LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia 1. Wskutek efektów relatywistycznych mierzony całkowity strumień promieniowania od gwiazdy, która porusza się w kierunku obserwatora z prędkością radialną o wartości V rad, zmienia się o niewielką wartość F0V rad F 4, c gdzie F 0 jest strumieniem dla gwiazdy nieporuszającej się względem obserwatora, a c prędkością światła w próżni, przy czym V rad «c. ΔF jest dodatnie dla obiektu zbliżającego się do obserwatora, a ujemne dla oddalającego się. Dla pojedynczych gwiazd poprawka ΔF do strumienia jest stała, sytuacja zmienia się jednak jeśli rozpatrujemy układ podwójny gwiazd. Z powodu zmian prędkości radialnych składników podczas ruchu orbitalnego efekt ten, znany pod nazwą Doppler beaming, może powodować mierzalne zmiany jasności układu z okresem równym okresowi orbitalnemu. Ponieważ w typowych układach podwójnych efekt ten jest bardzo mały (poniżej 0,001 magnitudo, jego detekcja jest możliwa tylko jeśli pomiary są bardzo precyzyjne. Kilka układów, które wyraźnie pokazują ten efekt, zostało niedawno odkrytych w obserwacjach prowadzonych przez satelitę Kepler. Załóżmy, że mamy układ podwójny gwiazd, którego główny składnik jest gwiazdą ciągu głównego o masie M 1 = 1 M סּ a składnik wtórny jest też gwiazdą ciągu głównego, ale o masie M 2 < M 1. Składniki układu okrążają środek masy po orbitach kołowych, odległość między nimi wynosi a, a środek masy układu nie porusza się względem obserwatora. Dla rozpatrywanego układu pokaż, jak względne zmiany obserwowanego strumienia F F F F 1 2 S 0 F1,0 F2,0, (* zależą od wartości stosunku mas q = M 2 / M 1. Wyznacz z dokładnością do 0,1 stosunek mas q, dla którego względne zmiany obserwowanego strumienia pochodzącego od układu podwójnego a wywołane przez Doppler beaming będą największe. Dla prostoty załóż, że dla małomasywnych gwiazd ciągu głównego spełniona jest następująca zależność między masą M a mocą promieniowania L: L M 4 (znak oznacza proporcjonalność. Zauważ, że: w opisanej sytuacji stosunek prędkości radialnych składników gwiazdy podwójnej jest proporcjonalny do stosunku ich prędkości orbitalnych; szukamy jedynie stosunku mas q, dla którego F jest największe, a nie samej wartości F. (* Indeksy 1 i 2 odnoszą się odpowiednio do składnika głównego i wtórnego, a F S,0 = F 1,0 + F 2,0 jest strumieniem pochodzącym od całego układu w momencie gdy prędkości radialne obydwu składników są równe zero.
2. Pływy oraz perturbacje powodują zmianę elementów orbit: Księżyca wokół Ziemi (Z K oraz Ziemi wokół Słońca (S Z. Ponadto, na skutek ewolucyjnych zmian Słońce zwiększa swój promień o 5,2% na miliard lat. W wyniku tych zmian warunki obserwacji całkowitych zaćmień Słońca z powierzchni Ziemi również ulegają modyfikacjom. Przyjmując, że mimośrody orbit oscylują w zakresach podanych w tabelce, a wielkie półosie orbit i promień Słońca zwiekszają się liniowo w czasie, oblicz kiedy nastąpi ostatnie całkowite zaćmienie Słońca widoczne z powierzchni Ziemi. Z K S Z zmiany mimośrodu orbity 0,026 0,077 0,005 0,058 tempo wzrostu wielkiej półosi 3,8 m/stulecie 7 m/stulecie 3. Załączone rysunki przedstawiają: Rys. 1. zestaw wzorcowych widm gwiazd ciągu głównego; Rys. 2. widma czterech gwiazd ciągu głównego (HD 23194, HD 23585, HD 27524, Beta Comae, których jasności obserwowane wynoszą: 8,07; 8,38; 6,78; 4,26 magnitudo; Rys. 3 rozkład energii w widmie gwiazdy HD 27524; Rys. 4. diagram Hertzsprunga- Russella. 1. Podaj typy widmowe gwiazd, których widma przedstawiono na Rys. 2. 2. Znajdź odległości gwiazd, których widma podano na Rys. 2. (przy założeniu braku ekstynkcji międzygwiazdowej. 3. Przedyskutuj dokładność otrzymanego wyniku przyjmując, że błąd jasności obserwowanej jest znikomy. 4. Znajdź temperaturę gwiazdy, której widmo przedstawiono na Rys. 3.
4. W odległości odpowiadającej przesunięciu ku czerwieni z = 0,1 zaobserwowano galaktykę o średnicy kątowej = 12". Udało się również zmierzyć przesunięcie ku czerwieni zewnętrznych fragmentów tej galaktyki. Różniło się ono od przesunięcia średniego z o Δz = 7 10-3. Przyjmując, że różnica ta jest spowodowana ruchem wokół centrum, a oś obrotu galaktyki jest prostopadła do linii widzenia oblicz masę obserwowanej galaktyki. Zakładamy dodatkowo, że rozkład materii jest w tej galaktyce sferycznie symetryczny, a ruch gwiazd jest kołowy z prędkościami nierelatywistycznymi. 5. Aparatura planetarium odtworzy trzy kolejne doby w obrębie tzw. roku platońskiego, który trwa około 25800 lat. Na załączonej mapce nieba zaznacz położenia: północnego bieguna ekliptyki, północnego bieguna niebieskiego (dla epoki odtwarzanej daty i gwiazdy α Leo (Regulus. Na podstawie przeprowadzonych obserwacji planetaryjnego nieba podaj w arkuszu odpowiedzi: a szerokość geograficzną miejsca obserwacji, b wysokości na jakich górują α Leo i α Cen (Toliman, c wysokości na jakich dołują α Leo i α Cen, d deklinacje α Leo i α Cen (na epokę odtwarzanej daty, e deklinacje Słońca (na epokę odtwarzanej daty, f porę roku odtwarzaną przez aparaturę planetarium, g wyznacz epokę odtwarzanej sytuacji (odpowiedź uzasadnij.
Arkusz odpowiedzi do zadania 5 finału LIV Olimpiady Astronomicznej a szerokość geograficzna miejsca obserwacji............, b wysokości górowania α Leo............ i α Cen............, c wysokości dołowania α Leo............ i α Cen............, d deklinacje α Leo............ i α Cen............, e deklinacje Słońca..............................., f pora roku odtwarzanej sytuacji............................., g epoka odtwarzanej sytuacji.........., uzasadnienie tej odpowiedzi: 6. Rozważamy kuliste ciało doskonale czarne, które krąży wokół Słońca po okręgu o promieniu r. Zakładamy, że temperatura bezwzględna tego ciała jest stała na całej jego powierzchni i jest funkcją jedynie odległości od Słońca: T = T(r, przy czym r wyrażamy w jednostkach astronomicznych. Znajdź tę funkcję i na jej podstawie oblicz temperatury bezwzględne ciała doskonale czarnego umieszczonego kolejno w średnich odległościach od Słońca: Merkurego (0,387 AU, Ziemi (1,00 AU, Marsa (1,52 AU i Saturna (9,54 AU.
Stałe astronomiczne i fizyczne Jednostka astronomiczna (AU 1,4960 10 11 m Rok świetlny (ly 9,4605 10 15 m = 63 240 j.a. Parsek (pc 3,0860 10 16 m = 206 265 j.a Rok gwiazdowy 365,2564 doby słonecznej Rok zwrotnikowy 365,2422 doby słonecznej Rok kalendarzowy 365,2425 doby słonecznej Doba gwiazdowa 23 h 56 m 04 s,091 Doba słoneczna Średnia odległość Ziemia-Księżyc Masa Ziemi (M Średnia prędkość Ziemi na orbicie Masa Księżyca (M Promień Księżyca (R Masa Słońca (M Promień równikowy Ziemi (R 24 h 03 m 56 s,555 jednostek czasu gwiazdowego 3,844 10 8 m 5,9736 10 24 kg 29,783 km/s 7,3490 10 22 kg 1,737 10 6 m 1,9891 10 30 kg 6,378 10 6 m Promień Słońca (R 6,96 10 8 m Moc promieniowania Słońca (L 3,96 10 26 J s -1 Obserwowana jasność Słońca w filtrze V(m -26.8 m Jasność absolutna Słońca w filtrze V (M 4,75 m Absolutna bolometryczna jasność Słońca (Mbol 4,72 m Prędkość światła w próżni (c 2,9979 10 8 m/s Stała powszechnej grawitacji (G 6,6726 10-11 N m 2 kg -2 Stała Boltzmanna (k 1,381 10-23 m kg s -2 K -1 Stała Stefana-Boltzmanna (σ 5,6704 10-8 kg s -3 K -4 Stała Plancka (h 6,6261 10-34 J s Stała Wiena (b 2,8978 10-3 m K Stała Hubble'a (H 0 70 km s -1 Mpc -1 Nachylenie ekliptyki do równika (ε 23 O 26,3 '