Recenzja rozprawy doktorskiej mgr. inż. Mateusza Kaśkowa pt. Pompowany diodami laser neodymowy z zamkniętym, samo-adaptującym się rezonatorem

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Recenzja rozprawy doktorskiej mgr. inż. Mateusza Kaśkowa pt. Pompowany diodami laser neodymowy z zamkniętym, samo-adaptującym się rezonatorem"

Transkrypt

1 Prof. dr hab. inż. Jerzy Mizeraczyk Katedra Elektroniki Morskiej Wydział Elektryczny Akademia Morska w Gdyni Morska Gdynia Gdańsk, Recenzja rozprawy doktorskiej mgr. inż. Mateusza Kaśkowa pt. Pompowany diodami laser neodymowy z zamkniętym, samo-adaptującym się rezonatorem 1. Problematyka rozprawy i celowość jej podjęcia W ciągu sześćdziesięciu latach istnienia lasery znalazły bardzo szerokie zastosowanie. Niektóre z tych zastosowań wymagają wiązek promieniowania laserowego o dużej energii lub mocy oraz doskonałych parametrach przestrzennych, określających tzw. przestrzenną jakość wiązki laserowej. Z tego powodu wydajna generacja promieniowania laserowego i jego wyprowadzenie z rezonatora laserowego w postaci wiązki o wysokiej jakości przestrzennej pozostaje otwartym zagadnieniem badawczym i technicznym, w szczególności, kiedy źródłem zainteresowania są wiązki promieniowania laserowego dużej energii lub mocy. Generacji promieniowania laserowego o dużej energii lub mocy wymaga intensywnego wzbudzania (inaczej pompowania) dużej objętości ośrodka aktywnego. Niestety stosowanie intensywnych klasycznych źródeł wzbudzania ośrodka aktywnego, czyli tzw. pomp, sprzyja nagrzewaniu się tego ośrodka, co skutkuje niepożądaną generacją w nim dużych gradientów temperatury. W rezultacie pojawia się termo-optyczne ogniskowanie generowanej wiązki, degradujące jej jakość przestrzenną i zmniejszające sprawność układu laserowego. Mimo pojawienia się na początku lat 90. ubiegłego wieku nowych intensywnych źródeł pompowania ośrodków laserowych w postaci matryc półprzewodnikowych emiterów promieniowania laserowego (diod laserowych), umożliwiających prawie równomierne poprzeczne pompowanie ośrodków aktywnych, nie udało się uniknąć wystąpienia w nich efektów termicznych, które powodują deformację frontu falowego propagującej się w rezonatorze wiązki laserowej. Skutkuje to obniżeniem energii wyjściowej oraz degradacją przestrzennej jakości generowanego promieniowania. Jedną z metod kompensacji zaburzeń frontu falowego generowanej wiązki laserowej jest wytworzenie w ośrodku aktywnym tzw. zwierciadła odwracającego front falowy 1

2 promieniowania (ang. Phase Conjugate Mirror, PCM) przy użyciu techniki mieszania czterech fal {ang. Four Wave Mixing; FWM), które generują w ośrodku tzw. objętościową siatkę wzmocnieniową. Rezonatory laserowe, w których zachodzi mieszanie czterech fal nazywane są rezonatorami samo-adaptującymi. Znane są dwa typy rezonatorów samoadaptujących: pierwszy typ nazywany jest z falą stojąca (ang. Reciprocal resonator) a drugi - z falą biegnącą (ang. Non-reciprocal). Oba typy rezonatorów pracują w reżimie otwartego obiegu wiązki promieniowania, wskutek czego ich różniczkowa sprawność generacji jest stosunkowo mała (około 15 %). Wadą prostych w konstrukcji rezonatorów z falą stojącą jest to, że nie ma w nich możliwości sterowania kontrastem indukowanej objętościowej siatki wzmocnieniowej, wskutek czego sprawność laserów z tego typu rezonatorami jest bardzo mała. Rezonatory z falą biegnącą są bardziej rozbudowane konstrukcyjnie. Dzięki zastosowaniu w nich elementów polaryzacyjnych umożliwiających kontrolę amplitud przeciwbieżnych fal możliwe jest sterowanie kontrastem siatki wzmocnieniowej indukowanej w ośrodku aktywnym. W rezultacie sprawność tego typu rezonatorów jest większa niż sprawność rezonatorów z falą stojąca. Pomimo tego sprawność układów z otwartym obiegiem wiązki laserowej jest niezadowalająca i oczekiwane są propozycje jej zwiększenia. Autor niniejszej rozprawy doktorskiej wychodzi naprzeciw temu oczekiwaniu i proponuje alternatywną konfigurację samo-adaptującego rezonatora z zamkniętym obiegiem wiązki. Autor rozprawy przewiduje, że dzięki wprowadzeniu dodatkowego sprzężenia zwrotnego obniży się próg generacji wiązki laserowej, zwiększy się sprawność wyprowadzania energii z ośrodka oraz jakość generowanej wiązki laserowej będzie tylko limitowana tzw. ograniczeniem dyfrakcyjnym. Związek tematu badawczego zaproponowanego przez Autora niniejszej rozprawy doktorskiej z rzeczywistymi zagadnieniami technicznymi interesującymi przemysł jest zaletą tej rozprawy. 2. Cel, teza i zakres rozprawy Celem rozprawy doktorskiej mgr. inż. Mateusza Kaśkowa było opracowanie i przebadanie nowej metody zwiększenia sprawności generacji promieniowania w laserze Nd:YAG wzbudzanego poprzecznie promieniowaniem emitowanym przez dwuwymiarowe matryce laserów półprzewodnikowych. Autor rozprawy postawił hipotezę, że osiągniecie tego celu będzie możliwe za pomocą nowego typu samo-adaptującego rezonatora z zamkniętym obiegiem wiązki oraz wyjściem dyfrakcyjnym. Hipotezę tę Autor rozprawy uściślił formułując dwie tezy rozprawy doktorskiej: 2

3 1. Samo-adaptujący rezonator z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym zapewnia generację promieniowania laserowego w modzie bliskim ograniczenia dyfrakcyjnego z dużą sprawnością, 2. Samo-adaptujący rezonator z Q-modulacją, z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym umożliwia generację impulsów nanosekundowych. Zakres rozprawy doktorskiej obejmuje: 1. Przegląd stanu wiedzy dotyczącej tematyki rozprawy doktorskiej; 2. Opracowanie modelu lasera Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki, wzbudzanego dwuwymiarowymi matrycami diod laserowych; 3. Badania parametrów promieniowania laserowego emitowanego w reżimie generacji swobodnej przez laser Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem (pomiar energii wyjściowej, wyznaczenie wzmocnienia oraz sprawności różniczkowej generacji promieniowania, pomiar kąta rozbieżności oraz parametru jakości wiązki M 2 ); 4. Badania generacji krótkich impulsów laserowych stosując pasywne i aktywne przełączanie strat rezonatora (pomiar energii i czasu trwania impulsów, pomiar parametrów przestrzennych wyjściowej wiązki promieniowania, tj. kąta rozbieżności oraz parametru jakości wiązki M 2 ); 5. Opracowanie modelu laboratoryjnego lasera Nd:YAG z klasycznym rezonatorem liniowym, wzbudzanego dwuwymiarowymi matrycami diod laserowych; 6. Badania generacji parametrów promieniowania laserowego emitowanego w reżimie generacji swobodnej oraz z pasywnym i aktywnym przełączaniem strat przez laser Nd:YAG z klasycznym rezonatorem liniowym; 7. Porównanie parametrów generacji promieniowania laserowego emitowanego przez lasery Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki oraz z klasycznym rezonatorem liniowym. 3. Prezentacja rozprawy Niniejsza rozprawa doktorska składa się ze spisu treści, wykazu oznaczeń, 6 rozdziałów oraz dodatku A. Pierwszy rozdział (Wprowadzenie) jest krótkim wprowadzeniem do podjętego problemu badawczego. Zawiera także prezentację celu i zakresu rozprawy oraz jej tezy. W rozdziale 2 (Zjawisko odwracania frontu falowego) został omówiony mechanizm zjawiska odwracania frontu falowego, towarzyszącego mieszaniu czterech fal w ośrodku nieliniowym. Omówiono także proces indukowania zwierciadła odwracającego front falowy 3

4 a także najważniejsze optyczne zjawiska nieliniowe odpowiedzialne za formowanie zwierciadła tego typu. W rozdziale 3. (Wysycanie wzmocnienia w ośrodku aktywnym) Autor podejmuje próbę wyjaśnienia mechanizmu indukowania przestrzennej siatki wzmocnieniowej w ośrodku aktywnym w procesie mieszania czterech fal w dwóch klasycznych samo-adaptujących rezonatorach typu reciprocal z falą stojącą oraz typu non-reciprocal z falą biegnącą. Autor prezentuje także przykłady obu typów rezonatorów opublikowane w literaturze przedmiotu. Rozdział 4 (Samo-adaptujący rezonator z zamkniętym obiegiem wiązki) jest pierwszym z rozdziałów, w którym Autor przedstawia wyniki własnych prac badawczych. Przede wszystkim Autor omawia własną koncepcję samo-adaptującego rezonatora z zamkniętym obiegiem wiązki, który posiada kilka zalet w porównaniu z klasycznymi typami rezonatorów otwartych. Stosując formalizm macierzy ABCD transmisji promieniowania przyosiowych wiązek światła Autor opracowuje model umożliwiający określenie rozmiarów obszaru wzbudzenia w ośrodku aktywnym, którym jest kryształ Nd:YAG. W rozdziale 4. omówione zostają także parametry kryształu Nd:YAG, opisana jest konstrukcja oraz parametry dwóch głowic laserowych z układami wzbudzającymi bazujacymi na dwuwymiarowych matrycach diod laserowych. W rozdziale 5. (Badania lasera Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki) Autor przedstawia własne badania właściwości zaproponowanego przez siebie lasera Nd:YAG z samoadaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki w reżimach generacji swobodnej oraz generacji z pasywnym oraz aktywnym przełączeniem strat rezonatora. W podsumowaniu tego rozdziału Autor zestawia w formie tabel uzyskane wyniki oraz dowodzi, że potwierdzają one tezy rozprawy doktorskiej. Podsumowanie całej rozprawy doktorskiej oraz wynikające z niej wnioski końcowe zostały przedstawione w rozdziale 6. Rozdział ten zawiera także informację, że wyniki badań przedstawionych w rozprawie doktorskiej zostały ogłoszone w 5. artykułach naukowych w czasopismach znajdujących się w bazie Journal Citation Reports, w 2. artykułach w czasopismach z bazy konferencyjnej Web of Science oraz na 5. konferencjach międzynarodowych. W rozdziale omówione zostały także potencjalne zastosowania praktyczne nowego układu lasera Nd:YAG opracowanego w ramach niniejszej rozprawy doktorskiej. Dodatek A zamykający rozprawę doktorską jest listą wszystkich publikacji Autora niniejszej rozprawy doktorskiej, zawierającą 10 artykułów w czasopismach bazy Journal 4

5 Citation Reports, 2 recenzowane artykuły opublikowane w innych czasopismach oraz 31 prezentacji konferencyjnych. 4. Najważniejsze osiągnięcia rozprawy Najważniejsze wyniki niniejszej rozprawy doktorskiej są następujące: zaproponowanie koncepcji nowego typu poprzecznie wzbudzanego (przez 2 dwuwymiarowe matryce diod laserowych) lasera Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym oraz przetestowanie tej koncepcji z pozytywnym rezultatem. Zaproponowany nowy typ lasera posiadał następujące parametry w reżimie pracy swobodnej: energia wyjściowa mj, sprawność różniczkowa generacji - 34,2%, parametr jakości wiązki wyjściowej M 2 < 1,6. Parametry te są bliskie parametrom lasera Nd:YAG z klasycznym rezonatorem liniowym o tej samej długości; zademonstrowanie po raz pierwszy generacji krótkich impulsów promieniowania przez wyżej wymieniowy laser stosując pasywne przełączania strat rezonatora za pomocą Q- modulatora wykonanego z monokryształu Cr:YAG. Parametry generowanych monoimpulsów nanosekundowych były następujące: czas trwania impulsu - 24 ns, energia impulsu - 20 mj, mocy szczytowa impulsu kw, parametr jakości wiązki wyjściowej (mod podstawowy) M 2 < 1,7; zademonstrowanie po raz pierwszy generacji krótkich impulsów promieniowania przez wyżej wymieniony laser (wzbudzany tylko jedną dwuwymiarową matrycą diod laserowych) stosując aktywną elektro-optyczną modulację strat rezonatora za pomocą komórki Pockelsa. Parametry generowanych monoimpulsów nanosekundowych były następujące: czas trwania impulsu - 9,5 ns, energia impulsu - 18,3 mj, mocy szczytowa impulsu - 1,93 MW, parametr jakości wiązki wyjściowej M 2 - około 1,4. 5. Uwagi krytyczne merytoryczno-redakcyjne 1. Prezentując w podrozdziale 2.2 niewłasny matematyczny model mieszania czterech fal Autor w jego pierwszej części (tj. do wzoru (2.7)) nie powołuje się na żadną literaturę. Utrudnia to ocenienie poprawności przywoływanych wzorów, tym bardziej że Autor popełnia pewne nieścisłości, jak na przykład twierdząc na str. 18, że zgodnie z zasadą zachowania pędu częstotliwość fali sprzężonej wyrażona jest wzorem (2.6). Wiadomo jednak, że częstotliwość ta wynika z warunku zasady zachowania energii (jest to tzw. warunek dopasowania częstotliwościowego (frequency matching)). 5

6 Poza tym opis zjawiska niezdegenerowanego mieszania czterech fal przedstawiony w tym podrozdziale nie jest przyjazny czytelnikowi. W podobnym stylu opisane są w podrozdziale 2.3 optyczne efekty nieliniowe mogące posłużyć do indukowania zwierciadła odwracającego front falowy (PCM). 2. Podrozdział 3.1 Opis fizyczny wysycania wzmocnienia w ośrodku aktywnym. Przedstawiony w tym podrozdziale opis fizyczny jest raczej opisem matematycznym formowania przestrzennej siatki wzmocnieniowej niż opisem zjawisk fizycznych odpowiedzialnych za wysycanie wzmocnienia. Bardzo skrótowy a nawet pośpieszny opis matematyczny nie został poparty jasnym zdefiniowaniem i wyjaśnieniem sensu fizycznego wielkości fizycznych występujących w równaniach matematycznych. Na początku opisu nie został zdefiniowany kluczowy opisywany parametr, jakim jest współczynnik wzmocnienia a kontakt czytelnika z zagadnieniem wzmocnienia rozpoczyna się od również niezdefiniowanego współczynnika wysycenia wzmocnienia. Podobnie jest z wieloma innymi parametrami. Jak się wydaje, podrozdział 3.1 został głównie oparty na publikacji [1] (str. 47) i tam najprawdopodobniej mniej zaawansowany czytelnik niniejszej rozprawy znajdzie interesujące go wyjaśnienia. 3. W sekcjach i celowe byłoby wyraźne umieszczenie w tytułach i treści tych sekcji informacji o tym, że opisywane (w tych sekcjach) rezonatory są rezonatorami z otwartym obiegiem wiązki. 4. W rozdziale 3 (Wysycanie wzmocnienia w ośrodku aktywnym) należałoby podać definicję sprawności różniczkowej. 5. Podrozdział 4.1 Budowa i własności rezonatora. Na rys. 4.2 pokazany jest sposób formowania się siatki wzmocnieniowej oraz w towarzyszącym temu rysunkowi tekście podane zostały parametry tej siatki. W obliczeniach posłużono się modelem siatki, który nie został wcześniej omówiony. W związku z tym wykonane przez Autora obliczenia i wynikające z nich wnioski mogą być niezrozumiałe dla niezaawansowanego czytelnika. Uważam, że brak omówienia przyjętego modelu siatki, a w szczególności brak omówienia jej parametrów oraz charakteru zachodzącej na siatce dyfrakcji (dyfrakcja Ramana-Natha czy dyfrakcja Bragga?) jest brakiem niniejszej pracy. 6. Podrozdział 4.3 Model kaustyki wiązki promieniowania układu wzbudzającego. a. Opis modelu wiązki promieniowania w rezonatorze zastępczym samo-adaptującego rezonatora oparty na literaturze [1, 2] jest niejasny a zastosowane nazewnictwo nieprecyzyjne (str. 57, tekst i wzory poniżej rys. 4.5). 6

7 b. Należałoby uzasadnić przyjęcie założenia, że zwierciadło M1 jest zwierciadłem wklęsłym, skoro w eksperymencie (Rozdział 5, rys. 5.5) wszystkie zwierciadła badanego rezonatora są zwierciadłami płaskimi. Jakie są praktyczne konsekwencje tego założenia? c. Czytelnik musi uwierzyć, że w polu dalekim promieniowanie emiterów ulega wymieszaniu i w przewężeniu uzyskuje się supergaussowski rozkład natężenia promieniowania. Czy tak się dzieje dla dowolnej wiązki promieniowania emitowanej przez linijkę emiterów? Czy pomierzone zostały parametry wiązki laserowej emitowanej przez linijkę emiterów laserowych? d. Nie zostało uzasadnione stwierdzenie, że z funkcji rozkładu gęstości zaabsorbowanej mocy promieniowania można wyznaczyć profil inwersji obsadzeń w ośrodku aktywnym. Przy jakich założeniach jest to możliwe? Bez tych wyjaśnień nieusprawiedliwione jest twierdzenie, że na rys i 4.17 przedstawione są rozkłady inwersji w głowicy. e. Brakuje definicji parametru przeogniskowania sf występującego we wzorze (4.9). Może to skutkować niewłaściwym zrozumieniem rys i Poza tym należałoby wyjaśnić, jak zostały wyznaczone wielkości występujące na rys. 4.8 b (tj. efektywny współczynnik absorpcji i sprawność absorpcyjna). 7. Sekcja Pompowana poprzecznie głowica laserowa z dwoma matrycami. a. Uzasadnienia wymaga przyjęcie do wyznaczenia znormalizowanego rozkładu poprzecznego natężenia promieniowania laserowego w krysztale Nd:YAG (ze wzoru (4.8)), że efektywny współczynnik absorpcji wynosi 0,4 cm -1, współczynnik opisujący funkcję supergaussowską wynosi 3 a współczynnik odbicia od tylnej ściany kryształu równa się 0,6. b. W opisie rys budzi wątpliwości jednozdaniowe stwierdzenie, że rzeczywisty profil wzmocnienia(?) został zarejestrowany urządzeniem Spiricon LBA-100A. Należałoby opisać, jak można za pomocą urządzenia Spiricon zmierzyć profil wzmocnienia. 8. Sekcja Generacja swobodna a. Str Jak konkretnie wyznaczone zostały parametry Mx 2 i My 2? Rys. 5.4 przedstawia zależność promienia wiązki w funkcji odległości za soczewką. Jak wykonano pomiar kaustyki wiązki? Gdzie ustawiona była soczewka? Podobne uwagi odnoszą się do tekstu przedstawionego na str. 78 oraz w opisach rys i

8 b. Str Selektywność siatki wzmocnieniowej oraz charakterystyki odbiciowe zwierciadeł M2 i M3 wymuszają polaryzację liniową wiązki - stwierdzenie to nie zostało w rozprawie uzasadnione. c. Str Zmierzony kontrast polaryzacyjny wynosił 400:1. W jaki sposób dokonano tego pomiaru? d. Str. 76 i 77, rys Autor wykazuje, że charakterystyki energetyczne lasera Nd: YAG z rezonatorem samo-adaptującym oraz rezonatorem liniowym o takiej samej długości wnęki są zbliżone, ale pozostawia to bez żadnego komentarza. e. Str Na tej stronie Autor zaczyna opisywać próbę oszacowania sprawności dyfrakcyjnej siatki wzmocnieniowej ηdyf. Używając do tego celu układu kinetycznych równań lasera z czteropoziomowym ośrodkiem laserowym nie cytuje, skąd zaczerpnął ten układ równań oraz nie definiuje wielu wielkości występujących w tym układzie równań. Czytelnik staje się w zasadzie bezradny wobec takiego podejścia, tym bardziej że opis niektórych wielkości występujących w przedstawionych równaniach może budzić wątpliwości, np. co znaczy Spump - powierzchnia pompy w ośrodku aktywnym lub jak należy rozumieć straty pasywne. Poza tym sprawdzenie poprawności obliczeń, jakie wykonał Autor wymaga przedstawienia tabeli ze wszystkimi parametrami, jakich Autor użył do obliczeń. Bez tego czytelnik może przyjąć tylko do wiadomości wyniki przedstawione przez Autora. 9. Sekcja Generacja z pasywnym przełączaniem strat rezonatora. Na str. 89 i 90 Autor prezentuje wyniki rejestracji poprzecznego rozkładu promieniowania w ośrodku aktywnym. Niestety nie jest jasne, o jaki poprzeczny rozkład chodzi i o jakim promieniowaniu jest mowa (rys. 5.25). Poza tym sposób pomiaru tego promieniowania nie jest jasno wyjaśniony. 10. Sekcja Optymalizacja pasywnego modulatora Cr:YAG. W sekcji tej Autor dokonuje obliczeń, których celem jest optymalizacja modulatora. Ponieważ Autor nawet w skrócie nie opisuje zastosowanej metody, odsyłając jedynie do pozycji literaturowej, zrozumienie wprowadzonych założeń i sposobu dokonanych obliczeń (w sumie 2,5 strony) jest niemożliwe bez przestudiowania literatury [1]. Autor nie weryfikuje swoich obliczeń eksperymentalnie z powodu braku zwierciadeł oraz Q- modulatorów o obliczonych wartościach transmisji i transmisji początkowej. 11. Podrozdział 5.2 Głowica laserowa Nd: YAG z jedną matrycą DILAS Sekcja Generacja swobodna. Opis przedstawionych badań i wyników jest bardzo podobny do opisów przedstawionych w sekcji dotyczącej generacji swobodnej w rezonatorze 8

9 liniowym oraz rezonatorze samo-adaptujacym z zamkniętym obiegiem wiązki przy zasilaniu promieniowaniem z dwóch matryc. Niestety większość uwag krytycznych odnoszących się do sekcji przenosi się także na sekcję W rozprawie dostrzegłem kilkanaście usterek redakcyjnych. Są to błędy ortograficznointerpunkcyjne, braki w Wykazie oznaczeń oraz zwroty żargonowe typu zaberrowany i fala dyfraguje. Zaznaczyłem je w egzemplarzu rozprawy, który otrzymałem do recenzji. 6. Podsumowanie, ocena i wnioski końcowe Recenzowana rozprawa doktorska mgr. inż. Mateusza Kaśkowa przedstawia samodzielnie i oryginalnie rozwiązane zadanie, polegające na przebadaniu działania i właściwości zaproponowanego przez Autora lasera Nd:YAG z nowym typem samoadaptującego rezonatora z zamkniętym obiegiem wiązki. Celem rozprawy doktorskiej było opracowanie i przebadanie własnej koncepcji wysokosprawnej generacji wiązki promieniowania w laserze Nd:YAG wzbudzanym poprzecznie za pomocą dwuwymiarowych matryc diod półprzewodnikowych. Tym nowym rozwiązaniem jest zastosowanie nowego typu samo-adaptującego rezonatora z zamkniętym obiegiem wiązki oraz z dyfrakcyjnym wyprowadzeniem wiązki laserowej. Autor rozprawy sformułował 2. następujące tezy rozprawy: 1. Samo-adaptujący rezonator z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym zapewnia generację promieniowania laserowego w modzie bliskim ograniczenia dyfrakcyjnego z dużą sprawnością; 2. Samo-adaptujący rezonator z Q-modulacją, z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym umożliwia generację impulsów nanosekundowych. W licznych badaniach eksperymentalnych, których zakres został przedstawiony powyżej Autor w pełni zrealizował cel rozprawy i potwierdził postawione tezy, wykazując eksperymentalnie, że Jego koncepcja lasera Nd:YAG z samo-adaptującym rezonatorem z zamkniętym obiegiem wiązki i wyjściem dyfrakcyjnym zapewnia generację promieniowania laserowego w modzie bliskim ograniczenia dyfrakcyjnego z dużą sprawnością oraz że użycie Q-modulacji w zaproponowanym samo-adaptującym rezonatorze umożliwia generację impulsów nanosekundowych. Zrealizowanie tego trudnego celu i potwierdzenie postawionych tez, stanowiących dla Autora rozprawy poważne wyzwanie naukowe świadczy o opanowaniu przez Niego warsztatu eksperymentalnego na bardzo wysokim poziomie. Zastosowana w rozprawie metodologia badań i ich realizacja poświadcza dobre przygotowaniu Autora do prowadzenia 9

10 badań naukowych. Literatura, na którą powołuje się Autor jest dobrana właściwie do uzasadnienia omawianych zagadnień. Świadectwem wysokiego poziomu prac badawczych wykonanych przez Autora rozprawy jest 12 publikacji, które przeszły przez sito międzynarodowych recenzentów. Wśród tych publikacji jest 5 artykułów naukowych w czasopismach znajdujących się w bazie Journal Citation Reports, 2 artykuły w czasopismach z bazy konferencyjnej Web of Science oraz 5 referatów konferencyjnych. Wszystkie te publikacje mają od 3. do 7. współautorów. W 5. publikacjach nazwisko Autora niniejszej rozprawy pojawia się na pierwszym miejscu. Liczba wszystkich publikacji Autora niniejszej rozprawy doktorskiej jest większa (10 artykułów w czasopismach bazy Journal Citation Reports, 2 recenzowane artykuły opublikowane w innych czasopismach oraz 31 prezentacji konferencyjnych). Świadczy to o udziale Autora również w innych badaniach naukowych. W rozprawie doktorskiej są pewne usterki, których nie mogłem nie zauważyć, czytając rozprawę z dużą uwagą i zainteresowaniem. Niektóre z moich uwag merytorycznych wynikają z troski o komunikatywność rozprawy, biorąc pod uwagę, że rozprawy doktorskie są także czytane przez mniej zaawansowanych czytelników a nie tylko przez specjalistów. Niestety Autor niniejszej rozprawy nie posiadł jeszcze zdolności pisania o sprawach trudnych w sposób czytelnikowi przyjazny. Inne uwagi krytyczne wynikają z braku dbałości Autora o jednoznaczność używanych nazw i pojęć. Moich uwag krytycznych nie należy rozumieć jako deprecjonowanie rozprawy. Wyraźnie w tym miejscu podkreślam, że osiągnięcia naukowe Autora niniejszej rozprawy doktorskiej oceniam bardzo pozytywnie. Podsumowując moją recenzję stwierdzam, że cel pracy został osiągnięty i jej tezy potwierdzone a recenzowana rozprawa doktorska spełnia wymagania wynikające z Ustawy o Stopniach Naukowych i Tytule Naukowym oraz o Stopniach i Tytule w zakresie Sztuki z 14. marca 2003 r. Wobec tego faktu wnioskuję o przyjęcie tej pracy jako rozprawę doktorską i dopuszczenie jej Autora do dalszych etapów przewodu doktorskiego. Prof. Jerzy Mizeraczyk 10

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ DLA RADY INSTYTUTU OPTOELEKTRONIKI WOJSKOWEJ AKADEMII TECHNICZNEJ

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ DLA RADY INSTYTUTU OPTOELEKTRONIKI WOJSKOWEJ AKADEMII TECHNICZNEJ Institute of Microelectronics and Optoelectronics Warsaw University of Technology Koszykowa 75, 00-662 Warsaw, Poland phone: +48 22 234 7777, fax: +48 22 234 6063, e-mail: sekretariat@imio.pw.edu.pl Warszawa,

Bardziej szczegółowo

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Łukasza Gorajka p.t. Analiza pompowanego koherentnie lasera Cr 2+ :ZnSe

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Łukasza Gorajka p.t. Analiza pompowanego koherentnie lasera Cr 2+ :ZnSe Prof. dr hab. Maciej Bugajski Instytut Technologii Elektronowej Centrum Nanofotoniki Al. Lotników 32/46 02 668 Warszawa Warszawa, 29.11.2014 Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Łukasza Gorajka p.t.

Bardziej szczegółowo

VI. Elementy techniki, lasery

VI. Elementy techniki, lasery Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,

Bardziej szczegółowo

PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp

PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER

CHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady

Bardziej szczegółowo

Technika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa

Technika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja

Bardziej szczegółowo

LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK

LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział

Bardziej szczegółowo

Opinia o pracy doktorskiej pt. On active disturbance rejection in robotic motion control autorstwa mgr inż. Rafała Madońskiego

Opinia o pracy doktorskiej pt. On active disturbance rejection in robotic motion control autorstwa mgr inż. Rafała Madońskiego Prof. dr hab. inż. Tadeusz Uhl Katedra Robotyki i Mechatroniki Akademia Górniczo Hutnicza Al. Mickiewicza 30 30-059 Kraków Kraków 09.06.2016 Opinia o pracy doktorskiej pt. On active disturbance rejection

Bardziej szczegółowo

Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej

Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki

Bardziej szczegółowo

Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła

Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego

Bardziej szczegółowo

Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi

Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów

Bardziej szczegółowo

Właściwości światła laserowego

Właściwości światła laserowego Właściwości światła laserowego Cechy charakterystyczne światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność

Bardziej szczegółowo

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr Bartosza Rymkiewicza pt. Społeczna odpowiedzialność biznesu a dokonania przedsiębiorstwa

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr Bartosza Rymkiewicza pt. Społeczna odpowiedzialność biznesu a dokonania przedsiębiorstwa Prof. dr hab. Edward Nowak Uniwersytet Ekonomiczny we Wrocławiu Katedra Rachunku Kosztów, Rachunkowości Zarządczej i Controllingu Recenzja rozprawy doktorskiej mgr Bartosza Rymkiewicza pt. Społeczna odpowiedzialność

Bardziej szczegółowo

n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)

n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24) n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania

Bardziej szczegółowo

Ogólne cechy ośrodków laserowych

Ogólne cechy ośrodków laserowych Ogólne cechy ośrodków laserowych Gazowe Cieczowe Na ciele stałym Naturalna jednorodność Duże długości rezonatora Małe wzmocnienia na jednostkę długości ośrodka czynnego Pompowanie prądem (wzdłużne i poprzeczne)

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki"

Ćwiczenie: Zagadnienia optyki Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.

Bardziej szczegółowo

Recenzja mgr Anny ŚLIWIŃSKIEJ Ilościowa ocena obciążeń środowiskowych w procesie skojarzonego wytwarzania metanolu i energii elektrycznej

Recenzja mgr Anny ŚLIWIŃSKIEJ Ilościowa ocena obciążeń środowiskowych w procesie skojarzonego wytwarzania metanolu i energii elektrycznej Dr hab. inż. Jolanta Biegańska, prof. nzw. w Pol. Śl. Gliwice, 25.07.2013 Politechnika Śląska Wydział Inżynierii Środowiska i Energetyki Katedra Technologii i Urządzeń Zagospodarowania Odpadów ul. Konarskiego

Bardziej szczegółowo

WPŁYW PARAMETRÓW KONSTRUKCYJNYCH PASYWNEGO MODULATORA DOBROCI REZONATORA LASERA YAG : Nd 3+ NA JEGO WŁASNOŚCI GENERACYJNE

WPŁYW PARAMETRÓW KONSTRUKCYJNYCH PASYWNEGO MODULATORA DOBROCI REZONATORA LASERA YAG : Nd 3+ NA JEGO WŁASNOŚCI GENERACYJNE BIULETYN WOJSKOWEJ AKADEMII TECHNICZNEJ IM. J. DĄBROWSKIEGO Rok XXXV, nr 4(404), kwiecień, 1986 r. ZYGMUNT MIERCZYK SŁAWOMIR KACZMAREK JERZY CZESZKO WPŁYW PARAMETRÓW KONSTRUKCYJNYCH PASYWNEGO MODULATORA

Bardziej szczegółowo

Widmo fal elektromagnetycznych

Widmo fal elektromagnetycznych Czym są fale elektromagnetyczne? Widmo fal elektromagnetycznych dr inż. Romuald Kędzierski Podstawowe pojęcia związane z falami - przypomnienie pole falowe część przestrzeni objęta w danej chwili falą

Bardziej szczegółowo

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ Wydział Elektroniki, Telekomunikacji i Informatyki 06.05.2015 r. Katedra Metrologii i Optoelektroniki dr hab. inż. Janusz Smulko, prof. nadzw. PG tel. +48 58 348 6095, +48 665 026 144 e-mail: jsmulko@eti.pg.gda.pl

Bardziej szczegółowo

Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu

Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi

Bardziej szczegółowo

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Jarosława Błyszko

Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Jarosława Błyszko Prof. dr hab. inż. Mieczysław Kamiński Wrocław, 5 styczeń 2016r. Ul. Norwida 18, 55-100 Trzebnica Recenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Jarosława Błyszko pt.: Porównawcza analiza pełzania twardniejącego

Bardziej szczegółowo

Gdynia, dr hab. inż. Krzysztof Górecki, prof. nadzw. AMG Katedra Elektroniki Morskiej Akademia Morska w Gdyni

Gdynia, dr hab. inż. Krzysztof Górecki, prof. nadzw. AMG Katedra Elektroniki Morskiej Akademia Morska w Gdyni Gdynia, 2016-03-24 dr hab. inż. Krzysztof Górecki, prof. nadzw. AMG Katedra Elektroniki Morskiej Akademia Morska w Gdyni Ocena rozprawy doktorskiej mgr inż. Marcina Waleckiego nt. "Zastosowanie wielowejściowych

Bardziej szczegółowo

Katedra Energoelektroniki i Automatyki Systemów Przetwarzania Energii Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica al. Mickiewicza Kraków

Katedra Energoelektroniki i Automatyki Systemów Przetwarzania Energii Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica al. Mickiewicza Kraków dr hab. inż. Andrzej Bień prof. n. AGH Kraków 2015-08-31 Katedra Energoelektroniki i Automatyki Systemów Przetwarzania Energii Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica al. Mickiewicza 30 30-059 Kraków

Bardziej szczegółowo

Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:

Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące: Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i

Bardziej szczegółowo

Opinia o pracy doktorskiej pt. Systemy adaptacyjnej absorpcji obciążeń udarowych autorstwa mgr inż. Piotra Krzysztofa Pawłowskiego

Opinia o pracy doktorskiej pt. Systemy adaptacyjnej absorpcji obciążeń udarowych autorstwa mgr inż. Piotra Krzysztofa Pawłowskiego Prof. dr hab. inż. Tadeusz Uhl Katedra Robotyki i Mechatroniki Akademia Górniczo Hutnicza Al. Mickiewicza 30 30-059 Kraków Kraków 01.09.2011 Opinia o pracy doktorskiej pt. Systemy adaptacyjnej absorpcji

Bardziej szczegółowo

Systemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki

Systemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Metody analizy i kształtowania wiązki laserowej Źródło: Beyer Wiązka gaussowska Natężenia promieniowania poprzecznie do kierunku propagacji

Bardziej szczegółowo

BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA

BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości

Bardziej szczegółowo

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość. Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali

Bardziej szczegółowo

Polaryzacja anteny. Polaryzacja pionowa V - linie sił pola. pionowe czyli prostopadłe do powierzchni ziemi.

Polaryzacja anteny. Polaryzacja pionowa V - linie sił pola. pionowe czyli prostopadłe do powierzchni ziemi. Parametry anten Polaryzacja anteny W polu dalekim jest przyjęte, że fala ma charakter fali płaskiej. Podstawową właściwością tego rodzaju fali jest to, że wektory natężenia pola elektrycznego i magnetycznego

Bardziej szczegółowo

OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH

OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH Impulsowe lasery na ciele stałym są najbardziej ważnymi i szeroko rozpowszechnionymi systemami laserowymi. Np laser Nd:YAG jest najczęściej stosowany do znakowania,

Bardziej szczegółowo

Tytuł rozprawy: Prof. dr hab. inż. Jerzy Michalski Szkoła Główna Gospodarstwa Wiejskiego w Warszawie Wydział Inżynierii Produkcji

Tytuł rozprawy: Prof. dr hab. inż. Jerzy Michalski Szkoła Główna Gospodarstwa Wiejskiego w Warszawie Wydział Inżynierii Produkcji Prof. dr hab. inż. Jerzy Michalski Szkoła Główna Gospodarstwa Wiejskiego w Warszawie Wydział Inżynierii Produkcji Tytuł rozprawy: RECENZJA rozprawy doktorskiej mgr inż. Krystiana Maźniaka Azotowanie jarzeniowe

Bardziej szczegółowo

Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary

Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem

Bardziej szczegółowo

Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)

Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic

Bardziej szczegółowo

Recenzja Pracy Doktorskiej

Recenzja Pracy Doktorskiej Politechnika Częstochowska Wydział Inżynierii Produkcji i Technologii Materiałów Instytut Inżynierii Materiałowej Dr hab. inż. Michał Szota, Prof. P.Cz. Częstochowa, 15.10.2014 roku Recenzja Pracy Doktorskiej

Bardziej szczegółowo

Opinia o pracy doktorskiej pt. Damage Identification in Electrical Network for Structural Health Monitoring autorstwa mgr inż.

Opinia o pracy doktorskiej pt. Damage Identification in Electrical Network for Structural Health Monitoring autorstwa mgr inż. Prof. dr hab. inż. Tadeusz Uhl Katedra Robotyki i Mechatroniki Akademia Górniczo Hutnicza Al. Mickiewicza 30 30-059 Kraków Kraków 26.05.2011 Opinia o pracy doktorskiej pt. Damage Identification in Electrical

Bardziej szczegółowo

Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów

Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16

Bardziej szczegółowo

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Bardziej szczegółowo

Lasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek

Lasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej

LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody

Bardziej szczegółowo

UMO-2011/01/B/ST7/06234

UMO-2011/01/B/ST7/06234 Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej

Bardziej szczegółowo

Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o pozostałe metody nagrzewania elektrycznego Prof. dr hab. inż.

Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o pozostałe metody nagrzewania elektrycznego Prof. dr hab. inż. Studia Podyplomowe EFEKTYWNE UŻYTKOWANIE ENERGII ELEKTRYCZNEJ w ramach projektu Śląsko-Małopolskie Centrum Kompetencji Zarządzania Energią Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o

Bardziej szczegółowo

Fotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia

Fotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia Dr inż. Tomasz Kozacki Prof. dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Zakład Techniki Optycznej Instytut Mikromechaniki i Fotoniki pokój 513a ogłoszenia na tablicach V-tego piętra kurs magisterski grupa R41 semestr

Bardziej szczegółowo

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość. Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali

Bardziej szczegółowo

Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.

Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej. 1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14

Bardziej szczegółowo

IM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy

IM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy IM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy Materiały przeznaczone dla studentów kierunku Zaawansowane Materiały i Nanotechnologia w IF UJ rok akademicki 2016/2017 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest

Bardziej szczegółowo

Recenzja pracy doktorskiej mgr Tomasza Świsłockiego pt. Wpływ oddziaływań dipolowych na własności spinorowego kondensatu rubidowego

Recenzja pracy doktorskiej mgr Tomasza Świsłockiego pt. Wpływ oddziaływań dipolowych na własności spinorowego kondensatu rubidowego Prof. dr hab. Jan Mostowski Instytut Fizyki PAN Warszawa Warszawa, 15 listopada 2010 r. Recenzja pracy doktorskiej mgr Tomasza Świsłockiego pt. Wpływ oddziaływań dipolowych na własności spinorowego kondensatu

Bardziej szczegółowo

RECENZJA Rozprawy doktorskiej mgr. inż. Rafała Banaka pt. Analiza pola temperatur i kształtu strefy przetopionej w procesie spawanie laserowego

RECENZJA Rozprawy doktorskiej mgr. inż. Rafała Banaka pt. Analiza pola temperatur i kształtu strefy przetopionej w procesie spawanie laserowego Dr hab. inż. Joanna Radziejewska, prof. PW Warszawa, dn. 28 12 2017 Wydział Inżynierii Produkcji Zakład Obróbek Wykańczających i Erozyjnych Politechnika Warszawska ul. Narbutta 85, Warszawa Mail: jora@meil.pw.edu.pl

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 6. Hologram gruby

ĆWICZENIE 6. Hologram gruby ĆWICZENIE 6 Hologram gruby 1. Wprowadzenie Na jednym z poprzednich ćwiczeń zapoznaliśmy się z cienkim (powierzchniowo zapisanym) hologramem Fresnela, który daje nam możliwość zapisu obiektu przestrzennego.

Bardziej szczegółowo

RECENZJA rozprawy doktorskiej mgr inż. Sebastiana Schaba pod tytułem Technologia wytwarzania granulowanych nawozów wieloskładnikowych typu NP i NPK

RECENZJA rozprawy doktorskiej mgr inż. Sebastiana Schaba pod tytułem Technologia wytwarzania granulowanych nawozów wieloskładnikowych typu NP i NPK Prof. dr hab. inż. Zygmunt Kowalski Kraków 2017-07-09 Instytut Gospodarki Surowcami Mineralnymi i Energią Polskiej Akademii Nauk RECENZJA rozprawy doktorskiej mgr inż. Sebastiana Schaba pod tytułem Technologia

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia modulacyjna

Spektroskopia modulacyjna Spektroskopia modulacyjna pozwala na otrzymanie energii przejść optycznych w strukturze z bardzo dużą dokładnością. Charakteryzuje się również wysoką czułością, co pozwala na obserwację słabych przejść,

Bardziej szczegółowo

Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n

Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(

Bardziej szczegółowo

Promotorem rozprawy jest prof. dr hab. inż. Barbara Białecka, prof. GIG, a promotorem pomocniczym dr inż. Jan Bondaruk GIG.

Promotorem rozprawy jest prof. dr hab. inż. Barbara Białecka, prof. GIG, a promotorem pomocniczym dr inż. Jan Bondaruk GIG. Prof. dr hab. inż. Jolanta Biegańska Kraków, 28.07.2017 r. Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Krakowie al. Mickiewicza 30, 30-059 Kraków Wydział Górnictwa i Geoinżynierii Katedra Górnictwa

Bardziej szczegółowo

1. FALE ELEKTROMAGNETYCZNE: WŁASNOŚCI I PARAMETRY.

1. FALE ELEKTROMAGNETYCZNE: WŁASNOŚCI I PARAMETRY. 1. FALE ELEKTROMAGNETYCZNE: WŁASNOŚCI I PARAMETRY. 1. Napisz układ równań Maxwella w postaci: a) różniczkowej b) całkowej 2. Podaj trzy podstawowe równania materiałowe wiążące E z D, B z H, E z j 3. Zapisz

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Bardziej szczegółowo

Laser z podwojeniem częstotliwości

Laser z podwojeniem częstotliwości Ćwiczenie 87 Laser z podwojeniem częstotliwości Cel ćwiczenia Badanie właściwości zielonego lasera wykorzystującego metodę pompowania optycznego i podwojenie częstotliwości przy użyciu kryształu optycznie

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 2a. Pomiar napięcia z izolacją galwaniczną Doświadczalne badania charakterystyk układów pomiarowych CZUJNIKI POMIAROWE I ELEMENTY WYKONAWCZE

Ćwiczenie 2a. Pomiar napięcia z izolacją galwaniczną Doświadczalne badania charakterystyk układów pomiarowych CZUJNIKI POMIAROWE I ELEMENTY WYKONAWCZE Politechnika Łódzka Katedra Mikroelektroniki i Technik Informatycznych 90-924 Łódź, ul. Wólczańska 221/223, bud. B18 tel. 42 631 26 28 faks 42 636 03 27 e-mail secretary@dmcs.p.lodz.pl http://www.dmcs.p.lodz.pl

Bardziej szczegółowo

ELEMENTY ELEKTRONICZNE. Układy polaryzacji i stabilizacji punktu pracy tranzystora

ELEMENTY ELEKTRONICZNE. Układy polaryzacji i stabilizacji punktu pracy tranzystora Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Automatyki i Elektroniki Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych z przedmiotu: ELEMENTY ELEKTRONICZNE TS1C300 018 Układy polaryzacji i stabilizacji punktu

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet

Bardziej szczegółowo

RECENZJA. Rozprawy doktorskiej mgr Mateusza Nowickiego. Ocena wybranych elementów niszy szpikowej u pacjentów poddawanych

RECENZJA. Rozprawy doktorskiej mgr Mateusza Nowickiego. Ocena wybranych elementów niszy szpikowej u pacjentów poddawanych Uniwersytet Medyczny im. Karola Marcinkowskiego w Poznaniu Klinika Hematologii i Transplantacji Szpiku KIEROWNIK KLINIKI: dr hab. Lidia Gil, prof. UM 60-569 Poznań, ul. Szamarzewskiego 84 ; tel. +48 61

Bardziej szczegółowo

Fizyka fal cyrklem i linijką

Fizyka fal cyrklem i linijką FOTON 124, Wiosna 2014 23 Fizyka fal cyrklem i linijką Jerzy Ginter Wydział Fizyki UW Istotnym elementem nauki geometrii na poziomie elementarnym były zadania konstrukcyjne, w których problem rozwiązywało

Bardziej szczegółowo

Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny

Bardziej szczegółowo

UMO-2011/01/B/ST7/06234

UMO-2011/01/B/ST7/06234 Załącznik nr 5 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej

Bardziej szczegółowo

Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe

Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Równania Maxwella roth rot D t B t = = przy czym tym razem wektor indukcji elektrycznej D ε + = ( ) Wektor polaryzacji jest nieliniową funkcją natężenia pola

Bardziej szczegółowo

Wprowadzenie do optyki nieliniowej

Wprowadzenie do optyki nieliniowej Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania

Bardziej szczegółowo

- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa)

- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa) 37. Straty na histerezę. Sens fizyczny. Energia dostarczona do cewki ferromagnetykiem jest znacznie większa od energii otrzymanej. Energia ta jest tworzona w ferromagnetyku opisanym pętlą histerezy, stąd

Bardziej szczegółowo

Przewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman

Przewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman Porównanie Przewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman Spektroskopia FT-Raman Spektroskopia FT-Raman jest dostępna od 1987 roku. Systemy

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki wykład 8

Podstawy fizyki wykład 8 Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.

Bardziej szczegółowo

4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)

4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)185 4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu

Bardziej szczegółowo

Ocena merytoryczna pracy 2.1. Sformułowanie problemu naukowego i aktualność tematyki badań

Ocena merytoryczna pracy 2.1. Sformułowanie problemu naukowego i aktualność tematyki badań Prof. dr hab. Jerzy Jaroszewski Olsztyn, 10.09.2018 r. Katedra Farmakologii i Toksykologii Wydział Medycyny Weterynaryjnej Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie Ocena rozprawy doktorskiej mgr Eweliny

Bardziej szczegółowo

!!!DEL są źródłami światła niespójnego.

!!!DEL są źródłami światła niespójnego. Dioda elektroluminescencyjna DEL Element czynny DEL to złącze p-n. Gdy zostanie ono spolaryzowane w kierunku przewodzenia, to w obszarze typu p, w warstwie o grubości rzędu 1µm, wytwarza się stan inwersji

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 7 Temat: Pomiar kąta załamania i kąta odbicia światła. Sposoby korekcji wad wzroku. 1. Wprowadzenie Zestaw ćwiczeniowy został

Bardziej szczegółowo

Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie. Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego.

Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie. Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego. Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego. Budowa i zasada działania lasera Laser (Light Amplification by Stimulated

Bardziej szczegółowo

UCHWAŁA. Wniosek o wszczęcie przewodu doktorskiego

UCHWAŁA. Wniosek o wszczęcie przewodu doktorskiego UCHWAŁA 30 czerwiec 2011 r. Uchwała określa minimalne wymagania do wszczęcia przewodu doktorskiego i przewodu habilitacyjnego jakimi powinny kierować się Komisje Rady Naukowej IPPT PAN przy ocenie składanych

Bardziej szczegółowo

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ DLA RADY NAUKOWEJ WYDZIAŁU ELEKTRONIKI POLITECHNIKI BIAŁOSTOCKIEJ

RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ DLA RADY NAUKOWEJ WYDZIAŁU ELEKTRONIKI POLITECHNIKI BIAŁOSTOCKIEJ Prof. dr hab. inż. Zbigniew Bielecki Warszawa, 14.08.2017r. RECENZJA ROZPRAWY DOKTORSKIEJ DLA RADY NAUKOWEJ WYDZIAŁU ELEKTRONIKI POLITECHNIKI BIAŁOSTOCKIEJ Tytuł rozprawy: Opracowanie szkła o luminescencji

Bardziej szczegółowo

dr hab. inż. Piotr Krawiec prof. PP Poznań, r. RECENZJA

dr hab. inż. Piotr Krawiec prof. PP Poznań, r. RECENZJA dr hab. inż. Piotr Krawiec prof. PP Poznań, 10.05.2019 r. Wydział Inżynierii Transportu Katedra Podstaw Konstrukcji Maszyn Politechnika Poznańska ul. Piotrowo 3 60-965 Poznań piotr.krawiec@put.poznan.pl

Bardziej szczegółowo

Optymalizacja i badania generacyjne głowicy dalmierza laserowego YAG:Nd 3+ z pasywnym modulatorem dobroci YAG:Cr 4+

Optymalizacja i badania generacyjne głowicy dalmierza laserowego YAG:Nd 3+ z pasywnym modulatorem dobroci YAG:Cr 4+ BIULETYN WAT VOL. LVI, NR 4, 2007 Optymalizacja i badania generacyjne głowicy dalmierza laserowego YAG:Nd 3+ z pasywnym modulatorem dobroci YAG:Cr 4+ JAROSŁAW MŁYŃCZAK, KRZYSZTOF KOPCZYŃSKI, ZYGMUNT MIERCZYK

Bardziej szczegółowo

SPRAWOZDANIE NAUKOWE

SPRAWOZDANIE NAUKOWE P R O J E K T B A D A W C Z Y Z A M A W I A N Y PBZ-MiN-9/T/3 Elementy i moduły optoelektroniczne do zastosowań w medycynie, przemyśle, ochronie środowiska i technice wojskowej SPRAWOZDANIE NAUKOWE.4.

Bardziej szczegółowo

Natura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton

Natura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 2 LABORATORIUM ELEKTRONIKI POLITECHNIKA ŁÓDZKA KATEDRA PRZYRZĄDÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I OPTOELEKTRONICZNYCH

Ćwiczenie 2 LABORATORIUM ELEKTRONIKI POLITECHNIKA ŁÓDZKA KATEDRA PRZYRZĄDÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I OPTOELEKTRONICZNYCH LABORATORIUM LKTRONIKI Ćwiczenie Parametry statyczne tranzystorów bipolarnych el ćwiczenia Podstawowym celem ćwiczenia jest poznanie statycznych charakterystyk tranzystorów bipolarnych oraz metod identyfikacji

Bardziej szczegółowo

Jacek Ulański Łódź, 11. 11. 2015 Katedra Fizyki Molekularnej Politechnika Łódzka 90-924 Łódź ul. Żeromskiego 116

Jacek Ulański Łódź, 11. 11. 2015 Katedra Fizyki Molekularnej Politechnika Łódzka 90-924 Łódź ul. Żeromskiego 116 Jacek Ulański Łódź, 11. 11. 2015 Katedra Fizyki Molekularnej Politechnika Łódzka 90-924 Łódź ul. Żeromskiego 116 Recenzja pracy doktorskiej mgr. Arkadiusza Frąckowiaka p.t. Lokalizacja ładunku w przewodnikach

Bardziej szczegółowo

Gdańsk, 10 czerwca 2016

Gdańsk, 10 czerwca 2016 ( Katedra Chemii Analitycznej Katedra Chemii Analitycznej Wydział Chemiczny Politechnika Gdańska e-mail: piotr.konieczka@pg.gda.pl Gdańsk, 10 czerwca 2016 RECENZJA rozprawy doktorskiej mgr inż. Michała

Bardziej szczegółowo

Recenzja. promotor: dr hab. Marianna Kotowska-Jelonek, prof. PŚk

Recenzja. promotor: dr hab. Marianna Kotowska-Jelonek, prof. PŚk dr hab. Tadeusz Dyr, prof. nadzw. Radom, 11-04-2017 Katedra Ekonomii Wydział Nauk Ekonomicznych i Prawnych Uniwersytet Technologiczno-Humanistyczny im. Kazimierza Pułaskiego w Radomiu Recenzja rozprawy

Bardziej szczegółowo

Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa

Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa 64 FOTON 103, Zima 2008 Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa Adam Smólski Tym razem będą to raczej odblaski z jaskini. Przed opuszczeniem lwiątkowej piwniczki na Bednarskiej postanowiłem przebadać jeszcze

Bardziej szczegółowo

Rezonatory ze zwierciadłem Bragga

Rezonatory ze zwierciadłem Bragga Rezonatory ze zwierciadłem Bragga Siatki dyfrakcyjne stanowiące zwierciadła laserowe (zwierciadła Bragga) są powszechnie stosowane w laserach VCSEL, ale i w laserach z rezonatorem prostopadłym do płaszczyzny

Bardziej szczegółowo

Opis efektów kształcenia dla programu kształcenia (kierunkowe efekty kształcenia) WIEDZA. rozumie cywilizacyjne znaczenie matematyki i jej zastosowań

Opis efektów kształcenia dla programu kształcenia (kierunkowe efekty kształcenia) WIEDZA. rozumie cywilizacyjne znaczenie matematyki i jej zastosowań TABELA ODNIESIEŃ EFEKTÓW KSZTAŁCENIA OKREŚLONYCH DLA PROGRAMU KSZTAŁCENIA DO EFEKTÓW KSZTAŁCENIA OKREŚLONYCH DLA OBSZARU KSZTAŁCENIA I PROFILU STUDIÓW PROGRAM KSZTAŁCENIA: POZIOM KSZTAŁCENIA: PROFIL KSZTAŁCENIA:

Bardziej szczegółowo

Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów

Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez

Bardziej szczegółowo

w obszarze linii Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric oscillator)

w obszarze linii Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric oscillator) Rodzaj przestrajania Lasery przestrajalne dyskretne wybór linii widmowej wyższe harmoniczne w obszarze linii szerokie szerokie pasmo Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric

Bardziej szczegółowo

Pomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu

Pomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie

Bardziej szczegółowo

LIV OLIMPIADA FIZYCZNA 2004/2005 Zawody II stopnia

LIV OLIMPIADA FIZYCZNA 2004/2005 Zawody II stopnia LIV OLIMPIADA FIZYCZNA 004/005 Zawody II stopnia Zadanie doświadczalne Masz do dyspozycji: cienki drut z niemagnetycznego metalu, silny magnes stały, ciężarek o masie m=(100,0±0,5) g, statyw, pręty stalowe,

Bardziej szczegółowo

Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd światłowodu

Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd światłowodu Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie

Bardziej szczegółowo

Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum. kl. III

Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum. kl. III Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum kl. III Semestr I Drgania i fale Rozpoznaje ruch drgający Wie co to jest fala Wie, że w danym ośrodku fala porusza się ze stałą szybkością Zna pojęcia:

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyczne technologii laserowych i plazmowych Phisycal Fundamentals of laser and plasma technology

Podstawy fizyczne technologii laserowych i plazmowych Phisycal Fundamentals of laser and plasma technology Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/1 z dnia 1 lutego 01r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOANIE

Bardziej szczegółowo

Opinia o dorobku naukowym dr inż. Ireneusz Dominik w związku z wystąpieniem o nadanie stopnia naukowego doktora habilitowanego.

Opinia o dorobku naukowym dr inż. Ireneusz Dominik w związku z wystąpieniem o nadanie stopnia naukowego doktora habilitowanego. Prof. dr hab. inż. Tadeusz Uhl Katedra Robotyki i Mechatroniki Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Akademia Górniczo Hutnicza w Krakowie Kraków 01.07.2018 Opinia o dorobku naukowym dr inż. Ireneusz

Bardziej szczegółowo

Spis treści. Wykaz ważniejszych oznaczeń. Przedmowa 15. Wprowadzenie Ruch falowy w ośrodku płynnym Pola akustyczne źródeł rzeczywistych

Spis treści. Wykaz ważniejszych oznaczeń. Przedmowa 15. Wprowadzenie Ruch falowy w ośrodku płynnym Pola akustyczne źródeł rzeczywistych Spis treści Wykaz ważniejszych oznaczeń u Przedmowa 15 Wprowadzenie 17 1. Ruch falowy w ośrodku płynnym 23 1.1. Dźwięk jako drgania ośrodka sprężystego 1.2. Fale i liczba falowa 1.3. Przestrzeń liczb falowych

Bardziej szczegółowo

II. WYBRANE LASERY. BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet

II. WYBRANE LASERY. BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet II. WYBRANE LASERY BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Laser gazowy Laser He-Ne, Mechanizm wzbudzenia Bernard Ziętek IF UMK Toruń 2 Model Bernard Ziętek IF UMK Toruń 3 Rozwiązania stacjonarne

Bardziej szczegółowo

Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.

Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących

Bardziej szczegółowo