Do nuclei assume toroidal shapes?

Podobne dokumenty
SEMINARIUM FIZYKI JĄDRA ATOMOWEGO Warszawa, r.

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia

Podstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.

Jądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach.

Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.

Chiralność w fizyce jądrowej. na przykładzie Cs

Density functional theory and energy density functionals in nuclear physics

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia

2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424

Strangeness in nuclei and neutron stars: many-body forces and the hyperon puzzle

Rozpady promieniotwórcze

Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN

Pierwsza obserwacja kompletu regul wyboru przejść gamma W pasmach chiralnych 126 Cs

Droga do Dziś, jutro, pojutrze

Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych

Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW

Stabilność oraz własności ciężkich i superciężkich jąder atomowych w modelu średniego pola z funkcjonałem gęstości Skyrme a (Autoreferat)

Załącznik 3. Autoreferat

Unitarny gaz Fermiego pomiędzy nadprzewodnikiem BCS a kondensatem Bosego-Einsteina

2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424

Własności jąder w stanie podstawowym

Fizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika

Electronic and photonic reactive collisions in edge fusion plasma: Application to H 2, BeH, CH and N 2 systems plasma: Application to H2, BeH, CH

Oddziaływania podstawowe

Elektron i proton jako cząstki przyspieszane

A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów

Podstawowe własności jąder atomowych

Reakcje rozpadu jądra atomowego

Sympozjum SHE 2017 Challenges in the studies of super-heavy nuclei and atoms

Rozdział 8. Przykłady eksperymentów

Promieniowanie jonizujące


doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)

Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych

Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa

Spin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1

Podstawy Fizyki Jądrowej

Reakcje jądrowe. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1

Budowa atomu. Izotopy

Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski

3. Jaka jest masa atomowa pierwiastka E w następujących związkach? Który to pierwiastek? EO o masie cząsteczkowej 28 [u]

Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu

Dwie lub więcej cząstek poza zamkniętą powłoką

Nierównowagowe procesy w nadciekłych układach kwantowych: zimnych gazach atomów i jądrach atomowych

Reakcje jądrowe dr inż. Romuald Kędzierski

Badanie słabych przemian fazowych pierwszego rodzaju w eksperymencie komputerowym dla trójwymiarowego modelu Ashkina-Tellera

Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów

Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński

Chiral and magnetic rotation in atomic nuclei studied within self-consistent mean-field methods

Fizyka do przodu: AFP, ALFA Janusz Chwastowski

Struktura jąder bogatych w neutrony badania z wiązkami stabilnymi i radioaktywnymi

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura

Podstawy Fizyki Jądrowej

Rozpady promieniotwórcze

OPTYMALIZACJA ZBIORNIKA NA GAZ PŁYNNY LPG

Wybrane zagadnienia wspolczesnej teorii jadra atomowego. M. Ploszajczak (GANIL)

Studnia skończona. Heterostruktury półprzewodnikowe studnie kwantowe (cd) Heterostruktury mogą mieć różne masy efektywne w różnych obszarach:

Teoria Orbitali Molekularnych. tworzenie wiązań chemicznych

RECENZENT Jan Kownacki. REDAKTOR INICJUJĄCY Beata Koźniewska. SKŁAD I ŁAMANIE Jarosław Perkowski. KOREKTA TECHNICZNA Leonora Wojciechowska

Temat 1: Budowa atomu zadania

Promieniowanie jądrowe w środowisku człowieka

Atomowa budowa materii

Kable bezhalogenowe nierozprzestrzeniające płomienia

Zadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α

Model uogólniony jądra atomowego

OPIS PRZEDMIOTU/MODUŁU KSZTAŁCENIA (SYLABUS)

Badania eksperymentalne kolektywnej struktury nuklidów z pobliża jąder magicznych- 40 Ca i 56 Ni, przy wysokim spinie

Kombinacja jądrowych estymatorów gęstości w klasyfikacji wstępne wyniki

FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych

Wyk³ady z Fizyki. J¹dra. Zbigniew Osiak

Tomasz Matulewicz ZFJA IFD UW 30 XI 2007

Konkurs przedmiotowy z chemii dla uczniów dotychczasowych gimnazjów 31 stycznia 2019 r. zawody II stopnia (rejonowe) Schemat punktowania zadań

Rola superkomputerów i modelowania numerycznego we współczesnej fzyce. Gabriel Wlazłowski

Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.)

THE RATE OF GW CAPTURE OF STELLAR-MASS BHS IN NUCLEAR STAR CLUSTERS. Alexander Rasskazov & Bence Kocsis Eotvos University

Few-fermion thermometry

CHEMIA 1. INSTYTUT MEDICUS Kurs przygotowawczy na studia medyczne kierunek lekarski, stomatologia, farmacja, analityka medyczna ATOM.

The Fifth International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses ENAM 08. Ryn /zamek/ J.ś., ENAM'08, W-wa 8.10.

Obliczanie Dokładnych Parametrów NMR Charakterystyka struktury i parametrów spektroskopowych wybranych układów molekularnych

Energetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Masowo-spektrometryczne badania reakcji jonowo-molekularnych w mieszaninach amoniaku i argonu

Symetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1

SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego

Samoorganizujące się nanokompozyty na bazie metali przejściowych w GaN i ZnO

Struktura polimerów i biopolimerów (2)

FIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy

Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią

Rezonansowe jądrowego rozpraszanie promieniowania synchrotronowego czyli: Druga młodość efektu Mössbauera

Opracowała: mgr Agata Wiśniewska PRZYKŁADOWE SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIEJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A)

Teoria funkcjona lu g Density Functional Theory (DFT)

OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość

Zadanie 2. (1 pkt) Jądro izotopu U zawiera A. 235 neutronów. B. 327 nukleonów. C. 143 neutrony. D. 92 nukleony

Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów

Modele jądra atomowego

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2

Tytuł pracy w języku angielskim: Physical properties of liquid crystal mixtures of chiral and achiral compounds for use in LCDs

Łukasz Świderski. Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx

Międzynarodowa aktywność naukowa młodej kadry Wydziału Metali Nieżelaznych AGH na przykładzie współpracy z McMaster University w Kanadzie

Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii

Transkrypt:

Do nuclei assume toroidal shapes? A. Staszczak, C. Y. Wong, A. Kosior PRZYSZŁOŚĆ FIZYKI JĄDROWEJ NISKICH ENERGII W POLSCE A ROZWÓJ KRAJOWEJ INFRASTRUKTURY BADAWCZEJ 14-15 stycznia 2019 r. Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW

The equality-constrained problem (ECP) in nuclear density functional theory (DFT) an objective function The Skyrme EDF in the case of even-even nuclei (time-reversal symmetry)

The total energy in the Skyrme-HF/HFB model kinetic energy density direct Coulomb en. density exchange Coulomb en. density (in the Slater approx.) Iisovector pairing en. density for volume-, surface-, or mix-type pairing

HFODD: the self-consistent symmetries time-reversal Tˆ parity ˆP x-, y-, z-signature x-, y-, z-simplex Sˆ Rˆ exp( i Jˆ ) x, y, z x, y, z PR ˆˆ x, y, z x, y, z x-, y-, z-simplex*t Sˆ TS ˆ ˆ T x, y, z x, y, z Ŝ y Ŝ x Ŝ y Ŝ x Sˆ 1 Q Qˆ y Q odd, 0 only for Pˆ 0 Ŝ z

[16] A. S. and C. Y. Wong, A region of high-spin toroidal isomers, Phys. Lett. B 738, 401 (2014).

COMPARISON TO TOROIDAL SHELL MODEL

Light N=Z toroidal nuclei in constrained SkM*-HFB model

Toroidal nuclei in cranked SkM*-HF model A. S. and C. Y. Wong, A region of high-spin toroidal isomers, Phys. Lett. B 738, 401 (2014).

High-K toroidal isomers in 28 A 52 proton - neutron excitations

Possible mechanisms for the production of toroidal high-spin isomers (THSI) and toroidal vortex isomers A) Production of a toroidal high-spin isomer by deep-inelastic scattering B) Production of a toroidal vortex nucleus by punching through a target nucleus C) Production of light-mass toroidal isomers by elastic scattering time projection chambers (TPCs) of noble gases under a high voltage

Dziękuję za poświęconą uwagę! 1918-2018

Streszczenie Badania z wykorzystaniem średnio-polowych modeli samo-zgodnych (z nałożonymi więzami na masowy moment kwadrupolowy Q 20 ) wskazują, że niezależnie od masy jądra atomowego (z liczbą masową A > 12) obserwujemy uniwersalny proces ewolucji kształtu jąder. W miarę jak w obliczeniach zmniejsza się zadana wartość momentu kwadrupolowego (Q 20 < 0) elipsoidalne jądro osiąga kształt dysku (deformacja oblate), by następnie stać się dyskiem dwustronnie wklęsłym (podobnym do krwinki czerwonej - erytrocytu). Dalsza ewolucja kształtu jądra prowadzi do rozkładu materii jądrowej w postaci torusa. Należy podkreślić uniwersalny charakter zaobserwowanego zjawiska: dla dostatecznie dużych wartości deformacji oblate "toroidalne rozwiązania" w samo-zgodnych obliczeniach średnio-polowych pojawiają się zarówno dla jąder lekkich jak i najcięższych. Toroidalne jądro jest układem silnie wzbudzonym i niestabilnym. Okazuje się jednak, że wzbudzenia cząstka-dziura nukleonów, w przypadku takich jąder, prowadzić mogą do izomerycznych (metastabilnych) stanów wysoko-spinowych. Dodatkowym czynnikiem stabilizującym jądra w kształcie torusa jest liczba atomowa Z. W przypadku, gdy liczba protonów w jądrze osiąga wartość Z = 132 (hipotetyczne jądra hiper-ciężkie) toroidalne rozwiązania tworzą lokalne płaskie minimum, które wskazuje na możliwość istnienia toroidalnego stanu izomerycznego (bez wzbudzeń cząstka-dziura nukleonów).

Shape transition from a biconcave disc to torus in 304 120

Toroidal high-spin isomers (THSI) in 304 120

Hiper-heavy isotones N=196 and isotopes Z=132 toroidal shape isomers

Stability against triaxial distortion tori

Collaboration Cheuk-Yin Wong (ORNL), Amelia Kosior (UMCS) A. S. and C. Y. Wong, Toroidal super-heavy nuclei in Skyrme-Hartree-Fock approach, Acta Phys. Polonica B 40, 1001 (2009). A. S. and C. Y. Wong, A region of high-spin toroidal isomers, Phys. Lett. B 738, 401 (2014). A. S. and C. Y. Wong, Particle-hole nature of the light high-spin toroidal isomers, Acta Phys. Polonica B 46, 675 (2015). A. S. and C. Y. Wong, Toroidal high-spin isomers in light nuclei with N Z, Phys. Scr. 90, 114006 (2015). A. S. and C. Y. Wong, Theoretical studies of possible toroidal high-spin isomers in the light-mass region, EPJ Web of Conferences 117, 04008 (2016). A. Kosior, A. S., and C. Y. Wong, Toroidal nuclear matter distributions of superheavy nuclei from constrained Skyrme-HFB calculations, Acta Phys. Polonica B Proc. Suppl. 10, 249 (2017). A. S., C. Y. Wong, and A. Kosior, Toroidal high-spin isomers in the nucleus 304 120, Phys. Rev. C 95, 054315 (2017). A. Kosior, A. S., and C. Y. Wong, Properties of superheavy isotopes Z = 120 and isotones N = 184 within the Skyrme HFB model, Acta Phys. Polonica B Proc. Suppl. 11, 167 (2018). C. Y. Wong and A. S., Shells in a toroidal nucleus in the intermediate-mass region, Phys. Rev. C 98, 034316 (2018). X. G. Cao, E. J. Kim, K. Schmidt, K. Hagel, M. Barbui, J. Gauthier, S. Wuenschel, G. Giuliani, M. R. D. Rodriguez, S. Kowalski, H. Zheng, M. Huang, A. Bonasera, R. Wada, N. Blando, G. Q. Zhang, C. Y. Wong, A. Staszczak, Z. X. Ren, Y. K. Wang, S. Q. Zhang, J. Meng, and J. B. Natowitz, Examination of evidence for resonances at high excitation energy in the 7α disassembly of 28 Si, Phys. Rev. C 99, 014606 (2019).

Toroidal high-k isomers as a possible source of energy?