości o długości geograficznej λ i szerokości geograficznej ϕ nastąpi wscód (bądź zacód) Słońca, należy posłużyć się forułą: dla wscodu: T = Tk ΔT + ΔTλ λ + S dla zacodu: T = Tk + ΔT + ΔTλ λ + S gdzie: T oent zjawiska w dany czasie urzędowy w iejscu obserwacji, Tk oent zjawiska odczytany z Kalendarza,
7 ΔT poprawka odczytana z wykresu (związana z szerokością geograficzną iejsca obserwacji), λ długość geograficzna wyrażona w ierze czasowej (dodatnia na wscód od Greenwic) iejsca obserwacji. S = dla tzw. czasu ziowego (CSE), S = dla tzw. czasu letniego (CWE). W przypadku wartości azyutu wscodu lub zacodu należy do wartości odczytanej z efeerydy dodać wartość poprawki odczytaną z dolnego wykresu na str. (etoda odczytu analogiczna jak dla poprawki ΔT): A = Ak + ΔA W kolejnyc kolunac podane są: rektascensja α, deklinacja δ (widoe na epokę daty), oraz równanie czasu η rozuiane jako różnica prawdziwy czas słoneczny inus średni czas słoneczny. Wszystkie te wielkości podane są dla oentu UT, tzn. dla średniej północy w Greenwic. W ostatniej kolunie podano wartość czasu gwiazdowego θ na południku Greenwic λ= w średnią północ Greenwic. Pod tabelkai zaieszczony jest wykaz ważniejszyc zjawisk astronoicznyc widocznyc w dany iesiącu. Podane są oenty złączeń planet (prawdziwyc koniunkcji, a nie tylko złączeń w rektascensji lub długości ekliptycznej ). Efeerydy Księżyca (str.- nieparzyste) W coiesięcznyc efeerydac Księżyca znajdują się analogicznie jak w efeerydac Słońca: data kalendarzowa, godziny wscodu i zacodu (uwagi, w ty dotyczące poprawek, jak dla Słońca; dla Księżyca nie ożna jednak poijać poprawki ΔTλ, która oże przyjować znaczące wartości), azyuty punktów wscodu i zacodu, rektascensja i deklinacja (widoe na epokę daty). Dodano także oent kulinacji (górowania) Księżyca. Moent kulinacji w punkcie o długości geograficznej λ wyznaczay z wzoru: T = Tk + ΔTλ λ + S gdzie: T oent zjawiska w dany czasie urzędowy w iejscu obserwacji Tk oent zjawiska odczytany z Kalendarza, ΔTλ poprawka związana z różnicą długości geograficznej (poprawka ΔT=), λ długość geograficzna wyrażona w ierze czasowej (dodatnia na wscód od Greenwic) iejsca obserwacji. Zwykle jako koniunkcję dwóc obiektów przyjuje się oent, gdy ic rektascensje bądź długości ekliptyczne są równe. Łatwo sobie jednak wyobrazić sytuację, gdy np. Merkury zbliża się do Wenus na odległość zaledwie kilku inut kątowyc, po czy zawraca, nie osiągając rektascensji Wenus. Zgodnie z klasyczną definicją koniunkcji takiego zdarzenia w Kalendarzu nie należałoby zaieścić, gdyż koniunkcja nie zaszła. Paiętajy jednak, że cele Kalendarza jest podawanie inforacji o wszystkic interesującyc zjawiskac na niebie, a trzyanie się takiego foralizu astronoicznego ogłoby spowodować przegapienie wielu ciekawyc złączeń planetarnyc. W związku z ty wprowadza pojęcie prawdziwej koniunkcji definiowanej jako oent największego wzajenego zbliżenia dwóc obiektów na niebie. Należy także paiętać, że oenty tak zdefiniowanej prawdziwej koniunkcji różnią się nieco od oentów koniunkcji wyznaczonyc w sposób klasyczny.
8 S = dla tzw. czasu ziowego (CSE) S = dla tzw. czasu letniego (CWE) Ponadto podana jest także obserwowana średnica Księżyca D (w inutac kątowyc ') oraz wielkość fazy F (. - pełnia,. - nów). Wartość ujena fazy wskazuje na fazę alejącą (po pełni), wartość dodatnia na fazę rosnącą (po nowiu). Podane współrzędne równikowe α i δ są współrzędnyi geocentrycznyi, tzn. dla obserwatora znajdującego się w geoetryczny środku Ziei. Na skutek niewielkiego oddalenia Księżyca od Ziei widoczne z powierzcni Ziei współrzędne α' i δ' (topocentryczne) ogą różnić się od współrzędnyc α i δ nawet o. Aby przeliczyć podane w kalendarzu współrzędne geocentryczne α i δ na współrzędne topocentryczne dla iejsca obserwacji o szerokości geograficznej ϕ, posługujey się wzorai: α' = α p cos ϕ sin t / cos δ δ' = δ p (sin ϕ cos t - cos ϕ sin δ cos t) gdzie: ϕ - szerokość geograficzna iejsca obserwacji, t - kąt godzinny Księżyca (t=s-α, s czas gwiazdowy), p - paralaksa oryzontalna Księżyca, p =. D (D - obserwowana średnica Księżyca). Pod tabelkai zaieszczone są: po lewej stronie: daty pierwszej i ostatniej kwadry, pełni i nowiu, oentów przejścia Księżyca przez perygeu i apogeu w dany iesiącu, po prawej stronie: daty geocentrycznyc złączeń w rektascensji Księżyca z planetai w dany iesiącu (N planeta na północ od Księżyca, S planeta na południe od Księżyca). Wszystkie oenty podano w UT. Prostokątne równikowe współrzędne Słońca (str.-) Prostokątne współrzędne równikowe Słońca są danyi niezbędnyi dla każdego, kto zajuje się obliczanie efeeryd lub określanie orbit na podstawie obserwacji. W Kalendarzu podano współrzędne X,Y,Z Słońca dla każdego dnia w roku względe średniego równika i punktu równonocy epoki.. Środkie układu współrzędnyc jest środek Ziei, osie X i Y leżą w płaszczyźnie równika średniego, oś X jest skierowana do punktu równonocy epoki., oś Y do punktu na równiku s niebieski o rektascensji α =, a oś Z do bieguna północnego. Jednostką iary jest Jednostka Astronoiczna (j.a.).
9 Przykład Obliczyć oenty oraz azyuty wscodu i zacodu Słońca w Lublinie dnia lipca r. Rozwiązanie: Współrzędne geograficzne Lublina: ϕ = ' N, λ = E = E Z Kalendarza dla lipca odczytujey oent wscodu Słońca: Tk = datę zacodu Słońca: Tk = oraz azyut wscodu (zacodu): A = Dla szerokości geograficznej Lublina i dla azyutu z wykresów na str. odczytujey: ΔT = + ΔA = + Liczyy ΔTλ : Z Kalendarza odczytujey dla lipca: T = dla lipca: T = s Po podstawieniu do wzoru otrzyujey: ΔTλ = -, czyli zaniedbywalnie ało. W ty okresie roku obowiązuje w Polsce czas letni, czyli: wscód T = Tk ΔT λ + = (+ ) + = zacód T = Tk + ΔT λ + = + (+ ) + = azyut A = Ak + ΔA = Tak więc lipca r. Słońce wzejdzie w Lublinie o godz. CWE, a zajdzie o godz. CWE, azyut wscodu będzie wynosił, a azyut zacodu +.
10 Przykład Obliczyć oent kulinacji Księżyca w Zielonej Górze dnia kwietnia r. Rozwiązanie: Współrzędne geograficzne Zielonej Góry: ϕ = ' N, λ = E = E Z Kalendarza dla kwietnia odczytujey oent kulinacji Księżyca: Tk = Dla długości geograficznej Zielonej Góry liczyy ΔTλ : z Kalendarza odczytujey dla kwietnia: T = dla kwietnia: T = s Po podstawieniu do wzoru otrzyujey: ΔTλ = -. W ty okresie roku obowiązuje w Polsce czas letni, czyli: T = Tk + ΔTλ λ + = + ( ) + = Tak więc kwietnia r. kulinacja Księżyca w Zielonej Górze nastąpi o godzinie CWE.
11
12 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= STYCZEŃ ± s JD δ η θ UT s s I Zieia w peryeliu (. j.a.) I Merkury ºN od Wenus I Obrączkowe zaćienie Słońca (widoczne w południowo-wscodniej Polsce jako częściowe o bardzo ałej fazie)
13 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= STYCZEŃ s + δ UT D F ostatnia kwadra: nów: pierwsza kwadra: pełnia: I I I I perygeu: apogeu: perygeu: I I I I I I I I I I ' ' Mars ºN Saturn ºN Merkury ºN Wenus.ºS Neptun ºS Jowisz ºS Uran ºS
14 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= LUTY ± s JD δ η θ UT s s II Wenus ºS od Neptuna II Wenus.ºS od Jowisza II Merkury ºS od Neptuna
15 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ ϕ= LUTY + α δ UT D ostatnia kwadra: II nów: II pierwsza kwadra: II pełnia: II apogeu: perygeu: II II s F II. II. II. II. II. II. II. ' ' Saturn Merkury Neptun Wenus Jowisz Uran Mars ºN ºS ºS ºS ºS ºS ºN
16 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= MARZEC ± s δ JD η θ UT s s III Wenus.ºS od Urana III Merkury ºN od Jowisza III Merkury.ºS od Urana III Początek astronoicznej wiosny
17 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ ϕ= MARZEC + α δ UT D ostatnia kwadra: III nów: III pierwsza kwadra: III pełnia: III apogeu: perygeu: III III s F III III III III III III III ' ' Saturn Neptun Jowisz Uran Merkury Wenus Mars ºN ºS ºS ºS ºS ºS ºN
18 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= KWIECIEŃ ± s JD δ η θ UT s s IV Merkury ºN od Wenus
19 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= KWIECIEŃ s + δ UT D F ostatnia kwadra: IV nów: IV pierwsza kwadra: IV pełnia: IV apogeu: perygeu: IV IV IV IV IV IV IV IV IV ' ' Neptun ºS Jowisz ºS Uran ºS Merkury.ºS Wenus ºS Mars ºN Saturn ºN
20 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= MAJ ± s JD δ η θ UT s s
21 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ ϕ= MAJ + α δ UT D ostatnia kwadra: V nów: V pierwsza kwadra: V pełnia: V apogeu: perygeu: V V s F V V V V V V V ' ' Neptun ºS Jowisz ºS Uran ºS Merkury ºS Wenus.ºS Mars ºN Saturn ºN
22 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= CZERWIEC ± s JD δ η θ UT s s VI Jowisz.ºS od Urana VI Początek astronoicznego lata VI Częściowe zaćienie Księżyca (niewidoczne w Polsce)
23 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= CZERWIEC s + ostatnia kwadra: VI nów: VI pierwsza kwadra: VI pełnia: VI apogeu: perygeu: VI VI δ UT D ' F ' VI VI VI VI VI VI VI Neptun Jowisz Uran Merkury Wenus Mars Saturn ºS ºS ºS ºS ºN ºN ºN
24 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= LIPIEC ± s JD δ η θ UT s s VII Zieia w apeliu (. j.a.) VII Całkowite zaćienie Słońca (niewidoczne w Polsce) VII Mars ºS od Saturna
25 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ ϕ= LIPIEC + s α δ UT D F ostatnia kwadra: nów: pierwsza kwadra: pełnia: VII VII VII VII apogeu: perygeu: apogeu: VII VII VII VII. VII. VII. VII. VII. VII. VII. VII. ' ' Neptun ºS Uran ºS Jowisz ºS Merkury ºN Wenus ºN Mars ºN Saturn ºN Jowisz ºS
26 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= SIERPIEŃ ± s JD δ η θ UT s s VIII VIII Wenus ºS od Saturna Wenus ºS od Marsa. -. -
27 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= SIERPIEŃ s + δ UT D ' F ' ostatnia kwadra: VIII nów: VIII pierwsza kwadra: VIII pełnia: VIII perygeu: apogeu: VIII VIII VIII. VIII. VIII. VIII. VIII. VIII. Merkury Saturn Wenus Mars Neptun Uran ºN ºN ºN ºN ºS ºS
28 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= WRZESIEŃ ± s δ JD η θ UT s s IX Jowisz.ºS od Urana IX Początek astronoicznej jesieni
29 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= WRZESIEŃ s + ' F ' perygeu: apogeu: IX IX D ostatnia kwadra: IX nów: IX pierwsza kwadra: IX pełnia: IX δ UT IX IX IX IX IX IX IX Merkury ºN Saturn ºN Mars ºN Wenus.ºN Neptun ºS Jowisz ºS Uran ºS
30 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α δ η UT λ= ϕ= PAŹDZIERNIK s ± s JD θ s X X X Wenus ºS od Marsa Merkury.ºS od Saturna Merkury ºN od Wenus
31 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= PAŹDZIERNIK s + δ UT D F ostatnia kwadra: X nów: X pierwsza kwadra: X pełnia: X ostatnia kwadra: X perygeu: apogeu: X X X X X X X X X ' ' Merkury Saturn Wenus Mars Neptun Jowisz Uran ºN ºN ºS ºN ºS ºS ºS
32 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= LISTOPAD ± s JD δ η θ UT s s XI Merkury ºS od Marsa
33 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= LISTOPAD s + δ UT D F nów: XI pierwsza kwadra: XI pełnia: XI ostatnia kwadra: XI perygeu: apogeu: perygeu: XI XI XI XI. XI. XI. XI. XI. XI. XI. ' ' Saturn ºN Wenus.ºN Merkury ºN Mars ºN Neptun ºN Jowisz ºS Uran ºS
34 d SŁOŃCE Wsc. Zac. A α λ= ϕ= GRUDZIEŃ ± s JD δ η θ UT s s XII Merkury ºN od Marsa XII Początek astronoicznej ziy XII Całkowite zaćienie Księżyca (widoczne w Polsce przy zacodzie)
35 d Wsc. Kul. λ= KSIĘŻYC Zac. AW AZ α ϕ= GRUDZIEŃ s + δ UT D F nów: pierwsza kwadra: pełnia: ostatnia kwadra: XII XII XII XII apogeu: perygeu: XII XII XII XII XII XII XII XII XII ' ' Saturn ºN Wenus ºN Mars.ºS Merkury ºS Neptun ºS Jowisz ºS Uran ºS
36 I II II X UT Y SŁOŃCE Z II III IV IV X UT Y Z
37 IV V V X UT Y SŁOŃCE Z V VI VII VII X UT Y Z
38 VII VIII VIII X UT Y SŁOŃCE Z VIII IX X X X UT Y Z
39 X XI XI X UT Y SŁOŃCE Z XI XII X UT Y Z
40 Efeerydy planet W efeerydac planet podano następujące dane (dla Merkurego co dni, dla pozostałyc planet co dni): datę kalendarzową, godziny wscodu, kulinacji i zacodu oraz azyuty punktów wscodu i zacodu planety dla punktu o współrzędnyc geograficznyc ϕ i λ ( uwagi jak dla efeeryd Słońca), α,δ współrzędne równikowe planet α i δ na epokę daty, D średnicę kątową planety wyrażoną w sekundac kątowyc, V jasność planety podaną w wielkościac gwiazdowyc, Δl odległość kątową (w stopniac na sferze niebieskiej) planety od Słońca wartość ujena oznacza elongację zacodnią (planeta widoczna na niebie poranny), wartość dodatnia oznacza elongację wscodnią (planeta widoczna na niebie wieczorny) - uożliwia szybkie określenie warunków widzialności planety. Ponadto: W przypadku Merkurego, Wenus i Marsa: F fazę planety (uwagi jak dla Księżyca), W przypadku Saturna: b/a stosunek ałej do wielkiej osi widoej elipsy pierścienia (długość wielkiej osi: a =. D ) Załączono wykresy obrazujące widzialność Merkurego i Wenus nad wscodni i zacodni oryzonte w Warszawie w roku, oraz drogi Marsa, Jowisza i Saturna na tle gwiazdozbiorów. Zaznaczono pozycje Marsa, Jowisza i Saturna w odstępac iesięcznyc. Dołączono także apki przedstawiające ruc roczny Urana i Neptuna na tle gwiazd w gwiazdozbiorac odpowiednio Wodnika i Koziorożca w r. Zaznaczone są na nic gwiazdy do.. Siatka współrzędnyc równikowyc podana jest dla epoki.. Na zakończenie zestawione są dla wszystkic planet dane o szczególnyc konfiguracjac w układzie planeta-słońce-zieia (elongacje, opozycje itp. ) w roku. Koniunkcje i opozycje planet względe Słońca dotyczą różnicy długości ekliptycznyc tyc ciał.
41 M d I II III IV V VI VI Wsc. Kul. λ= Zac. ϕ= MERKURY A α δ ' D UT " F V Δl
42 M d Wsc. Kul. λ= VII VIII IX X XI XII I MERKURY (c.d.) Zac. A α ϕ= δ D UT F V Δl
43 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. Kul. λ= Zac. ϕ= WENUS A α δ ' D UT " F V Δl
44 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. Kul. λ= Zac. ϕ= MARS A α δ ' D UT " F V Δl
45 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= JOWISZ Kul. Zac. A α ϕ= ± δ D UT " ' V Δl
46 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. Kul. λ= Zac. ϕ= SATURN A α δ ' D UT " b/a V Δl
47 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= URAN Kul. Zac. A ϕ= ± α δ - D UT " ' V Δl
48 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= NEPTUN Kul. Zac. A α ϕ= ± δ D UT " ' V Δl
49
50 Trasy Marsa i Saturna na tle gwiazd w roku. Trasy Marsa i Jowisza na tle gwiazd w roku.
51
52 MERKURY Koniunkcja dolna: Maksyalna elongacja zacodnia: stycznia, stycznia, Koniunkcja górna: Maksyalna elongacja wscodnia: Koniunkcja dolna: Maksyalna elongacja zacodnia: arca, kwietnia, kwietnia, aja, Koniunkcja górna: Maksyalna elongacja wscodnia: Koniunkcja dolna: Maksyalna elongacja zacodnia: czerwca, sierpnia, września, września, Koniunkcja górna: Maksyalna elongacja wscodnia: Koniunkcja dolna: października, grudnia, grudnia, WENUS Koniunkcja górna: Maksyalna elongacja wscodnia: Koniunkcja dolna: stycznia, sierpnia, października, MARS Opozycja: stycznia, JOWISZ Koniunkcja: Opozycja: SATURN lutego, września, Opozycja: arca, Koniunkcja: września, URAN NEPTUN Koniunkcja: arca, Opozycja: września, Koniunkcja: lutego, Opozycja: sierpnia,
53 Efeerydy do obserwacji fizycznyc Słońca (str.-) Efeerydy do obserwacji fizycznyc Słońca służą do określania współrzędnyc eliograficznyc obiektów widocznyc w fotosferze Słońca (play, pocodnie itp.). Zawierają one następujące dane na północ UT dla każdego dnia w roku: P kąt pozycyjny projekcji osi obrotu Słońca na płaszczyznę obserwacji, liczony od północnego punktu dysku słonecznego. (dodatni na wscód, ujeny na zacód), B eliograficzna szerokość środka tarczy słonecznej (dodatnia gdy północny biegun Słońca zwrócony do Ziei), L długość południka centralnego (południka przecodzącego przez środek tarczy Słońca) liczona od zerowego południka Carringtona (liczona na zacód, tzn. w kierunku widoego obrotu Słońca). Efeerydy do obserwacji fizycznyc Księżyca (str.-) Efeerydy do obserwacji fizycznyc Księżyca podają współrzędne środka tarczy Księżyca, przez co określają aktualną wartość i kierunek libracji. Zawierają one następujące dane na północ UT dla każdego dnia w roku: P kąt pozycyjny projekcji osi obrotu Księżyca na płaszczyznę obserwacji, liczony od północnego punktu dysku słonecznego na wscód. β selenograficzna szerokość środka tarczy księżycowej (dodatnia na północ od równika, ujena na południe), λ długość selenograficzna południka centralnego (południka przecodzącego przez środek tarczy Księżyca) dodatnia na wscód, ujena na zacód od południka zerowego Księżyca (wscód i zacód dla obserwatora na Księżycu). Wartości β i λ są podane dla obserwatora znajdującego się w środku Ziei. Efeerydy do obserwacji fizycznyc Marsa i Jowisza (str.-) Efeerydy do obserwacji fizycznyc planet służą do określania współrzędnyc planetograficznyc ( geograficznyc ) szczegółów obserwowanyc na dyskac planet. Wybrano Marsa i Jowisza. W efeerydac fizycznyc planet wielkości P i B ają to sao znaczenie, jak dla Słońca. Długość L centralnego południka widocznej części dysku liczy się od zerowego południka planety w kierunku wscodni. Dla Jowisza długość centralnego południka podawana jest w dwóc systeac: L w systeie I dla obszarów równikowyc o większej prędkości obrotu, i L w systeie II dla wolniej wirującyc obszarów w średnic szerokościac zeograficznyc ( geograficznyc ).
54 W celu określenia, jaka jest długość południka centralnego planety w danej cwili T należy skorzystać z wzoru: L = L + T P gdzie: L poszukiwana wielkość, L wartość odczytana dla danego dnia z Kalendarza, T liczba godzin, które upłynęły od UT do danej cwili, P =. dla Marsa P =. dla systeu I Jowisza P =. dla systeu II Jowisza W przypadku, gdy otrzyana wielkość L jest większa od, należy od niej odjąć całkowitą wielokrotność aż do otrzyania wartości niejszej od. Interesujący szczegółe tarczy Jowisza jest tzw. Wielka Czerwona Plaa. Jest to cyklon wiejący w atosferze Jowisza od przynajniej lat. Przesuwa się ona systeatycznie na tle pasów cur południowej półkuli Jowisza. W roku jej długość zeograficzna L w systeie II wynosi około. Zaieszczone poniżej tabele wielkości L pozwolą na zaplanowanie obserwacji tego ciekawego tworu. odpowiednik długości geograficznej dla Jowisza
55 I II II P UT B SŁOŃCE L II III IV IV P UT B L
56 IV V V P UT B SŁOŃCE L V VI VII VII P UT B L
57 VII VIII VIII P UT B SŁOŃCE L VIII IX X X P UT B L
58 X XI XII XII P UT B SŁOŃCE L XII XII P UT B L
59 I II II L UT B KSIĘŻYC P II III IV IV L UT B P
60 IV V V L UT B KSIĘŻYC P V VI VII VII L UT B P
61 VII VIII VIII L UT B KSIĘŻYC P VIII IX X X L UT B P
62 X XI XII XII L UT B KSIĘŻYC P XII XII L UT B P
63 I II II P UT B MARS L II III IV IV P UT B L
64 IV V V P UT B MARS L V VI VII VII P UT B L
65 VII VIII VIII P UT B MARS L VIII IX X X P UT B L
66 X XI XII XII P UT B MARS L XII XII P UT B L
67 JOWISZ I II II UT P B L II III IV IV L UT P B L L
68 JOWISZ IV V VI VI UT P B L VI VII VII L UT P B L L
69 JOWISZ VIII IX IX UT P B L IX X XI XI L UT P B L L
70 JOWISZ XI XII XII P B UT L L
71 Efeerydy planet karłowatyc Zgodnie z ucwałą Zgroadzenia Ogólnego Międzynarodowej Unii Astronoicznej (IAU) podjętą w Pradze sierpnia r., spośród ciał Układu Słonecznego wydzielono grupę ciał pośrednic iędzy planetai i planetoidai, nazywając je planetai karłowatyi. Zgodnie z definicją, planety karłowate są to ciała krążące wokół Słońca, o asie wystarczająco dużej, aby własną grawitacją wytworzyć kształt zbliżony do kulistego, za ałej jednak, aby oczyścić okolice swojej orbity z ciał niejszyc. W cwili pisania tego tekstu ( października ) do planet karłowatyc zalicza się nastąpujące ciała: () Ceres (największy obiekt pasa planetoid), () Pluton, tworzący z Carone planetę karłowatą podwójną (jeden z największyc obiektów Pasa Kuipera), () Eris (największy znany obiekt Pasa Kuipera), () Hauea oraz () Makeake. Do dostrzeżenia Ceres wystarczająca jest lornetka, Plutona pozwoli zobaczyć teleskop o średnicy zwierciadła c, natoiast Eris, Hauea i Makeake ożna zarejestrować przy poocy takiego saego teleskopu wyposażonego w kaerę CCD. W poniżej zaieszczonyc efeerydac planet karłowatyc podano, podobnie jak dla planet, następujące dane (co dni): datę kalendarzową, godziny wscodu, kulinacji i zacodu oraz azyuty punktów wscodu i zacodu planety karłowatej dla punktu o współrzędnyc geograficznyc ϕ i λ ( uwagi jak dla efeeryd Słońca), α,δ współrzędne równikowe planet karłowatyc α i δ [na epokę daty.], D średnicę kątową planety karłowatej wyrażoną w sekundac kątowyc (jedynie dla Plutona), V jasność planety karłowatej podaną w wielkościac gwiazdowyc, Δl odległość kątową (w stopniac na sferze niebieskiej) planety karłowatej od Słońca - wartość ujena oznacza elongację zacodnią (planeta karłowata widoczna na niebie poranny), wartość dodatnia oznacza elongację wscodnią (planeta karłowata widoczna na niebie wieczorny) - uożliwia szybkie określenie warunków widzialności planety karłowatej. Dołączono także apki przedstawiające ruc roczny Ceres, Plutona, Hauei, Makeake i Eris na tle gwiazd w r. Zaznaczone są na nic gwiazdy do. (Ceres), (Pluton) i (Hauea, Makeake i Eris). Siatka współrzędnyc równikowyc podana jest dla epoki.. Szczegółową apę trasy Ceres w okresie jej najlepszej widzialności ożna znaleźć w dziale Planetoidy na str.
72 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= CERES Kul. Zac. A ϕ= ± α δ UT ' V Δl
73 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= PLUTON Kul. Zac. A α ϕ= ± δ D UT " ' V Δl
74 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= HAUMEA Kul. Zac. A α ϕ= ± δ D UT " ' V Δl
75 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= MAKEMAKE Kul. Zac. A α ϕ= ± δ D UT " ' V Δl
76 M d I II III IV V VI VII VIII IX X XI XII I Wsc. λ= ERIS Kul. Zac. A ϕ= ± α UT δ - ' V Δl
77
78
79
80
81
82 Planetoidy W roku dostępnyc obserwacjo przez teleskopy aatorskie będzie planetoid, które w aksiu jasności będą jaśniejsze od. Na kolejnyc stronac zaieszczono efeerydy tyc planetoid w czasie ic największej jasności, przy elongacji od Słońca większej od º. Efeerydy podane są w kolejności dat najlepszej widzialności poszczególnyc planetoid. Przy obliczaniu współrzędnyc zostały uwzględnione perturbacje planetarne. Do tabel z efeerydai załączono apki dróg odpowiednic planetoid na tle gwiazd. Pozycje zaznaczone na drogac planetoid odpowiadają pozycjo w tabelkac efeeryd (co dni). Mapki podane są w kolejności alfabetycznej (jak w tabeli poniżej). W tabeli zaieszczonej poniżej: a wielka półoś orbity, e iośród orbity, i nacylenie orbity do płaszczyzny ekliptyki [ ], Typ typ fizyczny (S krzeianowa, M etaliczna, C węglowa), S średnica [k], P okres obrotu wokół osi (godziny), H() jasność absolutna ( j.a. od Ziei i j.a. od Słońca) [ag]. W efeerydac planetoid: α rektascensja [Epoka.] δ deklinacja [Epoka.] Δ odległość planetoidy od Ziei [j.a.] r odległość planetoidy od Słońca [j.a.] jasność [ag] (Dane wg. katalogu ASTORB, pobrany.. z ftp://ftp.lowell.edu/pub/elgb) oraz C.Kowal Asteroids, teir nature and utilisation, Nowy Jork ) Planetoida () Ceres należy także do grupy planet karłowatyc
83 Jasne planetoidy przebywające w pobliżu opozycji w roku Nazwa ( ) Alexandra ( ) Apitrite ( ) Angelina () Antigone ( ) Astraea ( ) Atalante () Ataantis ( ) Ausonia () Baberga ( ) Bellona ( ) Ceres () Cloris () Debowska ( ) Diana ( ) Eco ( ) Egeria () Eleonora ( ) Eugenia () Eukrate ( ) Eunoia ( ) Europa ( ) Euterpe ( ) Fides ( ) Flora ( ) Fortuna ( ) Haronia ( ) Hebe () Hera () Herculina ( ) Hesperia ( ) Hestia ( ) Hygiea ( ) Irene ( ) Iris ( ) Juno ( ) Kalliope ( ) Kloto ( ) Laetitia ( ) Leto () Ludilla ( ) Massalia ( ) Melpoene ( ) Metis ( ) Nysa ( ) Pallas () Papagena ( ) Partenope ( ) Pocaea ( ) Poona ( ) Psyce () Siegena () Suleika ( ) Talia () Tusnelda ( ) Undina ( ) Vesta () Vibilia ( ) Victoria () Wincester a [j.a.] e i Typ C S E UX S C S S C S G? C r C S G S C C S C S S S C S S S S M C C S S S M M S S S S S E S S S S M C S S S M r C S C S [k] P H() ax. jasności IX VII I VI X X V VI I XII VI VI V IV II VI I VII X VI I VI XI IX I V IX IX III II XI II VIII III I IX X IX VI XII VI I IV XII IV IX I XI II IV X XII XII X VIII II XI V XII
84 I II III I II I II III IV I II I ( ) Angelina α δ ' ( ) Baberga α δ..... ' r ' ' ' II III r..... r r..... VI r I II III I ( ) Fortuna α δ.... I V ( ) Europa α δ..... IV ( ) Eleonora α δ II I.... II ( ) Herculina α δ ' ( ) Hesperia α δ ' ( ) Melpoene α δ r r r ' ( ) Partenope α δ..... '..... r
85 I II III IV I II III IV V I II III I II III ( ) Hygiea α δ ' ( ) Vesta α δ ' ( ) Eco α δ ' r r r r ( ) Poona α δ..... '..... I II III IV V VI I II III IV V VI VII VIII ( ) Metis α δ ' ( ) Pallas α δ ' r r
86 ( ) Eunoia α δ III. IV... V.... VI... VII... VIII... IX... X. III IV V VI VII VIII IX ' ( ) Ceres α δ ' r III IV V VI VII VIII r ( ) Victoria α δ ' ( ) Debowska α δ III. IV... V.... VI... VII ( ) Antigone α δ III. IV... V.... VI... VII... VIII. ' ' r r r
87 IV V VI VII IV V VI VII VIII IX X IV V VI ( ) Haronia α δ ' ( ) Apitrite α δ ' ' r V VI VII VIII V ( ) Ataantis α δ r VI VII VIII IX X XI XII I r V VI VII ( ) Ausonia α δ ' ( ) Flora α δ ' r r r ( ) Cloris α δ '
88 V VI VII V VI V VI VII VIII IX X XI XII I ( ) Egeria α δ ' r r VI VII VIII IX X XI XII ( ) Euterpe α δ..... ' ( ) Hebe α δ ' r V VI VII ( ) Leto α δ ' r r ( ) Laetitia α δ ' ( ) Eugenia α δ r ' VII VII VIII IX ( ) Irene α δ ' r
89 ( ) Undina α δ ' VII. VIII... IX.. ( ) Kalliope α δ ' VII. VIII... IX... X.. VII VIII IX X XI XII I VIII IX r ( ) Papagena α δ r ' ( ) Hera α δ.... ' r r.... ' IX.... XI r ( ) Psyce α δ VIII. IX... X... XI... XII... I r ( ) Kloto α δ VIII. IX... X... XI... X.... ( ) Alexandra α δ ' VIII. IX... X ' ( ) Astraea α δ ' r r
90 IX X XI ( ) Atalante α δ X..... X XI XII I r '..... ( ) Fides α δ '..... r IX. X... XI.. ' r XI XII I r X XI X XI ( ) Iris α δ r ' '.... ( ) Nysa α δ XI XII I ( ) Hestia α δ X X r ' IX. X... XI... XII ( ) Siegena α δ ( ) Vibilia α δ..... ' IX X ( ) Tusnelda α δ IX ( ) Eukrate α δ IX ' r ' ( ) Pocaea α δ r r r '
91 ( ) Talia α δ X. XI... XII... I. I..... ' ' XI XII r ' r r r r ( ) Massalia α δ ' XI. XII... I ( ) Ludilla α δ XI. XII... I. ( ) Diana α δ XI. XII... r ( ) Bellona α δ XI XII '..... ( ) Suleika α δ ' XII I ( ) Juno α δ.... ' ( ) Wincester α δ r r ' XII I....
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122 Koety W roku przez peryeliu przejdzie znanyc koet. Zaieszczona tabela podaje ic paraetry. Z tabeli tej widać, że dostępne dla obserwacji przez lornetki ogą być jedynie koety: P/Tepel, P/Wild, P/ Hartley, C/ O (Catalina), C/ K (McNaugt) i C/ R (McNaugt). Koeta P/Tepel została odkryta przez Ernsta Tepela w Mediolanie (Włocy) lipca r. w gwiazdozbiorze Ryb. Najkorzystniejsze zbliżenie koety do Ziei nastąpiło w r., gdy przejście przez peryeliu na początku sierpnia praktycznie pokryło się z największy zbliżenie do Ziei na odległość. j.a., dzięki czeu koeta osiągnęła jasność,. W czasie poprzedniego powrotu w pobliże Słońca w r. koeta Tepel osiągnęła jasność około, przy średnicy otoczki. Zacowanie i wygląd tej koety jest przewidywalne, toteż zakładana przy obecny powrocie jasność aksyalna ok. jest zapewne zbliżona do rzeczywistej, a położenie wysoko na poranny, lipcowy niebie pozwoli na jej łatwe obserwacje. Koeta P/Wild została odkryta przez Paula Wilda w Bernie (Szwajcaria) stycznia r. Ponownie obserwowana w latac - i -. W czasie powrotu w r. osiągnęła jasność prawie, natoiast w r. zaledwie. W r. do koety Wild zbliżyła się sonda Stardust, wykonując wiele zdjęć i pobierając próbki aterii otoczki, które w dwa lata później wylądowały na Ziei. W czasie obecnego powrotu koeta powinna osiągnąć jasność, świecąc w połowie arca wysoko na poranny niebie. Koeta P/Hartley została odkryta przez Malcola Hartleya w Siding Spring (Australia) arca r. jako obiekt o jasności. W czasie powrotu w r. w pierwszej połowie września koeta osiągnęła jasność przy średnicy otoczki. Podobną jasność osiągnęła przy następny powrocie w grudniu r., jednak średnica otoczki wyniosła wtedy. W czasie powrotu w r. koeta w okrsie aksyalnej jasności ginęła w blasku Słońca i nie byłą wtedy obserwowana. Powrót koety Hartley w r. będzie najkorzystniejszy od cwili odkrycia - w dniu października koeta przejdzie jedynie. j.a. od Ziei, osiągając jasność (będzie widoczna goły okie!) wysoko na niebie w pierwszej połowie nocy. W ty say okresie koeta będzie cele badań sondy kosicznej Deep Ipact. Koeta C/ O (Catalina) została odkryta w raac przeglądu nieba Catalina Sky Survey lipca r. Pod koniec arca r. koeta oże osiągnąć jasność, świecąc wtedy zarówno na niebie wieczorny, jak i poranny. Koeta C/ K (McNaugt) została odkryta przez Roberta McNaugta w raac przeglądu nieba Siding Spring Survey aja r. Pod koniec kwietnia r. koeta oże osiągnąć jasność, świecąc wtedy, podobnie jak wcześniej opisana, zarówno na niebie wieczorny, jak i poranny. Koeta C/ R (McNaugt) została odkryta przez Roberta McNaugta w raac przeglądu nieba Siding Spring Survey września r. W połowie czerwca r. koeta oże osiągnąć jasność aż, świecąc wtedy, podobnie jak dwie wcześniej opisane, zarówno na niebie wieczorny, jak i poranny.
123 Koety przecodzące przez peryeliu w roku Nazwa Hill (C/ O) P/Soeaker-Levy (P) P/Gerels (P) P/Hartley (P) P/LINEAR-NEAT (P) Catalina (C/ K) P/Korlevic (P) Boattini (C/ P) P/Mueller (P) P/Tritton (P) P/Wild (P) P/IRAS (P) P/Gunn (P) P/LINEAR (P) P/Siding Spring (P) Catalina (C/ O) LINEAR-Skiff (P/ R) P/Russell (P) P/Reinut (P) Spacewatc (C/ VO) McNaugt (C/ K) P/Kowal (P) P/Ge-Wang (P) P/NEAT (P) P/Haneda-Capos P/Wolf-Harrington (P) McNaugt (C/ R) P/Tepel (P) LINEAR (P/ U) P/Encke (P) P/Skiff (P) Catalina-LINEAR (P/ EW) Leon-Siding Spring (C/ FK) P/Scwassann-Wacann (P) NEAT (P/ X) P/Hartley (P) q e I a P H() ln tys. ln T I I I I I II II II II II II II III III III III III III IV IV IV V V VI VI VII VII VII VII VIII VIII IX IX IX X XI q odległość koety od Słońca w peryeliu [j.a.] e iośród orbity koety i nacylenie orbity koety do płaszczyzny ekliptyki [ ] a wielka półoś orbity koety [j.a.] P okres obiegu koety wokół Słońca (w latac) H() jasność absolutna koety ( j.a. od Ziei i j.a. od Słońca) []. T data przejścia koety przez peryeliu w roku ax aksyalna spodziewana jasność koety [] [Eleenty orbit wg. ttp://cfa- pobrane..] ax
124 II III IV V III IV III IV V α P/Wild δ r r C/ K (McNaugt) α δ r ' ' C/ O (Catalina) α δ '
125 V VI VII VIII IX X V VI VII VIII X XI XII I P/Tepel δ α r C/ R (McNaugt) α δ r ' P/Hartley δ r ' α '
126
127
128
129 Meteory Podana tabela zawiera dane o głównyc struieniac eteorów znanyc z obserwacji wizualnyc do polowy XX wieku. Oznaczenia w tabeli: ΔT okres aktywności Tax data aksiu aktywności (śr. oznacza średnią datę dla wielu aksiów) λ długość ekliptyczna Słońca [na epokę.], określająca położenie Ziei na orbicie [stopnie] S średnica pola radiantu [stopnie] ΔR ruc radiantu [stopnie/dobę] v prędkość eteoru w atosferze. Zienia się od k/s (bardzo wolne) do k/s (bardzo szybkie). Wartość średnia wynosi k/s. r określa rozkład jasności eteorów w struieniu: r=-. oznacza jaśniejsze niż średnio, r> oznacza słabsze niż średnio ZHR zenitalna częstotliwość godzinna, wyliczona aksyalna liczba eteorów, które idealny obserwator widziałby na doskonale czysty niebie przy radiancie uieszczony w zenicie. Jednostką jest ilość eteorów na godzinę (z. -oznacza prędkość zienną). Ostatnia koluna zawiera krótkie dane o struieniu, o rucu odpowiadającego u roju eteorów, o jego związku z koetą, o dawnyc deszczac eteorów i innyc wzocnieniac wielkości n/ w przeszłości. [Tabelę oparto na danyc International Meteor Organization]
130 ΔT Tax λ [ ] Współrzędne radiantu α δ [ ] [ ] S ΔR [ /d] [ ] α δ r ZHR Nazwa struienia v [k/s] Nr Uwagi Obserwowany od (Szwajcaria). Nazwa pocodzi od nieistniejącego obecnie gwiazdozbioru "Kwadrant Ścienny". Okres. lat. Max. w i r. Kwadrantydy - I I. (.) π Puppidy II () δ Cancridy α Crucidy λ Velidy II () α Carinidy Wirginidy II II II III III III IV IV IV V V V θ Centaurydy α Centaurydy ο Centaurydy δ Leonidy γ Noridy β Pavonidy Skorpionidy/ Sagittarydy () IV IV V V V VI VI VI VII VII - I - I - I - I I- II I I I I I.... (.) (.) (.) (.) (.) / / (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) Bardzo silnie rozyty i rucoy radiant. Powolne, jasne, wyraźne, żółto-poarań czowe eteory i bolidy. Przynajniej częściowo związany z koetą r (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) śr. III śr. I- III II I- II II I- II II II- III II II- III III III- IV IV.... I- IV IV- VII śr. V śr. / / /. Lirydy - IV IV. (.) π Puppidy - IV IV. (.) α Bootydy IV- V IV. (. ) Związany z koetą Karoliny Herscel III oraz, być oże z koetą II Znane od starożytności (Ciny, r. p.n.e.) Białe eteory bez śladów. Deszcze w i (ZHR=). Związany z koetą C/Tatcer ( G) o okresie lat. Związane z koetą z. P/Grigg-Skjellerup
131 ΔT Tax λ [ ] Współrzędne radiantu α δ [ ] [ ] S ΔR [ /d] [ ] α δ r η Akwarydy IV- V V. (.) α Skorpionidy () Opiucidy N () β Corona Australidy (Koronidy) () κ Skorpionidy () Południowe Opiucidy () III- V IV- V V V.. (.) (.) IV- V V. (.) V V. (.) V V. (. ) ω Skorpionidy () V- VI VI. (.) χ Skorpionidy () V- VI VI. (.) γ Sagittarydy () V- VI VI. (.) θ Opiucidy () Lirydy (czerwcowe) VI- VII VI. (.) VI VI. (. ) ZHR Nazwa struienia v [k/s] Nr Znane od wczesnego średniowiecza (Ciny r. n.e.) Bardzo szybkie, długie eteory ze śladai. Związany z koetą P/Halley Powolne, eteory VI. (.) +.. λ Sagittarydy () VI- VII VII. (.) Pegazydy - VII VII. (.) Fenicydy (VII) Piscis Austrinidy - VII VII- VIII VII VII (.) (.) Południowe δ Akwarydy VII- VIII VII (.) -. VII- VIII VII (.) -. VII- VIII VIII (. ) -. VII- VIII VIII (.) -. żółtawe Nadzwyczaj powolne czerwonawe eteory. W latac, obfite, w ZHR=. z. Po osłabł, data widzialności przesunęła się. Związany z koetą Pons-Winnecke. VI- VII białawe Bootydy (czerwcowe) α Kaprikornidy Południowe ι Akwarydy Północne δ Akwarydy Drobne, eteory Znane od starożytności (Grecja). Jasne, powolne żółto-poarańczowe eteory. Uwagi Jasne i szybkie białe eteory ze śladai z. Znany od starożytności. (Ciny, r. p.n.e.) Jeden z najbogatszyc struieni nieba pd.
132 ΔT Tax λ [ ] Współrzędne radiantu α δ [ ] [ ] S ΔR [ /d] [ ] α δ r ZHR Nazwa struienia v [k/s] Nr Znany od starożytności Szybkie białe eteory ze śladai. Padają pęczkai po - eteorów w czasie inut. W r. ZHR=! Przesuwający się radiant. Związane z koetą P/SwiftTuttle Perseidy VII- VIII VIII. (.) +. - VIII VIII (.) +. - VIII VIII (.) -. κ Cygnidy Północne ι Akwarydy π Erydanidy VIII- IX VIII. (.) -. α Aurigidy VIII- IX IX. (. ) δ Aurigidy IX- X IX (.) Piscydy - IX IX (.) κ Akwarydy Puppidy/ Velidy IX X X X XI XI XI XII XII XII Kaprikornidy (październikowe) σ Orionidy IX- IX IX. (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) (.) IX- XII kilka kilka IX- X X. IX- X X. (. ) Drakonidy - X X. (.) + ε Geinidy - X X (.) Orionidy X- XI X (.) Uwagi Związany z koetą Kiesa II. Szyb kie eteory ze śladai Związany z koetą IV Moreouse. Powolne, jasne, czerwonawe eteory. Związany z koetą P/Giacobini-Zinner, znany już lat przed jej odkrycie. Deszcze w latac, (ZHR= ) i w. Związany z koetą C/Ikeya ( N) Drugie spotkanie z eteorai związanyi z koetą P/Halley w zstępują cy węźle jej orbity. Duży struień białyc eteorów ze śladai.
133 ΔT Tax λ [ ] Współrzędne radiantu α δ [ ] [ ] S ΔR [ /d] [ ] α δ r Południowe Taurydy X- XI XI (.) + /. Północne Taurydy X - XI XI (.) + /. Leonidy - XI XI. (.) α Monocerotydy - XI XI. χ Orionidy XI- XII XII (.) (.) XII. (.) XII XII σ Puppidy II () Monocerotydy XI- XII XII (grudniowe) - XII XII σ Hydrydy (.) (. ) (.) Fenicydy (grudniowe) XI- XII Geinidy - XII XII. (.) Coa Berenicydy XII- I XII (.) Ursydy - XII XII. (.) + Tau-Puppidy () - XII XII. (.) ZHR Nazwa struienia v [k/s] Nr Uwagi Znane od średniowiecza (Ciny, XI w.). Żółtopoarańczowe powolne eteory. Są związane z koetą P/Encke. Po wtórnie, wracając od Słońca, spotykają Zieię w ciągu dnia w węźle zstępujący swojej orbity jako radiostruień β Taurydy. Związane z koetą P/Encke Znane od średniowiecza (Egipt, r. n.e.). Bardzo szybkie eteory, zielonkawe ślady nawet u słabyc. W powrotac ob.serwowano deszcze. W + XX w. deszcze r. (Anglia), r. (Azja Śr.) i XI r. (ZHR= tys.!, Płn. Arktyka, USA). Związane z koetą P/Tepel-Tuttle, o okresie. lat. W i r. z. ZHR= Nieoczekiwany deszcz - XII r. (ZHR=). Białe etez. ory bez śladów. Związany prawdopodobnie z koetą D/Blanpain ( W). Związane z koetą D/Mellis ( F) Najobfitszy struień nieba płn. Białę eteory bez śladów. W ciągu dni radiant przesuwa się o. Związany z planetoidą (prawdopodobnie wygasłą koetą) Paeton Związany z koetą P/Tuttle. Pojawił się nieoczekiwanie XII z ZHR=. Okres obiegu koety. lat.
134 ZAĆMIENIA Zaćienia Słońca. Obrączkowe zaćienie Słońca stycznia. Pas fazy obrączkowej zaćienia rozpocznie się stycznia o godzinie w zacodniej części Republiki Środkowoafrykańskiej, w punkcie o współrzędnyc ϕ = N, λ = E. W związku z ty, że Księżyc zaledwie w dwa dni później znajdzie się w apogeu, jego duża odległość od Ziei w czasie zaćienia sprawi, że pas zaćienia obrączkowego będzie wyjątkowo szeroki. Poruszając się na wscód, cień Księżyca przeknie przez Ugandę, Kenię (w ty jej stolicę, Nairobi) i południową Soalię, wkraczając na obszar Oceanu Indyjskiego, wydłużając czas trwania fazy obrączkowej z do inut. Pierwszy napotkany ląde będą dopiero wyspy Malediwy. W dalszej kolejności cień przejdzie iędzy południowy krańce Półwyspu Indyjskiego i Sri Lanką (Cejlone), po czy wkroczy na kontynent azjatycki w Birie. Po przekroczeniu Hialajów cień Księżyca wkroczy na terytoriu Cin. Zaćienie obrączkowe zakończy się stycznia o godzinie w pobliżu iasta Weifang na wscodni wybrzeżu Cin, w punkcie o współrzędnyc ϕ = N, λ = E. Maksyalny czas trwania fazy obrączkowej dla obserwatora na Ziei będzie wynosił.s (rekord ten zostanie pobity dopiero grudnia r.), wielkość fazy aksyalnej F=.. Częściowe fazy zaćienia będą widoczne całej Azji, całej Afryce (z wyjątkie południowyc i zacodnic krańców kontynentu), we wscodniej Europie oraz cały Oceanie Indyjski. Geocentryczne złączenie Słońca i Księżyca w rektascensji nastąpi stycznia o godzinie.s. W południowo-wscodniej Polsce widoczne o wscodzie Słońca jako częściowe o bardzo ałej fazie (Ustrzyki Górne w Bieszczadac:., Kraków:.)
135 . Całkowite zaćienie Słońca lipca. Pas fazy całkowitej zaćienia rozpocznie się lipca o godzinie na południowy Pacyfiku, około k na południowy-zacód od wysp Tonga w punkcie o współrzędnyc ϕ = S, λ = W. Poruszając się na północnywscód cień Księżyca przejdzie zaledwie k od Rarotongi największej wyspy z Arcipelagu Cooka. Następnie pas fazy całkowitej przejdzie k od południowego krańca wysp Taiti. Pierwszy ląde, jaki napotka cień Księżyca, będzie Wyspa Wielkanocna, gdzie w jej stolicy, Hanga Roa, zaćienie całkowite będzie trwało s. Na kontynent Aeryki Południowej pas fazy całkowitej wkroczy na wybrzeżu południowego Cile. Zaćienie zakończy się lipca o godzinie w południowej Argentynie, w punkcie o współrzędnyc ϕ = S, λ = W. Centralna faza zaćienia w średnie południe nastąpi lipca o godzinie s na południowy Pacyfiku, w punkcie o współrzędnyc ϕ =. S, λ =. W. Maksyalny czas trwania fazy całkowitej dla obserwatora na Ziei będzie wynosił s., wielkość fazy aksyalnej F=.. Częściowe fazy zaćienia będą widoczne w całej południowej części Oceanu Spokojnego i w południowo-zacodniej części Aeryki Południowej. Geocentryczne złączenie Słońca i Księżyca w rektascensji nastąpi lipca s o godzinie.. W Polsce zaćienie niewidoczne
136 Zaćienia Księżyca. Częściowe zaćienie Księżyca czerwca. Zaćienie widoczne w centralnej i wscodniej części Australii, na Nowej Gwinei, środkowej części Oceanu Spokojnego i na cały kontynencie Antarktydy; w południowo-wscodniej Azji, Indonezji, zacodniej Australii i zacodniej części Oceanu Spokojnego przy wscodzie Księżyca, oraz w południowo-zacodniej części Aeryki Północnej, w praktycznie całej Aeryce Południowej i we wscodniej części Pacyfiku przy zacodzie Księżyca. Przebieg zaćienia (czas w UT): T Początek zaćienia półcieniowego: Początek zaćienia częściowego: Maksiu zaćienia: Koniec zaćienia częściowego: Koniec zaćienia półcieniowego: Maksyalna faza zaćienia częściowego:. Geocentryczna opozycja Słońca i Księżyca w rektascensji nastąpi czerwca s o godzinie.. W Polsce zaćienie niewidoczne
137 . Całkowite zaćienie Księżyca grudnia. Zaćienie widoczne w Aeryce Północnej, na Morzu Arktyczny, we wscodniej części Oceanu Spokojnego; we wscodniej Azji, w Indonezji, w Australii oraz zacodniej części Oceanu Spokojnego przy wscodzie Księżyca, natoiast w Europie, zacodniej Afryce i na Atlantyku przy zacodzie Księżyca. Przebieg zaćienia (czas w UT): T Ak Początek zaćienia półcieniowego: Początek zaćienia częściowego: Początek zaćienia całkowitego: Maksiu zaćienia: Koniec zaćienia całkowitego: Koniec zaćienia częściowego: Koniec zaćienia półcieniowego: k (Azyut Ak (liczony od północy) i wysokość nad oryzonte k podane dla Warszawy: λ =. E, ϕ =. N) Maksyalna faza zaćienia całkowitego:. Geocentryczna opozycja Słońca i Księżyca w rektascensji nastąpi grudnia o s godzinie.. W Polsce zaćienie widoczne przy zacodzie Księżyca.
Tomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2012
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2012 Klub Astronomiczny Regulus Kraków 2011 1 Skład komputerowy almanachu wykonał autor publikacji Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna część tej
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2011
Toasz Ściężor Alanach Astronoiczny na rok Klub Astronoiczny Regulus Kraków Skład koputerowy alanachu wykonał autor publikacji Toasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna część tej publikacji nie oże
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2013
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2013 Klub Astronomiczny Regulus Kraków 2012 1 Skład komputerowy almanachu wykonał autor publikacji Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna część tej
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2014
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2014 Klub Astronomiczny Regulus Kraków 2013 1 Recenzent prof. dr hab. Jerzy M. Kreiner Skład komputerowy almanachu wykonał autor publikacji Tomasz Ściężor Wszelkie
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2015
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2015 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2014 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2016
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2016 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2015 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2017
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2017 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2016 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoPiotr Brych Wzajemne zakrycia planet Układu Słonecznego
Piotr Brych Wzajemne zakrycia planet Układu Słonecznego 27 sierpnia 2006 roku nastąpiło zbliżenie Wenus do Saturna na odległość 0,07 czyli 4'. Odległość ta była kilkanaście razy większa niż średnica tarcz
Bardziej szczegółowoNiebo nad nami Styczeń 2018
Niebo nad nami Styczeń 2018 Comiesięczny kalendarz astronomiczny STOWARZYSZENIE NA RZECZ WIEDZY I ROZWOJU WiR KOPERNIK WWW.WIRKOPERNIK.PL CZARNA 857, 37-125 CZARNA TEL: 603 155 527 E-MAIL: kontakt@wirkopernik.pl
Bardziej szczegółowoRuchy planet. Wykład 29 listopada 2005 roku
Ruchy planet planety wewnętrzne: Merkury, Wenus planety zewnętrzne: Mars, Jowisz, Saturn, Uran, Neptun, Pluton Ruch planet wewnętrznych zachodzi w cyklu: koniunkcja dolna, elongacja wschodnia, koniunkcja
Bardziej szczegółowoWędrówki między układami współrzędnych
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wędrówki między układami współrzędnych Piotr A. Dybczyński Układ równikowy godzinny i układ horyzontalny zenit północny biegun świata Z punkt wschodu szerokość
Bardziej szczegółowo1. Obserwacje nieba 2. Gwiazdozbiór na północnej strefie niebieskiej 3. Gwiazdozbiór na południowej strefie niebieskiej 4. Ruch gwiazd 5.
Budowa i ewolucja Wszechświata Autor: Weronika Gawrych Spis treści: 1. Obserwacje nieba 2. Gwiazdozbiór na północnej strefie niebieskiej 3. Gwiazdozbiór na południowej strefie niebieskiej 4. Ruch gwiazd
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zagadnienia.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Przykładowe zagadnienia. Piotr A. Dybczyński Z BN E N h W Nd A S BN Z δ N t S α BS zenit północny biegun świata BN miejscowy południk astronomiczny Z punkt
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zagadnienia.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Przykładowe zagadnienia. Piotr A. Dybczyński Z BN E N h W Nd A S BN Z t δ N S α BS zenit północny biegun świata BN miejscowy południk astronomiczny Z punkt
Bardziej szczegółowoNiebo nad nami Wrzesień 2017
Niebo nad nami Wrzesień 2017 Comiesięczny kalendarz astronomiczny STOWARZYSZENIE NA RZECZ WIEDZY I ROZWOJU WiR KOPERNIK WWW.WIRKOPERNIK.PL CZARNA 857, 37-125 CZARNA TEL: 603 155 527 E-MAIL: kontakt@wirkopernik.pl
Bardziej szczegółowoKonkurs Astronomiczny Astrolabium IV Edycja 26 kwietnia 2017 roku Klasy I III Gimnazjum Test Konkursowy
Instrukcja Zaznacz prawidłową odpowiedź. Tylko jedna odpowiedź jest poprawna. Czas na rozwiązanie testu wynosi 60 minut. 1. 11 kwietnia 2017 roku była pełnia Księżyca. Pełnia w dniu 11 kwietnia będzie
Bardziej szczegółowoObliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity. Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie
Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie a - wielka półoś orbity e - mimośród orbity i - nachylenie orbity
Bardziej szczegółowoOpozycja... astronomiczna...
Opozycja... astronomiczna... Pojęcie opozycja bez dodatków ją bliżej określających jest intuicyjnie zrozumiałe. Wyraz ma swoją etymologię łacińską - oppositio i oznacza przeciwstawienie. Przenosząc to
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2019
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2019 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2018 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoFizyka i Chemia Ziemi
Fizyka i Chemia Ziemi Temat 4: Ruch geocentryczny i heliocentryczny planet T.J. Jopek jopek@amu.edu.pl IOA UAM Układ Planetarny - klasyfikacja. Planety grupy ziemskiej: Merkury Wenus Ziemia Mars 2. Planety
Bardziej szczegółowowersja
www.as.up.krakow.pl wersja 2013-01-12 STAŁE: π = 3.14159268... e = 2.718281828... Jednostka astronomiczna 1 AU = 149.6 mln km = 8 m 19 s świetlnych Rok świetlny [l.y.] = c t = 9460730472580800 m = 9.46
Bardziej szczegółowoDyfrakcja to zdolność fali do uginania się na krawędziach przeszkód. Dyfrakcja światła stanowi dowód na to, że światło ma charakter falowy.
ZAŁĄCZNIK V. SŁOWNICZEK. Czas uniwersalny Czas uniwersalny (skróty: UT lub UTC) jest taki sam, jak Greenwich Mean Time (skrót: GMT), tzn. średni czas słoneczny na południku zerowym w Greenwich, Anglia
Bardziej szczegółowoElementy astronomii w geografii
Elementy astronomii w geografii Prowadzący: Marcin Kiraga kiraga@astrouw.edu.pl Podstawowe podręczniki: Jan Mietelski, Astronomia w geografii Eugeniusz Rybka, Astronomia ogólna Podręczniki uzupełniające:
Bardziej szczegółowo( W.Ogłoza, Uniwersytet Pedagogiczny w Krakowie, Pracownia Astronomiczna)
TEMAT: Analiza zdjęć ciał niebieskich POJĘCIA: budowa i rozmiary składników Układu Słonecznego POMOCE: fotografie róŝnych ciał niebieskich, przybory kreślarskie, kalkulator ZADANIE: Wykorzystując załączone
Bardziej szczegółowoUkłady współrzędnych równikowych
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Układy współrzędnych równikowych Piotr A. Dybczyński 15 października 2013 Układ współrzędnych sferycznych Taki układ wydaje się prosty. Sytuacja komplikuje
Bardziej szczegółowoPozorne orbity planet Z notatek prof. Antoniego Opolskiego. Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN
Pozorne orbity planet Z notatek prof. Antoniego Opolskiego Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN Początek Młody miłośnik astronomii patrzy w niebo Młody miłośnik astronomii
Bardziej szczegółowoPODRĘCZNA INSTRUKCJA ASTRO-EXCELA
2015 rok Janusz Bańkowski, Bełchatów Patronat programu SOS PTMA PODRĘCZNA INSTRUKCJA ASTRO-EXCELA Wstęp Arkusz kalkulacyjny MS Excel to doskonałe narzędzie obliczeniowe wszechstronnego użytku. Za pomocą
Bardziej szczegółowoPROSZĘ UWAŻNIE SŁUCHAĆ NA KOŃCU PREZENTACJI BĘDZIE TEST SPRAWDZAJĄCY
PROSZĘ UWAŻNIE SŁUCHAĆ NA KOŃCU PREZENTACJI BĘDZIE TEST SPRAWDZAJĄCY RUCH OBROTOWY ZIEMI Ruch obrotowy to ruch Ziemi wokół własnej osi. Oś Ziemi jest teoretyczną linią prostą, która przechodzi przez Biegun
Bardziej szczegółowoSTYCZEŃ Mgławica Koński Łeb Barnard 33 wewnątrz IC 434 w Orionie Źródło: NASA
Johannes Kepler Teleskop Keplera Mgławica Koński Łeb Barnard wewnątrz IC w Orionie Źródło: NASA STYCZEŃ 0 stycznia hm Ziemia znajduje się najbliżej Słońca w peryhelium. stycznia częściowe zaćmienie Słońca.
Bardziej szczegółowoZadania do testu Wszechświat i Ziemia
INSTRUKCJA DLA UCZNIA Przeczytaj uważnie czas trwania tekstu 40 min. ). W tekście, który otrzymałeś są zadania. - z luką - rozszerzonej wypowiedzi - zadania na dobieranie ). Nawet na najłatwiejsze pytania
Bardziej szczegółowoZiemia we Wszechświecie lekcja powtórzeniowa
Scenariusz lekcji Scenariusz lekcji powtórzeniowej do podręczników PULS ZIEMI 1 i PLANETA NOWA 1 45 min Ziemia we Wszechświecie lekcja powtórzeniowa t Hasło programowe: Ziemia we Wszechświecie/Ruchy Ziemi.
Bardziej szczegółowoRozwiązania przykładowych zadań
Rozwiązania przykładowych zadań Oblicz czas średni i czas prawdziwy słoneczny na południku λ=45 E o godzinie 15 00 UT dnia 1 VII. Rozwiązanie: RóŜnica czasu średniego słonecznego T s w danym miejscu i
Bardziej szczegółowoLX Olimpiada Astronomiczna 2016/2017 Zadania z zawodów III stopnia. S= L 4π r L
LX Olimpiada Astronomiczna 2016/2017 Zadania z zawodów III stopnia 1. Przyjmij, że prędkość rotacji różnicowej Słońca, wyrażoną w stopniach na dobę, można opisać wzorem: gdzie φ jest szerokością heliograficzną.
Bardziej szczegółowoSprawdzian 2. Fizyka Świat fizyki. Astronomia. Sprawdziany podsumowujące. sin = 0,0166 cos = 0,9999 tg = 0,01659 ctg = 60,3058
Imię i nazwisko Data Klasa Wersja A Sprawdzian.. Jedna jednostka astronomiczna to odległość jaką przebywa światło (biegnące z szybkością 300 000 km/h) w ciągu jednego roku. jaką przebywa światło (biegnące
Bardziej szczegółowoKonkurs Astronomiczny Astrolabium III Edycja 25 marca 2015 roku Klasy I III Liceum Ogólnokształcącego Test Konkursowy
Instrukcja Zaznacz prawidłową odpowiedź. Tylko jedna odpowiedź jest poprawna. Czas na rozwiązanie testu wynosi 75 minut. 1. Przyszłość. Ludzie mieszkają w stacjach kosmicznych w kształcie okręgu o promieniu
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2018
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2018 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2017 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoTomasz Ściężor. Almanach Astronomiczny na rok 2018
Tomasz Ściężor Almanach Astronomiczny na rok 2018 Polskie Towarzystwo Astronomiczne Warszawa 2017 RECENZENT Jerzy M. Kreiner OPRACOWANIE TECHNICZNE I SKŁAD Tomasz Ściężor Wszelkie prawa zastrzeżone. Żadna
Bardziej szczegółowoWyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych. Piotr A. Dybczyński Związek czasu słonecznego z gwiazdowym. Zadanie:
Bardziej szczegółowoUkład Słoneczny. Powstanie Układu Słonecznego. Dysk protoplanetarny
Układ Słoneczny Powstanie Układu Słonecznego Układ Słoneczny uformował się około 4,6 mld lat temu w wyniku zagęszczania się obłoku materii składającego się głównie z gazów oraz nielicznych atomów pierwiastków
Bardziej szczegółowoZAŁĄCZNIK IV. Obliczanie rotacji / translacji obrazów.
ZAŁĄCZNIK IV. Obliczanie rotacji / translacji obrazów. Jak to zostało przedstawione w części 5.2.1, jeżeli zrobimy Słońcu zdjęcie z jakiegoś miejsca na powierzchni ziemi w danym momencie t i dokładnie
Bardziej szczegółowoAnalemmatyczny zegar słoneczny dla Włocławka
Analemmatyczny zegar słoneczny dla Włocławka Jest to zegar o poziomej tarczy z pionowym gnomonem przestawianym w zależności od deklinacji Słońca (δ) kąta miedzy kierunkiem na to ciało a płaszczyzną równika
Bardziej szczegółowoPrezentacja. Układ Słoneczny
Prezentacja Układ Słoneczny Układ Słoneczny Układ Słoneczny układ planetarny składający się ze Słońca i powiązanych z nim grawitacyjnie ciał niebieskich. Ciała te to osiem planet, 166 znanych księżyców
Bardziej szczegółowoAplikacje informatyczne w Astronomii. Internet źródło informacji i planowanie obserwacji astronomicznych
Aplikacje informatyczne w Astronomii Internet źródło informacji i planowanie obserwacji astronomicznych Planowanie obserwacji ciał Układu Słonecznego Plan zajęć: planety wewnętrzne planety zewnętrzne systemy
Bardziej szczegółowoWyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych. Piotr A. Dybczyński Związek czasu słonecznego z gwiazdowym. Zadanie:
Bardziej szczegółowoRuch obiegowy Ziemi. Ruch obiegowy Ziemi. Cechy ruchu obiegowego. Cechy ruchu obiegowego
Ruch obiegowy Ziemi Ruch obiegowy Ziemi Ziemia obiega Słońce po drodze zwanej orbitą ma ona kształt lekko wydłużonej elipsy Czas pełnego obiegu wynosi 365 dni 5 godzin 48 minut i 46 sekund okres ten nazywamy
Bardziej szczegółowoUkłady współrzędnych równikowych
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Układy współrzędnych równikowych Piotr A. Dybczyński Taki układ wydaje się prosty. Sytuacja komplikuje się gdy musimy narysować i używać dwóch lub trzech
Bardziej szczegółowoZapisy podstawy programowej Uczeń: 2. 1) wyjaśnia cechy budowy i określa położenie różnych ciał niebieskich we Wszechświecie;
Geografia listopad Liceum klasa I, poziom rozszerzony XI Ziemia we wszechświecie Zapisy podstawy programowej Uczeń: 2. 1) wyjaśnia cechy budowy i określa położenie różnych ciał niebieskich we Wszechświecie;
Bardziej szczegółowoUkład Słoneczny. Pokaz
Układ Słoneczny Pokaz Rozmiary planet i Słońca Orbity planet Planety typu ziemskiego Merkury Najmniejsza planeta U.S. Brak atmosfery Powierzchnia podobna do powierzchni Księżyca zryta kraterami część oświetlona
Bardziej szczegółowoAnaliza danych. 7 th International Olympiad on Astronomy & Astrophysics 27 July 5 August 2013, Volos Greece. Zadanie 1.
Analiza danych Zadanie 1. Zdjęcie 1 przedstawiające część gwiazdozbioru Wielkiej Niedźwiedzicy, zostało zarejestrowane kamerą CCD o rozmiarze chipu 17mm 22mm. Wyznacz ogniskową f systemu optycznego oraz
Bardziej szczegółowoPoza przedstawionymi tutaj obserwacjami planet (Jowisza, Saturna) oraz Księżyca, zachęcamy również do obserwowania plam na Słońcu.
Zachęcamy do eksperymentowania z amatorską fotografią nieba. W przygotowaniu się do obserwacji ciekawych zjawisk może pomóc darmowy program Stellarium oraz strony internetowe na przykład spaceweather.com
Bardziej szczegółowoKomety. P/2010 V1 (Ikeya-Murakami) α 2000 δ 2000 r m
Komety W 2016 roku przez peryhelium przejdą 64 znane komety. Zamieszczona tabela podaje ich parametry. Teoretycznie dostępne dla obserwacji przez lornetki mogą być komety: P/2010 V1 (Ikeya- Murakami),
Bardziej szczegółowoInne Nieba. Gimnazjum Klasy I III Doświadczenie konkursowe nr 4
Gimnazjum Klasy I III Doświadczenie konkursowe nr 4 Rok 2017 1. Wstęp teoretyczny Układ Słoneczny jest niezwykle skomplikowanym mechanizmem. Mnogość parametrów przekłada się na mnogość zjawisk, jakie można
Bardziej szczegółowoKsiężyc to ciało niebieskie pochodzenia naturalnego.
2b. Nasz Księżyc Księżyc to ciało niebieskie pochodzenia naturalnego. Obiega on największe ciała układów planetarnych, tj. planeta, planeta karłowata czy planetoida. W niektórych przypadkach kiedy jest
Bardziej szczegółowoLIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia
LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia 1. Wskutek efektów relatywistycznych mierzony całkowity strumień promieniowania od gwiazdy, która porusza się w kierunku obserwatora z prędkością
Bardziej szczegółowoGdzie się znajdujemy na Ziemi i w Kosmosie
Gdzie się znajdujemy na Ziemi i w Kosmosie Realizując ten temat wspólnie z uczniami zajęliśmy się określeniem położenia Ziemi w Kosmosie. Cele: Rozwijanie umiejętności określania kierunków geograficznych
Bardziej szczegółowoMiędzynarodowy Rok Astronomii 2009 luty (Księżyc) Niedziela Poniedziałek Wtorek Środa Czwartek Piątek Sobota
Międzynarodowy Rok Astronomii 09 luty (Księżyc) 2 3 4 5 6 Zakrycie gwiazdy Gem przez Księżyc 8 4:00 Merkury oświetlony 9 5:38 maksimum półcieniowego zaćmienia Księżyca 0 2:00 Saturn w koniunkcji z 2 3
Bardziej szczegółowoCiała drobne w Układzie Słonecznym
Ciała drobne w Układzie Słonecznym Planety karłowate Pojęcie wprowadzone w 2006 r. podczas sympozjum Międzynarodowej Unii Astronomicznej Planetą karłowatą jest obiekt, który: znajduje się na orbicie wokół
Bardziej szczegółowoNACHYLENIE OSI ZIEMSKIEJ DO PŁASZCZYZNY ORBITY. Orbita tor ciała niebieskiego lub sztucznego satelity krążącego wokół innego ciała niebieskiego.
RUCH OBIEGOWY ZIEMI NACHYLENIE OSI ZIEMSKIEJ DO PŁASZCZYZNY ORBITY Orbita tor ciała niebieskiego lub sztucznego satelity krążącego wokół innego ciała niebieskiego. OBIEG ZIEMI WOKÓŁ SŁOŃCA W czasie równonocy
Bardziej szczegółowoPrzykład testu z astronomicznych podsatw geografii Uzupełnić puste pola : Wybarć własciwe odpowiedzi a,b,c,d,e... (moŝe byc kilka poprawnych!!
Przykład testu z astronomicznych podsatw geografii Uzupełnić puste pola : Wybarć własciwe odpowiedzi a,b,c,d,e.... (moŝe byc kilka poprawnych!!) 1. Astronomia zajmuje się badaniem 2. Z powodu zjawiska
Bardziej szczegółowoS T Y C Z E Ń. Mgławica Kooski Łeb Barnard 33 wewnątrz IC 434 w Orionie Źródło: NASA
Johannes Kepler Teleskop Keplera Mgławica Kooski Łeb Barnard wewnątrz IC w Orionie Źródło: NASA S T Y C Z E Ń 0 stycznia hm Ziemia znajduje się najbliżej Słońca w peryhelium. stycznia częściowe zaćmienie
Bardziej szczegółowoWZORY NA WYSOKOŚĆ SŁOŃCA. Wzory na wysokość Słońca
TEMAT: Obliczanie wysokości Słońca. Daty WZORY NA WYSOKOŚĆ SŁOŃCA Wzory dla półkuli północnej 21 III i 23 IX h= 90 -φ h= 90 -φ Wzory dla półkuli południowej 22 VI h= 90 -φ+ 23 27 h= 90 -φ- 23 27 22 XII
Bardziej szczegółowoAnaliza danych Strona 1 z 6
Analiza danych Strona 1 z 6 (D1) Pulsar podwójny Dzięki systematycznym badaniom na przestrzeni ostatnich dziesiątek lat astronom znalazł dużą liczbę pulsarów milisekundowych (okres obrotu < 10ms) W większość
Bardziej szczegółowoZiemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza? N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza?
Bardziej szczegółowoKomety 21P/Giacobini-Zinner 46P/Wirtanen 21P/Giacobini-Zinner 46P/Wirtanen Oznaczenia w tabeli:
Komety W 2018 roku przez peryhelium przejdzie 77 znanych komet. Zamieszczona tabela podaje ich parametry. Teoretycznie dostępne dla obserwacji przez lornetki mogą być komety: 21P/Giacobini-Zinner, 46P/Wirtanen
Bardziej szczegółowoKomety 2P/Encke 41P/Tuttle-Giacobini-Kresak C/2015 V2 (Johnson) Oznaczenia w tabeli:
Komety W 2017 roku przez peryhelium przejdą 64 znane komety. Zamieszczona tabela podaje ich parametry. Teoretycznie dostępne dla obserwacji przez lornetki mogą być komety: 2P/Encke, 41P/Tuttle- Giacobini-Kresak,
Bardziej szczegółowob. Ziemia w Układzie Słonecznym sprawdzian wiadomości
a. b. Ziemia w Układzie Słonecznym sprawdzian wiadomości 1. Cele lekcji Cel ogólny: podsumowanie wiadomości o Układzie Słonecznym i miejscu w nim Ziemi. Uczeń: i. a) Wiadomości zna planety Układu Słonecznego,
Bardziej szczegółowoWykład 5 - całki ruchu zagadnienia n ciał i perturbacje ruchu keplerowskiego
Wykład 5 - całki ruchu zagadnienia n ciał i perturbacje ruchu keplerowskiego 20.03.2013 Układ n ciał przyciągających się siłami grawitacji Mamy n ciał przyciągających się siłami grawitacji. Masy ciał oznaczamy
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY I OBIEGOWY ZIEMI
1. Wpisz w odpowiednich miejscach następujące nazwy: Równik, Zwrotnika Raka, Zwrotnik Koziorożca iegun Południowy, iegun Północny Koło Podbiegunowe Południowe Koło Podbiegunowe Południowe RUCH OROTOWY
Bardziej szczegółowoZiemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza? N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza?
Bardziej szczegółowoCzłowiek najlepsza inwestycja. Fot.NASA FENIKS PRACOWNIA DYDAKTYKI ASTRONOMII
Fot.NASA FENIKS PRACOWNIA DYDAKTYKI ASTRONOMII PROPOZYCJA ĆWICZEŃ DZIENNYCH Z ASTRONOMII DLA UCZESTNIKÓW PROGRAMU FENIKS dr hab. Piotr Gronkowski, prof. UR gronk@univ.rzeszow.pl Uniwersytet Rzeszowski
Bardziej szczegółowoPROPOZYCJA ĆWICZEŃ OBSERWACYJNYCH Z ASTRONOMII DO PRZEPROWADZENIA W OBSERWATORIUM ASTRONOMICZNYM INSTYTUTU FIZYKI UR DLA UCZESTNIKÓW PROJEKTU FENIKS
PROPOZYCJA ĆWICZEŃ OBSERWACYJNYCH Z ASTRONOMII DO PRZEPROWADZENIA W OBSERWATORIUM ASTRONOMICZNYM INSTYTUTU FIZYKI UR DLA UCZESTNIKÓW PROJEKTU FENIKS dr hab. Piotr Gronkowski - gronk@univ.rzeszow.pl Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoZiemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h Miara czasowa kątów 360 = 24h 15 = 1h = 60m m 1 = 4 m 60' = 4 15' = 1m
Bardziej szczegółowoKonkurs Astronomiczny Astrolabium V Edycja 29 kwietnia 2019 roku Klasy IV VI Szkoły Podstawowej Odpowiedzi
Instrukcja Zaznacz prawidłową odpowiedź. W każdym pytaniu tylko jedna odpowiedź jest poprawna. Liczba punktów przyznawanych za właściwą odpowiedź na pytanie jest różna i uzależniona od stopnia trudności
Bardziej szczegółowoGrawitacja - powtórka
Grawitacja - powtórka 1. Oceń prawdziwość każdego zdania. Zaznacz, jeśli zdanie jest prawdziwe, lub, jeśli jest A. Jednorodne pole grawitacyjne istniejące w obszarze sali lekcyjnej jest wycinkiem centralnego
Bardziej szczegółowoPaździernikowe tajemnice skrywane w blasku Słońca
Październikowe tajemnice skrywane w blasku Słońca Do tej pory zajmowaliśmy się po części opisem nieba nocnego. I to nie powinno dziwić: wszak ta pora nadaje się na obserwacje rozgwieżdżonego nieba. Tymczasem
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Mechanika Układu Słonecznego
Mechanika nieba Marcin Kiraga: kiraga@astrouw.edu.pl 30 godzin wykładu + 30 godzin ćwiczeń wykłady poniedziałki godzina 13:15 ćwiczenia poniedziałki godzina 15:15 Warunki zaliczenia ćwiczeń: prace domowe
Bardziej szczegółowoZegary słoneczne. KONKURS ASTRONOMICZNY. Czy wiesz, która godzina?
KONKURS ASTRONOMICZNY Czy wiesz, która godzina? Zegary słoneczne. INSTYTUT FIZYKI UNIWERSYTETU PEDAGOGICZNEGO w Krakowie ogłasza konkurs pod tytułe zegary słoneczne. Konkurs adresowany jest do wszystkic
Bardziej szczegółowoZiemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza? N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza?
Bardziej szczegółowoCzas w astronomii. Krzysztof Kamiński
Czas w astronomii Krzysztof Kamiński Czas gwiazdowy - kąt godzinny punktu Barana; lokalny na danym południku Ziemi; związany z układem równikowym równonocnym; odzwierciedla niejednorodności rotacji Ziemi
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 10 Tomasz Kwiatkowski 8 grudzień 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 10 1/36 Plan wykładu Wyznaczanie mas ciał niebieskich Gwiazdy podwójne Optycznie
Bardziej szczegółowoKanikuła - czas letnich upałów, czas letnich wakacji (lipiec i sierpień)
Kanikuła - czas letnich upałów, czas letnich wakacji (lipiec i sierpień) Upały nie są może powszechnie lubiane, ale za to ciepłe letnie noce stwarzają świetną okazję do długiego przebywania pod gołym niebem.
Bardziej szczegółowoZadanie 2. (0-2) Podaj dzień tygodnia i godzinę, która jest w Nowym Orleanie. dzień tygodnia... godzina...
Zadanie 1.(0-1) Na południe od pewnego równoleżnika Słońce codziennie wschodzi i zachodzi, zaś na północ od tego równoleżnika występuje zjawisko dni i nocy polarnych. Powyższy opis dotyczy równoleżnika:
Bardziej szczegółowoAstronomia. Wykład IV. Waldemar Ogłoza. >> dla studentów. Wykład dla studentów fizyki
Astronomia Wykład IV Wykład dla studentów fizyki Waldemar Ogłoza www.as.up.krakow.pl >> dla studentów Ruch obrotowy Ziemi Efekty ruchu wirowego Ziemi Zjawisko dnia i nocy Spłaszczenie Ziemi przez siłę
Bardziej szczegółowoXXXIX OLIMPIADA GEOGRAFICZNA Zawody III stopnia pisemne podejście 2
-2/1- Zadanie 8. W każdym z poniższych zdań wpisz lub podkreśl poprawną odpowiedź. XXXIX OLIMPIADA GEOGRAFICZNA Zawody III stopnia pisemne podejście 2 A. Słońce nie znajduje się dokładnie w centrum orbity
Bardziej szczegółowoLVII Olimpiada Astronomiczna 2013/2014 Zadania zawodów III stopnia
Zadanie 1. LVII Olimpiada Astronomiczna 2013/2014 Zadania zawodów III stopnia Z północnego bieguna księżycowego wystrzelono pocisk, nadając mu prędkość początkową równą lokalnej pierwszej prędkości kosmicznej.
Bardziej szczegółowoUkład słoneczny. Rozpocznij
Układ słoneczny Rozpocznij Planety układu słonecznego Mapa Merkury Wenus Ziemia Mars Jowisz Saturn Neptun Uran Sprawdź co wiesz Merkury najmniejsza i najbliższa Słońcu planeta Układu Słonecznego. Jako
Bardziej szczegółowoKrzywe stożkowe Lekcja V: Elipsa
Krzywe stożkowe Lekcja V: Elipsa Wydział Matematyki Politechniki Wrocławskiej Czym jest elipsa? Elipsa jest krzywą stożkową powstałą przez przecięcie stożka płaszczyzną pod kątem α < β < π 2 (gdzie α jest
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Mechanika układów planetarnych (Ukł. Słonecznego)
Mechanika nieba Marcin Kiraga: kiraga@astrouw.edu.pl 30 godzin wykładu + 30 godzin ćwiczeń wykłady poniedziałki - godzina 15:15 ćwiczenia wtorki - godzina 12:15 Warunki zaliczenia ćwiczeń: prace domowe
Bardziej szczegółowo24 godziny 23 godziny 56 minut 4 sekundy
Ruch obrotowy Ziemi Podstawowe pojęcia Ruch obrotowy, inaczej wirowy to ruch Ziemi wokół własnej osi. Oś Ziemi jest teoretyczną linią prostą, która przechodzi przez Biegun Północny i Biegun Południowy.
Bardziej szczegółowoISS na tle Księżyca Sajjad Asghari. ISS na Californią George Krieger
ISS na tle Księżyca Sajjad Asghari ISS na Californią George Krieger CZ PT SO N PN WT ŚR CZ PT SO N PN WT ŚR CZ PT SO N PN WT ŚR CZ PT SO N PN WT ŚR CZ PT SO 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18
Bardziej szczegółowoRotacja. W układzie związanym z planetą: siła odśrodkowa i siła Coroilisa. Potencjał efektywny w najprostszym przypadku (przybliżenie Roche a):
Rotacja W układzie związanym z planetą: siła odśrodkowa i siła Coroilisa. Potencjał efektywny w najprostszym przypadku (przybliżenie Roche a): Φ = ω2 r 2 sin 2 (θ) 2 GM r Z porównania wartości potencjału
Bardziej szczegółowoI OKREŚLANIE KIERUNKÓW NA ŚWIECIE
GEOGRAFIA I OKREŚLANIE KIERUNKÓW NA ŚWIECIE a) róża kierunków b) według przedmiotów terenowych Na samotnie rosnących drzewach gałęzie od strony południowej są dłuższe i grubsze. Słoje w pieńkach od strony
Bardziej szczegółowoSkala jasności w astronomii. Krzysztof Kamiński
Skala jasności w astronomii Krzysztof Kamiński Obserwowana wielkość gwiazdowa (magnitudo) Skala wymyślona prawdopodobnie przez Hipparcha, który podzielił gwiazdy pod względem jasności na 6 grup (najjaśniejsze:
Bardziej szczegółowoTest sprawdzający wiadomości z rozdziału I i II
Test sprawdzający wiadomości z rozdziału I i II Zadanie 1 Do poniższych poleceń dobierz najlepsze źródło informacji. Uwaga: do każdego polecenia dobierz tylko jedno źródło informacji. Polecenie Źródło
Bardziej szczegółowoZAĆMIENIA 22. Zaćmienia Słońca
ZAĆMIENIA 22 Zaćmienia Słońca 1. Częściowe zaćmienie Słońca 6 stycznia 2019 Cień Księżyca przechodzi nad północnymi obszarami biegunowymi Ziemi. Zaćmienie widoczne będzie w północno-wschodniej Azji, w
Bardziej szczegółowoUkład Słoneczny Pytania:
Układ Słoneczny Pytania: Co to jest Układ Słoneczny? Czy znasz nazwy planet? Co jeszcze znajduje się w Układzie Słonecznym poza planetami? Co to jest Układ Słoneczny Układ Słoneczny to układ ciał niebieskich,
Bardziej szczegółowoLXII Olimpiada Astronomiczna 2018/2019 Zadania z zawodów III stopnia. ρ + Λ c2. H 2 = 8 π G 3. = 8 π G ρ 0. 2,, Ω m = 0,308.
LXII Olimpiada Astronomiczna 2018/2019 Zadania z zawodów III stopnia 1. Współczesne obserwacje są zgodne z modelem Wszechświata, w którym obowiązuje geometria euklidesowa. W tym modelu tempo ekspansji,
Bardziej szczegółowoKONKURS ASTRONOMICZNY
SZKOLNY KLUB PRZYRODNICZY ALTAIR KONKURS ASTRONOMICZNY ETAP PIERWSZY 1. Jakie znasz ciała niebieskie? Gwiazdy, planety, planety karłowate, księŝyce, planetoidy, komety, kwazary, czarne dziury, ciemna materia....
Bardziej szczegółowoKonkurs Astronomiczny Astrolabium II Edycja 26 marca 2014 roku Klasy I III Liceum Ogólnokształcącego Test Konkursowy
Instrukcja Zaznacz prawidłową odpowiedź. Tylko jedna odpowiedź jest poprawna. Czas na rozwiązanie testu wynosi 75 minut.. Do obserwacji Słońca wykorzystuje się filtr Hα, który przepuszcza z widma słonecznego
Bardziej szczegółowo