Elementy techniki światłowodowej
|
|
- Henryka Dudek
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Elementy techniki światłowodowej Wytwarzanie Szkła: naturalne lub syntetyczne: kwarcoweczyste, domieszkowane, zeszkieł wieloskładnikowych, zeszkieł organicznych, Podstawowe szkła nieorganiczne: 1) tlenkowe: krzemionkowe i wieloskładnikowe SiO 2, B 2 O 3, GeO 2, 2) nietlenkowe, np.: fluorkowe ZrF 4, BaF 2, LaF 3, halogenowe KCl, TlBrI. szkło typuzblan(zrf 4, BaF 2, LaF 3, AlF 3 i NaF w proporcji 53 : 20 : 4 : 3 : 20. Właściwości: można silnie domieszkować, 1
2 stabilne, odporne termicznie i mechanicznie, mała absorpcja w zakresie m, niska energia fononów szkła halogenowe Szkła tlenkowe: najlepsze właściwości optyczne i mechanicznymi, wysoka temperatura topnienia (2000 o C), mały współczynnik załamania kwarcu; Domieszki: a) płaszcz: np.: SiO 2 B 2 O 3, SiO 2 F 2 b) rdzeń: np.: GeO 2, P 2 O 5, Al 2 O 3 Piec elektryczny Roztopiony materiał rdzenia Roztopiony materiał płaszcza 2
3 Metoda wielotyglowa produkcji światłowodów Metody produkcji: wielotyglowa, preformowa Metoda preformowa Podstawowe materiały: chlorki SiCl 4, GeCl 4,POCl 4, CCl 4, SOCl 2 i BCl 4, także SiF 4, SF 6, BBr 3. Reakcje chemiczne, by otrzymać: a) szkła rdzenia SiCl 4 O 2 SiO 2 2Cl 2, GeCl 4 O 2 GeO 2 2Cl 2, 4POCl 3 3O 2 2P 2 O 5 6Cl 2, b) szkła płaszcza SiCl 4 O 2 SiO 2 2Cl 2, 4BCl 3 3O 2 2B 2 O 3 6Cl 2. Metody utleniania par chlorków: 1) osadzanie warstw na wewnętrznej powierzchni rury kwarcowej, 2) osadzanie warstw szkła nazewnętrznej 3
4 powierzchni pręta metalowego, ceramicznego lub grafitowego, 3) osadzanie objętościowe szkła najego zarodkach. Rura kwarcowa Chlorki O 2 Warstwa szkła Palnik Metoda MCVD otrzymywania preform Plazma Chlorki O 2 Reaktor mikrofalowy Piec Metoda PCVD Rura kwarcowa Cewka wielkiej częstotliwości Plazma Chlorki O 2 Palnik Warstwa szkła 4
5 Metoda PMCVD Masa szklista Pręt grafitowy Chlorki O 2 Palnik Metoda OVD Mechanizm do wyciągania He + Cl 2 Piec grafitowy Wylot gazów Chlorki O 2 Palnik Metoda VAD 5
6 Wyciąganie świałowodów Sruba napędowa Preforma Piec elektryczny Światłowód Prowadnice Bęben Schemat urządzenia do wyciąganie światłowodów z preform (na rysunku skala nie jest zachowana) 1. Topienie preformy za pomocą palników tlenowych, laserów CO 2, pieców oporowych i indukcyjnych. 2. Wyciągania w atmosferze argonu. 3. Kontrola grubości włókna. 4. Pokrywanie włókna folią polimerową lub lakierem utwardzanym światłem UV. Pierwsza warstwa ochronna z miękkiego lakieru, co daje pewną swobodę w układaniu się włókna minimalizującą 6
7 naprężenia. Następna warstwa lakieru twardego zwiększa wytrzymałość mechaniczną włókna, ale przede wszystkim ogranicza kontakt włókna z otoczeniem, zwłaszcza z jonami OH. 5. Sprawdzenie geometria produktu końcowego. 6. Test na obecność naprężeń wewnętrznych. Kable Osłony ochronne Elementy nośne Światłowody Elementy nośne Typowe kable światłowodowe 7
8 Pomiary charakterystyk a) b) Wejście Wyjście Realizacja stabilnego rozkładu modów w światłowodzie Mieszacz modów (ang. mode scrambler) (norma: Należy na szpulę o średnicy 1/2 cala nawinąć 5zwojówświatłowodu na długości nie przekraczającej 1/2 cala. Zwoje powinny być nawinięte luźno, bez naprężeń ). Eliminator (pułapka) modów płaszczowych (ang. mode stripper). Pomiar tłumienia Współczynnik tłumienności P 0 10 L log 10 db/km, P gdzie: P 0 i P moce optyczne 8
9 promieniowania wprowadzonego do światłowodu i wychodzącego. Metoda odcinania Współczynnik tłumienności 10 log P 2 L 1 L P 1 Reflektometr Pomiar rozkładu współczynnika załamania Metoda odbiciowa Jeżeli na czoło rdzenia pada promieniowanie o natężeniu I 0,topo odbiciu 2 I 1 I n n 1 1 Dla płaszcza 2 I 2 I n n 2 1 Stąd wyznaczamy różnice n 1 n 2 w funkcji I 1 /I 2. Metoda interferencyjna 9
10 Metoda bliskiego pola (ang. Near Refracted Field NRF). Realizacja polega skanowaniu powierzchni rdzenia wzbudzonego falowodu przez obiektyw mikroskopowy i pomiarze zebranego światła. Numeryczna apertura zmienia się z promieniem, zmienia się też zdolność wprowadzania światła do włókna. Dla włókien gradientowych definiuje się lokalną aperturę numeryczną (n 0 1) NA sin c r n r 2 n 2 2. Można pokazać, że P r P 0 n r 2 2 n 2 n 0 2 n, 2 2 gdzie: P r natężenie w odległości r od osi światłowodu, gdzie współczynnik załamania wynosi n 1 r, n 1 0 współczynnik załamania światłowodu na osi rdzenia. Dla światłowodu o profilu (a promień rdzenia) n 2 r n f r a zatem 10 P r P 0 1 f r a.
11 Przez pomiar P r wyznaczamy rozkład współczynnika załamania f r/a. Metoda załamanych promieni (ang. Refracted Ray Method) Czoło światłowodu oświetla się za pomocą źródła, którego apertura kilkakrotnie (2 3 ) przewyższa aperturę numeryczną światłowodu. n 2 θ, θ n 1 n L Przesłona Ekran Bieg promienia w metodzie pomiaru współczynnika załamania (za [35]) Moc zbierana za przesłoną P A sin 2 sin 2 S. Moc światła przechodzącego tylko przez 11
12 ciecz P 0 A sin 2 sin 2 S istąd n 2 r n L 2 P P 0 P 0 sin 2 sin 2. Zalety: 1) brak konieczności korekcji wyników na istnienie modów wyciekających, 2) możliwość stosowania lasera jako oświetlacza, co zwiększa dokładność oceny współczynnika załamania (do 10 4 )i precyzję prowadzenia wiązki w przestrzeni (ok. 4 m), 3) możliwość badańświatłowodów jednomodowych. Wyznaczenie rozkładu współczynnika załamania włókna z rozkładu w preformie Pomiar średnicy włókna 12
13 Pomiar apertury numerycznej Apertura numeryczna 1) informuje o zdolności zbierającej światłowodu, 2) od niej zależyjakość sprzężenia między światłowodami, 3) czułość na ewentualne przesunięcia włókien względem siebie, 4) jest niezbędna do oceny innych parametrów światłowodów, takich jak: rozkład współczynnika załamania, tłumienia itp. Pomiar przez skanowanie na ekranie przekroju poprzecznego wiązki opuszczającej światłowód o długości ok. 2 m. Rozkład mocy P(r) 5% P(0) Światłowód θ 5 P(0) 5% P(0) Schemat pomiaru apertury numerycznej 13
14 Wielkość NA wyznacza się ze wzoru (n 0 1) NA sin 5, gdzie: 5 kąt wyznaczony między osią światłowodu, a punktem, w którym moc optyczna promieniowania wynosi 5% maksimum. Reflektometr Optical time domain reflectometer 14
15 Sprzęgacze Złącza światłowodowe Sprzęgacze światłowodowe Y X N włókien Gwiazda 1XN Sprzęgacze typu X, Y, Gwiazda i 1xN Sprzęganie: czołowe boczne Sprzęganie czołowe Światłowody Soczewki 15 Przykłady złącz rozłączalnych
16 Złącza PC (ang. Physical Contact), np. FC/PC. Standardy: FC, ST i SC, E2000. Występ naprowadzający Kabel światłowodowy Łącznki Światłowód w tulei Otwory montażowe Konstrukcja złącza FC/PC Straty energii: nałączach stałych dB narozłączalnych dB. Wynikają z: 1) straty rozproszeniowe, 2) straty odbiciowe związane 3) straty spowodowane niedopasowaniem: współczynników załamania, średnic rdzeni i płaszcza, apertur numerycznych, 16
17 geometrii łączonych światłowodów, 4) straty wynikające z niedopasowania wzajemnego ustawienia światłowodów i dokładności obróbki płaszczyzn łączenia (czół światłowodów). 17
18 Sprzężenie światłowodu ze źródłem światła Efektywność sprzężenia. P r P d. d θ d θ r r d d d r Sprzężenie czołowe diody laserowej (luminescencyjnej) ze światłowodem za pomocą soczewki Z równania soczewki 1 d d 1 d r 1 f. Powiększenie M d r d r. d d Czyli 1 2 d d d tg d 1 2 r d r tg r. Jeśli wymiary diody i rdzenia światłowodu są znacznie mniejsze niżśrednica soczewki, to 18
19 d d r d d r r d r. Z definicji apertury numerycznej w przybliżeniu paraksjalnym NA d r d NA. Kąt bryłowy odpowiadający aperturze numerycznej 2 1 cos NA 2. Efektywność sprzężenia proporcjonalna do kwadratu apertury numerycznej r d NA 2. Czyli 2 r NA r T, d NA d gdzie: T jest współczynnikiem transmisji czoła rdzenia. Wiązka gaussowska 2w 0 2a Sprzężenie czołowe diody laserowej (luminescencyjnej) ze 19
20 światłowodem za pomocą soczewki Można pokazać, że optymalne sprzężenie do modu HE 11 w a, gdzie: a jest promieniem rdzenia. Dla światłowodów skokowych (w przybliżeniu) w a 2lnV. Maksymalna efektywność sprzężenia wyno si 85%. Użycie soczewek typu GRIN lub SELFOC W przypadku dowolnego profilu rdzenia definiuje się lokalną aperturę numeryczną NA L, n sin max,, gdzie: max, maksymalny kąt między osią rdzenia, a propagowanym modem. Dla parabolicznych światłowodów NA L n 2 n 2 a, gdzie: n a n cos max. Dla światłowodów parabolicznych 20
21 NA L NA 1 a x. Dla źródła lambercjańskiego: L const. Stąd moc optyczna wprowadzona do rdzenia (sin ) a P d d NA L 0 2 Lcos sin d a NA 1 a x 4 2 L d cos sin d 0 2 NA 2 L d 1 2 a 2 NA 2 L x x 2. Moc optyczna źródła P d 2 d 2 L. Zatem współczynnik sprzężenia a2 x d 2 NA 2 x 2, jeśli b a. a 0 0 a x 21
22 1) Jeśli powierzchnia źródła i jego apertura (rozbieżność) są większe niż powierzchnia rdzenia i jego NA wydajność sprzężenia nie może być poprawiona przez układ optyczny. 2) Jeśli powierzchnia źródła jest mniejsza niż powierzchnia rdzenia, ale apertura numeryczna źródła jestwiększa niż rdzenia, wtedy sprzężenie można poprawić przez optyczny układ powiększający. 3) Przy mniejszej aperturze numerycznej i powierzchni źródła niż rdzenia możliwe jest uzyskanie sprzężenia 100% przez bezpośrednie połączenie. 4) Jeśli źródłomawiększą powierzchnię niż rdzeń, ale mniejszą aperturę, to pomniejszający układ optyczny znacznie poprawi efektywność sprzężenia. 5) Szczególna ostrożność jest wymagana przy sprzężeniu światłowodów gradientowych, w których NA 0 w pobliżu płaszcza. 22
23 Sprzęganie boczne Za pomocą siatki i pryzmatu x Natężenie pola Θ Pryzmat n p n p x n a n 1 n a n 1 z n 2 modu n 2 Sprzężenie za pomocą pryzmatu Dla pryzmatu przekazywanie jest największe, jeśli k p sin f, gdzie: f stała propagacji fali w światłowodzie, a k p k 0 n p, oraz jeśli długość oddziaływania wynosi L 2, gdzie: jest stałą oddziaływania między modami 23
24 Siatka dyfrakcyjna Pokrycie Rdzeń n 1 n 2 Sprzężenie za pomocą siatki dyfrakcyjnej Optyczny efekt tunelowy n 1 n 2 n 1 n 2 Przykłady metod sprzęgania światłowodów 24
25 Sprzęgacze kierunkowe Optyczny sprzęgacz kierunkowy Niech pole E x,y,z a z E x,y, gdzie: a z zespolona amplituda z exp i 1 z. normalizacja P a z 2 a z a z. W przybliżeniu wolnozmiennej amplitudy da z i dz 1 a z, gdzie: 1 jest stałą propagacji. Dla drugiego światłowodu db z i dz 2 a z. Przy sprzężeniu da z i dz 1 a z i 12 b z, db z i dz 2 a z i 21 a z. 25 L
26 Szukamy rozwiązania a z a 0 e i z i Stąd b z b 0 e i z. a b 0 0, b a 0 0. Zatem , gdzie: /2. Czyli s,a /2. Ogólne rozwiązanie a z a s e i sz a a e i az b z s 1 12 a s e i sz a 1 12 a a e i az. Niech s 0, a 0. Jeżeli s,tob 0 a 0 oraz dla a mamy b 0 a 0. 26
27 Niech a z 0 a s a a 1, b z 0 s 1 12 a s a 1 12 a a 0. Stąd Podstawiając a s 1 a s a, a a 1 s s a. a z sin /2 z, b z sin /2 z, gdzie: 1 2. Wymiana energii między światłowodami z okresem h /2 Długością sprzężenia L c h/2 Też 2 b max , 1/2 Dla 0 przekazanie energii jest 27
28 całkowite L c0 2. s a Dla modu podstawowego LP 01 d 0 2 n 1 U 2 a 2 V 2 K 0 W d a K 1 2 W, gdzie: a promień rdzenia o współczynniku załamania n 1, d odległość między osiami rdzeni, K x zmodyfikowana funkcja Bessela, oraz U k 0 a n 2 1 n 2 e 1/2, W k 0 a n e 2 n 2 2 1/2, V U 2 W 2 1/2, a k 0 2 / 0 i n e /k 0 efektywny współczynnik załamania. Dla sprzęgacza ze światłowodów gradientowych (formuła empiryczna) d,v 2 a exp A Bd Cd 2, gdzie: 28
29 A V V 2, B V V 2, C V V 2 oraz n 2 1 n 2 2 /n 2 1 i d d/a. Wyrażenie jest poprawne (z dokładnością do 1%), jeśli: 1.5 V 2.5 i 2.0 d 4.5. W realnych warunkach długości L c0 są rzędu kilkuset mikrometrów do centymetrów. Sprzęgacz jako demultiplekser 1 L m i 2 L m 1 2. λ, λ 1 2 λ 1 L λ 2 Optyczny sprzęgacz kierunkowy, jako demultiplekser 29
30 Modulatory światłowodowe Napięcie modulujące V Wejście Wyjście Rdzeń piezoelektryczny Modulator na rdzeniu ceramicznym V Napięcie modulujące Piezoelementy Wyjście Wejście Światłowód Modulator zaciskowy fazy Pręty dystansowe Napięcie modulujące V Wyjście Wejście Światłowód Dyski piezoelektryczne Modulator dyskowy 30
31 a) Sygnał modulujacy V b) Sygnał modulujacy Falowody paskowe Modulatory paskowe Wykorzystanie sprzęgaczy kierunkowych Soczewki światłowodowe Soczewki światłowodowe odcinki światłowodów gradientowych. W ogólności n 2 r n gr 2 h 4 gr 2 2 h 6 gr , gdzie: r odległość punktu od osi soczewki, n 0 współczynnik załamania na osi soczewki, g stała rozkładu współczynnika załamania, h 4, h 6 są współczynniki rozwinięcia. Niech 31
32 inaczej n 2 r n gr 2, n r n 0 1 g 2 r2. Równanie promienia d 2 r gr 0. 2 dz Rozwiązanie oscylująca funkcja. Okres trajektorii P 2 g. Ogniskowa f 1 n 0 g sin g L. Apertura numeryczna NA gn 0 R, gdzie: R promień rdzenia. Odległość pracy ctg g L S, n 0 g Położenie płaszczyzny głównej 32
33 h 1 n 0 g tg g L 2 Zastosowania. Przykłady soczewek światłowodowych i ich zastosowań Polaryzatory światłowodowe P y Metal P x Rdzeń Polaryzator z metalicznym pokryciem 33
34 P y Metal Rdzeń P x Polaryzator z odcięciem modu Zamiast warstwy metalicznej stosuje się kryształy dwójłomne, światłowody dwójłomne, światłowody typu W, niecentrycznie względem rdzenia położonym płaszczem metalicznym itd. Cyrkulatory optyczne 1 2 Schemat ideowy cyrkulatora doskonałego 45 o 45 o. Budowa cyrkularora z czterema portami 3 34
35 -45 o +45 o Rotatory Faradaya -45 o +45 o o +45 o 4-45 o +45 o +45 o +45 o +45 o +45 o +45 o +45 o 1-45 o +45 o 2-45 o +45 o Ćwierćfalówki +45 o +45 o Płytki dwójłomne Schemat cyrkulatora optycznego (za [37]) Cyrkulator jako demultiplekser λ, λ,..., λ 1 2 n λ, λ, λ, λ,..., λ n λ 4 λ 4 Schemat optycznego cyrkulatora światłowodowego wykorzystywanego do rozdzielenie kanałów (demultiplexing) Cyrkulator w komunikacji dwukierunkowej 35
36 Nadajnik Nadajnik Odbiornik Światłowód Odbiornik Rys. IV.53. Schemat transmisji dwukierunkowej przy użyciu optycznych cyrkulatorów Wytwarzanie światłowodowych siatek Bragga Rola Ge w szkliwie kwarcowym 1. Technika jednowiązkowa 2. Holograficznej metodzie dwuwiązkowej las 2sin, gdzie: 2 jest kątem między wiązkami. 3.Metoda maski fazowej 36
37 Literatura 1. B. Ziętek, Optoelektronika, Wydawnictwo UMK, Toruń J. Advantovic, D. Uttamchandini, Principles of modern optical system, Artech House, Norwood (MA) Fundamentals of Optical Fiber Communications, ed. M. K. Baronski, Academic Press, New York K. J. Eberling, Integrated optoelectronics, Springer-Verlag, Berlin G. Einarsson, Podstawy techniki światłowodowej, WKŁ, Warszawa A. K. Ghatak, K. Thyagarajan, Optical electronics, Cambridge University Press, Cambridge R. G. Hunsperger, Integrated optics, Springer-Velag, Berlin A. Kowalski, Podstawy telekomunikacji, Oficyna Wydawnicza PW, Warszawa Laboratorium podstaw optoelektroniki i miernictwa optoelektronicznego, red. J. Helsztyński, Oficyna Wydawnicza PW, Warszawa W. Lauterborn, T. Kurz, W. Wiesenfeldt, Coherent Optics, Springer-Verlag, Berlin A. Majewski, Nieliniowa optyka światłowodowa, Oficyna Wydawnicza PW, Warszawa
38 12. M. Marciniak, Modelowanie falowodów optycznych metodą propagacji wiązki, WKŁ, Warszawa Y. N. Nosov, Optoelektronika, Radio i Swiaz, Moskwa J. C. Palais, Zarys telekomunikacji światłowodowej, WKŁ, Warszawa A. Pawluczyk, Elementy i układy optoelektroniczne, WKŁ, Warszawa J. Petykiewicz, Podstawy fizyczne optyki scalonej, PWN, Warszawa J. Siuzdak, Wstęp dowspółczesnej telekomunikacji światłowodowej, WKŁ, Warszawa M. Szustakowski, Elementy techniki światłowodowej, WNT, Warszawa T. Tamir, Integrated Optics, Springer-Verlag, Berlin J. Wilson, J. F. Hawkes, Optoelectronics an introduction, Prentice Hall, New York B. E. A. Saleh, M. C. Teich, Fundamentals of photonics, John Wiley & Sons, New York A. K. Ghatak, K. Thyagarajan, Optical electronics, Cambridge University Press, Cambridge R. W. Boyd, Nonlinear Optics, Academic Press, San Diego, New York A. K. Ghatak, K. Thyagarajan, Introduction to fiber 38
39 optics, Cambridge University Press, Cambridge Optical Fibers Rotation Sensing, ed. W. K. Burns, Academic Press, Boston J. E. Midwinter, Optoelektronika i technika światłowodowa, WKŁ, Warszawa F. G. Smith, T. A. King, Optics and photonics, John Wiley & Sons, Ltd., New York, Toronto M. Young, Optics and Lasers, Springer-Verlag, Berlin K. Iizuka, Elements of Photonics, John Wiley & Sons, New York M. Malinowski, Lasery światłowodowe, Oficyna Wydawnicza PW, Warszawa J. Hecht, Understanding Fiber Optics, Pearson Prentice Hall, New Jersey A. Majewski, Podstawy techniki światłowodowej, Oficyna Wydawnicza PW, Warszawa R. Mentzel, Photonics, Springer-Verlag, Berlin Heidelberg New York E. F. Schubert, Light Emitting Diodes, Cambrige University Press, Cambridge K. Booth, S. Hill, The essence of optoelectronics, Prentice Hall, London New York Paris A. B. Sharma, S. J. Halme, M. M. Butusov, Optical 39
40 fiber systems and their components, Springer-Verlag, Berlin J. A. Buck, Fundamentals of Optical Fibers, John Wiley & Sons, New York
Sprzęg światłowodu ze źródłem światła
Sprzęg światłowodu ze źródłem światła Oczywistym problemem przy sprzęganiu światłowodu ze źródłami światła jest w pierwszym rzędzie umieszczenie wiazki w wewnatrz apertury numeryczne światłowodu. W przypadku
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoTeoria falowa Równania Maxwella
Teoria falowa Równania Maxwella Oś falowodu oś z Równania Maxwella E B, t H J D t, D, B 0. Jeżeli E x,y,z,t Re E x,y,z e i t 1 2 E x,y,z e i t E x,y,z e i t, 1 W postaci zespolonej: E i B, prawo indukcji
Bardziej szczegółowoTechnika falo- i światłowodowa
Technika falo- i światłowodowa Falowody elementy planarne (płytki, paski) Światłowody elementy cylindryczne (włókna światłowodowe) płytkowy paskowy włókno optyczne Rdzeń o wyższym współczynniku załamania
Bardziej szczegółowoIII. Opis falowy. /~bezet
Światłowody III. Opis falowy BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Równanie falowe w próżni Teoria falowa Równanie Helmholtza Równanie bezdyspersyjne fali płaskiej, rozchodzącej
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd światłowodu
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoCzujniki światłowodowe
Czujniki światłowodowe Pomiar wielkości fizycznych zaburzających propagację promieniowania Idea pomiaru Dioda System optyczny Odbiornik Wejście pośrednie przez modulator Wielkość mierzona wejście czujnik
Bardziej szczegółowoTechnologia światłowodów włóknistych Kable światłowodowe
Technologia światłowodów włóknistych Kable światłowodowe Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone
Bardziej szczegółowohttp://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
IV. Światłowody BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Literatura 2 3 Historia i uwarunkowania Podstawowe elementy: 1. Rozwój techniki laserowej (lasery półprzewodnikowe, modulacja,
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowe elementy polaryzacyjne
Światłowodowe elementy polaryzacyjne elementy wykorzystujące własności przenoszenia polaryzacji w światłowodach jednorodnych i dwójłomnych polaryzatory izolatory optyczne depolaryzatory kompensatory i
Bardziej szczegółowoWielomodowe, grubordzeniowe
Wielomodowe, grubordzeniowe i z plastykowym pokryciem włókna. Przewężki i mikroelementy Multimode, Large-Core, and Plastic Clad Fibers. Tapered Fibers and Specialty Fiber Microcomponents Wprowadzenie Włókna
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI
Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI I. Zagadnienia do opracowania. 1. Model pasmowy półprzewodników. 2. Zasada działania lasera półprzewodnikowego
Bardziej szczegółowoLASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Bardziej szczegółowoIV. Transmisja. /~bezet
Światłowody IV. Transmisja BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet 1. Tłumienność 10 7 10 6 Tłumienność [db/km] 10 5 10 4 10 3 10 2 10 SiO 2 Tłumienność szkła w latach (za A.
Bardziej szczegółowoFotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia
Dr inż. Tomasz Kozacki Prof. dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Zakład Techniki Optycznej Instytut Mikromechaniki i Fotoniki pokój 513a ogłoszenia na tablicach V-tego piętra kurs magisterski grupa R41 semestr
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI
Ćwiczenie 11 Wydział Elektryczny Mechaniczny Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki LABORATORIUM ZASTOSOWAŃ OPTOELEKTRONIKI Technologia połączeń światłowodowych (spawanie światłowodów, pomiar geometrii światłowodów)
Bardziej szczegółowoWykład 12: prowadzenie światła
Fotonika Wykład 12: prowadzenie światła Plan: Mechanizmy prowadzenia światła Mechanizmy oparte na odbiciu całkowite wewnętrzne odbicie, odbicie od ośrodków przewodzących, fotoniczna przerwa wzbroniona
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowo2. Światłowody. 2. TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA: Światłowody Strona 1
TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA. Światłowody Spis treści:.1. Wprowadzenie... Światłowody wielo- i jednomodowe..3. Tłumienie światłowodów..4. Dyspersja światłowodów..5. Pobudzanie i łączenie światłowodów..6.
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie Światłowody
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE
UNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE Projekt Zintegrowany UMCS Centrum Kształcenia i Obsługi Studiów, Biuro ds. Kształcenia Ustawicznego telefon: +48 81 537 54 61 Podstawowe informacje o przedmiocie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3. Badanie wpływu makrozagięć światłowodów na ich tłumienie.
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 3 Badanie wpływu makrozagięć światłowodów na ich tłumienie. Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z wpływem mikro- i makrozgięć światłowodów włóknistych na ich tłumienność.
Bardziej szczegółowoTŁUMIENIE ŚWIATŁA W OŚRODKACH OPTYCZNYCH
TŁUMIENIE ŚWIATŁA W OŚRODKACH OPTYCZNYCH Jednym z parametrów opisujących właściwości optyczne światłowodów jest tłumienność. W wyniku zjawiska tłumienia, energia fali elektromagnetycznej niesionej w światłowodzie
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoPomiar tłumienności światłowodów włóknistych
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 4 Pomiar tłumienności światłowodów włóknistych Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z parametrem tłumienności światłowodów oraz ze sposobem jego pomiaru Badane elementy:
Bardziej szczegółowoPOMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ
ĆWICZENIE O9 POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ ŚWIATŁOWODU KATEDRA FIZYKI 1 Wstęp Prawa optyki geometrycznej W optyce geometrycznej, rozpatrując rozchodzenie się fal świetlnych przyjmuje się pewne założenia
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE ZJAWISKA CAŁKOWITEGO WEWNĘTRZNEGO ODBICIA W ŚWIATŁOWODACH
ZASTOSOWANIE ZJAWISKA CAŁKOWITEGO WEWNĘTRZNEGO ODBICIA W ŚWIATŁOWODACH 1. ODBICIE I ZAŁAMANIE ŚWIATŁA 1.1. PRAWO ODBICIE I ZAŁAMANIA ŚWIATŁA Gdy promień światła pada na granicę pomiędzy dwiema różnymi
Bardziej szczegółowoOPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1
OPTOTELEKOMUNIKACJA dr inż. Piotr Stępczak 1 Optyczne elementy pasywne Złącza światłowodowe Sprzęgacz / rozdzielacz światłowodowy Multiplekser / Demultiplekser falowy Optoizolator i cyrkulator Filtry światłowodowe
Bardziej szczegółowoTypy światłowodów: Technika światłowodowa
Typy światłowodów: Skokowy wielomodowy Gradientowy wielomodowy Skokowy jednomodowy Zmodyfikowany dyspersyjnie jednomodowy Jednomodowy utrzymujący stan polaryzacji Swiatłowody fotoniczne Propagacja światła
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoEgzamin / zaliczenie na ocenę*
WYDZIAŁ PODSTAWOWYCH PROBLEMÓW TECHNIKI Zał. nr 4 do ZW 33/01 KARTA PRZEDMIOTU Nazwa w języku polskim: ŚWIATŁOWODY, ŚWIATŁOWODY Nazwa w języku angielskim: OPTICAL FIBERS Kierunek studiów (jeśli dotyczy):
Bardziej szczegółowoWłókna na średnią i daleką podczerwień, z eliptycznym rdzeniem oraz typu D. Mid- and Long- Infrared as well as Elliptical Core and D-shape Fibers
Włókna na średnią i daleką podczerwień, z eliptycznym rdzeniem oraz typu D Mid- and Long- Infrared as well as Elliptical Core and D-shape Fibers Wprowadzenie Włókna ze szkieł domieszkowanych: HMFG HMGG
Bardziej szczegółowoProblemy spawania telekomunikacyjnych jednomodowych włókien światłowodowych stosowanych w Polsce i pochodzących od różnych producentów
C8.12 Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski, Józef Zalewski Instytut Telekomunikacji ATR w Bydgoszczy, Bydgoszcz Problemy spawania telekomunikacyjnych jednomodowych włókien światłowodowych
Bardziej szczegółowo2007-10-27. NA = sin Θ = (n rdzenia2 - n płaszcza2 ) 1/2. L[dB] = 10 log 10 (NA 1 /NA 2 )
dr inż. Krzysztof Hodyr Technika Światłowodowa Część 2 Tłumienie i straty w światłowodach Pojęcie dyspersji światłowodów Technika zwielokrotnienia WDM Źródła strat tłumieniowych sprzężenia światłowodu
Bardziej szczegółowoGrupa R51 Wykład 30 godzin Laboratorium w ramach lab USF. Prowadzący: prof. dr hab. inż. Małgorzata Kujawińska pok.
Grupa R5 Wykład 3 godzin Laboratorium w ramach lab USF Prowadzący: prof. dr hab. inż. Małgorzata Kujawińska m.kujawinska@mchtr.pw.edu.pl pok.55 Zaliczenie wykładu - kolokwia (po 3 pkt) Konieczność zaliczenia
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoPomiary parametrów telekomunikacyjnych światłowodów jednomodowych. Na poprzednim wykładzie przedstawiono podstawowe parametry światłowodów
Pomiary parametrów telekomunikacyjnych światłowodów jednomodowych Na poprzednim wykładzie przedstawiono podstawowe parametry światłowodów Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze
Bardziej szczegółowoRównania Maxwella. Wstęp E B H J D
Równania Maxwella E B t, H J D t, D, B 0 Równania materiałowe B 0 H M, D 0 E P, J E, gdzie: 0 przenikalność elektryczną próżni ( 0 8854 10 1 As/Vm), 0 przenikalność magetyczną próżni ( 0 4 10 7 Vs/Am),
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoEgzamin / zaliczenie na ocenę*
Zał. nr 4 do ZW 33/01 WYDZIAŁ PPT KARTA PRZEDMIOTU Nazwa w języku polskim: Światłowody Nazwa w języku angielskim Optical fibers Kierunek studiów (jeśli dotyczy): Fizyka Techniczna Specjalność (jeśli dotyczy):
Bardziej szczegółowoLaboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Bardziej szczegółowoKATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY W SZCZECINIE WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI OPROGRAMOWANIE DO MODELOWANIA SIECI ŚWIATŁOWODOWYCH PROJEKTOWANIE FALOWODÓW PLANARNYCH (wydrukować
Bardziej szczegółowoŁączenie włókien światłowodowych spawanie światłowodów. Spawy mechaniczne 0,05 0,2 db Spawanie 0,05 0,1 db
Łączenie włókien światłowodowych spawanie światłowodów Złączki 0,2 1 db Spawy mechaniczne 0,05 0,2 db Spawanie 0,05 0,1 db Spawy mechaniczne 1. Elastomeric Lab Splice. Umożliwia setki połączeń 2. 3M Fibrlok.
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1
Optotelekomunikacja dr inż. Piotr Stępczak 1 dr inż. Piotr Stępczak Falowa natura światła () ( ) () ( ) z t j jm z z z t j jm z z e e r H H e e r E E β ω β ω Θ ± Θ ± 1 0 0 1 0 1 1 zatem 0 n n n n gr λ
Bardziej szczegółowoZjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoLASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH
LASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH Historia: 1951 r. Hans Motz, 1957 r. Philips, 1975 r. J. Madey, 1977 r. J. Madey ogłosił uruchomienie pierwszego FEL, 1983 r. pierwszy FEL w obszarze widzialnym Orsey (Francja),
Bardziej szczegółowoMetody Obliczeniowe Mikrooptyki i Fotoniki. Metoda propagacji wiązki BPM Modelowanie propagacji
Metody Obliczeniowe Mikrooptyki i Fotoniki Metoda propagacji wiązki BPM Modelowanie propagacji Równanie BPM Równanie Helmholtza: n k 0 =0 Rozwiązanie zapisujemy jako: r =A r exp i k z Fala nośna k =n k
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoElektrotechnika II stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2012/2013
Bardziej szczegółowoFMZ10 S - Badanie światłowodów
FMZ10 S - Badanie światłowodów Materiały przeznaczone dla studentów Informatyki Stosowanej w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Jagiellońskiego 1 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie apertury numerycznej,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE Wykład Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 8/ bud. A- http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ OPTYKA GEOMETRYCZNA Codzienne obserwacje: światło
Bardziej szczegółowo3. Umiejętność obsługi prostych przyrządów optycznych (UMIEJĘTNOŚĆ)
Zał. nr 4 do ZW 33/01 WYDZIAŁ PPT KARTA PRZEDMIOTU Nazwa w języku polskim: Światłowody Nazwa w języku angielskim Optical waveguides Kierunek studiów (jeśli dotyczy): Inżynieria Kwantowa Specjalność (jeśli
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej
Ćwiczenie 6 LABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej Opracował: Grzegorz Wiśniewski Zagadnienia do przygotowania Opisz budowę złączy światłowodowych. Opisz budowę lasera w tym lasera półprzewodnikowego.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie parametro w wiązki gaussowskiej
Wyznaczanie parametro w wiązki gaussowskiej Spis treści 1. Wstęp... 1 2. Definicja wiązki gaussowskiej... 2 3. Parametry określające wiązkę gaussowską... 4 4. Transformacja wiązki gaussowskiej przez soczewki...
Bardziej szczegółowoPołączenia spawane światłowodów przystosowanych do multipleksacji falowej WDM
A-8/10.01 Marek Ratuszek, Jacek Majewski, Zbigniew Zakrzewski, Józef Zalewski, Zdzisław Drzycimski Instytut Telekomunikacji ATR Bydgoszcz Połączenia spawane światłowodów przystosowanych do multipleksacji
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria
Metody Optyczne w Technice Wykład 8 Polarymetria Fala elektromagnetyczna div D div B 0 D E rot rot E H B t D t J B J H E Fala elektromagnetyczna 2 2 E H 2 t 2 E 2 t H 2 v n 1 0 0 c n 0 Fala elektromagnetyczna
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoSPAWANIE RÓŻNYCH TYPÓW TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH STOSOWANYCH W SIECIACH TELEKOMUNIKACYJNYCH
SPAWANIE RÓŻNYCH TYPÓW TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH STOSOWANYCH W SIECIACH TELEKOMUNIKACYJNYCH dr inż. Marek Ratuszek, mgr inż. Zbigniew Zakrzewski, mgr inż. Jacek Majewski, mgr inż.
Bardziej szczegółowoĆw.3. Wykrywanie źródeł infradźwięków
Ćw.3. Wykrywanie źródeł infradźwięków Wstęp Ćwiczenie przedstawia metodę wyszukiwania źródeł infradźwięków przy użyciu światłowodowego czujnika drań. Fale akustyczne poniżej dolnego częstotliwościowego
Bardziej szczegółowoKONWERTER RS-232 TR-21.7
LANEX S.A. ul. Ceramiczna 8 20-150 Lublin tel. (081) 444 10 11 tel/fax. (081) 740 35 70 KONWERTER RS-232 TR-21.7 IO21-7A Marzec 2004 LANEX S.A., ul.ceramiczna 8, 20-150 Lublin serwis: tel. (81) 443 96
Bardziej szczegółowoWzmacniacze. Wzmocnienie linii jednorodnie poszerzonych
Wzmacniacze Współczynnik wzmocnienia Patrz B. Ziętek, Optoelektronika, Wydawnictwo UMK. Toruń 24. Wzmocnienie linii jednorodnie poszerzonych Patrz B. Ziętek, Optoelektronika, Wydawnictwo UMK. Toruń 24.
Bardziej szczegółowoMetody Obliczeniowe Mikrooptyki i Fotoniki
Metody Obliczeniowe Mikrooptyki i Fotoniki Kod USOS: 1103-4Fot4 Wykład (30h): R. Kotyński Wtorki 9:15-11:00, s.1.38 lub B4.17(ul. Pasteura 5) Ćwiczenia (45h): Wtorki, w godz. 14.15-16.30, s.1.7 lub B4.17
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL BUP 18/15. HANNA STAWSKA, Wrocław, PL ELŻBIETA BEREŚ-PAWLIK, Wrocław, PL
PL 224674 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 224674 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 409674 (51) Int.Cl. G02B 6/02 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ
ELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ MODULATORY bezpośrednia (prąd lasera) niedroga może skutkować chirpem do 1 nm (zmiana długości fali spowodowana zmianami gęstości nośników w obszarze aktywnym) zewnętrzna
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoTechnologia elementów optycznych
Technologia elementów optycznych dr inż. Michał Józwik pokój 507a jozwik@mchtr.pw.edu.pl Część 6 Wybrane zagadnienia technologii światłowodów na podstawie wykładu prof. dr hab. inż. M. Kujawińskiej Technika
Bardziej szczegółowoParametry i technologia światłowodowego systemu CTV
Parametry i technologia światłowodowego systemu CTV (Światłowodowe systemy szerokopasmowe) (c) Sergiusz Patela 1998-2002 Sieci optyczne - Parametry i technologia systemu CTV 1 Podstawy optyki swiatlowodowej:
Bardziej szczegółowoOscylacyjna relaksacja
V. DYNAMIKA LASERÓW Oscylacyjna relaksacja Oscylacje relaksacyjne Gęstość fotonów we wnęce Czas Oscylacje relaksacyjne po włączeniu lasera Niech N 1 0, wtedy N N 2. Równania kinetyczne dn 2 W kn dt 2 N
Bardziej szczegółowoNanowłókna krzemowe (włókna o średnicy poniżej długości fali) oraz włókna chiralne. Silica Nanofibres (Subwavelength-Diameter) and Chiral Fibres
Nanowłókna krzemowe (włókna o średnicy poniżej długości fali) oraz włókna chiralne Silica Nanofibres (Subwavelength-Diameter) and Chiral Fibres Wprowadzenie (nanowłókna) Prowadzenie mocy Wytwarzanie krzemowego
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE
UNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE Projekt Zintegrowany UMCS Centrum Kształcenia i Obsługi Studiów, Biuro ds. Kształcenia Ustawicznego telefon: +48 81 537 54 61 Podstawowe informacje o przedmiocie
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE NR 3. Światłowody jednomodowe.
ĆWICZENIE NR 3 Światłowody jednomodowe. Ćwiczenie to jest jednym z dwu ćwiczeń obejmujących badanie właściwości modowych włókien jednodomowych. Nauczysz się sprzęgać światło z lasera ze światłowodem jednodomowym
Bardziej szczegółowoWłókna z cieczowym rdzeniem oraz włókna plastykowe. Liquid-Core and Polymer Optical Fibers
Włókna z cieczowym rdzeniem oraz włókna plastykowe Liquid-Core and Polymer Optical Fibers Prowadzenie światła w falowodach cieczowych Zastosowanie falowodów cieczowych Włókna polimerowe Efekt propagacji
Bardziej szczegółowoV n. Profile współczynnika załamania. Rozmycie impulsu spowodowane dyspersją. Impuls biegnący wzdłuż światłowodu. Wejście Wyjście
OPTOELEKTRONIKA dr hab. inż. S.M. Kaczmarek 1. DYSPERSJA 1.1. Dyspersja materiałowa i falowodowa. Dyspersja chromatyczna. 1.2. Dyspersja modowa w światłowodach a). o skokowej zmianie współczynnika załamania
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski 3 listopad 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 5 1/41 Plan wykładu Podstawy optyki geometrycznej Załamanie światła, soczewki Odbicie
Bardziej szczegółowoFizyczna struktura włókna optycznego Propagacja światła liniowo spolaryzowanego
Światłowody włókniste podstawy fizyczne Fizyczna struktura włókna optycznego Propagacja światła liniowo spolaryzowanego Fizyczna struktura włókna optycznego Światłowody włókniste są wytwarzane poprzez
Bardziej szczegółowoEgzamin / zaliczenie na ocenę*
Zał. nr 4 do ZW 33/01 WYDZIAŁ PPT KARTA PRZEDMIOTU Nazwa w języku polskim: Podstawy optyki fizycznej i instrumentalnej Nazwa w języku angielskim Fundamentals of Physical and Instrumental Optics Kierunek
Bardziej szczegółowoSystemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 3 Media transmisyjne część 1 Program wykładu transmisja światłowodowa transmisja za pomocą kabli telekomunikacyjnych (DSL) transmisja przez sieć energetyczną transmisja radiowa
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, shortinst Wstęp do astrofizyki I,
Bardziej szczegółowoMedia sieciowe. Omówimy tutaj podstawowe media sieciowe i sposoby ich łączenia z różnymi urządzeniami sieciowymi. Kabel koncentryczny
Media sieciowe Wszystkie media sieciowe stanowią fizyczny szkielet sieci i służą do transmisji danych między urządzeniami sieciowymi. Wyróżnia się: media przewodowe: przewody miedziane (kabel koncentryczny,
Bardziej szczegółowoWpływ warunków klimatycznych na proces spawania i parametry spawów światłowodów telekomunikacyjnych
A-8/1.9 Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski, Stefan Stróżecki, Józef Zalewski Instytut Telekomunikacji ATR Bydgoszcz Tadeusz Konefał, Witold Kula TP S.A. Tarnobrzeg Wpływ warunków klimatycznych
Bardziej szczegółowoWykład 2: Wprowadzenie do techniki światłowodowej
Sieci optoelektroniczne Wykład 2: Wprowadzenie do techniki światłowodowej Światłowód - definicja Jest to medium transmisyjne stanowiące czyste szklane włókno kwarcowe, otoczone nieprzezroczystym płaszczem
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R O-1
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA OPTYKI Ć W I C Z E N I E N R O- WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA ZA POMOCĄ SPEKTROMETRU
Bardziej szczegółowoINTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
Bardziej szczegółowoTechnologia elementów optycznych
Technologia elementów optycznych dr inż. Michał Józwik pokój 507a jozwik@mchtr.pw.edu.pl Część 5 rysunek elementu optycznego Polskie Normy PN-ISO 10110-1:1999 Optyka i przyrządy optyczne -- Przygotowywanie
Bardziej szczegółowoKONWERTER RS-422 TR-43
LANEX S.A. ul. Ceramiczna 8 20-150 Lublin tel. (081) 444 10 11 tel/fax. (081) 740 35 70 KONWERTER RS-422 TR-43 IO-43-2C Marzec 2004 LANEX S.A., ul.ceramiczna 8, 20-150 Lublin serwis: tel. (81) 443 96 39
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 5. HOLOGRAM KLASYCZNY TYPU FRESNELA
ĆWICZENIE 5. HOLOGAM KLASYCZNY TYP FESNELA Wstęp teoretyczny Wprowadzenie Holografia jest metodą zapisu całkowitej informacji o oświetlonym obiekcie. ejestracja informacji niesionej przez falę elektromagnetyczną
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 4 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowo1. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie
. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie Sprzęgacze światłowodowe są podstawowymi elementami rozgałęźnych sieci optycznych (lokalnych, komputerowych, telewizyjnych) dowolnej konfiguracji. Spełniają rolę
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
Bardziej szczegółowoSieci optoelektroniczne
Sieci optoelektroniczne Wykład 3: Konstrukcja kabli światłowodowych dr inż. Walery Susłow Hurtownia kabli Budowa włókna kablu światłowodowego Kabel światłowodowy składa się z następujących elementów: rdzeń
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoSystemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Lasery światłowodowe Źródło: www.jakubduba.pl Światłowód płaszcz n 2 n 1 > n 2 rdzeń n 1 zjawisko całkowitego wewnętrznego odbicia Źródło:
Bardziej szczegółowo