Sterowanie nieholonomicznym manipulatorem z zastosowaniem funkcji transwersalnych
|
|
- Kazimiera Stefaniak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Steowanie nieholonomicznym manipulatoem z zastosowaniem funkcji tanswesalnych Batłomiej Kysiak Paweł Szulczyński Kzysztof Kozłowski Steszczenie Paca pezentuje zastosowanie funkcji tanswesalnych w pawie steowania nieholonomicznym płaskim manipulatoem o tzech ogniwach Tudność w steowaniu badanym manipulatoem nieholonomicznym wynika z zastosowania w nim nieholonomicznych pzekładni któe wpowadzają niecałkowalne oganiczenia Zastosowanie takiego ozwiązania pozwala na steowanie tzema zmiennymi konfiguacyjnymi za pomocą tylko dwóch napędów Zostało zapezentowane pawo steowania waz z wynikami badań symulacyjnych WSTĘP Układy nieholonomiczne czyli takie któe chaakteyzują się niecałkowalnymi więzami kinematycznymi wykazują znaczne tudności w osiąganiu poszczególnych punktów pzestzeni konfiguacyjnej pomimo pełnej ich steowalności Źódłem oganiczeń nieholonomicznych jest zazwyczaj stuktua kinematyczna danego systemu Dla pzykładu kołowe układy jezdne nie mają moŝliwości pouszania się w popzek osi kół Innymi źódłami oganiczeń nieholonomicznych są inteakcje tych układów z otoczeniem zewnętznym (poślizg tacie) Zgodnie z postulatem Bocketta systemy z oganiczeniami nieholonomicznymi nie są stabilizowane za pomocą statycznego spzęŝenia zwotnego zaleŝnego od stanu Układy nieholonomiczne zazwyczaj moŝna modelować w postaci bezdyfowych systemów afinicznych jednak występuje w nich poblem niedosteowania polegający na tym Ŝe liczba steowań jest mniejsza niŝ liczba zmiennych stanu Dla zadań śledzenia i stabilizacji takich bezdyfowych systemów dynamicznych w któych występują nieholonomiczne oganiczenia w pacach J B Pometa i E W Diona zapoponowano óŝne algoytmy steujące ze spzęŝeniem zwotnym zaleŝnym bezpośednio od czasu Nie zapewniają one zeowego błędu egulacji i odtwazania tajektoii ale teoetycznie gwaantują ozwiązanie zadania steowania z dowolnie małym oganiczonym błędem Paca finansowana z działań statutowych 9/6/8 DS Kateda Steowania i InŜynieii Systemów Politechnika Poznańska ul Piotowo a Poznań KzysztofKozlowski@putpoznanpl PawelSzulczynski@doctoateputpoznanpl BatłomiejKysiak@doctoateputpoznanpl
2 B Kysiak P Szulczyński K Kozłowski Podstawą do pzepowadzonej w tej pacy analizy algoytmu steowania są pace opublikowane pzez P Moina i C Samsona ([] [4]) Zapoponowali oni steowanie któe zapewnia stabilizację bezdyfowego nieliniowego systemu w opaciu o skończone wymiaowo gupy Liego Jest ono opate na koncepcji wykozystania oganiczonych funkcji tanswesalnych i pozwala na paktyczną stabilizację dowolnej tajektoii Jedną z zalet tego steowania jest kozyść z wybou stuktuy gupy Liego do celów steowania Dzięki temu uzyskujemy moŝliwość lokalnej apoksymacji dowolnego ciągłego bezdyfowego systemu popzez homogeniczny bezdyfowy system któy moŝna pzedstawić jako odpowiedni system zdefiniowany w opaciu o gupę Liego Pozwala to w sposób ciągły steować układami z niecałkowalnymi oganiczeniami pędkościowymi Ponadto podejście Moina i Samsona umoŝliwia steowanie układami któych m pzestzeń steowań U R jest mniejsza od pzestzeni konfiguacyjnej tego n układu Q R dla ( n > m) NaleŜy podkeślić Ŝe zaletą algoytmu opacowanego pzez wyŝej wymienionych autoów jest moŝliwość ciągłego steowania układami z oganiczeniami nieholonomicznymi któe zapewnia stabilność paktyczną W niniejszej pacy pawo steowania opacowane pzez P Moina i C Samsona zostało ozwinięte dla systemu któy składa się z nieholonomicznego manipulatoa Do tego celu wykozystano pzekształcenie ównań kinematyki do nieliniowej pzestzeni pomocniczej i pzekształcenie dyfeomoficzne pzestzeni zmiennych stanu Paca została podzielona na pięć ozdziałów W ozdziale została pzedstawiona stuktua kinematyczna manipulatoa nieholonomicznego Rozdział ten został podzielony na podozdziały: nieholonomiczna pzekładnia kulowa konstukcja amienia i tansmisja napędu oaz model kinematyczny W ozdziale pzedstawione zostało pawo steowania Jego opis został podzielony na tzy podozdziały: zadanie steowania tansfomacja do układu łańcuchowego oaz steowanie z wykozystaniem funkcji tanswesalnych Wyniki symulacji zostały pzedstawione w ozdziale 4 STRUKTURA MANIPULATORA Badany płaski manipulato składa się z tzech ogniw i opisany jest za pomocą tzech zmiennych konfiguacyjnych Są one steowane za pomocą dwóch napędów zlokalizowanych pzy podstawie manipulatoa W celu uzyskania pzeniesienia napędu popzez kolejne pasywne złącza nieholonomicznego manipulatoa konieczne jest zastosowanie nieliniowego mechanizmu Mechanizm ten musi pozwolić na jednoczesną tansmisję napędu do kolejnego złącza oaz steowanie zmienną konfiguacyjną któa jest pzypisana do pzegubu w któym on się znajduje ([][5] [6] [9]) Rys pzedstawia nieholonomiczną pzekładnię któa spełnia te waunki
3 Steowanie nieholonomicznym manipulatoem z zastosowaniem Nieholonomiczna pzekładnia kulowa a) b) Rys Kulowa pzekładnia nieholonomiczna a) widok D b) widok z góy WI koło wejściowe WO WO koła wyjściowe WS WS koła wspieające Podstawowymi elementami kulowej pzekładni są: kula koło wejściowe WI dwa koła wyjściowe WO i WO i koła wspieające WS i WS Nieholonomiczne oganiczenia dotyczą tylko miejsc kontaktu kuli z kołem wejściowym i kołami wyjściowymi [5] Koło WI znajduje się na biegunie północnym kuli i obaca się z pędkością kątową ρ Zakłada się Ŝe kontakt pomiędzy kołami a kulą jest punktowy i nie występuje poślizg Pzy takich załoŝeniach kieunek obotu kuli jest wyznaczony pzez kieunek obotu koła WI któy z kolei jest okeślony pzez kąt Kula jest więc napędzana pzez koło WI i pzekazuje napęd na dwa koła wyjściowe WO i WO znajdujące się na ówniku kuli w taki sposób Ŝe ich osie leŝą na płaszczyźnie ównika Kontakt kuli z kołami powoduje Ŝe jej obót zdeteminowany jest pzez dwie płaszczyzny oganiczeń W ten sposób stopień swobody kuli zostaje zedukowany do jednego wymiau Jeśli koło WI obaca się z pędkością kątową ρ to pędkość kontową kuli Ω okeśla zaleŝność () gdzie ω i ω oznaczają pędkości obotowe kół WO i WO według następujących wzoów: I Ω O R R ; ω Ω cos ; ω Ω sin O O () Konstukcja amienia i tansmisja napędu Ramię manipulatoa zbudowane jest z tzech ogniw Aby steować tzema zmiennymi konfiguacyjnymi za pomocą dwóch napędów konieczne jest zastosowanie dwóch pzekładni kulowych Rozmieszczenie pzekładni pokazane jest na Rysa Sygnałem steującym U jest zadana pędkość kątowa któa ealizuje zmianę kąta popzez pzekładnię PZ (Rys b)
4 B Kysiak P Szulczyński K Kozłowski a) b) c) Rys Stuktua mechaniczna obota manipulacyjnego: a) spzęgło kulowe b) ogólna budowa c) stuktua mechaniczna manipulatoa z tansmisją napędu P podstawa Mn manipulato S S spzęgła kulowe manipulatoa PZ pzekładnia zębata U U napędy (steowanie) zmienne konfiguacyjne Sygnał steujący U stanowi pędkość koła wejściowego (WI) któe napędza kulę Ona z kolei napędza koła wyjściowe z któych WO słuŝy do pzeniesienia napędu na kulę w spzęgle S (Rys c) a WO steuje kątem Model kinematyczny Model kinematyczny pzy załoŝeniu jednostkowych watości dla postać: & & u & + sin u cos cos Ω R ma O I ()
5 Steowanie nieholonomicznym manipulatoem z zastosowaniem q q T T q q Φ R gdzie [ ] [ ] to zmienne konfiguacyjne a u u U R to sygnały steujące Badany model óŝni się od modeli najczęściej ozwaŝanych w liteatuze ([] [] [] [4] [5] [9]) Wpowadzona modyfikacja została ozwaŝona w [6] gdzie wykazano Ŝe zmiana połoŝenia układu olek pzekazujących napęd powadzi do popawy stanów pzejściowych RozwaŜany model naleŝy do klasy bezdyfowych układów nieholonomicznych opisanych zaleŝnością: q & gu + g q) u ( () Opisany system jest w pełni steowalny w całej pzestzeni konfiguacyjnej Φ R lecz nie wszystkie pędkości q& są dostępne podczas steowania co bezpośednio wynika z oganiczeń nieholonomicznych Pzy załoŝeniu Ŝe t π π ( t) ( ) (4) unikamy punktów osobliwych STEROWANIE Dla ozwaŝenia zadania stabilizacji definiujemy wekto błędu: e ( t) e( t) ( ) e t q e ( t) q( t) ( t) ( t) ( t) (5) q T R to połoŝenie odniesienia manipulatoa gdzie [ ] natomiast q ( t) R okeśla aktualne połoŝenie manipulatoa Zadanie steowania Zapoponowane pawo steowania pozwala na paktyczną stabilizację systemu nieholonomicznego opisanego zaleŝnością () Zadaniem steowania jest wyznaczenie steowań u ( t) u ( t) dla modelu () takich by dla kaŝdych waunków początkowych e () noma błędu (5) zmiezała do okeślenie małej watości ε tj tak by lim e( t) t ε
6 B Kysiak P Szulczyński K Kozłowski Tansfomacja do układu łańcuchowego Z uwagi na to Ŝe zastosowane pawo steowania zostało opacowane dla układów łańcuchowych kinematyka manipulatoa nieholonomicznego zostanie tansfomowana do takiej postaci: & & & v v z v (6) gdzie R to wekto stanu a v R to wekto wejścia Tansfomacja zmiennych stanu dla układu () na podstawie pac ([5] [6]) ma następującą postać: q L( q) tan q sin q u T ( q) v T ( q) cos q cos q cos q (7) (8) gdzie L( q) R stanowi tansfomację współzędnych a u T ( q) v jest tansfomatą steowania Tansfomata współzędnych jest dobze okeślona gdy zmienne q i q są oganiczone [6] W wyniku tej tansfomacji system () został pzekształcony do postaci (6) i dla niego pzedstawiono pawo steowania Steowanie z wykozystaniem funkcji tanswesalnych Zanim zapoponujemy pawo steowania konieczne jest zdefiniowane niezmienniczej opeacji na gupie Liego G okeślonej dla układu łańcuchowego piewszego zędu ([4] [6]) (opeacja ta posłuŝy później do zdefiniowania zmiennej z G ) Ao B A + B B B + A T ΛB A A B A B B Λ (9) gdzie [ ] T [ ] T A A A A B B B B i A B G Wykozystując niezmienniczą opeację gupową (9) definiujemy z G :
7 Steowanie nieholonomicznym manipulatoem z zastosowaniem z z ( ) z o f Θ z z z z t z t o m t t m t z z z m m m f f ( Θ) f f ( Θ) ( Θ) ( Θ) () () gdzie R jest tansfomowaną (7) pozycją odniesienia t z R to wynik działania opeacji gupowej (9) pzedstawiony w () m R to tansfomowane f Θ to oganiczone funkcje tanswesalne zmienne konfiguacyjne a ( ) R Oznaczenie a G okeśla element odwotny do a któy spełnia waunek a o a e gdzie e to element natualny gupy G Na podstawie pac ([4] [7]) pzyjęto szczególną postać funkcji tanswesalnych dla systemu łańcuchowego: f ( Θ) ε sin Θ ε cos Θ T ε sin Θ 4 () gdzie Θ stanowi dodatkową witualną zmienną zawieającą sinusoidalne wymuszenie z okeśloną i wystaczająco wysoką częstotliwością tak by zapewnić śledzenie z załoŝonym maksymalnym błędem W pacach ([4] [6] [8]) pokazano Ŝe częstotliwość steowania moŝe zmiezać do zea nawet gdy tajektoia odniesienia nie jest ozwiązaniem systemu steowanego Noma Euklidesowa funkcji f (Θ) jest oganiczona pzez wielkość wpost popocjonalną do stałej ε i jednostajnie zmieza do zea ównocześnie gdy ε zmieza do zea MoŜliwe jest więc załoŝenie stałego współczynnika ε o małej watości JednakŜe dopowadzi to do wysokiej częstotliwości pzebiegów funkcji f ( Θ) gdy zmienna z osiąga duŝe watości Rozwiązaniem tego poblemu jest popozycja skalowania współczynnika ε w czasie [6] według wzou: ε ( t ) ψ ep t + ε ( ψ ) () gdzie ψ ψ i ε to stałe dodatnie współczynniki Z uwagi na to Ŝe det H ( Θ) ε / Θ dla H (Θ) zdefiniowanego jako: f ( Θ) H ( Θ) X ( f ( Θ)) X Θ (4)
8 B Kysiak P Szulczyński K Kozłowski f ( Θ) i pzy załoŝeniu Ŝe ε pola wektoowe X ( f ( Θ)) X i stanowią Θ bazę o wymiaze R gdzie maciez H (Θ) jest odwacalna dla kaŝdego Θ Τ [7] Stąd wynika Ŝe gadient funkcji f (Θ) jest tanswesalny do kieunku pola wyznaczonego pzez pola wektoowe X i X Zapoponowane podejście spowadza się do asymptotycznej stabilizacji z do watości z za pomocą zmiennych u u i Θ Pzy okeślonych funkcjach tanswesalnych () i poszezonym wektoze staowania v [ v v Θ& ] T o dodatkową zmienną witualną Θ i bioąc pod uwagę układ (6) moŝemy stwiedzić Ŝe: z & Hv (5) gdzie H AH ( f (Θ) z) a A z f Poponując steowanie: v H Kz (6) uzyskujemy pzekształcenie zaleŝności (4) w posty odspzęŝony system liniowy z& Kz (7) gdzie K jest dobieana tak aby była stabilną maciez Huwitza 4 WYNIKI SYMULACJI Dla potzeb symulacji paamety układu zostały dobane następująco: K 5I I maciez jednostkowa ε ψ 5 ψ i ε Robot ozpoczyna uch w punkcie q ) [ ] T q [ ] T ( a pozycją końcową jest Rysunki a 4a i 5a pzedstawiają symulację pzepowadzoną dla stałego współczynnika ε a ysunki b 4b i 5b dla zmiennego współczynnika ε (t)
9 Steowanie nieholonomicznym manipulatoem z zastosowaniem a) b) Rys Błąd stabilizacji e e e : a dla stałego ε b dla zmiennego ε (t) a) b) Rys 4 Steowanie u u u Θ : a dla stałego ε b dla zmiennego ε (t) & a) b) Rys 5 Pozycja manipulatoa w pzestzeni zadania: a) dla stałego ε b) dla zmiennego ε (t) W obu pzypadkach uzyskaliśmy zbieŝność błędu śledzenia do watości stałej bliskiej zeu (Rys ab) W pzypadku a pojawiają się oscylacje chaakteystyczne dla tego steowania Częstotliwość tych oscylacji jest duŝa i stanowi zjawisko niepoŝądane Zmniejszenie oscylacyjnego zachowania układu zostało uzyskane popzez wpowadzenie zmiennego w czasie współczynnika ε (t) W początkowej fazie symulacji ε (t) jest duŝe co pozwala manipulatoowi bez
10 B Kysiak P Szulczyński K Kozłowski znaczących oscylacji pzemieścić się do połoŝenia q W celu dokładnego osiągnięcia połoŝenia q współczynnik ε (t) zostaje spowadzony do watości ε Dalsze pace będą się skupiały na modyfikacji ε (t) tak by uzyskać łagodniejsze pzeoientowanie manipulatoa oaz na analizie wpływu óŝnych postaci funcki f (Θ) na jakość steowania LITERATURA [] P Matin and P Rouchon Feedback lineaization of diftless systems Math Contol Sig Syst 994 vol 7 s 5 54 [] A Mazu K Aent Tajectoy Tacking Contol fo Nonholonomic Mobile Manipulatos K Kozłowski (Ed): Robot Motion and Contol London Spinge 6 LNCIS 5 s 55-7 [] P Moin C Samson Eponential stabilization of nonlinea diftless systems with obustness to unmodelled dynamics Contol Optim Calculus Va 999 vol 4 s 6 [4] P Moin C Samson Pactical Stabilization of Diftless Systems on Lie Goups: The Tansvese Function Appoach IEEE Tansactions on Automatic Contol Septembe vol 48 no 9 s [5] Y Nakamua W Chung O J Sodalen Design and Contol of the Nonholonomic Manipulato IEEE Tansactions on Robotics And Automation Vol 7 No Feb s [6] D Pazdeski K Kozłowski Steowanie nieholonomicznym obotem mobilnym z wykozystaniem oscylatoa kinematycznego Studia z Automatyki i Infomatyki tom 7 Poznań s 7-98 [7] P Szulczyński B Kysiak K Kozłowski Zastosowanie funkcji tanswesalnych w steowaniu Postępy Robotyki Steowanie pecepcja i komunikacja Waszawa 6 s [8] B Kysiak K Kozłowski Układy steowania dla obota mobilnego IV Sympozjum Modelowanie i Symulacja Komputeowa w Technice Łódź 5 s [9] K Tchoń J Jakubiak K Zadanowska Double nonholonomic mobile manipulatos IEEE IntConf on Robotics and Automation Poeedings New Oleans 4 s CONTROL OF NONHOLONOMIC MANIPULATOR WITH TRANSVERSE FUNCTION APPROACH The pape pesents tansvese function appoach fo contol of a -link nonholonomic plana manipulato The difficulty of contol of this system comes fom adaptation of nonholonomic ball gea in it which implies nonintegable motion constains The poposed solution allows to contol a nonholonomic system with eos which can be made abitay small Contol law has been pesented and illustated by simulation esults
II.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoOpis ćwiczeń na laboratorium obiektów ruchomych
Gdańsk 3.0.007 Opis ćwiczeń na laboatoium obiektów uchomych Implementacja algoytmu steowania obotem w śodowisku symulacyjnym gy obotów w piłkę nożną stwozonym w Katedze Systemów Automatyki Politechniki
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoWpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości
Daniel WACHOWIAK Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska Wydział Elektotechniki i Automatyki Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:1015199/48017091 Wpływ błędów paametów modelu maszyny indukcyjnej
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO
XIX Międzynaodowa Szkoła Komputeowego Wspomagania Pojektowania, Wytwazania i Eksploatacji D hab. inż. Józef DREWNIAK, pof. ATH Paulina GARLICKA Akademia Techniczno-Humanistyczna w Bielsku-Białej DOI: 10.17814/mechanik.2015.7.226
Bardziej szczegółowoMOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki
MOBILNE ROBOY KOŁOWE WYKŁD DYNMIK Maggie d inż. oasz Buatowski Wydział Inżynieii Mechanicznej i Robotyki Kateda Robotyki i Mechatoniki Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego W odeowaniu dynaiki
Bardziej szczegółowoPróba określenia miary jakości informacji na gruncie teorii grafów dla potrzeb dydaktyki
Póba okeślenia miay jakości infomacji na guncie teoii gafów dla potzeb dydaktyki Zbigniew Osiak E-mail: zbigniew.osiak@gmail.com http://ocid.og/0000-0002-5007-306x http://via.og/autho/zbigniew_osiak Steszczenie
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoOcena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych
Michał Benad Pietzak * Ocena siły oddziaływania pocesów objaśniających dla modeli pzestzennych Wstęp Ekonomiczne analizy pzestzenne są ważnym kieunkiem ozwoju ekonometii pzestzennej Wynika to z faktu,
Bardziej szczegółowoPodstawowe konstrukcje tranzystorów bipolarnych
Tanzystoy Podstawowe konstukcje tanzystoów bipolanych Zjawiska fizyczne występujące w tanzystoach bipolanych, a w związku z tym właściwości elektyczne tych tanzystoów, zaleŝą od ich konstukcji i technologii
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoSTRUKTURA STEROWANIA UKŁADEM TRÓJMASOWYM Z REGULATOREM STANU
Pace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiaów Elektycznych N 69 Politechniki Wocławskiej N 69 Studia i Mateiały N 0 Kaol WRÓBEL* egulato stanu, układy tójmasowe, układy z połączeniem spężystym STRUKTURA
Bardziej szczegółowoDARIUSZ SOBCZYŃSKI 1, JACEK BARTMAN 2
Wydawnictwo UR 2016 ISSN 2080-9069 ISSN 2450-9221 online Edukacja Technika Infomatyka n 4/18/2016 www.eti.zeszow.pl DOI: 10.15584/eti.2016.4.53 DARIUSZ SOBCZYŃSKI 1, JACEK BARTMAN 2 Model symulacyjny pzeciwsobnego
Bardziej szczegółowo00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.
1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowo9.1 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN
91 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN Rozdział należy do teoii pt "Teoia Pzestzeni" autostwa Daiusza Stanisława Sobolewskiego http: wwwtheoyofspaceinfo Z uwagi na ozważania nad pojęciem czasu 1 możemy pzyjąć,
Bardziej szczegółowoBADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO
LABORATORIUM ELEKTRONIKI I ELEKTROTECHNIKI BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO Opacował: d inŝ. Aleksande Patyk 1.Cel i zakes ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, właściwościami
Bardziej szczegółowoKINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoSymulacja ruchu układu korbowo-tłokowego
Symulacja uchu układu kobowo-tłokowego Zbigniew Budniak Steszczenie W atykule zapezentowano wykozystanie możliwości współczesnych systemów CAD/CAE do modelowania i analizy kinematycznej układu kobowo-tłokowego
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowoRuch jednostajny po okręgu
Ruch jednostajny po okęgu W uchu jednostajnym po okęgu pędkość punktu mateialnego jest stała co do watości ale zmienia się jej kieunek. Kieunek pędkości jest zawsze styczny do okęgu będącego toem. Watość
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI
9.1. Cel ćwiczenia Ćwiczenie 9 ZASTSWANIE ŻYRSKPÓW W NAWIGACJI Celem ćwiczenia jest pezentacja paktycznego wykozystania efektu żyoskopowego w lotniczych pzyządach nawigacyjnych. 9.2. Wpowadzenie Żyoskopy
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoREZONATORY DIELEKTRYCZNE
REZONATORY DIELEKTRYCZNE Rezonato dielektyczny twozy małostatny, niemetalizowany dielektyk o dużej pzenikalności elektycznej ( > 0) i dobej stabilności tempeatuowej, zwykle w kształcie cylindycznych dysków
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE PRĄDÓW WIROWYCH W ŚRODOWISKACH SŁABOPRZEWODZĄCYCH PRZY WYKORZYSTANIU SKALARNEGO POTENCJAŁU ELEKTRYCZNEGO
Pzemysław PŁONECKI Batosz SAWICKI Stanisław WINCENCIAK MODELOWANIE PRĄDÓW WIROWYCH W ŚRODOWISKACH SŁABOPRZEWODZĄCYCH PRZY WYKORZYSTANIU SKALARNEGO POTENCJAŁU ELEKTRYCZNEGO STRESZCZENIE W atykule pzedstawiono
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szczególna i ogólna teoia względności wybane zagadnienia Maiusz Pzybycień Wydział Fizyki i Infomatyki Stosowanej Akademia Góniczo-Hutnicza Wykład 11 M. Pzybycień WFiIS AGH Szczególna Teoia Względności
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowoWzmacniacze tranzystorowe prądu stałego
Wzmacniacze tanzystoo pądu stałego Wocław 03 kład Dalingtona (układ supe-β) C kład stosowany gdy potzebne duże wzmocnienie pądo (np. do W). C C C B T C B B T C C + β ' B B C β + ( ) C B C β β β B B β '
Bardziej szczegółowoElektroenergetyczne sieci rozdzielcze SIECI 2004 V Konferencja Naukowo-Techniczna
Elektoenegetyczne sieci ozdzielcze SIECI 2004 V Konfeencja Naukowo-Techniczna Politechnika Wocławska Instytut Enegoelektyki Andzej SOWA Jaosław WIATER Politechnika Białostocka, 15-353 Białystok, ul. Wiejska
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoMIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE SIŁ MIĘŚNIOWYCH I REAKCJI W STAWACH KOŃCZYNY DOLNEJ PODCZAS NASKOKU I ODBICIA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 44, s. 49-56, Gliwice 0 WYZNACZANIE SIŁ MIĘŚNIOWYCH I REAKCJI W SAWACH KOŃCZYNY DOLNEJ PODCZAS NASKOKU I ODBICIA KRZYSZO DRAPAŁA, KRZYSZO DZIEWIECKI, ZENON MAZUR,
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoDOBÓR OPTYMALNEGO TYPU ŚRODKÓW TRANSPORTOWYCH
Andzej B. CHOJNACKI * DOBÓR OPTYMALNEGO TYPU ŚRODKÓW TRANSPORTOWYCH Steszczenie W efeacie pzedstawiono analityczną metodę dobou optymalnego typu śodków tanspotowych do wykonania zadania pzewozowego okeślonego
Bardziej szczegółowoPlastyczność polikryształów metali - materiały do wykładu
Plastyczność polikyształów metali - mateiały do wykładu Katazyna Kowalczyk-Gajewska Instytut Podstawowych Poblemów Techniki PAN, Świętokzyska 21, 00 049 Waszawa, kkowalcz@ippt.gov.pl 1 Fizyczne podstawy
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Rodzaje pól
Plan wykładu Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CMF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 2013/14 1 Wielkości chaakteyzujace pole Pawo Gaussa wewnatz Ziemi 2 Enegia układu ciał
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fizyka dla Infomatyki Stosowanej Jacek Golak Semest zimowy 06/07 Wykład n 3 Na popzednim wykładzie poznaliśmy pawa uchu i wiemy, jak opisać uch punktu mateialnego w inecjalnym układzie odniesienia. Zasady
Bardziej szczegółowoProblem syntezy sterowania w systemach automatycznego prowadzenia statku wzdłuż zadanej trajektorii. Zenon Zwierzewicz
Poblem syntezy steowania w systemach automatycznego powadzenia statku wzdłuż zadanej tajektoii Zenon Zwiezewicz Szczecin, Poblem syntezy steowania w systemach automatycznego powadzenia statku wzdłuż zadanej
Bardziej szczegółowoEFEKTYWNOŚĆ ROZDZIELANIA MODELOWEJ MIESZANINY W TRYJERZE OBIEGOWYM
Inżynieia Rolnicza 4()/00 EFEKTYWNOŚĆ ROZDZIELANIA MODELOWEJ MIESZANINY W TRYJERZE OBIEGOWYM Kateda Maszyn Roboczych i Pocesów Sepaacji, Uniwesytet Wamińsko-Mazuski w Olsztynie Steszczenie: W pacy pzedstawiono
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoIV.2. Efekt Coriolisa.
IV.. Efekt oiolisa. Janusz B. Kępka Ruch absolutny i względny Załóżmy, że na wiującej taczy z pędkością kątową ω = constant ciało o masie m pzemieszcza się ze stałą pędkością = constant od punktu 0 wzdłuż
Bardziej szczegółowoOdpowiednio [4] zużycie liniowe zębów koła ślimakowego w ciągu jednego obrotu oblicza się według wzoru
Postępy Nauki i Tecniki n 5, 0 Mion Czeniec, Jezy Kiełbiński, Jui Czeniec METODA NA OSZACOWANIE WPŁYWU ZUŻYCIA NA WYTRZYMAŁOŚĆ STYKOWĄ ORAZ TRWAŁOŚĆ PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ ZE ŚLIMAKIEM ARCHIMEDESA Steszczenie.
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoSymulacje komputerowe w fizyce Autor: Maciej Matyka ISBN: Format: B5, stron: 194 Zawiera CD-ROM
IDZ DO PRZYK ADOWY ROZDZIA KATALOG KSI EK ZAMÓW DRUKOWANY KATALOG TWÓJ KOSZYK CENNIK I INFORMACJE ZAMÓW INFORMACJE O NOWO CIACH ZAMÓW CENNIK CZYTELNIA SPIS TRE CI KATALOG ONLINE DODAJ DO KOSZYKA FRAGMENTY
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
Fizyka II, lato 016 Tójwymiaowa studnia potencjału atomu wodou jest badziej złożona niż studnie dyskutowane wcześniej np. postokątna studnia. Enegia potencjalna U() jest wynikiem oddziaływania kulombowskiego
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1)
Łuki, sklepienia Mechanika ogólna Wykład n 12 Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposób, że podpoy
Bardziej szczegółowoZWIĄZEK FUNKCJI OMEGA Z DOMINACJĄ STOCHASTYCZNĄ
Studia konomiczne. Zeszyty Naukowe Uniwesytetu konomicznego w Katowicach ISSN 283-86 N 237 25 Infomatyka i konometia 2 wa Michalska Uniwesytet konomiczny w Katowicach Wydział Infomatyki i Komunikacji Kateda
Bardziej szczegółowo15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH Cel ćwiczenia Wprowadzenie
15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH 15.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie na stanowisku podstawowyc zależności caakteyzującyc funkcjonowanie mecanizmu amulcowego w szczególności
Bardziej szczegółowoWPROWADZENIE. Czym jest fizyka?
WPROWADZENIE Czym jest fizyka? Fizyka odgywa dziś olę tego co dawniej nazywano filozofią pzyody i z czego zodziły się współczesne nauki pzyodnicze. Można powiedzieć, że fizyka stanowi system podstawowych
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
Podstay Konstukcji Maszyn Wykład 8 Pzekładnie zębate część D inŝ. Jacek zanigoski Klasyfikacja pzekładni zębatych. Ze zględu na miejsce zazębienia O zazębieniu zenętznym O zazębieniu enętznym Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoWYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH
LABORATORIUM DRGANIA I WIBROAKUSTYKA MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zaządzania Zakład Wiboakustyki i Bio-Dynamiki Systemów Ćwiczenie n 4 WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoZrobotyzowany system docierania powierzchni płaskich z zastosowaniem plików CL Data
MECHANIK NR 8-9/2015 25 Zobotyzowany system docieania powiezcni płaskic z zastosowaniem plików CL Data Robotic system fo flat sufaces lapping using CLData ADAM BARYLSKI NORBERT PIOTROWSKI * DOI: 10.17814/mecanik.2015.8-9.335
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoMETODY STATYCZNE Metody pomiaru twardości.
METODY STATYCZNE Metody pomiau twadości. Opacował: XXXXXXXX studia inŝynieskie zaoczne wydział mechaniczny semest V Gdańsk 00. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodami pomiaów twadości,
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoOpis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:
Cząsteczki. Kwantowy opis stanów enegetycznych cząsteczki. Funkcje falowe i enegia ektonów 3. Ruchy jąde oscylacje i otacje 4. Wzbudzenia cząsteczek Opis kwantowy cząsteczki jest badziej skomplikowany
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektyczność i magnetyzm W1 1. Elektostatyka 1.1. Ładunek elektyczny. Cała otaczająca nas mateia składa się z elektonów, potonów i neutonów. Dwie z wymienionych cząstek - potony i elektony - obdazone
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowoQuasi rezonansowy przekształtnik podwyższający napięcie z dławikiem sprzężonym
Michał HARASMCZK Politechnika Białostocka, Kateda Automatyki i Elektoniki doi:0.599/48.07.06.8 Quasi ezonansowy pzekształtnik podwyższający napięcie z dławikiem spzężonym Steszczenie. Atykuł pzedstawia
Bardziej szczegółowoOPTYMALNA FILTRACJA SYGNAŁÓW I JEJ ZASTOSOWANIE W DIAGNOSTYCE PRZEKŁADNI ZĘBATYCH. CZĘŚĆ 1. PODSTAWY TEORETYCZNE
N 18 Pace Naukowe Instytutu Gónictwa Politechniki Wocławskiej N 18 Studia i Mateiały N 36 009 Radosław ZIMROZ* filtacja optymalna Wienea, zastosowanie, diagnostyka, pzekładnie zębate, uszkodzenia lokalne,
Bardziej szczegółowoMetody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego
Bardziej szczegółowoObserwator prędkości obrotowej silnika indukcyjnego oparty na uproszczonych równaniach dynamiki modelu zakłóceń
Maek ADAMOWICZ, Jaosław GUZIŃSKI, Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska, Kateda Enegoelektoniki i Maszyn Elektycznych Obsewato pędkości obotowej silnika indukcyjnego opaty na uposzczonych ównaniach
Bardziej szczegółowo1. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.
Olga Kopacz, Aam Łoygowski, Kzysztof Tymbe, ichał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsultacje naukowe: pof. hab. Jezy Rakowski Poznań /. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.. Łuk jenopzegubowy kołowy. Dla łuku jak
Bardziej szczegółowoANALIZA WPŁYWU KOŁA SWOBODNEGO
POLITECHNIKA OPOLSKA WYZIAŁ ELEKTROTECHNIKI, AUTOMATYKI I INFORMATYKI MGR INŻ. TOMASZ PYKA ANALIZA WPŁYWU KOŁA SWOBONEGO W ROBOCIE MOBILNYM TRÓJKOŁOWYM NA JAKOŚĆ STEROWANIA RUCHU ROBOTA PO TRAJEKTORII
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoBadanie właściwości magnetyczne ciał stałych
CLF I Ćw. N 20 Badanie właściwości magnetycznych ciał stałych. Wydział Fizyki P.W. Badanie właściwości magnetyczne ciał stałych I. Wpowadzenie teoetyczne 1. Źódła pola magnetycznego W ogólnym pzypadku
Bardziej szczegółowoUwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.
POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE ALGORYTMU EWOLUCYJNEGO DO OPTYMALNEJ LOKALIZACJI ŁĄCZNIKÓW W SIECI ROZDZIELCZEJ ŚREDNIEGO NAPIĘCIA
POZNAN UNIVE RSITY OF TE CHNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No 70 Electical Engineeing 2012 Wojciech BĄCHOREK* Janusz BROŻEK* ZASTOSOWANIE ALGORYTMU EWOLUCYJNEGO DO OPTYMALNEJ LOKALIZACJI ŁĄCZNIKÓW W SIECI ROZDZIELCZEJ
Bardziej szczegółowoPODSTAWY MODELOWANIA MOLEKULARNEGO
PODSTAWY MODELOWANIA MOLEKULARNEGO Mechanika molekulana Dynamika molekulana Symulacje Monte Calo Teoia funkcjonału gęstości Liteatua Metody komputeowe w fizyce, T. Pang, PWN, Waszawa, 1. Podstawy symulacji
Bardziej szczegółowo