Czy pokrywanie się śladów jonowych może wytłumaczyć kwadratową zależność krzywych dawka-efekt obserwowanych dla aberracji chromosomowych?
|
|
- Dagmara Cybulska
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Czy pokrywanie się śladów jonowych może wytłumaczyć kwadratową zależność krzywych dawka-efekt obserwowanych dla aberracji chromosomowych? , Warszawa Agata Kowalska 1
2 1.MOTYWACJA 2. METODYKA 3. WYNIKI EKSPERYMENTALNE 4. MODELOWANIE TEORETYCZNE 5. PODSUMOWANIE I PERSPEKTYWY 2
3 CEL PROWADZENIA BADAŃ RADIOBIOLOGICZNYCH RADIOTERAPIA OCHRONA RADIOLOGICZNA Pik Bragga poszukiwanie tzw. radiation fingerprint Terapia węglowa (2 pola) Terapia fotonowa (9 pól) ochrona przed pierwotnym i wtórnym promieniowaniem kosmicznym Jäkel et al, Med Phys35,
4 ŚLADY JONOWE Fazy fizyczne Rozkład elektronów rozkład dawki Faza biologiczna aberracje chromosomowe LET Średnia strata energetyczna na jednostkę drogi [kev/μm] vsliniowy przekaz energii (LET) [kev/μm] - LET odnosi się do tarcz mikrobiologicznych - LET nie uwzględnia wkładu od elektronów δo energiach > 100 ev 4
5 SCHEMAT ODPOWIEDZI KOMÓREK NA PROMIENIOWANIE JONIZUJĄCE ZDROWE KOMÓRKI FAZA BIOLOGICZNA Start: t 10-5 s USZKODZENIE DNA NAPRAWA SUKCES! PRAWIDŁOWA NAPRAWA PORAŻKA! ABERRACJE BRAK ABERRACJI = PRZEŻYCIE APOPTOZA TRANSFORMACJA NOWOTWOROWA PRZEDWCZESNE RÓŻNICOWANIE Ritter S., Durante M. Heavy-ion induced chromosomal aberrations: A review, Mut. Res., 701 (1) :38-46 (2010) 5
6 Mikroskopowy rozkład dawki a statystyczny rozkład aberracji Rozkład Poissona: k liczba aberracji na komórkę λ p -średnia liczba aberracji na komórkę w populacji Rozkład Neymana n liczba uderzeń w komórkę λ N -średnia liczba uderzeń w komórkę μ średnia liczba aberracji na komórkę na każde uderzenie
7 KRZYWE DAWKA-EFEKT Local Effect Model gęstość aberracji fotony gęstość dawki ciężkie jony RADIOTERAPIA POKRYWANIE ŚLADÓW JONOWYCH NAPRAWA USZKODZEŃ Ne: 50 MeV/u; LET:136 kev/µm γ : 1.3 MeV; LET:0.2 kev/µm 7
8 1.MOTYWACJA 2. METODYKA 3. WYNIKI EKSPERYMENTALNE 4. MODELOWANIE TEORETYCZNE 5. PODSUMOWANIE I PERSPEKTYWY 8
9 METODYKA LIMFOCYTY KRWI OBWODOWEJ: Łatwo dostępna tkanka Mało inwazyjny sposób pobrania Zsynchronizowana populacja Wrażliwość na promieniowanie jonizujące σ 25μm 2 limfocytów zbliżona jest do wrażliwości komórek szpiku kostnego CHROMOSOMY WIDOCZNE SĄ JEDYNIE W METAFAZIE PODZIAŁU KOMÓRKOWEGO! 9
10 PROCEDURA PRZYGOTOWANIA MATERIAŁU BADAWCZEGO Irradiation Cell culture (48 h; 37 0 C; 5% CO 2 ) drop KCl keep 20 min in 37 0 C Fixation ABERRACJE CHROMOSOMOWE drop fixator J.R.K. Savage J Med. Genetics 12, (1975) (metanol+acetic acid) centrifuge 1200 rpm, 10 min remove supernatant repeat this process drop on slides prepared material stain with Giemsa centrifuge 1000 rpm, 10 min; remove supernatant 10 centrifuge 1000 rpm, 10 min; remove supernatant IAEA Cytogenetic dosimetry: application in preparedness for and response to radiation emergencies. IAEA, Vienna (2011)
11 PARAMETRY WIĄZEK UŻYTYCH DO NAPROMIENIOWANIA Promieniowanie referencyjne: Kwanty γ z rozpadu 60 Co Phasotron JINR, Dubna Dawki: 0.5 ; 0.75 ; 1.0 ; 1.5 ; 2.0 ; 3.0 Gy Akcelerator ITEP-TWAC Moskwa Cyklotron MC-400 JINR, Dubna Aparat radioterapeutyczny Rokus-M, JINR, Dubna 11
12 NAPROMIENIANIE PROTONAMI ~20 MeV 150 MeV 150 MeV SOBP 1.Komory jonizacyjne 2. Kolimator I 3. Filtr grzebieniowy 4. Kolimator II 5. blok z plexiglasu (o szerokości odpowiadającej 40mm wody) 6. Kolimator III 7. blok z plexiglasu (o dowolnie dobranej szerokości) 8. próbka krwi J. Kubancak, A.G. Molokanov, Measurements of LET spectra of JINR phasotron radiotherapy proton beam, BATH, 6,8-14,
13 NAPROMIENIANIE JONAMI BORU 13 mm IZOLACJA LIMFOCYTÓW 1.5 mm sample container (~0.2 ml) A.A. Bezbakh et al.,upgrading the Genome Facility for Radiobiological Experiments with Heavy-Ion Beams, Physics of Particles and Nuclei Letters, 10, ,
14 1.MOTYWACJA 2. METODYKA 3. WYNIKI EKSPERYMENTALNE 4. MODELOWANIE TEORETYCZNE 5. PODSUMOWANIE I PERSPEKTYWY 14
15 ROZKAŁADY STATAYSTYCZNE ABERRACJI CHROMOSOMOWYCH DLA WYBRANYCH DAWEK - PRZYKŁADY = = =0 NEYMAN A =0! POISSON! n liczba uderzeń w komórkę; λ N -średnia liczba uderzeń w komórkę; μ średnia liczba aberracji na komórkę na każde uderzenie =!! =0 Frequency Frequency 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0 1,0 60 Co γ irradiation; Poisson fit 0,8 0,6 0,4 0,2 11 B ions; Neyman fit 0.2 Gy λ P =0.36; λ Ν =0.43; µ=0.84; X 2 = Gy λ P =1.17; λ N =1.07; µ=1.06; X 2 = Gy λ P =3.4; λ N =3.2; µ=1.05; X 2 = Gy λ P =0.14; X 2 = Gy λ P =0.78; X 2 = Gy λ P =1.68; X 2 =0.90 Number of total aberrations/cell 150 MeV protons; Poisson fit 0.5 Gy λ P =0.09 X 2 = Gy λ P =1.32 X 2 = Gy λ P =3.6 X 2 = ,0 Frequency 1,0 12 C ions; Poisson fit 0.8 Gy 0,8 λ P = 0.43 X 2 = Gy λ 0,6 P = 2.48 X 2 = Gy λ P = 4.51 X 2 = ,4 0,2 SOBP protons ; Poisson fit 0.5 Gy λ P =0.14 ; X 2 = Gy λ P =1.82 ; X 2 = Gy λ P =4.1 ; X 2 = , Number of total aberrations/cell Number of total aberrations/ cell
16 ROZKŁADY STATYSTYCZNE ABERRACJI CHROMOSOMOWYCH POISSON VS. NEYMAN A + ZALEŻNOŚĆ PARAMETRU μ OD DAWKI Frequency 1 0,1 0,01 11 B ions 1.5 Gy Poisson fit λ P =3.39; X 2 = 4.2 Neyman fit λ N =3.22; µ=1.05; X 2 =0.86 Frequency 1 0,1 0,01 12 C ions 3.22 Gy Poisson fit λ P =3.4 X 2 =0.24 Neyman fit λ N =30.7 µ=0.11 X 2 =0.44 1E Number of total aberrations/cell λ N -średnia liczba uderzeń w komórkę 1E-3 λp - średnia liczba aberracji na komórkę μ średnia liczba aberracji na komórkę na każde uderzenie Number of total aberrations/cell Mean number of aberrations induced by single hit µ 1 0,1 0,01 1E-3 µ 150 MeV p( linear fit ) µ SOBP p ( linear fit ) µ 12 C ions ( linear fit ) µ 11 B ions ( linear fit) Dose (Gy) Zależność parametru μ od dawki: największy wzrost dla protonów (SOBP i150 MeV) dla 11 B parametr μ nie zależy od dawki POKRYWANIE SIĘ ŚLADÓW JONOWYCH? submittedto Rad. Env. Biophys. 16
17 KRZYWE DAWKA-EFEKT exchange type aberrations/cell Co γ rays high energy protons SOBP protons 12 C ions 11 B ions WYMIANA ELEMENTÓW CHROMATYD ZŁAMANIA Dose (Gy) chromosome and chromatid breaks/cell 2,5 60 Co γ rays high energy protons SOBP protons 12 2,0 C ions 11 B ions 1,5 1,0 0,5 0, Dose (Gy) Y exchanges /Y non-exchange aberration types SOBP protons 60 Co γ rays 1 high energy protons 11 B ions 12 C ions Dose (Gy) EPJ D (2015) 17
18 KRZYWE DAWKA-EFEKT aberration number/cell 7 60 Co γ rays high energy protons SOBP protons 12 C ions 11 B ions Dose (Gy) LET α β=const fit parameters 60 Co γ rays high energy protons SOBP protons 12 C ions 11 B ions Total aberration yield LET (kev/μm) α 0.10± ± ± ± ±0.1 β 0.15± ± ± ± Int. 0.02± ± ± ± ±
19 WZGLĘDNA SKUTECZNOŚĆ BIOLOGICZNA (RELATIVE BIOLOGICAL EFFECTIVENESS RBE) 10 SOBP protons 150 MeV protons 199 MeV/n C ions 22 MeV/n B ions 10 SOBP protons 150 MeV protons 199 MeV/n C ions 22 MeV/n B ions RBEeff RBE d aberration number per cell Dose (Gy) 19
20 1.MOTYWACJA 2. METODYKA 3. WYNIKI EKSPERYMENTALNE 4. MODELOWANIE TEORETYCZNE 5. PODSUMOWANIE I PERSPEKTYWY 20
21 EFEKTYWNY PROMIEŃ ŚLADU JONOWEGO gęstość prawdopodobieństwa odległości między śladami jonowymi średnia odległość między uderzeniami więcej uderzeń L kwadraty średnia powierzchnia pokrywających się śladów okręgi wsp. geometryczny F 0.58 związek między promieniem śladu a zakrzywieniem odpowiedzi dawka-efekt: 21
22 EFEKTYWNY PROMIEŃ FIZYCZNY R WYNIKAJĄCY Z ROZKŁADU DAWKI ELEKTRONÓW WOKÓŁ ŚLADU JONOWEGO 1 0,1 0,01 gęstość radialna dawki (radialny profil dawki) 1E-3 d r (r) 1E-4 1E-5 1E-6 1E-7 r c r p R 0,01 0, r (µm) dawka jednego śladu jonowego: z drugiej strony: promień rdzenia r c : efektywny promień fizyczny: promień otoczki r p : 22
23 EKSPERYMENT VS. TEORIA A. Chatterjee, H.J. Schaefer, 1976 Radius (nm) r c R' R, 12 C ions R, 150 MeV p R, SOBP p Energy (MeV/nucleon) r c r p R R (β/α) exp (nm) (µm) (nm) (nm) (Gy -1 ) 60 Co γ rays ± ± MeV protons ± ±0.81 BIOLOGIA CZY FIZYKA? SOBP protons ± ± C ions ± ± B ions EPJ D (2017) 23
24 BIOLOGIA BRAK POKRYWANIA SIĘ ŚLADÓW JONOWYCH BIOLOGIA CZY FIZYKA I - POCZĄTKOWE USZKODZENIA DNA t = 0 h FIZYKA RC 0 Rep pair RC Coefficient D 0 Dose (Gy) Dose(Gy) (β/α) exp (Gy -1 ) (β/α) phys (Gy -1 ) (β/α) biol (Gy -1 ) 150 MeV protons 1.86± SOBP protons 0.72± C ions 0.26±
25 FIZYKA CZY BIOLOGIA II FIZYKA: PRZEWIDYWANIA MODELU POKRYWAJĄCYCH SIĘ TRAKÓW: 3,0 BIOLOGIA: ZAKŁADAJĄC DLA D 0: WÓWCZAS: (β/α) ) exp 2,5 2,0 1,5 1,0 0,5 0,0 (β/α) exp = 0.87 LET (β/α) exp = 1.1 LET -2 0, LET (kev/µm) PUNKTY POMIAROWE NALEŻA KOLEJNO DO: kwantów gamma z rozpadu 60 Co, szybkich protonów, protonów z rozszerzonego piku Bragga, jonów węgla oraz jonów boru (przy założeniu, że β=1.13±
26 EFEKTYWNOŚĆ MECHANIZMÓW REPERACJI aberration number/50 cells Co 60 gamma irradiation 0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 dose (Gy) χ rozrzut punktów pomiarowych dokoła krzywej teoretycznej: funkcja chi kwadrat n ( yi a b1 xi b2 xi ) = 2 n 3 i= 1 σ i χ 2 = 1 σ = σ 1 Gdy (błędy są dobrze określone) Pi σ i Ale σ Pi > σ i, wprowadzamy σ = 2 P i k 2 σ 2 i k 1 χ χ n ( yi a b1 xi b2 xi ) P = 2 2 n 3 i= 1 k σ i n ( yi a b1 xi b2 xi ) P = 2 2 k n 3 i= 1 σ i k 2 czynnik Fano 1 = χ 2 p = RF = Y Y ' Acta Phys. Pol. A (2018) = 1 26
27 WSPÓŁCZYNNIK REPERACJI I PROCENT ZRPEROWANYCH CHROMOSOMÓW 100 Repa air Coefficient (RC) , LET (kev/µm) 2 RF RC (%) 60 Co γ rays 0.31± ±2.0 69± MeV protons 0.37± ±1.7 63±23 SOBP protons 0.67± ±0.9 33±40 12 C ions 0.26± ±2.7 73±18 11 B ions 0.43± ±1.1 57±21 27
28 UNIWERSALNOŚĆ METODY aberration number/cell 1,8 1,6 1,4 1,2 1,0 0,8 0,6 0,4 0,2 0,0 60 Co γ rays 12 C ions Dose (Gy) KOMÓRKI CHO-K1 (CHINESE HAMSTER OVARY CELLS) KRÓTKI CYKL KOMÓRKOWY h ZDOLNOŚCI ADHEZYJNE TWORZENIE KOLONII 22 CHROMOSOMY Cell type Radiation species LET (kev/ m) 2 RF RC (%) CHOK1 60 Co γ rays ± ± ± MeV 12 C ± ±1.4 56±28 J. Czubet al., Cell survival and chromosomal aberrations in CHO-K1 cells irradiated by carbon ions, Applied Radiation and Isotopes, 67, ,
29 1.MOTYWACJA 2. METODYKA 3. WYNIKI EKSPERYMENTALNE 4. MODELOWANIE TEORETYCZNE 5. PODSUMOWANIE I PERSPEKTYWY 29
30 PODSUMOWANIE Zaobserwowano: o Stałą wartość parametru β modelu liniowo kwadratowego o Zależność parametru μ z rozkładu Neymana A (opisującego prawdopodobieństwo powstania aberracji na jedno uderzenie ) od dawki o Dużą efektywność mechanizmów reperacji i ich dominujący wpływ na zakrzywienie odpowiedzi dawka-efekt o RBE<1 dla szybkich protonów o Model pokrywających się śladów nie opisuje zależności β/α od LET Zaproponowano statystyczną metodę oszacowania mechanizmów reperacji faktor Fano dla aberracji chromosomowych 30
31 PERSPEKTYWY PCC(Premature Chromosome Condensation) Caluculin A ϒ-rays: ~20 chromatid breaks/cell/gy 31
32 PLANY NA PRZYSZŁOŚĆ Badanie oddziaływania neutronów prędkich i termicznych z limfocytami krwi obwodowej Eksperymenty w Dubnej reakcje D-T, neutrony reaktorowe, Cf, Pu-Be, Am-Be Eksperymenty w Szczecinie (elbrus) reakcje D-D Wykorzystanie metody PCC Badanie mechanizmów reperacji komórkowej w zależności od czasu po napromienianiu Wyznaczenie czynnika Fano w zależności od czasu po napromienianiu Badanie rozkładów statystycznych uszkodzeń po napromienianiu neutronami wyjaśnienie obserwowanych odchyleń od statystyki Poissona Badanie efektów porywania się obszarów oddziaływania pojedynczych neutronów rozdzielenie efektów fizycznych i biologicznych 32
33 GRUPA BADAWCZA K. Czerski A. Kowalska W. Pereira M. Kaczmarski N. Targosz-Ślęczka E. Nasonova P. Kutsalo E. Krasavin 33
34 DZIĘKUJĘ ZA UWAGĘ! 34
Możliwości zastosowania dozymetrii promieniowania mieszanego n+γ. mgr inż. Iwona Pacyniak
Możliwości zastosowania dozymetrii promieniowania mieszanego n+γ mgr inż. Iwona Pacyniak Dr Maria Kowalska, Dr inż. Krzysztof W. Fornalski i.pacyniak@clor.waw.pl Centralne Laboratorium Ochrony Radiologicznej
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 11, 19 maja 2015 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Terapia nowotworów z
Bardziej szczegółowoZygmunt Szefliński Universytet Warszawski
Terapia ciężkojonowa w onkologii Zygmunt Szefliński Universytet Warszawski, Terapia nowotworów - ciężkie jony Skuteczność promieniowania Terapia hadronowa Terapia ciężkojonowa i określenie dawki za pomocą
Bardziej szczegółowoAkceleratory do terapii niekonwencjonalnych. Sławomir Wronka
Akceleratory do terapii niekonwencjonalnych Szkoła Fizyki Akceleratorów Medycznych, Świerk 2007 Plan Niekonwencjonalne terapie wiązką e-/x Protony Ciężkie jony Neutrony 2 Tomotherapy 3 CyberKnife 4 Igła
Bardziej szczegółowoION BEAMS IN BIOLOGY AND MEDICINE
ION BEAMS IN BIOLOGY AND MEDICINE Heidelberg 26 29 IX 2007 198 uczestników z całego świata Opracowanie : Dr Krystyna Wosińska Plan Dlaczego wiązki jonów? Kształtowanie wiązki 2 podejścia. Zderzenia jonów
Bardziej szczegółowoDozymetria promieniowania jonizującego
Dozymetria dział fizyki technicznej obejmujący metody pomiaru i obliczania dawek (dóz) promieniowania jonizującego, a także metody pomiaru aktywności promieniotwórczej preparatów. Obecnie termin dawka
Bardziej szczegółowoNiskie dawki poza obszarem napromieniania: symulacje Monte Carlo, pomiar i odpowiedź radiobiologiczna in vitro komórek
Niskie dawki poza obszarem napromieniania: symulacje Monte Carlo, pomiar i odpowiedź radiobiologiczna in vitro komórek M. Kruszyna-Mochalska 1,2, A. Skrobala 1,2, W. Suchorska 1,3, K. Zaleska 3, A. Konefal
Bardziej szczegółowoBadania osobniczej promieniowrażliwości pacjentów poddawanych radioterapii. Andrzej Wójcik
Badania osobniczej promieniowrażliwości pacjentów poddawanych radioterapii Andrzej Wójcik Zakład Radiobiologii i Immunologii Instytut Biologii Akademia Świętokrzyska Świętokrzyskie Centrum Onkologii Fig.
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 11 Zastosowania fizyki jądrowej w medycynie Medycyna nuklearna Medycyna nuklearna - dział medycyny zajmujący się bezpiecznym zastosowaniem izotopów
Bardziej szczegółowoMETODY DETEKCJI PROMIENIOWANIA JĄDROWEGO 3
METODY DETEKCJI PROMIENIOWANIA JĄDROWEGO 3 ENERGETYKA JĄDROWA KONWENCJONALNA (Rozszczepienie fision) n + Z Z 2 A A A2 Z X Y + Y + m n + Q A ~ 240; A =A 2 =20 2 E w MeV / nukl. Q 200 MeV A ENERGETYKA TERMOJĄDROWA
Bardziej szczegółowoBadanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Bardziej szczegółowoFluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu
Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu Paweł Bilski Zakład Fizyki Radiacyjnej i Dozymetrii (NZ63) IFJ PAN Fluorescenscent Nuclear Track Detectors (FNTD) pierwsza
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE RADIOBIOLOGICZNE RADIOTERAPII HADRONOWEJ
Seminarium Instytutu Fizyki Jądrowej PAN,19.01.2006 MODELOWANIE RADIOBIOLOGICZNE RADIOTERAPII HADRONOWEJ Michał Waligórski Centrum Onkologii Oddział w Krakowie i Instytut Fizyki Jądrowej J PAN w Krakowie
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoWstęp do radiobiologii Wykład 3 Trochę klasycznej radiobiologii i wytłumaczenie ważnych pojęć:
Wstęp do radiobiologii Wykład 3 Trochę klasycznej radiobiologii i wytłumaczenie ważnych pojęć: OER efekt tlenowy LET liniowe przekazywanie energii RBE - względna skuteczność biologiczna hipertermia efekt
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład IV Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Fizyka MU, semestr 2 Uniwersytet Rzeszowski, 26 kwietnia 2017 Wykład IV Oddziaływanie promieniowania jonizującego
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Uniwersytet Rzeszowski, 6 grudnia 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące
Bardziej szczegółowoZastosowanie systemu 2D TL do badania skanujących wiązek protonowych
Zastosowanie systemu 2D TL do badania skanujących wiązek protonowych Jan Gajewski Instytut Fizyki Jądrowej PAN, Kraków Plan prezentacji Podstawy 2D TLD elementy systemu Testy systemu HIT/DKFZ Niemcy PTC/ÚJF
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PROMIENIOWANIE w MEDYCYNIE
LABORATORIUM PROMIEIOWAIE w MEDYCYIE Ćw nr STATYSTYKA ZLICZEŃ PROMIEIOWAIA JOIZUJACEGO azwisko i Imię: data: ocena (teoria) Grupa Zespół ocena końcowa Cel ćwiczenia Rozpad izotopu promieniotwórczego wysyłającego
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PROMIENIOWANIE W MEDYCYNIE
LABORATORIUM PROMIENIOWANIE W MEDYCYNIE Ćw nr 3 NATEŻENIE PROMIENIOWANIA γ A ODLEGŁOŚĆ OD ŹRÓDŁA PROMIENIOWANIA Nazwisko i Imię: data: ocena (teoria) Grupa Zespół ocena końcowa 1 Cel ćwiczenia Natężenie
Bardziej szczegółowoPromieniowanie w naszych domach. I. Skwira-Chalot
Promieniowanie w naszych domach I. Skwira-Chalot Co to jest promieniowanie jonizujące? + jądro elektron Rodzaje promieniowania jonizującego Przenikalność promieniowania L. Dobrzyński, E. Droste, W. Trojanowski,
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoRadioterapia Hadronowa
Radioterapia Hadronowa Opracował: mgr. inż. Krzysztof Woźniak Warszawa styczeń 2009 Wstęp Medycyna od około stu lat korzysta z promieniowania jonizującego do zwalczania chorób nowotworowych. Pierwsze eksperymenty
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowo,,Współczesne narzędzia diagnostyki i terapii medycznej. Zygmunt Szefliński Wydział Fizyki UW Letnia Szkoła Fizyki czerwiec 2011
,,Współczesne narzędzia diagnostyki i terapii medycznej Zygmunt Szefliński Wydział Fizyki UW Letnia Szkoła Fizyki czerwiec 2011 Pierwiastki promieniotwórcze Promienie X Zakres: Promieniowanie o energii
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Fizyka jądrowa Struktura jądra (stan podstawowy) Oznaczenia, terminologia Promienie jądrowe i kształt jąder Jądra stabilne; warunki stabilności; energia wiązania Jądrowe momenty magnetyczne Modele struktury
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoWpływ promieniowania jonizującego na organizmy
Wpływ promieniowania jonizującego na organizmy Napromienienie Oznacza pochłonięcie energii promieniowania i co za tym idzieotrzymanie dawki promieniowania Natomiast przy pracy ze źródłami promieniotwórczymi
Bardziej szczegółowoI.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Bardziej szczegółowoWłaściwości materii. Bogdan Walkowiak. Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka. 18 listopada 2014 Biophysics 1
Wykład 8 Właściwości materii Bogdan Walkowiak Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka 18 listopada 2014 Biophysics 1 Właściwości elektryczne Właściwości elektryczne zależą
Bardziej szczegółowoModele i wnioskowanie statystyczne (MWS), sprawozdanie z laboratorium 1
Modele i wnioskowanie statystyczne (MWS), sprawozdanie z laboratorium 1 Konrad Miziński, nr albumu 233703 1 maja 2015 Zadanie 1 Parametr λ wyestymowano jako średnia z próby: λ = X n = 3.73 Otrzymany w
Bardziej szczegółowoRozkłady prawdopodobieństwa
Tytuł Spis treści Wersje dokumentu Instytut Matematyki Politechniki Łódzkiej 10 grudnia 2011 Spis treści Tytuł Spis treści Wersje dokumentu 1 Wartość oczekiwana Wariancja i odchylenie standardowe Rozkład
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 7, 8 maja 2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Teoria Tarczy (model LEM)
Bardziej szczegółowoCo to są jądra superciężkie?
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 2-5 marca 2019 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Rozpad Przemiana Widmo
Bardziej szczegółowoFIZYCZNE PODSTAWY RADIOTERAPII ZASADY RADIOTERAPII ŹRÓDŁA PROMIENIOWANIA TERAPEUTYCZNEGO ENERGIA PROMIENIOWANIA RODZAJE PROMIENIOWANIA
FIZYCZNE PODSTAWY RADIOTERAPII ZASADY RADIOTERAPII WILHELM CONRAD ROENTGEN PROMIENIE X 1895 ROK PROMIENIOWANIE JEST ENERGIĄ OBEJMUJE WYSYŁANIE, PRZENOSZENIE I ABSORPCJĘ ENERGII POPRZEZ ŚRODOWISKO MATERIALNE
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowoFragmentacja pocisków
Wybrane zagadnienia spektroskopii jądrowej 2004 Fragmentacja pocisków Marek Pfützner 823 18 96 pfutzner@mimuw.edu.pl http://zsj.fuw.edu.pl/pfutzner Plan wykładu 1. Wiązki radioaktywne i główne metody ich
Bardziej szczegółowoTERAPIA PROTONOWA. Proseminarium magisterskie 18 X 2005 1/36. Marta Giżyńska
TERAPIA PROTONOWA Proseminarium magisterskie 18 X 2005 1/36 W skrócie... Cele terapii Słownictwo Własności wiązki protonowej Cele strategiczne Technika wielopolowa Technika rozpraszania Porównanie z techniką
Bardziej szczegółowoBiologiczne podstawy radioterapii Wykład 4 podstawy radioterapii
Biologiczne podstawy radioterapii Wykład 4 podstawy radioterapii czyli dlaczego komórki nowotworowe są bardziej wrażliwe na działanie promieniowania jonizującego od komórek prawidłowych? A tumor is a conglomerate
Bardziej szczegółowoSławomir Wronka, 13.06.2008r
Accelerators and medicine Akceleratory i medycyna Sławomir Wronka, 13.06.2008r Akceleratory zastosowania Badania naukowe, CERN Medycyna Medycyna Sterylizacja sprzętu Diagnostyka Terapia Radioterapia standardowa
Bardziej szczegółowoAgata Boratyńska Statystyka aktuarialna... 1
Agata Boratyńska Statystyka aktuarialna... 1 ZADANIA NA ĆWICZENIA Z TEORII WIAROGODNOŚCI Zad. 1. Niech X 1, X 2,..., X n będą niezależnymi zmiennymi losowymi z rozkładu wykładniczego o wartości oczekiwanej
Bardziej szczegółowoPRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 4. Badanie rozkładu gęstości strumienia kwantów γ oraz mocy dawki w funkcji odległości od źródła punktowego
Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 4 Badanie rozkładu gęstości strumienia kwantów γ oraz mocy dawki w funkcji odległości od źródła punktowego Łódź 017 I.
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoIndywidualizacja leczenia promieniowaniem jonizującym. Paweł Kukołowicz Zakład Fizyki Medycznej
Indywidualizacja leczenia promieniowaniem jonizującym Paweł Kukołowicz Zakład Fizyki Medycznej Plan wykładu Jak rozumieć indywidualizację w radioterapii? Kilka słów o historii. Indywidualizacja zagadnienia
Bardziej szczegółowoPROMIENIOTWÓRCZOŚĆ, JEJ ZASTOSOWANIA I ELEMENTY OCHRONY RADIOLOGICZNEJ
PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ, JEJ ZASTOSOWANIA I ELEMENTY OCHRONY RADIOLOGICZNEJ Ludwik Dobrzyński Wydział Fizyki Uniwersytetu w Białymstoku oraz Instytut Problemów Jądrowych im. A.Sołtana w Świerku I. PODSTAWOWE
Bardziej szczegółowoPromieniowanie kosmiczne: astrobiologów
Promieniowanie kosmiczne: astrobiologów zagadka dla Franco Ferrari Instytut Fizyki oraz CASA* University of Szczecin, Szczecin Wrocław, 10 stycznia 2011 Spis treści Promieniowanie kosmiczne (CR) w skrócie
Bardziej szczegółowoCENTRALNE LABORATORIUM OCHRONY RADIOLOGICZNEJ ZAKŁAD KONTROLI DAWEK I WZORCOWANIA
Badanie zróżnicowania osobniczej podatności na indukcję radiacyjnych złamań chromatydowych w chromosomach limfocytów krwi obwodowej osób zawodowo narażonych na promieniowanie jonizujące dr Maria Kowalska
Bardziej szczegółowoWYKŁADY ZE STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ wykład 9 i 10 - Weryfikacja hipotez statystycznych
WYKŁADY ZE STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ wykład 9 i 10 - Weryfikacja hipotez statystycznych Agata Boratyńska Agata Boratyńska Statystyka matematyczna, wykład 9 i 10 1 / 30 TESTOWANIE HIPOTEZ STATYSTYCZNYCH
Bardziej szczegółowoBiofizyka
Biofizyka 8 10. 12. 2007 Promieniowanie Jonizujące Strumień cząstek naładowanych lub neutronów a także fotonów zdolnych do jonizacji atomów lub cząsteczek substancji, z którymi oddziaływują. Formalnie
Bardziej szczegółowoModelowanie matematyczne w zastosowaniach biomedycznych
Modelowanie matematyczne w zastosowaniach biomedycznych Wykład 6: Model liniowo-kwadratowy w radioterapii nowotworów Dr Jan Poleszczuk 5/04/2017 IBIB PAN Znamiona raka ( Hallmarks of Cancer ) Hanahan &
Bardziej szczegółowoClinical radiation therapy measurements with a new commercial synthetic single crystal diamond detector
Clinical radiation therapy measurements with a new commercial synthetic single crystal diamond detector Wolfram U. Laub,a Richard Crilly Department of Radiation Medicine, Oregon Health & Science University,
Bardziej szczegółowoWPŁYW PŁYTY ROZPRASZAJĄCEJ NA ROZKŁAD DAWKI OD WIĄZKI PROMIENIOWANIA X O ENERGII 6 MEV
WPŁYW PŁYTY ROZPRASZAJĄCEJ NA ROZKŁAD DAWKI OD WIĄZKI PROMIENIOWANIA X O ENERGII 6 MEV EFFECT OF BEAM SPOILER ON RADIATION DOSE IN THE BUILD-UP REGION FOR 6-MV X-RAY Justyna Wittych, Paweł Kukołowicz Świętokrzyskie
Bardziej szczegółowo3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona I. Przedmiotem zadania zjawisko Comptona. II. Celem zadania jest doświadczalne sprawdzenie zależności energii kwantów γ od kąta rozproszenia
Bardziej szczegółowoSzczegółowy zakres szkolenia wymagany dla osób ubiegających się o nadanie uprawnień inspektora ochrony radiologicznej
Załącznik nr 1 Szczegółowy zakres szkolenia wymagany dla osób ubiegających się o nadanie uprawnień inspektora ochrony radiologicznej Lp. Zakres tematyczny (forma zajęć: wykład W / ćwiczenia obliczeniowe
Bardziej szczegółowoSTATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD października 2009
STATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD 4 26 października 2009 Rozkład N(µ, σ). Estymacja σ σ 2 = 1 σ 2π + = E µ,σ (X µ) 2 { (x µ) 2 exp 1 ( ) } x µ 2 dx 2 σ Rozkład N(µ, σ). Estymacja σ σ 2 = 1 σ 2π + = E µ,σ
Bardziej szczegółowoZastosowanie statystyki bayesowskiej w dozymetrii biologicznej promieniowania mieszanego n + γ
Rozdział 9 Zastosowanie statystyki bayesowskiej w dozymetrii biologicznej promieniowania mieszanego n + γ Iwona Pacyniak, Maria Kowalska Streszczenie Niniejsza praca dotyczy zastosowania statystyki bayesowskiej
Bardziej szczegółowoAutorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski
Rodzaje rozpadów jądrowych Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Rozpady jądrowe zachodzą zawsze (prędzej czy później) jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów znajdzie się w stanie energetycznym, nie
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 5 TEORIA ESTYMACJI II
WYKŁAD 5 TEORIA ESTYMACJI II Teoria estymacji (wyznaczanie przedziałów ufności, błąd badania statystycznego, poziom ufności, minimalna liczba pomiarów). PRÓBA Próba powinna być reprezentacyjna tj. jak
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
Bardziej szczegółowoProdukcja radioizotopów medycznych
Produkcja radioizotopów medycznych Zakład Fizyki Jądrowej i Jej Zastosowań Uniwersytetu Śląskiego Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów Uniwersytetu Warszawskiego Instytut Chemii i Techniki Jądrowej
Bardziej szczegółowoTablica Wzorów Rachunek Prawdopodobieństwa i Statystyki
Tablica Wzorów Rachunek Prawdopodobieństwa i Statystyki Spis treści I. Wzory ogólne... 2 1. Średnia arytmetyczna:... 2 2. Rozstęp:... 2 3. Kwantyle:... 2 4. Wariancja:... 2 5. Odchylenie standardowe:...
Bardziej szczegółowoŁukasz Świderski. Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx
Seminarium ZSJ UW Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx Scyntylatory do detekcji neutronów Łukasz Świderski Departament Technik Jądrowych i Aparatury ul. Sołtana 7 Scyntylatory do detekcji neutronów
Bardziej szczegółowoOCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
Bardziej szczegółowoSławomir Wronka, r.
Accelerators and medicine Akceleratory i medycyna Sławomir Wronka, 15.04.2010r http://medgadget.com/archives/2007/08/automatic_feature_recognition_for_radiotherapy.html Akceleratory zastosowania Badania
Bardziej szczegółowoElektron i proton jako cząstki przyspieszane
Elektron i proton jako cząstki przyspieszane Streszczenie Obecnie znanych jest wiele metod przyśpieszania cząstek. Przyśpieszane są elektrony, protony, deuterony a nawet jony ciężkie. Wszystkie one znalazły
Bardziej szczegółowoRok akademicki: 2012/2013 Kod: JFM s Punkty ECTS: 6. Poziom studiów: Studia I stopnia Forma i tryb studiów: Stacjonarne
Nazwa modułu: Dozymetria promieniowania jonizującego Rok akademicki: 2012/2013 Kod: JFM-1-504-s Punkty ECTS: 6 Wydział: Fizyki i Informatyki Stosowanej Kierunek: Fizyka Medyczna Specjalność: Poziom studiów:
Bardziej szczegółowoOD ROZPOZNANIA DO NAPROMIENIANIA. Edyta Dąbrowska
OD ROZPOZNANIA DO NAPROMIENIANIA Edyta Dąbrowska METODY LECZENIA NOWOTWORÓW - chirurgia - chemioterapia - radioterapia CEL RADIOTERAPII dostarczenie wysokiej dawki promieniowania do objętości tarczowej
Bardziej szczegółowopromieniowania Oddziaływanie Detekcja neutronów - stosowane reakcje (Powtórka)
Wykład na Studiach Podyplomowych "Energetyka jądrowa we współczesnej elektroenergetyce", Kraków, 4 maj DETEKCJA NEUTRONÓW JERZY JANCZYSZYN Oddziaływanie promieniowania (Powtórka) Cząstki naładowane oddziałują
Bardziej szczegółowoNeutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN
Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN Józef Andrzejewski Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego Uniwersytet Łódzki Mądralin 2013 Współpraca
Bardziej szczegółowoAccelerators and medicine. Akceleratory i medycyna
http://medgadget.com/archives/2007/08/automatic_feature_recognition_for_radiotherapy.html Accelerators and medicine Akceleratory i medycyna Sławomir Wronka, 22.11.2012r Akceleratory zastosowania Badania
Bardziej szczegółowoSpis treści. Trwałość jądra atomowego. Okres połowicznego rozpadu
Spis treści 1 Trwałość jądra atomowego 2 Okres połowicznego rozpadu 3 Typy przemian jądrowych 4 Reguła przesunięć Fajansa-Soddy ego 5 Szeregi promieniotwórcze 6 Typy reakcji jądrowych 7 Przykłady prostych
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. kanał wyjściowy
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1 Metody pomiarowe i opracowywanie danych doświadczalnych.
Ćwiczenie 1 Metody pomiarowe i opracowywanie danych doświadczalnych. Ćwiczenie ma następujące części: 1 Pomiar rezystancji i sprawdzanie prawa Ohma, metoda najmniejszych kwadratów. 2 Pomiar średnicy pręta.
Bardziej szczegółowoOptyka kwantowa wprowadzenie. Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej
Optyka kwantowa wprowadzenie Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej Krótka (pre-)historia fotonu (1900-1923) Własności światła i jego oddziaływania
Bardziej szczegółowoNowe scyntylatory w ochronie granic
Agnieszka Syntfeld-KaŜuch Instytut Problemów Jądrowych, Świerk 13 maja 2009 Główne zagadnienia Scyntylatory najnowsze obserwacje, odkrycia Wykrywanie materiałów niebezpiecznych kryteria doboru optymalnego
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoMateriały Reaktorowe. Fizyczne podstawy uszkodzeń radiacyjnych cz. 1.
Materiały Reaktorowe Fizyczne podstawy uszkodzeń radiacyjnych cz. 1. Uszkodzenie radiacyjne Uszkodzenie radiacyjne przekaz energii od cząstki inicjującej do materiału oraz rozkład jonów w ciele stałym
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Liczba szkód N w ciągu roku z pewnego ryzyka ma rozkład geometryczny: k =
Matematyka ubezpieczeń majątkowych 0.0.006 r. Zadanie. Liczba szkód N w ciągu roku z pewnego ryzyka ma rozkład geometryczny: k 5 Pr( N = k) =, k = 0,,,... 6 6 Wartości kolejnych szkód Y, Y,, są i.i.d.,
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoSzacowanie optymalnego systemu Bonus-Malus przy pomocy Pseudo-MLE. Joanna Sawicka
Szacowanie optymalnego systemu Bonus-Malus przy pomocy Pseudo-MLE Joanna Sawicka Plan prezentacji Model Poissona-Gamma ze składnikiem regresyjnym Konstrukcja optymalnego systemu Bonus- Malus Estymacja
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 6. Wyznaczanie krzywej aktywacji
Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 6 Wyznaczanie krzywej aktywacji Łódź 2017 I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie kształtu krzywej zależności
Bardziej szczegółowoDawki i efekty promieniowania jonizującego 1
Dawki i efekty promieniowania jonizującego 1 ALARA Dawka pochłonięta Dawka zewnętrzna Dawka wewnętrzna Dawka letalna Względna skuteczność biologiczna (RBE) Współczynnik jakości Równoważnik dawki Współczynnik
Bardziej szczegółowoPracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Bardziej szczegółowoRadiobiologia: podstawowe modele matematyczne opisujące przeżywalność komórek
Dostępne online www.journals.wco.pl/los Zeszyty Naukowe WCO, Letters in Oncology Science 2018;15(1):59-65 Praca poglądowa/review paper Letters in Oncology Science ISSN 2543-6724 ZESZYTY NAUKOWE WIELKOPOLSKIEGO
Bardziej szczegółowoWeryfikacja hipotez statystycznych. KG (CC) Statystyka 26 V / 1
Weryfikacja hipotez statystycznych KG (CC) Statystyka 26 V 2009 1 / 1 Sformułowanie problemu Weryfikacja hipotez statystycznych jest drugą (po estymacji) metodą uogólniania wyników uzyskanych w próbie
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu wiązki promieniowania używanego do cechowania tomografu PET
18 Wyznaczanie profilu wiązki promieniowania używanego do cechowania tomografu PET Ines Moskal Studentka, Instytut Fizyki UJ Na Uniwersytecie Jagiellońskim prowadzone są badania dotyczące usprawnienia
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1 : Statystyczny charakter rozpadów promieniotwórczych
Ćwiczenie nr 1 : Statystyczny charakter rozpadów promieniotwórczych Oskar Gawlik, Jacek Grela 26 stycznia 29 1 Wstęp 1.1 Podstawy teoretyczne 1.1.1 Detektor Geigera-Müllera Jest to jeden z podstawowych
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowoMetody liniowe wielkiej częstotliwości
Metody liniowe wielkiej częstotliwości Streszczenie Artykuł ten przedstawia trzy najważniejsze metody liniowe wielkiej częstotliwości do przyśpieszania cząstek. Uwzględniono w nim budowę układów przyśpieszających,
Bardziej szczegółowo