WYRÓWNYWANIE POZIOMÓW CIECZY W TRZECH KOMORACH ZBIORNIKA STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFEKTUS
|
|
- Ryszard Kuczyński
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 JAKUB KISIEL WYRÓWNYWANIE POZIOMÓW CIECZY W TRZECH KOMORACH ZBIORNIKA STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFEKTUS LEVELING LEVELS OF LIQUID IN THREE CHAMBERS OF THE CONTAINER WASTEWATER RECEPTION STATION OF TYPE PERFEKTUS S t r e s z c z e n i e A b s t r a c t W artykule przedstawiono uproszczoną metodę matematycznego opisu procesu wyrównania poziomów cieczy w trzech komorach szeregowo połączonych komór zbiornika. W prezentowanym opisie odniesiono się do trzech komór stacji zlewnej opisanej w pracy doktorskiej J. Kisiela pt. Hydrauliczna analiza współdziałania stacji zlewnej z oczyszczalnią ścieków której komory z uwagi na swą specyfikę działania, w chwili początkowej procesu ustalają stan początkowy taki, że jedna z komór retencyjnych wraz ze studnią rozdziału są całkowicie napełnione z dostępem do atmosfery, zaś druga komora retencyjna odcięta od atmosfery jest częściowo napełniona cieczą, a powietrze znajdujące się nad jej zwierciadłem cieczy jest mniejsze od atmosfery. Słowa kluczowe: zbiorniki kanalizacyjne, stacje zlewne, wyrównywanie poziomów napełnień cieczą trzech komór zbiornika The paper presents a simplified method of mathematical description of a process of liquid levels equalization in three reservoir chambers working in series. The presented description is embedded in the J. Kisiel s doctor thesis entitled Hydraulic analysis of cooperation of a waste water reception station with a waste water treatment plant where in the initial stage of the process one of three chambers of a waste water reception station together with a separation well are entirely filled while the second retention chamber is partially filled and it is under pressured. Keywords: storage tanks, water reception stations, processes of emptying chambers of the container Dr inż. Jakub Kisiel, Instytut Inżynierii Środowiska, Wydział Inżynierii i Ochrony Środowiska, Politechnika Częstochowska.
2 Wstęp Jedno z ostatnio proponowanych rozwiązań stacji zlewnej typu Perfektus [4] zakłada realizację trzykomorowego zbiornika, w którym dwie komory o takich samych gabarytach pełniłyby rolę naprzemiennie działających komór retencyjnych, zaś trzecia o bardzo niewielkich rozmiarach zwana studnią rozdziału przyjmowałaby ścieki dowożone do stacji transportem asenizacyjnym. W studni rozdziału ścieków przewidziano dokonywanie stosownego jakościowo-ilościowego monitoringu oraz system kierowania ich do właściwej komory retencyjnej. Przy takim rozwiązaniu stacji zlewnej, w szczególnych okolicznościach może zaistnieć taki przypadek, w którym dowiezione ścieki nie będą mogły być natychmiast odebrane przez stację, ponieważ stacja zlewna zalazła się w takiej fazie działania, w której komora odbierająca ścieki jest całkowicie napełniona, zaś komora odprowadzająca ścieki do oczyszczalni opróżniona tylko częściowo. Założone hydrauliczne działanie stacji zlewnej typu Perfektus nie dopuszcza do takiej sytuacji eksploatacyjnej, w której wstrzymano by odbiór dowiezionych do niej ścieków. Dlatego przewidziane zostały dwie możliwości uzyskania dodatkowej pojemności retencyjnej. Pierwsza z nich zakłada szybkie wyrównanie poziomów napełnień we wszystkich trzech komorach zbiornika, zaś druga rekomendowana dla praktyki proponuje natychmiastową zamianę charakteru działania komór, co oznacza, że całkowicie napełniona komora retencyjna rozpocznie natychmiastowy proces własnego opróżniania natomiast druga komora retencyjna, która była dotychczas opróżniona, równocześnie przejmie rolę komory napełnianej, czyli przyjmującej dowożone ścieki. Wyrównanie napełnień w trzech komorach zbiornika stacji zlewnej w przypadku, gdy jedna komora retencyjna i studnia rozdziału są całkowicie napełnione, natomiast druga komora napełniona tylko częściowo i ciśnienie powietrza nad jej zwierciadłem jest mniejsze od atmosferycznego, ponieważ nie jest rekomendowane do stosowania w praktyce, stanowi jedynie ciekawy problemem naukowy. 2. Uproszczony model matematyczny procesu wyrównywania poziomów cieczy w komorach zbiornika retencyjnego stacji zlewnej Uproszczona metoda wyrównywania poziomów cieczy w trzech komorach zbiornika, w przypadku gdy dwie z nich są całkowicie napełnione (do tego samego poziomu a trzecia jest pusta względnie napełniona tylko częściowo, zakłada dwa podstawowe przypadki obliczeniowe: Przypadek pierwszy (schemat obliczeniowy zgodny z rys. 1 zakłada w pierwszej kolejności opróżnienie studni ( (w tym przypadku studni rozdziału przepływu do napełnienia równego x P, co oznacza obniżenie poziomu napełnienia studni o wartość H P [2]. Jeżeli obliczona głębokość końcowa H K po zakończeniu procesu wyrównywania stanu napełnienia cieczą komór zbiornika spełnia nierówność H K < x P, to przyjęty zostaje zastępczy schemat obliczeniowy (rys. 3 sprowadzający problem do zbiornika dwukomorowego. Przypadek pierwszy będzie dwuetapowy przy wyliczaniu czasu trwania procesu wyrównywania stanu napełnienia cieczą komór zbiornika. Przypadek drugi mamy wówczas, gdy H K x P. W schemacie obliczeniowym przyjęte zostaje stałe napełnienie studni rozdziału przepływu ( równe głębokości H K, która
3 127 pozostaje niezmienna aż do końca procesu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika. Oznacza to, że dalsze wyrównywanie napełnień w komorach zbiornika polegać będzie na tranzytowym przepływie z komory (1 do komory (2 bez udziału studni rozdziału przepływu(, analogicznie jak w dwukomorowym zbiorniku. Przypadek drugi będzie również dwuetapowy przy wyliczaniu czasu trwania procesu wyrównywania stanu napełnienia cieczą komór zbiornika. Etapowość przypadku pierwszego względnie drugiego może być zwiększona, jeżeli wymagają tego inne uwarunkowania, jak ma to miejsce w opisanym niżej przypadku, w którym ciśnienie (p 1 zamkniętego powietrza w napełnianej komorze (2 jest mniejsze od atmosferycznego (rys. 1. Rys. 1. Stan początkowy procesu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika retencyjnego w którym (1 i (2 są komorami retencyjnymi, zaś komora ( jest studnią rozdziału Fig. 1. Initial state of the process of leveling filling the holding container in chambers in which (1 and (2 whereas are holding chambers chamber ( is a well of the chapter W chwili początkowej procesu wyrównywania napełnień, komory (1 i ( są wypełnione całkowicie, zaś w komorze (2 napełnionej do głębokości h 21, zamknięte powietrze jest w stanie obniżonego ciśnienia p 1 < p at (rys. 1. Proces wyrównania napełnień w zbiorniku następować będzie przy dostępie do atmosfery cieczy, które wypełniają komory (1 i(2. Wartość podciśnienia powietrza w komorze (2 wynosi: p = p ( H h (1 1 at 21 Napływ cieczy do komory (2 powodować będzie izotermiczne sprężanie zamkniętego w niej powietrza, aż do osiągnięcia wartości: p = p h (2 K at
4 128 gdzie: h jest głębokością zanurzenia pod zwierciadłem cieczy przewodu odpowietrzającego komory (2 (rys. 4. Ciśnienie powietrza p K stanowi wartość maksymalną, przy której powietrze zamknięte w komorze (2 nie przedostanie się do atmosfery. Objętość cieczy ( 1, która po wpłynięciu do komory (2 spowoduje przyrost ciśnienia powietrza do wartości p K, zgodnie z prawem izotermicznej przemiany gazów: wyniesie: V p V = V = V p (3 K K H h h pat h 21 gdzie: V 1 = F(H h 21 objętość powietrza zamkniętego w komorze (2 w chwili początkowej przy podciśnieniu równym p 1, V K = V 1 1 objętość powietrza zamkniętego w komorze (2, po wpłynięciu do jej wnętrza cieczy o objętości 1. Dalszy napływ cieczy do komory (2 nie będzie już powodować przyrostu ciśnienia powietrza znajdującego się nad zwierciadłem cieczy w komorze, ponieważ będzie się ono przewodem odpowietrzającym przedostawać do atmosfery. W obliczeniach przy dalszym napływie cieczy do komory (2 przyjmowana będzie stała wartość ciśnienia powietrza równa p K, chociaż aby nastąpił przepływ powietrza z komory do atmosfery musi zaistnieć odpowiednia różnica ciśnień, taka że, w komorze ciśnienie powietrza powinno większe od wartości p K. W praktyce do spowodowania wypływu powietrza z komory (2 do atmosfery niezbędna nadwyżka ciśnienia powietrza jest na tyle niewielka że, można przyjmować stałą wartość ciśnienia p K w komorze (2 w procesie dalszego jej napełniania cieczą. Jeżeli w komorze (2, która jest napełniana cieczą w procesie wyrównywania stanów napełnienia w komorach zbiornika, ciśnienie powietrza nad zwierciadłem cieczy jest mniejsze od atmosferycznego (p < p at, a w trakcie napełniania tej komory cieczą będzie ono sprężane do określonej stałej wartości (rys. 2, to chwilowe natężenie dopływu cieczy do niej wyniesie: (4 gdzie: x z p at pat p pat p Qi = µ fg x z = µ f x z napełnienie otwartej do atmosfery komory (, z której następuje dopływ cieczy do aktualnie napełnianej komory(2, napełnienie komory (2, w której ciśnienie powietrza jest mniejsze od atmosferycznego (p < p at, wysokość ciśnienia atmosferycznego,
5 dla: p 129 wysokość chwilowej wartości ciśnienia powietrza w napełnianej komorze, które zgodnie z przemianą izotermiczną gazu w zbiorniku prostopadłościennym wynosi: p p1 V1 p1 H = = V F ( z h H h z p1 pat = H h Natężenie dopływu cieczy do komory (2 może być obecnie zapisane następująco: 21 pat pat H Qi = µ f x z H h21 H h21 z (5 Oznaczając: stępująco: p at H h21 H = A i H h 21 = B wzór (5 można zapisać na- pat A Qi = µ fg x z B z (6 Zgodnie z procedurą obliczeniową wyrównywania napełnień w dwóch komorach zbiornika, równanie różniczkowe opisujące taki proces w pierwszym etapie uproszczonego modelu, w którym zakłada się tylko przepływ ze studni ( do komory (2, posiadać będzie następującą postać: Q dt = F dx = F dz (7 i F Po oznaczeniu x z = h otrzymamy dx dz = dh oraz dz = dh, natomiast F F2 równanie (7 będzie obecnie zapisane w postaci całkowej w następujący sposób: t1 hk F F2 dt = ( 2 µ h at p dh F F f g p A h B z H W sytuacji gdy: xp = > H K a, co dotyczy przypadku pierwszego uproszczonego modelu, opróżnienie studni o warstwę cieczy H P, czyli do głębokości napełnienia równej x P, początkowa różnica poziomów napełnienia cieczą studni (S i komory retencyjnej (2 wynosi h P = H h 21, natomiast różnica końcowa jest równa h K = x P h 21 h 2P.
6 13 Przyrost głębokości w komorze (2 w pierwszym przypadku uproszczonego modelu, spowodowany wpłynięciem do niej ze studni ( cieczy o objętości równej F (H x P = F H P wynosi: F H h2 P = F P H Jeżeli xp = HK a, co dotyczy przypadku drugiego uproszczonego modelu, opróżnienie studni o warstwę cieczy H P czyli do głębokości napełnienia równej x P, początkowa różnica poziomów napełnienia cieczą studni ( i komory retencyjnej (2 wynosi h P = H h 21, a z kolei różnica końcowa jest równa h K = H K h 21 h 2S. Natomiast przyrost głębokości w komorze (2 w drugim przypadku uproszczonego modelu, spowodowany wpłynięciem do niej ze studni ( cieczy o objętości równej F ( H H K F (H H K wynosi h2s =. F2 Przepływ z komory ( do komory (2 zostanie wówczas uśredniony w następujący sposób: pat psr pat,5( p1 p2 Qi fg h f h = µ = µ gdzie: p1 pat = H h21 początkowe ciśnienie powietrza w komorze (2, H h21 p2 = [ pat ( H h21 ] ciśnienie powietrza po podniesieniu zwier- H h h 1 2P ciadła cieczy w komorze (2 o wartość h 2P (rys. 2. Po oznaczeniu: pat,5( p1 p2 = C12 otrzymano wzór na uśredniony przepływ postaci: i 12 2 Q = µ f 2 g( h C (9 Czas zmiany stanów napełnień w dwóch komorach zbiornika obliczony zostanie wzorem, będącym wynikiem rozwiązania równania (8: 2F F t h C h C ( 1 = P 12 K 12 ( F F2 µ f W przypadku gdy w wypełnianej komorze (2 wysokość ciśnienia zostanie ustalona p at do stałej wartości K p = h, to natężenie przepływu określać będzie wzór: (1 pat pk Qi = µ fg x z = µ f g( h h (11
7 Czas zmiany stanów napełnień w dwóch komorach zbiornika obliczony zostanie wzorem: 2F F t h h h h ( P K 1 = ( F F2 µ f 131 W prostopadłościennej względnie cylindrycznej komorze zbiornika (2 objętość zamkniętego w niej powietrza V 1 w chwili początkowej procesu wyrównywania napełnień zbiornika wynosi: (12 V 1 = F 2 (H h 21 (13 Przepływ objętości cieczy 2 = h 2P F 2 = H P F z komory ( do komory (2 w pierwszym etapie procesu uproszczonego modelu obliczeń, w którym: H = H x czyli, że: P P 2 x P H = > H a H dla: P F1 µ f x =, gdzie z kolei: a = 1 a F1 F 1 f może spowodować, jak to już wy- µ 1 żej opisano dwie możliwości, w których: dla: 2 = h 2P F 2 = H P F < 1 wzrost ciśnienia w powietrzu w komorze (2 na skutek wypełnienia jej objętością cieczy V 2 będzie taki, że p 2 < p K i wyniesie: V V p = p = [ p ( H h ] 2 1 at 21 V1 2 V1 F2 h2 P Ciśnienie p 2 (rys. 2 można również przedstawić w następujący sposób: lub równoznacznie: dla: H h p = [ p ( H h ] 1 2 at 21 H h21 h2 P V H h h H h h p p p p h = K = K = ( at V1 2 H h21 h2 P H h21 h2 P h h h h 1 23 = 21 = 21 2S F2 dla 2 > 1, ciśnienie powietrza najpierw wzrośnie do wartości p 2 = p K, a odpowiadająca objętość przyjęta przez komorę (2 będzie równa 1. Dalszy napływ objętości cieczy ( 2 1 następować będzie przy stałym ciśnieniu p K i będzie on powodować wyprowadzanie powietrza z wnętrza komory (2 do atmosfery. Czas trwania pierwszego etapu w przyjętym uproszczonym schemacie obliczeń dla przypadku, gdy 2 < 1, wyniesie: K (14 (15 (16
8 132 2F F t h C h C ( 1 = P 12 K 12 ( F F2 µ f dla początkowej różnicy wysokości ciśnień w komorze ( i(2, która wynosi: pat,5( p1 p2 hp C12 = H h21 oraz jej wartości końcowej równej: h C = H H h h C = H H h C = K 12 P 21 2P 12 P F pat,5( p1 p2 = H HP 1 h21 F 2 (17 (18 (19 (p at p 2 Rys. 2. Napełnienie komór zbiornika retencyjnego w chwili zakończenia pierwszego etapu zgodnie z przyjętym uproszczonym schematem obliczeń Fig. 2. Filling chambers of the holding container in the moment of finishing the first stage according to the adopted simplified computational scheme Czas trwania drugiego etapu dla 2 < 1 zostanie podzielony na dwa przedziały: W przedziale pierwszym komora (2 napełniona zostanie cieczą o objętości ( powodując taki wzrost jej napełnienia, przy którym ciśnienie powietrza zamkniętego w tej komorze osiągnie wartość p K. W tym przedziale nadal wykorzystana będzie uśredniona wartość natężenia przepływu. Objętość cieczy ( będzie równa: H h h V = V = V H F P pat h Dopływ do komory (2 objętości spowoduje podwyższenie stanu jej napełnienia do wartości: (2
9 S 21 2P 22 F2 F2 F2 133 h = h = h h = h h = h (21 oraz obniżenie stanu napełnienia w komorze zastępczej (W, powstałej tylko dla potrzeb obliczeniowych w przyjętym uproszczonym schemacie obliczeniowym, która o powierzchni poziomego przekroju wynoszącej F Z = F 1 F F o wartość równą: HD = = = F ( F 1 1H z F F F F x P (22 Rys. 3. Wyrównywanie napełnień w dwóch komorach zbiornika w etapie drugim uproszczonego schematu obliczeń Fig. 3. Leveling filling the container of the computational scheme in the second stage simplified in chambers Wówczas różnica wysokości ciśnień w komorach (W i (2 wyniesie: początkowa: końcowa: pat,5( p2 pk hk C2K = H HP h21 h2 P pat,5( p2 pk hkk C2K = H HP HD h23 Czas trwania drugiego etapu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika (W i (2 w przedziale pierwszym jest zatem równy: t 21 2 F2 ( F1 F KW h C h C = ( F F K F µ f 1 W 2 K 2K KK 2K (23 (24 (25
10 134 dla: oraz: 3 2 F1 µ f KW W F 1 F µ 1 f 1 = 1 W = H H ah K Czas trwania drugiego etapu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika (W i (2 w przedziale drugim (rys. 3 wyniesie: dla: t 22 2 F2 ( F1 F KW hkk h = ( F F K F µ f 1 W 2 h = H H H h KK P D 23 Czas trwania pierwszego etapu w przypadku, gdy 2 > 1 zostanie podzielony na dwa przedziały. W przedziale pierwszym komora (2 napełniona zostanie taką objętością cieczy, przy której ciśnienie powietrza wewnątrz komory osiągnie wartość p K. Oznacza to, że w pierwszym przedziale czasowym do komory (2 wpłynie tylko objętość 1 = H PS F = = h 2S F 2. Czas trwania pierwszego etapu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika w przedziale pierwszym jest zatem równy: gdzie: 2F F t h C h C ( P K KS K 11 = 1 1 ( F F2 µ f pat,5( p1 pk hp C1K = H h21 pat,5( p1 pk hks C = H h = 1K 1 F F2 pat,5( p1 pk = H H PS h21 h2s = pat,5( p1 pk = H H PS h23 Czas trwania pierwszego etapu wyrównywania napełnień w komorach zbiornika w przedziale drugim wynosi: 2F F t h h h h ( K K 12 = ( F F2 µ f (26 (27 (28 (29 (3
11 dla: K 1 PS 23 F F2 135 h = H h = H H h (31 h = H h = H H h h ( K 1 P 21 2P F F2 Czas trwania drugiego etapu w przypadku, gdy 2 > 1 wyznaczony zostanie dla zastępczej jednej komory (K o poziomym przekroju równym F Z = F 1 F F i komory (2 z równania: t 2 2 F2 ( F1 F KW hk h = ( F F K F µ f 1 W 2 Wyrównanie napełnień w komorach retencyjnego zbiornika ustali głębokości H K w komorach (1 i (, natomiast w komorze (2 głębokość (H K h, co wynika z głębokości (h zanurzenia jego przewodu odpowietrzającego pod zwierciadłem cieczy (rys. 6. H Jeżeli jednak wyliczona wartość xp = HK (rys. 4, co z reguły dotyczyć bęa dzie studni rozdziału przepływów w retencyjnym zbiorniku stacji zlewnej jako komory (, należy posłużyć się uproszczonym schematem w wersji dla takiego przypadku. (33 Rys. 4. Stan początkowy procesu wyrównywania poziomów cieczy w komorach zbiornika retencyjnego stacji zlewnej (x P < H K Fig. 4. Initial state of a process of liquid levels equalization in chambers of a waste water reception station (x P < H K Przepływ objętości cieczy 2 = h 2K F 2 = (H H K F z komory ( do komory (2 w pierwszym etapie procesu uproszczonego schematu obliczeń, w którym:
12 136 H = H H K może spowodować także dwie możliwości, w których: Dla: 2 = h 2K F 2 = H K F < 1 jak poprzednio wzrost ciśnienia w sprężonym powietrzu w komorze (2 na skutek wypełnienia jej objętością cieczy 2 będzie taki, że p 2 < p K i wyniesie: V V p = p = [ p ( H h ] 2 1 at 21 V1 2 V1 F2 h2 K Po uwzględnieniu zależności (14, ciśnienie p 2 można wyrazić w następujący sposób: H h p = [ p ( H h ] 1 2 at 21 H h21 h2 K Czas trwania pierwszego etapu w przyjętym uproszczonym schemacie obliczeń jeżeli, 2 < 1, wyniesie: 2F F t h C h C K ( 1 = P 12 K 12 ( F F2 µ f dla początkowej różnicy wysokości ciśnień w komorze ( i (2, która wynosi: oraz jej wartości końcowej równej: pat,5( p1 p2 hp C12 = H h21 pat,5( p1 p2 hk C12 = H HK h21 h2 K C12 = H K h22 Czas trwania drugiego etapu dla 2 < 1 podzielony zostanie również na dwa przedziały: W przedziale pierwszym komora (2 dopełniona zostanie objętością cieczy do stanu, przy którym ciśnienie powietrza osiągnie wartość p K (rys. 5. W tym przedziale nadal wykorzystana będzie uśredniona wartość natężenia przepływu. Dodatkowa objętość cieczy będzie zatem równa: H h h V = V = V H F K pat h Dopływ do komory (2 objętości spowoduje podwyższenie stanu jej napełnienia do wartości: S F2 oraz obniżenie stanu w komorze (1 o wartość równą: (34 (35 (36 h = h = h h (37 HR = F 1
13 137 Rys. 5. Wyrównywanie poziomów cieczy w komorach zbiornika retencyjnego stacji zlewnej w etapie drugim Fig. 5. Equalization of liquid levels in chambers of a waste water reception station the second stage Wówczas różnica poziomów w komorach (1 i (2 wyniesie: początkowa końcowa pat,5( p2 pk hp1 C2K = H h22 C2K = H h22 pat,5( p2 pk hk1 C2K = H HR h23 Czas trwania drugiego etapu w przedziale pierwszym jest zatem równy: 2 2F1 F2 1 ( µ f / µ 1 f1 21 = P1 2K K1 2K ( F1 F2 µ f ( t h C h C Czas trwania drugiego etapu w przedziale drugim wyniesie: (38 (39 (4 dla: 2 2F1 F2 1 ( µ f / µ 1 f1 22 = K1 ( F1 F2 µ f t h h h = H H h K1 R 23 Czas trwania pierwszego etapu, jeżeli 2 > 1, podzielony zostanie również na dwa przedziały. (41
14 138 W przedziale pierwszym komora (2 dopełniona zostanie cieczą do stanu, przy którym ciśnienie powietrza osiągnie wartość p K. W tym przedziale wykorzystana będzie uśredniona wartość natężenia przepływu. Czas trwania pierwszego etapu w przedziale pierwszym jest zatem równy: gdzie: oraz: 2F F t h C h C ( 11 = P 1K K 1K ( F F2 µ f pat,5( p1 pk hp C1K = H h21 pat,5( p1 pk hk C = H h 1K 1 F F2 V = H F = ( H H F 2 K K (42 (43 (44 dla: Rys. 6. Stan końcowy procesu wyrównywania poziomów cieczy w komorach zbiornika retencyjnego stacji zlewnej Fig. 6. Final state of liquid levels equalization in chambers of a waste water reception station Czas trwania pierwszego etapu w przedziale drugim wynosi: 2F F t h h h h ( K K 12 = ( F F1 µ f K 1 F F2 (45 h = H h (46
15 2 2 K 3 F F2 139 h = H h (47 Czas trwania drugiego etapu w przypadku, gdy 2 > 1 wyznaczony zostanie z równania: 2 2F1 F2 1 ( µ f / µ 1 f1 22 = ( F1 F2 µ f ( K t h h Wyrównanie napełnień w komorach retencyjnego zbiornika ustali jak poprzednio głębokość H K w komorach (1 i (, zaś w komorze (2 głębokość (H K h, co wynika z głębokości (h zanurzenia w cieczy przewodu odpowietrzającego komory (2 (rys. 6. (48 3. Wnioski Obliczenia czasu opróżniania komory z cieczy, która jest odcięta od atmosfery, i w której nad zwierciadłem cieczy ciśnienie powietrza jest różne od atmosferycznego, można dokonywać, posługując się wartością ciśnienia średniego wyznaczonego od jego początkowej i końcowej wartości przy opróżnieniu określonej warstwy cieczy. Jak wykazały przykłady obliczeniowe, określenie średniej wartości ciśnienia, jako średniej arytmetycznej z jego wartości początkowej i końcowej, w odniesieniu do bardziej uzasadnionej fizycznie średniej ważonej (całkowej wyznaczonej od zmiennych wartości napełnień, jest mało zróżnicowane i nie ma to znaczenia dla wartości obliczanego czasu trwania opróżnienia z określonej warstwy cieczy w komorze zbiornika. Wartość ciśnienia średniego powietrza w komorze jako średnia arytmetyczna wynosi: p sr p1 p2 = 2 gdzie: p 1 wartość początkowa ciśnienia powietrza przy rozpoczęciu procesu opróżniania warstwy cieczy, p 2 wartość końcowa ciśnienia powietrza po zakończeniu procesu opróżniania warstwy cieczy. Natomiast wartość ciśnienia średniego powietrza w komorze jako średnia całkowa wynosi: hi hi V sr = i = hi 1 h i h h i 1 h i V i i 1 hi 1 p p dh p dh gdzie: h i wartość początkowa napełnienia komory cieczą, która odpowiada rozpoczęciu procesu jego opróżniania, h i1 wartość końcowa napełnienia komory cieczą, która odpowiada zakończeniu procesu jego opróżniania, i ubytek objętości cieczy w komorze zbiornika po opróżnieniu warstwy od napełnienia początkowego h i do napełnienia końcowego h i1 równy przyrostowi
16 14 objętości powietrza w tej komorze i odpowiadającej zmianie w niej ciśnienia z początkowej wartości p 1 do wartości końcowej p 2, p 2 wartość ciśnienia powietrza zamkniętego w komorze w objętości V przed rozpoczęciem procesu jej opróżniania. L i t e r a t u r a [1] K i s i e l A., K i s i e l J., Zbiorniki retencyjne płynnych nieczystości rekomendowane dla stacji zlewnych, Inżynieria Środowiska, Zeszyty Naukowe Politechniki Białostockiej, 16/23, tom II, Białystok 23. [2] K i s i e l J., K i s i e l A., Opróżnianie dwóch szeregowo połączonych komór zbiornika, Czasopismo Techniczne, 3-Ś/29, Wydawnictwo PK, Kraków 29, [3] K i s i e l J., Hydrauliczne podstawy współdziałania szeregowo połączonych komór zbiornika, XIV Konferencja Naukowa nt. Aktualne problemy gospodarki wodno- -ściekowej, Ustroń 24. [4] K i s i e l J., Hydrauliczna analiza współdziałania stacji zlewnej z oczyszczalnią ścieków, praca doktorska, Częstochowa 26. [5] K i s i e l J., Wybrane zagadnienia nieustalonego wypływu cieczy z szeregowo połączonych komór zbiornika, Monografia przygotowana do druku.
HYDRAULICZNA ANALIZA WSPÓŁDZIAŁANIA STACJI ZLEWNEJ Z OCZYSZCZALNIĄ ŚCIEKÓW
POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII I OCHRONY ŚRODOWISKA INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA mgr inż. JAKUB KISIEL HYDRAULICZNA ANALIZA WSPÓŁDZIAŁANIA STACJI ZLEWNEJ Z OCZYSZCZALNIĄ ŚCIEKÓW ROZPRAWA
Bardziej szczegółowoGrupa 1 1.1). Obliczyć średnicę zastępczą przewodu o przekroju prostokątnym o długości boków A i B=2A wypełnionego wodą w 75%. Przewód ułożony jest w
Grupa 1 1.1). Obliczyć średnicę zastępczą przewodu o przekroju prostokątnym o długości boków A i B=2A wypełnionego wodą w 75%. Przewód ułożony jest w taki sposób, że dłuższy bok przekroju znajduje się
Bardziej szczegółowoRola retencyjnych zbiorników kanalizacyjnych w procesie zabezpieczania zurbanizowanych zlewni przed podtopieniami
OŻNI: ADAM JÓZEF KISIEL Politechnika Częstochowska Instytut Inżynierii Środowiska Rola retencyjnych zbiorników kanalizacyjnych w procesie zabezpieczania zurbanizowanych zlewni przed podtopieniami Część
Bardziej szczegółowoOPRÓśNIANIE JEDNOKOMOROWYCH ZBIORNIKÓW O KSZTAŁCIE BRYŁ OBROTOWYCH EMPTYING OF MONOCULAR CONTAINERS OF THE SOLID OF REVOLUTION SHAPE
JAKUB KISIEL OPRÓśNIANIE JENOKOMOROWYCH ZBIORNIKÓW O KSZTAŁCIE BRYŁ OBROTOWYCH EMPTYING OF MONOCULAR CONTAINERS OF THE SOLI OF REVOLUTION SHAPE S t r e s z c z e n i e A b s t r a c t W niniejszym artykule
Bardziej szczegółowoZastosowania Równania Bernoullego - zadania
Zadanie 1 Przez zwężkę o średnicy D = 0,2 m, d = 0,05 m przepływa woda o temperaturze t = 50 C. Obliczyć jakie ciśnienie musi panować w przekroju 1-1, aby w przekroju 2-2 nie wystąpiło zjawisko kawitacji,
Bardziej szczegółowoHYDRAULICZNE SPOSOBY DZIAŁANIA ZBIORNIKA RETENCYJNO-PRZERZUTOWEGO HYDRAULIC OPERATION PRINCIPLES OF THE TRANSFER RESERVOIR
RBERT MALMUR, ADAM KISIEL, MACIEJ MRWIEC, JAKUB KISIEL HYAULICNE SPSBY DIAŁANIA BIRNIKA RETENCYJN-ERUTWEG HYAULIC PERATIN INCIPLES F THE TRANSFER RESERVIR Streszczenie Abstract Intensywne opady deszczu,
Bardziej szczegółowoZBIORNIK RETENCYJNY STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFECTUS STORAGE TANK PERFECTUS FOR THE SEPTIC STATION
Czasopismo Techniczne, Wydawnictwo Politechniki Krakowskiej Nr 1-Ś/2008 Jakub KISIEL, Adam KISIEL, Maciej MROWIEC, Robert MALMUR ZBIORNIK RETENCYJNY STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFECTUS STORAGE TANK PERFECTUS
Bardziej szczegółowoHYDRAULICZNE SPOSOBY DZIAŁANIA ZBIORNIKA RETENCYJ- NO-PRZERZUTOWEGO THE HYDRAULIC OPERATION PRINCIPLES OF THE TRANSFER RESERVOIR
Czasopismo Techniczne, Wydawnictwo Politechniki Krakowskiej Nr 1-Ś/2008, zeszyt 18 (105) Robert MALMUR, Adam KISIEL, Maciej MRWIEC, Jakub KISIEL HYAULICNE SPSBY DIAŁANIA BIRNIKA RETENCYJ- N-ERUTWEG THE
Bardziej szczegółowoGRAWITACYJNO - PODCIŚNIENIOWA KOMORA PŁUCZĄCA DNO KOMORY RETENCYJNEJ ZBIORNIKA
Jakub KISIEL GRAWITACYJNO - PODCIŚNIENIOWA KOMORA PŁUCZĄCA DNO KOMORY RETENCYJNEJ ZBIORNIKA Streszczenie W niniejszym artykule przedstawiono nowatorskie rozwiązanie grawitacyjno-podciśnieniowej komory
Bardziej szczegółowoZBIORNIK RETENCYJNY STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFECTUS STORAGE TANK PERFECTUS FOR A SEPTIC STATION
JAKUB KISIEL, ADAM KISIEL, ROBERT MALMUR, MACIEJ MROWIEC ZBIORNIK RETENCYJNY STACJI ZLEWNEJ TYPU PERFECTUS STORAGE TANK PERFECTUS FOR A SEPTIC STATION Streszczenie Abstract Rekomendowany retencyjny zbiornik
Bardziej szczegółowoNumeryczna symulacja rozpływu płynu w węźle
231 Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 7, nr 3-4, (2005), s. 231-236 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Numeryczna symulacja rozpływu płynu w węźle JERZY CYGAN Instytut Mechaniki Górotworu PAN,
Bardziej szczegółowoStatyka płynów - zadania
Zadanie 1 Wyznaczyć rozkład ciśnień w cieczy znajdującej się w stanie spoczynku w polu sił ciężkości. Ponieważ na cząsteczki cieczy działa wyłącznie siła ciężkości, więc składowe wektora jednostkowej siły
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH. Opracował. Dr inż. Robert Jakubowski
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Opracował Dr inż. Robert Jakubowski Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki, Temperatura gazów
Bardziej szczegółowoCzęść A: Wodociągi dr inż. Małgorzata Kutyłowska dr inż. Aleksandra Sambor
Część A: Wodociągi dr inż. Małgorzata Kutyłowska dr inż. Aleksandra Sambor Projekt koncepcyjny sieci wodociągowej dla rejonu. Spis treści 1. Wstęp 1.1. Przedmiot opracowania 1.2. Podstawa opracowania 1.3.
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie 2.
Zadanie 1. Określić nadciśnienie powietrza panujące w rurociągu R za pomocą U-rurki, w której znajduje się woda. Różnica poziomów wody w U-rurce wynosi h = 100 cm. Zadanie 2. Określić podciśnienie i ciśnienie
Bardziej szczegółowodr inż. Piotr Pawełko / Przed przystąpieniem do realizacji ćwiczenia patrz punkt 6!!!
Laboratorium nr2 Temat: Sterowanie pośrednie siłownikami jednostronnego i dwustronnego działania. 1. Wstęp Sterowanie pośrednie stosuje się do sterowania elementami wykonawczymi (siłownikami, silnikami)
Bardziej szczegółowoRÓWNOLEGŁA WSPÓŁPRACA JEDNAKOWYCH POMP W URZĄDZENIACH HYDROFOROWYCH
RÓWNOLEGŁA WSÓŁRACA JEDNAKOWYCH OM W URZĄDZENACH HYDROFOROWYCH SCHEMAT STACJ HYDROFOROWEJ Z TRZEMA JEDNAKOWYM OMAM, OŁĄCZONYM RÓWNOLEGLE OBERAJĄCYM WODĘ Z DOLNEGO ZBORNKA O STAŁYM ZWERCADLE oziomy wody
Bardziej szczegółowoPL B1. AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA IM. STANISŁAWA STASZICA W KRAKOWIE, Kraków, PL BUP 19/15
PL 225827 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 225827 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 407381 (51) Int.Cl. G01L 7/00 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowo2. Budowa zbiornika retencyjno-przerzutowego w wersji energooszczędnej
Robert malmur, Maciej mrowiec * ZASTOSOWANIE ENERGOOSZCZĘDNEGO ZBIORNIKA RETENCYJNO-PRZERZUTOWEGO DO OCHRONY ZLEWNI PRZED PODTOPIENIAMI USAGE OF THE ENERGY-SAVING TRANSFER RESERVOIR FOR the protection
Bardziej szczegółowoBadania właściwości dynamicznych sieci gazowej z wykorzystaniem pakietu SimNet TSGas 3
Andrzej J. Osiadacz Maciej Chaczykowski Łukasz Kotyński Badania właściwości dynamicznych sieci gazowej z wykorzystaniem pakietu SimNet TSGas 3 Andrzej J. Osiadacz, Maciej Chaczykowski, Łukasz Kotyński,
Bardziej szczegółowoKONCEPCJA DWUKOMOROWEGO KOLEKTORA AUTONOMICZNEGO APARATU UDOJOWEGO*
Inżynieria Rolnicza 8(133)/2011 KONCEPCJA DWUKOMOROWEGO KOLEKTORA AUTONOMICZNEGO APARATU UDOJOWEGO* Henryk Juszka, Stanisław Lis, Marcin Tomasik Katedra Energetyki i Automatyzacji Procesów Rolniczych,
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4 dr hab. inż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA RZESZOWSKA
POLITECHNIKA RZESZOWSKA Katedra Termodynamiki Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego pt. WYZNACZANIE WYKŁADNIKA ADIABATY Opracowanie: Robert Smusz 1. Cel ćwiczenia Podstawowym celem niniejszego ćwiczenia
Bardziej szczegółowoZapora ziemna analiza przepływu nieustalonego
Przewodnik Inżyniera Nr 33 Aktualizacja: 01/2017 Zapora ziemna analiza przepływu nieustalonego Program: MES - przepływ wody Plik powiązany: Demo_manual_33.gmk Wprowadzenie Niniejszy Przewodnik przedstawia
Bardziej szczegółowoTemat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza. Karol Szostak Inżynieria Mechaniczno Medyczna
Praca z przedmiotu: Techniki niskotemperaturowe w medycynie Wykładowca - dr inż. Waldemar Targański Temat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza Karol Szostak Inżynieria Mechaniczno Medyczna SPIS TREŚCI
Bardziej szczegółowoPolitechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania
Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania Podstawy Automatyki Przygotowanie zadania sterowania do analizy i syntezy zestawienie schematu blokowego
Bardziej szczegółowoParametry układu pompowego oraz jego bilans energetyczny
Parametry układu pompowego oraz jego bilans energetyczny Układ pompowy Pompa może w zasadzie pracować tylko w połączeniu z przewodami i niezbędną armaturą, tworząc razem układ pompowy. W układzie tym pompa
Bardziej szczegółowoMECHANIKA PŁYNÓW LABORATORIUM
MECANIKA PŁYNÓW LABORATORIUM Ćwiczenie nr 4 Współpraca pompy z układem przewodów. Celem ćwiczenia jest sporządzenie charakterystyki pojedynczej pompy wirowej współpracującej z układem przewodów, przy różnych
Bardziej szczegółowoSkraplanie czynnika chłodniczego R404A w obecności gazu inertnego. Autor: Tadeusz BOHDAL, Henryk CHARUN, Robert MATYSKO Środa, 06 Czerwiec :42
Przeprowadzono badania eksperymentalne procesu skraplania czynnika chłodniczego R404A w kanale rurowym w obecności gazu inertnego powietrza. Wykazano negatywny wpływ zawartości powietrza w skraplaczu na
Bardziej szczegółowoMECHANIKA PŁYNÓW - LABORATORIUM
MECHANIKA PŁYNÓW - LABORATORIUM Ćwiczenie nr 1 Wypływ cieczy przez przystawki Celem ćwiczenia jest eksperymentalne wyznaczenie współczynnika wydatku przystawki przy wypływie ustalonym, nieustalonym oraz
Bardziej szczegółowoINSTYTUT KONSTRUKCJI MASZYN. POCZTA PNEUMATYCZNA The pneumatic post
INSTYTUT KONSTRUKCJI MASZYN POCZTA PNEUMATYCZNA The pneumatic post 1 POCZTA PNEUMATYCZNA The pneumatic post Zakres ćwiczenia: 1. Zapoznanie się z podziałem poczty pneumatycznej. 2. Zapoznanie się z budową
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PARAMETRÓW PRZEPŁYWU CIECZY W PŁASZCZU CHŁODZĄCYM ZBIORNIKA CIŚNIENIOWEGO
Inżynieria Rolnicza 2(90)/2007 WYZNACZANIE PARAMETRÓW PRZEPŁYWU CIECZY W PŁASZCZU CHŁODZĄCYM ZBIORNIKA CIŚNIENIOWEGO Jerzy Domański Katedra Mechaniki i Podstaw Konstrukcji Maszyn, Uniwersytet Warmińsko-Mazurski
Bardziej szczegółowoĆwiczenie laboratoryjne Parcie wody na stopę fundamentu
Ćwiczenie laboratoryjne Parcie na stopę fundamentu. Cel ćwiczenia i wprowadzenie Celem ćwiczenia jest wyznaczenie parcia na stopę fundamentu. Natężenie przepływu w ośrodku porowatym zależy od współczynnika
Bardziej szczegółowoNieustalony wypływ cieczy ze zbiornika przewodami o różnej średnicy i długości
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Nieustalony wypływ cieczy ze zbiornika przewodami o różnej średnicy i długości dr inż. Jerzy Wiejacha ZAKŁAD APARATURY PRZEMYSŁOWEJ POLITECHNIKA WARSZAWSKA, WYDZ. BMiP, PŁOCK
Bardziej szczegółowoTemat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza
Opracowanie tematu z przedmiotu: Techniki Niskotemperaturowe Temat: Skraplarka La Rouge a i skraplarka Gersza Opracowała: Katarzyna Kaczorowska Inżynieria Mechaniczno Medyczna, sem. 1, studia magisterskie
Bardziej szczegółowoChłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3 dr hab. nż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Bardziej szczegółowoANALIZA ROZKŁADU CIŚNIEŃ I PRĘDKOŚCI W PRZEWODZIE O ZMIENNYM PRZEKROJU
Dr inż. Paweł PIETKIEWICZ Dr inż. Wojciech MIĄSKOWSKI Dr inż. Krzysztof NALEPA Piotr LESZCZYŃSKI Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie DOI: 10.17814/mechanik.2015.7.283 ANALIZA ROZKŁADU CIŚNIEŃ I
Bardziej szczegółowoZABEZPIECZENIE INSTALACJI C.O.
POLITECHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWA mgr inż. Zenon Spik ZABEZPIECZENIE INSTALACJI C.O. Warszawa, kwiecień 2009 r. Kontakt: zenon_spik@is.pw.edu.pl www.is.pw.edu.pl/~zenon_spik
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych. Sterowanie odbiornikiem hydraulicznym z rozdzielaczem typu Load-sensing
Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych Sterowanie odbiornikiem hydraulicznym z rozdzielaczem typu Load-sensing Wstęp teoretyczny Poprzednie ćwiczenia poświęcone były sterowaniom dławieniowym. Do realizacji
Bardziej szczegółowoMgr inż. Marta DROSIŃSKA Politechnika Gdańska, Wydział Oceanotechniki i Okrętownictwa
MECHANIK 7/2014 Mgr inż. Marta DROSIŃSKA Politechnika Gdańska, Wydział Oceanotechniki i Okrętownictwa WYZNACZENIE CHARAKTERYSTYK EKSPLOATACYJNYCH SIŁOWNI TURBINOWEJ Z REAKTOREM WYSOKOTEMPERATUROWYM W ZMIENNYCH
Bardziej szczegółowo[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy.
[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy. [2] ZAKRES TEMATYCZNY: I. Rejestracja zmienności ciśnienia w cylindrze sprężarki (wykres
Bardziej szczegółowoZBIORNIK RETENCYJNO-PRZERZUTOWY JAKO SYSTEM ODPROWADZANIA WODY OPADOWEJ
Inżynieria Ekologiczna Ecological Engineering Vol. 48, June 216, p. 15 16 DOI: 1.12912/292629/6286 ZBIORNIK RETENCYJNO-PRZERZUTOWY JAKO SYSTEM ODPROWADZANIA WODY OPADOWEJ Robert Malmur 1, Maciej Mrowiec
Bardziej szczegółowoWłasności płynów - zadania
Zadanie 1 Naczynie o objętości V = 0,1 m³ jest wypełnione cieczą o masie m = 85 kg. Oblicz gęstość cieczy oraz jej ciężar właściwy. Gęstość cieczy: ciężar właściwy cieczy: ρ = m V = 85 = 850 kg/m³ 0,1
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2: Wyznaczanie gęstości i lepkości płynów. Rodzaje przepływów.
Ćwiczenie : Wyznaczanie gęstości i lepkości płynów. Rodzaje przepływów. Gęstość 1. Część teoretyczna Gęstość () cieczy w danej temperaturze definiowana jest jako iloraz jej masy (m) do objętości (V) jaką
Bardziej szczegółowoMagazynowanie cieczy
Magazynowanie cieczy Do magazynowania cieczy służą zbiorniki. Sposób jej magazynowania zależy od jej objętości i właściwości takich jak: prężność par, korozyjność, palność i wybuchowość. Zbiorniki mogą
Bardziej szczegółowoPrzewód wydatkujący po drodze
Przewód wydatkujący po drodze Współczesne wodociągi, występujące w postaci mniej lub bardziej złożonych systemów obiektów służą do udostępniania wody o pożądanej jakości i w oczekiwanej ilości. Poszczególne
Bardziej szczegółowoDOBÓR ELEMENTÓW PNEUMATYCZNYCH UKŁADÓW NAPĘDOWYCH
INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN POLITECHNIKI ŁÓDZKIEJ ĆWICZENIE NR P-13 DOBÓR ELEMENTÓW PNEUMATYCZNYCH UKŁADÓW NAPĘDOWYCH Koncepcja i opracowanie: dr inż. Michał Krępski Łódź, 2011 r. Temat
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki π S, Temperatura gazów przed turbiną T 3 Model obliczeń
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1 Wyznaczanie charakterystyki statycznej termostatycznego zaworu rozprężnego
Andrzej Grzebielec 2005-03-01 Laboratorium specjalnościowe Ćwiczenie nr 1 Wyznaczanie charakterystyki statycznej termostatycznego zaworu rozprężnego 1 1 Wyznaczanie charakterystyki statycznej termostatycznego
Bardziej szczegółowoLekcja 6. Rodzaje sprężarek. Parametry siłowników
Lekcja 6. Rodzaje sprężarek. Parametry siłowników Sprężarki wyporowe (tłokowe) Sprężarka, w której sprężanie odbywa sięcyklicznie w zarżniętej przestrzeni zwanej komorąsprężania. Na skutek działania napędu
Bardziej szczegółowo(12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) (13) B1
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 179445 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 308378 (22) Data zgłoszenia: 26.04.1995 (51) IntCl7: F24D 19/08 B01D
Bardziej szczegółowoPL B1. Sposób transportu i urządzenie transportujące ładunek w wodzie, zwłaszcza z dużych głębokości
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 228529 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 414387 (22) Data zgłoszenia: 16.10.2015 (51) Int.Cl. E21C 50/00 (2006.01)
Bardziej szczegółowoModelowanie wybranych zjawisk fizycznych
Ryszard Myhan Modelowanie zjawiska tarcia suchego Suwaka porusza się w poziomych prowadnicach, gdzie x=x(t) oznacza przesunięcie suwaka względem nieruchomej prowadnicy w kierunku zgodnym z kierunkiem siły
Bardziej szczegółowoRetencyjne zbiorniki, jako elementy nowoczesnych rozwiązań sieci kanalizacyjnych
KISIEL ADAM, KISIEL JAKUB, MALMUR ROBERT, MROWIEC MACIEJ Retencyjne zbiorniki, jako elementy nowoczesnych rozwiązań sieci kanalizacyjnych Retention tanks as the key elements of the modern drainage systems
Bardziej szczegółowoPrzekształcanie schematów blokowych. Podczas ćwiczenia poruszane będą następujące zagadnienia:
Warszawa 2017 1 Cel ćwiczenia rachunkowego Podczas ćwiczenia poruszane będą następujące zagadnienia: zasady budowy schematów blokowych układów regulacji automatycznej na podstawie równań operatorowych;
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3: Wyznaczanie gęstości pozornej i porowatości złoża, przepływ gazu przez złoże suche, opory przepływu.
1. Część teoretyczna Przepływ jednofazowy przez złoże nieruchome i ruchome Przepływ płynu przez warstwę luźno usypanego złoża występuje w wielu aparatach, np. w kolumnie absorpcyjnej, rektyfikacyjnej,
Bardziej szczegółowoBadanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia
Ćwiczenie C2 Badanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia C2.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia (poniżej ciśnienia atmosferycznego),
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY AUTOMATYKA CHŁODNICZA TEMAT: Racje techniczne wykorzystania rurki kapilarnej lub dyszy w małych urządzeniach chłodniczych i sprężarkowych pompach ciepła Mateusz
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Energetyki i Aparatury Przemysłowej PRACA SEMINARYJNA
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Energetyki i Aparatury Przemysłowej Agnieszka Wendlandt Nr albumu : 127643 IM M (II st.) Semestr I Rok akademicki 2012 / 2013 PRACA SEMINARYJNA Z PRZEDMIOTU
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2: Wyznaczanie gęstości i lepkości płynów nieniutonowskich
Gęstość 1. Część teoretyczna Gęstość () cieczy w danej temperaturze definiowana jest jako iloraz jej masy (m) do objętości (V) jaką zajmuje: Gęstość wyrażana jest w jednostkach układu SI. Gęstość cieczy
Bardziej szczegółowoPOMIAR CIŚNIENIA W PRZESTRZENIACH MODELOWEJ FORMIERKI PODCIŚNIENIOWEJ ORAZ WERYFIKACJA METODYKI POMIAROWEJ
WYDZIAŁ ODLEWNICTWA AGH ODDZIAŁ KRAKOWSKI STOP XXXIII KONFERENCJA NAUKOWA z okazji Ogólnopolskiego Dnia Odlewnika 2009 Kraków, 11 grudnia 2009 r. Marcin ŚLAZYK 1 POMIAR CIŚNIENIA W PRZESTRZENIACH MODELOWEJ
Bardziej szczegółowoCiśnienie definiujemy jako stosunek siły parcia działającej na jednostkę powierzchni do wielkości tej powierzchni.
Ciśnienie i gęstość płynów Autorzy: Zbigniew Kąkol, Bartek Wiendlocha Powszechnie przyjęty jest podział materii na ciała stałe i płyny. Pod pojęciem substancji, która może płynąć rozumiemy zarówno ciecze
Bardziej szczegółowoLXVIII OLIMPIADA FIZYCZNA
LXVIII OLIMPIADA FIZYCZNA ZADANIA ZAWODÓW II STOPNIA CZĘŚĆ DOŚWIADCZALNA Mając do dyspozycji: strzykawkę ze skalą, zlewkę, wodę, aceton, wyznacz zależność ciśnienia pary nasyconej (w temperaturze pokojowej)
Bardziej szczegółowoKONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 18 stycznia 018 r. zawody II stopnia (rejonowe) Schemat punktowania zadań Maksymalna liczba punktów 60. 85% 51pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie
Bardziej szczegółowoCzęść A: Wodociągi Dr inż. Małgorzata Kutyłowska Dr inż. Aleksandra Sambor
Część A: Wodociągi Dr inż. Małgorzata Kutyłowska Dr inż. Aleksandra Sambor Projekt koncepcyjny rozgałęźnej sieci wodociągowej dla rejonu. Literatura 1. Mielcarzewicz E., Obliczanie systemów zaopatrzenia
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej w Systemach Technicznych Symulacja prosta dyszy pomiarowej Bendemanna Opracował: dr inż. Andrzej J. Zmysłowski
Bardziej szczegółowoINTERAKCJA OBCIĄŻEŃ W UKŁADZIE DWÓCH SZYB O RÓŻNYCH SZTYWNOŚCIACH POŁĄCZONYCH SZCZELNĄ WARSTWĄ GAZOWĄ
Budownictwo 16 Zbigniew Respondek INTERAKCJA OBCIĄŻEŃ W UKŁADZIE DWÓCH SZYB O RÓŻNYCH SZTYWNOŚCIACH POŁĄCZONYCH SZCZELNĄ WARSTWĄ GAZOWĄ W elemencie złożonym z dwóch szklanych płyt połączonych szczelną
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE WSPÓŁZALEŻNOŚCI PARAMETRÓW FAZY KOŃCOWEJ DOJU MASZYNOWEGO KRÓW
Problemy Inżynierii Rolniczej nr 4/2007 Henryk Juszka, Stanisław Lis, Marcin Tomasik, Piotr Jezierski Katedra Energetyki Rolniczej Akademia Rolnicza w Krakowie MODELOWANIE WSPÓŁZALEŻNOŚCI PARAMETRÓW FAZY
Bardziej szczegółowoPrawa gazowe- Tomasz Żabierek
Prawa gazowe- Tomasz Żabierek Zachowanie gazów czystych i mieszanin tlenowo azotowych w zakresie użytecznych ciśnień i temperatur można dla większości przypadków z wystarczającą dokładnością opisywać równaniem
Bardziej szczegółowoPROJEKT PNEUMATYCZNEGO MODUŁU NAPĘDOWEGO JAKO ZADAJNIKA PRĘDKOŚCI POCZĄTKOWEJ W HYBRYDOWEJ WYRZUTNI ELEKTROMAGNETYCZNEJ
Maszyny Elektryczne Zeszyty Problemowe Nr 4/2015 (108) 89 Roman Kroczek, Jarosław Domin Politechnika Śląska Wydział Elektryczny Katedra Mechatroniki PROJEKT PNEUMATYCZNEGO MODUŁU NAPĘDOWEGO JAKO ZADAJNIKA
Bardziej szczegółowoPomoc ssawna. Zapowietrzanie głowic. Zasada działania. Rev MB /1
MB 1 33 01/1 Pomoc ssawna Zapowietrzanie głowic Wszystkie pompy dozujące o niskich objętościach pojedynczego impulsu napotykają problemy związane z wysokością ssania oraz lepkością medium. Niski przepływ
Bardziej szczegółowo1. Część teoretyczna. Przepływ jednofazowy przez złoże nieruchome i ruchome
1. Część teoretyczna Przepływ jednofazowy przez złoże nieruchome i ruchome Przepływ płynu przez warstwę luźno usypanego złoża występuje w wielu aparatach, np. w kolumnie absorpcyjnej, rektyfikacyjnej,
Bardziej szczegółowoPL B1. SZKOŁA GŁÓWNA GOSPODARSTWA WIEJSKIEGO W WARSZAWIE, Warszawa, PL BUP 11/13
PL 221371 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 221371 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 397034 (51) Int.Cl. G01F 23/14 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowo(12) OPIS PATENTOWY (19) PL
RZECZPOSPOLITA POLSKA Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (21) Numer zgłoszenia: 293378 (2)Data zgłoszenia: 03.02.1992 (61) Patent dodatkowy do patentu: 167066 28.01.1991
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 26 Przepływy w przewodach zamkniętych II
J. Szantyr Wykład nr 6 Przepływy w przewodach zamkniętych II W praktyce mamy do czynienia z mniej lub bardziej złożonymi rurociągami. Jeżeli strumień płynu nie ulega rozgałęzieniu, mówimy o rurociągu prostym.
Bardziej szczegółowoPrzemiany termodynamiczne
Przemiany termodynamiczne.:: Przemiana adiabatyczna ::. Przemiana adiabatyczna (Proces adiabatyczny) - proces termodynamiczny, podczas którego wyizolowany układ nie nawiązuje wymiany ciepła, lecz całość
Bardziej szczegółowo(19) PL (1) (13) B1
RZECZPOSPOLITA P O L S K A ( 12) OPIS PATENTOWY (19) PL (1) 157436 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej ( 2 1) Numer zgłoszenia: 275901 22) Data zgłoszenia: 18.11.1988 (51) IntCl5: C02F 3/12
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA
ĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA Aby parowanie cieczy zachodziło w stałej temperaturze należy dostarczyć jej określoną ilość ciepła w jednostce czasu. Wielkość równą
Bardziej szczegółowoWZORU UŻYTKOWEGO ^ Y1 HU Numer zgłoszenia:
EGZEMPLARZ ARCHIWALNY RZECZPOSPOLITA POLSKA m OPIS OCHRONNY PL 60611 WZORU UŻYTKOWEGO ^ Y1 HU Numer zgłoszenia: 109825 Intel7: Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej @ Data zgłoszenia: 02.07.1999 E03F
Bardziej szczegółowoSystemy filtracji oparte o zawory Bermad
Systemy filtracji oparte o zawory Bermad Systemy filtracji W systemach baterii filtrów każdy filtr wymaga m.in.: cyklicznego płukania przepływem wstecznym. ograniczenia maksymalnego przepływu Dwa zawory,
Bardziej szczegółowoIII r. EiP (Technologia Chemiczna)
AKADEMIA GÓRNICZO HUTNICZA WYDZIAŁ ENERGETYKI I PALIW III r. EiP (Technologia Chemiczna) INŻYNIERIA CHEMICZNA I PROCESOWA (przenoszenie pędu) Prof. dr hab. Leszek CZEPIRSKI Kontakt: A4, p. 424 Tel. 12
Bardziej szczegółowoAwarie. 4 awarie do wyboru objawy, możliwe przyczyny, sposoby usunięcia. (źle dobrana pompa nie jest awarią)
Awarie 4 awarie do wyboru objawy możliwe przyczyny sposoby usunięcia (źle dobrana pompa nie jest awarią) Natężenie przepływu DANE OBLICZENIA WYNIKI Qś r d M k q j m d 3 Mk- ilość mieszkańców równoważnych
Bardziej szczegółowoSPRZĘT POWIETRZNY, AUTOMATY ODDECHOWE. Opracowanie Grzegorz Latkiewicz
SPRZĘT POWIETRZNY, AUTOMATY ODDECHOWE Opracowanie Grzegorz Latkiewicz 1 Wyposażenie powietrzne płetwonurka W skład kompletnego samodzielnego aparatu powietrznego wchodzą 1. automat oddechowy 2. zbiornik
Bardziej szczegółowoRETENCYJNE ZBIORNIKI JAKO ELEMENTY NOWOCZESNYCH ROZWIĄZAŃ SIECI KANALIZACYJNYCH RETENTION TANKS AS KEY ELEMENTS OF MODERN DRAINAGE SYSTEMS
ADAM KISIEL, JAKUB KISIEL, ROBERT MALMUR, MACIEJ MROWIEC RETENCYJNE ZBIORNIKI JAKO ELEMENTY NOWOCZESNYCH ROZWIĄZAŃ SIECI KANALIZACYJNYCH RETENTION TANKS AS KEY ELEMENTS OF MODERN DRAINAGE SYSTEMS Streszczenie
Bardziej szczegółowoInżynieria Rolnicza 5(93)/2007
Inżynieria Rolnicza 5(9)/7 WPŁYW PODSTAWOWYCH WIELKOŚCI WEJŚCIOWYCH PROCESU EKSPANDOWANIA NASION AMARANTUSA I PROSA W STRUMIENIU GORĄCEGO POWIETRZA NA NIEZAWODNOŚĆ ICH TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO Henryk
Bardziej szczegółowoPL B1. ADAPTRONICA SPÓŁKA Z OGRANICZONĄ ODPOWIEDZIALNOŚCIĄ, Łomianki k. Warszawy, PL BUP 20/10
PL 214845 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 214845 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 387534 (51) Int.Cl. F16F 9/50 (2006.01) F16F 9/508 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej
Bardziej szczegółowodn dt C= d ( pv ) = d dt dt (nrt )= kt Przepływ gazu Pompowanie przez przewód o przewodności G zbiornik przewód pompa C A , p 1 , S , p 2 , S E C B
Pompowanie przez przewód o przewodności G zbiornik przewód pompa C A, p 2, S E C B, p 1, S C [W] wydajność pompowania C= d ( pv ) = d dt dt (nrt )= kt dn dt dn / dt - ilość cząstek przepływających w ciągu
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5: Wymiana masy. Nawilżanie powietrza.
1 Część teoretyczna Powietrze wilgotne układ złożony z pary wodnej i powietrza suchego, czyli mieszaniny azotu, tlenu, wodoru i pozostałych gazów Z punktu widzenia różnego typu przemian skład powietrza
Bardziej szczegółowoRodzaj/forma zadania. Max liczba pkt. zamknięte 1 1 p. poprawna odpowiedź. zamknięte 1 1 p. poprawne odpowiedzi. zamknięte 1 1 p. poprawne odpowiedzi
KARTOTEKA TESTU I SCHEMAT OCENIANIA - gimnazjum - etap rejonowy Nr zada Cele ogólne nia 1 I. Wykorzystanie wielkości fizycznych 2 I. Wykorzystanie wielkości fizycznych 3 III. Wskazywanie w otaczającej
Bardziej szczegółowoPrzegląd termodynamiki II
Wykład II Mechanika statystyczna 1 Przegląd termodynamiki II W poprzednim wykładzie po wprowadzeniu podstawowych pojęć i wielkości, omówione zostały pierwsza i druga zasada termodynamiki. Tutaj wykorzystamy
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWE MODELOWANIE SIECI WODOCIĄGOWYCH JAKO NARZĘDZIE DO ANALIZY PRĘDKOŚCI PRZEPŁYWU WODY
Wojciech KRUSZYŃSKI * systemy zaopatrzenia w wodę, komputerowe modelowanie sieci wodociągowych, wodociągi, modelowanie KOMPUTEROWE MODELOWANIE SIECI WODOCIĄGOWYCH JAKO NARZĘDZIE DO ANALIZY PRĘDKOŚCI PRZEPŁYWU
Bardziej szczegółowoPneumatyczne przepompownie ścieków EPP KATALOG PRODUKTÓW
Pneumatyczne przepompownie ścieków EPP KATALOG PRODUKTÓW Wersja 01.2016 Dane techniczne Zgodność z normami zharmonizowanymi: PN-EN 12050-1, PN-EN 12050-2, PN-EN 12050-4 Zgodność z wymogami Rozporządzenia
Bardziej szczegółowoIRENEUSZ NOWOGOŃSKI * PRZELEWY BURZOWE KLUCZOWE ELEMENTY SIECI KANALIZACYJNEJ MIASTA GŁOGOWA
UNIWERSYTET ZIELONOGÓRSKI ZESZYTY NAUKOWE NR 141 Nr 21 INŻYNIERIA ŚRODOWISKA 2011 IRENEUSZ NOWOGOŃSKI * PRZELEWY BURZOWE KLUCZOWE ELEMENTY SIECI KANALIZACYJNEJ MIASTA GŁOGOWA S t r e s z c z e n i e W
Bardziej szczegółowoZESZYTY NAUKOWE NR 10(82) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Analiza strat ciśnieniowych w kanałach pompy MP-05
ISSN 1733-8670 ZESZYTY NAUKOWE NR 10(82) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE IV MIĘDZYNARODOWA KONFERENCJA NAUKOWO-TECHNICZNA E X P L O - S H I P 2 0 0 6 Adam Komorowski Analiza strat ciśnieniowych w kanałach
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne
Termodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Postulat Nernsta (1906):
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW
Ćwiczenie numer 5 Wyznaczanie rozkładu prędkości przy przepływie przez kanał 1. Wprowadzenie Stanowisko umożliwia w eksperymentalny sposób zademonstrowanie prawa Bernoulliego. Układ wyposażony jest w dyszę
Bardziej szczegółowoK raków 26 ma rca 2011 r.
K raków 26 ma rca 2011 r. Zadania do ćwiczeń z Podstaw Fizyki na dzień 1 kwietnia 2011 r. r. dla Grupy II Zadanie 1. 1 kg/s pary wo dne j o ciśnieniu 150 atm i temperaturze 342 0 C wpada do t urbiny z
Bardziej szczegółowoPodstawowe prawa fizyki nurkowania
Podstawowe prawa fizyki nurkowania Ciśnienie Ciśnieniem (p) nazywamy stosunek siły (F) działającej na jakąś powierzchnię do wielkości tej powierzchni (S) P = F/S Jednostki ciśnienia : paskal (SI) - 1 Pa
Bardziej szczegółowoDefinicje i przykłady
Rozdział 1 Definicje i przykłady 1.1 Definicja równania różniczkowego 1.1 DEFINICJA. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie F (t, x, ẋ, ẍ,..., x (n) ) = 0. (1.1) W równaniu tym t jest
Bardziej szczegółowoWykład 7 Entalpia: odwracalne izobaryczne rozpręŝanie gazu, adiabatyczne dławienie gazu dla przepływu ustalonego, nieodwracalne napełnianie gazem
Wykład 7 Entalpia: odwracalne izobaryczne rozpręŝanie gazu, adiabatyczne dławienie gazu dla przepływu ustalonego, nieodwracalne napełnianie gazem pustego zbiornika rzy metody obliczeń entalpii gazu doskonałego
Bardziej szczegółowo