ANALIZA MOBILNOŚCI ROBOTA TRZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU
|
|
- Michał Duda
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 MODELOWANIE INŻYNIESKIE ISSN X 44, s , Gliwice 212 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU MACIEJ TOJNACKI 1, KZYSZTOF KUC 2 1 Przemysłowy Instytut Automatyki i Pomiarów PIAP, mtrojnacki@ia.l 2 Politechnika zeszowska, Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa, kkurc@rz.edu.l Streszczenie. W racy analizuje się mobilność robota Pioneer 2DX na bazie jego modelu dynamiki. W badaniach wykorzystuje się dwie wersje modelu, tj. model uroszczony i model dokładny. Oba modele uwzględniają warunki wsółracy kół jezdnych z odłożem, rzy czym model dokładny bierze dodatkowo od uwagę wystęowanie oślizgów. Analiza możliwości ruchowych robota jest ograniczona do rzyadków jego ruchu z zadaną rędkością o odłożu o różnych rzechyleniach/ochyleniach i właściwościach mechanicznych. Wyniki badań są zarezentowane w ostaci zbiorczej oraz w ormie wybranych symulacji wykonanych z zastosowaniem akietu Matlab/Simulink. 1. WSTĘP O ruchu robota w zróżnicowanym terenie decydują jego możliwości ruchowe, określane mianem mobilności (ang. mobility). Można ją zdeiniować jako zdolność oruszania się robota z zadanymi arametrami ruchu w określonych warunkach środowiskowych, z uwzględnieniem wystęujących ograniczeń robota [1]. W celu określenia mobilności analizuje się ruch robota o odłożu o różnych właściwościach mechanicznych i nachyleniach oraz zdolność okonywania rzez niego rzeszkód terenowych o różnym kształcie i wysokości (n. krawężniki, schody). O możliwościach ruchowych robota w danym terenie decyduje szereg czynników, w tym: rodzaj układu ruchu (n. kołowy, gąsienicowy, nożny, hybrydowy, skaczący) i jego geometria, charakterystyka eektorów (n. rodzaj ogumienia kół jezdnych robotów kołowych), arametry masowe robota, ograniczenia wynikające z charakterystyk naędów (n. ich mocy, maksymalnej rędkości obrotowej, maksymalnego momentu naędowego), ograniczenia wydajności akumulatorów itd. Dotychczas bardzo oularnym układem jezdnym rzeznaczonym do oruszania się w zróżnicowanym terenie był układ gąsienicowy. Jednakże obserwując rynek robotów mobilnych, można zauważyć, że coraz częściej odchodzi się od robotów gąsienicowych na rzecz robotów kołowych [4]. Można także coraz częściej sotkać rzykłady rozwiązań robotów hybrydowych, tj. łączących cechy lokomocji ciągłej i dyskretnej [2]. Analiza mobilności danego robota może być wykonywana w dwóch zasadniczych celach, tj. w celu oracowania i rzetestowania konstrukcji mechanicznej i układu sterowania robota.
2 266 M. TOJNACKI, K. KUC Na etaie rojektowania konstrukcji mechanicznej rzerowadzona analiza mobilności bazująca na modelu dynamiki robota może ozwolić na srawdzenie sełnienia stawianych wymagań oraz otymalizację konstrukcji. Analiza ta może być wykonana onownie na rototyie robota w celu zweryikowania wyników analizy wykonanej dla modelu robota. W ramach niniejszej racy analizuje się możliwości ruchowe mobilnego robota trzykołowego, biorąc od uwagę ograniczenia wynikające z dynamiki robota i rodzaju terenu, o którym się on orusza. 2. MODEL OBOTA Do badań symulacyjnych dotyczących mobilności robota wykorzystywane zostaną dwa modele mobilnego robota kołowego Pioneer 2DX, tj. model uroszczony i model dokładny. Jako model dokładny jest użyty model robota oracowany w ramach ublikacji [3]. Model ten został oracowany z użyciem uniwersalnej metodyki modelowania analitycznego dynamiki mobilnych robotów kołowych. Uwzględnia ona m.in. warunki wsółracy kół jezdnych z odłożem i wystęowanie oślizgów. Z kolei model uroszczony omija wystęowanie oślizgów kół jezdnych i jest oisany w niniejszym unkcie racy. W modelu tym zakłada się, że robot orusza się z zadaną rędkością v o łaskiej owierzchni. Wielkościami charakteryzującymi wsółracę kół jezdnych z odłożem są wsółczynniki rzyczeności µ i oorów toczenia r. Pomija się wływ sił aerodynamicznych na ruch robota oraz siły tarcia w arach kinematycznych. W ramach racy wyznacza się możliwy zakres ochylenia terenu β (rys. 1a), zakładając wówczas, że rzechylenie α jest równe zero. Z kolei wyznaczając możliwy zakres rzechylenia terenu α (rys. 1b) zakłada się, że ochylenie β jest równe zero. Wyznaczając możliwy zakres ochylenia terenu β, analizuje się ruch ostęowy korusu robota. uch robota oisuje się w łaszczyźnie xz układu związanego z robotem (rys. 1a-b), zakładając, że środek masy leży w tej łaszczyźnie. Początek układu wsółrzędnych związany z robotem rzyjmuje się w unkcie w ołowie odcinka łączącego środki geometryczne rzednich kół jezdnych. Środki geometryczne oszczególnych kół jezdnych oznacza się jako A i (i = 1, 2, 3). Przednie koła robota oznacza się także indeksem, który dotyczy kół 1 i 2, tj. odowiednio lewego i rawego. Samonastawne koło odierające znajdujące się z tyłu oznacza się indeksem b lub alternatywnie numerem 3. a) b) z c) z CM A CM y A 1 b x A β 2 F z 2F x G F bz F bx A 2 F2 y ys. 1. Uroszczony model robota: ruch o ochylonym (a) i rzechylonym terenie (b), model koła jezdnego (c) (l = x CM, l b = l + x CM, h = r + z CM, l = l + l b, l 1 = A 1 = A 2 ) Zakłada się, że koła jezdne robota toczą się bez oślizgu, dlatego sełnione są nastęujące zależności: v vx i ri => i v / ri => i v / ri, (1) F 2z α G A 3 F 3z F 3 y F 1 y F 1z θ i iz ix F iz r A i F ix T iy τ i
3 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU 267 gdzie: i nr koła jezdnego, r i romień geometryczny tego koła, i i i odowiednio: rędkość i rzysieszenie kątowe obrotu własnego koła. Dynamiczne równania ruchu robota dla ruchu o ochylonym terenie mają ostać: m v 2F F m g sin( ), (2) I y x x bx m v z 2Fz Fbz m g cos( ), (3) ( 2F F ) h 2F l F l, (4) x bx gdzie: m, I y masa całkowita robota i masowy moment bezwładności względem osi równoległej do y i rzechodzącej rzez środek masy robota, x CM, z CM wsółrzędne jego środka masy w układzie związanym z robotem, l = l + l b odległość osi rzednich kół do środka samonastawnego koła odierającego mierzona na kierunku osi x układu związanego z robotem, r romień geometryczny naędzanych rzednich kół jezdnych, l = x CM, l b = l + x CM, h = r + z CM. Dynamiczne równanie ruchu dla kół jezdnych robota traktowanych jako ciała sztywne może być zaisane jako: I F r T, (5) iy i i gdzie: I iy masowy moment bezwładności koła jezdnego względem jego osi obrotu własnego, τ i moment naędowy (τ b = τ 3 =, bo naędzane są tylko rzednie koła robota), T iy = F iz r r i moment ooru toczenia, r wsółczynnik oorów toczenia. W równaniu (4) ominięto momenty ooru toczenia kół jezdnych, gdyż mają one niewielki wływ na dynamikę robota traktowanego jako całość w stosunku do ozostałych momentów sił. ozwiązanie układu równań (1) (5) jest nastęujące: m g r ( c s ) r / 2 I I r /(2r, (6) F x m g ix i r y by b ) 2 r ( l c h s ) l s /(2l) m r ( l r h)/(2l) I by r /(2rb ) 2 Fbx m g r ( l c h s ) r r h / l I by r / rb Fz m g( lb c h s ) r h /(2l) F m g( l c hs ) r h l z iy bz b, (7), (8), (9), (1) bz / gdzie: s β = sin(β), c β = cos(β). Z kolei do analizy możliwości ruchu robota o rzechylonym terenie można zaisać równania: 3 m v F m g sin( ), (11) y i 1 iy 3 m v F m g cos( ), (12) z i 1 iz I x 3 1z 2z 1 i 1 iy ( F F ) l F h, (13) które o uwzględnieniu odowiednich ograniczeń ozwalają na wyznaczenie douszczalnego zakresu kąta rzechylenia terenu α. 3. ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA W niniejszym artykule analiza mobilności robota Pioneer 2DX jest ograniczona do rzyadków jego ruchu o odłożu o różnych rzechyleniach/ochyleniach i właściwościach. Biorąc od uwagę model dynamiki robota oraz jego naędów, można wyznaczyć zakres, w którym robot może się oruszać. Zakłada się, że możliwy jest rzejazd robota rzez dany
4 268 M. TOJNACKI, K. KUC rodzaj terenu, jeżeli może on oruszać się z zadaną rędkością i sełnione są ograniczenia wynikające z dynamiki robota, rodzaju odłoża i jego rzechylenia/ochylenia. Aby był możliwy ruch robota o ochylonym terenie, muszą być sełnione ograniczenia: F iz, Fiz Fix Fiz, (14) czyli wszystkie koła robota muszą mieć cały czas kontakt z odłożem i wartość składowej wzdłużnej siły reakcji odłoża nie może rzekraczać wartości siły tarcia rozwiniętego, rzy czym µ oznacza maksymalną wartość wsółczynnika rzyczeności dla ary oona-odłoże (ang. eak value [5]). Wsółczynnik ten jest także określany mianem wsółczynnika rzyczeności rzylgowej, w odróżnieniu od wsółczynnika rzyczeności oślizgowej wystęującego w rzyadku ślizgania oon, który z kolei można rzyjąć, że jest równy wsółczynnikowi tarcia kinetycznego. Zakłada się, że w rzyadku niesełnienia owyższych ograniczeń rzejazd robota rzez dany rodzaj terenu jest niemożliwy. Zakłada się rzy tym, że warunek ruchu robota z zadaną rędkością jest sełniony, jeżeli robot może oruszać się z dokładnością nie gorszą niż 5%, tj. n. w rzyadku ruchu robota o terenie ochylonym w dół w stosunku do kierunku jazdy robot nie może jechać z rędkością większą niż 15% rędkości zadanej. Wsółracę oon robota z oszczególnymi rodzajami terenu charakteryzują wsółczynniki rzyczeności i oorów toczenia. Przyjęte do badań rodzaje terenu i wartości wsółczynników zestawione są w tabeli 1. Wartości tych wsółczynników bazują na racy [5]. Z uwagi na to, że w literaturze nie znaleziono wartości wsółczynnika ooru toczenia dla lodu, w racy rzyjęto jego wartość r =,1. Tabela 1. Przyjęte w racy wartości wsółczynników rzyczeności (tarcia) i oorów toczenia dla oony i wybranych rodzajów odłoża [5] odzaj odłoża Wsółczynniki rzyczeności rzylgowej μ Wsółczynnik oorów toczenia r asalt / beton,85,15 walcowany żwir,6,2 nieutwardzona droga,68,5 lód,1,1 Zakres kątów rzechylenia terenu α, rzy których dla oszczególnych rodzajów odłoża nie nastęuje jeszcze boczne zsuwanie się robota w rzyadku jego ruchu odłużnego można wyznaczyć z zależności (11) (13), zakładając stałą rędkość ruchu robota, brak ochylenia terenu (β = ) oraz maksymalne wartości składowych orzecznych sił reakcji odłoża. Dla uroszczenia rozważań i ze względu na dostęne w literaturze dane rzyjmuje się, że wartość wsółczynnika tarcia statycznego jest w tym rzyadku równa wartości wsółczynnika rzyczeności rzylgowej μ. W tym rzyadku bierze się zatem od uwagę ograniczenie: F F F. (15) iz iy Należy zwrócić uwagę na akt, że trywialne rozwiązanie: arctg( ) arctg( ) (16) zależy w tym rzyadku jedynie od wartości wsółczynnika µ. Z kolei biorąc od uwagę możliwość rzewrócenia się robota na bok, można wyznaczyć drugi zakres kąta rzechylenia terenu α, tj. korzystając z zależności: F, Fiz Fiy Fiz. (17) iz iz
5 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU 269 Zakładając graniczne rzyadki, tj., w których F 1z = i F 3z = (czyli w konsekwencji F 1y = i F 3y = ) oraz F 2z = i F 3z = (stąd F 2y = i F 3y = ) otrzymuje się: arctg( l1 / h) arctg( l1 / h), (18) gdzie: l 1 ołowa rozstawu kół jezdnych, tj. odległości środków geometrycznych kół: lewego i rawego (rys. 1b). Wynika stąd, że w tym rzyadku zakres kąta rzechylenia terenu zależy jedynie od ołożenia środka masy robota i rozstawu naędzanych kół jezdnych. Uzyskany douszczalny zakres wartości kąta rzechylenia terenu, dla których nie nastęuje boczne zsuwanie się robota dla oszczególnych rodzajów odłoża w rzyadku jego ruchu odłużnego zestawiono w tabeli 2. Natomiast douszczalny zakres kąta rzechylenia terenu ze względu na możliwość rzewrócenia się robota na bok jest w rzyadku robota Pioneer 2DX znacznie szerszy ze względu na stosunkowo niskie ołożenie środka masy robota, czyli dużą wartość l 1 /h. Innymi słowy, niezależnie od rodzaju terenu wcześniej nastąi boczne zsunięcie się robota niż jego rzewrócenie na bok. Tabela 2. Douszczalny zakres kąta rzechylenia terenu dla wybranych rodzajów odłoża i ruchu odłużnego robota odzaj odłoża Douszczalny zakres kąta rzechylenia terenu α w [ o ] asalt / beton ( 4,4, +4,4) walcowany żwir ( 31,, +31,) nieutwardzona droga ( 34,2, +34,2) lód ( 5,71, +5,71) 4. BADANIA SYMULACYJNE W badaniach symulacyjnych, dotyczących robota mobilnego Pioneer 2DX, rezentowanych w niniejszej racy w celu oszacowania możliwości ruchowych robota o ochylonym terenie analizuje się rzyadki, w których: korus robota orusza się ruchem ostęowym do rzodu z zadaną stałą rędkością, robot rozoczyna ruch, rozędzając się do zadanej rędkości, orusza się z tą rędkością, a nastęnie hamuje. W obu rzyadkach wykorzystuje się uroszczony model dynamiki robota oraz model dokładny, tj. uwzględniający wystęujące oślizgi kół jezdnych. W badaniach możliwości ruchu robota o ochylonym terenie zakłada się brak rzechylenia robota oraz bierze od uwagę różne rodzaje terenu, o których się on orusza. Do badań symulacyjnych dla dokładnego modelu dynamiki robota rzyjęto wartości arametrów oisane w racy [3]. Natomiast dla uroszczonego modelu dynamiki oisanego w niniejszej racy rzyjęto nastęujące arametry: wymiary geometryczne: l =,217 [m], l 1 =,163 [m], r =,825 [m], r b =,4 [m], masa całkowita robota m = 9,17 [kg], wsółrzędne środka masy robota: x CM =.7 [m], y CM = [m], z CM = [m], masowe momenty bezwładności: I y =,7 [kg m 2 ], I by =,55 [kg m 2 ]. W badaniach symulacyjnych w akiecie Matlab/Simulink została użyta stałokrokowa metoda całkowania ungego-kutty (ode4) z krokiem Δt =.1 [s].
6 27 M. TOJNACKI, K. KUC Zbiorcze wyniki symulacji dla rzyadku ruchu robota do rzodu ze stałą rędkością o ochylonym terenie z zastosowaniem uroszczonego modelu dynamiki robota okazano na rys. 2. Należy zauważyć, że w rzyadku symulacji ruchu robota ze stałą rędkością z zastosowaniem modelu uroszczonego otrzymane wyniki nie zależą od wartości tej rędkości. Wynika to z aktu, że w tym modelu ominięto siły aerodynamiczne, oory ruchu w arach kinematycznych oraz założono stałe wartości wsółczynników rzyczeności i oorów toczenia, tj. niezależne od rędkości. Wartości momentów naędowych i składowych wzdłużnych sił reakcji odłoża dla kół jezdnych okazano na rys. 2a-d, biorąc od uwagę ograniczenia wynikające z rodzaju odłoża, o którym orusza się robot. Uzyskane wyniki są ograniczone do rzedziału, w którym sełnione są wszystkie ograniczenia dotyczące sił reakcji odłoża. a) beton / asalt b) walcowany żwir 2 F x [N] 1 F bx [N] [Nm] F x [N] 1 F bx [N] [Nm] c) nieutwardzona droga d) lód e) ) ys. 2. Wyniki symulacji ruchu robota do rzodu ze stałą rędkością o ochylonym terenie Na rys. 2e zilustrowano wartości składowych wzdłużnych sił reakcji odłoża F x dla oszczególnych rodzajów terenu wraz z ich wartościami granicznymi, tj. F xmin = µ F z oraz F xmax = µ F z. Otrzymane w wyniku symulacji wartości składowych normalnych sił reakcji odłoża (rys. 2) nie zależą od rodzaju terenu, o którym orusza się robot. Z otrzymanego rozwiązania na F z i F bz wynika, że ze względu na ograniczenie F iz zakres kąta ochylenia terenu β w rzyadku ruchu robota ze stałą rędkością wynosi: arctg( / h) 6,7 [ o ], arctg( / h) 4, 3 [ o ]. (19) l b F x [N] [Nm] beton / asalt walcowany żwir nieutwardzona droga lód F bx [N] F x [N] W wyniku symulacji zauważono, że możliwy zakres kąta ochylenia terenu, w którym możliwy jest ruch robota, jest najbardziej zawężony ze względu na minimalną wartość składowej wzdłużnej siły reakcji dla rzednich kół jezdnych. Zakres ten może być wyznaczony na odstawie dynamicznych równań ruchu oraz ograniczeń µ F z F x µ F z. ozwiązanie ogólne jest w tym rzyadku złożone. ozwiązanie szczególne można uzyskać w rosty sosób dla znanych wartości wsółczynników rzyczeności μ i oorów toczenia r oraz arametrów określających ołożenie środka masy robota, tj. l, l b i h (rys. 1a) l F x [N] 1 F bx [N] [Nm] F z [N] F bz [N]
7 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU 271 W badaniach analizowany był też możliwy zakres ruchu robota ze względu na ograniczenia naędów, zakładając maksymalną, według roducenta, rędkość robota wynoszącą 1,6 [m/s]. W wyniku tych badań okazało się, że zakres ten jest szerszy w stosunku do zakresu wynikającego z ograniczeń siłowych, dlatego w niniejszej racy zdecydowano się ominąć ois ograniczeń ruchu robota ze względu na naędy. Gdy bierze się od uwagę zmienną rędkość ruchu robota, ojawiają się kolejne ograniczenia, które zawężają zakres jego możliwości ruchowych. Najbardziej krytycznymi rzyadkami są rozędzanie i hamowanie robota, co jest związane z zazwyczaj dużym rzysieszeniem. W ramach niniejszej racy wykonano analizę mobilności robota dla rzyadku rozędzania, jazdy ze stałą rędkością i hamowania dla różnych rędkości maksymalnych oraz różnego rodzaju odłoża i jego ochylenia. W tym rzyadku do analizy stosowany był uroszczony model dynamiki robota oraz model dokładny oisany w racy [3]. Dla modelu dokładnego uzyskano, ogólnie rzecz biorąc, węższy zakres możliwego ruchu robota. Należy mieć oczywiście na uwadze, że zakres ten zależy w dużym stoniu od założonej maksymalnej rędkości ruchu. Wynika on także z rzebiegu zmian rędkości kątowych obrotu kół jezdnych, tj. zawęża się on tym bardziej, im większe są rzysieszenia kątowe obrotu tych kół. Na rys. 3 okazano rzebieg zadanej rędkości ruchu robota dla rędkości maksymalnej v max =,5 [m/s] i wynikający z niego rzebieg rzysieszenia. a) b).5 v [m/s] ys. 3. Przebieg zadanej rędkości ruchu robota dla v max =,5 [m/s] (a) oraz wynikający z niego rzebieg rzysieszenia (b) W tabeli 3 okazano uzyskane w wyniku symulacji zakresy możliwego ruchu dla stałej rędkości ruchu, natomiast w tabeli 4 dla zmiennej rędkości, tj. obejmującej azy: rozędzania, jazdy ze stałą rędkością i hamowania. Tabela 3. Douszczalny zakres kąta ochylenia terenu dla ruchu robota ze stałą rędkością Douszczalny zakres kąta ochylenia terenu β w [ o ] odzaj odłoża Model Model dokładny uroszczony v =,5 [m/s] v = 1, [m/s] v = 1,5 [m/s] asalt / beton ( 23,3, +4,4) ( 21,6, +38,5) ( 21,5, +38,) ( 21,, +31,7) walcowany żwir ( 17,9, +27,9) ( 16,8, +27,2) ( 16,4, +27,) ( 14,, +25,) nieutwardzona droga ( 19,2, +32,1) ( 17,4, +31,) ( 17,2, +3,8) ( 15,5, +28,) lód ( 3,54, +4,2) ( 1,4, +4,9) ( 1,2, +4,8) ( 1,1, +4,5) a [m/s]
8 272 M. TOJNACKI, K. KUC Tabela 4. Douszczalny zakres kąta ochylenia terenu dla ruchu robota ze zmienną rędkością Douszczalny zakres kąta ochylenia terenu β w [ o ] Model Model Model Model odzaj odłoża uroszczony dokładny uroszczony dokładny v max =,5 [m/s], v max = 1, [m/s], a max =,75 [m/s 2 ] a max = 1,5 [m/s 2 ] asalt / beton ( 19, +36) ( 16, +27) ( 15, +32) ( 14, +26) walcowany żwir ( 13, +23) ( 1, +17) ( 9, +19) ( 7, +16) nieutwardzona droga ( 14, +28) ( 11, +2) ( 1, +24) ( 9, +2) lód W symulacjach ruchu robota ze zmienną rędkością zadanymi arametrami ruchu były arametry kątowe obrotu własnego kół jezdnych. W rzyadku dokładnego modelu dynamiki robota w związku z wystęowaniem oślizgów kół jezdnych, rzede wszystkim w oczątkowej i końcowej azie ruchu, rędkość korusu robota była nieco niższa w rzyadku wjazdu robota na wzniesienie, a wyższa w rzyadku zjazdu ze wzniesienia. Analizując wyniki symulacji zarezentowane w tabelach 3 i 4, można zauważyć, że największe zakresy kąta ochylenia terenu β wystęują w rzyadku ruchu robota ze stałą rędkością. W rzyadku rozędzania robota do rędkości v max =,5 [m/s] i hamowania zakresy te, tak jak należało się sodziewać, są węższe w orównaniu z ruchem robota ze stałą rędkością. Porównując uzyskane w tym rzyadku wyniki symulacji dla uroszczonego i dokładnego modelu dynamiki robota, można zauważyć, że, ogólnie rzecz biorąc, szersze zakresy kąta β uzyskano dla modelu uroszczonego. W rzyadku ruchu robota o lodzie, dla założonego rzebiegu rędkości okazało się, że nie jest możliwy jego ruch, co wynika z rzyjętych założeń modelu, że składowe wzdłużne sił reakcji odłoża nie mogą rzekroczyć wartości tarcia rozwiniętego. Z kolei biorąc od uwagę model dokładny, okazuje się, że możliwy jest ruch robota w ograniczonym zakresie kąta β, rzy czym z uwagi na wystęujące duże wartości oślizgu rzeczywista rędkość ruchu robota istotnie różni się od założonej, tj. wystęują błędy większe niż 5%. Na rysunkach 4 i 5 okazano wybrane wyniki symulacji uzyskane dla modelu uroszczonego, zakładając ruch robota o odłożu betonowym o kącie ochylenia β = 15 [ o ] z maksymalną rędkością wynoszącą odowiednio v max =,5 [m/s] oraz v max = 1, [m/s]. a) b) 2 [Nm] ys. 4. Wyniki symulacji ruchu robota ze zmienną rędkością o odłożu betonowym, v max =,5 [m/s], β = 15 [ o ] model uroszczony a) b) 2 [Nm] F x [N] F z [N] F z [N] ys. 5. Wyniki symulacji ruchu robota ze zmienną rędkością o odłożu betonowym, v max = 1, [m/s], β = 15 [ o ] model uroszczony F x [N] F z [N] F z [N]
9 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU 273 Analizując zarezentowane wyniki symulacji dla modelu uroszczonego (rys. 4-5), można zauważyć, że w rzyadku zadanej większej rędkości ruchu wystęują większe maksymalne wartości momentów naędowych, co jest związane z większymi maksymalnymi wartościami rzysieszeń odczas rozędzania i hamowania. W rzyadku ruchu robota o odłożu betonowym o kącie ochylenia β = 15 [ o ] składowa wzdłużna siły reakcji odłoża dla rzednich kół jezdnych (rys. 5b) osiąga wartość maksymalną, tj. odowiadająca tarciu rozwiniętemu (F x = μ F z ). Przyadek ten jest zatem graniczny. Na rysunkach 6 i 7 okazano z kolei wyniki analogicznych symulacji dla modelu dokładnego. Dla rędkości maksymalnej v max =,5 [m/s] uzyskano zbliżone wyniki symulacji w stosunku do modelu uroszczonego (or. rys. 4 i 6). Istotną różnicą jest to, że w oczątkowej azie ruchu robota, wskutek wystęujących oślizgów kół jezdnych, wystęują chwilowo duże wartości składowej wzdłużnej siły reakcji odłoża dla rzednich kół jezdnych oraz duże wartości momentów naędowych. Większe różnice w wynikach symulacji dla modelu dokładnego w stosunku do modelu uroszczonego wystęują rzy większej maksymalnej rędkości ruchu robota, wynoszącej n. v max = 1 [m/s], co wynika m.in. z większych wartości rzysieszeń. W tym rzyadku większą rolę odgrywają więc oślizgi kół jezdnych. Analizując wyniki takiej symulacji (rys. 7), można zauważyć, że zadany ruch robota nie może być zrealizowany z wymaganą dokładnością. Ze względu na wystęujące oślizgi kół jezdnych robot nie może rozędzać się z założonym rzysieszeniem. W związku z tym w oczątkowej azie ruchu robota jego rędkość jest mniejsza od zadanej, rzy czym błąd tej rędkości jest większy niż zakładane 5% (rys. 7c). W trakcie rozędzania robota składowa wzdłużna siły reakcji odłoża osiąga wartość maksymalną odowiadającą wartości siły tarcia rozwiniętego (rys. 7b). Z tego aktu wynika z kolei ograniczenie momentu naędowego, które owinno być wrowadzone rzez sterownik robota w trakcie rozędzania (rys. 7a). W rzyadku modelu uroszczonego, omijającego wystęowanie oślizgu kół jezdnych, rzebieg momentu naędowego jest bardziej regularny i wynika bezośrednio z zadanego rzysieszenia (rys. 5a). a) b) 2 [Nm] F x [N] F z [N] F z [N] ys. 6. Wyniki symulacji ruchu robota ze zmienną rędkością o odłożu betonowym, v max =,5 [m/s], β = 15 [ o ] model dokładny
10 274 M. TOJNACKI, K. KUC a) 2 [Nm] b) 4 F x [N] F z [N] F z [N] c) v [m/s] v d [m/s] ys. 7. Wyniki symulacji ruchu robota ze zmienną rędkością o odłożu betonowym, v max = 1, [m/s], β = 15 [ o ] model dokładny 5. PODSUMOWANIE W ramach racy zarezentowano wyniki analizy mobilności robota dla różnego rodzaju terenu, badając rzede wszystkim wływ jego różnego ochylenia. Przeanalizowano także douszczalny zakres kąta rzechylenia terenu. W badaniach skuiono się na rzyadku ruchu odłużnego robota o równym odłożu o różnych właściwościach. Zastosowano dokładny model dynamiki robota uwzględniający wystęowanie oślizgów kół jezdnych oraz model uroszczony zakładający toczenie się kół bez oślizgu. Z wykonanych badań wynikają nastęujące główne wnioski: Douszczalny zakres kąta rzechylenia terenu w ruchu odłużnym robota zależy od wartości wsółczynnika rzyczeności omiędzy oonami robota, a odłożem oraz od ołożenia środka masy robota. Douszczalny zakres kąta ochylenia terenu zależy od rzebiegu zadanej rędkości ruchu robota, tzn. rzede wszystkim od maksymalnych wartości rędkości i rzysieszenia, od ołożenia środka masy robota oraz wsółczynników rzyczeności i oorów toczenia. Zakres ten jest ograniczony rzede wszystkim ze względu na siły tarcia wystęujące na styku oon robota z odłożem. Jest on najszerszy dla rzyadku ruchu robota ze stałą rędkością, co jest związane z brakiem rzysieszeń. Zastosowane naędy robota nie wrowadzają ograniczeń na jego ruch w analizowanym zakresie kątów ochylenia terenu. Składowe normalne sił reakcji odłoża dla ruchu odłużnego robota ze stałą rędkością nie zależą od rodzaju odłoża, o którym się on orusza. W rzyadku dokładnego modelu dynamiki robota, wskutek wystęujących oślizgów kół jezdnych, rędkość ruchu korusu robota różni się od wartości wynikającej z zadanej rędkości kątowej obrotu własnego naędzanych kół jezdnych. Z tego względu oisany w racy uroszczony model dynamiki robota może być stosowany do analizy mobilności w zakresie niewielkich rędkości i rzysieszeń, których wartości zależą od rozatrywanego robota.
11 ANALIZA MOBILNOŚCI OBOTA TZYKOŁOWEGO NA BAZIE JEGO MODELU 275 LITEATUA 1. Sandin P.: obot Mechanisms and Mechanical Devices Illustrated. New York: McGraw- Hill Trojnacki M.: Modelling the motion o the mobile hybrid robot. "International Journal o Alied Mechanics and Engineering" 21, 15(3), Trojnacki M.: Modelowanie i symulacja ruchu mobilnego robota trzykołowego z naędem na rzednie koła z uwzględnieniem oślizgu kół jezdnych. "Modelowanie Inżynierskie" 211, nr 41, t. 1, s Trojnacki M., Szynkarczyk P., Andrzejuk A.: Tendencje rozwoju mobilnych robotów lądowych (1). Przegląd robotów mobilnych do zastosowań secjalnych. "Pomiary Automatyka obotyka" 28, 6, s Wong J.Y.: Theory o Ground Vehicles. 3rd ed. New York: John Wiley&Sons, 21. MOBILITY ANALYSIS OF A THEE-WHEELED MOBILE OBOT BASED ON ITS MODEL Summary. In this aer the mobility o a three-wheeled mobile robot is analyzed based on its model. Two versions o the robot s model are used in the research, i.e., the simliied one and the accurate one. Both models consider wheel-ground contact conditions. The accurate model o the robot takes additionally into account wheels sli. The analysis o the robot's mobility is limited to the cases o its motion with the desired velocity on the ground with various sloes and mechanical roerties. The results o research are resented in aggregate orm and in the orm o selected simulations erormed using Matlab/Simulink ackage.
Obliczanie pali obciążonych siłami poziomymi
Obliczanie ali obciążonych siłami oziomymi Obliczanie nośności bocznej ali obciążonych siłą oziomą Srawdzenie sztywności ala Na to, czy dany al można uznać za sztywny czy wiotki, mają wływ nie tylko wymiary
Bardziej szczegółowoZ poprzedniego wykładu:
Z orzedniego wykładu: Człon: Ciało stałe osiadające możliwość oruszania się względem innych członów Para kinematyczna: klasy I, II, III, IV i V (względem liczby stoni swobody) Niższe i wyższe ary kinematyczne
Bardziej szczegółowo3. Kinematyka podstawowe pojęcia i wielkości
3. Kinematya odstawowe ojęcia i wielości Kinematya zajmuje się oisem ruchu ciał. Ruch ciała oisujemy w ten sosób, że odajemy ołożenie tego ciała w ażdej chwili względem wybranego uładu wsółrzędnych. Porawny
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoINTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zeszyt 008 Janusz aczmarek* INTERPRETACJA WYNIÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA 1. Wstę oncecję laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoW technice często interesuje nas szybkość wykonywania pracy przez dane urządzenie. W tym celu wprowadzamy pojęcie mocy.
.. Moc Wykład 5 Informatyka 0/ W technice często interesuje nas szybkość wykonywania racy rzez dane urządzenie. W tym celu wrowadzamy ojęcie mocy. Moc (chwilową) definiujemy jako racę wykonaną w jednostce
Bardziej szczegółowoAnaliza nośności pionowej pojedynczego pala
Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu
Bardziej szczegółowoProjekt 9 Obciążenia płata nośnego i usterzenia poziomego
Projekt 9 Obciążenia łata nośnego i usterzenia oziomego Niniejszy rojekt składa się z dwóch części:. wyznaczenie obciążeń wymiarujących skrzydło,. wyznaczenie obciążeń wymiarujących usterzenie oziome,
Bardziej szczegółowoLaboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego
Laboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego Ćwiczenie 3 Dobór nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych PID I. Cel ćwiczenia 1. Poznanie zasad doboru nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych..
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. Badanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoPorównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-POz na spąg obliczonych metodą analityczną i metodą Jacksona
dr inż. JAN TAK Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie inż. RYSZARD ŚLUSARZ Zakład Maszyn Górniczych GLINIK w Gorlicach orównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-Oz na sąg obliczonych metodą
Bardziej szczegółowoSterowanie ślizgowe zapewniające zbieżność uchybu w skończonym czasie dla napędu bezpośredniego
Stefan BROCK Politechnika Poznańska, Instytut Automatyki i Inżynierii Informatycznej doi:0.599/48.06.05.3 Sterowanie ślizgowe zaewniające zbieżność uchybu w skończonym czasie dla naędu bezośredniego Streszczenie.
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWA SYMULACJA RUCHU CIAŁA SZTYWNEGO. WSPÓŁCZYNNIK RESTYTUCJI
Autorzy ćwiczenia: J. Grabski, K. Januszkiewicz Ćwiczenie 10 KOPUTEROWA SYULACJA RUCHU CIAŁA SZTYWNEGO. WSPÓŁCZYNNIK RESTYTUCJI 10.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest rzedstawienie możliwości wykorzystania
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoMECHANIK NR 3/2015 59
MECHANIK NR 3/2015 59 Bogusław PYTLAK 1 toczenie, owierzchnia mimośrodowa, tablica krzywych, srzężenie osi turning, eccentric surface, curve table, axis couling TOCZENIE POWIERZCHNI MIMOŚRODOWYCH W racy
Bardziej szczegółowoŁĄCZENIA CIERNE POŁĄ. Klasyfikacja połączeń maszynowych POŁĄCZENIA. rozłączne. nierozłączne. siły przyczepności siły tarcia.
POŁĄ ŁĄCZENIA CIERNE Klasyfikacja ołączeń maszynowych POŁĄCZENIA nierozłączne rozłączne siły sójności siły tarcia siły rzyczeności siły tarcia siły kształtu sawane zgrzewane lutowane zawalcowane nitowane
Bardziej szczegółowoMODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 66 Politechniki Wrocławskiej Nr 66 Studia i Materiały Nr 3 1 Andriy CZABAN*, Marek LIS** zasada Hamiltona, równanie Euler Lagrange a,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych
Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoZJAWISKO SYNCHRONIZACJI DRGAŃ I WZBUDZENIA ASYNCHRONICZNEGO W OSCYLATORZE LIENARDA
JAN ŁUCZKO ZJAWISKO SYNCHRONIZACJI DRGAŃ I WZBUDZENIA ASYNCHRONICZNEGO W OSCYLATORZE LIENARDA SYNCHRONIZATION OF VIBRATION AND ASYNCHRONIC EXCITATION IN LIENARD S OSCILLATOR Streszczenie Abstract W niniejszym
Bardziej szczegółowoDOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU. Rysunek 1 przedstawia schemat kinematyczny napędu jednej osi urządzenia.
DOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU Rysunek 1 rzedstawa schemat knematyczny naędu jednej os urządzena. Rys. 1. Schemat knematyczny serwonaędu: rzełożene rzekładn asowej, S skok śruby ocągowej, F sła orzeczna, F
Bardziej szczegółowoRówna Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Bardziej szczegółowoObóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów
Obóz Naukowy Olimiady Matematycznej Gimnazjalistów Liga zadaniowa 01/01 Seria VII styczeń 01 rozwiązania zadań 1. Udowodnij, że dla dowolnej dodatniej liczby całkowitej n liczba n! jest odzielna rzez n!
Bardziej szczegółowoPolitechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Systemy sterowania i wspomagania decyzji
Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania Systemy sterowania i wsomagania decyzji Synteza regulatora wieloobszarowego stabilizującego ołożenie wahadła
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3
VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE PROCESU HAMOWANIA SAMOCHODU OSOBOWEGO W PROGRAMIE PC-CRASH
BADANIA SYMULACYJNE PROCESU HAMOWANIA SAMOCHODU OSOBOWEGO W PROGRAMIE PC-CRASH Dr inż. Artur JAWORSKI, Dr inż. Hubert KUSZEWSKI, Dr inż. Adam USTRZYCKI W artykule przedstawiono wyniki analizy symulacyjnej
Bardziej szczegółowoStan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit
Stan wilgotnościowy rzegród budowlanych dr inż. Barbara Ksit barbara.ksit@ut.oznan.l Przyczyny zawilgocenia rzegród budowlanych mogą być nastęujące: wilgoć budowlana wrowadzona rzy rocesach mokrych odczas
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoMechanika ruchu / Leon Prochowski. wyd. 3 uaktual. Warszawa, Spis treści
Mechanika ruchu / Leon Prochowski. wyd. 3 uaktual. Warszawa, 2016 Spis treści Wykaz ważniejszych oznaczeń 11 Od autora 13 Wstęp 15 Rozdział 1. Wprowadzenie 17 1.1. Pojęcia ogólne. Klasyfikacja pojazdów
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoPŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się
PŁYNY RZECZYWISTE Płyny rzeczywiste Przeływ laminarny Prawo tarcia Newtona Przeływ turbulentny Oór dynamiczny Prawdoodobieństwo hydrodynamiczne Liczba Reynoldsa Politechnika Oolska Oole University of Technology
Bardziej szczegółowoSYMULACJA UKŁADU REDUKCJI DRGAŃ Z TŁUMIKIEM MAGNETOREOLOGICZNYM I ELEKTROMAGNETYCZNYM PRZETWORNIKIEM ENERGII
MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN 1896-771X 37, s. 1-2, Gliwice 29 SYMULACJA UKŁADU REDUKCJI DRGAŃ Z TŁUMIKIEM MAGNETOREOLOGICZNYM I ELEKTROMAGNETYCZNYM PRZETWORNIKIEM ENERGII BOGDAN SAPIŃSKI 1, PAWEŁ MARTYNOWICZ
Bardziej szczegółowoZespół Szkół Nr 1 im. Jana Kilińskiego w Pabianicach Przedmiot: Proces projektowania części maszyn
Obliczenia wytrzymałościowe zębów rostych Obliczenia wytrzymałościowe uzębień olegają na: - iczeniu wymiarów zębów z warunku na zginanie, z uwzględnieniem działania sił statycznych i dynamicznych, - iczeniu
Bardziej szczegółowoSterowanie napędów maszyn i robotów
Sterowanie napędów maszyn i robotów dr inż. akub ożaryn Wykład Instytut Automatyki i obotyki Wydział echatroniki Politechnika Warszawska, 014 Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE DYNAMICZNE RUCHU KULISTEGO CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA
Dr inż. Andrzej Polka Katedra Dynamiki Maszyn Politechnika Łódzka RÓWNANIE DYNAMICZNE RUCHU KULISTEGO CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA Streszczenie: W pracy opisano wzajemne położenie płaszczyzny parasola
Bardziej szczegółowo( n) Łańcuchy Markowa X 0, X 1,...
Łańcuchy Markowa Łańcuchy Markowa to rocesy dyskretne w czasie i o dyskretnym zbiorze stanów, "bez amięci". Zwykle będziemy zakładać, że zbiór stanów to odzbiór zbioru liczb całkowitych Z lub zbioru {,,,...}
Bardziej szczegółowoPolitechnika Śląska. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki. Praca dyplomowa inżynierska. Wydział Mechaniczny Technologiczny
Politechnika Śląska Wydział Mechaniczny Technologiczny Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki Praca dyplomowa inżynierska Temat pracy Symulacja komputerowa działania hamulca tarczowego
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY
Inżynieria Rolnicza 5(123)/2010 MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY Ewa Wacowicz, Leonard Woroncow Katedra Automatyki, Politecnika Koszalińska
Bardziej szczegółowoKinematyka robotów mobilnych
Kinematyka robotów mobilnych Maciej Patan Uniwersytet Zielonogórski Instytut Sterowania i Systemów Informatycznych Adaptacja slajdów do wykładu Autonomous mobile robots R. Siegwart (ETH Zurich Master Course:
Bardziej szczegółowoOGRANICZNIK PRĄDU ROZRUCHOWEGO DLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO MODUŁU NAPĘDOWEGO Z SZYNAMI
Maszyny Elektryczne Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 121 Jarosław Domin, Roman Kroczek Politechnika Śląska, Wydział Elektryczny, Katedra Mechatroniki OGRANICZNIK PRĄDU ROZRUCHOWEGO DLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO
Bardziej szczegółowoWYRÓWNOWAŻANIE MAS W RUCHU OBROTOWYM
CZASOPISMO INŻYNIERII LĄDOWEJ, ŚRODOWISKA I ARCHITEKTURY JOURNAL OF CIVIL ENGINEERING, ENVIRONMENT AND ARCHITECTURE JCEEA, t. XXXI, z. 61 (/14), kwiecień-czerwiec 014, s. 161-17 Dariusz SZYBICKI 1 Łukasz
Bardziej szczegółowoSterowanie napędów maszyn i robotów
Sterowanie napędów maszyn i robotów dr inż. akub ożaryn Wykład. Instytut Automatyki i obotyki Wydział echatroniki Politechnika Warszawska, 014 Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu
nstrukcja do laboratorium z fizyki budowli Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w omieszczeniu 1 1.Wrowadzenie. 1.1. Energia fali akustycznej. Podstawowym ojęciem jest moc akustyczna źródła, która jest miarą
Bardziej szczegółowoJak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?
Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa
Bardziej szczegółowo6 6.1 Projektowanie profili
6 Niwelacja rofilów 6.1 Projektowanie rofili Niwelacja rofilów Niwelacja rofilów olega na określeniu wysokości ikiet niwelacją geometryczną, trygonometryczną lub tachimetryczną usytuowanych wzdłuŝ osi
Bardziej szczegółowoM2. WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOŚCI WAHADŁA OBERBECKA
M WYZNACZANE MOMENTU BEZWŁADNOŚC WAHADŁA OBERBECKA opracowała Bożena Janowska-Dmoch Do opisu ruchu obrotowego ciał stosujemy prawa dynamiki ruchu obrotowego, w których występują wielkości takie jak: prędkość
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne. opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Cel ćwiczenia: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego wyznaczenie momentów bezwładności brył sztywnych Literatura
Bardziej szczegółowoRysunek 1 Przykładowy graf stanów procesu z dyskretnymi położeniami.
Procesy Markowa Proces stochastyczny { X } t t nazywamy rocesem markowowskim, jeśli dla każdego momentu t 0 rawdoodobieństwo dowolnego ołożenia systemu w rzyszłości (t>t 0 ) zależy tylko od jego ołożenia
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23
WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23 RÓWNOWAGA SIŁ Siła owierzchniowa FS nds Siła objętościowa FV f dv Warunek konieczny równowagi łynu F F 0 S Całkowa ostać warunku równowagi łynu V nds f dv 0
Bardziej szczegółowoGLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 33, s.8-86, Gliwice 007 GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA EUGENIUSZ
Bardziej szczegółowoThis article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.ipo.waw.pl/materialy-wysokoenergetyczne.html
Z. Surma, Z. Leciejewski, A. Dzik, M. Białek This article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.io.waw.l/materialy-wysokoenergetyczne.html Materiały Wysokoenergetyczne /
Bardziej szczegółowoAnalityczne Modele Tarcia. Tadeusz Stolarski Katedra Podstaw Konstrukcji I Eksploatacji Maszyn
Analityczne Modele Tarcia Tadeusz Stolarski Katedra odstaw Konstrukcji I Eksploatacji Maszyn owierzchnia rzeczywista Struktura powierzchni Warstwa zanieczyszczeo - 30 A Warstwa tlenków - 100 A Topografia
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoSterowanie Napędów Maszyn i Robotów
Wykład 2 - Dobór napędów Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2017 Wstępny dobór napędu: dane o maszynie Podstawowe etapy projektowania Krok 1: Informacje o kinematyce maszyny Krok 2: Wymagania dotyczące
Bardziej szczegółowo1. Model procesu krzepnięcia odlewu w formie metalowej. Przyjęty model badanego procesu wymiany ciepła składa się z następujących założeń
ROK 4 Krzenięcie i zasilanie odlewów Wersja 9 Ćwicz. laboratoryjne nr 4-04-09/.05.009 BADANIE PROCESU KRZEPNIĘCIA ODLEWU W KOKILI GRUBOŚCIENNEJ PRZY MAŁEJ INTENSYWNOŚCI STYGNIĘCIA. Model rocesu krzenięcia
Bardziej szczegółowoSterowanie Napędów Maszyn i Robotów
Wykład 2 - Dobór napędów Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2017 Wstępny dobór napędu: dane o maszynie Podstawowe etapy projektowania Krok 1: Informacje o kinematyce maszyny Krok 2: Wymagania dotyczące
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE WPŁYWU NIEZALEŻNEGO STEROWANIA KÓŁ LEWYCH I PRAWYCH NA ZACHOWANIE DYNAMICZNE POJAZDU
Maszyny Elektryczne - Zeszyty Problemowe Nr 3/2016 (111) 73 Karol Tatar, Piotr Chudzik Politechnika Łódzka, Łódź MODELOWANIE WPŁYWU NIEZALEŻNEGO STEROWANIA KÓŁ LEWYCH I PRAWYCH NA ZACHOWANIE DYNAMICZNE
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.1. Ściag stalowy. L200x100x cm 10 cm I120. Obliczyć dopuszczalną siłę P rozciagającą ściąg stalowy o przekroju pokazanym na poniższym
Przykład 4.1. Ściag stalowy Obliczyć dopuszczalną siłę P rozciagającą ściąg stalowy o przekroju pokazanym na poniższym rysunku jeśli naprężenie dopuszczalne wynosi 15 MPa. Szukana siła P przyłożona jest
Bardziej szczegółowodynamiki mobilnego robota transportowego.
390 MECHANIK NR 5 6/2018 Dynamika mobilnego robota transportowego The dynamics of a mobile transport robot MARCIN SZUSTER PAWEŁ OBAL * DOI: https://doi.org/10.17814/mechanik.2018.5-6.51 W artykule omówiono
Bardziej szczegółowoAnaliza strat tarcia towarzyszących przemieszczaniu się pierścienia tłokowego
ARCHIWUM MOTORYZACJI 3,. 1-10 (2006) Analiza strat tarcia towarzyszących rzemieszczaniu się ierścienia tłokowego WOJCIECH SERDECKI Politechnika Poznańska Instytut Silników Salinowych i Transortu Podczas
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Wyznaczanie poziomów dźwięku na podstawie pomiaru skorygowanego poziomu A ciśnienia akustycznego
Ćwiczenie 4. Wyznaczanie oziomów dźwięku na odstawie omiaru skorygowanego oziomu A ciśnienia akustycznego Cel ćwiczenia Zaoznanie z metodą omiaru oziomów ciśnienia akustycznego, ocena orawności uzyskiwanych
Bardziej szczegółowoKomentarz 3 do fcs. Drgania sieci krystalicznej. I ciepło właściwe ciała stałego.
Komentarz do fcs. Drgania sieci krystalicznej. I cieło właściwe ciała stałego. Drgania kryształu możemy rozważać z dwóch unktów widzenia. Pierwszy to makroskoowy, gdy długość fali jest znacznie większa
Bardziej szczegółowoTarcie poślizgowe
3.3.1. Tarcie poślizgowe Przy omawianiu więzów w p. 3.2.1 reakcję wynikającą z oddziaływania ciała na ciało B (rys. 3.4) rozłożyliśmy na składową normalną i składową styczną T, którą nazwaliśmy siłą tarcia.
Bardziej szczegółowoKONCEPCJA HYDROSTATYCZNEGO UKŁADU JAZDY TYPU SKID STEER TERENOWEGO POJAZDU SPECJALNEGO PRZEZNACZENIA
InŜynieria Maszyn, R. 17, z. 4, 2012 naęd hydrostatyczny, modernizacja, sterowanie, ojazd terenowy Artur GUZOWSKI 1 Andrzej SOBCZYK 1 KONCEPCJA HYDROSTATYCZNEGO UKŁADU JAZDY TYPU SKID STEER TERENOWEGO
Bardziej szczegółowoBADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH WAHADŁA FIZYCZNEGO
ĆWICZENIE 36 BADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH WAHADŁA FIZYCZNEGO Cel ćwiczenia: Wyznaczenie podstawowych parametrów drgań tłumionych: okresu (T), częstotliwości (f), częstotliwości kołowej (ω), współczynnika tłumienia
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I
J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoXXI OLIMPIADA FIZYCZNA(1971/1972). Stopień III, zadanie teoretyczne T3
XXI OLIMPIADA FIZYCZNA(1971/197) Stoień III, zadanie teoretyczne T3 Źródło: Olimiady fizyczne XXI i XXII, WSiP Warszawa 1975 Autor: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Andrzej Szymacha Obrót łytki Mechanika
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoĆw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości rzeływu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowoInstytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej. Laboratorium Fizyki Cienkich Warstw. Ćwiczenie nr 9
Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Laboratorium Fizyki Cienkich Warstw Ćwiczenie nr 9 Wyznaczanie stałych otycznych cienkich warstw metali metodą elisometryczną Oracowanie: dr Krystyna Żukowska
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 40, s. 179-186, Gliwice 2010 MODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ ROMUALD MOSDORF, TOMASZ WYSZKOWSKI
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 13 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ. CZĘŚĆ 3
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 13 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ. CZĘŚĆ 3 Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania PYTANIA ZAMKNIĘTE Zadanie
Bardziej szczegółowoPrzykład 7.2. Belka złożona. Obciążenie poprzeczne rozłożone, trapezowe.
rzkład 7.. Beka złożona. Obciążenie orzeczne rozłożone, traezowe. a oniższej beki zaisać funkcje sił rzekrojowch i sorządzić ich wkres. α Rozwiązanie Oznaczam unkt charakterstczne, składowe reakcji i rzjmujem
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKÓW KIERUNKOWYCH CHARAKTERYSTYK RUCHU POCISKÓW W BADANIACH SYMULACYJNYCH FALI TYPU N
XVII Międzynarodowa Szkoła Komuterowego Wsomagania Projektowania, Wytwarzania i Eksloatacji Dr hab. inż. Jan PIETRASIEŃSKI, rof. WAT Dr inż. Dariusz RODZIK Wojskowa Akademia Techniczna Mgr inż. Stanisław
Bardziej szczegółowoPRZYRZĄD DO BADANIA RUCHU JEDNOSTAJNEGO l JEDNOSTANIE ZMIENNEGO V 5-143
Przyrząd do badania ruchu jednostajnego i jednostajnie zmiennego V 5-43 PRZYRZĄD DO BADANIA RUCHU JEDNOSTAJNEGO l JEDNOSTANIE ZMIENNEGO V 5-43 Oprac. FzA, IF US, 2007 Rys. Przyrząd stanowi równia pochyła,
Bardziej szczegółowoW-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego
Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie
Bardziej szczegółowoHydrostatyczny system napędu i sterowania jazdą platformy mobilnej
GUZOWSKI Artur 1 SOBCZYK Andrzej 2 Hydrostatyczny system naędu i sterowania jazdą latformy mobilnej WSTĘP Mimo rosnącej roli naędów elektrycznych wciąż niezastąione jest wykorzystanie w rzemyśle naędów
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Katedra Podstaw Systemów Technicznych - Podstawy Metrologii - Ćwiczenie 5. Pomiary dźwięku.
POITECHNIKA ŚĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Strona:. CE ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z odstawowymi ojęciami z zakresu omiarów dźwięku (hałasu), odstawowymi zależnościami oisującymi
Bardziej szczegółowoAnaliza cieplna napędu z liniowymi silnikami indukcyjnymi o regulowanej częstotliwości
VI ubuska Konferencja Naukowo-echniczna i-mie 010 iotr ZYMCZAK 1, Krystian CZYŻEWKI, Jarosław ROJEK Zachodnioomorski Uniwersytet echnologiczny, Instytut Elektrotechniki 1 Analiza cielna naędu z liniowymi
Bardziej szczegółowoProjekt mechanizmu obrotu żurawia
Dźwignice Projekt mechanizmu obrotu żurawia Żuraw wieżowy Żuraw wieżowy - urządzenie dźwigowe otocznie zwane dźwigiem, zaiczane do największych maszyn roboczych. Może osiągać wysokość odnoszenia wonostojąco
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/
Bardziej szczegółowo1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych
MATERIAŁY UZUPEŁNIAJACE DO TEMATU: POMIAR I OKREŚLENIE WARTOŚCI ŚREDNICH I CHWILOWYCH GŁÓWNYCHORAZ POMOCNICZYCH PARAMETRÓW PROCESU DMUCHOWEGO Józef Dańko. Wstę Masa wyływająca z komory nabojowej strzelarki
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET TECHNOLOGICZNO-PRZYRODNICZY IM. JANA I JÊDRZEJA ŒNIADECKICH W BYDGOSZCZY ROZPRAWY NR 139. Tomasz Pi¹tkowski
UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNO-PRZYRODNICZY IM. JANA I JÊDRZEJA ŒNIADECKICH W BYDGOSZCZY ROZPRAWY NR 139 Tomasz Pi¹tkowski ANALIZA I MODELOWANIE PROCESU SORTOWANIA STRUMIENIA MA OGABARYTOWYCH ADUNKÓW JEDNOSTKOWYCH
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechaniki łynów ĆWICZENIE NR OKREŚLENIE WSPÓLCZYNNIKA STRAT MIEJSCOWYCH PRZEPŁYWU POWIETRZA W RUROCIĄGU ZAKRZYWIONYM 1.
Bardziej szczegółowoBADANIA EKSPERYMENTALNE I SYMULACYJNE WĘŻYKOWANIA PRZEGUBOWYCH POJAZDÓW PRZEMYSŁOWYCH NA PODWOZIU KOŁOWYM. Piotr Dudziński, Aleksander Skurjat 1
BADANIA EKSPERYMENTALNE I SYMULACYJNE WĘŻYKOWANIA PRZEGUBOWYCH POJAZDÓW PRZEMYSŁOWYCH NA PODWOZIU KOŁOWYM Część 1. Badania ekserymentalne Piotr Dudziński, Aleksander Skurjat 1 1 Prof. dr hab. inż. Piotr
Bardziej szczegółowoDRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE KINEMATYKI I DYNAMIKI MOBILNEGO MINIROBOTA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 1896-771X 32, s. 157-162, Gliwice 2006 MODELOWANIE KINEMATYKI I DYNAMIKI MOBILNEGO MINIROBOTA MARIUSZ GIERGIEL PIOTR MAŁKA Katedra Robotyki i Dynamiki Maszyn, Akademia Górniczo-Hutnicza
Bardziej szczegółowoI. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
Bardziej szczegółowoBeStCAD - Moduł INŻYNIER 1
BeStCAD - Moduł INŻYNIER 1 Ścianki szczelne Oblicza ścianki szczelne Ikona: Polecenie: SCISZ Menu: BstInżynier Ścianki szczelne Polecenie służy do obliczania ścianek szczelnych. Wyniki obliczeń mogą być
Bardziej szczegółowoTermodynamika techniczna
Termodynamika techniczna Wydział Geologii, Geofizyki i Ochrony Środowiska Ekologiczne Źródła Energii II rok Pomiar wilgotności owietrza Instrukcja do ćwiczenia Katedra Systemów Energetycznych i Urządzeń
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoWyznaczanie momentów bezwładności brył sztywnych metodą zawieszenia trójnitkowego
POLTECHNKA ŚLĄSKA WYDZAŁ CHEMCZNY KATEDRA FZYKOCHEM TECHNOLOG POLMERÓW LABORATORUM Z FZYK Wyznaczanie momentów bezwładności brył sztywnych metodą zawieszenia trójnitkowego WYZNACZANE MOMENTÓW BEZWŁADNOŚC
Bardziej szczegółowoUkład kierowniczy. Potrzebę stosowania układu kierowniczego ze zwrotnicami przedstawia poniższy rysunek:
1 Układ kierowniczy Potrzebę stosowania układu kierowniczego ze zwrotnicami przedstawia poniższy rysunek: Definicja: Układ kierowniczy to zbiór mechanizmów umożliwiających kierowanie pojazdem, a więc utrzymanie
Bardziej szczegółowo