Wpływ dyspersji polaryzacyjnej na parametry transmisyjne światłowodów
|
|
- Wanda Czyż
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski Instytut Telekomunikacji Akademia Techniczno-Rolnicza w Bydgoszczy Marian Wronikowski Elektrim Kable S.A. Oddział Fabryka Kabli Ożarów Wpływ dyspersji polaryzacyjnej na parametry transmisyjne światłowodów Przedstawiono przyczyny powstawania dyspersji polaryzacyjnej (PMD) w światłowodach jednomodowych. Przestawiono wpływ PMD na właściwości transmisyjne światłowodów jednomodowych. Podsumowano, na podstawie literatury i badań własnych, wyniki zależności dyspersji polaryzacyjnej w światłowodach jednomodowych od temperatury, długości fali, warunków pomiarowych. Przedstawiono wpływ barwienia i okablowania włókien na PMD. 1. Wprowadzenie Podstawowy mod we włóknie jednomodowym jest generowany dwukrotnie i składa się z dwóch przeciwnie zorientowanych stanów. Są to dwa prostopadle zorientowane względem siebie mody zawsze propagujące jednocześnie we włóknie. Dwie osie włókna (gdzie propagacja jest najszybsza i najwolniejsza) nazywane są PSP ( Principal States of Polarization)- podstawowe stany polaryzacji [1,2]. Jeśli, z różnych powodów, prędkości propagacji tych modów zmieniają się względem siebie pojawia się zjawisko dyspersji polaryzacyjnej PMD (Polarization Mode Dispersion): jedna część impulsu przemieszcza się szybciej niż druga -rys 1. a) Sytuacja idealna (PMD nie istnieje) b) Obecność PMD czas opóźnienia Rys.1 Ilustracja obecności dyspersji polaryzacyjnej w sygnale optycznym. Dyspersja polaryzacyjna jest kolejnym zjawiskiem po tłumienności i dyspersji chromatycznej ograniczającym maksymalną szybkość i odległość transmisji. W normalnych warunkach wielkość tego zjawiska ma mniejszy wpływ na transmisję niż dyspersja chromatyczna i dlatego było ono zazwyczaj pomijane. Należy jednak zauważyć, że w dobie ciągle rosnących
2 wymagań stawianych łączom optycznym, zjawisko PMD może okazać się kluczowym elementem utrudniającym adaptację istniejących już łączy dla nowych zastosowań bazujących na bardzo dużych szybkościach transmisji [3]. 2. Opis PMD 2.1 PMD w czasie Na podstawie przeprowadzonych analiz teoretycznych i doświadczeń [1,4] dowiedziono, że rozkład opóźnienia grupowego DGD (Differential Group Delay) pomiędzy dwoma modami polaryzacji w czasie ma charakter Maxwell owski. Wartość średnia DGD zwana jest opóźnieniem PMD i wyrażana jest za pomocą współczynnika PMD: PMD coeff, a jego jednostką jest ps/(km) 1/2. Wartość PMD nie wzrasta więc liniowo lecz proporcjonalnie do pierwiastka kwadratowego z długości odcinka na którym transmitowane są sygnały optyczne: (1) LPMD coeff W rozkładzie Maxwella wariancja jest proporcjonalna do średniej (PMD); /PMD 0,42. Fakt ten ma bardzo ważne konsekwencje: im większa PMD, tym większa wariancja, wariancja i średnia są tego samego rzędu wielkości, zatem: dla dokładnego pomiaru PMD wymagane jest wykonanie dużej ilości pomiarów, dla przewidywanego maksymalnego DGD wymagana jest bardzo mała wartość PMD. 2.2 PMD w przestrzeni W kablu światłowodowym dwójłomność będąca bezpośrednim powodem występowania DGD jest mała i rozłożona losowo. W zakresie małych długości światłowodu opóźnienie grupowe akumuluje się w sposób deterministyczny i proporcjonalny do długości. W zakresie dużych długości akumulacja DGD jest losowa a jej wartość średnia (PMD) jest proporcjonalna do pierwiastka kwadratowego z długości [5]. Długość, przy której PMD przechodzi z proporcjonalności do długości do proporcjonalności do pierwiastka z długości nazywana jest długością sprzęgania. Innymi słowy, długość sprzęgania l c jest długością włókna lub kabla, w której zaczyna występować sprzęganie pomiędzy dwoma stanami polaryzacji. Jeżeli długość włókna L spełnia warunek L<<l c, wówczas można pominąć zjawisko sprzęgania modów a wyrażenie definiujące współczynnik PMD wygląda następująco: PMDSLcoeff / L (2) gdzie: PMD SLcoeff współczynnik PMD dla krótkich włókien, - wartość średniokwadratowa (RMS) rozszerzenia impulsu (DGD). Jednak włókna, w zastosowaniach praktycznych, prawie zawsze posiadają długość L dużo większą od długości sprzęgania, czyli L>>l c a sprzęganie modów jest silne. Dla zjawiska sprzęgania modów będącego tak samo jak wartością losową, wyrażenie definiujące współczynnik PMD wyrażany jest nastepujaco: PMDLLcoeff / L (3) gdzie: PMD LLcoeff - współczynnik PMD dla długich włókien. Waga długości sprzęgania jest oczywista: PMD dla tego samego włókna może się zmieniać niemal o dwa rzędy wielkości zależnie od długości sprzęgania. Włókno o dobrej geometrii może wykazywać długość sprzęgania o wartości: kilkuset metrów bez obecności naprężeń ( np. w dobrym kablu), kilku metrów przy obecności naprężeń (np. na szpuli transportowej) [1].
3 3. Przyczyny powstawania PMD Przyczyny pojawiania się dyspersji polaryzacyjnej mogą być zarówno wewnętrzne jak i zewnętrzne. Włókno w idealnych warunkach reprezentuje symetryczną, kołową strukturę. W konsekwencji dwa możliwe stany własne propagują z idealnie równymi prędkościami wzdłuż włókna i docierają do odbiornika bez żadnego opóźnienia względem siebie. Należy jednak zauważyć, że produkowane włókna zawsze wykazują pewne niejednorodności w geometrii rdzenia lub wewnętrzne naprężenia struktury szkła powstające podczas wyciągania włókna. Indukuje to dwójłomność włókna - podstawowe zjawisko, które przyczynia się do pojawiania się dyspersji polaryzacyjnej. Strumień światła transmitowany przez światłowód wielomodowy jest złożony z kilkuset lub tysięcy modów różniących się fazą i polaryzacją. Światłowód jednomodowy - jak już wspomniano wcześniej - prowadzi jeden tzw. zwyrodniały mod składający się z dwóch modów o wzajemnie prostopadłej polaryzacji i stałych propagacji x i y i o mocy P x i P y. W rzeczywistym światłowodzie jednomodowym o symetrycznym profilu współczynnika załamania stale propagacji są sobie równe x = y [6]. Wzajemne sprzężenie modów jednak powoduje, że bez względu na wzbudzenie transmisja sygnału optycznego jest dwumodowa. Wprowadzając dwójłomność optyczną rdzenia światłowodu, tzn. asymetrię rozkładu radialnego współczynnika załamania bądź to w procesie wytwarzania, bądź przez zewnętrzne oddziaływanie pól fizycznych, powoduje się zróżnicowanie stałych propagacji x y, a tym samym separację modów polaryzacji. W ten sposób otrzymuje się światłowód przenoszący niezależnie dwie polaryzacje światła. Należy zwrócić uwagę na fakt, że niezależność ta objawia się różną prędkością propagacji - czyli rozszerzeniem impulsu optycznego. 4. Ograniczenia transmisyjne spowodowane dyspersją polaryzacyjną Dyspersja polaryzacyjna powoduje rozszerzenie impulsu optycznego. Poszerzenie impulsu prowadzi do spadku mocy sygnału. Dopuszczalny spadek czułości odbiornika zwykle ustawia się na 1 db. Aby utrzymać stratę poniżej 1dB przyjmuje się, że powinno wynosić 0.1 okresu bitowego T bit [1,4]: (4) max T bit /10 Podstawiając Tbit 1/ B, gdzie B prędkość transmisji i wykorzystując (3) i (4) otrzymujemy długość łącza ograniczonego PMD: 1 L B ( PMD ) (5) Na rys. 2 przedstawiono zależność długości łącza od współczynnika PMD przy różnych prędkościach transmisji. Współczesne, standardowe jednomodowe światłowody telekomunikacyjne G.652 [7], zgodnie z w/w zaleceniem powinny mieć współczynnik PMDLLcoeff 0.5 ps / km. Dla prędkości LLcoef transmisji 2.5 Gbit/s, 10 Gbit/s i 40 Gbit/s maksymalne rozszerzenie impulsu max wynosi 40 ps, 10ps i 2.5ps odpowiednio i teoretycznie dla LLcoeff 0.5 / PMD ps km ogranicza to odległość transmisji do 6400 km dla STM-16, do 400 km dla STM-64 i do 25 km dla STM-128.
4 Zasięg transmisji [km] Współczynnik PMD ps/ km Rys. 2 Zależność maksymalnych odległości transmisji od współczynnika PMD przy różnych prędkościach transmisji [4]. 4.1 Ograniczenia transmisyjne spowodowane PMD w łączonych kablach W praktyce, długodystansowe systemy optyczne są zbudowane z wielu sekcji kabli połączonych razem w jedno łącze. Dla zaprojektowania systemu istotne jest właściwe określenie wartości PMD dla danego łącza. Dowiedziono [1,8], iż wartość PMD scalanego z części łącza kabli może być obliczone przez dodawanie wartości PMD poszczególnych sekcji kabli w kwadracie. Oznacza to, że dla łącza składającego się z n kabli, o długości l i każdy, współczynnik PMD LLCcoeff scalanego łącza jest równy: 1 2 PMDLLCcoeff PMDi, (6) n gdzie PMDi jest wartością PMD LLcoeff pojedynczego kabla. Ponieważ współczynnik pojedynczego kabla PMDi ma rozkład losowy, współczynnik scalanego łącza jest również losowy. Jednakże scalane łącze posiada mniejszą wariancję niż rozkład pojedynczego kabla, z powodu uśrednienia, które pojawia się w momencie gdy kable są scalane [1]. Jeśli projektant sieci lub operator używa wartości PMD powyżej wartości najgorszego przypadku, w projektowaniu systemu optycznego spowoduje to niepełne wykorzystanie pojemności kabla. Dla przykładu, Jacobs [9] pomierzył 288 losowo wybranych włókien. Dla tradycyjnych obliczeń uzyskujemy wynik w okolicach 0,5 ps/km 1/2. Rozważając jednak statystyczny rozkład PMD Jacobs określił maksymalną długość transmisji dla różnej długości pojedynczych kabli i prędkości transmisji - Tabela 1 [9].
5 PMD [ps] Tabela 1 Maksymalna długość transmisji dla różnej długości pojedynczych kabli i prędkości transmisji Długość pojedynczego Maksymalna długość transmisji ograniczona przez PMD [km] kabla [km] 10Gbit/s 40Gbit/s Z Tab. 1 można odczytać, że włókno które pozwala przesyłać 10Gbit/s na dystansie 400 km, dla metody najgorszego przypadku, w rzeczywistości pozwala na pomyślną transmisję na odległość 10 razy większą. Podobnie dla 40Gbit/s - tylko 25km dla metody najgorszego przypadku lecz w rzeczywistości km w zależności od długości indywidualnych włókien. Model statystyczny bardziej realistycznie reprezentuje praktyczne zastosowania systemu niż model deterministyczny. W rezultacie pozwala to na przesunięcie granicy maksymalnej długości transmisji w stronę większych odległości. 5. Wpływ czynników zewnętrznych na dyspersję polaryzacyjną 5.1 Wpływ warunków pomiarowych na zależność PMD od długości fali 0.20 Bęben pomiarowy Wartość średnia Szpula dostawcza Wartość średnia Długość fali [ m] Rys.3 Zależność PMD od długości fali dla różnych warunków pomiarowych. Wyniki przy zerowym naprężeniu (bęben pomiarowy) pokazują silne zmiany spektralne i wyższą wartość średnią [10]. Sprzęganie modów wyjaśnia zależność PMD od długości fali i jej wrażliwość na warunki pomiaru. Na przykład, włókna ciasno nawinięte na szpule dostawcze wykazują silne sprzęganie modów łącznie z mniejszą zależnością dyspersji polaryzacyjnej od długości fali i zredukowaną średnią wartością PMD. Z drugiej strony, znacznie słabsze sprzężenie modów występuje w przypadku włókien luźno nawiniętych na wielkie bębny pomiarowe. Konsekwencjami są istotne zmiany w zależnościach spektralnych PMD i zwiększona jej wartość średnia. Rys.3 ilustruje wspomnianą zależność PMD od długości fali. 5.2 Wpływ temperatury, barwienia i okablowania na wartość PMD we włóknach Wpływ temperatury na światłowody idealnie symetryczne jest do pominięcia. W przypadku jednak gdy światłowód posiada pewną dwójłomność wstępną, zmiany temperatury (szczególnie w
6 kierunku niskich temperatur) powodują powstawanie naprężeń wpływających na istniejącą dwójłomność. Spowodowane jest to różnicą rozszerzalności cieplnej płaszcza i rdzenia. Bardzo istotnym również problemem jest przewidywanie jaki wpływ na transmisję będzie miał sposób okablowania włókien. W laboratoriach firmy SIECOR wykonano serię pomiarów mających na celu określenie zachowania się włókna po okablowaniu [10]. Porównano pomiary wykonane na włóknie nawiniętym na dużej szpuli pomiarowej przy braku występowania naprężeń z odpowiadającymi im pomiarami wykonanymi na kablach optycznych w luźnej tubie. Uzyskano bardzo dobry współczynnik korelacji pomiędzy rezultatami pomiarów. Wyniki pomiarów wykonanych na luźno nawiniętym włóknie pozwalają na przewidywanie zachowania włókna okablowanego. Duże różnice w rezultatach pomiarów pojawiają się w sytuacji gdy włókno jest nawinięte na szpulę pomiarową bardzo ciasno. Wynikiem takiej sytuacji jest pojawianie się silnego sprzęgania modów co sztucznie zmniejsza wartość PMD. Trzeba też wziąć pod uwagę fakt, że nieprawidłowy proces produkcyjny może prowadzić do zwiększenia wartości PMD poprzez pojawianie się zewnętrznych nacisków czy naprężeń [3]. Nie można też lekceważyć sposobu transportu kabli, gdyż uderzenia działające na włókno mogą powodować zmiany wartości PMD kabla. Pomiary podatności włókna na tego typu czynniki zewnętrzne zostały przeprowadzone przez dr inż. Mariana Wronikowskiego i zostaną one przedstawione w dalszej części tego rozdziału. Proces barwienia włókien w niektórych przypadkach może również być źródłem pewnych zmian wartości PMD. Aby jednoznacznie określić wpływ barwienia poddano badaniom próbki mocno zabarwionych włókien. Zbadano zachowanie PMD owych włókien poddając je działaniu temperatury. Spośród badanych próbek wybrano cztery [10]. Kolorowano tylko jedną stronę włókna i badano zachowanie PMD włókien nawiniętych na szpulę przy zerowym nacisku i naprężeniach. Szpule zostały umieszczone w kabinach o regulowanej temperaturze. Pomiary zostały wykonane przy następujących temperaturach: -60 C; -20 C; +20 C; +70 C. Rys.4. Zależność PMD światłowodów od barwienia przy różnych temperaturach dla włókien silnie barwionych Rezultaty przeprowadzonych badań ilustruje rys.4 [10]. Można zauważyć, że odpowiedzią mocno barwionych włókien na zmiany temperatury są drastyczne zmiany wartości PMD, szczególnie w zakresie niskich temperatur. Dla celów porównawczych wykonano również taki pomiar dla włókien naturalnych - rys.5 [10]. Zaobserwowano prawie zupełną niewrażliwość PMD na zmiany temperatury. Spadek wartości PMD przy temperaturze +70 C może być interpretowany jako efekt spowodowany zjawiskiem rozszerzenia termicznego szpuli pomiarowej co w konsekwencji mogło doprowadzić do wystąpienia naprężeń we włóknie.
7 22 C 70 C -20 C -60 C Rys. 5. Zależność PMD światłowodów od temperatury dla włókien naturalnych 5.3 Wpływ temperatury, rozciagania, ściskania, skręcania i uderzeń na wartość PMD w okablowanych włóknach Niżej przedstawione badania zostały wykonane w Laboratorium Badawczym Kabli Światłowodowych firmy Elektrim Kable S.A. Oddział Fabryka Kabli Ożarów. Badaniom poddano standardowy kabel światłowodowy XOTKtd 24J o długości L=2195m wyprodukowany przez EK O/FKO. Kabel ten zawierał 24 jednomodowe włókna światłowodowe typu SMF 128 produkowane metodą OVD przez firmę SIECOR. Wartość PMD w badanych włóknach wynosiła 0,2ps/(km) 1/2. Pomiar wartości PMD został wykonany metodą interferometryczną. Badania wpływu temperatury zostały wykonane w komorze klimatycznej przy dwóch wartościach temperatur kabla: -50 C oraz +80 C. Kabel przed wykonaniem pomiarów był sezonowany w komorze klimatycznej. Dla temperatury -50 C czas sezonowania wynosił 40 godzin natomiast dla temperatury +80 C 18 godzin. Wpływ naprężeń rozciągających na wartość dyspersji polaryzacyjnej badanego kabla badano przy użyciu standardowej linii do badania wytrzymałości kabli na rozciąganie. Długość przęsła tego przyrządu wynosiła 25m. Wszystkie 24 włókna były zespawane tworząc tor optyczny o długości 52860m. Długość światłowodów na odcinku rozciąganym wynosiła 1600m. Maksymalne obciążenie kabla na tym odcinku wynosiło 2,5kN. Wpływ ściskania, zginania i skręcania na wartość dyspersji polaryzacyjnej badanego kabla badano przy użyciu standardowych urządzeń służących do wykonywania tego typu badań. Parametry pomiaru odporności na zgniot były następujące: długość strefy ściskania 10 cm; obciążenie 1,5kN; czas oddziaływania stresora 15min. Parametry pomiaru odporności na uderzenie: energia uderzenia 5Nm; trzy uderzenia co 0,5m. Parametry pomiaru odporności na skręcanie: długość odcinka skręcania 3m, kąt skrętu Wpływ temperatury Uzyskane wyniki pomiarów - rys.6. nie wskazują na znaczącą wrażliwość PMD badanego kabla na zmiany temperatury co pokrywa się z rezultatami uzyskanymi przez SIECOR dla włókien naturalnych (nie barwionych). Dla większości zbadanych światłowodów zaobserwowane zmiany PMD wynosiły +0,005ps/(km) 1/2.
8 PMD [ps/sqrt(km)] PMD [ps/sqrt(km)] PMD=f(T) deg C 1310nm 23deg C 1550nm -50deg C 1310nm 80deg C 1550nm 80deg C 1310nm -50deg C 1550nm Nr światłowodu w kablu Rys. 6.Zależność PMD światłowodów w kablu w zależności od temperatury Uzyskana wartość mieściła się w zakresie błędu wprowadzanego przez metodę pomiarową. Maksymalna zaobserwowana zmiana wartości PMD wynosiła 0,2ps/(km) 1/2. W niewielu tylko przypadkach zaobserwowano nieznaczną zależność PMD od długości fali. Wpływ siły rozciągającej Po przeprowadzeniu badań zaobserwowano bardzo słabą zależność PMD badanego kabla od siły rozciągającej - rys.7. Zaobserwowano również niewielką różnicę w zachowaniu włókien przy różnych długościach fali. Maksymalne odchylenie wartości PMD od wartości wyjściowej wynosiło odpowiednio: dla fali 1550nm 0,015ps/(km) 1/2 ;dla fali 1310nm 0,010ps/(km) 1/2. Dodatkowo dla fali 1550nm zaobserwowano większe wartości PMD niż dla fali 1310nm. Istotne jest, iż nie stwierdzono zależności pomiędzy wartością przykładanej siły a wartością PMD.. PMD=f(F) F [x*100n] 1550nm 1310nm Rys.7 Zależność PMD światłowodów w kablu od siły rozciągającej kabel.
9 PMD [ps/sqrt(km)] Wpływ siły ściskającej W badanym zakresie nie stwierdzono wpływu siły ściskającej na wartość PMD światłowodu - Tabela 2. Tabela 2 Zależność PMD światłowodów od siły ściskającej kabel F [kn] [ps] [ps/(km) 1/2 ] [ps] [ps/(km) 1/2 ] 0,0 0,12 0,017 0,13 0,018 1,5 0,12 0,017 0,14 0,019 0,0 0,13 0,18 0,12 0,016 Wpływ cyklu uderzeń Po pierwszym uderzeniu o energii 5 Nm stwierdzono zmianę wartości PMD: o 0,008ps/(km) 1/2 dla długości fali 1550nm oraz o 0.012ps/(km) 1/2 dla długości fali 1310nm. Kolejne uderzenia nie przyniosły widocznych zmian PMD. Po upływie 15 minut od ostatniego uderzenia wartość PMD powróciła od wartości wyjściowej dla fali 1550nm natomiast dla fali 1310nm utrzymała się podwyższona wartość (0,028ps/(km) 1/2 ). Wpływ skręcania kabla W wyniku poddania kabla siły skręcającej stwierdzono nieznaczną zmianę wartości PMD. Maksymalna wartość zmiany wynosiła 0,013ps/(km) 1/2. Dla długości fali 1550nm zmiany były rosnące natomiast dla 1310nm zmiany te były malejące. Istotny jest fakt, iż zwiększanie kąta skrętu nie powodowało wzrostu zmian badanego parametru. Wyniki pomiaru zobrazowano na rys.8 PMD=f(kąt skręcenia ) x360 3x(-360) 5x360 5x(-360) 0 0 Kąt skręcenia [deg] 1550nm 1310nm Rys.8. Zależność PMD światłowodów w kablu od kąta skręcenia kabla. Podsumowując powyższe rozważania, ewidentnym jest fakt, iż czynniki zewnętrzne wywierają wpływ na wartość PMD w kablu światłowodowym. Problem jednak polega na tym, iż bardzo trudno jest usystematyzować te zmiany tak, aby stały się one w pełni przewidywalne.
10 6. Wnioski Norma ITU G.652 dopuszcza wartość PMD=0,5ps/km 1/2. Jednak większość obecnie produkowanych włókien światłowodowych posiada wartość dyspersji polaryzacyjnej dużo niższą (dziesięciokrotnie i więcej mniejszą) [10] od tej maksymalnej dopuszczalnej wartości. Świadczy to o tym, iż w tych włóknach i kablach wpływ PMD na obecnie szeroko stosowane szybkości transmisji (do 10 Gbit/s) ma raczej umiarkowane znaczenie. Nie należy jednak lekceważyć znaczenia tego zjawiska w łączach istniejących, gdyż tam może ono okazać się zjawiskiem w pewnym stopniu limitującym zarówno zasięg jak i prędkość transmisji. Dla łączy budowanych z nowych kabli, PMD nabierze z pewnością większego znaczenia dla przepływności większych niż 10Gbit/s. Trzeba jednak zaznaczyć, iż PMD jest znakomitym wyznacznikiem jakościowym kabli. Aby uzyskać bardzo małą wartość dyspersji polaryzacyjnej w kablu trzeba dysponować bardzo dobrym procesem technologicznym produkcji włókien światłowodowych ale i również procesem wytwarzania z nich gotowych kabli optycznych. Literatura 1. Materiały firmy Siecor: Statistical Model of PMD. Considerations for System Design, A. Smoliński, Optoelektronika światłowodowa, WKŁ, Warszawa A. Szurpita, K. Szweda, Praca dyplomowa pod kierunkiem M. Ratuszka, Bydgoszcz Basic Note: PMD and Polarisation, Optische System, BN 9000, January Materiały firmy Siecor: PMD Measurements Metods, M. Szustakowski, Elementy techniki światłowodowej, WNT, Warszawa, Zalecenie ITU-T G.655, Characteristics of a non-zero dispersion shifted single mode optical fibre cable, FKO S.A. - Siecor GmbH, V seminarium światłowodowe : Dyspersja polaryzacyjna (PMD) włókien światłowodowych, S.A. Jacobs, Statistical estimation of PMD coefficients for system design, Electronic Letters, Vol.33, No.7, p. 619, Materiały firmy Siecor: Fiber Focus, 1999.
Światłowody telekomunikacyjne
Światłowody telekomunikacyjne Parametry i charakteryzacja światłowodów Kolejny wykład będzie poświęcony metodom pomiarowym Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie
Bardziej szczegółowoSPECYFIKACJA ZASIĘGU POŁĄCZEŃ OPTYCZNYCH
Lublin 06.07.2007 r. SPECYFIKACJA ZASIĘGU POŁĄCZEŃ OPTYCZNYCH URZĄDZEŃ BITSTREAM Copyright 2007 BITSTREAM 06.07.2007 1/8 SPIS TREŚCI 1. Wstęp... 2. Moc nadajnika optycznego... 3. Długość fali optycznej...
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd światłowodu
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowo2007-10-27. NA = sin Θ = (n rdzenia2 - n płaszcza2 ) 1/2. L[dB] = 10 log 10 (NA 1 /NA 2 )
dr inż. Krzysztof Hodyr Technika Światłowodowa Część 2 Tłumienie i straty w światłowodach Pojęcie dyspersji światłowodów Technika zwielokrotnienia WDM Źródła strat tłumieniowych sprzężenia światłowodu
Bardziej szczegółowoŹródło światła λ = 850 nm λ = 1300 nm. Miernik. mocy optycznej. Badany odcinek światłowodu MM lub SM
Sieci i instalacje z tworzyw sztucznych 2005 Wojciech BŁAŻEJEWSKI*, Paweł GĄSIOR*, Anna SANKOWSKA** *Instytut Materiałoznawstwa i Mechaniki Technicznej, Politechnika Wrocławska **Wydział Elektroniki, Fotoniki
Bardziej szczegółowoDyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary
Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem
Bardziej szczegółowoPomiar tłumienności światłowodów włóknistych
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 4 Pomiar tłumienności światłowodów włóknistych Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z parametrem tłumienności światłowodów oraz ze sposobem jego pomiaru Badane elementy:
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoWpływ warunków klimatycznych na proces spawania i parametry spawów światłowodów telekomunikacyjnych
A-8/1.9 Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski, Stefan Stróżecki, Józef Zalewski Instytut Telekomunikacji ATR Bydgoszcz Tadeusz Konefał, Witold Kula TP S.A. Tarnobrzeg Wpływ warunków klimatycznych
Bardziej szczegółowoProblemy spawania telekomunikacyjnych jednomodowych włókien światłowodowych stosowanych w Polsce i pochodzących od różnych producentów
C8.12 Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski, Józef Zalewski Instytut Telekomunikacji ATR w Bydgoszczy, Bydgoszcz Problemy spawania telekomunikacyjnych jednomodowych włókien światłowodowych
Bardziej szczegółowoPomiary w instalacjach światłowodowych.
Pomiary w instalacjach światłowodowych. Pomiary metodą transmisyjną Pomiary tłumienności metodą transmisyjną Cel pomiaru: Określenie całkowitego tłumienia linii światłowodowej Przyrządy pomiarowe: źródło
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie Światłowody
Bardziej szczegółowoPołączenia spawane światłowodów przystosowanych do multipleksacji falowej WDM
A-8/10.01 Marek Ratuszek, Jacek Majewski, Zbigniew Zakrzewski, Józef Zalewski, Zdzisław Drzycimski Instytut Telekomunikacji ATR Bydgoszcz Połączenia spawane światłowodów przystosowanych do multipleksacji
Bardziej szczegółowoSystemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 3 Media transmisyjne część 1 Program wykładu transmisja światłowodowa transmisja za pomocą kabli telekomunikacyjnych (DSL) transmisja przez sieć energetyczną transmisja radiowa
Bardziej szczegółowoKabel światłowodowy zewnętrzny typu Z-XOTKtsd, LTC A-DQ (ZN)2Y
Kabel światłowodowy zewnętrzny typu Z-XOTKtsd, LTC A-DQ (ZN)2Y Kabel światłowodowy jednomodowy zewnętrzny A-DQ(ZN)2Y (Z-XOTKtd) całkowicie dielektryczny kabel o lekkiej konstrukcji wielotubowej. Charakteryzuje
Bardziej szczegółowoIII. Opis falowy. /~bezet
Światłowody III. Opis falowy BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Równanie falowe w próżni Teoria falowa Równanie Helmholtza Równanie bezdyspersyjne fali płaskiej, rozchodzącej
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2013/2014. Zadania z teleinformatyki na zawody III stopnia
EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2013/2014 Zadania z teleinformatyki na zawody III stopnia Lp. Zadanie 1. Dla wzmacniacza mikrofalowego o wzmocnieniu
Bardziej szczegółowoKOREKCJA BŁĘDÓW W REFLEKTOMETRYCZNYCH POMIARACH DŁUGOŚCI ODCINKÓW SPAWANYCH TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH
KOREKCJA BŁĘDÓW W REFLEKTOMETRYCZNYCH POMIARACH DŁUGOŚCI ODCINKÓW SPAWANYCH TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH dr inż. Marek Ratuszek, mgr inż. Zbigniew Zakrzewski, mgr inż. Jacek Majewski,
Bardziej szczegółowoPomiary parametrów telekomunikacyjnych światłowodów jednomodowych. Na poprzednim wykładzie przedstawiono podstawowe parametry światłowodów
Pomiary parametrów telekomunikacyjnych światłowodów jednomodowych Na poprzednim wykładzie przedstawiono podstawowe parametry światłowodów Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze
Bardziej szczegółowoCharakteryzacja telekomunikacyjnego łącza światłowodowego
Charakteryzacja telekomunikacyjnego łącza światłowodowego Szybkości transmisji współczesnych łączy światłowodowych STM 4 622 Mbps STM 16 2 488 Mbps STM 64 9 953 Mbps Rekomendacje w stadium opracowania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3. Badanie wpływu makrozagięć światłowodów na ich tłumienie.
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 3 Badanie wpływu makrozagięć światłowodów na ich tłumienie. Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z wpływem mikro- i makrozgięć światłowodów włóknistych na ich tłumienność.
Bardziej szczegółowoKabel światłowodowy SM zewnętrzny typu Z-XOTKtsdD, LTC RP, A-DQ(ZN)B2Y
Kabel światłowodowy SM zewnętrzny typu Z-XOTKtsdD, LTC RP, A-DQ(ZN)B2Y Kabel światłowodowy jednomodowy wzmocniony,gryzoniodporny zewnętrzny A-DQ(ZN)B2Y (Z-XOTKtdD) całkowicie dielektryczny o lekkiej konstrukcji
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoPomiary kabli światłowodowych
Pomiary kabli światłowodowych Ver. 1.8 CENTRUM USŁUG INFORMATYCZNYCH W E W R O C Ł A W I U ul. Namysłowska 8; 50-304 Wrocław tel. +48 71 777 90 32; fax. +48 71 777 75 65 cui@cui.wroclaw.pl; www.cui.wroclaw.pl
Bardziej szczegółowoIV. Transmisja. /~bezet
Światłowody IV. Transmisja BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet 1. Tłumienność 10 7 10 6 Tłumienność [db/km] 10 5 10 4 10 3 10 2 10 SiO 2 Tłumienność szkła w latach (za A.
Bardziej szczegółowoZjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Bardziej szczegółowoPomiary kabli światłowodowych
Pomiary kabli światłowodowych Ver. 1.3 Wydział Informatyki Ul. Świdnicka 53; 50-030 Wrocław Tel. +48 717 77 90 32 Fax. +48 717 77 75 65 win@um.wroc.pl www.wroclaw.pl Historia zmian dokumentu Wersja Data
Bardziej szczegółowoWłókna z cieczowym rdzeniem oraz włókna plastykowe. Liquid-Core and Polymer Optical Fibers
Włókna z cieczowym rdzeniem oraz włókna plastykowe Liquid-Core and Polymer Optical Fibers Prowadzenie światła w falowodach cieczowych Zastosowanie falowodów cieczowych Włókna polimerowe Efekt propagacji
Bardziej szczegółowoLaboratorium Fotoniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Fotoniki Obrazowej i Mikrofalowej Laboratorium Fotoniki Badanie zjawiska dyspersji w łączach światłowodowych Prowadzący: dr inż.
Bardziej szczegółowoKONWERTER RS-422 TR-43
LANEX S.A. ul. Ceramiczna 8 20-150 Lublin tel. (081) 444 10 11 tel/fax. (081) 740 35 70 KONWERTER RS-422 TR-43 IO-43-2C Marzec 2004 LANEX S.A., ul.ceramiczna 8, 20-150 Lublin serwis: tel. (81) 443 96 39
Bardziej szczegółowoLaboratorium technik światłowodowych
Laboratorium technik światłowodowych ćwiczenie 2 Grupa (nr 2) w składzie: Kinga Wilczek 210063 Michał Pawlik 209836 Patryk Kowalcze 209848 Daniel Cieszko 209915 Jakub Molik 209965 1. Wstęp Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWY TESTER WIELOMODOWYCH TORÓW ŚWIATŁOWODOWYCH
Krzysztof Holejko, Roman Nowak, Tomasz Czarnecki, Instytut Telekomunikacji PW 00-665 Warszawa, ul. Nowowiejska 15/19 holejko@tele.pw.edu.pl, nowak@tele.pw.edu.pl, ctom@tele.pw.edu.pl KOMPUTEROWY TESTER
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ PPT / KATEDRA INŻYNIERII BIOMEDYCZNE D-1 LABORATORIUM Z MIERNICTWA I AUTOMATYKI Ćwiczenie nr 14. Pomiary przemieszczeń liniowych
Cel ćwiczenia: Poznanie zasady działania czujników dławikowych i transformatorowych, w typowych układach pracy, określenie ich podstawowych parametrów statycznych oraz zbadanie ich podatności na zmiany
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria
Metody Optyczne w Technice Wykład 8 Polarymetria Fala elektromagnetyczna div D div B 0 D E rot rot E H B t D t J B J H E Fala elektromagnetyczna 2 2 E H 2 t 2 E 2 t H 2 v n 1 0 0 c n 0 Fala elektromagnetyczna
Bardziej szczegółowoPodstawy prowadzenia światła we włóknach oraz ich budowa. Light-Guiding Fundamentals and Fiber Design
Podstawy prowadzenia światła we włóknach oraz ich budowa Light-Guiding Fundamentals and Fiber Design Rozchodzenie się liniowo-spolaryzowanego światła w światłowodzie Robocza definicja długości fali odcięcia
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoWielomodowe, grubordzeniowe
Wielomodowe, grubordzeniowe i z plastykowym pokryciem włókna. Przewężki i mikroelementy Multimode, Large-Core, and Plastic Clad Fibers. Tapered Fibers and Specialty Fiber Microcomponents Wprowadzenie Włókna
Bardziej szczegółowoKONWERTER RS-232 TR-21.7
LANEX S.A. ul. Ceramiczna 8 20-150 Lublin tel. (081) 444 10 11 tel/fax. (081) 740 35 70 KONWERTER RS-232 TR-21.7 IO21-7A Marzec 2004 LANEX S.A., ul.ceramiczna 8, 20-150 Lublin serwis: tel. (81) 443 96
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowoWysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów Michał Karpioski * Konrad Banaszek, Czesław Radzewicz * * Instytut Fizyki Doświadczalnej, Instytut Fizyki Teoretycznej Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL BUP 18/15. HANNA STAWSKA, Wrocław, PL ELŻBIETA BEREŚ-PAWLIK, Wrocław, PL
PL 224674 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 224674 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 409674 (51) Int.Cl. G02B 6/02 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowoMetody badań kamienia naturalnego: Oznaczanie wytrzymałości na zginanie pod działaniem siły skupionej
Metody badań kamienia naturalnego: Oznaczanie wytrzymałości na zginanie pod działaniem siły skupionej 1. Zasady metody Zasada metody polega na stopniowym obciążaniu środka próbki do badania, ustawionej
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoTechnika falo- i światłowodowa
Technika falo- i światłowodowa Falowody elementy planarne (płytki, paski) Światłowody elementy cylindryczne (włókna światłowodowe) płytkowy paskowy włókno optyczne Rdzeń o wyższym współczynniku załamania
Bardziej szczegółowoSPAWANIE RÓŻNYCH TYPÓW TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH STOSOWANYCH W SIECIACH TELEKOMUNIKACYJNYCH
SPAWANIE RÓŻNYCH TYPÓW TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH STOSOWANYCH W SIECIACH TELEKOMUNIKACYJNYCH dr inż. Marek Ratuszek, mgr inż. Zbigniew Zakrzewski, mgr inż. Jacek Majewski, mgr inż.
Bardziej szczegółowoTechnologia światłowodów włóknistych Kable światłowodowe
Technologia światłowodów włóknistych Kable światłowodowe Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone
Bardziej szczegółowoPOMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ
ĆWICZENIE O9 POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ ŚWIATŁOWODU KATEDRA FIZYKI 1 Wstęp Prawa optyki geometrycznej W optyce geometrycznej, rozpatrując rozchodzenie się fal świetlnych przyjmuje się pewne założenia
Bardziej szczegółowo2.4.1 Sprawdzenie wykonania traktu światłowodowego... 7 2.4.2 Pomiary optyczne... 8. 2.5 Opis badań przy odbiorze traktu światłowodowego...
Spis treści Strona 1. WSTĘP... 3 2. BADANIA TRAKTU ŚWIATŁOWODOWEGO.... 3 2.1 Ustawy i normy ISO/IEC... 3 2.2 Rekomendacje ITU... 6 2.3 Specyfikacje funkcjonalne PSE S.A.... 7 2.4 Wykaz badań przy odbiorze
Bardziej szczegółowoWyzwania dla sieci optycznej TPSA stawiane przez technikę transmisji 10Gbit/s. Zbigniew Koper, Zenon Drabik L V
Wyzwania dla sieci optycznej TPSA stawiane przez technikę transmisji 10Gbit/s Wstęp Zbigniew Koper, Zenon Drabik Przez sieć optyczną rozumiemy sieć zbudowaną w oparciu o systemy teletransmisyjne bazujące
Bardziej szczegółowoWyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu
Imię i Nazwisko... Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu Opracowanie: Piotr Wróbel 1. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu, metodą różnicy czasu przelotu. Drgania
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 6, 0.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 5 - przypomnienie ciągłość
Bardziej szczegółowoPolitechnika Białostocka INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ LABORATORYJNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Budownictwa i Inżynierii Środowiska INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ LABORATORYJNYCH Temat ćwiczenia: Zwykła próba rozciągania stali Numer ćwiczenia: 1 Laboratorium z przedmiotu:
Bardziej szczegółowoPodstawy systemu okablowania strukturalnego
Podstawy systemu okablowania strukturalnego Sposób okablowania budynków wymaga podjęcia odpowiednich, rzetelnych decyzji w zakresie telekomunikacji w przedsiębiorstwach. System okablowania jest podstawą
Bardziej szczegółowoA- 01 WPROWADZENIE DO TECHNIKI ŚWIATŁOWODOWEJ
A- 01 WPROWADZENIE DO TECHNIKI ŚWIATŁOWODOWEJ INFORMACJE PODSTAWOWE Celem kursu jest przekazanie uczestnikom podstawowej wiedzy w zakresie techniki światłowodowej. SZKOLENIE PRZEZNACZONE DLA: Techników
Bardziej szczegółowo1. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie
. Technika sprzęgaczy i ich zastosowanie Sprzęgacze światłowodowe są podstawowymi elementami rozgałęźnych sieci optycznych (lokalnych, komputerowych, telewizyjnych) dowolnej konfiguracji. Spełniają rolę
Bardziej szczegółowoOPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1
OPTOTELEKOMUNIKACJA dr inż. Piotr Stępczak 1 Falowa natura światła E H z z ( ) ± jmθ j( ωt βz ) r e e k = E o n 1 z LP 01 = H z ( ) ± jmθ j( ωt βz ) r e e LP 11 k o V = 2πa λ 2π ω = = o λ c λ 0 lim ω ω
Bardziej szczegółowoKable abonenckie odporne na zginanie
Kable abonenckie odporne na zginanie Resibend TM Resibend Plus TM Dynamiczny rozwój systemów FTTH (Fiber To The Home to jeden z wielu zauważalnych trendów, towarzyszących rozpowszechnieniu technik światłowodowych
Bardziej szczegółowoWykład 5: Pomiary instalacji sieciowych
Sieci komputerowe Wykład 5: Pomiary instalacji sieciowych Media optyczne Wykład prowadzony przez dr inż. Mirosława Hajdera dla studentów 3 roku informatyki, opracowany przez Joannę Pliś i Piotra Lasotę,
Bardziej szczegółowoWykład 12: prowadzenie światła
Fotonika Wykład 12: prowadzenie światła Plan: Mechanizmy prowadzenia światła Mechanizmy oparte na odbiciu całkowite wewnętrzne odbicie, odbicie od ośrodków przewodzących, fotoniczna przerwa wzbroniona
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW
Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW REGENERATOR konwertuje sygnał optyczny na elektryczny, wzmacnia sygnał elektryczny, a następnie konwertuje wzmocniony sygnał elektryczny z powrotem na sygnał optyczny
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoWstęp do teorii niepewności pomiaru. Danuta J. Michczyńska Adam Michczyński
Wstęp do teorii niepewności pomiaru Danuta J. Michczyńska Adam Michczyński Podstawowe informacje: Strona Politechniki Śląskiej: www.polsl.pl Instytut Fizyki / strona własna Instytutu / Dydaktyka / I Pracownia
Bardziej szczegółowoBadanie działania bramki NAND wykonanej w technologii TTL oraz układów zbudowanych w oparciu o tę bramkę.
WFiIS LABORATORIUM Z ELEKTRONIKI Imię i nazwisko: 1. 2. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA CEL ĆWICZENIA Badanie działania
Bardziej szczegółowoStandardowe i specjalne światłowody jednomodowe. Communications as well as Specialty Single-Mode Fibers
Standardowe i specjalne światłowody jednomodowe Communications as well as Specialty Single-Mode Fibers Ograniczenia systemowe na projektowane włókna Standardy ITU International Telecommunication Union
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Silnik indukcyjny"
Ćwiczenie: "Silnik indukcyjny" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: Zasada
Bardziej szczegółowoŚwiatłowody przystosowane do WDM i ich rozwój
Marek Ratuszek, Zbigniew Zakrzewski, Jacek Majewski, Małgorzata Ratuszek Instytut Telekomunikacji Akademia Techniczno-Rolnicza, Bydgoszcz Światłowody przystosowane do WDM i ich rozwój Przedstawiono wpływ
Bardziej szczegółowoPrzykłady wybranych fragmentów prac egzaminacyjnych z komentarzami Technik telekomunikacji 311[37]
Przykłady wybranych fragmentów prac egzaminacyjnych z komentarzami Technik telekomunikacji 311[37] 1 2 3 4 5 6 W pracy egzaminacyjnej były oceniane następujące elementy: I. Tytuł pracy egzaminacyjnej II.
Bardziej szczegółowoDoświadczalne wyznaczanie współczynnika sztywności (sprężystości) sprężyny
Doświadczalne wyznaczanie współczynnika sztywności (sprężystości) Wprowadzenie Wartość współczynnika sztywności użytej można wyznaczyć z dużą dokładnością metodą statyczną. W tym celu należy zawiesić pionowo
Bardziej szczegółowo2. Światłowody. 2. TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA: Światłowody Strona 1
TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA. Światłowody Spis treści:.1. Wprowadzenie... Światłowody wielo- i jednomodowe..3. Tłumienie światłowodów..4. Dyspersja światłowodów..5. Pobudzanie i łączenie światłowodów..6.
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 4 do Umowy Ramowej. Usługa Dzierżawa Ciemnych Włókien
Załącznik nr 4 do Umowy Ramowej Usługa Dzierżawa Ciemnych Włókien Rozdział 1. POSTANOWIENIA OGÓLNE 1. Niniejszy załącznik określa ramowe warunki współpracy Stron w zakresie Dzierżawy Ciemnych Włókien o
Bardziej szczegółowoBADANIE ODPORNOŚCI NA PRZENIKANIE SUBSTANCJI CHEMICZNYCH PODCZAS DYNAMICZNYCH ODKSZTAŁCEŃ MATERIAŁÓW
Metoda badania odporności na przenikanie ciekłych substancji chemicznych przez materiały barierowe odkształcane w warunkach wymuszonych zmian dynamicznych BADANIE ODPORNOŚCI NA PRZENIKANIE SUBSTANCJI CHEMICZNYCH
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1
Optotelekomunikacja dr inż. Piotr Stępczak 1 dr inż. Piotr Stępczak Falowa natura światła () ( ) () ( ) z t j jm z z z t j jm z z e e r H H e e r E E β ω β ω Θ ± Θ ± 1 0 0 1 0 1 1 zatem 0 n n n n gr λ
Bardziej szczegółowoTransmisja przewodowa
Warszawa, 2.04.20 Transmisja przewodowa TRP Ćwiczenie laboratoryjne nr 3. Jakość transmisji optycznej Autorzy: Ł. Maksymiuk, G. Stępniak, E. Łukowiak . Teoria Do podstawowych metod oceny transmisji sygnałów
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do światłowodowych systemów WDM
Wprowadzenie do światłowodowych systemów WDM WDM Wavelength Division Multiplexing CWDM Coarse Wavelength Division Multiplexing DWDM Dense Wavelength Division Multiplexing Współczesny światłowodowy system
Bardziej szczegółowoSolitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych
Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone
Bardziej szczegółowoOddziaływanie wirnika
Oddziaływanie wirnika W każdej maszynie prądu stałego, pracującej jako prądnica lub silnik, może wystąpić taki szczególny stan pracy, że prąd wirnika jest równy zeru. Jedynym przepływem jest wówczas przepływ
Bardziej szczegółowo7. Identyfikacja defektów badanego obiektu
7. Identyfikacja defektów badanego obiektu Pierwszym krokiem na drodze do identyfikacji defektów było przygotowanie tzw. odcisku palca poszczególnych defektów. W tym celu został napisany program Gaussian
Bardziej szczegółowoMedia sieciowe. Omówimy tutaj podstawowe media sieciowe i sposoby ich łączenia z różnymi urządzeniami sieciowymi. Kabel koncentryczny
Media sieciowe Wszystkie media sieciowe stanowią fizyczny szkielet sieci i służą do transmisji danych między urządzeniami sieciowymi. Wyróżnia się: media przewodowe: przewody miedziane (kabel koncentryczny,
Bardziej szczegółowoSprzęg światłowodu ze źródłem światła
Sprzęg światłowodu ze źródłem światła Oczywistym problemem przy sprzęganiu światłowodu ze źródłami światła jest w pierwszym rzędzie umieszczenie wiazki w wewnatrz apertury numeryczne światłowodu. W przypadku
Bardziej szczegółowoLISTA 4. 7.Przy sporządzaniu skali magnetometru dokonano 10 niezależnych pomiarów
LISTA 4 1.Na pewnym obszarze dokonano 40 pomiarów grubości warstwy piasku otrzymując w m.: 54, 58, 64, 69, 61, 56, 41, 48, 56, 61, 70, 55, 46, 57, 70, 55, 47, 62, 55, 60, 54,57,65,60,53,54, 49,58,62,59,55,50,58,
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 4 do Umowy Ramowej Usługa Dzierżawa Ciemnych Włókien
Załącznik nr 4 do Umowy Ramowej Usługa Dzierżawa Ciemnych Włókien Rozdział 1. POSTANOWIENIA OGÓLNE 1. Niniejszy załącznik określa ramowe warunki współpracy Stron w zakresie Dzierżawy Ciemnych Włókien o
Bardziej szczegółowoInstytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej. Zakład Optoelektroniki. Laboratorium Elementów i Systemów Optoelektronicznych
Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej Zakład Optoelektroniki Laboratorium Elementów i Systemów Optoelektronicznych Instrukcja do ćwiczenia: BADANIE PARAMETRÓW PASYWNYCH
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 34. Badanie elementów optoelektronicznych
Ćwiczenie nr 34 Badanie elementów optoelektronicznych 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z elementami optoelektronicznymi oraz ich podstawowymi parametrami, a także doświadczalne sprawdzenie
Bardziej szczegółowoTransmisja bezprzewodowa
Sieci komputerowe Wykład 6: Media optyczne Transmisja bezprzewodowa Wykład prowadzony przez dr inż. Mirosława Hajdera dla studentów 3 roku informatyki, opracowany przez Joannę Pliś i Piotra Lasotę, 3 FD.
Bardziej szczegółowoWytrzymałość Materiałów
Wytrzymałość Materiałów Rozciąganie/ ściskanie prętów prostych Naprężenia i odkształcenia, statyczna próba rozciągania i ściskania, właściwości mechaniczne, projektowanie elementów obciążonych osiowo.
Bardziej szczegółowoTransmisja przewodowa
Warszawa, 16.11.2015 Transmisja przewodowa TRP Ćwiczenie laboratoryjne nr 2. Transmisja światłowodowa - podstawy Autorzy: Ł. Maksymiuk, G. Stępniak, E. Łukowiak 1 1. Teoria zjawiska liniowe Ważnym parametrem
Bardziej szczegółowoDoświadczalne wyznaczanie współczynnika sztywności (sprężystości) sprężyn i współczynnika sztywności zastępczej
Doświadczalne wyznaczanie (sprężystości) sprężyn i zastępczej Statyczna metoda wyznaczania. Wprowadzenie Wartość użytej można wyznaczyć z dużą dokładnością metodą statyczną. W tym celu należy zawiesić
Bardziej szczegółowoObecnie są powszechnie stosowane w
ŚWIATŁOWODY Definicja Światłowód - falowód służący do przesyłania promieniowania świetlnego. Pierwotnie miał postać metalowych rurek o wypolerowanych ściankach, służących do przesyłania wyłącznie promieniowania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2. Badanie strat odbiciowych i własnych wybranych patchcordów światłowodowych. LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 2 Badanie strat odbiciowych i własnych wybranych patchcordów światłowodowych. Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami tłumienności odbiciowej i własnej.
Bardziej szczegółowoBadanie współczynników lepkości cieczy przy pomocy wiskozymetru rotacyjnego Rheotest 2.1
Badanie współczynników lepkości cieczy przy pomocy wiskozymetru rotacyjnego Rheotest 2.1 Joanna Janik-Kokoszka Zagadnienia kontrolne 1. Definicja współczynnika lepkości. 2. Zależność współczynnika lepkości
Bardziej szczegółowoDobór przewodu odgromowego skojarzonego ze światłowodem
Elektroenergetyczne linie napowietrzne i kablowe wysokich i najwyższych napięć Dobór przewodu odgromowego skojarzonego ze światłowodem Wisła, 18-19 października 2017 r. Budowa i zasada działania światłowodu
Bardziej szczegółowoWYBRANE ASPEKTY DOBORU WŁÓKIEN DLA SYSTEMÓW ŚWIATŁOWODOWYCH ZE SZCZEGÓLNYM UWZGLĘDNIENIEM DYSPERSJI CHROMATYCZNEJ
Jan Lamperski Zbigniew Szymański Jakub Lamparski * Politechnika Poznańska Instytut Elektroniki i Telekomunikacji ul. Piotrpwo 3A, 60-965 Poznań student IET, PP jlamper@et.put.poznan.pl zszyman@et.put.poznan.pl
Bardziej szczegółowoTeoria błędów. Wszystkie wartości wielkości fizycznych obarczone są pewnym błędem.
Teoria błędów Wskutek niedoskonałości przyrządów, jak również niedoskonałości organów zmysłów wszystkie pomiary są dokonywane z określonym stopniem dokładności. Nie otrzymujemy prawidłowych wartości mierzonej
Bardziej szczegółowoZłącza mocy Diamond sposobem na kraterowanie
Złącza mocy Diamond sposobem na kraterowanie mgr inż. Tomasz Rogowski Przy światłowodowych transmisjach o dużej przepływności istotna jest czystość interfejsów optycznych na całej trasie łącza optycznego.
Bardziej szczegółowoPodstawy opracowania wyników pomiarów z elementami analizy niepewności statystycznych
Podstawy opracowania wyników pomiarów z elementami analizy niepewności statystycznych Dr inż. Marcin Zieliński I Pracownia Fizyczna dla Biotechnologii, wtorek 8:00-10:45 Konsultacje Zakład Fizyki Jądrowej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoKRZYSZTOF OJDANA SPECJALISTA DS. PRODUKTU MOLEX PREMISE NETWORKS. testowanie okablowania światłowodowego
KRZYSZTOF OJDANA SPECJALISTA DS. PRODUKTU MOLEX PREMISE NETWORKS testowanie okablowania światłowodowego testowanie okablowania światłowodowego wprowadzenie przygotowanie Okablowanie światłowodowe wzbudza
Bardziej szczegółowo