30 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie (Katedrze) Fizyki Ciała Stałego AGH
|
|
- Artur Małek
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 30 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie (Katedrze) Fizyki Ciała Stałego AGH Od 980 Od 986 Od 2000 Kołodziejczyk Andrzej Akademia Górniczo- Hutnicza Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Fizyki Ciała Stałego 990 Plan : ) historia z odniesieniami do 2) najciekawszych wyników i przyszłości Seminarium Wydziału, Kraków,
2 Jak to się zaczęło? Dlaczego Y9Co7? Transparencja prof.. H. Figla z jednodniowego Sympozjum w Krakówie, , pt 25 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie Fizyki Ciała Stałego AGH 975/76 podjęcie tematyki badań związków międzymetalicznych ziemia rzadka (Y,Dy,Gd) metal przejściowy (Fe, Co, Mn) w grupie prof. K. Kropa współpraca z grupą prof. H. Kirchmayr a z T.U. w Wiedni w pierwszej kolejności badaliśmy serię Y- Co NMR na Co dr H.Figiel. W układzie Y Co uporządkowanie magnetyczne zanika dla YCo 2 ale pojawia się dla Y 4 Co 3. Dlaczego??? Wymagało to badań w ciekłym helu 4.2 K. Dr A. Kołodziejczyk zaplanował pomiary Y 4 Co 3 w ciekłym helu na stażu podoktorskim w Imperial College w Londynie ( ) i odkrycie nadprzewodnictwa w Y9Co7! -Równolegle w tym czasie w ZFCS przygotowano pokaz nadprzewodnictwa ołowiu w ciekłym helu 4.2 K (L.Anioła-Jędrzejek, A.Pilipowicz, A.Lewicki- Postępy Fizyki (980)
3 Pierwsza praca 30 lat temu (potem Y9Co7)
4 4.2 K OPÓR W FUNKCJI TEMPERATURY wynik z 980 roku z pierwszej pracy dla trzech różnych próbek Def. Nadprzewodnictwa. R = 0, Tc =2 K 2. Bwew = 0 pole magnetyczne wewnątrz (stan Meissnera) Tc
5 Magnetyzm (jak mocny?) TC = 4.5 K Wynik z 980 roku z pierwszej pracy PODATNOŚĆ MAGNETYCZNA W FUNKCJI TEMPERATURY dla różnych próbek MOTYWACJA BADAŃ -CIEKAWOŚĆ Nadprzewodnictwo bo ujemna podatność magnetyczna!!! Tsc 2 K Wiedza z wykładu: z def. =M/Bzew Bw=Bz + M ale Bw=0 (stan Meissnera) Stąd M= - Bz jest ujemne!!! nadprzewodnik jest diamagnetykiem.setki razy mocniejszym od miedzi Np. dla Y9Co7 =M/Bz= - / emu/g
6 Prądy ekranujące- idealny diamagmetyzm Prądy ekranujące B Bz A i i i BBz A Zewnętrzny strumień pola Strumień od prądów ekranujących czyli związanego z nimi namagnesowania Idealny diamagnetyzm Wykład 2
7 Ciepło właściwe, które było podstawowe do udowodnienia, że mamy zgodność z teorią BCS (Bardeena-Coopera-Schriefera) Z teorii GLAG przerwa nadprzewodząca jest E s 2 Gdzie prędkość Fermiego wynosi: = 5.4 x 0 6 cm sec -, F 5 F (ns) 0 Stąd E S == 0.9 mev, W doskonałej zgodności z teorią BCS 2 = E S = 3.5 k B T S = 0.9 mev. Lewicki A., Tarnawski Z., Kapusta C., Kołodziejczyk A., Figiel H., Chmist J., Lalowicz Z., Sniadower L., "Specific heat and NMR spin echo in the superconducting and magnetic region of the Y 4 Co 3 compound", J.Mag.Mag.Mater., 36 (983) 297
8 Pomiary namagnesowania i słabego pasmowego ferromagnetyzmu- co to takiego? Kołodziejczyk A., Sułkowski C., "Susceptibility, Magnetisation and Critical Behaviour of a Magnetic Superconductor Y 4 Co 3 ", J.Phys.F5 (985) 5
9 Magnetyczne fluktuacje spinowe
10 Współistnieniu obu zjawisk, które w zasadzie powinny konkurować, a które zostało udowodnione w naszych późniejszych pracach podsumowanych w habilitacji w 986 roku.? Kołodziejczyk A., "Magnetism and Superconductivity in Weak Ferromagnets", Physica 30B (985) 89 A.Kołodziejczyk - habilitacja Magnetism and superconductivity of Y 9 Co7, Zesz.Nauk. AGH 986 Pierwszy ferromagnetyczny nadprzewodnik pasmowy!!!
11 Transparencja dr-a J.Żukrowskiego z jednodniowego Sympozjum w Krakówie, , pt 25 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie Fizyki Ciała Stałego AGH Oddziaływania nadsubtelne w Y 9 Co 7 badane metodą efektu Mössbauera J.Żukrowski,A.Kołodziejczyk, J. Phys. F: Met. Phys. 5 (985) L2 Wniosek:Poniżej 4K widmo ulega poszerzeniu (o ok.. 0% w.7k) co może wskazywać na istnienie uporządkowania magnetycznego, również w stanie nadprzewodzącym. Pierwszy ferromagnetyczny nadprzewodnik pasmowy!!!
12 Konferencja w Londynie Greenwich... porównywalnie wielkie uznanie tych wyników w świecie i w Polsce Konferencja w Kioto WSPÓŁISTNIENIE FERROMAGNETYZMU I NADPRZEWODNICTWA CZY NA PEWNO? Ameryka-Washington Dr Sarkissian Fudżijama Prof. Ernst Gratz Prof.. Masao Shimizu Dr Junihiro Inoue Współpraca polsko-japońsko-austriacka
13 Physics Bulletin 33. No7 (982) p.235 By E.P.Wohlfarth Notatka po konferencji One day meeting on Y9Co7 W Londynie-kwiecień 982!! Pierwszy ferromagnetyczny nadprzewodnik pasmowy!!!
14
15 Wyniki badań struktury zarejestrowano jako standard w banku danych Kołodziejczyk A., Leciejewicz J., Szytuła A., Chmist J., "Structural Studies of a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", Acta Phys.Polon.,A72 (987) publikacji w latach
16 . Kołodziejczyk A., Sarkissian B.V.B., Coles B.R., Magnetism and superconductivity in a transition metal compound Y 4 Co 3 ", J.Phys.F: Metal Phys. 0 (980) L Kołodziejczyk A., Sarkissian B.V.B., Coles B.R., "Magnetism and superconductivity in Y 9 Co 7 ", Proc. of Conf. POLMAG 8, Poznan, (98),488, 3. Lewicki A., Tarnawski Z., Kapusta C., Kołodziejczyk A., Figiel H., Chmist J.,Lalowicz Z., Sniadower L., "Specific heat and NMR spin echo in a Y 4 Co 3 compound", J.Mag.Mag.Mater., 36 (983) Sułkowski C., Rogacki K., Kołodziejczyk A., Kozłowski G., Chmist "Magnetoresistance and critical field measurements on the magnetic superconductor: Y 4 Co 3 ", J.Phys.F 3 (983) Kołodziejczyk A., "Magnetism and superconductivity in Y 9 Co 7 ", Proc.Inter.Conf.on Magnetism of Rare Earth and Actinides, Bucharest, (983),7-74, eds.e.burzo, M.Rogalski. 6. Kołodziejczyk A., Spałek J., "Spin fluctuations in a very weak itinerant ferromagnet: Y 4 Co 3 ", J.Phys.F 4 (984) Kołodziejczyk A., "Magnetism and supereconductivity in metallic compounds", Acta Magnetica Suppl.84 (984) Kołodziejczyk A., Sułkowski C., "Superconducting, Exchange and Band Parameters of Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", Proc.of the Low Temperature Conference LT 7, p.bn4, (984), Elsevier Science Publishers 9. Kołodziejczyk A., "Magnetism and Superconductivity in Weak Ferromagnets", Physica 30B (985) Kołodziejczyk A., Raułuszkiewicz J., Reich A., B.V.B.Sarkissian, "Tunneling Effect in a Magnetic Superconductor Y 4 Co 3 ", Acta Phys.Polon., A68 (985) 543. Kołodziejczyk A., Sułkowski C., "Susceptibility, Magnetisation and Critical Behaviour of a Magnetic Superconductor Y 4 Co 3 ", J.Phys.F5 (985) 5 2. Kołodziejczyk A., Żukrowski J., "Hyperfine Interactions in a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", J.Phys.F5 (985) L2 3. Kołodziejczyk A., Leciejewicz J., Szytuła A., Chmist J., "Structural Studies of a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", Acta Phys.Polon.,A72 (987) Kołodziejczyk A., "Spin Fluctuations in a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", J.Mag.Mag.Mater., 70 (987) 8 5. Kołodziejczyk A.,Tarnawski Z.,Lewicki A.,Chmist J., "Specific heat of a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ", Acta Magnetica Suppl.87 (987) Kołodziejczyk A., Żukrowski J., "Coexistence of Ferromagnetism and Superconductivity in Y 9 Co 7 by Nuclear Probes", Report of Institute of Nuclear Physics, Cracow, No343/PS (986) Habilitacja A.Kołodziejczyk Magnetism and superconductivity of Y 9 Co7, Zesz.Nauk. AGH P.Steiner, B.Siegwart, I.Sander, A.Kołodziejczyk, K.Krop,"ESCA Investigation of a Magnetic Superconductor Y 9 Co 7 ",J.Phys.F8 (988) A. Kołodziejczyk, Coexistence of Superconductivity and Itinerant Ferromagnetism; Y 9 Co 7 IEEE/CSC&ESAS Superconductivity News Forum, (2007) -9.
17 Współpraca: ) Współpracownicy z Zespołu Materiałów Tlenkowych (później Zespół Materiałów Magnetycznych i Nadprzewodzących): J. Chmist, Z. Tarnawski, A.Lewicki, 2) Koledzy z Z-du Fizyki Ciała Stałego: Prof.-owie: K.Krop, H.Figiel, Cz.Kapusta, dr. J. Żukrowski, 3) Dr Cz. Sułkowski, Dr hab. K. Rogacki (3 prace: namagnesowanie, magnetoopór) Instytut Niskich Temperatur i Badań Strukturalnych PAN Wrocław 4) Prof. J. Spałek, wtedy razem z nami (słaby magnetyzm, fluktuacje spinowe) 5) Prof. A. Szytuła, IF UJ (standard struktury) 6) Doc. J. Raułuszkiewicz, IF PAN W-wa (efekt tunelowania) 7) Prof. S. Hufner, dr P.Steiner Uni Saarbruken 988, (fotoemisja ESCA) 8) Prof. M. Shimizu, dr J. Inoue- Universytet Nagoya struktura pasmowa 9) Mgr R. Zalecki nasz zakład, ostanie pomiary fotoemisji na naszym spektrometrzearups/xps 0) A. Kolodziejczyk, B. Wiendlocha, R. Zalecki, J. Tobola, S. Kaprzyk, Superconductivity, Weak Itinerant Ferromagnetism and Electronic Band Structure of Y 9 Co 7 Acta Phys.Polon.,A (2007) Wznowienie prac ponieważ w 2007 roku odkryto podobny nadprzewodnik.
18 Superconductivity on the border of weak itinerant ferromagnetism in UCoGe (2007r) Y9Co7 980r N.T.Huy et al.., PRL 99 (2007) A.Kolodziejczyk et al.., J.Phys.F (980) 333
19 Wynik z ostatniej pracy z 2009 roku- współpraca z doc. Cichorkiem i doc. Rogackim z INTiBS PAN Wrocław Najlepsza próbka
20 Ostatnie nasze pomiary fotoemisyjne Pasmo przewodnictwa zmierzone metodą UPS (2006) R. Zalecki, A.Kołodziejczyk Obliczenia gęstości stanów zapełnionych DOS B.Wiendlocha, J.Tobola (doktorat 2009) porównanie z podobnymi pomiarami z 988 roku...
21 Pasmo przewodnictwa zmierzone metodą XPS (C) z 988 roku i obliczenia grupy japońskiej z 986 roku (A i B)
22 Od 986 WTN HTS
23 Transparencja dr J.Chmista z jednodniowego Sympozjum pt 25 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie Fizyki Ciała Stałego AGH Kraków, Historia powstawania pierwszej publikacji. Co skłoniło nas do podjęcia tematyki WTN? - publikacje Bednorza i Mullera oraz Wu i Chu odkrycie WTN La.8 Sr 0.2 CuO 4 i YBa 2 Cu 3 O x (YBCO 23) - dotychczasowe doświadczenia w badaniu nadprzewodników - doświadczenia w otrzymywaniu ferrytów - decyzja prof. Kołodziejczyka Dr Chmist obronił doktorat z tej tematyki w 99 roku.
24 Przełom w 986 roku WTN Nobel w 987 roku George Bednorz Alex Muller Wykład 3
25 .. i dalsze odkrycia... Wykład 3 YBa 2 Cu 3 O 7 pierwszy nadprzewodnik powyżej temperatury ciekłego azotu
26 PIERWSZY POMIAR OPORNOŚCI WŁAŚCIWEJ WYKONANY W ZAKŁADZIE FIZYKI CIAŁA STAŁEGO AGH DLA PIERWSZEJ PRÓBKI WYSOKOTEMPERA- TUROWEGO NADPRZEWODNIKA YBaCuO OTRZYMANEGO W MARCU 987 ROKU
27 PIERWSZY POMIAR OPORNOŚCI WŁAŚCIWEJ WYKONANY W ZAKŁADZIE FIZYKI CIAŁA STAŁEGO AGH DLA PIERWSZEJ PRÓBKI WYSOKOTEMPERATUROWEGO NADPRZEWODNIKA YBaCuO OTRZYMANEGO W MARCU 987 ROKU Pierwsza praca Chmist J., Lewicki A., Tarnawski Z., Kozłowski A.,Żukrowski J., Woch W., Kołodziejczyk A., Krop K., "Resistivity, Electron Spin Resonance, Mössbauer Effect and Specific Heat of High- temperature Superconductors REBa 2 Cu 3 O -x with RE=Y,Eu and Er", Acta Phys.Polon.,A74 (988) 757
28 Obserwacje USO Unidentified Superconducting Object? T c 200 K?? Z tej samej pracy- niestabilne, niepowtarzalne, nadprzewodnictwo w 200 K!?
29 Jedna z najlepszych naszych prac "Specific heat of a high-temperature superconductor DyBa 2 Cu 3 O x Kozłowski A.,Tarnawski Z.,Kołodziejczyk A.,Chmist J., Ściężor T.,Zalecki R.,Physica C84 (99) 3 C/T (J/molK 2 ) C/T (J/molK 2 ).5.4 DyBa 2 Cu 3 O T(K) T(K) Najlepsza próbka
30 C el (mj K - mol - ) DyBa 2 Cu 3 O 7 BCS+fluct. BCS C T BCS T T Fluktuacje gęstości par Coopera w przejściu nadprzewodzącym muszą być wzięte pod uwagę razem z teorią BCS! C
31 C/T (J/mol*K 2 ) C/T (J/mol*K 2 ) H C2 (koe),5,4,3,2 ll a) b) DyBCO ll,48,44,40 DyBCO T(K) ,6,5 ll ll ll TlBCCO,80 TlBCCO ll,8,7 BiSCO Temperature (K),76 ll,86 BiSCO, Temperature (K) ll Dalsze podobne pomiary A.Kozłowskiego i Z. Tarnawskiego
32 C/T (J/mol*K 2 ) C/T (J/K 2 mol) S (R) PrBa 2 Cu 3 O 7 : badania ciepła właściwego PrBa 2 Cu 3 O 7 Y 0.9 Pr 0. Ba 2 Cu 3 O S=0.29R T(K) T(K) T(K) Ta praca A.Kozłowskiego zakończona w 988, nigdy nie została opublikowana.
33 Inne WTN 24 La 2-x Ba x CuO 4 La 2-x Sr x CuO 4 (La 2-x Sr x )CaCu 2 O 6 35K 38K 60K 2 23 YBa 2 Cu 3 O 7 92K Bi 2 Sr 2 CuO 6 Bi 2 Sr 2 CaCu 2 O 8 Bi 2 Sr 2 Ca 2 Cu 3 O 0 20K 85K 0K 2 3 TlBa 2 CaCu 2 O 7 TlBa 2 Ca 2 Cu 3 O 9 TlBa 2 Ca 2 Cu 4 O 80K 0K 22K 2 3 HgBa 2 CuO 4 HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8 94K 35K 3 Tymi WTN zajmujemy się Liczba płaszczyzn CuO 2 HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8 Wykład 3
34 Współpraca : ) Kaindl G.,Strebel O.,Kołodziejczyk A., et al.. Free Uni, Berlin "Correlation between Oxygen-hole Concentration and T c in YBa 2 Cu 3 O x from Cu-L III X- ray Absorption", Physica B58 (989) 446 SR +XANES 2)T.Brylewski, K.Przybylski, Ściężor T., A.Kołodziejczyk Influence of Sintering Temperature on Superconducting Properties of YBa 2 Cu 3 O 7-x prepared by Sol-Gel Technique, Ceramics 42, Bull.Ceram.,4 (993) innych prac + 2 MgB2 3) R.Zalecki, A.Kołodziejczyk, A.Kozłowski, G.Gritzner, W.Konig, M.Mair Specific heat and electron photoemission of Tl-Ba-Ca-Cu-O (223) high-temperature superconductors, Mol.Phys.Rep., 5 (996) 255 Uni Keplera, Linz 4) W.Woch, A.Kołodziejczyk, Z.Trybuła, J.Stankowski "Remanent microwave absorption and reversibility line of Y-Ba-Cu-O at low magnetic fields", Appl. Magnetic Resonance, 8 (995) ) A. Kopia, J. Chmist, A. Kolodziejczyk, I. Suliga, J. Kusinski Magnetic properties and critical currents of bismuth superconductor/ nickel ferrite composites, 6) Bardzo owocna współpraca dr hab.. Z. Tarnawskiego ( ) z Uni Amsterdam (prof.. J.Franse)- + Habilitacja Ciepło właściwe wybranych nadprzewodników ciężkofermionowych i wysokotemperaturowych. 999
35 Jedna z najbardziej owocnych współprac zagranicznych od 996 r z Uniwersytetem Keplera z Linzu grupa Prof. Gerharda Gritznera Gross Glockner DACHSTEIN R.Zalecki, A.Kołodziejczyk, A.Kozłowski, G.Gritzner, W.Konig, (pierwsza praca) Specific heat and electron photoemission of Tl-Ba-Ca-Cu- O(223) high-temperature superconductors, Mol.Phys.Rep., 5 (996) 255 próbki+ około 60 prac+ doktoraty (Niewolskiego, Tokarza) + habilitacja W.Woch
36 Naturalne złącza Josephsona podwójne nadprzewodnictwo WTN 0 0 T*g ' ' T* J T T c = 20 K T T c = 20 K nadprzewodnik bariera nadprzewodnik Złącze dwuwymiarowe Złącze liniowe Złącze punktowe Fotomikrografia nadprzewodzącej taśmy Tl 0,6 Bi 0,6 Pb 0,24 Sr.8 Ba 0,2 Ca 2 Cu 3 O y (A) (B) w koszulce srebrnej w świetle normalnym, przekrój. Praca doktorska dr inż.. J.Niewolskiego 2000 r. 0 µm
37 Transparencja dr J.Niewolskiego z jednodniowego Sympozjum pt 25 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie Fizyki Ciała Stałego AGH, Kraków, Złącze Josephsona Nadprzewodnik np. izolator ~0 A bariera Nadprzewodnik tunelujące pary Cooper a JJ I s Dla C 0 : Model RSJJ JJ I to t R n JJ I J J C Doktorat J.Niewolskiego
38 Oe 2 Oe Oe 6 Oe 8 Oe 0 Oe 6 Oe 8 Oe 0 Oe (Tl 0.6,Pb 0.5 ) Oe 2 Oe 0.5 Oe Podwójne nadprzewodnictwo ) wewnątrz-ziarnowe i 2) między-ziarnowe typu Josephsona wysokotemperaturowych nadprzewodników nadprzewodnictwo ) wewnątrz-ziarnowe ' / cm 3 g (Tl 0.6,Pb 0.5 )-223 nadprzewodnictwo 2) między-ziarnowe '' / cm 3 g Prace R.Zaleckiego i W.Wocha
39 μm 3.5*0 6 Gęstości prądów krytycznych dla zmierzonych nadprzewodników wysokotemperaturowych w temperaturze 78 K PRÓBKA Tc / K d / mm J c / A cm -2 Tl 0.74 Bi 0.3 Sr.8 Ba 0.2 Ca 2 Cu 3 O y Tl 0.58 Pb 0.4 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y Tl 0.6 Pb 0.5 Sr.8 Ba 0.2 Ca 2 Cu 3 O y Tl 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O y Tl 0.6 Pb 0.5 U Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (80) Tl 0.6 Pb 0.5 U 0.0 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (840) Tl 0.6 Pb 0.5 U 0.02 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (980) ekstrapolacja zależnością: Tl 0.6 Pb 0.5 U 0.04 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (80) Tl 0.6 Pb 0.5 U 0.08 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (365) Tl 0.6 Pb 0.5 U 0.2 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O y (280) J c (T) = J c (0) ( - T/T c ) n Bi.85 Pb.35 Sr.9 Ca 2.05 Cu 3 O y nieorientowana, dwufazowa Bi.85 Pb.35 Sr.9 Ca 2.05 Cu 3 O y orientowana dwufazowa a 650 b Bi.85 Pb.35 Sr.9 Ca 2.05 Cu 3 O y orientowana jednofazowa b 3000 a 4700 b Bi.8 Pb 0.4 Sr 2.0 Ca 2.2 Cu 3 O y taśma *0 4 Tl 0.6 Pb 0.24 Bi 0.6 Sr.8 Ba 0.2 Ca 2 Cu 3 O y 8 0. *0 4 taśma nadprzewodząca Tl 0.6 Pb 0.24 Bi 0.6 Sr.8 Ba 0.2 Ca 2 Cu 3 O 7 Prace dr-a Wocha i mgr R.Zaleckiego warstwa nadprzew./ ZrO 2 3.*0 4 Tl 0.6 Pb 0.24 Bi 0.6 Sr.8 Ba 0.2 Ca 2 Cu 3 O μm 4.6*0 5 - warstwa / LaAlO 3 (00) Tl 0.5 Pb 0.5 Sr.6 Ba 0.4 Ca 2 Cu 3 O μm.*0 5 - warstwa / LaAlO 3 (00)
40 JANUSZ NIEWOLSKI- doktorat 2000 Andrzej Kołodziejczyk Marek W. Woch- doktorat 994 Tomasz Zając- doktorat 2006 Janusz Chmist Zbigniew Tarnawski Andrzej Kozłowski Ryszard Zalecki Krzysztof Turek Jan Żukrowski Wacław Musiał Katedra Elektroniki Wydział EAIiE Jan Koprowski Institut für Chemische Technologie Anorganischer Stoffe Kepler Universität, Linz, Austria : grupa prof. Gerhard Gritzner Katedra Fizykochemii Ciała Stałego Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki AGH: Kazimierz Przybylski Tomasz Brylewski Jedne z naszych najciekawszych prac
41 MMMA [arb. units] MMMA [arb. units] DMA [arb. units] B LFM (DMA) Przykładowe pomiary DMA i MMMA YBa 2 Cu 3 O 7-d (standard) YBa 2 Cu 3 O 7-d (standard) 77 K GHz mw B m = 0.0 mt B LFM absorpcja pierwotna 20 B LFM (MMMA) B [mt] B [mt] B LFM jest wartością indukcji pola magnetycznego, przy którym występuje niskopolowe maksimum LFMdoktorat J.Niewolskiego
42 Rozbudowa aby mierzyć bezpośrednią absorpcje mikrofal DMA w złączach Josephsona praca dr J.Niewolskiego 9.5 GHz : hν 0.04 mev
43 Na spektrometrze mikrofalowym wykonano : pomiary rezonansu ferromagnetycznego i paramagnetycznego w ferryto-chromitach litu w ramach doktoratu prof.-a A.Kołodziejczyka (973) pomiary rezonansu fal spinowych do pracy habilitacyjnej prof. L. Maksymowicz (977-84) doktorat dr-a K.Turka (985) doktorat dr-a W.M.Wocha (994) doktorat T. Sciężora (995) doktorat dr-a J.Niewolskiego (2000) doktorat dr-a T.Zająca (2006) oraz wcześniej prace magisterskie m.in. : Zbigniewa Kąkola (977) Janusza Chmista (977)
44 Porównanie wyników pomiarów absorpcji mikrofal w złączach Josephsona z teorią 2 JJ JJ 2 JJ N S N A A A R Ẑ Re t) (b, P t) P(b, gdzie N S JJ JJ ) t (b, A A NJJ 0 cj t t b b b t b b t B b b t b b t B b b t k (0) (0,0)w J 2, gdzie 0) (B T T t c, 0) (T B B b 2 c, J cj jest gęstością prądu krytycznego złącza JJ, NJJ (0) jest przewodnością JJ w stanie normalnym, t (t) k i (t) jest rezystywnością oraz c2 0 B B B i B jest kwantem strumienia 0 podzielonym przez powierzchnię złącza. Model RSJJ bez pojemności R(U) I J C JJ I R I C J.Niewolski, A.Kołodziejczyk, W.M.Woch, Molec. Phys. Rep. 20 (997) 99.
45 (ddma / db), MMMA [j.w.] DMA [j.w.] a) pomiar MMMA x pochodna z DMA RSJJ Mahel Porównanie wyników pomiarów z teorią b) B [mt] pomiar DMA RSJJ Mahel Porównanie modelu z pomiarami dla próbki YBCO standardowej nr, a) dla absorpcji MMMA, b) dla absorpcji DMA B [mt]
46 Nasze publikacje pojawiały się w prasie codziennej tak duże było zainteresowanie wysokotemperaturowym nadprzewodnictwem
47 Program sympozjum z 2005 r pt 25 lat badań nadprzewodnictwa w Zakładzie Fizyki Ciała Stałego AGH Nadprzewodnictwo Y 9 Co 7 Przewodniczy: Prof. Cz.Kapusta 9.00 A. Kołodziejczyk, B.V.B. Sarkissian, B.R.Coles Magnetyzm i nadprzewodnictwo związku Y 4 Co 3 pierwsza praca z A. Lewicki, Z. Tarnawski, Cz. Kapusta, A. Kołodziejczyk, H. Figiel, J. Chmist, Z. Lalowicz, L. Śniadower Ciepło właściwe i NMR- echo spinowe w stanie nadprzewodzącym i magnetycz- nym związku Y 4 Co Kołodziejczyk A., J. Spałek, Fluktuacje spinowe w słabym pasmowym ferromagnetyku Y 4 Co 3 Przerwa kawowa Przewodniczy: Prof. H.Figiel 0.50 Kołodziejczyk A., Leciejewicz J., Szytuła A., Chmist J., Węgrzyn J., Strukturalne badania magnetycznego nadprzewodnika Y 9 Co 7.5 C. Sułkowski, K. Rogacki, A. Kołodziejczyk, G. Kozłowski, J. Chmist Magnetoopór i pole krytyczne magnetycznego nadprzewodnika Y 4 Co 3, Podatność, namgnesowanie i wykładniki krytyczne magnetycznego nadprzewodnika Y 4 Co 3,.40 A Kołodziejczyk J. Żukrowski Oddziaływania nadsubtelne w Y 9 Co 7 badane efektem Mossbauera 2.05 P. Steiner, Siegwart, Sander, Kołodziejczyk A., K. Krop Fotoemisja elektronowa ESCA związku Y 9 Co 7 Nadprzewodnictwo UPt Van der Meulen HP, Tarnawski Z, de Visser A, Franse JJM, Perenboom JAAJ, Althof D, van Kempen H. Ciepło właściwe UPt 3 w polach do 24.5 T Podsumowanie- Kołodziejczyk A., Magnetyzm i nadprzewodnictwo w słabych ferromagnetykach Obiad Nadprzewodnictwo Wysokotemperaturowe i MgB 2 Przewodniczy Prof. K.Krop 4.00 A. Kołodziejczyk Pierwsze prace z Marca J. Chmist, A.Lewicki, Z.Tarnawski, A.Kozłowski, J.Żukrowski, W.M.Woch, A.Kołodziejczyk, K. Krop Opór, Elektronowy Rezonans Spinowy, efekt Mossbauera i ciepło właściwe Wysokotemperaturowych Nadprzewodników REBa 2 Cu 3 O 7-d gdzie RE= Y, Eu and Er 4.25 Kozłowski A.,Tarnawski Z.,Kołodziejczyk A.,Chmist J., Ściężor T.,Zalecki R., Ciepło właściwe wysokotemperaturowego nadprzewodnika DyBa 2 Cu 3 O x, 4.50 W.Woch, T. Ściężor, A.Kołodziejczyk, J.Chmist, Z.Trybuła, J.Stankowski, T.Brylewski, K.Przybylski Stan mieszany wysokotemperaturowych nadprzewodników układu zol-żel Y-Ba-Cu-O Przerwa kawowa Przewodniczy:dr hab..a.kozlowski/ dr hab. Z.Tarnawski 5.40 Tokarz W., Kąkol Z., Kołodziejczyk A., Koenig W., Gritzner G. Między- i wewnątrzziarnowe namagnesowanie nadprzewodników Tl J. Niewolski, A. Kołodziejczyk, T. Zając, W. Woch, Z. Tarnawski, K. Przybylski, T. Brylewski,G. Gritzner, W. Koenig, O. Heiml Josephsonowska absorpcja mikrofal wysokotemperaturowych nadprzewodników 6.30 Zalecki R., Kołodziejczyk A., Chmist J., W.Koenig,, G.Gritzner, Właściwości magnetyczne i prądy krytyczne litych i taśmowych nadprzewodników Tl A. Kopia, J. Chmist, A. Kołodziejczyk, I. Suliga, J. Kusiński Właściwości magnetyczne i prądy krytyczne kompozytów: nadprzewodnik Bi 2223 / ferryt niklowy, 7.20 K. Przybylski, J. Chmist, R.Zalecki, A. Kołodziejczyk Wpływ mikrostruktury na właściwości nadprzewodnika MgB Kołodziejczyk A., Fotoemisyjne stany elektronowe i XANES wysokotemperaturowych nadprzewodników talowych i bizmutowych Podsumowanie: A. Kołodziejczyk
48 Techniczne aspekty zastosowań nadprzewodników, których spektakularnym przykładem jest LHC, też mamy pewien wkład, poprzez... NMR Tomography
49 Przyszłość dobra nowe nadprzewodniki Nadprzewodniki żelazowo-arsenowe La[O -x F x ] Fe As (x = ) T c = 26 K Yoichi Kamihara,*, Takumi Watanabe, Masahiro Hirano,, and Hideo Hosono,, Frontier Research Center, Tokyo Institute of Technology, High-Tc Superconductivity in Rare-earth Iron-arsenide RE Fe AsO -d RE FeAs O -d (RE = Y, Sm, Nd, Pr, Ce, La, Ho, Dy, Tb) T c = 55 K 7 prac w Cond- mat:arxiv w jednym dniu 23 Lipca 2008 Gd? Superconductivity in (La x Ce x )(O 0.9 F 0. )Fe As and (La x Pb x )O FeAs R. C. Che, L. Wang, Z. Chen, C. Ma, C. Y. Liang, J. B. Lu, H. L. Shi, H. X. Yang and J. Q. Li(a) Beijing, National Laboratory for Condensed Matter Physics, Institute of Physics, Chinese Academy of Sciences K -x (Ba,Sr) x Fe 2 As 2 Ca -x Na x Fe 2 As 2 Sb?? Transparencja z Seminarium Katedry Dzień Nauczyciela! Dziękuję za uwagę
50 Doktoraty. dr inż. Janusz Chmist Wpływ technologii na podstawowe włąściwości fizyczne wysokotemperaturowych nadprzewodników typu Y-Ba-Cu-O (wyróżniony -99) 2. dr Wiesław Woch Podatność i absorpcja mikrofal w wysokotemperaturowych nadprzewodnikach typu Y-Ba-Cu-O (994) 3. dr Tomasz Ściężor Wpływ ziarnistości na właściwości magnetyczne wysokotemperaturowych nadprzewodników (995) 4. dr inż. Janusz Niewolski Magnetoabsorpcja mikrofal wysokotemperaturowych nadprzewodników (wyróżniony 2000) 5. dr inż. Waldemar Tokarz Namagnesowanie i prądy krytyczne wysokotemperaturowych nadprzewodników (200) 6. dr inż. Tomasz Zając Andrzej Siwek Agnieszka Zabawa Kopia dr inż. Bartłomiej Wiendlocha (2009)
51 Cu L 3 YBa 2 Cu 3 O 7-d SrTiO3 (00) A ( ) A bs or pt io n (a rb. u ni ts ) p 3d 0 L B 93 4 Photon Energy
Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych
LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych Tadeusz Domański Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach
Bardziej szczegółowoNADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli. miedziowo-lantanowym, w którym niektóre atomy lantanu były
FIZYKA I TECHNIKA NISKICH TEMPERATUR NADPRZEWODNICTWO NADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli nadprzewodnictwo w złożonym tlenku La 2 CuO 4 (tlenku miedziowo-lantanowym,
Bardziej szczegółowoFizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru
Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru Rafał Kurleto 4.3.216 ZFCS IF UJ Rafał Kurleto Sympozjum doktoranckie 4.3.216 1 / 15 Współpraca dr hab. P. Starowicz
Bardziej szczegółowoFrustracja i współzawodnictwo oddziaływań magnetycznych w związkach międzymetalicznych ziem rzadkich. Ł. Gondek
Frustracja i współzawodnictwo oddziaływań magnetycznych w związkach międzymetalicznych ziem rzadkich Ł. Gondek Plan wystąpienia Cel badań Metodologia badań Badane materiały Wybrane wyniki Wnioski ogólne
Bardziej szczegółowoPIERWIASTKI W UKŁADZIE OKRESOWYM
PIERWIASTKI W UKŁADZIE OKRESOWYM 1 Układ okresowy Co można odczytać z układu okresowego? - konfigurację elektronową - podział na bloki - podział na grupy i okresy - podział na metale i niemetale - trendy
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperaturowe. Zastosowania nadprzewodników starych i nowych. Koniec odkryć?
Nadprzewodniki wysokotemperaturowe. Zastosowania nadprzewodników starych i nowych. Koniec odkryć? 1 Główne nadprzewodniki Compound wysokotemperaturowe:t c T b liquid nitrogen Hg-1223 Tl-2223 Tl-1223 Bi-2223
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoUporzadkowanie magnetyczne w niskowymiarowym magnetyku molekularnym
Uporzadkowanie magnetyczne w niskowymiarowym magnetyku molekularnym (tetrenh 5 ) 0.8 Cu 4 [W(CN) 8 ] 4 7.2H 2 O T. Wasiutyński Instytut Fizyki Jadrowej PAN 15 czerwca 2007 Zespół: M. Bałanda, R. Pełka,
Bardziej szczegółowoMarcin Sikora. Temat 1: Obserwacja procesów przemagnesowania w tlenkowych nanostrukturach spintronicznych przy użyciu metod synchrotronowych
Prezentacja tematów na prace doktorskie, 28/5/2015 1 Marcin Sikora KFCS WFiIS & ACMiN Temat 1: Obserwacja procesów przemagnesowania w tlenkowych nanostrukturach spintronicznych przy użyciu metod synchrotronowych
Bardziej szczegółowoZamiast przewodnika z miedzi o bardzo dużych rozmiarach możemy zastosowad niewielki nadprzewodnik niobowo-tytanowy
Nadprzewodniki Nadprzewodnictwo Nadprzewodnictwo stan materiału polegający na zerowej rezystancji, jest osiągany w niektórych materiałach w niskiej temperaturze. Nadprzewodnictwo zostało wykryte w 1911
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki. W takich materiałach kiedy nastąpi przepływ prądu może on płynąć nawet bez przyłożonego napięcia przez długi czas! )Ba 2. Tl 0.2.
Nadprzewodniki Pewna klasa materiałów wykazuje prawie zerową oporność (R=0) poniżej pewnej temperatury zwanej temperaturą krytyczną T c Większość przewodników wykazuje nadprzewodnictwo dopiero w temperaturze
Bardziej szczegółowoANALIZA ZAMROŻONEGO STRUMIENIA W NADPRZEWODNIKACH WYSOKOTEMPERATUROWYCH
Jacek SOSNOWSKI Daniel GAJDA ANALIZA ZAMROŻONEGO STRUMIENIA W NADPRZEWODNIKACH WYSOKOTEMPERATUROWYCH STRESZCZENIE Liczne zastosowania materiałów nadprzewodnikowych oparte są na wykorzystaniu ich podstawowej
Bardziej szczegółowoul. Umultowska 89b, Collegium Chemicum, Poznań tel ; fax
Wydział Chemii Zakład Chemii Analitycznej Plazma kontra plazma: optyczna spektrometria emisyjna w badaniach środowiska Przemysław Niedzielski ul. Umultowska 89b, Collegium Chemicum, 61-614 Poznań tel.
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH
Nadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH Współpraca: Akademickie Centrum Materiałów i Nanotechnologii dr Michał Zegrodnik, prof. Józef Spałek
Bardziej szczegółowoPierwiastki nadprzewodzące
Pierwiastki nadprzewodzące http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/magnetacademy/superconductivity101/fullarticle.html Materiały nadprzewodzące Rodzaj Materiał c (K) Uwagi Związki międzymetaliczne
Bardziej szczegółowoSiła magnetyczna działająca na przewodnik
Siła magnetyczna działająca na przewodnik F 2 B b F 1 F 3 a F 4 I siła Lorentza: F B q v B IL B F B ILBsin a moment sił działający na ramkę: M' IabBsin a B F 2 b a S M moment sił działający cewkę o N zwojach
Bardziej szczegółowoNIEDZIELA, 17 czerwca 2018 r. PONIEDZIAŁEK, 18 czerwca 2018 r.
NIEDZIELA, 17 czerwca 2018 r. 16.00 19.00 REJESTRACJA UCZESTNIKÓW KONFERENCJI 19.00 21.00 Kolacja powitalna PONIEDZIAŁEK, 18 czerwca 2018 r. SESJA 1 8.30 8.45 K. Szymański 8.45 9.30 Y. Garcia INTRODUCTION
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE MONOLITYCZNYCH NADPRZEWODNIKÓW WYSOKOTEMPERATUROWYCH W MASZYNACH ELEKTRYCZNYCH
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 28 2008 monolityczne nadprzewodniki wysokotemperaturowe magnesy nadprzewodzące
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko.
Nadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko. Odkrycie nadprzewodnictwa: H. Kamerlingh Onnes (1911) Table from Burns Pierwiastki Li: pierwiastek o najwyższej T c K. Shimizu et al., Nature 419, 597
Bardziej szczegółowo30/01/2018. Wykład XII: Właściwości magnetyczne. Zachowanie materiału w polu magnetycznym znajduje zastosowanie w wielu materiałach funkcjonalnych
Wykład XII: Właściwości magnetyczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: Treść wykładu: 1. Wprowadzenie 2. Rodzaje magnetyzmu
Bardziej szczegółowoWykład XIII: Właściwości magnetyczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych
Wykład XIII: Właściwości magnetyczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: Treść wykładu: 1. Wprowadzenie 2. Rodzaje magnetyzmu
Bardziej szczegółowoInvestigation of the coexistence of superconductivity and magnetism in substituted EuFe 2 As 2. Lan Maria Tran
Investigation of the coexistence of superconductivity and magnetism in substituted EuFe 2 As 2 Lan Maria Tran 27.06.2017, Wrocław ABSTRACT The recently discovered iron-based superconductors are one of
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ
Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra Urządzeń Elektrycznych i TWN 20-618 Lublin, ul. Nadbystrzycka 38A www.kueitwn.pollub.pl LABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ Protokół
Bardziej szczegółowoII.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym
II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym 1. Kwantowanie przestrzenne w zewnętrznym polu magnetycznym. Model wektorowy raz jeszcze 2. Zjawisko Zeemana Normalne zjawisko Zeemana i jego wyjaśnienie w modelu
Bardziej szczegółowoLEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA
LEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA Prof. nz. dr hab. inż. Antoni Cieśla, AKADEMIA GÓRNICZO - HUTNICZA Wydział EAIiIB Katedra Elektrotechniki i Elektroenergetyki Agenda wykładu:
Bardziej szczegółowoWłaściwości materii. Bogdan Walkowiak. Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka. 18 listopada 2014 Biophysics 1
Wykład 8 Właściwości materii Bogdan Walkowiak Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka 18 listopada 2014 Biophysics 1 Właściwości elektryczne Właściwości elektryczne zależą
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Nadprzewodnictwo. Nadprzewodnictwo
Nadprzewodnictwo Definicja, odkrycie nadprzewodnictwo spadek oporu elektrycznego do zera poniżej charakterystycznej temperatury zwanej temperaturą krytyczną. Po raz pierwszy zaobserwował nadprzewodnictwo
Bardziej szczegółowo6 Podatność magnetyczna
Laboratorium Metod Badania Własności Fizycznych 6 Podatność magnetyczna Wydział: Kierunek: Rok: Zespół w składzie: Data wykonania: Data oddania: Ocena: Cel ćwiczenia Pomiar podatności magnetycznej i jej
Bardziej szczegółowoWybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych
Wybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych Ryszard Pałka Department of Electrical Engineering West Pomeranian University of Technology Szczecin KETiI Zakres prezentacji 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoHyperfine interactions and magnetic properties of La 0.67 Ca 0.33 Mn 1-x. Fe x O 3 with x=0.1 and 0.15
Hyperfine interactions and magnetic properties of La 0.67 Ca 0.33 Mn 1-x 57 Fe x O 3 with x=0.1 and 0.15 J. Przewoźnik 1, J. śukrowski 1, K. Krop 2, Cz. Kapusta 1 1 Katedra Fizyki Ciała Stałego, Wydział
Bardziej szczegółowoPodstawy Mikroelektroniki
Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie Wydział IEiT Katedra Elektroniki Podstawy Mikroelektroniki Temat ćwiczenia: Nr ćwiczenia 1 Pomiary charakterystyk magnetoelektrycznych elementów spintronicznych-wpływ
Bardziej szczegółowoANALIZA NUMERYCZNA POLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO W TAŚMACH HTS Z UWZGLĘDNIENIEM ZJAWISKA HISTEREZY
ANALIZA NUMERYCZNA POLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO W TAŚMACH HTS Z UWZGLĘDNIENIEM ZJAWISKA HISTEREZY Dariusz CZERWIŃSKI, Leszek JAROSZYŃSKI Politechnika Lubelska, Instytut Podstaw Elektrotechniki i Elektrotechnologii
Bardziej szczegółowoDuży, mały i zerowy opór. Od czego zależy, czy materiał przewodzi prąd?
Duży, mały i zerowy opór Od czego zależy, czy materiał przewodzi prąd? 2003 Brooks/Cole, a division of Thomson Learning, Inc. Thomson Learning is a trademark used herein under license. Page 1 Przewodnictwo
Bardziej szczegółowoMody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga,, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoDr inż. Paweł Czaja zatrudniony jest w Instytucie Metalurgii i Inżynierii Materiałowej Polskiej Akademii Nauk na stanowisku adiunkta
Tel. (012) 2952815, pokój 215 Miejsce zatrudnienia i zajmowane stanowiska Dr inż. Paweł Czaja zatrudniony jest w Instytucie Metalurgii i Inżynierii Materiałowej Polskiej Akademii Nauk na stanowisku adiunkta
Bardziej szczegółowoInstytutu Ceramiki i Materiałów Budowlanych
Instytutu Ceramiki i Materiałów Budowlanych Scientific Works of Institute of Ceramics and Building Materials Nr 27 (październik grudzień) Prace są indeksowane w BazTech i Index Copernicus ISSN 1899-3230
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie. Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr
Nadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr Gdańsk, 2012 Spis treści: 1. Nadprzewodnictwo...3 2. Efekt Meissnera...5 2.1 Lewitacja...5 3. Zastosowanie...6 3.1
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoMetody pomiarowe spinowego efektu Halla w nanourządzeniach elektroniki spinowej
Metody pomiarowe spinowego efektu Halla w nanourządzeniach elektroniki spinowej Monika Cecot, Witold Skowroński, Sławomir Ziętek, Tomasz Stobiecki Wisła, 13.09.2016 Plan prezentacji Spinowy efekt Halla
Bardziej szczegółowoSpektroskopowe badania właściwości magnetycznych warstwowych związków RBa2Cu3O6+x i R2Cu2O5. Janusz Typek Instytut Fizyki
Spektroskopowe badania właściwości magnetycznych warstwowych związków RBa2Cu3O6+x i R2Cu2O5 Janusz Typek Instytut Fizyki Plan prezentacji Jakie materiały badałem? (Krótka prezentacja badanych materiałów)
Bardziej szczegółowoWłasności magnetyczne materii
Własności magnetyczne materii Dipole magnetyczne Najprostszą strukturą magnetyczną są magnetyczne dipole. Fe 3 O 4 Kompas, Chiny 220 p.n.e Kołowy obwód z prądem dipol magnetyczny! Wartość B w środku kołowego
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki nowe fakty i teorie
Warszawa, 13 września 2005 r. Nadprzewodniki nowe fakty i teorie T. DOMAŃSKI Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej w Lublinie http://kft.umcs.lublin.pl/doman/lectures Schemat referatu: Schemat referatu: Wste
Bardziej szczegółowoSprawozdanie z laboratorium inżynierii nowych materiałów
P O L I T E C H N I K A G D A Ń S K A Sprawozdanie z laboratorium inżynierii nowych materiałów Temat: Badanie podstawowych właściwości nadprzewodnika wysokotemperaturowego. Marcin Kowalski, Aleksandra
Bardziej szczegółowoZjawisko Halla Referujący: Tomasz Winiarski
Plan referatu Zjawisko Halla Referujący: Tomasz Winiarski 1. Podstawowe definicje ffl wektory: E, B, ffl nośniki ładunku: elektrony i dziury, ffl podział ciał stałych ze względu na własności elektryczne:
Bardziej szczegółowoCzym jest prąd elektryczny
Prąd elektryczny Ruch elektronów w przewodniku Wektor gęstości prądu Przewodność elektryczna Prawo Ohma Klasyczny model przewodnictwa w metalach Zależność przewodności/oporności od temperatury dla metali,
Bardziej szczegółowoNADPRZEWODNIKI YBaCuO O ZMODYFIKOWANEJ STECHIOMETRII
Jacek RYMASZEWSKI Marcin LEBIODA NADPRZEWODNIKI YBaCuO O ZMODYFIKOWANEJ STECHIOMETRII STRESZCZENIE Związek YBa 2 Cu 3 O 7-x, nazywany również Y-123 ze względu na skład stechiometryczny, należy do najważniejszych
Bardziej szczegółowoNadpłynność i nadprzewodnictwo
Nadpłynność i nadprzewodnictwo Krzysztof Byczuk Instytut Fizyki Teoretycznej, Wydział Fizyki, Uniwersytet Warszawski 13 marzec 2019 www.fuw.edu.pl/ byczuk Tarcie, opór, dysypacja... pomaga... przeszkadza...
Bardziej szczegółowoWłasności magnetyczne materii
Własności magnetyczne materii Ośrodek materialny wypełniający solenoid (lub cewkę) wpływa na wartość indukcji magnetycznej, strumienia, a także współczynnika indukcji własnej solenoidu. Trzy rodzaje materiałów:
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Pierwiastki 1 1 H 3 Li 11
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne Wykład LO Zgorzelec 13-01-2016
Pole magnetyczne Igła magnetyczna Pole magnetyczne Magnetyzm ziemski kompas Biegun północny geogr. Oś obrotu deklinacja Pole magnetyczne Ziemi pochodzi od dipola magnetycznego. Kierunek magnetycznego momentu
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Klasyczny przykład pośredniego oddziaływania pola magnetycznego na wzbudzenia fononowe Schemat: pole magnetyczne (siła Lorentza) nośniki (oddziaływanie
Bardziej szczegółowoAdres do korespondencji: Instytut Metalurgii i Inżynierii Materiałowej PAN, Kraków ul.reymonta 25
Adres do korespondencji: Instytut Metalurgii i Inżynierii Materiałowej PAN, 30-059 Kraków ul.reymonta 5 Tel: (01) 95 8 8, pokój 115, fax: (01) 95 8 04 e-mail: nmpawlow@imim-pan.krakow.pl Miejsca zatrudnienia
Bardziej szczegółowoBADANIA ELEKTROMAGNESÓW NADPRZEWODNIKOWYCH W PROCESIE ICH WYTWARZANIA I EKSPLOATACJI
INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI Janusz KOZAK BADANIA ELEKTROMAGNESÓW NADPRZEWODNIKOWYCH W PROCESIE ICH WYTWARZANIA I EKSPLOATACJI Prace Instytutu Elektrotechniki zeszyt 265, 2014 SPIS TRE CI STRESZCZENIE... 9
Bardziej szczegółowoZAPROSZENIE DO SKŁADANIA OFERT
Katowice, 17.07.2018 r. ZAPROSZENIE DO SKŁADANIA OFERT Na usługę analizy składu pierwiastkowego finansowanego w ramach projektu Inkubator Innowacyjności+ dofinansowanym ze środków: Ministra Nauki i Szkolnictwa
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 5. Magnetyzm. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 5. Magnetyzm Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka2.html MAGNESY Pierwszymi poznanym magnesem był magnetyt
Bardziej szczegółowoANALIZA NUMERYCZNA POLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO W PRZEPUSTACH PRĄDOWYCH HTS Z UWZGLĘDNIENIEM ZJAWISKA HISTEREZY
ANALIZA NUMERYCZNA POLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO W PRZEPUSTACH PRĄDOWYCH HTS Z UWZGLĘDNIENIEM ZJAWISKA HISTEREZY Dariusz CZERWIŃSKI, Leszek JAROSZYŃSKI Politechnika Lubelska, Instytut Podstaw Elektrotechniki
Bardziej szczegółowoElektronowe własności spinowe oraz ładunkowe nadprzewodników wysokotemperaturowych oraz perowskitów manganowych
dr hab. Wiesław Marek Woch Kraków 17 grudnia 2018 Katedra Fizyki Ciała Stałego Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Krakowie Recenzja rozprawy habilitacyjnej
Bardziej szczegółowoWłaściwości kryształów
Właściwości kryształów Związek pomiędzy właściwościami, strukturą, defektami struktury i wiązaniami chemicznymi Skład i struktura Skład materiału wpływa na wszystko, ale głównie na: właściwości fizyczne
Bardziej szczegółowoPomiary parametrów ruchu drogowego
Książka: Pomiary parametrów ruchu drogowego Book: Measurements of Road Traffic Parameters Wydawnictwo Naukowe PWN SA, Warszawa 2015 Janusz Gajda (jgajda@agh.edu.pl), Ryszard Sroka, Marek Stencel, Piotr
Bardziej szczegółowoAdres do korespondencji:
Adres do korespondencji: Instytut Metalurgii i Inżynierii Materiałowej PAN, 30-059 Kraków, ul. Reymonta 25 Tel.: (012) 2952826, pokój 001, fax: (012) 2952804 e-mail: kstan@imim.pl Miejsca zatrudnienia
Bardziej szczegółowoMiędzynarodowa aktywność naukowa młodej kadry Wydziału Metali Nieżelaznych AGH na przykładzie współpracy z McMaster University w Kanadzie
Międzynarodowa aktywność naukowa młodej kadry Wydziału Metali Nieżelaznych AGH na przykładzie współpracy z McMaster University w Kanadzie Anna Kula Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie,
Bardziej szczegółowoLaureaci Nagrody Nobla z fizyki w 2007 r.
Witold Szmaja, Leszek Wojtczak Nagroda Nobla z fizyki w 2007 r. zjawisko gigantycznego magnetooporu i jego praktyczne wykorzystanie Łódź 2008 Laureaci Nagrody Nobla z fizyki w 2007 r. Peter Grünberg (Centrum
Bardziej szczegółowoElektryczne własności ciał stałych
Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności elektryczne trzeba zdefiniować kilka wielkości Oporność właściwa (albo przewodność) ładunek [C] = 1/
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI
Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI I. Zagadnienia do opracowania. 1. Podstawy teorii pasmowej. 2. Klasyfikacja ciał stałych w oparciu o teorię pasmową.
Bardziej szczegółowoLublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo. - od badań podstawowych do zastosowań. Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS
Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 5. Magnetyzm
Wykład FIZYKA II 5. Magnetyzm Katedra Optyki i Fotoniki Wydział Podstawowych Problemów Techniki Politechnika Wrocławska http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka2.html ELEKTRYCZNOŚĆ I MAGNETYZM q q magnetyczny???
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Copyright 2000 by Harcourt,
Bardziej szczegółowoMikrostruktura, struktura magnetyczna oraz właściwości magnetyczne amorficznych i częściowo skrystalizowanych stopów Fe, Co i Ni
mgr inż. Jakub Rzącki Praca doktorska p.t.: Mikrostruktura, struktura magnetyczna oraz właściwości magnetyczne amorficznych i częściowo skrystalizowanych stopów Fe, Co i Ni STRESZCZENIE W pracy przedstawiono
Bardziej szczegółowoSPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force
SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force Microscopy Mikroskopia siły atomowej MFM Magnetic Force Microscopy
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI
Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki UNIWERSYTET GDAŃSKI I. Zagadnienia do opracowania. 1. Podstawy teorii pasmowej. 2. Klasyfikacja ciał stałych w oparciu o teorię pasmową.
Bardziej szczegółowoProfesor Jan Stankowski nasz Mistrz, Nauczyciel, Przyjaciel
Profesor Jan Stankowski nasz Mistrz, Nauczyciel, Przyjaciel Całe swoje pracowite życie poświęcił fizyce, nie zapominając o Bogu, Ojczyźnie i Rodzinie. Był twórcą Instytutu Fizyki Molekularnej PAN w Poznaniu,
Bardziej szczegółowoMagdalena Fitta. Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34
Magdalena Fitta Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34 Wstęp Funkcjonalność magnetyków molekularnych Efekt magnetokaloryczny- definicja MCE w konwencjonalnych magnetykach MCE w magnetykach
Bardziej szczegółowoTechnologie plazmowe. Paweł Strzyżewski. Instytut Problemów Jądrowych im. Andrzeja Sołtana Zakład PV Fizyki i Technologii Plazmy Otwock-Świerk
Technologie plazmowe Paweł Strzyżewski p.strzyzewski@ipj.gov.pl Instytut Problemów Jądrowych im. Andrzeja Sołtana Zakład PV Fizyki i Technologii Plazmy 05-400 Otwock-Świerk 1 Informacje: Skład osobowy
Bardziej szczegółowoPrzewodnictwo jonowe w kryształach
Przewodnictwo jonowe w kryształach Wykład 1. Wprowadzenie do przedmiotu Prowadzący dr inż. Sebastian Wachowski dr inż. Tadeusz Miruszewski Podstawowe informacje o przedmiocie Przedmiot składa się z: Wykład
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 4. Pole magnetyczne 1
Podstawy fizyki sezon 2 4. Pole magnetyczne 1 Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoUkłady cienkowarstwowe o prostopadłej anizotropii magnetycznej sterowalnej polem elektrycznym
Układy cienkowarstwowe o prostopadłej anizotropii magnetycznej sterowalnej polem elektrycznym A. Kozioł-Rachwał Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej AGH National Institute of Advanced Industrial Science
Bardziej szczegółowo100-lecie nadprzewodnictwa
100-lecie nadprzewodnictwa Kołodziejczyk Andrzej Akademia Górniczo- Hutnicza Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Fizyki Ciała Stałego Seminarium wydziału, 8 Kwiecień 2011, w dzień odkrycia
Bardziej szczegółowoPrzewodność elektryczna ciał stałych. Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki
Przewodność elektryczna ciał stałych Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperaturowe. Joanna Mieczkowska
Nadprzewodniki wysokotemperaturowe Joanna Mieczkowska Zastosowanie nadprzewodnictwa na szeroką skalę, szczególnie do przesyłania energii na duże odległości, było dotychczas ograniczone z powodu konieczności
Bardziej szczegółowoELEMENTY ELEKTRONICZNE
AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA IM. STANISŁAWA STASZICA W KRAKOWIE Wydział Elektrotechniki, Automatyki, Informatyki i Elektroniki Katedra Elektroniki ELEMENTY ELEKTRONICZNE dr inż. Piotr Dziurdzia paw. C-3,
Bardziej szczegółowoMateriały magnetycznie miękkie i ich zastosowanie w zmiennych polach magnetycznych. Jacek Mostowicz
Materiały magnetycznie miękkie i ich zastosowanie w zmiennych polach magnetycznych Jacek Mostowicz Plan seminarium Wstęp Materiały magnetycznie miękkie Podstawowe pojęcia Prądy wirowe Lepkość magnetyczna
Bardziej szczegółowoUkład SI. Nazwa Symbol Uwagi. Odległość jaką pokonujeświatło w próżni w czasie 1/ s
Układ SI Wielkość Nazwa Symbol Uwagi Długość metr m Masa kilogram kg Czas sekunda s Odległość jaką pokonujeświatło w próżni w czasie 1/299 792 458 s Masa walca wykonanego ze stopu platyny z irydem przechowywanym
Bardziej szczegółowoSamoorganizujące się nanokompozyty na bazie metali przejściowych w GaN i ZnO
Samoorganizujące się nanokompozyty na bazie metali przejściowych w GaN i ZnO M. Sawicki, S. Dobkowska, W. Stefanowicz, D. Sztenkiel, T. Dietl Instytut Fizyki PAN, Warszawa Pakiet zadaniowy: PZ2. Lider:
Bardziej szczegółowoOpis efektów kształcenia dla modułu zajęć
Nazwa modułu: Fizyka metali Rok akademicki: 2013/2014 Kod: OM-2-101-OA-s Punkty ECTS: 3 Wydział: Odlewnictwa Kierunek: Metalurgia Specjalność: Odlewnictwo artystyczne i precyzyjne Poziom studiów: Studia
Bardziej szczegółowoPierwiastek: Na - Sód Stan skupienia: stały Liczba atomowa: 11
***Dane Pierwiastków Chemicznych*** - Układ Okresowy Pierwiastków 2.5.1.FREE Pierwiastek: H - Wodór Liczba atomowa: 1 Masa atomowa: 1.00794 Elektroujemność: 2.1 Gęstość: [g/cm sześcienny]: 0.0899 Temperatura
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach Dyfrakcja na kryształach Warunki dyfrakcji źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 2, rys. 6, str. 49 Konstrukcja Ewalda
Bardziej szczegółowoOddziaływanie grafenu z metalami
Oddziaływanie grafenu z metalami Oddziaływanie grafenu z metalami prof. dr hab. Zbigniew Klusek Grafen dla czego intryguje? v E U V E d cm d cm v t s en Transport dyfuzyjny Transport kwantowy balistyczny
Bardziej szczegółowoKontakt. Badania naukowe:
Kontakt - tel.: 032 359 12 86 - email: awozniakowski@o2.pl - wydział: Informatyki i Nauki o Materiałach - instytut: Nauki o Materiałach - zakład/katedra: Modelowania materiałów - opiekun naukowy: dr hab.
Bardziej szczegółowoNadsubtelne pola magnetyczne 57 Fe w kwazibinarnych fazach Lavesa Sc(Fe Ni 1 x x ) 2 zsyntetyzowanych pod wysokim ciśnieniem
OGÓLNOPOLSKIE SEMINARIUM SPEKTROSKOPII MÖSSBAUEROWSKIEJ Koninki, 8 11 czerwca 28 Nadsubtelne pola magnetyczne 57 Fe w kwazibinarnych fazach Lavesa Sc(Fe Ni 1 x x ) 2 zsyntetyzowanych pod wysokim ciśnieniem
Bardziej szczegółowoDynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur.
Dynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur. Hubert Głowiński, IFM PAN promotor: prof. Janusz Dubowik 09.06.2015 1 Praca była częściowo finansowana z grantu Polsko-Szwajcarskiego
Bardziej szczegółowoInne koncepcje wiązań chemicznych. 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań?
Inne koncepcje wiązań chemicznych 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań? Model VSEPR wiązanie pary elektronowe dzielone między atomy tworzące wiązanie.
Bardziej szczegółowoWykład 21: Studnie i bariery cz.2.
Wykład 21: Studnie i bariery cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Przykłady tunelowania: rozpad alfa, synteza
Bardziej szczegółowoPrzyrządy i układy półprzewodnikowe
Przyrządy i układy półprzewodnikowe Prof. dr hab. Ewa Popko ewa.popko@pwr.edu.pl www.if.pwr.wroc.pl/~popko p.231a A-1 Zawartość wykładu Wy1, Wy2 Wy3 Wy4 Wy5 Wy6 Wy7 Wy8 Wy9 Wy10 Wy11 Wy12 Wy13 Wy14 Wy15
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej 1 Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoMenu. Badające rozproszenie światła,
Menu Badające rozproszenie światła, Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Pole magnetyczne Ziemi mierzy się za pomocą magnetometrów. Instrumenty badające pole magnetyczne Ziemi Rodzaje magnetometrów:»
Bardziej szczegółowoWydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki
AKADEMIA GÓRNICZO HUTNICZA IM. STANISŁAWA STASZICA W KRAKOWIE Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki KATEDRA FIZYKOCHEMII I MODELOWANIA PROCESÓW Propozycje tematów prac magisterskich na rok akademickim
Bardziej szczegółowoWiązania. w świetle teorii kwantów fenomenologicznie
Wiązania w świetle teorii kwantów fenomenologicznie Wiązania Teoria kwantowa: zwiększenie gęstości prawdopodobieństwa znalezienia elektronów w przestrzeni pomiędzy atomami c a a c b b Liniowa kombinacja
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Techniki niskotemperaturowe w Inżynierii Mechaniczno Medycznej Zmiana własności ciał w temperaturach kriogenicznych Prowadzący: dr inż. Waldemar Targański Emilia
Bardziej szczegółowoWpływ defektów punktowych i liniowych na własności węglika krzemu SiC
Wpływ defektów punktowych i liniowych na własności węglika krzemu SiC J. Łażewski, M. Sternik, P.T. Jochym, P. Piekarz politypy węglika krzemu SiC >250 politypów, najbardziej stabilne: 3C, 2H, 4H i 6H
Bardziej szczegółowoPrzerwa energetyczna w germanie
Ćwiczenie 1 Przerwa energetyczna w germanie Cel ćwiczenia Wyznaczenie szerokości przerwy energetycznej przez pomiar zależności oporu monokryształu germanu od temperatury. Wprowadzenie Eksperymentalne badania
Bardziej szczegółowo