Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych
|
|
- Ewa Marciniak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych Tadeusz Domański Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej
2 LTN - Lublin 29 XI 2018 r. Nadprzewodnictwo w materiałach konwencjonalnych i topologicznych Tadeusz Domański Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej
3 Nadprzewodnictwo dlaczego taki temat?
4 Nadprzewodnictwo dlaczego taki temat? Aspekty poznawcze: za badanie nadprzewodnictwa 5-krotnie przyznawano Nagrody Nobla z fizyki (w sumie dla 10 osób)
5 Nadprzewodnictwo dlaczego taki temat? Aspekty poznawcze: za badanie nadprzewodnictwa 5-krotnie przyznawano Nagrody Nobla z fizyki (w sumie dla 10 osób) Aspekty technologiczne: nowe technologie w energetyce, medycynie itp.
6 Nadprzewodnictwo dlaczego taki temat? Aspekty poznawcze: za badanie nadprzewodnictwa 5-krotnie przyznawano Nagrody Nobla z fizyki (w sumie dla 10 osób) Aspekty technologiczne: nowe technologie w energetyce, medycynie itp. Aktualne wyzwania: rola efektów topologicznych, kwazicza stki Majorany...
7 Opór elektryczny istota zjawiska
8 Opór elektryczny istota zjawiska Pod wpływem zewne trznych pól (elektrycznego, magnetycznego, gradientu temperatur) elektrony walencyjne dryfuja w przestrzeni, generuja c pra d.
9 Opór elektryczny istota zjawiska Ruch elektronów odbywa sie w sieci jonów ulegaja c procesom rozpraszania, co przejawia sie jako opór I = 1 R U prawo Ohma
10 Opór elektryczny istota zjawiska Prawo Ohma można zapisać w równoważnej postaci J = σ E σ przewodnictwo właściwe ρ 1/σ opór właściwy
11 Opór elektryczny istota zjawiska Opór całkowity wynosi R = ρ l A,
12 Opór elektryczny istota zjawiska Opór całkowity wynosi R = ρ l A, gdzie opór właściwy ρ
13 Opór elektryczny istota zjawiska Opór całkowity wynosi R = ρ l A, gdzie opór właściwy ρ zależy od: rodzaju materiału,
14 Opór elektryczny istota zjawiska Opór całkowity wynosi R = ρ l A, gdzie opór właściwy ρ zależy od: rodzaju materiału, temperatury.
15 Opór elektryczny istota zjawiska Opór całkowity wynosi R = ρ l A, gdzie opór właściwy ρ zależy od: rodzaju materiału, temperatury. 1/ρ = nq2 τ m (model P. Drude go) σ 1/ρ n koncentracja elektronów w pasmie przewodnictwa
16 Opór elektryczny znaczenie struktury pasmowej
17 Opór elektryczny znaczenie struktury pasmowej
18 Opór elektryczny znaczenie struktury pasmowej
19 Opór elektryczny znaczenie struktury pasmowej Temperatura wpływa na wartość n w półprzewodnikach i izolatorach.
20 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C
21 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m aluminium żelazo 2, Ω m 1, Ω m
22 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m aluminium żelazo 2, Ω m 1, Ω m grafit german krzem 2, Ω m 4, Ω m 6, Ω m
23 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m aluminium żelazo 2, Ω m 1, Ω m grafit german krzem diament guma teflon 2, Ω m 4, Ω m 6, Ω m Ω m Ω m Ω m
24 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m aluminium żelazo 2, Ω m 1, Ω m grafit german krzem diament guma teflon 2, Ω m 4, Ω m 6, Ω m Ω m Ω m Ω m Wartości oporu różnia sie o ponad 30 rze dów wielkości!
25 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m. przewodniki aluminium 2, Ω m żelazo grafit german krzem diament guma teflon 1, Ω m 2, Ω m 4, Ω m 6, Ω m Ω m Ω m Ω m Wartości oporu różnia sie o ponad 30 rze dów wielkości!
26 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m. przewodniki aluminium 2, Ω m żelazo 1, Ω m grafit 2, Ω m 4, Ω m german. półprzewodniki krzem diament guma teflon 6, Ω m Ω m Ω m Ω m Wartości oporu różnia sie o ponad 30 rze dów wielkości!
27 Opór elektryczny przykłady w temperaturze 20 o C miedź 1, Ω m. przewodniki aluminium 2, Ω m żelazo 1, Ω m grafit 2, Ω m 4, Ω m german. półprzewodniki krzem 6, Ω m diament Ω m Ω m guma. izolatory teflon Ω m Wartości oporu różnia sie o ponad 30 rze dów wielkości!
28 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika.
29 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
30 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
31 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
32 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
33 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
34 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
35 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
36 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
37 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
38 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
39 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
40 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
41 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
42 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
43 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika. opor, temperatura [K]
44 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika.
45 Odkrycie nadprzewodnictwa 8 kwietnia 1911 r. Stan nadprzewodza cy odkryto (przypadkowo) podczas badania oporu rte ci. Poniżej temperatury T c = 4,2 K (czyli -269 o C) opór całkowicie zanika.. (Lejda, Holandia) Heike Kamerlingh Onnes
46 Nadprzewodniki efekt Meissnera
47 Nadprzewodniki efekt Meissnera Nadprzewodniki charakteryzuja sie jednocześnie idealnym diamagnetyzmem. Zjawisko to polega na całkowitym ekranowaniu pola magnetycznego. W. Meissner, R. Ochsenfeld ( 1933 r. )
48 Nadprzewodniki efekt Meissnera Pole magnetyczne wnika jedynie do niewielkiej głe bokości przy powierzchni. B(x) = B 0 e x/λ x Heinz i Fritz London (1935 r.)
49 Nadprzewodniki efekt Meissnera Zjawisko Meissnera wykorzystuje sie np. do profilowania linii sił pola magnetycznego.
50 Nadprzewodniki efekt Meissnera W ten sposób można skompensować siłe grawitacji, uzyskuja c efekt lewitacji.
51 Nadprzewodniki efekt Meissnera W ten sposób można skompensować siłe grawitacji, uzyskuja c efekt lewitacji.
52 Nadprzewodniki efekt Meissnera W ten sposób można skompensować siłe grawitacji, uzyskuja c efekt lewitacji.
53 Nadprzewodniki efekt Meissnera Perspektywa: Skarpety lewituja ce wraz z właścicielem?
54 Nadprzewodniki kolejne odkrycia
55 Nadprzewodniki kolejne odkrycia Stan nadprzewodza cy został później odkryty w kilku innych pierwiastkach oraz stopach. Oto wybrane przykłady:
56 Nadprzewodniki kolejne odkrycia Stan nadprzewodza cy został później odkryty w kilku innych pierwiastkach oraz stopach. Oto wybrane przykłady: 80 ciekly N 2 60 T c (K) ciekly H 2 Nb 3 Ge Nb 3 Sn Nb Pb NbN V Si Nb Al Ge 3 Hg rok
57 Nadprzewodniki kolejne odkrycia Stan nadprzewodza cy został później odkryty w kilku innych pierwiastkach oraz stopach. Oto wybrane przykłady: 80 ciekly N 2 skroplony azot 60 T c (K) ciekly H 2 Nb 3 Ge Nb 3 Sn Nb Pb NbN V Si Nb Al Ge 3 Hg rok skroplony neon skroplony wodór skroplony hel
58 Istota nadprzewodnictwa pomocne fakty Kluczowe znaczenie dla zrozumienia mechanizmu (konwencjonalnego) nadprzewodnictwa miało:
59 Istota nadprzewodnictwa pomocne fakty Kluczowe znaczenie dla zrozumienia mechanizmu (konwencjonalnego) nadprzewodnictwa miało: odkrycie efektu izotopowego (1950 r.) T c 1 M M - masa jonów
60 Teoria nadprzewodnictwa 1957 r. Za opracowanie mikroskopowej teorii nadprzewodnictwa (tzw. teorie BCS) przyznano Nagrode Nobla w 1972 roku.
61 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne
62 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego:
63 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera)
64 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: w pary (Coopera) ła cza sie i kolektywnie na zewne trzne zaburzenia reaguja
65 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera) i kolektywnie reaguja na zewne trzne zaburzenia (jak gigantyczny superatom identycznych obiektów!)
66 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera) i kolektywnie reaguja na zewne trzne zaburzenia (jak gigantyczny superatom identycznych obiektów!) Kondensat par Coopera jest odpowiedzialny za:
67 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera) i kolektywnie reaguja na zewne trzne zaburzenia (jak gigantyczny superatom identycznych obiektów!) Kondensat par Coopera jest odpowiedzialny za: idealne przewodnictwo (ruch bez rozpraszania)
68 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera) i kolektywnie reaguja na zewne trzne zaburzenia (jak gigantyczny superatom identycznych obiektów!) Kondensat par Coopera jest odpowiedzialny za: idealne przewodnictwo idealny diamagnetyzm (ruch bez rozpraszania) (efekt Meissnera)
69 Nadprzewodnictwo zjawisko emergentne Elektrony w powierzchni Fermiego: ła cza sie w pary (Coopera) i kolektywnie reaguja na zewne trzne zaburzenia (jak gigantyczny superatom identycznych obiektów!) Kondensat par Coopera jest odpowiedzialny za: idealne przewodnictwo idealny diamagnetyzm (ruch bez rozpraszania) (efekt Meissnera) nowe zjawiska (efekt Josephsona, wiry kwantowe itp.)
70 Efekt Josephsona pra d par Coopera
71 Efekt Josephsona pra d par Coopera nadprzew. 1 izolator nadprzew. 2 I > 0 U=0 Zła cze utworzone z dwóch nadprzewodników i cienkiej warstwy izolatora.
72 Efekt Josephsona pra d par Coopera SQUID Superconducting QUantum Interferometer Device. Takie urza dzenia sa w stanie wykryć bardzo małe pola magnetyczne T.
73 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć
74 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć Alex Müller, Georg Bednorz / IBM Rüschlikon, Szwajcaria / W 1986 r. odkryto, że materiał ceramiczny La 2 x Sr x CuO 4 (który dla x=0 jest izolatorem typu Motta) w zakresie domieszkowania 0,05 < x < 0,25 staje nadprzewodnikiem. sie Maksymalna temperatura krytyczna La 2 x Sr x CuO 4 wynosi T c =36 K.
75 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć Alex Müller, Georg Bednorz. Nagroda Nobla, 1987 r. / IBM Rüschlikon, Szwajcaria / W 1986 r. odkryto, że materiał ceramiczny La 2 x Sr x CuO 4 (który dla x=0 jest izolatorem typu Motta) w zakresie domieszkowania 0,05 < x < 0,25 staje sie nadprzewodnikiem. Maksymalna temperatura krytyczna La 2 x Sr x CuO 4 wynosi T c =36 K.
76 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć Odkrycie to zapocza tkowało burzliwy okres historii rozwoju nadprzewodnictwa.
77 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć Odkrycie to zapocza tkowało burzliwy okres historii rozwoju nadprzewodnictwa. 180 * HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+δ HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+δ 120 Tl 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 T c (K) ciekly N 2 Bi 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 YBa 2 Cu 3 O 7 δ La 2 δ Sr δ CuO 4 20 ciekly H Nb 2 Nb 3 Sn 3 Ge Hg Pb Nb NbN V Si Nb Al Ge rok
78 Nadprzewodniki wysokotemperaturowe nowa epoka odkryć Odkrycie to zapocza tkowało burzliwy okres historii rozwoju nadprzewodnictwa. 180 * HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+δ HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8+δ T c (K) ciekly N 2 Tl 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 Bi 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 YBa 2 Cu 3 O 7 δ temp. pow. Ksie życa skroplony azot La 2 δ Sr δ CuO 4 20 ciekly H Nb 2 Nb 3 Sn 3 Ge Hg Pb Nb NbN V Si Nb Al Ge rok temp. pow. Plutonu skroplony wodór skroplony hel
79 2. Nowy rozdział nadprzewodnictwa: rola efektów topologicznych
Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo. - od badań podstawowych do zastosowań. Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS
Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS Lublin, 23 X 2012 r. Nadprzewodnictwo - od badań podstawowych do zastosowań Tadeusz Domański
Bardziej szczegółowoLublin, 27 XI 2015 r. Nadprzewodnictwo. możliwość realizowania ujemnego oporu. Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS
Lublin, 27 XI 2015 r. Nadprzewodnictwo możliwość realizowania ujemnego oporu Tadeusz Domański Instytut Fizyki UMCS Lublin, 27 XI 2015 r. Nadprzewodnictwo możliwość realizowania ujemnego oporu Tadeusz Domański
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki: właściwości i zastosowania
Lublin, 21 września 2012 r. Nadprzewodniki: właściwości i zastosowania Tadeusz Domański Instytut Fizyki Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej Lublin, 21 września 2012 r. Nadprzewodniki: właściwości i zastosowania
Bardziej szczegółowoZamiast przewodnika z miedzi o bardzo dużych rozmiarach możemy zastosowad niewielki nadprzewodnik niobowo-tytanowy
Nadprzewodniki Nadprzewodnictwo Nadprzewodnictwo stan materiału polegający na zerowej rezystancji, jest osiągany w niektórych materiałach w niskiej temperaturze. Nadprzewodnictwo zostało wykryte w 1911
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki. W takich materiałach kiedy nastąpi przepływ prądu może on płynąć nawet bez przyłożonego napięcia przez długi czas! )Ba 2. Tl 0.2.
Nadprzewodniki Pewna klasa materiałów wykazuje prawie zerową oporność (R=0) poniżej pewnej temperatury zwanej temperaturą krytyczną T c Większość przewodników wykazuje nadprzewodnictwo dopiero w temperaturze
Bardziej szczegółowoNADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli. miedziowo-lantanowym, w którym niektóre atomy lantanu były
FIZYKA I TECHNIKA NISKICH TEMPERATUR NADPRZEWODNICTWO NADPRZEWODNIKI WYSOKOTEMPERATUROWE (NWT) W roku 1986 Alex Muller i Georg Bednorz odkryli nadprzewodnictwo w złożonym tlenku La 2 CuO 4 (tlenku miedziowo-lantanowym,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA NADPRZEWODNICTWO I EFEKT MEISSNERA
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA ENERGETYKI I APARATURY PRZEMYSŁOWEJ NADPRZEWODNICTWO I EFEKT MEISSNERA Katarzyna Mazur Inżynieria Mechaniczno-Medyczna Sem. 9 1. Przypomnienie istotnych
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Nadprzewodnictwo. Nadprzewodnictwo
Nadprzewodnictwo Definicja, odkrycie nadprzewodnictwo spadek oporu elektrycznego do zera poniżej charakterystycznej temperatury zwanej temperaturą krytyczną. Po raz pierwszy zaobserwował nadprzewodnictwo
Bardziej szczegółowoLEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA
LEWITACJA MAGNETYCZNA Z WYKORZYSTANIEM ZJAWISKA NADPRZEWODNICTWA Prof. nz. dr hab. inż. Antoni Cieśla, AKADEMIA GÓRNICZO - HUTNICZA Wydział EAIiIB Katedra Elektrotechniki i Elektroenergetyki Agenda wykładu:
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i nadciekłość w układach oddziałuja. cych mieszanin bozonowo-fermionowych. Tadeusz Domański
Toruń, 22 września 2006 r. Nadprzewodnictwo i nadciekłość w układach oddziałuja cych mieszanin bozonowo-fermionowych Tadeusz Domański Instytut Fizyki, Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej w Lublinie http://kft.umcs.lublin.pl/doman/lectures
Bardziej szczegółowoNadprzewodnikowe zasobniki energii (SMES)
Nadprzewodnikowe zasobniki energii (SMES) Superconducting Magnetic Energy Storage dr hab. inŝ. Antoni Cieśla, prof. n. Wydział EAIiE Katedra Elektrotechniki i Elektroenergetyki Agenda wystąpienia: 1. Gromadzenie
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki nowe fakty i teorie
Warszawa, 13 września 2005 r. Nadprzewodniki nowe fakty i teorie T. DOMAŃSKI Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej w Lublinie http://kft.umcs.lublin.pl/doman/lectures Schemat referatu: Schemat referatu: Wste
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie. Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr
Nadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie Anna Rutkowska IMM sem. 2 mgr Gdańsk, 2012 Spis treści: 1. Nadprzewodnictwo...3 2. Efekt Meissnera...5 2.1 Lewitacja...5 3. Zastosowanie...6 3.1
Bardziej szczegółowoDuży, mały i zerowy opór. Od czego zależy, czy materiał przewodzi prąd?
Duży, mały i zerowy opór Od czego zależy, czy materiał przewodzi prąd? 2003 Brooks/Cole, a division of Thomson Learning, Inc. Thomson Learning is a trademark used herein under license. Page 1 Przewodnictwo
Bardziej szczegółowoWybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych
Wybrane zastosowania nadprzewodników wysokotemperaturowych Ryszard Pałka Department of Electrical Engineering West Pomeranian University of Technology Szczecin KETiI Zakres prezentacji 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Półprzewodniki. Półprzewodniki
Półprzewodniki Definicja i własności Półprzewodnik materiał, którego przewodnictwo rośnie z temperaturą (opór maleje) i w temperaturze pokojowej wykazuje wartości pośrednie między przewodnictwem metali,
Bardziej szczegółowoWŁAŚCIWOŚCI ELEKTRYCZNE. Oddziaływanie pola elektrycznego na materiał. Przewodnictwo elektryczne. Podstawy Nauki o Materiałach
Podstawy Nauki o Materiałach WŁAŚCIWOŚCI ELEKTRYCZNE Oddziaływanie pola elektrycznego na materiał Pole elektromagnetyczne MATERIAŁ Przepływ prądu Polaryzacja Odkształcenie Namagnesowanie... Przepływ prądu
Bardziej szczegółowo) (*#)$+$$ poniedziałki 13:30-15:00 wtorki 12:00-14:00 pitek 8:30-10:00
poniedziałki 13:30-15:00 wtorki 12:00-14:00 pitek 8:30-10:00 8 wykładów, 3 wiczenia: w, w, w, w, c, w, w, c, w, w, c(kolo) kolokwium na ostatnich cw. historia zerowy opór efekt Meissnera temperatura, pole
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperaturowe. Joanna Mieczkowska
Nadprzewodniki wysokotemperaturowe Joanna Mieczkowska Zastosowanie nadprzewodnictwa na szeroką skalę, szczególnie do przesyłania energii na duże odległości, było dotychczas ograniczone z powodu konieczności
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko.
Nadprzewodniki wysokotemperatu rowe. I nie tylko. Odkrycie nadprzewodnictwa: H. Kamerlingh Onnes (1911) Table from Burns Pierwiastki Li: pierwiastek o najwyższej T c K. Shimizu et al., Nature 419, 597
Bardziej szczegółowoCzym jest prąd elektryczny
Prąd elektryczny Ruch elektronów w przewodniku Wektor gęstości prądu Przewodność elektryczna Prawo Ohma Klasyczny model przewodnictwa w metalach Zależność przewodności/oporności od temperatury dla metali,
Bardziej szczegółowoNadprzewodniki wysokotemperaturowe. Zastosowania nadprzewodników starych i nowych. Koniec odkryć?
Nadprzewodniki wysokotemperaturowe. Zastosowania nadprzewodników starych i nowych. Koniec odkryć? 1 Główne nadprzewodniki Compound wysokotemperaturowe:t c T b liquid nitrogen Hg-1223 Tl-2223 Tl-1223 Bi-2223
Bardziej szczegółowoPierwiastki nadprzewodzące
Pierwiastki nadprzewodzące http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/magnetacademy/superconductivity101/fullarticle.html Materiały nadprzewodzące Rodzaj Materiał c (K) Uwagi Związki międzymetaliczne
Bardziej szczegółowoCel ćwiczenia: Wyznaczenie szerokości przerwy energetycznej przez pomiar zależności oporności elektrycznej monokryształu germanu od temperatury.
WFiIS PRACOWNIA FIZYCZNA I i II Imię i nazwisko: 1. 2. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA Cel ćwiczenia: Wyznaczenie
Bardziej szczegółowoNagrody Nobla z dziedziny fizyki ciała. Natalia Marczak Fizyka Stosowana, semestr VII
Nagrody Nobla z dziedziny fizyki ciała stałego Natalia Marczak Fizyka Stosowana, semestr VII Zaczęł ęło o się od Alfred Bernhard Nobel (1833 1896) Nadprzewodnictwo Kamerlingh-Onnes Heike (1853-1926) 1926)
Bardziej szczegółowoCiała stałe. Literatura: Halliday, Resnick, Walker, t. 5, rozdz. 42 Orear, t. 2, rozdz. 28 Young, Friedman, rozdz
Ciała stałe Podstawowe własności ciał stałych Struktura ciał stałych Przewodnictwo elektryczne teoria Drudego Poziomy energetyczne w krysztale: struktura pasmowa Metale: poziom Fermiego, potencjał kontaktowy
Bardziej szczegółowoNadpłynność i nadprzewodnictwo
Nadpłynność i nadprzewodnictwo Krzysztof Byczuk Instytut Fizyki Teoretycznej, Wydział Fizyki, Uniwersytet Warszawski 13 marzec 2019 www.fuw.edu.pl/ byczuk Tarcie, opór, dysypacja... pomaga... przeszkadza...
Bardziej szczegółowoTeoria pasmowa ciał stałych
Teoria pasmowa ciał stałych Poziomy elektronowe atomów w cząsteczkach ulegają rozszczepieniu. W kryształach zjawisko to prowadzi do wytworzenia się pasm. Klasyfikacja ciał stałych na podstawie struktury
Bardziej szczegółowoNatężenie prądu elektrycznego
Natężenie prądu elektrycznego Wymuszenie w przewodniku różnicy potencjałów powoduje przepływ ładunków elektrycznych. Powszechnie przyjmuje się, że przepływający prąd ma taki sam kierunek jak przepływ ładunków
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Pierwiastki 1 1 H 3 Li 11
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie.
Nadprzewodnictwo i efekt Meissnera oraz ich wykorzystanie. Aleksandra Galikowska IMM, sem.2, st.ii Spis treści 1. Wstęp, historia... 3 2. Nadprzewodnictwo... 4 3. Własności nadprzewodników... 5 3. Teoria
Bardziej szczegółowoPrzewodność elektryczna ciał stałych. Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki
Przewodność elektryczna ciał stałych Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Copyright 2000 by Harcourt,
Bardziej szczegółowoElektryczne własności ciał stałych
Elektryczne własności ciał stałych Izolatory (w temperaturze pokojowej) w praktyce - nie przewodzą prądu elektrycznego. Ich oporność jest b. duża. Np. diament ma oporność większą od miedzi 1024 razy Metale
Bardziej szczegółowoPrzyrządy i układy półprzewodnikowe
Przyrządy i układy półprzewodnikowe Prof. dr hab. Ewa Popko ewa.popko@pwr.edu.pl www.if.pwr.wroc.pl/~popko p.231a A-1 Zawartość wykładu Wy1, Wy2 Wy3 Wy4 Wy5 Wy6 Wy7 Wy8 Wy9 Wy10 Wy11 Wy12 Wy13 Wy14 Wy15
Bardziej szczegółowoNADPRZEWODNICTWO PRZEWODNICTWO ELEKTRYCZNE METALI PRZEWODNICTWO ELEKTRYCZNE METALI. rezystywność
rezystancja szczątkowa rezystywność NADPRZEWODNICTWO PRZEWODNICTWO ELEKTRYCZNE METALI Klasyczna Teoria Drudego (1900) nośnikami ładunku są elektrony swobodne podlegające rozkładowi oltzmanna, wszystkie
Bardziej szczegółowoW1. Właściwości elektryczne ciał stałych
W1. Właściwości elektryczne ciał stałych Względna zmiana oporu właściwego przy wzroście temperatury o 1 0 C Materiał Opór właściwy [m] miedź 1.68*10-8 0.0061 żelazo 9.61*10-8 0.0065 węgiel (grafit) 3-60*10-3
Bardziej szczegółowoWłaściwości kryształów
Właściwości kryształów Związek pomiędzy właściwościami, strukturą, defektami struktury i wiązaniami chemicznymi Skład i struktura Skład materiału wpływa na wszystko, ale głównie na: właściwości fizyczne
Bardziej szczegółowoFunkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach
Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach 1 f FD ( E) = E E F exp + 1 kbt Styczna do krzywej w punkcie f FD (E F )=0,5 przecina oś energii i prostą f FD (E)=1 w punktach odległych o k B
Bardziej szczegółowoPrawo Ohma. qnv. E ρ U I R U>0V. v u E +
Prawo Ohma U>0V J v u J qnv u - E + J qne d J gęstość prądu [A/cm 2 ] n koncentracja elektronów [cm -3 ] ρ rezystywność [Ωcm] σ - przewodność [S/cm] E natężenie pola elektrycznego [V/cm] I prąd [A] R rezystancja
Bardziej szczegółowoSTRUKTURA PASM ENERGETYCZNYCH
PODSTAWY TEORII PASMOWEJ Struktura pasm energetycznych Teoria wa Struktura wa stałych Półprzewodniki i ich rodzaje Półprzewodniki domieszkowane Rozkład Fermiego - Diraca Złącze p-n (dioda) Politechnika
Bardziej szczegółowoElektryczne własności ciał stałych
Elektryczne własności ciał stałych Do sklasyfikowania różnych materiałów ze względu na ich własności elektryczne trzeba zdefiniować kilka wielkości Oporność właściwa (albo przewodność) ładunek [C] = 1/
Bardziej szczegółowoKondensat Bosego-Einsteina okiem teoretyka
Kondensat Bosego-Einsteina okiem teoretyka Krzysztof Sacha Instytut Fizyki im. M. Smoluchowskiego, Uniwersytet Jagielloński Plan: Kondensacja Bosego-Einsteina. Teoretyczny opis kondensatu. Przyk lady.
Bardziej szczegółowoPrzerwa energetyczna w germanie
Ćwiczenie 1 Przerwa energetyczna w germanie Cel ćwiczenia Wyznaczenie szerokości przerwy energetycznej przez pomiar zależności oporu monokryształu germanu od temperatury. Wprowadzenie Eksperymentalne badania
Bardziej szczegółowoP R A C O W N I A
P R A C O W N I A www.tremolo.pl M E T O D Y B A D A Ń M A T E R I A Ł Ó W (WŁAŚCIWOŚCI ELEKTRYCZNE, MAGNETYCZNE I AKUSTYCZNE) Ewelina Broda Robert Gabor ĆWICZENIE NR 3 WYZNACZANIE ENERGII AKTYWACJI I
Bardziej szczegółowoStruktura elektronowa
Struktura elektronowa Struktura elektronowa atomów układ okresowy pierwiastków: 1) elektrony w atomie zajmują poziomy energetyczne od dołu, inaczej niż te gołębie (w Australii, ale tam i tak chodzi się
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 13 Janusz Andrzejewski Scaledlugości Janusz Andrzejewski 2 Scaledługości Simple molecules
Bardziej szczegółowoKwazicza stki Bogoliubova w nadprzewodnikach
Lublin, 20 stycznia 2009 r. Kwazicza stki Bogoliubova w nadprzewodnikach TADEUSZ DOMAŃSKI http://kft.umcs.lublin.pl/doman/lectures Plan referatu: Plan referatu: Wprowadzenie / istota stanu nadprzewodza
Bardziej szczegółowoZaburzenia periodyczności sieci krystalicznej
Zaburzenia periodyczności sieci krystalicznej Defekty liniowe dyslokacja krawędziowa dyslokacja śrubowa dyslokacja mieszana Defekty punktowe obcy atom w węźle luka w sieci (defekt Schottky ego) obcy atom
Bardziej szczegółowoN a d p r z e w o d n i c t w o - przegla d faktów i koncepcji
Katowice, 12 listopada 2008 r. N a d p r z e w o d n i c t w o - przegla d faktów i koncepcji T. DOMAŃSKI Uniwersytet M. Curie-Skłodowskiej w Lublinie http://kft.umcs.lublin.pl/doman/lectures Plan referatu:
Bardziej szczegółowoGazy kwantowe. Jacek Jurkowski, Fizyka Statystyczna. Instytut Fizyki
Instytut Fizyki 2015 Cele Cele Wyznaczenie średniego obsadzenia średniej energii równania stanu dla nieodziałujących gazów kwantowych fermionowego (gaz elektronowy w ciele stałym) bozonowego (kondensaty)
Bardziej szczegółowoElektronowa struktura atomu
Elektronowa struktura atomu Model atomu Bohra oparty na teorii klasycznych oddziaływań elektrostatycznych Elektrony mogą przebywać tylko w określonych stanach, zwanych stacjonarnymi, o określonej energii
Bardziej szczegółowoSprawozdanie z laboratorium inżynierii nowych materiałów
P O L I T E C H N I K A G D A Ń S K A Sprawozdanie z laboratorium inżynierii nowych materiałów Temat: Badanie podstawowych właściwości nadprzewodnika wysokotemperaturowego. Marcin Kowalski, Aleksandra
Bardziej szczegółowom e vr =nh Model atomu Bohra
Wykład II Model atomu Bohra Postulaty Bohr a 1.Elektrony poruszają się wokół jądra po orbitach stacjonarnych.. Atom emituje promieniowanie, gdy elektron przechodzi z jednej orbity stacjonarnej na drugą.
Bardziej szczegółowoŁadunki puszczamy w ruch. Wykład 12
Ładunki puszczamy w ruch. Wykład 12 Prawa przepływu prądu stałego 12. 1. Podstawowe definicje dla prądu elektrycznego 12.2. Elektrony w ciałach stałych pasma energetyczne 12.3. Prawo Ohma 12.3.1.Opór elektryczny
Bardziej szczegółowoŁadunki puszczamy w ruch. Wykład 12
Ładunki puszczamy w ruch. Wykład 12 Prawa przepływu prądu stałego 12. 1. Podstawowe definicje dla prądu elektrycznego 12.2. Elektrony w ciałach stałych pasma energetyczne 12.3. Prawo Ohma 12.3.1.Opór elektryczny
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY,,ZMIANA WŁASNOŚCI CIAŁ W TEMPERATURACH KRIOGENICZNYCH Jakub Bazydło Inżynieria Mechaniczno-Medyczna Sem. II mgr GDAŃSK 2012/2013 1. KRIOGENIKA Kriogenika - Słowo
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo. Eryk Buk. 29 października 2018 r.
29 października 2018 r. Plan seminarium Definicja i podstawowe właściwości nadprzewodników. Przykłady nadprzewodników.. Co to są nadprzewodniki? Pierwsza własność (Kamerlingh Onnes, 1911) Nadprzewodnik
Bardziej szczegółowoŚwiatowy kryzys energetyczny a nadprzewodniki absolutnie niezbędne absolutne zero oporności
Karol Fijałkowski 1, Wojciech Grochala Wydział Chemii i ICM, Uniwersytet Warszawski Światowy kryzys energetyczny a nadprzewodniki absolutnie niezbędne absolutne zero oporności Wstęp W ostatnim czasie coraz
Bardziej szczegółowoSpis treści. nadprzewodnictwo. Historia nadprzewodnictwa... Historia nadprzewodnictwa. Pierwsze osiagnięcia
Spis treści 1 Historia nadprzewodnictwa Pierwsze osiagnięcia dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2013/14 2 Wstęp Podstawowe własności Rodzaje nadprzewodnictwa
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 3. Detekcja światła. Struktura krystaliczna. Plan na dzisiaj
Repeta z wykładu nr 3 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoCia!a sta!e. W!asno"ci elektryczne cia! sta!ych. Inne w!asno"ci
Cia!a sta!e Podstawowe w!asno"ci cia! sta!ych Struktura cia! sta!ych Przewodnictwo elektryczne teoria Drudego Poziomy energetyczne w krysztale: struktura pasmowa Metale: poziom Fermiego, potencja! kontaktowy
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 4
D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 5, PWN, Warszawa 2003. H. D. Young, R. A. Freedman, Sear s & Zemansky s University Physics with Modern Physics, Addison-Wesley Publishing Company,
Bardziej szczegółowoKonwersatorium 1. Zagadnienia na konwersatorium
Konwersatorium 1 Zagadnienia na konwersatorium 1. Omów reguły zapełniania powłok elektronowych. 2. Podaj konfiguracje elektronowe dla atomów Cu, Ag, Au, Pd, Pt, Cr, Mo, W. 3. Wyjaśnij dlaczego występują
Bardziej szczegółowoWykład IV. Półprzewodniki samoistne i domieszkowe
Wykład IV Półprzewodniki samoistne i domieszkowe Półprzewodniki (Si, Ge, GaAs) Konfiguracja elektronowa Si : 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 2 = [Ne] 3s 2 3p 2 4 elektrony walencyjne Półprzewodnik samoistny Talent
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 5. Detekcja światła. Plan na dzisiaj. Złącze p-n. złącze p-n
Repeta z wykładu nr 5 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoKLUCZ PUNKTOWANIA ODPOWIEDZI
Egzamin maturalny maj 009 FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM ROZSZERZONY KLUCZ PUNKTOWANIA ODPOWIEDZI Zadanie 1.1 Narysowanie toru ruchu ciała w rzucie ukośnym. Narysowanie wektora siły działającej na ciało w
Bardziej szczegółowoRozszczepienie poziomów atomowych
Rozszczepienie poziomów atomowych Poziomy energetyczne w pojedynczym atomie Gdy zbliżamy atomy chmury elektronowe nachodzą na siebie (inaczej: funkcje falowe elektronów zaczynają się przekrywać) Na skutek
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 3. Prąd elektryczny
Podstawy fizyki sezon 2 3. Prąd elektryczny Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Prąd elektryczny
Bardziej szczegółowoPrzyrządy półprzewodnikowe
Przyrządy półprzewodnikowe Prof. Zbigniew Lisik Katedra Przyrządów Półprzewodnikowych i Optoelektronicznych pokój: 116 e-mail: zbigniew.lisik@p.lodz.pl wykład 30 godz. laboratorium 30 godz WEEIiA E&T Metal
Bardziej szczegółowoW drugiej części przedstawiono podstawowe wiadomości z fizyki atomowej, fizyki ciała stałego oraz fizyki jądrowej.
W drugiej części przedstawiono podstawowe wiadomości z fizyki atomowej, fizyki ciała stałego oraz fizyki jądrowej. Na całość pracy składają się dwie części (cz. I Fizyka klasyczna J. Massalski, M. Massalska).
Bardziej szczegółowoDielektryki polaryzację dielektryka Dipole trwałe Dipole indukowane Polaryzacja kryształów jonowych
Dielektryki Dielektryk- ciało gazowe, ciekłe lub stałe niebędące przewodnikiem prądu elektrycznego (ładunki elektryczne wchodzące w skład każdego ciała są w dielektryku związane ze sobą) Jeżeli do dielektryka
Bardziej szczegółowo30/01/2018. Wykład XI: Właściwości elektryczne. Treść wykładu: Wprowadzenie
Wykład XI: Właściwości elektryczne JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych Treść wykładu: 1. Wprowadzenie 2. a) wiadomości podstawowe b) przewodniki
Bardziej szczegółowoZjawisko termoelektryczne
34 Zjawisko Peltiera polega na tym, że w obwodzie składającym się z różnych przewodników lub półprzewodników wytworzenie różnicy temperatur między złączami wywołuje przepływ prądu spowodowany różnicą potencjałów
Bardziej szczegółowoRok akademicki: 2016/2017 Kod: NIM s Punkty ECTS: 5. Poziom studiów: Studia I stopnia Forma i tryb studiów: Stacjonarne
Nazwa modułu: Fizyka ciała stałego Rok akademicki: 2016/2017 Kod: NIM-1-306-s Punkty ECTS: 5 Wydział: Metali Nieżelaznych Kierunek: Inżynieria Materiałowa Specjalność: Poziom studiów: Studia I stopnia
Bardziej szczegółowoEFEKT HALLA W PÓŁPRZEWODNIKACH.
Politechnika Warszawska Wydział Fizyki Laboratorium Fizyki I P Andrzej Kubiaczyk 30 EFEKT HALLA W PÓŁPRZEWODNIKACH. 1. Podstawy fizyczne 1.1. Ruch ładunku w polu elektrycznym i magnetycznym Na ładunek
Bardziej szczegółowo100 lat fizyki niskich temperatur i nadprzewodnictwa
100 lat fizyki niskich temperatur i nadprzewodnictwa Tadeusz Wasiutyński IFJ PAN 9 maja 2013 Wstęp teoria BCS teoria Ginzburga Landaua nowe nadprzewodniki wysokotemperaturowe co z tego mamy Heike Kamerlingh
Bardziej szczegółowoWykład Prąd elektryczny w próżni i gazach. 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe informacje doświadczalne
Wykład 9 11 Prąd elektryczny w próżni i gazach 11.1 Przewodnictwo elektronowe 11.2 Przewodnictwo niesamoistne 11.3 Przewodnictwo samoistne 12 Nadprzewodnictwo 13 Półprzewodniki 13.1 Rodzaje półprzewodników
Bardziej szczegółowoFizyka i technologia złącza PN. Adam Drózd 25.04.2006r.
Fizyka i technologia złącza P Adam Drózd 25.04.2006r. O czym będę mówił: Półprzewodnik definicja, model wiązań walencyjnych i model pasmowy, samoistny i niesamoistny, domieszki donorowe i akceptorowe,
Bardziej szczegółowoWłasności magnetyczne materii
Własności magnetyczne materii Dipole magnetyczne Najprostszą strukturą magnetyczną są magnetyczne dipole. Fe 3 O 4 Kompas, Chiny 220 p.n.e Kołowy obwód z prądem dipol magnetyczny! Wartość B w środku kołowego
Bardziej szczegółowoInstytutu Ceramiki i Materiałów Budowlanych
Instytutu Ceramiki i Materiałów Budowlanych Scientific Works of Institute of Ceramics and Building Materials Nr 27 (październik grudzień) Prace są indeksowane w BazTech i Index Copernicus ISSN 1899-3230
Bardziej szczegółowoPole przepływowe prądu stałego
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 5 Pole przepływowe prądu stałego Czym jest prąd elektryczny? Prąd elektryczny: uporządkowany ruch ładunku. Prąd elektryczny w metalach Lity metalowy przewodnik zawiera
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Techniki niskotemperaturowe w Inżynierii Mechaniczno Medycznej Zmiana własności ciał w temperaturach kriogenicznych Prowadzący: dr inż. Waldemar Targański Emilia
Bardziej szczegółowoSiła magnetyczna działająca na przewodnik
Siła magnetyczna działająca na przewodnik F 2 B b F 1 F 3 a F 4 I siła Lorentza: F B q v B IL B F B ILBsin a moment sił działający na ramkę: M' IabBsin a B F 2 b a S M moment sił działający cewkę o N zwojach
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne Wykład LO Zgorzelec 13-01-2016
Pole magnetyczne Igła magnetyczna Pole magnetyczne Magnetyzm ziemski kompas Biegun północny geogr. Oś obrotu deklinacja Pole magnetyczne Ziemi pochodzi od dipola magnetycznego. Kierunek magnetycznego momentu
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 3. Prąd elektryczny
Podstawy fizyki sezon 2 3. Prąd elektryczny Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Prąd elektryczny
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoFizyka i inżynieria materiałów Prowadzący: Ryszard Pawlak, Ewa Korzeniewska, Jacek Rymaszewski, Marcin Lebioda, Mariusz Tomczyk, Maria Walczak
Fizyka i inżynieria materiałów Prowadzący: Ryszard Pawlak, Ewa Korzeniewska, Jacek Rymaszewski, Marcin Lebioda, Mariusz Tomczyk, Maria Walczak Instytut Systemów Inżynierii Elektrycznej Politechnika Łódzka
Bardziej szczegółowoWłasności elektronowe amorficznych stopów Si/Me:H w pobliżu przejścia izolator-metal
1 Własności elektronowe amorficznych stopów Si/Me:H w pobliżu przejścia izolator-metal Gęste pary metali (wzrost gęstości -> I-M) niemetale poddane wysokiemu ciśnieniu -> I-M Cs-CsH (wzrost ciśnienia wodoru
Bardziej szczegółowoW5. Rozkład Boltzmanna
W5. Rozkład Boltzmanna Podstawowym rozkładem w klasycznej fizyce statystycznej jest rozkład Boltzmanna E /( kt ) f B ( E) Ae gdzie: A jest stałą normalizacyjną, k stałą Boltzmanna 5 k 8.61710 ev / K Został
Bardziej szczegółowoPierwiastek: Na - Sód Stan skupienia: stały Liczba atomowa: 11
***Dane Pierwiastków Chemicznych*** - Układ Okresowy Pierwiastków 2.5.1.FREE Pierwiastek: H - Wodór Liczba atomowa: 1 Masa atomowa: 1.00794 Elektroujemność: 2.1 Gęstość: [g/cm sześcienny]: 0.0899 Temperatura
Bardziej szczegółowoUKŁAD OKRESOWY PIERWIASTKÓW
UKŁAD OKRESOWY PIERWIASTKÓW Michał Sędziwój (1566-1636) Alchemik Sędziwój - Jan Matejko Pierwiastki chemiczne p.n.e. Sb Sn Zn Pb Hg S Ag C Au Fe Cu (11)* do XVII w. As (1250 r.) P (1669 r.) (2) XVIII
Bardziej szczegółowoPrzewodnictwo elektryczne ciał stałych. Fizyka II, lato
Przewodnictwo elektryczne ciał stałych Fizyka II, lato 2016 1 Własności elektryczne ciał stałych Komputery, kalkulatory, telefony komórkowe są elektronicznymi urządzeniami półprzewodnikowymi wykorzystującymi
Bardziej szczegółowoWykład 9 Wprowadzenie do krystalochemii
Wykład 9 Wprowadzenie do krystalochemii 1. Krystalografia a krystalochemia. 2. Prawa krystalochemii 3. Sieć krystaliczna i pozycje atomów 4. Bliskie i dalekie uporządkowanie. 5. Kryształ a cząsteczka.
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH
Nadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH Współpraca: Akademickie Centrum Materiałów i Nanotechnologii dr Michał Zegrodnik, prof. Józef Spałek
Bardziej szczegółowoGAZ ELEKTRONÓW SWOBODNYCH POWYŻEJ ZERA BEZWZGLĘDNEGO.
GAZ ELEKTRONÓW SWOBODNYCH POWYŻEJ ZERA BEZWZGLĘDNEGO. Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca T=0K T>0K 1 f ( E ) = 0 dla dla E E F E > EF f ( E, T ) 1 = E E F kt e + 1 1 T>0K Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5 BADANIE ZALEŻNOŚCI PRZEWODNICTWA ELEKTRYCZNEGO PÓŁPRZEWODNIKA OD TEMPERATURY 1.WIADOMOŚCI OGÓLNE
Laboratorium z Fizyki Materiałów 00 Ćwiczenie 5 BADANIE ZALEŻNOŚCI PRZEWODNICTWA ELEKTRYCZNEGO PÓŁPRZEWODNIKA OD TEMPERATURY.WIADOMOŚCI OGÓLNE Przewodnictwo elektryczne ciał stałych można opisać korzystając
Bardziej szczegółowoPrzewodnictwo elektryczne ciał stałych
Przewodnictwo elektryczne ciał stałych Fizyka II, lato 2011 1 Własności elektryczne ciał stałych Komputery, kalkulatory, telefony komórkowe są elektronicznymi urządzeniami półprzewodnikowymi wykorzystującymi
Bardziej szczegółowoTeoria pasmowa. Anna Pietnoczka
Teoria pasmowa Anna Pietnoczka Opis struktury pasmowej we współrzędnych r, E Zmiana stanu elektronów przy zbliżeniu się atomów: (a) schemat energetyczny dla atomów sodu znajdujących się w odległościach
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w temperaturze pokojowej. Janusz Typek
Nadprzewodnictwo w temperaturze pokojowej Janusz Typek Plan prezentacji Room-temperature superconductivity (RTSC) Zasady nadprzewodnictwa Podział znanych nadprzewodników Pre-historia RTSC Doniesienia o
Bardziej szczegółowo