1. Wzmacniacze wiatłowodowe oparte na zjawisku emisji wymuszonej (lasery bez sprz enia zwrotnego).
|
|
- Laura Król
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wzmacniacze światłowodowe, Wykład 9 SMK J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej, WKŁ W-wa Wzmacniacze światłowodowe oparte na zjawisku emisji wymuszonej (lasery bez sprzężenia zwrotnego). Ośrodkiem wzmacniającym światło odpowiednio domieszkowany światłowód pompowany optycznie światłowód. Parametry wzmacniacza: długość fali, wzmocnienie określone przez rodzaj i sposób domieszkowania. Domieszkowanie: Pr, Nd, Ho. Najlepiej rozwinięta technologia wytwarzania wzmacniaczy domieszkowanych erbem EDFA (erbium moped fiber amplifier) Pracują w pobliżu 1.55 µm. Nad półprzewodnikowymi przeważają: dają się włączyć do linii transmisyjnej z bardzo małymi stratami na sprzężenie, dają większe wzmocnienie. Składa się z: - odcinka specjalnie domieszkowanego światłowodu (10-50 m) jednodomowego, - pompy optycznej (laser dużej mocy), - dichroicznego sprzęgacza dwukierunkowego (jego współczynnik sprzężenia zależy od długości fali), Światłowód połączony jest z pompą optyczną. Światło pompy i sygnał wzmacniany doprowadzane jest do domieszkowanego światłowodu za pomocą sprzęgacza. Współczynniki sprzężenia na długości fali pompy i wzmacnianego sygnału są dobrane tak, aby obydwa sygnały przeszły z małymi stratami do domieszkowanego światłowodu. Podczas pracy sygnał pompy i wzmacniany sygnał użyteczny nakładają się na siebie w światłowodzie. Sygnał użyteczny wzmacniany jest wskutek zjawiska emisji wymuszonej (inwersja obsadzeń uzyskiwana w wyniku pompowania optycznego). W zależności od poziomów domieszki rozróżnia się pracę trój i czteropoziomową: 1
2 Pracą trójpoziomową charakteryzują się wzmacniacze EDFA. Promieniowanie pompy wzbudza atomy erbu do poziomu E 3. Po czasie 1 µs atomy te przechodzą do poziomów metastabilnych o czasie życia 10 ms. Wzmocnienie sygnału jest wynikiem emisji wymuszonej wzbudzonych na poziom metastabilny jonów erbu (w paśmie ok nm, a długość fali pompy 980 nm lub 1480 nm). Kształt i szerokość widma wzmocnienia istotnie zależy od domieszkowania rdzenia światłowodu (domieszki Al., P poszerzają to widmo). Wzmocnienie wzmacniacza EDFA zależy od: - koncentracji jonów erbu, - średnicy rdzenia, - mocy pompy, - długości wzmacniacza. Moce pompy i sygnału zmieniają się na długości domieszkowanego światłowodu z powodu absorpcji, emisji spontanicznej i emisji wymuszonej. Zależą też od tego czy promieniowanie pompy i sygnału rozchodzą się w jednakowych, czy przeciwnych kierunkach. Dla danej mocy pompy istnieje optymalna długość wzmacniacza dająca maksymalne wzmocnienie. Typowo: db. Standardowe pasmo 35 nm przy użyciu pompy o długości fali 1480 nm i mocy z zakresu mw. Typowe maksymalne wyjściowe moce nasycenia mw (porównywalne z najlepszymi wzmacniaczami półprzewodnikowymi). Ze wzrostem mocy optycznej wyjściowa moc wzmacniacza rośnie (do kilkuset MW). Zachowanie się wzmacniacza w nasyceniu pokazuje następny rysunek. 2
3 Istnieją specjalne konstrukcje dwu- i trzystopniowych wzmacniaczy światłowodowych pozwalających uzyskać moce wyjściowe rzędu kilku watów (lasery pp pompują płaszcz światłowodu domieszkowany neodymem akcja laserowa na długości 1.06 µm światło to pompuje rdzeń światłowodu (domieszkowany erbem i iterbem) 4W. Zalety wzmacniaczy EDFA: - brak zależności wzmocnienia od polaryzacji sygnału, - redukcja przesłuchu przy wzmacnianiu wielu sygnałów na różnych długościach fal, - eliminacja odbić, - moc nasycenia znacznie większa niż we wzmacniaczach pp, - mniejszy niż u wzmacniaczy pp współczynnik szumów (3.5 db). Wzmacniacze EDFA mogą być wykorzystywane jedynie w systemach pracujących w pobliżu długości fali 1.55 µm. Jednak niektóre zastosowania wymagają pracy na długościach 1.31 mm (sieci telewizji kablowych CATV common antena TV, sieci lokalne). Aby uzyskać wzmocnienie na tej długości fali światłowody domieszkuje się neodymem lub prazeodymem. Wzmacniacze te mają jednak małe efektywności pompowania (0.2 db/mw) i wymagają większych mocy pompy ( mw). We wzmacniaczach domieszkowanych Pr współczynnik szumów silnie zależy od długości fali: F<4dB dla λ<1.28 µm, F>7dB dla λ>1.32 µm. Lasery pompujące mają długości fal 1.01 µm lub µm. Osiągane wzmocnienia 20-30dB przy mocach wyjściowych dbm. Dostępne komercyjnie są wzmacniacze na światłowodach fluorkowych PDDFA (praseodymium moped fluoride fiber amplifier). 2. Wzmacniacz Ramana Mechanizmem wzmocnienia jest wymuszone rozpraszanie Ramana w światłowodzie, które powoduje przenoszenie energii z pompy optycznej do sygnału użytecznego. Foton pochodzący z promieniowania pompy optycznej traci swą energię tworząc foton o mniejszej energii, pozostała część energii zostaje pochłonięta przez ośrodek w formie wibracji molekularnych (nie wymagają osiągnięcia inwersji obsadzeń). Konstrukcja wzmacniacza jest taka jak i wzmacniacza opartego na zjawisku emisji wymuszonej. Długość fali pompy musi być niższa od długości fali sygnału (wzmacniacz 1.55 µm wymaga pompy o długości 1.45 µm). Dla zwiększenia wzmocnienia trzeba zredukować obszar przekroju światłowodu, w którym zawiera się moc pompy (zwiększenie natężenia światła). Uzyskuje się to przez domieszkowanie światłowodu kwarcowego germanem (zwiększa się różnica współczynników załamania rdzenia i płaszcza). Aby osiągnąć wzmocnienie 15 db moc pompy musi wynosić 300 mw. We wzmacniaczach tych można osiągnąć moce sygnału wyjściowego ok. 200mW (o rząd wielkości więcej niż dla wzmacniaczy pp). Pasmo przepustowe nm. 3
4 Wady: - długość wzmacniacza przekraczająca 1 km, - wymagana duża moc pompy optycznej. 3. Wzmacniacz Brillouina Wzmocnienie optyczne spowodowane jest zjawiskiem wymuszonego rozpraszania Brillouina. Moc sygnału użytecznego rośnie kosztem pompy (pompowanie optyczne). - wzmocnienie zachodzi jedynie w przypadku, gdy fala sygnałowa rozchodzi się w kierunku przeciwnym do fali pompy, - różnica częstotliwości pomiędzy pompą a sygnałem jest stosunkowo niewielka (10 GHz), - pasmo wzmocnienia wzmacniacza Brillouina jest bardzo wąskie (<100 MHz), co wyklucza zastosowanie go w systemach szerokopasmowych. - duże współczynniki szumów (kilkanaście db), - ze względu na wąskie pasmo wzmocnienia ich zastosowanie ograniczone jest do systemów koherentnych i systemów ze zwielokrotnieniem długości fali, gdzie służą do wyboru kanału, - mogą wzmacniać jednocześnie wiele kanałów komunikacyjnych, komunikacyjnych ile całkowite pasmo zajmowane przez te kanały zawiera się w paśmie wzmacniacza (wzmocnienia sygnału w każdym kanale powinny być jednakowe); nasycenie skrośne i mieszanie czterofalowe powodują nierównomierność wzmocnienia w kanałach (przesłuch), - nasycenie skrośne jest charakterystyczne dla wszystkich wzmacniaczy optycznych (wzmocnienie danego kanału nasyca się nie tylko przez jego własną moc, ale i przez moce sąsiednich kanałów). 4. Zastosowanie wzmacniaczy optycznych. a). Liniowe wzmacniacze optyczne mogą być wykorzystane zamiast regeneratorów: regeneratorów systemach transmisyjnych wykorzystujących lasery jednodomowe efekty dyspersji światłowodowej są małe i długość odcinków regeneracyjnych wyznaczają tylko straty światłowodu (takie systemy nie wymagają pełnej regeneracji sygnału). Zalety: - większa prostota i mniejsze wymiary w porównaniu z tradycyjnymi regeneratorami, - mniejszy pobór mocy (systemy podwodne), 4
5 - możliwość zmiany (zwiększania) szybkości transmisji i długości fali nośnej bez zmian w samym wzmacniaczu, - możliwość jednoczesnej transmisji w obydwu kierunkach. Wady: - mniejsze efektywne wzmocnienie niż w regeneratorach optoelektronicznych, - system jest analogowy, więc szumy i drgania zboczy impulsów (jitter) dodają się wzdłuż całego toru, ograniczając liczbę odcinków bez pełnej regeneracji sygnału, - fale odbite mogą powodować niestabilność systemu. b). wzmacniacz mocy wykorzystanie wzmacniacza optycznego do zwiększenia transmitowanej mocy przez umieszczenie go bezpośrednio za nadajnikiem (odległość transmisji rośnie nawet o 100 km), c). przedwzmacniacze zwiększenie czułości odbiorników optycznych. Przez dostarczenie wzmocnienia optycznego przed fotodiodą, sygnał i związany z nim szum wzmacniacza zostają wzmocnione powyżej szumu odbiornika. Wzmacniacze optyczne umożliwiają więc redukcję wpływu szumu termicznego odbiornika. Poprawa jest szczególnie istotna dla szybkości transmisji powyżej 1 Gbit/powyżej powyżej umożliwia wykonanie czułych odbiorników szerokopasmowych dla systemów o wysokiej przepływności, d). wzmacniacze optyczne można wykorzystać do kompensacji strat awiązanych z dystrybucją (podział sygnału między wielu użytkowników) użytkowników sieciach lokalnych LAN oraz sieciach dyfuzyjnych dyfuzyjnych dystrybucyjnych, 5
6 e). ważnym zastosowaniem są sieci CATV, w których kanały telewizyjne są nadawane analogowo na podnośnych sygnału optycznego, f). można je wykorzystać jako wzmacniacze bardzo krótkich impulsów (piko- i femtosekundowych) optycznych do wysokich mocy, g). wzmacniacze optyczne umożliwiają wzmocnienie impulsów solitonowych przy szybkościach transmisji kilkadziesiąt Gbit/s i większych, h). nieliniowy reżim pracy wzmacniaczy optycznych (zależność współczynnika załamania od poziomu sygnału wejściowego) można wykorzystać do zmian y kształtu impulsów impulsów całkowicie optycznych regeneratorach sygnału świetlnego, i). zjawisko mieszania czterofalowego można wykorzystać do osiągnięcia przemiany częstotliwości (systemy o wielu częstotliwościach), j). wzmacniacze półprzewodnikowe można wykorzystać jako modulatory fazy w systemach koherentnych. Zmiana prądu wstrzykiwania zmienia współczynnik załamania ośrodka i zapewnia żądaną modulację. 5. Elementy polaryzacyjne Grupa elementów, do których konstrukcji wykorzystano właściwości polaryzacyjne zarówno ich samych jak i rozchodzących się w nich fal: polaryzatory, układy sterowania polaryzacją o raz izolatory optyczne. a). polaryzatory Elementy optyczne, których transmitancja optyczna zależy od polaryzacji padającej fali (np. dla polaryzacji liniowej transmitancja jest maksymalna, dla polaryzacji ortogonalnej minimalna). Podstawowy parametr charakteryzujący polaryzator współczynnik ekstynkcji, ε: ε=10*log 10 T max /T min T max, T min transmitancja mocy dla polaryzacji dopasowanej do polaryzatora i polaryzacji ortogonalnej. Polaryzator światłowodowy uzyskuje się przez wytłumienie jednej ze składowych ortogonalnych modu podstawowego LP 01. Wykorzystuje on dwójłomny światłowód o profilu współczynniku załamania typu W: 6
7 Dwójłomność (wyróżnienie osi) osiągnięto przez wprowadzenie asymetrycznych naprężeń do światłowodu, w wyniku czego stałe propagacji obydwu modów różnią się od siebie. Taki światłowód ma różne długości fal odcięcia dla każdego każdego z modów polaryzacji. Tak się dobiera parametry polaryzatora, że długość fali rozchodzącego się światła jest większa od długości fali odcięcia jednego z modów, a mniejsza od długości fali odcięcia drugiego modu. Dla danej długości fali mod o jednej polaryzacji nie może się rozchodzić, drugi zaś rozchodzi się normalnie. b). kontrolery polaryzacji W rzeczywistych światłowodach występują przypadkowe zaburzenia struktury włókna spowodowane drganiami, naprężeniami mechanicznymi, zmianami temperatury itd, które powodują zmiany w czasie polaryzacji fali świetlnej wychodzącej ze światłowodu. Jeśli odbiornik systemu jest wrażliwy na polaryzację (systemy koherentne) konieczne jest dopasowanie polaryzacji fali ze światłowodu do żądanego stanu polaryzacji = kontroler kompensator polaryzacji. Są to przetworniki piezo- lub magnetoelektryczne ściskające światłowód, kryształy elektrooptyczne, obrotowe cewki światłowodowe, rotatory Faraday a, obrotowe płytki pół- i ćwierćfalowe. - w przetwornikach piezo- lub magnetooptycznych światłowód umieszczony jest między nieruchomą a ruchomą częścią przetwornika, przez co wprowadzane jest do niego naprężenie mechaniczne, kontrolowane napięciem lub prądem wewnętrznym. Wskutek zjawiska elektrooptycznego wprowadza to w światłowodzie dwójłomność; oś wolna i szybka są skierowane odpowiednio równolegle i prostopadle do działającej siły, różnica zaś między stałymi propagacji wzdłuż tych osi zależy od wielkości tej siły. Umożliwia to sterowanie różnicą przesunięć fazowych, jakiej doznają fale o różnych polaryzacjach; można zamienić polaryzację liniową na kołową. Jeden przetwornik nie jest wystarczający dla dowolnej transformacji. Osie przetworników muszą być odpowiednio ustawione, transformacja zaś polaryzacji osiągana jest przez dobór prądów (napięć) sterujących poszczególnymi elementami ściskającymi światłowód. - elektrooptyczny transformator polaryzacji składa się z dwóch elektrooptycznych przesuwników fazy i konwertera modu TE-TM. Przesuwniki fazy wprowadzają sterowane elektrycznie przesunięcie fazy między modami TE i TM (podobnie jak urządzenia ściskające światłowód). Konwerter modu wykorzystuje niezerowy element poza przekątną główną 7
8 zredukowanego tensora elektrooptycznego do uzyskania sprzężenia energetycznego między ortogonalnymi modami TE i TM. Ma on zatem zdolność do przekształcania fali o jednej polaryzacji w falę o polaryzacji ortogonalnej. Wielkość konwersji, jak i przesunięcie fazy w dwóch przesuwnikach sterowane jest przez napięcie zewnętrzne. Element taki może także służyć jako modulator amplitudy (za kontrolerem odpowiednio skierowany polaryzator) - cewki światłowodowe (do ręcznego sterowania polaryzacją) Zgięcie światłowodu powoduje powstanie naprężeń mechanicznych światłowód staje się dwójłomnym. Nawinięcie jednego lub dwóch zwojów światłowodu na karkas o odpowiedniej średnicy powoduje, że nawinięty światłowód zachowuje się jak klasyczna płytka ćwierć- lub półfalowa. Użycie kilku takich cewek pozwala zbudować kontroler polaryzacji. c) multipleksery i demultipleksery długości fali Są to podstawowe elementy systemów ze zwielokrotnieniem długości fali. Pozwalają połączyć wiele sygnałów o różnych długościach fal dochodzących odrębnymi wejściami, w jeden sygnał (multipleksery), bądź rozdzielić sygnał wejściowy o wielu długościach fal pomiędzy wiele wyjść tak, aby na każdym wyjściu znalazł się tylko jeden sygnał o określonej długości fali (demultipleksery). Wykorzystują one siatki dyfrakcyjne, warstwowe filtry interferencyjne, sprzęgacze kierunkowe. 8
9 Składa się z dyfrakcyjnej siatki odbiciowej, soczewki skupiającej i wiązki światłowodów wejściowo-wyjściowej. Czoła światłowodów położone są w płaszczyźnie ogniskowej soczewki. Wiązka światła zawierająca fale o wielu długościach wychodzi ze światłowodu wejściowego i zostaje skoligowana przez soczewk, a następnie dochodzi do odbiciowej siatki dyfrakcyjnej. Tutaj ulega dyfrakcji pod różnymi kątami zależnie od długości fali, a jednocześnie odbija się. Fale o różnych długościach zostają wprowadzone do różnych światłowodów wyjściowych. - demultipleksery interferencyjne zbudowane są z wykorzystaniem optycznych filtrów interferencyjnych (wiele cienkich warstw dielektrycznych o na przemian niskich i wysokich wartościach współczynnika załamania i grubościach równych w przybliżeniu połowie lub ćwiartce długości fali odbija fale w pewnym zakresie długości fali, a przepuszcza fale o innych długościach). Światło przychodzące ze światłowodów jest kolimowane soczewkami typu GRIN. Filtry są dobrane tak, że przepuszczają światło tylko o długości, jaka rozchodzi się w światłowodzie, 9
10 który leży za filtrem. Pozostałe długości są odbijane. W ten sposób fale o różnych długościach po wielokrotnym odbiciu w płytce płasko-równoległej trafiają do właściwego światłowodu wyjściowego. d). strojone filtry optyczne W systemach szerokopasmowych WDM gdzie służą do wydzielenia określonego kanału spośród wielu innych. - oparte na rezonatorze Fabry-Perot - strojone filtry elektrooptyczne i akustooptyczne 10
Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW
Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW REGENERATOR konwertuje sygnał optyczny na elektryczny, wzmacnia sygnał elektryczny, a następnie konwertuje wzmocniony sygnał elektryczny z powrotem na sygnał optyczny
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne
Wzmacniacze optyczne Wzmocnienie sygnału optycznego bez konwersji na sygnał elektryczny. Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim.
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoZjawiska nieliniowe w światłowodach Wykład 8 SMK Na podstawie: J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej
Zjawiska nieliniowe w światłowodach Wykład 8 SMK Na podstawie: J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej Dla dużych mocy świetlnych dochodzi do nieliniowego oddziaływania pomiędzy
Bardziej szczegółowoLASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Bardziej szczegółowoInstytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej. Zakład Optoelektroniki
Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej Zakład Optoelektroniki Instrukcja do ćwiczenia: Badanie parametrów wzmacniacza światłowodowego EDFA Ostatnie dwie dekady to okres niezwykle
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do światłowodowych systemów WDM
Wprowadzenie do światłowodowych systemów WDM WDM Wavelength Division Multiplexing CWDM Coarse Wavelength Division Multiplexing DWDM Dense Wavelength Division Multiplexing Współczesny światłowodowy system
Bardziej szczegółowoSystemy transmisji o bardzo dużych zasięgach i przepływnościach Wykład 19 SMK
Systemy transmisji o bardzo dużych zasięgach i przepływnościach Wykład 19 SMK Literatura: J. Siuzdak, Wstęp do telekomunikacji światłowodowej, WKŁ W-wa 1999 W nowoczesnych systemach transmisji (transoceanicznych)
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL
PL 217542 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 217542 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 395085 (22) Data zgłoszenia: 01.06.2011 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoIV. Transmisja. /~bezet
Światłowody IV. Transmisja BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet 1. Tłumienność 10 7 10 6 Tłumienność [db/km] 10 5 10 4 10 3 10 2 10 SiO 2 Tłumienność szkła w latach (za A.
Bardziej szczegółowoZjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Bardziej szczegółowoParametry i technologia światłowodowego systemu CTV
Parametry i technologia światłowodowego systemu CTV (Światłowodowe systemy szerokopasmowe) (c) Sergiusz Patela 1998-2002 Sieci optyczne - Parametry i technologia systemu CTV 1 Podstawy optyki swiatlowodowej:
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria
Metody Optyczne w Technice Wykład 8 Polarymetria Fala elektromagnetyczna div D div B 0 D E rot rot E H B t D t J B J H E Fala elektromagnetyczna 2 2 E H 2 t 2 E 2 t H 2 v n 1 0 0 c n 0 Fala elektromagnetyczna
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoPolaryzatory/analizatory
Polaryzatory/analizatory Polaryzator eliptyczny element układu optycznego lub układ optyczny, za którym światło jest spolaryzowane eliptycznie i o parametrach ściśle określonych przez polaryzator zazwyczaj
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowe elementy polaryzacyjne
Światłowodowe elementy polaryzacyjne elementy wykorzystujące własności przenoszenia polaryzacji w światłowodach jednorodnych i dwójłomnych polaryzatory izolatory optyczne depolaryzatory kompensatory i
Bardziej szczegółowoSystemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Lasery światłowodowe Źródło: www.jakubduba.pl Światłowód płaszcz n 2 n 1 > n 2 rdzeń n 1 zjawisko całkowitego wewnętrznego odbicia Źródło:
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja 1
Optotelekomunikacja 1 Zwielokrotnienie optyczne zwielokrotnienie falowe WDM Wave Division Multiplexing zwielokrotnienie czasowe OTDM Optical Time Division Multiplexing 2 WDM multiplekser demultiplekser
Bardziej szczegółowoELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ
ELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ MODULATORY bezpośrednia (prąd lasera) niedroga może skutkować chirpem do 1 nm (zmiana długości fali spowodowana zmianami gęstości nośników w obszarze aktywnym) zewnętrzna
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoLaboratorium Fotoniki
Zakład Optoelektroniki Laboratorium Fotoniki Instrukcja do ćwiczenia: BADANIE PARAMETRÓW PRACY WZMACNIACZA OPTYCZNEGO EDFA Ostatnie dwie dekady to okres niezwykle dynamicznego rozwoju różnego rodzaju systemów
Bardziej szczegółowoSystemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 4 Media transmisyjne część Program wykładu Widmo sygnałów w. cz. Modele i tryby propagacji Anteny Charakterystyka kanału radiowego zjawiska propagacyjne 1 Transmisja radiowa
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoTechnika falo- i światłowodowa
Technika falo- i światłowodowa Falowody elementy planarne (płytki, paski) Światłowody elementy cylindryczne (włókna światłowodowe) płytkowy paskowy włókno optyczne Rdzeń o wyższym współczynniku załamania
Bardziej szczegółowoLiniowe układy scalone w technice cyfrowej
Liniowe układy scalone w technice cyfrowej Wykład 6 Zastosowania wzmacniaczy operacyjnych: konwertery prąd-napięcie i napięcie-prąd, źródła prądowe i napięciowe, przesuwnik fazowy Konwerter prąd-napięcie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowo2007-10-27. NA = sin Θ = (n rdzenia2 - n płaszcza2 ) 1/2. L[dB] = 10 log 10 (NA 1 /NA 2 )
dr inż. Krzysztof Hodyr Technika Światłowodowa Część 2 Tłumienie i straty w światłowodach Pojęcie dyspersji światłowodów Technika zwielokrotnienia WDM Źródła strat tłumieniowych sprzężenia światłowodu
Bardziej szczegółowoRóżnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n
Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(
Bardziej szczegółowoOptyczne elementy aktywne
Optyczne elementy aktywne Źródła optyczne Diody elektroluminescencyjne Diody laserowe Odbiorniki optyczne Fotodioda PIN Fotodioda APD Generowanie światła kontakt metalowy typ n GaAs podłoże typ n typ n
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoFDM - transmisja z podziałem częstotliwości
FDM - transmisja z podziałem częstotliwości Model ten pozwala na demonstrację transmisji jednoczesnej dwóch kanałów po jednym światłowodzie z wykorzystaniem metody podziału częstotliwości FDM (frequency
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1
Optotelekomunikacja dr inż. Piotr Stępczak 1 dr inż. Piotr Stępczak Falowa natura światła () ( ) () ( ) z t j jm z z z t j jm z z e e r H H e e r E E β ω β ω Θ ± Θ ± 1 0 0 1 0 1 1 zatem 0 n n n n gr λ
Bardziej szczegółowoPostawy sprzętowe budowania sieci światłowodowych
Postawy sprzętowe budowania sieci światłowodowych włókno rozgałęziacze (sprzęgacze) nadajniki odbiorniki wzmacniacze optyczne rutery i przełączniki optyczne Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na
Bardziej szczegółowohttp://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
IV. Światłowody BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Literatura 2 3 Historia i uwarunkowania Podstawowe elementy: 1. Rozwój techniki laserowej (lasery półprzewodnikowe, modulacja,
Bardziej szczegółowo!!!DEL są źródłami światła niespójnego.
Dioda elektroluminescencyjna DEL Element czynny DEL to złącze p-n. Gdy zostanie ono spolaryzowane w kierunku przewodzenia, to w obszarze typu p, w warstwie o grubości rzędu 1µm, wytwarza się stan inwersji
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie Światłowody
Bardziej szczegółowoWłaściwości światła laserowego
Właściwości światła laserowego Cechy charakterystyczne światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy wzmacniacz erbowy z płaską charakterystyką wzmocnienia
Tomasz P. Baraniecki *, Marcin M. Kożak *, Elżbieta M. Pawlik, Krzysztof M. Abramski Instytut Telekomunikacji i Akustyki Politechniki Wrocławskiej, Wrocław Światłowodowy wzmacniacz erbowy z płaską charakterystyką
Bardziej szczegółowoWykład XIV: Właściwości optyczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych
Wykład XIV: Właściwości optyczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: Treść wykładu: 1. Wiadomości wstępne: a) Załamanie
Bardziej szczegółowoWłaściwości optyczne. Oddziaływanie światła z materiałem. Widmo światła widzialnego MATERIAŁ
Właściwości optyczne Oddziaływanie światła z materiałem hν MATERIAŁ Transmisja Odbicie Adsorpcja Załamanie Efekt fotoelektryczny Tradycyjnie właściwości optyczne wiążą się z zachowaniem się materiałów
Bardziej szczegółowo1. Nadajnik światłowodowy
1. Nadajnik światłowodowy Nadajnik światłowodowy jest jednym z bloków światłowodowego systemu transmisyjnego. Przetwarza sygnał elektryczny na sygnał optyczny. Jakość transmisji w dużej mierze zależy od
Bardziej szczegółowoPomiar tłumienności światłowodów włóknistych
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 4 Pomiar tłumienności światłowodów włóknistych Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z parametrem tłumienności światłowodów oraz ze sposobem jego pomiaru Badane elementy:
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoSPECYFIKACJA ZASIĘGU POŁĄCZEŃ OPTYCZNYCH
Lublin 06.07.2007 r. SPECYFIKACJA ZASIĘGU POŁĄCZEŃ OPTYCZNYCH URZĄDZEŃ BITSTREAM Copyright 2007 BITSTREAM 06.07.2007 1/8 SPIS TREŚCI 1. Wstęp... 2. Moc nadajnika optycznego... 3. Długość fali optycznej...
Bardziej szczegółowoBADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ
ĆWICZENIE 89 BADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ Cel ćwiczenia: Zapoznanie się ze zjawiskiem Faradaya. Wyznaczenie stałej Verdeta dla danej próbki. Wyznaczenie wartości ładunku właściwego elektronu
Bardziej szczegółowoFala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Bardziej szczegółowoTŁUMIENIE ŚWIATŁA W OŚRODKACH OPTYCZNYCH
TŁUMIENIE ŚWIATŁA W OŚRODKACH OPTYCZNYCH Jednym z parametrów opisujących właściwości optyczne światłowodów jest tłumienność. W wyniku zjawiska tłumienia, energia fali elektromagnetycznej niesionej w światłowodzie
Bardziej szczegółowoFM - Optyka Światłowodowa
FM - Optyka Światłowodowa Materiały przeznaczone dla studentów Inżynierii Materiałowej w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Jagiellońskiego 1 Cel ćwiczenia Ćwiczenie to jest zestawem kilku krótkich eksperymentów
Bardziej szczegółowoMedia transmisyjne w sieciach komputerowych
Media transmisyjne w sieciach komputerowych Andrzej Grzywak Media transmisyjne stosowane w sieciach komputerowych Rys. 1. kable i przewody miedziane światłowody sieć energetyczna (technologia PLC) sieci
Bardziej szczegółowoOPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach. Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia: Dyfrakcja światła to zjawisko fizyczne zmiany kierunku rozchodzenia
Bardziej szczegółowoTELEKOMUNIKACJA ŚWIATŁOWODOWA
TELEKOMUNIKACJA ŚWIATŁOWODOWA ETAPY ROZWOJU TS etap I (1975): światłowody pierwszej generacji: wielomodowe, źródło diody elektroluminescencyjne 0.87μm l etap II (1978): zastosowano światłowody jednomodowe
Bardziej szczegółowoRZECZPOSPOLITAPOLSKA(12) O PIS PATENTOWY (19) PL (11)
RZECZPOSPOLITAPOLSKA(12) O PIS PATENTOWY (19) PL (11) 167324 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 288879 Urząd Patentowy (22) Data zgłoszenia: 29.01.1991 Rzeczypospolitej Polskiej (51) IntCl6: H04B 10/24 H04B
Bardziej szczegółowoDyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary
Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem
Bardziej szczegółowoMedia sieciowe. Omówimy tutaj podstawowe media sieciowe i sposoby ich łączenia z różnymi urządzeniami sieciowymi. Kabel koncentryczny
Media sieciowe Wszystkie media sieciowe stanowią fizyczny szkielet sieci i służą do transmisji danych między urządzeniami sieciowymi. Wyróżnia się: media przewodowe: przewody miedziane (kabel koncentryczny,
Bardziej szczegółowoTelekomunikacja światłowodowa
KATEDRA OPTOELEKTRONIKI I SYSTEMÓW ELEKTRONICZNYCH Wydział Elektroniki, Telekomunikacji i Informatyki Politechnika Gdańska 80-233 GDAŃSK, ul.g.narutowicza 11/12, tel.(48)(58) 347 1584, fax.(48)(58) 347
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy pierścieniowy laser erbowy
Marcin M. Kożak *, Tomasz P. Baraniecki *, Elżbieta M. Pawlik, Krzysztof M. Abramski, Instytut Telekomunikacji i Akustyki, Politechnika Wrocławska, Wrocław Światłowodowy pierścieniowy laser erbowy Przedstawiono
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Bardziej szczegółowoObecnie są powszechnie stosowane w
ŚWIATŁOWODY Definicja Światłowód - falowód służący do przesyłania promieniowania świetlnego. Pierwotnie miał postać metalowych rurek o wypolerowanych ściankach, służących do przesyłania wyłącznie promieniowania
Bardziej szczegółowoFACULTY OF ADVANCED TECHNOLOGIES AND CHEMISTRY. Wprowadzenie Podstawowe prawa Przetwarzanie sygnału obróbka optyczna obróbka elektroniczna
Interferometry światłowodowe Wprowadzenie Podstawowe prawa Przetwarzanie sygnału obróbka optyczna obróbka elektroniczna Wprowadzenie Układy te stanowią nową klasę czujników, gdzie podstawowy mechanizm
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.
Bardziej szczegółowoPonadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:
Zastosowanie laserów w Obrazowaniu Medycznym Spis treści 1 Powtórka z fizyki Zjawisko Interferencji 1.1 Koherencja czasowa i przestrzenna 1.2 Droga i czas koherencji 2 Lasery 2.1 Emisja Spontaniczna 2.2
Bardziej szczegółowoOgólny schemat blokowy układu ze sprzężeniem zwrotnym
1. Definicja sprzężenia zwrotnego Sprzężenie zwrotne w układach elektronicznych polega na doprowadzeniu części sygnału wyjściowego z powrotem do wejścia. Częśd sygnału wyjściowego, zwana sygnałem zwrotnym,
Bardziej szczegółowoSystemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 3 Media transmisyjne część 1 Program wykładu transmisja światłowodowa transmisja za pomocą kabli telekomunikacyjnych (DSL) transmisja przez sieć energetyczną transmisja radiowa
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoANTENY I PROPAGACJA FAL RADIOWYCH
ANTENY I PROPAGACJA FAL RADIOWYCH 1. Charakterystyka promieniowania anteny określa: unormowany do wartości maksymalnej przestrzenny rozkład natężenia pola, Odpowiedź prawidłowa ch-ka promieniowania jest
Bardziej szczegółowoTrzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów
Bardziej szczegółowoUkłady transmisji bezprzewodowej w technice scalonej, wybrane zagadnienia
Układy transmisji bezprzewodowej w technice scalonej, wybrane zagadnienia Evatronix S.A. 6 maja 2013 Tematyka wykładów Wprowadzenie Tor odbiorczy i nadawczy, funkcje, spotykane rozwiazania wady i zalety,
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoSieci optoelektroniczne
Sieci optoelektroniczne Wykład 6: Projektowanie systemów transmisji światłowodowej dr inż. Walery Susłow Podstawowe pytania (przed rozpoczęciem prac projektowych) Jaka jest maksymalna odległość transmisji?
Bardziej szczegółowoIII. Opis falowy. /~bezet
Światłowody III. Opis falowy BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Równanie falowe w próżni Teoria falowa Równanie Helmholtza Równanie bezdyspersyjne fali płaskiej, rozchodzącej
Bardziej szczegółowoWykład 5: Pomiary instalacji sieciowych
Sieci komputerowe Wykład 5: Pomiary instalacji sieciowych Media optyczne Wykład prowadzony przez dr inż. Mirosława Hajdera dla studentów 3 roku informatyki, opracowany przez Joannę Pliś i Piotra Lasotę,
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Bardziej szczegółowointerferencja, dyspersja, dyfrakcja, okna transmisyjne Interferencja
interferencja, dyspersja, dyfrakcja, okna transmisyjne PiOS Interferencja Interferencja to zjawisko nakładania się fal prowadzące do zwiększania lub zmniejszania amplitudy fali wypadkowej. Interferencja
Bardziej szczegółowoNatura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton
Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO ELEKTRONIKI
WSTĘP DO ELEKTRONIKI Część IV Czwórniki Linia długa Janusz Brzychczyk IF UJ Czwórniki Czwórnik (dwuwrotnik) posiada cztery zaciski elektryczne. Dwa z tych zacisków uważamy za wejście czwórnika, a pozostałe
Bardziej szczegółowo2. STRUKTURA RADIOFONICZNYCH SYGNAŁÓW CYFROWYCH
1. WSTĘP Radiofonię cyfrową cechują strumienie danych o dużych przepływnościach danych. Do przesyłania strumienia danych o dużych przepływnościach stosuje się transmisję z wykorzystaniem wielu sygnałów
Bardziej szczegółowoAnteny i Propagacja Fal
Anteny i Propagacja Fal Seminarium Dyplomowe 26.11.2012 Bartosz Nizioł Grzegorz Kapusta 1. Charakterystyka promieniowania anteny określa: P: unormowany do wartości maksymalnej przestrzenny rozkład natężenia
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoFIZYKA LASERÓW XIII. Zastosowania laserów
FIZYKA LASERÓW XIII. Zastosowania laserów 1. Grzebień optyczny Częstość światła widzialnego Sekunda to Problemy dokładności pomiaru częstotliwości optycznych Grzebień optyczny linijka częstotliwości Laser
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL BUP 02/08. PIOTR KURZYNOWSKI, Wrocław, PL JAN MASAJADA, Nadolice Wielkie, PL
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 211200 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 380223 (22) Data zgłoszenia: 17.07.2006 (51) Int.Cl. G01N 21/23 (2006.01)
Bardziej szczegółowoLaboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Bardziej szczegółowoWłaściwości transmisyjne
Właściwości transmisyjne Straty (tłumienność) Tłumienność np. szkła technicznego: około 1000 db/km, szkło czyszczone 300 db/km Do 1967 r. tłumienność ok. 1000 db/km. Problem Na wyjściu światłowodu chcemy
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL BUP 18/15. HANNA STAWSKA, Wrocław, PL ELŻBIETA BEREŚ-PAWLIK, Wrocław, PL
PL 224674 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 224674 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 409674 (51) Int.Cl. G02B 6/02 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowoPolaryzacyjne metody zmiany fazy w interferometrii dwuwiązkowej
Polaryzacyjne metody zmiany fazy w interferometrii dwuwiązkowej Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest demonstracja i ilościowa analiza wybranych metod dyskretnej i ciągłej zmiany fazy w interferometrach
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2013/2014. Zadania z teleinformatyki na zawody III stopnia
EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2013/2014 Zadania z teleinformatyki na zawody III stopnia Lp. Zadanie 1. Dla wzmacniacza mikrofalowego o wzmocnieniu
Bardziej szczegółowo1. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie
. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie Sprzęgacze światłowodowe są podstawowymi elementami rozgałęźnych sieci optycznych (lokalnych, komputerowych, telewizyjnych) dowolnej konfiguracji. Spełniają rolę
Bardziej szczegółowoOTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH
OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH Impulsowe lasery na ciele stałym są najbardziej ważnymi i szeroko rozpowszechnionymi systemami laserowymi. Np laser Nd:YAG jest najczęściej stosowany do znakowania,
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowo