Odkrywanie supersymetrii - przypadek ciężkich sfermionów
|
|
- Daniel Matysiak
- 4 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Odkrywanie supersymetrii - przypadek ciężkich sfermionów Krzysztof Rolbiecki (IFT UW) we współpracy z: K. Desch, J. Kalinowski, G. Moortgat-Pick, J. Stirling JHEP 612, 7 (26) Warszawa, 9/3/27 1. Wstęp ogólne uwagi o supersymetrii 2. Supersymetria z ciężkimi sfermionami 3. Przykładowy scenariusz 4. Wyznaczanie parametrów modelu 5. Rola korelacji spinowych i asymetrii przód-tył 6. Wyniki analizy numerycznej 7. Zakończenie i wnioski
2 Problem hierarchii aby złamać symetrię elektrosłabą i nadać masy cząstkom Modelu Standardowego, pewna cząstka skalarna musi otrzymać niezerową próżniową wartość oczekiwaną (VEV) w Modelu Standardowym rolę tę pełni elementarny skalar cząstka Higgsa ale poprawki kwantowe do masy bozonu Higgsa m H są kwadratowo rozbieżne f H H δm 2 H = λ f 2 8π 2 Λ2 UV +... gdzie Λ UV jest skalą obcięcia teorii
3 Problem hierarchii Ponieważ Λ UV może w ogólności być O(m Pl ), prowadzi to do dużych poprawek do m H. Tak duże poprawki w Modelu Standardowym do masy bozonu Higgsa, która powinna być m H = O(m W ), prowadzą do dwóch problemów: jak otrzymać m H tak, żeby była ona wiele rzędów wielkości mniejsza niż inne fundamentalne skale w fizyce, jak skala unifikacji albo skala Plancka problem hierarchii jak uniknąć poprawek δm 2 H, które są znacznie większe niż m2 H problem naturalności Rozwiązanie tych dwóch problemów może nam dać supersymetria (SUSY)
4 Supersymetryczne rozwiązanie problemu hierarchii Możemy zauważyć, że poprawki pętlowe z fermionami i bozonami są przeciwnych znaków. Jeśli w teorii występuje taka sama liczba fermionowych i bozonowych stopni swobody oraz dodatkowo jeśli mają one identyczne sprzężenia, to rozbieżności kwadratowe się kasują H f H S H H δm 2 H = 2 λ f 2 = Λ2 UV 8π 2 (λ S λ f 2 ) +... pozostają człony proporcjonalne do m 2 f log ( ΛUV m f 16π 2Λ2 UV + λ S 16π 2Λ2 UV + λ S 16π 2Λ2 UV +... ) i ( ) m 2 ΛUV S log m S
5 Supersymetria symetria pomiędzy bozonami i fermionami Q fermion = bozon ; Q bozon = fermion łączy symetrię czasoprzestrzeni ze spinem cząstek unikalne rozszerzenie symetrii Lorentza łączy cząstki w supermultiplety w obrębie jednego supermultipletu cząstki mają te same liczby kwantowe i masy doświadczalnie nie obserwujemy superpartnerów cząstek z Modelu Standardowego supersymetria musi być spontanicznie złamana łamanie supersymetrii zachodzi w sektorze ukrytym i jest przenoszone do sektora widzialnego np. przez grawitację
6 unifikacja oddziaływań Inne zalety supersymetrii 6 5 α 1 1 α α α Log 1 (Q/1 GeV) naturalny kandydat na ciemną materię najlżejsza cząstka supersymetryczna (LSP) nowe źródła łamania symetrii CP możliwość wyjaśnienia asymetrii barionowej Wszechświata jest zgodna z danymi doświadczalnymi
7 Minimalny Supersymetryczny Model Standardowy cząstki spin spin 1/2 SU(3) c, SU(2) L, U(1) Y ( ) ( ) ũl u skwarki i kwarki Q (3,2, d 1 L d 6 ) (3 generacje) U ũ R u R ( 3,1, 2 3 ) D d R d R ( 3,1, ( ) ( ) 1 3 ) ν ν sleptony i leptony L (1,2, 1 e 2 ) ẽ L (3 generacje) E ẽ R e R (1,1,1) ( ) ( ) H + bozony Higgsa i H u H u + u Hu H u (1,2, 1 2 ) ) higgsina H d ( H d H d ) ( H d H d L L (1,2, 1 2 ) cząstki spin 1 2 spin 1 SU(3) c, SU(2) L, U(1) Y gluino, gluon g g (8, 1, ) wina, bozony W W ± W W ± W (1,3,) bino, bozon B B B (1,1,)
8 Gdzie szukać supersymetrii?
9 Focus Point Supersymmetry najważniejsza cecha: masy sleptonów, skwarków i bozonów Higgsa (oprócz jednego) powyżej 1 TeV masy gaugin i higgsin rzędu skali elektrosłabej masy miękko łamiące supersymetrię spełniają relację przy skali unifikacji (m 2 H u, m 2 t R, m 2 t L ) (1,1 + x,1 x) linie ewolucji m 2 H u skupiają się w jednym punkcie, zapewniając w naturalny sposób łamanie symetrii elektrosłabej przy odpowiedniej energii ta własność jest niezależna od parametrów łamiących supersymetrię
10 Sektor chargin macierz masy chargin w bazie ( W, H ) M M χ ± = 2 2mW cos β 2mW sin β µ diagonalizujemy ją za pomocą dwóch unitarnych macierzy U i V V M χ ±U = m χ ± 1 m χ ± 2 stany własne macierzy masy w reprezentacji Weyla U W L H d = χ 1L χ 2L V W + R H + u = χ+ 1R χ + 2R i jako spinory Diraca χ 1 = χ 1L χ 1R, χ 2 = χ 2L χ 2R
11 Sektor neutralin macierz masy neutralin w bazie ( B, W, H d, H u ) M χ = M 1 m Z c β s W m Z s β s W M 2 m Z c β c W m Z s β c W m Z c β s W m Z c β c W µ m Z s β s W m Z s β c W µ diagonalizacja macierzy masy diag(m χ 1, m χ 2, m χ 3, m χ 4 ) = N M χ N 1 stany własne macierzy masy spinory Weyla χ i i spinory Majorany χ i (i = 1,2,3,4) χ 1 χ 2 χ 3 χ 4 = N B W H d H u χ i = χ i χ i
12 Wybrany scenariusz focus point w modelu msugra: M = 2GeV, M 1/2 = 144GeV, tan β = 2, A =, sign µ = + UWAGA: w naszej analizie nie wykorzystujemy założeń msugra parametry przy skali elektrosłabej obliczone przez SPheno: M 1 = 6GeV, M 2 = 121GeV, M 3 = 322GeV, µ = 54GeV masy chargin, neutralin i gluina: m χ ± 1 = 117GeV, m χ ± 2 = 552GeV, m χ 1 = 59GeV, m χ 2 = 117GeV, m χ 3 = 545GeV, m χ 4 = 55GeV, m g = 416GeV skwarki stop: m t 1 = 193GeV, m t 2 = 1584GeV inne skwarki i sleptony 2TeV sektor Higgsa: m h = 119GeV, m H,H ±,A = 1935GeV co możemy wykorzystać? LHC gluina: g χ 2 b b, skwarki (oprócz t 1,2 ) σ 1pb ILC 5 lekkie chargina: σ(e + e χ + 1 χ 1 ) 2pb, neutralina χ 1,2 również dostępne kinematycznie, ale σ(e + e χ 1 χ 2 ) < 1fb
13 Dane eksperymentalne z LHC wszystkie kwarki znajdują się w zasięgu kinematycznym stop: BR( t 1,2 gt) 66% duże tło od produkcji kwarków t, trudne do wyeliminowania inne skwarki rozpadają się głównie na gluino i kwark, rekonstrukcja masy może okazać się trudna zakładamy, że można wyznaczyć masy z dokładnością 5 GeV produkcja gluina: duży przekrój czynny, kilka kanałów rozpadu Mode g χ 2 b b g χ 1 q u q d χ + 1 χ 1 q dq u χ 2 χ 1 l+ l t 1,2 gt χ 1 χ 1 l ν l BR 14.4% 1.8% 33.5% 3.% 66% 11.% rozkład masy pary leptonów z rozpadu χ 2 mas neutralin: pozwala wyznaczyć różnicę δ(m χ 2 m χ 1 ).5 GeV
14 Dane eksperymentalne z ILC w ILC 5 jedynie e + e χ + 1 χ 1, χ 1 χ 1, χ 1 χ 2, χ 2 χ 2 dostępne ale przekroje czynne dla neutralin < 1 fb zbyt małe? wiązki e +, e spolaryzowane względny błąd.5% zakładamy efektywność e slc = 5% BR = 2 BR( χ + 1 χ 1 q u q d ) BR( χ 1 χ 1 l ν l )+BR( χ 1 χ 1 l ν l )2.34 gdzie l = e, µ scałkowana świetlność przy 35 i 5 GeV L = 2fb 1 na polaryzację s/gev (Pe, P e +) σ( χ + 1 χ 1 )/fb σ( χ+ 1 χ 1 ) BR e slc/fb 35 ( 9%, +6%) ±4. (, ) ±2.1 (+9%, 6%) ±.7 5 ( 9%, +6%) ±2.3 (, ) ±1.4 (+9%, 6%) ±.4
15 Dane z ILC masy χ ± 1 i χ 1,2 z rozkładów energii leptonów i mas niezmienniczych par dżetów oraz skanowania progu produkcji dσ de(e ) 16 e + e χ + 1 χ 1, χ 1 χ 1 e ν dσ dm 2 sc 1.2 e + e χ + 1 χ 1, χ 1 χ 1 s c [ fb GeV ] [ fb GeV 2 ] 1 s = 35 GeV 1 s = 35 GeV s = 5 GeV s = 5 GeV E(e )/GeV m 2 sc/gev razem z informacją z LHC otrzymujemy: δ(m χ 1 ) =.2GeV, δ(m χ 2 ) =.5GeV, δ(m χ ± 1 ) =.1GeV wiedząc, że masy skalarów są duże, możemy przyjąć, że BR na poszczególne rozpady chargin są od nich niezależne
16 Produkcja chargin od jakich parametrów MSSM zależy proces produkcji? e + χ + 1 e + χ + 1 e + χ + 1 γ Z ν e χ 1 e χ 1 χ 1 e χ 1 ν, q u l +, q d χ + 1 W + l +, q d ν, q u χ + 1 l L, q dl l +, q d χ 1 χ + 1 ν, q u ν, q ul χ 1 parametry z sektorów higgsin i gaugin: M 1, M 2, µ, tan β masy ciężkich (wirtualnych) cząstek pośrednich: m ν, m l, m q L, m qr
17 Wyznaczanie parametrów modelu krok pierwszy wykorzystujemy masy i przekroje czynne na produkcję chargin przy spolaryzowanych wiązkach e +, e za pomocą testu χ 2 wyznaczamy parametry MSSM razem z niepewnościami okazuje się, że między parametrami występują bardzo silne korelacje aby uzyskać zbieżność procedury fitowania trzeba ją wykonywać dla ustalonych wartości tan β wyznaczamy M 1, M 2, µ, m ν wyniki: dla tan β < 1.7 dane są sprzeczne z obliczeniami teoretycznymi 59.4 M GeV, M GeV 45 µ 75 GeV, 18 m νe 221 GeV M 1, M 2 wyznaczone z precyzją 5%, ograniczenia na µ i m ν dość słabe 15%
18 Wyznaczanie parametrów modelu krok pierwszy masy i przekroje czynne nie dostarczają wystarczającej informacji aby wyznaczyć wszystkie pięć parametrów dozwolone obszary migrują wraz ze zmianą tan β stąd duże niepewności M tan β = 5 65 µ 6 tan β = M tan β = m νe M M 1 potrzebna jest dodatkowa informacja...
19 Wyznaczanie parametrów modelu krok drugi jaka inna obserwabla może być jeszcze wykorzystana? asymetria przód-tył kąt między osią wiązki a leptonem/kwarkiem w stanie końcowym silnie zależy od korelacji spinowych rozpadającego się chargina rozdzielamy pełny proces na produkcję i rozpad, korzystając z przybliżenia wąskiego rezonansu (m χ Γ χ ) T 2 = f1 2 f2 2 fin.sp. spin density matrix {}}{ (P λ f 1 λ f2 P λ f 1 λ f 2 ) decay matrix {}}{ (Z λf1 Z λ f 1 ) decay matrix {}}{ (Z λf2 Z λ f 2 ) procesy produkcji i rozpadu sprzęgają się przez człony interferencyjne pomiędzy różnymi stanami polaryzacji chargin
20 Asymetrie przód-tył wymiana sneutrina w kanale t: źródło A FB w produkcji chargin w zderzeniach e + e polaryzacja chargin zależy od polaryzacji wiązek w naszym przypadku 3-ciałowe rozpady: χ 1 χ 1 e ν e i χ 1 χ 1s c korelacje spinowe istotne e e + A FB (e )/% 6 A FB (e )/% 5 s = 35 GeV ν χ 1 χ + 1 s = 35 GeV z korelacjami spinowymi nasza A FB 1 bez kor. spin m ν /GeV m ν /GeV
21 Wyznaczanie parametrów krok drugi wykorzystujemy zmierzone masy, przekroje czynne i A FB z leptonowych rozpadów chargin ponieważ rozpad zależy również od nieznanej masy selektronu, przyjmujemy relację SU(2) między masą selektronu i sneutrina m 2 ẽ L = m 2 ν e + m 2 Z cos(2β)( 1 + sin2 θ W ) wartości asymetrii z błędami statystycznymi i z błędami od polaryzacji s/gev (Pe, P e +) A FB (l )/% A FB ( c)/% 35 ( 9%, +6%) 4.42± ±.74 5 ( 9%, +6%) 4.62± ±1.5 dane dla polaryzacji (+9%, 6%) ze względu na małą liczbę przypadków obciążone zbyt dużym błędem nie wykorzystujemy ich
22 Wyznaczanie parametrów krok drugi dołączamy do testu χ 2 wyniki dla asymetrii leptonowych nie ma konieczności ustalania tan β możemy fitować wszystkie 5 parametrów otrzymujemy następujące wartości: 59.7 M GeV, M GeV 5 µ 61 GeV, 19 m νe 21 GeV, 14 tan β 31 co zyskaliśmy: masa ciężkiego, wirtualnego sneutrina wyznaczona z dokładnością 5% dwukrotna poprawa dokładność wyznaczenia M 1 i M 2 poprawiona o czynnik 5 dokładność wyznaczenia µ poprawiona o czynnik 3 ograniczenia na tan β
23 Przewidywanie mas innych cząstek dzięki precyzyjnemu wyznaczeniu parametrów możemy przewidzieć w jakim zakresie energetycznym znajdują się kolejne cząstki z sektora chargin i neutralin: 56 m χ GeV 512 m χ GeV 514 m χ ± GeV taka informacja może okazać się przydatna przy planowaniu kolejnych eksperymentów, np. czy jest sens rozbudować ILC do 8 GeV albo 1 TeV ich odkrycie będzie testem na konsystentność modelu
24 Asymetrie przód-tył dla hadronów można wykorzystać A FB dla dżetów c A FB /%.6.5 A FB (e ) s = 35 GeV znając m cl z LHC.4 podobne rozkłady dla A FB (e ) i A FB (c) dla dużych m νe porównywalna dokładność przy A FB (c) wyznaczaniu m νe strategia: mierzymy A FB (c), A FB /% wyznaczamy m νe, a następnie mẽl korzystając z A FB (e ) możliwe ograniczenia na mẽl? testowanie relacji SU(2) dla mẽl i m νe? m ν /GeV s = 25 GeV mẽl /GeV
25 Wyznaczanie parametrów krok trzeci dodajemy do funkcji χ 2 asymetrie przód-tył dla kwarków c masy skwarków wyznaczone w LHC z dokładnością ±5 GeV konieczna identyfikacja dżetów pochodzących z kwarków c zakładamy efektywność 4% efektywność wyboru przypadków na poziomie 5%, jak wcześniej wartości asymetrii: s/gev (Pe, P e +) A FB (l )/% A FB ( c)/% 35 ( 9%, +6%) 4.42± ±.74 5 ( 9%, +6%) 4.62± ±1.5 otrzymujemy: M GeV, M GeV, mẽl 15 GeV 19 m νe 212 GeV, 42 µ 77 GeV, 11 tan β 6 ograniczenia mniej precyzyjne, ale mamy dodatkowy parametr
26 Podsumowanie i wnioski jeśli niskoenergetyczna supersymetria zostanie odkryta w LHC, na pewno pozostaną wątpliwości i pytania, szczególnie w trudnych scenariuszach typu focus point potrzebujemy ILC trudny obszar przestrzeni parametrów SUSY: ciężkie sfermiony mało cząstek dostępnych kinematycznie mało danych eksperymentalnych asymetrie przód-tył dostarczają użytecznych informacji o ciężkich cząstkach wirtualnych dobre ograniczenia na ich masy precyzyjne wyznaczenie innych parametrów modelu bez założeń o schemacie łamania supersymetrii konieczne są informacje zarówno z LHC jak i z ILC wszystkie dostępne dane muszą być wykorzystane w tego typu trudnych modelach
LHC i po co nam On. Piotr Traczyk CERN
LHC i po co nam On Piotr Traczyk CERN LHC: po co nam On Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 5 Program fizyczny LHC 6 Program fizyczny LHC
Bardziej szczegółowoLHC: program fizyczny
LHC: program fizyczny Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 2 Program fizyczny LHC Model Standardowy i Cząstka Higgsa Poza Model Standardowy:
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoSupersymetria. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład XII
Supersymetria Wykład XII Problemy Modelu Standardowego Supersymetria Widmo czastek Przewidywania Obecne wyniki Przyszłe poszukiwania Mały Higgs Elementy fizyki czastek elementarnych Model Standardowy Przypomnienie
Bardziej szczegółowoSupersymetria. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład XII
Supersymetria Wykład XII Elementy fizyki czastek elementarnych Problemy Modelu Standardowego Supersymetria Widmo czastek Przewidywania Obecne wyniki Przyszłe poszukiwania Model Standardowy Przypomnienie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 14 12.01.2010 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Poza Modelem Standardowym Poza Modelem Standardowym dążenie do unifikacji Model Standardowy: symetria
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa oraz SUSY
Bozon Higgsa oraz SUSY Bozon Higgsa Poszukiwania bozonu Higgsa w LEP i Tevatronie - otrzymane ograniczenia na masę H Plany poszukiwań w LHC Supersymetria (SUSY) Zagadkowe wyniki CDF Masy cząstek cząstki
Bardziej szczegółowoSupersymetria. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład XII. Założenia. Widmo czastek Przewidywania Obecne wyniki Przyszłe poszukiwania
Supersymetria Wykład XII Założenia Elementy fizyki czastek elementarnych Widmo czastek Przewidywania Obecne wyniki Przyszłe poszukiwania Mały Higgs Problem hierarchi Czy Model Standardowy może pozostać
Bardziej szczegółowoFizyka na LHC - Higgs
Fizyka na LHC - Higgs XI Program fizyczny LHC. Brakujący element. Pole Higgsa. Poszukiwanie Higgsa na LEP. Produkcja Higgsa na LHC. ATLAS. Wyniki doświadczalne Teraz na LHC 1 FIZYKA NA LHC Unifikacja oddziaływań
Bardziej szczegółowoMotywacja do dokładnego wyznaczania elementów macierzy Cabbibo-Kobayashi-Maskawy ( )
Lucja Sławianowska 7 grudnia 2001 Motywacja do dokładnego wyznaczania elementów macierzy Cabbibo-Kobayashi-Maskawy ( ) macierz opisuje łamanie CP i niezachowanie zapachu w Modelu Standardowym jest to jedyne
Bardziej szczegółowoTeorie wielkich unifikacji
Teorie wielkich unifikacji Sukcesy i porażki Modelu Standardowego Przesłanki dla wielkich unifikacji Biegnące stałe sprzężenia Teoria SU(5) i przewidywania rozpadu protonu Poszukiwanie rozpadu protonu
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek 5: Co dalej? Brakujące wątki Perspektywy Astrocząstki
Fizyka cząstek 5: Co dalej? Brakujące wątki Perspektywy Astrocząstki Brakujące ogniwo Przypomnienie: brakujący bozon Higgsa! Oczekiwania: nietrwały, sprzężenie najsilniejsze do najcięższych cząstek. Ważny
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych
Fizyka cząstek elementarnych i oziaływań postawowych Wykła 14 Poza moel stanarowy Jerzy Kraśkiewicz Oscylacje netrin W minimalnym MS netrina są bezmasowe. Obecnie wykryto, Ŝe netrina mają masę! Oscylacje
Bardziej szczegółowoPierwsze dwa lata LHC
Pierwsze dwa lata LHC Barbara Wosiek Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego, Polskiej Akademii Nauk Radzikowskiego 152, 31-342 Kraków barbara.wosiek@ifj.edu.pl 2011-10-21 B. Wosiek, Sem.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 12. Wszechświat cząstek elementarnych dla humanistów. Poza Modelem Standardowym. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW
M. Krawczyk, AF. Żarnecki - Wykład 12 1 Wszechświat cząstek elementarnych dla humanistów WYKŁAD 12 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Poza Modelem Standardowym Problemy Modelu Standardowego Wiele parametrow
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa & SUSY & DM
Bozon Higgsa & SUSY & DM Niezmienniczość cechowania Bozon Higgsa Poszukiwanie bozonu Higgsa w LEP i LHC Supersymetria Ciemna materia Unifikacja elektrosłaba (slajd z wykładu 6) e + g w W + ν ν e µ µ +
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Tadeusz Lesiak
Fizyka cząstek elementarnych Tadeusz Lesiak 1 WYKŁAD XII Fizyka spoza modelu standardowego T.Lesiak Fizyka cząstek elementarnych 2 Model Standardowy nie jest doskonały Problem 1: zbyt dużo parametrów co
Bardziej szczegółowoCząstki i siły. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Cząstki i siły tworzące nasz wszechświat Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan Wstęp Klasyfikacja cząstek elementarnych Model Standardowy 2 Wstęp 3 Jednostki, konwencje Prędkość światła c ~ 3 x 10 8 m/s Stała
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne wprowadzenie. Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski
Cząstki elementarne wprowadzenie Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Historia badania struktury materii XVII w.: ruch gwiazd i planet, zasady dynamiki, teoria grawitacji, masa jako
Bardziej szczegółowoWykład XIII: Rozszerzenia SM, J. Gluza
Skala X, skala Plancka Dla MS biegnące stałe sprzężenia przecinają się w okolicy 10^15 GeV, Grawitacja dołącza się przy około 10^19 GeV, gdy oddizaływanie grawitacyjne jest porównywalne z masą spoczynkową
Bardziej szczegółowoNa tropach czastki Higgsa
Na tropach czastki Higgsa Wykład inauguracyjny 2004/2005 A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Na tropach czastki Higgsa Wykład inauguracyjny 2004/2005
Bardziej szczegółowoWszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Diagramy Faynmana
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki 27 listopada 2018 A.F.Żarnecki WCE Wykład 8 27 listopada 2018 1 / 28 1 Budowa materii (przypomnienie)
Bardziej szczegółowoUnifikacja elektro-słaba
Unifikacja elektro-słaba ee + Anihilacja Oddziaływania NC (z wymianą bozonu ) - zachowanie zapachów Potrzeba unifikacji Warunki unifikacji elektro-słabej Rezonans Liczenie zapachów neutrin (oraz generacji)
Bardziej szczegółowoWielka Unifikacja. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład XI. Co to jest ładunek?... Biegnaca stała sprzężenia i renormalizacja w QED Pomiar
Wielka Unifikacja Wykład XI Co to jest ładunek?... Elementy fizyki czastek elementarnych Biegnaca stała sprzężenia i renormalizacja w QED Pomiar Biegnaca stała sprzężenia QCD Unifikacja SU(5) Leptokwarki
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 1 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 2.12. 2009 Współczesne eksperymenty-wprowadzenie Detektory Akceleratory Zderzacze LHC Mapa drogowa Tevatron-
Bardziej szczegółowoWszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Diagramy Faynmana
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Diagramy Faynmana Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego 21 listopada 2017 A.F.Żarnecki WCE Wykład
Bardziej szczegółowoSkad się bierze masa Festiwal Nauki, Wydział Fizyki U.W. 25 września 2005 A.F.Żarnecki p.1/39
Skad się bierze masa Festiwal Nauki Wydział Fizyki U.W. 25 września 2005 dr hab. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Skad się bierze masa Festiwal Nauki,
Bardziej szczegółowoWYKŁAD V Wszechświat cząstek elementarnych. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Hadrony i struny gluonowe. Model Standardowy AD 2010
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 13 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Hadrony i struny gluonowe Model Standardowy AD 2010 Poza Modelem Standardowym 19.V. 2010 Hadrony = stany związane kwarków Kwarki
Bardziej szczegółowor. akad. 2008/2009 V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC
V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC 1 V.1 WYNIKI LEP 2 e + e - Z 0 Calkowity przekroj czynny 3 4 r. akad. 2008/2009 s Q N 3 4 s M s N Q I M 12 s ) M (s s s 2 f C 2 Z C f f
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Tadeusz Lesiak
Fizyka cząstek elementarnych Tadeusz Lesiak 1 WYKŁAD IX Oddziaływania słabe T.Lesiak Fizyka cząstek elementarnych 2 Rola oddziaływań słabych w przyrodzie Oddziaływania słabe są odpowiedzialne (m.in.) za:
Bardziej szczegółowoJak to działa: poszukiwanie bozonu Higgsa w eksperymencie CMS. Tomasz Früboes
Plan wystąpienia: 1.Wprowadzenie 2.Jak szukamy Higgsa na przykładzie kanału H ZZ 4l? 3.Poszukiwanie bozonu Higgsa w kanale ττ μτjet 4.Właściwości nowej cząstki Częste skróty: LHC Large Hadron Collider
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Silne: krótkozasięgowe (10-15 m). Siła rośnie ze wzrostem odległości. Znaczna siła oddziaływania. Elektromagnetyczne: nieskończony zasięg, siła maleje z kwadratem odległości.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD Prawdopodobieństwo. konieczność istnienia. cząstki Higgsa. cząstki Higgsa. Wszechświat cząstek elementarnych.
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 11 Prawdopodobieństwo 6.05.2009 Konieczność istnienia dla cząstki Higgsa procesów bardzo Supersymetria Konieczność istnienia cząstki Higgsa dużych energii, Więcej
Bardziej szczegółowoCzego oczekujemy od LHC? Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Czego oczekujemy od LHC? Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan 1)Dwa słowa o LHC 2)Eksperymenty i program fizyczny 3)Kilka wybranych tematów - szczegółowo 2 LHC Large Hadron Collider UWAGA! Start jeszcze w tym
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne i ich oddziaływania III
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Bardziej szczegółowoOddziaływania słabe i elektrosłabe
Oddziaływania słabe i elektrosłabe IX ODDZIAŁYWANIA SŁABE Kiedy są widoczne. Jak bardzo są słabe. Teoria Fermiego Ciężkie bozony pośredniczące. Łamanie parzystości P. ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Słabe a
Bardziej szczegółowoSymetrie w fizyce cząstek elementarnych
Symetrie w fizyce cząstek elementarnych Odkrycie : elektronu- koniec XIX wieku protonu początek XX neutron lata 3 XX w; mion µ -1937, mezon π 1947 Lata 5 XX w zalew nowych cząstek; łączna produkcja cząstek
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy?
Bozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy? Sławomir Stachniewicz, IF PK 1. Standardowy model cząstek elementarnych Model Standardowy to obecnie obowiązująca teoria cząstek elementarnych, które są składnikami
Bardziej szczegółowoAtomowa budowa materii
Atomowa budowa materii Wszystkie obiekty materialne zbudowane są z tych samych elementów cząstek elementarnych Cząstki elementarne oddziałują tylko kilkoma sposobami oddziaływania wymieniając kwanty pól
Bardziej szczegółowoSkalarne prady zmieniajace zapach kwarków w supersymetrycznym modelu standardowym
Skalarne prady zmieniajace zapach kwarków w supersymetrycznym modelu standardowym Łucja Sławianowska Praca doktorska wykonana w Zakładzie Teorii Cząstek Elementarnych Instytutu Fizyki Teoretycznej Uniwersytetu
Bardziej szczegółowoStruktura porotonu cd.
Struktura porotonu cd. Funkcje struktury Łamanie skalowania QCD Spinowa struktura protonu Ewa Rondio, 2 kwietnia 2007 wykład 7 informacja Termin egzaminu 21 czerwca, godz.9.00 Wiemy już jak wygląda nukleon???
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Oddziaływania słabe
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 8 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Oddziaływania słabe Cztery podstawowe siłyprzypomnienie Oddziaływanie grawitacyjne Działa między wszystkimi cząstkami, jest
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych
Fizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych Wykład 1 Wstęp Jerzy Kraśkiewicz Krótka historia Odkrycie promieniotwórczości 1895 Roentgen odkrycie promieni X 1896 Becquerel promieniotwórczość
Bardziej szczegółowoFizyka do przodu w zderzeniach proton-proton
Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton Leszek Adamczyk (KOiDC WFiIS AGH) Seminarium WFiIS March 9, 2018 Fizyka do przodu w oddziaływaniach proton-proton Fizyka do przodu: procesy dla których obszar
Bardziej szczegółowoLEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania. w niskich i wysokich energiach. Zbigniew Wąs
LEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania w niskich i wysokich energiach Zbigniew Wąs Podziękowania: A. Kaczmarska, E. Richter-Wąs (Atlas); A. Bożek (Belle); T. Przedziński, P. Golonka (IT); R. Decker,
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 9. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 4.V Hadrony i struny gluonowe
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 9 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 4.V. 2010 Hadrony i struny gluonowe Model Standardowy AD 2010 Poza Modelem Standardowym Hadrony = stany związane
Bardziej szczegółowoczastki elementarne Czastki elementarne
czastki elementarne "zwykła" materia, w warunkach które znamy na Ziemi, które panuja w ekstremalnych warunkach na Słońcu: protony, neutrony, elektrony. mówiliśmy również o neutrinach - czastki, które nie
Bardziej szczegółowoSupersymetria, czyli super symetria
28 Supersymetria, czyli super symetria Piotr Korcyl Instytut Fizyki UJ W niniejszym artykule chciałbym zaprosić Państwa do świata cząstek elementarnych. Zamierzam przedstawić Państwu kilka zagadnień, na
Bardziej szczegółowoEwolucja Wykład Wszechświata Era Plancka Cząstki elementarne
Krystyna Wosińska Ewolucja Wykład Wszechświata 3 Era Plancka Cząstki elementarne Era Plancka 10-44 s Temperatura 10 32 K Dwie cząstki punktowe o masach równych masie Plancka i oddalone o długość Plancka:
Bardziej szczegółowoObserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV
Obserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV Eksperyment CMS, CERN 4 lipca 2012 Streszczenie Na wspólnym seminarium w CERN i na konferencji ICHEP 2012 [1] odbywającej się w Melbourne, naukowcy pracujący przy
Bardziej szczegółowoWYKŁAD Prawdopodobieństwo procesów dla bardzo dużych energii, konieczność istnienia cząstki Higgsa
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 10 29.04 29.04.2009.2009 1 Prawdopodobieństwo procesów dla bardzo dużych energii, konieczność istnienia cząstki Higgsa Cząstki fundamentalne w Modelu Standardowym
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe Niezachowanie parzystości w oddz. słabych Sprzężenie ładunkowe C Symetria CP Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoCompact Muon Solenoid
Compact Muon Solenoid (po co i jak) Piotr Traczyk CERN Compact ATLAS CMS 2 Muon Detektor CMS był projektowany pod kątem optymalnej detekcji mionów Miony stanowią stosunkowo czysty sygnał Pojawiają się
Bardziej szczegółowoWYKŁAD IV.2013
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 10 24.IV.2013 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja Prawdopodobieństwo
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe Niezachowanie parzystości w oddz. słabych Sprzężenie ładunkowe C Symetria CP Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoWstęp do Modelu Standardowego
Wstęp do Modelu Standardowego Dynamika oddziaływań cząstek Elektrodynamika kwantowa (QED) Chromodynamika kwantowa (QCD) Oddziaływania słabe Tomasz Szumlak AGH-UST Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej
Bardziej szczegółowoWielka Unifikacja. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład XI. Co to jest ładunek?...
Wielka Unifikacja Wykład XI Co to jest ładunek?... Elementy fizyki czastek elementarnych Biegnaca stała sprzężenia i renormalizacja w QED Asymptotyczna swoboda QCD Unifikacja SU(5) Problemy Modelu Standardowego
Bardziej szczegółowoSalam,Weinberg (W/Z) t Hooft, Veltman 1999 (renomalizowalność( renomalizowalność)
Teoria cząstek elementarnych 23.IV.08 1948 nowa faza mechaniki kwantowej precyzyjne pomiary wymagały precyzyjnych obliczeń metoda Feynmana Diagramy Feynmana i reguły Feynmana dziś uniwersalne narzędzie
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Jądrowej
Podstawy Fizyki Jądrowej III rok Fizyki Kurs WFAIS.IF-D008.0 Składnik egzaminu licencjackiego (sesja letnia)! OPCJA: Po uzyskaniu zaliczenia z ćwiczeń możliwość zorganizowania ustnego egzaminu (raczej
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład9
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Zachowanie momentu pędu (niezachowanie spinu) Parzystość, sprzężenie ładunkowe Symetria CP Skrętność (eksperyment Goldhabera) Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowo1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7.
Weronika Biela 1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7. Obliczenie przekroju czynnego 8. Porównanie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011 Współczesne eksperymenty Wprowadzenie Akceleratory Zderzacze Detektory LHC Mapa drogowa Współczesne
Bardziej szczegółowoWYKŁAD Wszechświat cząstek elementarnych. 24.III.2010 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Masa W
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 6 24 24.III.2010 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Oddziaływania kolorowe i biegnąca stała sprzężenia α s Oddziaływania słabe Masa W Stałe sprzężenia Siła elementarnego
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Oddziaływania słabe 4.IV.2012
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 8sem.letni.2011-12 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Oddziaływania słabe Cztery podstawowe siły Oddziaływanie grawitacyjne Działa między wszystkimi cząstkami, jest
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 3. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Masy i czasy życia cząstek elementarnych. Kwarki: zapach i kolor. Prawa zachowania i liczby kwantowe:
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 3 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Masy i czasy życia cząstek elementarnych Kwarki: zapach i kolor Prawa zachowania i liczby kwantowe: liczba barionowa i liczby
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowoMasywne neutrina w teorii i praktyce
Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Wrocławski Wrocław, 20 czerwca 2008 1 Wstęp 2 3 4 Gdzie znikają neutrina słoneczne (elektronowe)? 4p 4 2He + 2e + + 2ν e 100 miliardów neutrin przez paznokieć kciuka
Bardziej szczegółowoWstęp do oddziaływań hadronów
Wstęp do oddziaływań hadronów Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Wstęp do oddziaływań hadronów Wykład 9 1 / 21 Rozpraszanie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 3. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Masy i czasy życia cząstek elementarnych. Kwarki: zapach i kolor. Prawa zachowania i liczby kwantowe:
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 3 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Masy i czasy życia cząstek elementarnych Kwarki: zapach i kolor Prawa zachowania i liczby kwantowe: liczba barionowa i liczby
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 9. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 9 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 1.XII.2010 Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja Prawdopodobieństwo
Bardziej szczegółowoZ czego i jak zbudowany jest Wszechświat? Jak powstał? Jak się zmienia?
Z czego i jak zbudowany jest Wszechświat? Jak powstał? Jak się zmienia? Cząstki elementarne Kosmologia Wielkość i kształt Świata Ptolemeusz (~100 n.e. - ~165 n.e.) Mikołaj Kopernik (1473 1543) geocentryzm
Bardziej szczegółowoWszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 7 21.IV TEORIA Symetria i jej łamanie
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 7 21.IV.2009 TEORIA Symetria i jej łamanie CEL.. dotrzeć do tych uniwersalnych elementarnych praw przyrody, z których kosmos może być zbudowany przez czyste wnioskowanie.
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe
Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe Spotkanie 3 Porównanie modeli rozpraszania do pomiarów na Wielkim Zderzaczu Hadronów LHC i przyszłość fizyki cząstek Rafał Staszewski Maciej Trzebiński
Bardziej szczegółowoDynamika relatywistyczna
Dynamika relatywistyczna Fizyka I (B+C) Wykład XVIII: Energia relatywistyczna Transformacja Lorenza energii i pędu Masa niezmiennicza Energia relatywistyczna Dla ruchu ciała pod wpływem stałej siły otrzymaliśmy:
Bardziej szczegółowoRozszyfrowywanie struktury protonu
Rozszyfrowywanie struktury protonu Metody pomiaru struktury obiektów złożonych v Rozpraszanie elektronów na nukleonie czy na jego składnikach v Składniki punktowe wewnątrz nukleonu to kwarki v Definicja
Bardziej szczegółowoStany skupienia (fazy) materii (1) p=const Gaz (cząsteczkowy lub atomowy), T eratura, Tempe Ciecz wrzenie topnienie Ciało ł stałe ł (kryształ)
Plazma Kwarkowo-Gluonowa Nowy Stan Materii Stany skupienia (fazy) materii (1) p=const Gaz (cząsteczkowy lub atomowy), T eratura, Tempe Ciecz wrzenie topnienie Ciało ł stałe ł (kryształ) Diagram fazowy
Bardziej szczegółowoPoszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS
Poszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS Artur Kalinowski Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Warszawa, 7 grudnia 2012 DETEKTOR CMS DETEKTOR CMS Masa całkowita : 14
Bardziej szczegółowoCo dalej z fizyką cząstek czy LHC udzieli na to pytanie odpowiedzi? 1
Co dalej z fizyką cząstek czy LHC udzieli na to pytanie odpowiedzi? 1 Marek Zrałek Zakład Teorii Pola i Cząstek Elementarnych Ludzie od zawsze pragnęli zrozumieć z czego składa się wszystko to, co nas
Bardziej szczegółowoSylwa czyli silva rerum na temat fizyki cz astek elementarnych
Sylwa czyli silva rerum na temat fizyki cz astek elementarnych Barbara Badełek Uniwersytet Warszawski i Uniwersytet Uppsalski Nauczyciele fizyki w CERN 20 26 maja 2007 B. Badełek (Warsaw and Uppsala) Silva
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca
Bardziej szczegółowoNowa fizyka a oscylacja neutrin. Pałac Młodzieży Katowice 29 listopad 2006
Nowa fizyka a oscylacja neutrin Pałac Młodzieży Katowice 29 listopad 2006 Nowa fizyka a oscylacja neutrin Ostatnie lata przyniosły wielkie zmiany w fizyce neutrin. Wiele różnych eksperymentów pokazało,
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 5 cząstki elementarne i oddzialywania atom co jest elementarne? jądro nukleon 10-10 m 10-14 m 10-15 m elektron kwark brak struktury! elementarność... 1897 elektron (J.J.Thomson)
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca Antycząstki; momenty
Bardziej szczegółowoNiezachowanie CP najnowsze wyniki
Niezachowanie CP najnowsze wyniki Dlaczego łamanie CP jest ważne asymetria barionowa we Wszechświecie Łamanie CP w sektorze mezonów dziwnych Łamanie CP w sektorze mezonów pięknych Asymetria barionowa we
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, A.Filip Żarnecki, Wydział Fizyki UW
Wszechświat cząstek elementarnych dla humanistów WYKŁAD 9 Maria Krawczyk, A.Filip Żarnecki, Wydział Fizyki UW Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja
Bardziej szczegółowoWstęp do Modelu Standardowego
Wstęp do Modelu Standardowego Plan (Uzupełnienie matematyczne II) Abstrakcyjna przestrzeń stanów Podstawowe własności Iloczyn skalarny amplitudy prawdopodobieństwa Operatory i ich hermitowskość Wektory
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 9. Wszechświat cząstek elementarnych. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW
Wszechświat cząstek elementarnych M.Krawczyk, AFZ WCE 9 1 WYKŁAD 9 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja Prawdopodobieństwo
Bardziej szczegółowoUnifikacja elektro-s!aba
Unifikacja elektro-s!aba! Potrzeba unifikacji! Warunki unifikacji elektro-s!abej! Model Weinberga-Salama! Rezonans Z 0! Liczenie zapachów neutrin (oraz generacji) D. Kie!czewska, wyk!ad 7 1 Rozwa"my proces:
Bardziej szczegółowoPoszukiwany: bozon Higgsa
Poszukiwany: bozon Higgsa Higgs widoczny w świetle kolajdera liniowego Fizyka Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych: TESLA & ZEUS Poszukiwane: czastki sypersymetryczne (SUSY) Fizyka Czastek i Oddziaływań
Bardziej szczegółowoJÜLICH ELECTRIC DIPOLE INVESTIGATIONS MEASUREMENT WITH STORAGE RING
JÜLICH ELECTRIC DIPOLE INVESTIGATIONS MEASUREMENT WITH STORAGE RING testowe pomiary i demonstracja iż proponowana metoda pracuje są wykonywane na działającym akceleratorze COSY pierwszy pomiar z precyzją
Bardziej szczegółowoOstatnie uzupełnienia
Ostatnie uzupełnienia 00 DONUT: oddziaływanie neutrina taonowego (nikt nie wątpił, ale ) Osiągnięta skala odległości: 100GeV 1am; ew. struktura kwarków i leptonów musi być mniejsza! Listy elementarnych
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 15: Ciemna Strona Wszechświata prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych
Bardziej szczegółowoTEORIA MATERII I MODELE STANDARDOWE
TEORIA MATERII I MODELE STANDARDOWE F. Wilczek, LEPFest, Nov.2000 (hep-ph/0101187) Theory of Matter = SU(2)I weak x U(1)Y weak x SU(3)color The core concepts: quantum field theory gauge symmetry spontaneous
Bardziej szczegółowoWszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Oddziaływania silne
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Oddziaływania silne Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki 6 listopada 2018 A.F.Żarnecki WCE Wykład 5 6 listopada 2018 1 / 37 Oddziaływania
Bardziej szczegółowoWstęp do chromodynamiki kwantowej
Wstęp do chromodynamiki kwantowej Wykład 1 przez 2 tygodnie wykład następnie wykład/ćwiczenia/konsultacje/lab proszę pamiętać o konieczności posiadania kąta gdy będziemy korzystać z labolatorium (Mathematica
Bardziej szczegółowoWielka Unifikacja. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IX. Co to jest ładunek?...
Wielka Unifikacja Wykład IX Co to jest ładunek?... Elementy fizyki czastek elementarnych Biegnaca stała sprzężenia i renormalizacja w QED Asymptotyczna swoboda QCD Unifikacja SU(5) QED Ładunek elektryczny
Bardziej szczegółowoJuż wiemy. Wykład IV J. Gluza
Już wiemy Oddziaływania: QED, QCD, słabe Ładunek kolor, potencjały w QED i QCD Stała struktury subtelnej zależy od odległości od ładunku: wielkie osiągnięcie fizyki oddziaływań elementarnych (tzw. running)
Bardziej szczegółowo