Jądra dalekie od stabilności
|
|
- Filip Murawski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad dwuprotonowy d) rozpad egzotyczny
2 Model kroplowy jądra atomowego Założenie: jądro sferyczne R=r 0 1/3 - kropla cieczy nukleonowej Podstawa analogii: stała gęstość materii jądrowej w jądrze prawie stała wartość energii wiązania w przeliczeniu na jeden nukleon Cel: sformułowanie wzoru na energię wiązania jąder B(,Z)
3 Model kroplowy jądra atomowego energia wiązania B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/
4 Model kroplowy jądra atomowego Proporcjonalność do wynika z krótkiego zasięgu sił jądrowych (inaczej byłoby ). B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/
5 Model kroplowy jądra atomowego B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/ Ujemny wpływ powierzchni (nukleony nie mają sąsiadów do oddziaływania)
6 Model kroplowy jądra atomowego B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/ Ujemny wpływ odpychania elektrostatycznego protonów Z /r
7 Model kroplowy jądra atomowego B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/ Symetria między protonami i neutronami (zmniejszenie energii wiązania przy asymetrii liczby protonów względem liczby neutronów)
8 Model kroplowy jądra atomowego energia dwójkowania B (, Z ) = a V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM + δ 1/
9 Energia dwójkowania δ + = 0 jądra parzysto-parzyste (Z i N) jądra nieparzyste () jądra nieparzysto-nieparzyste (Z i N) Energia dwójkowania wynika z faktu szczególnie dużej energii wiązania dla jąder o parzystej liczbie protonów i parzystej liczbie neutronów. Zależność 1/ jest empiryczna.
10 Model kroplowy jądra atomowego energia wiązania B (, Z ) = a Proporcjonalność do wynika z krótkiego zasięgu sił jądrowych (inaczej byłoby ). V a S ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM energia dwójkowania + δ 1/ Ujemny wpływ powierzchni (nukleony nie mają sąsiadów do oddziaływania) Ujemny wpływ odpychania elektrostatycznego protonów Z /r Symetria między protonami i neutronami (zmniejszenie energii wiązania przy asymetrii liczby protonów względem liczby neutronów)
11 B(,Z)/ z modelu kroplowego: eksperyment i obliczenia a = 15.67MeV a a a V S C SYM = 17.3MeV = 0.714MeV = 3.9MeV = 11.MeV Wartości są dopasowane do danych doświadczalnych.
12 Jaki układ Z protonów i (-Z) neutronów będzie stabilny? Ze względu na oddziaływania silne: energia potrzebna do oderwania jednego bądź wielu nukleonów musi być dodatnia. Ze względu na oddziaływania słabe: układ nukleonów musi odnaleźć swoje minimum energii całkowitej zmieniając neutrony na protony lub odwrotnie. Minimum może być lokalne.
13 B M (, Z ) Stabilność ze względu na a V oddziaływania słabe (, Z ) = ZM + Z m B( Z ) = a = const S ( ), H n ( Z ) / 3 Z ac a 1/ 3 SYM M(,Z) = a + b Z + g Z d/ 1/ + δ 1/
14 parzyste i nieparzyste M M Z Z d = +D i d = D d = 0
15 = const: ile protonów? Dla = const zależność masy układu nukleonów jest zależnością paraboliczną w funkcji liczby protonów Z. Istnieje minimum: układ stabilny M/ Z = 0 dla = const ścieżka stabilnościb: Z N - 0,4 / ( + 00)
16 Ścieżka stabilności 70 jąder stabilnych b + b -
17 Ścieżka stabilności jąder atomowych
18 Stabilność ze względu na oddziaływania silne ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1,, 1,, 1,, 1, ) 1 (, ) ( 1,, = = = = = = + Z B Z B S Z B Z B S Z B S Z B m Z B m Z M Z S Z B m Z M Z m Z M S Z M P N N N N H N N H N N energia separacji neutronu energia separacji protonu
19 Granice Świata nuklidów 1. Linia oderwania protonu S P = 0 S P =DB = DB DZ/DZ DZ B/ Z B/ Z = 0 dla N = const. Linia oderwania neutronu S N = 0 S N = DB = DB DN/DN DN B/ N B/ N = 0 dla Z = const
20 Ścieżka stabilności S P =0 S N =0
21 Instytut Radowy w Paryżu 11 rue Pierre-et-Marie-Curie wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
22 Krótka historia promieniotwórczości (I) α, β Rutherford, 1899 γ Villard, 1900 Naturę tego promieniowania wyjaśniono później : 190 promienie β to elektrony (Kaufmann) 1908 cząstki α to jony helu (Rutherford) 1914 promienie γ tej samej natury co X (Rutherford i ndrade) 1934 odkrycie przemiany β + (Curie i Joliot) Spontaniczne rozszczepienie Flerov i Pietrzak, 1940 wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
23 Zagadka przemiany α Prawo Geigera-Nuttalla 38 U E α = 4. MeV, T 1/ = 4.5 mld lat 6 Ra E α = 5 MeV, T 1/ = 1600 lat (v = 0.05 c = km/s!) 1 Po E α = 8.8 MeV, T 1/ = 0.3 µs Dlaczego półokresy rozpadu tak bardzo się różnią? wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
24 Zagadka przemiany α Jak cząstka α z wnętrza 6 Ra może znaleźć się na zewnątrz? Zachodzi kwantowe przenikanie przez barierę potencjału α 6 Ra α 5 MeV E α wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
25 Zagadka przemiany α Jak cząstka α z wnętrza 6 Ra może znaleźć się na zewnątrz? Zachodzi kwantowe przenikanie przez barierę potencjału Przy wyższej energii bariera jest cieńsza i prawdopodobieństwo przenikania gwałtownie rośnie. Rachunki kwantowe dokładnie odtwarzają prawo Geigera-Nuttalla : log T = a + b (E α ) 1/. α α 9 MeV 1 Po E α 5 MeV E α wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
26 Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych Rozpad α I II III I y(x) = e ikx + Be -ikx E Kα ~5 MeV II y(x) = Fe -xx + Ge xx III y(x) = Ce ikx
27 Energia rozpadu α 6 Ra 88 Æ Rn He Q α = [M( 6 Ra) - M( Rn) - M( 4 He)] c = 4,869 MeV Q α > 0 S α = - Q α Spontaniczny rozpad α zachodzi dla Q α > 0 dla Z > 73 Q α = E Kα + E Kodrz m α E Kα = p = M E Kodrz Q α = E Kα + E Kα (m α /M) M = M( Rn) E Kα = Q α /(1 + 4 /) E Kα = 4,78 MeV
28 Trwały izotop lutetu: 175 Lu Rozpad protonowy Lu 80 Æ Yb 80 + p T 1/ = 90 ms Rozpad protonowy jądra poza linią oderwania protonu, S P < 0 (ze stanu podstawowego) konkurencja: rozpad b + ( p Æ n + e + + n e ) i/lub wychwyt elektronu ( p + e - Æ n + n e ) 151 Lu Æ 151 Yb Æ 151 Tm Æ 151 Er Æ 151 HoÆ 151 Dy Æ 151 Tb Æ 151 Gd Æ 151 Eu (stab.)
29 Energia rozpadu protonowego Q P = [M( 151 Lu) - M( 150 Yb) - M( 1 H)] c = 1,41 MeV Q P = E KP + E Kodrz m P E KP = p = M E Kodrz M = M( 150 Yb) Q P = E KP + E KP (m P /M) Q P = E KP (1 + 1 /150) E KP = 1,33 MeV Energia separacji protonu S P = - Q P Bariera potencjału dla 150 Yb + p (kulombowska + odśrodkowa) V = 17 MeV
30 Energia układu 150 Yb + p V c = 17 MeV Rozpad -protonowy niemożliwy p p 1,3 MeV Lu Po E p
31 Rozpad protonowy Promieniotwórczość protonowa Eksperyment w GSI Darmstadt, 1981 rok (przy współudziale polskich fizyków) pociski: 58 8 Ni 30 ciężkie jony energia: 300 MeV reakcja: 58 8 Ni Ru Æ 154 Lu * Æ 3 n Lu 151 Lu Æ p Yb S P = - 1,41 MeV Obecnie ok. 40 przypadków promieniotwórczości protonowej
32 Mapa nuklidów Przemiana β + Emisja p Z = 8 p n + e + + ν e Emisja α liczba protonów, Z Emisja p? ZX Z-1 Y + p Z = 50 N = 8 Przemiana β - N = 16 Z X N Z- Y N- + α - trwałe - rozszczepienie Z = 8 Z = 0 N = 50 n p + e - + ν e - α - β - - β + Z = Z = 8 N = N = 8 N = 0 N = 8 liczba neutronów, N - p wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
33 Emisja dwóch protonów z jądra atomowego energia p p (Z,N) (Z-1,N) (Z-,N) (Z,N) (Z-1,N) (Z-,N) Stany jądrowe - wzbudzone : Mg, 6 Si (83),..., 14 O (96) - podstawowe : 6 Be (89), 1 O (94) Poszukiwany! - podejrzani : 45 Fe, 48 Ni, 54 Zn? wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
34 Jak rozpada się 45 Fe? by doszło do emisji p oba protony muszą przetunelować przez barierę zanim zajdzie przemiana β + 1 µs < T p < 10 ms; E p 1 MeV Z 6 45 Fe β + Najbliższy trwały 7 neutronów dalej Wyzwanie dla eksperymentu Bardzo trudno wytworzyć 45 Fe : można liczyć najwyżej na kilkanaście atomów. Dostrzec słaby sygnał (1 MeV) kilka µs po zatrzymaniu 45 Fe (1000 MeV) Mn 43 Cr p β + 45 Mn β + 45 Cr Odróżnić p od β V wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera N
35 Rozpad -protonowy Promieniotwórczość -protonowa Eksperyment w GSI Darmstadt, 001 rok (przy silnym udziale polskich fizyków) pociski: 58 8 Ni 30 ciężkie jony energia: 650 MeV/ reakcja: 58 8 Ni Be Æ fragmentacjaæ 45 Fe 45 Fe Æ p + 43 Cr S P - 1,1 MeV
36 Eksperyment w GSI Darmstadt Separator fragmentów FRS /s /s 00 /s Wiązka z akceleratora 58 Ni, v = 0.8 c Tarcza berylowa Produkcja Stałe pole B Selekcja Czas przelotu (scyntylatory) E (komora jonizacyjna) Identyfikacja Pomiar czasu przelotu i strat energii pozwala zidentyfikować w locie każdy jon! Obserwacja rozpadu wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
37 Detekcja rozpadu 45 Fe Przemiana β + cząstka + fotony 511 kev Detektor promieniowania γ (NaI) Emisja p 511 kev Detektory krzemowe! Układ identyfikacji jonów Selektywne wyzwalanie Cyfrowa analiza sygnałów zapis pełnej historii zdarzeń przez 10 ms Komputer sterujący patrz plakat Jana Kurcewicza taśma mag. wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
38 Eksperyment w GSI VII 001 Eksperyment GSI VII dni pomiaru 5 dni pomiaru pocisków pocisków obserwacja 5 atomów 45 Fe 4 przypadki : E 1 MeV (brak γ) 1 przypadek : duża energia i γ (β +?) półokres T 1/ 3 ms zgodne tylko z hipotezą emisji p! Wyniki pomiarów Zliczenia Sygnały w detektorze po zatrzymaniu 45 Fe Energia [MeV] Eksperyment w GNIL (Caen) V 000 obserwacja atomów 45 Fe 1 przypadków w piku E 1.1 MeV (brak β i γ) półokres T 1/ 4 ms M. P. i in., Eur. Phys. J. 14, 79 (00) J. Giovinazzo i in., PRL 89, (00) wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
39 Uczestnicy W przygotowaniach i w eksperymencie brali udział fizycy z Warszawy, Darmstadt, Bordeaux, Oak Ridge, Knoxville i Caen. Główną rolę w zaplanowaniu i przeprowadzeniu pomiarów oraz w analizie i interpretacji wyników odegrała grupa polska : Marek Pfützner Krzysztof Rykaczewski (elektronika cyfrowa!) Robert Grzywacz Zenon Janas Jan Kurcewicz wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
40 Co dalej? Poszukiwania innych nuklidów emitujących p ( 48 Ni, 54 Zn,...) Rejestracja obydwu protonów oddzielnie jaka jest ich korelacja kątowa i energetyczna? jaki jest mechanizm promieniotwórczości p? jakie są korelacje par protonów wewnątrz jądra?? wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
41 Optical Time Projection Chamber 1 µs/cm visible light PMT CCD Gate 1 atm. gas: 49 % He + 49 % r + 1 % N + 1 % CH 4 M. Ćwiok et al., IEEE TNS, 5 (005) 895
42
43 News from experiment p decay event of 45 Fe recorded in the Optical Time Projection Chamber CCD 45 Fe Drift-time profile of the p 535 µs after implantation
44 Rozpad egzotyczny Samorzutna emisja z jądra cząstki cięższej od cząstki a: 14 C, 0 O, 3 F, 4 Ne, 5 Ne, 6 Ne, 8 Mg, 30 Mg, 3 Si i 34 Si. Emisja następuje z jąder ciężkich z zakresu: 1 Fr do 4 Cm. Prawdopodobieństwo emisji jest ok. 9 (emisja 14 C z 3 Ra) do ok. 16 (emisja 34 Si z 4 Cm) rzędów wielkości mniejsze od prawdopodobienstwa emisji a z tego samego jądra.
45 Rozpad egzotyczny z emisją 14 C Eksperyment, 1984 rok 3 88 Ra Æ a Rn T 1/ = 11 d 10-7 % Æ 14 C Pb Q a = 5,98 MeV Q(14 C )= 9,85 MeV V = 63 MeV
46 Krótka historia promieniotwórczości (II) Przewidywanie emisji p i p V. Goldansky 1960 Odkrycie emisji p ze stanu - wzbudzonego 53m Co Jackson i in podstawowego 151 Lu Hofmann i in Dziś znamy ok. 40 emiterów p bardzo ważne narzędzie! Przewidywanie emisji 14 C, Sandulescu, Poenaru, Greiner 1981 Obserwacja 14 C z 3 Ra, Rose i Jones 1984 Do dziś zbadano ponad 0 emiterów C, O, F, Ne, Mg i Si wg. seminarium dr hab. M. Pfütznera
Jądra dalekie od stabilności
Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad
Bardziej szczegółowoO egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości
O egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości Marek Pfützner Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytet Warszawski Tydzień Kultury w VIII LO im. Władysława IV, 13 XII 2005 Instytut Radowy w Paryżu
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoFragmentacja pocisków
Wybrane zagadnienia spektroskopii jądrowej 2004 Fragmentacja pocisków Marek Pfützner 823 18 96 pfutzner@mimuw.edu.pl http://zsj.fuw.edu.pl/pfutzner Plan wykładu 1. Wiązki radioaktywne i główne metody ich
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoGranice świata nuklidów
Granice świata nuklidów Marek Pfützner e-mail: pfutzner@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~pfutzner/ Ogólnopolskie Seminarium Dydaktyki Fizyki, 9.04.2014 1 Plan Wiadomości wstępne, dla przypomnienia Obszar
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna laboratorium Curie troje noblistów 1903 PC, MSC 1911 MSC 1935 FJ, IJC Przemiany jądrowe He X X 4 2 4 2 A Z A Z e _ 1 e X X A Z A Z e 1 e
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość Uniwersytet Rzeszowski, 18 października 2017 Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 23 Jądra pomieniotwórcze
Bardziej szczegółowoPoziom nieco zaawansowany Wykład 2
W2Z Poziom nieco zaawansowany Wykład 2 Witold Bekas SGGW Promieniotwórczość Henri Becquerel - 1896, Paryż, Sorbona badania nad solami uranu, odkrycie promieniotwórczości Maria Skłodowska-Curie, Piotr Curie
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka promieniowania jonizującego Zygmunt Szefliński 1 Wykład 3 Ogólne własności jąder atomowych (masy ładunki, izotopy, izobary, izotony izomery). 2 Liczba atomowa i masowa Liczba nukleonów (protonów
Bardziej szczegółowor. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1
r. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1 Budowa jądra atomowego każde jądro atomowe składa się z dwóch rodzajów nukleonów: protonów
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Promieniotwórczość Fizyka MU, semestr 2 Uniwersytet Rzeszowski, 8 marca 2017 Wykład II Promieniotwórczość Promieniowanie jonizujące 1 / 22 Jądra pomieniotwórcze Nuklidy
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowoBadanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów Rozszczepienie lata 30 XX w. poszukiwanie nowych nuklidów n + 238 92U 239 92U + reakcja przez jądro złożone 239 92 U 239 93Np +
Bardziej szczegółowoSpis treści. Trwałość jądra atomowego. Okres połowicznego rozpadu
Spis treści 1 Trwałość jądra atomowego 2 Okres połowicznego rozpadu 3 Typy przemian jądrowych 4 Reguła przesunięć Fajansa-Soddy ego 5 Szeregi promieniotwórcze 6 Typy reakcji jądrowych 7 Przykłady prostych
Bardziej szczegółowoZadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α
Zadanie: 1 (2 pkt) Określ liczbę atomową pierwiastka powstającego w wyniku rozpadów promieniotwórczych izotopu radu 223 88Ra, w czasie których emitowane są 4 cząstki α i 2 cząstki β. Podaj symbol tego
Bardziej szczegółowoE 2 E = 2. Zjawisko Mössbauera. Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu:
Zjawisko Mössbauera Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu: E = E + E + T = p + p i f γ R 0 γ R E = E E γ T = E T Energia fotonu: jest więc
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU. Pierwiastki chemiczne
BUDOWA ATOMU Pierwiastki chemiczne p.n.e. Sb Sn n Pb Hg S Ag C Au Fe Cu ()* do XVII w. As (5 r.) P (669 r.) () XVIII w. N Cl Cr Co Y Mn Mo () Ni Pt Te O U H W XIX w. (m.in.) Na Ca Al Si F Cs Ba B Bi I
Bardziej szczegółowoCo to są jądra superciężkie?
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowodoświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)
1 doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e) Ilość protonów w jądrze określa liczba atomowa Z Ilość
Bardziej szczegółowoA - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa. Podstawowe pojęcia. Izotopy. budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze reakcje jądrowe. jądra atomowe (nuklidy) dzielimy na:
Fizyka jądrowa budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze reakcje jądrowe Podstawowe pojęcia jądra atomowe (nuklidy) dzielimy na: trwałe (stabilne) nietrwałe (promieniotwórcze) jądro składa się
Bardziej szczegółowoWiązki Radioaktywne. wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności. Jan Kurcewicz CERN, PH-SME. 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner
Wiązki Radioaktywne wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności Jan Kurcewicz CERN, PH-SME 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner Wstęp Nuklidy nietrwałe Przykład: reakcja fuzji Fuzja (synteza,
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoAutorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski
Rodzaje rozpadów jądrowych Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Rozpady jądrowe zachodzą zawsze (prędzej czy później) jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów znajdzie się w stanie energetycznym, nie
Bardziej szczegółowoRozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Bardziej szczegółowoW2. Struktura jądra atomowego
W2. Struktura jądra atomowego Doświadczenie Rutherforda - badanie odchylania wiązki cząstek alfa w cienkiej folii metalicznej Hans Geiger, Ernest Marsden, Ernest Rutherford ( 1911r.) detektor pierwiastek
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 9-4.XII.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Rozpad gamma 152 Dy * 152 Dy+gamma
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoZakład Spektroskopii Jądrowej IFD UW
Zakład Spektroskopii Jądrowej IFD UW Marek Pfützner pfutzner@mimuw.edu.pl Krzysztof Miernik Zenon Janas Agnieszka Korgul Jan Kurcewicz ul. Pasteura 7 tel.: (022) 823 18 96 http://zsjlin.igf.fuw.edu.pl/
Bardziej szczegółowoEgzotyczne przemiany jądrowe na fotografiach z OTPC
Egzotyczne przemiany jądrowe na fotografiach z OTPC Marek Pfützner M. Pfützner, konwersatorium NCBJ, Świerk, 24 listopada 2015 1 Plan Promieniotwórczość 2p- początki Detektor OTPC Korelacje 2pw 45 Fe Badanie
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jądrowe w środowisku człowieka
Promieniowanie jądrowe w środowisku człowieka Prof. dr hab. ndrzej Płochocki (z wykorzystaniem elementów wykładu dr Piotra Jaracza) Cz. 1. Podstawowe własności jąder atomowych, jądra nietrwałe, elementy
Bardziej szczegółowoOCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 9 Reakcje jądrowe Reakcje jądrowe Historyczne reakcje jądrowe 1919 E.Rutherford 4 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) powietrze błyski na ekranie
Bardziej szczegółowoPψ ψ ψ. r p r p. r r, θ π θ, ϕ π + ϕ. , 1 l m
Parzystość Operacja inwersji przestrzennej (parzystości) zmienia znak każdego prawdziwego (polarnego) wektora: P r r p P p ale znak pseudowektora (wektora osiowego) się nie zmienia, np: Jeśli funkcja falowa
Bardziej szczegółowoCHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna. Model atomu Bohra
CHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna Model atomu Bohra SPIS TREŚCI: 1. Modele budowy atomu Thomsona, Rutherforda i Bohra 2. Budowa atomu 3. Liczba atomowa a liczba
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoSeminarium. -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne. Konrad Tudyka
Seminarium -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne Konrad Tudyka 1 W 1908r. Rutheford zatopił niewielka ilość 86 Rn w szklanym naczyniu o ciękich sciankach (przenikliwych
Bardziej szczegółowoOpracowała: mgr Agata Wiśniewska PRZYKŁADOWE SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIEJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A)
PRZYKŁADOW SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A) 1. nuklid A. Zbiór atomów o tej samej wartości liczby atomowej. B. Nazwa elektrycznie obojętnej cząstki składowej
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa. Podstawowe pojęcia
Fizyka jądrowa budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze reakcje jądrowe Podstawowe pojęcia jądra atomowe (nuklidy) dzielimy na: trwałe (stabilne) nietrwałe (promieniotwórcze) jądro składa się
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 329, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 2 sprawdziany (10 pkt każdy) lub egzamin (2 części po 10 punktów) 10.1 12 3.0 12.1 14 3.5 14.1 16 4.0 16.1 18 4.5 18.1 20 5.0
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 15 Janusz Andrzejewski Janusz Andrzejewski 2 Egzamin z fizyki I termin 31 stycznia2014 piątek II termin 13 luty2014 czwartek Oba egzaminy odbywać się będą: sala 301 budynek D1 Janusz Andrzejewski
Bardziej szczegółowoPracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. kanał wyjściowy
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoWykłady z Chemii Ogólnej i Biochemii. Dr Sławomir Lis
Wykłady z Chemii Ogólnej i Biochemii Dr Sławomir Lis Chemia, jako nauka zajmuje się otrzymywaniem i wszechstronnym badaniem własności, struktury oraz reakcji chemicznych pierwiastków i ich połączeń. Chemia
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU UWAGA: Tekst poniżej,
Bardziej szczegółowodra superci kie 1. Co to s dra superci kie? 2. Metody syntezy j der superci kich 3. Odkryte j dra superci
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowoI etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma
I etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma Spalanie wodoru a następnie helu i cięższych jąder doprowadza do zmiany składu gwiazdy i do przesunięcia gwiazdy na wykresie H-R II etap ewolucji: od olbrzyma
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa cz. 2. Reakcje jądrowe. Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów. Robert Oppenheimer
Barcelona, Espania, May 204 W-29 (Jaroszewicz) 24 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Reakcje jądrowe Fizyka jądrowa cz. 2 Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów Robert Oppenheimer
Bardziej szczegółowoPromieniotwórczość naturalna. Jądro atomu i jego budowa.
Promieniotwórczość naturalna. Jądro atomu i jego budowa. Doświadczenie Rutherforda (1909). Polegało na bombardowaniu złotej folii strumieniem cząstek alfa (jąder helu) i obserwacji odchyleń ich toru ruchu.
Bardziej szczegółowoEnergetyka jądrowa. Energetyka jądrowa
Energetyka jądrowa Zasada zachowania energii i E=mc 2 Budowa jąder atomowych i ich energia wiązania Synteza: z gwiazd na Ziemię... Neutrony i rozszczepienie jąder atomowych Reaktory: klasyczne i akceleratorowe
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
14. Fizyka jądrowa zadania z arkusza I 14.10 14.1 14.2 14.11 14.3 14.12 14.4 14.5 14.6 14.13 14.7 14.8 14.14 14.9 14. Fizyka jądrowa - 1 - 14.15 14.23 14.16 14.17 14.24 14.18 14.25 14.19 14.26 14.27 14.20
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowoW-28 (Jaroszewicz) 36 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Fizyka jądrowa cz. 1. budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze
W-28 (Jaroszewicz) 36 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Fizyka jądrowa cz. 1 budowa jądra atomowego przemiany promieniotwórcze 3/35-W28 Podstawowe pojęcia jądra atomowe (nuklidy) dzielimy
Bardziej szczegółowoReakcje rozpadu jądra atomowego
Reakcje rozpadu jądra atomowego O P R A C O W A N I E : P A W E Ł Z A B O R O W S K I K O N S U L T A C J A M E R Y T O R Y C Z N A : M A Ł G O R Z A T A L E C H Trwałość izotopów Czynnikiem decydującym
Bardziej szczegółowoI ,11-1, 1, C, , 1, C
Materiał powtórzeniowy - budowa atomu - cząstki elementarne, izotopy, promieniotwórczość naturalna, okres półtrwania, średnia masa atomowa z przykładowymi zadaniami I. Cząstki elementarne atomu 1. Elektrony
Bardziej szczegółowoPromieniotwórczość NATURALNA
Promieniotwórczość NATURALNA Badając świecenie różnych substancji, zauważyłem, że wszystkie związki uranu wysyłają promieniowanie przenikające przez czarny papier i inne osłony oraz powodują naświetlenie
Bardziej szczegółowoWłasności jąder w stanie podstawowym
Własności jąder w stanie podstawowym Najważniejsze liczby kwantowe charakteryzujące jądro: A liczba masowa = liczbie nukleonów (l. barionów) Z liczba atomowa = liczbie protonów (ładunek) N liczba neutronów
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Fizyka jądrowa Struktura jądra (stan podstawowy) Oznaczenia, terminologia Promienie jądrowe i kształt jąder Jądra stabilne; warunki stabilności; energia wiązania Jądrowe momenty magnetyczne Modele struktury
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Jądrowej
Podstawy Fizyki Jądrowej III rok Fizyki Kurs WFAIS.IF-D008.0 Składnik egzaminu licencjackiego (sesja letnia)! OPCJA (zalecana): Po uzyskaniu zaliczenia z ćwiczeń możliwość zorganizowania ustnego egzaminu
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe dr inż. Romuald Kędzierski
Reakcje jądrowe dr inż. Romuald Kędzierski Wybuch bomby Ivy Mike (fot. National Nuclear Security Administration/Nevada Site Office, domena publiczna) Przemiany jądrowe 1. Spontaniczne (niewymuszone) związane
Bardziej szczegółowoFizyka atomowa i jądrowa
Fizyka atomowa i jądrowa Widma atomowe kwantowanie poziomów Budowa atomu: eksperyment Geigera-Marsdena-Rutherforda Atom wodoru w mechanice kwantowej; liczby kwantowe Atomy wieloelektronowe układ okresowy
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 1 własności jąder atomowych Odkrycie jądra atomowego Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937) R 10 fm 1908 Skala przestrzenna jądro
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowo1669 r Odkrycie fosforu przez Henninga Branda. Chemia. dr hab. Joanna Łojewska Zakład Chemii Nieorganicznej
1669 r Odkrycie fosforu przez Henninga Branda Chemia dr hab. Joanna Łojewska Zakład Chemii Nieorganicznej Wykłady z podstaw chemii Lista wykładów STECHIOMETRIA 5 GAZY 3 TERMOCHEMIA 2 TERMODYNAMIKA 4 RÓWNOWAGA
Bardziej szczegółowoPorównanie statystyk. ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt. - potencjał chemiczny
Porównanie statystyk ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt - potencjał chemiczny Rozkład Maxwella dla temperatur T1
Bardziej szczegółowoWidma atomowe. Fizyka atomowa i jądrowa. Dawne modele atomu. Widma atomowe. Linie emisyjne kwantowanie poziomów energetycznych
Fizyka atomowa i jądrowa Widma atomowe kwantowanie poziomów Widma atomowe Linie emisyjne kwantowanie poziomów energetycznych Budowa atomu: eksperyment Geigera-Marsdena-Rutherforda Atom wodoru w mechanice
Bardziej szczegółowoWykłady z Geochemii Ogólnej
Wykłady z Geochemii Ogólnej III rok WGGiOŚ AGH 2010/11 dr hab. inż. Maciej Manecki A-0 p.24 www.geol.agh.edu.pl/~mmanecki ELEMENTY KOSMOCHEMII Nasza wiedza o składzie materii Wszechświata pochodzi z dwóch
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3. POMIAR ZASIĘGU CZĄSTEK α W POWIETRZU Rozpad α
39 40 Ćwiczenie 3 POMIAR ZASIĘGU CZĄSTEK α W POWIETRZU W ćwiczeniu dokonuje się pomiaru zasięgu w powietrzu cząstek α emitowanych przez źródło promieniotwórcze. Pomiary wykonuje się za pomocą komory jonizacyjnej
Bardziej szczegółowoLNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA. Ernest Grodner Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta 62 Ga
LNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA Ernest Grodner 13.01.2010 Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta Ga Ge 9% Symetrie PRZYKŁAD: symetria obrotowa Stany własne ruchu obrotowego
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013
24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)
Bardziej szczegółowoPo 1 mld lat (temperatura Wszechświata ok. 10 K) powstają pierwsze gwiazdy.
Nukleosynteza Mirosław Kwiatek Skrót ewolucji materii we Wszechświecie: Dominacja promieniowania: Wg. Gamowa (1948) Wszechświat powstał jako 10-wymiarowy i po 10-43 sekundy rozpadł się na 4- i 6-wymiarowy.
Bardziej szczegółowoWykłady z podstaw chemii
Chemia dr hab. Joanna Łojewska Zakład Chemii Nieorganicznej 1669 r Odkrycie fosforu przez Henninga Branda Wykłady z podstaw chemii Lista wykładów STECHIOMETRIA GAZY TERMOCHEMIA TERMODYNAMIKA RÓWNOWAGA
Bardziej szczegółowoPromieniotwórczość 100 lat po Nagrodzie Nobla dla Marii Skłodowskiej-Curie
Promieniotwórczość 100 lat o Nagrodzie Nobla dla Marii Skłodowskiej-Curie Marek Pfützner Instytut Fizyki Doświadczalnej Wydział Fizyki UW Letnia Szkoła Fizyki na Wydziale Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego,
Bardziej szczegółowoJądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach.
Jądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach. 1. Kształty jąder atomowych 2. Powstawanie deformacji jądra 3. Model rotacyjny jądra 4. Jądra w stanach wzbudzonych o wysokich spinach 5. Stany superzdeformowane
Bardziej szczegółowoZadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość
strona 1/11 Zadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość Monika Gałkiewicz Zad. 1 () Przedstaw pełną konfigurację elektronową atomu pierwiastka
Bardziej szczegółowo2. Emisja promieniowania jonizującego
. Emisja promieniowania jonizującego Promieniowanie to emitowane przez źródła różnego rodzaju fale lub cząstki, które następnie mogą rozprzestrzeniać (propagować) się w przestrzeni lub różnego rodzaju
Bardziej szczegółowoChemia. dr hab. Joanna Łojewska Zakład Chemii Nieorganicznej r Odkrycie fosforu przez Henninga Branda
Chemia dr hab. Joanna Łojewska Zakład Chemii Nieorganicznej 1669 r Odkrycie fosforu przez Henninga Branda Wykłady Chemia Ogólna i Nieorganiczna Organizacja kursu WYKŁAD Seminarium Cwiczenia Zal. (ECTS
Bardziej szczegółowoElementy fizyki jądrowej
Elementy fizyki jądrowej Cząstka elementarna Fermiony (cząstki materii) -leptony: elektron, neutrino elektronowe, mion, neutrino mionowe, taon, neutrino taonowe -kwarki: kwark dolny, kwark górny, kwark
Bardziej szczegółowo3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona I. Przedmiotem zadania zjawisko Comptona. II. Celem zadania jest doświadczalne sprawdzenie zależności energii kwantów γ od kąta rozproszenia
Bardziej szczegółowoWyk³ady z Fizyki. J¹dra. Zbigniew Osiak
Wyk³ady z Fizyki J¹dra 12 Zbigniew Osiak OZ ACZE IA B notka biograficzna C ciekawostka D propozycja wykonania doświadczenia H informacja dotycząca historii fizyki I adres strony internetowej K komentarz
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 28 lutego Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 8 lutego 07 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Model atomu. Promieniowanie atomów 8.II.07 EJ - Wykład / r
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoMetody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA)
Metody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA) Promieniowaniem X nazywa się promieniowanie elektromagnetyczne o długości fali od około
Bardziej szczegółowoMETODY DETEKCJI PROMIENIOWANIA JĄDROWEGO 3
METODY DETEKCJI PROMIENIOWANIA JĄDROWEGO 3 ENERGETYKA JĄDROWA KONWENCJONALNA (Rozszczepienie fision) n + Z Z 2 A A A2 Z X Y + Y + m n + Q A ~ 240; A =A 2 =20 2 E w MeV / nukl. Q 200 MeV A ENERGETYKA TERMOJĄDROWA
Bardziej szczegółowoJądro atomowe A 1/ cm r j. promienie jąder r j. = r o. promienie atomowe r at cm. masa jądra m j.
Jądro atomowe promienie jąder r j 10-13 - 10-12 cm r j = r o A 1/3 promienie atomowe r at 10-8 cm masa jądra m j 10-24 - 10-22 g gęstość materii jądrowej 10 14 g cm -3 1 cm 3 materii jądrowej waŝyłby 130
Bardziej szczegółowoBudowa atomu. Izotopy
Budowa atomu. Izotopy Zadanie. atomu lub jonu Fe 3+ atomowa Z 9 masowa A Liczba protonów elektronów neutronów 64 35 35 36 Konfiguracja elektronowa Zadanie 2. Atom pewnego pierwiastka chemicznego o masie
Bardziej szczegółowoUKŁAD OKRESOWY PIERWIASTKÓW
UKŁAD OKRESOWY PIERWIASTKÓW Michał Sędziwój (1566-1636) Alchemik Sędziwój - Jan Matejko Pierwiastki chemiczne p.n.e. Sb Sn Zn Pb Hg S Ag C Au Fe Cu (11)* do XVII w. As (1250 r.) P (1669 r.) (2) XVIII
Bardziej szczegółowo