Prezentacja. Zakładu Doświadczalnej Fizyki Komputerowej
|
|
- Edyta Antczak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Prezentacja Zakładu Doświadczalnej Fizyki Komputerowej Instytut Fizyki UJ, 19/04/2012
2 Pracownicy ZDFK Mgr Nikodem Frodyma Dr Anna Jany Prof. Stanisław Micek Dr Marcin Misiaszek Dr Zenon Nieckarz Mgr Krzysztof Pelczar Prof. Marcin Wójcik Dr Grzegorz Zuzel doktorant asystent naukowy (grant) profesor emerytowany asystent naukowy (grant) prac. naukowo-techniczny doktorant (MSD) profesor/kierownik zakładu adiunkt Dr Michał Tarka post-doc (NCN) Dr Chris O'Shaughnessy asystent naukowy (grant)
3 Pracownicy ZDFK zajęcia 2011/2012 Mgr Krzysztof Pelczar - I pracownia fizyczna (Chemia) - Systemy pomiarowo-kontrolne, ćw. (IS) Prof. Marcin Wójcik - Pracownia specjalistyczna (Fizyka med.) - Pracownia specjalistyczna (Biotechnologia) - Astrofizyka, wyk., sem. (Astrofizyka) - Pracownia elektroniczna (IS) Dr Grzegorz Zuzel - I pracownia fizyczna (Chemia) - Systemy pomiarowo-kontrolne, wyk. (IS) - Pracownia elektroniczna (Fizyka, ZMiN, SMP, IS) Fizyka/ZMiN/SMP: 26 % Informatyka: 48 % Inne: 26 % SPK możliwość rozszerzenia tematyki ćwiczeń o zagadnienia dot. interfejsów cyfrowych
4 Badania prowadzone w ZDFK Astronomia neutrinowa (GALLEX/GNO, BOREXINO) - neutrina słoneczne - geo-neutrina Podwójny bezneutrinowy rozpad beta (GERDA) Poszukiwania ciemnej zimnej materii (DARKSIDE) Zastosowanie systemów pomiarowo-kontrolnych w badaniach biofizycznych i medycznych Rejestracja pól magnetycznych o niskich częstotliwościach w atmosferze (LTR-LAB)
5 Współpraca międzynarodowa GALLEX/GNO, BOREXINO, GERDA, DARKSIDE Istituto Nazionale di Fisica Nucleare, Laboratori Nazionali del Gran Sasso, Assergi (INFN-LNGS) Max-Planck-Institut für Krernphysik, Heidelberg (MPI-K) Technische Universität München (TUM) Princeton University JRC Institute for Reference Materials and Measurements, Geel (JRC-IRMM) Physikalisch-Technischen Bundesanstalt, Braunschweig (PTB) MoU: 2 (+1)
6 INFN LNGS 3 hale: A, B i C (100 x 20 x 20 m) Hala A: GERDA Hala C: BX, DARKSIDE OPREA
7 Pracownicy ZDFK granty ( ) FP7 TARI ( ) MNiSW LTR-LAB ( ) MNiSW GERDA ( ) MNiSW BOREXINO ( ) FNP EXTERIUS: GERDA (2011) ERA-NET ASPERA-2: SILENT ( ) ERA-NET ASPERA-2: ISOTTA ( ) NCN OPUS: LTR-LAB ( ) NCN HARMONIA: GERDA ( ) NCN MAESTRO: DARKSIDE NCN OPUS: BOREXINO FNiTP APARATURA/SUNLAB
8 Dorobek naukowy ZDFK ( ) Publikacje (ISI WoS): 49 Phys. Rev. Lett., Phys. Lett. B, Phys. Rev. D, Phys. Rev. C, Astrop. Phys., NIM A Cytowania (ISI WoS): 1015 Wystąpienia konferencyjne: 12 w tym na zaproszenie: 4 Seminaria/odczyty: 19 Komunikaty naukowe/raporty: 15 Patenty: 1 Wyróżnienia/nagrody: - nagroda Rektora UJ: 2008, nagroda Prezesa Rady Ministrów RP: 2009
9 ZDFK dodatkowe informacje
10 DARKSIDE
11 Istnienie ciemnej materii WMAP
12 DARKSIDE Rejestracja oddziaływań cząstek ciemnej zimnej materii (WIMPs) z jądrami tarczy (detektora) Przekaz energii rzędu kilku kev Przekrój czynny na poziomie cm 2 Zastosowanie LAr zubożonego w 39 Ar Pierwszy pomiar DARKSIDE-50 Docelowo masa detektora O(5 t)
13 DARKSIDE zespół U.S.A. Augustana College Black Hills State University Fermi National Accelerator Laboratory Princeton University Temple University University of Arcansas University of California at Los Angeles University of Hawaii University of Houston University of Massachusetts at Amherst Virginia Tech CHINA IHEP Beijing ITALY INFN Univesita degli Studi di Genova INFN Laboratori Nazionali del Gran Sasso INFN Univesita degli Studi di Milano INFN Univesita degli Studi di Napoli INFN Univesita degli Studi di Perugia POLAND Jagiellonian University RUSSIA JINR Dubna Lomonosov State University Moscow RRC Kurchatov Institute St. Petersburg Nuclear Physics Institute
14 DARKSIDE koncepcja detektora WIMPs
15 DARKSIDE komponenty detektora
16 DARKSIDE TPC
17 DARKSIDE sygnał scyntylacyjny
18 DARKSIDE dryf elektronów
19 DARKSIDE elektroluminescencja Ar
20 DARKSIDE BX Counting Test Facility
21 DARKSIDE konstrukcja detektora
22 DARKSIDE konstrukcja detektora
23 DARKSIDE konstrukcja detektora
24 DARKSIDE konstrukcja detektora
25 DARKSIDE konstrukcja detektora
26 DARKSIDE konstrukcja detektora
27 DARKSIDE tytanowy dewar - Zubożony (w 39 Ar) LAr dysponujemy 85 kg % 39 Ar w porównaniu z Ar atmosferycznym -T 1/2 = 269 y, E max = 565 kev - QUPIDs Quartz Photon Intensyfying Detector (100 x mniejsza aktywność niż najlepszego PM) 2x19 szt, FI = 7.5 cm - Aktywna osłona neutronowa LS
28 DARKSIDE dwufazowa komora TPC
29 DARKSIDE QUPID Photo Cathode (-6 kv) Quartz Photo Cathode (-6 kv) Al coating APD (0 V) Quartz APD Avalanche Photo-Diode
30 R inch DARKSIDE QUPIDs R inch QUPID 3 inch XENON10 XENON100 XMASS DarkSide XENON1T
31 DARKSIDE 50 Dewar w osłonie antykoincydencyjnej CTF - wodny detektor Čerenkowa
32 Czułość DARKSIDE 50 W ciągu 3 lat zbierania Danych 10 zdarzeń wywołanych przez WIMP strong evidence for a discovery of WIMP scattering
33 DARKSIDE 50
34 GERDA
35 Podwójny rozpad beta 2 0 (A,Z) (A, Z+2) + 2e e L = 0 T 1/2 ~ y (A,Z) (A, Z+2) + 2e - L = 2 T 1/2 ~ y T exp 1/2 > y
36 Podwójny rozpad beta
37 Podwójny bezneutrinowy rozpad beta Konsekwencje obserwacji rozpadu: Neutrino jest cząstką Majorany (swoją własną antycząstką) Liczba leptonowa nie jest zachowywana Mamy do czynienia z fizyką spoza Modelu Standardowego Określenie efektywnej masy neutrina (jedyna metoda pozwalająca mierzyć masy rzędu mev) Określenie hierarhii mas neutrin Próbę rozwiązania problemu łamania symetrii CP w sektorze leptonowym
38 GERDA założenia GERDA GERmanium Detector Array Detektor GERDA zaprojektowano do poszukiwań procesu 0 dla izotopu 76 Ge (Q = 2039 kev) - Wysoka (radio-)czystość monokryształów Ge - Bardzo dobra energetyczna zdolność rozdzielcza - Detektor = źródło ( ~ 1) - Wymagane jest wzbogacanie (7.4 % 86 %) Tło: razy niższe niż w dotychczas prowadzonych eksperymentach (HdM, IGEX)
39 GERDA fazy realizacji - Faza I: 17.5 kg (8 detektorów) wzbogaconego Ge z projektów HdM & IGEX 15 kg y, T 1/2 ~ y, m ee = < > ev - Faza II: dodanie nowych detektorów typu BEGe 37.5 kg wzbogaconego materiału jest dostępne, 100 kg y, T 1/2 ~ y, m ee = < > mev - Faza III: duża kolaboracja, O(500 kg) 76 Ge, 1000 kg y, T 1/2 ~ y, m ee ~ 50 mev
40 GERDA zespół 95 fizyków z 17 instytutów z Niemiec, Włoch, Rosji, Polski, Szwajcari, Belgi i Chin
41 GERDA budowa detektora Heidelberg - Moscow GeMPI
42 GERDA budowa detektora Clean room Śluza Laboratorium Kriostat Pokój kontrolny Detektor Rn Zbiornik wody + veto
43 GERDA budowa detektora
44 GERDA budowa detektora Zbiornik wody: Ø 10 m h = 9.5 m V = 650 m 3
45 GERDA budowa detektora
46 GERDA budowa detektora
47 GERDA status
48 GERDA status widmo detektorów wzbogaconych w 76 Ge widmo detektorów niewzbogaconych
49 GERDA status 39 Ar: 1.01 Bq/kg from WARP NIM A 574:83-88, Ge: y from HdM ref. NIM A 522, , Ar spectrum normalized to peak assuming homogeneous distribution
50 GERDA status
51 GERDA status
52 GERDA status Listopad 2010 inauguracja eksperymentu (LNGS) 1. listopad 2011 rozpoczęcie fazy I (14.6 kg 76 Ge) Ekspozycja = kg y Tło zgodne z założoną wartością 10-2 cts/(kev kg y) 7 nowych detektorów (BEGe) dla fazy II gotowych, kolejne w produkcji Neutrino 2012 (Kyoto) dane dot. tła i 2 76 Ge Koniec 2012 publikacja danych dot Ge
53 GERDA status Jedyny projekt mogący w krótkim czasie zbadać naturę neutrina Ultra-niskie tło z potencjałem dalszej redukcji (scyntylacje LAr, detektory typu BEGe) Możliwość pomiaru efektywnej masy neutrina do mev GERDA europejskim projektem strategicznym (CERN Council)
54 GERDA w mediach
55 GERDA a ASPERA
56 GERDA video
57 BOREXINO
58 BOREXINO
59 BOREXINO Detektor BOREXINO: Uruchomiony w maju 2007 Niskotłowy niskoenergetyczny spektrometr neutrinowy 300 ton ciekłego scyntylatora 2214 fotopowielaczy Główne cele badawcze: Neutrina słoneczne (Be/B/pep) Geo-neutrina Egzotyczne oddziaływania
60 BOREXINO budowa detektora e -
61 BOREXINO napełnianie
62 BOREXINO
63 BOREXINO exceptional research
64 BOREXINO pomiar v Precyzyjny pomiar prędkości neutrin: System pomiaru czasu o dokładności 3 ns Aparatura współfinansowana przez UJ Nowa wiązka neutrin w maju 2012 BOREXINO projektem stowarzyszonym z CERN ( CERN Recognized experiment, code RE26 ) Grant na dalszy udział naszej grupy w projekcie rozpatrywany w NCN
65 BOREXINO publikacje Publikacje: 2008: First real time detection of 7 Be solar neutrinos by BOREXINO Physics Letters B Volume 658, Issue 4, 3 January 2008, Pages : Direct Measurement of the 7 Be Solar Neutrino Flux with 192 Days of BOREXINO Data Phys. Rev. Lett. 101, (2008) 2008: Search for solar axions emitted in the M1-transition of 7 Li* with BOREXINO CTF EPJ C Particles and Fields, Volume 54, Number 1 / March, : The Borexino detector at the Laboratori Nazionali del Gran Sasso NIM A, Volume 600, Issue 3, 11 March 2009, Pages : New experimental limits on the Pauli-forbidden transitions in C-12 nuclei obtained with 485 days BOREXINO Phys. Rev. C 81, (2010) 2010: Measurement of the solar 8 B neutrino rate with a liquid scintillator target and 3 MeV energy threshold in the BOREXINO detector Phys. Rev. D 82, (2010) 2010: Observation of geo-neutrinos Physics Letters B, Volume 687, Issues 4-5, 19 April 2010, Pages : Study of solar and other unknown anti-neutrino fluxes with BOREXINO at LNGS Physics Letters B, Volume 696, Issue 3, 31 January 2011, Pages : Precision Measurement of the 7 Be Solar Neutrino Interaction Rate in BOREXINO Phys. Rev. Lett. 107, (2011) 2012: First evidence of pep solar neutrinos by direct detection in BOREXINO Phys. Rev. Lett. 108, (2012)
66 BI = 10-3 cts/(kev kg y) Tło: GERDA vs BOREXINO BI = 10-6 cts/(kev kg y)! GERDA BOREXINO
67 LArGe
68 LArGe LArGe Liquid Argon and Germanium Ultra-niskotłowy system do badań nowych technik redukcji tła w eksperymencie GERDA V LAr = 1.2 m 3 9 PMTs (8 ETL) Kriostat Cu, superizolacja, aktywne chłodzenie LN 2 Osłony Cu (15 cm), Pb (11 cm), stal (24 cm) i PU (20 cm) Lokalizacja w LNGS/GDL
69 LArGe kriostat Kompensator Miedziana pokrywa z przepustami N 2 Flansza pokrywy Kompensator Fotopowielacze Część stalowa z układem aktywnego chłodzenia LN 2 Spaw Cu/stal Płyta Cu z fotopowielaczami LAr Część miedziana Z superizolacją Aktywne chłodzenie: przechładzanie powierzchnii LAr o 1-2 o C Zerowe straty LAr stabilny system
70 LArGe kriogenika P1 Teflon filter V14 V18 V19 LN 2 KV1 SV1 KV7 KV9 V25 KV8 KV10 V15 KV11 BS4 P12 KV12 LAr P LAr V20 P V17 V L 240 L Barrack wall VEM1 SV5 T3 V7 P8 V12 V11 P9 V27 P13 V10 SP1 V1 SH1 P11 V2 P5 SV4 V3 V8 P7 V7A BS3 V7B TP3 V26 Ar 6.0 LV1 V9 MS TP2 Cal. gas V13 TP4 P2 TP1 BS2 P6 V21 P10 V4 KV2 BS1 KV3 SV2A V24 RV1 SV2 KV4 P3 V22 SV6 Flow V5 V6 KV5 KV6 SV3A Cryostat LN L 355 kg SV3 V23 RV2 P4 Cu Shield T1 T2 P C1 C2 LAr LN L Heater controller 100 L
71 LArGe Slow Control
72 LArGe budowa systemu
73 LArGe budowa systemu
74 LArGe budowa systemu
75 LArGe budowa systemu
76 LArGe budowa systemu
77 LArGe budowa systemu
78 LArGe budowa systemu
79 LArGe budowa systemu
80 LArGe scyntylacje LAr
81 LArGe scyntylacje LAr L.Y p.e./mev E/E 17 % ( E = 238 kev)
82 LArGe redukcja tła 228 Th Q : R ~ 10 4, BI ~ 10-2 cts/(kev kg y)
83 LArGe możliwości Badania nad redukcją tła zewnętrznego z wykorzystaniem scyntylacji LAr i różnych detektorów Ge lub ich konfiguracji: - studia nad detektorem LAr - identyfikacja promieniowania,,, n (kształt impulsu) - analiza koincydencji czasowych (Bi-Po, czystość Ar) Stanowisko testowe detektorów i zimnej elektroniki fazy II/III GERDy. Optymalizacja pod względem maksymalnego obniżenia tła systemu (skompletowanie osłon). Optymalizacja pod kątem maksymalnego obniżenia progu detekcji (rejestracja ciemnej zimnej materii). Badania tła generowanego przez miony w LAr (dodanie paneli scyntylacyjnych) duże znaczenie dla eksperymentów opartych o gazy kriogeniczne. Badania/testy nowych typów fotopowielaczy niskotemperaturowych.
84 KONIEC dziękujemy za uwagę!
Projekt poszukiwania neutrin sterylnych w eksperymencie z krótką bazą przy użyciu detektora BOREXINO
Projekt poszukiwania neutrin sterylnych w eksperymencie z krótką bazą przy użyciu detektora BOREXINO Marcin Misiaszek Instytut Fizyki, Uniwersytet Jagielloński Astrofizyka Cząstek w Polsce, 3-6 Marca,
Bardziej szczegółowoProjekt SOX w poszukiwaniu neutrin sterylnych i nowych oddziaływań
Projekt SOX w poszukiwaniu neutrin sterylnych i nowych oddziaływań Marcin Misiaszek Instytut Fizyki UJ 28/03/2014 Seminarium IFD UW Warszawa BOREXINO detektor i osiągnięcia Oscylacje neutrin czy wszystko
Bardziej szczegółowoPoszukiwanie podwójnego bezneutrinowego rozpadu beta 76Ge w eksperymencie GERDA
Poszukiwanie podwójnego bezneutrinowego rozpadu beta 76Ge w eksperymencie GERDA Grzegorz Zuzel (w imieniu zespołu GERDA) Instytut Fizyki UJ Astrofizyka Cząstek w Polsce 05-08.01.2010 2013, Kraków/Przegorzały,
Bardziej szczegółowoAutoreferat. 1. Dane osobowe: Aktualna afiliacja/adres:
Autoreferat 1. Dane osobowe: Imię/Nazwisko: Data/miejsce urodzenia: Narodowość: Aktualna afiliacja/adres: 2. Stopnie naukowe: Doktora: Magistra: Grzegorz Zuzel 05.08.1974, Wieluń, Polska Polska Uniwersytet
Bardziej szczegółowoPrzyszłość polskiej fizyki neutrin
Przyszłość polskiej fizyki neutrin Agnieszka Zalewska Instytut Fizyki Jądrowej PAN im. H.Niewodniczańskiego W imieniu Polskiej Grupy Neutrinowej (Katowice, Kraków, Warszawa, Wrocław) (D.Kiełczewska, J.Kisiel,
Bardziej szczegółowoWszechświata. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Ciemna Strona Wszechświata Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan 1)Ciemna strona Wszechświata 2)Z czego składa się ciemna materia 3)Poszukiwanie ciemnej materii 2 Ciemna Strona Wszechświata 3 Z czego składa
Bardziej szczegółowoProjekt podziemnego laboratorium w Polsce - SUNLAB. Małgorzata Harańczyk Instytut Fizyki Jądrowej PAN Astrofizyka Cząstek w Polsce, 5.03.
Projekt podziemnego laboratorium w Polsce - SUNLAB Małgorzata Harańczyk Instytut Fizyki Jądrowej PAN Astrofizyka Cząstek w Polsce, 5.03.2013 Plan 1. Historia 2. Lokalizacja 3. Pomiary naturalnej promieniotwórczości
Bardziej szczegółowoEksperyment ICARUS-NESSIE:
Eksperyment ICARUS-NESSIE: badanie anomalii LSND Jan Kisiel Instytut Fizyki Uniwersytet Śląski, Katowice Wykorzystano materiały (publikacje, proposale, prezentacje ) ICARUS-a i ICARUS-NESSiE 1 Neutrina
Bardziej szczegółowoRozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)
Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Kilka interesujących faktów Każdy człowiek wysyła dziennie
Bardziej szczegółowowyniki eksperymentu OPERA Ewa Rondio Narodowe Centrum Badań Jądrowych
wyniki eksperymentu OPERA Ewa Rondio Narodowe Centrum Badań Jądrowych RADA DO SPRAW ATOMISTYKI Warszawa, 1.12.2011 Ú istnienie ν zaproponowano aby uratować zasadę zachowania energii w rozpadzie beta Ú
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoSPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA
SPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA Metoda detekcji promieniowania jądrowego (α, β, γ) Konwersja energii promieniowania jądrowego na promieniowanie w zakresie widzialnym. Zalety metody: Geometria 4π Duża
Bardziej szczegółowoNeutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN
Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN Józef Andrzejewski Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego Uniwersytet Łódzki Mądralin 2013 Współpraca
Bardziej szczegółowoPomiar strumienia termicznych neutronów w podziemnym laboratorium w Gran Sasso. Karol Jędrzejczak IPJ P-VII Łódź
Pomiar strumienia termicznych neutronów w podziemnym laboratorium w Gran Sasso Karol Jędrzejczak IPJ P-VII Łódź W kwietniu tego roku zmierzyliśmy strumień neutronów w laboratorium podziemnym w Gran Sasso
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoTitle. Tajemnice neutrin. Justyna Łagoda. obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań
Title Tajemnice neutrin Justyna Łagoda obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań Cząstki i oddziaływania 3 generacje cząstek 2/3-1/3 u d c s t b kwarki -1 0 e νe µ νµ
Bardziej szczegółowoBadanie wysokoenergetycznych mionów kosmicznych w detektorze ICARUS.
Badanie wysokoenergetycznych mionów kosmicznych w detektorze ICARUS. Tomasz Palczewski Promotor: Prof. dr hab. Joanna Stepaniak. Warszawska Grupa Neutrinowa. Seminarium Doktoranckie IPJ 21.11.2006. Warszawa.
Bardziej szczegółowoJak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino
Jak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino Przypomnienie: hipoteza neutrina Pauli 30 Przesłanki: a) w rozpadzie β widmo energii elektronu ciągłe od 0 do E max (dla α, γ dyskretne) b) jądra przed-
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoΒ2 - DETEKTOR SCYNTYLACYJNY POZYCYJNIE CZUŁY
Β2 - DETEKTOR SCYNTYLACYJNY POZYCYJNIE CZUŁY I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z zasadą działania detektorów pozycyjnie czułych poprzez pomiar prędkości światła w materiale scyntylatora
Bardziej szczegółowoOddziaływania podstawowe
Oddziaływania podstawowe grawitacyjne silne elektromagnetyczne słabe 1 Uwięzienie kwarków (quark confinement). Przykład działania mechanizmu uwięzienia: Próba oderwania kwarka d od neutronu (trzy kwarki
Bardziej szczegółowoTajemnicze neutrina Agnieszka Zalewska
Tajemnicze neutrina Agnieszka Zalewska Dzień otwarty IFJ, Polecam: Krzysztof Fiałkowski: Opowieści o neutrinach, wydawnictwo Zamiast korepetycji http://wwwlapp.in2p3.fr/neutrinos/aneut.html i strony tam
Bardziej szczegółowoPoszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS
Poszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS Artur Kalinowski Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Warszawa, 7 grudnia 2012 DETEKTOR CMS DETEKTOR CMS Masa całkowita : 14
Bardziej szczegółowoNeutrina z supernowych
Zachowanie całkowitej liczby leptonowej? Czy neutrina są cząstkami Diraca czy Majorany? Poszukiwanie rozpadów 2βν 0 Mechanizmy nadawania cząstkom masy Pomiary mas neutrin Neutrina z supernowych Obserwacja
Bardziej szczegółowoAnaliza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Bardziej szczegółowoElektron w fizyce. dr Paweł Możejko Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska
Elektron w fizyce dr Paweł Możejko Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska Gdańsk, 16.04.2011 Powstanie elektronów i Model Wielkiego
Bardziej szczegółowoEksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13
Eksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13 v Przypomnienie wyniku eksperymentu KamLAND - weryfikującego oscylacje neutrin słonecznych v Formuły na prawdopodobieństwo disappearance antyneutrin
Bardziej szczegółowoNeutrina. Źródła neutrin: NATURALNE Wielki Wybuch gwiazdy atmosfera Ziemska skorupa Ziemska
Neutrina X Źródła neutrin.. Zagadki neutrinowe. Neutrina słoneczne. Neutrina atmosferyczne. Eksperymenty neutrinowe. Interpretacja pomiarów. Oscylacje neutrin. 1 Neutrina Źródła neutrin: NATURALNE Wielki
Bardziej szczegółowopromieniowania Oddziaływanie Detekcja neutronów - stosowane reakcje (Powtórka)
Wykład na Studiach Podyplomowych "Energetyka jądrowa we współczesnej elektroenergetyce", Kraków, 4 maj DETEKCJA NEUTRONÓW JERZY JANCZYSZYN Oddziaływanie promieniowania (Powtórka) Cząstki naładowane oddziałują
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoAstrofizyka promieniowania gamma najwyższych energii w IFJ PAN. Jacek Niemiec (NZ-43)
Astrofizyka promieniowania gamma najwyższych energii w IFJ PAN Jacek Niemiec (NZ-43) Astrofizyka promieniowania gamma najwyższych energii w IFJ PAN: dr Jacek Niemiec dr Michał Dyrda - badania teoretyczne
Bardziej szczegółowoRozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wykład 2: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2: Detekcja Czastek 27 lutego 2008 p.1/36 Wprowadzenie Istota obserwacji w świecie czastek
Bardziej szczegółowoNeutrina (2) Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład VIII
Neutrina (2) Wykład VIII Neutrina słoneczne Wyniki Super-Kamiokande Eksperyment SNO Eksperyment Kamland Podsumowanie Elementy fizyki czastek elementarnych Przypomnienie Wyniki LSND Zmierzono przypadki
Bardziej szczegółowoprzyziemnych warstwach atmosfery.
Źródła a promieniowania jądrowego j w przyziemnych warstwach atmosfery. Pomiar radioaktywności w powietrzu w Lublinie. Jan Wawryszczuk Radosław Zaleski Lokalizacja monitora skażeń promieniotwórczych rczych
Bardziej szczegółowoSeminarium. -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne. Konrad Tudyka
Seminarium -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne Konrad Tudyka 1 W 1908r. Rutheford zatopił niewielka ilość 86 Rn w szklanym naczyniu o ciękich sciankach (przenikliwych
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Nauki a Uniwersytet Jagielloński. Kraków, 19 grudnia 2012 Andrzej Jajszczyk
Narodowe Centrum Nauki a Uniwersytet Jagielloński Kraków, 19 grudnia 2012 Andrzej Jajszczyk Plan prezentacji NCN informacje podstawowe Konkursy NCN UJ konkursach w NCN 2 Narodowe Centrum Nauki Narodowe
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna laboratorium Curie troje noblistów 1903 PC, MSC 1911 MSC 1935 FJ, IJC Przemiany jądrowe He X X 4 2 4 2 A Z A Z e _ 1 e X X A Z A Z e 1 e
Bardziej szczegółowoTomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków
Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Tomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków Labs Prowadzący Tomasz Szumlak, D11, p. 111 Konsultacje Do uzgodnienia??? szumlak@agh.edu.pl Opis przedmiotu
Bardziej szczegółowoPomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Bardziej szczegółowoTajemnice neutrin Jan Kisiel Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski, Katowice Katowice,
Tajemnice neutrin Jan Kisiel Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski, Katowice (Jan.Kisiel@us.edu.pl) Katowice, 20.05.2015 Plan prezentacji: Narodziny neutrin: pomysł, teoria, eksperyment Hipoteza oscylacji
Bardziej szczegółowoJądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
Bardziej szczegółowoRADIOMETR Colibri TTC
RADIOMETR Colibri TTC Radiometr Colibri TTC w podstawowej konfiguracji (bez sond zewnętrznych) służy do pomiaru mocy przestrzennego równoważnika dawki H*(10), oraz zakumulowanego (od momentu włączenia)
Bardziej szczegółowoChiralność w fizyce jądrowej. na przykładzie Cs
Chiralność w fizyce jądrowej 124 na przykładzie Cs Tomasz Marchlewski Uniwersytet Warszawski Seminarium Fizyki Jądra Atomowego 6 kwietnia 2017 1 Słowo chiralność Chiralne obiekty: Obiekty będące swoimi
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoNZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania
Przegląd działalności naukowej IFJ PAN 7 8 stycznia 014 Oddział V Zastosowań Fizyki i Badań Interdyscyplinarnych NZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania Kierownik: dr hab. Krzysztof Drozdowicz Przegląd
Bardziej szczegółowoCzy neutrina mogą nam coś powiedzieć na temat asymetrii między materią i antymaterią we Wszechświecie?
Czy neutrina mogą nam coś powiedzieć na temat asymetrii między materią i antymaterią we Wszechświecie? Tomasz Wąchała Zakład Neutrin i Ciemnej Materii (NZ16) Seminarium IFJ PAN, Kraków, 05.12.2013 Plan
Bardziej szczegółowoDetektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty. D. Kiełczewska, wykład 3
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty Przechodzenie cząstek naładowanych przez materię Cząstka naładowana: traci energię przez zderzenia
Bardziej szczegółowoBadanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Bardziej szczegółowoγ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego
γ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaprezentowanie zasady działania pozytonowego tomografu emisyjnego. W doświadczeniu użyjemy detektory scyntylacyjne
Bardziej szczegółowoBadanie oddziaływań neutrin za pomocą komory TPC wypełnionej ciekłym
Badanie oddziaływań neutrin za pomocą komory TPC wypełnionej ciekłym argonem Justyna Łagoda 21.10.2005 Plan obecny stan wiedzy o oscylacjach neutrin krótkie przypomnienie komora projekcji czasowej wypełniona
Bardziej szczegółowoWiązki Radioaktywne. wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności. Jan Kurcewicz CERN, PH-SME. 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner
Wiązki Radioaktywne wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności Jan Kurcewicz CERN, PH-SME 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner Wstęp Nuklidy nietrwałe Przykład: reakcja fuzji Fuzja (synteza,
Bardziej szczegółowo1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7.
Weronika Biela 1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7. Obliczenie przekroju czynnego 8. Porównanie
Bardziej szczegółowoJuż wiemy. Wykład IV J. Gluza
Już wiemy Oddziaływania: QED, QCD, słabe Ładunek kolor, potencjały w QED i QCD Stała struktury subtelnej zależy od odległości od ładunku: wielkie osiągnięcie fizyki oddziaływań elementarnych (tzw. running)
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki cząstek III. Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski
Podstawy fizyki cząstek III Eksperymenty nieakceleratorowe Krzysztof Fiałkowski Zakres fizyki cząstek a eksperymenty nieakceleratorowe Z relacji nieoznaczoności przestrzenna zdolność rozdzielcza r 0.5fm
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoHarmonogram zjazdów V naboru na Zaoczne Studia Doktoranckie przy IEl. Ramowy program zajęć (I semestr)
I semestr Zjazd 1: 24/25 luty 24.02.2006 Harmonogram zjazdów V naboru na Zaoczne Studia Doktoranckie przy IEl Ramowy program zajęć (I semestr) 10:00-11:45 Inauguracja, 12:00-13:35 S.F. Filipowicz: Komputerowe
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 5. Pomiar górnej granicy widma energetycznego Promieniowania beta metodą absorpcji.
Ćwiczenie nr 5 Pomiar górnej granicy widma energetycznego Promieniowania beta metodą absorpcji. 1. 2. 3. 1. Ołowiany domek pomiarowy z licznikiem kielichowym G-M oraz wielopoziomowymi wspornikami. 2. Zasilacz
Bardziej szczegółowoŁukasz Świderski. Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx
Seminarium ZSJ UW Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx Scyntylatory do detekcji neutronów Łukasz Świderski Departament Technik Jądrowych i Aparatury ul. Sołtana 7 Scyntylatory do detekcji neutronów
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy?
Bozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy? Sławomir Stachniewicz, IF PK 1. Standardowy model cząstek elementarnych Model Standardowy to obecnie obowiązująca teoria cząstek elementarnych, które są składnikami
Bardziej szczegółowoDetektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych.
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kiełczewska, wykład 3 1 Przechodzenie cząstek naładowanych
Bardziej szczegółowoObserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV
Obserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV Eksperyment CMS, CERN 4 lipca 2012 Streszczenie Na wspólnym seminarium w CERN i na konferencji ICHEP 2012 [1] odbywającej się w Melbourne, naukowcy pracujący przy
Bardziej szczegółowoZagadki neutrinowe. Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Zagadki neutrinowe Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande Deficyt neutrin słonecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande,
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 7 Detekcja cząstek
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 7 Detekcja cząstek Detekcja cząstek rejestracja identyfikacja kinematyka Zjawiska towarzyszące przechodzeniu cząstek przez materię jonizacja scyntylacje zjawiska w półprzewodnikach
Bardziej szczegółowoOptyka falowa. Optyka falowa zajmuje się opisem zjawisk wynikających z falowej natury światła
Optyka falowa Optyka falowa zajmuje się opisem zjawisk wynikających z falowej natury światła Optyka falowa Fizjologiczne, fotochemiczne, fotoelektryczne działanie światła wywołane jest drganiami wektora
Bardziej szczegółowoRozwój metod zapewnienia bezpieczeństwa jądrowego i ochrony radiologicznej dla bieżących i przyszłych potrzeb energetyki jądrowej
Rozwój metod zapewnienia bezpieczeństwa jądrowego i ochrony radiologicznej dla bieżących i przyszłych potrzeb energetyki jądrowej Cel 3 Nowe metody radiometryczne do zastosowań w ochronie radiologicznej
Bardziej szczegółowodoświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)
1 doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e) Ilość protonów w jądrze określa liczba atomowa Z Ilość
Bardziej szczegółowoŹródło typu Thonnemena dostarcza jony: H, D, He, N, O, Ar, Xe, oraz J i Hg.
ZFP dysponuje obecnie unowocześnioną aparaturą, której skompletowanie, uruchomienie i utrzymanie w sprawności wymagało wysiłku zarówno merytorycznego jak i organizacyjnego oraz finansowego. Unowocześnienia
Bardziej szczegółowoFew-fermion thermometry
Few-fermion thermometry Phys. Rev. A 97, 063619 (2018) Tomasz Sowiński Institute of Physics of the Polish Academy of Sciences Co-authors: Marcin Płodzień Rafał Demkowicz-Dobrzański FEW-BODY PROBLEMS FewBody.ifpan.edu.pl
Bardziej szczegółowoZakład Spektroskopii Jądrowej IFD UW
Zakład Spektroskopii Jądrowej IFD UW Marek Pfützner pfutzner@mimuw.edu.pl Krzysztof Miernik Zenon Janas Agnieszka Korgul Jan Kurcewicz ul. Pasteura 7 tel.: (022) 823 18 96 http://zsjlin.igf.fuw.edu.pl/
Bardziej szczegółowoUWAGA! spełnia/nie spełnia* spełnia/nie spełnia* spełnia/nie spełnia* spełnia/nie spełnia* spełnia/nie spełnia* spełnia/nie spełnia*
Załącznik nr 4 do SIWZ UWAGA! Jeżeli Wykonawca składa ofertę co do części zamówienia, powinien wypełnić i załączyć do oferty tylko tabele dotyczące urządzeń, na które składa ofertę. Wyposażenie/warunki
Bardziej szczegółowoFizyka neutrin. Źródła neutrin Neutrina reliktowe Geoneutrina Neutrina z wybuchu Supernowych Neutrina słoneczne. Deficyt neutrin słonecznych
Fizyka neutrin Źródła neutrin Neutrina reliktowe Geoneutrina Neutrina z wybuchu Supernowych Neutrina słoneczne - reakcje termojądrowe źródłem neutrin słonecznych - widmo energetyczne - metody detekcji
Bardziej szczegółowoFizyka jądrowa z Kosmosu wyniki z kosmicznego teleskopu γ
Fizyka jądrowa z Kosmosu wyniki z kosmicznego teleskopu γ INTEGRAL - International Gamma-Ray Astrophysical Laboratory prowadzi od 2002 roku pomiary promieniowania γ w Kosmosie INTEGRAL 180 tys km Źródła
Bardziej szczegółowoNeutrina (2) Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IX
Neutrina (2) Wykład IX Elementy fizyki czastek elementarnych Oscylacje neutrin atmosferycznych i słonecznych Eksperyment K2K Eksperyment Minos Eksperyment Kamland Perspektywy badań neutrin Neutrina atmosferyczne
Bardziej szczegółowoAkceleratory elektronów przeznaczone do sterylizacji radiacyjnej. Jerzy Stanikowski
Akceleratory elektronów przeznaczone do sterylizacji radiacyjnej Jerzy Stanikowski Instytut Chemii i Techniki Jadrowej Zakład Chemii i Techniki Radiacyjnej Pracownia Akceleratorów Źródła promieniowania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 57 Badanie absorpcji promieniowania α
Ćwiczenie 57 Badanie absorpcji promieniowania α II PRACOWNIA FIZYCZNA UNIWERSYTET ŚLĄSKI W KATOWICACH Cele doświadczenia Głównym problemem, który będziemy badać w tym doświadczeniu jest strata energii
Bardziej szczegółowoIBM. Fizyka Medyczna. Brygida Mielewska, specjalność: Fizyka Medyczna
Fizyka Medyczna Brygida Mielewska, specjalność: Fizyka Medyczna Kierunek: Inżynieria Biomedyczna Wiedza i doświadczenie lekarza to wypadkowa wielu dziedzin: Specjalność: Fizyka Medyczna Czego możecie się
Bardziej szczegółowoFluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu
Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu Paweł Bilski Zakład Fizyki Radiacyjnej i Dozymetrii (NZ63) IFJ PAN Fluorescenscent Nuclear Track Detectors (FNTD) pierwsza
Bardziej szczegółowoWyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe Uniwersytet Warszawski - Wydział Fizyki opiekun: dr Artur Kalinowski 1 Plan prezentacji Eksperyment CMS Układ wyzwalania Metoda
Bardziej szczegółowoBadanie absorpcji promieniowania γ
Badanie absorpcji promieniowania γ 29.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu badana jest zależność natężenia wiązki osłabienie wiązki promieniowania γ po przejściu przez warstwę materiału absorbującego w funkcji
Bardziej szczegółowoMasywne neutrina w teorii i praktyce
Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Wrocławski Wrocław, 20 czerwca 2008 1 Wstęp 2 3 4 Gdzie znikają neutrina słoneczne (elektronowe)? 4p 4 2He + 2e + + 2ν e 100 miliardów neutrin przez paznokieć kciuka
Bardziej szczegółowoNaturalne źródła neutrin, czyli neutrina sa
Naturalne źródła neutrin, czyli neutrina sa wszędzie Tomasz Früboes Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych 16 stycznia 2006 Proseminarium fizyki jadra atomowego i czastek elementarnych Tomasz Früboes
Bardziej szczegółowo3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona I. Przedmiotem zadania zjawisko Comptona. II. Celem zadania jest doświadczalne sprawdzenie zależności energii kwantów γ od kąta rozproszenia
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Neutrina i ich mieszanie
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 12 21.12.2010 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Neutrina i ich mieszanie Neutrinos: Ghost Particles of the Universe F. Close polecam wideo i audio
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013
24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 96: Dozymetria promieniowania gamma
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 96: Dozymetria promieniowania gamma Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z podstawami dozymetrii promieniowania jonizującego. Porównanie własności absorpcyjnych promieniowania
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące Wyznaczanie liniowego i masowego współczynnika pochłaniania promieniowania dla różnych materiałów.
Ćw. M2 Promieniowanie jonizujące Wyznaczanie liniowego i masowego współczynnika pochłaniania promieniowania dla różnych materiałów. Zagadnienia: Budowa jądra atomowego. Defekt masy, energie wiązania jądra.
Bardziej szczegółowoZTWiA: grupa prof. M. Kutschery
1/10 ZTWiA: grupa prof. M. Kutschery Wybrana do prezentacji tematyka: PRZEWIDYWANIE SUPERNOWYCH Eta Carina 2.7 kpc WR 104 1.5 kpc Betelgeuse 130 pc Mamy dobre,,medialne określenie, ale co faktycznie robimy?
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Bardziej szczegółowoC i e k a w e T2K i COMPASS
C i e k a w e T2K i COMPASS m gr i n ż. Ma r c i n Ziembick i d r i n ż. Mi ch a ł D z i ew i e ck i p r o j e k t y W y d z i a ł E l e k t r o n i k i i T e c h n i k I n f o r m a c y j n y c h P o
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 J
J8A Badanie schematu rozpadu jodu 128 J Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 J Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią (1,3) a/ efekt fotoelektryczny b/ efekt Comptona
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowokwantowanie: Wskazówka do wyprowadzenia (plus p. Gaussa) ds ds Wykład VII: Schrodinger Klein Gordon, J. Gluza
kwantowanie: Wskazówka do wyprowadzenia (plus p. Gaussa) ds ds V Erwin Schrodinger Austriak 1926 (4 prace) Nobel (wraz z Dirakiem), 1933 Paradoks kota Banknot 1000 szylingowy Czym jest życie? (o teorii
Bardziej szczegółowoBADANIA ELEKTROMAGNESÓW NADPRZEWODNIKOWYCH W PROCESIE ICH WYTWARZANIA I EKSPLOATACJI
INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI Janusz KOZAK BADANIA ELEKTROMAGNESÓW NADPRZEWODNIKOWYCH W PROCESIE ICH WYTWARZANIA I EKSPLOATACJI Prace Instytutu Elektrotechniki zeszyt 265, 2014 SPIS TRE CI STRESZCZENIE... 9
Bardziej szczegółowoZagadki neutrinowe. Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande
Zagadki neutrinowe Deficyt neutrin atmosferycznych w eksperymencie Super-Kamiokande Deficyt neutrin słonecznych - w eksperymentach radiochemicznych - w wodnych detektorach Czerenkowa Super-Kamiokande,
Bardziej szczegółowoTechnologie radiacyjne dla przemysłu
Technologie radiacyjne dla przemysłu Sławomir Wronka Nowoczesne Technologie dla Mazowsza 2013-12-23 Rozwój krajowych detektorów radiograficznych Wojciech Dziewiecki, Michał Matusiak, Sławomir Wronka Akceleratory
Bardziej szczegółowo