Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
|
|
- Halina Piekarska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład XIII Techniki spektroskopii absorpcyjnej w podczerwieni Spektrofotometry siatkowe (IR) i fourierowskie (FTIR) Przykłady zastosowań
2 Widmo elektromagnetyczne a spektroskopia X UV VIS bliska IR daleka IR µfale fale radiowe środkowa IR Liczba falowa [cm -1 ] jądrowe elektronowe oscylacyjne rotacyjne EPR, NMR Długość fali [µm]
3 Widmo elektromagnetyczne a spektroskopia Zakres podczerwieni zwykle dzielony jest na trzy podzakresy: Zakres długość fali [µm] Liczba falowa [cm -1 ] bliska podczerwień (NIR) 0,78 2, środkowa podczerwień (Middle IR) 2, daleka podczerwień (Far IR)
4 Oscylacje cząsteczek wywoływane przez absorpcję w podczerwieni Oscylacje molekuły dwuatomowej z dobrym przybliŝeniem opisuje prawo Hooke a: ~ 1 ν = 2 π c f ( m1 + m m m gdzie ~ ν jest liczbą falową [cm -1 ], m 1 oraz m 2 masami atomów 1 oraz 2 [g], c prędkością światła [cm/s] oraz f stałą siłową wiązania [dyna/cm]. Liczba falowa promieniowania podczerwonego, przy której następuje absorpcja, zaleŝy przede wszystkim od stałej siłowej wiązania oraz masy atomów biorących udział w określonym drganiu molekuły. Związki między długością fali, częstotliwością oraz liczbą falową są następujące: Jak przeliczać: 1cm ν = ), c 1, ~ ν =, ν = c ~ ν. λ λ 124,3 = 29,979 GHz = 1, ev λ[ µ m] =. E[eV] 1 4
5 Oscylacje cząsteczek wywoływane przez absorpcję w podczerwieni Wiązanie C H C D C C C C C = C C C cięŝsze atomy Energia wiązania [kj/mol] ZaleŜność częstości od masy atomowej ZaleŜność częstości od energii wiązania silniejsze wiązanie Częstość drgań rozciągających [cm -1 ] częstość maleje częstość rośnie Częstość maleje ze wzrostem masy atomowej Częstość rośnie ze wzrostem energii wiązania Rozciągające > Zginające > Wahadłowe/Skręcające
6 Kiedy mody drgań są aktywne w podczerwieni Częstotliwość światła musi pokrywać się z częstotliwością własną oscylacji cząsteczki (rezonans). Podczas oscylacji muszą ulegać zmianie momenty dipolowe molekuł. Zmiany dipoli muszą zachodzić w tym samym kierunku, co zmiany wektora elektrycznego fali. dµ/dq 0 dµ/dq = 0 Cząsteczka HCl. W czasie drgania rozciągającego zmienia się moment dipolowy. Zatem drganie rozciągające jest aktywne w podczerwieni. Cząsteczka N 2. Drganie rozciągające nie powodują zmian momentu dipolowego, którego wartość zawsze wynosi 0. Linie absorpcyjne w podczerwieni nie występują.
7 Podstawowe rodzaje drgań Drgania rozciągające następują zmiany odległości międzyatomowych wzdłuŝ osi wiązań. rozciągające asymetryczne (ν-as) (assymetrical stretching) rozciągające symetryczne (ν-sym) (symmetrical stretching)
8 Podstawowe rodzaje drgań Zginające (deformacyjne) zmianie ulegają kąty pomiędzy wiązaniami noŝycowe - δ (scissoring) kołyszące - ρ (rocking) skręcające - τ (twisting) wahadłowe (ω) (wagging)
9 Przykład charakterystyczne pasma grupy alifatycznej CH 2 H H R C R Typ drgania PołoŜenie pasma NatęŜenie cm -1 R IR Antysymetryczne ν as 2925 s m Symetryczne ν sym 2850 s m NoŜycowe ν δ 1465 m m Wahające ν ω 1300 w -
10 Opis ilościowy absorpcji w podczerwieni Transmisja (T): 100% 0 Absorbancja (A): 0 próbka przeźroczysta całkowita absorpcja I 0 I próbka T = I I 0, natęŝenie promieniowania przechodzącego natęŝenie promieniowania padającego 1 I A = log = log 0. T I
11 Sposób przedstawiania widm w podczerwieni I widmo transmisji T = 100% I 0 1 I widmo absorpcji A = log = log 0. T I
12 Interpretacja widm w podczerwieni 4000 N H O H X-H dołączone do heteroatomów 3200 C-H 2800 C = O C C C = N C N C = C potrójne podwójne drgania charakterystyczne molekuł pojedyncze (2380) CO Obszar pojedynczych wiązań przypisuje się pasma występujące pomiędzy 3300 i 2800 cm -1, Obszar podwójnych wiązań ( cm -1 ); Obszar potrójnych wiązań ( cm -1 ). W obszarze od 600 do 1500 cm -1 występują pasma pochodzące od drgań charakterystycznych konkretnych molekuł. W przypadku pomiaru więcej niŝ jednej substancji dochodzi do przekrywania pasm, co utrudnia ich identyfikację. W obszarze tym obserwuje się takŝe pasma pochodzące od drgań rozciągających cięŝkich atomów. Istnieją bazy danych widm w podczerwieni, np. Pouchert CJ, The Aldrich Library of IR Sepctra, Aldrich Chemical, Milwaukee, 1981, lub elektroniczna baza IRUG ( cm -1
13 Interpretacja widm w podczerwieni
14 Analiza ilościowa NatęŜenie maksimów absorpcyjnych zaleŝy od ilości substancji (prawo Beera): ( ~ ) ( ~ I ν A ν ) = log ( ~ ), ( ~ = ε ν bc I ν ) 0 gdzie ε jest współczynnikiem ekstynkcji molowej, b jest grubością próbki zaś c stęŝeniem roztworu. PoniewaŜ współczynnik ekstynkcji zaleŝy od liczby falowej, absorbancja jest równieŝ funkcją liczby falowej. W układzie wieloskładnikowym (składniki nie oddziałują ze sobą) absorbancja od poszczególnych składników sumuje się. Jak wynika z prawa Beera, absorbancja jest bezpośrednio związana ze stęŝeniem mierzonej substancji. Wielkością uzyskiwaną bezpośrednio z pomiaru jest transmisja.
15 Spektroskopia absorpcyjna w podczerwnieni Promiennik IR Detektor Pomiar promieniowania źródła Ocena zmiany charakterystyki wiązki promieniowania po przejściu przez preparat
16 Spektroskopia absorpcyjna w podczernieni Schemat blokowy spektrometru dyspersyjnego
17 Dyspersyjny spektrometr w podczerwieni
18 Komora pomiarowa spektrometru
19 Spektroskopia fourierowska interferometr Michelsona Interferometr zbudowany jest z dwóch płaskich zwierciadeł ustawionych względem siebie pod kątem prostym. Jedno ze zwierciadeł jest ruchome. Promieniowanie pada na zwierciadło półprzepuszczalne, które część natęŝenia wiązki padającej kieruje do nieruchomego zwierciadła, część do ruchomego. Obie wiązki odbite od zwierciadeł po ponownym przejściu przez zwierciadło półprzepuszczalne trafiają do detektora. Kompensator wykorzystywany jest do wyrównania dróg optycznych w obu ramionach interferometru. Przemieszczenie x ruchomego zwierciadła powoduje zwiększenie róŝnicy dróg optycznych o wielkość 2x, przez co wprowadzona zostaje róŝnica faz δ = 4πx. λ x zwierciadło ruchome zwierciadło półprzepuszczalne źródło zwierciadło nieruchome kompensator do detektora
20 Interferometr Michelsona (I) zwierciadło I zwierciadło II (II) zwierciadło półprzepuszczalne detektor (III) (IV) (V)
21 Spektrometr z transformatą fourierowską (FTIR) interferometr źródło IR detektor IR komora próbki zwierciadła z otworami na wiązkę laserową detektor lasera laser Część promieniowania IR trafia poprzez zwierciadło półprzepuszczalne do zwierciadła nieruchomego, stamtąd po odbiciu do detektora. Druga część zaś trafia do zwierciadła ruchomego, skąd po odbiciu równieŝ trafia do detektora. RóŜnica dróg optycznych obu wiązek wynosi 2x. Laser He-Ne uŝywany jest jako monochromatyczne źródło odniesienia. Wiązka lasera kierowana jest do interferometru w kierunku przeciwnym do biegu promieniowania podczerwonego.
22 Spektrometr z transformatą fourierowską (FTIR)
23 Pomiar FTIR interferogram FFT widmo
24 Pomiar FTIR
25 Zalety spektroskopii fourierowskiej pomiar całego widma odbywa się równocześnie; n 1/2 razy większy stosunek sygnału do tła; zysk aperturowy szczelina monochromatyczna w spektrometrach dyspersyjnych powoduje straty natęŝenia; pomiary mogą być wykonywane dla próbek o masie rzędu µm. W mikroskopach fourierowskich przepustowość światła moŝna zwiększyć od 10 do 200 razy. Zdolność rozdzielcza nie jest bowiem ograniczona przez wielkość apertury. W spektrometrach fourierowskich 1 ( ν~ ) =, ( x) m gdzie x jest krokiem przesuwu zwierciadła ruchomego. Stosunek sygnału do szumu S/N: S = N n S N x x.
26 Przygotowanie próbek Ciecze: pomiary wykonuje się bezpośrednio w kuwetach z NaCl lub KBr; badaną ciecz umieszcza się pomiędzy płytkami z NaCl lub KBr. Próbki stałe: próbki w ilości 0,5 1 mg rozdrabnia się do ziaren nie większych niŝ 2 µm; miesza się z ok. 100 mg sproszkowanego bromku potasu; wykonuje się pastylki o średnicy 0,5 1,5 mm; lub proszek miesza się z płynną parafiną i nanosi na powierzchnię NaCl bądź KBr;
27 Prasa do wykonywania pastylek KBr Pastylka KBr
28 Wybrane widma wzorcowe pigmentów biel ołowiowa azuryt malachit pucola
29 Wybrane widma wzorcowe spoiw i wypełniaczy kazeina kreda klej glutynowy gips
30 Widmo IR oleju lnianego na płytce KBr
31 Badania spoiw z próbek olejnych warstw malarskich metodą FTIR %T C-O 1746 C=O C-H J. Matejko (1870) pastylka KBr %T C-O 1740 C=O C-H S. Witkiewicz (1911) pastylka KBr Liczba falowa, cm -1 J. Matejko, Portret Antoniego Serafińskiego (1870), Muzeum Narodowe w Poznaniu, MP Liczba falowa, cm -1 S. Witkiewicz, Kompozycja z pięcioma postaciami (1911), Muzeum Narodowe w Warszawie, MPW 3615
32 Analiza pasm w obszarze cm -1 (drgania rozciągające wiązań C-H) L4 L6 L2
33 Analiza kształtu pasm w obszarze cm -1 (drgania rozciągające wiązań C-H) 6 L2L6 40 L4L I(L2)/I(L6) 2 I(L4)/I(L6) Rok powstania obrazu Rok powstania obrazu Stosunek natęŝeń całkowych L2 i L6 w funkcji daty próbki Stosunek natęŝeń całkowych L4 i L6 w funkcji daty próbki
34 Przykład badania pigmentów z próbek warstw malarstwa ściennego Narteks Nawa - detal Polichromie wewnątrz XVII w. drewnianej cerkwii Pogorera Sfantului Duh, Dretea k. Cluj, Rumunia Al. Popescu, D. Bogdea, M. Giurginca, A. Popescu, S. Stoleriu: The role played by the scientific techniques used in the examination and analyses of the mural painting of wooden Romanian churches, materiały z konferencji CIPA 2005 XX International Symposium, 26 Sept. 01Oct., 2005, Torino, Italy
35 Widma FTIR, pomiar transmisji, pastylki KBr warstwa czerwona - minia ultramaryna warstwa Ŝółta - FeO czerwono-brązowa FeO + cynober Al. Popescu, D. Bogdea, M. Giurginca, A. Popescu, S. Stoleriu: The role played by the scientific techniques used in the examination and analyses of the mural painting of wooden Romanian churches, materiały z konferencji CIPA 2005 XX International Symposium, 26 Sept. 01Oct., 2005, Torino, Italy
36 Malowidła ścienne w skarbcu Konkatedry w Kamieniu Pomorskim UkrzyŜowanie (po lewej) i Zmartwychstanie (po prawej) Zwiastowanie (po lewej) i Ofiarowanie (po prawej) Deesis
37 Widma FTIR próbek malowideł ściennych w KP Mikrofotografia przekroju ciemnobłekitnej warstwy malarskiej Ch kreda, Res Ŝywica, Azu azuryt, CO 3 węglany zaprawy, Alb - albumina
38 Widma FTIR próbek malowideł ściennych w KP Mikrofotografia przekroju jasnobłekitnej warstwy malarskiej LL lapis lazuli, Ch kreda, Res Ŝywica, Azu azuryt, Alb - albumina
39 Widma FTIR próbek malowideł ściennych w KP Mikrofotografia przekroju zielonej warstwy malarskiej LW biel ołowiowa, Ch kreda, Mal - malachit
40 Widma FTIR próbek malowideł ściennych w KP Mikrofotografia przekroju czerwonej warstwy malarskiej Puc puccola, Ch kreda, CB czerń węglowa
41 Metody odbiciowe spektroskopii w podczerwieni 1. Rejestrujemy promieniowanie odbite z przylegających powierzchni (powietrze - próbka, ciało stałe - próbka, ciecz - próbka) 2. Metodami tymi moŝna analizować ciała stałe, ciecze, Ŝele, pokrycia, 3. Metody te są mniej wymagające w fazie preparacji próbek 4. Metody przydatne w analizach ilościowych.
42 Odbiciowe metody pomiarów Metoda osłabionego odbicia całkowitego (ATR attenuated total reflectance): wiązka promieniowania podczerwonego odbija się od przylegających powierzchni na zasadzie całkowitego wewnętrznego odbicia; próbka musi być w kontakcie optycznym z kryształkiem; informację zbieramy z powierzchni próbki. Metoda odbicia rozproszonego (DRIFTs): proszki i ciała stałe zalane w matrycy przezroczystej dla IR; informację uzyskuje się z duŝej części objętości matrycy. Metoda zewnętrznego odbicia: próbka musi być odbijająca bądź umieszczona na powierzchni odbijającej; informację spektroskopową uzyskuje się z obszaru makroskopowego.
43 Metoda ATR odbijająca pokrywa Jednoodbiciowa docisk próbka Wieloodbiciowa głębokość penetracji IR do 2 µm próbka kryształ IR do detektora IR próbka kryształ do detektora Mały obszar próbkowania Metoda wykorzystywana w pomiarach substancji o silnej absorpcji DuŜy obszar próbkowania, duŝy kontakt próbki z kryształkiem ATR Metoda stosowana przy substancjach o słabej absorpcji Próbki stałe
44 Metoda ATR głębokość penetracji, zastosowania d p = 2πn atr sin 2 λ θ ( n próbki / n atr ) 2, Głębokość penetracji zaleŝy od współczynników załamania kryształku n atr oraz próbki n próbki oraz kąta padania promieniowania θ. Zakres spektralny zaleŝy od przepuszczalności kryształku. Metoda ATR moŝe być stosowana do próbek stałych, płynnych, Ŝelów oraz past. Pomiarom mogą być poddawane zarówno próbki ciekłe, jak i zasadowe. ATR stosuje się z powodzeniem do pomiarów polimerów w postaci pastylek lub regularnych klocków oraz warstw polimerowych. Metoda ta jest bardzo owocna w badaniach struktur wielowarstwowych. Dobierając odpowiednio kąt padania wiązki IR oraz wykonując widma róŝnicowe moŝemy uzyskać informacje z konkretnej warstwy.
45 Właściwości kryształów ATR Materiał Zakres spektralny (cm -1 ) Współczynnik załamania Głębokość penetracji [µm] (45 & 1000 cm -1 ) Zastosowanie German ,66 Próbki o silnej absorpcji, np. ciemne polimery Krzem ,4 0,85 odporne na większość roztworów AMTIR ,5 1,77 odporny na działanie kwasów ZnSe ,4 2,01 do ogólnego uŝytku Diament ,4 2,01 Większość próbek, szczególnie uŝyteczny w przypadku twardych materiałów
46 Obrazowanie w podczerwieni kamera CCD (w paśmie widzialnym) detektor FPA matryca MCT 64 x 64 zwierciadło strojeniowe obiektyw próbka kondenser źródło IR interferometr zwierciadło strojeniowe
47 Obrazowanie w podczerwieni MCT tellurek kadmowo rtęciowy (Hg x Cd 1-x Te), półprzewodnikowy stop CdTe oraz HgTe. Ilość kadmu w stopie dobiera się tak, by materiał wykazywał absorpcję w poŝądanym obszarze podczerwieni. CdTe jest półprzewodnikiem o przerwie wzbronionej około 1,5 ev, natomiast HgTe jest półmetalem. Mieszając obie substancje w odpowiednim stosunku uzyskujemy półprzewodnik o przerwie wzbronionej od 0 do 1,5 ev. matryca diod MCT W pierwszej warstwie następuje detekcja fotonów, w drugiej następuje wzmacnianie sygnału i składanie obrazu w wybranym obszarze widma EM. matryca płaszczyzny optycznej FPA (focal plane array) konatakty z indu Colarussa P. et al. Appl. Spectroscopy, 1998, 52, 106A
48 Obrazowanie w podczerwieni rozpuszczanie polimeru Obraz IR dyfuzji ciekłokrystalicznego monomeru. Obraz pasm absorpcji IR uzyskano w kierunku prostopadłym do kierunku dyfuzji. Obrazowanie IR pozwala na uzyskanie profilów stęŝenia róŝnych grup funkcyjnych w próbce. Koenig JL, et al. Anal. Chem. 2001,73, 361A
49 Mikrospektroskopia FTIR obrazowanie tkanek Obrazy spektroskopowe tkanki płucnej uzyskane w róŝnych obszarach promieniowania podczerwonego Widma FTIR uzyskane z obszaru pojedynczego piksela. Colarussa P. et al. Appl. Spectroscopy, 1998, 52, 106A
50 Mikrospektroskopia FTIR obrazowanie tkanek Makroskopowy i mikroskopowy obraz mózgu myszy. Widoczny jest rozkład przestrzenny składników białek i lipidów uzyskany na podstawie odpowiadających im pasm absorpcyjnych w podczerwieni. Colarussa P. et al. Appl. Spectroscopy, 1998, 52, 106A
51 Ograniczenia spektroskopii absorpcyjnej w podczerwieni niska jakość widm przy badaniu próbek o rozmiarach ziaren większych od długości fali padającej; straty związane z rozpraszaniem i odbiciami na kryształach o duŝym współczynniku załamania w stosunku do medium; inwersja pasm powodowana odbiciami fal elektromagnetycznych; zdolność rozdzielcza spektromikroskopów ograniczona długością fal IR do ~50 µm.
Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm)
SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI Podczerwień bliska: 14300-4000 cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: 4000-700 cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: 700-200 cm -1 (14,3-50 µm) WIELKOŚCI CHARAKTERYZUJĄCE
Bardziej szczegółowoOptyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni
Optyczna spektroskopia oscylacyjna w badaniach powierzchni Zalety oscylacyjnej spektroskopii optycznej uŝycie fotonów jako cząsteczek wzbudzających i rejestrowanych nie wymaga uŝycia próŝni (moŝliwość
Bardziej szczegółowoSpektroskopia w podczerwieni
Spektroskopia w podczerwieni Metody badań strukturalnych ciała stałego dr inż. Magdalena Król Co to jest spektroskopia? Spektroskopia jest to nauka zajmująca się oddziaływaniem fali elektromagnetycznej
Bardziej szczegółowoSpektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni
Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 4 Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia w podczerwieni (IR) jest spektroskopią absorpcyjną, która polega na pomiarach promieniowania elektromagnetycznego pochłanianego
Bardziej szczegółowoWspółczesne metody badań instrumentalnych
Współczesne metody badań instrumentalnych Wykład XII Dyfrakcja rentgenowska Spektroskopia absorpcyjna w podczerwieni Spektroskopia ramanowska Dyfrakcja rentgenowska (XRD) Technika XRD dostarcza informacji
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3 ANALIZA JAKOŚCIOWA PALIW ZA POMOCĄ SPEKTROFOTOMETRII FTIR (Fourier Transform Infrared Spectroscopy)
POLITECHNIKA ŁÓDZKA WYDZIAŁ INśYNIERII PROCESOWEJ I OCHRONY ŚRODOWISKA KATEDRA TERMODYNAMIKI PROCESOWEJ K-106 LABORATORIUM KONWENCJONALNYCH ŹRÓDEŁ ENERGII I PROCESÓW SPALANIA Ćwiczenie 3 ANALIZA JAKOŚCIOWA
Bardziej szczegółowoZastosowanie spektroskopii w podczerwieni w jakościowej i ilościowej analizie organicznej
Zastosowanie spektroskopii w podczerwieni w jakościowej i ilościowej analizie organicznej dr Alina Dubis Zakład Chemii Produktów Naturalnych Instytut Chemii UwB Tematyka Spektroskopia - podział i zastosowanie
Bardziej szczegółowoReflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy
Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy Odbicie promienia od powierzchni metalu E n 1 Równania Fresnela E θ 1 θ 1 r E = E odb, 0,
Bardziej szczegółowoPODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA
PODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA Materia może oddziaływać z promieniowaniem poprzez absorpcję i emisję. Procesy te polegają na pochłonięciu lub wyemitowaniu fotonu przez cząstkę
Bardziej szczegółowoAkademia Górniczo-Hutnicza Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Chemii Krzemianów i Związków Wielkocząsteczkowych
Akademia Górniczo-Hutnicza Wydział nżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Chemii Krzemianów i Związków Wielkocząsteczkowych nstrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych Kierunek studiów: Technologia chemiczna
Bardziej szczegółowoSpektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie. Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności
Spektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności Spektroskopia, a spektrometria Spektroskopia nauka o powstawaniu
Bardziej szczegółowoPRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR
PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR WSTĘP Metody spektroskopowe Spektroskopia bada i teoretycznie wyjaśnia oddziaływania pomiędzy materią będącą zbiorowiskiem
Bardziej szczegółowoMetoda osłabionego całkowitego wewnętrznego odbicia ATR (Attenuated Total Reflection)
Metoda osłabionego całkowitego wewnętrznego odbicia ATR (Attenuated Total Reflection) Całkowite wewnętrzne odbicie n 2 θ θ n 1 n > n 1 2 Kiedy promień pada na granicę ośrodków pod kątem większym od kąta
Bardziej szczegółowospektroskopia IR i Ramana
spektroskopia IR i Ramana oscylacje (wibracje) 3N-6 lub 3N-5 drgań normalnych nie wszystkie drgania obserwuje się w IR - nieaktywne w IR gdy nie zmienia się moment dipolowy - pasma niektórych drgań mają
Bardziej szczegółowoZastosowanie spektroskopii w podczerwieni w analizie jakościowej i ilościowej. dr Alina Dubis Zakład Chemii Produktów Naturalnych Instytut Chemii UwB
Zastosowanie spektroskopii w podczerwieni w analizie jakościowej i ilościowej dr Alina Dubis Zakład Chemii Produktów Naturalnych Instytut Chemii UwB Tematyka Spektroskopia - podział i zastosowanie Promieniowanie
Bardziej szczegółowoSpektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)
Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Oddziaływanie elektronów ze stałą, krystaliczną próbką wstecznie rozproszone elektrony elektrony pierwotne
Bardziej szczegółowoZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI - MOŻLIWOŚCI I ZASTOSOWANIA
SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI - MOŻLIWOŚCI I ZASTOSOWANIA Beata Rozum Seminarium Analityczne MS Spektrum 2013 Porównania laboratoryjne, akredytacja, typowe problemy w laboratoriach SPEKTROSKOPIA Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE
SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest
Bardziej szczegółowoWidma w podczerwieni (IR)
Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych Widma w podczerwieni (IR) dr 2 Widmo w podczerwieni Liczba drgań zależy od liczby atomów w cząsteczce: cząsteczka nieliniowa o n atomach ma 3n-6
Bardziej szczegółowoSpektroskopia ramanowska w badaniach powierzchni
Spektroskopia ramanowska w badaniach powierzchni z Efekt Ramana (1922, CV Raman) I, ν próbka y Chandra Shekhara Venketa Raman x I 0, ν 0 Monochromatyczne promieniowanie o częstości ν 0 ulega rozproszeniu
Bardziej szczegółowoSpektroskopia w podczerwieni
Spektroskopia w podczerwieni Podstawy teoretyczne spektroskopii w podczerwieni Podstawowe pojęcia związane ze spektroskopią oscylacyjną Interpretacja widm Budowa spektrometru FTIR Podstawowe techniki pomiarowe
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE
1 SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE 2 Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest
Bardziej szczegółowom 1, m 2 - masy atomów tworzących wiązanie. Im
Dr inż. Grażyna Żukowska Wykorzystanie metod spektroskopii oscylacyjnej do analizy materiałów organicznych i nieorganicznych 1. Informacje podstawowe Spektroskopia Ramana i spektroskopia w podczerwieni
Bardziej szczegółowoJan Drzymała ANALIZA INSTRUMENTALNA SPEKTROSKOPIA W ŚWIETLE WIDZIALNYM I PODCZERWONYM
Jan Drzymała ANALIZA INSTRUMENTALNA SPEKTROSKOPIA W ŚWIETLE WIDZIALNYM I PODCZERWONYM Światło słoneczne jest mieszaniną fal o różnej długości i różnego natężenia. Tylko część promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoIR II. 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni
IR II 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni Promieniowanie podczerwone ma naturę elektromagnetyczną i jego absorpcja przez materię podlega tym samym prawom,
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne metody w kryminalistyce. Wykład 7
Fizykochemiczne metody w kryminalistyce Wykład 7 Stosowane metody badawcze: 1. Klasyczna metoda analityczna jakościowa i ilościowa 2. badania rentgenostrukturalne 3. Badania spektroskopowe 4. Metody chromatograficzne
Bardziej szczegółowoSpektroskopia. Spotkanie pierwsze. Prowadzący: Dr Barbara Gil
Spektroskopia Spotkanie pierwsze Prowadzący: Dr Barbara Gil Temat rozwaŝań Spektroskopia nauka o powstawaniu i interpretacji widm powstających w wyniku oddziaływań wszelkich rodzajów promieniowania na
Bardziej szczegółowoSpektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych
Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych Wstęp Spektroskopia jest metodą analityczną zajmującą się analizą widm powstających w wyniku oddziaływania promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoIM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH
IM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I. Cel ćwiczenia Zapoznanie się z fotoelektryczną optyczną metodą wyznaczania energii przerwy wzbronionej w półprzewodnikach na przykładzie
Bardziej szczegółowoJak analizować widmo IR?
Jak analizować widmo IR? Literatura: W. Zieliński, A. Rajca, Metody spektroskopowe i ich zastosowanie do identyfikacji związków organicznych. WNT. R. M. Silverstein, F. X. Webster, D. J. Kiemle, Spektroskopowe
Bardziej szczegółowoTechniki analityczne. Podział technik analitycznych. Metody spektroskopowe. Spektroskopia elektronowa
Podział technik analitycznych Techniki analityczne Techniki elektrochemiczne: pehametria, selektywne elektrody membranowe, polarografia i metody pokrewne (woltamperometria, chronowoltamperometria inwersyjna
Bardziej szczegółowoStałe siłowe. Spektroskopia w podczerwieni. Spektrofotometria w podczerwieni otrzymywanie widm
Spektroskopia w podczerwieni Spektrofotometria w podczerwieni otrzymywanie widm absorpcyjnych substancji o różnych stanach skupienia. Powiązanie widm ze strukturą pozwala na identyfikację związku. Widmo
Bardziej szczegółowoRezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład XII Oddziaływanie promieniowania z materią w kontekście spektroskopii oscylacyjnej Absorpcja i rozpraszanie
Bardziej szczegółowoWykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej
Bardziej szczegółowoĆw. 10 Techniki spektroskopii w podczerwieni w analizie ciał stałych
Ćw. 10 Techniki spektroskopii w podczerwieni w analizie ciał stałych Podstawy Analizy nstrumentalnej dla studentów roku Ochrony Środowiska na Wydziale Chemii UJ prowadzący dr hab. Joanna Łojewska (pok.
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab.
WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina Abramczyk POLITECHNIKA ŁÓDZKA Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoBadania optyczne monokryształów podwójnej soli siarczanu dwuglicyny i siarczanu amonu
Józef ŻMIJA WAT Stanisław ŁABUZ, Władysław PROSZAK Politechnika Rzeszowska Badania optyczne monokryształów podwójnej soli siarczanu dwuglicyny i siarczanu amonu WSTĘP Większość kryształów zwiozków glicyny
Bardziej szczegółowofalowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 31. Zagadnienia: spektroskopia absorpcyjna, prawa absorpcji, budowa i działanie. Wstęp
Ćwiczenie 31 Metodyka poprawnych i dokładnych pomiarów widm absorbancji w zakresie UV-VIS. Wpływ monochromatyczności promieniowania i innych parametrów pomiarowych na kształt widm absorpcji i wartości
Bardziej szczegółowoPowierzchniowo wzmocniona spektroskopia Ramana SERS. (Surface Enhanced Raman Spectroscopy)
Powierzchniowo wzmocniona spektroskopia Ramana SERS (Surface Enhanced Raman Spectroscopy) Cząsteczki zaadsorbowane na chropowatych powierzchniach niektórych metali (Ag, Au, Cu) dają bardzo intensywny sygnał
Bardziej szczegółowoUCZESTNICY POSTĘPOWANIA
ATI 55, 57/II/LJ/2007 Bielsko-Biała 22.02.2007r. UCZESTNICY POSTĘPOWANIA Dotyczy: Postępowania prowadzonego w trybie przetargu nieograniczonego powyŝej 60 000 euro na: Dostawa spektrofotometru z oprzyrządowaniem
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA
ZDNIE 11 BDNIE INTERFERENCJI MIKROFL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSON 1. UKŁD DOŚWIDCZLNY nadajnik mikrofal odbiornik mikrofal 2 reflektory płytka półprzepuszczalna prowadnice do ustawienia reflektorów
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3 Pomiar równowagi keto-enolowej metodą spektroskopii IR i NMR
Ćwiczenie 3 Pomiar równowagi keto-enolowej metodą spektroskopii IR i NMR 1. Wstęp Związki karbonylowe zawierające w położeniu co najmniej jeden atom wodoru mogą ulegać enolizacji przez przesunięcie protonu
Bardziej szczegółowoINFORMACJA DLA WYKONAWCÓW NR 2
RAP.272.87.2014 Wrocław, 13.11.2014r. INFORMACJA DLA WYKONAWCÓW NR 2 Dotyczy: postępowania o udzielenie zamówienia publicznego, prowadzonego w trybie przetargu nieograniczonego, którego przedmiotem jest
Bardziej szczegółowoInterferencja. Dyfrakcja.
Interferencja. Dyfrakcja. Wykład 8 Wrocław University of Technology 05-05-0 Światło jako fala Zasada Huygensa: Wszystkie punkty czoła fali zachowują się jak punktowe źródła elementarnych kulistych fal
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR
Ćwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR Szczególnym i bardzo charakterystycznym rodzajem oddziaływań międzycząsteczkowych jest wiązanie wodorowe. Powstaje ono między molekułami,
Bardziej szczegółowoEmisja spontaniczna i wymuszona
Fluorescencja Plan wykładu 1) Absorpcja, emisja wymuszona i emisja spontaniczna 2) Przesunięcie Stokesa 3) Prawo lustrzanego odbicia 4) Znaczniki fluorescencyjne 5) Fotowybielanie Emisja spontaniczna i
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektryczność i magnetyzm W5 5. Wybrane zagadnienia z optyki 5.1. Światło jako część widma fal elektromagnetycznych. Fale elektromagnetyczne, które współczesny człowiek potrafi wytwarzać, i wykorzystywać
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoIM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO
IM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z metodą pomiaru grubości cienkich warstw za pomocą interferometrii odbiciowej światła białego, zbadanie zjawiska pęcznienia warstw
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat. Prawa odbicia i załamania. Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017
Optyka Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat Prawa odbicia i załamania Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017 Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 20 Plan Zachowanie pola elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoMetody badania kosmosu
Metody badania kosmosu Zakres widzialny Fale radiowe i mikrofale Promieniowanie wysokoenergetyczne Detektory cząstek Pomiar sił grawitacyjnych Obserwacje prehistoryczne Obserwatorium słoneczne w Goseck
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoSpektroskopia molekularna. Ćwiczenie nr 1. Widma absorpcyjne błękitu tymolowego
Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 1 Widma absorpcyjne błękitu tymolowego Doświadczenie to ma na celu zaznajomienie uczestników ćwiczeń ze sposobem wykonywania pomiarów metodą spektrofotometryczną
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoPomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej. Wprowadzenie Przy opisie zjawisk takich
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE Nr 4 LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH. Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników POLITECHNIKA ŁÓDZKA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT FIZYKI LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH ĆWICZENIE Nr 4 Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników I. Cześć doświadczalna. 1. Uruchomić Spekol
Bardziej szczegółowoMetody spektroskopowe:
Katedra Chemii Analitycznej Metody spektroskopowe: Absorpcyjna Spektrometria Atomowa Fotometria Płomieniowa Gdańsk, 2010 Opracowała: mgr inż. Monika Kosikowska 1 1. Wprowadzenie Spektroskopia to dziedzina
Bardziej szczegółowoBadanie widm IR związków organicznych
Badanie widm IR związków organicznych Wprowadzenie (praca doktorska Moniki Hereć) Widma oscylacyjne cząsteczek. Technika FTIR. Drgania atomów w cząsteczkach ujawniają się w widmach optycznych o częstościach
Bardziej szczegółowoMetody optyczne w medycynie
Metody optyczne w medycynie Podstawy oddziaływania światła z materią E i E t E t = E i e κ ( L) i( n 1)( L) c e c zmiana amplitudy (absorpcja) zmiana fazy (dyspersja) Tylko światło pochłonięte może wywołać
Bardziej szczegółowoMetody badań spektroskopowych
Metody badań spektroskopowych Program wykładu Wstęp A. Spektroskopia optyczna 1. Podstawy spektroskopii optycznej 1.1 Promieniowanie elektromagnetyczne 1.2 Kwantowanie energii 1.3 Emisja i absorpcja promieniowania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1. Zagadnienia: spektroskopia absorpcyjna, prawa absorpcji, budowa i działanie. Wstęp. Część teoretyczna.
Ćwiczenie 1 Metodyka poprawnych i dokładnych pomiarów absorbancji, wyznaczenie małych wartości absorbancji. Czynniki wpływające na mierzone widma absorpcji i wartości absorbancji dla wybranych długości
Bardziej szczegółowoZDALNA REJESTRACJA POWIERZCHNI ZIEMI
Zdalne metody (teledetekcję) moŝna w szerokim pojęciu zdefiniować jako gromadzenie informacji o obiekcie bez fizycznego kontaktu z nim (Mularz, 2004). Zdalne metody (teledetekcję) moŝna w szerokim pojęciu
Bardziej szczegółowoBadanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
Bardziej szczegółowoKARTA PRACY DO ZADANIA 1. Pomiar widma aminokwasu na spektrometrze FTIR, model 6700.
KARTA PRACY D ZADANIA 1 Pomiar widma aminokwasu na spektrometrze FTIR, model 6700. Wykonaj zadanie zgodnie z instrukcją nr 1 i wypełnij tabelę (w odpowiednich komórkach wstaw "X"). ZAKRES SPEKTRALNY ZMIERZNEG
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 8. do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego
Załącznik nr 8 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoOptyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa
Optyka Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim
Bardziej szczegółowoInterferometr Michelsona zasada i zastosowanie
Interferometr Michelsona zasada i zastosowanie Opracował: mgr Przemysław Miszta, Zakład Dydaktyki Instytut Fizyki UMK, przy wydatnej pomocy ze strony Zakładu Biofizyki i Fizyki Medycznej IF UMK Interferencja
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natężenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoGŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO
GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO Światło może być rozumiane jako: Strumień fotonów o energii E Fala elektromagnetyczna. = hν i pędzie p h = = hν c Najprostszym przypadkiem fali elektromagnetycznej jest
Bardziej szczegółowoSpektroskopia fotoelektronów (PES)
Spektroskopia fotoelektronów (PES) Efekt fotoelektryczny hν ( UV lub X) E =hν kin W Proces fotojonizacji w PES: M + hν M + + e E kin (e) = hν E B Φ sp E B energia wiązania elektronu w atomie/cząsteczce
Bardziej szczegółowoOZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS
OZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS Zagadnienia teoretyczne. Spektrofotometria jest techniką instrumentalną, w której do celów analitycznych wykorzystuje się przejścia energetyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natężenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoWykład XIV: Właściwości optyczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych
Wykład XIV: Właściwości optyczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: Treść wykładu: 1. Wiadomości wstępne: a) Załamanie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoTechniczne podstawy promienników
Techniczne podstawy promienników podczerwieni Technical Information,, 17.02.2009, Seite/Page 1 Podstawy techniczne Rozdz. 1 1 Rozdział 1 Zasady promieniowania podczerwonego - Podstawy fizyczne - Widmo,
Bardziej szczegółowoPRACOWNIA APARATUROWA Chemia I rok II stopień 2018/19 ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII FT-IR W ANALIZIE JAKOŚCIOWEJ I ILOŚCIOWEJ
PRACOWNIA APARATUROWA Chemia I rok II stopień 2018/19 ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII FT-IR W ANALIZIE JAKOŚCIOWEJ I ILOŚCIOWEJ W trakcie zajęć realizowane będą dwa ćwiczenia Ćwiczenie 1 Analiza jakościowa
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoPromieniowanie podczerwone (ang. infrared IR) obejmuje zakres promieniowania elektromagnetycznego pomiędzy promieniowaniem widzialnym a mikrofalowym.
Próby identyfikacji białego cukru buraczanego i trzcinowego dr inż. Maciej Wojtczak Promieniowanie podczerwone Promieniowanie podczerwone (ang. infrared IR) obejmuje zakres promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoIR I 11. IDENTYFIKACJA GRUP FUNKCYJNYCH W WIDMACH IR
IR I 11. IDENTYFIKACJA GRUP FUNKCYJNYCH W WIDMACH IR Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z techniką wykonywania widm związków w postaci pastylek wykonanych z bromku potasu oraz interpretacja otrzymanych
Bardziej szczegółowoRozmycie pasma spektralnego
Rozmycie pasma spektralnego Rozmycie pasma spektralnego Z doświadczenia wiemy, że absorpcja lub emisja promieniowania przez badaną substancję występuje nie tylko przy częstości rezonansowej, tj. częstości
Bardziej szczegółowoWłaściwości optyczne. Oddziaływanie światła z materiałem. Widmo światła widzialnego MATERIAŁ
Właściwości optyczne Oddziaływanie światła z materiałem hν MATERIAŁ Transmisja Odbicie Adsorpcja Załamanie Efekt fotoelektryczny Tradycyjnie właściwości optyczne wiążą się z zachowaniem się materiałów
Bardziej szczegółowoOptyka stanowi dział fizyki, który zajmuje się światłem (także promieniowaniem niewidzialnym dla ludzkiego oka).
Optyka geometryczna Optyka stanowi dział fizyki, który zajmuje się światłem (także promieniowaniem niewidzialnym dla ludzkiego oka). Założeniem optyki geometrycznej jest, że światło rozchodzi się jako
Bardziej szczegółowoBADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA Celem ćwiczenia jest: 1. demonstracja dużej liczby prążków w interferometrze Lloyda z oświetleniem monochromatycznym,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 30. Zagadnienia: spektroskopia absorpcyjna w zakresie UV-VIS, prawa absorpcji, budowa i. Wstęp
Ćwiczenie 30 Metodyka poprawnych i dokładnych pomiarów absorbancji w zakresie UV- VS, wyznaczenie małych wartości absorbancji. Czynniki wpływające na mierzone widma absorpcji i wartości absorbancji dla
Bardziej szczegółowoMETODY SPEKTRALNE. dr hab. Włodzimierz Gałęzowski Wydział Chemii UAM Zakład Chemii Ogólnej (61)
METODY SPEKTRALNE dr hab. Włodzimierz Gałęzowski Wydział Chemii UAM Zakład Chemii Ogólnej (61) 829 1484 wlodgal@amu.edu.pl materiał wymagany na egzaminie: wykłady ćwiczenia wiadomości z kursu Analizy Instrumentalnej
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki LASEROWY POMIAR ODLEGŁOŚCI INTERFEROMETREM MICHELSONA Instrukcja wykonawcza do ćwiczenia laboratoryjnego ćwiczenie
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoAnaliza instrumentalna Wykład nr 3
Analiza instrumentalna Wykład nr 3 KT2_2 brak zajęć lab. w dniu 18.10.2012 SPEKTROSKOPIA IR SPKTROSKOPIA RAMANA WIDMO OSCYLACYJNE Zręby atomowe w molekule wykonują oscylacje wokół położenia równowagi.
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1
Podsumowanie W9 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest moŝliwa tylko, gdy istnieje róŝnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone.
Bardziej szczegółowo