Praca domowa nr 1 Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Grupa 2. Podstawy analizy wymiarowej
|
|
- Elżbieta Cybulska
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Praca domowa r Grua. Szacowai warości wilkości fizyczych Wrowadzi: W wilu zagadiiach irsuj as rzybliżoa warość wilkości fizyczj X. Moż o być sowodowa ym, ż wyzaczi dokładj warości rwałoby długo, wymagałoby dodakowych iformacji lub daych, kórymi i dysoujmy albo są am iorzb. W iych rzyadkach chcmy jdyi mić grub oszacowai warości wilkości fizyczj z dokładością, jak mówimy, co do rzędu wilkości. Szacowai rowadzimy w asęujący sosób: iczbę x okrślającą miarę (liczbę jdosk wilkości X w układzi SI zaokrąglamy do jdj cyfry zaczącj i zaisujmy ją w sysmi dzisięym w osaci wykładiczj (sciific oaio: M ; gdzi M liczba rzczywisa, wykładik. N. jśli zamy odlgłość 443 m, o l 4, 3 m, a jśli zamy liczbę skud 364 s, o 3,6 3 s. Nasęi a ak orzymaych liczbach dokoujmy oracji algbraiczych i orzymay wyik zaisujmy w osaci liczby wykładiczj o odsawi dzisięć z jdą cyfrą zaczącą. Przykładowo, jśli szacujmy rząd warości rędkości v l/, gdzi l 6 8 m i 3 64 s, o w szacowaiu rzyjmujmy koljo l 6 m, 4 3 s i orzymujmy v ( 6 m/(4 3 s 5 m/s ad... Oszacuj grubość d karki airu wybraj rzz sibi książki, mirząc ajirw jj grubość i odczyując liczbę sro. ad.. Oszacuj liczbę rooów w własym cil, zakładając, ż ciało składa się w 85% z wody. ad..3 Oszacuj owirzchię i objęość swgo ciała. ad..4 Oszacuj liczbę udrzń srca w ciągu rogozowago samodzili czasu swgo życia. ad..5 Oszacuj liczbę oddchów w ciągu rogozowago samodzili czasu swgo życia. ad..6 Oszacuj liczbę aomów midzi w jdym mrz szściym go malu, izbęd da zajdź w ablicach. ad..7 Oszacuj liczbę aomów owirza w omiszcziu, w kórym akuali rzbywasz. ad..8 Oszacuj liczbę cząsczk wody w własym cil, zakładając, ż ciało składa się w 8% z wody. Uwaga: Nizbęd da osaraj się okrślić/rzyjąć/wyzaczyć samodzili Grua. Podsawy aalizy wymiarowj Podsawy aalizy wymiarowj (arz h:// ak rówości w fizyc ozacza rówość warości (liczby jdosk i wymiarów (jdosk wilkości fizyczych zajdujących się o obu sroach zaku. Każda ochoda wilkość fizycza ma wymiar, kóry wyraża się za omocą (wymiarów wilkości odsawowych układu SI. Wymiarami odsawowych wilkości fizyczych w SI są a odsawi dfiicji: długość symbol, czas symbol T, masa symbol M, mraura symbol K, aężi rądu symbol I, świałość symbol C. Wymiar wilkości ochodj X symbol dim X [X], js okrślay za omocą dfiicji ychż wilkości i js wyrażay js w osaci iloczyu lub ilorazu wilkości/wymiarów odsawowych w odowidich oęgach (odisioych do odowidich oęg, wykładiki oęgow azywa się wykładikami wymiarowymi. Jśli ochodą wilkością fizycza js raca, o dim P [P] (dim F MT - MT -. Symbol ochodych wilkości fizyczych iszmy kursywą, a wymiar X ozaczamy zamii symbolami: dim X lub [X]. Aaliza wymiarowa rakuj wymiary jako wilkości algbraicz, a kórych moża wykoywać odsawow działaia algbraicz (dodawai, odjmowai, możi, dzili, oęgowai, irwiaskowai. Dwi odsawow rguły aalizy wymiarowj:. Wilkości fizycz mogą być dodawa lub odjmowa od warukim, ż mają sam wymiar.. Wymiary sroy lwj i rawj orawi sformułowaj rówości wilkości fizyczych owiy być aki sam.
2 Przykład. Czy orawym js wzór s cos a, okrślający zalżość drogi od czasu w rosoliiowym ruchu jdosaji rzysiszoym? ozwiązai: [s], a wymiar rawj sroy [a ] [a][ ] (T - T. Odowidz: Wzór js orawy z dokładością do bzwymiarowgo czyika cos. asosujmy aalizę wymiarową do wyzaczia osaci zalżości fukcyjj yu iloczyowgo między kilkoma wilkościami fizyczymi. Przykład. ałóżmy, z hioycza zalżość między rzysiszim a ciała wykoującgo ruch o okręgu o romiiu z sała rędkością v js osaci a v a b. Jaki są warości wykładików wymiarowych a i b? ozwiązai: Skorzysamy z go, ż dim a [a] T - i ż sam wymiar owia mić rawa sroa wzoru, j. dim (v a b [ v a b ] (T - a b a+b T -a. Aby więc wymiary obu sro wzoru były zgod wiy zachodzić rówości a+b i a. am mamy odowidź: a i b, jak owio być. Uwaga: Powyższą aalizę moża rzrowadzić osługując się w mijsc wymiarów jdoskami wilkości fizyczych. Przyomijmy warości i wymiary uiwrsalych sałych rzyrody: sała grawiacji: G 6,67-3 /(MT, dim G [G] 3 M - T -, sała Diraca: ħ h/π,6-34 kg m /s, więc dim ħ dim h M T -, rędkość świała: c 3 8 m/s, dim c M T ad... Korzysając z rguł aalizy wymiarowj alży oworzyć zalżość i obliczyć warości wykładików a, b, c, jśli założoa zalżość ma osać P (ħ a (c b (G c czas (skudę Placka; więcj a sroach h://l.wikidia.org/wiki/jdoski_placka i h:// ad... Korzysając z rguł aalizy wymiarowj alży oworzyć zalżości i obliczyć warości wykładików d,, f, jśli założyć, ż oszukiwaa zalżość ma osać l P (ħ d (c (G f długość (mr Placka; więcj a sroach h://l.wikidia.org/wiki/jdoski_placka i h:// ad..3. Korzysając z rguł aalizy wymiarowj alży oworzyć osać mamayczą zalżości rędkości fali mchaiczj w malu zakładają, ż zalżość a ma osać ( d (ρ, gdzi moduł Youga, ρ gęsość malu, j. alży wyzaczyć warości wykładików d i. ad..4. Korzysając z rguł aalizy wymiarowj alży oworzyć zalżości czasu T obigu gwiazdy o masi m lay orbiującj wokół j gwiazdy w odlgłości r, widząc, ż szukaa zalżości js daa wzorm (G a (r b (m c, gdzi G sała grawiacji; alży wyzaczyć warości wykładików a, b, c. ad..5. Siła F bzwładości Coriolisa, działa a ciała o masi m oruszając się z rędkością o warości w układzi odisiia obracającym się z rędkością kąowa ω, rzy czym warość F daa js (zakładamy formułą (m a ( b (ω c ; alży wyzaczyć warości wykładików a, b, c korzysając z rguł aalizy wymiarowj. ad..6. iczba yoldsa służy do okrślaia charakru rzływu rzczywisgo łyu o lkości dyamiczj µ (jdoską js Pa s, gęsości ρ oruszającgo się z rędkością w rurz o śrdicy D. Jśli > rzływ js łyu js lamiary. akładając, ż szukaa zalżość mamaycza ma osać (µ a ( b (D c (ρ d, alży wyzaczyć warości wykładików a, b, c i d korzysając z rguł aalizy wymiarowj. ad..7. Warość rędkości cząsczk gazu idalgo zalży od masy cząsczki, sałj Bolzmaa k B oraz mraury bzwzględj T gazu, rzy czym warość daa js (rzyuszczamy wzorm (m a (k B b (ωt c ; alży wyzaczyć warości wykładików a, b, c korzysając z rguł aalizy wymiarowj. ad..8. Warość rgii lkrou w modlu Bohra aomu wodoru zalży od masy lkrou m, ładuku lkrou q, rzikalości lkryczj różi i sałj Placka h. akładając, ż oszukiwaa zalżości js osaci (m a (q b (h c ( d wyzacz warości wykładików a, b, c i d korzysając z rguł aalizy wymiarowj.
3 Grua 3. lmy rachuku wkorowgo i różiczkowo-całkowgo ad. 3.. Pokaż z dfiicji, ż iloczy skalary dwóch wkorów ma osać w karzjańskim układzi wsółrzędych osać a b a b + a b + a b. x x y y z z ad. 3.. Pokaż z dfiicji, ż iloczy wkorowy dwóch wkorów daych w karzjańskim układzi wsółrzędych ma osać: ad Pokaż, ż rawdziw są związki a ( b c b ( c a c ( a b. auważ, ż cyklicz rzsawiai symboli wkorów zaczi omaga i uławia zaamięywaiu owyższych wzorów. Ws-ka: Parz mariał zamiszczoy a końcu racy domowj. a b c b c a c a b. auważ, ż cyklicz ad Pokaż, ż rawdziw są związki ( ( ( rzsawiai symboli wkorów zaczi omaga i uławia zaamięywaiu owyższych wzorów. Ws-ka: Parz mariał zamiszczoy a końcu racy domowj. ad Dwa wkory a i b mają składow (w mrach: ax 3,; a y,6; b x,5; b y 4,5. ajdź ką między kirukami wkorów a i b. Na łaszczyźi OXY moża zalźć dwa wkory, kór są rosoadł do wkora a i mają długość rówą 5 m. Jd z ich c ma dodaią składową x, a drugi d ma składową x ujmą. Wyzacz składową x i składową y wkora c. Wyzacz składową x i składową y wkora d. ad Wyzaczyć ochod asęujących fukcji, gdzi x, A, w są sałymi: d v A d ( (( ( ( si ( ω, v( A si ( ω, v ( A si ( ω, f ( d ( ω ( ω d si cos ad Oblicz całki iozaczo, gdzi v, a, ω są sałymi, js liczbą całkowią ( v ± a d, ( ±a d, si ( ω, ( d si cos., f ( ( ( ω ( ω cos ω d, ( v ± a d (rozarzyć róż rzyadki. ad Wyzaczyć całki ozaczo, gdzi v, a, ω są sałymi, js liczbą całkowią: ( v ± a, ( ±a d, si ( ω, ( róż warości. cos ω d, ( v ± a, gdzi js liczbą całkowią; rozarzyć Wrocław, 4 lugo 5 W. Saljda 3
4 Pożycz mariały dosę w Irci h://l.wikibooks.org/wiki/mody_mamaycz_fizyki h://l.wikibooks.org/wiki/mody_mamaycz_fizyki/działaia_a_wkorach#iloczy_miszay Dowód z sroy: h://l.wikibooks.org/wiki/mody_mamaycz_fizyki/działaia_a_wkorach#iloczy_miszay Iloczy miszay Pirwsza rówość w (.3 js iloczym skalarym wkorów c i a b. Tożsamości (.4 są asęswm właściwości wyzaczika z (.3. Przsawiając irwszy wirsz koljo z drugim i rzcim orzymujmy irwszą rówość (.4, j. a a a x y c b b b x y z c c c x y c Podobi rzsawiając osai wirsz koljo z drugim i irwszym dosajmy drugą rówość w (.4, j. b b b x y c c c c. x y z a a a x y c. Poiżj abl wzorów fizyczych i mamayczych 4
5 uch rosoliiowy (odao warości Prędkość śrdia Przysiszia: śrdi i chwilow a v v F( d ; v a m Prędkość vk v + a Droga Prędkość i droga w ruchu jdosaji zmiym s s + v + a ( v v + a s s k k uch o okręg (odao warości Prędkość kąowa ω α ; v ω; ωk ω + Przysiszi kąow Droga kąowa Prędkość i droga kąowa w ω α α + ω + ruchu jdosaji zmiym ω ω + ( α α Przysiszi sycz Przysiszi dośrodkow k k as ω ados v Częsoliwość f T Dyamika Pęd mv Druga zasada dyamiki F ma; F Warość siły arcia FT µ FN Ciężar ciała Q mg Warość siły dośrodkowj ω W F cos F, Fdos mv m Praca mchaicza ( ( Twirdzi o racy i rgii kiyczj Twirdzi o racy siły ocjalj i rgii ocjalj Dyamika ruchu obroowgo W k W Warość momu siły M Fsi ( ( F, Mom bzwładości I i m r i i Twirdzi Sira I I + md ŚM Mom ędu r ; Iω Warość momu ędu si ( (, II zas. dy. dla ruchu obroowgo M I ; M Środk masy układu uków rs r m i ri m i marialych i i Praca, rgia, moc rgia kiycza ruchu osęowgo i obroowgo v s mv Iω k ; k rgia ocjala (mał zmiay wysokości mgh W Moc P ; P Fv; P Mω Grawiacja Warość siły grawiacji Naężi ola grawiacyjgo Warość γ dla lay kulisj m m Fg G G Nm kg ; 6.67 γ F g γ Gm Grawiacyja rgia ocjala o Gm m Warość rzysiszia grawiacyjgo rzy owirzchi imi g Gm m s imi I i II rędkość ; kosmicza ( imi m v Gm v v I II I III rawo Klra T 4π r 3 ( Gm Hydrosayka Siła arcia i ciśii F S Ciśii hydrosaycz ρ gh Warość siły wyoru FW ρ g ówai ciągłości v S cos. Prawo Broulligo v + ρgh + ρ cos. Naięci owirzchiow W F σ ; σ S l Srężysość Siła srężysości F kx Prawo Hook a F l σ S l Narężia objęościow κ rgia ocjala kx srężysości Waruki rówowagi F ; M wy uch drgający Drgaia iłumio: d x ɺɺ ówai ruchu, rzmiszczi x A ω + Częsość kołowa ω π T wy ma m m x kx, ( cos( φ Warość rędkości v( Aω si( ω + φ l Okrsy wahadł T π ; I m T π ; T π g mgd k Drgaia łumio: ówai ruchu, rzmiszczi, log. dkrm łumiia rgia łumioych i iłumioych drgań d x ma m m ɺɺ x kx bv, x + Λ { β ( A cos ω φ ; l ; } A A b ω ω β ; β ; ω k m. m ka ka c ; c + β 5
6 Drgaia wymuszo Siła F( F wymuszająca cos( ówai ruchu ma kx bv + F cos( ω ω Przmiszczi drgań usaloych x( Asi( ω + φ Trmodyamika fomologicza Amliuda A F m ( ω ω + ( bω m l αl T ozszrzalość liiowa Ciło właściw, c Q ( m T ; c ciło rzmiay rzm. Qrzm. m ówai gazu doskoałgo T ówai adiabay Wzór Mayra, wykładik adiabay Praca gazu (sał ciśii κ cosas C C ; κ C C W Praca gazu δ W d, W d I zasada rmodyamiki δ Q U + δw rgia wwęrza gazu U C doskoałgo T + U II zasada rmodyamiki S miaa roii Q d S δ Q / T, S δ dt T Srawość silika Caro miaa roii gazu doskoałgo Q T T η Q T użycz calkowi + końc. S l C ocz. T l T końc. ocz. Praca w rzmiai W T l izormiczj ( końc ocz Ciło molow gazu idalgo du C o i soiach swobody i / dt lmy rmodyamiki saysyczj Fukcja rozkładu N j j x Bolzmaa N k BT Fukcja rozkładu Maxwlla Śrdia rędkość kwadraowa 3/ m f ( v 4π v x mv ( k BT πk BT v T m 3k B / Mikroskoow rówai N ( 3 gazu doskoałgo k roia Bolzmaa- Placka; kwa roii S k B l Ω; k B l uch falowy ówai fali y ( x, y si ( ω kx ówai falow Prędkość fazowa fali orzczj w srui y y x c c N ρ / Prędkość fali w ciczy c κ / ρ Odkszałci względ ośrodka wywoła ruchm falowym Prędkość cząsczk ośrodka wywołaa ruchm falowym Oór akusyczy ośrodka Śrdia rgia mchaicza fali małgo fragmu ośrodka o masi m Śrdia moc rgii fali srężysj ρc y x y v m v / ρscv / Śrdia isywość fali srężysj (gęsość srumiia rgii fali J ρcv / Śrdia gęsość rgii fali srężysj ρv / Odlgłość midzy węzłami fali sojącj λ / fk Dolra f f ( v v ( v ± v ź d ź Prędkość dźwięku c ( κ / ρ Naężi dźwięku Pol ciśiia fali dźwiękowj s x, s cos kx ω ( ( J β log ; J W/m J ( ω ( ρω si kx ; c s Częsoliwość dudiń f f Prędkość gruowa fali dω d vgr c( k k dk dk d c( k dc c + k c λ dk d λ Wybra sał fizycz Nm 3 J G 6, 67 ; k B,38 ; kg K J mol mol K 3 NA 6, ; 8,3 6
7 lkrosayka Prawo Coulomba ( 4π ( 4π F q q r q q r r Naężi ola F q Wkor idukcji ola D lkryczgo rε Ε Mom siły działającj a diol qd τ rgia ocjala diola Prawo Gaussa r d S Qww wiązk końcow a racy z rgią W ocjalą rgia ( ocjala ocząkow a r W óżica koćowy ocząkowy W q ocjału Pocjał ( r W r q q w ukci wiązk rgii z Ε grad ocjałm Pojmość C Q U lkrycza Pojmość łaskigo C rs d S d kodsaora rgia ocjala CU / kodsaora łaskigo Gęsość rgii ola u lkrosayczgo D / r / Pojmość układu kodsaorów ołączoych C C i rówolgł Sały rąd lkryczy Naężi rądu I dq Wkor gęsości rądu j v r d Prawo Ohma U I óżiczkow rawo Ohma j σ Oór rosoliiowgo ρ S ( σ S rzwodika alżość ooru właściwgo od ρ T ρ + α( T T mraury Moc lkrycza P U I ( [ ] Sały rąd lkryczy c.d. Siła lkromoorycza SM dw dq Prawo Ohma dla I SM ( + r obwodu zamkięgo Oór układu oorików ołączoych szrgowo Ładowai kodsaora ozładowywai kodsaora q( CSM x C ( x q q Magosayka i C Siła orza F Q B Siła orza F I B Prawo Gaussa B ds Magyczy mom diolowy µ I S Mom siły działającj a τ µ B diol µ B rgia ocjala diola magyczgo wiązk racy z rgią ocjalą W końcowa ocząkowa Źródła ola magyczgo Prawo Bioa- µ µ r Ids r µ Ids r db 3 3 Savara 4π r 4π r Wkor idukcji ola B µ rµ H magyczgo Pol magyczgo µ µ ri rosoliiowgo B rzwodika π Pol magyczgo µ µ r Iφ rzwodika w B kszałci łuku okręgu 4π Prawo Amr a B d µ µ ri Pol B µ µ r I µ µ r IN µ IN soloidu Pol oroidu B µ µ rin ( πr µ IN ( πr 7
8 Idukcja lkromagycza, magyzm marii Srumiń Φ mag. B d S magyczy Prawo Faradaya SM dφ mag. d Idukcyjość cwki NΦ / I mag. SM samoidukcji SM di Idukcyjość wzajma Szrgowy obwód włączai rądu ( SM ( SM M di M di SM I ( x ( x I I Szrgowy obwód wyłączai rądu rgia ola magyczgo cwki mag. I / Gęsość rgii ola umag. B H / µ rµ H / magyczgo Uogólio rawo B d µ µ r r dφ lkr. d + Amr a- + µ µ r I µ dφ lkr. d + µ I Maxwlla Drgaia lkromagycz i rąd zmiy Obwód q( q cos C { / ( C + ϕ } Obwód C Obwód C: wymuszo drgaia lkry -cz Trasfor- q( q ( Ω + ϕ x cos ; Ω ( / C /( ( ( ω wym. sk. ( ( wym. C si ω ϕ, g ϕ, ( ω wym. C wym. sk. sk. sk. si, /, I I I / / + ( C, ω, / C, I I /, P I cos ϕ. U U N / N ; I I N / N maory w w w w Fal lkromagycz ( x, si( kx ω, Pol fali x, si( kx ω Prędkość c B( B c B µ µ / / c /, r r / µ, µ r r Fal lkromagycz c.d. Wkor S H Poyiga ( B / ( µ µ r Naężi śrdi I ( fali S c / r Naężi w odlgłości ( r od źródła fali I r P / źródla ( 4πr Ciśii fali ła absorcja / I c Ciśii fali ł odbici I / c Naężi świała solaryzowago Isol. Iisol. / Prawo Malusa I sol. ( I Θ cos sol. si Θ si Θ Praw załamaia wirciadła i soczwki. Irfrcja. Dyfrakcja wirciadła sfrycz +, s s f r Ciki soczwki soczw +, ki s s f ooczia Długość fali w ośrodku λ λ / Doświadczi Youga irfr- - d si Θ m λ; m, ±, ±,... -cja kosrukywa Irfrcja kosrukywa λ d ( m + ; m, ±, ±,... w cikich warswach Dyfrakcja a ojdyczj a si Θ m λ; m ±, ±,... szczlii - miima Dyfrakcja a okrągłj si Θ, ( λ / d szczlii - miima Dyfrakcja a siac d si Θ m λ; dyfrakcyjj - maksima m, ±, ±,... Dyfrakcja a siac o krysalograficzj d cos ( 9 Θ m λ, maksima, waruk m,,... Bragga Kryrium ayligha Θ, ( λ / D 8
9 Szczgóla oria względości Trasfor -macj orza (, x γ x, γ / β, ( y y, z z, γ x / c,,, Dylaacja czasu β, β / c Skróci długości Trasformacja rędkości laywisyczy fk Dolra źródło oddala się Pęd rlaywisyczy Całkowia rgia rlaywisycza laywi sycza rgia i ęd laywisyc za rgia kiycza Fooy i fal marii Promiń -j orbiy modlu Bohra aomu wodoru Prędkość lkrou a -j orbici modlu Bohra aomu wodoru Poziomy rgycz lkrou w aomi wodoru β x + + / ' x ' x c β f f + β γ m calk. ( rl. ( c + ( mc ( ( + ( γ γ m c calk. rl. kiycza kiycza rl. rl. c m c m c kiycza rl. m c calk. rl. h r 5,3 m πm v 6,9 m/s h 4 m 8h 3,6,,,3,... Kwa rgii (foo hυ Prawo Sfaa- Bolzmaa Φ σt σ 4 ;, W /(m K Pęd foou / c hυ / c h / λ Fooy i fal marii c.d. Prawo Wia λ. T cos. ówai isia foofku hυ + W h mc ki Przsuięci Comoa λ ( cosφ Miimala rgii kracji cząska-aycząska Hioza d Brogli a / ówai Schrödigra Fukcja falowa sau sacjoargo asada iozaczoości dla ojdyczgo omiaru asada iozaczoości dla srii omiarów asada iozaczoości dla ojdyczgo omiaru asada iozaczoości ( x m c mi λ h ħ d ψ + U x x x m dx ( ψ ( ψ ( ( x ψ ( x x ( i / Ψ ħ x ħ; x y ħ; y z ħ z ( x ( y ( y σ ( σ ħ / 4; x σ ( σ ħ / 4; y σ ( σ ħ / 4 y ħ σ σ ħ ( ( / 4 dla srii omiarów Tulowai kwaow Długości fal marii cząski kwaowj w bardzo głębokij sudi ocjalj rgia cząski kwaowj w bardzo głębokij sudi ocjalj Fukcja falowa cząski kwaowj w bardzo głębokij sudi ocjalj ( k T x, k ( m U ħ λ / ;,,3,... ( λ m h / / m h,,,3,... 8m ψ πx si ( x ( 9
10 Aomy wilolkroow Kwaowai orbialgo mom ędu o lkrou Kwaowai rzsrz orbialgo mom ędu lkro -u - rzu a dowolą oś O orb ( orb l l + ħ, l,,..., mħ, m l, l +,, l, l m Orbialy mom magyczy lkrou µ orb. orb. Kwaowai orbialgo momu magyczgo lkrou ħ µ m µ m, orb orb B m m m l, l +,...,,,..., l, l Si S lkrou ( z S s s + ħ, s / Kwaowai siu S S lkrou msħ; ms ± / Siowy mom µ s S magyczy lkrou m Kwaowai siowgo momu magyczgo µ S S B lkrou m S m µ Graica krókofalowa λ romiiowaia X mi hc / Prawo 5 f Moslya (,48 Hz( Fizyka jądrowa i rgia jądrowa Promiń / 3 r r jądra A, r, fm Si S roou/uro u S s ( s + ħ s Kwaowai siu S S msħ ms ± roou/urou Jądrowy mago µ J m Kwaowai momu magyczgo roou Kwaowai momu magyczgo urou Prawo rozadu romiiowórczgo Akywość, / ; / roo µ ±, 798µ µ ±,93 µ N ( N ( λ x ( λn ( romiiowórcza rgia wiązaia jądra aomowgo Waruk korolowaj fuzji izooów wodoru A ( M + N M M c B H H 3 τ > s/m rgia wiązaia jdgo uklo / B Dfk masy rakcji jądrowj M M M ocząkowa J J A końcowa Q M c rgia rakcji jądrowj ( ozszrzający się Wszchświa Prawo Hubbl a v H r; H ~,3 s 8 - Włodzimirz Saljda
Tabele wzorów fizycznych i matematycznych. Wartość siły grawitacji. m dt. Natężenie pola grawitacyjnego. Wartość γ dla planety kulistej ( )
uch rostoliiowy (odao wartości Prędkość śrdia Przysiszia: śrdi i chwilow a Tabl wzorów fizyczych i matmatyczych v v t t F( t d ; v a m Prędkość vk v + a t Droga Prędkość i droga w ruchu jdostaji zmiym
Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna,
Praca domowa nr. Meodologia Fizyki. Grupa. Szacowanie warości wielkości fizycznych Zad... Soisz na brzegu oceanu, pogoda jes idealna, powierze przeźroczyse; proszę oszacować jak daleko od Ciebie znajduje
Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Grupa 2. Podstawy analizy wymiarowej
Praca domowa nr. Metodologia Fizyki. Grupa. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Wprowadzenie: W wielu zagadnieniach interesuje nas przybliżona wartość wielkości fizycznej X. Może to być spowodowane
Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.
W-1 (Jaroszewicz) 14 slajdów Podstawy Akustyki Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: prędkość grupowa, dyspersja fal, superpozycja Fouriera, paczka falowa Fale akustyczne w powietrzu
15. CAŁKA NIEOZNACZONA cz. I
5. CAŁKA NIEOZNACZONA cz. I Fukcj pirwot fukcji f w pwym przdzial (właciwym lub iwłaciwym) azywamy tak fukcj F, którj pochoda rówa si fukcji f w tym przdzial. Zbiór wszystkich fukcji pirwotych fukcji f
Fizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
drgania h armoniczne harmoniczne
ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p
21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b,
CAŁA RZYWOLINIOWA NIESIEROWANA rzywą o rówaiach parameryczych: = (), y = y(), a < < b, azywamy łukiem regularym (gładkim), gdy spełioe są asępujące waruki: a) fukcje () i y() mają ciągłe pochode, kóre
FALE MECHANICZNE C.D. W przypadku fal mechanicznych energia fali składa się z energii kinetycznej i energii
FALE MECHANICZNE CD Gętość energii ruchu alowego otencjalnej W rzyadku al mechanicznych energia ali kłada ię z energii kinetycznej i energii Energia kinetyczna Energia kinetyczna małego elementu ośrodka
v = v i e i v 1 ] T v =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v n U v v v +q 3q +q +q b c d XY X +q Y 3q r +q = r 3q = r +q = r +q = r 3q = r +q = E = E +q + E 3q + E +q = k q r+q 3 + k 3q r 3q 3 b V = kq
Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /
v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i U = {X i } i=,n v T v = = v v n v n U x y z T X,Y,Z) v v v = 2 T A, ) b = 3 4 T B, ) c = + b b d = b c c d d 2 + 3b e b c = 5 3 T b d = 5 T c c = 34 d = 26 d
Fizyka 2 Wróbel Wojciech
Fizyka w poprzednim odcinku 1 Prawo Faradaya Fizyka B Bd S Strumień magnetyczny Jednostka: Wb (Weber) = T m d SEM B Siła elektromotoryczna Praca, przypadająca na jednostkę ładunku, wykonana w celu wytworzenia
v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v v v v n 3q q q q r q = r 3q = E = E q E 3q E q = k q rq 3 k 3q r 3q 3 r q = k q rq 3 = kq 4 3 ) 4 q d b d c d d X d ± = d r = x y T d ± r ±
= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC
4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc Drgaia i fale II rok Fizyka C Polaryzacja światła ( b a) arc tg - eliptyczość Prawo Selliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc
Fizyka 12. Janusz Andrzejewski
Fizyka 1 Janusz Andrzejewski Przypomnienie: Drgania procesy w których pewna wielkość fizyczna na przemian maleje i rośnie Okresowy ruch drgający (periodyczny) - jeżeli wartości wielkości fizycznych zmieniające
PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,
PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy
ver b drgania harmoniczne
ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0
Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Fale mechaniczne i akustyka
Fale mechaniczne i akustyka Wstęp: siła jako element decydujący o rodzaju ruchu Na pierwszym wykładzie, dynamiki Newtona omawiając II zasadę dr d r F r,, t = m dt dt powiedzieliśmy, że o tym, jakim ruchem
Wykład 2 Wahadło rezonans parametryczny. l+δ
Wykład Wahadło rzonans paramryczny θ θ l l+δ C B B Wykład Wahadło - rzonans paramryczny E E E B mg l cos θ θ E kinb m d d l l+δ B B l C I m l E B B kinb' I m B' B' d d d d B l ml d d B ' mgl cos ' B gcos
Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły
Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Bryła sztywna. zbiór punktów materialnych utrzymujących stałą odległość między sobą. Deformująca się piłka nie jest bryłą sztywną!
Bryła sztywna Ciało złożone z cząstek (punktów materialnych), które nie mogą się względem siebie przemieszczać. Siły utrzymujące punkty w stałych odległościach są siłami wewnętrznymi bryły sztywnej. zbiór
u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY
Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe
WM-E; kier. MBM, lista zad. nr 1. pt. do kursu Fizyka 1.6, r. ak. 2015/16; Sprawy organizacyjne.
WM-; kier. MBM, lista zad. r 1. t. (z karty rzedmiotu: Srawy orgaizacyje. Metodologia rozwiązywaia zadań z fizyki. Waruki zaliczeia. ozwiązywaie zadań z zakresu: aalizy wymiarowej; szacowaia wartości wielkości
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Ruch skutkiem działania
MMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe
MMF ćwiczia r - Rówaia różicow Rozwiązać rówaia różicow pirwszgo rzędu: y + y = y = y + y =! y = Wsk Podzilić rówai przz! i podstawić z y /( )! Rozwiązać rówaia różicow drugigo rzędu: 5 6 F F F F F (ciąg
Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo
ale (mechaniczne) ala - rozchodzenie się się zaburzenia (w maerii) nie dzięki ruchowi posępowemu samej maerii ale dzięki oddziałwaniu (sprężsemu) Rodzaje i cech fal Rodzaj zaburzenia mechaniczne elekromagneczne
2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)
Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza
Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika. Wykład 12: Fale. Przedmiot: Fizyka. RUCH FALOWY -cd. Wykład /2009, zima 1
RUCH FALOWY -cd Wykład 9 2008/2009, zima 1 Energia i moc (a) dla y=y m, E k =0, E p =0 (b) dla y=0 drgający element liny uzyskuje maksymalną energię kinetyczną i potencjalną sprężystości (jest maksymalnie
Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
ψ przedstawia zależność
Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi
i j k Oprac. W. Salejda, L. Bujkiewicz, G.Harań, K. Kluczyk, M. Mulak, J. Szatkowski. Wrocław, 1 października 2015
WM-E; kier. MBM, lisa za. nr. p. (z kary przemiou): Rozwiązywanie zaań z zakresu: ransformacji ukłaów współrzęnych, rachunku wekorowego i różniczkowo-całkowego o kursu Fizyka.6, r. ak. 05/6; po koniec
Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe
Ruch obrotowy bryły sztywnej Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe Ruch obrotowy ruch po okręgu P, t 1 P 1, t 1 θ 1 θ Ruch obrotowy ruch po okręgu P,
S ścianki naczynia w jednostce czasu przekazywany
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Siła elektromotoryczna
Wykład 5 Siła elektromotoryczna Urządzenie, które wykonuje pracę nad nośnikami ładunku ale różnica potencjałów między jego końcami pozostaje stała, nazywa się źródłem siły elektromotorycznej. Energia zamieniana
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
gdzie E jest energią całkowitą cząstki. Postać równania Schrödingera dla stanu stacjonarnego Wprowadźmy do lewej i prawej strony równania Schrödingera
San sacjonarny cząsk San sacjonarny - San, w kórym ( r, ) ( r ), gęsość prawdopodobńswa znalzna cząsk cząsk w danym obszarz przsrzn n zalży od czasu. San sacjonarny js charakrysyczny dla sacjonarngo pola
Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium
Fizyka Kolokwium Środa 14 czerwca Zasady takie jak na pierwszym kolokwium 1 Fizyka w poprzednim odcinku Prawo Faradaya Fizyka B Bd S Strumień magnetyczny Jednostka: Wb (Weber) = T m d SEM dt B Siła elektromotoryczna
W-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego
Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie
Wydajność konwersji energii słonecznej:
Wykład II E we Wydajność konwersji energii słonecznej: η = E wy E we η całkowite = η absorpcja η kreacja η dryft/dyf η separ η zbierania E wy Jednostki fotometryczne i energetyczne promieniowania elektromagnetycznego
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) Z (VIII.1.1) i (VIII.1.2) wynika (VIII.1.1a): L= L =mvr (VIII.1.1a) r v r=v (VIII.1.3) Z zależności (VIII.1.1a)
Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze
projekt_pmsm_v.xmcd 01-04-1 Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego 1. Wstęp Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego - z sinusoidalnym rozkładem indukcji w szczelinie powietrznej.
m/s. Nan= 3 10 s=3, s jest jednostką czasu
WPPT; kier. Iż. Biom.; lista zad. r 1. t. (z karty rzedmiotu: Srawy orgaizacyje. Metodologia fizyki. astosowaie zasad Newtoa do rozwiązywaia rówań ruchu; wyzaczaie zależości od czasu wartości wielkości
Wykład 6 Pochodna, całka i równania różniczkowe w praktycznych zastosowaniach w elektrotechnice.
Wykład 6 Pochodna, całka i równania różniczkow w prakycznych zasosowaniach w lkrochnic. Przypomnini: Dfinicja pochodnj: Granica ilorazu różnicowgo-przyros warości funkcji do przyrosu argumnów-przy przyrości
FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA wykład 7 Janusz Andrzejewski Niedoceniany geniusz Nikola Tesla Nikola Tesla wynalazł (lub znakomicie ulepszył) większość urządzeń, które spowodowały to, że prąd zmienny wyparł z naszych domów prąd
Badanie efektu Halla w półprzewodniku typu n
Badaie efektu alla w ółrzewodiku tyu 35.. Zasada ćwiczeia W ćwiczeiu baday jest oór elektryczy i aięcie alla w rostoadłościeej róbce kryształu germau w fukcji atężeia rądu, ola magetyczego i temeratury.
G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ
Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera
Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 5 Magnetostatyka 3 5.1 Siła Lorentza........................ 3 5.2 Prawo
Ruch falowy, ośrodek sprężysty
W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i pęd przenoszone przez falę
ZASTOSOWANIA CAŁEK OZNACZONYCH
YH JJ, MiF UP 13 D BL PÓL FGUR PYŹ e wszystkich wzorach zakładamy, że funkcje: f (x), g(x), r(ϕ), x(t), y(t) sa cia głe w odpowiednich przedziałach oraz że r(ϕ). D BL PÓL FGUR PYŹ Pole obszaru D = {(x,
Funkcja generująca rozkład (p-two)
Fucja geerująca rozład (p-wo Defiicja: Fucją geerującą rozład (prawdopodobieńswo (FGP dla zmieej losowej przyjmującej warości całowie ieujeme, azywamy: [ ] g E P Twierdzeie: (o jedozaczości Jeśli i są
Równanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego
VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Przekrój czynny Jan Królikowski Fizyka IBC Zderzenia Oddziaływania dwóch (lub więcej)
PRZYKŁADY RUCHU HARMONICZNEGO. = kx
RUCH HARMONICZNY; FALE PRZYKŁADY RUCHU HARMONICZNEGO F d k F s k Gdowski F k Każdy ruch w którym siła starająca się przywrócić położenie równowagi jest proporcjonalna do wychylenia od stanu równowagi jest
Wykład 2: Od drgań do fali Katarzyna Weron. WPPT, Matematyka Stosowana
Wykład 2: Od drgań do fali Katarzyna Weron WPPT, Mateatyka Stosowana Drgania układów o dwóch stopniach swobody k κ k Równania Newtona: Dodaj równania: x 1 x 2 (x 1 + x 2 ) = k(x 1 +x 2 ) x 1 = kx 1 κ x
Wzory z fizyki. 3, m- masa w kg, V- objętość w m. - Ciężar ciała w N, m- masa w kg, g- przyspieszenie ziemskie w
www.afiz34.republika.pl. Gęość ciała, ( ρ- czyaj ro) V r- gęość w 3, - aa w, V- objęość w 3. Ciężar ciała g ( lub Q g ) F g Fg - Ciężar ciała w N, - aa w, g- przypiezeie ziekie w 3. Ciśieie hydroaycze
Kinetyczna teoria gazów. Zjawiska transportu : dyfuzja transport masy transport energii przewodnictwo cieplne transport pędu lepkość
Kieycza eoria gazów Zjawiska rasporu : dyfuzja raspor masy raspor eergii przewodicwo cieple raspor pędu lepkość Zjawiska rasporu - dyfuzja syuacja począkowa brak rówowagi proces wyrówywaia koceracji -
1 Szacowanie wartości wielkości fizycznej. Proszę uważnie przeczytać. W wielu zagadnieniach interesuje nas przybliżona wartość wielkości
WPPT; kier. Iformatyka; lista zad. r 1. t. (z karty rzedmiotu ozwiązywaie zadań z kiematyki uktu materialego ruch jedowymiarowy, ruch dwuwymiarowy.[3 godz.] do kursu Fizyka, r. ak. 15/16; od koiec listy
mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej
mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej ver-28.06.07 współrzędne uogólnione punkt materialny... wektor wodzący: prędkość: przyspieszenie: liczba
Siła sprężystości - przypomnienie
Siła sprężystości - przypomnienie Pomiary siły sprężystości wykonane kilka wykładów wcześniej (z uwzględnieniem kierunku siły). F = kx = 0.13x 0 F x cm mg Prawo Hooke a Ciało m na idealnie gładkiej powierzchni
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają
Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym
FIZYKA I Wykład III Mechanika: Pojęcia podstawowe dynamika i punktu historiamaterialnego (VI) Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym s = v 0 t + at v 0 = 0; a = g; s = h h = gt F o = k v F g
Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe
WPPT; kier. Inż. Biom.; lista zad. nr 1. pt. do kursu Fizyka 1.3A, r. ak. 2015/16; Sprawy organizacyjne. = r r = b= b F r = = r .
WPPT; kier. Iż. Biom.; lista zad. r 1. t. (z karty rzedmiotu): Srawy orgaizacyje. Metodologia fizyki. Zastosowaie zasad Newtoa do rozwiązywaia rówań ruchu; wyzaczaie zależości od czasu wartości wielkości
Układy cząstek i bryła sztywna. Matematyka Stosowana
Układy cząstek i bryła sztywna Matematyka Stosowana Jak odpowiesz na pytania? Honda CRV uderza w Hondę Civic jak będzie wyglądał wypadek? Niewiele wiemy zwykle o siłach Układy zachowawcze i dyssypatywne
Fale elektromagnetyczne spektrum
Fale elekroagneyczne spekru w próżni wszyskie fale e- rozchodzą się z prędkością c 3. 8 /s Jaes Clerk Mawell (w połowie XIX w.) wykazał, że świało jes falą elekroagneyczną rozprzesrzeniającą się falą ziennego
światła, G stała grawitacji. Proszę wyznaczyć wartości wykładników a i b korzystając z tego, że jednostki miar
Praca omowa nr. Meoologia Fizyki. Grupa. Szacowanie rzęów warości wielkości fizycznych Za... A) Jeśli jeseś suenką, proszę oszacować ile merów kwaraowych maeriału krawieckiego zosałoby zużye oakowo, gyby
Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Dr hab. iż. Władysław Arur Woźiak Wykład FIZYKA I. Kiemayka puku maerialego Dr hab. iż. Władysław Arur Woźiak Isyu Fizyki Poliechiki Wrocławskiej hp://www.if.pwr.wroc.pl/~woziak/fizyka1.hml Dr hab. iż.
Drgania i fale II rok Fizyk BC
00--07 5:34 00\FIN00\Drgzlo00.doc Drgania złożone Zasada superpozycji: wychylenie jest sumą wychyleń wywołanych przez poszczególne czynniki osobno. Zasada wynika z liniowości związku między wychyleniem
Światło widzialne a widmo elektromagnetyczne
Światło widzialne a widmo elektromagnetyczne 10 3 λ [nm] λ 10 6 10 12 fale radiowe 1 mm 10 9 10 12 10 9 10 6 mikrofale 100 µm 10 µm 10 15 10 18 10 21 10 3 1 10 3 widmo optyczne prom. X promienie gamma
podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
RUCH HARMONICZNY. sin. (r.j.o) sin
RUCH DRGAJĄCY Ruch harmoniczny Rodzaje drgań Oscylator harmoniczny Energia oscylatora harmonicznego Wahadło matematyczne i fizyczne Drgania tłumione Drgania wymuszone i zjawisko rezonansu Politechnika
Wykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice.
Wykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice. 1 Wahadło matematyczne. Wahadłem matematycznym nazywamy punkt materialny o masie m zawieszony na długiej, cienkiej
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 6, 0.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 5 - przypomnienie ciągłość
W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące
Jucaan, Meico, Februar 005 W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i
I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Twierdzenia o przyrostach
Twirdznia o przyrosach Jżli w sici liniow zwrzy dwa węzły, iędzy kóryi panu napięci, o przyrosy (dodani lub un prądów w gałęziach sici oży obliczyć włączaąc iędzy węzły idaln źródło napięciow o sil lkroooryczn
Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.
Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. 1 atom jakoźródło 1 fotonu. Emisja spontaniczna wg. złotej reguły Fermiego. Absorpcja i emisja kolektywna ˆ E( x,t)=i λ Powtórzenie d 3 ω k k 2ǫ(2π) 3 e
Niezawodność elementu nienaprawialnego. nienaprawialnego. 1. Model niezawodnościowy elementu. 1. Model niezawodnościowy elementu
Niezawodność elemenu nienarawialnego. Model niezawodnościowy elemenu nienarawialnego. Niekóre rozkłady zmiennych losowych sosowane w oisie niezawodności elemenów 3. Funkcyjne i liczbowe charakerysyki niezawodności
Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
D:\materialy\Matematyka na GISIP I rok DOC\07 Pochodne\8A.DOC 2004-wrz-15, 17: Obliczanie granic funkcji w punkcie przy pomocy wzoru Taylora.
D:\maerialy\Maemayka a GISIP I rok DOC\7 Pochode\8ADOC -wrz-5, 7: 89 Obliczaie graic fukcji w pukcie przy pomocy wzoru Taylora Wróćmy do wierdzeia Taylora (wzory (-( Tw Szczególie waża dla dalszych R rozważań
Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.
Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx
Ruch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 11 Promieniowanie 3 11.1 Promieniowanie dipolowe............... 3 11
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 8 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Fotonika. Plan: Wykład 3: Polaryzacja światła
Fotonika Wykład 3: Polaryzacja światła Plan: Równania Maxwella w ośrodku optycznie liniowym Równania Maxwella dla fal monochromatycznych Polaryzacja światła Fala płaska spolaryzowana Polaryzacje liniowe,
PODSTAWY CHEMII KWANTOWEJ. Jacek Korchowiec Wydział Chemii UJ Zakład Chemii Teoretycznej Zespół Chemii Kwantowej Grupa Teorii Reaktywności Chemicznej
PODSTWY CHEMII KWTOWEJ Jacek Korchowiec Wydział Chemii UJ Zakład Chemii Teoreycznej Zespół Chemii Kwanowej Grupa Teorii Reakywności Chemicznej LITERTUR R. F. alewajski, Podsawy i meody chemii kwanowej:
Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych
Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych Całki potrójne wykład z MATEMATYKI Budownictwo studia niestacjonarne sem. II, rok ak. 2008/2009 Katedra Matematyki Wydział Informatyki olitechnika Białostocka 1
DRGANIA BELKI NA DWUPARAMETROWYM PODŁOśU SPRĘśYSTYM VIBRATION OF BEAM WITH TWO-PARAMETER ELASTIC FOUNDATION
JEMIELITA Grzegorz 1 KOZYRA Zofia drgaia, belka, odłoŝe sręŝyste DRGANIA BELKI NA DWUPARAMETROWYM PODŁOśU SPRĘśYSTYM Praca dotyczy wyzaczaia drgań belki a dwuarametrowym odłoŝu sręŝystym obciąŝoej symetryczie
WYKŁAD 2. Rozdział 2: Drgania układu liniowego o jednym stopniu swobody. Część 1 Drgania swobodne
WYKŁD Rozdział : Drgaia układu liiowgo o jdym stopiu swobody Część Drgaia swobod.. Modl fizycz układów o jdym stopiu swobody Przypomijmy, ż drgaia swobod to drgaia, któr odbywają się bz udziału wymuszń