Współczesne metody badań instrumentalnych
|
|
- Edward Przybylski
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Współczesne metody badań instrumentalnych Wykład VII Rentgenografia Tomografia komputerowa
2 Rys historyczny Wilhelm Conrad Röntgen odkrył w 1895 roku promieniowanie X. W 1901 roku za swoje odkrycie został uhonorowany nagrodą Nobla. Pracownia Röntgena w Instytucie Fizyki Uniwersytetu w Wurzburgu
3 Widmo promieniowania EM 10-4 Å 1 Å 10 nm 1 µm 100 µm 1 cm 1 km promieniowanie γ promieniowanie rentgenowskie ultrafiolet światło widzial-ne podczerwień mikro-fale fale radiowe
4 Oddziaływanie promieniowania z materią γ X UV vis IR mikrofale fale radiowe absorpcja związana z przejściami wewnętrznych powłok elektronowych bardzo silna absorpcja związana z przejściami pomiędzy poziomami elektronowymi, efekty degradacji materiałów wskutek procesów jonizacji silniejsza absorpcja związana z przejściami oscylacyjnymi, efekty termiczne silna absorpcja związana z przejściami pomiędzy poziomami elektronowymi, powoduje efekt barwy fale radiowe przechodzą przez materiały słaba absorpcja związana z przejściami rotacyjnymi, która przyczynia się do efektów termicznych
5 Promieniowanie rentgenowskie Fala elektromagnetyczna o długości kilku Å. Propaguje z szybkością światła. Widmo elektromagnetyczne (obszary, energia) Promieniowanie gamma (powyżej 250 kev) Promieniowanie rentgenowskie (124 ev 250 kev) Ultrafiolet(3,4 ev 124 ev). Światło widzialne (1,6 ev 3,4 ev). Podczerwień(1,24 mev 1,6 ev). Mikrofale(1,24 µev 1,24 mev). Fale radiowe (poniżej 1,24 µev).
6 Promieniowanie rentgenowskie Analizy materiałowe 1 30 kev
7 Propagacja promieniowania EM przez ośrodek Transmisja; Rozpraszanie bądź uginanie; Absorpcja.
8 Absorpcja promieniowania X Zależy od energii promieniowania rentgenowskiego i liczby atomowej pierwiastków obecnych w ośrodku. Im wyższa energia promieniowania rentgenowskiego, tym większe prawdopodobieństwo przejścia. Im wyższa liczba atomowa atomów pierwiastków w warstwie, tym większe prawdopodobieństwo absorpcji promieniowania rentgenowskiego.
9
10 Rentgenografia Rozpraszanie promieniowania rentgenowskiego (rozpraszanie Rayleigha)w ciałach stałych zachodzi z małym prawdopodobieństwem Właściwość ta powoduje, że przedmioty są przezroczyste dla promieniowania X. W tradycyjnej rentgenografii przedmioty pozostawiają cień na błonie fotograficznej Na błonie następuje chemiczna aktywacja halogenku srebra, która jest odwrotnie proporcjonalna do gęstości materiału, przez który przechodzi promieniowanie rentgenowskie (negatyw). W konserwacji dzieł sztuki rentgenografię wykorzystuje się do: Badania zastosowanych przez artystę technik i technologii; Określenia stanu zachowania dzieła; Określenia zakresu wcześniejszych ingerencji konserwatorskich. Zakres zastosowań obejmuje niemal wszystkie ruchome dzieła sztuki Malowidła na płótnie i desce; Rzeźby drewniane, kamienne (np. marmurowe), brązowe; Obiekty archeologiczne (np. ceramika).
11 Jak powstaje rentgenogram Promienie przechodzące przez ośrodek zaczerniają błonę (ciemne obszary). Obszary białe na błonie światłoczułej odpowiadają obszarom, które nie przepuszczają promieniowana X. Obszary w których występuje powietrze (niska liczba atomowa składników + mała gęstość) są zaczernione. Obszary, w których występują metale (duża liczba atomowa) na rentgenogramach są jasne.
12 Wytwarzanie promieniowania rentgenowskiego Promieniowanie rentgenowskie powstaje poprzez bombardowanie tarczy naładowanymi cząstkami (elektronami bądź jonami). Widmo emisji zawiera dwa składniki: pasmo ciągłe (promieniowanie hamowania) oraz piki charakterystyczne dla materiału tarczy. Promieniowanie hamowania Promieniowanie charakterystyczne Wzbudzający elektron Elektron wybity z powłoki 1 Promienowanie X 2 1
13 Zasada wytwarzania promieniowania ciągłego (białego) jądro rozproszony elektron (w wyniku rozproszenia wytracił prędkość oraz zmienił kierunek ruchu) szybki elektron atom antykatody kwant promieniowania X W zależności od rodzaju zderzenia, szybkie elektrony tracą różne ilości energii. Dlatego energia promieniowania rentgenowskiego ma widmo ciągłe. Minimalną długość kwantów promieniowania wyznaczamy ze wzoru λ min = hc 12,4 = [A]. ev V[kV]
14 Lampa rentgenowska okienko berylowe ekran katoda chłodzenie wodą anoda próżnia antykatoda promieniowanie rentgenowskie elektrony bańka szklana włókna wolframowe Elektrony emitowane z rozgrzanej katody są przyspieszane w polu elektrycznym i ogniskowane na tarczy metalowej (antykatoda). Promieniowanie X emitowane z antykatody wychodzi przez okienka berylowe. Doświadczalnie stwierdzono, że maksimum promieniowania rentgenowskiego otrzymuje się pod kątem 10ºw stosunku do antykatody, co determinuje miejsce montowania okienek berylowych.
15 Lampy rentgenowskie
16 Widmo promieniowania rentgenowskiego Niskoenergetyczne fotony promieniowania X absorbowane są przez filtr almpy Maksymalna energia fotonów(80 kev) jest okreśłona przez napięcie przyspieszające elektronów.
17 Zasady rentgenografii Obiekt jest umieszczony pomiędzy lampą rentgenowską i błoną fotograficzną, Rozdzielczość przestrzenna rentgenogramu zależy od rozmiarów emitera promieniowana X oraz odległości pomiędzy przedmiotem i błoną fotograficzną.
18 Zasady rentgenografii By uzyskać jak najbardziej ostry obraz błona fotograficzna powinna przylegać do warstwy malarskiej. Lampa rentgenowska umieszczona jest poniżej warstwy malarksiej.
19 Błona fotograficzna Błona poliestrowa pokryta warstwą emulsji zawierającej sól AgBr. Wskutek oddziaływania z promieniowaniem rentgenowskim ziarna halogenku srebra stają się widzialne po procesie wywołania: W trakcie wywoływania ziarnaagbr są redukowane do koloidu srebra, który daje czarne zabarwienie błony. Niezredukowane ziarna AgBr są rozpuszczane przez utrwalacz (tiosiarczan sodu) przez co powstaje jasne obszary
20 Błona fotograficzna Gęstość błony fotograficznej jest dana przez równanie: D=log B B 0 B natężenie światłą przechodzącego przez błonę fotograficzną oświetlanąświatłem o natężeniuj B 0 Krzywa czułości ukazuje zależność czułości błony w funkcji ekpsozycji na dawkę promieniowania X. Nachylenie krzywej jest opisywane przez parametr γ: γ = ( D D ) log( X / ) X1
21 Oddziaływanie promieniowania X z materią Transmisja promieniowania rentgenowskiego przez warstwę o grubości sjest wyrażona przez: I = I 0 exp( αs), gdzie α jest współczynnikiem absorpcji.
22 Oddziaływanie promieniowania X z materią Transmisja promieniowania rentgenowskiego przez warstwę o grubości sjest wyrażona przez: I = I 0 exp( αs), gdzie α jest współczynnikiem absorpcji. Współczynnik absorpcji α zależy od materiału i energii fotonu X 1 α (cm ) = α (cm ρ 2 g) ρ(g cm 2 ) Współczynnik osłabienia masowego µ= α/ρ jest zależy jedynie od liczby atomowej Z, nie zależy od gęstości materiału.
23 Współczynnik osłabienia masowego Dla promieniowania o energiach mniejszych niż 25 kev (efekt fotoelektryczny) µ Z 3 Dla promieniowania o energiach powyżej 50 kev (efekt Comptona) µ const. Dla uzyskania optymalnego obrazu musi być spełniony warunek: αs 2 Powyższe równanie ułatwia odpowiedni dobór energii fotonów X. W przypadku gęstych materiałów bądź dużych grubości należy stosować wysokoenergetyczne promieniowanie γ.
24 Warstwy malarskie pigmenty silnie absorbujące promieniowanie X Na rentgenogramy warstw malarskich ma wpływ absorpcja promieniowania rentgenowskiego składników warstw (pigmentów i podłoża). Pigmenty zawierające metale o wyższej liczbie atomowej Zwykazują większą absorpcję, niż pigmenty zawierające lżejsze atomy. Pigmenty silnie absorbujące promieniowanie rentgenowskie zawierają ołów (Z= 82). Należą do nich: Biel ołowiana [PbCO 3 ] 2 Pb(OH) 2 ) Żółcień chromowa PbCrO 4 Żółcień neapolitańska (antymonian ołowiu) Pb(SbO 3 ) 2 /Pb 3 (SbO 4 ) 2 Minia Pb 3 O 4
25 Warstwy malarskie pigmenty umiarkowanie absorbujące promieniowanie X Do pigmentów umiarkowanie absorbujących promieniowanie rentgenowskie należą związki zawierające metale o niższej liczbie atomowej, takie jak cynk (Z= 30), kadm (Z= 48) oraz arsen (Z= 33). Należą do nich: Biel cynkowa ZnO Żółcień kadmowa PbCrO 4 Zieleń szmaragdowa Cu(C 2 H 3 O 2 ) 2 3Cu(AsO 2 ) 2
26 Warstwy malarskie słabo absorbujące promieniowanie X Do pigmentów słabo absorbujących promieniowanie rentgenowskie należą związki zawierające takie metale, jak wapń (Z = 20), mangan (Z = 25), żelazo (Z = 26), kobalt (Z = 27). Należą do nich: Pobiała wapienna; Umbra; Błękit kobaltowy; Czerwona/żółta ochra; Błękit pruski; Do najsłabiej absorbujących pigmentów należą
27 Obraz Wnętrze kościoła z ołtarzem Sądu Ostatecznego Hansa Memlinga Obraz w świetle widzialnym
28 Rentgenogram.Kity (1) i podmalowania (2) zawierające dużą ilość bieli ołowianej. (3) Laserunki wykonane farbą zawierającą biel ołowiową. (4) Partie najjaśniejsze wykazują małą zawartość bieli ołowiowej. Zawartość bieli ołowiowej w zaprawie powoduje zmniejszenie kontrastów na uzyskanych obrazach projekcyjnych. (5) Na odwrociu obrazu uwidoczniły się wtórne znaki wykonane farbą odbijającą promienie rentgenowskie biel ołowiowa, cynober.
29 Obraz na desce Jutrznia Zarejestrowano anomalia świadczące o zakresie występowania pierwotnego opracowania kompozycyjnego tła, które wykonano farbą zawierającą biel ołowiową (3). Uczytelnił się zarys modelunku ksiąg (6). Uwidoczniły się anomalia w obrębie opracowania światłocienia fałd rękawa i szaty (7) oraz w dolnej partii obrazu (8), które nie pokrywają się z obrazami zarejestrowanymi świetle widzialnym. Najgrubszą warstwę zawierającą biel ołowiową zarejestrowano w opracowaniu szaty prawego ramienia postaci (9). Silna absorpcja promieniowania rentgenowskiego przez warstwę malarską zawierającą biel ołowiową, znajdującą się na odwrociu malowidła maskuje detale opracowania kompozycji warstwy pierwotnej obrazu (10).
30 Ikona Matka Boska z Dzieciątkiem (1) Zarysy gwoździ. (2) Fragmenty pierwotnej polichromii zawierającej biel ołowiową. (3) Pęknięcie deski. (4) Pierwotna warstwa z dodatkiem bieli ołowiowej pokrywająca powierzchnię zaprawy. (5) Fragmenty ułamanych gwoździ. (6) Zakresy ubytków polichromii uzupełnione zaprawą kredowo-klejową widoczne są jako jasnoszare plamy. Biel ołowiowa występuje również w obrębie zachowanych partii pierwotnego modelunku malarskiego (7, 8, 9). Rejestrowana jest też cienka warstwa farby, która zawiera cynober i biel ołowiową (10, 11)
31 Portret Jürgena Valentina Winthera, pocz. XVII w., Muzeum Narodowe w Szczecinie Widoczne na rentgenogramie ciemne odcienie szarości odzwierciedlają rozkład bieli ołowiowej (1). Występuje bardzo duży zakres ubytków zaprawy i warstwy malarskiej (2). Do uzupełnień ubytków w miejscach załamań płótna użyto kitu z dużą domieszką bieli ołowiowej (3). Ciemne plamy widoczne są w miejscach ubytków płótna uzupełnionych łatkami wklejonymi na styk (4). Pokryto je warstwą kitu, która nie zawiera bieli ołowiowej. Portretowana postać jest bardzo słabo widoczna, co wskazuje na to, że kompozycję opracowano bardzo cienkimi warstwami zawierającymi biel ołowiową (5). Biel ołowiowa występująca w zaprawie częściowo unieczytelnia zarysy kompozycji (6). Dzięki jej obecności w zaprawie uwidacznia się obraz struktury płótna (7). Na rentgenogramie zarejestrowano jedynie nieliczne detale pierwotnej kompozycji tj. zarys krzyżyka? oraz ogniw łańcuszka (8).
32 Kazanie z łodzi, Thomas Nether (?), Muzeum Narodowe w Szczecinie, ok r. Ciemne odcienie szarości odzwierciedlają rozkład bieli ołowiowej w warstwie malarskiej (1). Biel ołowiowa występująca w zaprawie częściowo maskuje zarysy kompozycji (2). Widoczne są nieznaczne ubytki zaprawy wraz z warstwą malarską uzupełnione materiałami pozbawionymi bieli ołowiowej (3). Nie widać znaczących zmian w stosunku do pierwotnej kompozycji obrazu. Jedynym rzucającym się w oczy szczegółem jest brak bukszprytu oraz bosaka w pierwotnym opracowaniu (4).
33 Obrazu Portret księcia Jerzego III( ), Muzeum Narodowe w Szczecinie Ciemne odcienie szarości odzwierciedlają zakres występowania bieli ołowiowej (1). Ukazały się liczne ubytki zaprawy i warstwy malarskiej uzupełnione materiałami nie zawierającymi bieli ołowiowej (2). Uwidocznił się wcześniejszy obraz, którego wyraźnie widocznymi elementami są: kotwica (3) oraz trudny do interpretacji fragment opracowany farbą zawierającą biel ołowiową (4).
34 Portret księcia Filipa I( ), Muzeum Narodowe w Szczecinie Widoczne są liczne ubytki zaprawy wraz z pierwotną warstwą malarską (1), a także pęknięcia podobrazia (2).
35 Portret księcia Kazimierza IX( ), syna Filipa I, Muzeum Narodowe w Szczecinie Ciemniejsze szarości odzwierciedlają na rentgenogramach zakresy występowanie bieli ołowiowej (1). Widoczne są niewielkie ubytki zaprawy wraz z pierwotną warstwą malarską (2).
36 Portret księcia Bogusława XII, artysta nieokreślony, Muzeum Narodowe w Szczecinie Zakres ubytków pierwotnej warstwy malarskiej jest niewielki (1).
37 Portret księcia Barnima XI (IX)( ), Muzeum Narodowe w Szczecinie Występowanie bieli ołowiowej odzwierciedlają ciemne obszary rentgenogramu (1). Uwidoczniły się ubytki pierwotnej warstwy malarskiej (2).
38 Portret księcia Bogusława XIII( ), Muezum Narodowe w Szczecinie Ciemneobszary określają rozkład występowania bieli ołowiowej (1). Widoczne są ubytki zaprawy wraz z warstwą malarską, uzupełnione farbami pozbawionymi bieli ołowiowej (2)
39 Portret księcia Jerzego I( ), Muzeum Narodowe w Szczecinie Miejsca występowania bieli ołowiowej widoczne są jako ciemne odcienie szarości (1). Zarejestrowano liczne ubytki zaprawy oraz pierwotnej warstwy malarskiej (2). Uwidoczniły się również zarysy ubytków polichromii wypełnione kitami, które zawierają dodatek bieli ołowiowej (3). Ukazał się obraz deski będącej późniejszym uzupełnieniem podobrazia drewnianego (4).
40 Podobrazia drewniane Grecka ikona z poł. XVIII w. Tempera jajowa na desce. Widoczne jest ułożenie słojów. Ormylia Foundation. Art. Diagnosis Centre.
41 Podobrazia drewniane Matka Boża, Hodegetria. Grecka ikona, 1835 r. Tempera jajowa na desce. Widoczne jest ułożenie słojów. Ormylia Foundation. Art. Diagnosis Centre. D. Pinna, M. Galeotti (ed.). Sxcidntiffic examination for the investigation of paintings. Centro di.
42 Podobrazia drewniane Matka Boża, Hodegetria. Grecka ikona, XVI w. Tempera jajowa na desce. Widoczne gwoździe, które wykorzystano do połączenia desek. Ormylia Foundation. Art. Diagnosis Centre. D. Pinna, M. Galeotti (ed.). Sxcidntiffic examination for the investigation of paintings. Centro di.
43 Podobrazia drewniane Madonna ze szczygłem, Rafael, Galeria Uffizi, Firenze. Na radiogramie widoczne uszkodzenia oraz ślady gwoździ wykorzystanych do naprawy obrazu w XVI w. D. Pinna, M. Galeotti (ed.). Sxcidntiffic examination for the investigation of paintings. Centro di.
44 Rentgenowska tomografia komputerowa Rentgenowska tomografia komputerowa (CT od computer tomogrpahy) dostarcza inrofmacji o wewnętrznej strukturze obiektu. Informacje o morfologii przedstawia się bądź w postaci 2D przekrojów poprzecznych (tzw. warstwic bądź cięć) bądź w postaci obrazów 3D. Projekcja wsteczna M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
45 Tomografia komputerowa W tomografii komputerowej błona fotograficzna jest zastąpiona przez jeden bądź szereg detektorów promieniowania rentgenowskiego. Podczas pomiaru obiekt jest obracany w taki sposób, by uzyskać możliwie dużo możliwych rzutów obrazów przez obiekt. Za pomocą procedur matematycznych (projekcji wstecznej) uzyskuje się trójwymiarową strukturę prześwietlanego obiektu.
46 Tomograf dla zastosowań medycznych detektory Średnica komory około 70 cm. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
47 Uzyskiwanie tomogramu na przykładzie popiersia z gliny Wykonuje się sekwencję radiogramów przy różnych ustawieniach rzeźby względem źródła i detektorów. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
48 Uzyskiwanie tomogramu na przykładzie popiersia z gliny Cięcia wirtualne w rekonstruowanej objętości. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
49 Portret Lionello d Este (Pisanello) Widoczne jest ułożenie słojów deski na której namaolowano obraz oraz faktura powierzchni obrazu M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
50 Trumna w kształcie kota Na tomogramie widoczne są zmumifikowane szczątki kota. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
51 Starorzymskie naczynie z monetami Obrazy 3D naczynia i monet wewnątrz. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
52 Układ do badań przedmiotów wielkoformatowych (Uniwersytet w Bolonii) Pomiary X-ray CT w konfiguracji wachlarzowej: źródło promieniowania X, kolimatory, stolik przesuwny i obrotowy, scyntylator, kamera CCD sprzężona z optyką światłowodową. Wachlarz składa się z 7 wstęg (rys. b). Każda wstęga posiada obszar aktywny 1024 x 512 ppikseli. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
53 Układ do badań przedmiotów wielkoformatowych (Uniwersytet w Bolonii) M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
54 Układ do badań przedmiotów wielkoformatowych (Uniwersytet w Bolonii) Madonna ze szczygłem, Rafael, Galeria Uffizi, Firenze. Podobrazie wykonne jest z dwóch płyt drewnianych. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
55 Globus z 1567 r. zbudowany przez Egnazio Danti (Palazzo Vecchio -Florencja) Po lewej -geometria wiąki stożkowej, która jest stosowana do dużych obiektów W rekonstrukcji tomograaficznej 3D zaznaczono elementy wewnętrznej konstrukcji wykonane z żelaza. M. P. Morigi et al. X-ray computed tomography for culture heritag, University of Bologna
56 Globus Vincenzo Coronellego ( ), Biblioteka Miejska w Faenza, Włochy Średnica globusa 107 cm. W rekonstrukcji tomograaficznej 3D zbadano weewnętrzną strukturę globusa. F. Casali et al. Tri-dimensional X-ray Tomography for Conservation and Restoration of Wooden Culture Heritage Objects.
57 Japońska statuetka Kongo Rikishi, XIII w. drewno Wysokość rzeźby wraz podstawą 230 cm. Układ pomiarowy. F. Casali et al. Tri-dimensional X-ray Tomography for Conservation and Restoration of Wooden Culture Heritage Objects.
58 Japońska statuetka Kongo Rikishi, XIII w. drewno Po lewej cięcie na wysokości barków. Pośrodku cięcie na wysokości nóg poniżej bioder, po prawej rekonstrukcja 3D górnej części partii szaty. Pośrodku widoczny pionowy wspornik o regularnym kształcie. F. Casali et al. Tri-dimensional X-ray Tomography for Conservation and Restoration of Wooden Culture Heritage Objects.
59 Japońska statuetka Tamon Ten, XVII w. drewno Po lewej statuetka o wysokości 125 cm. Pośrodku cięcie poziome na wysokości głowy. Po prawej przekrój pionowy głowy. Widoczne są kanały wydrążone przez czerwie. F. Casali et al. Tri-dimensional X-ray Tomography for Conservation and Restoration of Wooden Culture Heritage Objects.
60 Zastosowania tomografii Tomografię wykorzystuje się do badania wewnętrznej struktury obiektów. Dla różnych materiałów występują następujące ograniczenia przestrzenne: Drewno do średnicy 1 m Marmur i kamień do 0,5 m Ceramika nieco powyżej 0,5 m Metale (brąz) kilka cm, nieco więcej dla pustych wewnątrz rzeźb.
Oddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoPromieniowanie X. Jak powstaje promieniowanie rentgenowskie Budowa lampy rentgenowskiej Widmo ciągłe i charakterystyczne promieniowania X
Promieniowanie X Jak powstaje promieniowanie rentgenowskie Budowa lampy rentgenowskiej Widmo ciągłe i charakterystyczne promieniowania X Lampa rentgenowska Lampa rentgenowska Promieniowanie rentgenowskie
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 J
J8A Badanie schematu rozpadu jodu 128 J Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 J Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią (1,3) a/ efekt fotoelektryczny b/ efekt Comptona
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Bardziej szczegółowoBadanie absorpcji promieniowania γ
Badanie absorpcji promieniowania γ 29.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu badana jest zależność natężenia wiązki osłabienie wiązki promieniowania γ po przejściu przez warstwę materiału absorbującego w funkcji
Bardziej szczegółowoOBRAZOWANIE ORAZ BADANIE ROZMIARÓW I POŁOŻENIA OBIEKTÓW NAŚWIETLONYCH PROMIENIOWANIEM X
X4 OBRAZOWANIE ORAZ BADANIE ROZMIARÓW I POŁOŻENIA OBIEKTÓW NAŚWIETLONYCH PROMIENIOWANIEM X 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest jakościowe poznanie podstawowych zjawisk fizycznych wykorzystywanych w obrazowaniu
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoKorpuskularna natura światła i materii
Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Korpuskularna natura światła i materii Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348
Bardziej szczegółowoJ6 - Pomiar absorpcji promieniowania γ
J6 - Pomiar absorpcji promieniowania γ Celem ćwiczenia jest pomiar współczynnika osłabienia promieniowania γ w różnych absorbentach przy użyciu detektora scyntylacyjnego. Materiał, który należy opanować
Bardziej szczegółowoŚwiatło fala, czy strumień cząstek?
1 Światło fala, czy strumień cząstek? Teoria falowa wyjaśnia: Odbicie Załamanie Interferencję Dyfrakcję Polaryzację Efekt fotoelektryczny Efekt Comptona Teoria korpuskularna wyjaśnia: Odbicie Załamanie
Bardziej szczegółowogamma - Pochłanianie promieniowania γ przez materiały
PJLab_gamma.doc Promieniowanie jonizujące - ćwiczenia 1 gamma - Pochłanianie promieniowania γ przez materiały 1. Cel ćwiczenia Podczas ćwiczenia mierzy się natężenie promieniowania γ po przejściu przez
Bardziej szczegółowoI.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Bardziej szczegółowoIM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1. Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach
IM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1 IM-8 Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar współczynników absorpcji
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2. Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji
Ćwiczenie nr (wersja_05) Pomiar energii gamma metodą absorpcji Student winien wykazać się znajomością następujących zagadnień:. Promieniowanie gamma i jego własności.. Absorpcja gamma. 3. Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 2-5 marca 2019 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Rozpad Przemiana Widmo
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoWspółczesne metody badań instrumentalnych
Współczesne metody badań instrumentalnych Wykład III Techniki fotograficzne Fotografia w świetle widzialnym Techniki fotograficzne Techniki fotograficzne techniki rejestracji obrazów powstałych wskutek
Bardziej szczegółowoMetody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA)
Metody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA) Promieniowaniem X nazywa się promieniowanie elektromagnetyczne o długości fali od około
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoWłaściwości optyczne. Oddziaływanie światła z materiałem. Widmo światła widzialnego MATERIAŁ
Właściwości optyczne Oddziaływanie światła z materiałem hν MATERIAŁ Transmisja Odbicie Adsorpcja Załamanie Efekt fotoelektryczny Tradycyjnie właściwości optyczne wiążą się z zachowaniem się materiałów
Bardziej szczegółowoWykład XIV: Właściwości optyczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych
Wykład XIV: Właściwości optyczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Technologii Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: Treść wykładu: 1. Wiadomości wstępne: a) Załamanie
Bardziej szczegółowoJan Drzymała ANALIZA INSTRUMENTALNA SPEKTROSKOPIA W ŚWIETLE WIDZIALNYM I PODCZERWONYM
Jan Drzymała ANALIZA INSTRUMENTALNA SPEKTROSKOPIA W ŚWIETLE WIDZIALNYM I PODCZERWONYM Światło słoneczne jest mieszaniną fal o różnej długości i różnego natężenia. Tylko część promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wykład 2: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2: Detekcja Czastek 27 lutego 2008 p.1/36 Wprowadzenie Istota obserwacji w świecie czastek
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania
Kwantowa natura promieniowania Promieniowanie ciała doskonale czarnego Ciało doskonale czarne ciało, które absorbuje całe padające na nie promieniowanie bez względu na częstotliwość. Promieniowanie ciała
Bardziej szczegółowoOPTYKA. Leszek Błaszkieiwcz
OPTYKA Leszek Błaszkieiwcz Ojcem optyki jest Witelon (1230-1314) Zjawisko odbicia fal promień odbity normalna promień padający Leszek Błaszkieiwcz Rys. Zjawisko załamania fal normalna promień padający
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe. dr Marcin Lipowczan
Promieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe dr Marcin Lipowczan Budowa atomu 897 Thomson, 0 0 m, kula dodatnio naładowana ładunki ujemne 9 Rutherford, rozpraszanie cząstek alfa na folię metalową,
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 39 ATOM WODORU. PROMIENIOWANIE. WIDMA TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 39 ATOM WODORU. PROMIENIOWANIE. WIDMA Zadanie 1 1 punkt TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU Moment pędu elektronu znajdującego się na drugiej orbicie w atomie
Bardziej szczegółowoKwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Bardziej szczegółowoLaboratorium RADIOTERAPII
Laboratorium RADIOTERAPII Ćwiczenie: Wyznaczanie charakterystyki błon RTG Opracowała: mgr inż. Edyta Jakubowska Zakład Inżynierii Biomedycznej Instytut Metrologii i Inżynierii Biomedycznej Wydział Mechatroniki
Bardziej szczegółowoWykład 7 Kwantowe własności promieniowania
Wykład 7 Kwantowe własności promieniowania zdolność absorpcyjna, zdolność emisyjna, prawo Kirchhoffa, prawo Stefana-Boltzmana, prawo Wiena, postulaty Plancka, zjawisko fotoelektryczne, efekt Comptona W7.
Bardziej szczegółowoPODSTAWY BARWY, PIGMENTY CERAMICZNE
PODSTAWY BARWY, PIGMENTY CERAMICZNE Barwa Barwą nazywamy rodzaj określonego ilościowo i jakościowo (długość fali, energia) promieniowania świetlnego. Głównym i podstawowym źródłem doznań barwnych jest
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki kwantowej
Podstawy fizyki kwantowej Fizyka kwantowa - co to jest? Światło to fala czy cząstka? promieniowanie termiczne efekt fotoelektryczny efekt Comptona fale materii de Broglie a równanie Schrodingera podstawa
Bardziej szczegółowo39 DUALIZM KORPUSKULARNO FALOWY.
Włodzimierz Wolczyński 39 DUALIZM KORPUSKULARNO FALOWY. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE. FALE DE BROGILE Fale radiowe Fale radiowe ultrakrótkie Mikrofale Podczerwień IR Światło Ultrafiolet UV Promienie X (Rentgena)
Bardziej szczegółowoSeminarium. -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne. Konrad Tudyka
Seminarium -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne Konrad Tudyka 1 W 1908r. Rutheford zatopił niewielka ilość 86 Rn w szklanym naczyniu o ciękich sciankach (przenikliwych
Bardziej szczegółowoSPRAWDŹ SWOJĄ WIEDZĘ
SPRAWDŹ SWOJĄ WIEDZĘ Podobne pytania możesz otrzymać na egzaminie certyfikacyjnym Uwaga: Jeśli masz wątpliwości czy wybrałeś poprawną odpowiedź, spytaj przez forum dyskusyjne Pytania zaczerpnięto ze zbiorów
Bardziej szczegółowoJ8 - Badanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 - Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wytworzenie izotopu 128 I poprzez aktywację w źródle neutronów próbki zawierającej 127 I, a następnie badanie schematu rozpadu tego nuklidu
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoCiało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury.
1 Ciało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury. natężenie natężenie teoria klasyczna wynik eksperymentu
Bardziej szczegółowoSpektroskopia Fluorescencyjna promieniowania X
Spektroskopia Fluorescencyjna promieniowania X Technika X-ray Energy Spectroscopy (XES) a) XES dla określenia składu substancji (jakie pierwiastki) b) XES dla ustalenia struktury elektronicznej (informacja
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania X z materią. Podstawowe mechanizmy
Oddziaływanie promieniowania X z materią Podstawowe mechanizmy Promieniowanie od oscylującego elektronu Rozpraszanie Thomsona Dyspersja podejście klasyczne Fala padająca Wymuszony, tłumiony oscylator harmoniczny
Bardziej szczegółowoMiejsce Wirtualnego Nauczyciela w infrastruktureze SILF
Miejsce Wirtualnego Nauczyciela w infrastruktureze SILF Schemat infrastruktury SILF załączona jest na rys. 1. Cała komunikacja między uczestnikami doświadczenia a doświadczeniem przebiega za pośrednictwem
Bardziej szczegółowoLekcja 81. Temat: Widma fal.
Temat: Widma fal. Lekcja 81 WIDMO FAL ELEKTROMAGNETCZNYCH Fale elektromagnetyczne można podzielić ze względu na częstotliwość lub długość, taki podział nazywa się widmem fal elektromagnetycznych. Obejmuje
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka promieniowania jonizującego Zygmunt Szefliński 1 Wykład 6 Promieniowanie. Produkcja i oddziaływanie. Potencjały jonizacyjne 3 Podpowłoki Tab. Oznaczenia literowe podpowłok l 0 1 3 4 5 Oznaczenie
Bardziej szczegółowoOsłabienie promieniowania gamma
Osłabienie promieniowania gamma Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie osłabienia wiązki promieniowania gamma przy przechodzeniu przez materię oraz wyznaczenie współczynnika osłabienia dla różnych
Bardziej szczegółowoAnaliza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Bardziej szczegółowoCharakterystyka promieniowania miedziowej lampy rentgenowskiej.
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40-006 Katowice tel. 0323591503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowoStałe : h=6, Js h= 4, eVs 1eV= J nie zależy
T_atom-All 1 Nazwisko i imię klasa Stałe : h=6,626 10 34 Js h= 4,14 10 15 evs 1eV=1.60217657 10-19 J Zaznacz zjawiska świadczące o falowej naturze światła a) zjawisko fotoelektryczne b) interferencja c)
Bardziej szczegółowoPromieniowanie rentgenowskie. Podstawowe pojęcia krystalograficzne
Promieniowanie rentgenowskie Podstawowe pojęcia krystalograficzne Krystalografia - podstawowe pojęcia Komórka elementarna (zasadnicza): najmniejszy, charakterystyczny fragment sieci przestrzennej (lub
Bardziej szczegółowoWyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze. źródła Co metodą absorpcji
Wyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze 6 źródła Co metodą absorpcji I. Zagadnienia 1. Procesy fizyczne prowadzące do emisji kwantów γ. 2. Prawo absorpcji. Oddziaływanie promieniowania γ z
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 28 lutego Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 8 lutego 07 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Model atomu. Promieniowanie atomów 8.II.07 EJ - Wykład / r
Bardziej szczegółowoDOZYMETRIA I BADANIE WPŁYWU PROMIENIOWANIA X NA MEDIA BIOLOGICZNE
X3 DOZYMETRIA I BADANIE WPŁYWU PROMIENIOWANIA X NA MEDIA BIOLOGICZNE Tematyka ćwiczenia Promieniowanie X wykazuje właściwości jonizujące. W związku z tym powietrze naświetlane promieniowaniem X jest elektrycznie
Bardziej szczegółowoPoczątek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy
Początek XX wieku Światło: fala czy cząstka? Kwantowanie energii promieniowania termicznego postulat Plancka efekt fotoelektryczny efekt Comptona Fale materii de Broglie a Dualizm korpuskularno - falowy
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne materii. Jak zachowuje się światło w zetknięciu z materią?
Własności optyczne materii Jak zachowuje się światło w zetknięciu z materią? Właściwości optyczne materiału wynikają ze zjawisk: Absorpcji Załamania Odbicia Rozpraszania Własności elektrycznych Refrakcja
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego. promieniowania β.
Wyznaczanie współczynnika rozpraszania otnego. Zagadnienia promieniowania β. 1. Promieniotwórczość β.. Oddziaływanie cząstek β z materią (w tym rozproszenie otne w wyniku zderzeń sprężystych). 3. Znajomość
Bardziej szczegółowoOZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS
OZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS Zagadnienia teoretyczne. Spektrofotometria jest techniką instrumentalną, w której do celów analitycznych wykorzystuje się przejścia energetyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 8. Detekcja światła. Przypomnienie. Efekt fotoelektryczny
Repeta z wykładu nr 8 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 przegląd detektorów
Bardziej szczegółowoWspółczesne metody badań instrumentalnych
Współczesne metody badań instrumentalnych Wykład II Promieniowanie elektromagnetyczne Widmo promieniowania EM Oddziaływanie światła z materią, reflektancja, transmitancja, absorpcja Widzenie barwne, diagram
Bardziej szczegółowoEfekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoTechniki analityczne. Podział technik analitycznych. Metody spektroskopowe. Spektroskopia elektronowa
Podział technik analitycznych Techniki analityczne Techniki elektrochemiczne: pehametria, selektywne elektrody membranowe, polarografia i metody pokrewne (woltamperometria, chronowoltamperometria inwersyjna
Bardziej szczegółowoFoton, kwant światła. w klasycznym opisie świata, światło jest falą sinusoidalną o częstości n równej: c gdzie: c prędkość światła, długość fali św.
Foton, kwant światła Wielkość fizyczna jest skwantowana jeśli istnieje w pewnych minimalnych (elementarnych) porcjach lub ich całkowitych wielokrotnościach w klasycznym opisie świata, światło jest falą
Bardziej szczegółowoKrystalografia. Wykład VIII
Krystalografia Wykład VIII Plan wykładu Otrzymywanie i właściwow ciwości promieni rentgenowskich Sieć odwrotna Warunki dyfrakcji promieniowania rentgenowskiego 2 NajwaŜniejsze daty w analizie strukturalnej
Bardziej szczegółowoPromieniowanie cieplne ciał.
Wypromieniowanie fal elektromagnetycznych przez ciała Promieniowanie cieplne (termiczne) Luminescencja Chemiluminescencja Elektroluminescencja Katodoluminescencja Fotoluminescencja Emitowanie fal elektromagnetycznych
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
Bardziej szczegółowoDoświadczenie nr 6 Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji elektronów komptonowskich.
Doświadczenie nr 6 Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji elektronów komptonowskich.. 1. 3. 4. 1. Pojemnik z licznikami cylindrycznymi pracującymi w koincydencji oraz z uchwytem na warstwy
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 3 17 października 2016 A.F.Żarnecki
Bardziej szczegółowoSpektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)
Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Oddziaływanie elektronów ze stałą, krystaliczną próbką wstecznie rozproszone elektrony elektrony pierwotne
Bardziej szczegółowoRENTGENOWSKA ANALIZA FLUORESCENCYJNA
RENTGENOWSKA ANALIZA FLUORESCENCYJNA Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zidentyfikowanie pierwiastków w próbkach metodą rentgenowskiej analizy fluorescencyjnej przy zastosowaniu zestawu firmy Amptek składającego
Bardziej szczegółowoIII. EFEKT COMPTONA (1923)
III. EFEKT COMPTONA (1923) Zjawisko zmiany długości fali promieniowania roentgenowskiego rozpraszanego na swobodnych elektronach. Zjawisko to stoi u podstaw mechaniki kwantowej. III.1. EFEKT COMPTONA Rys.III.1.
Bardziej szczegółowoSpektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie. Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności
Spektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności Spektroskopia, a spektrometria Spektroskopia nauka o powstawaniu
Bardziej szczegółowoPDF stworzony przez wersję demonstracyjną pdffactory
Promieniowanie elektromagnetyczne (fala elektromagnetyczna) rozchodzące się w przestrzeni zaburzenie pola elektromagnetycznego. Zaburzenie to ma charakter fali poprzecznej, w której składowa elektryczna
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 2 Fala świetlna
Metody Optyczne w Technice Wykład Fala świetlna d d Różniczkowanie d d ( ) ( + ) ( ) lim 0 ( ) g( ) + h( ) ( ) g ( ) h ( ) ( ) g[ h( ) ] dg d + dh d d d dg d h + dh d g d d dh d dg dh n ( ) A ( ) Asin
Bardziej szczegółowoPracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Bardziej szczegółowoFalowa natura materii
r. akad. 2012/2013 wykład I - II Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Falowa natura materii 1 r. akad. 2012/2013 Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Warunki zaliczenia: Aby uzyskać dopuszczenie
Bardziej szczegółowoh λ= mv h - stała Plancka (4.14x10-15 ev s)
Twórcy podstaw optyki elektronowej: De Broglie LV. 1924 hipoteza: każde ciało poruszające się ma przyporządkowaną falę a jej długość jest ilorazem stałej Plancka i pędu. Elektrony powinny więc mieć naturę
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe
Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe Spotkanie 3 Porównanie modeli rozpraszania do pomiarów na Wielkim Zderzaczu Hadronów LHC i przyszłość fizyki cząstek Rafał Staszewski Maciej Trzebiński
Bardziej szczegółowoNiezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita
Niezwykłe światło ultrakrótkie impulsy laserowe Laboratorium Procesów Ultraszybkich Zakład Optyki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Światło Fala elektromagnetyczna Dla światła widzialnego długość
Bardziej szczegółowoŚwiatło ma podwójną naturę:
Światło ma podwójną naturę: przejawia własności fal i cząstek W. C. Roentgen ( Nobel 1901) Istnieje ciągłe przejście pomiędzy tymi własnościami wzdłuż spektrum fal elektromagnetycznych Dla niskich częstości
Bardziej szczegółowoWzajemne relacje pomiędzy promieniowaniem a materią wynikają ze zjawisk związanych z oddziaływaniem promieniowania z materią. Do podstawowych zjawisk
Wzajemne relacje pomiędzy promieniowaniem a materią wynikają ze zjawisk związanych z oddziaływaniem promieniowania z materią. Do podstawowych zjawisk fizycznych tego rodzaju należą zjawiska odbicia i załamania
Bardziej szczegółowoMarek Kowalski
Jak zbudować eksperyment ALICE? (A Large Ion Collider Experiment) Jeszcze raz diagram fazowy Interesuje nas ten obszar Trzeba rozpędzić dwa ciężkie jądra (Pb) i zderzyć je ze sobą Zderzenie powinno być
Bardziej szczegółowoKątowa rozdzielczość matrycy fotodetektorów
WYKŁAD 24 SMK ANALIZUJĄCE PRZETWORNIKI OBRAZU Na podstawie: K. Booth, S. Hill, Optoelektronika, WKŁ, Warszawa 2001 1. Zakres dynamiczny, rozdzielczość przestrzenna miara dokładności rozróżniania szczegółów
Bardziej szczegółowoAbsorpcja promieni rentgenowskich 2 godz.
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakład Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40-006 Katowice tel. (032)3591627, e-mail: joanna_palion@poczta.fm opracowanie: mgr Joanna Palion-Gazda Laboratorium
Bardziej szczegółowoDźwięk. Cechy dźwięku, natura światła
Dźwięk. Cechy dźwięku, natura światła Fale dźwiękowe (akustyczne) - podłużne fale mechaniczne rozchodzące się w ciałach stałych, cieczach i gazach. Zakres słyszalnej częstotliwości f: 20 Hz < f < 20 000
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 14 Janusz Andrzejewski Atom wodoru Wczesne modele atomu -W czasach Newtona atom uważany była za małą twardą kulkę co dość dobrze sprawdzało się w rozważaniach dotyczących kinetycznej teorii
Bardziej szczegółowoFale materii. gdzie h= 6.6 10-34 J s jest stałą Plancka.
Fale materii 194- Louis de Broglie teoria fal materii, 199- nagroda Nobla Hipoteza de Broglie głosi, że dwoiste korpuskularno falowe zachowanie jest cechą nie tylko promieniowania, lecz również materii.
Bardziej szczegółowoWidmo promieniowania
Widmo promieniowania Spektroskopia Każde ciało wysyła promieniowanie. Promieniowanie to jest składa się z wiązek o różnych długościach fal. Jeśli wiązka światła pada na pryzmat, ulega ono rozszczepieniu,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 363. Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa. Początkowa wartość kąta 0..
Nazwisko... Data... Nr na liście... Imię... Wydział... Dzień tyg.... Godzina... Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa Początkowa wartość kąta 0.. 1 25 49 2 26 50 3 27 51 4 28 52 5 29 53 6 30 54
Bardziej szczegółowoWspółczesne metody badań instrumentalnych
Współczesne metody badań instrumentalnych Wykład IV Promieniowanie UV Reflektografia UV, fluorescencja wzbudzana UV Promieniowanie UV X UV próżniowy daleki UV bliski UV VIS 4 nm 200 nm 300 nm 400 nm Bliski
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne to zaburzenia pola elektrycznego i magnetycznego.
Fale elektromagnetyczne to zaburzenia pola elektrycznego i magnetycznego. Zmienne pole magnetyczne wytwarza zmienne pole elektryczne i odwrotnie zmienne pole elektryczne jest źródłem zmiennego pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoFizyka 3.3 WYKŁAD II
Fizyka 3.3 WYKŁAD II Promieniowanie elektromagnetyczne Dualizm korpuskularno-falowy światła Fala elektromagnetyczna Strumień fotonów o energii E F : E F = hc λ c = 3 10 8 m/s h = 6. 63 10 34 J s Światło
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoUrządzenia do planowania radioterapii (Symulatory i TK)
Urządzenia do planowania radioterapii (Symulatory i TK) Plan wykładu Historia Zasada działanie symulatora Zasada działania TK Rola i miejsce urządzeń w procesie planowania radioterapii. Historia W. C.
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, Otwock-Świerk. Imię i nazwisko:... Imię i nazwisko:...
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE 4 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Dobór optymalnego
Bardziej szczegółowo3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona I. Przedmiotem zadania zjawisko Comptona. II. Celem zadania jest doświadczalne sprawdzenie zależności energii kwantów γ od kąta rozproszenia
Bardziej szczegółowoInkluzje Protodikraneurini trib. nov.. (Hemiptera: Cicadellidae) w bursztynie bałtyckim i ich badania w technice SEM
Muzeum i Instytut Zoologii Polska Akademia Nauk Akademia im. Jana DługoszaD ugosza Inkluzje Protodikraneurini trib. nov.. (Hemiptera: Cicadellidae) w bursztynie bałtyckim i ich badania w technice SEM Magdalena
Bardziej szczegółowo