OCENA ZASOBÓW PRODUKTÓW ROZSZCZEPIENIA W PALIWIE JĄDROWYCH REAKTORÓW ENERGETYCZNYCH

Podobne dokumenty
OBLICZENIA MOCY POWYŁĄCZENIOWEJ W TERMICZNYCH REAKTORACH JĄDROWYCH

BIULETYN INFORMACYJNY INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ. Jan Matoła. Instytut Techniki Cieplnej Politechniki Warszawskiej

Podstawowe własności jąder atomowych

Fizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu

Promieniowanie jonizujące

I ,11-1, 1, C, , 1, C

NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA

Zadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α

Budowa atomu. Izotopy

Reakcje rozpadu jądra atomowego

Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów

PODSTAWY FIZYCZNE ENERGETYKI JĄDROWEJ

OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość

NATURALNY REAKTOR JĄDROWY

Rozpady promieniotwórcze

Szkolny konkurs chemiczny Grupa B. Czas pracy 80 minut

Zadanie 2. (1 pkt) Jądro izotopu U zawiera A. 235 neutronów. B. 327 nukleonów. C. 143 neutrony. D. 92 nukleony

Zadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość

CHEMIA LEKCJA 1. Budowa atomu, Izotopy Promieniotwórczość naturalna i sztuczna. Model atomu Bohra

Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski

Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura

ELEKTROWNIE. Czyste energie Energetyka jądrowa. Damazy Laudyn Maciej Pawlik Franciszek Strzelczyk

Budowa atomu Poziom: podstawowy Zadanie 1. (1 pkt.)

Energetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych

Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 6. Wyznaczanie krzywej aktywacji

Nazwy pierwiastków: A +Fe 2(SO 4) 3. Wzory związków: A B D. Równania reakcji:

Reakcje rozszczepienia i energetyka jądrowa

Energetyka Jądrowa. źródło: Wszystko o energetyce jądrowej, AREVA

Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.

Czyste energie. Energetyka jądrowa. wykład 13. dr inż. Janusz Teneta. Wydział EAIiIB Katedra Automatyki i Inżynierii Biomedycznej

Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12

A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów

1. JĄDROWA BUDOWA ATOMU. A1 - POZIOM PODSTAWOWY.

Cykl paliwowy cd. Reakcja rozszczepienia Zjawisko rozszczepienia (własności) Jądrowy cykl paliwowy cd.

Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA

Opracowała: mgr Agata Wiśniewska PRZYKŁADOWE SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIEJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A)

SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego

W2. Struktura jądra atomowego

Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie

KONKURS CHEMICZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJÓW. Eliminacje rejonowe II stopień

Reakcje jądrowe dr inż. Romuald Kędzierski

Reakcja rozszczepienia

Energetyka jądrowa. Energetyka jądrowa

Model elektrowni jądrowej

BIULETYN INFORMACYJNY INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ POLITECHNIKI WARSZAWSKIEJ. mgr inż. Michał Podowski. Instytut Techniki Cieplnej

Fizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika

Wykłady z Geochemii Ogólnej

Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne

WYZNACZANIE PROMIENIOWANIA RADONU Instrukcja dla uczniów szkół ponadpodstawowych

Obliczenia chemiczne

ECHANIKA METODA ELEMENTÓW DRZEGOWYCH W WTBRANTCH ZAGADNIENIACH ANALIZT I OPTYMALIZACJI OKŁADOW ODKSZTAŁCALNYCH NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

KONKURS Z FIZYKI I ASTRONOMII. Fuzja jądrowa. dla uczniów gimnazjum i uczniów klas I i II szkół ponadgimnazjalnych

Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią

Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa

r. akad. 2012/2013 Wykład IX-X Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka jądrowa Zakład Biofizyki 1

V KONKURS CHEMICZNY 23.X. 2007r. DLA UCZNIÓW GIMNAZJÓW WOJEWÓDZTWA ŚWIĘTOKRZYSKIEGO Etap I czas trwania: 90 min Nazwa szkoły

CYKL PALIWOWY: OTWARTY CZY ZAMKNIĘTY CZY TO WYSTARCZY?

Budowa atomu. Wiązania chemiczne

Promieniotwórczość naturalna. Jądro atomu i jego budowa.

Spis treści. Trwałość jądra atomowego. Okres połowicznego rozpadu

Wykłady z Chemii Ogólnej i Biochemii. Dr Sławomir Lis

Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.)

VI Podkarpacki Konkurs Chemiczny 2013/2014

Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej

Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 9 Fizyka neutronów i reakcja łańcuchowa

Promieniowanie jądrowe w środowisku człowieka

Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński

Wyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co. Tomasz Winiarski

Mol, masa molowa, objętość molowa gazu

FIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy

CHEMIA 1. INSTYTUT MEDICUS Kurs przygotowawczy na studia medyczne kierunek lekarski, stomatologia, farmacja, analityka medyczna ATOM.

ELEKTROWNIA JĄDROWA, TO NIE BOMBA Jerzy Kubowski

III Podkarpacki Konkurs Chemiczny 2010/2011. ETAP I r. Godz Zadanie 1

MODEL MATEMATYCZNY SEPARATORA- -PRZEGRZEWACZA PARY DO BADANIA DYNAMIKI TURBINY DLA ELEKTROWNI JĄDROWEJ

Energetyka Jądrowa. źródło: Wszystko o energetyce jądrowej, AREVA

Promieniowanie w naszych domach. I. Skwira-Chalot

Warszawski Konkurs Chemiczny ATOM i CZĄSTECZKA

Podstawy bezpieczeństwa energetyki jądrowej, REAKTOR JĄDROWY W STANIE KRYTYCZNYM

Reaktor jądrowy. Schemat. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys

Promieniowanie jonizujące

PODSTAWY DATOWANIA RADIOWĘGLOWEGO

Wyznaczanie czasu połowicznego zaniku izotopu promieniotwórczego

Podstawy bezpieczeństwa energetyki jądrowej, ZMIANY REAKTYWNOŚCI I DYNAMIKA REAKTORA

3. Jaka jest masa atomowa pierwiastka E w następujących związkach? Który to pierwiastek? EO o masie cząsteczkowej 28 [u]

Konkurs Chemiczny dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych rok szkolny 2013/2014

Określenie maksymalnego kosztu naprawy pojazdu

TRANSPORT NEUTRONÓW I FOTONÓW GAMMA W POWIETRZU

Ćwiczenie 3. POMIAR ZASIĘGU CZĄSTEK α W POWIETRZU Rozpad α

Rozpady promieniotwórcze

Maksymalna liczba punktów: 40. Czas rozwiązywania zadań: 90 minut.

... kod ucznia Małopolski Konkurs Chemiczny dla Gimnazjalistów

BIBLIOTEKA PARAMETRÓW CIEPLNYCH FREONU 22 (dla emc R-32)

Nie bójmy się elektrowni jądrowych! Stanisław Kwieciński, Paweł Janowski Instytut Fizyki Jądrowej PAN w Krakowie

Teoria Wielkiego Wybuchu FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ

Promieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe. dr Marcin Lipowczan

SCENARIUSZ LEKCJI prowadzonej pod kątem hospitacji diagnozującej w klasie pierwszej gimnazjum

Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.

Transkrypt:

BIULETYN INFORMACYJNY INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ POLITECHNIKI WARSZAWSKIEJ Nr 49 1977 dr inż. Jan Matuła Instytut Techniki Cieplnej Politechniki Warszawskiej OCENA ZASOBÓW PRODUKTÓW ROZSZCZEPIENIA W PALIWIE JĄDROWYCH REAKTORÓW ENERGETYCZNYCH W artykule omówiono powstawanie radioaktywnych produktów rozszczepienia w rdzeniu jądrowego reaktora energetycznego. Podano sposoby obliczenia zmian koncentracji atomów tych produktów w paliwie w czasie pracy reaktora. Wykazano, że dla większości produktów rozszczepienia, w stanie ustalonym, stosunek koncentracji atomów danego izotopu do początkowej koncentracji atomów U-235 zależy wprost proporcjonalnie od strumienia neutronów termicznych. Przedstawiono uproszczony sposób oceny koncentracji nasycenia wybranych produktów rozszczepienia w Daliwie reaktora WWER-440 na podstawie danych opublikowanych" w pracy [1]. Podano przykładowe obliczenia aktywności J-131 w rdzeniu reaktora WWER-440 w stanie ustalonym. 1. WSTĘP Elektrownie cieplne spalające węgiel kamienny lub brunatny są bardzo uciążliwe dla środowiska. Emitują one do otoczenia duże ilości pyłu, tlenku siarki oräz pewne mierzalne ilości pierwiastków promieniotwórczych, zawartych w węglu. W porównaniu z nimi, elektrownia jądrowa (jak wynika z dotychczasowych doświadczeń) może być uważana za elektrownię "czystą". Ponieważ jednak elektrownia jądrowa jest urządzeniem, w którym są produkowane i skumulowane izotopy promienio-

ц- J.Matuła twórcze, istnieje znikome prawdopodobieństwo, że w wypadku awarii izotopy te mogą wydostać się do otoczenia. W takim przy -, padku konsekwencje dla środowiska byłyby bardzo groźne. Aktywność produktów rozszczepienia może osiągnąć w rdzeniu reakto- 10 ra energetycznego wartość około 10 Ci. W czasie normalnej eksploatacji, wydostawaniu się izotopów promieniotwórczych do otoczenia elektrowni jądrowej, zapobiega szereg barier technicznych. Istnieje jednak potencjalne niebezpieczeństwo, że w przypadku awarii bariery te przestaną działać. Wydostanie się dużych ilości promieniotwórczych izotopów do otoczenia elektrowni jądrowejstworzyłoby poważne - zagrożenie życia biologicznego na znacznym obszarze wokół elektrowni. Przy projektowaniu i lokalizacji elektrowni jądrowej bierze się pod uwagę możliwość zajścia takiej awarii. Raport bezpieczeństwa opracowany dla danej elektrowni jądrowej zawiera m.in. ocenę zagrożenia radiologicznego środowiska w czasie normalnej eksploatacji elektrowni jądrowej oraz w czasie ewentualnej awarii. Tego typu oszacowania są również wskazówką do wyboru lokalizacji, konstrukcji odpowiednich urządzeń zabezpieczających i ograniczających skutki awarii oraz opracowania odpowiedniej technologii usuwania skutków awarii. Podstawową wielkością wyjściową do oszacowania stopnia zagrożenia radiologicznego środowiska jest ilość produktów rozszczepienia nagromadzanych w rdzeniu reaktora w czasie eksploatacji do momentu awarii. Celem niniejszego artykułu jest przedstawienie jednego z możliwych, uproszczonego sposobu oszacowania tej wielkości. 2. PRODUKTY ROZSZCZEPIENIA Wszystkie pierwiastki promieniotwórcze, które powstają i gromadzą się w paliwie reaktora w czasie normalnej eksploatacji, nazwano produktami rozszczepienia. W każdym akcie rozszczepienia powstają co najmniej dwa fragmenty o różnych liczbach masowych. Fragmenty te, zwane pierwotnymi produktami roz-

Ocena zasobów produktów rozszczepienia w paliwie... 5 szczepienia, są jądrami izotopów promieniotwórczych rożnych pierwiastków. W łańcuchowej reakcji rozszczepienia, wydajność z jaką powstają te izotopy zależy od ich liczby masowej. Pierwotne produkty rozszczepienia w chwili powstania posiadają za dużo neutronów w stosunku do nowej liczby protonów, z tego względu są one nietrwałe i ulegają rozpadowi promieniotwórczemu ρ. W wyniku tego rozpadu powstają promieniotwórcze izobary, zwane produktami wtórnymi. Każdy fragment pierwotny daje po- «czątek całemu łańcuchowi przemian promieniotwórczych, który kończy się na izobarze trwałym. Na rys.1 przedstawiono schemat prostego łańcucha izobarów. Oprócz tego, każdy produkt wtórny powstający w wyniku rozpadu promieniotwórczego poprzednika może również powstawać jako produkt pierwotny w wyniku rozszczepienia jądra. Wszystkie produkty rozszczepienia wchodzące w skład jednego łańcucha mogą absorpować neutrony, w wyniku czego powstają izotopy o liczbie masowej większej o jeden, wchodzące w skład innego łańcucha. W wyniku tego zjawiska tworzą Rys. 1 się połączenia między łańcuchami, które schematycznie przedstawiono na rys.2. Jeżeli zaniedba się wszystkie produkty pierwotne, które powstają z bardzo małą wydajnością (poniżej 10 _4 %), to pozostała ilość produktów wynosi około 100 a ich liczby masowe zawarte są w przedziale 70<A«170. Przyjmując, że w wyniku rozpadu promieniotwórczego każdego produktu pierwotnego powstaje średnio około 4 izobarów promieniotwórczych, liczbę wszystkich produktów rozszczepienia powstających w paliwie reaktora można ocenić na około 400. Dla większości tych produktów wydajność powstawania w wyniku rozpadu promieniotworczego poprzedników jest znacznie większa niż wydajność w wyniku absorpcji neutrottow pr-z&s izotopy w sąsiednim łańcuchu,. Dlatego też można jzanié dbać połączenia między łańcuchami a obliczenia zmian koncentracjąproduk-

ц- J.Matuła tów rozszczepienia przeprowadzić dla oddzielnych łańcuchów, które z kolei można zastąpić jednym wspólnym schematem. Takie uproszczenia pozwalają na opracowanie programu obliczeniowego opartego ná jednym układzie równań. Przykładowo, schemat przedstawiony na rys.2, opisany układem 11 równań różniczkowych, obejmuje dużą ilość rożnych łańcuchów rozpadów promieniotwórczych i pozwala na obliczenie zmian koncentracji około 300 różnych izotopów promieniotwórczych. Rys. 2 Dla oceny narażenia radiologicznego, obliczanie zasębów tak dużej ilości"produktów rozszczepienia nie jest konieczne. Wystarczy ograniczyć się do grupy około 50 różnych izotopów promieniotwórczych, szczególnie groźnych w przypadku awarii reaktora. Izotopy te występują w takich łańcuchach, które można zastąpić schematem przedstawionym na rys.3» opisanym układem 6 równań różniczkowych, zwyczajnych.

Ocena zasobów produktów rozszczepienia w paliwie... 7 3. OBLICZENIE ZMIAN KONCENTRACJI PRODUKTÓW ROZSZCZEPIENIA W CZASIE EKSPLOATACJI REAKTORA Zmiana ilości produktów rozszepienia objętych łańcuchem przedstawionym na rys.3 w jednostce objętości paliwa na jednostkę czasu zależy od następujących procesów: gdzie: a) produkcji b) rozpadu promieniotwórczego - c) zaniku przez absorpcję neutronów termicznych - SjØNj, d) wydajności rozpadu promieniotwórczego --kjajnj lub (l-k i )A 1 N i, ^ - makroskopowy przekrój czynny na rozszczepienie jądra izotopu rozszczepialnego [m -1 ], - wydajność powstawania izotopu "i" w wyniku rozszczepienia, 0 - strumień neutronów termicznych [m~ 2 s~ 1 ], λ^ - stała rozpadu promieniotwórczego izotopu "i" [s' 1 ], 6 i - mikroskopowy przekrój czynny na absorpcję neutronów termicznych dla jądra izotopu "i" [m 2 ],

ц- J.Matuła Ν - koncentracja atomów izotopu "i" w paliwie reaktora 1 k^ [nf 5 ], - wydajność rozpadu promieniotwórczego prekursora. Wobec tego zmianę koncentracji produktów rozszczepienia, można w tym przypadku opisać następującym układem równań różniczkowych zwyczajnych: dn i i 1 = S f 0 I r V r W 4 ' dn 0 _ ST - Σ f 0Y 2 - λ 2 N 2-6 2 N 2 0 + Wl dn, ďt 1 - = Zf 0 Ъ - λ 3 Ν 3 5 3 N 3 0+ ( 1 " k i) i +k 2 2> (1 dn dn ďt^ = Zf 0 Ъ " * 5 N 5~ e 5 N 5" 0+ (1 - k 3 )A 3 N 3 + ν Α» dn c, dit = Σί 0 Y 6 - λ 6 N + 6 - W + (1'Wł k 5*5 N 5» z warunkami początkowymi: N,(0) = 0, i = 1,...,6. 4. OCENA ZASOBÓW PRODUKTÓW ROZSZCZEPIENIA W STANIE USTALONYM Większość produktów rozszczepienia osiąga w paliwie stan równowagi po upływie około 60 dni pracy reaktora. Wobec tego dla oceny narażenia radiologicznego można przyjąć (zgodnie z zasadą pesymizacji), że w momencie awarii reaktora, koncentracja produktów rozszczepienia osiągnęła wartość nasycenia. W tym przypadku układ równań (1) przyjmie następującą postać:

Ocena zasobów produktów rozszczepienia w paliwie... 7 Σ f 0 Y 1 - *1 N s1 - < N s1 = Σ f 0 Y 2 - *2 N s2 - K s2 + W s 1 = (2) Σ f 0 Y 6- Vs6 * 6 6* N s6 + k 5 A 5 lt s5 = O. Ponieważ w reaktorach energetycznych dla większości wybranych do obliczeń produktów rozszczepienia zachodzi nierówność λ±» 6±0, (3) więc układ równań (2) można uprościć, pomijając iloczyoy 6,0 N is. gdzie s Uwzględniając ponadto, że Σ f = N 0 6 f, - - początkowa koncentracja jąder izotopu rozszczepialnego [m~ 3 ], - mikroskopowy przekrój czynny na rozszczepienie jądra izotopu rozszczepialnego [m 2 ], można układ równań (2) przejdstawió następująco: N s1*1 = V f V ' N s2*2 = W 2 * + W e 1 (5) N 36 λ6 = N o W + ( ^ W + V s V N. Rozwiązując układ (5) można otrzymać -jj dla każdego izoo zopu promieniotwórczego w następującej postaci: o i 6) i = 1,2,...,6,

ц- J.Matuła gdzie: K ± = fttjiöf.äjj.kjj), * ' (7) j] = 1,2,.i. Z zależności (6), (7) wynika, że dla dwóch różnych reaktorów koncentracje nasycenia izotopu "i" można uzależnić od siebie w następujący sposób Taka zależność pozwala na wykorzystanie wyników obliczeń koncentracji nasycenia izotopu "i", otrzymanych dla jednego reaktora, do określenia koncentracji nasycenia tego izotopu w innym reaktorze. 5. OCENA KONCENTRACJI IZOTOPU J-131 W STANIE USTALONYM W PALIWIE REAKTORA WWER-440 Dla zilustrowania omówionego sposobu oceny koncentracji produktów rozszczepienia, wykonano obliczenia dla izotopu J-131 W stanie ustalonym w rdzeniu reaktora WWER-440. Przyjmując, że koncentrację atomów U-235 można obliczyć z następującego wzoru [2] gdzie: H' - V > f (9) Ay - stała Avogadro, r - wzbogacenie paliwa, 9p - gęstość materiału paliwowego [kg M^ - masa atomowa izotopu U-235, f - udział masowy paliwa w materiale paliwowym, który można wyrazić wzorem [2]: r Μ,- + (l-r)m,o r p??. 22 ИсП - Г м 35 + п-г;м за + M o2

Ocena zasobów produktów rozszczepienia w paliwie... 11 gdzie z kolei: Mjg - masa atomowa U-238, M q2 - masa cząsteczkowa izotopu 0-16, oraz przyjmując średnie wzbogacenie paliwa r=3% i gęstość paliwa ę p = 10,41 10 6 [kg^m" 3 ], otrzymuje się następującą wartość koncentracji atomów U-235 ^35 = 7,05-10 26 [m" 3 ]. Koncentrację nasycenia izotopu J-131 można obliczyć ze wzoru (6), wykorzystując następujące dane, zamieszczone w pracy [1]: N 1,69 10~ 5 i 0 = Ϊ0 16 [m- 2.s- 1 ], o» oraz 0' = 3,1 10 1 7 [m~ 2 s~ 1 ] z danych ofertowych reaktora WWER-440. Dla tych wartości otrzymano następującą koncentrację J-131 I^i = 7,05 10 26.1,69 Ю -5 31 = 3,7 10 23 [m -3 ]. Liczbę atomów izotopu J-131 w całym rdzeniu reaktora obliczono mnożąc otrzymaną wartość N' gi przez objętość'wszystkich elementów paliwowych. Dla przyjętej liczby v.elementów paliwowych η = 34776 oraz wysokości elementu Η = 2,5 m i promienia Ε = 3,8 1ü~ 3 m, liczbę atomów J-131 zawartych w rdzeniu reaktora WWER-440 wynosi 2 K 131 = 34776 ίΐ (3,8 1υ~ 3 ) 2,5 3,7 10 23 = 1,46 10 2 \ Otrzymana na podstawie tych obliczeń aktywność J-131 w rdzeniu reaktora jest następująca l/wykonując analogiczne obliczenia dla innych izotopów promieniotwórczych szczególnie groźnych dla otoczenia (Xe,Kr,J, Br,Cs,Sr,Y,Ba,Te,Rb), można całkowitą ich aktywność w rdzeniu

ц- J.Matuła reaktora WWER-440 ocenić następująco A = 5 10 9 [Gi]. BIBLIOGRAFIA [il Β 1 ) a e к e J.O. and Todd Μ. F.: U-235 fission L J product production as a function of thermal neutron flux, irradiation time and decay time. ORHL-2127-1958. Í2I G 1 a s s t o η e S., S e s o n s k e Α.: Nuclear L J reactor engineering. A. Van Nostrand Comp. Inc. Princeton. N.Jrs.1963. ОЦЕНКА СОДЕРЖАНИЯ ПРОДУКТОВ РАСЩЕПЛЕНИЯ В ТОПЛИВЕ ЯДЕРНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ РЕАКТОРОВ Краткое с о д е р ж а н и е В работе описывается процесс образования радиоактивных продуктов расщепления в активной зоне ядерного энергетического реактора. Приводятся метод вычисления изменения концентрации атомов этих продуктов в топливе во время работы реактора. Показывается, что для большинства продуктов расщепления в установившемся режиме отношение концентрации атомов данного изотопа к начальной концентрации атомов урана 235 зависит прямо пропорционально от потока тепловых нейтронов. Приводится упрощенный метод оценки концентрации насыщения некоторых выбранных продуктов расщепления в топливе реактора ВВЭР-440, основанный на данных, приведенных в работе [1]. Приводятся примеры вычислений активности иода 131 в активной зоне реактора ВВЭР-440 в установившемся режиме«

Ocena zasobów produktów rozszczepienia w paliwie... 13 THE EVALUATION OF FISSION PRODUCTS INVENTORY IN THE FUEL OF NUCLEAR POWER REACTORS Summary The production of fission products in a nuclear power reactor core has been discussed in the present paper. The methods of calculating the changes in the concentration rate of the fission products nuclei in the feul during the nuclear reactor operation has been presented. It has been shown that in the steady state the concentration ratijo of the given isotope to the initial concentration of U-235 nuclei is directly proportional to the thermal neutron flux for the most nuclei in the fission products. The simple method of calculating the saturation concentration of the fission products in the fuel of the WWER-440 nuclear reactor has been presented. The activity of 1-131 in the nuclear reactor core of WWER W-0 type in the steady state has been given. Rękojpis dostarczono w lipcu 1977 г