VI. Grawitacja. Rozwiązanie:
|
|
- Radosław Witkowski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 VI. awitacja 09. powiezchni iei wyzucono ciało pionowo do góy z pędkością 0. Na jaką wyokość wznieie ię to ciało? Jaką powinno ieć najniejzą pędkość początkową, aby nie padło nigdy na ieię? ozwiązanie: 0. Planeta pouza ię po elipie wokół nieuchoego łońca. Najwiękza odległość planety od łońca wynoi a najniejza. Jaki jet potencjał pola gawitacyjnego łońca w punktach i? Ile wynoi oent pędu planety? Wykonaj yunek. aę planety, aę łońca i tałą gawitacji pzyjąć za dane. ozwiązanie:. Planeta obiega wokół łońca po elipie, któej jedno z ognik pokywa ię z położenie łońca. Dowieść, że oent pędu planety względe łońca jet wielkością tałą. ozwiązanie:. Najwiękza odległość koety Halleya od łońca to h =, ( odległość poiędzy ieią i łońce), a najniejza l = 0,9. Pędkość liniowa uchu koety w punkcie najbadziej odległy od łońca (punkcie odłoneczny) wynoi 90 /. Ile wynoi pędkość koety, gdy jet najbliżej łońca (w punkcie pzyłoneczny)? Wyznaczyć enegię echaniczną koety. ozwiązanie:. Wiedząc, że aa Kiężyca jet około 8 azy niejzy od ay iei oaz, że odległość iei od Kiężyca d = k, znaleźć punkt P na linii łączącej śodki obu ciał niebiekich, w któy ównoważy ię iła pzyciągania gawitacyjnego Kiężyca i iei. Jaki jet potencjał ziekiego pola gawitacyjnego w tych punktach? ozwiązanie:. Cztey punktowe identyczne ay uiezczono w naożach kwadatu o boku a. Wyznaczyć: a) wekto natężenie i potencjał pola gawitacyjnego w śodku kwadatu oaz w śodku jednego z boków, c) enegię potencjalną układu. Jaką pacę wykonają iły zewnętzne, gdy ciała te pzenieiey do niekończoności? ozwiązanie:. naleźć pędkość uchu Kiężyca wokół iei oaz iei wokół łońca zakładając, że obity ą kołowe. Pzyjąć, że aa iei,96 0 kg, odległość iędzy ieią a Kiężyce
2 8,8 0, tała gawitacji 6,67 0 /kg, odległość iei od łońca 0 ld etów, aa łońca 0 0 kg. Ile wynoi enegia echaniczna iei na obicie okołołonecznej? ozwiązanie: 6. atelita o aie 0 kg kąży wokół planety. Cza obiegu atelity wokół obity wynoi 6 h. Planeta pzyciąga atelitę iłą 80 N. Ile wynoi poień obity a ile aa planety? ozwiązanie: 7. atelita kąży wokół iei na wyokości h, gdzie poień iei. najdź pędkość atelity na obicie ając dane 670koaz g = 0 /. ozwiązanie: 8. ztuczny atelita kąży ze tałą pędkością kątową dookoła iei po obicie kołowej o poieniu. Obliczyć oke obiegu atelity. Obliczenia nueyczne wykonać dla 798k, poień iei ozwiązanie: 670k, pzyjąć g = 0 /. 9. Wyznaczyć odległość od śodka iei, pędkość kątową i liniową geotacjonanego tj. pouzającego ię w płazczyźnie ównikowej nazej planety atelity. Pzyjąć tałą gawitacji 6,67 0 /kg, poień iei = 670 k, pzypiezenie ziekie g = 0 /. ozwiązanie: 0. naleźć aę iei, jeżeli wiadoo, że ztuczny atelita obiega ieię na wyokości h 000k w czaie 06in. Poień iei = 670 k, tała gawitacji 6,67 0 /kg. ozwiązanie:. jaką pędkością należy wyzucić ciało pionowo w góę (pzypiezenie ziekie wynoi g = 0 / ), aby wznioło ię na wyokość h (poień iei 670k)? ozwiązanie:
3 . wiazda neutonowa a aę łońca ( 0 0 kg) i poień 0 k. Ile: a) wynoi natężenie pola gawitacyjnego na powiezchni tej gwiazdy, b) ile czau zajuje padek wobodny z wyokości? ozwiązanie:. Wyobaź obie, że po wyczepaniu paliwa jądowego łońce kuczy ię do białego kała o śednicy kuli ziekiej. Pzyjując niezienniczość ay łońca obliczyć jego oke obotu wokół włanej oi. Obecny oke obotu łońca wynoi 7 dób. ozwiązanie:. Oke obotu łońca wokół włanej oi wynoi 7 dób. Po czaie potzebny na palenie paliwa jądowego ( 0 9 lat) łońce zacznie początkowo pęcznieć (poień łońca oiągnie wówcza watość ówną poieniowi obity ziekiej, 0 ), natępnie zacznie kuczyć ię pod wpływe gawitacji (zjawiko kolapu gawitacyjnego). Ozacować poień łońca, pzy któy zacznie ię ono ozpadać. aa łońca 0 0 kg, jego obecny poień Ile wynoić będzie oke obotu łońca, gdy jego poień oiągnie watość, 0. ozwiązanie:. oho tacja koiczna obewująca non-top łońce; badzo ciekawe dane na webtonie ola and Heliofeic Obeatoy Hoepage pod adee uiezczona jet w punkcie, gdzie ównoważą ię iły gawitacji łońca i iei. W jakiej odległości od iei znajduje ię oho? ozwiązanie: , Autoka ozwiązań d K. Żukowka VI. awitacja ad09
4 Kozytay z zaady zachowania enegii. Enegia kinetyczna nadana ciału na powiezchni iei pzekztałci ię w enegię potencjalną na wyokości h. akładając, że wyokość h<< z ( z poień iei) enegię potencjalną na wyokości h ożna zapiać wzoe : E p =gh + E p0, gdzie E p0 enegia potencjalna na powiezchni iei a aa ciała. W polu gawitacyjny, któe jet pole zachowawczy enegia echaniczna jet zachowana więc ta na powiezchni iei ui być ówna tej na wyokości h. apiując wzoe zaadę zachowania enegii otzyay 0 E gh p0 E p 0 kąd 0 gh i otatecznie h g Żeby ciało nie padło nigdy na ieię jego całkowita enegia echaniczna powinna zaleć do zea. We wzoze na enegię całkowitą na powiezchni iei użyjey dokładnego wzou na enegię potencjalną w potaci E p 0 aada zachowania enegii poównująca enegię echaniczną na powiezchni iei i w niekończoności (gdzie całkowita enegia echaniczna jet ówna zeo) a potać 0 in 0 tąd wynika, że 0 in Kozytając z ówności ciężau na powiezchni iei z iłą gawitacyjnego pzyciągania tej ay pzez ieię g ożey iloczyn zatąpić iloczyne g
5 inialna watość pędkości nadanej ciału na powiezchni iei aby nie padło nigdy na ieię wynoi 0 in g. Jet to tzw. duga pędkość koiczna. ad0 Planeta pouza ię w polu centalny, w któego centu znajduje ię łońce. oe planety jet elipa, łońce leży w jedny z ognik elipy. Potencjał pola gawitacyjnego łońca w punktach najbadziej odległy (odłoneczny) i najbliżzy łońcu (pzyłoneczny) wyznaczyy ze wzoów definicyjnych a gdzie aa łońca oent pędu zdefiniowany jet wzoe L i w polu ił centalnych jet tały. W punktach pzyłoneczny i odłoneczny wekto pędkości planety jet potopadły do wektoów i więc watość oentu pędu w odległościach i pełnia ówność p = p () gdzie p aa planety Nieznane ą pędkości planety w odległościach i wobec tego należy kozytać z innej właściwości pola centalnego ianowicie, że w ty polu zachowana jet enegia echaniczna. apizy zaadę zachowania enegii w punktach pzyłoneczny i odłoneczny p p p p () ówności () wyznaczay np. i wtawiay ją do ównania () p p
6 kąd Podtawiając tę pędkość do wzou () otzyay L p ad oent iły pzyciągania gawitacyjnego planety pzez łońce względe centu pola, któe tanowi jedno z ognik elipy, w któy znajduje ię łońce jet ówny zeo. Wynika to z potaci iły gawitacyjnej, któej wekto jet ównoległy do wektoa położenia planety względe centu pola. 0 F p p oent iły i oent pędu związane ą elacją dt dl koo oent iły jet ówny zeo to oent pędu ui być tały 0 to. cont L ad Koeta Halleya obiega łońce po obicie eliptycznej. Pole gawitacyjne łońca jet pole centalny, w któy obowiązuje zaada tałości oentu pędu.
7 Wekto oentu pędu L w punktach pzyłoneczny i odłoneczny zgodnie z oznaczeniai w zadaniu pełnia ówność h k od =l k pzy kąd pzy =h od /l Podtawiając dane liczbowe pzy =, 90//0,9 =600 /=,6 k/ Enegię echaniczną koety ożna wyznaczyć (np. podtawiając dane w punkcie odłoneczny) ze wzou E k od k h k od h ad Jeżeli ciało o aie znajdzie ię na potej łączącej śodki iei i Kiężyca oże napotkać iejce, w któy iły pzyciągania gawitacyjnego iei i Kiężyca działające na to ciało zównoważą ię, czyli będą iały te ae watości a pzeciwne zwoty. pawdźy, gdzie na tej potej znajduje ię to iejce. Początek układu wpółzędnych uieśćy w śodku iei.
8 Poównajy watości ił gawitacji iei i Kiężyca działające na ciało o aie F =F K d K dalej pzekztałcając i podtawiając n K K n K d () Na potej łączącej śodki iei i Kiężyca pzeciwne zwoty ił gawitacji pochodzących od iei i Kiężyca ą ożliwe tylko dla >0 i jednocześnie <d. Dlatego ożna piewiatkować ównanie () otzyując n d kąd d n n Podtawiając n=8 i d=8000k otzyujey =0,9d=600k Potencjał gawitacyjny w ty punkcie jet uą potencjałów gawitacyjnych iei i Kiężyca K d K 0,9d n d 0,9d 0,8d 6,67 0 kg,96 0 kg 6 0,8 8 0,78 ad
9 a) W śodku kwadatu, w któego naożach uiezczono jednakowe ay uują ię wektoy natężenia pola gawitacyjnego pochodzącego od tych a. e względu na to, że odległości tych a od śodka kwadatu ą jednakowe, wektoy natężenia pola gawitacyjnego ają tę aą watość Wektoy natężenia pola gawitacyjnego pochodzącego od a leżących na końcu pzekątnych kwadatu w śodku kwadatu ają te ae watości ale pzeciwne zwoty wobec tego ua tych wektoów ówna ię zeo. 0 b)potencjał pola gawitacyjnego w śodku kwadatu jet uą potencjałów pól pochodzących od a uiezczonych w naożach - odległość a od śodka kwadatu o boku a, a Potencjał pola gawitacyjnego w śodku kwadatu wynoi 8 a c)obliczając natężenie pola gawitacyjnego w śodku jednego z boków kwadatu zauważay, że wektoy natężenia pola gawitacyjnego pochodzącego od a uiezczonych na końcach tego boku ają te ae watości ale pzeciwne zwoty więc ich ua jet ówna zeo. Pozotaje dodać wektoy natężenia pola pochodzące od dwu pozotałych a (patz yunek) d gdzie d odległość śodka boku kwadatu od a i.
10 yunku wynika, że d Otatecznie co co ; co a d ; d a a 6 a a d) Potencjał gawitacyjny w ty ay iejcu jet uą potencjałów pola pochodzącego od wzytkich a. Potencjały pochodzące od a uiezczonych w naożach i ą ówne obie i ają watość a taka aa zależność jet iędzy potencjałai w naożach i d uayczny potencjał w śodku boku kwadatu wynoi a d a e) awitacyjna enegia potencjalna układu dwu a wyaża ię wzoe E p - odległość iędzy aai Jeżeli układ kłada ię z więkzej liczby a, gawitacyjną enegię potencjalną układu tych a obliczay w natępujący poób: obliczay enegię potencjalną każdej pay a, tak jakby innych kładników układu a nie było i otzyane wyniki dodajey. Np. dla układu czteech a uiezczonych w naożach kwadatu enegia potencjalna wynoi E p Wzytkie ay ą takie ae odległości a a
11 Enegia potencjalna czteech a E p a a a Jeżeli chcey pzenieść te ay do niekończoności iły zewnętzne uzą wykonać pacę W z ówną tej enegii potencjalnej W z E p a ponieważ enegia potencjalna w niekończoności jet ówna zeo to W z E p ad Na obicie kołowej pełniona jet ówność ił gawitacji i odśodkowej. Jeżeli za poień obity uchu Kiężyca względe iei wziąć wzajeną ich odległość (pzyjując poienie iei i Kiężyca dużo niejze od poienia obity) ównowagę ił ożna zapiać K KVK kąd V K Podtawiając dane liczbowe otzyay pędkość Kiężyca na obicie ziekiej 6,67 0 kg,96 0 kg V K 07, 07 8,8 0 k W ten a poób ożna znaleźć pędkość iei na obicie okołołonecznej V kąd V gdzie odległość iei od łońca
12 Wtawiając watości liczbowe 0 6,67 0 kg 0 kg V 9,8 0 9, 8k, 0 echaniczna iei na obicie okołołonecznej Enegia E V V,96 0 kg 9,8 0 6,67 0, kg kg,6 0 J ad6 Na obicie kołowej, po któej kąży atelita iłę gawitacji ównoważy iła odśodkowa F=F od F kąd F Watość poienia obity tego atelity otzyay podtawiając dane liczbowe 80N 6, 600 0kg, aę planety obliczyy wykozytując wzó na iłę, któą planeta pzyciąga atelitę F p gdzie - aa atelity, p - aa planety F p 80N 6,67 0 podtawiając watości liczbowe p 8,7 0 7,89 0 kg aa planety wynoi 8,7 0 kg. 0kg kg
13 ad7 iły działające na atelitę, iła gawitacji i iła odśodkowa, na obicie kołowej ą obie ówne F g =F od kąd ożna wyznaczyć pędkość atelity h h h Wyznaczając ze związku iły gawitacyjnej z ciężae ciała na powiezchni iei g kąd =g oaz podtawiając h= otzyujey 6 g g 0 6,7 0,6 0, 6k ad8 Poównując iłę gawitacji działającą na atelitę z iłą odśodkową na obicie kołowej o poieniu F g =F od wyznaczyy oke obiegu atelity dookoła iei wykozytując związek =g
14 otzyujey g Podtawiając dane liczbowe otzyujey, ,, 9h Oke obiegu tego atelity dookoła iei wynoi,9h. ad9 Kążąc po obicie geotacjonanej atelita znajduje ię tale nad ty ay punkte na powiezchni iei, co znaczy, że jego oke obiegu dookoła iei jet ówny okeowi uchu dobowego iei czyli godziny. h 8600 pędkość kątowa atelity ówna ię, , 0 Poównując iły gawitacji i odśodkową na obicie kołowej ożna obliczyć odległość od śodka iei tego atelity kąd Podtawiając =g otzyay g ,8 0 8 k 7, 0 7, 0,8 0 09,, k / atelita geotacjonany kąży z pędkością ok.,k/ po obicie o poieniu 8k.
15 ad0 aę iei obliczyy wykozytując fakt, że na obicie kołowej iła pzyciągania atelity pzez ieię ówna ię ile odśodkowej działająca na atelitę F g =F od h h h tąd aa iei h wtawiając dane liczbowe i pzedtawiając oke w ekundach =06 in=660 obliczyy aę iei, 770 0,8 0 6,67 0 kg 660 kg ad Kozytając z zaady zachowania enegii echanicznej ciała w polu gawitacyjny iei poównay enegię echaniczną ciała na pozioie iei z enegią na wyokości h. Na powiezchni iei enegia echaniczna jet uą enegii kinetycznej nadanej ciału podcza wyzucania go do góy z pędkością i enegii potencjalnej na pozioie iei E Na wyokości h ciało wytaca do zea pędkość i jego enegia echaniczna jet ówna tylko enegii potencjalnej E h Poównując enegię echaniczną ciała na wyokości h z enegią na powiezchni iei h oaz podtawiając =g i h= otzyay
16 g g kąd g ,98 0 7, 98k Aby ciało wznioło ię na wyokość ówną poieniowi iei należy wyzucić je z pędkością ówną 7,98k/. ad Natężenie pola gawitacyjnego wytwazanego pzez aę okeślone jet wzoe F aa znajdująca ię w ty polu gawitacyjny Natężenie pola gawitacyjnego na powiezchni tej gwiazdy neutonowej o aie łońca a watość g g gdzie g poień gwiazdy Po podtawieniu danych liczbowych 6, kg 0 kg, 0 0 N kg Natężenie pola gawitacyjnego jet ównoznaczne pzypiezeniu padku wobodnego na tej planecie (γ=g). Dogę padku wobodnego wyaziy wzoe gt 6 kąd t, 0 g, 0 N kg padek wobodny z wyokości jednego eta na tej gwieździe będzie twał, 0 6.
17 ad iły gawitacji ścikające łońce do oziaów białego kała o poieniu ówny poieniowi iei ą dla układu iłai wewnętznyi nie zieniającyi oentu pędu łońca. Pzyjując niezienniczość ay łońca pzy tej kontakcji ożey poównać oenty pędu pzed i po kuczeniu ię łońca L kąd Podtawiając dane liczbowe 670 k 7dób, 0 doby 7 0 k,7 in Obót dookoła oi łońca kuczonego do oziaów białego kała o śednicy kuli ziekiej twałby,7 inut. ad ożna pzyjąć, że łońce zaczyna ię ozpadać jeżeli pod wpływe ił odśodkowych wywołanych obote dobowy jego fagenty znajdujące ię na ówniku wejdą na obity kołowe. ajdzie to w ytuacji gdy iły odśodkowe taną ię więkze lub co najniej ówne ile gawitacji calającej aę łońca kąd dugiej tony wykozytując niezienniczość oentu pędu w polu centalny cont kąd ozwiązując układ ównań
18 otzyay wyażenie na poień kuczonego łońca na oent pzed ozpade Podtawiając dane liczbowe otzyujey 8, k 0 6,67 0 kg 0 kg Poień łońca tuż pzed ozpade iałby watość około k. Pzyjując niezienniczość ay łońca ozdętego do poienia ównego poieniowi obity ziekiej ( z =, 0 ) i wykozytując tałość oentu pędu obliczyy oke obotu łońca w ty tanie kąd 7dób, , 0 doby 96,7lat Oke obotu łońca o poieniu, 0 wynoiłby 96,7 lat. ad W iejcu gdzie znajduje ię OHO ównoważą ię iły pzyciągania gawitacyjnego iei i łońca działające na tę tację koiczną l podtawiając =n l n kąd wynika, że n l Ponieważ >0 i jednocześnie <l n l kąd n l
19 Wyznaczając otzyujey n 0 0 kg,96 0 kg,6 0 i podtawiając l odległość iei od łońca,,6 0 0,8 0 8 tacja koiczna OHO znajduje ię w odległości,8 0 8 od iei.
Zagadnienie dwóch ciał oddziałujących siłą centralną Omówienie ruchu ciał oddziałujących siłą o wartości odwrotnie proporcjonalnej do kwadratu ich
Zagadnienie dwóch ciał oddziałujących iłą centalną Oówienie uchu ciał oddziałujących iłą o watości odwotnie popocjonalnej do kwadatu ich odległości F F Siła centalna F F F F Dla oddziaływania gawitacyjnego
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowomotocykl poruszał się ruchem
Tet powtórzeniowy nr 1 W zadaniach 1 19 wtaw krzyżyk w kwadracik obok wybranej odpowiedzi Inforacja do zadań 1 5 Wykre przedtawia zależność prędkości otocykla od czau Grupa B 1 Dokończ zdanie, określając,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowoGrawitacyjna energia potencjalna gdy U = 0 w nieskończoności. w funkcji r
Wykład z fizyki Piot Posykiewicz 113 Ponieważ, ważne są tylko ziany enegii potencjalnej, ożey pzyjąć, że enegia potencjalna jest ówna zeo w dowolny położeniu. Powiezchnia iei oże być odpowiedni wyboe w
Bardziej szczegółowoGrawitacja i elementy astronomii.
Gawitacja i eleenty atonoii. Spi teści. 1. Wtęp. Ruch, jego powzechność i względność. 2. Pędkość jako wielkość fizyczna. 3. Wektoowy chaakte pędkości. 4. Ruch jednotajny, potoliniowy. 5. Ruch zienny 6.
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 3. Zad.3.1. Rozważmy klocek o masie m=2 kg ciągnięty wzdłuż gładkiej poziomej płaszczyzny
Zadania do rozdziału 3. Zad.3.1. Rozważy klocek o aie kg ciągnięty wzdłuż gładkiej pozioej płazczyzny przez iłę P. Ile wynoi iła reakcji F N wywierana na klocek przez gładką powierzchnię? Oblicz iłę P,
Bardziej szczegółowoZad. 4 Oblicz czas obiegu satelity poruszającego się na wysokości h=500 km nad powierzchnią Ziemi.
Grawitacja Zad. 1 Ile muiałby wynoić okre obrotu kuli ziemkiej wokół włanej oi, aby iła odśrodkowa bezwładności zrównoważyła na równiku iłę grawitacyjną? Dane ą promień Ziemi i przypiezenie grawitacyjne.
Bardziej szczegółowoZasady zachowania, zderzenia ciał
Naa -Japonia -7 (Jaoszewicz) slajdów Zasady zachowania, zdezenia ciał Paca, oc i enegia echaniczna Zasada zachowania enegii Zasada zachowania pędu Zasada zachowania oentu pędu Zasady zachowania a syetia
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoPRZYGOTOWANIE DO EGZAMINU GIMNAZJALNEGO Z FIZYKI DZIAŁ III. SIŁA WPŁYWA NA RUCH
DZIAŁ III. SIŁA WPŁYWA NA RUCH Wielkość fizyczna nazwa ybol Przypiezenie (II zaada dynaiki) a Jednotka wielkości fizycznej Wzór nazwa ybol F N w a niuton na kilogra kg Ciężar Q Q g niuton N Przypiezenie
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoλ = 92 cm 4. C. Z bilansu cieplnego wynika, że ciepło pobrane musi być równe oddanemu
Odpowiedzi i rozwiązania:. C. D (po włączeniu baterii w uzwojeniu pierwotny płynie prąd tały, nie zienia ię truień pola agnetycznego, nie płynie prąd indukcyjny) 3. A (w pozotałych przypadkach na trunie
Bardziej szczegółowo5. Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej
5. Dynaika uchu postępowego, uchu punktu ateialnego po okęgu i uchu obotowego były sztywnej Wybó i opacowanie zadań 5..-5..0; 5..-5..6 oaz 5.3.-5.3.9 yszad Signeski i Małgozata Obaowska. Zadania 5..-5..4
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowoWZORY Z FIZYKI POZNANE W GIMNAZJUM
WZORY Z IZYKI POZNANE W GIMNAZJM. CięŜa ciała. g g g g atość cięŝau ciała N, aa ciała kg, g tały ółczyik zay zyiezeie zieki, N g 0 0 kg g. Gętość ubtacji. getoc aa objetoc ρ V Jedotką gętości kładzie SI
Bardziej szczegółowo00507 Praca i energia D
00507 Paca i enegia D Dane oobowe właściciela akuza 00507 Paca i enegia D Paca i moc mechaniczna. Enegia mechaniczna i jej kładniki. Zaada zachowania enegii mechanicznej. Zdezenia dokonale pęŝyte. ktualizacja
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoSPRĘŻYNA DO RUCHU HARMONICZNEGO V 6 74
Pracownia Dydaktyki Fizyki i Atronoii, Uniwerytet Szczecińki SPRĘŻYNA DO RUCHU HARMONICZNEGO V 6 74 Sprężyna jet przeznaczona do badania ruchu drgającego protego (haronicznego) na lekcji fizyki w liceu
Bardziej szczegółowoFizyka 9. Janusz Andrzejewski
Fizyka 9 Janusz Andzejewski R K Księżyc kążący wokół iei (Rozważania Newtona) Pzyśpieszenie dośodkowe księżyca 4πRK ak = T Wstawiając dane dla obity księżyca: R K = 3.86 10 T = 7. 3dnia 5 k R 6300 = 386000
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoBlok 4: Dynamika ruchu postępowego. Równia, wielokrążki, układy ciał
Blok 4: Dynaika ruchu potępowego Równia, wielokrążki, układy ciał I Dynaiczne równania ruchu potępowego Chcąc rozwiązać zagadnienie ruchu jakiegoś ciała lub układu ciał bardzo częto zaczynay od dynaicznych
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowoRys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1
6 FOTON 6, Wiosna 0 uchy Księżyca Jezy Ginte Uniwesytet Waszawski Postawienie zagadnienia Kiedy uczy się o uchach ciał niebieskich na pozioie I klasy liceu, oawia się najczęściej najpiew uch Ziei i innych
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 39 KLOCEK I WALEC NA RÓWNI POCHYŁEJ - STATYKA.
Ćwiczenie 39 KLOCEK WALEC A ÓW POCHYŁEJ - SAYKA. 39... Wiadoości ogólne Zjawiko tarcia jet jedny z najbardziej rozpowzechnionych w nazej codziennej rzeczywitości. W świecie w jaki żyjey tarcie jet dołownie
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowo15. Energia i praca w polu elektrycznym. Wybór i opracowanie zadań Andrzej Kuczkowski.
5 Enegia i paca w polu elektyczny ybó i opacowanie zadań Andzej Kuczkowki 5 aka paca zotanie wykonana podcza pzenozenia ładunku punktowego q -8 C z niekończoności do punktu oddalonego o c od powiezchni
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoWOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY
MIEJSCE NA KOD UCZESTNIKA KONKURSU WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY 2010/2011 Cza trwania: 90 inut Tet kłada ię z dwóch części. W części pierwzej az do rozwiązania 15 zadań zakniętych,
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
Bardziej szczegółowoMOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki
MOBILNE ROBOY KOŁOWE WYKŁD DYNMIK Maggie d inż. oasz Buatowski Wydział Inżynieii Mechanicznej i Robotyki Kateda Robotyki i Mechatoniki Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego W odeowaniu dynaiki
Bardziej szczegółowoSPRAWDZIAN WIADOMOŚCI I UMIEJĘTNOŚCI Z DYNAMIKI KLASA I GIMNAZJUM GRUPA I
SPRAWDZIAN WIADOMOŚCI I UMIEJĘTNOŚCI Z DYNAMIKI KLASA I GIMNAZJUM GRUPA I 1. (3p) Jaki rodzaj oddziaływań zachodzi w podanych ytuacjach? a) Spadanie jabłka z drzewa -... b) Uderzenie łotkie w gwóźdź...
Bardziej szczegółowoMoment pędu w geometrii Schwarzshilda
Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.
Bardziej szczegółowoZasada ruchu środka masy i zasada d Alemberta 6
Zaada ruchu środka ay i zaada d Aleerta 6 Wprowadzenie Zaada ruchu środka ay Środek ay układu punktów aterialnych poruza ię tak, jaky w ty punkcie yła kupiona cała aa układu i jaky do teo punktu przyłożone
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoNovosibirsk, Russia, September 2002
Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego
Bardziej szczegółowoPędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.
ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWANIA: Enegii Pęd Moent pęd Ładnk Liczby baionowej ZASADA ZACHOWANIA ENERGII W = E calk Paca siły zewnętznej Jeżeli W=0 to E calk =0 Ziana enegii całkowitej Ziana
Bardziej szczegółowoNierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona
DYNAMIKA: siły ównania uchu uch Nieelatywistyczne ównania uchu zasady dynaiki Newtona Pojęcia podstawowe dla punktu ateialnego Masa - iaa bezwładności Pęd iaa ilości uchu v v p v p v v v Siła wywołuje
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki. 1. Jakie mogą być oddziaływania ciał? 2. Co dzieje się z ciałem, na które nie działają żadne siły?
Zaady dynaiki. 1. Jakie ogą być oddziaływania ciał? Świat jet pełen rozaitych ciał. Ciała te nie ą od iebie niezależne, nieutannie na iebie działają. Objawy tego działania, czy też, jak ówią fizycy, oddziaływania
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowoKuratorium Oświaty w Katowicach KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI I ASTRONOMII DLA UCZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH. Etap I 25 listopada 2008 r.
Kuratoriu Oświaty w Katowicach KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI I ASTRONOMII DLA UCZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH Etap I 5 litopada 008 r. Drogi Uczetniku Konkuru Dziiaj przytępujez do pierwzego etapu Konkuru.
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowoWykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 5: Dynamika d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pzyczyny uchu - zasady dynamiki dla punktu mateialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwym miejscu,
Bardziej szczegółowoWIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA INNOWACYJNY PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI W SZKOŁACH PONADGIMNAZJALNYCH
WITUALNE LABOATOIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA INNOWACYJNY POGAM NAUCZANIA FIZYKI W SZKOŁACH PONADGIMNAZJALNYCH Moduł dydaktyczny: fizyka - infoatyka Gawitacja Gzegoz F. Wojewoda Człowiek - najlepsza
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 5 2.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
izyka 1- Mechanika Wykład 5.XI.017 Zygunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoiu Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Ruch po okęgu - bezwładność Aby ciało pozostawało w uchu po okęgu
Bardziej szczegółowoWOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP REJONOWY] ROK SZKOLNY 2009/2010 Czas trwania: 120 minut
KOD UCZESTNIKA KONKURSU WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP REJONOWY] ROK SZKOLNY 009/010 Cza trwania: 10 inut Tet kłada ię z dwóch części. W części pierwzej az do rozwiązania 15 zadań zakniętych, za które
Bardziej szczegółowoKONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJÓW WOJEWÓDZTWA MAZOWIECKIEGO
KOD UCZNIA KONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJÓW WOJEWÓDZTWA MAZOWIECKIEGO I ETAP SZKOLNY 19 października 2017 r. Uczennico/Uczniu: 1. Na rozwiązanie wzytkich zadań az 90 inut. 2. Piz długopie/pióre -
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoi odwrotnie: ; D) 20 km h
3A KIN Kinematyka Zadania tr 1/5 kin1 Jaś opowiada na kółku fizycznym o wojej wycieczce używając zwrotów: A) zybkość średnia w ciągu całej wycieczki wynoiła 0,5 m/ B) prędkość średnia w ciągu całej wycieczki
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoWIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA INNOWACYJNY PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI W SZKOŁACH PONADGIMNAZJALNYCH
WITULNE LBOTOI FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NUCZNI INNOWCYJNY POGM NUCZNI FIZYKI W SZKOŁCH PONDGIMNZJLNYCH Moduł dydaktyczny: fizyka - infoatyka Gawitacja Gzegoz F. Wojewoda Człowiek - najlepsza inwestycja
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoLIGA ZADANIOWA z FIZYKI MAJ 2014
Terin oddania prac: 4. VI. 2014 r. GIMNAZJUM NR 1 w KOŃSKICH Rok zkolny 2013 / 2014 LIGA ZADANIOWA z FIZYKI MAJ 2014 ZADANIA DLA UCZNIÓW KLAS PIERWSZYCH ZADANIE 1 Oblicz wartość iły nośnej balonu wypełnionego
Bardziej szczegółowoBlok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
Bardziej szczegółowoθ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z
IX. OBROTY 9.1. Zmienne obotowe W celu opisania uchu obotowego ciała wokół ustalonej osi (zwanej osią obotu) należy wybać linię postopadłą do osi obotu, któa jest związana z ciałem i któa obaca się waz
Bardziej szczegółowoXXI OLIMPIADA FIZYCZNA ( ). Stopień III, zadanie teoretyczne T1. Źródło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA, WSiP, Warszawa 1975 Andrzej Szymacha,
XXI OLIMPIADA FIZYCZNA (97-97). Stopień III zadanie teoetyczne. Źódło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA WSiP Waszawa 975 Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Andzej Szyacha Dwa ciała i spężynka Dynaika
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 8. Grawitacja. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 8. Gawitacja D hab. inż. Władysław Atu Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wocławskiej http://www.if.pw.woc.pl/~wozniak/fizyka1.html CIĄŻENIE POWSZECHNE (GRAWITACJA) Wzajemne pzyciąganie
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoUkłady inercjalne i nieinercjalne w zadaniach
FOTON 98 Jeień 007 53 Układy inercjalne i nieinercjalne w zadaniach Jadwia Salach Zadanie 1 Urzędnik pracujący w biurowcu wiadł do windy która ruzył dół i przez 1 ekundę jechała z przypiezenie o wartości
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowoARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA
Miejce na identyfikację zkoły ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM ROZSZERZONY LISTOPAD 03 Cza pracy: 50 inut Intrukcja dla zdającego. Sprawdź, czy arkuz egzainacyjny zawiera tron
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowojeden radian ( 1 rad ) jest równy kątowi środkowemu opartemu na łuku o długości równej promieniowi okręgu
g Opacowanie wyników poiaów: jednotki tałe fizyczne liczy t. EDNOTI MIR ednotki poawowe układu I ednotka nazwa kót długość et aa kiloga kg cza ekunda natężenie pądu elektycznego * ape tepeatua * kelwin
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Kinematyka jest częścią mechaniki opisującą ruch obiektów bez wchodzenia w
KINEMATYKA Kinematka jet częścią mechaniki opiującą uch iektów bez wchodzenia w pzczn wtępowania uchu Ruch jet względn i zawze jet opiwan w okeślonm układzie wpółzędnch nazwanm układem odnieienia Układ
Bardziej szczegółowoSPRAWDZIAN z działu: Dynamika. TEST W zadaniach 1 33 każde twierdzenie lub pytanie ma tylko jedną prawidłową odpowiedź. Należy ją zaznaczyć.
SPRAWDZIAN z działu: Dynamika TEST W zadaniach 1 33 każde twierdzenie lub pytanie ma tylko jedną prawidłową odpowiedź. Należy ją zaznaczyć....... imię i nazwiko... klaa 1. Które z poniżzych zdań tanowi
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowo14 POLE GRAWITACYJNE. Włodzimierz Wolczyński. Wzór Newtona. G- stała grawitacji 6, Natężenie pola grawitacyjnego.
Włodzimierz Wolczyński 14 POLE GRAWITACYJNE Wzór Newtona M r m G- stała grawitacji Natężenie pola grawitacyjnego 6,67 10 jednostka [ N/kg] Przyspieszenie grawitacyjne jednostka [m/s 2 ] Praca w polu grawitacyjnym
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 5 3.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka 1- Mechanika Wykład 5 3.XI.016 Zygunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoiu Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Układ inecjalny Zasada bezwładności Każde ciało twa w swy stanie
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoWykład 6. F m 1 m 2 R T. a = m/s 2
. ąkol-notatki do Wykładu z izyki Wykład 6 6. Ciążenie powszechne (gawitacja) 6. Pawo powszechnego ciążenia Newton - 665 spadanie ciał. Skoo istnieje siła pzyciągania poiędzy dowolny ciałe i ieią, to usi
Bardziej szczegółowoRozważymy nieskończony strumień płatności i obliczymy jego wartość teraźniejszą.
Renty wieczyste Rozważyy nieskończony stuień płatności i obliczyy jego watość teaźniejszą Najpiew ozważy entę wieczystą polegającą na wypłacie jp co ok Jeśli piewsza płatność jest w chwili, to ówiy o encie
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoZastosowanie zasad dynamiki Newtona.
Wykład z fizyki. Piot Posmykiewicz 33 W Y K Ł A D IV Zastosowanie zasad dynamiki Newtona. W wykładzie tym zostanie omówione zastosowanie zasad dynamiki w zagadnieniach związanych z taciem i uchem po okęgu.
Bardziej szczegółowo:36 G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Drgwym2001.doc Drgania i fale II rok Fizyk BC. Oscylator pod działaniem zmiennej w czasie siły:
Dgania wyuzone. Rezonan Ocylao pod działanie ziennej w czaie iły: (a) iła pzyłożona bezpośednio do ay, (b) uch punku zaczepienia pężyny (np. aywny obiek połączony pężyście z eleene dgający). Niech () co
Bardziej szczegółowo1 W ruchu jednostajnym prostoliniowym droga:
TEST z działu: Kineatyka iię i nazwiko W zadaniac 8 każde twierdzenie lub pytanie a tylko jedną prawidłową odpowiedź Należy ją zaznaczyć data W rucu jednotajny protoliniowy droga: 2 jet wprot proporcjonalna
Bardziej szczegółowoPrawo powszechnego ciążenia Newtona
Pawo powszechnego ciążenia Newtona m M FmM Mm =G 2 Mm FMm = G 2 Stała gawitacji G = 6.67 10 11 2 Nm 2 kg Wielkość siły gawitacji z jaką pzyciągają się wzajemnie ciała na Ziemi M = 100kg N M = Mg N m =
Bardziej szczegółowoHydrostatyka. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Hydostatyka Pojekt współfinansowany pzez Unię Euopejską w aach Euopejskiego Funduszu Społecznego Hydostatyka Hydostatyka zajuje się opise echaniki płynów w stanie spoczynku. Płynai będziey nazywać tu zaówno
Bardziej szczegółowocz.1 dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład : Gawitacja cz. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.l htt://laye.uci.ah.edu.l/z.szklaski/ Doa do awa owszechneo ciążenia Ruch obitalny lanet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie omiay
Bardziej szczegółowoKONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 10 marca 2017 r. zawody III topnia (finałowe) Schemat punktowania zadań Makymalna liczba punktów 60. 90% 5pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie zadania
Bardziej szczegółowoSprawdzanie twierdzenia Steinera
Spawdzanie twiedzenia Steinea Pzyządy:. Pzyząd do badania uchu otowego, z tzea bębnai do nawijania linki o śednicach: d., d., d... Dwa odzaje ciążników otowej.. Zestaw ciężaków z haczykai.. Linka. Stope..
Bardziej szczegółowo