Zmiana energii wewnętrznej ciała lub układu ciał jest równa sumie dostarczonego ciepła i pracy wykonanej nad ciałem lub układem ciał.
|
|
- Kamila Wilczyńska
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Temat : Pierwsza zasada termodynamiki. Wyobraźmy sobie następującą sytuację : Jest zima. Temperatura poniżej zera. W wyniku długotrwałego wystawiania dłoni na działanie lodowatego powietrza, odczuwamy, iż nasze ręce zamarzły. Próbujemy je ogrzać, czyli zwiększyć ich energię wewnętrzną. Na przykład kładziemy je na ciepły kaloryfer. Ogrzanie dłoni spowoduje ciepło, które przepływa od grzejnika do naszych rąk. Możemy także pocierając ręka o rękę, spowodować, że energia wewnętrzna dłoni wzrośnie. Zmiana temperatury dłoni może być wykonana dzięki wykonanej pracy podczas pocierania rąk lub dzięki przepływowi ciepła z przedmiotu o wyższej temperaturze. Zmiana energii wewnętrznej może być spowodowana dostarczanie ciepła do układu lub wykonania pracy nad układem. Wszystko to jest zgodne z zasadą zachowania energii. Zmiana energii wewnętrznej ciała lub układu ciał jest równa sumie dostarczonego ciepła i pracy wykonanej nad ciałem lub układem ciał. U = Q + W U - zmiana energii wewnętrznej ciała/układu [J] Q - ciepło dostarczone do ciała/układu [J] W - praca wykonana nad ciałem/układem [J] PRZYKŁAD Podczas prasowania żelazko podgrzało tkaninę energią 100 J, a w wyniku tarcia została do niego dodatkowo dostarczona energia 7 J (zakładamy, że nie było ubytków ciepła). Oblicz jaką energię wewnętrzną uzyskała tkanina. ROZWIĄZANIE Zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki zmianę energii wewnętrznej obliczamy ze wzoru : U = Q + W U=100J+7J=107J Odpowiedź: Energia wewnętrzna tkaniny wynosi 107 J.
2 Temat : Model gazu doskonałego. Jak wiecie materia zbudowana jest z atomów. Atomy mogą łączyć się w cząsteczki. Gaz, jako jeden ze stanów skupienia materii, składa się jednocześnie z cząsteczek i atomów. Łatwiej będzie zrozumieć prawa termodynamiki, jeżeli założymy, że opisywany gaz jest gazem doskonały. Należy, jednak pamiętać, że w przyrodzie nie istnieje taki gaz. Można jednak, założyć, że istnieją gazy rzeczywiste, które spełniają założenia dla gazu doskonałego. Założenia gazu doskonałego : brak oddziaływań między cząsteczkami gazu cząsteczki gazu są w ciągłym chaotycznym ruchu cząsteczki gazu poruszają się prostoliniowo, zmieniając kierunek wskutek przypadkowych zderzeń, średnia energia kinetyczna cząsteczek jest proporcjonalna do temperatury bezwzględnej znikoma objętość cząsteczek(posiadają masę) Badania wykazały, że dla gazów bliskich gazowi doskonałemu temperatura gazu jest proporcjonalna do średniej energii kinetycznej jego cząsteczek. k=1,38x10-23 J/kg nosi nazwę stałej Boltzmanna T- temperatura gazu Ciśnienie wywierane przez gaz na ścianki naczynia jest wprost proporcjonalne do ilości cząsteczek gazu w naczyniu i jest proporcjonalne do średniej energii kinetycznej pojedynczej cząsteczki. Ciśnienie to jest odwrotnie proporcjonalne do objętości naczynia, w którym jest gaz.
3 Łącząc poznane wcześniej wzory otrzymujemy : W tymże wzorze znajduje się liczba cząstek gazu N. Korzystanie z tej wielkości fizycznej do obliczania ciśnienia gazu jest niezbyt dobre. Bardziej wygodniejszym sposobem liczenia jest korzystanie z liczby moli gazu. Stosunek liczby wszystkich cząsteczek N do liczby cząsteczek zawartych w jednym molu N A nazywamy liczbą moli gazu n. N- liczba cząsteczek N A =6, mol -1 Jest to stała Avogadra. Liczbę moli gazu n można obliczyć również, znając masę oraz rodzaj gazu : Jest to stosunek masy m całego gazu do masy jednego mola gazu. Powróćmy do wzoru na ciśnienie wywierane przez gaz : Wartość N możemy zastąpić N=n N A i dzięki temu otrzymujemy :
4 Za N A K możemy podstawić: Otrzymujemy :, gdzie R jest to stała gazowa. Jest to równanie stanu opisujące związek pomiędzy temperaturą, ciśnieniem i objętością gazu doskonałego, a w sposób przybliżony opisujący gazy rzeczywiste. Nosi ono nazwę równania Clapeyrona. Gdy w równanie Clapeyrona podzielimy obie strony przez T to otrzymamy : Jeżeli w trakcie procesów termodynamicznych nie zmienia się masa gazu to prawa storna równania pozostaje stała : Definicja ta określa związek pomiędzy parametrami termodynamicznymi gazu. Jest to tzw. równanie stanu gazu doskonałego.
5 Temat : Przemiany stanu gazu doskonałego. Przemiany gazu doskonałego nazywamy procesy zachodzące dla stałej masy gazu. W wyniku procesu zmianie ulegają dane parametry stanu gazu, przy czym jeden pozostaje stały. Wyróżniamy przemiany : izotermiczna- proces ten zachodzi w stałej temperaturze, zmianie ulega ciśnienie i objętość izochoryczna- proces ten zachodzi przy stałej objętości, zmianie ulega ciśnienie i temperatura izobaryczną- proces ten zachodzi przy stałym ciśnieniu, zmianie ulega temperatura i objętość Prawo Boyle'a Mariotte'a Zostało podane w 1662r. przez irlandzkiego naukowca Roberta Boyle a. Prawo to dotyczy zachowania gazu doskonałego w przemianie izotermicznej. "W stałej temperaturze objętość V danej masy gazu jest odwrotnie proporcjonalna do jego ciśnienia p." Lub Z prawa tego wynika, że podczas zmiany objętości gazu w cylindrze, zwiększać się będzie jego ciśnienie i odwrotnie. Przykładem zastosowania przemiany izotermicznej jest powolne sprężanie i rozprężanie powietrza zamkniętego przez rtęć w wąskiej rurce. Taką rurkę nazywamy rurką Meldego. Prawo Charles a Prawo to zostało sformułowane przez francuskiego fizyka Jacques a Charles a. Opisuje przemianę izochoryczną, czyli taką podczas której gaz nie zmienia swojej objętości. Iloraz ciśnienia gazu i jego temperatury bezwzględnej jest wartością stałą, zgodnie z równaniem : Z prawa tego wynika, że gdy gaz będzie podgrzewany to będzie rosła jego temperatura wraz z jego ciśnieniem. Przykładem przemiany izochorycznej jest ogrzewanie kół samochodowych za pomocą promieni słonecznych. Światło słoneczne
6 ogrzewa opony i zawarte w nich powietrze. Wzrost temperatury kół powoduje wzrost ciśnienia powietrza w oponach. Prawo Gay-Lussaca Prawo te zostało opublikowane w 1802r. Prawo Gay- Lussaca opisuje przemianę izobaryczną(przy stałym ciśnieniu) takiego gazu i stwierdza, że podczas przemiany stosunek objętości gazu do jego temperatury jest stały: Z prawa tego wynika, że gdy ogrzejemy gaz zamknięty w cylindrze, to wraz ze wzrostem temperatury, wzrośnie także jego objętość. Wraz ze spadkiem temperatury, spadnie także jego objętość. Przykładem przemiany izobarycznej może być także doświadczenie z rurką Meldego. Prawo Poissona Przemiana adiabatyczna jest to przemiana, w której zmieniają się trzy parametry stanu gazu, czyli ciśnienie, temperatura oraz objętość. Nie zachodzi wymiana ciepła z otoczeniem, dlatego podczas sprężania rośnie jego temperatura. Przebieg przemiany jest zgodny z równaniem : gdzie k jest współczynnikiem adiabatycznym i jest zależny od rodzaju gazu Przykładem zastosowania prawa Poissona jest sprężanie powietrza w cylindrze silnika wysokoprężnego. Powietrze w wyniku tego sprężania zwiększa swoja temperaturę. Gdy paliwo wpadnie do cylindra, następuje samozapłon paliwa. Silniki te nie potrzebują świec zapłonowych.
7 Temat : Energia w przemianach gazowych. Zapoznamy się z przemianami stanu gazu doskonałego, uwzględniając bilans energetyczny. Przemiana izotermiczna A. Sprężanie izotermiczne Żeby sprężyć gaz izotermicznie, trzeba wykonać nad nim pracę. Temperatura gazu nie ulega zmianie. Zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki : Oznacza to, że podczas sprężania gaz musi oddać ciepło do otoczenia w takiej samej wartości równej pracy, wykonanej podczas sprężania, aby jego temperatura została stała. B. Rozprężanie izotermiczne Podczas rozprężania izotermicznego gaz musi wykonać pracę (W<0). Temperatura nie ulega zmianie. Zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki : Aby gaz mógł się rozprężyć, wykonać przy tym pracę, musi dostarczyć mu energię przez przepływ ciepła. Procesy wymiany ciepła z otoczeniem zachodzą wolno, wiec sprężanie i rozprężanie izotermiczne musi zachodzić wolno. Przemiana izochoryczna Podczas tej przemiany wykonana praca jest równa zeru. Pierwsza zasada termodynamiki ma więc postać : Gdy Q>0 to U>0, czyli następuje wzrost energii wewnętrznej gazu, co oznacza wzrost jego temperatury. Podczas oziębiania izochorycznego, energia gazu maleje, więc temperatura gazu także spada. Ilość ciepła dostarczonego do gazu w czasie ogrzewania obliczamy ze wzoru :
8 Ciepłem molowym gazu właściwego nazywamy ilość ciepła niezbędnego do zmiany temperatury jednego mola gazu o 1k : Jednostką ciepła molowego gazu jest Przemiana izobaryczna A. Ogrzewanie izobaryczne Jeżeli ogrzejemy gaz zamknięty w cylindrze, zmieni on swoją objętość. Gaz wykonuje pracę. Ciepło dostarczone do gazu spowodowało podniesienie jego energii wewnętrznej oraz wykonanie przez gaz pracy. Można to zapisać za pomocą równania : Żeby spowodować wzrost temperatury gazu o T trzeba podczas ogrzewania izobarycznego dostarczyć ciepło w ilości, której wartość można wyliczyć ze wzoru: Wartość pracy wykonanej przez gaz : Ostatecznie wartość pracy, którą trzeba było wykonać podczas rozprężania izobarycznego opisuje wzór : B. Oziębianie izobaryczne Gdy sprężając gaz izobarycznie powodujemy obniżenie jego temperatury. Podczas zmniejszania się temperatury, maleje jego energia wewnętrzna. Opisuje to równanie:
9 Przemiana adiabatyczna A. Sprężanie adiabatyczne Jeżeli gaz nie wymienił ciepła z otoczeniem, to równanie pierwszej zasady termodynamiki możemy zapisać tak : Przyrost energii wewnętrznej jest równy wykonanej pracy. Sprężając gaz adiabatycznie sprawiamy, że wzrasta jego temperatura. B. Rozprężanie adiabatyczne Gdy gaz rozpręża się adiabatycznie wykonuje pracę W<0, tracąc energię wewnętrzną gazu. Powoduje to, że gaz zmniejsza swoją energię wewnętrzną, więc zmniejsza się jego temperatura
10 Temat : Cykle przemian termodynamicznych.. Sprężanie gazu wymaga często wykonania nad nim pracy. Analiza przemian gazu doskonałego pozwala na stwierdzenie, że cykl przemian termodynamiczny może służyć jako podstawa silnika cieplnego. Podczas przemiany gaz pobrał daną ilość ciepła oraz wykonał pracę, którą możemy obliczyć ze wzoru : Żeby gaz mógł ponownie wykonać pracę, musimy doprowadzić go do stanu początkowego. Trzeba to zrobić tak, aby praca wykonana przez siłę zewnętrzną podczas sprężania była mniejsza, od pracy wykonanej przez gaz podczas rozprężania. Najpierw obniżamy jego ciśnienie, czyli rozprężamy go izochorycznie. Zmniejszając temperaturę gazu, do otoczenia zostaje oddane ciepło. Proporcjonalnie do spadku temperatury będzie obniżać się jego ciśnienie. Następnie sprężamy gaz izobarycznie, tak aby uzyskał objętość początkową. Gaz podczas tej przemiany oddaje ciepło do otoczenia. Powrót do stanu początkowego nastąpi na drodze izochorycznej ogrzewania gazu. Ogrzewając gaz izochorycznie dostarczamy do niego ciepło. Dostarczone ciepło powoduje wzrost jego temperatury oraz ciśnienia. Dzięki temu gaz powróci do stanu początkowego. Wartość pracy jaką musi wykonać gaz podczas tego cyklu, możemy obliczyć ze wzoru : Teoretycznie podstawy silnika cieplnego pracującego cyklicznie opracował Sadi Carnot. Opracował on swój cykl już po wynalezieniu maszyny parowej. Prace Carnota umożliwiły dalszy rozwój termodynamiki. Cykl Carnota Jest to obieg termodynamiczny, składający się z dwóch przemian izotermicznych i dwóch adiabatycznych. Przebieg cyklu : 1. Rozprężanie izotermiczne- czynnik roboczy styka się ze źródłem ciepła, ma jego temperaturę i poddany jest rozprężaniu izotermicznemu w temperaturze T, ciepło jest pobierane ze źródła ciepła 2. Rozprężanie adiabatyczne- gaz nie wymienia ciepła z otoczeniem, wykonuje pracę kosztem swojej energii wewnętrznej, jest tak długo rozprężany, aż uzyska temperaturę chłodnicy 3. Sprężanie izotermiczne- czynnik roboczy spotyka się z chłodnicą, temperatura gazu jest stała, oddaje ciepło do chłodnicy 4. Sprężanie adiabatyczne- gaz nie wymienia ciepła z otoczeniem, praca wykonana nad gazem powoduje wzrost jego temperatury wewnętrznej
11 Sprawność silnika cieplnego jest to stosunek pracy wykonanej przez silnik podczas jednego cyklu, do wartości energii pobranej w formie ciepła : Lub Z rozważań teoretycznych możemy dowieść, że ciepło pobrane ze źródła oraz ciepło oddane do chłodnicy jest zależne od ich temperatur. Więc wzór można przekształcić następująco : Temperaturę trzeba podać w kelwinach!
12 Temat : Silniki cieplne. Silnik Carnota nie jest rzeczywistym, działającym urządzeniem, zamieniającym ciepło na pracę mechaniczną. Obecnie najczęściej stosowanym jest silnik spalinowy. Ciepło, które zostaje uzyskane ze spalania paliwa w cylindrze zostaje zamienione na pracę mechaniczną. Silnik Diesla Jest to silnik z zapłonem samoczynnym. Cylinder składa się z dwóch kanałów: dolotowego i wylotowego, które są zamykane przez zawory. Olej napędowy jest dostarczany za pomocą pompy wtryskowej do cylindra. Wewnątrz cylindra znajduje się tłok, który jest połączony z wałem korbowym przez korbowód. Przebieg pracy silnika : A. Ssanie Zawór dolotowy jest otwarty, wtedy tłok przesuwa się w dół. Do wnętrzna cylindra zasysane jest powietrze. Jak tłok osiągnie maksymalne dolne położenie, następuje zaworu dolotowego. B. Sprężanie Zawór dolotowy i wylotowy są zamknięte. Tłok szybkimi ruchami w górę, powoduje adiabatyczne sprężanie powietrza. Cylinder przekazuje znikomą ilość ciepła do otoczenia. Ciśnienie gazu rośnie, co za tym idzie wzrasta jego temperatura. Gdy tłok jest maksymalnie u góry, następuje wtrysk paliwa do cylindra. C. Spalanie i praca Oba zawory są zamknięte. Gdy paliwo spotyka się z rozgrzanym powietrzem następuje samozapłon. Spalanie paliwa powoduje wzrost temperatury w cylindrze. Wzrasta również jego ciśnienie. Jeżeli tłok zacznie poruszać się w dół, ciągle będzie trwało spalanie paliwa. Powoduje to, że pomimo wzrostu temperatury nad tłokiem, ciśnienie spalin będzie takie same. Ciepło dostarczone do silnika pochodzi ze spalania paliwa. Gazy spalinowe, które rozprężają się adiabatycznie, sprawiają, że gazy
13 wypychają tłok i wykonują pracę kosztem energii wewnętrznej spalin. Gdy tłok dotrze do dolnego skraju, otwiera się zawór wylotowy. D. Wydech Zawór wylotowy zostaje otwarty, ciśnienie spalin maleje. Tłok przesuwa się w górę, wypychając gorące spaliny z cylindra. Tłok powraca do stanu początkowego, a cykl może być dalej kontynuowany. Silniki cieplne to urządzenia, które mogą wykonać pracę kosztem energii wewnętrznej. Oprócz silnika Diesla istnieją także silniki o zapłonie iskrowym. Silniki te przyczyniły się do rozwoju całej cywilizacji.
14 Temat: Druga zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne. Procesy odwracalne Jeżeli możliwy jest powrót układu wykonującego ten cykl do stanu początkowego bez spowodowania zmian w otoczeniu możemy go nazwać procesem odwracalnym. To znaczy, że proces jest odwracalny, gdy podczas wykonywania w jednym kierunku a potem w drugim, układ będzie mógł wrócić do stanu początkowego. Przykładem procesu odwracalnego może być drganie ciała zawieszonego na idealnie sprężystej sprężynie. Proces ten przedstawia rysunek : Procesy nieodwracalne Jest to proces, który tylko w jednym kierunku może zajść samoistnie (czyli bez ingerencji z zewnątrz). W kierunku przeciwnym zachodzi tylko w towarzystwie innego procesu dodatkowego. W przyrodzie wszystkie procesy, które zachodzą samoistnie, są nieodwracalne. Procesem nieodwracalnym może być przekaz spontaniczny energii od ciała o wyższej temperaturze do ciała o niższej temperaturze. Na przykład wkładając kubek z gorącą woda do zimnej miski następuje przepływ energii od gorącej wody do zimnej. Nie dostrzegamy procesu odwrotnego, to znaczy, że nie przepłynie energia z zimnej wody do gorącej. WAŻNE! Niemożliwy jest proces, którego jedynym rezultatem jest przekazanie energii w postaci ciepła od ciała o niższej temperaturze do ciała o wyższej temperaturze. Silniki cieplne, które wykorzystują tylko zbiorniki cieplne, nazywane są pertuum mobile drugiego rodzaju. Silnik, który zmieniałby całe ciepło pobrane ze źródła na pracę, według pierwszej zasady termodynamiki można zbudować. Jednak przeprowadzone doświadczenia, dowodzą, że taki silnik nie mógłby istnieć. Biorąc pod uwagę wzór na sprawność idealnego silnika cieplnego :
15 Jeżeli temperatura źródła jest równa temperaturze chłodnicy, to sprawność silnika wynosi 0. Stąd wniosek, że niemożliwe jest wykonanie silnika, który będzie wykonywał pracę, pobierając ciepło tylko ze źródła, bez możliwości przekazania energii do chłodnicy o niższej temperaturze.
16 Temat : Statystyczny charakter praw termodynamiki. Entropia jest to termodynamiczna funkcja stanu, określająca kierunek przebiegu procesów spontanicznych w odosobnionym układzie termodynamicznym. Entropia jest miarą stopnia nieuporządkowania układu. Jest wielkością ekstensywną. Charakteryzuje stan układu termodynamicznego składającego z wielu cząsteczek, pozostaje stała podczas zachodzących w układzie procesów odwracalnych. Każdy układ dąży do stanu najmniej uporządkowanego. Zgodnie z drugą zasadą termodynamiki, jeżeli układ termodynamiczny przechodzi od jednego stanu równowagi do drugiego, bez udziału czynników zewnętrznych (a więc spontanicznie), to jego entropia zawsze rośnie. Pojęcie entropii wprowadził niemiecki uczony Rudolf Clausius. Aby wyjaśnij w jaki sposób entropia wpływa na kierunek procesów termodynamicznych, rozważymy następujące przykłady. Wyobraźmy sobie szafkę,do której wkładamy notatki od np. 1 września. Gdy chcemy wyciągnąć jakąś interesującą nas notatkę, wyjmujemy ją z szuflady, a potem odkładamy. Tworzymy nowe notatki i dalej wkładamy kartki do szuflady. Po pewnym czasie ciężko będzie nam znaleźć interesującą nas notatkę. Jeżeli przestaniemy sprzątać w naszym pokoju, to stopień jego uporządkowanie znacznie zmaleje. Czy to oznacza, że na bałagan w naszym pokoju nie można nic poradzić? Okazuje się, że można temu zaradzić. Wystarczy włożyć trochę pracy, czyli dostarczyć energii z zewnątrz. OGÓLNE SFORMUŁOWANIE DRUGIEJ ZASADY TERMODYNAMIKI Wszystkie naturalnie przebiegające procesy przyrody odbywają się w kierunku wzrostu nieuporządkowania układu, czyli w kierunku wzrostu jej entropii. Działanie perpetuum mobile drugiego rodzaju polega na założeniu, że można cała energię pobraną ze źródła zamienić na prace mechaniczną. Byłby to jednak proces gromadzenia cząsteczek o dużej energii w jednej części układu i cząsteczek o małej energii w drugiej części układu. Entropia tego układu malałaby, wiec jest to niemożliwe. Każde układy samoistnie dążą do zwiększenia swojej entropii. Zmniejszanie entropii polega na zwiększaniu stanu uporządkowania układu. W przyrodzie taki proces nie zachodzi samoistnie. Zawsze musi zostać wykonana praca przez siły zewnętrzne.
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ emperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak ciepłe/zimne
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. przykłady zastosowań. I.Mańkowski I LO w Lęborku
TERMODYNAMIKA przykłady zastosowań I.Mańkowski I LO w Lęborku 2016 UKŁAD TERMODYNAMICZNY Dla przykładu układ termodynamiczny stanowią zamknięty cylinder z ruchomym tłokiem, w którym znajduje się gaz tak
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html GAZY DOSKONAŁE Przez
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 4 -eoria ermodynamika Równanie stanu gazu doskonałego Izoprzemiany gazowe Energia wewnętrzna gazu doskonałego Praca i ciepło w przemianach gazowych Silniki cieplne
Bardziej szczegółowoWykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
Bardziej szczegółowoWykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
Bardziej szczegółowo= = Budowa materii. Stany skupienia materii. Ilość materii (substancji) n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek), N A
Budowa materii Stany skupienia materii Ciało stałe Ciecz Ciała lotne (gazy i pary) Ilość materii (substancji) n N = = N A m M N A = 6,023 10 mol 23 1 n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek),
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA. Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami Zasada zerowa Kiedy obiekt gorący znajduje się w kontakcie cieplnym z obiektem zimnym następuje
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12
Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12 atomu węgla 12 C. Mol - jest taką ilością danej substancji,
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 5. Procesy cykliczne Maszyny cieplne. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 5 Procesy cykliczne Maszyny cieplne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Z pierwszej zasady termodynamiki: Procesy cykliczne du = Q el W el =0 W cyklu odwracalnym (złożonym z procesów
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoObiegi gazowe w maszynach cieplnych
OBIEGI GAZOWE Obieg cykl przemian, po przejściu których stan końcowy czynnika jest identyczny ze stanem początkowym. Obrazem geometrycznym obiegu jest linia zamknięta. Dla obiegu termodynamicznego: przyrost
Bardziej szczegółowoTemperatura jest wspólną własnością dwóch ciał, które pozostają ze sobą w równowadze termicznej.
1 Ciepło jest sposobem przekazywania energii z jednego ciała do drugiego. Ciepło przepływa pod wpływem różnicy temperatur. Jeżeli ciepło nie przepływa mówimy o stanie równowagi termicznej. Zerowa zasada
Bardziej szczegółowob) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Fizyka Z fizyką w przyszłość Sprawdzian 8B Sprawdzian 8B. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach.
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Cel. Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa. William Thomson 1. Baron Kelvin
Cel Termodynamika Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa Nicolas Léonard Sadi Carnot 1796 1832 Rudolf Clausius 1822 1888 William Thomson 1. Baron Kelvin 1824 1907 i inni...
Bardziej szczegółowoFizyka 14. Janusz Andrzejewski
Fizyka 14 Janusz Andrzejewski Egzaminy Egzaminy odbywają się w salach 3 oraz 314 budynek A1 w godzinach od 13.15 do 15.00 I termin 4 luty 013 poniedziałek II termin 1 luty 013 wtorek Na wykład zapisanych
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Bardziej szczegółowoPrzemiany termodynamiczne
Przemiany termodynamiczne.:: Przemiana adiabatyczna ::. Przemiana adiabatyczna (Proces adiabatyczny) - proces termodynamiczny, podczas którego wyizolowany układ nie nawiązuje wymiany ciepła, lecz całość
Bardziej szczegółowoDruga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi
Druga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi STAN RÓWNOWAGI TERMODYNAMICZNEJ Jeżeli w całej swojej masie, we wszystkich punktach swojej objętości gaz ma jednakowe parametry:
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze, Częstochowa, 2009/2010 Ewa Mandowska
1. Bilans cieplny 2. Przejścia fazowe 3. Równanie stanu gazu doskonałego 4. I zasada termodynamiki 5. Przemiany gazu doskonałego 6. Silnik cieplny 7. II zasada termodynamiki TERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze,
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoObieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji
Obieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji Monika Litwińska Inżynieria Mechaniczno-Medyczna GDAŃSKA 2012 1. Obieg termodynamiczny
Bardziej szczegółowoUkład termodynamiczny Parametry układu termodynamicznego Proces termodynamiczny Układ izolowany Układ zamknięty Stan równowagi termodynamicznej
termodynamika - podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny - wyodrębniona część otaczającego nas świata. Parametry układu termodynamicznego - wielkości fizyczne, za pomocą których opisujemy stan układu termodynamicznego,
Bardziej szczegółowob) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Sprawdzian 8A. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach. a) Wybierz spośród nich wszystkie zdania
Bardziej szczegółowoPrzemiany gazowe. 4. Który z poniższych wykresów reprezentuje przemianę izobaryczną: 5. Który z poniższych wykresów obrazuje przemianę izochoryczną:
Przemiany gazowe 1. Czy możliwa jest przemiana gazowa, w której temperatura i objętość pozostają stałe, a ciśnienie rośnie: a. nie b. jest możliwa dla par c. jest możliwa dla gazów doskonałych 2. W dwóch
Bardziej szczegółowoPodstawowe prawa opisujące właściwości gazów zostały wyprowadzone dla gazu modelowego, nazywanego gazem doskonałym (idealnym).
Spis treści 1 Stan gazowy 2 Gaz doskonały 21 Definicja mikroskopowa 22 Definicja makroskopowa (termodynamiczna) 3 Prawa gazowe 31 Prawo Boyle a-mariotte a 32 Prawo Gay-Lussaca 33 Prawo Charlesa 34 Prawo
Bardziej szczegółowoWykład 1 i 2. Termodynamika klasyczna, gaz doskonały
Wykład 1 i 2 Termodynamika klasyczna, gaz doskonały dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Kinetyczna teoria gazów AZ DOSKONAŁY Liczba rozważanych cząsteczek gazu jest bardzo duża. Średnia odległość między cząsteczkami jest znacznie większa niż ich rozmiar. Cząsteczki
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Energia wewnętrzna ciał
ermodynamika Energia wewnętrzna ciał Cząsteczki ciał stałych, cieczy i gazów znajdują się w nieustannym ruchu oddziałując ze sobą. Sumę energii kinetycznej oraz potencjalnej oddziałujących cząsteczek nazywamy
Bardziej szczegółowoDruga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi
Druga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi STAN RÓWNOWAGI TERMODYNAMICZNEJ Jeżeli w całej swojej masie, we wszystkich punktach swojej objętości gaz ma jednakowe parametry:
Bardziej szczegółowoMaszyny cieplne substancja robocza
Maszyny cieplne cel: zamiana ciepła na pracę (i odwrotnie) pracują cyklicznie pracę wykonuje substancja robocza (np.gaz, mieszanka paliwa i powietrza) która: pochłania ciepło dostarczane ze źródła ciepła
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 X. Elementy termodynamiki
Podstawy fizyki sezon 1 X. Elementy termodynamiki Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Temodynamika
Bardziej szczegółowoT 1 > T 2 U = 0. η = = = - jest to sprawność maszyny cieplnej. ε = 1 q. Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika:
Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika: Zamiana ciepła na pracę przez cyklicznie działającą maszynę cieplną jest możliwa tylko przy wykorzystaniu dwóch zbiorników ciepła o różnych
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 4. Procesy izoparametryczne Entropia Druga zasada termodynamiki. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 4 Procesy izoparametryczne Entropia Druga zasada termodynamiki Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Pierwsza zasada termodynamiki procesy kwazistatyczne Zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki,
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA
TERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA Termodynamika - opisuje zmiany energii towarzyszące przemianom chemicznym; dział fizyki zajmujący się zjawiskami cieplnymi. Termochemia - dział chemii zajmujący się efektami
Bardziej szczegółowoSpis treści. Przedmowa WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11
Spis treści Przedmowa... 10 1. WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11 2. PODSTAWOWE OKREŚLENIA W TERMODYNAMICE... 13 2.1. Układ termodynamiczny... 13 2.2. Wielkości fizyczne, układ jednostek miary... 14 2.3.
Bardziej szczegółowoPrzemiany energii w zjawiskach cieplnych. 1/18
Przemiany energii w zjawiskach cieplnych. 1/18 Średnia energia kinetyczna cząsteczek Średnia energia kinetyczna cząsteczek to suma energii kinetycznych wszystkich cząsteczek w danej chwili podzielona przez
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Temperatura i ciepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamiki Przemiany gazowe izotermiczna izobaryczna izochoryczna adiabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura
Bardziej szczegółowo3. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. Ile jest równy ten przyrost w kelwinach?
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 kj nie jest jednostką a) entropii
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt
Bardziej szczegółowoPierwsza i druga zasada termodynamiki.
Pierwsza i druga zasada termodynamiki. Jaki jest sens fizyczny tego równania? E= W Zmiana energii ciała równa jest pracy wykonanej nad tym ciałem przez siły zewnętrzne lub przez to ciało. Kiedy praca jest
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA Przedmiotem badań są własności układów makroskopowych w zaleŝności od temperatury. Układ makroskopowy Np. 1 mol substancji - tyle składników ile w 12 gramach węgla C 12 N
Bardziej szczegółowoTechniki niskotemperaturowe w medycynie
INŻYNIERIA MECHANICZNO-MEDYCZNA WYDZIAŁ MECHANICZNY POLITECHNIKA GDAŃSKA Techniki niskotemperaturowe w medycynie Temat: Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego Prowadzący: dr inż. Zenon
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH. Opracował. Dr inż. Robert Jakubowski
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Opracował Dr inż. Robert Jakubowski Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki, Temperatura gazów
Bardziej szczegółowoObieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji.
Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji. Wykonała: Anna Grzeczka Kierunek: Inżynieria Mechaniczno-Medyczna sem. II mgr Przedmiot:
Bardziej szczegółowoKrótki przegląd termodynamiki
Wykład I Przejścia fazowe 1 Krótki przegląd termodynamiki Termodynamika fenomenologiczna oferuje makroskopowy opis układów statystycznych w stanie równowagi termodynamicznej bądź w stanach jemu bliskich.
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowoJednostki podstawowe. Tuż po Wielkim Wybuchu temperatura K Teraz ok. 3K. Długość metr m
TERMODYNAMIKA Jednostki podstawowe Wielkość Nazwa Symbol Długość metr m Masa kilogramkg Czas sekunda s Natężenieprąduelektrycznego amper A Temperaturatermodynamicznakelwin K Ilość materii mol mol Światłość
Bardziej szczegółowoRównanie gazu doskonałego
Równanie gazu doskonałego Gaz doskonały to abstrakcyjny model gazu, który zakłada, że gaz jest zbiorem sprężyście zderzających się kulek. Wiele gazów w warunkach normalnych zachowuje się jak gaz doskonały.
Bardziej szczegółowoObieg Ackereta-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa(Stirlinga)
Obieg Ackereta-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa(Stirlinga) Opracowała: Natalia Strzęciwilk nr albumu 127633 IM-M sem.01 Gdańsk 2013 Spis treści 1. Obiegi gazowe 2. Obieg Ackereta-Kellera 2.1. Podstawy
Bardziej szczegółowoDruga zasada termodynamiki.
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz 79 W Y K Ł A D XIV Druga zasada termodynamiki. Często naszym zadaniem jest zastosowanie zasady zachowania energii. Jednak, zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki, energia
Bardziej szczegółowoMaszyny cieplne i II zasada termodynamiki
Maszyny cieplne i II zasada termodynamiki Maszyny cieplne, chłodnie i pompy tlenowe II zasada termodynamiki Cykl Carnot a Entropia termodynamiczna definicja II zasada termodynamiki i entropia Cykle termodynamiczne.
Bardziej szczegółowo1 Wymagania egzaminacyjne na egzamin maturalny - poziom rozszerzony: fizyka
1 Termodynamika 1 Wymagania egzaminacyjne na egzamin maturalny - poziom rozszerzony: fizyka 2005-2006 Termodynamika Standard 1. Posługiwanie się wielkościami i pojęciami fizycznymi do opisywania zjawisk
Bardziej szczegółowo3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:
Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do
Bardziej szczegółowoW pierwszym doświadczeniu nastąpiło wrzenie wody spowodowanie obniżeniem ciśnienia.
Termodynamika - powtórka 1. Cząsteczki wodoru H 2 wewnątrz butli mają masę około 3,32 10 27 kg i poruszają się ze średnią prędkością 1220. Oblicz temperaturę wodoru w butli. 2. 1,6 mola gazu doskonałego
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoWykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu
Wykład 4 Przejścia fazowe materii Diagram fazowy Ciepło Procesy termodynamiczne Proces kwazistatyczny Procesy odwracalne i nieodwracalne Pokazy doświadczalne W. Dominik Wydział Fizyki UW Termodynamika
Bardziej szczegółowoTermochemia elementy termodynamiki
Termochemia elementy termodynamiki Termochemia nauka zajmująca się badaniem efektów cieplnych reakcji chemicznych Zasada zachowania energii Energia całkowita jest sumą energii kinetycznej i potencjalnej.
Bardziej szczegółowoWykład 1. Anna Ptaszek. 5 października Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego. Chemia fizyczna - wykład 1. Anna Ptaszek 1 / 36
Wykład 1 Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego 5 października 2015 1 / 36 Podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny To zbiór niezależnych elementów, które oddziałują ze sobą tworząc integralną
Bardziej szczegółowoGaz rzeczywisty zachowuje się jak modelowy gaz doskonały, gdy ma małą gęstość i umiarkowaną
F-Gaz doskonaly/ GAZY DOSKONAŁE i PÓŁDOSKONAŁE Gaz doskonały cząsteczki są bardzo małe w porównaniu z objętością naczynia, które wypełnia gaz cząsteczki poruszają się chaotycznie ruchem postępowym i zderzają
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE STOSUNKU c p /c v
Uniwersytet Wrocławski, Instytut Fizyki Doświadczalnej, I Pracownia Ćwiczenie nr 33 WYZNACZANIE STOSUNKU c p /c v I WSTĘP Układ termodynamiczny Rozważania dotyczące przekazywania energii poprzez wykonywanie
Bardziej szczegółowoZADANIA Z FIZYKI - TERMODYNAMIKA
ZADANIA Z FIZYKI - TERMODYNAMIKA Zad 1.(RH par 22-8 zad 36) Cylinder jest zamknięty dobrze dopasowanym metalowym tłokiem o masie 2 kg i polu powierzchni 2.0 cm 2. Cylinder zawiera wodę i parę o temperaturze
Bardziej szczegółowoTemodynamika Roztwór N 2 i Ar (gazów doskonałych) ma wykładnik adiabaty κ = 1.5. Określić molowe udziały składników. 1.7
Temodynamika Zadania 2016 0 Oblicz: 1 1.1 10 cm na stopy, 60 stóp na metry, 50 ft 2 na metry. 45 m 2 na ft 2 g 40 cm na uncję na stopę sześcienną, na uncję na cal sześcienny 3 60 g cm na funt na stopę
Bardziej szczegółowoTermodynamika Termodynamika
Termodynamika 1. Wiśniewski S.: Termodynamika techniczna, WNT, Warszawa 1980, 1987, 1993. 2. Jarosiński J., Wiejacki Z., Wiśniewski S.: Termodynamika, skrypt PŁ. Łódź 1993. 3. Zbiór zadań z termodynamiki
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna
termodynamika termodynamika fenomenologiczna własności termiczne ciał makroskopowych uogólnienie licznych badań doświadczalnych opis makro i mikro rezygnacja z przyczynowości znaczenie praktyczne p układ
Bardziej szczegółowoWykład Temperatura termodynamiczna 6.4 Nierówno
ykład 8 6.3 emperatura termodynamiczna 6.4 Nierówność Clausiusa 6.5 Makroskopowa definicja entropii oraz zasada wzrostu entropii 6.6 Entropia dla czystej substancji 6.8 Cykl Carnota 6.7 Entropia dla gazu
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna. This Book Is Generated By Wb2PDF. using
http://pl.wikibooks.org/wiki/fizyka_statystyczna This Book Is Generated By Wb2PDF using RenderX XEP, XML to PDF XSL-FO Formatter 18-05-2014 Table of Contents 1. Fizyka statystyczna...4 Spis treści..........................................................................?
Bardziej szczegółowoS ścianki naczynia w jednostce czasu przekazywany
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Bardziej szczegółowoPORÓWNANIE WYKRESU INDYKATOROWEGO I TEORETYCZNEGO - PRZYKŁADOWY TOK OBLICZEŃ
1 PORÓWNANIE WYKRESU INDYKATOROWEGO I TEORETYCZNEGO - PRZYKŁADOWY TOK OBLICZEŃ Dane silnika: Perkins 1104C-44T Stopień sprężania : ε = 19,3 ε 19,3 Średnica cylindra : D = 105 mm D [m] 0,105 Skok tłoka
Bardziej szczegółowoEnergetyka odnawialna i nieodnawialna
Energetyka odnawialna i nieodnawialna Repetytorium Podstawy termodynamiczne Wykład WSG Bydgoszcz Prowadzący: prof. Andrzej Gardzilewicz gar@imp. imp.gda.pl, 601-63 63-22-84 Materiały y uzupełniaj niające:
Bardziej szczegółowo1. PIERWSZA I DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI TERMOCHEMIA
. PIERWSZA I DRUGA ZASADA ERMODYNAMIKI ERMOCHEMIA Zadania przykładowe.. Jeden mol jednoatomowego gazu doskonałego znajduje się początkowo w warunkach P = 0 Pa i = 300 K. Zmiana ciśnienia do P = 0 Pa nastąpiła:
Bardziej szczegółowoZadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E ROK AKADEMICKI 2015/2016 Zad. nr 4 za 3% [2015.10.29 16:00] Ciepło właściwe przy stałym ciśnieniu gazu zależy liniowo od temperatury.
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2,8663 10 4 J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoSILNIKI SPALINOWE RODZAJE, BUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA
SILNIKI SPALINOWE RODZAJE, BUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA SILNIK CZTEROSUWOWY SILNIK SPALINOWY Silnik wykorzystujący sprężanie i rozprężanie czynnika termodynamicznego do wytworzenia momentu obrotowego lub
Bardziej szczegółowoPaństwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie. Janusz Walczak
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie Janusz Walczak Te r m o d y n a m i k a t e c h n i c z n a Konin 2008 Tytuł Termodynamika techniczna Autor Janusz Walczak Recenzja naukowa dr hab. Janusz Wojtkowiak
Bardziej szczegółowoElementy tworzące świat i ich wzajemne oddziaływanie: b) zjawiska cieplne
Joanna Sowińska: Elementy tworzące świat i ich wzajemne oddziaływanie: b) zjawiska cieplne Temperatura. Skale termometryczne. Przedmioty znajdujące się w naszym otoczeniu mogą być gorące, ciepłe, chłodne
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Organizm żywy z punktu widzenia termodynamiki Parametry stanu Funkcje stanu: U, H, F, G, S I zasada termodynamiki i prawo Hessa II zasada termodynamiki Kierunek przemian w warunkach
Bardziej szczegółowoTermodynamika cz.1. Ziarnista budowa materii. Jak wielka jest liczba Avogadro? Podstawowe definicje. Notes. Notes. Notes. Notes
Termodynamika cz.1 dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Termodynamika cz.1 Ziarnista budowa materii Ziarnista budowa
Bardziej szczegółowo1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej
1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej 2. 1 kmol każdej substancji charakteryzuje się taką samą a) masą b) objętością
Bardziej szczegółowo1 I zasada termodynamiki
1 I zasada termodynamiki 1.1 Pojęcie podstawowe W chemii fizycznej wszechświat dzielimy na dwie części : układ i otoczenie. Układ jest interesującą nas częścią rzeczywistości (przyrody, wszechświata) może
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki π S, Temperatura gazów przed turbiną T 3 Model obliczeń
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY W TERMODYNAMICE TO POJĘCIE RÓŻNE OD GAZU DOSKONAŁEGO W HYDROMECHANICE (ten jest nielepki)
Właściwości gazów GAZ DOSKONAŁY Równanie stanu to zależność funkcji stanu od jednoczesnych wartości parametrów koniecznych do określenia stanów równowagi trwałej. Jest to zwykle jednowartościowa i ciągła
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2, J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoStatyka Cieczy i Gazów. Temat : Podstawy teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał
Statyka Cieczy i Gazów Temat : Podstawy teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał 1. Podstawowe założenia teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał: Ciała zbudowane są z cząsteczek. Pomiędzy cząsteczkami
Bardziej szczegółowoĆwiczenia rachunkowe z termodynamiki technicznej i chemicznej Zalecane zadania kolokwium 1. (2014/15)
Ćwiczenia rachunkowe z termodynamiki technicznej i chemicznej Zalecane zadania kolokwium 1. (2014/15) (Uwaga! Liczba w nawiasie przy odpowiedzi oznacza numer zadania (zestaw.nr), którego rozwiązanie dostępne
Bardziej szczegółowoSpis treści. PRZEDMOWA. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ. 13 I. POJĘCIA PODSTAWOWE W TERMODYNAMICE. 19
Spis treści PRZEDMOWA. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ. 13 I. POJĘCIA PODSTAWOWE W TERMODYNAMICE. 19 Wykład 1: WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU 19 1.1. Wstęp... 19 1.2. Metody badawcze termodynamiki... 21 1.3.
Bardziej szczegółowoTermodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju
Wykład II Przejścia fazowe 1 Termodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju Woda występuje w trzech stanach skupienia jako ciecz, jako gaz, czyli para wodna, oraz jako ciało stałe, a więc lód.
Bardziej szczegółowo4. 1 bar jest dokładnie równy a) Pa b) 100 Tr c) 1 at d) 1 Atm e) 1000 niutonów na metr kwadratowy f) 0,1 MPa
1. Adiatermiczny wymiennik ciepła to wymiennik, w którym a) ciepło płynie od czynnika o niższej temperaturze do czynnika o wyższej temperaturze b) nie ma strat ciepła na rzecz otoczenia c) czynniki wymieniające
Bardziej szczegółowoFIZYKA STATYSTYCZNA. d dp. jest sumaryczną zmianą pędu cząsteczek zachodzącą na powierzchni S w
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Bardziej szczegółowo25P3 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - III POZIOM PODSTAWOWY
25P3 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - III Hydrostatyka Gazy Termodynamika Elektrostatyka Prąd elektryczny stały POZIOM PODSTAWOWY Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej w Systemach Technicznych Symulacja prosta dyszy pomiarowej Bendemanna Opracował: dr inż. Andrzej J. Zmysłowski
Bardziej szczegółowoSpis treści. PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13
Spis treści PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13 Wykład 16: TERMODYNAMIKA POWIETRZA WILGOTNEGO ciąg dalszy 21 16.1. Izobaryczne chłodzenie i ogrzewanie powietrza wilgotnego.. 22 16.2. Izobaryczne
Bardziej szczegółowoRys. 1. Obieg cieplny Diesla na wykresach T-s i p-v: Q 1 ciepło doprowadzone; Q 2 ciepło odprowadzone
1. Wykorzystanie spalinowych silników tłokowych W zależności od techniki zapłonu spalinowe silniki tłokowe dzieli się na silniki z zapłonem samoczynnym (z obiegiem Diesla, CI compression ignition) i silniki
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA RZESZOWSKA
POLITECHNIKA RZESZOWSKA Katedra Termodynamiki Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego pt. WYZNACZANIE WYKŁADNIKA ADIABATY Opracowanie: Robert Smusz 1. Cel ćwiczenia Podstawowym celem niniejszego ćwiczenia
Bardziej szczegółowoCiepła tworzenia i spalania (3)
Ciepła tworzenia i spalania (3) Standardowa entalpia tworzenia jest standardową entalpią związku 0 0 H = H Dla pierwiastków: Dla związków: H H 98 tw,98 0 tw, = C p ( ) d 98 0 0 tw, = Htw,98 + C p ( ) 98
Bardziej szczegółowoPara wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Bardziej szczegółowoĆwiczenia audytoryjne z Chemii fizycznej 1 Zalecane zadania kolokwium 1. (2018/19)
Ćwiczenia audytoryjne z Chemii fizycznej 1 Zalecane zadania kolokwium 1. (2018/19) Uwaga! Uzyskane wyniki mogą się nieco różnić od podanych w materiałach, ze względu na uaktualnianie wartości zapisanych
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Termodynamika cz.1. Jak wielka jest liczba Avogadro? Ziarnista budowa materii
Plan wykładu Termodynamika cz1 dr inż Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneuszowczarek@plodzpl http://cmfplodzpl/iowczarek 2012/13 1 Ziarnista budowa materii Liczba Avogadro 2 Temperatura termodynamiczna 3 Sposoby
Bardziej szczegółowoWarunki izochoryczno-izotermiczne
WYKŁAD 5 Pojęcie potencjału chemicznego. Układy jednoskładnikowe W zależności od warunków termodynamicznych potencjał chemiczny substancji czystej definiujemy następująco: Warunki izobaryczno-izotermiczne
Bardziej szczegółowo