Analiza anemometru falowego ze skośnym ustawieniem układu nadajnik-detektor

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Analiza anemometru falowego ze skośnym ustawieniem układu nadajnik-detektor"

Transkrypt

1 87 Pace Insuu Mechank Góowou PAN Tom 9 n - 7 s Insu Mechank Góowou PAN Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko ANDRZEJ RACHALSKI Insu Mechank Góowou PAN u Remona 7; 3-59 Kaków Sescene W pac pedsawono anaę eoecną anemomeu faowego w skośnm układe deeko-nadajnk. Omano ważena na pesunęce fa ampud fa cepnej p skośnej oenacj nowego źódła fa wgędem wekoa pędkośc. Z ana omanch aeżnośc wnka że w ceu wnacena modułu kąów oenacj wekoa pędkośc w układe współędnch naeż asosować układ dwoma deekoam fa. Waość ką nachena wekoa pędkośc wca sę kosając pesunęca faowego fa oa ampud fa aejesowanej na deekoach. Okeśono akes pomaowe waośc kąów nachena meonego wekoa pędkośc oa pedsawono konfguację pesenną cujnka pomaowego. Słowa kucowe: poma pędkośc pepłwu emoanemomea fae cepne Lsa smbo a współcnnk b współcnnk c cepło właścwe płnącego gau jednoska uojona współędna punku na nadajnku nowm nenswność źódła punkowego odegłość od pocąku układu odnesena cas współędne układu współędnch współędne układu współędnch źódła współędne układu współędnch sond A cęść ecwsa ważena +P B cęść uojona ważena +P G funkcja Geena K funkcja Bessea P bewmaow paame Q nenswność źódła fa cepnej pędkość pepłwu gau α paame w ważenu na odegłość od źódła punkowego ξ η ζ τ menne w funkcj Geena φ ką pomęd uem nadajnka na płascnę XYa osą X δ funkcja δ Daca ϑ ką pomęd nowm nadajnkem a osą Z φ pesunęce fa fa cepnej κ dfujność cepna gau

2 88 λ λ * ρ ω θ Θ Andej Rachask menna całkowana wdłuż nadajnka położene maksmum funkcj podcałkowej gęsość gau cęsość fa cepnej edukowana empeaua gau ampuda fa cepnej opeao Lapace a. Wsęp Peenowana paca pedsawa konnuację badań anemomeów faą cepną powadonch w aach ubegłch w Pacown Meoog Pepłwów Insuu Mechank Góowou PAN []. Ceem pac jes ownęce meod fa cepnch ak ab umożwć jej asosowane do pepłwów o mennm keunku. Idea pomau pędkośc pepłwu gau meodą fa cepnch poega na pomae óżnc fa fa cepnej o adanej cęsowośc w dwóch punkach pesen o nanej odegłośc. Poma pepłwów o mennm keunku wekoa pędkośc wmagają asosowana cujnków w kóch nadajnk deeko ne eżą w jednej płascźne. W aach ubegłch pepowadono badana anemomeu faą cepną w układe deekoa umesconego posopade wgędem nadajnka fa [] oa pedsawono anaę eoecną neównoegłego układu nadajnk deeko wa dskusją nedokładnośc wnacana pędkośc pepłwu gau [3]. Isonm aeam anemomeu faą cepną są: duża dokładność bak konecnośc wocowana neważwość na man paameów płnącego gau. Poneważ e wgędu na asadę pomau cujnk składa sę dwóch eemenów: nadajnka deekoa fa o waunkem popawnośc pomau jes doace sgnału nadajnka do deekoa. W ównoegłej konfguacj nadajnka deekoa musą bć one bado dokładne usawone w płascźne okeśonej pe weko pędkośc pepłwu. mescene deekoa posopade wgędem nadajnka powęksa neco akes dopuscanch kąów napłwu na nadajnk [ 3] ec ne emnuje możwch błędów pomau w suacj gd weko pędkośc odch sę a bado od właścwego keunku. Oganca o poma do pepłwów o e sałm keunkem wekoa pędkośc. Budowa układu umożwającego poma wekoa pędkośc p óżnch keunkach napłwu na cujnk powo oseć akes asosowana meod fa cepnch w pomaach pędkośc pepłwu gaów.. Anaa eoecna Rochodene sę fa cepnej w gae opłwającm źódło pędkoścą opsać można nasępującm ównanem: Q c gde edukowana empeaua gau θ jes sosunkem empeau T fa cepnej do empeau mnego gau T : T c cepło właścwe gau κ pewodncwo empeauowe gau ρ gęsość T gau Q nenswność źódła fa cepnej. Scegółowe ałożena jake pocnono p wpowadanu powżsego ównana oa waunk w jakch można sosować powżse ównane osał pedskuowane we wceśnejsch pacach pośwęconch pomaom pędkośc pepłwu a pomocą meod fa cepnch [ 5 6]. Rowąując ównane Kełbasa [] omał ważene na okład empeau wokół neskońconego źódła nowego o nenswnośc opsanej aeżnoścą Q = Q ωδ δ ω onaca cęsość fa umesconego posopade wgędem wekoa pędkośc pepłwu: Q c

3 89 Ampuda ej fa wnos: c Q 3 a pesunęce fa jes dane woem: 6 Poneważ oważam źódło nowe umescone w pepłwe neposopade do wekoa pędkośc owąana będą mał nną posać. Źódło nowe pjmem jako sumę źódeł punkowch daego pedsawm najpew skc owąana ównana podanego pe Kełbasę [] da źódła punkowego umesconego w pocąku układu współędnch jak pedsawono na s. opsanego woem: 5 Funkcja Geena w m wpadku będe mała posać: G 3 6 Rowąane ównana e źódłem 5 jes nasępujące: 3 c d d d d 7 Po scałkowanu po współędnch pesennch omujem: d c 8 Rs.. Weko pędkośc źódło punkowe w układe współędnch Z Y X Ÿód³o punkowe Ÿód³o punkowe Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko

4 9 gde:. Całkę w ważenu 8 poównujem całką [7]: K d 9 dosajem że. Jak wdać cęśc ecwse współcnnków β γ są dodane wó 9 można asosować do obcena całk ważena 8 kóa będe ówna: 3 K d gde K jes modfkowaną funkcją Bessea dugego odaju. Kosając własnośc połówkowej funkcj Bessea K K oa K omujem owąane na empeauę w punkce odegłm od źódła punkowego umesconego w pocąku układu współędnch: P c gde wpowadono bewmaow paame P ówn: P Po peksałcenach omujem ważene na empeauę edukowaną gau: P P c 3 kóego wcam pesunęce faowe: P oa ampudę fa: P c 5 Zakładam daej że źódło nowe umescono w pepłwającm gae jak na s.. Źódło nowe pedsawam jako neskońconą sumę źódeł punkowch. Wpowadźm nowe menne: sn cos 6 sn sn 7 cos 8 9 Opsują one położene punku o współędnch w okanm układe odnesena X Y kó powsaje pe pesunęce układu XY wdłuż posej L c nadajnka ak b jego pocąek najdował sę w punkowm źóde o współędnej. Ze woów oa 9 omujem że: Andej Rachask

5 Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko 9 Z L nadajnk X Y Rs.. Oenacja nowego źódła fa cepnej w pepłwe [ sn cos sn sn cos ] Wpowadając podsawene: sn cos sn sn cos oa wsawając do 5 e wou amas uwgędnenem oa e wou 6 w mejsce omujem ważene na faę empeauową w punkce o współędnch pochodącą od punkowego źódła o współędnej + na posej: c sn cos P Faa pochodąca od źódła nowego jes sumą pcnków pochodącch od każdego e źódeł punkowch jes ówna: d 3 Wpowadając do wou nasępujące onacena: P A 5 P B 6

6 9 Andej Rachask wó 3 pepsujem w posac: sn cos c sn cos A B d 7 Z L nadajnk Ÿód³o punkowe X Y Rs. 3. Źódło nowe w pepłwe oa źódło punkowe w okanm układe współędnch Jeże pjmem ką ϑ = ką φ jes wed neokeśon o odpowada o suacj gd nadajnk jes położon ponowo wgędem wekoa pędkośc. W m ppadku = bo nadajnk jes położon wdłuż os Z. Ze wou omujem α = a e wou λ =. Da akch waośc α λ funkcja podcałkowa ne aeż od można ją wcągnąć ped całkę ównane 7 pechod w ównane: c A B d kóe jes dencne ównanem opsującm owąane da ppadku nadajnka ponowego. Onacm całkę w ównanu 7 pe I : I sn cos A B d 8 Funkcja podcałkowa jes espoona po jej ołożenu na cęść ecwsą uojoną omujem dwe całk: cos B sn cos A d 9 Im I sn B sn cos A d 3

7 Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko 93 Można ławo pokaać że całk e są beżne a da λ meającego do + obe funkcje podcałkowe meają do ea. Pepsując ównane 7 dosajem: Q sn cos Im I c 3 Im I Kosając eemenanej aeżnośc: Im I Im I acan wó 3 w posac: Q c sn cos ImI Im I acan pepsujem Omaśm ważene na empeauę płnącego gau w punkce o współędnch w obecnośc nowego źódła neskońconego pechodącego pe śodek układu współędnch. Wekość Im I acan jes pesunęcem faowm fa w punkce o współędnch odnesonm do źódła fa. Poneważ całek Im I oa ne udało sę pocć anacne w dasch oważanach naeż uwgędnć osacowane waośc paameów wsępującch w ównanach 9 3 gdż aeż od nch pebeg obu funkcj podcałkowch. Wpowadźm onacena: Po podsawenu do woów 9 3 omujem: 3 a 33 b sn cos 3 oa: I a b A Re cosab I a b A Im snab d d Pjmjm że akes meonch waośc pędkośc da powea wnos od do cm/s. Jes o akes pędkośc w kóm można sosować meodę fa cepnch agadnene o bło już pedsawone w pac [7]. Zakes kąow wekoa pędkośc ogancm do obsau okeśonego pe ką φ oa ϑ nasępującm neównoścam: φ 5 ϑ 5 s.. Wekość c odegłość punku w kóm wnacam pesunęce faowe od pocąku układu współędnch pjmjm ówną około cm co daje maksmaną waość ważena około cm a mnmaną ędu cm. Boąc da powea współcnnk pewodncwa empeauowego κ = 8 cm /s omujem waośc mnmaną maksmaną współcnnka a ówne: a MIN a MAX. Z akesu kąów dosajem że b.5. Wa A wó 5 jes da małch waośc P w pbżenu ówn a wa B da małch P można pbżć jako 5 P wó 6. Z ana pebegu funkcj eksponencjanej w ównanach wnka że da A węksego od b posada ona jedno maksmum okane da λ * ównego: * b 37 A b jes osnąca da λ < λ * a maejąca da λ > λ * osągając w + gancę ówną eu. Pebeg ej funkcj ppomna ksałem kwą dwonową Gaussa. Pkładowe wkes funkcj a b A

8 9 Andej Rachask da wbanch waośc paameów a b pedsawono na s.. Wnacm efekwn obsa całkowana n. ak pedał w kóm funkcja podcałkowa jes węksa od pewnej abane pjęej wekośc. Onacm pe λ MIN λ MAX odpowedno doną góną gancę ego pedału. Rowąane ego agadnena da funkcj podcałkowch w ównanach wmagałob owąana ównana pesępnego. Daego najpew najdujem λ MIN λ MAX da cnnka eksponencjanego. Tak węc λ MIN λ MAX będą owąanam ównana: a b A * a b A * 38 gde ε jes pewną sałą dodaną. Rowąane ównana daje: MIN MAX b a A b a A a A b A b 39 a po wsawenu 37 λ * : b A a A b MIN MAX a A b a A b b=. b=. a= b= a= b=. b=. b= 8 8 [au] 6 [au] Rs.. Pebeg waośc funkcj a b A da wbanch waośc paameów a b Z powżsego wou wdać że da b = funkcja jes smecna wgędem λ * kóe w m pepadku jes ówne eu. Na s. 5 pedsawono wkes funkcj a b A oa sn ab cosab. Jak wdać na s. 5 w pedae λ MIN λ MAX waośc funkcj snus cosnus menają sę na e mało że można je pjąć a sałe ówne w pbżenu waośc funkcj w punkce λ *. Cnnk ma newek wpłw na pebeg funkcj podcałkowej. Na s. 6 pedsawono wkes funkcj podcałkowch całek oa Im I. Jak wdać funkcja podcałkowa jes wjąkem skońconego pedału bska eu. Onaca o że faa empeauowa w danm punkce pesen pochod od skońconego odcnka źódła nowego. Tak węc menając gance całkowana neskońconośc na λ MIN λ MAX ne popełnam błędu. Ogancając pedał całkowana do λ MIN λ MAX wcągając funkcje snus cosnus ped całkę apsujem cęść ecwsą uojoną w posac:

9 Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko 95 MAX MIN cos ab a b A MAX MIN cos ab a b A d d Im I MAX MIN sn ab a b A MAX MIN sn ab a b A d d a= b=. b=. b= cos a= b=. b=. b= cos [au] 6 6 sn cos [au] 6 6 sn cos sn sn Rs. 5. Pebeg waośc funkcj a b A oa cosab da wbanch waośc paameów a b snab a= a= m [au] Re b=.5 Re b=. Re b= 8 6 Im b=.5 Im b=. Im b= m [au] Re b=. Re b= 9 Re b= Im b=.5 Im b=.im b= Rs. 6. Pebeg waośc funkcj podcałkowej Im I da wbanch waośc paameów a b Z powżsch aeżnośc dosajem: Im I sn cos B B an B 3 a nasępne e woów 3 33 omujem ważene na pesunęce faowe fa:

10 96 Andej Rachask B Ze wou 6 boąc pews wa ownęca wewnęnego pewaska da małch waośc paameu P a nasępne ważając paame P pe κ ω dosajem: po wsawenu 37 λ * : 5 A 6 A b Jak wdać pesunęce faowe aeż od pędkośc cęsowośc oa położena nadajnka fa kóe okeśają wekośc oa b. Da nadajnka umesconego ponowo jak już pokaano achod b powżs wó pechod w aeżność. Powżsa aeżność ne powaa na wnacene pędkośc w sposób jednonacn gdż wsępują w nej nenane wekośc α b kóe aeżą od kąów ϑ φ. Wpowadając dug punk pomau pesunęca faowego φ w odegłośc od pocąku układu współędnch omujem ponżs układ ównań: A 7 A b A 8 A b Wekość b mmo ż jes nenana o poosaje nemenna gdż ne aeż od odegłośc. Mam węc układ dwóch ównań ema newadomm: pędkoścą oa kąam ϑ φ. Dodakowe ównane omam ampud fa. Ze wou 3 omujem ważene ampudę fa kóa pedsawa sę nasępująco: Q Im I sn cos c 9 Pepsując powżse ównane da dwóch deekoów umesconch jak upedno w położenu woąc deąc je sonam dosajem sosunek ampud: Im I sn cos Im I 5 Wa aweając cęść ecwsą uojoną całk I peksałcam kosając e woów 3 w ponżs sposób: ImI ImI an an A A A A b b cos cos 5

11 Anaa anemomeu faowego e skośnm usawenem układu nadajnk-deeko 97 podsawam do 5: cos sn cos cos 5 kład ównań jes podsawą do wcena waośc wekoa pędkośc oa kąów ϑ φ. Na s. 7 pedsawono sondę do pomau pędkośc meodą fa cepnch dwoma deekoam. Jak wdać p akej konfguacj pesennej nadajnka deekoów sgnał cepn nadajnka afa do obu deekoów gd ką nachena wekoa pędkośc mescą sę w pedałach φ φ ϑ ϑ. Waośc cbowe ganc ch akesów wnkają paameów sond j. długośc nadajnka deekoów oa odegłośc pomęd nm. W dasej anae naeż wnacć waośc ampud pesunęca fa fa ejesowane pe deeko sond pechodąc układu odnesena XYZ do układu X Y Z pedsawonego na s. 7. Z nadajnk X Y deeko Rs. 7. Sonda podwójnm deekoem jej oenacja w meonm pepłwe 5. Wnosk Z pepowadonej ana wnka że poma waośc modułu wekoa pędkośc kąów jego nachena meodą fa cepnch jes możw. Do pomau naeż asosować układ dwoma deekoam fa. Ab wnacć powżse wekośc naeż obok pesunęca fa fa na deekoach meć ówneż sosunek ampud fa ejesowanch na deekoach. Zapoponowana pesenna konfguacja układu nadajnk-deeko wmaga dasej ana w ceu naeena opmanch paameów pesennch sond oa woów do agomu wcana składowch wekoa pędkośc. Pacę wkonano w amach pac sauowej eaowanej w IMG PAN Kaków w oku 7 fnansowanej pe Mnseswo Nauk Skoncwa Wżsego. Leaua [] Kełbasa J. e a.: Ekspemenana wefkacja weokanałowego emoanemo-mecnego ssemu pomaowego jako anemomeu faą cepną. Pace Insuu Mechank Góowou PAN T. 6 N [] Gawo M. Rachask A.: Impemenacja badana paameów meoogcnch óżncowego anemomeu faa cepną w adapacjnm kompueowm sseme emoanemomecnm. Pace Insuu Mechank Góowou PAN 5 T. 7 N

12 98 Andej Rachask [3] Rachask A.: Anaa konf guacj pesennej układu nadajnk-deeko w anemomee oddałwanem cepnm. Pace Insuu Mechank Góowou PAN 6 T. 8 N [] Kełbasa J.: Fae cepne w meoog powonch pepłwów Wd. AGH Kaków 975. [5] Kełbasa J.: Poma pędkośc pepłwu usaonego meodą fa cepnch Achwum Góncwa 5. Vo. 5 n s [6] Rachask A.: Hgh Pecse Anemomee wh Thema Wave Rev. Sc. Insum [7] Gadsajn I.S. Rżk I.M.: Tabce całek sum seegów Moskwa The Anass of Wave Anemomee wh Incned Tansme-Deecos Ssem Absac In cuen pape he wave anemomee wh ncned ansme deeco ssem has been anased. Fomuae of phase shf and ampude of hema wave geneaed b a nea wave souce ncned wh espec o veoc veco have been obaned. As has been shown n ode o deemnae a moduus and anges of fow veoc veco a ssem wh wo deecos s needed. A moduus and anges of sope of veoc veco ae deved fom phase shf and he ampude ao of wave egseed on boh deecos. A ange of moduus and he anges of measued veoc wee deemned. The spaa confguaon of he pobe was pesened. Kewods: fow veoc measuemens hemoanemome hema waves Recenen: Pof. d hab. Jan Kełbasa Insu Mechank Góowou PAN

Janusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI

Janusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI Janus Tpek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚC Scecn, maec 994 Temat pac: Tenso momentu bewładnośc Cel pac: Oblcene tensoa momentu bewładnośc dla układu składającego sę klku mas punktowch oa jego wkostane do wnacena

Bardziej szczegółowo

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli Grupa obrotów - grupa smetr kul R - wsstke możlwe obrot o dowolne kąt wokół os prechodącch pre środek kul nacej O 3 grupa obrotów właścwch - grupa cągła - każd obrót określa sę pre podane os l kąta obrotu

Bardziej szczegółowo

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,

Bardziej szczegółowo

elektrostatyka ver

elektrostatyka ver elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

MECHANIKA III (Mechanika analityczna) MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2018/2019 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 101 (sekeaia

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

MECHANIKA III (Mechanika analityczna) MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2013/2014 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 103 (sekeaia

Bardziej szczegółowo

Falą nazywamy każde rozprzestrzeniające się zaburzenie (odkształcenie) w przestrzeni.

Falą nazywamy każde rozprzestrzeniające się zaburzenie (odkształcenie) w przestrzeni. Ruch falow Falą nawam każde opesenające sę abuene (odksałcene) w pesen. Fale mechancne mogą opesenać sę w ośodkach cągłch jak woda powee meal dewno lub eż ośodkach dskench jak układ spężonch osclaoów (np.

Bardziej szczegółowo

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa: PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci

Bardziej szczegółowo

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa

Bardziej szczegółowo

Pręty silnie zakrzywione 1

Pręty silnie zakrzywione 1 Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.

Bardziej szczegółowo

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II

Bardziej szczegółowo

Pola siłowe i ich charakterystyka

Pola siłowe i ich charakterystyka W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic

Bardziej szczegółowo

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych Tasmsja odbce fal a gac dwóch ośodków delekcch Now poblem oważaa eegece w óżch ośodkach Dochcas sosowae pojęce eswośc bło wsacające do poówwaa śedego pepłwu moc pomeowaa w m samm ośodku Objawoe fak Moża

Bardziej szczegółowo

ELEMENTY RACHUNKU WEKTOROWEGO

ELEMENTY RACHUNKU WEKTOROWEGO Unwestet Wmńso- Mus w Ostne Złd Mehn onstu udownh ELEMENTY RCHUNU WETOROWEGO Włd d nż. Roet Smt Zen tetu 1. wtows J.: Stt ogón. Wsw : Wdw. Potehn Wswse, 1971. 2. wtows J.: Mehn tehnn. Wsw: Wdw.. Potehn

Bardziej szczegółowo

= r. Będziemy szukać takiego rozkładu, który jest najbardziej prawdopodobny, tzn. P=P max. Możemy napisać:

= r. Będziemy szukać takiego rozkładu, który jest najbardziej prawdopodobny, tzn. P=P max. Możemy napisać: Rokład Boltmaa Roważm odosobo układ cąstek (cost Ucost Załóżm że cąstk układu mogą meć tlko ścśle okeśloe eege (eega cąstek est skwatowaa ech ( oaca lcbę cąstek maącch eegę Możem wted apsać: (* U cost

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8 Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r

4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r 4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce

Bardziej szczegółowo

METODY KOMPUTEROWE 10

METODY KOMPUTEROWE 10 MEODY KOMPUEROWE RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSKOWE Poechnka Poznańska Mchał Płokowak Adam Łodgowsk Mchał PŁOKOWIAK Adam ŁODYGOWSKI Konsace nakowe dr nż. Wod Kąko Poznań 00/00 MEODY KOMPUEROWE 0 RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE

Bardziej szczegółowo

Ruch kulisty bryły. Kinematyka

Ruch kulisty bryły. Kinematyka Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Coba, Mexico, August 2015

Coba, Mexico, August 2015 Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm

Bardziej szczegółowo

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu

Bardziej szczegółowo

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0 Popęd i popęd bryły Bryła w ruchu posępowym. Zasada pędu i popędu ma posać: p p S gdie: p m v pęd bryły w ruchu posępowym S c W d popęd siły diałającej na bryłę w ruchu posępowym aś: v c prędkość środka

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t Zesaw adań : Preksałcenia liniowe. Maciere preksałceń liniowch () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + ) = +, b) n = m = 3, ϕ( ) = +, 3 + + + +, d) n

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.1. Projektowanie przekroju zginanego

Przykład 3.1. Projektowanie przekroju zginanego Prkład.1. Projektowane prekroju gnanego Na belkę wkonaną materału o wtrmałośc różnej na ścskane rocągane dałają dwe sł P 1 P. Znając wartośc tch sł, schemat statcn belk, wartośc dopuscalnego naprężena

Bardziej szczegółowo

Plan wykładu. Literatura. Układ odniesienia. Współrzędne punktu na płaszczyźnie XY. Rozkład wektora na składowe

Plan wykładu. Literatura. Układ odniesienia. Współrzędne punktu na płaszczyźnie XY. Rozkład wektora na składowe Leu. D. Hlld, R. Resnc, J. Wle, Podsw f, om -5, PWN, 7. D. Hlld, R. Resnc F om,, PWN, 974. 3. J. Blnows, J. Tls F dl nddów n wŝse ucelne PWN 986 4. P. W. Ans Chem fcn, PWN, 3. Pln włdu ) Podswowe wdomośc

Bardziej szczegółowo

cz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

cz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 Wkład 8: Bła stwna c. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-, pok. skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/ 8-- Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka Śodek as/ śodek cężkośc

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych.

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. Równania różniczkowe. Lisa nr 2. Lieraura: N.M. Mawiejew, Meody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. W. Krysicki, L. Włodarski, Analiza Maemayczna w Zadaniach, część II 1. Znaleźć ogólną posać

Bardziej szczegółowo

Dynamika punktu materialnego

Dynamika punktu materialnego Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji

Bardziej szczegółowo

ZAKŁAD WIBROAKUSTYKI I BIODYNAMIKI SYSTEMÓW LABORATORIUM DYNAMIKI MASZYN POLITECHNIKI POZNAŃSKIEJ

ZAKŁAD WIBROAKUSTYKI I BIODYNAMIKI SYSTEMÓW LABORATORIUM DYNAMIKI MASZYN POLITECHNIKI POZNAŃSKIEJ ZKŁD WKUSTYK DYNK SYSTEÓW LTU DYNK SZYN PLTEHNK PZNŃSKEJ NSTUKJ D ĆWZEN eakcje dnacne stałej os obotów bł stwnch Ponań 00 pacował: DUSZ ZSTŻNY EL ĆWZEN ee ćwcena jest wnacane eakcj dnacnch, wstępującch

Bardziej szczegółowo

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą

Bardziej szczegółowo

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie

Bardziej szczegółowo

q (s, z) = ( ) (λ T) ρc = q

q (s, z) = ( ) (λ T) ρc = q M O D E L O W A N I E I N Y N I E R S K I E n r 4 7, I S S N 1 8 9 6-7 7 1 X W Y Z N A C Z A N I E O D K S Z T A C E T O W A R Z Y S Z Ą C Y C H H A R T O W A N I U P O W I E R Z C H N I O W Y M W I E

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch. DYNMIK Daika jes działe echaiki zajując się badaie uchu ciał z uwzględieie sił działającch a ciało i wwołującch e uch. Daika opiea się a pawach Newoa, a w szczególości a dugi pawie (zwa pawe daiki). Moża

Bardziej szczegółowo

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA . CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna

Bardziej szczegółowo

, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach:

, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach: Kimaka puku w współędch kwoliiowch i wkoowch aual biguow walcow (clidc) kulis (sfc) Współędmi kwoliiowmi mogą bć dowol fukcj ( q 1, q, q3) współędch kajańskich o ówaiach: q1 q1(,, ) q q (,, ) q q,, ),

Bardziej szczegółowo

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1) Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza

Bardziej szczegółowo

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne XLI OLIPIADA FIZYCZNA EAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D Pod działaniem sil zewnęznych ciała sale ulęgają odkszałceniom. Wyznacz zależność pomienia obszau syczniści szklanej soczewki z płyka szklana

Bardziej szczegółowo

Guanajuato, Mexico, August 2015

Guanajuato, Mexico, August 2015 Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji

Bardziej szczegółowo

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa 3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne

Bardziej szczegółowo

Fale skrętne w pręcie

Fale skrętne w pręcie ae skrętne w ręcie + -(+) eement ręta r π ) ( 4 Lokane skręcenie o () moment skręcając moduł stwności r romień ręta r 4 ) ( π Pod włwem wadkowego momentu eement ręta uskuje rsiesenie kątowe i sełnion jest

Bardziej szczegółowo

Prof. dr hab. Józef Korecki C-1, IIp, pok. 207 Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Fizyki Ciała Stałego

Prof. dr hab. Józef Korecki C-1, IIp, pok. 207 Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Fizyki Ciała Stałego Pof. d h. Jóef Koeck C-1, IIp, pok. 07 Wdł Fk Infomk Sosowne Ked Fk Cł Słego Konsulce: cwek, god. 10-1 Fk 1 (I semes hp://slluskk.gh.edu.pl/013-014/pl/mgnese/modules/151 Fk (II semes hp://slluskk.gh.edu.pl/013-014/pl/mgnese/modules/1969

Bardziej szczegółowo

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości

Bardziej szczegółowo

Prognozowanie i symulacje

Prognozowanie i symulacje Prognozowanie i smulacje Lepiej znać prawdę niedokładnie, niż dokładnie się mlić. J. M. Kenes dr Iwona Kowalska ikowalska@wz.uw.edu.pl Prognozowanie meod naiwne i średnie ruchome Meod naiwne poziom bez

Bardziej szczegółowo

Wykład z Podstaw matematyki dla studentów Inżynierii Środowiska. Wykład 8. CAŁKI NIEOZNACZONE. ( x) 2 cos2x

Wykład z Podstaw matematyki dla studentów Inżynierii Środowiska. Wykład 8. CAŁKI NIEOZNACZONE. ( x) 2 cos2x Wykład z Podsaw maemayk dla sudenów Inżyner Środowska Wykład 8. CŁKI NIEOZNCZONE Defnca (funkca perwona) Nech F es funkcą perwoną funkc f na przedzale I, eżel F '( ) f ( ) dla każdego I. Udowodnć, że funkce

Bardziej szczegółowo

Część 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp

Część 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp Cęść 1. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1.. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH.1. Wstęp Na wstępie prpomnijm, że gd premiescenie danego eementu jest funkcją diałającej nań sił Δ = f(p), to praca sił na tm premiesceniu jest równa:

Bardziej szczegółowo

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10 W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,

Bardziej szczegółowo

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009 4-6-7 Węp do fizyki jądowej Tomaz Pawak 9 oddziaływanie dwóch nukeonów mode poencjału dwuciałowego pawa ymeii (niezmienniczość wzgędem anfomacji) pawa zachowania wiekości fizycznych bak eoii pzykład: jednoodność

Bardziej szczegółowo

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =, OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU

Bardziej szczegółowo

gdzie: L( G ++ )- współczynnik złożoności struktury , -i-ty węzeł, = - stopień rozgałęzienia i-tego węzła,

gdzie: L( G ++ )- współczynnik złożoności struktury , -i-ty węzeł, = - stopień rozgałęzienia i-tego węzła, Struktury drewaste rogrywające parametrycne od każdego werchołka pocątkowego różną sę medy sobą kstałtem własnoścam. Stopeń łożonośc struktury może być okreśony pre współcynnk łożonośc L G ++ ) ++ L G

Bardziej szczegółowo

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε

Bardziej szczegółowo

PROBLEM ODWROTNY DLA RÓWNANIA PARABOLICZNEGO W PRZESTRZENI NIESKOŃCZENIE WYMIAROWEJ THE INVERSE PARABOLIC PROBLEM IN THE INFINITE DIMENSIONAL SPACE

PROBLEM ODWROTNY DLA RÓWNANIA PARABOLICZNEGO W PRZESTRZENI NIESKOŃCZENIE WYMIAROWEJ THE INVERSE PARABOLIC PROBLEM IN THE INFINITE DIMENSIONAL SPACE JAN KOOŃSKI POBLEM ODWOTNY DLA ÓWNANIA PAABOLICZNEGO W PZESTZENI NIESKOŃCZENIE WYMIAOWEJ THE INVESE PAABOLIC POBLEM IN THE INFINITE DIMENSIONAL SPACE S r e s z c z e n e A b s r a c W arykule skonsruowano

Bardziej szczegółowo

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim Zasada pędu i popędu, kręu i pokręu, energii i pracy oraz d Alembera bryły w ruchu posępowym, obroowym i płaskim Ruch posępowy bryły Pęd ciała w ruchu posępowym obliczamy, jak dla punku maerialnego, skupiając

Bardziej szczegółowo

Pozyskiwanie danych przestrzennych, wykorzystywanie map numerycznych i analogowych, posługiwanie się systemami GIS

Pozyskiwanie danych przestrzennych, wykorzystywanie map numerycznych i analogowych, posługiwanie się systemami GIS Poskiwanie danch pesennch, wkoswanie map numecnch i analogowch, posługiwanie się ssemami GIS Maeiał ddakcne dla eneów wasaów ealiowanch w amach pojeku "Naucciel na pakkach. Pogam doskonalenia awodowego

Bardziej szczegółowo

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie przemieszczeń

Wyznaczanie przemieszczeń ór Maxwea-Mora δ ynacane premesceń ór Maxwea-Mora: Bea recywsym obcążenem δ MM JE NN E ( ) M d g N o P q P TT κ G ór służy do wynacena premescena od obcążena recywsego. równanu wysępuą weośc, wywołane

Bardziej szczegółowo

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Sr Całka nieoznaczona Całkowanie o operacja odwrona do liczenia pochodnych, zn.: f()d = F () F () = f() Z definicji oraz z abeli pochodnych funkcji elemenarnych od razu

Bardziej szczegółowo

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną) 1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej

Bardziej szczegółowo

(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy

(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek

Bardziej szczegółowo

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje

Bardziej szczegółowo

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie

Bardziej szczegółowo

spinem elektronu związanym z orbitującymi elektronami H = H 0 +V ES +V LS + V ES

spinem elektronu związanym z orbitującymi elektronami H = H 0 +V ES +V LS + V ES Oałwane pn-obta: B' R ' popawka Thomaa R B' e pocho o magnet. momentu poowego, B wąanego e m pnem eektonu W poem magnet., B' wąanm obtującm eektonam mec W popawka enegetcna aeżna o c ) j m c chemat pężeń

Bardziej szczegółowo

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe. Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca

Bardziej szczegółowo

Związek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu

Związek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu Związek międz ruchem harmonicznm a ruchem jednosajnm po okręgu Rozważm rzu Q i R punku P na osie i : Q cos v r R sin R Q P δ Q cos ( δ ) R sin ( δ ) Jeżeli punk P porusza się ruchem jednosajnm po okręgu,

Bardziej szczegółowo

ELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ

ELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ ELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ Roatuem układ o welu tonach wobod, n. układ łożon unktów matealnch. Na układ mogą bć nałożone wę. P unkt matealn o mae m Układ wobodn kładaąc ę unktów matealnch Wółędne

Bardziej szczegółowo

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego. RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu

Bardziej szczegółowo

Macierze hamiltonianu kp

Macierze hamiltonianu kp Macere halonanu p acer H a, dla wranego, war 44 lu 88 jeśl were jao u n r uncje s>; X>, Y>, Z>, cl uncje ransorujące sę według repreenacj grp weora alowego Γ j. worące aę aej repreenacj - o ora najardej

Bardziej szczegółowo

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m -- G:\AA_Wklad \FIN\DOC\em.do Drgania i fale III rok Fiki C FAL LKTROMAGNTYCZN W PRÓŻNI: Równania Mawella: di ρ ε ρ di j ρ - gęsość ładunku j - gęsość prądu ro di ro j ε ε -prenikalność elekrna próżni8854

Bardziej szczegółowo

SPECYFIKACJA ISTOTNYCH WARUNKÓW ZAMÓWIENIA

SPECYFIKACJA ISTOTNYCH WARUNKÓW ZAMÓWIENIA Z a m a w i a j» c y G D Y S K I O R O D E K S P O R T U I R E K R E A C J I J E D N O S T K A B U D E T O W A 8 1 5 3 8 G d y n i a, u l O l i m p i j s k a 5k 9 Z n a k s p r a w y G O S I R D Z P I

Bardziej szczegółowo

Novosibirsk, Russia, September 2002

Novosibirsk, Russia, September 2002 Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego

Bardziej szczegółowo

Ruch drgający i fale

Ruch drgający i fale Ruch dgający i fale Dgania Dgania są uchem w kóym układ wykonuje dgania wokół pewnego położenia (odpowiadającego najczęściej położeniu ównowagi) Ruch dgający jes uchem okesowym. Układ znajduje się w ym

Bardziej szczegółowo

PROGNOZY I SYMULACJE

PROGNOZY I SYMULACJE oecasig is he a of saig wha will happe, ad he explaiig wh i did. h. hafield 98 PROGNOZY I YMULAJE Kaaza hud Laskowska kosulacje: p. 00A śoda - czwaek - soa ieeowa: hp://kc.sd.pz.edu.pl/ WYKŁAD VIII zeegi

Bardziej szczegółowo

G d y n i a W y k o n a n i e p r a c p i e l g n a c y j- n o r e n o w a c y j n y c h n a o b i e k t a c h s p o r t o w y c h G C S o r a z d o s t a w a n a s i o n t r a w, n a w o z u i w i r u

Bardziej szczegółowo

I. Elementy analizy matematycznej

I. Elementy analizy matematycznej WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem

Bardziej szczegółowo

i j k Oprac. W. Salejda, L. Bujkiewicz, G.Harań, K. Kluczyk, M. Mulak, J. Szatkowski. Wrocław, 1 października 2015

i j k Oprac. W. Salejda, L. Bujkiewicz, G.Harań, K. Kluczyk, M. Mulak, J. Szatkowski. Wrocław, 1 października 2015 WM-E; kier. MBM, lisa za. nr. p. (z kary przemiou): Rozwiązywanie zaań z zakresu: ransformacji ukłaów współrzęnych, rachunku wekorowego i różniczkowo-całkowego o kursu Fizyka.6, r. ak. 05/6; po koniec

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /

Bardziej szczegółowo

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:

Bardziej szczegółowo

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek Sany niesalone masyn synchonicnych Maia Dems. Koe, E. Jeieski, W. Pasek Zwacie aowe pąnicy synchonicnej San wacia salonego, wany akże waciem nomalnym lb pomiaowym yskje się pe wacie acisków wonika (j (sojana

Bardziej szczegółowo

Spójne przestrzenie metryczne

Spójne przestrzenie metryczne lz Włd 5 d d Ćel cel@gedpl Spóe pzeszee ecze De Pzeszeń eczą ρ zw spóą eżel e d sę e pzedswć w psc s dwóc zów epsc wc złączc ρ - pzeszeń spó ~ we Icze es ze spó eżel dl dwlc pów czl see cągł c γ : : γ

Bardziej szczegółowo

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC 3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r)

Bardziej szczegółowo

Całka podwójna po prostokącie

Całka podwójna po prostokącie Całka podwójna po prostokącie Rozważmy prostokąt = {(x, y) R : a x b, c y d}, gdzie a, b, c, d R, oraz funkcję dwóch zmiennych f : R ograniczoną w tym prostokącie. rostokąt dzielimy na n prostokątów i

Bardziej szczegółowo

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej ezonanse w deekscytacj moekuł monowych ozpaszane eastyczne atomów monowych heu Whem Czapńsk Kateda Zastosowań Fzyk Jądowej . ezonanse w deekscytacj moekuł monowych µ He ++ h ++ Heµ h J ν h p d t otacyjna

Bardziej szczegółowo

I. Metoda Klasyczna. Podstawy Elektrotechniki - Stany nieustalone. Zadanie k.1 Wyznaczyć prąd i w na wyłączniku. R RI E

I. Metoda Klasyczna. Podstawy Elektrotechniki - Stany nieustalone. Zadanie k.1 Wyznaczyć prąd i w na wyłączniku. R RI E Podsawy lkohnk - Sany nsalon. Moda Klasyzna Zadan k. Wyznazyć pąd w na wyłąznk. w? kładay ównana na podsaw sha. ównan haakysyzn: w d d w w d d d d d d p p p w Zadan k. Znalźć aką hwlę zas x aby spłnony

Bardziej szczegółowo

Model pojazdu zastosowany w programie V-SIM do symulacji ruchu i zderzeń pojazdów samochodowych

Model pojazdu zastosowany w programie V-SIM do symulacji ruchu i zderzeń pojazdów samochodowych odel pojadu astosowan w pogae V-S do sulacj uchu deeń pojadów saochodowch Daus BUŁKA 1, Pot ŚWDER 2 STRESZCZENE W atkule pblżono odel pojadu o 1 stopnach swobod, astosowan w now pogae V-S penacon do wspoagana

Bardziej szczegółowo

GAL 80 zadań z liczb zespolonych

GAL 80 zadań z liczb zespolonych GAL 80 zadań z liczb zespolonych Postać algebraiczna liczby zespolonej 1 Sprowadź wyrażenia do postaci algebraicznej: (a) ( + i)(3 i) + ( + 31)(3 + 41), (b) (4 + 3i)(5 i) ( 6i), (5 + i)(7 6i) (c), 3 +

Bardziej szczegółowo

δ δ δ 1 ε δ δ δ 1 ε ε δ δ δ ε ε = T T a b c 1 = T = T = T

δ δ δ 1 ε δ δ δ 1 ε ε δ δ δ ε ε = T T a b c 1 = T = T = T M O D E L O W A N I E I N Y N I E R S K I E n r 4 7, I S S N 8 9 6-7 7 X M O D E L O W A N I E P A S Z C Z Y Z N B A Z O W Y C H K O R P U S W N A P O D S T A W I E P O M W S P R Z D N O C I O W Y C H

Bardziej szczegółowo

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza

Bardziej szczegółowo

Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna,

Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna, Praca domowa nr. Meodologia Fizyki. Grupa. Szacowanie warości wielkości fizycznych Zad... Soisz na brzegu oceanu, pogoda jes idealna, powierze przeźroczyse; proszę oszacować jak daleko od Ciebie znajduje

Bardziej szczegółowo

Imię i nazwisko data ocena

Imię i nazwisko data ocena TECHNIKI OCZYSZCZANIA SPALIN ćwczena gupa n... zesaw n Imę nazwsko daa ocena Zadane 1 Dla koła enegeycznego o podanej chaakeysyce wykonać nasępujące oblczena: o unos popołu lonego dwulenku sak w spalnach

Bardziej szczegółowo

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A

Bardziej szczegółowo

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki:

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki: Wyznaczyć częośc dgań włanych oaz aludy dgań wyuzonych dla naęującej bel: 4. Sfoułowane zez wółczynn acezy zywnośc. a dgana włane Dane: N 5 g 8 N Hz π 88,496 ad/, J Soeń wobody dynacznej SSD Uład odawowy

Bardziej szczegółowo

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W

Bardziej szczegółowo

Precesja koła rowerowego

Precesja koła rowerowego Precesja koła rowerowego L L L L g L t M M F L t F O y [( x ( x s r S y s Twerene Stenera y r s s ] x Z efncj ukłau śroka asy: y s s - oent bewłanośc wgęe os równoegłej o os prechoącej pre śroek cężkośc

Bardziej szczegółowo

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyńskie Centrum Sportu jednostka budżetowa w Gdyni Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyńskie Centrum Sportu jednostka budżetowa w Gdyni Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Z n a k s p r a w y G C S D Z P I 2 7 1 0 2 8 2 0 1 5 S P E C Y F I K A C J A I S T O T N Y C H W A R U N K Ó W Z A M Ó W I E N I A f W y k o n a n i e ro b ó t b u d o w l a n y c h w b u d y n k u H

Bardziej szczegółowo

PODSTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH

PODSTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH PODTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH I Pracowa IF UJ Luy 03 PODRĘCZNIKI Wsęp do aalzy błędu pomarowego Joh R. Taylor Wydawcwo Naukowe PWN Warszawa 999 I Pracowa

Bardziej szczegółowo

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z) v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i U = {X i } i=,n v T v = = v v n v n U x y z T X,Y,Z) v v v = 2 T A, ) b = 3 4 T B, ) c = + b b d = b c c d d 2 + 3b e b c = 5 3 T b d = 5 T c c = 34 d = 26 d

Bardziej szczegółowo

Przetwarzanie sygnałów biomedycznych

Przetwarzanie sygnałów biomedycznych Przetwarzanie sgnałów biomedcznch Człowiek- najlepsza inwestcja Projekt współfinansowan przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Wkład XIII Dstrbucje czasowo częstotliwościowe

Bardziej szczegółowo

Wykład 12. Reinhard Kulessa 1

Wykład 12. Reinhard Kulessa 1 Wykład 6.5 Zjawsko samondukcj 7 Enega pola ndukcj magneycznej 8 Pądu zmenne 8. mpedancja obwodów pądu zmennego 8. Sumowane mpedancj 8.3 Moc pądu zmennego 8.4 Tansfomao 8.5 ezonans szeegowy (pądowy 8.6

Bardziej szczegółowo