SYNTEZA JĄDROWA DLA POTRZEB ENERGETYKI. STAN BADAŃ ŚWIATOWYCH
|
|
- Łukasz Grzelak
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 PL SYNTEZA JĄDROWA DLA POTRZEB ENERGETYKI. STAN BADAŃ ŚWIATOWYCH Zygmunt Składanowski Instytut Fizyki Plazmy i Laserowej Mikrosyntezy, Warszawa 1. WSTĘP Jest kilka istotnych powodów, dla których uzyskiwanie energii z syntezy jąder ma przewagę nad uzyskiwaniem energii z rozszczepienia jąder. Z samej istoty procesów fizycznych zachodzących podczas syntezy nie ma żadnej możliwości by reaktor termojądrowy zachował się jak reaktor w Czarnobylu, nawet zakładając maksymalne niekompetencje obsługi czy - idąc dalej - atak terrorystów. Również trapiący energetykę jądrową problem składowania odpadów promieniotwórczych jest w przypadku energetyki termojądrowej" przynajmniej o dwa rzędy wielkości mniej kłopotliwy. Produkty reakcji to jądra stabilne, używany jako paliwo tryt ma stosunkowo krótki półokres rozpadu i pozostaje jedynie do rozwiązania problem napromieniowanych neutronami elementów reaktora. Największą jednak zaletą tego rodzaju produkcji energii jest ilość i łatwość dostępu do paliwa oraz wielkość uzyskiwanej energii z tego paliwa. W wodach oceanów znajduje się ilość deuteru wystarczająca do zaspokojenia potrzeb energetycznych ludzkości na wiele tysięcy lat a energia jaką można otrzymać z deuteru zawartego w filiżance wody morskiej jest równoważna energii otrzymanej przy spaleniu 50 kg węgla. Wobec tak wspaniałych perspektyw dlaczego spalamy rozrzutnie paliwa płynne w silnikach samochodów, zanieczyszczamy atmosferę i zmieniamy na niekorzyść klimat spalając węgiel, głowimy się co zrobić z wypalonym paliwem uranowym i protestami społecznymi przeciw elektrowniom jądrowym? Przyczyny są dwie: fizyka i ekonomia czyli jak to zrobić i za jakie pieniądze? 2. REAKCJE SYNTEZY I REAKTORY TERMOJĄDROWE CZYLI FIZYKA Podstawowy problem fizyczny to bardzo mała wielkość przekroju czynnego dla reakcji egzoenergetycznych typu syntezy, np. dla reakcji D + T maksimum jest poniżej 10 barów przy energii 100 kev. Mamy tu do czynienia z pewnym paradoksem męczą się fizycy już pięćdziesiąt lat jak zmusić w sposób kontrolowany izotopy wodoru do łączenia się mimo tak niskiego przekroju czynnego ale gdyby ten przekrój czynny był o kilka procent większy to szybkość wypalania gwiazd znacznie by wzrosła i prawdopodobnie fizycy nie mieliby problemów z syntezą z powodu braku takowych (czyli fizyków). Z dwojga złego lepiej już borykać się z problemami kontrolowanej syntezy (metody niekontrolowane uczeni już - niestety - opanowali). Tabela 1 przedstawia najważniejsze możliwe reakcje syntezy. 73
2 Tabela 1. Główne reakcje syntezy termojądrowej. D+D D+T D+He3 T+T He3+T p+li6 p+li7 D+Li6 p+bll n+li6 -»» -» T (1.01 MeV) + p (3.02 MeV) (50%) He3 (0.82 MeV) + n (2.45 MeV) (50%) He4 (3.5 MeV) + n (14.1 MeV) He4 (3.6 MeV) + p (14.7 MeV) He4 + 2n+11.3MeV He4 + p + n MeV (51%) He4 (4.8) + D (9.5) (43%) He4 (0.5) + n (1.9) + p (11.9) (6%) He4(1.7) + He3 (2.3) 2 He MeV (20%) Be7 + n-1.6mev(80%) 2He MeV 3 He MeV He4(2.1) + T(2.7) Jak wobec tego zmusić jądra powyższych pierwiastków do łączenia się i wydatkowania energii. Trzeba je dostatecznie długo trzymać razem w odpowiednio wysokiej (miliony stopni) temperaturze. Znamy dwie metody utrzymania tak gorącej materii: utrzymanie magnetyczne i utrzymanie inercyjne. W gwiazdach plazma jest utrzymywana siłami grawitacyjnymi, ale w warunkach ziemskich jest to metoda oczywiście niemożliwa do realizacji Reaktory z utrzymaniem magnetycznym Wykorzystana tu jest zasada fizyczna ruchu cząstek naładowanych (z takich cząstek składa się plazma) wzdłuż linii sił pola magnetycznego. Wystarczy zbudować odpowiednią konfigurację pola by cząstki plazmy utworzyły zamknięty obwarzanek", trzymany siłami magnetycznymi z dala od ścianek urządzenia. Krążąc dostatecznie długo jony reagują ze sobą wydatkując energię podgrzewającą układ i ułatwiającą zachodzenie kolejnych reakcji syntezy. To bardzo skrótowa zasada działania TOKAMAKA, urządzenia zaproponowanego jeszcze w latach sześćdziesiątych przez grupę rosyjskich fizyków pracujących pod kierunkiem Lwa Arcymowicza. Zdaniem wielu tokamak jest podstawowym kandydatem do zostania pierwszym reaktorem energetycznym, opartym na syntezie. Tokamaki pracują w wielu laboratoriach na całym świecie, głównie jako urządzenia badawczo - dydaktyczne. Do tokamaków pracujących przede wszystkim pod kątem badań na potrzeby przyszłego reaktora przemysłowego należy zaliczyć: JET - Joint European Torus (rys. 1) wspólne przedsięwzięcie Unii Europejskiej, umiejscowiony w Abington (W. Brytania) i wsławiony otrzymaniem ponad 16 MW z syntezy D-T i uzyskaniem 60% energii z reakcji termojądrowych w stosunku do energii włożonej, JT-60U - zbudowany w Naka tokamak japoński o największych parametrach fizycznych i możliwościach technologicznych spośród kilku działających w tym kraju, DIII-D - tokamak firmy General Atomics (San Diego. USA) o bardzo zaawansowanym programie badań technologicznych na potrzeby przyszłego reaktora energetycznego. 74
3 Rys. 1. Wnętrze tokamaka JET. Właśnie na tych tokamakacłi prowadzone są najważniejsze obecnie prace eksperymentalne mające dać odpowiedź na nie do końca rozwiązane problemy fizyczne i technologiczne: stabilność i dogrzewanie sznura plazmowego, efektywne wyprowadzanie energii z tokamaka, nowe materiały i rozwiązania konstrukcyjne itp. Charakterystyczny - i optymistyczny dla zwolenników tokamaka jako reaktora energetycznego -jest stały wzrost mocy uzyskiwanej w działających tokamakach eksperymentalnych. Mówiąc o tokamakach należy jednak przede wszystkim powiedzieć o projekcie ITER - International Thermonuclear Energetic Reactor - wspólnym przedsięwzięciu naukowotechnologicznym USA, Euratomu, Japonii i Rosji, utworzonym w grudniu 1990 i mającym za zadanie budowę i uruchomienie prototypu reaktora energetycznego. W 1992 roku do projektu dołączyła Kanada (stowarzyszona z Euratomem) i Kazachstan (jako partner Rosji). W roku 1999 z finansowania projektu wystąpiły Stany Zjednoczone, które zamknęły o siebie programy tokamakowe (wspomniany DIII-D jest przedsięwzięciem prywatnym, jedynie częściowo finansowanym przez Departament Energii). Ten krok i znane problemy finansowe Rosji poważnie zachwiały budżetem projektu. Musiano ograniczyć tempo prac i zredukować niektóre parametry reaktora. Aktualny projekt przewiduje uzyskanie parametrów przedstawionych w tabeli 2. Tabela 2. Główne parametry plazmy i wymiary reaktora ITER. Całkowita moc syntezy Q - moc syntezy / mocy grzania Średni strumień neutronów na ścianki Czas zapłonu plazmy Prąd plazmy Główny promień plazmy (promień torusa) Mały promień plazmy (promień wnętrza torusa) Objętość plazmy Przewidywany czas pracy 500 MV >10 0,57 MM/m 2 >300S 15MA 6,5 m 2,0 m. 837 m 3 20 lat 75
4 Jest to jednak w dalszym ciągu przedsięwzięcie niezwykle kosztowne i skomplikowane i lepiej nie podawać kolejnej daty uruchomienia ITER-a, tym bardziej, że jeszcze nie zakończono sporu gdzie ma zostać posadowiony w Kanadzie czy w Japonii (wyższe koszty budowy ale to Japonia wnosi największy wkład w badania ). Być może Kongres miał rację, że tego się nie da zbudować i szkoda pieniędzy. A jeśli nie tokamaki i im pokrewne to co? Reaktory z utrzymaniem inercyjnym Sprawa jest prosta. Wykorzystujemy starą jak mechanika zasadę zachowania pędu - jak część ciała leci w jednym kierunku to pozostała masa musi lecieć w przeciwnym. Schematycznie sytuacja jest pokazana na rys.2. "* Energia lasera Ablacja Koncepcja Syntezy Inercyjnej «* Energia transportowana do środka 4 Formowanie Kompresja paliwa do Zapłon Spalanie warstwy ablacyjnej środka paliwa termojądrowe palwa Rys. 2. Koncepcja syntezy inercyjnej. Pod koniec lat sześćdziesiątych, gdy powstała powyższa koncepcja, sprawa wydawała się bardzo prosta obliczenia wykazywały, że potrzebny jest postęp w technice laserowej zwiększenia o rząd wielkości energii ówczesnych laserów i problem kontrolowanej syntezy będzie rozwiązany. Natura jednak, nie po raz pierwszy, nie poddała się chciejstwu człowieka. Pojawiły się bardzo istotne bariery fizyczne; nierównomierność rozkładu energii w wiązce laserowej, rzutująca na symetrię ściskania paliwa, kłopoty z absorpcją energii lasera, niestabilności na granicy warstwa ablująca - warstwa ściskana. Z tymi problemami fizycy zajmujący się kontrolowaną syntezą inercyjną walczą już ponad trzydzieści lat z coraz lepszym skutkiem, ale jeszcze bez efektu końcowego. Wymyślono wielowarstwowe tarcze (a są to kulki lub baloniki o średnicy zaledwie do kilkuset mikronów), wprowadzono metodę niebezpośredniego nagrzewania tarczy - promieniowanie lasera zostaje w specjalnie skonstruowanej tarczy zamienione na promieniowanie rentgenowskie i to dopiero grzeje tarczę z paliwem, wykorzystując znaczny postęp w technice laserowej laserem fenitosekundowym o mocy rzędu PW boruje się" tarczę z paliwem by bezpośrednio dostarczyć energię do obszaru zapłonu. Można w dniu dzisiejszym powiedzieć, że osiągnięcie 76
5 sukcesu nie leży już w fizyce ale w kosztach jakie trzeba za ten sukces zapłacić. Przodują zdecydowanie dwa kraje - Japonia i Stany Zjednoczone. W Institute of Laser Engineering w Osace rozpoczęto budowę nowej rodziny laserów na ciele stałym, pompowanych diodami (co znacznie zmniejsza koszty) HALNA jako przyszłego układu napędzającego reaktor z utrzymaniem inercyjnym o nazwie KOYO. Wiele zagadnień konstrukcyjnych tego reaktora zostało rozwiązanych i fizycy japońscy planują uruchomienie KOYO około roku W ośrodku tym prowadzone są również prace nad wspomnianą metodą borowania" czyli szybkiego zapłonu wnętrza targetu. W roku 2001 mają być wykonane istotne eksperymenty z laserem PW wyjaśniające pewne wątpliwości. Zdaniem niektórych ekspertów metoda ta może pozwolić na uruchomienie reaktora doświadczalnego już po roku Stany Zjednoczone, po wycofaniu się z programu tokamakowego, skoncentrowały swoje wysiłki właśnie na syntezie inercyjnej. Stworzono narodowy program badawczy (National Ignition Facility - NIF), na którego czele postawiono dwa najbardziej znane narodowe laboratoria jądrowe - Los Alamos i Lawrence Livermore Laboratory. W tym ostatnim budowany jest na potrzeby NIF specjalny kompleks budynków. Koszt pierwszego etapu do roku 2008 zamyka się kwotą 1.2 miliarda dolarów. Wyniki tego etapu pozwolą ostatecznie rozstrzygnąć pewne kwestie natury fizycznej i technicznej przy realnych energiach, potrzebnych w reaktorze; czy stosować grzanie pośrednie czy bezpośrednie, jaki rodzaj nośnika energii użyć do zapłonu (oprócz lasera pod uwagę są brane wiązki elektronowe i jonowe), jaka powinna być ostateczna konstrukcja targetów. Rok 2025 to uruchomienie doświadczalnego reaktora opartego na syntezie. 3. EKONOMIA Badania nad kontrolowaną syntezą nabrały przyśpieszenia w latach 70-tych podczas kryzysu naftowego stając się przedmiotem strategicznego zainteresowania mocarstw gospodarczych. Gdy kryzys się skończył, a fizycy nie stworzyli w cudowny sposób reaktora opartego na syntezie, sytuacja wróciła do normy czyli nakłady na syntezę znacznie spadły, może z wyjątkiem Japonii, nie mającej praktycznie żadnych naturalnych źródeł energii. Obecnie obserwuje się systematyczny wzrost nakładów na syntezę w budżetach państw przodujących gospodarczo i technologicznie. Przyczyn jest kilka: - wisząca nad światem groźba kryzysu energetycznego i dyktatu ekonomiczno politycznego państw naftowych, - postęp w badaniach fizycznych, dzięki czemu łatwiej przekonać decydentów o potrzebie wydatkowania niemałych środków finansowych, - postęp technologiczny w takich dziedzinach jak pompowanie laserów czy nadprzewodzące magnesy co znacznie redukuje przewidywany koszt produkcji 1 kwh w przemysłowych reaktorach syntezy. Całkowity koszt budowy projektowanych obecnie energetycznych urządzeń termojądrowych zmierza do granicy 1 USD/ Wat, akceptowalnej ekonomicznie, - opór społeczny przeciw energetyce opartej na rozszczepieniu, rosnące koszty składowania odpadów promieniotwórczych. Czy rzeczywiście około roku 2020 doczeka się ludzkość reaktora energetycznego opartego na syntezie i produkującego przynajmniej dziesięciokrotną wartość energii włożonej i czy będzie się to odbywało jedną z dwóch metod opisanych powyżej? Odpowiedź na pierwsze pytanie wydaje się być twierdząca. Co do drugiego pytania przypomnę znaną anegdotę z dziedziny futurologii. Po przebiciu przez barona Haussemana wspaniałych bulwarów paryskich specjaliści od komunikacji uderzyli na alarm - natężenie mchu tak wzrośnie, że w roku 1920 Paryż utonie pod końskimi odchodami. I na ile to okazało się prawdą? 77
Reakcje syntezy lekkich jąder
Reakcje syntezy lekkich jąder 1. Synteza jąder lekkich w gwiazdach 2. Warunki wystąpienia procesu syntezy 3. Charakterystyka procesu syntezy 4. Kontrolowana reakcja syntezy termojądrowej 5. Zasada konstrukcji
Bardziej szczegółowoEnergetyka jądrowa. Energetyka jądrowa
Energetyka jądrowa Zasada zachowania energii i E=mc 2 Budowa jąder atomowych i ich energia wiązania Synteza: z gwiazd na Ziemię... Neutrony i rozszczepienie jąder atomowych Reaktory: klasyczne i akceleratorowe
Bardziej szczegółowoReakcje syntezy lekkich jąder
Reakcje syntezy lekkich jąder 1. Synteza jąder lekkich w gwiazdach 2. Warunki wystąpienia procesu syntezy 3. Charakterystyka procesu syntezy 4. Kontrolowana reakcja syntezy termojądrowej 5. Zasada konstrukcji
Bardziej szczegółowoFUZJA LASEROWA JAKO PRZYSZŁE ŹRÓDŁO ENERGII
Konferencja naukowo-techniczna NAUKA I TECHNIKA WOBEC WYZWANIA BUDOWY ELEKTROWNI JĄDROWEJ MĄDRALIN 2013 Warszawa, 13-15 lutego 2013 roku. Instytut Techniki Cieplnej Politechniki Warszawskiej FUZJA LASEROWA
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa cz. 2. Reakcje jądrowe. Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów. Robert Oppenheimer
Barcelona, Espania, May 204 W-29 (Jaroszewicz) 24 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Reakcje jądrowe Fizyka jądrowa cz. 2 Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów Robert Oppenheimer
Bardziej szczegółowoVIII-Energia fuzji termojądrowej nadzieją świata
VIII-Energia fuzji termojądrowej nadzieją świata Jan Królikowski Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytetu Warszawskiego Jan Królikowski, Energia fuzji termojadrowej.., 1 Skąd pochodzą informacje? Nie
Bardziej szczegółowoPlazma czwarty stan materii
Plazma czwarty stan materii Dariusz Twaróg IFJ PAN, Zakład Fizyki Transportu Promieniowania (NZ 54) 3.05.0 Seminarium WFiIS AGH Plan:. Plazma 4 stan materii. Kontrolowana Synteza Termojądrowa 3. Tokamaki,
Bardziej szczegółowoKontrolowana fuzja. Plazma to wysokotemperaturowa mieszanina elektronów i jąder atomowych Uwięzienie plazmy plasma containment, plasma confinement
Kontrolowana fuzja Plazma to wysokotemperaturowa mieszanina elektronów i jąder atomowych Uwięzienie plazmy plasma containment, plasma confinement Grawitacyjne (gwiazdy) Magnetyczne (TOKAMAK, STELLARATOR)
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 10 Energetyka jądrowa Rozszczepienie 235 92 236 A1 A2 U n 92U Z F1 Z F2 2,5n 1 2 Q liczba neutronów 0 8, średnio 2,5 najbardziej prawdopodobne
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Bardziej szczegółowoSłońce na... Ziemi. Autor: prof. zw. dr hab. inŝ. Włodzimierz Kotowski. ( Energia Gigawat lipiec 2007)
Słońce na... Ziemi Autor: prof. zw. dr hab. inŝ. Włodzimierz Kotowski ( Energia Gigawat lipiec 2007) Źródłem wytwarzania gigantycznych ilości ciepła z kaŝdej gwiazdy wszechświata są przebiegające w niej
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość naturalna Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017 Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 21 Reakcja
Bardziej szczegółowoKONKURS Z FIZYKI I ASTRONOMII. Fuzja jądrowa. dla uczniów gimnazjum i uczniów klas I i II szkół ponadgimnazjalnych
KONKURS Z FIZYKI I ASTRONOMII Fuzja jądrowa dla uczniów gimnazjum i uczniów klas I i II szkół ponadgimnazjalnych I. Organizatorem konkursu jest Krajowy Punkt Kontaktowy Euratom przy Instytucie Fizyki Plazmy
Bardziej szczegółowoPosiedzenie Naukowe Komisji Nauk Geologicznych O/PAN w Krakowie r, AGH
Urszula Woźnicka Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego, PAN w Krakowie Posiedzenie Naukowe Komisji Nauk Geologicznych O/PAN w Krakowie 30.11.2016 r, AGH 1/25 Potrzeby energetyczne rosnącej
Bardziej szczegółowoReakcja rozszczepienia
Reakcje jądrowe Reakcja rozszczepienia W reakcji rozszczepienia neutron powoduje rozszczepienie cięższego jądra na dwa lub więcej mniejsze jadra lżejszych pierwiastków oraz kilka neutronów. Podczas tej
Bardziej szczegółowoGospodarka wypalonym paliwem jądrowym analiza opcji dla energetyki jądrowej w Polsce
Gospodarka wypalonym paliwem jądrowym analiza opcji dla energetyki jądrowej w Polsce Stefan Chwaszczewski Program energetyki jądrowej w Polsce: Zainstalowana moc: 6 000 MWe; Współczynnik wykorzystania
Bardziej szczegółowoRozszczepienie jądra atomowego
Rozszczepienie jądra atomowego W przypadku izotopów 235 U i 239 Pu energia wzbudzenia jądra po wychwycie neutronu jest większa od wysokości bariery, którą trzeba pokonać aby nastąpiło rozszczepienie. Izotop
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowoPROJEKT MALY WIELKI ATOM
PROJEKT MALY WIELKI ATOM MISZKIEL PRZEMYSŁAW SEMESTR 1LO2B ELEKTROWNIA W CZARNOBYLU Katastrofa w Czarnobylu - jedna z największych katastrof przemysłowych XX wieku, oceniana jako największa katastrofa
Bardziej szczegółowoOd Wielkiego Wybuchu do Gór Izerskich. Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN
Od Wielkiego Wybuchu do Gór Izerskich Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN Góry Izerskie Góry Izerskie Góry Izerskie Góry Izerskie Góry Izerskie Góry Izerskie Góry Izerskie
Bardziej szczegółowoO egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości
O egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości Marek Pfützner Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytet Warszawski Tydzień Kultury w VIII LO im. Władysława IV, 13 XII 2005 Instytut Radowy w Paryżu
Bardziej szczegółowoOddziaływanie cząstek z materią
Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowoEnergia przyszłości. dr Paweł Sobczak
Energia przyszłości dr Paweł Sobczak Dlaczego należy rozmawiać o energii? Oszczędzanie energii, OZE, EKO Wykładniczy wzrost zapotrzebowania na energię Zobowiązania w zakresie ograniczenia emisji CO 2 Dlaczego
Bardziej szczegółowoNastępnie powstały trwały izotop - azot-14 - reaguje z trzecim protonem, przekształcając się w nietrwały tlen-15:
Reakcje syntezy lekkich jąder są podstawowym źródłem energii wszechświata. Słońce - gwiazda, która dostarcza energii niezbędnej do życia na naszej planecie Ziemi, i w której 94% masy stanowi wodór i hel
Bardziej szczegółowoRyszard Biernikowicz (PTMA Szczecin) 5 stycznia 2017r. Elektrownie termojądrowe, czyli jak rozpalić energię gwiazd na Ziemi?
Ryszard Biernikowicz (PTMA Szczecin) 5 stycznia 2017r., czyli jak rozpalić energię gwiazd na Ziemi? Porównanie elektrowni węglowej i elektrowni syntezy wytwarzającej 7 mld kwh w ciągu roku (przykład z
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Jądrowej
Podstawy Fizyki Jądrowej III rok Fizyki Kurs WFAIS.IF-D008.0 Składnik egzaminu licencjackiego (sesja letnia)! OPCJA (zalecana): Po uzyskaniu zaliczenia z ćwiczeń możliwość zorganizowania ustnego egzaminu
Bardziej szczegółowoReakcje rozszczepienia i energetyka jądrowa
J. Pluta, Metody i technologie jądrowe Reakcje rozszczepienia i energetyka jądrowa Energia wiązania nukleonu w jądrze w funkcji liczby masowej jadra A: E w Warunek energetyczny deficyt masy: Reakcja rozszczepienia
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009
05-05-07 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009 część 8 reakcje jądrowe od początku... 1919 E.Rutherford, (Po, ZnS, transmutacja) 4 2 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) 1932 protony z generatora
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 329, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 2 sprawdziany (10 pkt każdy) lub egzamin (2 części po 10 punktów) 10.1 12 3.0 12.1 14 3.5 14.1 16 4.0 16.1 18 4.5 18.1 20 5.0
Bardziej szczegółowoI etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma
I etap ewolucji :od ciągu głównego do olbrzyma Spalanie wodoru a następnie helu i cięższych jąder doprowadza do zmiany składu gwiazdy i do przesunięcia gwiazdy na wykresie H-R II etap ewolucji: od olbrzyma
Bardziej szczegółowor. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1
r. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1 Budowa jądra atomowego każde jądro atomowe składa się z dwóch rodzajów nukleonów: protonów
Bardziej szczegółowoEwolucja w układach podwójnych
Ewolucja w układach podwójnych Tylko światło Temperatura = barwa różnica dodatnia różnica równa 0 różnica ujemna Jasnośd absolutna m M 5 log R 10 pc Diagram H-R Powstawanie gwiazd Powstawanie gwiazd ciśnienie
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
14. Fizyka jądrowa zadania z arkusza I 14.10 14.1 14.2 14.11 14.3 14.12 14.4 14.5 14.6 14.13 14.7 14.8 14.14 14.9 14. Fizyka jądrowa - 1 - 14.15 14.23 14.16 14.17 14.24 14.18 14.25 14.19 14.26 14.27 14.20
Bardziej szczegółowoElementy fizyki jądrowej
Elementy fizyki jądrowej Cząstka elementarna Fermiony (cząstki materii) -leptony: elektron, neutrino elektronowe, mion, neutrino mionowe, taon, neutrino taonowe -kwarki: kwark dolny, kwark górny, kwark
Bardziej szczegółowoPorównanie statystyk. ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt. - potencjał chemiczny
Porównanie statystyk ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt - potencjał chemiczny Rozkład Maxwella dla temperatur T1
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
Bardziej szczegółowoJądro atomowe Wielkości charakteryzujące jądro atomowe
Fizyka jądrowa Jądro atomowe Wielkości charakteryzujące jądro atomowe A - liczba masowa Z - liczba porządkowa pierwiastka w układzie okresowym N - liczba neutronów Oznaczenie jądra atomowego : A X lub
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU UWAGA: Tekst poniżej,
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013
24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 10-11.XII.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Energetyka Jądrowa 11.XII.2018
Bardziej szczegółowoNZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania
Przegląd działalności naukowej IFJ PAN 7 8 stycznia 014 Oddział V Zastosowań Fizyki i Badań Interdyscyplinarnych NZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania Kierownik: dr hab. Krzysztof Drozdowicz Przegląd
Bardziej szczegółowoKLASTER CZYSTEJ ENERGII
AGH MAŁOPOLSKO-PODKARPACKI KLASTER CZYSTEJ ENERGII Sektor energetyki węglowo-jądrowej dr inż. Jerzy Cetnar Akademii Górniczo Hutniczej im. St. Staszica AGH MAŁOPOLSKO-PODKARPACKI KLASTER CZYSTEJ ENERGII
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów Rozszczepienie lata 30 XX w. poszukiwanie nowych nuklidów n + 238 92U 239 92U + reakcja przez jądro złożone 239 92 U 239 93Np +
Bardziej szczegółowoCHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna. Model atomu Bohra
CHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna Model atomu Bohra SPIS TREŚCI: 1. Modele budowy atomu Thomsona, Rutherforda i Bohra 2. Budowa atomu 3. Liczba atomowa a liczba
Bardziej szczegółowoWykłady z Geochemii Ogólnej
Wykłady z Geochemii Ogólnej III rok WGGiOŚ AGH 2010/11 dr hab. inż. Maciej Manecki A-0 p.24 www.geol.agh.edu.pl/~mmanecki ELEMENTY KOSMOCHEMII Nasza wiedza o składzie materii Wszechświata pochodzi z dwóch
Bardziej szczegółowoSłońce w (magnetycznym) koszyku Grzegorz Karwasz
Słońce w (magnetycznym) koszyku Grzegorz Karwasz Trochę ekonomii Już dwadzieścia lat temu przewidywano, że ceny ropy naftowej przekroczą magiczną granicę 100 dolarów za baryłkę. I rzeczywiście, w styczniu
Bardziej szczegółowoNajbardziej rozpowszechniony pierwiastek we Wszechświecie, Stanowi główny składnik budujący gwiazdy,
Położenie pierwiastka w UKŁADZIE OKRESOWYM Nazwa Nazwa łacińska Symbol Liczba atomowa 1 Wodór Hydrogenium Masa atomowa 1,00794 Temperatura topnienia -259,2 C Temperatura wrzenia -252,2 C Gęstość H 0,08988
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Fizyka jądrowa Struktura jądra (stan podstawowy) Oznaczenia, terminologia Promienie jądrowe i kształt jąder Jądra stabilne; warunki stabilności; energia wiązania Jądrowe momenty magnetyczne Modele struktury
Bardziej szczegółowoPęd. Jan Masajada - wykłady z podstaw fizyki
Temat IV Pęd UKŁAD IZOLOWANY p p =0 po pewnej chwili p1 k p2 k p1 k+ p2 k=0 Działo zostało wymierzone pod kątem = 30 0 do podłoża. W pewnej chwili wystrzelono pociski o masie 30kg z prędkością początkową
Bardziej szczegółowoNCBiR zadania badawcze IFPiLM. Marek Scholz
NCBiR zadania badawcze IFPiLM Marek Scholz Wstęp Warunki utrzymania plazmy: R dt n d n t dt v r ilośl reakcji m s R dt 3 n 5 14 cm -3 10 s T ~ 10 kev D T 4 He(3,5 MeV) n(14.1 MeV) R dt P A br n d n t n
Bardziej szczegółowoBudowa i ewolucja gwiazd I. Skale czasowe Równania budowy wewnętrznej Modele Diagram H-R Ewolucja gwiazd
Budowa i ewolucja gwiazd I Skale czasowe Równania budowy wewnętrznej Modele Diagram H-R Ewolucja gwiazd Dynamiczna skala czasowa Dla Słońca: 3 h Twierdzenie o wiriale Temperatura wewnętrzna Cieplna skala
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 9 Fizyka neutronów i reakcja łańcuchowa
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 9 Fizyka neutronów i reakcja łańcuchowa Charakterystyka procesu rozszczepienia Emisja neutronów 1. natychmiastowa, średnio 2,5 neutronów, 10 16 s 2. opóźniona, emisja neutronów
Bardziej szczegółowoSkonstruowanie litowo-deuterowego konwertera neutronów termicznych na neutrony prędkie o energii 14 MeV w reaktorze MARIA (Etap 14, 5.1.
Skonstruowanie litowo-deuterowego konwertera neutronów termicznych na neutrony prędkie o energii 14 MeV w reaktorze MARIA (Etap 14, 5.1.) Krzysztof Pytel, Rafał Prokopowicz Badanie wytrzymałości radiacyjnej
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoZielona Energia czyli Rola nauki w rozwiązywaniu zagrożeń cywilizacyjnych
Zielona Energia czyli Rola nauki w rozwiązywaniu zagrożeń cywilizacyjnych Największe zagrożenia dla naszej cywilizacji: 1) Deficyt energii (elektrycznej) 2) Brak czystej wody 3) Brak żywności 4) Jakość
Bardziej szczegółowoSynteza jądrowa (fuzja) FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ
Synteza jądrowa (fuzja) Cykl życia gwiazd Narodziny gwiazd: obłok molekularny Rozmiary obłoków (Giant Molecular Cloud) są rzędu setek lat świetlnych. Masa na ogół pomiędzy 10 5 a 10 7 mas Słońca. W obłoku
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 9 Reakcje jądrowe Reakcje jądrowe Historyczne reakcje jądrowe 1919 E.Rutherford 4 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) powietrze błyski na ekranie
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoCYKL PALIWOWY: OTWARTY CZY ZAMKNIĘTY CZY TO WYSTARCZY?
CYKL PALIWOWY: OTWARTY CZY ZAMKNIĘTY CZY TO WYSTARCZY? Stefan Chwaszczewski Instytut Energii Atomowej POLATOM W obecnie eksploatowanych reaktorach energetycznych, w procesach rozszczepienia jądrowego wykorzystywane
Bardziej szczegółowoKARTA KURSU. Radiochemia. Radiochemistry. Kod Punktacja ECTS* 1
KARTA KURSU Nazwa Nazwa w j. ang. Radiochemia Radiochemistry Kod Punktacja ECTS* 1 Koordynator dr hab. inż. Artur Błachowski Zespół dydaktyczny dr hab. inż. Artur Błachowski Opis kursu (cele kształcenia)
Bardziej szczegółowoEnergetyka Jądrowa. Wykład 10 5 maja 2015. Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.
Energetyka Jądrowa Wykład 10 5 maja 2015 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Reaktor ATMEA 1 Reaktor ten będzie oferowany przez spółkę
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoW2. Struktura jądra atomowego
W2. Struktura jądra atomowego Doświadczenie Rutherforda - badanie odchylania wiązki cząstek alfa w cienkiej folii metalicznej Hans Geiger, Ernest Marsden, Ernest Rutherford ( 1911r.) detektor pierwiastek
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoDział: 7. Światło i jego rola w przyrodzie.
Dział: 7. Światło i jego rola w przyrodzie. TEMATY I ZAKRES TREŚCI NAUCZANIA Fizyka klasa 3 LO Nr programu: DKOS-4015-89/02 Moduł Dział - Temat L. Zjawisko odbicia i załamania światła 1 Prawo odbicia i
Bardziej szczegółowoBudowa i ewolucja gwiazd I. Skale czasowe Równania budowy wewnętrznej Modele Diagram H-R Ewolucja gwiazd
Budowa i ewolucja gwiazd I Skale czasowe Równania budowy wewnętrznej Modele Diagram H-R Ewolucja gwiazd Dynamiczna skala czasowa Dla Słońca: 3 h Twierdzenie o wiriale Temperatura wewnętrzna Cieplna skala
Bardziej szczegółowoPromieniowanie w naszych domach. I. Skwira-Chalot
Promieniowanie w naszych domach I. Skwira-Chalot Co to jest promieniowanie jonizujące? + jądro elektron Rodzaje promieniowania jonizującego Przenikalność promieniowania L. Dobrzyński, E. Droste, W. Trojanowski,
Bardziej szczegółowoSpektroelektrochemia technecjanów (VII) w środowisku kwasu siarkowego (VI)
Spektroelektrochemia technecjanów (VII) w środowisku kwasu siarkowego (VI) Justyna Bebko Pracownia Elektrochemicznych Źródeł Energii kierownik i opiekun pracy: dr M. Chotkowski 1 Plan prezentacji ❶ Kilka
Bardziej szczegółowoTworzenie protonów neutronów oraz jąder atomowych
Tworzenie protonów neutronów oraz jąder atomowych kwarki, elektrony, neutrina oraz ich antycząstki anihilują aby stać się cząstkami 10-10 s światła fotonami energia kwarków jest już wystarczająco mała
Bardziej szczegółowoSZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU II. Zadanie 28. Kołowrót
SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU II Zadanie 8. Kołowrót Numer dania Narysowanie sił działających na układ. czynność danie N N Q 8. Zapisanie równania ruchu obrotowego kołowrotu.
Bardziej szczegółowoFizyka atomowa i jądrowa
Fizyka atomowa i jądrowa Widma atomowe kwantowanie poziomów Budowa atomu: eksperyment Geigera-Marsdena-Rutherforda Atom wodoru w mechanice kwantowej; liczby kwantowe Atomy wieloelektronowe układ okresowy
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYCZNE ENERGETYKI JĄDROWEJ
EERGETYKA EKOLOGA Część - EERGETYKA 22 ODSTAWY FZYCZE EERGETYK JĄDROWEJ ( jak powstaje energia jądrowa ) Stanisław Drobniak STYTT MASZY CELYCH 1. rzegląd podstawowych pojęć. 2. Bilans energetyczny reakcji
Bardziej szczegółowoOpracowywane są również zastosowania
LASER NARZĘDZIE DO BADAŃ NAUKOWYCH I OPRACOWYWANIA NOWYCH TECHNOLOGII W Instytucie Fizyki Plazmy i Laserowej Mikrosyntezy (IFPiLM) w Warszawie prowadzone są od wielu lat badania plazmy wytwarzanej laserem,
Bardziej szczegółowoWysokostrumieniowa wiązka neutronów do badań biomedycznych i materiałowych. Terapia przeciwnowotworowa BNCT.
Wysokostrumieniowa wiązka neutronów do badań biomedycznych i materiałowych. Terapia przeciwnowotworowa BNCT. Dr Łukasz Bartosik Laboratorium Pomiarów Dozymetrycznych Narodowe Centrum Badań Jądrowych Otwock-
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 13: Pole magnetyczne dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wektor indukcji pola magnetycznego, siła Lorentza v v L Jeżeli na dodatni ładunek q poruszający
Bardziej szczegółowoBADANIA FUZJI JĄDROWEJ
BADANIA FUZJI JĄDROWEJ Nowe źródło energii dla Europy XXI wieku INFORMACJE OGÓLNE EURATOM Jesteś zainteresowany europejskim programem badań naukowych? Kwartalnik RTD info poinformuje Cię o głównych wydarzeniach
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jądrowe w środowisku człowieka
Promieniowanie jądrowe w środowisku człowieka Prof. dr hab. ndrzej Płochocki (z wykorzystaniem elementów wykładu dr Piotra Jaracza) Cz. 1. Podstawowe własności jąder atomowych, jądra nietrwałe, elementy
Bardziej szczegółowoSpis treści. Trwałość jądra atomowego. Okres połowicznego rozpadu
Spis treści 1 Trwałość jądra atomowego 2 Okres połowicznego rozpadu 3 Typy przemian jądrowych 4 Reguła przesunięć Fajansa-Soddy ego 5 Szeregi promieniotwórcze 6 Typy reakcji jądrowych 7 Przykłady prostych
Bardziej szczegółowoXLI Zjazd Fizykow Polskich, Lublin 05.09.2011. 1 Seabrook, New Hampshire, USA
Popularyzacja wiedzy o oddziaływaniach jądrowych i interaktywna wystawa Atomowa Eureka - E=mc2 Mariusz P. Dąbrowski i Jerzy Stelmach, Instytut Fizyki, Uniwersytet Szczeciński XLI Zjazd Fizykow Polskich,
Bardziej szczegółowoTeoria Wielkiego Wybuchu FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ
Teoria Wielkiego Wybuchu Epoki rozwoju Wszechświata Wczesny Wszechświat Epoka Plancka (10-43 s): jedno podstawowe oddziaływanie Wielka Unifikacja (10-36 s): oddzielenie siły grawitacji od reszty oddziaływań
Bardziej szczegółowoWidma atomowe. Fizyka atomowa i jądrowa. Dawne modele atomu. Widma atomowe. Linie emisyjne kwantowanie poziomów energetycznych
Fizyka atomowa i jądrowa Widma atomowe kwantowanie poziomów Widma atomowe Linie emisyjne kwantowanie poziomów energetycznych Budowa atomu: eksperyment Geigera-Marsdena-Rutherforda Atom wodoru w mechanice
Bardziej szczegółowoA - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
Bardziej szczegółowoMatura z fizyki i astronomii 2012
Matura z fizyki i astronomii 2012 Zadania przygotowawcze do matury na poziomie podstawowym 7 maja 2012 Arkusz A1 Czas rozwiązywania: 120 minut Liczba punktów do uzyskania: 50 Zadanie 1 (1 pkt) Dodatni
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. kanał wyjściowy
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoAKCELERATORY I DETEKTORY WOKÓŁ NAS
AKCELERATORY I DETEKTORY WOKÓŁ NAS AKCELERATOR W CERN Chociaż akceleratory zostały wynalezione dla fizyki cząstek elementarnych, to tysięcy z nich używa się w innych gałęziach nauki, a także w przemyśle
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoAtomowa budowa materii
Atomowa budowa materii Wszystkie obiekty materialne zbudowane są z tych samych elementów cząstek elementarnych Cząstki elementarne oddziałują tylko kilkoma sposobami oddziaływania wymieniając kwanty pól
Bardziej szczegółowoPROGNOZA UDZIAŁU POLSKI W ROZWOJU BADAŃ I TECHNOLOGII TERMOJĄDROWYCH DLA POTRZEB ENERGETYCZNYCH
PROGNOZA UDZIAŁU POLSKI W ROZWOJU BADAŃ I TECHNOLOGII TERMOJĄDROWYCH DLA POTRZEB ENERGETYCZNYCH Autorzy opracowania: Jan Badziak Marek Scholz Jerzy Wołowski 1. WSTĘP Od lat 30-tych ubiegłego wieku wiadomo,
Bardziej szczegółowoModuły kształcenia. Efekty kształcenia dla programu kształcenia (kierunku) MK_06 Krystalochemia. MK_01 Chemia fizyczna i jądrowa
Matryca efektów kształcenia określa relacje między efektami kształcenia zdefiniowanymi dla programu kształcenia (efektami kierunkowymi) i efektami kształcenia zdefiniowanymi dla poszczególnych modułów
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Bardziej szczegółowoFIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy
FIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy Cele kształcenia wymagania ogólne I. Wykorzystanie wielkości fizycznych do opisu poznanych zjawisk lub rozwiązania prostych zadań obliczeniowych. II. Przeprowadzanie
Bardziej szczegółowoSłowniczek pojęć fizyki jądrowej
Słowniczek pojęć fizyki jądrowej atom - najmniejsza ilość pierwiastka jaka może istnieć. Atomy składają się z małego, gęstego jądra, zbudowanego z protonów i neutronów (nazywanych inaczej nukleonami),
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoIII. EFEKT COMPTONA (1923)
III. EFEKT COMPTONA (1923) Zjawisko zmiany długości fali promieniowania roentgenowskiego rozpraszanego na swobodnych elektronach. Zjawisko to stoi u podstaw mechaniki kwantowej. III.1. EFEKT COMPTONA Rys.III.1.
Bardziej szczegółowoprzyziemnych warstwach atmosfery.
Źródła a promieniowania jądrowego j w przyziemnych warstwach atmosfery. Pomiar radioaktywności w powietrzu w Lublinie. Jan Wawryszczuk Radosław Zaleski Lokalizacja monitora skażeń promieniotwórczych rczych
Bardziej szczegółowoFragmentacja pocisków
Wybrane zagadnienia spektroskopii jądrowej 2004 Fragmentacja pocisków Marek Pfützner 823 18 96 pfutzner@mimuw.edu.pl http://zsj.fuw.edu.pl/pfutzner Plan wykładu 1. Wiązki radioaktywne i główne metody ich
Bardziej szczegółowo