BADANIE STRUKTUR SŁABOPRZEWODZĄCYCH METODĄ MAGNETYCZNEJ TOMOGRAFII INDUKCYJNEJ *)

Podobne dokumenty
ANALIZA WYBRANYCH UKŁADÓW MAGNETYCZNEJ TOMOGRAFII INDUKCYJNEJ *)

WYKRYWANIE I OBRAZOWANIE OBIEKTÓW SŁABOPRZEWODZĄCYCH W MAGNETYCZNEJ TOMOGRAFII INDUKCYJNEJ MODELOWANIE NUMERYCZNE I BADANIA EKSPERYMENTALNE

Zwój nad przewodzącą płytą

Zwój nad przewodzącą płytą METODA ROZDZIELENIA ZMIENNYCH

Temat ćwiczenia. Pomiary przemieszczeń metodami elektrycznymi

PROJEKT STANOWISKA LABORATORYJNEGO DO WIZUALIZACJI PRZEBIEGÓW SIŁY ELEKTROMOTORYCZNEJ TRANSFORMACJI

Badanie rozkładu pola magnetycznego przewodników z prądem

LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW. Ćwiczenie N 2 RÓWNOWAGA WZGLĘDNA W NACZYNIU WIRUJĄCYM WOKÓŁ OSI PIONOWEJ

X L = jωl. Impedancja Z cewki przy danej częstotliwości jest wartością zespoloną

Komputerowe wspomaganie projektowania stanowiska badawczego

Ćwiczenie EA9 Czujniki położenia

Ćw. 18: Pomiary wielkości nieelektrycznych II

Temat: MontaŜ mechaniczny przekaźników, radiatorów i transformatorów

TEORETYCZNY MODEL PANEWKI POPRZECZNEGO ŁOśYSKA ŚLIZGOWEGO. CZĘŚĆ 3. WPŁYW ZUśYCIA PANEWKI NA ROZKŁAD CIŚNIENIA I GRUBOŚĆ FILMU OLEJOWEGO

Badanie transformatora

Metoda pomiaru błędu detektora fazoczułego z pierścieniem diodowym

Metoda prądów wirowych

13 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

WZORCOWANIE MOSTKÓW DO POMIARU BŁĘDÓW PRZEKŁADNIKÓW PRĄDOWYCH I NAPIĘCIOWYCH ZA POMOCĄ SYSTEMU PRÓBKUJĄCEGO

WYBÓR PUNKTÓW POMIAROWYCH

POMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C

techniki techniki pomiarowej

Politechnika Poznańska Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Podstawy Automatyki laboratorium

Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Rozwoju Regionalnego w ramach Programu Operacyjnego Innowacyjna Gospodarka

LABORATORIUM TECHNIKA CYFROWA BRAMKI. Rev.1.0

Wykład 7. Selsyny - mikromaszyny indukcyjne, zastosowanie w automatyce (w układach pomiarowych i sterowania) do:

XIV Seminarium Naukowe Tomografia procesowa aplikacje, systemy pomiarowe i algorytmy numeryczne

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

LABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI POMIAR PRZESUNIĘCIA FAZOWEGO

Ćwiczenie nr 2: ZaleŜność okresu drgań wahadła od amplitudy

Wyznaczanie stosunku e/m elektronu

ANALIZA ROZKŁADU POLA MAGNETYCZNEGO WEWNĄTRZ OBIEKTU FERROMAGNETYCZNEGO

PL B1. Sposób i układ do wykrywania zwarć blach w stojanach maszyn elektrycznych prądu zmiennego

Prądy wirowe (ang. eddy currents)

Ćwiczenie EA5 Silnik 2-fazowy indukcyjny wykonawczy

RÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?

Badanie transformatora

Politechnika Warszawska

POMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW

Statyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7

ELEKTROMAGNETYCZNE PRZETWORNIKI ENERGII DRGAŃ AMORTYZATORA MAGNETOREOLOGICZNEGO

( L ) I. Zagadnienia. II. Zadania

Ćwiczenie: "Pomiary mocy w układach trójfazowych dla różnych charakterów obciążenia"

R L. Badanie układu RLC COACH 07. Program: Coach 6 Projekt: CMA Coach Projects\ PTSN Coach 6\ Elektronika\RLC.cma Przykłady: RLC.cmr, RLC1.

URZĄDZENIE DO DEMONSTRACJI POWSTAWANIA KRZYWYCH LISSAJOUS

WZORCE I PODSTAWOWE PRZYRZĄDY POMIAROWE

Ćw. 27. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu

Badanie transformatora

ε (1) ε, R w ε WYZNACZANIE SIŁY ELEKTROMOTOTYCZNEJ METODĄ KOMPENSACYJNĄ

Laboratorum 2 Badanie filtru dolnoprzepustowego P O P R A W A

BADANIE ELEMENTÓW RLC

ANALIZA ROZKŁADU POLA MAGNETYCZNEGO W KADŁUBIE OKRĘTU Z CEWKAMI UKŁADU DEMAGNETYZACYJNEGO

WIELOPOZIOMOWY FALOWNIK PRĄDU

Ćwiczenie: "Mierniki cyfrowe"

Katedra Elektroniki ZSTi. Lekcja 12. Rodzaje mierników elektrycznych. Pomiary napięći prądów

Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI. Katedra Metrologii i Optoelektroniki. Metrologia. Ilustracje do wykładu

Ćwiczenie nr 43: HALOTRON

rezonansu rezonansem napięć rezonansem szeregowym rezonansem prądów rezonansem równoległym

Wielkości opisujące sygnały okresowe. Sygnał sinusoidalny. Metoda symboliczna (dla obwodów AC) - wprowadzenie. prąd elektryczny

Podstawy elektroniki i metrologii

WIECZOROWE STUDIA NIESTACJONARNE LABORATORIUM UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH

Badanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC

LABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ

Tranzystor bipolarny LABORATORIUM 5 i 6

Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ

Ćwiczenie F3. Filtry aktywne

Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego nr 4

PL B1. Sposób wyznaczania błędów napięciowego i kątowego indukcyjnych przekładników napięciowych dla przebiegów odkształconych

Wpływ nieliniowości elementów układu pomiarowego na błąd pomiaru impedancji

Podstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści. Przedmowa 11

WPŁYW GRUBOŚCI EKRANU NA CAŁKOWITE POLE MAGNETYCZNE DWUPRZEWODOWEGO BIFILARNEGO TORU WIELKOPRĄDOWEGO. CZĘŚĆ II EKRAN I OBSZAR WEWNĘTRZNY EKRANU

METODY BADAŃ POMIAROWYCH W WIEJSKICH STACJACH TRANSFORMATOROWYCH

MOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM

Wartość średnia półokresowa prądu sinusoidalnego I śr : Analogicznie określa się wartość skuteczną i średnią napięcia sinusoidalnego:

Kondensator, pojemność elektryczna

ZASTOSOWANIE SYGNAŁU SKUTECZNEJ WARTOŚCI RUCHOMEJ PRĄDU STOJANA W DIAGNOSTYCE SILNIKA INDUKCYJNEGO PODCZAS ROZRUCHU

E107. Bezpromieniste sprzężenie obwodów RLC

Modelowanie wektora magnetycznego serca na podstawie jonowych prądów komórkowych

Zjawisko Halla Referujący: Tomasz Winiarski

Ćwiczenie: "Obwody prądu sinusoidalnego jednofazowego"

DIAGNOSTYKA SILNIKA INDUKCYJNEGO Z WYKORZYSTANIEM DOSTĘPNYCH NAPIĘĆ STOJANA

WYDZIAŁ PPT / KATEDRA INŻYNIERII BIOMEDYCZNE D-1 LABORATORIUM Z MIERNICTWA I AUTOMATYKI Ćwiczenie nr 14. Pomiary przemieszczeń liniowych

Systemy Ochrony Powietrza Ćwiczenia Laboratoryjne

Laboratorium Podstaw Elektrotechniki i Elektroniki

Ćwiczenie nr 3 OBWODY LINIOWE PRĄDU SINUSOIDALNEGO

INSTYTUT ELEKTROENERGETYKI POLITECHNIKI ŁÓDZKIEJ BADANIE PRZETWORNIKÓW POMIAROWYCH

Pomiar indukcyjności.

MATEMATYCZNY MODEL PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ

Drgania wymuszone - wahadło Pohla

Parametry częstotliwościowe przetworników prądowych wykonanych w technologii PCB 1 HDI 2

Wymagania edukacyjne: Elektrotechnika i elektronika. Klasa: 1Tc TECHNIK MECHATRONIK. Ilość godzin: 4. Wykonała: Beata Sedivy

Ćwiczenie 21. Badanie właściwości dynamicznych obiektów II rzędu. Zakres wymaganych wiadomości do kolokwium wstępnego: Program ćwiczenia:

XI Seminarium Naukowe Tomografia procesowa aplikacje, systemy pomiarowe i algorytmy numeryczne

Wstęp. Doświadczenia. 1 Pomiar oporności z użyciem omomierza multimetru

BADANIE PROSTEGO ZJAWISKA PIEZOELEKTRYCZNEGO POMIAR NAPRĘśEŃ BADANIE ODWROTNEGO ZJAWISKA PIEZOELEKTRYCZNEGO METODĄ STATYCZNĄ. POMIAR MAŁYCH DEFORMACJI

3. WYNIKI POMIARÓW Z WYKORZYSTANIEM ULTRADŹWIĘKÓW.

LABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ

Badanie czujnika przemieszczeń liniowych

Ćwiczenie nr 65. Badanie wzmacniacza mocy

Transkrypt:

Tomasz PIETRUSEWICZ BADANIE STRUKTUR SŁABOPRZEWODZĄCYCH METODĄ MAGNETYCZNEJ TOMOGRAFII INDUKCYJNEJ *) STRESZCZENIE W pracy zaprezentowano działanie systemu pomiarowego wykorzystywanego w magnetycznej tomografii indukcyjnej. Przedstawiono budowę układu pomiarowego, podstawowe zaleŝności teoretyczne opisujące jego funkcjonowanie oraz wyniki badań struktur słaboprzewodzących z zaburzeniami cechującymi się róŝną geometrią i objętością. Słowa kluczowe: magnetyczna tomografia indukcyjna, metoda prądów wirowych, badania nieniszczące 1. WSTĘP Magnetyczna tomografia indukcyjna jest stosunkowo nową metodą obrazowania obiektów przewodzących z moŝliwością zastosowań medycznych. Jej działanie polega na wzbudzaniu pola magnetycznego za pomocą prądu płynącego w cewce. Wytworzone pole indukuje w badanych obiektach prądy wirowe. *) Praca naukowa finansowana ze środków na naukę w latach 2006-2009 jako projekt badawczy Nr 3 T10A 033 30. mgr inŝ. Tomasz PIETRUSEWICZ, e-mail: tp@ps.pl Politechnika Szczecińska, Wydział Elektryczny Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki PRACE INSTYTUTU ELEKTROTECHNIKI, zeszyt 236, 2008

118 T. Pietrusewicz Zaburzenia pola magnetycznego wywołane niejednorodną strukturą próbki są obserwowane za pomocą czujników umieszczonych na zewnątrz obiektu. W wielu ośrodkach naukowych na świecie są prowadzone prace mające na celu doskonalenie tej metody, a w rezultacie skonstruowanie systemu umoŝliwiającego jej powszechne zastosowanie. Istotne znaczenie ma uzyskiwanie coraz większej dokładności pomiarów wykonywanych za pomocą magnetycznej tomografii indukcyjnej [2]. Omawiana metoda jest zaliczana do badań nieinwazyjnych. Pomiary są dokonywane bezstykowo przy wykorzystaniu niskich częstotliwości (z reguły poniŝej 2 MHz). Badania mają na celu zobrazowanie rozkładu parametrów tkanek. MoŜliwe jest wykrycie zmian konduktywności elektrycznej, przenikalności elektrycznej i magnetycznej. Na Politechnice Szczecińskiej skonstruowano system pomiarowy odczytujący zmiany pola magnetycznego powodowane umieszczeniem nieprzewodzącego zaburzenia w badanym wodnym roztworze soli. Obiekt pomiarowy ma zatem właściwości zbliŝone do tkanki Ŝywej. Celem pracy jest przedstawienie układu pomiarowego oraz wstępna interpretacja otrzymanych wyników pomiarów. 2. UKŁAD POMIAROWY 2.1. Budowa układu Układ pomiarowy jest zbudowany z części wzbudzającej pole magnetyczne, systemu pozycjonującego wraz z częścią sterującą oraz czujnika pomiarowego, z którego sygnał doprowadzony jest do przyrządów rejestrujących. Na podstawie analizy kilkudziesięciu konfiguracji elementów wzbudnika dokonano optymalizacji jego budowy, aby pole magnetyczne skierowane wzdłuŝ jego osi było jak największe, przy jednoczesnym korzystnym ukształtowaniu jego rozkładu. Do elementów wzbudnika naleŝą: cewka zasilana prądem przemiennym (liczba zwoi: 300, średnica: 42 mm), ekran aluminiowy oraz umieszczony częściowo wewnątrz cewki rdzeń ferrytowy. Układ pozycjonujący stanowi obrotowy, sterowany komputerowo okrągły stół, na którym umieszczono walcowy obiekt wypełniony dziesięcioprocentowym roztworem wodnym NaCl. Wewnątrz obiektu podczas badań umieszczano zaburzenia o róŝnej geometrii i objętości. Czujnik pomiarowy zbudowany jest z dwóch połączonych róŝnicowo cewek, z których sygnał wzmocniony i poddany filtracji przesyłany jest do karty pomiarowej komputera. Sterowanie układem oraz odczyt danych pomiarowych odby-

Badanie struktur słaboprzewodzących metodą magnetycznej 119 wa się z wykorzystaniem środowiska LabView. Schemat układu pomiarowego został przedstawiony na rysunku 1. Rys. 1. Uproszczony schemat układu pomiarowego; a) widok z boku, b) widok z góry; 1 obiekt badany, 2 zaburzenie, 3 wzbudnik, 4 czujnik; R = 100 mm, r odległość zaburzenia od środka obiektu

120 T. Pietrusewicz Oś czujnika pokrywa się z osią wzbudnika, co odróŝnia prezentowany system m. in. od wielu opisywanych w literaturze układów, w których cewki wzbudzające i sygnałowe rozmieszczono dookoła obiektu badanego [3, 4]. 2.2. Konfiguracja i działanie układu Czujniki stosowane w magnetycznej tomografii indukcyjnej mają za zadanie mierzyć zmiany wtórnego pola magnetycznego, wywołane przez indukowane w obiekcie prądy wirowe. W rozpatrywanym przypadku czujnik nie wskazuje sygnału zerowego w sytuacji, w której nie występują prądy wirowe. Prądy te pojawiają się po umieszczeniu badanego obiektu w strefie pomiarowej układu, a więc równieŝ po zaburzeniu pola pierwotnego (wywołanego przez wzbudnik). Zatem otrzymywany sygnał zawiera równieŝ informację o polu pierwotnym. MoŜna ograniczać wpływ zmiany pola pierwotnego do minimum poprzez róŝnicowe połączenia czujników pomiarowych. W przeciwnym wypadku zmiany pola wtórnego nie mogłyby zostać odczytane, gdyŝ pole pierwotne jest co najmniej kilkaset razy większe [2] od wtórnego. 2.3. Teoretyczne ujęcie działania układu Opis teoretyczny i komputerowa symulacja działania omawianego układu są utrudnione przez występowanie niełatwych do dokładnego określenia wielkości, m. in. niedokładności ustawienia cewek, niecentryczności walcowego zbiornika czy występowania pojemności między przewodami doprowadzonymi do cewek. Błędy tym spowodowane mają duŝe znaczenie ze względu na niski poziom uzyskiwanych sygnałów. Utrudniony dokładny pomiar niektórych parametrów układu powoduje, Ŝe błąd metody pomiarowej jest zbyt duŝy, by dokładnie określić wartość niektórych wielkości mających wpływ na pracę układu. Niezerowe wartości badanych wielkości σ, µ, ε oraz niska częstotliwość stosowana w badaniach nie pozwalają na wykorzystywanie często spotykanych uproszczeń, co utrudnia opis teoretyczny obserwowanych zjawisk. PoniŜej przedstawiono przybliŝone równania opisujące rozkład pola w badanym obiekcie [1, 5] i jego zaleŝność od magnetycznego potencjału wektorowego związanego z polem pierwotnym (przyjęto, Ŝe prądy wirowe wytworzone w obiekcie nie wpływają na wartość magnetycznego potencjału wektorowego). Wychodząc z równania opisującego pole elektryczne wewnątrz rozpatrywanego obiektu: E = jωa Φ (1)

Badanie struktur słaboprzewodzących metodą magnetycznej 121 ostatecznie otrzymano: (σ Φ i ) = ωa p σ (2) Φ i n = ωa pn, (3) gdzie: E Φ Φ i n A p A pn pole elektryczne w badanym obiekcie, skalarny potencjał elektryczny, część urojona skalarnego potencjału elektrycznego, normalna do granicy analizowanego obszaru, pierwotny magnetyczny potencjał wektorowy, składowa normalna pierwotnego magnetycznego potencjału wektorowego. PowyŜsze równania oraz róŝniczkowe prawo Ohma (J = σ E) i prawo Biota Savarta wykorzystuje się w obliczeniach numerycznych rozwiązywania zagadnienia odwrotnego, w którym poszukuje się rozkładu konduktywności wewnątrz badanego obiektu. 3. REZULTATY BADAŃ Zaprezentowane wyniki pomiarowe otrzymano przy zasilaniu cewki prądem I we równym 100 ma lub 50 ma przy częstotliwości 37 khz oraz przy 500-krotnym wzmocnieniu róŝnicowego sygnału wyjściowego. Obrót badanego obiektu o jednorodnej strukturze zamocowanego osiowo powoduje znaczące regularne zmiany sygnału, dlatego zastosowano procedurę, w której wynik pomiaru dotyczącego obiektu zaburzonego odejmowany jest od wyniku pomiaru dla obiektu jednorodnego. Istotne jest, aby oba pomiary odbywały się w podobnych warunkach, a więc w moŝliwie najkrótszym czasie. Na rysunku 3a przedstawiono badania obiektu z najmniejszym zaburzeniem. Obiekt badany wraz z zaburzeniem w punkcie startu (0 ) znajdował się w pozycji, jaką przedstawia ilustracja. Następnie dokonano obrotu o 360, mierząc sygnał co 3 i uśredniając wynik z 20 pomiarów dokonanych w jednym punkcie. Ostateczny przebieg krzywej pomiarowej poddawano działaniu cyfrowego filtru dolnoprzepustowego. Zaprezentowano wyniki pomiaru amplitudy i fazy. Wykresy ilustrują napięcie lub fazę uzaleŝnioną od kąta obrotu obiektu.

122 T. Pietrusewicz Kolejne rysunki przedstawiają rezultaty otrzymane dla zaburzeń o róŝnej wielkości i geometrii. Rys. 2. Widok układu pomiarowego wykorzystywanego w przedstawionych badaniach

Badanie struktur słaboprzewodzących metodą magnetycznej 123 Rys. 3. Obiekt pomiarowy i otrzymane wyniki dla I we = 100 ma: a) połoŝenie i wymiary zaburzenia, b) moduł napięcia wyjściowego, c) kąt przesunięcia fazowego

124 T. Pietrusewicz Rys. 4. Obiekt pomiarowy i otrzymane wyniki dla I we = 100 ma przy róŝnych odległościach zaburzenia od środka badanego obiektu: a) połoŝenie i wymiary zaburzenia, b) moduł napięcia wyjściowego, c) kąt przesunięcia fazowego

Badanie struktur słaboprzewodzących metodą magnetycznej 125 Rys. 5. Obiekt pomiarowy i otrzymane wyniki dla I we = 50 ma: a) połoŝenie i wymiary zaburzenia, b) moduł napięcia wyjściowego, c) kąt przesunięcia fazowego

126 T. Pietrusewicz Rys. 6. Obiekt pomiarowy i otrzymane wyniki dla I we = 100 ma: a) połoŝenie i wymiary zaburzenia, b) moduł napięcia wyjściowego, c) kąt przesunięcia fazowego

Badanie struktur słaboprzewodzących metodą magnetycznej 127 4. PODSUMOWANIE Pomimo wielu trudności z utrzymaniem stałych warunków pomiarowych badania cechowała zadowalająca powtarzalność. Wyraźnie potwierdzały się kształty krzywych otrzymanych dla zaburzenia o identycznej konfiguracji, jednak nie zawsze odpowiadały sobie poziomy napięć. Z kształtu krzywej moŝna łatwo wnioskować, w jakim połoŝeniu znajduje się zaburzenie. W przedstawionych wynikach dla połoŝenia zaburzenia w osi wzbudnik czujnik pojawia się minimum lokalne modułu napięcia, jednak nie musi to być regułą, gdyŝ omawiane zaburzenia miały podobne kształty (względnie duŝy wymiar wzdłuŝ osi wzbudnik czujnik w stosunku do pozostałych wymiarów) oraz identyczne własności σ, µ, ε. Odwrotne wyniki uzyskano m. in. dla zaburzeń opisanych w [6], gdzie przeprowadzono takŝe porównanie rezultatów uzyskanych za pomocą opisywanego układu pomiarowego z wynikami otrzymanymi poprzez symulację komputerową. Zaobserwowano wyraźne pokrywanie się kształtów obu krzywych. W eksperymentach zaburzenia nie dotykały ścianek obiektu badanego, więc prądy wirowe miały moŝliwość opływania zaburzenia, co mogło mieć istotny wpływ na wyniki pomiaru. Niedokładności i błędy pomiarów wynikają z trudności z zachowaniem stałych parametrów, w tym m. in. temperatury. Liczne i róŝnorodne próby testowe wykonywane w czasie badań pozwalają stwierdzić, iŝ otrzymane krzywe są wynikiem zmiany połoŝenia zaburzenia. MoŜliwe jest zatem dokonywanie identyfikacji struktury obiektu na podstawie wyników badań przeprowadzanych za pomocą opisywanego układu. LITERATURA 1. Gencer N., Kuzuoglu M., Ider Y. Z.: Electrical Impedance Tomography Using Induced Currents. IEEE Trans. on Medical Imaging., vol. 13, 338-350, No. 2, June 1994. 2. Griffiths H.: Magnetic induction tomography. Measurement Science and Technology, 12, 1126 1131, 2001. 3. Ma X., Peyton A. J., Higson S. R., Lyons A., Dickinson S. J.: Hardware and software design for an electromagnetic induction tomography (EMT) system for high contrast metal process applications. Measurement Science and Technology, 17, 111 118, 2006. 4. Rosell Ferrer J., Merwa R., Brunner P., Scharfetter H.: A multifrequency magnetic induction tomography system using planar gradiometers: data collection and calibration. Physiological Measurement, 27, 271 280, 2006. 5. Stawicki K., Gratkowski S., Komorowski M., Pietrusewicz T.: A New Transducer for Magnetic Induction Tomography. Biennial IEEE Conference on Electromagnetic Field Computation 2008, PE2-8, P. 420. Praca wysłana do IEEE Transactions on Magnetics.

128 T. Pietrusewicz 6. Stawicki K., Gratkowski S., Komorowski M., Pietrusewicz T.: Numerical simulations and experimental results for Magnetic Induction Tomography system. Praca wysłana na konferencję Computational Problems of Electrical Engineering 2008. Rękopis dostarczono dnia 3.10.2008 r. Opiniował: prof. dr hab. inŝ. Stefan F. FILIPOWICZ LOW-CONDUCTIVITY STRUCTURES INVESTIGATION BY MAGNETIC INDUCTION TOMOGRAPHY Tomasz PIETRUSEWICZ ABSTRACT In this paper a performance of a measuring system has been presented. The system was constructed for Magnetic Induction Tomography (MIT). MIT is a non-invasive method of tissues imaging. A construction and simplified theoretical description of the system have been considered. Results of low-conductivity objects measurements have been presented. The objects had nonconducting inclusions, which had different volumes, configuration and dimensions. Obtained results allow to make an identification of tested objects structures. This work presents also preliminary interpretation of the results. Mgr inŝ. Tomasz Pietrusewicz ukończył studia na Wydziale Elektrycznym Politechniki Szczecińskiej, kierunek Elektronika i Telekomunikacja w 2007 r. Obecnie w ramach studium doktoranckiego zajmuje się zagadnieniami związanymi z magnetyczną tomografią indukcyjną.