Badania fotoakustyczne widm absorpcji optycznej warstw krzemu porowatego na krzemie krystalicznym
|
|
- Kamila Grabowska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Mirosław MALIŃSKI, Leszek BYCHTO, Łukasz CHROBAK Katedra Podstaw Elektroniki, Politechnika Koszalińska Wstęp Badania fotoakustyczne widm absorpcji optycznej warstw krzemu porowatego na krzemie krystalicznym Krzem porowaty jest materiałem intensywnie badanym ze względu na jego potencjalne zastosowania. Obejmują one, w przypadku formy proszkowej, zastosowania medyczne w fototerapii komórek rakowych, w przypadku formy cienkowarstwowej zastosowania w optoelektronice jako filtry optyczne, w formie warstwy jako przekładki kondensatorów, w detektorach gazów jako cienka porowata warstwa absorpcyjna gazów itd. Własnościami krzemu porowatego, jakie są analizowane w niniejszej pracy jest zaleŝność przerwy energetycznej krzemu porowatego od jego porowatości, parametry ogona Urbacha opisujące jakość wytworzonej warstwy oraz charakter widm fotoakustycznych badanych warstw krzemu porowatego (KP) na krzemie krystalicznym (KK). Do tej pory zrobiono wiele badań krzemu porowatego tym niemniej niewiele jest prac zajmujących się badaniami widm współczynnika absorpcji optycznej tych warstw. Związane jest to z faktem, iŝ warstwa krzemu porowatego ma przerwę energetyczną większą niŝ energia przerwy energetycznej krzemu. W związku z powyŝszym trudno jest uzyskać widma absorpcji krzemu porowatego uŝywając standardowej techniki transmisyjnej. Pomocną w takim przypadku jest technika fotoakustyczna, dla której wystarczający jest jednostronny dostęp do badanej warstwy. W tym przypadku problemem była analiza numeryczna doświadczalnych widm fotoakustycznych wymagająca zastosowania odpowiedniego modelu matematycznego pozwalającego na wyznaczanie widma współczynnika absorpcji optycznej z widm fotoakustycznych. Według wiedzy autorów jest to pierwsza w literaturze próba zamodelowania i dopasowania krzywych teoretycznych do doświadczalnych widm fotoakustycznych dla krzemu porowatego. Doświadczalne widma fotoakustyczne KP na KK zamieszczone są w pracach: Q. Shen, T Toyoda [1], Q. Shen, T. Takahashi, T. Toyoda [2], T. Kawahara et al. [3] and M. Ohmukai, H. Mukai and Y. Tsutsumi [4]. 2. Przygotowanie próbek W pracy badano warstwy krzemu porowatego wytworzone na podłoŝu krzemowym, wyhodowanym metodą Czochralskiego, typu p domieszkowanym Borem o rezystancji właściwej 1-2 [Ω cm] o grubości płytek 56 [µm]. Płytki krzemowe były polerowane jednostronnie i pokryte cienką warstwą Al na stronie niepolerowanej w celu poprawy kontaktu elektrycznego z anodą Cu. Płytki były następnie cięte na kwadraty o boku 15 [mm] x 15 [mm], które były następnie wkładane do komory elektrochemicznej o powierzchni roboczej.78 [cm 2 ]. Katodą była płytka Pt a elektrolitem roztwór 1:1 kwasu HF i 48% etanolu. Do procesu elektrolizy wykorzystano galvanostat/potentiostat 273 firmy EG&G. W pracy badano próbki uzyskane w wyniku elektrolizy przy gęstości prądu 6 [ma/cm 2 ] i czasach trwania procesu 5 [s], 1 [s], 15 [s], 2 [s] 117
2 i 25 [s]. Porowatość tak wytworzonych warstw krzemu porowatego wynosiła 8%, a grubości warstw 2 [µm], 4 [µm], 6 [µm], 8 [µm], 1 [µm]. 3. Układ eksperymentalny Układ doświadczalny do pomiarów widmowych składał się ze źródła światła 15 [W] lampy halogenowej, monochromatora siatkowego, modulatora mechanicznego, komory fotoakustycznej z mikrofonem elektretowym, przedwzmacniacza, wzmacniacza fozoczułego typu lock-in oraz komputera sterującego pomiarem. Schemat układu pomiarowego przedstawiono na rys. 1. Glass window Microphone Halogen Lamp Lens Sample Monochromator Choper Photoacoustic cell Computer Phase selective amplifier Rys. 1. Układ doświadczalny do pomiaru widm fotoakustycznych krzemu porowatego Fig. 1. Experimental set up for the PA measurements of PS spectra 4. Model teoretyczny Zagadnienie sygnału fotoakustycznego od układu dwuwarstwowego było badane i jest opisane w literaturze [7 9]. Modele te są bardzo ogólne i rozbudowane i nie znalazły do tej pory zastosowania w analizie warstw KP na KK. Do analizy numerycznej doświadczalnych widm fotoakustycznych badanych próbek uzyskanych w konfiguracji odbiciowej, kiedy mierzona i analizowana jest temperatura oświetlanej strony próbki, wykorzystano model teoretyczny cienkiej warstwy na grubym podłoŝu opisany poniŝej, jako, Ŝe warstwy KP są znacznie cieńsze niŝ podłoŝe z KK typowo 5 mm: 5 mm. Model ten umoŝliwia wyznaczenie parametrów widma absorpcji optycznej warstw krzemu porowatego na podłoŝu z krzemu krystalicznego. Analiza numeryczna tego typu nie była przedtem przeprowadzona w literaturze aczkolwiek dostępne są widma doświadczalne amplitudowe róŝnych warstw krzemu porowatego. Schemat analizowanego układu warstwowego przedstawiono na rys
3 T F I β 1 β 2 d X Rys.2. Rysunek schematyczny termicznie i optycznie cienkiej warstwy na termicznie grubym podłoŝu Fig. 2. Schematic diagram of analyzed thermally and optically thin layer on thermally thick background Gdzie: d oraz β 1 (λ),są odpowiednio grubością oraz widmem współczynnika absorpcji optycznej warstwy krzemu porowatego. σ 1 (α,f) jest funkcją dyfuzyjności termicznej warstwy oraz częstotliwości modulacji natęŝenia wiązki oświetlającej. β 2 (λ) jest widmem współczynnika absorpcji optycznej warstwy krzemu. Ciśnienie w komorze akustycznej dla układu dwuwarstwowego opisane jest zaleŝnością (1). ( ) ( ( β1 E σ1 α1 f ) d) R12 1 exp ( ( β1( E) σ1( α1, f )) d) + ( ) (, ) ( ) (, ) ( σ α ) 1 exp ( ) + (, ) β1( E) I β1 E + σ1 α1 f β1 E σ1 α1 f P( f, E, d) = 2 λ1 σ 1 ( α1, f ) 1 R12 exp 2 1( 1, f ) d I exp ( β1( E) d) β2( E) ( 1 R12) 2 (, f ) ( ( E) + (, f )) ( exp ( (, f ) d) R12 exp ( σ 1( α1, f ) d) ) + λ σ α β σ α σ α Gdzie: λ 1 jest przewodnictwem cieplnym warstwy krzemu porowatego, λ 2 jest przewodnictwem cieplnym krzemu będącego podłoŝem, R 12 jest współczynnikiem odbicia fali termicznej na granicy warstw, σ 1 (α 1,f) oraz σ 2 (α 2,f) są funkcjami opisanymi zaleŝnością (2) podaną poniŝej odpowiednio dla krzemu porowatego oraz krzemu podłoŝa. α 1 oraz α 2 są dyfuzyjnościmi termicznymi krzemu porowatego oraz krzemu podłoŝa. ( π f) 1/ 2 (1 + i) σ ( α, f ) = 1/ 2 α (2) Pierwsza część zaleŝności (1) opisuje udział w sygnale całkowitym sygnału pochodzącego od światła o natęŝeniu I zaabsorbowanego tylko w warstwie krzemu porowatego. Druga część zaleŝności (1) opisuje udział w sygnale całkowitym sygnału pochodzącego od światła o natęŝeniu I exp(-βd) zaabsorbowanego tylko w warstwie krzemu krystalicznego będącego tutaj podłoŝem. Widma współczynnika absorpcji optycznej krzemu porowatego dla energii fotonów mniejszej, niŝ wartość przerwy energetycznej opisano zaleŝnością Urbacha daną wzorem (3). (1) 119
4 1243 Eg βu ( λ) β exp λ = kt (3) Widma współczynnika absorpcji optycznej krzemu krystalicznego i krzemu porowatego dla energii fotonów większej od wartości przerwy energetycznej opisano zaleŝnością (4) Eg Eph λ β ( λ) = A Eph 1 exp kt (4) 5. Wyniki doświadczalne Parametry termiczne warstw KP wyznaczane z charakterystyk częstotliwościowych amplitudy i fazy sygnału fotoakustycznego podane są w literaturze [5, 6]. Są one niezbędne do analizy numerycznej widm fotoakustycznych. Wszyskie widma przedstawione poniŝej zmierzone zostały dla częstości f = 3 [Hz], natomiast widma teoretyczne policzone zostały dla następujących wartości parametrów: λ 1 =.85 [cal(cmks) -1 ], α 1 =.16 [cm 2 /s], R 12 = -.715, λ 2 =.39 [cal(cmks) -1 ], α 2 =.93 [cm 2 /s]. Widmo fotoakustyczne warstwy krzemu porowatego o grubości d = 1 µm, oraz porowatości 8% przedstawiono na rys AMPLITUDE [a.u] Rys. 3. Widmo doświadczalne fotoakustyczne amplitudowe warstwy krzemu o grubości d = 1 [µm]. Linia ciągła krzywa teoretyczna obliczona dla d = 1 [µm], linia przerywana krzywa teoretyczna dla d = 5 [µm]. Parametry dopasowania: γ =.7, Eg = 3. [ev], βu = 2 [cm-1] Fig. 3. PA amplitude experimental spectrum of PS layer of thickness d = 1 [µm]. Solid line is a theoretical curve computed for d = 1 [µm], dashed line is a theoretical curve computed for d = 5 [µm]. Fitting paramaters: γ =.7, Eg = 3. [ev], βu = 2 [cm-1] Dla porównania widma teoretyczne krzemu porowatego dla γ = 1 przedstawiono na rys
5 AMPLITUDE [a.u] γ=1, Eg=3. [ev], β u =2 [cm -1 ] Rys. 4. Widmo doświadczalne fotoakustyczne amplitudowe warstwy krzemu o grubości d = 1 µm. Linia ciągła krzywa teoretyczna obliczona dla d = 1 [µm], linia przerywana krzywa teoretyczna dla d = 5 [µm] Fig. 4. PA amplitude experimental spectrum of PS layer of thickness d = 1 [µm]. Solid line is a theoretical curve computed for d = 1 [µm], dashed line is a theoretical curve computed for d = 5 [µm] Widmo krzemu porowatego o grubości d = 6 [µm] i o porowatości 8% przedstawiono na rys AMPLITUDE [a.u] 6 4 γ=.7, Eg=3. [ev], β u =2 [cm -1 ] Rys. 5. Widmo doświadczalne fotoakustyczne amplitudowe warstwy krzemu o grubości d=6 µm. Linia ciągła krzywa teoretyczna obliczona dla d=6 [µm], linia przerywana krzywa teoretyczna dla d=3 [µm]. Fig. 5. PA amplitude experimental spectrum of PS layer of thickness d=1 [µm]. Solid line is a theoretical curve computed for d=6 [µm], dashed line is a theoretical curve computed for d=3 [µm] 121
6 Widmo krzemu porowatego o grubości d = 4 [µm] oraz porowatości 8% przedstawiono na rys AMPLITUDE [a.u] 4 2 γ=.7, Eg=3. [ev], β u =2 [cm -1 ] Rys. 6. Widmo doświadczalne fotoakustyczne amplitudowe warstwy krzemu o grubości d = 4 [µm]. Linia ciągła krzywa teoretyczna obliczona dla d = 4 [µm], linia przerywana krzywa teoretyczna dla d = 2 [µm] Fig. 6. PA amplitude experimental spectrum of PS layer of thickness d = 4 [µm]. Solid line is a theoretical curve computed for d = 4 [µm], dashed line is a theoretical curve computed for d = 2 [µm] Widmo doświadczalne fotoakustyczne KP o grubości d = 4 [µm] przedstawiono na rys γ=.7, Eg=3. [ev], β u =2 [cm -1 ] PHASE [degs] Rys. 7. Widmo doświadczalne fotoakustyczne fazowe warstwy krzemu o grubości d = 4 [µm]. Linia ciągła krzywa teoretyczna obliczona dla d = 4 [µm], linia przerywana krzywa teoretyczna dla d = 2 [µm] Fig. 7. PA phase experimental spectrum of PS layer of thickness d = 4 [µm]. Solid line is a theoretical curve computed for d = 4 [µm], dashed line is a theoretical curve computed for d = 2 [µm] 122
7 Widma absorpcji optycznej KK przyjęte do obliczeń i KP wyznaczone z widm amplitudowych fotoakustycznych przedstawiono na rys OPTICAL ABS. COEFF.. [ cm -1] Rys.7. Widma współczynnika absorpcji optycznej krzemu porowatego (linia ciągła) oraz krzemu krystalicznego (linia przerywana) Fig.7. Optical absorption coefficient spectra of PS (solid line) and CS (dashed line) 6. Podsumowanie Analizowane próbki krzemu porowatego o duŝej porowatości około 8% wykazywały przerwę energetyczną o wartości około E g = 3. [ev]. Stwierdzono, po wyliczeniu, w ramach zaproponowanego modelu, widm współczynnika absorpcji optycznej z widm amplitudowych fotoakustycznych krzemu porowatego, Ŝe widma te dla energii fotonów poniŝej przerwy energetycznej E g = 3. [ev]. mają charakter ekspotencjalny, który moŝna dobrze opisać w modelu ogona Urbacha z parametrami: Eg = 3. [ev], β u = 2 [cm -1 ], γ =.7. Bardzo znaczne poszerzenie pasma absorpcji, które opisuje się zmianą parametru γ z wartości 1 na.7 wskazuje na duŝą niejednorodność badanego kryształu. W przypadku kryształów mieszanych AII-BVI, dla porównania, wartość tego parametru zmienia się z 1 na.3. W przypadku krzemu porowatego tak duŝe poszerzenie pasma absorpcji w badanych próbkach wytłumaczyć moŝna rozrzutem wielkości porów krzemu porowatego. W przypadku gdyby wszystkie pory miały taką samą średnicę to oczekiwana wartość parametru γ wynosiłaby 1. DuŜa zgodność teoretycznych widm fotoakustycznych, zarówno amplitudowych jak i fazowych, z widmami doświadczalnymi KP na KK wskazuje na poprawność przestawionego modelu matematycznego i jego przydatność do analizy sygnałów fotoakustycznych układów dwuwarstwowych gdy warstwa wierzchnia jest duŝo cieńsza od warstwy podłoŝa. Literatura 1. Q. Shen, T. Toyoda, Journal of Thermal Analysis and Calorimetry, 69, (22), p Q. Shen, T. Takahashi, T. Toyoda, Analytical Sciences, 17(21), p
8 3. T. Kawahara, S. Funaki, M. Okamoto, Y. Inone, K. Tahira, Y.Okamoto, J. Morimoto Jap. J. of Applied Physics, 43 (5B), (24), p M. Ohmukai, H. Mukai, Y. Tsutsumi, Physica B: Condensed Matter, (27) doi:1.116/j.physb S. Abdalla, T. A. El-Brolossy, G. M. Yossef, S. Negm, H. Talaat, J.Phys. IV France, 125(25), p M. Maliński, L. Bychto, A. Patryn, J. Gibkes, J. Bein, J. Pelzl, Journal de Physique IV, France 129, (25), p N. C. Fernelius, J. Appl. Phys., 51(1), (198), p A. Mandelis, Y. C. Teng, B. S. H.Royce, J. Appl. Phys., 5(11), (1979), p P. Helander, I. Lundstrom, J. Appl. Phys., 52(3), (1981), p Streszczenie Praca przedstawia wyniki doświadczalne widm fotoakustycznych serii próbek krzemu porowatego na krzemie krystalicznym oraz ich analizę numeryczną przeprowadzoną w ramach zaproponowanego modelu dwuwarstwowego. Celem analizy było wyliczenie widm absorpcji optycznej krzemu porowatego z widm sygnału fotoakustycznego. Photoacoustic investigations of the optical absorption spectra of the porous silicon layers on the crystalline silicon Summary This paper presents the experimental results of photoacoustics spectra series of porous silicon on crystal silicon and their numerical analysis performed in the range of proposed two layer model. The goal of analysis was to calculate optical absorption spectra of porous silicon from the photoacoustics spectra. 124
Badanie i analiza wpływu fal plazmowych na sygnał fotoakustyczny
Łukasz CHROBAK, Mirosław MALIŃSKI Katedra Podstaw Elektroniki, Politechnika Koszalińska E-mail: lukasz.chrobak@tu.koszalin.pl, miroslaw.malinski@tu.koszalin.pl, Badanie i analiza wpływu fal plazmowych
Bardziej szczegółowodr inż. Ł. B. CHROBAK Katedra Elektroniki WEiI Politechnika Koszalińska 1/47
Zastosowania wybranych metod nieniszczących opartych na falach termicznych i plazmowych w badaniach właściwości optycznych, termicznych i rekombinacyjnych materiałów elektronicznych i warstw implantowanych
Bardziej szczegółowoRys.1. Eksperymentalne stanowisko pomiarowe wykorzystane do badań widm fotoakustycznych kryształów mieszanych Zn 1-x-y Be x Mn y Se.
Nieniszcząca spektroskopia fotoakustyczna w zastosowaniu do wyznaczania wydajności luminescencji jonów Mn 2+ w kryształach mieszanych Zn 1-x-y Be x Mn y Se Mirosław Andrzej Maliński, Łukasz Bartłomiej
Bardziej szczegółowoZastosowanie nieniszczącej metody fotoakustycznej do badań właściwości cieplnych materiałów szklano-krystalicznych
Mirosław MALIŃSKI 1, Daniela HERMAN 2, Tomasz OKUPSKI 2, Łukasz CHROBAK 1 1 Wydział Elektroniki I Informatyki, Katedra Podstaw Elektroniki, 2 Instytut Mechatroniki Nanotechnologii i Techniki Próżniowej,
Bardziej szczegółowoDr inż. Wiesław Madej Katedra Systemów Cyfrowego Przetwarzania Sygnałów Wydział Elektroniki i Informatyki Politechniki.
Analiza teoretyczna i doświadczalna możliwości zautomatyzowania oraz zastosowania metod fototermicznych i rekombinacyjnych do badań wybranych półprzewodników i struktur półprzewodnikowych Dr inż. Wiesław
Bardziej szczegółowoCharakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk
Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk Promotor: dr hab. inż. Bogusława Adamowicz, prof. Pol. Śl. Zadania pracy Pomiary transmisji i odbicia optycznego
Bardziej szczegółowoOptyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni
Optyczna spektroskopia oscylacyjna w badaniach powierzchni Zalety oscylacyjnej spektroskopii optycznej uŝycie fotonów jako cząsteczek wzbudzających i rejestrowanych nie wymaga uŝycia próŝni (moŝliwość
Bardziej szczegółowoIM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO
IM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z metodą pomiaru grubości cienkich warstw za pomocą interferometrii odbiciowej światła białego, zbadanie zjawiska pęcznienia warstw
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE Nr 4 LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH. Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników POLITECHNIKA ŁÓDZKA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT FIZYKI LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH ĆWICZENIE Nr 4 Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników I. Cześć doświadczalna. 1. Uruchomić Spekol
Bardziej szczegółowoDynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8
Dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego, oraz zapoznanie się z metodami wyznaczania charakterystyk częstotliwościowych.
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Badanie efektu Faraday a w kryształach CdTe i CdMnTe
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Badanie efektu Faraday a w kryształach CdTe i CdMnTe Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie F8 w zakresie Fizyki Ciała Stałego Streszczenie
Bardziej szczegółowoReflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy
Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy Odbicie promienia od powierzchni metalu E n 1 Równania Fresnela E θ 1 θ 1 r E = E odb, 0,
Bardziej szczegółowoAnaliza wpływu domieszkowania na właściwości cieplne wybranych monokryształów wykorzystywanych w optyce
Politechnika Śląska w Gliwicach Instytut Fizyki, Zakład Fizyki Stosowanej Analiza wpływu domieszkowania na właściwości cieplne wybranych monokryształów wykorzystywanych w optyce Anna Kaźmierczak-Bałata
Bardziej szczegółowoMonochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40 006 Katowice tel. (032)359 1503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoFunkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach
Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach 1 f FD ( E) = E E F exp + 1 kbt Styczna do krzywej w punkcie f FD (E F )=0,5 przecina oś energii i prostą f FD (E)=1 w punktach odległych o k B
Bardziej szczegółowoParametry częstotliwościowe przetworników prądowych wykonanych w technologii PCB 1 HDI 2
dr inż. ALEKSANDER LISOWIEC dr hab. inż. ANDRZEJ NOWAKOWSKI Instytut Tele- i Radiotechniczny Parametry częstotliwościowe przetworników prądowych wykonanych w technologii PCB 1 HDI 2 W artykule przedstawiono
Bardziej szczegółowoLaboratorum 2 Badanie filtru dolnoprzepustowego P O P R A W A
Laboratorum 2 Badanie filtru dolnoprzepustowego P O P R A W A Marcin Polkowski (251328) 15 marca 2007 r. Spis treści 1 Cel ćwiczenia 2 2 Techniczny i matematyczny aspekt ćwiczenia 2 3 Pomiary - układ RC
Bardziej szczegółowoBADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO
ZADANIE 9 BADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO Wstęp KaŜde ciało o temperaturze wyŝszej niŝ K promieniuje energię w postaci fal elektromagnetycznych. Widmowa zdolność emisyjną ciała o temperaturze
Bardziej szczegółowoTranzystor bipolarny LABORATORIUM 5 i 6
Tranzystor bipolarny LABORATORIUM 5 i 6 Marcin Polkowski (251328) 10 maja 2007 r. Spis treści I Laboratorium 5 2 1 Wprowadzenie 2 2 Pomiary rodziny charakterystyk 3 II Laboratorium 6 7 3 Wprowadzenie 7
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoR L. Badanie układu RLC COACH 07. Program: Coach 6 Projekt: CMA Coach Projects\ PTSN Coach 6\ Elektronika\RLC.cma Przykłady: RLC.cmr, RLC1.
OAH 07 Badanie układu L Program: oach 6 Projekt: MA oach Projects\ PTSN oach 6\ Elektronika\L.cma Przykłady: L.cmr, L1.cmr, V L Model L, Model L, Model L3 A el ćwiczenia: I. Obserwacja zmian napięcia na
Bardziej szczegółowoI.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KOSZALIŃSKA. Zbigniew Suszyński. Termografia aktywna. modele, przetwarzanie sygnałów i obrazów
POLITECHNIKA KOSZALIŃSKA Zbigniew Suszyński Termografia aktywna modele, przetwarzanie sygnałów i obrazów KOSZALIN 2014 MONOGRAFIA NR 259 WYDZIAŁU ELEKTRONIKI I INFORMATYKI ISSN 0239-7129 ISBN 987-83-7365-325-2
Bardziej szczegółowoStatyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7
Statyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi zastosowaniami wzmacniacza operacyjnego, poznanie jego charakterystyki przejściowej
Bardziej szczegółowo2013 02 27 2 1. Jakie warstwy zostały wyhodowane w celu uzyskania 2DEG? (szkic?) 2. Gdzie było domieszkowanie? Dlaczego jako domieszek użyto w próbce atomy krzemu? 3. Jaki kształt miała próbka? 4. W jaki
Bardziej szczegółowoPROTOKÓŁ POMIAROWY - SPRAWOZDANIE
PROTOKÓŁ POMIAROWY - SPRAWOZDANIE LABORATORIM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI I ELEKTRONIKI Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 5 Nazwisko i imię Data wykonania. ćwiczenia. Prowadzący ćwiczenie Podpis Ocena sprawozdania
Bardziej szczegółowoZastosowanie spektroskopii EPR do badania wolnych rodników generowanych termicznie w drotawerynie
Zastosowanie spektroskopii EPR do badania wolnych rodników generowanych termicznie w drotawerynie Paweł Ramos, Barbara Pilawa, Maciej Adamski STRESZCZENIE Katedra i Zakład Biofizyki Wydziału Farmaceutycznego
Bardziej szczegółowoŹródła i 1detektory IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWODNIKACH.
Źródła i 1detektory IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWONIKACH. Cel ćwiczenia: Wyznaczenie podstawowych parametrów spektralnych fotoprzewodzącego detektora podczerwieni. Opis stanowiska:
Bardziej szczegółowoSpektroskopia modulacyjna
Spektroskopia modulacyjna pozwala na otrzymanie energii przejść optycznych w strukturze z bardzo dużą dokładnością. Charakteryzuje się również wysoką czułością, co pozwala na obserwację słabych przejść,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 11. Projektowanie sekcji bikwadratowej filtrów aktywnych
Ćwiczenie nr 11 Projektowanie sekcji bikwadratowej filtrów aktywnych 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi filtrami elektrycznymi o charakterystyce dolno-, środkowo- i górnoprzepustowej,
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE FAL TERMICZNYCH DO BADANIA WARSTW SUPERTWARDYCH
Szybkobieżne Pojazdy Gąsienicowe (5) nr, Jerzy BODZENTA Jacek SPAŁEK WYKORZYSTANIE FAL TERMICZNYCH DO BADANIA WARSTW SUPERTWARDYCH Streszczenie: W artykule przedstawiono możliwości wykorzystania fal termicznych
Bardziej szczegółowoĆwiczenie ELE. Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego.
Ćwiczenie ELE Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia 2009 1 Wstęp teoretyczny 1.1 Wzmacniacz ładunkoczuły Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego. C T - adaptor ładunkowy, i - źródło prądu reprezentujące
Bardziej szczegółowoPROMIENIOWANIE RENTGENOWSKIE
PROMIENIOWANIE RENTGENOWSKIE 1. Zagadnienia teoretyczne Promieniowanie rentgenowskie, poziomy energetyczne w atomie, stała Planck a i metody wyznaczania jej wartości, struktura krystalograficzna, dyfrakcyjne
Bardziej szczegółowoAnaliza właściwości filtra selektywnego
Ćwiczenie 2 Analiza właściwości filtra selektywnego Program ćwiczenia. Zapoznanie się z przykładową strukturą filtra selektywnego 2 rzędu i zakresami jego parametrów. 2. Analiza widma sygnału prostokątnego..
Bardziej szczegółowoRyszard Kostecki. Badanie własności filtru rezonansowego, dolnoprzepustowego i górnoprzepustowego
Ryszard Kostecki Badanie własności filtru rezonansowego, dolnoprzepustowego i górnoprzepustowego Warszawa, 3 kwietnia 2 Streszczenie Celem tej pracy jest zbadanie własności filtrów rezonansowego, dolnoprzepustowego,
Bardziej szczegółowoŹródła i detektory IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWODNIKACH.
IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWONIKACH. Cel ćwiczenia: Wyznaczenie podstawowych parametrów spektralnych fotoprzewodzącego detektora podczerwieni. Opis stanowiska: Monochromator-SPM-2
Bardziej szczegółowoŹródło światła λ = 850 nm λ = 1300 nm. Miernik. mocy optycznej. Badany odcinek światłowodu MM lub SM
Sieci i instalacje z tworzyw sztucznych 2005 Wojciech BŁAŻEJEWSKI*, Paweł GĄSIOR*, Anna SANKOWSKA** *Instytut Materiałoznawstwa i Mechaniki Technicznej, Politechnika Wrocławska **Wydział Elektroniki, Fotoniki
Bardziej szczegółowoJest to graficzna ilustracja tzw. prawa Plancka, które moŝna zapisać następującym równaniem:
WSTĘP KaŜde ciało o temperaturze powyŝej 0 0 K, tj. powyŝej temperatury zera bezwzględnego emituje promieniowanie cieplne, zwane teŝ temperaturowym, mające naturę fali elektromagnetycznej. Na rysunku poniŝej
Bardziej szczegółowoKondensator, pojemność elektryczna
COACH 03 Kondensator, pojemność elektryczna Program: Coach 6 Projekt: na ZMN060F CMA Coach Projects\PTSN Coach 6\ Elektronika/Kondensator.cma Przykład: Kondensator 1.cmr Cel ćwiczenia: I. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoSprawozdanie z laboratorium proekologicznych źródeł energii
P O L I T E C H N I K A G D A Ń S K A Sprawozdanie z laboratorium proekologicznych źródeł energii Temat: Wyznaczanie charakterystyk prądowo-napięciowych modułu ogniw fotowoltaicznych i sprawności konwersji
Bardziej szczegółowo(1.1) gdzie: - f = f 2 f 1 - bezwzględna szerokość pasma, f śr = (f 2 + f 1 )/2 częstotliwość środkowa.
MODULACJE ANALOGOWE 1. Wstęp Do przesyłania sygnału drogą radiową stosuje się modulację. Modulacja polega na odzwierciedleniu przebiegu sygnału oryginalnego przez zmianę jednego z parametrów fali nośnej.
Bardziej szczegółowoBadanie chropowatości powierzchni gładkich za pomocą skaterometru kątowego. Cz. 2. Metodyka pomiaru. Wyniki pomiarowe wybranych powierzchni
Bi u l e t y n WAT Vo l. LXIV, Nr 1, 2015 Badanie chropowatości powierzchni gładkich za pomocą skaterometru kątowego. Cz. 2. Metodyka pomiaru. Wyniki pomiarowe wybranych powierzchni Andrzej Pawlata Wojskowa
Bardziej szczegółowoKatedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki
Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki Przedmiot: Badania nieniszczące metodami elektromagnetycznymi Numer Temat: Badanie materiałów kompozytowych z ćwiczenia: wykorzystaniem fal elektromagnetycznych
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Bardziej szczegółowoWykład 5 Fotodetektory, ogniwa słoneczne
Wykład 5 Fotodetektory, ogniwa słoneczne 1 Generacja optyczna swobodnych nośników Fotoprzewodnictwo σ=e(µ e n+µ h p) Fotodioda optyczna generacja par elektron-dziura pole elektryczne złącza rozdziela parę
Bardziej szczegółowoWykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury metodą elementów w skończonych Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej Plan prezentacji Założenia
Bardziej szczegółowoDioda półprzewodnikowa
COACH 10 Dioda półprzewodnikowa Program: Coach 6 Projekt: na MN060c CMA Coach Projects\PTSN Coach 6\ Elektronika\dioda_2.cma Przykład wyników: dioda2_2.cmr Cel ćwiczenia - Pokazanie działania diody - Wyznaczenie
Bardziej szczegółowoWZMACNIACZ OPERACYJNY
1. OPIS WKŁADKI DA 01A WZMACNIACZ OPERACYJNY Wkładka DA01A zawiera wzmacniacz operacyjny A 71 oraz zestaw zacisków, które umożliwiają dołączenie elementów zewnętrznych: rezystorów, kondensatorów i zwór.
Bardziej szczegółowoBadanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.
Tel.: +48-85 7457229, Fax: +48-85 7457223 Zakład Fizyki Magnetyków Uniwersytet w Białymstoku Ul.Lipowa 41, 15-424 Białystok E-mail: vstef@uwb.edu.pl http://physics.uwb.edu.pl/zfm Praca magisterska Badanie
Bardziej szczegółowoOKREŚLENIE WPŁYWU WYŁĄCZANIA CYLINDRÓW SILNIKA ZI NA ZMIANY SYGNAŁU WIBROAKUSTYCZNEGO SILNIKA
ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ 2008 Seria: TRANSPORT z. 64 Nr kol. 1803 Rafał SROKA OKREŚLENIE WPŁYWU WYŁĄCZANIA CYLINDRÓW SILNIKA ZI NA ZMIANY SYGNAŁU WIBROAKUSTYCZNEGO SILNIKA Streszczenie. W
Bardziej szczegółowoBADANIE CIEPLNE LAMINATÓW EPOKSYDOWO-SZKLANYCH STARZONYCH W WODZIE THERMAL RESERACH OF GLASS/EPOXY LAMINATED AGING IN WATER
Andrzej PUSZ, Łukasz WIERZBICKI, Krzysztof PAWLIK Politechnika Śląska Instytut Materiałów InŜynierskich i Biomedycznych E-mail: lukasz.wierzbicki@polsl.pl BADANIE CIEPLNE LAMINATÓW EPOKSYDOWO-SZKLANYCH
Bardziej szczegółowof = 2 śr MODULACJE
5. MODULACJE 5.1. Wstęp Modulacja polega na odzwierciedleniu przebiegu sygnału oryginalnego przez zmianę jednego z parametrów fali nośnej. Przyczyny stosowania modulacji: 1. Umożliwienie wydajnego wypromieniowania
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE STAŁEJ PLANCKA Z POMIARU CHARAKTERYSTYK PRĄDOWO-NAPIĘCIOWYCH DIOD ELEKTROLUMINESCENCYJNYCH. Irena Jankowska-Sumara, Magdalena Krupska
1 II PRACOWNIA FIZYCZNA: FIZYKA ATOMOWA Z POMIARU CHARAKTERYSTYK PRĄDOWO-NAPIĘCIOWYCH DIOD ELEKTROLUMINESCENCYJNYCH Irena Jankowska-Sumara, Magdalena Krupska Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA PIROMETRÓW I METODYKA PRZEPROWADZANIA POMIARÓW
CHARAKTERYSTYKA PIROMETRÓW I METODYKA PRZEPROWADZANIA POMIARÓW Wykaz zagadnień teoretycznych, których znajomość jest niezbędna do wykonania ćwiczenia: Prawa promieniowania: Plancka, Stefana-Boltzmana.
Bardziej szczegółowoEfekt fotoelektryczny
Ćwiczenie 82 Efekt fotoelektryczny Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest obserwacja efektu fotoelektrycznego: wybijania elektronów z metalu przez światło o różnej częstości (barwie). Pomiar energii kinetycznej
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA
ZDNIE 11 BDNIE INTERFERENCJI MIKROFL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSON 1. UKŁD DOŚWIDCZLNY nadajnik mikrofal odbiornik mikrofal 2 reflektory płytka półprzepuszczalna prowadnice do ustawienia reflektorów
Bardziej szczegółowoJ14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE
J14 Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE 1. Oddziaływanie ciężkich cząstek naładowanych z materią [1, 2] a) straty energii na jonizację (wzór Bethego-Blocha,
Bardziej szczegółowoSpektroskopia fotoelektronów (PES)
Spektroskopia fotoelektronów (PES) Efekt fotoelektryczny hν ( UV lub X) E =hν kin W Proces fotojonizacji w PES: M + hν M + + e E kin (e) = hν E B Φ sp E B energia wiązania elektronu w atomie/cząsteczce
Bardziej szczegółowoWYBRANE TECHNIKI SPEKTROSKOPII LASEROWEJ ROZDZIELCZEJ W CZASIE prof. Halina Abramczyk Laboratory of Laser Molecular Spectroscopy
WYBRANE TECHNIKI SPEKTROSKOPII LASEROWEJ ROZDZIELCZEJ W CZASIE 1 Ze względu na rozdzielczość czasową metody, zależną od długości trwania impulsu, spektroskopię dzielimy na: nanosekundową (10-9 s) pikosekundową
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów. Metody optyczne w badaniach półprzewodników Przykładami różnymi zilustrowane
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów Metody optyczne w badaniach półprzewodników Przykładami różnymi zilustrowane Piotr Perlin Instytut Wysokich Ciśnień PAN piotr@unipress.waw.pl Wykład:
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne filtr górnoprzepustowy
. el ćwiczenia. Filtry aktywne filtr górnoprzepustowy elem ćwiczenia jest praktyczne poznanie właściwości filtrów aktywnych, metod ich projektowania oraz pomiaru podstawowych parametrów filtru.. Budowa
Bardziej szczegółowoKOROZJA. Korozja kontaktowa z depolaryzacja tlenową 1
KOROZJA Słowa kluczowe do ćwiczeń laboratoryjnych z korozji: korozja kontaktowa depolaryzacja tlenowa depolaryzacja wodorowa gęstość prądu korozyjnego natęŝenie prądu korozyjnego prawo Faradaya równowaŝnik
Bardziej szczegółowoPomiary widm fotoluminescencji
Fotoluminescencja (PL photoluminescence) jako technika eksperymentalna, oznacza badanie zależności spektralnej rekombinacji promienistej, pochodzącej od nośników wzbudzonych optycznie. Schemat układu do
Bardziej szczegółowoLaboratorium Fizyki Cienkich Warstw. Ćwiczenie nr.11
Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Laboratorium Fizyki Cienkich Warstw Ćwiczenie nr.11 Charakterystyki optyczne cienkowarstwowych pokryć antyrefleksyjnych Opracował: dr T.Wiktorczyk Wrocław,. 1
Bardziej szczegółowoOPTOELEKTRONIKA IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWODNIKACH.
1 IV. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE WEWNĘTRZNE W PÓŁPRZEWODNIKACH. Cel ćwiczenia: Wyznaczenie postawowych parametrów spektralnych fotoprzewozącego etektora poczerwieni. Opis stanowiska: Monochromator-SPM- z
Bardziej szczegółowo(54) Sposób określania koncentracji tlenu międzywęzłowego w materiale półprzewodnikowym
RZECZPOSPOLITA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 172863 P O L S K A (21) Numer zgłoszenia 3 0 1 7 1 5 Urząd Patentowy (22) Data zgłoszenia: 3 1.1 2.1 9 9 3 Rzeczypospolitej Polskiej (51) Int.Cl.6 H01L 21/66
Bardziej szczegółowoPROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Ćwiczenie N 7 PROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ . Cel ćwiczenia Doświadczalne i teoretyczne wyznaczenie profilu prędkości w rurze prostoosiowej 2. Podstawy teoretyczne:
Bardziej szczegółowo2011 InfraTec. Aktywna termografia w badaniach nieniszczących przy użyciu oprogramowania IRBIS 3 active
2011 InfraTec Aktywna termografia w badaniach nieniszczących przy użyciu oprogramowania IRBIS 3 active Termografia aktywna a termografia pasywna 1 Termografia pasywna (statyczna): materiał niepoddany działaniu
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 65. Badanie wzmacniacza mocy
Ćwiczenie nr 65 Badanie wzmacniacza mocy 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie podstawowych parametrów wzmacniaczy oraz wyznaczenie charakterystyk opisujących ich właściwości na przykładzie wzmacniacza
Bardziej szczegółowoPRACOWNIA CHEMII. Wygaszanie fluorescencji (Fiz4)
PRACOWNIA CHEMII Ćwiczenia laboratoryjne dla studentów II roku kierunku Zastosowania fizyki w biologii i medycynie Biofizyka molekularna Projektowanie molekularne i bioinformatyka Wygaszanie fluorescencji
Bardziej szczegółowo1. WPROWADZENIE. Dariusz Lipiński 1, Jerzy Sarnecki 1, Andrzej Brzozowski 1, Krystyna Mazur 1
D. Lipiński, J. Sarnecki, A. Brzozowski,... KRZEMOWE WARSTWY EPITAKSJALNE DO ZASTOSOWAŃ FOTOWOLTAICZNYCH OSADZANE NA KRZEMIE POROWATYM Dariusz Lipiński 1, Jerzy Sarnecki 1, Andrzej Brzozowski 1, Krystyna
Bardziej szczegółowoWyznaczanie energii dysocjacji molekuły jodu (I 2 )
S1 Wyznaczanie energii dysocjacji molekuły jodu (I 2 ) 1 Cel ćwiczenia Bezpośrednim celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii dysocjacji molekuły I 2. W trakcie przygotowywania doświadczenia oraz realizacji
Bardziej szczegółowoAbsorpcja promieni rentgenowskich 2 godz.
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakład Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40-006 Katowice tel. (032)3591627, e-mail: joanna_palion@poczta.fm opracowanie: mgr Joanna Palion-Gazda Laboratorium
Bardziej szczegółowoWykład 5 Fotodetektory, ogniwa słoneczne
Wykład 5 Fotodetektory, ogniwa słoneczne 1 Generacja optyczna swobodnych nośników Fotoprzewodnictwo σ=e(µ e n+µ h p) Fotodioda optyczna generacja par elektron-dziura pole elektryczne złącza rozdziela parę
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika załamania światła
Ćwiczenie O2 Wyznaczanie współczynnika załamania światła O2.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie współczynnika załamania światła dla przeźroczystych, płaskorównoległych płytek wykonanych z
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 8. do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego
Załącznik nr 8 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoTeoria pasmowa ciał stałych
Teoria pasmowa ciał stałych Poziomy elektronowe atomów w cząsteczkach ulegają rozszczepieniu. W kryształach zjawisko to prowadzi do wytworzenia się pasm. Klasyfikacja ciał stałych na podstawie struktury
Bardziej szczegółowoMetoda osłabionego całkowitego wewnętrznego odbicia ATR (Attenuated Total Reflection)
Metoda osłabionego całkowitego wewnętrznego odbicia ATR (Attenuated Total Reflection) Całkowite wewnętrzne odbicie n 2 θ θ n 1 n > n 1 2 Kiedy promień pada na granicę ośrodków pod kątem większym od kąta
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO. Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2. Elektroluminescencja
UNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2 Elektroluminescencja SZCZECIN 2002 WSTĘP Mianem elektroluminescencji określamy zjawisko emisji spontanicznej
Bardziej szczegółowoSchemat układu zasilania diod LED pokazano na Rys.1. Na jednej płytce połączone są różne diody LED, które przełącza się przestawiając zworkę.
Ćwiczenie 3. Parametry spektralne detektorów. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi parametrami detektorów i ich podstawowych parametrów. Poznanie zależności związanych z oddziaływaniem
Bardziej szczegółowoRóżnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n
Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(
Bardziej szczegółowoĆwiczenie EA5 Silnik 2-fazowy indukcyjny wykonawczy
Akademia Górniczo-Hutnicza im.s.staszica w Krakowie KATEDRA MASZYN ELEKTRYCZNYCH Ćwiczenie EA5 Silnik 2-fazowy indukcyjny wykonawczy 1. Zapoznanie się z konstrukcją, zasadą działania i układami sterowania
Bardziej szczegółowoII. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego
1 II. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej termicznego źródła promieniowania (lampa halogenowa)
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3 ANALIZA JAKOŚCIOWA PALIW ZA POMOCĄ SPEKTROFOTOMETRII FTIR (Fourier Transform Infrared Spectroscopy)
POLITECHNIKA ŁÓDZKA WYDZIAŁ INśYNIERII PROCESOWEJ I OCHRONY ŚRODOWISKA KATEDRA TERMODYNAMIKI PROCESOWEJ K-106 LABORATORIUM KONWENCJONALNYCH ŹRÓDEŁ ENERGII I PROCESÓW SPALANIA Ćwiczenie 3 ANALIZA JAKOŚCIOWA
Bardziej szczegółowoINSTYTUT KONSTRUKCJI MASZYN POMIAR WSPÓŁCZYNNIKA POCHŁANIANIA DŹWIĘKU METODĄ FAL STOJĄCYCH
INSTYTUT KONSTRUKCJI MASZYN POMIAR WSPÓŁCZYNNIKA POCHŁANIANIA DŹWIĘKU METODĄ FAL STOJĄCYCH 1. ODBICIE, POCHŁANIANIE I PRZEJŚCIE FALI AKUSTYCZNEJ Przy przejściu fali do ośrodka o innej oporności akustycznej
Bardziej szczegółowoNAPRĘŻENIA ŚCISKAJĄCE PRZY 10% ODKSZTAŁCENIU WZGLĘDNYM PRÓBEK NORMOWYCH POBRANYCH Z PŁYT EPS O RÓŻNEJ GRUBOŚCI
PRACE INSTYTUTU TECHNIKI BUDOWLANEJ - KWARTALNIK 1 (145) 2008 BUILDING RESEARCH INSTITUTE - QUARTERLY No 1 (145) 2008 Zbigniew Owczarek* NAPRĘŻENIA ŚCISKAJĄCE PRZY 10% ODKSZTAŁCENIU WZGLĘDNYM PRÓBEK NORMOWYCH
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 21. Badanie właściwości dynamicznych obiektów II rzędu. Zakres wymaganych wiadomości do kolokwium wstępnego: Program ćwiczenia:
Ćwiczenie Badanie właściwości dynamicznych obiektów II rzędu Program ćwiczenia:. Pomiary metodą skoku jednostkowego a. obserwacja charakteru odpowiedzi obiektu dynamicznego II rzędu w zależności od współczynnika
Bardziej szczegółowoNOWE METODY KSZTAŁTOWANIA CHARAKTERYSTYK CZUŁOŚCI WIDMOWEJ FOTOODBIORNIKÓW KRZEMOWYCH
Roman BRACZKOWSKi NOWE METODY KSZTAŁTOWANIA CHARAKTERYSTYK CZUŁOŚCI WIDMOWEJ FOTOODBIORNIKÓW KRZEMOWYCH STRESZCZENIE W referacie omówię nowe fotoodbiorniki z kształtowaniem charakterystyk czułości widmowej.
Bardziej szczegółowoAnaliza właściwości filtrów dolnoprzepustowych
Ćwiczenie Analiza właściwości filtrów dolnoprzepustowych Program ćwiczenia. Zapoznanie się z przykładową strukturą filtra dolnoprzepustowego (DP) rzędu i jego parametrami.. Analiza widma sygnału prostokątnego.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoIR II. 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni
IR II 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni Promieniowanie podczerwone ma naturę elektromagnetyczną i jego absorpcja przez materię podlega tym samym prawom,
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 2 Badanie funkcji korelacji w przebiegach elektrycznych.
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie Badanie unkcji korelacji w przebiegach elektrycznych. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zbadanie unkcji korelacji w okresowych sygnałach
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska
Politechnika Warszawska Wydział Elektryczny Laboratorium Teletechniki Skrypt do ćwiczenia T.03 Podstawowe zasady modulacji amlitudy na przykładzie modulacji DSB 1. Podstawowe zasady modulacji amplitudy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2: ZaleŜność okresu drgań wahadła od amplitudy
Wydział PRACOWNIA FIZYCZNA WFiIS AGH Imię i nazwisko 1. 2. Temat: Rok Grupa Zespół Nr ćwiczenia Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA Ćwiczenie nr 2: ZaleŜność okresu
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoANALIZA KRZEPNIĘCIA I BADANIA MIKROSTRUKTURY PODEUTEKTYCZNYCH STOPÓW UKŁADU Al-Si
53/22 Archives of Foundry, Year 2006, Volume 6, 22 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2006, Rocznik 6, Nr 22 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 ANALIZA KRZEPNIĘCIA I BADANIA MIKROSTRUKTURY PODEUTEKTYCZNYCH STOPÓW UKŁADU
Bardziej szczegółowoWIECZOROWE STUDIA NIESTACJONARNE LABORATORIUM UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH
POLITECHNIKA WARSZAWSKA Instytut Radioelektroniki Zakład Radiokomunikacji WIECZOROWE STUDIA NIESTACJONARNE Semestr III LABORATORIUM UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH Ćwiczenie Temat: Badanie wzmacniacza operacyjnego
Bardziej szczegółowo