WINHAC++ Obiektowy generator Monte Carlo do modelowania produkcji bozonów W w LHC. Kamil Sobol
|
|
- Agnieszka Maj
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 WINHAC++ Obiektowy generator Monte Carlo do modelowania produkcji bozonów W w LHC Kamil Sobol Zakład Zastosowań Metod Obliczeniowych, Instytut Fizyki UJ 24. stycznia 2010 we współpracy z: W. Płaczek, A. Siódmok, P. Stecko
2 amil Sobol WINHAC++ 2 Plan 1 Naładowany proces Drella-Yana Podstawy Wielofotonowa radiacja 2 Motywacja Fizyka IT 3 Algorytm 4 Status
3 Kamil Sobol WINHAC++ 3 Naładowany proces Drella-Yana Podstawy Przekrój czynny - faktoryzacja: σ = q 1,q 2 dx a dx b f q1 /h a (x a, Q 2 )f q2 /h b (x b, Q 2 )σ q1 q 2 (Q 2 )
4 Kamil Sobol WINHAC++ 4 Amplitudy spinowe Naładowany proces Drella-Yana Podstawy
5 Kamil Sobol WINHAC++ 5 Naładowany proces Drella-Yana Podstawy Radiacja ze stanu końcowego
6 Naładowany proces Drella-Yana Wielofotonowa radiacja Przekrój czynny w schemacie eksponencjacji Yennie Frautschi Suura (YFS) rzędu O(α): d 3 q l d 3 q ν σ YFS = q 0 q n=0 l ν 0 ρ n (1) (p 1, p 2, q 1, q 2, k 1,..., k n) n ρ (1) n = e Y (Q,q l ;k s ) 1 d 3 k i n S(Q, n! k 0 q l, k i )θ(ki 0 k s)δ (4) (p 1 +p 2 q l q ν k i ) i=1 i [ ] i=1 n β (1) β (1) 0 (p 1 1, p 2, q l, q ν) + (p 1, p 2, q l, q ν, k i ) S(Q, q l, k i ) i=1 (W. Płaczek and S. Jadach, Eur. Phys. J. C29, 325 (2003)) Kamil Sobol WINHAC++ 6
7 Kamil Sobol WINHAC++ 7 Motywacja Fizyka Poprawienie precyzji wyznaczania masy W Sprawdzenie konsystencji Modelu Standardowego Lepsze ograniczenie na masę Higgsa Tło dla poszukiwań nowej fizyki Świeca standardowa dla innych procesów Nowe rezonanse, np. W, KK?
8 Motywacja Fizyka Kamil Sobol WINHAC++ 8
9 Kamil Sobol WINHAC++ 9 Motywacja IT Dlaczego C++? HEP migruje do C++ (Pythia8, Herwig++, Sherpa, HepMC) Znana, popularna platforma więcej programistów Łatwiejszy rozwój i utrzymanie oprogramowania czytelny kod o mniejszej objętości narzędzia (IDEs, modelowanie, itd.) - używamy: CMake, Xerces-C, UML, Eclipse, Valgrind, Boost
10 Kamil Sobol WINHAC++ 10 Algorytm Potrzebne: uproszczony przekrój czynny wagi korekcyjne generator liczb losowych Schemat (przypadki ważone): generacja zmiennych losowych z uproszczonych rozkładów obliczanie wag korekcyjnych konstrukcja zdarzenia (cząstki z czteropędami)
11 amil Sobol WINHAC++ 11 Algorytm waga przypadku w event j = σ crude i wi crude wj model wi crude wagi tzw. surowe ( crude ), pochodzące z generacji partonów i konstrukcji kinematyki procesu; wj model wagi modelowe, pochodzące z obliczania dokładnych elementów macierzowych dla różnych modeli teoretycznych, efektów itd.; całkowity uproszczony przekrój czynny σ crude, wspólny dla wszystkich przypadków generowanych w jednym uruchomieniu generatora.
12 amil Sobol WINHAC++ 12 Algorytm uproszczony przekrój czynny Poziom partonowy: gdzie: σ crude = N π 36 ( αeff Vij CKM )2 sin 2 θ W s (s M 2 W )2 +γ(s) { (ΓW M W ) 2 w schemacie stałej szerokości, γ(s) = (s Γ W MW ) 2 w schemacie biegnącej szerokości, { α w schemacie α, α eff = 2GµM W α Gµ = 2 sin2 θ W π w schemacie G µ.
13 Kamil Sobol WINHAC++ 13 Algorytm uproszczony przekrój czynny Poziom hadronowy: Konwolucja z PDF: σ crude = q 1,q 2 dx a dx b f q1 /h a (x a, Q 2 )f q2 /h b (x b, Q 2 )σ crude q 1 q 2 (Q 2 ) Całkowanie i generacja przy użyciu FOAMa
14 Kamil Sobol WINHAC++ 14 Algorytm wagi crude Generacja kwarków: poziom partonowy wgen.quarks crude = 1 poziom hadronowy wgen.quarks crude = w FOAM w kin { 0 : któryś z kwarków poza przestrzenią fazową, w kin = 1 : w przeciwnym razie.
15 amil Sobol WINHAC++ 15 Algorytm wagi crude Konstrukcja kinematyki (poprawki radiacyjne): w crude hard = w Y w S w PS w m w fin kin w Y koryguje uproszczenia w YFS form-factor w S koryguje uproszczenia w S w PS odpowiada wycałkowaniu delty zachowania czteropędu po przestrzeni fazowej w m kompensuje opuszczenie wyrazów masowych przy generowaniu kątów fotonów wkin fin = 0/1, gdy przypadek jest poza/w przestrzeni fazowej
16 Kamil Sobol WINHAC++ 16 Algorytm wagi modelowe Poziom Borna: w model born = ( dσ (0) dω l ) / ( ) dσ crude dω l gdzie: ( dσ crude dω l = 2 αeff Vij CKM 3 ) 2 s(1 QW cos θ l ) 2 8 sin 2 θ W (s MW 2 )2 +γ(s) 1 12 M (0) 2 dσ (0) dω l = 1 8(2π) 2 s
17 amil Sobol WINHAC++ 17 Algorytm wagi modelowe Radiacja: wyfs model ( O(α) EW = β (1) 0(EW ) + β (1) ) 1 najlepsza wyfs model O(1) = β (0) ( ) 0 / dσ crude dω l ( wyfs model O(α) QED = β (1) 0(QED) + β (1) 1 w model LL O(α) QED = ( β (1) 0(LL) + β (1) 1(LL) ) ) / / ( / dσ crude ) dω l ( dσ crude dω l ) ( ) dσ crude dω l
18 amil Sobol WINHAC++ 18 Algorytm wagi modelowe Bety: β (0) 0 = dσ(0) dω l β (1) 0(QED) = β (0) 0 (1 + δqed ), uwzględnia poprawki elektrodynamiczne (QED) β (1) 0(EW ) = β (0) 0 (1 + δqed + δ weak ), uwzględnia pełne poprawki elektrosłabe β (1) 0(LL) = β (0) 0 (1 + δll ), uwzględnia przybliżenie wiodących logarytmów
19 Kamil Sobol WINHAC++ 19 Algorytm wagi modelowe Bety: β(1) 1 = n β (1) 1 (p 1,p 2,q l,q ν,k i ) i=1 S(Q,q l,k i ) β(1) 1(LL) (0) = β ni=1 0 zi 2 2(1 z i ), z i = 2E γ i E 1 +E 2
20 Algorytm realizacja Kamil Sobol WINHAC++ 20
21 amil Sobol WINHAC++ 21 Status Etap 1. Zamknięty - czerwiec 2010 Born Wielofotonowa radiacja ze stanu końcowego (FSR) w schemacie ekskluzywnej eksponencjacji YFS rzędu O(α) Poprawki elektrosłabe rzędu O(α) dla FSR Parton Distribution Functions (PDFs) z pakietu LHAPDF FOAM użyty do generowania 2-wymiarowego (x a, x b ) rozkładu (z użyciem PDFs) Bardzo dobra zgodność z wersją fortranowską WINHACa (1.32), potwierdzona serią testów numerycznych na farmie obliczeniowej
22 amil Sobol WINHAC++ 22 Status Etap 1. Testy Proces σ Born [nb] δ QED [%] δ weak [%] u d W + + X e + ν e, µ + ν µ + X pp W + X eν e, µν µ + X pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X pp W + X µ ν µ + X pp W + + X µ + ν µ + X pp W + X τ ν τ + X pp W + + X τ + ν τ + X W (2) (5) (7) W (3) (5) (7) W (5) (5) (7) W (5) (5) (7) W (12) (6) (8) W (12) (6) (8) W (16) (6) (8) W (15) (6) (8) W (12) (5) (7) W (12) (5) (7) W (16) (5) (7) W (15) (5) (7) W (12) (5) (7) W (12) (5) (7) W (16) (5) (7) W (15) (5) (7) Tabela: Porównanie przekrojów otrzymanych przy użyciu WINHACa oraz WINHACa++ ( zdarzeń).
23 Kamil Sobol WINHAC++ 23 Pęd poprzeczny leptonu (poziom Borna) Status Etap 1. Testy pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X
24 Pęd poprzeczny leptonu (względne poprawki YFS QED rzędu O(α)) Status Etap 1. Testy pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X Kamil Sobol WINHAC++ 24
25 Status Etap 1. Testy Pęd poprzeczny leptonu (względne poprawki elektrosłabe rzędu O(α)) pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X Kamil Sobol WINHAC++ 25
26 Kamil Sobol WINHAC++ 26 Pseudorapidity leptonu (poziom Borna) Status Etap 1. Testy pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X
27 Pseudorapidity leptonu (względne poprawki YFS QED rzędu O(α)) Status Etap 1. Testy pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X Kamil Sobol WINHAC++ 27
28 Status Etap 1. Testy Pseudorapidity leptonu (względne poprawki elektrosłabe rzędu O(α)) pp W + X e ν e + X pp W + + X e + ν e + X Kamil Sobol WINHAC++ 28
29 Kamil Sobol WINHAC++ 29 Status Etap 2. W trakcie (kodowanie prawie skończone) Standardowe formaty zapisu zdarzenia Les Houches Event Accord (LHE) HepMC ISR QCD&QED Parton Shower i Hadronizacja przy użyciu Pythia8, z użyciem LHE, zdarzenie po zdarzeniu Potoki FIFO Wątki (Boost library) Optymalizacja (dzięki P. Stecko) osiągnięto czynnik 1.4 (C++ vs Fortran)
30 Les Houches Event Accord Kamil Sobol WINHAC++ 30
31 HepMC Kamil Sobol WINHAC++ 31
32 HepMC Kamil Sobol WINHAC++ 32
33 HepMC Kamil Sobol WINHAC++ 33
34 Pythia8 Kamil Sobol WINHAC++ 34
35 amil Sobol WINHAC++ 35 Status Etap 3. Do zrobienia: Interferencja z ISR (QED) Pełne poprawki elektrosłabe rzędu O(α) Spolaryzowane bozony W
36 amil Sobol WINHAC++ 36 Status Etap 4. Do zrobienia: O(α 2 ) QED FSR Nowe rezonanse: W, KK,... Interfejs do KRKMC (ISR QCD Parton Shower, S. Jadach et al.)
37 Podsumowanie WINHAC++ w trakcie rozwoju: Etap 2. prawie gotowy do testowania Po zamknięcu etapu 3. WINHAC++ powinien pokryć funkcjonalności WINHACa Etap 4. otwarty na nowe pomysły Nowa stabilna wersja będzie wypuszczona po testach etapu 2. Bliźniaczy generator ZINHAC dla neutralnego procesu Drella-Yana (A. Siódmok, Skąd wziąć WINHACa++? Wersje: Źródła i wersje: amil Sobol WINHAC++ 37
38 Kamil Sobol WINHAC++ 38 Backup YFS Form Factor Gauge invariant resummation of IR contributions: Y (Q, q l ; k s) = 2αRB(Q, q l ; m γ) +2α B(Q, q } {{ } l ; m γ, k s) } {{ } virtual photons real photons where: B(Q, q; m γ) = i 8π 3 ( ) 2 d 4 k 2q k k 2 mγ 2 +iɛ k 2 2kq+iɛ 2Q k k 2 2kQ+iɛ ) 2 B(Q, q; m γ, k s) = 1 d 3 k 8π 2 k 0 <k s k 0 ( q kq Q kq
39 Kamil Sobol WINHAC++ 39 Backup non IR YFS functions Zero real hard photons: β (1) 0 (p (0) 1, p 2, q l, q ν) = β [ ] 0 (p 1, p 2, q l, q ν) 1 + δ (1) (Q, q l, q ν) β (0) 0 = 1 8s(2π) M (0) 2 Born-like contribution O(α) electroweak virtual corrections: QED like corrections only: δ (1) (Q, q l, q ν) = δ (1) EW (Q, q l, q ν; m γ) } {{ } 2αRB(Q, q l ; m γ) SANC, D. Bardin et al. δ (1) (Q, q l ) QED = α π ( ) ln M + 1 m l 2
40 Kamil Sobol WINHAC++ 40 Backup non IR YFS functions One real hard photon: β (1) 1 (p 1 1 1, p 2, q l, q ν, k) = M (1) 2 16s(2π) 5 S(Q, q 12 l, k) β (0) 0 (p 1, p 2, q l, q ν) S(Q, q l, k) = α 4π 2 ( Q kq q l kq l ) 2 soft photon factor
41 Kamil Sobol WINHAC++ 41 Backup matrix elements M (0) (σ 1, σ 2 ; τ 1, τ 2 ) = M (1) (σ 1, σ 2 ; τ 1, τ 2, κ) = 1 Q 2 M 2 W +im W Γ W 1 Q 2 M 2 W +im W Γ W λ=1,2,3 λ=1,2,3 M (0) P (σ 1, σ 2 ; λ)m (0) D (λ; τ 1, τ 2 ) M Spin amplitudes in Weyl-spinor representation [cf. Hagiwara & Zeppenfeld, NP B274 (1986) 1] M (0) P (σ 1, σ 2 ; λ)m (1) D (λ; τ 1, τ 2, κ)
Oddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoth- Zakład Zastosowań Metod Obliczeniowych (ZZMO)
Zakład Zastosowań Metod Obliczeniowych (ZZMO) - prof. dr hab. Wiesław Płaczek - prof. dr hab. Elżbieta Richter-Wąs - prof. dr hab. Wojciech Słomiński - prof. dr hab. Jerzy Szwed (Kierownik Zakładu) - dr
Bardziej szczegółowoPakiet ROOT. prosty generator Monte Carlo. Maciej Trzebiński. Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauki
M. Trzebiński ROOT generator MC 1/5 Pakiet ROOT prosty generator Monte Carlo Maciej Trzebiński Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauki Praktyki studenckie na LHC IFJ PAN, 23 sierpnia 2016 Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoBadanie właściwości przypadków produkcji dżet-przerwa w rapidity-dżet na Wielkim Zderzaczu Hadronów
Badanie właściwości przypadków produkcji dżet-przerwa w rapidity-dżet na Wielkim Zderzaczu Hadronów Paula Świerska Promotor: dr Maciej Trzebiński Politechnika Krakowska im. Tadeusza Kościuszki / 24 Plan
Bardziej szczegółowoFizyka do przodu Część 2: przegląd wyników z CMS
Fizyka do przodu Część 2: przegląd wyników z CMS Grzegorz Brona Seminarium Fizyki Wielkich Energii Warszawa, 23.03.2012 Do przodu czyli gdzie? Fizyka do przodu = Zjawiska obserwowane pod małym kątem θ
Bardziej szczegółowoWstęp do oddziaływań hadronów
Wstęp do oddziaływań hadronów Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Wstęp do oddziaływań hadronów Wykład 9 1 / 21 Rozpraszanie
Bardziej szczegółowoLEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania. w niskich i wysokich energiach. Zbigniew Wąs
LEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania w niskich i wysokich energiach Zbigniew Wąs Podziękowania: A. Kaczmarska, E. Richter-Wąs (Atlas); A. Bożek (Belle); T. Przedziński, P. Golonka (IT); R. Decker,
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Tadeusz Lesiak
Fizyka cząstek elementarnych Tadeusz Lesiak 1 WYKŁAD IX Oddziaływania słabe T.Lesiak Fizyka cząstek elementarnych 2 Rola oddziaływań słabych w przyrodzie Oddziaływania słabe są odpowiedzialne (m.in.) za:
Bardziej szczegółowoStruktura porotonu cd.
Struktura porotonu cd. Funkcje struktury Łamanie skalowania QCD Spinowa struktura protonu Ewa Rondio, 2 kwietnia 2007 wykład 7 informacja Termin egzaminu 21 czerwca, godz.9.00 Wiemy już jak wygląda nukleon???
Bardziej szczegółowor. akad. 2008/2009 V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC
V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC 1 V.1 WYNIKI LEP 2 e + e - Z 0 Calkowity przekroj czynny 3 4 r. akad. 2008/2009 s Q N 3 4 s M s N Q I M 12 s ) M (s s s 2 f C 2 Z C f f
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład V. spin protonu struktura fotonu
Struktura protonu Wykład V równania ewolucji QCD spin protonu struktura fotonu Elementy fizyki czastek elementarnych Funkcja struktury Różniczkowy przekrój czynny na NC DIS elektron proton: d 2 σ dx dq
Bardziej szczegółowoPrawdopodobieństwo i statystyka
Wykład XIV: Metody Monte Carlo 19 stycznia 2016 Przybliżone obliczanie całki oznaczonej Rozważmy całkowalną funkcję f : [0, 1] R. Chcemy znaleźć przybliżoną wartość liczbową całki 1 f (x) dx. 0 Jeden ze
Bardziej szczegółowoCompact Muon Solenoid
Compact Muon Solenoid (po co i jak) Piotr Traczyk CERN Compact ATLAS CMS 2 Muon Detektor CMS był projektowany pod kątem optymalnej detekcji mionów Miony stanowią stosunkowo czysty sygnał Pojawiają się
Bardziej szczegółowoAUTOREFERAT. Andrzej Siódmok
AUTOREFERAT Andrzej Siódmok Kraków, 10 kwietnia 2019 Spis treści 1 Dane Osobowe 2 1.1 Imię i nazwisko..................................... 2 1.2 Posiadane dyplomy i stopnie naukowe........................
Bardziej szczegółowoZakład Teorii Czastek NZ42
Zakład Teorii Czastek NZ42 M. Skrzypek IFJ PAN, Kraków, Polska M. Skrzypek (NZ42) NZ42 Przeglad 2014 27.01.2014 1 / 17 Skład osobowy (stan na 31.12.2013) Pracownicy prof. dr hab. Stanisław Jadach prof.
Bardziej szczegółowoWykład XIII: Rozszerzenia SM, J. Gluza
Skala X, skala Plancka Dla MS biegnące stałe sprzężenia przecinają się w okolicy 10^15 GeV, Grawitacja dołącza się przy około 10^19 GeV, gdy oddizaływanie grawitacyjne jest porównywalne z masą spoczynkową
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV
Struktura protonu Wykład IV akcelerator HERA Elementy fizyki czastek elementarnych rekonstrukcja przypadków NC DIS wyznaczanie funkcji struktury równania ewolucji QCD struktura fotonu % & lub NC DIS Deep
Bardziej szczegółowoLHC i po co nam On. Piotr Traczyk CERN
LHC i po co nam On Piotr Traczyk CERN LHC: po co nam On Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 5 Program fizyczny LHC 6 Program fizyczny LHC
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV
Struktura protonu Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład IV kinematyka rozpraszania rozpraszanie nieelastyczne partony i kwarki struktura protonu akcelerator HERA wyznaczanie funkcji struktury Kinematyka
Bardziej szczegółowoRozszyfrowywanie struktury protonu
Rozszyfrowywanie struktury protonu Metody pomiaru struktury obiektów złożonych v Rozpraszanie elektronów na nukleonie czy na jego składnikach v Składniki punktowe wewnątrz nukleonu to kwarki v Definicja
Bardziej szczegółowoPrawdopodobieństwo i statystyka
Wykład VII: Metody specjalne Monte Carlo 24 listopada 2014 Transformacje specjalne Przykład - symulacja rozkładu geometrycznego Niech X Ex(λ). Rozważmy zmienną losową [X ], która przyjmuje wartości naturalne.
Bardziej szczegółowoAlgorytmy rekonstrukcji dżetów w CMS
Algorytmy rekonstrukcji dżetów w CMS Michał Szleper Zebranie analizy fizycznej, 31.01.2011 Główny cel rekonstrukcji dżetów: ustanowienie ścisłego związku pomiędzy: - wielkościami mierzonymi bezpośrednio
Bardziej szczegółowoRozpraszanie elektron-proton
Rozpraszanie elektron-proton V 1. Badania struktury atomu - rozpraszanie Rutherforda. 2. Rozpraszanie elastyczne elektronu na punktowym protonie. 3. Rozpraszanie elastyczne elektronu na protonie o skończonych
Bardziej szczegółowoLHC: program fizyczny
LHC: program fizyczny Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 2 Program fizyczny LHC Model Standardowy i Cząstka Higgsa Poza Model Standardowy:
Bardziej szczegółowoCząstki i siły. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Cząstki i siły tworzące nasz wszechświat Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan Wstęp Klasyfikacja cząstek elementarnych Model Standardowy 2 Wstęp 3 Jednostki, konwencje Prędkość światła c ~ 3 x 10 8 m/s Stała
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne i ich oddziaływania III
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania
Bardziej szczegółowo1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7.
Weronika Biela 1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7. Obliczenie przekroju czynnego 8. Porównanie
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa oraz SUSY
Bozon Higgsa oraz SUSY Bozon Higgsa Poszukiwania bozonu Higgsa w LEP i Tevatronie - otrzymane ograniczenia na masę H Plany poszukiwań w LHC Supersymetria (SUSY) Zagadkowe wyniki CDF Masy cząstek cząstki
Bardziej szczegółowoSpis treści. Przedmowa... XI. Rozdział 1. Pomiar: jednostki miar... 1. Rozdział 2. Pomiar: liczby i obliczenia liczbowe... 16
Spis treści Przedmowa.......................... XI Rozdział 1. Pomiar: jednostki miar................. 1 1.1. Wielkości fizyczne i pozafizyczne.................. 1 1.2. Spójne układy miar. Układ SI i jego
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Tadeusz Lesiak
Fizyka cząstek elementarnych Tadeusz Lesiak 1 WYKŁAD VII Elektrodynamika kwantowa T.Lesiak Fizyka cząstek elementarnych 2 Krótka historia oddziaływań elektromagnetycznych 1900-1930 r. powstanie mechaniki
Bardziej szczegółowoWyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe Uniwersytet Warszawski - Wydział Fizyki opiekun: dr Artur Kalinowski 1 Plan prezentacji Eksperyment CMS Układ wyzwalania Metoda
Bardziej szczegółowoJak to działa: poszukiwanie bozonu Higgsa w eksperymencie CMS. Tomasz Früboes
Plan wystąpienia: 1.Wprowadzenie 2.Jak szukamy Higgsa na przykładzie kanału H ZZ 4l? 3.Poszukiwanie bozonu Higgsa w kanale ττ μτjet 4.Właściwości nowej cząstki Częste skróty: LHC Large Hadron Collider
Bardziej szczegółowoWszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 5
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 5 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 17.III.2010 Oddziaływania: elektromagnetyczne i grawitacyjne elektromagnetyczne i silne (kolorowe) Biegnące stałe sprzężenia:
Bardziej szczegółowoWstęp do Modelu Standardowego
Wstęp do Modelu Standardowego Dynamika oddziaływań cząstek Elektrodynamika kwantowa (QED) Chromodynamika kwantowa (QCD) Oddziaływania słabe Tomasz Szumlak AGH-UST Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej
Bardziej szczegółowoRozpraszanie elektron-proton
Rozpraszanie elektron-proton V Badania struktury atomu - rozpraszanie Rutherforda. Rozpraszanie elastyczne elektronu na punktowym protonie. Rozpraszanie elastyczne elektronu na protonie o skończonych wymiarach.
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład III
Struktura protonu Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład III kinematyka rozpraszania doświadczenie Rutherforda rozpraszanie nieelastyczne partony i kwarki struktura protonu Kinematyka Rozpraszanie
Bardziej szczegółowoWstęp do oddziaływań hadronów
Wstęp do oddziaływań hadronów Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia GórniczoHutnicza Wykład 3 M. Przybycień (WFiIS AGH) Wstęp do oddziaływań hadronów Wykład 3 1 / 16 Diaramy
Bardziej szczegółowoUnifikacja elektro-słaba
Unifikacja elektro-słaba ee + Anihilacja Oddziaływania NC (z wymianą bozonu ) - zachowanie zapachów Potrzeba unifikacji Warunki unifikacji elektro-słabej Rezonans Liczenie zapachów neutrin (oraz generacji)
Bardziej szczegółowoPoszukiwanie sygnału rozpraszania bozonów W w eksperymencie CMS przy LHC
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Tomasz Kuśmierczyk Nr albumu: 290810 Poszukiwanie sygnału rozpraszania bozonów W w eksperymencie CMS przy LHC Praca licencjacka na kierunku FIZYKA Praca wykonana pod
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoReakcje jądrowe. kanał wyjściowy
Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie
Bardziej szczegółowoRozdział 7 Kinematyka oddziaływań. Wnioski z transformacji Lorentza. Zmienna x Feynmana, pospieszność (rapidity) i pseudopospieszność
Rozdział 7 Kinematyka oddziaływań. Wnioski z transformacji Lorentza. Zmienna x Feynmana, pospieszność (rapidity) i pseudopospieszność (pseudorapidity). Rozpraszanie leptonów na hadronach. Zmienna x Bjorkena.
Bardziej szczegółowoModelowanie i Animacja
Maciej Matyka Uniwersytet Wrocławski Maciej Matyka Plan wykładu Dlaczego animujemy używając komputera? Dlaczego animujemy używając komputera? Wyciąg z minimum programowego fizyki w liceum... Kinematyka
Bardziej szczegółowoOdkrywanie supersymetrii - przypadek ciężkich sfermionów
Odkrywanie supersymetrii - przypadek ciężkich sfermionów Krzysztof Rolbiecki (IFT UW) we współpracy z: K. Desch, J. Kalinowski, G. Moortgat-Pick, J. Stirling JHEP 612, 7 (26) Warszawa, 9/3/27 1. Wstęp
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Przekrój czynny Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca
Bardziej szczegółowoKarta przedmiotu. Przedmiot Grupa ECTS. Fizyka Wysokich Energii 9. Kierunek studiów: fizyka. Specjalność: fizyka
Wydział Fizyki, Uniwersytet w Białymstoku Kod USOS Karta przedmiotu Przedmiot Grupa ECTS Fizyka Wysokich Energii 9 Kierunek studiów: fizyka Specjalność: fizyka Formy zajęć Wykład Konwersatorium Seminarium
Bardziej szczegółowona przykładzie projektów: Obrona Pracy Doktorskiej Instytut Fizyki Jądrowej PAN, Kraków,
Symulacje komputerowe w Fizyce Wysokich Energii na przykładzie projektów: TAUOLA, PHOTOS, MC-TESTER i at2sim Obrona Pracy Doktorskiej mgr inż. Piotr Golonka Instytut Fizyki Jądrowej PAN, Kraków, 16 października
Bardziej szczegółowoWstęp do chromodynamiki kwantowej
Wstęp do chromodynamiki kwantowej Wykład 1 przez 2 tygodnie wykład następnie wykład/ćwiczenia/konsultacje/lab proszę pamiętać o konieczności posiadania kąta gdy będziemy korzystać z labolatorium (Mathematica
Bardziej szczegółowoPoszukiwany: bozon Higgsa
Poszukiwany: bozon Higgsa Higgs widoczny w świetle kolajdera liniowego Fizyka Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych: TESLA & ZEUS Poszukiwane: czastki sypersymetryczne (SUSY) Fizyka Czastek i Oddziaływań
Bardziej szczegółowoRozdział 9 Przegląd niektórych danych doświadczalnych o produkcji hadronów. Rozpraszanie elastyczne. Rozkłady krotności
Rozdział 9 Przegląd niektórych danych doświadczalnych o produkcji hadronów. Rozpraszanie elastyczne. Rozkłady krotności Krotności hadronów a + b c 1 + c +...+ c i +...+ c N Reakcje ekskluzywne: wszystkie
Bardziej szczegółowoRozpraszanie elektron-proton
Rozpraszanie elektron-proton V Badania struktury atomu - rozpraszanie Rutherforda. Rozpraszanie elastyczne elektronu na punktowym protonie. Rozpraszanie elastyczne elektronu na protonie o skończonych wymiarach.
Bardziej szczegółowoPoprawki perturbacyjne do inkluzywnego radiacyjnego rozpadu mezonu B
Poprawki perturbacyjne do inkluzywnego radiacyjnego rozpadu mezonu B Michał Poradziński Praca doktorska wykonana pod kierunkiem dr hab. Mikołaja Misiaka w Instytucie Fizyki Teoretycznej Wydziału Fizyki
Bardziej szczegółowoFizyka Fizyka eksperymentalna cząstek cząstek (hadronów w i i leptonów) Eksperymentalne badanie badanie koherencji koherencji kwantowej
ZAKŁAD AD FIZYKI JĄDROWEJ Paweł Moskal, p. 344, p.moskal@fz-juelich.de Współczesna eksperymentalna fizyka fizyka jądrowaj jądrowa poszukiwanie jąder jąder mezonowych Fizyka Fizyka eksperymentalna cząstek
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe
Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe Spotkanie 3 Porównanie modeli rozpraszania do pomiarów na Wielkim Zderzaczu Hadronów LHC i przyszłość fizyki cząstek Rafał Staszewski Maciej Trzebiński
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV
Struktura protonu Wykład IV akcelerator HERA Elementy fizyki czastek elementarnych rekonstrukcja przypadków NC DIS wyznaczanie funkcji struktury równania ewolucji QCD struktura fotonu NC DIS Deep Inelastic
Bardziej szczegółowoVI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki
r. akad. 005/ 006 VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki 1. Fale materii. Rozpraszanie cząstek wysokich energii mikroskopią na bardzo małych odległościach.. Akceleratory elektronów i protonów.
Bardziej szczegółowoMetoda Monte Carlo i jej zastosowania
i jej zastosowania Tomasz Mostowski Zajęcia 31.03.2008 Plan 1 PWL 2 3 Plan PWL 1 PWL 2 3 Przypomnienie PWL Istnieje wiele wariantów praw wielkich liczb. Wspólna ich cecha jest asymptotyczne zachowanie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 1 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 2.12. 2009 Współczesne eksperymenty-wprowadzenie Detektory Akceleratory Zderzacze LHC Mapa drogowa Tevatron-
Bardziej szczegółowoBadanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.
Tel.: +48-85 7457229, Fax: +48-85 7457223 Zakład Fizyki Magnetyków Uniwersytet w Białymstoku Ul.Lipowa 41, 15-424 Białystok E-mail: vstef@uwb.edu.pl http://physics.uwb.edu.pl/zfm Praca magisterska Badanie
Bardziej szczegółowoStruktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV. rekonstrukcja przypadków NC DIS wyznaczanie funkcji struktury.
Struktura protonu Wykład IV akcelerator HERA Elementy fizyki czastek elementarnych rekonstrukcja przypadków NC DIS wyznaczanie funkcji struktury równania ewolucji QCD struktura fotonu NC DIS Deep Inelastic
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca Antycząstki; momenty
Bardziej szczegółowoMachine learning Lecture 6
Machine learning Lecture 6 Marcin Wolter IFJ PAN 11 maja 2017 Deep learning Convolution network Zastosowanie do poszukiwań bozonu Higgsa 1 Deep learning Poszczególne warstwy ukryte uczą się rozpoznawania
Bardziej szczegółowoOdniesienie symbol I [1] [2] [3] [4] [5] Efekt kształcenia
Efekty dla studiów pierwszego stopnia profil ogólnoakademicki, prowadzonych na kierunku Matematyka, na Wydziale Matematyki i Nauk Informacyjnych Użyte w poniższej tabeli: 1) w kolumnie 4 określenie Odniesienie
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 9 Reakcje jądrowe Reakcje jądrowe Historyczne reakcje jądrowe 1919 E.Rutherford 4 He + 14 7N 17 8O + p (Q = -1.19 MeV) powietrze błyski na ekranie
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia) Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 6 M. Przybycień (WFiIS AGH) Szczególna Teoria Względności
Bardziej szczegółowoKomputerowa Analiza Danych Doświadczalnych
Komputerowa Analiza Danych Doświadczalnych Prowadząca: dr inż. Hanna Zbroszczyk e-mail: gos@if.pw.edu.pl tel: +48 22 234 58 51 konsultacje: poniedziałek: 10-11, środa: 11-12 www: http://www.if.pw.edu.pl/~gos/students/kadd
Bardziej szczegółowoVI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego
VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Przekrój czynny Jan Królikowski Fizyka IBC Zderzenia Oddziaływania dwóch (lub więcej)
Bardziej szczegółowoFizyka na LHC - Higgs
Fizyka na LHC - Higgs XI Program fizyczny LHC. Brakujący element. Pole Higgsa. Poszukiwanie Higgsa na LEP. Produkcja Higgsa na LHC. ATLAS. Wyniki doświadczalne Teraz na LHC 1 FIZYKA NA LHC Unifikacja oddziaływań
Bardziej szczegółowoZespół Zakładów Fizyki Jądrowej
gluons Zespół Zakładów Fizyki Jądrowej Zakład Fizyki Hadronów Zakład Doświadczalnej Fizyki Cząstek i jej Zastosowań Zakład Teorii Układów Jądrowych QCD Zakład Fizyki Hadronów Badanie struktury hadronów,
Bardziej szczegółowoJuż wiemy. Wykład IV J. Gluza
Już wiemy Oddziaływania: QED, QCD, słabe Ładunek kolor, potencjały w QED i QCD Stała struktury subtelnej zależy od odległości od ładunku: wielkie osiągnięcie fizyki oddziaływań elementarnych (tzw. running)
Bardziej szczegółowoFizyka na akceleratorze HERA: eksperyment H1
Fizyka na akceleratorze HERA: eksperyment H1 Motywacja budowy akceleratora HERA, najważniejsze dokonania Przykłady zagadnień szczegółowych którymi zajmuje się krakowska grupa eksperymentu H1 Software analizy
Bardziej szczegółowo1. Symulacje komputerowe Idea symulacji Przykład. 2. Metody próbkowania Jackknife Bootstrap. 3. Łańcuchy Markova. 4. Próbkowanie Gibbsa
BIOINFORMATYKA 1. Wykład wstępny 2. Bazy danych: projektowanie i struktura 3. Równowaga Hardyego-Weinberga, wsp. rekombinacji 4. Analiza asocjacyjna 5. Analiza asocjacyjna 6. Sekwencjonowanie nowej generacji
Bardziej szczegółowoModelowanie rynków finansowych z wykorzystaniem pakietu R
Modelowanie rynków finansowych z wykorzystaniem pakietu R Metody numeryczne i symulacje stochastyczne Mateusz Topolewski woland@mat.umk.pl Wydział Matematyki i Informatyki UMK Plan działania 1 Całkowanie
Bardziej szczegółowoZałącznik Nr 1. Istotne warunki zamówienia do przetargu nieograniczonego na wykonanie pakietu usług programistycznych
Załącznik Nr 1 Do pisma IMP PAN l.dz. ZDN/1234/2007 z 2007-06-19 o ogłoszeniu przetargu nieograniczonego na pakiet usług programistycznych, których wartość nie przekracza progu, od którego obowiązuje prawo
Bardziej szczegółowoOptymalizacja ciągła
Optymalizacja ciągła 5. Metoda stochastycznego spadku wzdłuż gradientu Wojciech Kotłowski Instytut Informatyki PP http://www.cs.put.poznan.pl/wkotlowski/ 04.04.2019 1 / 20 Wprowadzenie Minimalizacja różniczkowalnej
Bardziej szczegółowoBudowa nukleonu. Krzysztof Kurek
Krzysztof Kurek Data selection Plan Statyczny model kwarków Plan Statyczny model kwarków i symetrie SU(N) zapachowe. Elastyczne rozpraszanie elektronów na nukleonie. Składniki punktowe wewnątrz nukleonu.
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU
X. RÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU Równanie Schrődingera niezależne od czasu to równanie postaci: ħ 2 2m d 2 x dx 2 V xx = E x (X.1) Warunki regularności na x i a) skończone b) ciągłe c) jednoznaczne
Bardziej szczegółowoWYKŁAD IV.2013
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 10 24.IV.2013 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja Prawdopodobieństwo
Bardziej szczegółowoDrgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż.
Drgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż. Joanna Szulczyk Politechnika Warszawska Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki
Bardziej szczegółowoModelowanie sieci złożonych
Modelowanie sieci złożonych B. Wacław Instytut Fizyki UJ Czym są sieci złożone? wiele układów ma strukturę sieci: Internet, WWW, sieć cytowań, sieci komunikacyjne, społeczne itd. sieć = graf: węzły połączone
Bardziej szczegółowoIlustracja metody MONTE CARLO. obliczania całek podwójnych
Ilustracja metody MONTE CARLO obliczania całek podwójnych Często jest tak, iż wiemy, że istnieje całka oznaczona z funkcji f jednak nie potrafimy jej analitycznie policzyć. Konieczne jest wtedy zastosowanie
Bardziej szczegółowoZ-ZIP2-303z Zagadnienia optymalizacji Problems of optimization
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 0/03 Z-ZIP-303z Zagadnienia optymalizacji Problems of optimization A. USYTUOWANIE
Bardziej szczegółowoSalam,Weinberg (W/Z) t Hooft, Veltman 1999 (renomalizowalność( renomalizowalność)
Teoria cząstek elementarnych 23.IV.08 1948 nowa faza mechaniki kwantowej precyzyjne pomiary wymagały precyzyjnych obliczeń metoda Feynmana Diagramy Feynmana i reguły Feynmana dziś uniwersalne narzędzie
Bardziej szczegółowoOddziaływania słabe i elektrosłabe
Oddziaływania słabe i elektrosłabe IX ODDZIAŁYWANIA SŁABE Kiedy są widoczne. Jak bardzo są słabe. Teoria Fermiego Ciężkie bozony pośredniczące. Łamanie parzystości P. ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Słabe a
Bardziej szczegółowoPROGRAM W ŚRODOWISKU LABVIEW DO POMIARU I OBLICZEŃ W LABORATORIUM MASZYN ELEKTRYCZNYCH
XLIII SESJA STUDENCKICH KÓŁ NAUKOWYCH PROGRAM W ŚRODOWISKU LABVIEW DO POMIARU I OBLICZEŃ W LABORATORIUM MASZYN ELEKTRYCZNYCH Wykonali: Michał Górski, III rok Elektrotechnika Maciej Boba, III rok Elektrotechnika
Bardziej szczegółowokwarki są uwięzione w hadronie
kwarki są uwięzione w hadronie gluony są uwięzione w hadronie QED - potencjał - QCD VQED α = r 1 potencjał coulombowski r nośniki (małe odległości) brak uwięzienia Precyzyjne przewidywania poziomów energetycznych
Bardziej szczegółowoWuWu. Jaki jest mechanizm łamania symetrii elektrosłabej? Michał Szleper
WuWu Jaki jest mechanizm łamania symetrii elektrosłabej? Michał Szleper Seminarium Fizyki Wielkich Energii, UW, 19.04.2013 Ostatnie wieści z CERN-u Z lepszych komentarzy: już czas, aby bozon O(126 GeV)
Bardziej szczegółowoCałkowanie metodą Monte Carlo
Całkowanie metodą Monte Carlo Plan wykładu: 1. Podstawowa metoda Monte Carlo 2. Metody MC o zwiększonej efektywności a) losowania ważonego b) zmiennej kontrolnej c) losowania warstwowego d) obniżania krotności
Bardziej szczegółowoRozkłady wielu zmiennych
Rozkłady wielu zmiennych Uogólnienie pojęć na rozkład wielu zmiennych Dystrybuanta, gęstość prawdopodobieństwa, rozkład brzegowy, wartości średnie i odchylenia standardowe, momenty Notacja macierzowa Macierz
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Politechniki Łódzkiej Laboratorium Metod Analizy Danych Doświadczalnych Ćwiczenie 3 Generator liczb losowych o rozkładzie Rayleigha.
Instytut Fizyki Politechniki Łódzkiej Laboratorium Metod Analizy Danych Doświadczalnych Generator liczb losowych o rozkładzie Rayleigha. Generator liczb losowych o rozkładzie Rayleigha. 1. Cel ćwiczenia
Bardziej szczegółowoFormalizm skrajnych modeli reakcji
Formalizm skrajnych modeli reakcji Reakcje wprost czyli reakcje bezpośredniego oddziaływania opisywane są w ramach formalizmu, który rozwiązuje równanie Schroedingera dla oddziałujących jąder atomowych
Bardziej szczegółowo17.1 Podstawy metod symulacji komputerowych dla klasycznych układów wielu cząstek
Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 17 KLASYCZNA DYNAMIKA MOLEKULARNA 17.1 Podstawy metod symulacji komputerowych dla klasycznych układów wielu cząstek Rozważamy układ N punktowych cząstek
Bardziej szczegółowoFunkcje odpowiedzi dla CCQE i wiązek MiniBooNE (cz. I)
Funkcje odpowiedzi dla CCQE i wiązek MiniBooNE (cz. I) Marcin Gonera Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Wrocławski 23.05.2011 Oddziaływanie EM Rozpraszanie elastyczne elektron-nukleon Foton opisany
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 6 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoI. Przedmiot i metodologia fizyki
I. Przedmiot i metodologia fizyki Rodowód fizyki współczesnej Świat zjawisk fizycznych: wielkości fizyczne, rzędy wielkości, uniwersalność praw Oddziaływania fundamentalne i poszukiwanie Teorii Ostatecznej
Bardziej szczegółowoMikroekonometria 5. Mikołaj Czajkowski Wiktor Budziński
Mikroekonometria 5 Mikołaj Czajkowski Wiktor Budziński Zadanie 1. Wykorzystując dane me.medexp3.dta przygotuj model regresji kwantylowej 1. Przygotuj model regresji kwantylowej w którym logarytm wydatków
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, A.Filip Żarnecki, Wydział Fizyki UW
Wszechświat cząstek elementarnych dla humanistów WYKŁAD 9 Maria Krawczyk, A.Filip Żarnecki, Wydział Fizyki UW Teoria cząstek elementarnych- opis zdarzeń Rachunek zaburzeń i nieskończoności Renormalizacja
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoOptymalizacja kryteriów selekcji dla rozpadu Λ+c pμ+μza pomocą wielowymiarowej analizy danych
Optymalizacja kryteriów selekcji dla rozpadu Λ+c pμ+μza pomocą wielowymiarowej analizy danych Maciej Kościelski Jakub Malczewski opiekunowie prof. dr hab. Mariusz Witek mgr inż. Małgorzata Pikies LHCb
Bardziej szczegółowoSystem wspomagania harmonogramowania przedsięwzięć budowlanych
System wspomagania harmonogramowania przedsięwzięć budowlanych Wojciech Bożejko 1 Zdzisław Hejducki 2 Mariusz Uchroński 1 Mieczysław Wodecki 3 1 Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki Politechnika
Bardziej szczegółowo