Jucaan, Meico, Februar 005
W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i pęd przenoszone przez falę Składanie fal fale sojące
3/ L.R. Jaroszewicz Pojęcie ruchu falowego Ośrodek sprężs cechuje ożliwość wzajenego oddziałwania na siebie cząsek wchodzącch w jego skład i przekazwania w en sposób energii. Jeżeli w pewneu obszarowi ośrodka sprężsego dosarcz energii nadając jego cząskoą ruch np. drgając o dziękię sprężs ę własnościo ośrodka energia a będzie ransporowana z prędkością zależną od ch własności. Ruch związan z ranspore energii przez ośrodek sprężs, bez ransporu as, nazwa ruchai falowi lub po prosu falai. Ruch osclacjne albo inaczej drgania, oówione w rakcie poprzedniego p wkładu, sąą również związaneą z ruche falow wośrodkach sprężsch.
4/ L.R. Jaroszewicz Rodzaje fal Kierunek rozchodzenia się zaburzenia ośrodka, w ruchu falow, nazwa proienie i fali. Zbiór punków, w kórch zaburzenie a ę saą fazę drgania w danej chwili czasu sanowi powierzchnię falową. Powierzchnię falową najdalej odsunięa od źródła nazwa czołe fali. Ze względu na fizkę oddziałwania: #fale sprężse # fale elekroagneczne. -Ze względu na kierunek drgań cząsek w odniesieniu do kierunku rozchodzenia się fali: # poprzeczne # podłużne. Ze względu na kszał ł powierzchni i falowej: # płaskie # kulise # walcowe. Ze względu na obszar zaburzenia: # powierzchniowe # objęościowe
5/ L.R. Jaroszewicz Równanie fali płaskiej ( ) [ ] τ p j 0 ( ) [ ] τ 0 τ τ ( ) [ ] τ (0 ϕ0 ) Wchlenia i będą równe gd arguen funkcji us będą różnić się o n dla n0,,,... Dla n - > długość fali ) (
6/ L.R. Jaroszewicz Wchlenie w dowoln punkcie oddalon o od punku 0 wnosi Wchlenie w dowoln punkcie oddalon o od punku 0 wnosi ) ( k i Oznaczając /k ( ) k ( ) + k Równanie fali: Ψ Ψ Ψ r k j r k r ep Re cos ), ( Paraer fali li d ść ( li ść) f dł ść f li ( k d apliuda, częsość (częsoliwość), faza, długość fali (wekor falow), prędkość: f k d d ( ) cons k
7/ L.R. Jaroszewicz Równanie falowe ( ) ) ( ( ) ) ) ( ( Ψ Ψ + Ψ + Ψ z Ψ ΔΨ
8/ L.R. Jaroszewicz Prędkość propagacji fali S F Δl FΔ Δ ΔlΔ l l σ ε E F σ S εes ES Wczasie Δ zaburzenie dorze w ruchu falow na odległość l od czoła pręa ę asa objęa zaburzenie ls Prędkość rozchodzenia się zaburzenia Δl Δl ESΔ ls E/ l ΔΔ l Δ W wniku naprężenia σ prędkość cząsek wzrośnie od zero do E/ Jeżeli działanie sił wwołuje, nie zian długości pręa, lecz odkszałcenie objęościowe lub posaciowe o G E Δ K Δl Δ W ośrodkach gazowch, w sałej eperaurze, oduł sprężsości objęościowej jes równ ciśnieniu Kp. Jeśli brak jes wian ciepła z ooczenie (przeian adiabaczne) wówczas K κp gdzie κc P /C V. W powierzu κ.4,.93 kg/ 3 prz ciśnieniu p03 hpa 33.5 /s.
9/ L.R. Jaroszewicz Energia i pęd przenoszone przez falęę Gęsość energii zgroadzonej w jednosce obję- ( k ) ościś ośrodka ś sprężsego ż przenoszącego fale d e spr V a V cos( k) V a cos( k) V a e d spr Naężenie fali jes sruienie energii przez jednoskową powierzchnię prosopadłą do proienia fali I e spr Va V cos( + ϕ ) a e spr ( ) pęd przenoszon przez falę dp d p d
0/ L.R. Jaroszewicz Składanie fal fale sojące i ( k ), i, w + cos [( + k) ( - k) ] [( + k) + ( - k) ] Gd cos k B cos 0 B 0 B cos k cos Cał sprężs ośrodek liniow podzieli się na przedział o długości /. Wszskie punk każdej akiej części będą drgać w zgodnch fazach, naoias faz części sąsiednich będą różnić się o Gd cos B B węzeł srzałka a 0 L 0 L 0 L L / /4
Jucaan, Meico, Februar 005