Jacek HOFFMAN, Jacek KURZYNA, Zygmunt SZYMAŃSKI, Instytut Podstawowych Problemów Techniki P AN
|
|
- Sebastian Mróz
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 34/42 Soidification of Metais and Aoys, Year 2000, Voume 2, Book No 42 Krzepnięcie Metai i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 P AN-Katowice, PL ISSN MONITOROWANIE JAKOŚCI SPOINY PODCZAS SPA W ANIA LASEROWEGO Jacek HOFFMAN, Jacek KURZYNA, Zygmunt SZYMAŃSKI, Instytut Podstawowych Probemów Techniki P AN Świętokrzyska 21, Warszawa Jerzy JAKUBOWSKI, Andrzej KOLASA, Instytut Technoogii Materiałowych PW Narbutta 85, Warszawa. WPROW ADZENIE Spawanie aserowe stosowane jest w ceu uzyskania połącze'1 wysokiej jakości. Szczegónego znaczenia nabiera więc kontroa jakości spoiny. Kontroa wykonywana po spawaniu wydłuża proces technoogiczny nie umożiwiając korekty parametrów spawania na bieżąco, tj. w trakcie spawania. Datego poszukiwane są metody, które dzięki anaizie rejestrowanych sygnałów pozwaałyby na ocenę jego jakości podczas procesu. Proponowane są metody oparte na pomiarach promieniowania własnego pazmy powstającej przy spawaniu, promieniowania asera pomiarowegdbitegd jeziorka spawaniczego, rejestracji sygnałów akustycznych generowanych podczas spawania itp. Sygnały optyczne i akustyczne towarzyszące spawaniu aserowemu w sposób złożony związane są z procesami fizycznymi zachodzącymi podczas spawania. Oddziaływanie wiązki asera C0 2 o natężeniu prze kraczającym kw/cm 2 z powierzchnią metau prowadzi do powstania kanału parowego ( keyhoe'a) w postaci cyindrycznej kapiary, za pośrednictwem którego następuje penetracja wiązki asera w głąb materiału. Roztopiony meta tworzący jeziorko spawanicze opływa kanał parowy i zestaając się za nim tworzy spoinę. Kanał parowy wypełniony jest zjonizowanymi parami metau - pazmą. Ciśnienie wywierane przez strumień pazmy wypływający z kanału na jego ścianki oraz ciśnienie abacyjne (związane z parowaniem metau ze ścianek) są odpowiedziane za uformowanie kanału i zapobiegają jego zamknięciu pod wpływem ciśnienia wynikającego z napi ęc ia powierzchniowego. Ciśnienia te znajdują się w dynamicznej równowadze czemu towarzyszyć mogą róż norodne oscyacje
2 310 kapiary. Z oscyacjami kanału parowego i przepływem pazmy zwtązane są sygnały akustyczne oraz oscyacje promieniowania pazmy. Jedną z metod monitorowania jest obserwacja promieniowania pazmy w zakresie widzianym pbu stronach spawanej próbki. Promieniowanie pazmy po stronie przeciwnej do padania wiązki Jaserowej ( "z dołu" ) pojawia się tyko w przypadku pełnej penetracji, a jego natężenie zaeży od stopnia otwarcia kanału. Brak sygnału wskazuje więc, że przetopienie nie jest pełne. Jednakże nasze eksperymenty pozwaają na stwierdzenie, że dobra spoina jest uzyskiwana tyko wtedy, gdy promieniowanie z dołu nie przekracza pewnego, niewiekiego w porównaniu z promieniowaniem po stronie padania wiązki Jasera, poziomu. Powyżej tego poziomu spoina jest przegrzana i zawiera zbyt dużą iość porów. Wzrostowi promieniowania od dołu towarzyszy spadek promieniowania obłoku pazmowego z góry próbki. Obserwowany efekt związany jest z dynamiką kanału parowego. Gdy kanał otwiera się na doe wtedy ciśnienie wewnątrz kanału raptownie spada. Kanał kurczy się i może się zamykać na górze. Powyższa metoda nie może być zastosowana wtedy, gdy dostęp do próbki możiwy jest wyłącznie od strony padania wiązki Jasera ub gdy spawanie ceowo jest prowadzone bez uzyskiwania pełnej penetracji, jak to ma miejsce np. w przemyśe stoczniowym podczas spawania bach poszycia do konstrukcji szkieetu. Metody bazujące na monitorowaniu sygnałów rejestrowanych tyko po stronie ica powstającej spoiny opisano w []. W metodach tych anaizowany jest sygnał optyczny pochodzący z obłoku pazmowego nad wejściem do keyhoe'a ub sygnał akustyczny abo też oba te sygnały łącznie. Poszukuje się takich cech sygnałów, które nie są funkcjami czasu, natomiast zaeżą od warunków spawania i pozwaają oceniać te warunki z punktu widzeniajakości spoiny. Wiekością char.akteryzującą sygnały zaeżne od czasu jest ich widmo częstotiwościowe. W praktyce stosowane jest gęstość widmowa mocy sygnału ( PSD ), która okreśa rozkład mocy sygnału w funkcji częstotiwości. Nowoczesne agorytmy obiczania szybkich transformat Fouriera ( FFT) i szybkie komputery pozwaają na wyznaczanie gęstości widmowej w czasie rzeczywistym trwania procesu. W pracy [2] pokazano, że dobre warunki spawania w przypadku cienkich miimetrowych bach charakteryzuje występowanie pojedynczego piku przy częstości khz w gęstości widmowej zarówno sygnału optycznego jak i akustycznego. Niestety w omawianej pracy nie zostały sprecyzowane warunki spawania; materiał spawanej próbki, gaz osłonowy czy moc asera. Niniejsza praca przedstawia niektóre wyniki anaizy fourierowskiej sygnałów akustycznych i optycznych zarejestrowanych przy spawaniu bach ze stai ST3 i OH18N9. 2. BADANIA DOŚWIADCZALNE Spawanie wykonano aserem C0 2 przy mocy 1750 W (praca ciągła w modzie TEM 10 ). Wiązkę asera ogniskowano na powierzchni próbek za pomocą
3 311 głowicy zwierciadanej gniskowej 150 mm. Spawano próbki ze stai węgowej St3S oraz ze stai austenitycznej OH18N9 o grubości odpowiednio 0.8 i 2 mm. Jako gaz osłonowy stosowano argon i he. W większości wypadków da wygody badano przetapianie bach zamiast ich spawania unikając żmudnego mocowania obu spawanych części. wiązka aserowa światłowód do fotopowieacza promieniowanie termiczne /mikrofon -f faa akustyczna ::::\ promieniowanie pazmy przechodzące promien asera i pazmy Rys.. Zjawiska towarzyszące spawaniu aserowemu. Sygnały akustyczne zbierano za pomocą szerokopasmowego mikrofonu eektretoweg dookónej charakterystyce kierunkowej (bez wyróżnionego kierunku największej czułości). Promieniowanie pazmy w zakresie długości fai 300-c-800 nm światłowodem doprowadzano do monochromatora, który pozwaał na seekcję zadanego fragmentu widma w ceu obserwacji na iniach charakterystycznych da spawanego metau ub gazu osłonowego. Promieniowanie przechodzące przez monochromator było rejestrowane za pomocą fotopowieacza. W ceach porównawczych zastosowano także detektory na fotodiodach rejestrujące całkowite promieniowanie pazmy w zakresie światła widzianego i biskiej podczerwieni. Sygnały z fotopowieacza, fotodiody oraz mikrofonu rejestrowano za pomocą karty do akwizycji danych (OSO 2200) współpracującej z komputerem. Następnie zarejestrowane sygnały poddawanbróbce
4 312 numerycznej wyznaczając ich gęstość widmową oraz współczynniki koreacji. Sygnał optyczny jest proporcjonany do energii wypromieniowywanej w jednostce czasu przez obłok pazmowy. Natomiast rejestrowany za pomocą mikrofonu sygnał akustyczny jest proporcjonany do zmian ciśnienia wokół wartości stałej ciśnienia atmosferycznego i w odróżnieniu od sygnału optycznego występują w nim zarówno wartości dodatnie i ujemne. Energia promieniowania akustycznego w jednostce czasu jest proporcjonana do kwadratu ampitudy, zatem sygnał akustyczny przed obiczeniem gęstości widmowej podnoszono do kwadratu. Dzięki temu w przypadku obu sygnałów anaizowano strumień energii. 3. WYNIKI BADAŃ Spawając bachy o grubości 0.8 mm ze stai węgowej St3S w argonie wiązką asera o mocy 1750 W najepsze efekty uzyskano przy prędkości 3-4 m/min. Przy mniejszej prędkości następowało przegrzanie spoiny i nadmierne jej poszerzenie, natomiast przy większej występowały miejsca niedospawane. Zmianom jakości spoiny odpowiadały zmiany charakteru rozkładów gęstości widmowej zarówno sygnału z fotopowieacza jak i sygnału akustycznego. Przy dobrych warunkach spawania, w obu widmach występują charakterystyczne dobrze okreśone maksimum o częstości około 4 khz (patrz rys.2 b). Szerokość piku wynosi około kikuset Hz, przy zdoności rozdzieczej metody wyznaczania gęstości widmowej około 50 Hz. Zmniejszeniu prędkości do 1.5 rn/min (rys.2a) i związanemu z nim przegrzaniu spoiny towarzyszy zanik piku. Znikanie piku następuje także przy zwiększeniu prędkości do 7m/min (rys.2 c) przy której przetopienie nie jest pełne. Takie zachowanie widm sygnałów jest zgodne z wcześniejszymi wynikami zamieszczonymi w pracy [2]. Wyniki uzyskane podczas spawania bach o grubości 2 mm ze stai OH18N9 nie są już tak jednoznaczne. Najepsze wyniki uzyskano stosując he jako gaz osłonowy. Da stałej mocy asera równej 1750 W optymana prędko ść spawania jest równa m/min, natomiast najwyraźniejsze piki na wykresie gęstości widmowej można zao bserwować przy prędko śc i dwukrotnie mniejszej m/ min (patrz rys.3). Częstość charakterystyczna pików obserwowanych przy małej prędkości wynosi ok..8 khz. Przy prędkościach spawania rn/min pojawiają się nieduże piki przy częstości ok. 4 khz. Spoiny badano metodami metaograficznymi. Przykładowe zdjęcia spoin uzyskanych przy przetapianiu bachy nierdzewnej pokazujące różnice szerokości spoiny przedstawione są na rys.4. We wszystkich przypadkach gdzie uzyskano pełne wykazuje wad mimo zmiany szerokości. przetopienie spoina nie
5 ' :;: o 5 '-"ń i vvi.\..v- a 6 5! j JJ '' 'f\6.1 n f 1 t T/ v \v Y.!\ w\ a częstość Hz częstość- Hz r : 5 m. O N..,, 1\. vvu,/ i'! f\,#11 b 19I : 8 -m,2 O )\ i ' j! i v tiv ' VJ:, N w\v 14. ' i i ' 'v.rą,.h b 1SXX 25 -ą20 15 g :;:10 : o ł.s O i! \ \ ()()()() częstość Hz c 15()( o o częstcść- Hz Rys.2. Gęstość widmowa sygnału optycznego (ewa strona) i akustycznego (prawa strona) przy spawaniu aserowym. Materiał spawany sta ST3 0.8 mm, moc asera 1.75 kw, prędkość spawania a)1.5 m/min, b) 3 m/min, c)7 m/min. Gaz osłonowy argon
6 o E - 15 U (/) o u; 10 Q)' O 5 -'+1 A j_ V'v ""- - --, częstość - Hz a a OL L o częstość- Hz 3, , b L L L :s. 8!- : i 2 O 10, b L L j [ [ _ '3:XJJ 1 OOX 1'3:XJJ częstcść- Hz częstość- Hz 20, , , ,--,----, , c O SXX 100X 1SXO częstffić-- Hz 14 g '0 ;; U 2 m ! ,,,.,.,,..,, m t --- QL L o częstość - Hz
7 : "M-s--ti':- d : o o o SXXJ 10COO 1:a:o czę;tcść- Hz j : 2!1 50C() 1<XXX 150C() częstcść- Hz d, e 15 10f m, 0:==- 0 Ero) 10Cffi 15m częstcść- Hz f :g_ [ - j t t s ;: 2 łł m j e-; U i ' "-IJ! -- s. o l l o częstcść - Hz , f i:-- o SXXJ 10COO 1SXXJ czę;tcść - Hz OL L o częstcść - Hz Rys.3. Gęstość widmowa sygnału optycznego (ewa strona) i akustycznego (prawa strona) przy spawaniu aserowym. Materiał spawany sta nierdzewna OH18N9T, 2 mm, moc asera 1.75 kw, gaz osłonowy he, prędkość spawania koejno a) 0.3 m/min, b) m/min, c) 1.5 m/min, d) 2m/min, e) 2.5 m/min, f) 4 m/min.
8 316 Naeży zaznaczyć, że gęstość widmowa jest pewną średnią charakterystyką spoiny uzyskaną da okreśonegdcinka długości spoiny. W opisywanym eksperymencie próbkowano sygnały z czę s tością 00 khz, tzn. przykładowo przy prędkości spawania 3 m/min rejestrowano sygnały na odcinku spoiny o długości 3.25 cm. Gęstość widmową okreśano da koejnych odcinków o długości 0.1 cm (przy prędkości spawania 3 m/min) a następnie uśredniano po wszystkich odcinkach. Rys.4. Zdjęcia spoin uzyskanych przy przetapianiu bachy nierdzewnej OH 18N9 o grubości 2 mm pokazujące różnice szerokości spoiny w zaeżności od prędkości spawania; 4m/min, 2.5 m/min, 2 m/min i 1.5 rn!rnin. Moc asera 1750 W, gaz osłonowy he 15 /min
9 317 4.WNIOSKI Przeprowadzone badania wykazały, że w wieu przypadkach możiwe jest monitorowanie jakości spoiny podczas spawania aserowego za pomocą anaizy gęstości widmowej sygnału optycznego rejestrowanego wyłącznie po stronie padania wiązki asera. Uzyskane wyniki nie są w pełni jednoznaczne, gdyż pojawienie s i ę wyróżnionych pików na wy)qesie gęstości widmowej nie zawsze ściśe pokrywa się z wartościami parametrów, przy których spoina jest optymana. Jednakże zakres parametrów spawania, w którym uzyskiwane są prawidłowe spoiny jest stosunkowo szeroki i w każdym zbadanym przypadku obejmuje także obszar pojawiania się pików. Porównując zapisy sygnałów optycznych uzyskane za pomocą fotodiody i fotopowieacza stwierdzono ich bardzo dużą zgodność. Układ monochromatorfotopowieacz jest niezastąpiony podczas szczegółowych badaó spektroskopowych, np. mających na ceu okreśenie rozkładu temperatury w obłoku pazmowym. Natomiast do ceów monitorowania na podstawie PSD wystarczająca jest rejestracja za pomocą fotodiody całkowitego promieniowania w szerokim widmie światła widzianego. Detektory na fotodiodach jako tat1sze i dogodniejsze do stosowania w warunkach przemysłowych od fotopowieaczy dzięki takim cechom jak małe rozmiary, odporność na wstrząsy, niskie napięcie zasiające i łatwość integracji z układami eektronicznymi są perspektywicznym narzędziem monitorowania procesów spawania aserowego. Cennym uzupełnieniem sygnałów optycznych jest sygnał akustyczny, a w pewnych przypadkach, gdy uzyskanie sygnału optycznego jest niemożiwe, monitorowanie może być prowadzony wyłącznie za pośrednictwem sygnału akustycznego. Widmo sygnałów akustycznych, mimdmiennej natury ich generacji wykazuje dużą zgodność z widmem sygnałów optycznych zwłaszcza tam gdzie pojawiają się wyraźnie wyróżnione piki. Praca została wykonana w ramach projektu badawczego KBN 7 T08C LITERA TURA. [] W.W.Duey: Laser Weding, Wiey 1999 [2]. H.Gu and W.W.Duey, Resonant acoustic errission duringaser weding of metas, J. Phys D: App. Phys , 1996, patrz także [1].
33/28 BADANIA MODELOWE CERAMICZNYCH FILTRÓW PIANKOWYCH. PIECH Krystyna ST ACHAŃCZYK Jerzy Instytut Odlewnictwa Kraków, ul.
33/28 Soidifikation or Metais and Aoys, No. 33, 1997 Krzcrmięcic Metai i Stopów, Nr 33, 1997 PAN- Oddział Katowice PL ISSN 020!1-9386 BADANIA MODELOWE CERAMICZNYCH FILTRÓW PIANKOWYCH PIECH Krystyna ST
Bardziej szczegółowo1 Źródła i detektory. I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego
1 I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej nietermicznego źródła promieniowania (dioda LD
Bardziej szczegółowoLaserowe technologie wielowiązkowe oraz dynamiczne formowanie wiązki 25 październik 2017 Grzegorz Chrobak
Laserowe technologie wielowiązkowe oraz dynamiczne formowanie wiązki 25 październik 2017 Grzegorz Chrobak Nasdaq: IPG Photonics(IPGP) Zasada działania laserów włóknowych Modułowość laserów włóknowych IPG
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 5 : Badanie licznika proporcjonalnego neutronów termicznych
Ćwiczenie nr 5 : Badanie licznika proporcjonalnego neutronów termicznych Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 29 1 Teoria 1.1 Licznik proporcjonalny Jest to jeden z liczników gazowych jonizacyjnych, występujący
Bardziej szczegółowoT E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA
: Studium: stacjonarne, I st. : : MiBM, Rok akad.: 2016/1 Liczba godzin - 15 T E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA L a b o r a t o r i u m ( h a l a 2 0 Z O S ) Prowadzący:
Bardziej szczegółowoStanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa Kraków 2008 Układ pomiarowy. Pomiar czułości widmowej fotodetektorów polega na pomiarze fotoprądu w funkcji długości padającego na detektor promieniowania. Stanowisko
Bardziej szczegółowoOPORY PRZEPŁYWU TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO MATERIAŁÓW WILGOTNYCH
/39 Soidification of Metas and Aoys, Year 999, Voume, Book No. 39 Krzepnięcie Metai i Stopów, Rok 999, Rocznik, Nr 39 PAN Katowice PL ISSN 008-9386 OPORY PRZEPŁYWU TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO MATERIAŁÓW
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej
Ćwiczenie 6 LABORATORIUM Pomiar charakterystyki kątowej Opracował: Grzegorz Wiśniewski Zagadnienia do przygotowania Opisz budowę złączy światłowodowych. Opisz budowę lasera w tym lasera półprzewodnikowego.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1. Parametry statyczne diod LED
Ćwiczenie. Parametry statyczne diod LED. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi właściwościami i charakterystykami diod LED. Poznanie ograniczeń i sposobu zasilania tego typu
Bardziej szczegółowoModelowanie obłoku plazmowego powstającego podczas spawania żelaza. T. Mościcki
Modelowanie obłoku plazmowego powstającego podczas spawania żelaza T. Mościcki W referacie zostanie omówione modelowanie plazmy powstającej podczas spawania żelaza laserem CO2. Obliczenia zostały przeprowadzone
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3,4. Analiza widmowa sygnałów czasowych: sinus, trójkąt, prostokąt, szum biały i szum różowy
Ćwiczenie 3,4. Analiza widmowa sygnałów czasowych: sinus, trójkąt, prostokąt, szum biały i szum różowy Grupa: wtorek 18:3 Tomasz Niedziela I. CZĘŚĆ ĆWICZENIA 1. Cel i przebieg ćwiczenia. Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoPrzewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman
Porównanie Przewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman Spektroskopia FT-Raman Spektroskopia FT-Raman jest dostępna od 1987 roku. Systemy
Bardziej szczegółowoEkspansja plazmy i wpływ atmosfery reaktywnej na osadzanie cienkich warstw hydroksyapatytu. Marcin Jedyński
Ekspansja plazmy i wpływ atmosfery reaktywnej na osadzanie cienkich warstw hydroksyapatytu. Marcin Jedyński Metoda PLD (Pulsed Laser Deposition) PLD jest nowoczesną metodą inżynierii powierzchni, umożliwiającą
Bardziej szczegółowoOptyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni
Optyczna spektroskopia oscylacyjna w badaniach powierzchni Zalety oscylacyjnej spektroskopii optycznej uŝycie fotonów jako cząsteczek wzbudzających i rejestrowanych nie wymaga uŝycia próŝni (moŝliwość
Bardziej szczegółowoII. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego
1 II. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej termicznego źródła promieniowania (lampa halogenowa)
Bardziej szczegółowoTechniki laserowe Laser Technology. Mechanika i Budowa Maszyn I stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 03/04 Techniki laserowe Laser Technology A. USYTUOWANIE MODUŁU W SYSTEMIE STUDIÓW
Bardziej szczegółowoSkraplanie czynnika chłodniczego R404A w obecności gazu inertnego. Autor: Tadeusz BOHDAL, Henryk CHARUN, Robert MATYSKO Środa, 06 Czerwiec :42
Przeprowadzono badania eksperymentalne procesu skraplania czynnika chłodniczego R404A w kanale rurowym w obecności gazu inertnego powietrza. Wykazano negatywny wpływ zawartości powietrza w skraplaczu na
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa
Ćwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się - z metodyką pomiaru aktywności
Bardziej szczegółowoWpływ zawilgocenia ściany zewnętrznej budynku mieszkalnego na rozkład temperatur wewnętrznych
Wpływ zawilgocenia ściany zewnętrznej budynku mieszkalnego na rozkład temperatur wewnętrznych W wyniku programu badań transportu wilgoci i soli rozpuszczalnych w ścianach obiektów historycznych, przeprowadzono
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 8. do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego
Załącznik nr 8 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoPromieniowanie 21 cm rys i narracja: Struktura nadsubtelna atomu wodoru Procesy wzbudzenia Widmo sygnału z całego nieba Tomografia 21 cm Las 21 cm
Promieniowanie 21 cm rys i narracja: Struktura nadsubtelna atomu wodoru Procesy wzbudzenia Widmo sygnału z całego nieba Tomografia 21 cm Las 21 cm Obłoki HI Struktura nadsubtelna atomu wodoru ==> możliwe
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 5 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoPodstawy Przetwarzania Sygnałów
Adam Szulc 188250 grupa: pon TN 17:05 Podstawy Przetwarzania Sygnałów Sprawozdanie 6: Filtracja sygnałów. Filtry FIT o skończonej odpowiedzi impulsowej. 1. Cel ćwiczenia. 1) Przeprowadzenie filtracji trzech
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Badanie efektu Faraday a w kryształach CdTe i CdMnTe
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Badanie efektu Faraday a w kryształach CdTe i CdMnTe Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie F8 w zakresie Fizyki Ciała Stałego Streszczenie
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoPL B1. INSTYTUT MASZYN PRZEPŁYWOWYCH PAN, Gdańsk, PL JASIŃSKI MARIUSZ, Wągrowiec, PL GOCH MARCIN, Braniewo, PL MIZERACZYK JERZY, Rotmanka, PL
PL 215139 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 215139 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 383703 (22) Data zgłoszenia: 06.11.2007 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoIZOTOPOWE BADANIA RADIOGRAFICZNE ZŁĄCZY SPAWANYCH O RÓŻNYCH GRUBOŚCIACH WEDŁUG PN-EN 1435.
IZOTOPOWE BADANIA RADIOGRAFICZNE ZŁĄCZY SPAWANYCH O RÓŻNYCH GRUBOŚCIACH WEDŁUG PN-EN 1435. Dr inż. Ryszard Świątkowski Mgr inż. Jacek Haras Inż. Tadeusz Belka 1. WSTĘP I CEL PRACY Porównując normę europejską
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoPORÓWNANIE KRYTERIÓW JAKOŚCI BADAŃ RADIOGRAFICZNYCH RUR METODĄ PROSTOPADŁĄ I ELIPTYCZNĄ WG NORMY PN-EN 1435
PORÓWNANIE KRYTERIÓW JAKOŚCI BADAŃ RADIOGRAFICZNYCH RUR METODĄ PROSTOPADŁĄ I ELIPTYCZNĄ WG NORMY PN-EN 1435 1. WPROWADZENIE. CEL BADAŃ. Dr inż. Ryszard ŚWIĄTKOWSKI Mgr inż. Jacek HARAS Dokonując porównania
Bardziej szczegółowoTechniki laserowe Laser Technologies
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/1 z dnia 1 lutego 01r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 016/017 Techniki
Bardziej szczegółowoLaboratorium LAB3. Moduł pomp ciepła, kolektorów słonecznych i hybrydowych układów grzewczych
Laboratorium LAB3 Moduł pomp ciepła, kolektorów słonecznych i hybrydowych układów grzewczych Pomiary identyfikacyjne pól prędkości przepływów przez wymienniki, ze szczególnym uwzględnieniem wymienników
Bardziej szczegółowoIM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH
IM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I. Cel ćwiczenia Zapoznanie się z fotoelektryczną optyczną metodą wyznaczania energii przerwy wzbronionej w półprzewodnikach na przykładzie
Bardziej szczegółowoBadanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie stałym
PROJEKT NR: POIG.1.3.1--1/ Badania i rozwój nowoczesnej technologii tworzyw odlewniczych odpornych na zmęczenie cieplne Badanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 7 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoStanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych
Stanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych Na rys. 3.1 przedstawiono widok wykorzystywanego w ćwiczeniu stanowiska pomiarowego do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoZworka amp. C 1 470uF. C2 100pF. Masa. R pom Rysunek 1. Schemat połączenia diod LED. Rysunek 2. Widok płytki drukowanej z diodami LED.
Ćwiczenie. Parametry dynamiczne detektorów i diod LED. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi parametrami dynamicznymi diod LED oraz detektorów. Poznanie możliwych do uzyskania
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 6 Temat: Światłowodowy czujnik drań 6.Światłowodowy czujnik drań 6.. Ce ćwiczenia Ceem ćwiczenia jest zapoznanie się z czujnikiem światłowodowym
Bardziej szczegółowoPL B1. Sposób i układ pomiaru całkowitego współczynnika odkształcenia THD sygnałów elektrycznych w systemach zasilających
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 210969 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 383047 (51) Int.Cl. G01R 23/16 (2006.01) G01R 23/20 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22)
Bardziej szczegółowoBadania efektywności pracy wywietrzników systemowych Zefir w układach na pustaku wentylacyjnym w czterorzędowym wariancie montażowym
Badania efektywności pracy wywietrzników systemowych Zefir - 150 w układach na pustaku wentylacyjnym w czterorzędowym wariancie montażowym wywietrzniki ZEFIR-150 Środkowe wywietrzniki z podniesioną częścią
Bardziej szczegółowoWykaz urządzeń Lp Nazwa. urządzenia 1. Luksomierz TES 1332A Digital LUX METER. Przeznaczenie/ dane techniczne Zakres 0.. 200/2000/20000/ 200000 lux
Wykaz urządzeń Lp Nazwa urządzenia 1 Luksomierz TES 1332A Digital LUX METER Przeznaczenie/ dane techniczne Zakres 0 200/2000/20000/ 200000 lux 2 Komora klimatyczna Komora jest przeznaczona do badania oporu
Bardziej szczegółowoTEMAT: OBSERWACJA ZJAWISKA DUDNIEŃ FAL AKUSTYCZNYCH
TEMAT: OBSERWACJA ZJAWISKA DUDNIEŃ FAL AKUSTYCZNYCH Autor: Tomasz Kocur Podstawa programowa, III etap edukacyjny Cele kształcenia wymagania ogólne II. Przeprowadzanie doświadczeń i wyciąganie wniosków
Bardziej szczegółowo1. Nadajnik światłowodowy
1. Nadajnik światłowodowy Nadajnik światłowodowy jest jednym z bloków światłowodowego systemu transmisyjnego. Przetwarza sygnał elektryczny na sygnał optyczny. Jakość transmisji w dużej mierze zależy od
Bardziej szczegółowoBADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA STOPU AlSi 6.9
25/19 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 2006, Rocznik 6, Nr 19 Archives of Foundry Year 2006, Volume 6, Book 19 PAN - Katowice PL ISSN 1642-5308 BADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA STOPU
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR
Ćwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR Szczególnym i bardzo charakterystycznym rodzajem oddziaływań międzycząsteczkowych jest wiązanie wodorowe. Powstaje ono między molekułami,
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia Optyczny żyroskop światłowodowy (Indywidualna pracownia wstępna)
Instrukcja do ćwiczenia Optyczny żyroskop światłowodowy (Indywidualna pracownia wstępna) 1 Schemat żyroskopu Wiązki biegnące w przeciwną stronę Nawinięty światłowód optyczny Źródło światła Fotodioda Polaryzator
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Krystalografii Laboratorium z Krystalografii 2 godz. Zbadanie zależności intensywności linii Ka i Kb promieniowania charakterystycznego X emitowanego przez anodę
Bardziej szczegółowoIM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO
IM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z metodą pomiaru grubości cienkich warstw za pomocą interferometrii odbiciowej światła białego, zbadanie zjawiska pęcznienia warstw
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowowww.puds.pl Praktyka obróbki stali nierdzewnych 12 czerwca 2007 INSTYTUT SPAWALNICTWA w Gliwicach Metody spawania stali nierdzewnych i ich wpływ na jakość spoin i powierzchni złączy spawanych dr inż..
Bardziej szczegółowoMiejsce Wirtualnego Nauczyciela w infrastruktureze SILF
Miejsce Wirtualnego Nauczyciela w infrastruktureze SILF Schemat infrastruktury SILF załączona jest na rys. 1. Cała komunikacja między uczestnikami doświadczenia a doświadczeniem przebiega za pośrednictwem
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO DO BLOKADY PROPAGACJI PĘKNIĘĆ ZMĘCZENIOWYCH
Sylwester KŁYSZ *, **, Anna BIEŃ **, Janusz LISIECKI *, Paweł SZABRACKI ** * Instytut Techniczny Wojsk Lotniczych, Warszawa ** Uniwersytet Warmińsko-Mazurski, Olsztyn ZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO
Bardziej szczegółowo!!!DEL są źródłami światła niespójnego.
Dioda elektroluminescencyjna DEL Element czynny DEL to złącze p-n. Gdy zostanie ono spolaryzowane w kierunku przewodzenia, to w obszarze typu p, w warstwie o grubości rzędu 1µm, wytwarza się stan inwersji
Bardziej szczegółowoĆwiczenie Nr 11 Fotometria
Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski Chorzów 2018 r. Ćwiczenie Nr 11 Fotometria Zagadnienia: fale elektromagnetyczne, fotometria, wielkości i jednostki fotometryczne, oko. Wstęp Radiometria (fotometria
Bardziej szczegółowoPrzetworniki ciśnienia do zastosowań ogólnych typu MBS 1700 i MBS 1750
MAKING MODERN LIVING POSSIBLE Karta katalogowa Przetworniki ciśnienia do zastosowań ogólnych typu MBS 1700 i MBS 1750 Kompaktowe przetworniki ciśnienia typu MBS 1700 i MBS 1750 przeznaczone są do pracy
Bardziej szczegółowoAUDIOMETRYCZNE BADANIE SŁUCHU ORAZ CECH WYPOWIADANYCH GŁOSEK
AUDIOMETRYCZNE BADANIE SŁUCHU ORAZ CECH WYPOWIADANYCH GŁOSEK I. Zagadnienia 1. Wielkości Fizyczne opisują ce falę dź wię kową. 2. Powstawanie dź wię ków mowy. 3. Odbieranie dź wię ków przez narzą d słuchu.
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2012/2013 Zadania dla grupy elektronicznej na zawody III stopnia
EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2012/2013 Zadania dla grupy elektronicznej na zawody III stopnia Zadanie 1. Jednym z najnowszych rozwiązań czujników
Bardziej szczegółowo11. WŁASNOŚCI SPRĘŻYSTE CIAŁ
11. WŁANOŚCI PRĘŻYTE CIAŁ Efektem działania siły może być przyspieszanie ciała, ae może być także jego deformacja. Przykładami tego ostatniego są np.: rozciąganie gumy a także zginanie ub rozciąganie pręta.
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyczne technologii laserowych i plazmowych Phisycal Fundamentals of laser and plasma technology
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/1 z dnia 1 lutego 01r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 013/014 A. USYTUOANIE
Bardziej szczegółowopowstałego w roztworach o ph 4-13, przeprowadzonego przed analizą w anion wodorowęglanowy HCO 3
46 4.1.3. Stacjonarna γ-radioiza z detekcją chromatograficzną Wyznaczenie wydajności chemoradiacyjnych dekarboksyacji i fragmentacji, wykonałem oznaczając iość dwutenku węga i odpowiedniego adehydu (octowego
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd światłowodu
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 5. Badanie wpływu periodycznych zgięd na tłumiennośd Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoStanowiska laboratoryjne przeznaczone do przeprowadzania doświadczeń w zakresie przepływu ciepła
Stanowiska laboratoryjne przeznaczone do przeprowadzania doświadczeń w zakresie przepływu ciepła 1 Stanowisko Pomiarowe Rys.1. Stanowisko pomiarowe. rejestrowanie pomiarów z czujników analogowych i cyfrowych,
Bardziej szczegółowo8. Analiza widmowa metodą szybkiej transformaty Fouriera (FFT)
8. Analiza widmowa metodą szybkiej transformaty Fouriera (FFT) Ćwiczenie polega na wykonaniu analizy widmowej zadanych sygnałów metodą FFT, a następnie określeniu amplitud i częstotliwości głównych składowych
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności : Biomasa, pelety i zrębki drewniane. Potrzeba pomiaru w czasie rzeczywistym.
Pomiar wilgotności : Biomasa, pelety i zrębki drewniane. Potrzeba pomiaru w czasie rzeczywistym. Proces produkcji peletu odbywa się poprzez wtłaczanie suchych trocin, zrębków drzewnych pod dużym ciśnieniem
Bardziej szczegółowoKOREKCJA BŁĘDÓW W REFLEKTOMETRYCZNYCH POMIARACH DŁUGOŚCI ODCINKÓW SPAWANYCH TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH
KOREKCJA BŁĘDÓW W REFLEKTOMETRYCZNYCH POMIARACH DŁUGOŚCI ODCINKÓW SPAWANYCH TELEKOMUNIKACYJNYCH ŚWIATŁOWODÓW JEDNOMODOWYCH dr inż. Marek Ratuszek, mgr inż. Zbigniew Zakrzewski, mgr inż. Jacek Majewski,
Bardziej szczegółowo7. Wyznaczanie poziomu ekspozycji
7. Wyznaczanie poziomu ekspozycji Wyznaczanie poziomu ekspozycji w przypadku promieniowania nielaserowego jest bardziej złożone niż w przypadku promieniowania laserowego. Wynika to z faktu, że pracownik
Bardziej szczegółowoORZECZENIE Nr ZT/281/10
INSTYTUT SPAWALNICTWA 44-101, ul. Bł. Czesława 16/18 tel. 032 2310011, fax 032 2314652, www.is.gliwice.pl Zakład Technologii Spawalniczych ORZECZENIE Nr ZT/281/10 Badanie i rejestracja procesu spawania/napawania
Bardziej szczegółowoWykład VII Detektory
Wykład VII Detektory Rodzaje detektorów Parametry detektorów Sygnał na wyjściu detektora zaeży od długości ai powierzchni światłoczułej A i częstości moduacji poaryzacji niech opisuje to parametr - ias
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację
Bardziej szczegółowoTeoria cieplna procesów odlewniczych
Ćw. aboratoryjne nr 4 Teoria ciepna procesów odewniczych Wyznaczanie współczynnika wymiany ciepła podczas chłodzenie form metaowych (koki) w warunkach konwekcji naturanej I. Wprowadzenie SYSTEMY CHŁODZENIA
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 9 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoIX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski
IX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski 1 1 Dioda na złączu p n Zgodnie z wynikami, otrzymanymi na poprzednim wykładzie, natężenie prądu I przepływającego przez złącze p n opisane jest wzorem Shockleya
Bardziej szczegółowoBADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA STOPU AlSi 5.4
9/18 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 2006, Rocznik 6, Nr 18 (1/2) ARCHIVES OF FOUNDRY Year 2006, Volume 6, N o 18 (1/2) PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 BADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW
Ćwiczenie numer 5 Wyznaczanie rozkładu prędkości przy przepływie przez kanał 1. Wprowadzenie Stanowisko umożliwia w eksperymentalny sposób zademonstrowanie prawa Bernoulliego. Układ wyposażony jest w dyszę
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoWzajemne relacje pomiędzy promieniowaniem a materią wynikają ze zjawisk związanych z oddziaływaniem promieniowania z materią. Do podstawowych zjawisk
Wzajemne relacje pomiędzy promieniowaniem a materią wynikają ze zjawisk związanych z oddziaływaniem promieniowania z materią. Do podstawowych zjawisk fizycznych tego rodzaju należą zjawiska odbicia i załamania
Bardziej szczegółowoSpektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni
Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 4 Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia w podczerwieni (IR) jest spektroskopią absorpcyjną, która polega na pomiarach promieniowania elektromagnetycznego pochłanianego
Bardziej szczegółowob) Zastosować powyższe układy RC do wykonania operacji analogowych: różniczkowania, całkowania
Instrukcja do ćwiczenia UKŁADY ANALOGOWE (NKF) 1. Zbadać za pomocą oscyloskopu cyfrowego sygnały z detektorów przedmiotów Det.1 oraz Det.2 (umieszczonych na spadkownicy). W menu MEASURE są dostępne komendy
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowo5/42 STRUKTURA STOPU AK 7 MODYFIKOWANEGO TYTANEM I BOREM ORAZ GW AL TOWNĄ. Władysław ORŁOWICZ, Marek MRÓZ STRESZCZENIE
5/42 Soidification of Metais and Aoys, Year 2000, Voume 2, Book No 42 Krzepnięcie Metai i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 PAN-Katowice, PL ISSN 0208-9386 STRUKTURA STOPU AK 7 MODYFIKOWANEGO TYTANEM
Bardziej szczegółowoCYFROWE PRZTWARZANIE SYGNAŁÓW (Zastosowanie transformacji Fouriera)
I. Wprowadzenie do ćwiczenia CYFROWE PRZTWARZANIE SYGNAŁÓW (Zastosowanie transformacji Fouriera) Ogólnie termin przetwarzanie sygnałów odnosi się do nauki analizowania zmiennych w czasie procesów fizycznych.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie laboratoryjne Parcie wody na stopę fundamentu
Ćwiczenie laboratoryjne Parcie na stopę fundamentu. Cel ćwiczenia i wprowadzenie Celem ćwiczenia jest wyznaczenie parcia na stopę fundamentu. Natężenie przepływu w ośrodku porowatym zależy od współczynnika
Bardziej szczegółowoPodczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm)
SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI Podczerwień bliska: 14300-4000 cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: 4000-700 cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: 700-200 cm -1 (14,3-50 µm) WIELKOŚCI CHARAKTERYZUJĄCE
Bardziej szczegółowoWyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu
Imię i Nazwisko... Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu Opracowanie: Piotr Wróbel 1. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu, metodą różnicy czasu przelotu. Drgania
Bardziej szczegółowospis urządzeń użytych dnia moduł O-01
Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie wybranych reprezentatywnych elementów optoelektronicznych nadajników światła (fotoemiterów), odbiorników światła (fotodetektorów) i transoptorów oraz zapoznanie
Bardziej szczegółowomcr FS przeciwpożarowe klapy transferowe przeznaczenie 7.1. dokumenty dopuszczające 7.2. odporność ogniowa 7.3. wersje 7.4. zastosowanie 7.5.
7.1. przeznaczenie Klapy przeciwpożarowe typu mcr FS są przeznaczone do transferu (przepływu) powietrza przez przegrody budowlane oraz oddzielenia strefy zagrożonej pożarem od reszty budynku i zapewnienia
Bardziej szczegółowoKONCEPCJA BUDOWY MIKROFONU LASEROWEGO
POZNAN UNIVE RSITY OF TE CHNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No 76 Electrical Engineering 2013 Dariusz GLOGER* KONCEPCJA BUDOWY MIKROFONU LASEROWEGO W pracy zaprezentowano wstępne rezultaty funkcjonowania opracowanego
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoPrzykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich
Przykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich Dominik SENCZYK Politechnika Poznańska E-mail: dominik.senczyk@put.poznan.pl 1. Wprowadzenie Ze względu na duże znaczenie wielkości ogniska lampy
Bardziej szczegółowoRozwój metod spawania łukowego stali nierdzewnych w kierunku rozszerzenia możliwości technologicznych i zwiększenia wydajności procesu
INSTYTUT SPAWALNICTWA w Gliwicach Rozwój metod spawania łukowego stali nierdzewnych w kierunku rozszerzenia możliwości technologicznych i zwiększenia wydajności procesu dr inż. Jerzy Niagaj Podstawowe
Bardziej szczegółowoANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI ANALIZA ŚLADÓW METODA ICP-OES Optyczna spektroskopia emisyjna ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie WYKŁAD 4 Rodzaje widm i mechanizm ich powstania PODSTAWY SPEKTROSKOPII
Bardziej szczegółowoMETODY BADAŃ POMIAROWYCH W WIEJSKICH STACJACH TRANSFORMATOROWYCH
Jerzy NIEBRZYDOWSKI, Grzegorz HOŁDYŃSKI Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Elektroenergetyki METODY BADAŃ POMIAROWYCH W WIEJSKICH STACJACH TRANSFORMATOROWYCH W referacie przedstawiono
Bardziej szczegółowoMenu. Badania temperatury i wilgotności atmosfery
Menu Badania temperatury i wilgotności atmosfery Wilgotność W powietrzu atmosferycznym podstawową rolę odgrywa woda w postaci pary wodnej. Przedostaje się ona do atmosfery w wyniku parowania z powieszchni
Bardziej szczegółowoAtmosfera ziemska w obserwacjach promieni kosmicznych najwyższych energii. Jan Pękala Instytut Fizyki Jądrowej PAN
Atmosfera ziemska w obserwacjach promieni kosmicznych najwyższych energii Jan Pękala Instytut Fizyki Jądrowej PAN Promienie kosmiczne najwyższych energii Widmo promieniowania kosmicznego rozciąga się na
Bardziej szczegółowoPrzetworniki ciśnienia do zastosowań ogólnych typu MBS 1700 i MBS 1750
Karta katalogowa Przetworniki ciśnienia do zastosowań ogólnych typu MBS 1700 i MBS 1750 Kompaktowe przetworniki ciśnienia typu MBS 1700 i MBS 1750 przeznaczone są do pracy w większości typowych aplikacji.
Bardziej szczegółowoSpektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)
Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Oddziaływanie elektronów ze stałą, krystaliczną próbką wstecznie rozproszone elektrony elektrony pierwotne
Bardziej szczegółowoI Pracownia Fizyczna Dr Urszula Majewska dla Biologii
Ćw. 6/7 Wyznaczanie gęstości cieczy za pomocą wagi Mohra. Wyznaczanie gęstości ciał stałych metodą hydrostatyczną. 1. Gęstość ciała. 2. Ciśnienie hydrostatyczne. Prawo Pascala. 3. Prawo Archimedesa. 4.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowo