Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er 3+,Yb 3+ /Co 2+ :MgAl 2 O 4
|
|
- Milena Jóźwiak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 BIULETYN WAT VOL. LVII, NR, 8 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O JAROSŁAW MŁYŃCZAK, KRZYSZTOF KOPCZYŃSKI, ZYGMUNT MIERCZYK Wojskowa Akademia Techniczna, Instytut Optoelektroniki, -98 Warszawa, ul. S. Kaliskiego Streszczenie. Przeprowadzono badania generacji impulsowej mikrolaserów generujących promieniowanie. μm, powstałych w wyniku termicznego, trwałego połączenia ośrodka aktywnego oraz nieliniowego absorbera. Ośrodkiem aktywnym w badanych mikrolaserach było szkło SELG (Strong Erbium Laser Glass) domieszkowane jonami erbu i iterbu, natomiast nieliniowym absorberem kryształ Co + :MgAl O. Wyznaczono charakterystyki generacyjne mikrolaserów przy pompowaniu diodami laserowymi, generującymi promieniowanie o długości fali 97 nm i 99 nm. Badano również wpływ wielkości przewężenia wiązki pompującej oraz położenia ośrodka aktywnego względem tego przewężenia na parametry generacji. Wykonano badania widma generacji mikrolaserów oraz oszacowano rozbieżność generowanej wiązki laserowej. Słowa kluczowe: szkła erbowe, nieliniowe absorbery, mikrolasery Symbole UKD: Wprowadzenie Szkło erbowo-iterbowe po raz pierwszy zastosowano do generacji promieniowania laserowego o długości fali, μm na początku lat dziewięćdziesiątych []. Układy laserowe z tym ośrodkiem aktywnym znalazły szereg praktycznych zastosowań [, ]. Wraz z rozwojem nowych źródeł pompujących, jakimi są diody laserowe generujące coraz wyższe moce, rosną wymagania na odporność mechaniczną, cieplną i optyczną nowych ośrodków aktywnych. Dla laserów pompowanych diodami laserowymi wymagane są również wyższe koncentracje domieszek. W związku z tym trwają intensywne prace nad nowymi ośrodkami szklanymi o coraz
2 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk wyższej odporności termicznej i optymalnej koncentracji domieszek. Ze względu na niską przewodność cieplną szkieł laserowych, równolegle trwają intensywne poszukiwania odpowiednich do generacji promieniowania, μm krystalicznych ośrodków aktywnych. Szkła erbowo-iterbowe SELG (Strong Erbium Laser Glass) o podwyższonym progu uszkodzenia termicznego opracowano w Rosyjskiej Akademii Nauk w Moskwie, w zespole prof. Denkera []. Łączą one w sobie właściwości szkieł krzemianowych (właściwości termomechaniczne) i fosforanowych (duża sprawność generacji). Głównym przeznaczeniem nowych ośrodków są aplikacje mikrolaserowe. Parametry szkła typu SELG w porównaniu z parametrami komercyjnie dostępnego szkła QX/Er produkowanego przez firmę KIGRE przedstawione są w tabeli. Parametry szkła SELG w porównaniu z parametrami szkła QX/Er [,, 6] Tabela Parametr QX/Er szkło SELG α T współczynnik temperaturowej rozszerzalności liniowej (- C) (* -7 K - ) 8 7 W o współczynnik termo-optyczny ( C) W o = dn/dt+α(n-) (* -7 K - ) 66 dn/dt (- C) (* -7 K - ) 7 ρ gęstość (g/cm ),9,8 κ współczynnik przewodnictwa cieplnego (W/m*K),8,8±, Twardość (kgf/mm ) 7± Temperatura deformacji ( C) 8 7 Odporność na uszkodzenia termiczne Odporność na uszkodzenia termiczne (szkło powierzchniowo utwardzone) - 8- Szkło SELG posiada mniejszy współczynnik rozszerzalności termicznej, wyższą temperaturę deformacji oraz znacznie większą twardość w porównaniu ze szkłem QX/Er. Jest znacznie odporniejsze na szoki i uszkodzenia termiczne. Odporność na uszkodzenia termiczne szkieł może być również zwiększona przez powierzchniowe utwardzenie ośrodka. Utwardzenie uzyskuje się wprowadzając dodatkowe naprężenia ściskające na powierzchni dokonując, w procesie dyfuzji, powierzchniowej wymiany jonów litu (dodawanych do szkieł w fazie wytapiania) na jony sodu i potasu o znacznie większej średnicy [7]. W celu uzyskania generacji impulsowej w mikrolaserach stosuje się nieliniowe absorbery jako modulatory dobroci rezonatora. W chwili obecnej najlepszym dostęp-
3 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O nym nieliniowym absorberem wydaje się być kryształ Co + :MgAl O [8]. Materiał ten posiada bardzo dobre właściwości mechaniczne, duże przekroje czynne na absorpcję oraz długie czasy relaksacji. Dodatkową zaletą jest fakt, że dzięki niskiej intensywności nasycenia, ok. MW/cm, nie trzeba ogniskować wiązki promieniowania na nieliniowym absorberze w celu efektywnej generacji monoimpulsów [9]. Na jego korzyść przemawiają również wysoki próg uszkodzenia, parametry spektroskopowe i laserowe, które są zdecydowanie lepsze niż dla innych absorberów [, ].. Struktura badanych mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O Badane mikrolasery wykonane były w procesie termicznego połączenie ośrodka aktywnego, jakim było szkło SELG z nieliniowym absorberem Co + :MgAl O. Taki układ pozwalał na dodatkowe odprowadzanie ciepła ze względu na duży współczynnik przewodzenia cieplnego nieliniowego absorbera (,8 J/K cm s). Pozwalało to także uniknąć oddzielnego justowania obu elementów, a także zmniejszyć termiczną deformację układu (współczynnik rozszerzalności temperaturowej Co + :MgAl O wynosi 6 7 K i jest porównywalny ze współczynnikiem dla SELG) [6]. Dodatkowo nie ma konieczności justowania wzajemnego położenia tych dwóch ośrodków oraz konstrukcja jest prostsza. Zastosowane szkło SELG posiadało koncentrację domieszek odpowiednio Yb,7. cm, Er,7. cm (SELG-) oraz grubość, mm, natomiast nieliniowy absorber charakteryzował się transmisją początkową 98,% i grubością, mm. Na czoła mikrolaserów zostały nałożone warstwy zwierciadeł dielektrycznych AR 97 nm i HR nm (po stronie ośrodka aktywnego) oraz HR 97 nm i R = 98% nm (po stronie nieliniowego absorbera), tworzące rezonator optyczny. Po odpowiednim wycięciu mikrolasery posiadały kształt prostopadłościanu o wysokości,6 mm i podstawie kwadratu o boku mm.. Charakterystyki generacyjne badanych mikrolaserów Badania generacyjne przeprowadzono w układzie pomiarowym przedstawionym na rysunku wykorzystując do pompowania diody laserowe LIMO-F-DL976 oraz LIMO-F-DL9, generujące promieniowanie odpowiednio 97 nm oraz 99 nm w temperaturze 7 C. Promieniowanie pompujące kształtowane było przez układ optyczny i skupiane wewnątrz ośrodka aktywnego. Do pomiaru generowanej mocy średniej zastosowano sondę pomiarową RkT- oraz miernik mocy Rk-7, natomiast do detekcji impulsów wykorzystano szybką fotodiodę ET- oraz oscyloskop TEKTRONIX DPO-7 (, GHz, Gs/s).
4 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk Uk³ad optyczny Mikrolaser Sonda pomiarowa RkT- Oœrodek aktywny Nieliniowy absorber Fotodioda ET- Miernik energii Rk7 Œwiat³owód Zasilacz LDD- Diody laserowe LIMO-F-DL976 LIMO-F-DL9 Ch³odziarka termoelektryczna LIMO-KB8-TEC Oscyloskop TEKTRONIX DPO-7 Rys.. Układ pomiarowy do wyznaczania charakterystyk generacyjnych badanych mikrolaserów Uzyskane zależności generowanej mocy średniej, energii w impulsie, mocy szczytowej w impulsie, czasu trwania impulsu oraz częstotliwości impulsów od mocy diody pompującej, dla czterech mikrolaserów, przedstawiono na rysunkach od do 6. Zależności generowanej mocy średniej oraz częstotliwości impulsów od mocy diody pompującej aproksymowano linią prostą i równania przedstawiono na wykresach. Ze względu na fakt, że mikrolasery zostały wytworzone w ten sam sposób, to różnice pomiędzy ich poszczególnymi charakterystykami są niewielkie, jednak największą mocą w impulsie charakteryzuje się mikrolaser nr. Œrednia moc wyjœciowa [mw] mikrolaser nr y =,6x - 6, y =,x -, y =,8x -,8 y =,98x -,7 6 y =,7x -,8 y =,76x -,8 y =,67x -,77 y =,7x - 9, Rys.. Zależności generowanej mocy średniej od mocy diody pompującej: (a) dla promieniowania pompującego 97 nm; (b) dla 99 nm Œrednia moc wyjœciowa [mw] mikrolaser nr
5 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O Energia impulsu [ J] mikrolaser nr Rys.. Zależności generowanej energii w impulsie od mocy diody pompującej: (a) dla promieniowania pompującego 97 nm; (b) dla 99 nm Energia impulsu [ J] mikrolaser nr,,,,, mikrolaser nr, mikrolaser nr,,,, Moc pojedynczego impulsu [kw] Rys.. Zależności mocy szczytowej w impulsie od mocy diody pompującej: (a) dla promieniowania pompującego 97 nm; (b) dla 99 nm Moc pojedynczego impulsu [kw] 6 6 Czas trwania impulsu [ns] mikrolaser nr Czas trwania impulsu [ns] mikrolaser nr Rys.. Zależności czasu trwania impulsu od mocy diody pompującej: (a) dla promieniowania pompującego 97 nm; (b) dla 99 nm
6 6 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk Czêstotliwoœæ generacji [khz],,,, mikrolaser nr y =,8x -,976 y =,9x -,7 y =,7x -, y =,7x -,88 6 y =,x -, y =,x -,79 y =,9x -, y =,9x -, Rys. 6. Zależności częstotliwości impulsów od mocy diody pompującej: (a) dla promieniowania pompującego 97 nm; (b) dla 99 nm Czêstotliwoœæ generacji [khz],,,8,6,, mikrolaser nr Liniowy () Przykładowe przebiegi pojedynczego impulsu oraz ciągu impulsów zarejestrowane na oscyloskopie, dla pompowania promieniowaniem 97 nm, pokazano na rysunku 7. Rys. 7. Oscylogram pojedynczego impulsu dla mocy pompy mw (a) oraz oscylogram ciągu impulsów dla mocy pompy 6 mw (b) Jak wiadomo, parametry generacyjne w bardzo istotny sposób zależą od wielkości średnicy przewężenia wiązki pompującej w ośrodku aktywnym. W związku z tym powyższe badania wykonano przy zachowaniu stałej średnicy przewężenia 6 μm dla wszystkich mikrolaserów. Podobne badania wykonano dla średnicy przewężenia μm dla mikrolaserów nr i nr przy pompowaniu długością fali 97 nm. Ich charakterystyki generacyjne przedstawiono na rysunkach 8-. Mikrolaser nr zaczyna się nasycać powyżej mocy pompującej mw, w związku z tym dane pomiarowe mocy średniej oraz częstotliwości aproksymowano linią prostą tylko dla zakresu poniżej tej wielkości. W tabeli zestawiono podstawowe parametry generacyjne badanych mikrolaserów. Porównano je z parametrami uzyskanymi przez Karlssona, który zastosował
7 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O 7 podobną konfigurację mikrolasera (ośrodek aktywny SELG- o długości mm w trwałym połączeniu z nieliniowym absorberem o grubości,7 mm i transmisji początkowej 98,%, transmisja zwierciadła wyjściowego 96%, pompowanie diodą laserową 97 nm) [6]. Œrednia moc wyjœciowa [mw] y =,76x -,9 y =,6x -, Rys. 8. Zależności mocy średniej (a) oraz energii w impulsie (b) od mocy diody pompującej Energia impulsu [uj],9 9,8 8,7 7,6 6,,,,, Moc pojedynczego impulsu [kw] Rys. 9. Zależności mocy szczytowej w impulsie (a) oraz czasu trwania impulsu (b) od mocy diody pompującej Czas trwania impulsu [ns] Czêstotliwoœæ generacji [kh] y =,8x -,7 y =,x -, Rys.. Zależności częstotliwości impulsów od mocy diody pompującej
8 8 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk Tabela Porównanie wyników generacyjnych badanych mikrolaserów z mikrolaserem Karlssona Badane mikrolasery Mikrolaser Karlssona Długość fali pompującej [nm] Wielkość przewężenia wiązki pompującej [μm] Sprawność różniczkowa [%] 6,-7, 9,8-,8,8-, Próg generacji [mw] Energia w impulsie [uj] 7,7-,,-9,,7-7, 8-6 Moc impulsu [kw],-,7,-,6,-,9,6-, Czas trwania impulsu [ns],-,,-, 6,6-9,6 Częstotliwość generacji [khz],-,,9-,,-,66 - Jak widać z tabeli, dla pompowania długością fali 97 nm uzyskuje się znacznie większe sprawności oraz mniejsze progi, podczas gdy pozostałe parametry różnią się w niewielkim stopniu. Porównanie jakościowe parametrów generacyjnych dla różnych wielkości przewężenia wiązki pompującej przedstawiono w tabeli. Tabela Porównanie jakościowe parametrów generacyjnych dla różnych wielkości przewężenia wiązki pompującej Wielkość przewężenia duża mała Sprawność różniczkowa podobna podobna Próg generacji większy mniejsza Energia w impulsie większa mniejsza Moc impulsu większa mniejsza Czas trwania impulsu mniejszy większy Częstotliwość generacji mniejsza większa Z przeprowadzonych badań wynika, że jeżeli głównym celem w projektowaniu mikrolasera jest osiągnięcie jak największej mocy w impulsie, to należy maksymalnie zwiększyć przewężenie wiązki pompującej na tyle, aby było możliwe osiągnięcie progu generacji. Oczywiście osiągnięcie dużej mocy w impulsie odbywa się kosztem częstotliwości generacji.
9 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O 9. Badanie charakterystyk generacyjnych w zależności od położenia ośrodka aktywnego względem przewężenia wiązki pompującej Badania zależności parametrów generacyjnych od położenia ośrodka aktywnego względem przewężenia wiązki pompującej wykonano dla średnicy przewężenia równej 6 μm i pompowaniu promieniowaniem o długości fali 97 nm. Przewężenie to znajdowało się w odległości mm od układu optycznego. Na rysunku przedstawiono zmianę mocy w impulsie oraz częstotliwości generacji w funkcji odległości ośrodka aktywnego od przewężenia wiązki pompującej. Dane pomiarowe aproksymowano wielomianem drugiego stopnia. Jak widać, maksymalną moc w impulsie oraz częstotliwość uzyskuje się w przypadku, gdy przewężenie znajduje się w środku ośrodka aktywnego. Czas trwania impulsu pozostawał bez zmian na poziomie przedstawionym w tabeli. Największą moc w impulsie, podobnie jak i w poprzednich badaniach, posiada mikrolaser nr. Œrednica wi¹zki pompuj¹cej [mm]; moc w impulsie [kw]; czêstotliwoœæ generacji [khz], œrednica wi¹zki pompuj¹cej mikrolaser nr czestotliwoœæ mikrolaser nr moc w impulsie, mikrolaser nr czêstotliwoœæ mikrolaser nr moc w impulsie, czêstotliwoœæ moc w impulsie czêstotliwoœæ, moc w impulsie, - -, - -,,,, Odleg³oœæ oœrodka aktywnego od przewê enia wi¹zki pompuj¹cej [mm] Rys.. Zależność mocy w impulsie oraz częstotliwości generacji od położenia ośrodka aktywnego względem przewężenia wiązki pompującej Takie same badania wykonano dla różnych mocy pompujących. Na rysunku przedstawiono zmianę mocy w impulsie oraz częstotliwości generacji mikrolasera nr dla dwóch różnych mocy pompujących. Jak widać, zmniejszenie mocy pompującej powoduje obniżenie częstotliwości i mocy w impulsie. Czas trwania impulsu pozostaje bez zmian.
10 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk Œrednica wi¹zki pompuj¹cej [mm]; moc w impulsie [kw]; czêstotliwoœæ generacji [khz],,, œrednica wi¹zki pompuj¹cej czêstotliwoœæ generacji Pp = 8 mw moc w impulsie Pp = 8 mw czêstotliwoœæ generacji Pp = 67 mw moc w impulsie Pp = 67 mw - -, - -,,,, Odleg³oœæ oœrodka aktywnego od przewêzenia wi¹zki pompuj¹cej [mm] Rys.. Zależność mocy w impulsie oraz częstotliwości generacji od położenia ośrodka aktywnego względem przewężenia wiązki pompującej mikrolasera nr dla różnych mocy pompujących. Badanie widma generacji oraz rozbieżności wiązki laserowej Badania widma generacji badanych mikrolaserów impulsowych wykonano dla pompowania diodą laserową generującą promieniowanie 97 nm. W tym celu wykorzystano analizator widma optycznego (OSA) AQ69 firmy Yokogawa. Mikrolasery generowały na jednym modzie podłużnym o długości fali nm dla całego zakresu mocy pompujących (9-9 mw). Na rysunku przedstawiono widmo generacji dla mikrolasera nr w węższym zakresie dla mocy pompującej mw (a) oraz w szerszym zakresie dla mocy pompującej 9 mw (b). Jak widać z rysunku, wzrost mocy pompującej nie powoduje pojawiania się wielu pików dla pojedynczego modu podłużnego, co może wskazywać na generację Rys.. Widmo generacji dla mikrolasera nr dla mocy pompy mw (a) i 9 mw (b)
11 Badania generacyjne mikrolaserów Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O w podstawowym modzie poprzecznym TEM. Potwierdza to również teoria mówiąca, że generacja impulsowa sprzyja powstawaniu tylko podstawowemu modu poprzecznemu. Do pomiaru rozkładu poprzecznego promieniowania w wiązce laserowej oraz rozbieżności zastosowano metodę nife-edge. W tabeli przedstawiono rozbieżność wiązki laserowej dla czterech mocy pompujących. Jak widać z tabeli, przy zmianie mocy pompującej rozbieżność wiązki pozostaje na podobnym poziomie. Rozbieżności wiązki laserowej dla różnych mocy pompujących Tabela Moc pompująca [mw] mw mw 67 mw mw Rozbieżność [mrad] 9 9, 6. Podsumowanie Z przeprowadzonych badań generacyjnych wynika, że mikrolasery powstałe w wyniku termicznego połączenia ośrodka aktywnego i nieliniowego absorbera charakteryzują się bardzo dobrymi parametrami generacyjnymi. Uzyskiwana moc w impulsie do,7 kw jest wystarczająca do tego, aby taki mikrolaser zastosować jako nadajnik laserowy w dalmierzach laserowych średniego zasięgu. Biorąc pod uwagę sprawność oraz próg generacji, promieniowanie pompujące o długości fali 97 nm okazuje się być znacznie lepsze od promieniowania 99 nm. Ponadto bardzo duży wpływ na parametry generowanych impulsów ma wielkość przewężenia wiązki pompującej w ośrodku aktywnym. Dla większych przewężeń mikrolaser generuje większą moc w impulsie, jednakże odbywa się to kosztem częstotliwości generacji. Z badań wynika również, że największą moc w impulsie oraz częstotliwość generacji uzyskuje się, gdy przewężenie wiązki pompującej znajduje się w środku ośrodka aktywnego. Badane mikrolasery generowały na jednym modzie podłużnym oraz poprzecznym z rozbieżnością wiązki na poziomie 9- mrad w całym zakresie mocy pompującej. Artykuł wpłynął do redakcji..8 r. Zweryfikowaną wersję po recenzji otrzymano w lipcu 8 r. LITERATURA [] S. Jiang, J. Myers, D. Rhonehouse, M. Myers, R. Belford, S. Hamlin, Laser and thermal performance of a new erbium doped phosphate glass, Ed. Kigre, Inc. Hilton Head Island, 99. [] Laser Rangefinders, JANE s Armour and Artillery Upgrades, Eleventh Edition, , Jane s Information Group Ltd., Couldson, Surrey UK, 998.
12 J. Młyńczak, K. Kopczyński, Z. Mierczyk [] Z. Mierczyk, Investigations of saturable absorbers for eye safe giant-pulse laser systems, Optics and Opto-electronics, Theory, Devices and Applications, Narosa Publishing House, New Delhi,, 998,. [] B. Denker, B. Galagan, V. Osiko, S. Sverchkov, Materials and components for miniature diode-pumped. μm erbium glass lasers, Laser Physics,,,, 697. [] S. Jiang, J. Myers, D. Rhonehouse, M. Myers, R. Belford, S. Hamlin, Laser and thermal performance of new erbium doped phosphate laser glass, Proc. SPIE, 8, 99, 66. [6] G. Karlsson, F. Laurell, J. Tellefsen, B. Denker, B. Galagan, V. Osiko, S. Sverchkov, Development and characterization of Yb-Er laser glass for high average power laser diode pumping, Applied Physics B: Lasers and Optics, 7,,. [7] S. Jiang, J. Myers, R. Wu, G. M. Bishop, D. Rhonehouse, M. Myers, S. Hamlin, Chemically strengthened Er +, Nd + doped phosphate laser glasses, Proc. SPIE, 79, 99, 7. [8] B. Denker, B.Galagan, E. Godovikova, M. Meilman, V. Osiko, S. Sverchkov, The efficient saturable absorber for. μm Er Glass Lasers, OSA TOPS on Advanced Solid-State Lasers, 6, 999, 68. [9] V. P. Mikhailov, K. V. Yumashev, I. A. Denisov, P. V. Prokoshin, N. N. Posnov, D. Vivien, R. Moncorge, E. Ferrand, Y. Guyot, Passive Q-switch performance at. μm (. μm) and nonlinear spectroscopy of Co + :MgAl O and Co + :MgAl O 9 crystals, OSA TOPS on Advanced Solid-State Lasers, 6, 999, 7. [] R. Wu, J. Myers, M. Myers, B. Denker, B. Galagan, S. Sverchkov, J. Hutchinson, W. Trussel, Co + :MgAl O crystal passive Qswitch performance at.,. and. μm, Photonics West, LASE 99, SPIE Proceedings,. [] R. Wu, T. Chen, J. Myers, M. Myers, C. Hardy, Multi-pulses behaviour in a erbium glass laser Q-switched by cobalt spinel, AeroSense, SPIE, 86, Laser Radar Technology and Applications VIII, Orlando, Florida,. J. MŁYŃCZAK, K. KOPCZYŃSKI, Z. MIERCZYK Generation investigations of Glass:Er +,Yb + /Co + :MgAl O microchip lasers Abstract. The paper presents the results of investigations of pulse generation in microchip lasers generating.-μm radiation. The microchip lasers were made of the SELG glass (Strong Erbium Laser Glass) and the Co+:MgAlO saturable absorber by thermal bounding technique. Generation examinations were carried out for pumping by 97-nm and 99-nm laser diodes. Investigations of the influence of the pumped area cross section on the generation parameters were done. The divergence of the generated laser beam was evaluated and the measurements of the generated spectrum were made. Keywords: erbium glasses, saturable absorbers, microchip lasers Universal Decimal Classification:
Optymalizacja i badania generacyjne głowicy dalmierza laserowego YAG:Nd 3+ z pasywnym modulatorem dobroci YAG:Cr 4+
BIULETYN WAT VOL. LVI, NR 4, 2007 Optymalizacja i badania generacyjne głowicy dalmierza laserowego YAG:Nd 3+ z pasywnym modulatorem dobroci YAG:Cr 4+ JAROSŁAW MŁYŃCZAK, KRZYSZTOF KOPCZYŃSKI, ZYGMUNT MIERCZYK
Bardziej szczegółowoBadania generacyjne monokryształów KGW domieszkowanych Er 3+ i Yb 3+ do mikrolaserów cw bezpiecznych dla wzroku
BIULETYN WAT VOL. LV, NR 4, 2006 Badania generacyjne monokryształów KGW domieszkowanych Er 3+ i Yb 3+ do mikrolaserów cw bezpiecznych dla wzroku ZYGMUNT MIERCZYK, JAROSŁAW MŁYŃCZAK, KRZYSZTOF KOPCZYŃSKI,
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy iterbowy wzmacniacz impulsów promieniowania o nanosekundowym czasie trwania
Bi u l e t y n WAT Vo l. LIX, Nr 4, 2010 Światłowodowy iterbowy wzmacniacz impulsów promieniowania o nanosekundowym czasie trwania Jacek Świderski, Marek Skórczakowski, Dominik Dorosz 1, Wiesław Pichola
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoBadania spektroskopowe i generacyjne kryształów CrTmHo:YAG
BIULETYN WOJSKOWEJ AKADEMII TECHNICZNEJ Rok XLII, nr 9 (493), wrzesień 1993 r., pp. 3-9 3 KRZYSZTOF KOPCZYŃSKI SŁAWOMIR MAKSYMILIAN KACZMAREK ZYGMUNT MIERCZYK Badania spektroskopowe i generacyjne kryształów
Bardziej szczegółowoWPŁYW PARAMETRÓW KONSTRUKCYJNYCH PASYWNEGO MODULATORA DOBROCI REZONATORA LASERA YAG : Nd 3+ NA JEGO WŁASNOŚCI GENERACYJNE
BIULETYN WOJSKOWEJ AKADEMII TECHNICZNEJ IM. J. DĄBROWSKIEGO Rok XXXV, nr 4(404), kwiecień, 1986 r. ZYGMUNT MIERCZYK SŁAWOMIR KACZMAREK JERZY CZESZKO WPŁYW PARAMETRÓW KONSTRUKCYJNYCH PASYWNEGO MODULATORA
Bardziej szczegółowoRecenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Łukasza Gorajka p.t. Analiza pompowanego koherentnie lasera Cr 2+ :ZnSe
Prof. dr hab. Maciej Bugajski Instytut Technologii Elektronowej Centrum Nanofotoniki Al. Lotników 32/46 02 668 Warszawa Warszawa, 29.11.2014 Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Łukasza Gorajka p.t.
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoOgólne cechy ośrodków laserowych
Ogólne cechy ośrodków laserowych Gazowe Cieczowe Na ciele stałym Naturalna jednorodność Duże długości rezonatora Małe wzmocnienia na jednostkę długości ośrodka czynnego Pompowanie prądem (wzdłużne i poprzeczne)
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 11. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 11 Czesław Radzewicz Lasery na ciele stałym (prócz półprzewodnikowych) matryca + domieszki izolatory=kryształy+szkła+ceramika metale przejściowe metale ziem rzadkich Matryca: kryształy
Bardziej szczegółowoSPRAWOZDANIE NAUKOWE
P R O J E K T B A D A W C Z Y Z A M A W I A N Y PBZ-MiN-9/T11/23 Elementy i moduły optoelektroniczne do zastosowań w medycynie, przemyśle, ochronie środowiska i technice wojskowej SPRAWOZDANIE NAUKOWE
Bardziej szczegółowoLaser na szkle fosforanowym domieszkowanym erbem, iterbem i chromem
Laser na szkle fosforanowym domieszkowanym erbem, iterbem i chromem Laser na szkle fosforanowym domieszkowanym erbem, iterbem i chromem Dariusz Podniesiński, Magdalena Nakielska, Anna Kozłowska, Ryszard
Bardziej szczegółowoLASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy pierścieniowy laser erbowy
Marcin M. Kożak *, Tomasz P. Baraniecki *, Elżbieta M. Pawlik, Krzysztof M. Abramski, Instytut Telekomunikacji i Akustyki, Politechnika Wrocławska, Wrocław Światłowodowy pierścieniowy laser erbowy Przedstawiono
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoAnaliza wpływu domieszkowania na właściwości cieplne wybranych monokryształów wykorzystywanych w optyce
Politechnika Śląska w Gliwicach Instytut Fizyki, Zakład Fizyki Stosowanej Analiza wpływu domieszkowania na właściwości cieplne wybranych monokryształów wykorzystywanych w optyce Anna Kaźmierczak-Bałata
Bardziej szczegółowo!!!DEL są źródłami światła niespójnego.
Dioda elektroluminescencyjna DEL Element czynny DEL to złącze p-n. Gdy zostanie ono spolaryzowane w kierunku przewodzenia, to w obszarze typu p, w warstwie o grubości rzędu 1µm, wytwarza się stan inwersji
Bardziej szczegółowoProjekt NCN DEC-2013/09/D/ST8/ Kierownik: dr inż. Marcin Kochanowicz
Realizowane cele Projekt pt. Badanie mechanizmów wpływających na różnice we właściwościach luminescencyjnych szkieł i wytworzonych z nich światłowodów domieszkowanych lantanowcami dotyczy badań związanych
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE
UNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE Projekt Zintegrowany UMCS Centrum Kształcenia i Obsługi Studiów, Biuro ds. Kształcenia Ustawicznego telefon: +48 81 537 54 61 Podstawowe informacje o przedmiocie
Bardziej szczegółowoNAPRĘŻENIA ŚCISKAJĄCE PRZY 10% ODKSZTAŁCENIU WZGLĘDNYM PRÓBEK NORMOWYCH POBRANYCH Z PŁYT EPS O RÓŻNEJ GRUBOŚCI
PRACE INSTYTUTU TECHNIKI BUDOWLANEJ - KWARTALNIK 1 (145) 2008 BUILDING RESEARCH INSTITUTE - QUARTERLY No 1 (145) 2008 Zbigniew Owczarek* NAPRĘŻENIA ŚCISKAJĄCE PRZY 10% ODKSZTAŁCENIU WZGLĘDNYM PRÓBEK NORMOWYCH
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoRóżnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n
Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy wzmacniacz erbowy z płaską charakterystyką wzmocnienia
Tomasz P. Baraniecki *, Marcin M. Kożak *, Elżbieta M. Pawlik, Krzysztof M. Abramski Instytut Telekomunikacji i Akustyki Politechniki Wrocławskiej, Wrocław Światłowodowy wzmacniacz erbowy z płaską charakterystyką
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY CH ZASTOSOWANE Laboratorium nstrukcja do ćwiczenia nr Temat: Pomiar mocy wiązki laserowej 3. POMAR MOCY WĄZK LASEROWEJ LASERA He - Ne 3.1. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą
Bardziej szczegółowoWzmacniacz światłowodowy z diodowym generatorem zadającym impulsy promieniowania o nanosekundowym czasie trwania
BIULETYN WAT VOL. LVII, NR 1, 2008 Wzmacniacz światłowodowy z diodowym generatorem zadającym impulsy promieniowania o nanosekundowym czasie trwania JACEK ŚWIDERSKI, ANDRZEJ ZAJĄC, MAREK SKÓRCZAKOWSKI Wojskowa
Bardziej szczegółowoPL B1. WOJSKOWY INSTYTUT MEDYCYNY LOTNICZEJ, Warszawa, PL BUP 23/13
PL 222455 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 222455 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 399143 (51) Int.Cl. H02M 5/00 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22) Data zgłoszenia:
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska
Politechnika Warszawska Wydział Elektryczny Laboratorium Teletechniki Skrypt do ćwiczenia T.08 Zasady wytwarzania sygnałów zmodulowanych za pomocą modulacji AM 1. Zasady wytwarzania sygnałów zmodulowanych
Bardziej szczegółowoSPRAWOZDANIE NAUKOWE
P R O J E K T B A D A W C Z Y Z A M A W I A N Y PBZ-MiN-9/T/3 Elementy i moduły optoelektroniczne do zastosowań w medycynie, przemyśle, ochronie środowiska i technice wojskowej SPRAWOZDANIE NAUKOWE.4.
Bardziej szczegółowoCharakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk
Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk Promotor: dr hab. inż. Bogusława Adamowicz, prof. Pol. Śl. Zadania pracy Pomiary transmisji i odbicia optycznego
Bardziej szczegółowoCzujniki światłowodowe
Czujniki światłowodowe Pomiar wielkości fizycznych zaburzających propagację promieniowania Idea pomiaru Dioda System optyczny Odbiornik Wejście pośrednie przez modulator Wielkość mierzona wejście czujnik
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne
Wzmacniacze optyczne Wzmocnienie sygnału optycznego bez konwersji na sygnał elektryczny. Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim.
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL
PL 217542 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 217542 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 395085 (22) Data zgłoszenia: 01.06.2011 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoBadanie własności optycznych i spektroskopowych ośrodków aktywnych domieszkowanych jonami Er 3+ i Yb 3+ do mikrolaserów bezpiecznych dla oka
BIULETYN WAT VOL. LVII, NR 1, 2008 Badanie własności optycznych i spektroskopowych ośrodków aktywnych domieszkowanych jonami Er 3+ i Yb 3+ do mikrolaserów bezpiecznych dla oka JAROSŁAW MŁYŃCZAK, KRZYSZTOF
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW
Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW REGENERATOR konwertuje sygnał optyczny na elektryczny, wzmacnia sygnał elektryczny, a następnie konwertuje wzmocniony sygnał elektryczny z powrotem na sygnał optyczny
Bardziej szczegółowoSPRAWOZDANIE NAUKOWE
P R O J E K T B A D A W C Z Y Z A M A W I A N Y PBZ-MiN-9/T11/23 Elementy i moduły optoelektroniczne do zastosowań w medycynie, przemyśle, ochronie środowiska i technice wojskowej SPRAWOZDANIE NAUKOWE
Bardziej szczegółowoIM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy
IM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy Materiały przeznaczone dla studentów kierunku Zaawansowane Materiały i Nanotechnologia w IF UJ rok akademicki 2016/2017 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest
Bardziej szczegółowoFosforanowe włókno fotoniczne o powiększonym rdzeniu domieszkowanym jonami Yb 3+ do zastosowań laserowych
M. Franczyk R. Stępień D. Pysz... Fosforanowe włókno fotoniczne o powiększonym rdzeniu domieszkowanym jonami Yb 3+ do zastosowań laserowych Marcin Franczyk 1 Ryszard Stępień 1 Dariusz Pysz 1 Ireneusz Kujawa
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoOCENA JAKOŚCI WYKONANIA ŚWIATŁOWODU PCF BADANIA GENERACYJNE
D. Podniesiński, A. Kozłowska, M. Nakielska,... OCENA JAKOŚCI WYKONANIA ŚWIATŁOWODU PCF BADANIA GENERACYJNE Dariusz Podniesiński 1,2, Anna Kozłowska 1, Magdalena Nakielska 1, Ryszard Stępień 1, Marcin
Bardziej szczegółowoRezonatory ze zwierciadłem Bragga
Rezonatory ze zwierciadłem Bragga Siatki dyfrakcyjne stanowiące zwierciadła laserowe (zwierciadła Bragga) są powszechnie stosowane w laserach VCSEL, ale i w laserach z rezonatorem prostopadłym do płaszczyzny
Bardziej szczegółowoZłożone struktury diod Schottky ego mocy
Złożone struktury diod Schottky ego mocy Diody JBS (Junction Barrier Schottky) złącze blokujące na powierzchni krzemu obniżenie krytycznego natężenia pola (Ubr 50 V) Diody MPS (Merged PINSchottky) struktura
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoMICRON3D skaner do zastosowań specjalnych. MICRON3D scanner for special applications
Mgr inż. Dariusz Jasiński dj@smarttech3d.com SMARTTECH Sp. z o.o. MICRON3D skaner do zastosowań specjalnych W niniejszym artykule zaprezentowany został nowy skaner 3D firmy Smarttech, w którym do pomiaru
Bardziej szczegółowoPrzemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o pozostałe metody nagrzewania elektrycznego Prof. dr hab. inż.
Studia Podyplomowe EFEKTYWNE UŻYTKOWANIE ENERGII ELEKTRYCZNEJ w ramach projektu Śląsko-Małopolskie Centrum Kompetencji Zarządzania Energią Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o
Bardziej szczegółowoCharakterystyki spektroskopowe i odpornościowe przeciwlaserowych filtrów ochronnych
BIULETYN WAT VOL. LVI, NR 1, 2007 Charakterystyki spektroskopowe i odpornościowe przeciwlaserowych filtrów ochronnych ZYGMUNT MIERCZYK, MIROSŁAW KWAŚNY, JADWIGA MIERCZYK, JAN KUBICKI Wojskowa Akademia
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe historia
Lasery półprzewodnikowe historia GaAs typu p GaAs typu n zasilanie prądem 1962 homozłącze w pokojowej temperaturze progowy prąd - dziesiątki ka/cm 2 bez zastosowania AlGaAs p AlGaAs n Cienka warstwa GaAs
Bardziej szczegółowoNiezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita
Niezwykłe światło ultrakrótkie impulsy laserowe Laboratorium Procesów Ultraszybkich Zakład Optyki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Światło Fala elektromagnetyczna Dla światła widzialnego długość
Bardziej szczegółowoMOŻLIWOŚCI WYKORZYSTANIA LASERA QCL W SYSTEMIE ŁĄCZNOŚCI OPTYCZNEJ W OTWARTEJ PRZESTRZENI *)
Zbigniew BIELECKI Janusz MIKOŁAJCZYK Mirosław NOWAKOWSKI Jacek WOJTAS MOŻLIWOŚCI WYKORZYSTANIA LASERA QCL W SYSTEMIE ŁĄCZNOŚCI OPTYCZNEJ W OTWARTEJ PRZESTRZENI *) STRESZCZENIE W artykule przedstawiono
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych
Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Oguttu Alvin Wojciechowska Klaudia MiBM /semestr VII / IMe Poznań 2013 Projekt MES Strona 1 SPIS TREŚCI 1. Ogrzewanie laserowe....3
Bardziej szczegółowoOśrodki dielektryczne optycznie nieliniowe
Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Równania Maxwella roth rot D t B t = = przy czym tym razem wektor indukcji elektrycznej D ε + = ( ) Wektor polaryzacji jest nieliniową funkcją natężenia pola
Bardziej szczegółowow obszarze linii Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric oscillator)
Rodzaj przestrajania Lasery przestrajalne dyskretne wybór linii widmowej wyższe harmoniczne w obszarze linii szerokie szerokie pasmo Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric
Bardziej szczegółowoBezpieczeństwo pracy z laserami
Bezpieczeństwo pracy z laserami Oddziaływania: cieplne, fotochemiczne, nieliniowe. Grupy: UV-C (0 280 nm), UV-B (280 315 nm), UV-A (315 00 nm), IR-A (780 00 nm), IR-B (100 3000 nm), IR-C (3000 nm 1 mm).
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Krystalografii Laboratorium z Krystalografii 2 godz. Zbadanie zależności intensywności linii Ka i Kb promieniowania charakterystycznego X emitowanego przez anodę
Bardziej szczegółowoPoprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza
Poprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza Grzegorz Sobczak, Elżbieta Dąbrowska, Marian Teodorczyk, Joanna Kalbarczyk,
Bardziej szczegółowoMożliwość zastosowania materiałów absorpcyjnych do eliminacji zakłóceń w pracy systemów automatycznej identyfikacji w oparciu o fale radiowe RFID
Adam Maćkowiak 1, Krzysztof Sieczkarek 2, Monika Łobaziewicz Instytut Logistyki i Magazynowania, DataConsult Sp. z o.o. 3 Możliwość zastosowania materiałów absorpcyjnych do eliminacji zakłóceń w pracy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2. Pomiar energii promieniowania gamma metodą absorpcji
Ćwiczenie nr (wersja_05) Pomiar energii gamma metodą absorpcji Student winien wykazać się znajomością następujących zagadnień:. Promieniowanie gamma i jego własności.. Absorpcja gamma. 3. Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoFunkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach
Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach 1 f FD ( E) = E E F exp + 1 kbt Styczna do krzywej w punkcie f FD (E F )=0,5 przecina oś energii i prostą f FD (E)=1 w punktach odległych o k B
Bardziej szczegółowoSystemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Lasery światłowodowe Źródło: www.jakubduba.pl Światłowód płaszcz n 2 n 1 > n 2 rdzeń n 1 zjawisko całkowitego wewnętrznego odbicia Źródło:
Bardziej szczegółowoAnaliza wymiany ciepła w przekroju rury solarnej Heat Pipe w warunkach ustalonych
Stanisław Kandefer 1, Piotr Olczak Politechnika Krakowska 2 Analiza wymiany ciepła w przekroju rury solarnej Heat Pipe w warunkach ustalonych Wprowadzenie Wśród paneli słonecznych stosowane są często rurowe
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Bardziej szczegółowoCERAMIKI PRZEZROCZYSTE
prof. ICiMB dr hab. inż. Adam Witek CERAMIKI PRZEZROCZYSTE Projekt współfinansowany z Europejskiego Funduszu Społecznego i Budżetu Państwa PO CO NAM PRZEZROCZYSTE CERAMIKI? Pręty laserowe dla laserów ciała
Bardziej szczegółowoŹródła światła: Lampy (termiczne) na ogół wymagają filtrów. Wojciech Gawlik, Metody Optyczne w Medycynie 2010/11 - wykł. 3 1/18
Źródła światła: Lampy (termiczne) na ogół wymagają filtrów Wojciech Gawlik, Metody Optyczne w Medycynie 2010/11 - wykł. 3 1/18 Lampy: a) szerokopasmowe, rozkład Plancka 2hc I( λ) = 5 λ 2 e 1 hc λk T B
Bardziej szczegółowoLista publikacji z dnia 31 października 2013
Dr inż. Grzegorz Saboń Lista publikacji z dnia 31 października 2013 Publikacje w czasopismach 1. Soboń G., Klimczak M., Sotor J., Krzempek K., Pysz D., Stepien R., Martynkien T., Abramski, K.M., Buczynski
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoPOMIARY CHARAKTERYSTYK WIĄZEK LASEROWYCH STOSOWANYCH DO OBRÓBKI MATERIAŁÓW
Antoni SARZYŃSKI POMIARY CHARAKTERYSTYK WIĄZEK LASEROWYCH STOSOWANYCH DO OBRÓBKI MATERIAŁÓW STRESZCZENIE W pracy zamieszczono wyniki pomiarów charakterystyk laserów stosowanych do obróbki materiałów. Zamieszczono
Bardziej szczegółowoOptymalizacja konstrukcji wymiennika ciepła
BIULETYN WAT VOL. LVI, NUMER SPECJALNY, 2007 Optymalizacja konstrukcji wymiennika ciepła AGNIESZKA CHUDZIK Politechnika Łódzka, Katedra Dynamiki Maszyn, 90-524 Łódź, ul. Stefanowskiego 1/15 Streszczenie.
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoĆw. III. Dioda Zenera
Cel ćwiczenia Ćw. III. Dioda Zenera Zapoznanie się z zasadą działania diody Zenera. Pomiary charakterystyk statycznych diod Zenera. Wyznaczenie charakterystycznych parametrów elektrycznych diod Zenera,
Bardziej szczegółowoPomiar prędkości światła
Tematy powiązane Współczynnik załamania światła, długość fali, częstotliwość, faza, modulacja, technologia heterodynowa, przenikalność elektryczna, przenikalność magnetyczna. Podstawy Będziemy modulować
Bardziej szczegółowoBadanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie stałym
PROJEKT NR: POIG.1.3.1--1/ Badania i rozwój nowoczesnej technologii tworzyw odlewniczych odpornych na zmęczenie cieplne Badanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie
Bardziej szczegółowoOTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH
OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH Impulsowe lasery na ciele stałym są najbardziej ważnymi i szeroko rozpowszechnionymi systemami laserowymi. Np laser Nd:YAG jest najczęściej stosowany do znakowania,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1 LABORATORIUM ELEKTRONIKI POLITECHNIKA ŁÓDZKA KATEDRA PRZYRZĄDÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I OPTOELEKTRONICZNYCH
LABORAORUM ELEKRONK Ćwiczenie 1 Parametry statyczne diod półprzewodnikowych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie statycznych charakterystyk podstawowych typów diod półprzewodnikowych oraz zapoznanie
Bardziej szczegółowoFDM - transmisja z podziałem częstotliwości
FDM - transmisja z podziałem częstotliwości Model ten pozwala na demonstrację transmisji jednoczesnej dwóch kanałów po jednym światłowodzie z wykorzystaniem metody podziału częstotliwości FDM (frequency
Bardziej szczegółowoParametry częstotliwościowe przetworników prądowych wykonanych w technologii PCB 1 HDI 2
dr inż. ALEKSANDER LISOWIEC dr hab. inż. ANDRZEJ NOWAKOWSKI Instytut Tele- i Radiotechniczny Parametry częstotliwościowe przetworników prądowych wykonanych w technologii PCB 1 HDI 2 W artykule przedstawiono
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 3. Pomiar drgao przy pomocy interferometru Michelsona
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 3. Pomiar drgao przy pomocy interferometru Michelsona Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WET, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1. Wstęp Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoBEZDOTYKOWY CZUJNIK ULTRADŹWIĘKOWY POŁOŻENIA LINIOWEGO
Temat ćwiczenia: BEZDOTYKOWY CZUJNIK ULTRADŹWIĘKOWY POŁOŻENIA LINIOWEGO 1. Wprowadzenie Ultradźwiękowy bezdotykowy czujnik położenia liniowego działa na zasadzie pomiaru czasu powrotu impulsu ultradźwiękowego,
Bardziej szczegółowoTEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH
TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH Skolektywizowane elektrony w metalu Weźmy pod uwagę pewną ilość atomów jakiegoś metalu, np. sodu. Pojedynczy atom sodu zawiera 11 elektronów o konfiguracji 1s 2 2s 2 2p 6 3s
Bardziej szczegółowoSprzęg światłowodu ze źródłem światła
Sprzęg światłowodu ze źródłem światła Oczywistym problemem przy sprzęganiu światłowodu ze źródłami światła jest w pierwszym rzędzie umieszczenie wiazki w wewnatrz apertury numeryczne światłowodu. W przypadku
Bardziej szczegółowoAnaliza działania kolektora typu B.G z bezpośrednim grzaniem. 30 marca 2011
Analiza działania kolektora typu B.G z bezpośrednim grzaniem. 30 marca 2011 Założenia konstrukcyjne kolektora. Obliczenia są prowadzone w kierunku określenia sprawności kolektora i wszelkie przepływy energetyczne
Bardziej szczegółowo(półprzewodnikowego) lasera Katana LaserSoft w chirurgii refrakcyjnej
Zastosowanie stałokrystalicznego (półprzewodnikowego) lasera Katana LaserSoft w chirurgii refrakcyjnej Matteo Piovella, Fabrizio I. Camesasca i Barbara Kusa Zastosowanie techniki laserowej w chirurgii
Bardziej szczegółowoMateriałoznawstwo optyczne CERAMIKA OPTYCZNA
Materiałoznawstwo optyczne CERAMIKA OPTYCZNA Szkło optyczne i fotoniczne, A. Szwedowski, R. Romaniuk, WNT, 2009 POLIKRYSZTAŁY - ciała stałe o drobnoziarnistej strukturze, które są złożone z wielkiej liczby
Bardziej szczegółowoTlenek grafenu jako pasywny modulator dobroci w laserze na ceramice Nd:YAG
D. Podniesiński, K. Librant, A. Kozłowska,... Tlenek grafenu jako pasywny modulator dobroci w laserze na ceramice Nd:YAG Dariusz Podniesiński, Krzysztof Librant, Anna Kozłowska, Magdalena Nakielska, Ludwika
Bardziej szczegółowoNie tylko optyka; Prototypowanie urz dze«laboratoryjnych
Nie tylko optyka Prototypowanie urz dze«laboratoryjnych Piotr Skibi«ski Wydziaª Fizyki, Uniwersytet Warszawski Centrum Laserowe, Instytut Chemii Fizycznej PAN, Warszawa 3 lutego 2015 fot. Michaª Kierzkowski
Bardziej szczegółowoWłaściwości kryształów
Właściwości kryształów Związek pomiędzy właściwościami, strukturą, defektami struktury i wiązaniami chemicznymi Skład i struktura Skład materiału wpływa na wszystko, ale głównie na: właściwości fizyczne
Bardziej szczegółowoWysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów Michał Karpioski * Konrad Banaszek, Czesław Radzewicz * * Instytut Fizyki Doświadczalnej, Instytut Fizyki Teoretycznej Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoTrzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów
Bardziej szczegółowoCEL ĆWICZENIA: Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z zastosowaniem diod i wzmacniacza operacyjnego
WFiIS LABORATORIUM Z ELEKTRONIKI Imię i nazwisko: 1.. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA CEL ĆWICZENIA: Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Bardziej szczegółowoMonochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40 006 Katowice tel. (032)359 1503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoSPRAWOZDANIE NAUKOWE
P R O J E K T B A D A W C Z Y Z A M A W I A N Y PBZ-MiN-9/T11/23 Elementy i moduły optoelektroniczne do zastosowań w medycynie, przemyśle, ochronie środowiska i technice wojskowej SPRAWOZDANIE NAUKOWE
Bardziej szczegółowoRekapitulacja. Detekcja światła. Rekapitulacja. Rekapitulacja
Rekapitulacja Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje: czwartek
Bardziej szczegółowoBADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA STOPU AlSi 5.4
9/18 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 2006, Rocznik 6, Nr 18 (1/2) ARCHIVES OF FOUNDRY Year 2006, Volume 6, N o 18 (1/2) PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 BADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA
Bardziej szczegółowoAnaliza możliwości transmisji danych z wykorzystaniem laserów impulsowych
Bi u l e t y n WAT Vo l. LX, Nr 2, 2011 Analiza możliwości transmisji danych z wykorzystaniem laserów impulsowych Tadeusz Drozd, Marek Zygmunt, Piotr Knysak, Jacek Wojtanowski Wojskowa Akademia Techniczna,
Bardziej szczegółowoOptoelektroniczny czujnik NO 2
BIULETYN WAT VOL. LVIII, NR 1, 2009 Optoelektroniczny czujnik NO 2 JACEK WOJTAS, ZBIGNIEW BIELECKI, MIROSŁAW NOWAKOWSKI, JANUSZ MIKOŁAJCZYK Wojskowa Akademia Techniczna, Instytut Optoelektroniki, 00-908
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE WARSTWY POWIERZCHNIOWEJ O ZMIENNEJ TWARDOŚCI
Dr inż. Danuta MIEDZIŃSKA, email: dmiedzinska@wat.edu.pl Dr inż. Robert PANOWICZ, email: Panowicz@wat.edu.pl Wojskowa Akademia Techniczna, Katedra Mechaniki i Informatyki Stosowanej MODELOWANIE WARSTWY
Bardziej szczegółowo