sterowanego akceleratorem
|
|
- Sebastian Jarosz
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Podsumowanie projektu PDS-XADS: Projekt prototypu reaktora sterowanego akceleratorem Jerzy Cetnar AGH Kraków 1
2 Historia ADS (Accelerator Driven Systems) 1941 Glenn Seaborg produkcja Pu przy użyciu akceleratora (target uranowy) MTA (Material Testing Accelerator) badania nad produkcją materiałów rozszepialnych przy użyciu akceleratora (cyklotron McGill-a) 1960 Lawrence et al. Electronuclear Reactor produkcja Pu239 i U międzynarodowy program FERFICON konwersja materiałow rodnych na rozszczepialne 1991 BNL Tuyle,Takahashi ADS dla transmutacji odpadów promieniotwórczych 1993 CERN Rubbia Energy Amplifier 2001 European Roadmap for Developing ADS for Nuclear Waste Incineration EURATOM Rozdzielanie i Transmutacja (Partitioning and Transmutation), 4-ty Program Ramowy EURATOM 2
3 Plan badań nad transmuterami ADS 3
4 Planowane koszty 4
5 Etapy rozwoju ADS do transmutacji 5
6 Projekty EURATOM dedykowane ADS 6
7 Sieć badawcza ADOPT w obszarze P&T 5-PR EURATOM 7
8 8
9 Strategie transmutacyjne 9
10 Misja transmutacji ADS Wykorzystanie systemów podkrytycznych sterowanych akceleratorem należy do zawansowanych opcji powyższego programu badawczego i wymaga znacznego wysiłku intelektualno-badawczego, jednocześnie jest to najdynamiczniej rozwijający sie kierunek badań w obszarze nowoczesnej technologii jądrowej. Głównym celem strategicznym tego kierunku badań jest osiągnięcie technologii pozwalającej znacznie zredukować ilość generowanych odpadów promieniotwórczych oraz wypalić znaczną część istniejących zasobów odpadów przy jednoczesnym poprawieniu bezpieczeństwa systemów jądrowych. 10
11 Fizyka Reaktora Transmutacji Twarde widmo neutronów maksymalizacja transmutacji: Lepsza efektywność rozszczepień MA Mniejszy wychwyt neutronów Wyższy poziom strumienia neutronów Konsekwencje obecności MA w paliwie Coraz mniejsza frakcja neutronów opóźnionych Zmniejszony margines bezpieczeństwa przed krytycznością na neutronach natychmiastowych Zmniejszony współczynnik Dopplera Rosnąca niepewność fizyko-chemicznej niestabilności paliwa Remedium -> podkrytyczność w układzie ze spalacyjnym źródłem neutronów ADS Nowe problemy specyficze dla ADS wymagane R&D 11
12 Cele projektu Ewaluacja projektów XADS 80MWth chłodzony LBE (Ansaldo) 80MWth chłodzony gazem (Framatome ANP) 50MWth chłodzony LBE małej skali (SCK-CEN) Porównanie koncepcji -wybór kierunku rozwoju badań Wskazanie punktów krytycznych projektu Definicja bezpieczeństwa oraz procesu licencjonowania Definicja wymaganych badań (R&D) Wstępny szacunek kosztów 12
13 Partnerzy projektu PDS-XADS 13
14 Charakterystyka reaktora XADS (akcelerator) 14
15 Wstępna charakterystyka reaktora XADS - układ podkrytyczny 15
16 Wersja chłodzenia LBE (80 MWth) - Ansaldo 16
17 Horyzontalna konfiguracja rdzenia 17
18 konfiguracja rdzenia 18
19 Poziomy podkrytyczności 19
20 Główne parametry rdzenia chłodzonego LBE) 20
21 Funkcjonalne paramerty jądrowe 21
22 Zalety i wady koncepcji 80MWth XADS chłodzony LBE Basenowy typ reaktora duza masa ale odporny sejsmicznie Małe spadki ciśnień w obiegu chłodzącym -brak mechnicznych pomp gazowy system cyrkulacji Bardziej skomplikowana wymiana paliwa (obecność tarczy, magnesów wiązki protonów) Wysokie bezpieczeństwo operacyjne: Mała temperatura chłodziwa Mała prędkość przepływu Mała gęstość mocy w rdzeniu Poważne zagrożenia bezpieczeństwa eksploatacyji w związku z LBE: Korozyjność Możliwe chopy w obwodzie chłodzenia Brak transparentności chłodziwa utrudniona inspekcja ISI Radiotoksyczność Po210 22
23 Wersja chłodzenia gazem (80 MWth) Framatome ANP 23
24 Sprzężenie akceleratora z układem podkrtytycznym Układ chłodzony gazem 24
25 Przekrój rdzenia reaktora chłodzonego gazem (He) 25
26 Elementy paliwowe (XADS chłodzony gazem) 26
27 Parametry elementów paliwowych 80MWth chłodzony gazem Zmiany reaktywnosci 27
28 Zalety i wady koncepcji 80MWth XADS chłodzony gazem He Bogate doświadczenie z technologii krytycznych reaktorów prędkich chłodzonych gazem Transparentność chłodziwa łatwa kontrola wzrokowa W przyjętej koncepcji koszulek paliwowych problemy z chłodzeniem konieczność żebrowania koszulek + kontrola przepływu chłodziwa Mozliwa zmiana formy na mikrosfery SiC Tarcza wyłącznie z oknem problemy z żywotnością eliminacja problemu obecności Po210 w obiegu pierwotnym rdzeniu 28
29 MYHRA SCK-CEN (50 MWth) Wersja chłodzenia LBE 29
30 Akcelerator 30
31 Tarcze spalacyjne XADS 31
32 32
33 Udział AGH Zagadnienia opracowane: Projekt rdzenia w systemie chłodzonym LBE Techniczna specyfikacja dla projektu rdzenia oraz elementów paliwowych w systemie chłodzonym ciekłym LBE Określenie możliwości zastosowania istniejącego wysoko wzbogaconego paliwa MOX Określenie możliwości zastosowania elementów absorbujących neutrony w celu zredukowania produkcji polonu 33
34 Udział AGH c.d Określenie możliwości zastosowania elementów odbijających lub absorbujących neutrony w obszarach peryferyjnych w celu zmniejszenia uszkodzeń radiacyjnych (DPA) Charakterystyka źródła chłodzonym ciekłym LBE Oszacowanie poziomu projekcie jądrowym neutronów błędu w systemie statystycznego w Analiza cyklu paliwowego w rdzeniu referencyjnym w systemie chłodzonym ciekłym LBE Ewaluacja uszkodzeń radiacyjnych oraz aktywacji obiegu chłodzenia w systemie XADS chłodzonym ciekłym LBE 34
35 Udział AGH c.d. Projekt rdzenia w systemie chłodzonym gazem Techniczna specyfikacja dla projektu rdzenia w systemie chłodzonym gazem Analiza możliwości zaadoptowania specjalnych kaset do transmutacji aktynowców oraz produktów rozszczepienia Analiza cyklu paliwowego w rdzeniu referencyjnym w systemie chłodzonym gazem Ewaluacja uszkodzeń radiacyjnych oraz aktywacji obiegu chłodzenia w systemie XADS chłodzonym gazem Projekt tarczy akceleratora protonów Analiza radiotoksyczności modułu tarczy reaktora XADS Zdefinowanie wymagań dla systemu zanieczyszczeń oraz produktów spalacji oczyszczania z 35
36 Narzędzie programowe - MCB MCB: Monte Carlo Continuous Energy Burnup Code; uniwersalny program do obliczeń ewolucji czasu gęstości nuklidów w czasie wypalania, transmutacji lub rozpadu promieniotwórczego. Stworzony do analizy i projektowania złożonych systemów jądrowych, zarówno eksperymentalnych jak i przemysłowych, w których przedmiotem zainteresowania są wywołane promieniowaniem jądrowym zmiany w materii, takie jak: transmutacja jądrowa z wywołaną zmianą poziomu krytyczności, aktywacja, zagrożenie radiologiczne, niszczenie struktury, grzanie jądrowe oraz ciepło powyłączeniowe. Powstał on przy współpracy AGH z KTH (Politechniką Szktokholmska) na bazie programowej kodu MCNP oraz oryginalnego programu do analizy trajektorii transmutacyjnych MCB był intensywnie wykorzystywany przy projektowaniu reaktora XADS 36
37 Cechy Programu c.d. Obejmuje następujące obliczenia: transport neutronów w stanach własnych (układy krytyczne) transport neutronów z zewnętrnym źródłem neutronów (układy podkrytyczne - ADS, synteza, układ hybrydowy fusion-fission) wypalanie, transmutacja, aktywacja, rozpad promieniotwórczy wydajności reakcji, rozkład mocy, ciepło powyłączeniowe aktywacja i radiotoksyczność materiałów parametry reaktorowe (współczynnik mnożenia neutronów - k, powielanie neutronów, importancja źródła neutronów) 37
38 Metoda obliczeń transmutacyjnych MCB Symulacja procesu transportu neutronów metodą Monte Carlo, wykorzystanie zmodyfikowanych modułów programu MCNP używanie ciągłej reprezentacji energii - uniknięcie ryzyka powstawania błędów wynikających z zaniedbania efektów samoekranowania rezonansowego. uwzględnięnie efektów temperaturowych w wartościach przekrojów czynnych Obliczanie prawdopodobieństw wszelkich możliwych kanałów reakcji Dynamiczne tworzenie ciągu łańcuchów transmutacyjnych, niezależnie dla każdej komórki oraz kroku czasowego. Wyliczanie analitycznych rozwiązań równań Batemana dla wszystkich możliwych przejść po trajektoriach transmutacyjnych. Całościowy łańcuch transmutacyjny jest rozwijany sekwencyjnie w ciąg jednostkowych elementarnych łancuchów nazywanych trajektoriami transmutacyjnymi, których rozwiązania można wyliczyć w sposób ścisły. Analizując przepływ masy w przestrzeni fazowej po każdej trajektorii, program prowadzi proces rozwijania łańcucha transmutacyjnego aż do poziomu odcięcia (zwykle 10-10) 38
39 Rozwiązania układu równań Bateman-a d Ni = λ i, j N j dt j =1, n N n (t ) = αi = N 1 ( 0) λn b j =1, n 1 n λ α j +1, j i i =1 (λ j =1, n j i (i = 1, n) exp[ λi t ] i λj j λ i) Prędkość usuwania n-tego nuklidu: An (t ) = N1 (0) λα i =1 / n i i exp( λi t ) Usunięta gęstość n-tego nuklidu Rn (t ) = N1 (0) α (1 exp( λ t )) i =1 / n i i 39
40 Rozwiązania układu równań Bateman-a (przypadek złożony) µi ( λi t ) Ω N1 (0) n N n (t ) = α exp [ λ t ] i i i, µi m λn i=1 m! m =0 m λj αi = B j =1, n λ j λi j i mj B= b j =1, n 1 j +1, j Ωi, 0 = 1 Ωi, j h n hk + µ k 1 k = δ j, hl µ k λ i λ k h1 = 0 h2 = 0 hn = 0 k =1 l =0 k i l i j j j n 40
41 XADS Benchmarks 41
42 XADS Benchmarks 42
43 The Special Assemblies Three types of special transmutation assemblies have been studied. One contains actinide oxides (PuO-AmO). The other two assemblies are loaded with long lived fission products (99Tc and 129I). For the actinide assemblies, the fuel assembly layout is proposed. While, an entierly different layout is proposed for the fission product assemblies. 43
44 MA Assemblies A 40/60 mixture of Pu/Am has been choosen for the transmutation. A 40/50/10 mixture of Pu/Am/Cm would represent the equilibrium composition1. But, Cm is replaced with Am. The isotope composition is taken from spent 50MWd/kg MOX, which has cooled for seven years. The fuel matrix is MgO which constitutes 60% of the final volume. With 5% porosity the oxide density is 6.34 g/cm3. Pu 239 Pu 240 Pu 241 Pu 242 Pu Total Pu 238 1: Am 242m Am 243 Am Total Am (Numbers tell the atomic composition.) P. Smith & J. Wallenius, FUTURE progress report 1,unpublished. 44
45 FP Assemblies There are two different FP assemblies. Both have the same layout, but they are loaded with either 99Tc or 129I. There is only one rod i each assembly. The central part is moderator (graphite). 10% of the cross-sectional area is FP. Technetium is transmuted as metal (11.5 g/cm3), and iodine as NaI (3.7 g/cm3). Zirconium hydride has been tested as moderator but shows worse performance. FP assembly surrounded by reflector- (top) and fuel assemblies (bottom). 45
46 Core layout Six MA assemblies are placed in the core centre close to the spallation target, where the flux is fast and intense. Six FP assemblies are placed close to the reflector in order to minimize the negative effects of thermalizing the flux. 46
47 Transmutacje Nuclide 238Pu 239Pu 240Pu 241Pu 242Pu 241Am 242mAm 243Am 99Tc 129I Special assemblies g g g g g g g g g + 75 % - 11 % % - 21 % % % % % -3.5 % Entire core g g g g g g g g g Special assemblies g g g g g g g g + 74 % - 11 % - 1.6% - 21 % % % % % Entire core g g g g g g g g g % +471 g Demostacje wypalania niektórych MA można przeprowadzić Wskazane jest jednak zwiększenie poziom strumienia neutronów 47
48 Wypalenie Tc99 Wyniki za słabe do demonstacji procesu transmutacji 48
49 Ewolucja czasowa keff and ks przy użyciu MCB do symulacji cyklu reaktora XADS o mocy 80MWth chłodzonego helem. Przypadek cyklu z trójstopniowym przeładunkiem Gas-cooled XADS in 3 Batch with Pre-equilibrium 0.98 k-source k-eff Criticality Time [full power days]
50 Akumulacja radiotoksyczności w obiegu tarczy reaktora XADS chłodzonego LBE o mocy 80MWth LBE-cooled XADS Target Loop Radiotoxicity [Sv] 10 Total Po210 Bi210 Bi206 Hg197 Bi205 Bi207 Tl204 Hg194 Sr90 H3 Bi210m Time [years]
51 Zanik radiotoksyczności w materiale LBE z obiegu tarczy reaktora XADS o mocy 80MWthw czasie składowania LBE-Cooled XADS Primary Loop Total Po210 Bi207 Hg194 Tl204 Bi210m Bi210 Sr90 H3 Bi205 Bi206 Hg Radiotoxicity [Sv] Cooling Time [years]
52 Raporty dostarczeniowe projektu PDS-XADS dla Komisji Europejskiej wykonane udziałem AGH 1. C.H.M. Broeders, J. Cetnar, at al. Assessment of the possibility to use existing highly-enriched MOX fuel, Appendix A Deliverable 10 Technical Report - Core Configuration Technical Specification of the LBE-Cooled XADS, issued by FZK: DOC02-169, Rev. 0, January J.Cetnar Assessment of the Possibility to Adopt Neutron Absorbing Elements oriented to Po reduction UMM/KTH contribution to Appendix B Deliverable 10 Technical Report - Core Configuration Technical Specification of the LBE-Cooled XADS issued by ENEA: DOC02-170, Rev. 0 (ENEA FIS-P , Rev. 0), October J.Cetnar Assessment of the Possibility to Adopt Neutron Absorbing/ Reflecting Elements at Core Periphery (oriented to DPA reduction) UMM/KTH contribution to Appendix C Deliverable 10 Technical Report - Core Configuration Technical Specification of the LBE-Cooled XADS, issued by CIEMAT: DOC Rev. 0 (CIEMAT DFN/TR-03/II-02, Rev. 0), October J.Cetnar, W.Gudowski, G. Domanska Uncertainty Evaluation of the Nuclear Design PDS-XADS, WP4.1 LBECooled Concept: Core Design, Minute of the Technical Meeting (16-17 April 2002), issued by Ansaldo Nucleare: XADS 41 RNVX J. T. Murgatroyd, R. E. Sunderland, J. Cetnar, et al. Technical Specification of the Core Configuration for the Gas-Cooled XADS - Deliverable 11 PDS-XADS issued by NCC: DOC (C6862/TR/09 Rev 0) November J.Cetnar, W. Gudowski Evaluation of the neutron multiplication process in ADS by using Monte Carlo neutron transport method, PDS-XADS, Appendix D, Deliverable 23 Neutron Source Characterization issued by NRG: 20782/ , Rev. 0, October J.Cetnar, W. Gudowski Evaluation of the Delayed Neutron Factor by using Monte Carlo Neutron Transport Method PDS-XADS, Appendix G, Deliverable 23 Neutron Source Characterization issued by NRG: 20782/ , Rev. 0 October
53 Raporty dostarczeniowe projektu PDS-XADS dla Komisji Europejskiej wykonane udziałem AGH cd 8. J.Cetnar Radiation Damage and Circuit Activation of the Gas-Cooled XADS Attachment 7, Minutes of WP4.2 Technical Meeting 6 (7 April 2003), issued by NNC Ltd, C6862-MIN-0005 April J.Cetnar Evaluation of Circuit Activation and Radiotoxicity in the LBE-cooled XADS Using Monte Carlo Method MCB Attachment 6 PDS-XADS, WP4.1 LBE-Cooled Concept: Core Design, Minutes of the Technical Progress Meeting (21 March 2004), issued by Ansaldo: XADS 41 RNVX 083 (2004) 10. Jerzy Cetnar, Waclaw Gudowski Assessment of the Possibility to Adopt Special Assemblies with MA and LLFP in the Gas-Cooled XADS Core Deliverable 36 Work Package 4.2 PDS-XADS issued by KTH, Rev. 0 June Daniel Westlén, Jerzy Cetnar, Waclaw Gudowski, Monte Carlo Simulation of Transmutation Performance in Special Assemblies with MA and LLFP placed in the Gas-Cooled XADS Core PDS-XADS, Appendix A Deliverable 36 issued by KTH, Rev. 0 June Jerzy Cetnar, Initial Analysis of Sensitivity to Cross Sections for XADS as MA Transmuter PDS-XADS, Appendix D Deliverable 36 issued by KTH, Rev. 0 June Jerzy Cetnar, Analysis for Radiotoxicity Assessment of the Target Module PDS-XADS, Deliverable 60.2 issued by: AGH-UST Cracow, AGH-FTJ XADS 01 rev 0, March
54 Raporty dostarczeniowe projektu PDS-XADS dla Komisji Europejskiej wykonane udziałem AGH cd. 14. Jerzy Cetnar, Waclaw Gudowski, LBE Purification Requirements due to Radiotoxicity PDS-XADS, Appendix 2 Deliverable 60.3 Definition of Requirements for Purification Systems for Impurities and Spallation Products issued by CEA, DTN/SRPA/LPC 2004/037 June M.F. McDermott, J.T. Murgatroyd, R.E. Sunderland, J. Cetnar, PDS-XADS Work Package 4.2 Deliverable 50 Core Reference Cycle Analysis for the Gas-Cooled Experimental Accelerator Driven System issued by NNC Ltd, C6862/TR/0027 May Jerzy Cetnar, Evaluation of Radiation Damage and Circuit Activation of the Gas-Cooled XADS PDS-XADS, Deliverable 51 issued by: AGH-UST Cracow, AGH-FTJ XADS 02 rev 0, April Jerzy Cetnar, Grażyna Domanska LBE-Cooled XADS Fuel Cycle Analysis by Monte Carlo Method - MCB Appendix G in Deliverable 49 WP4.1 PDS-XADS: Core Reference Cycle Analysis for the LBE-Cooled XADS, issued by ENEA: FIS-P rev.1 (February 2005) 18. Jerzy Cetnar, Grażyna Domanska Evaluation of Circuit Activation and Radiotoxicity in the LBE-Cooled XADS Using Monte Carlo Method MCB Appendix III in Deliverable 58 WP4.1 PDS-XADS: Evaluation of Radiation Damage and Circuit Activation in the LBE-Cooled XADS ", issued by ENEA: FIS-P rev.1 (2005) 19. Benoit Girauld,... Jerzy Cetnar, et al. PDS-XADS - Preliminary Design Studies of an Experimental AcceleratorDriven Systems FINAL REPORT issued by Framatome ANP SAS: PVEI DC/05/0255/GBU (July 2005) 54
HTR - wysokotemperaturowy reaktor jądrowy przyjazny środowisku. Jerzy Cetnar AGH
HTR - wysokotemperaturowy reaktor jądrowy przyjazny środowisku Jerzy Cetnar AGH Rodzaje odziaływań rekatorów jądrowych na środowisko człowieka Bezpośrednie Zagrożenia w czasie eksploatacji Zagrożeniezwiązane
Symulacje Monte Carlo fizyki rdzenia reaktora jądrowego typu PWR
Mikołaj Oettingen 1 AGH Akademia Górniczo-Hutnicza Logistyka - nauka Symulacje Monte Carlo fizyki rdzenia reaktora jądrowego typu PWR Kaseta paliwowa Mianem kasety lub zestawu paliwowego określa się element
Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN
Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN Józef Andrzejewski Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego Uniwersytet Łódzki Mądralin 2013 Współpraca
Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej KATEDRA FIZYKI MEDYCZNEJ I BIOFIZYKI
Prof. dr hab. inż. Marek Lankosz Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie Recenzja pracy doktorskiej mgr inż. Przemysława Stanisza pt. Lead cooled reactor neutronic study towards verification of nuclear data
Reakcje rozszczepienia i energetyka jądrowa
J. Pluta, Metody i technologie jądrowe Reakcje rozszczepienia i energetyka jądrowa Energia wiązania nukleonu w jądrze w funkcji liczby masowej jadra A: E w Warunek energetyczny deficyt masy: Reakcja rozszczepienia
Cykl paliwowy cd. Reakcja rozszczepienia Zjawisko rozszczepienia (własności) Jądrowy cykl paliwowy cd.
Reakcja rozszczepienia Zjawisko rozszczepienia (własności) Rozkład mas fragmentów rozszczepienia Cykl paliwowy cd. (14 MeV) (eksploatacja paliwa) & Aspekty bezpieczeństwa jądrowego 239 Pu Widmo mas fragmentów
ELEKTROWNIE. Czyste energie 2014-01-20. Energetyka jądrowa. Damazy Laudyn Maciej Pawlik Franciszek Strzelczyk
Czyste energie wykład 11 Energetyka jądrowa dr inż. Janusz Teneta Wydział EAIiIB Katedra Automatyki i Inżynierii Biomedycznej AGH Kraków 2014 ELEKTROWNIE Damazy Laudyn Maciej Pawlik Franciszek Strzelczyk
KSZTAŁCENIE W AGH KADR DLA ENERGETYKI JĄDROWEJ
Mądralin 2013, Nauka i technika wobec wyzwania budowy elektrowni jądrowej, Warszawa, 13-15.02.2013 KSZTAŁCENIE W AGH KADR DLA ENERGETYKI JĄDROWEJ Jerzy Janczyszyn, Stefan Taczanowski, Jerzy Cetnar Wydział
Czyste energie. Energetyka jądrowa. wykład 13. dr inż. Janusz Teneta. Wydział EAIiIB Katedra Automatyki i Inżynierii Biomedycznej
Czyste energie wykład 13 Energetyka jądrowa dr inż. Janusz Teneta Wydział EAIiIB Katedra Automatyki i Inżynierii Biomedycznej AGH Kraków 2013 ELEKTROWNIE Damazy Laudyn Maciej Pawlik Franciszek Strzelczyk
Analiza układów syntezy wspomaganych energią rozszczepień aktynowców w płaszczu reaktora AGH Etap 5-2
Analiza układów syntezy wspomaganych energią rozszczepień aktynowców w płaszczu reaktora AGH Etap 5-2 Stefan Taczanowski Katedra Energetyki Jądrowej Wydział Energetyki i Paliw Akademia Górniczo-Hutnicza
Gospodarka wypalonym paliwem jądrowym analiza opcji dla energetyki jądrowej w Polsce
Gospodarka wypalonym paliwem jądrowym analiza opcji dla energetyki jądrowej w Polsce Stefan Chwaszczewski Program energetyki jądrowej w Polsce: Zainstalowana moc: 6 000 MWe; Współczynnik wykorzystania
Energia jądrowa. Fakty i mity. Kazimierz Bodek Wykład z cyklu Artes Liberales Uniwersytet Jagielloński 2008/09
Energia jądrwa Fakty i mity Kazimierz Bdek Wykład z cyklu Artes Liberales Uniwersytet Jagiellński 2008/09 Transmutacja dpalanie zużyteg paliwa jądrweg Transmutacja jądrwa prcesy wywłujące transmutację
CYKL PALIWOWY: OTWARTY CZY ZAMKNIĘTY CZY TO WYSTARCZY?
CYKL PALIWOWY: OTWARTY CZY ZAMKNIĘTY CZY TO WYSTARCZY? Stefan Chwaszczewski Instytut Energii Atomowej POLATOM W obecnie eksploatowanych reaktorach energetycznych, w procesach rozszczepienia jądrowego wykorzystywane
Promieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość naturalna Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017 Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 21 Reakcja
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 10 Energetyka jądrowa Rozszczepienie 235 92 236 A1 A2 U n 92U Z F1 Z F2 2,5n 1 2 Q liczba neutronów 0 8, średnio 2,5 najbardziej prawdopodobne
Paliwo jądrowe wielokrotnego użytku
Jadwiga Najder Energetyka, AGH Paliwo jądrowe wielokrotnego użytku Raz wyprodukowane paliwo jądrowe nawet po wysłużeniu przydzielonego mu czasu w reaktorze posiada ogromne pokłady niewykorzystanej energii.
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 13 15 stycznia 2019 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Cykl paliwowy Paliwa jądrowego
NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
KLASTER CZYSTEJ ENERGII
AGH MAŁOPOLSKO-PODKARPACKI KLASTER CZYSTEJ ENERGII Sektor energetyki węglowo-jądrowej dr inż. Jerzy Cetnar Akademii Górniczo Hutniczej im. St. Staszica AGH MAŁOPOLSKO-PODKARPACKI KLASTER CZYSTEJ ENERGII
Energetyka Jądrowa. Wykład 10 5 maja 2015. Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.
Energetyka Jądrowa Wykład 10 5 maja 2015 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Reaktor ATMEA 1 Reaktor ten będzie oferowany przez spółkę
Chiralność w fizyce jądrowej. na przykładzie Cs
Chiralność w fizyce jądrowej 124 na przykładzie Cs Tomasz Marchlewski Uniwersytet Warszawski Seminarium Fizyki Jądra Atomowego 6 kwietnia 2017 1 Słowo chiralność Chiralne obiekty: Obiekty będące swoimi
Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie
Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie 1. Warunki wystąpienia procesu rozszczepienia 2. Charakterystyka procesu rozszczepienia 3. Kontrolowana reakcja rozszczepienia 4. Zasada konstrukcji reaktora
Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie
Reakcje rozszczepienia jądra i ich wykorzystanie 1. Warunki wystąpienia procesu rozszczepienia 2. Charakterystyka procesu rozszczepienia 3. Kontrolowana reakcja rozszczepienia 4. Zasada konstrukcji reaktora
Energetyka Jądrowa. Wykład 3 14 marca Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 3 14 marca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Henri Becquerel 1896 Promieniotwórczość 14.III.2017 EJ
NATURALNY REAKTOR JĄDROWY
Piotr Bednarczyk Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk NATURALNY REAKTOR JĄDROWY CZY WARTOŚĆ STAŁEJ STRUKTURY SUBTELNEJ ZMIENIA SIĘ W CZASIE? WYKŁAD HABILITACYJNY
Podstawy bezpieczeństwa energetyki jądrowej, ZMIANY REAKTYWNOŚCI I DYNAMIKA REAKTORA
Wydział Fizyki UW Podstawy bezpieczeństwa energetyki jądrowej, 2018 5. ZMIANY REAKTYWNOŚCI I DYNAMIKA REAKTORA Prof. NCBJ dr inż. A. Strupczewski Spis treści wykładu (1) Równanie dyfuzji, Zalety jądrowe
Energetyka jądrowa. 900s. Reakcje wywołane przez neutrony (nie ma problemu odpychania elektrostatycznego)
Energetyka jądrowa Zasada zachowania energii i E=mc 2 Budowa jąder atomowych i ich energia wiązania Synteza: z gwiazd na Ziemię... Neutrony i rozszczepienie jąder atomowych Reaktory: klasyczne i akceleratorowe
Energetyka Jądrowa. Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów Wykład 13 6 czerwca 2017
Energetyka Jądrowa Wykład 13 6 czerwca 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Krótki przegląd Prawo rozpadu promieniotwórczego Rozpady
Pracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Promieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)
Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Kilka interesujących faktów Każdy człowiek wysyła dziennie
Skonstruowanie litowo-deuterowego konwertera neutronów termicznych na neutrony prędkie o energii 14 MeV w reaktorze MARIA (Etap 14, 5.1.
Skonstruowanie litowo-deuterowego konwertera neutronów termicznych na neutrony prędkie o energii 14 MeV w reaktorze MARIA (Etap 14, 5.1.) Krzysztof Pytel, Rafał Prokopowicz Badanie wytrzymałości radiacyjnej
Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 8 Rozszczepienie jąder i fizyka neutronów Rozszczepienie lata 30 XX w. poszukiwanie nowych nuklidów n + 238 92U 239 92U + reakcja przez jądro złożone 239 92 U 239 93Np +
Rozpad gamma. Przez konwersję wewnętrzną (emisję wirtualnego kwantu gamma, który przekazuje swą energię elektronom z powłoki atomowej)
Rozpad gamma Deekscytacja jądra atomowego (przejście ze stanu wzbudzonego o energii do niższego stanu o energii ) może zachodzić dzięki oddziaływaniu elektromagnetycznemu przez tzw. rozpad gamma Przejście
ZAŁĄCZNIKI. wniosku dotyczącego rozporządzenia Rady. {SWD(2018) 342 final}
KOMISJA EUROPEJSKA Bruksela, dnia 13.6.2018 COM(2018) 466 final ANNEXES 1 to 2 ZAŁĄCZNIKI do wniosku dotyczącego rozporządzenia Rady ustanawiającego program pomocy na rzecz likwidacji obiektów jądrowych
2. Zapoczątkowanie kawitacji. - formy przejściowe. - spadek sprawności maszyn przepływowych
J. A. Szantyr Wykład 22: Kawitacja Podstawy fizyczne Konsekwencje hydrodynamiczne 1. Definicja kawitacji 2. Zapoczątkowanie kawitacji 3. Formy kawitacji - kawitacja laminarna - kawitacja pęcherzykowa -
Porównanie statystyk. ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt. - potencjał chemiczny
Porównanie statystyk ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=( - )/kt - potencjał chemiczny Rozkład Maxwella dla temperatur T1
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Podstawy Syntezy Jądrowej
Podstawy Syntezy Jądrowej to proces, który jest źródłem energii Słońca i innych gwiazd. Temperatura we wnętrzu Słońca jest rzędu 10-15 mln K. W tej temperaturze jądra wodoru łączą się ze sobą w hel. We
POLITECHNIKA POZNAŃSKA Wydział: BMiZ Kierunek: MiBM / KMiU Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Przygotował: Adrian Norek Plan prezentacji 1. Wprowadzenie 2. Chłodzenie największego na świecie magnesu w CERN
MODELOWANIE PRACY REAKTORA WODNO-CIŚNIENIOWEGO PODCZAS PIERWSZEJ KAMPANII PALIWOWEJ 1. WPROWADZENIE
POZNAN UNIVERSITY OF TECHNOLOGY ACADEMIC JOURNALS No 94 Electrical Engineering 2018 Jakub SIERCHUŁA * DOI 10.21008/j.1897-0737.2018.94.0005 MODELOWANIE PRACY REAKTORA WODNO-CIŚNIENIOWEGO PODCZAS PIERWSZEJ
Zadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α
Zadanie: 1 (2 pkt) Określ liczbę atomową pierwiastka powstającego w wyniku rozpadów promieniotwórczych izotopu radu 223 88Ra, w czasie których emitowane są 4 cząstki α i 2 cząstki β. Podaj symbol tego
Prace Departamentu Energii Jądrowej dla Reaktora Maria i Energetyki Jądrowej. Zuzanna Marcinkowska
Prace Departamentu Energii Jądrowej dla Reaktora Maria i Energetyki Jądrowej Zuzanna Marcinkowska Sympozjum NCBJ, DEPARTAMENT ENERGII JĄDROWEJ Zakład Eksploatacji Reaktora MARIA Zakład Techniki Reaktorów
Podstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Metodyki projektowania i modelowania systemów Cyganek & Kasperek & Rajda 2013 Katedra Elektroniki AGH
Kierunek Elektronika i Telekomunikacja, Studia II stopnia Specjalność: Systemy wbudowane Metodyki projektowania i modelowania systemów Cyganek & Kasperek & Rajda 2013 Katedra Elektroniki AGH Zagadnienia
WPŁYW SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA NA WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNE STALIWA W STANIE STAŁYM
2/1 Archives of Foundry, Year 200, Volume, 1 Archiwum Odlewnictwa, Rok 200, Rocznik, Nr 1 PAN Katowice PL ISSN 1642-308 WPŁYW SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA NA WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNE STALIWA W STANIE STAŁYM D.
ROZDZIAŁ X. CYKL PALIWOWY. TRANSMUTACJA I SPALANIE ODPADÓW PROMIENIOTWÓRCZYCH.
ROZDZIAŁ X. CYKL PALIWOWY. TRANSMUTACJA I SPALANIE ODPADÓW PROMIENIOTWÓRCZYCH. 10.1 Cykl paliwowy Jak wynika z poprzednich rozdziałów droga od rudy uranowej do odpadów, zwana cyklem paliwowym jest wielostopniowa
A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
POMIARY REAKTYWNOŚCI W REAKTORZE MARIA.
POMIARY REAKTYWNOŚCI W REAKTORZE MARIA. ĆWICZENIE 2 Krzysztof Pytel Materiał dydaktyczny dla Wydziału Fizyki Politechniki Warszawskiej, opracowany w ramach zadania nr 33: Modyfikacja kształcenia na Wydziale
Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 9 Fizyka neutronów i reakcja łańcuchowa
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 9 Fizyka neutronów i reakcja łańcuchowa Charakterystyka procesu rozszczepienia Emisja neutronów 1. natychmiastowa, średnio 2,5 neutronów, 10 16 s 2. opóźniona, emisja neutronów
Reaktor badawczy MARIA stan techniczny i wykorzystanie. Grzegorz Krzysztoszek
Nauka i technika wobec wyzwania budowy elektrowni jądrowej Mądralin 2013 Reaktor badawczy MARIA stan techniczny i wykorzystanie Grzegorz Krzysztoszek Warszawa 13-15 lutego 2013 ITC, Politechnika Warszawska
Akademia Morska w Szczecinie. Wydział Mechaniczny
Akademia Morska w Szczecinie Wydział Mechaniczny ROZPRAWA DOKTORSKA mgr inż. Marcin Kołodziejski Analiza metody obsługiwania zarządzanego niezawodnością pędników azymutalnych platformy pływającej Promotor:
Fizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Reakcja rozszczepienia
Reakcje jądrowe Reakcja rozszczepienia W reakcji rozszczepienia neutron powoduje rozszczepienie cięższego jądra na dwa lub więcej mniejsze jadra lżejszych pierwiastków oraz kilka neutronów. Podczas tej
DEKLARACJA WŁAŚCIWOŚCI UŻYTKOWYCH
EN 14899-2:2006 0086 DEKLARACJA WŁAŚCIWOŚCI UŻYTKOWYCH 1. Rodzaj produktu: Niepowtarzalny kod identyfikacyjny typu wyrobu: Fibremesh 650 S 02 14 05 05 100 0 000081 2. Numer typu, partii lub serii lub jakikolwiek
Wiązki Radioaktywne. wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności. Jan Kurcewicz CERN, PH-SME. 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner
Wiązki Radioaktywne wytwarzanie nuklidów dalekich od stabilności Jan Kurcewicz CERN, PH-SME 5 września 2013 transparencje: Marek Pfützner Wstęp Nuklidy nietrwałe Przykład: reakcja fuzji Fuzja (synteza,
Energetyka Jądrowa. Wykład 9 9 maja Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Energetyka Jądrowa Wykład 9 9 maja 2017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Reaktor ATMEA 1 Reaktor ten będzie oferowany przez spółkę
BUDOWA I EWOLUCJA GWIAZD. Jadwiga Daszyńska-Daszkiewicz
BUDOWA I EWOLUCJA GWIAZD Jadwiga Daszyńska-Daszkiewicz Semestr letni, 2018/2019 Porównanie statystyk ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=(ε-µ)/kt µ - potencjał chemiczny Rozkład Maxwella dla temperatur T1
Rozszczepienie (fission)
Rozszczepienie (fission) Odkryte w 1938 r. przy naświetlaniu jąder 238 U neutronami Zaobserwowano rozpad beta produktów reakcji, przypisany początkowo radowi 226 Ra Hahn i Strassmann pokazali metodami
Rozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 6. Wyznaczanie krzywej aktywacji
Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego PRACOWNIA JĄDROWA ĆWICZENIE 6 Wyznaczanie krzywej aktywacji Łódź 2017 I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie kształtu krzywej zależności
metoda analityczna, która polega na pobudzaniu (aktywacji) próbki w strumieniu neutronów - w roku 1936 Hevesy i Levi wykazali, że metoda ta może być
KTYWCJ NEUTRONOW Neutron ctivation nalysis - Instrumental Neutron ctivation nalysis metoda analityczna, która polega na pobudzaniu (aktywacji) próbki w strumieniu neutronów - w roku 936 Hevesy i Levi wykazali,
Fizyka jądrowa cz. 2. Reakcje jądrowe. Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów. Robert Oppenheimer
Barcelona, Espania, May 204 W-29 (Jaroszewicz) 24 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Reakcje jądrowe Fizyka jądrowa cz. 2 Teraz stałem się Śmiercią, niszczycielem światów Robert Oppenheimer
Centralne Laboratorium Ochrony Radiologicznej AKTYWACJA NEUTRONOWA MGR INŻ. IWONA PACYNIAK r.
Centralne Laboratorium Ochrony Radiologicznej AKTYWACJA NEUTRONOWA MGR INŻ. IWONA PACYNIAK slonecka@clor.waw.pl 12.01.2017 r. 1 AKTYWACJA NEUTRONOWA PODSTAWY METODY PROCES RADIACYJNEGO WYCHWYTU NEUTRONÓW
Ośrodek jądrowy w Świerku od początku swojego istnienia w 1956 r rozwija kompetencje w zakresie energetyki jądrowej i jej fizycznych podstaw.
1 Ośrodek jądrowy w Świerku od początku swojego istnienia w 1956 r rozwija kompetencje w zakresie energetyki jądrowej i jej fizycznych podstaw. Po przerwaniu budowy elektrowni jądrowej w Żarnowcu środek
Typy konstrukcyjne reaktorów jądrowych
44 Typy konstrukcyjne 1) Reaktory zbiornikowe pręt regulacyjny wylot wody podgrzanej H wlot wody zasilającej pręty paliwowe osłona termiczna rdzeń reaktora D Wymiary zbiornika D do 6 m ; H do 20 m grubość
Energetyka Jądrowa. źródło: Wszystko o energetyce jądrowej, AREVA
Energetyka Jądrowa Wykład 7 11 kwietnia 2017 źródło: Wszystko o energetyce jądrowej, AREVA Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Moderator
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Reaktory Wysokotemperaturowe - historia
Reaktory Wysokotemperaturowe - historia Stefan Taczanowski Zakład Problemów Energetycznych Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza dane podstawowe nabyte doświadczenia Zapotrzebowanie
Programowanie. Sylwester Arabas. prowadzący ćwiczenia: Magdalena Kuich, Krzysztof Piasecki, Łukasz Dulny. Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego
Programowanie Sylwester Arabas prowadzący ćwiczenia: Magdalena Kuich, Krzysztof Piasecki, Łukasz Dulny Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego wykład VII 8. kwietnia 2015 r. na ostatnim wykładzie...
CENTRUM CZYSTYCH TECHNOLOGII WĘGLOWYCH CLEAN COAL TECHNOLOGY CENTRE. ... nowe możliwości. ... new opportunities
CENTRUM CZYSTYCH TECHNOLOGII WĘGLOWYCH CLEAN COAL TECHNOLOGY CENTRE... nowe możliwości... new opportunities GŁÓWNY INSTYTUT GÓRNICTWA fluidalnym przy ciśnieniu maksymalnym 5 MPa, z zastosowaniem różnych
ROZDZIAŁ X. CYKL PALIWOWY. TRANSMUTACJA I SPALANIE ODPADÓW PROMIENIOTWÓRCZYCH.
ROZDZIAŁ X. CYKL PALIWOWY. TRANSMUTACJA I SPALANIE ODPADÓW PROMIENIOTWÓRCZYCH. 10.1 Cykl paliwowy Jak wynika z poprzednich rozdziałów droga od rudy uranowej do odpadów, zwana cyklem paliwowym jest wielostopniowa
Wpływ sposobu ogrzewania na efektywność energetyczną budynku
Wpływ sposobu ogrzewania na efektywność energetyczną budynku dr inż. Adrian Trząski MURATOR 2015, JAKOŚĆ BUDYNKU: ENERGIA * KLIMAT * KOMFORT Warszawa 4-5 Listopada 2015 Charakterystyka energetyczna budynku
Wykład 7. Odpady promieniotwórcze (część 1) Opracowała E. Megiel, Wydział Chemii UW
Wykład 7 Odpady promieniotwórcze (część 1) Opracowała E. Megiel, Wydział Chemii UW Definicja i podział odpadów promieniotwórczych Odpadem promieniotwórczym określamy niepotrzebny, zużyty materiał, który
Sargent Opens Sonairte Farmers' Market
Sargent Opens Sonairte Farmers' Market 31 March, 2008 1V8VIZSV7EVKIRX8(1MRMWXIVSJ7XEXIEXXLI(ITEVXQIRXSJ%KVMGYPXYVI *MWLIVMIWERH*SSHTIVJSVQIHXLISJJMGMEPSTIRMRKSJXLI7SREMVXI*EVQIVW 1EVOIXMR0E]XS[R'S1IEXL
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU UWAGA: Tekst poniżej,
Co to są jądra superciężkie?
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
SNP SNP Business Partner Data Checker. Prezentacja produktu
SNP SNP Business Partner Data Checker Prezentacja produktu Istota rozwiązania SNP SNP Business Partner Data Checker Celem produktu SNP SNP Business Partner Data Checker jest umożliwienie sprawdzania nazwy
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
KARTA KURSU. Radiochemia. Radiochemistry. Kod Punktacja ECTS* 1
KARTA KURSU Nazwa Nazwa w j. ang. Radiochemia Radiochemistry Kod Punktacja ECTS* 1 Koordynator dr hab. inż. Artur Błachowski Zespół dydaktyczny dr hab. inż. Artur Błachowski Opis kursu (cele kształcenia)
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
INSTYTUT ENERGII ATOMOWEJ INSTITUTE OF ATOMIC ENERGY
IEA ISSN-1232-5317 INSTYTUT ENERGII ATOMOWEJ INSTITUTE OF ATOMIC ENERGY PL040193Ó RAPORT IAE-95/A WSTĘP DO ANALIZY FIZYKO-TECHNICZNEJ UKŁADU AKCELERATOR, ŹRÓDŁO SPALACYJNE I POKRYTYCZNY REAKTOR JĄDROWY
INSTYTUT FIZYKI JĄDROWEJ im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk
INSTYTUT FIZYKI JĄDROWEJ im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk 日本 The Fukushima INuclear Power Plant 福島第一原子力発電所 Fukushima Dai-Ichi Krzysztof Kozak INSTYTUT FIZYKI JĄDROWEJ PAN ROZSZCZEPIENIE
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 10-11.XII.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Energetyka Jądrowa 11.XII.2018
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
AGREGATY W WERSJI CHŁODZĄCEJ I POMPY CIEPŁA
AGREGATY W WERSJI CHŁODZĄCEJ I POMPY CIEPŁA PICO-AE Pompy ciepła typu powietrze-woda - wentylatory osiowe - sprężarki typu Scroll Urządzenia te różnią się od Pico-A i Pico-C, ponieważ zostały specjalnie
Łukasz Świderski. Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx
Seminarium ZSJ UW Scyntylatory do detekcji neutronów 1/xx Scyntylatory do detekcji neutronów Łukasz Świderski Departament Technik Jądrowych i Aparatury ul. Sołtana 7 Scyntylatory do detekcji neutronów
E L E K T R O W N I E J Ą D R O W E
GRZEGORZ KRZYZTOZEK REKTOR BDWZY MRI TN TEHNIZNY I WYKORZYTNIE treszczenie Reaktor badawczy MRI w Narodowym entrum Badań Jądrowych jest jedynym dużym urządzeniem jądrowym w Polsce. Jest to reaktor wysokostrumieniowy
MARIA - kolejne 10 lat
Sympozjum NCBJ, 15 czerwca 2015 MARIA - kolejne 10 lat Wybrane analizy bezpieczeństwa Maciej Lipka Departament Energii Jądrowej DEPARTAMENT ENERGII JĄDROWEJ Zakład Eksploatacji Reaktora MARIA Zakład Techniki
SWISS EPHEMERIS for the year 2012
JANUARY 2012 S 1 6 40 15 9j57'30 7a 7 19i50 13k49 20f 7 0b26 28g17 0a51 28k53 7j19 13 D58 12i59 1b42 1l54 M 2 6 44 12 10 58'39 19 1 21 11 15 3 20 21 0 27 28 21 0 52 28 55 7 22 13i59 12 56 1 49 1 57 T 3
CEL 4. Natalia Golnik
Etap 15 Etap 16 Etap 17 Etap 18 CEL 4 OPRACOWANIE NOWYCH LUB UDOSKONALENIE PRZYRZĄDÓW DO POMIARÓW RADIOMETRYCZNYCH Natalia Golnik Narodowe Centrum Badań Jądrowych UWARUNKOWANIA WYBORU Rynek przyrządów
Pracownicy elektrowni są narażeni na promieniowanie zewnętrzne i skażenia wewnętrzne.
Reaktory jądrowe, Rurociągi pierwszego obiegu chłodzenia, Baseny służące do przechowywania wypalonego paliwa, Układy oczyszczania wody z obiegu reaktora. Pracownicy elektrowni są narażeni na promieniowanie
Spis treści. PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13
Spis treści PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13 Wykład 16: TERMODYNAMIKA POWIETRZA WILGOTNEGO ciąg dalszy 21 16.1. Izobaryczne chłodzenie i ogrzewanie powietrza wilgotnego.. 22 16.2. Izobaryczne
Wysokostrumieniowa wiązka neutronów do badań biomedycznych i materiałowych. Terapia przeciwnowotworowa BNCT.
Wysokostrumieniowa wiązka neutronów do badań biomedycznych i materiałowych. Terapia przeciwnowotworowa BNCT. Dr Łukasz Bartosik Laboratorium Pomiarów Dozymetrycznych Narodowe Centrum Badań Jądrowych Otwock-
TOR A BEZPIECZEŃSTWO ENERGETYCZNE. REAKTORY TOROWE
Nr 4(137) - 2018 Rynek Energii Str. 79 TOR A BEZPIECZEŃSTWO ENERGETYCZNE. REAKTORY TOROWE Michał Stępień, Sebastian Gurgacz, Grzegorz Niewiński Słowa kluczowe: tor, cykl torowy, reaktor torowy, energia
Spis treści. Trwałość jądra atomowego. Okres połowicznego rozpadu
Spis treści 1 Trwałość jądra atomowego 2 Okres połowicznego rozpadu 3 Typy przemian jądrowych 4 Reguła przesunięć Fajansa-Soddy ego 5 Szeregi promieniotwórcze 6 Typy reakcji jądrowych 7 Przykłady prostych
Sustainability in commercial laundering processes
Sustainability in commercial laundering processes Module 5 Energy in laundries Chapter 1 Źródła energii Powered by 1 Spis treści Źródła energii przegląd Rodzaje źródeł energii (pierwotne wtórne źródła)
Czym fascynuje, a czym niepokoi energetyka jądrowa?
Czym fascynuje, a czym niepokoi energetyka jądrowa? Kohabitacja. Rola gazu w rozwoju gospodarki niskoemisyjnej Ludwik Pieńkowski Środowiskowe Laboratorium CięŜkich Jonów Uniwersytet Warszawski Fascynacja
NZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania
Przegląd działalności naukowej IFJ PAN 7 8 stycznia 014 Oddział V Zastosowań Fizyki i Badań Interdyscyplinarnych NZ54: Zakład Fizyki Transportu Promieniowania Kierownik: dr hab. Krzysztof Drozdowicz Przegląd
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do