2. BADANIA EKSPERYMENTALNE I TEORETYCZNE
|
|
- Agata Grzelak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Temat 2. BADANIA EKSPERYMENTALNE I TEORETYCZNE W ZAKRESIE STRUKTURY JĄDRA I MECHANIZMU REAKCJI JĄDROWYCH Prace eksperymentalne w tej dziedzinie prowadzone są w Zakładach I i II, a teoretyczne w Zakładach I i IV. Wyniki badań w tym temacie zaowocowały w 2004 r. 55 publikacjami w czasopismach recenzowanych z wyróżnionej listy filadelfijskiego instytutu ISI. BADANIA EKSPERYMENTALNE zadanie 1. Własności układów wielu ciał oraz oddziaływań złożonych układów jądrowych Zakład I 1. Badanie mechanizmu reakcji w zderzeniach ciężkich jonów. Eksperyment PISA W ramach eksperymentu PISA (Kernforschungszentrum Jülich, Niemcy) przeprowadzono dwutygodniowy cykl pomiarowy przekrojów czynnych na reakcję fragmentacji jąder tarcz Ni, Nb, Au, bombardowanych protonami o energiach 400, 1200, 1900, 2500 MeV. Mierzono jednocześnie widma inkluzywne i koincydencje między poszczególnymi produktami reakcji. Zmierzone widma inkluzywne odznaczają się bardzo dobrą jakością. Zastosowana technika pomiaru pozwala zmniejszyć znacząco błąd systematyczny. Dobra jakość uzyskanych rozkładów przekrojów czynnych pozwala na selekcję i rozwijanie istniejących modeli teoretycznych pod względem ich zgodności z eksperymentem i tym sposobem pozwala na badanie udziału różnych możliwych mechanizmów reakcji w procesie rozpadu jąder, zwanym ogólnie spalacją lub fragmentacją. Analiza danych będzie kontynuowana. Eksperyment FAZA Kontynuowano prace w projekcie FAZA w Laboratorium Problemów Jądrowych w ZIBJ Dubna. Badano procesy multifragmentacji z użyciem wiązek lekkich relatywistycznych jąder, czyli tak zwaną termiczną multifragmentację ciężkich jąder, która jest interpretowana jako jądrowe przejście fazowe ciecz-mgła w obszarze spinodalnym. Na podstawie analizy danych eksperymentalnych przy pomocy statystycznego modelu SMM stwierdzono występowanie dwóch charakterystycznych objętości dla termicznej multifragmetacji. Przeprowadzono pomiary dla reakcji p(5 GeV) + Au na wiązce z Nuklotronu ZIBJ. Badania wykonano we współpracy z ZIBJ Dubna, koordynator: prof. V.A. Karnaukhov. Eksperyment grupy CHICS-i Uczestniczono w pomiarach na synchrotronie CESLSIUS w TSL Uppsala - Ne (100, 200, 300 AMeV) + H; Si (200 AMeV) + H; Si (200 AMeV) + D. Podstawowym celem był pomiar lekkich i ciężkich fragmentów produkowanych w reakcjach nukleon-jądro przy energiach pośrednich. Otrzymane po analizie dane pozwolą na prawidłowe przewidywanie czułości elementów elektronicznych na naturalną radioaktywność, promieniowanie kosmiczne oraz na obliczanie dawki przy naświetlaniach zmian nowotworowych. Praca ta jest wykonywana we współpracy z KRI St. Petersburg i TSL Uppsala. Eksperyment INDRA W ramach współpracy INDRA (GANIL, Caen, Francja), prowadzono prace przy kalibracji piątej kampanii eksperymentalnej detektora INDRA. Opracowano nową metodę identyfikacji ładunku i masy ciężkich fragmentów produkowanych w reakcji. Analizowano energię wzbudzenia i spinu pociskopodobnego fragmentu w reakcji 107 Ag + 58 Ni, 52 16
2 MeV/n. Eksperyment LAND Prowadzono prace nad identyfikacją cząstek naładowanych rejestrowanych w detektorze LAND w ramach eksperymentu S254@GSI we współpracy z GSI Darmstadt. 2. Badanie struktury jądra i mechanizmu reakcji w zderzeniach lekkich jąder z powłoki p. a) Procesy wielostopniowej wymiany klastrów w reakcjach na lekkich jądrach, badanie zależności energetycznej oddziaływań jądrowych, badanie procesów wymiany ładunkowej. Uczestniczono w eksperymencie na cyklotronie ŚLCJ w Warszawie (współpraca z INP Kijów, Ukraina). Zmierzono rozkłady kątowe dla reakcji 12 C ( 11 B, 15 N) 8 Be przy energii 11 B 49 MeV dla stanów podstawowych i wzbudzonych 8 Be i 15 N. Wyniki zostały zanalizowane przy pomocy metody sprzężonych kanałów reakcji, przy czym w schemacie sprzężeń uwzględniono kanały: elastyczny, nieelastyczne, oraz jedno- i dwustopniowe reakcje przekazu. Wyznaczono zależność od energii parametrów modelu optycznego dla kanału 15 N + 8 Be. Zmierzono rozkłady kątowe dla elastycznego i nieelastycznego rozpraszania 7 Li + 11 B przy E LAB = 44 MeV dla przejść do stanów podstawowych i wzbudzonych 7 Li i 11 B. W obliczeniach metodą sprzężonych kanałów reakcji uwzględniono rozpraszanie elastyczne, nieelastyczne, reorientację 7 Li i 11 B, oraz przekazy lekkich klastrów. Wyznaczono parametry deformacji badanych jąder, oraz zależność energetyczną parametrów modelu optycznego. Zmierzono rozkłady kątowe dla elastycznego i nieelastycznego rozpraszania 11 B + 14 C przy E LAB = 45 MeV dla pełnego zakresu kątów rozproszenia. Analiza metodą sprzężonych kanałów reakcji pokazała, iż jedno- i dwustopniowe transfery dają zaniedbywalny wkład do tego rozpraszania. Ponadto z analizy tej uzyskano ujemny moment kwadrupolowy stanu podstawowego 14 C; podobnie deformację stanu wzbudzonego 2 + (8.318 MeV). Obliczenia z użyciem modelu jednocząstkowego jądra opisują znacznie lepiej dane doświadczalne 14 C niż analiza przy pomocy modelu kolektywnego. b) Produkcja egzotycznych jąder. Eksperyment COMBAS Do opisu danych eksperymentalnych uzyskanych w FLNR JINR Dubna dla reakcji 18 O(35 AMeV) + 9 Be( 181 Ta) zastosowano model QMD. Symulacje modelowe w sposób zadawalający opisują uzyskane eksperymentalnie korelacje pomiędzy liczbami atomowymi i liczbami masowymi oraz liczbami atomowymi izotopów i ich prędkościami dla emitowanych w przód fragmentów o ładunkach z obszaru 2 Z 10. Model zawodzi w opisie rozkładów prędkości izotopów, jakkolwiek należy podkreślić, iż uzyskane eksperymentalnie rozkłady prędkości charakteryzujące się znacznym udziałem fragmentów o prędkościach przewyższających prędkość pocisku są raczej trudne do zinterpretowania. Badania wykonano we współpracy z ZIBJ Dubna, koordynator: prof. Yu.Ts. Oganessian. zadanie 2. Własności jąder w warunkach normalnych i ekstremalnych Zakład II 1. Badanie wysokospinowych stanów w jądrach z obszaru 208 Pb niedostępnych w procesach syntezy jądrowej. Opublikowano przegląd wyników dotyczących struktur yrastowych w trudno dostępnych jądrach 125, 126 Sn, 130 Te i w jądrach z obszaru 208 Pb z naciskiem na systematykę wysokospinowych sprzężeń wibracji oktupolowych. Zidentyfikowano stany yrastowe w egzotycznym izotopie 211 Pb. Przygotowano publikację 17
3 wyników. Zakończono badania stanów wysokospinowych i zlokalizowano długożyciowy stan izomeryczny w jądrze 207 Pb rozpoczęto przygotowywanie publikacji. Zakończono badania stanów wysoko-spinowych w jądrze 208 Pb przeprowadzono analizę interpretacyjną i rozpoczęto przygotowanie publikacji wyników. Opublikowano wstępne wyniki badań wysokospinowych stanów i izomerów w jądrze 205 Tl. 2. Spektroskopowe badania neutrono-nadmiarowych jąder z obszaru 48 Ca z wykorzystaniem głęboko-nieelastycznych zderzeń ciężkich jonów. Przeprowadzono kompletną analizę stanów yrastowych w podwójnie magicznym jądrze 48 Ca produkowanym w trzech niezależnych i komplementarnych eksperymentach. Uzyskano także nowe informacje z badania rozpadu beta 48 K. Wyniki przedstawiono w wykładzie konferencyjnym. Zidentyfikowano wysoko-spinowe stany w izotonach N=30 50 Ca i 51 Sc, w których dotychczas znano jedynie pierwszy stan wzbudzony. Wysoka energia stanów 4+ i 11/2- odpowiednio wzmacnia wniosek o zamknięciu podpowłoki N=32. Wyniki przedstawiono na konferencji. Zidentyfikowano stany wzbudzone jądra 56 Ti zasilane w rozpadzie beta egzotycznego izotopu 56 Sc. Wyniki opublikowano. Przeprowadzono bezpośrednie badania wzbudzeń yrastowych jądra 56 Ti produkowanego w głęboko-nieelastycznych reakcjach dające komplementarne wyniki do badań rozpadu 56 Sc. Potwierdzono brak przewidywanego przez teorię zamknięcia podpowłoki neutronowej przy N=34. Wyniki opublikowano. Zmierzono zredukowane prawdopodobieństwa przejść B(E2; 0+ 2+) w jądrach 52,54,56 Ti. Wyniki potwierdzają zamknięcie podpowłoki neutronowej przy N=32. Przygotowano publikację. Rozpoczęto analizę rozkładów kątowych i korelacji gamma dla danych z pomiaru z użyciem układu GAMMASPHERE dla systemu 48 Ca (330 MeV)+ 238 U. Uzyskano wstępne wyniki potwierdzające wcześniejsze sugestie oznaczeń spinów w jądrach z pobliża 48 Ca. Przygotowano realizację zaakceptowanego przez PAC eksperymentu 48 Ca+ 238 U na nowym układzie pomiarowym CLARA+PRISMA w Laboratori Nazionali di Legnaro. 3. Badanie struktury izotopów Zr, Y i Sr przy granicznych wielkościach spinów w obszarze konkurencji procesów syntezy i rozszczepienia. Zanalizowano rozkłady kątowe gamma dla oznaczenia spinów i parzystości stanów wzbudzonych w izotopach 91,92,93 Zr. Zidentyfikowano struktury yrastowe w neutrono-nadmiarowych izotonach Rb, Br, Se i Ge. Zanalizowano stabilność szczeliny energetycznej powłoki N=50. Wyniki opublikowano. Powyższe badania (punkty 1-3)prowadzono we współpracy z Argonne National Laboratory (USA), koordynator: prof. R.V.F. Janssens; Purdue University (USA), koordynator: prof. P.J. Daly; Michigan State University (USA), koordynator: prof. P. Mantica; INFN Padova/Legnaro, koordynator: prof. S. Lunardi. 4. Gigantyczny rezonans dipolowy jako narzędzie do badania własności jąder atomowych w zależności od masy, krętu, temperatury i izospinu. Kontynuowano badania dotyczące przejścia Jacobiego w lekkich jądrach, obserwowanego w rozpadzie gigantycznego rezonansu dipolowego. W szczególności rozwinięta została część interpretacyjna, bazująca na zastosowaniu modelu termicznych fluktuacji kształtów jądra w oparciu o nowy rodzaj modelu kroplowego LSD. Wyniki były prezentowane na konferencjach międzynarodowych (2 wykłady zaproszone, 2 seminaria). Badano emisję cząstek naładowanych z gorącego, szybko obracającego się jądra 46 Ti. 18
4 Wstępne wyniki, wskazujące na istnienie dużej deformacji w tym jądrze, przedstawiono na sesjach posterowych na 2 konferencjach. Kontynuowano badania dotyczące kształtów ciężkiego jądra 216 Rn przy krętach bliskich granicy na rozszczepienie. Przeprowadzono interpretacje teoretyczną, bazująca na modelu termicznych fluktuacji kształtu, oparta o model LSD, i stwierdzono ze jądro 216 Rn ma kształt prawie sferyczny, aż do krętu, przy którym następuje rozszczepienie. Wyniki przedstawiono na konferencji i opublikowano artykuł w Phys. Rev. C. Kontynuowano analizę danych z eksperymentów przeprowadzonych z użyciem układów HECTOR+GARFIELD w Legnaro, w których badano rozpad gorącego jądra 132 Cs poprzez emisję wysokoenergetycznych kwantów gamma jak poprzez emisje lekkich cząstek naładowanych. Zarówno wysokoenergetyczne widma gamma, jak i lekkie cząstki naładowane mierzono w koincydencjach z rezyduami ewaporacji. Dla reakcji masowoniesymetrycznych stwierdzono znaczący udział emisji przedrównowagowej, zaś dla reakcji masowo-symetrycznych emisja była w pełni statystyczna. Dalsza analiza jest w toku. Analizowano dane z długiego eksperymentu mającego na celu poszukiwanie hiperdeformacji. Analiza widm ciągłych wykazała możliwość istnienia hiperdeformacji. Analiza widm dyskretnych jest w toku. Współpraca z INFN i Uniwersytetem w Mediolanie koordynator: Prof. A. Bracco; IReS Strasburg - koordynator: dr T. Byrski; LNL Legnaro koordynator: dr F. Gramegna; NBI Kopenhaga koordynator: Prof. B. Herskind. 5. Badanie zjawiska superdeformacji jąder z obszaru liczb masowych A~60. Kontynuowano badanie wzbudzeń w jądrach z obszaru A~60 do stanów o maksymalnie uszeregowanych spinach. Przedłużono w 63 Zn dwa pasma rotacyjne do spinów 33/2 - i 31/2 - i znaleziono przejścia łączące te pasma. Zidentyfikowano w jądrze 60 Ni jedno pasmo superzdeformowane wzbudzone do spinu W jądrze 61 Ni zidentyfikowano trzy pasma rotacyjne, w tym dwa superzdeformowane wzbudzone do spinów 33/2 - i 37/2 +. Przeprowadzono identyfikacje pasm superzdeformowanych w jądrach 66 Ga i 67 Ga. W 67 Ga dwa pasma nie mają połączeń z stanami yrastowymi. Analiza danych jest kontynuowana. 6. Spektroskopia jąder neutrono-deficytowych z obszaru A~200. Przeprowadzono 4-tygodniowy eksperyment w ZIBJ (Dubna), przy użyciu układu VASSILISSA (separator fragmentów reakcji) działający z układem detektorów germanowych do pomiaru promieniowania γ i detektorów krzemowych do pomiaru elektronów konwersji i cząstek α). W rozpadach następujących po reakcjach 207 Pb( 48 Ca,xn) 254,253 No i 209 Bi( 48 Ca,2n) 255 Lr mierzono koincydencje γ-α, γ-elektron, γ-γ celem ustalenia struktury nisko wzbudzonych poziomów jądrowych. Wykonano pomiary spektroskopowe jądra izotopu 250 Fm za pomocą układu detektorów germanowych JUROGAM w korelacji z jądrem odrzutu, rejestrowanym przez detektor GREAT w płaszczyźnie ogniskowej separatora jąder odrzutu RITU w JYFL w Jyväskylä. Pomiary koincydencji gamma - gamma - jądro odrzutu umożliwiły badanie zależności dynamicznego momentu bezwładności jądra od częstości obrotów powyżej stanu 18 +, a także charakteru wzbudzeń poza pasmem stanu podstawowego. Współpraca z JYFL w Jyväskylä (Finlandia), koordynatorzy: prof. M. Leino i prof. R. Julin i z Uniwersytetem w Liverpool (Wielka Brytania), koordynator: dr R-D. Herzberg. 7. Badania kolektywnych aspektów wysoko-spinowych wzbudzeń w jądrach powłoki f 7/2 z zastosowaniem metod wyboru kanału reakcji i redukcji poszerzenia dopplerowskiego linii promieniowania gamma. Analizowano dane pomiarowe, zebrane za pomocą układu detektorów germanowych EUROBALL IV w koincydencji z detektorem jąder odrzutu dla zredukowania szerokości 19
5 linii gamma, dotyczące struktury stanów nie-yrastowych w jądrach izotonów N=23 powłoki f 7/2 : 42 K i 43 Ca. Przeprowadzono obliczenia energii stanów i prawdopodobieństw przejść dla pełnej konfiguracji sdfp w modelu powłokowym dla zbadanego uprzednio w tym samym układzie pomiarowym jądra 44 Sc. Współpraca z IReS w Strasburgu (Francja), koordynator: dr T.Byrski, LNL w Legnaro (Włochy), koordynator: dr S. Lenzi oraz Uniwersytet w Tennessee i Oak Ridge Laboratory, koordynator: prof. W. Nazarewicz. 8. Struktura egzotycznych jąder atomowych badana z użyciem wiązek radioaktywnych. Eksperymenty na układzie RISING w GSI Darmstadt: Przeprowadzono pilotażowy eksperyment, w którym wzbudzano stan 2+ w wiązce 84 Kr o energii 113 A MeV za pomocą relatywistycznego (β=40%) wzbudzenia kulombowskiego na tarczy Au. Precyzyjna poprawka dopplerowska umożliwiła otrzymanie w widmie detektorów germanowych znanego przejścia o energii 882 kev oraz na wyliczenie wartości B(E2). Aby otrzymać informację o przewidywanym zamknięciu podpowłoki N=32 przeprowadzono eksperyment, w którym wzbudzano nisko leżące stany w wiązkach 54,56,58 Cr za pomocą relatywistycznego wzbudzenia kulombowskiego. Znaleziono energie stanów 2+ w jądrach 56 Cr i 58 Cr, oraz wstępnie oszacowano wartości B(E2). Przeprowadzono eksperyment z wykorzystaniem dwustopniowej fragmentacji relatywistycznej wiązki, który miał na celu wytworzenie stanów wzbudzonych w jądrach zwierciadlanych z obszaru A 50. Eksperyment pozwolił na zaobserwowanie po raz pierwszy niskoleżących stanów wzbudzonych w lustrzanej parze 54 Fe i 54 Ni. Eksperymenty w Oak Ridge National Laboratory i w National Superconductive Cyclotron Laboratory w MSU (Michigan): Badanie egzotycznych jąder neutrono-deficytowych w obszarze ziem rzadkich: a) dokonano pierwszej obserwacji izotopu 144 Tm rozpadającego się poprzez emisje protonu; b) ustalono strukturę subtelną w rozpadzie protonowym 146 Tm; c) określono skład funkcji falowej stanów, z których następuje emisja protonu, a także stanów 145 Er populowanych w tym rozpadzie; d) prowadzono spektroskopię promieniowania gamma, X i elektronów konwersji nieparzysto-nieparzystych neutrono-deficytowych izotonów N=77: 140 Eu, 142 Tb i 144 Ho; e) ustalono wartości spinów i parzystości oraz ewolucji stanów izomerycznych o konfiguracjach ph 11/2 nh 11/2 i ph 11/2 ns 1/2 przy przejściu od 140 Eu w stronę najbardziej egzotycznego znanego izotonu N= Tm. Prowadzono badania rozpadów beta oraz rozpadów izomerycznych neutrononadmiarowych jąder Ni i Co z obszaru podwójnego zamknięcia powłoki wokół 78 Ni. Odkryto opóźnioną emisję neutronu po rozpadzie beta izotopów Co. Współpraca z GSI Darmstadt (Niemcy), koordynator: H.J. Wollersheim o z ORNL Oak Ridge (USA), koordynator: K. Rykaczewski. zadanie 3. Oddziaływania hadronów i produkcja mezonów w reakcjach jądrowych Zakład I Eksperymenty w KFK Jülich 1. Badanie jąder η-mezonowych oraz oddziaływań mezon η - jądro atomowe. Istnieje interesująca sugestia teoretyczna o kwazi-związanym jądrze z mezonem η. Teoretyczne przewidywania przekroju czynnego na produkcję takiego obiektu dają 20
6 wielkość rzędu kilku nanobarnów. W celu poszukiwania takiego nowego stanu materii jądrowej, skonstruowano i przetestowano plastikowy detektor ENSTAR o dużej akceptancji. Reakcja p + 12 C 3 He + 10 B η była badana przy kinematyce wolnej od odrzutu dla elementarnego procesu p + d 3 He + η w zakresie pędów wiązki od progu reakcji do 3 GeV/c, co odpowiada nadmiarowi energii Q = 230 MeV. Trwa analiza danych. Przygotowanie do eksperymentu WASA W ramach esperymentu ANKE oraz WASA@COSY (Jülich) w celu zastąpienia części używanych obecnie w eksperymencie ANKE proporcjonalnych komór drutowych komorami dryfowymi, zbudowano komorę prototypową oraz pierwszą komorę, która będzie wkrótce używana w eksperymencie jako "First Forward Chamber". Przygotowano rownież elektronikę do odczytu sygnału (zintegrowany wielokanałowy wzmacniacz analogowy z dyskryminatorem) oraz system akwizycji danych wraz z oprogramowaniem do analizy on- i off-line. Zarówno elektronika jak i system akwizycji z oprogramowaniem oraz infrastruktura laboratoryjna są przygotowywane pod kątem używania ich do budowy i odczytu słomkowych komór detekcyjnych dla detektora WASA, który w 2007 roku zostanie uruchomiony w Jülich na akceleratorze COSY. 2. Poszukiwanie dibarionów z dziwnością 1. Jednym z wielkich, a ciągle otwartych problemów fizyki pośrednich energii jest zagadnienie istnienia dibarionów. Motywacją tych badań stało się małe i wąskie maksimum obserwowane w widmie brakującej masy w reakcji p + p K + + X na akceleratorze SATURNE II. w Saclay. Aby zweryfikować złą statystykę tych wyników zaprojektowano nowy eksperyment na akceleratorze COSY przy użyciu spektrometru BIG KARL. Ideą eksperymentu było poszukiwanie stanu o najniższej dziwności (-1) dibarionów D s i D t. Model kwarków przewiduje te stany około 55 i 95 MeV powyżej progu w układzie Λ-p z masami niezmienniczymi odpowiednio 2109 i 2149 MeV. Zbadano reakcję p + p K + + Λ + p poniżej progu na produkcję Σ nie znajdując żadnych takich stanów na poziomie przekroju czynnego 5 nb. 3. Badanie łamania symetrii ładunkowej i izospinowej. Badano łamanie symetrii ładunkowej i izospinowej spowodowane mieszaniem mezonów π 0 i η. Zmierzono zależność energetyczną stosunku przekrojów czynnych na reakcje p + d 3 H + π + i p + d 3 He + π 0. Symetria izospinowa przewiduje, iż ten stosunek przekrojów czynnych powinien wynosić 2, jakiekolwiek mieszanie w układzie π 0 η prowadzi do wartości różnej od tej liczby. Z dwóch pomiarów przy pędach wiązki padającej 1.57 GeV/c i 1.59 GeV/c otrzymano kąt mieszania w układzie π 0 η. 4. Badania oddziaływań w stanie końcowym. Inkluzywne pomiary π + produkowanych w zderzeniach proton-proton przeprowadzono przy pomocy spektrometru wysokiej rozdzielczości BIG KARL w Jülich. Zmierzono podwójnie różniczkowy przekrój czynny pod kątem zero stopni dla reakcji p + p π + + d i p + p π + + n + p celem wyznaczenia udziału stanu singletowego i trypletowego w oddziaływaniu n + p w stanie końcowym w szerokim zakresie energii wiązki. 5. Pomiar masy mezonu η. Ciekła tarcza z deuteru i wiązka protonów o pędzie 1641 MeV/c zostały użyte do precyzyjnego pomiaru masy mezonu η poprzez precyzyjną analizę pędu stowarzyszonego z η wylatującego z 3 He przy pomocy spektrometru BIG KARL. Uzyskano rezultat m η = ±0.044 MeV/c 2, znacząco różniący się od uzyskanego ostatnio przez współpracę NA48 w Laboratorium CERN wyniku o podobnej precyzji. Ta kontrowersja musi zostać w przyszłości rozwikłana. 21
7 6. Badanie łamania parzystości CP w rozpadzie mionów. Eksperyment w Instytucie Paula Schererra w Szwajcarii W ramach współpracy z PSI (Szwajcaria) przygotowano program do identyfikacji zdarzeń odpowiadających rozpraszaniu elektronów do tyłu, na folii ołowianej polarymetru Motta. Analizowano dane zebrane podczas testowego pomiaru przeprowadzonego w celu znalezienia obserwowanego stosunku sygnału do tła dla elektronów rozproszonych do tyłu. Uwzględniono oraz skorygowano straty energii w materiale detektora w celu otrzymania energii elektronów w chwili rozpadu neutronów. Uczestniczono w organizacji, przygotowaniu i przeprowadzeniu pomiaru na wiązce. 7. Prace techniczne. W ramach współpracy z KVI (Groningen, Holandia) uruchomiono system akwizycji danych oparty na bezpośrednim odczycie pamięci pracujących w systemie VME otrzymujących dane z magistrali FERA. Zaimplementowano odczyt systemu PCOS III poprzez magistralę FERA. zadanie 4. Procesy atomowe w zderzeniach ciężkich jonów z atomami Zakład II Prowadzono badania spektroskopii atomowej na wiązce ciężkich jonów ze szczególnym uwzględnieniem spektroskopii wysokiej precyzji w celu zbadania efektów relatywistycznych i granic stosowalności teorii QED. Eksperymenty prowadzone były głównie w eksperymentalnym pierścieniu akumulacyjnym w GSI w Darmstadt (Niemcy). Teoria QED była sprawdzana głównie przez precyzyjne pomiary przesunięcia Lamba i porównanie wyników doświadczalnych z obliczeniami. Po osiągnięciu najwyższej dotychczas w świecie dokładności (14 ev) w wyznaczeniu przesunięcia Lamba w najwyższym gradiencie pola kulombowskiego, jakie może być utrzymywane przez dłuższy czas w laboratorium, tzn. w polu działającym na elektron 1s w H-podobnym jonie uranu oraz po osiągnięciu najwyższej dokładności w podobnych pomiarach wykonanych dla Li-podobnych jonów Au, Pb i U (dokładność ok. 0.2 ev), zbudowano nową aparaturę, która pozwoli na poprawienie dokładności ponad dziesięciokrotnie. Aparatura została przetestowana, a nowe pomiary są planowane na lata W roku 2004 opublikowano artykuł w Phys. Rev. A oraz 5 raportów GSI. BADANIA TEORETYCZNE zadanie 5. Badanie stanów podstawowych i wzbudzonych jąder atomowych Zakład I 1. Model powłokowy ze sprzężeniem do kontinuum i jego zastosowania do opisu struktury jądra z dala od ścieżki stabilności oraz do opisu reakcji jądrowych. Ukończono duży projekt polegający na zastosowaniu modelu powłokowego ze sprzężeniem do kontinuum do obliczenia energii wiązania szeregu izotopów tlenu i fluoru. Wyliczono energie separacji jednego i dwóch neutronów oraz parzysto-nieparzyste fluktuacje (oddeven staggering) energii wiązania. Wyniki porównano z dostępnymi danymi doświadczalnymi i stwierdzono, iż dane te wymagają osłabienia oddziaływania neutronproton w porównaniu z oddziaływaniem neutron-neutron, gdy badane jądra zbliżają się do granicy stabilności ze względu na emisję neutronu (drip-line). Co więcej, przy pomocy uproszczonego modelu sprzężenia do kontinuum, zbadano wpływ biegunów macierzy rozpraszania S na wielkość poprawki do energii wiązania pochodzącej od tego sprzężenia. Zwrócono uwagę na ograniczenia stosowalności modelu w przypadku, gdy biegun ten 22
8 zbliża się do zera energii wiązania, a jego kręt orbitalny l wynosi 0 lub 1. Ponadto zastosowano ten sam model do mikroskopowego opisu niedawno zaobserwowanego doświadczalnie rozpadu promieniotwórczego z emisją dwóch protonów, jak również emisji dwóch protonów ze stanu wzbudzonego jądra atomowego. Zostało to przedyskutowane w dwóch granicznych przypadkach: emisji sekwencyjnej i jednoczesnej emisji klastru dwuprotonowego. W przypadku rozpadu stanu wzbudzonego 1 + w jądrze 18 Ne stwierdzono dominację modu dwuprotonowego, pomimo braku rezonansowych stanów pośrednich. Zaproponowany mechanizm polega na rozpadzie poprzez ogony stanów związanych jądra pośredniego 17 F, które znajdują się w kontinuum. Takie stany nazywane są czasem duchami (ghost states). W przypadku rozpadu radioaktywnego jądra 45 Fe obliczeń dokonano jedynie w przypadku emisji klastra, gdyż kanał pośredni jest w tym przypadku zamknięty. Badania wykonano we współpracy z GANIL, Caen, Francja; koordynator: prof. M. Płoszajczak. 2. Efekty jądrowe w zderzeniach ultrarelatywistycznych ciężkich jonów. Szczegółowo przeanalizowano rolę skóry neutronowej w 208 Pb na asymetrię w produkcji pozytywnie i negatywnie naładowanych pionów. Pokazano, że efekt skóry neutronowej prowadzi do zależności tejże asymetrii od parametru zderzenia. Wykonano obliczenia, które porównano z rezultatami otrzymanymi przez grupę NA49 w CERN. Rozpoczęto analizę efektów elektromagnetycznych pochodzących od spektatorów wytworzonych w zderzeniach peryferyjnych. zadanie 6. Atomy i molekuły mionowe Zakład I 1. Rozpraszanie atomów mionowych i kataliza mionowa syntezy jądrowej. Rozpoczęto przygotowanie programu Monte Carlo do symulacji wychwytu ujemnego mionu przez jądro deuteru d + µ - ν µ + n + n w mionowym atomie deuteru dµ. Program będzie służył do opracowania danych z eksperymentu µd, który jest planowany w PSI (Szwajcaria). Celem eksperymentu będzie badanie elektrosłabego oddziaływania dwóch nukleonów oraz skalibrowanie niskoenergetycznej reakcji d + ν. Obliczono szybkości tworzenia molekuły mionowej dtµ w zderzeniu atomu tµ z tarczą krystaliczną złożoną z molekuł HD, w szerokim zakresie energii. Przekrój czynny tej reakcji jest znacznie większy niż w przypadku zderzenia tµ z molekułą D 2 lut DT, co jest ważne w zastosowaniach praktycznych katalizy mionowej syntezy jądrowej. Wyniki obliczeń prowadzą do poprawnego opisu eksperymentu w zestalonej jednorodnej tarczy HD, wykonanego w TRIUMF (Kanada). Współpraca z Instytutem Kurchatowa, Moskwa, Rosja, koordynator: prof. I. Ponomarev. 23
2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoBadanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. kanał wyjściowy
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoFragmentacja pocisków
Wybrane zagadnienia spektroskopii jądrowej 2004 Fragmentacja pocisków Marek Pfützner 823 18 96 pfutzner@mimuw.edu.pl http://zsj.fuw.edu.pl/pfutzner Plan wykładu 1. Wiązki radioaktywne i główne metody ich
Bardziej szczegółowoJądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach.
Jądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach. 1. Kształty jąder atomowych 2. Powstawanie deformacji jądra 3. Model rotacyjny jądra 4. Jądra w stanach wzbudzonych o wysokich spinach 5. Stany superzdeformowane
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoCo to są jądra superciężkie?
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowoJądra dalekie od stabilności
Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad
Bardziej szczegółowoModel uogólniony jądra atomowego
Model uogólniony jądra atomowego Jądro traktowane jako chmura nukleonów krążąca w średnim potencjale Średni potencjał może być sferyczny ale także trwale zdeformowany lub może zależeć od czasu (wibracje)
Bardziej szczegółowoWłasności jąder w stanie podstawowym
Własności jąder w stanie podstawowym Najważniejsze liczby kwantowe charakteryzujące jądro: A liczba masowa = liczbie nukleonów (l. barionów) Z liczba atomowa = liczbie protonów (ładunek) N liczba neutronów
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoChiralność w fizyce jądrowej. na przykładzie Cs
Chiralność w fizyce jądrowej 124 na przykładzie Cs Tomasz Marchlewski Uniwersytet Warszawski Seminarium Fizyki Jądra Atomowego 6 kwietnia 2017 1 Słowo chiralność Chiralne obiekty: Obiekty będące swoimi
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka promieniowania jonizującego Zygmunt Szefliński 1 Wykład 3 Ogólne własności jąder atomowych (masy ładunki, izotopy, izobary, izotony izomery). 2 Liczba atomowa i masowa Liczba nukleonów (protonów
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 9 Reakcje jądrowe Reakcje jądrowe Historyczne reakcje jądrowe 1919 E.Rutherford 4 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) powietrze błyski na ekranie
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1
Reakcje jądrowe Reakcje w których uczestniczą jądra atomowe nazywane są reakcjami jądrowymi Mogą one zachodzić w wyniku oddziaływań silnych, elektromagnetycznych i słabych Nomenklatura Reakcje, w których
Bardziej szczegółowoPromieniowanie kosmiczne składa się głównie z protonów, z niewielką. domieszką cięższych jąder. Przechodząc przez atmosferę cząstki
Odkrycie hiperjąder Hiperjądra to struktury jądrowe w skład których, poza protonami I neutronami, wchodzą hiperony. Odkrycie hiperjąder miało miejsce w 1952 roku, 60 lat temu, w Warszawie. Wówczas nie
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoZespół Zakładów Fizyki Jądrowej
gluons Zespół Zakładów Fizyki Jądrowej Zakład Fizyki Hadronów Zakład Doświadczalnej Fizyki Cząstek i jej Zastosowań Zakład Teorii Układów Jądrowych QCD Zakład Fizyki Hadronów Badanie struktury hadronów,
Bardziej szczegółowoDwie lub więcej cząstek poza zamkniętą powłoką
Dwie lub więcej cząstek poza zamkniętą powłoką Rozważmy dwa (takie same) nukleony (lub dwie dziury) na orbitalu j poza zamkniętymi powłokami. Te dwie cząstki mogą sprzęgać się do momentu pędu J = j + j,
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013
24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)
Bardziej szczegółowoRozpad gamma. Przez konwersję wewnętrzną (emisję wirtualnego kwantu gamma, który przekazuje swą energię elektronom z powłoki atomowej)
Rozpad gamma Deekscytacja jądra atomowego (przejście ze stanu wzbudzonego o energii do niższego stanu o energii ) może zachodzić dzięki oddziaływaniu elektromagnetycznemu przez tzw. rozpad gamma Przejście
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne i ich oddziaływania III
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania
Bardziej szczegółowoRozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Bardziej szczegółowoTemat 1 Badanie fluorescencji rentgenowskiej fragmentu meteorytu pułtuskiego opiekun: dr Chiara Mazzocchi,
Warszawa, 15.11.2013 Propozycje tematów prac licencjackich dla kierunku Energetyka i Chemia Jądrowa Zakład Spektroskopii Jądrowej, Wydział Fizyki UW Rok akademicki 2013/2014 Temat 1 Badanie fluorescencji
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoO egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości
O egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości Marek Pfützner Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytet Warszawski Tydzień Kultury w VIII LO im. Władysława IV, 13 XII 2005 Instytut Radowy w Paryżu
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 1 własności jąder atomowych Odkrycie jądra atomowego Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937) R 10 fm 1908 Skala przestrzenna jądro
Bardziej szczegółowoZjawisko Dopplera w fizyce jądrowej. 3.1 Wstęp. (opracowany na podstawie podręcznika Mayera-Kuckuka [8])
Zjawisko Dopplera w fizyce jądrowej 3.1 Wstęp (opracowany na podstawie podręcznika Mayera-Kuckuka [8]) W fizyce jądrowej, badanie stanów wzbudzonych i przejść między nimi stanowi klucz do zrozumienia skomplikowanej
Bardziej szczegółowoBadania eksperymentalne kolektywnej struktury nuklidów z pobliża jąder magicznych- 40 Ca i 56 Ni, przy wysokim spinie
Piotr Bednarczyk Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Badania eksperymentalne kolektywnej struktury nuklidów z pobliża jąder magicznych- 40 Ca i 56 Ni, przy wysokim
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 9-4.XII.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Rozpad gamma 152 Dy * 152 Dy+gamma
Bardziej szczegółowoAnaliza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoWiązki Radioaktywne. wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności. Jan Kurcewicz CERN, PH-SME. 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner
Wiązki Radioaktywne wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności Jan Kurcewicz CERN, PH-SME 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner Wstęp Nuklidy nietrwałe Przykład: reakcja fuzji Fuzja (synteza,
Bardziej szczegółowoEksperymentalne badanie układów kilkunukleonowych
Prezentacja tematyki badawczej Zakładu Fizyki Jądrowej Eksperymentalne badanie układów kilkunukleonowych Koordynatorzy: prof. St. Kistryn, dr Izabela Ciepał 18 maja 2013 Dynamika oddziaływania w układach
Bardziej szczegółowoSłowniczek pojęć fizyki jądrowej
Słowniczek pojęć fizyki jądrowej atom - najmniejsza ilość pierwiastka jaka może istnieć. Atomy składają się z małego, gęstego jądra, zbudowanego z protonów i neutronów (nazywanych inaczej nukleonami),
Bardziej szczegółowoSkrajne modele mechanizmu reakcji
Skrajne modele mechanizmu reakcji Istnieją dwa skrajne modele mechanizmu reakcji jądrowych: Model reakcji wprost (model bezpośredniego oddziaływania direct reactions), który zakłada szybki proces oddziaływania
Bardziej szczegółowodra superci kie 1. Co to s dra superci kie? 2. Metody syntezy j der superci kich 3. Odkryte j dra superci
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowoPierwsza eksperymentalna obserwacja procesu wzbudzenia jądra atomowego poprzez wychwyt elektronu do powłoki elektronowej atomu.
Pierwsza eksperymentalna obserwacja procesu wzbudzenia jądra atomowego poprzez wychwyt elektronu do powłoki elektronowej atomu Plan prezentacji Wprowadzenie Wcześniejsze próby obserwacji procesu NEEC Eksperyment
Bardziej szczegółowoJądra dalekie od stabilności
Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad
Bardziej szczegółowoTemat 2. BADANIA EKSPERYMENTALNE I TEORETYCZNE W ZAKRESIE FIZYKI JĄDROWEJ I ODDZIAŁYWAŃ SILNYCH
Temat 2. BADANIA EKSPERYMENTALNE I TEORETYCZNE W ZAKRESIE FIZYKI JĄDROWEJ I ODDZIAŁYWAŃ SILNYCH Prace eksperymentalne w tej dziedzinie prowadzone były w Zakładach NZ21 i NZ22, oraz NZ23 a teoretyczne w
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
Bardziej szczegółowoi. m.henr n yka N ie i wod o n d i n c i zańs ń kie i go
Piotr Bednarczyk Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Badania eksperymentalne kolektywnej struktury nuklidów z pobliża jąder magicznych- 40 Ca i 56 Ni, przy wysokim
Bardziej szczegółowoSpin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1
Spin jądra atomowego Nukleony mają spin ½: Całkowity kręt nukleonu to: Spin jądra to suma krętów nukleonów: Dla jąder parzysto parzystych, tj. Z i N parzyste ( ee = even-even ) I=0 Dla jąder nieparzystych,
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Jądrowej
Podstawy Fizyki Jądrowej III rok Fizyki Kurs WFAIS.IF-D008.0 Składnik egzaminu licencjackiego (sesja letnia)! OPCJA: Po uzyskaniu zaliczenia z ćwiczeń możliwość zorganizowania ustnego egzaminu (raczej
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Model powłokowy Moment kwadrupolowy w jednocząstkowym modelu powłokowym: Dla pojedynczego protonu znajdującego się na orbicie j (m j
Bardziej szczegółowoRozdział 8. Przykłady eksperymentów
Rozdział 8 Przykłady eksperymentów 217 Omówimy przykłady, które ilustrują różnorodność badań prowadzonych na separatorach fragmentów, ale także szczególne i wyjątkowe możliwości tej techniki. Nowe (ostatnie?)
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna laboratorium Curie troje noblistów 1903 PC, MSC 1911 MSC 1935 FJ, IJC Przemiany jądrowe He X X 4 2 4 2 A Z A Z e _ 1 e X X A Z A Z e 1 e
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Bardziej szczegółowoCHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna. Model atomu Bohra
CHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna Model atomu Bohra SPIS TREŚCI: 1. Modele budowy atomu Thomsona, Rutherforda i Bohra 2. Budowa atomu 3. Liczba atomowa a liczba
Bardziej szczegółowoZderzenia ciężkich jonów przy pośrednich i wysokich energiach
Zderzenia ciężkich jonów przy pośrednich i wysokich energiach 1. Jakich nowych informacji możemy oczekiwać badając reakcje ciężkojonowe przy pośrednich i wysokich energiach 2. Zderzenia ciężkich jonów
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
14. Fizyka jądrowa zadania z arkusza I 14.10 14.1 14.2 14.11 14.3 14.12 14.4 14.5 14.6 14.13 14.7 14.8 14.14 14.9 14. Fizyka jądrowa - 1 - 14.15 14.23 14.16 14.17 14.24 14.18 14.25 14.19 14.26 14.27 14.20
Bardziej szczegółowoProponowane tematy prac licencjackich dla studentów kierunku Energetyka i chemia jądrowa w roku akademickim 2016/17
Proponowane tematy prac licencjackich dla studentów kierunku Energetyka i chemia jądrowa w roku akademickim 2016/17 1. Badanie rozkładów emisji mezonów π+ i π ze zderzeń ciężkich jonów przy energii 1,65
Bardziej szczegółowoZadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α
Zadanie: 1 (2 pkt) Określ liczbę atomową pierwiastka powstającego w wyniku rozpadów promieniotwórczych izotopu radu 223 88Ra, w czasie których emitowane są 4 cząstki α i 2 cząstki β. Podaj symbol tego
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów Rozszczepienie lata 30 XX w. poszukiwanie nowych nuklidów n + 238 92U 239 92U + reakcja przez jądro złożone 239 92 U 239 93Np +
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych
Fizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych Wykład 1 Wstęp Jerzy Kraśkiewicz Krótka historia Odkrycie promieniotwórczości 1895 Roentgen odkrycie promieni X 1896 Becquerel promieniotwórczość
Bardziej szczegółowoWłaściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).
Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków). 1925r. postulat Pauliego: Na jednej orbicie może znajdować się nie więcej
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowodoświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)
1 doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e) Ilość protonów w jądrze określa liczba atomowa Z Ilość
Bardziej szczegółowoStruktura jąder bogatych w neutrony badania z wiązkami stabilnymi i radioaktywnymi
Wojciech Królas Instytut Fizyki Jądrowej im. H. Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Struktura jąder bogatych w neutrony badania z wiązkami stabilnymi i radioaktywnymi Struktura jąder znanych i nieznanych:
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoLNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA. Ernest Grodner Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta 62 Ga
LNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA Ernest Grodner 13.01.2010 Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta Ga Ge 9% Symetrie PRZYKŁAD: symetria obrotowa Stany własne ruchu obrotowego
Bardziej szczegółowoZagadnienia do egzaminu licencjackiego
Zagadnienia do egzaminu licencjackiego 1. Struktura materii cząstki i oddziaływania 2. Własności jąder atomowych masa, energia wiązania, spin, izospin, momenty elektromagnetyczne 3. Przemiany jądrowe ogólna
Bardziej szczegółowoZakład Fizyki Jądrowej
INSTYTUT FIZYKI DOŚWIADCZALNEJ Tematy prac licencjackich dla studentów studiów I stopnia w roku akademickim 2014/15 Zakład Fizyki Jądrowej Proponowane tematy dotyczą wszystkich kierunków, chyba że zaznaczono
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Bardziej szczegółowoOCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
Bardziej szczegółowoMetodyka eksperymentów w badaniach jąder o dużej deformacji
Metodyka eksperymentów w badaniach jąder o dużej deformacji 1. Pomiar i identyfikacja przejść elektromagnetycznych pomiędzy stanami pasm rotacyjnych a) określenie energii przejścia, czasużycia poziomów
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 J
J8A Badanie schematu rozpadu jodu 128 J Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 J Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią (1,3) a/ efekt fotoelektryczny b/ efekt Comptona
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 28 lutego Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 8 lutego 07 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Model atomu. Promieniowanie atomów 8.II.07 EJ - Wykład / r
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa. Podstawowe pojęcia. Izotopy. budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze reakcje jądrowe. jądra atomowe (nuklidy) dzielimy na:
Fizyka jądrowa budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze reakcje jądrowe Podstawowe pojęcia jądra atomowe (nuklidy) dzielimy na: trwałe (stabilne) nietrwałe (promieniotwórcze) jądro składa się
Bardziej szczegółowoGranice świata nuklidów
Granice świata nuklidów Marek Pfützner e-mail: pfutzner@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~pfutzner/ Ogólnopolskie Seminarium Dydaktyki Fizyki, 9.04.2014 1 Plan Wiadomości wstępne, dla przypomnienia Obszar
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe Niezachowanie parzystości w oddz. słabych Sprzężenie ładunkowe C Symetria CP Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoE 2 E = 2. Zjawisko Mössbauera. Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu:
Zjawisko Mössbauera Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu: E = E + E + T = p + p i f γ R 0 γ R E = E E γ T = E T Energia fotonu: jest więc
Bardziej szczegółowoII.3 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy
II.3 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy 1. Atom helu: struktura poziomów, reguły wyboru, 2. Zakaz Pauliego, 3. Moment pędu w atomach wieloelektronowych: sprzężenie LS i
Bardziej szczegółowoMasa jądra atomowego
Masa jądra atomowego Masa jądra jest mniejsza od sumy mas nukleonów Aby jądro rozdzielić na nukleony trzeba mu dostarczyć powyższą różnicę masy zwaną niedoborem masy Energia równoważna tej masie to energia
Bardziej szczegółowoIII.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy
III.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy r. akad. 2004/2005 1. Atom helu: struktura poziomów, reguły wyboru, 2. Zakaz Pauliego, 3. Moment pędu w atomach wieloelektronowych:
Bardziej szczegółowoAutorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski
Rodzaje rozpadów jądrowych Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Rozpady jądrowe zachodzą zawsze (prędzej czy później) jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów znajdzie się w stanie energetycznym, nie
Bardziej szczegółowoWyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co. Tomasz Winiarski
Wyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co metoda koincydencyjna. Tomasz Winiarski 24 kwietnia 2001 WSTEP TEORETYCZNY Rozpad promieniotwórczy i czas połowicznego zaniku. Rozpad promieniotwórczy polega
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 329, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 2 sprawdziany (10 pkt każdy) lub egzamin (2 części po 10 punktów) 10.1 12 3.0 12.1 14 3.5 14.1 16 4.0 16.1 18 4.5 18.1 20 5.0
Bardziej szczegółowoRECENZENT Jan Kownacki. REDAKTOR INICJUJĄCY Beata Koźniewska. SKŁAD I ŁAMANIE Jarosław Perkowski. KOREKTA TECHNICZNA Leonora Wojciechowska
Jarosław Perkowski Uniwersytet Łódzki, Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego, 90-236 Łódź, ul. Pomorska 149/153 RECENZENT Jan Kownacki REDAKTOR INICJUJĄCY
Bardziej szczegółowoAtomowa budowa materii
Atomowa budowa materii Wszystkie obiekty materialne zbudowane są z tych samych elementów cząstek elementarnych Cząstki elementarne oddziałują tylko kilkoma sposobami oddziaływania wymieniając kwanty pól
Bardziej szczegółowoJÜLICH ELECTRIC DIPOLE INVESTIGATIONS MEASUREMENT WITH STORAGE RING
JÜLICH ELECTRIC DIPOLE INVESTIGATIONS MEASUREMENT WITH STORAGE RING testowe pomiary i demonstracja iż proponowana metoda pracuje są wykonywane na działającym akceleratorze COSY pierwszy pomiar z precyzją
Bardziej szczegółowoŚrodowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW
Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Największe polskie laboratorium zajmujące się fizyką jądrową Podstawowa jednostka organizacyjna Uniwersytetu Warszawskiego Kategoria A wg. klasyfikacji MNiSW
Bardziej szczegółowoTeoria Fermiego rozpadu beta (1933)
Teoria Fermiego rozpadu beta (1933) Fermi zaproponował teorię, która wyjaśniała wszystkie znane fakty pozwoliła na klasyfikację rozpadów beta, która do tej pory ma zastosowanie Rozpad neutronu wg teorii
Bardziej szczegółowoProponowane tematy prac licencjackich dla studentów kierunku Energetyka i chemia jądrowa w roku akademickim 2015/16
Proponowane tematy prac licencjackich dla studentów kierunku Energetyka i chemia jądrowa w roku akademickim 2015/16 1. Badanie defektu wysokości impulsu w detektorach krzemowych zainstalowanych w układzie
Bardziej szczegółowo