Piotr Janas, Paweł Turkowski Zakład Fizyki, Uniwersytet Rolniczy w Krakowie Do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 30

Transkrypt

1 Piotr Janas, Paweł Turkowski Zakład Fizyki, Uniwersytet Rolniczy w Krakowie Do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 30 POMIAR NATĘŻENIA ZIEMSKIEGO POLA MAGNETYCZNEGO Kraków,

2 -2- CZĘŚĆ TEORETYCZNA ZAKRES WYMAGANYC WIADOMOŚCI Wektory, dodawanie wektorów, rozkład wektora na składowe. Pole magnetyczne, linie pola magnetycznego, Wektor indukcji magnetycznej B, wektor natężenia pola magnetycznego, jednostki. Prawo Ampère a. Pole magnetyczne wokół przewodnika prostoliniowego, w którym płynie prąd. Prawo Biota-Savarta. Obliczanie natężenia pola magnetycznego wewnątrz pojedynczego zwoju i wewnątrz cewki cylindrycznej. Cewki elmholtza. Ziemskie pole magnetyczne. Metoda pomiaru składowej poziomej pola magnetycznego za pomocą busoli stycznych. W poniżej przedstawionym tekście omówiono skrótowo jedynie trzy ostatnie z tych zagadnień. WSTĘP Ziemskie pole magnetyczne przypomina pole wielkiego magnesu stałego lub pojedynczej cewki, przez którą płynie prąd stały (rys). Linie pola magnetycznego w okolicy równika są równoległe do powierzchni Ziemi a im bliżej biegunów tym wektory natężenia pola magnetycznego przyjmują kierunki bliższe kierunkowi pionowemu. Wielkości i kierunki wektorów natężenia ziemskiego pola magnetycznego ulegają nieprzerwanie niewielkim zmianom. Obserwację tych zmian prowadzi około 200 stacji geomagnetycznych rozsianych po całym świecie. Wyjaśnienie wszystkich cech geomagnetyzmu wymaga przyjęcia złożonego modelu zjawisk zachodzących wewnątrz kuli ziemskiej oraz w ziemskiej jonosferze. Zjawiska te prowadzą nie tylko do powstania pola magnetycznego, ale okresowo, w odległej przeszłości, prowadziły do jego zaniku a nawet do zamiany miejscami bieguna północnego z południowym (przedmiot badań dziedziny wiedzy zwanej paleomagnetyzmem). W Krakowie wektor natężenia skierowany jest 0,5º na zachód w stosunku do kierunku północnego (tzw. deklinacja zachodnia δ=0,5º) oraz nachylony wzg. poziomu o kąt 65,5º (tzw. inklinacja φ=65,5º) [Jeżewski s.259]. Wartość składowej poziomej x wektora wynosi: 15,6A/m (amperów na metr). W próżni odpowiada to polu o indukcji B x =19,6μT (mikrotesli). Dawniej stosowanymi jednostkami były ersted (Oe) oraz gauss (Gs). 1A/m= 4π10-3 Oe, zatem x =15,6A/m =0,196 Oe. 1Gs=10-4 T=100μT, zatem B x =0.2Gs.

3 -3- ZASADA POMIARU POZIOMEJ SKŁADOWEJ ZIEMSKIEGO POLA MAGNETYCZNEGO ORAZ INKLINACJI Pole magnetyczne jest wielkością wektorową. Oznacza to, że badając ziemskie pole magnetyczne stajemy przed zagadnieniami wyznaczenia jego kierunku i wartości natężenia. Jeśli jako czujnika pola magnetycznego użyjemy kompasu, lub precyzyjniejszego urządzenia zaopatrzonego w skalę i nazywanego busolą stycznych, to możemy ustalić jaki jest kierunek wektora natężenia pola magnetycznego a dokładniej mówiąc jego składowej poziomej x (rysunek). Pomiar długości wektora x można wykonać następującą metodą. Wytwarzamy dodatkowe pole magnetyczne w o znanej wartości natężenia skierowane prostopadle do wektora x. Igła magnetyczna ustawi się równolegle do wypadkowej wektorów x i w. Długość wektora x można obliczyć ze związku w / x =tgα, ponieważ kąt α może zostać zmierzony. W szczególności gdy α=45 stopni to x = w. Nasz pomiar wartości składowej poziomej natężenia ziemskiego pola magnetycznego x polega na porównaniu jego wartości z wzorcowym polem w wytworzonym przez uzwojenia cewek, w których płynie prąd elektryczny o znanym natężeniu. Cewki zostały skonstruowane tak, by wartość (długość) wektora w była jednakowa w całej przestrzeni, w której może obracać się igła busoli. Użyty układ cewek nazywa się cewkami elmholtza. Wektor natężenia ziemskiego pola magnetycznego jest położony ukośnie w stosunku do powierzchni Ziemi oraz do płaszczyzny busoli. Kąt φ jaki tworzy z płaszczyzną poziomą nazywany jest inklinacją magnetyczną. Inklinację można zmierzyć za pomocą odpowiedniej busoli lecz jest to trudniejszy pomiar niż ten, który dotyczy składowej poziomej. W naszym pomiarze, w drugiej jego części, do pomiaru inklinacji użyjemy elektronicznego czujnika pola magnetycznego. Czujnik ten pozwala dokładnie wyznaczyć kierunek prostopadły do wektora (jego wskazanie jest wtedy zerowe).

4 -4- PRZYRZĄDY UŻYTE W ĆWICZENIU Do wyznaczenia poziomej składowej ziemskiego pola magnetycznego ( x ): cewki elmholtza, busola stycznych, regulowane źródło prądowe 0-100mA oraz miliamperomierz z zakresem pomiarowym DC 200mA. Do wyznaczenia inklinacji magnetycznej φ: czujnik pola magnetycznego typu KMZ10A, pionowo ustawiona skala kątowa oraz wzmacniacz elektroniczny wyposażony w miernik analogowy. Cewki elmholtza to dwa uzwojenia kołowe o jednakowych promieniach r oraz liczbach zwojów n. Cewki ustawione są wzajemnie równolegle w odległości r jedna od drugiej (Rys). Gdy przez uzwojenia płynie prąd elektryczny o jednakowym natężeniu, to taki układ uzwojeń daje pomiędzy cewkami bardzo jednorodne przestrzennie pole magnetyczne. Natężenie pola w w centrum układu wynosi: w 0, 715nI r Na osi symetrii układu, w odległości ±r/2, czyli w płaszczyznach cewek, natężenie pola spada jedynie o 6%. Na Rys. przedstawiono obszar przestrzenny o kształcie przypominającym elipsoidę, w którym niejednorodność pola nie przekracza 2%, oraz obszar o skomplikowanym kształcie, w którym zmiana wartości pola wynosi 10%. Busola stycznych. W centrum cewek elmholtza, w obszarze oznaczonym ±2%, znajduje się igła magnetyczna zaopatrzona w prostopadłą do swej długości wskazówkę aluminiową. Igła umieszczona jest na pionowym ostrzu i może się obracać w płaszczyźnie poziomej. Pod igłą znajduje się podziałka kątowa. Ponieważ igła ustawia się równolegle do wektora natężenia pola magnetycznego, czyli stycznie do linii pola, stąd nazwa busola stycznych.

5 -5- Inne czujniki pola magnetycznego. Busola nie jest jedynym czujnikiem reagującym na obecność pola magnetycznego. Czujnikiem o bardzo dobrych parametrach może być ruchoma cewka obracana w stałym polu magnetycznym. Standardowe czujniki alla (hallotrony) działają w zakresie od około 10-4 T do 1T. Stosowane są ponadto czujniki magnetorezystancyjne (MR sensors) zmieniające opór elektryczny pod wpływem pola magnetycznego (na fotografii obok czujnik KMZ10A firmy Philips o wymiarach 4.8x5.2x1.8mm). Fizycy w precyzyjnych pomiarach pól magnetycznych wykorzystują jądrowy rezonans magnetyczny (NMR) oraz bardzo czułe urządzenie zwane nadprzewodzącym interferometrem kwantowym (SQIUD). POMIAR SKŁADOWEJ POZIOMEJ ZIEMSKIEGO POLA MAGNETYCZNEGO Wektor natężenia ziemskiego pola magnetycznego rozłożyć można na dwa wektory składowe: poziomy x oraz pionowy z o długościach x =cosφ, z =sinφ gdzie φ to kąt jaki tworzy z płaszczyzną poziomą (inklinacja). Jeżeli płaszczyzny cewek elmholtza ustawimy równolegle do wektora x, to kierunek pola magnetycznego w wytworzonego przez prąd płynący w uzwojeniu jest do wektora x prostopadły. Igła busoli ustawia się równolegle do wypadkowego wektora natężenia pola magnetycznego. Pomiar kąta α o jaki obróciła się igła busoli pozwala obliczyć wartość składowej x : w x. tg α Wartość w w powyższym wzorze może zostać obliczona na podstawie równania w 0, 715nI r n oznacza liczbę zwojów, r promień cewek oraz I - natężenie prądu w cewkach.

6 -6- LITERATURA UZUPEŁNIAJĄCA alliday D., Resnick R., Fizyka Tom 2, PWN, Warszawa 1974, s.268 Kądziołko-ofmokl M., Magnetyzm ziemski: Encyklopedia Fizyki Współczesnej, s , PWN, Warszawa 1983 Kolrausch, F., Fizyka laboratoryjna, Tom II, PWN, Warszawa 1961, s Jeżewski M., Tablice wielkości fizycznych oraz pomocnicze tablice matematyczne. PWN, Warszawa 1957 Jeżewski M., Fizyka ogólna, Tom 2, PZWS, Warszawa 1973, s Salach J., Saganowska B., Kreiner J.M., Fizyka z Astronomią II, WSiP Warszawa 1998, s Szczeniowski S., Fizyka Doświadczalna, Tom III, PWN, Warszawa 1980, s Zawadzki A., ofmokl., Laboratorium fizyczne, PWN, Warszawa 1966, s

7 30 POMIAR NATĘŻENIA ZIEMSKIEGO POLA MAGNETYCZNEGO Celem ćwiczenia jest wyznaczenie wartości poziomej składowej natężenia ziemskiego pola magnetycznego oraz określenie kierunku tego wektora względem płaszczyzny poziomej. Aparatura: busola stycznych, cewki lemholtza, źródło prądowe, miliamperomierz, inklinator. CZĘŚĆ TEORETYCZNA Pomiar wartości natężenia ziemskiego pola magnetycznego polega na porównaniu jego wartości z wzorcowym polem w wytworzonym przez uzwojenia cewek, w których płynie prąd elektryczny o znanym natężeniu. Cewki elmholtza to dwa uzwojenia kołowe o jednakowych promieniach r oraz liczbach zwojów n. Cewki ustawione są wzajemnie równolegle w odległości r jedna od drugiej. Gdy przez uzwojenia płynie prąd elektryczny o jednakowym natężeniu I, to natężenie pola w w centrum układu wynosi 0, 715nI A. (1) w r m Rys.1 (po lewej). Urządzenie do pomiaru składowej poziomej ziemskiego pola magnetycznego. Rys.2. Pomiar składowej pionowej ziemskiego pola magnetycznego przy pomocy inklinatora Wektor natężenia ziemskiego pola magnetycznego jest w Polsce położony ukośnie w stosunku do powierzchni Ziemi. Kąt φ jaki tworzy z płaszczyzną poziomą nazywany jest inklinacją magnetyczną. Wektor rozłożyć można na dwa wektory składowe: poziomy x oraz pionowy z o długościach x =cosφ, z =sinφ. Jeśli płaszczyzny cewek elmholtza ustawimy równolegle do wektora x, to kierunek pola magnetycznego w wytworzonego przez prąd płynący w uzwojeniu jest do wektora x prostopadły (Rys. 1). Igła busoli ustawia się równolegle do wypadkowego wektora natężenia pola magnetycznego. Ponieważ wartość w jest znana (równanie 1), pomiar kąta α o jaki obróciła się igła busoli pozwala obliczyć wartość składowej x : x w tgα A m gdzie n oznacza liczbę zwojów, r promień cewek wyrażony w metrach oraz I - natężenie prądu w cewkach wyrażone w amperach.

8 WYKONANIE ĆWICZENIA Cewki elmholtza ustawić na stole tak, by uzwojenia cewek leżały w kierunku północ-południe wskazywanym przez igłę magnetyczną. Aluminiowa wskazówka prostopadła do igły pokazuje wówczas 0º. 2. Włączyć zasilanie źródła prądowego. Ustawić wartość natężenia prądu I tak, by wychylenie aluminiowej wskazówki wynosiło około 25º. Odczytać położenia obu końców wskazówki (α') i (α") oraz wartość natężenia prądu I. Zanotować wyniki w tabeli. Pomiar powtórzyć zmieniając natężenie prądu tak, by otrzymać kąt wychylenia wskazówki około 35º oraz 45º. nr pomiaru α' [º] α" [º] I [ma] Pomiar inklinacji φ. Ustawić pionową tarczę inklinatora elektronicznego równolegle do kierunku północ-południe (Rys. 2). Kierunek ten wskazuje igła magnetyczna busoli stycznych. Czujnik pola magnetycznego KMZ10A znajduje się wewnątrz szklanej osłony w centrum tarczy. Włączyć zasilanie wzmacniacza dołączonego do czujnika. 4. Obrócić szklanym pokrętłem czujnik tak, by wskaźnik zera inklinatora pokazywał 0. W tym położeniu czujnik jest prostopadły do wektora. Na skali inklinatora odczytać wartość inklinacji φ 1. Obrócić szklanym pokrętłem czujnik o kąt bliski 180º, tak by znowu doprowadzić wskazanie miernika do 0. Odczytać kąt φ 2. Obrócić podstawę inklinatora o 180º, tak by ustawić pionową tarczę jego skali ponownie równolegle do kierunku południe-północ. Odczytać jak poprzednio kąty φ 3 oraz φ 4. Wyniki pomiarów kątów φ 1, φ 2, φ 3, φ 4 wpisać do tabeli. φ 1 [º] φ 2 [º] φ 3 [º] φ 4 [º] OPRACOWANIE WYNIKÓW 1. Obliczyć średnią arytmetyczną kąta α dla każdego z trzech pomiarów α=(α'+ α")/2. Ma to na celu między innymi usunięcie błędu spowodowanego niecentrycznością osi wskazówki względem środka skali. Obliczyć trzy wartości tgα. 2. Dla każdej z trzech wartości natężenia prądu I wyrażonej w amperach, zgodnie z równaniem (1), określić wartość natężenia pola magnetycznego w w centrum cewek elmholtza. Promień cewek r =0.1115m, liczba zwojów n=38. Następnie obliczyć dla każdego z trzech pomiarów wartość składowej poziomej ziemskiego pola magnetycznego x = w /tgα. Wyniki zapisać w tabeli. Tabela opracowania wyników pomiarów nr pomiaru α=(α'+α")/2 tgα I [A] w [A/m] x [A/m] Obliczyć wartość całkowitą wektora natężenia ziemskiego pola magnetycznego. = x /cosφ. Jako wartość x przyjąć jeden z trzech otrzymanych wyników. Wartość inklinacji φ=(φ 1 +φ 2 +φ 3 +φ 4 )/4. 4. Przeliczyć otrzymane wartości natężenia pola x oraz na wartości indukcji magnetycznej wyrażone w teslach. B=µ 0 (μ 0 =4π10-7 T m/a). Wynik zaokrąglić podając trzy cyfry znaczące. 5. Dla jednego z pomiarów zgodnie ze wzorem (4) * obliczyć niepewności standardowe wielkości I, r oraz α przyjmując Δ d r = 0.5mm = 0,0005m, d I = 0,015I, oraz Δ d α = 2º= 0,035 rad. 6. Obliczyć niepewność standardową u( x ) tego jednego pomiaru x zgodnie ze wzorem (9) *. W tym celu przyjmujemy, że x = 0,715nI/r tg(α) jest funkcją trzech zmiennych: r, I oraz α. Wzory ( ) * patrz Wprowadzenie do metod opracowywania wyników pomiarowych.