36/26 MODELOWANIE POLA TEMPERA TUROWEGO W STALI SW7M PODCZAS LASEROWEGO HARTOWANIA. Streszczenie
|
|
- Karolina Madej
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 36/26 Solidificatioa ot Metais and AlJoys, No ~ Mełali i Stopów, Nr PAN - Oddział Kalowice PL ISSN MODELOWANIE POLA TEMPERA TUROWEGO W STALI SW7M PODCZAS LASEROWEGO HARTOWANIA KUŹMA Marian, W ASIŃSKA Teresa, STEF ANIUK. Ireneusz Instytut Fizyki Wyższej Szkoły Pedagogicznej w Rzeszowie Rzeszów ul. Rejtana 16a BYLICA Andrzej Instytut Tecłmilci Wyższej Szkoły Pedagogicmej Rzeszów ul. Rejtana 16a Streszczenie W oparciu o liniowy model źródła ciepła obliczono przestrzenne i czasowe rozkłady temperatur w stali SW7M hartowanej z przetopieniem laserem C(h o pracy ciągłej. Wstęp Przemiany fazowe zachodzące w stalach podczas obróbki cieplnej (np. hartowanie. wygrzewanie, odpu~e) są determinowane w głównej mierze temperaturą i jej zmianami w badanym materiale. Od temperatury bowiem zależą takie procesy jak dyfuzja, rozpuszczanie pewnych faz, ujednoradnianie materiału itp. W warunkach niestacjonarnych, takich jakim jest laserowa obróbka, rozkłady temperatur i ich zmiany są na tyle wyraźne i szybkie, że wyznaczenie pól temperaturowych (pod tym pojęciem rozumiemy zależność temperatury od zmiennych przestrzennych i czasu) staje się podstawowym problemem związanym z modelowaniem innych zjawisk, w tym zjawisk związanych z przemianami fazowymi i zmianami własności fizykomechanicznymi badanego materiału. Celem. pracy jest określenie zmian temperaturowych w stali SW7M hartowanej laserem C(h o mocy 2 kw [I]. Pola temperaturowe będą określone dla różnych obszarów próbki
2 202 i na powierzchni próbki, w strefie przetopionej jak również w obszarze oddziaływania cieplnego.. l. Modelliniowego źródła ciepła Określenie pól temperaturowydl dla nagrzewanego materiału sprowadza się do rozwiązania równania różniczkowego. V l T -.!_d T + ~ = O a dt ).. gdzie T jest temperaturą, a - przewodnictwo. A. - przewodnictwo cieplne. t - czas. q ilość energii ciepjne:j dostarczonej przez laser do próbki w jednostce czasu i objętości. Ogólne rozwiązania analityczne równania (l) są w postaci wielokrotnych stałych i w ogólności mało przydatne do obliczeń nawet z wykorzystaniem komputera. Dlatego stosuje się przybliżone rozwiązania dla konkretnych warunków eksperymeota)nych i materiałowych (np. model punktowego źródła ciepła. modeljednowymiarowy itp.) (patrz np. [2]. [3]. [4]). W niniqszej pracy do obliczenia rozkładów temperatury zastosowano model liniowego źródła powierzchni. gdzie prędkość skanowania jest duża. Wtedy. dla gaussowskiego rozkładu energii w wiązce i skanowania wzdłuż osi x analityczne rozwiązanie równania (l) ma postać : ciepła [S]. Model ten jest stosowany dla obróbki laserowe.; metodą skanowania Aq l v l z 2 y 2 T - T = ex p--{-+ } (2) 0 21tA[t(t + t 0 )] 112 4a t Z+ t 0 gdzie v jest prędkościa skanowania. y leży na powierzchni próbki o półnieskończonych wymiarach a oś z jest skierowana w głąb próbki. Oznaczenia wielkości fizycznych występujących we wzorze (2) sa zgodne z oznaczeniami w tabeli l. Pierwszy czynnik (ułamek) we wzorze (2) opisuje proces nagrzewania próbki w czasie ts gdy energia jest dostarczana do danego punktu powierzchni (.. czas trwania impulsu") gdzie ra jest promieniem wiązki lasera. Drugi człon. eksponencjalny. uwzględnia oziębienie próbki wskutek dyfuzji ciepła od powierzchni do objętości. Funkcja T(t, z, y) jest funkcją ciągłą i opisuje tzw. cykl cieplny w danym punkcie. tzn. narastanie temperatury w tym punkcie do maksymalnej wartości T, i następnie jej spadek. Rozwiązanie (2) nie uwzględnia niestety strat ciepła oddawanego przez powierzchnię do otoczenia. Aby tego uniknąć dopasowuje się ten wrijr wprowadzając dodatkową stałą z., tak. aby maksymalna temperatura na powierzchni T. obliczona z tego wzoru była (l).(3)
3 203 zgodna z~ T.lłal:j. ~ze wzoru dla stacjooamego nagrzewania próbki wiazą laserową o promieniu ra i czasie trwadia ta [ 6] T uacj. _ T = A q l V ( ) l/l o l/l l a t s 1t r 8 A. Otrzymujemy wtedy zmodyfikowaną wersję wzoru (2): T- To= Aq /v. exp - _I_[(z + zo)2 + _Y_2-] (S) 2xA.[t(t + t 0 )] 112 4a t t+ t 0 Asbby i Easterłing [S] w celu obliczerńa z., w postaci analitycznego wzoru z porównania wzorów (2) i (S) wprowadzają dalsze przybliżenia rozpatrując graniczne przypadki: t>> to oraz t<< to. W praktyce przypadki te nie zawsze sa spełnione, w szczególności dla naszych warunków doświadczalnych są one nie do przyjęcia. Dlatego proponujemy następującą procedurę obliczenia tej stałej. Najpierw, ze wzoru (S) obliczyć czas po którym w danym punkcie na powierzchni o współrzędnych z = O i y = O wystapi maksimum temperatury. Czas ten łatwo wyliczyć przyrównując pierwszą pochodną wzoru (S) do zera. Wstawiając ten czas do wzoru (S) i porównując ze wzorem (4) otrzymujemy z.,. Licząc w podobny sposób (z przyrównania pierwszej pochodnej dt/dt do zera) obliczamy czas t, po którym wystąpi pik temperatury na danej głębokości. Wstawiając ten czas do wzoru (S) t=t, mając wcześniej obliczoną stałą z., dostajemy temperaturę w danym punkcie o współrzędnych z, y. 3. Wpływ współczynnika odbicia oraz ciepła topnienia na poprawoość obliczeń Zaproponowana w poprzednim paragrafie procedura obliczeń pól temperaturowych ma dodatkową zaletę polegającą na dokładnym określeniu współczynnika absorpcji A z dopasowania obliczeń teoretycmych do danych doświadczalnych. Współczynnik A j:lst trudny do wyznaczenia metodami doświadczalnymi. Zmienia się od 0,9 dla sadzy do O, 7S dla grafitu koloidalnego i do 0,3 dla polerowanej powierzchni metalu dla promieniowania C~. Zależy on od stanu gładkości powierzchni [7] oraz od gęstości mocy promieniowania. W naszych obliczeniach współczynnik ten oszacowany w eksperymentach na około O,SO dopasowano do obliczeń przyjmując jego wartość A=0,6. Ta bowiem wartość daje zgodność obliczeń ze wzoru (S) temperatury topnienia T.=I683 K dla stali SW7M na maksymalnej głębokości przetopienia z.=0,4 mm (rys. l). We wzorze (S) należy wziąć poprawkę na ciepło topnienia materiału. Wpływ tego ciepła będzie uwzględniony jeżeli dostarczaną energię q pomniejszymy o energię, która jest (4)
4 204 \ f'''.."_...- granica ~ strefy przetopione~ a 'o strefa oddziaływania cieplnego Rys. l. Przekrój próbki stali SW7M zahartowanej laserowo a) obszar o budowie komórkowo-dendrytycznej, b) obszar o budowie komórkowej zużywana na przetopienie mateńału. Stosuje się więc proste podstawienie q-. q' =q- 2ra z... v L (6) gdzie L jest ciepłem topnienia jednostki objętości metalu. Uwzględnienie tego ciepła zmniejsza obszar przetopiony o około 10% [S]. Czyli w ogólności nie jest to znacząca poprawka. 4. Intensywność cyklu cieplnego Kształtowanie struktur metali jak i ich zmian wywołanych laserową obróbką zależy od procesów dyfuzji (wzrost ziaren, procesy nasycania austenitu, rozpuszczania węglików itp). Te z kolei zależą od temperatury. W obróbce laserowej temperatura zmienia się w każdej chwili czasu tworząc cykl temperaturowy. (nagrzewanie, chłodzenie). Aby uzależnić procesy dyfuzji i inne podobne od cyklu cieplnego wprowadzono w pracy [S] tzw. intensywność cyklu cieplnego I = a. 't exp- _g_ (7) RTP gdzie 't jest szerokością cyklu (mierzona w połowie wartości Tp, R- stała gazowa oraz {1tRT; a.=2~q dlat«t.. (8) Q - energia aktywacji dyfuzji.
5 205 Tabela l. Parametry materiałowe dla stali SW7M oraz parametry obróbki laserowej Parametry materiałowe Zawartość procentowa węgla Przewodnictwo temperaturowe Przewodnictwo cieplne A.=a p-c Ciepło właściwe Gęstość Temperatura topnienia Temperatura austenizacji Ciepło topnienia jednostki objętości Oznaczenie i wartość c =0,86 a= o m 2 /s A.= 76 J/s m K c= 460 Jlkg K p= 7,87 Io3 kglm 3 T,= 1683 K TA= 1493 K L=2,1 1d' J.m" 3 Parametry obróbki Gęstość mocy lasera Q Promień wiązki ra Prędkość skanowania v dla Q. dlaqz 2 Moc lasera q= Q-s (s= 1t r 8 ) dla Q. dlaqz W spółczynnik pochłaniania Czas naświetlania ts = ralv Q 1 ':" W/m 2 Qr= W/m 2 rr 1,5 1 0" 3 m v 1 =0,02 m/s vz=o,oi m/s q 1 = 1,88 1o2 W qz=4, W A=0,6 ts1= 5 10" 2 s tsr O, l s to = 0,027 s 5. Obliczenia Pola temperaturowe obliczono dla stali SW7M hartowanej laserem CQz [1]. Rys. 2 przedstawia cykle cieplne w punktach o danej odległości od powierzchni. Na rys. 2a przedstawiono rozkłady temperatury dla próbki skanowanej z prędkością 0,01 ~s, rys. 2b przedstawia takie rozkłady dla prędkości 0,02 m/s.
6 206 l KI T ozas, (t) [s) l KI T cus,(l) 1 1 Rys. 2. Pola temperaturowe dla stali SW7M hartowanej laserem C~. Warunki obróbki jak w tabeli l. Prędkość skanowania: a) 0,01 mis, b) 0,02 m/s (z - odległość od powierzchni w mm)
7 207 W pracy [l] zostały przeprowadzone dla tych próbek badania metalograficzne. W zgładach poprzecznych obserwuje się 3 strefy (rys. 1). Dwie strefy pow!'tałe z przetopionego materialu maa strukture metalograficzną rożną: strefa przy powierzchni jest typu dendrytyczoego, poniżej niej jest strefa materiału o strukturze komórkowej. Poniżej obszaru przetopionego istneje strefa która uległa dużemu nagrzaniu ale bez przetopienia (strefa oddziaływania cieplnego). Próbki obrabiane z różną prędkością różnią się objętością obszaru przetopionego i niewielkimi różnicami w obrazie metalograficznym (np. bardziej rozbudowaną siecią węglików). 6. Wnioski Obliczone pola temperaturowe dają istotne informacje o temperaturach w danych obszarach hartowanego laserowo materiału. Przykładowo w próbce nr l (v=o,ol mis, rys. 2a) maksymalna temperatura zmieniała się od 2600 K przy powierzchni próbki do wartości 2300 K na dnie strefy o budowie dendrytycmej. W końcowej, dolnej części strefy oddziaływania cieplnego (punkt A na rys. l) temperatura maksymalna cyklu cieplnego nie prukraczała wartości 1300 K. Z wykresów przedstawionych na rys. 2 łatwo obliczyć inne ważne wielkości termiczne takie jak gradienty temperatury, szybkości grzania i chłodzenia, intensywności cyklów cieplnych itp. Literatura l. A Bylica, A Dziedzic, Badanie procesów odpuszczania stała SW7M po hartowaniu laserowym, Krzepnięcie Metali i Stopów,l7, , AA Wiedenow, G.G. Gładusz, Ftzi.czieskije prociesy pri łaziemoj obrabotkie materiałow, Moskwa, Energatomizdat S. Kowalienko, AD. Wierchoturow, L.F. Gołowko, I.A Podczierniajewa, Laziemoje i ełektroerozjonnoje uprnemienie materiałow, Moskwa, Nauka, T.Burakowski, T. Wierzchoń, Inżynieria powierzchni metali, WNT, Warszawa, MF. Ashby, K.E. Easterling, The transformation hardening of steel surfaces by laser ~1, Hypo-eutectoid steełs, Acta metali., 32, nr 11, , M Bass w Physical Processes in Loser-Material lnteractions (M.Bertolotti - wydawca), rozdz. 3. Plenum Press, New York, A Bylica, I. Stefaniuk, M Kuźma, Pomiar współczynnika pochłaniania powierzchni metodą laserowego wygrzewania (będzie publikowane).
27/36 BADANIE PROCESÓW ODPUSZCZANIA STALI SW7.M PO HARTOWANIU LASEROWYM
27/36 Solidificatin o f Metais and Alloys,no.27. 1996 Krzepniecie Metali i Stopów, Nr 27, 1996 P AN - Oddział Katowice PL ISSN 0208-9386 BADANIE PROCESÓW ODPUSZCZANIA STALI SW7.M PO HARTOWANIU LASEROWYM
Bardziej szczegółowoIMPULSOWE LASEROWE WYGRZEWANIE STALI NADEUTEKTOIDALNEJ
27/25 Soidification ofmetas ans Aoys, No.27, 1996 Krzepnięcie Metai i Stopów, Nr 27, 1996 P AN - Oddział Katowice PL ISSN 0208-9386 IMPULSOWE LASEROWE WYGRZEWANIE STALI NADEUTEKTOIDALNEJ BYLICA Andrzej
Bardziej szczegółowoBadanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie stałym
PROJEKT NR: POIG.1.3.1--1/ Badania i rozwój nowoczesnej technologii tworzyw odlewniczych odpornych na zmęczenie cieplne Badanie dylatometryczne żeliwa w zakresie przemian fazowych zachodzących w stanie
Bardziej szczegółowo36/29 Soljdjf'jc:;arioQ ofmdals llld AlJoys, No.36, 1998 Ku~ Metali i Stopów, Nr 36, 1998 PAN- Oddział K.1towice PL ISSN
36/29 Soljdjf'jc:;arioQ ofmdals llld AlJoys, No.36, 1998 Ku~ Metali i Stopów, Nr 36, 1998 PAN- Oddział K.1towice PL ISSN 0208-9386 OPTYMALIZACJA PROCESU LASEROWEJ I KONWENCJONALNEJ OBRÓBKI CIEPLNEJ STALI
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO DO BLOKADY PROPAGACJI PĘKNIĘĆ ZMĘCZENIOWYCH
Sylwester KŁYSZ *, **, Anna BIEŃ **, Janusz LISIECKI *, Paweł SZABRACKI ** * Instytut Techniczny Wojsk Lotniczych, Warszawa ** Uniwersytet Warmińsko-Mazurski, Olsztyn ZASTOSOWANIE NAŚWIETLANIA LASEROWEGO
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH
Politechnika Łódzka Wydział Mechaniczny Instytut Inżynierii Materiałowej LABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH Blok nr 3 Kształtowanie właściwości mechanicznych materiałów Ćwiczenie nr KWMM 1 Temat: Obróbka
Bardziej szczegółowoNaprężenia i odkształcenia spawalnicze
Naprężenia i odkształcenia spawalnicze Cieplno-mechaniczne właściwości metali i stopów Parametrami, które określają stan mechaniczny metalu w różnych temperaturach, są: - moduł sprężystości podłużnej E,
Bardziej szczegółowoRównania Maxwella. Wstęp E B H J D
Równania Maxwella E B t, H J D t, D, B 0 Równania materiałowe B 0 H M, D 0 E P, J E, gdzie: 0 przenikalność elektryczną próżni ( 0 8854 10 1 As/Vm), 0 przenikalność magetyczną próżni ( 0 4 10 7 Vs/Am),
Bardziej szczegółowoZMIANA WŁASNOŚCI STALI SZYBKOTNĄCEJ SKSM PO OBRÓBCE LASEROWEJ
31/42 Solidification o f Metais and Alloys, Year 2000, Volume 2, Book No 42 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 PAN-Katowice, PL ISSN 0208-9386 ZMIANA WŁASNOŚCI STALI SZYBKOTNĄCEJ SKSM
Bardziej szczegółowoT E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA
: Studium: stacjonarne, I st. : : MiBM, Rok akad.: 2016/1 Liczba godzin - 15 T E C H N I K I L AS E R OWE W I N Ż Y N I E R I I W Y T W AR Z AN IA L a b o r a t o r i u m ( h a l a 2 0 Z O S ) Prowadzący:
Bardziej szczegółowoWykład 8. Przemiany zachodzące w stopach żelaza z węglem. Przemiany zachodzące podczas nagrzewania
Wykład 8 Przemiany zachodzące w stopach żelaza z węglem Przemiany zachodzące podczas nagrzewania Nagrzewanie stopów żelaza powyżej temperatury 723 O C powoduje rozpoczęcie przemiany perlitu w austenit
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH
Politechnika Łódzka Wydział Mechaniczny Instytut Inżynierii Materiałowej LABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH Ćwiczenie nr 6 Temat: Hartowność. Próba Jominy`ego Łódź 2010 WSTĘP TEORETYCZNY Pojęcie hartowności
Bardziej szczegółowoAndrzej BYLICA, Andrzej Dziedzic Instytut Techniki, WSP Rzeszów Ul. Rejtana 16 A, Rzeszów
30/42 Solidification of Metais and Alloys, Year 2000, Volume 2, Book No 42 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 P AN-Katowice, PL ISSN 0208-9386 WPŁYW PARAMETRÓW OBRÓBKI LASEROWEJ I
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE OCHŁADZALNIKA W CELU ROZDROBNIENIA STRUKTURY W ODLEWIE BIMETALICZNYM
28/10 Archives of Foundry, Year 2003, Volume 3, 10 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2003, Rocznik 3, Nr 10 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 ZASTOSOWANIE OCHŁADZALNIKA W CELU ROZDROBNIENIA STRUKTURY W ODLEWIE BIMETALICZNYM
Bardziej szczegółowo32/42 NA ŚCIERANIE POWIERZCHNI STALI EUTEKTYCZNEJ WPŁ YW OBRÓBKI LASEROWEJ NA ODPORNOŚĆ
32/42 Solidification o f Metais and Alloys, Year 2000, Volume 2, Book No 42 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 PAN-Katowice, PL ISSN 0208-9386 WPŁ YW OBRÓBKI LASEROWEJ NA ODPORNOŚĆ
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH Wydział Mechaniczny Technologiczny PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH Wydział Mechaniczny Technologiczny PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA Wykorzystanie pakietu MARC/MENTAT do modelowania naprężeń cieplnych Spis treści Pole temperatury Przykład
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli.
Instrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar współczynnika przewodzenia ciepła materiałów budowlanych Strona 1 z 5 Cel ćwiczenia Prezentacja metod stacjonarnych i dynamicznych pomiaru
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA
POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA Instytut Inżynierii Materiałowej Stale narzędziowe do pracy na zimno CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest zapoznanie się ze składem chemicznym, mikrostrukturą, właściwościami mechanicznymi
Bardziej szczegółowoPODSTAWY OBRÓBKI CIEPLNEJ
PODSTAWY OBRÓBKI CIEPLNEJ STOPÓW ŻELAZA WYŻARZANIE Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego 1. POJĘCIA PODSTAWOWE 2. PRZEMIANY PRZY NAGRZEWANIU
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE
1 W S E i Z W WARSZAWIE WYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE Ćwiczenie Nr 4 Temat: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEWODNICTWA CIEPLNEGO METALI METODĄ ANGSTROMA Warszawa 009. BADANIE PRZEWODNICTWA CIEPLNEGO METALI
Bardziej szczegółowoIDENTYFIKACJA CHARAKTERYSTYCZNYCH TEMPERATUR KRZEPNIĘCIA ŻELIWA CHROMOWEGO
22/40 Solidification of Metals and Alloys, Year 1999, Volume 1, Book No. 40 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 1999, Rocznik 1, Nr 40 PAN Katowice PL ISSN 0208-9386 IDENTYFIKACJA CHARAKTERYSTYCZNYCH TEMPERATUR
Bardziej szczegółowoPochodna i różniczka funkcji oraz jej zastosowanie do obliczania niepewności pomiarowych
Pochodna i różniczka unkcji oraz jej zastosowanie do obliczania niepewności pomiarowych Krzyszto Rębilas DEFINICJA POCHODNEJ Pochodna unkcji () w punkcie określona jest jako granica: lim 0 Oznaczamy ją
Bardziej szczegółowoTechnologia obróbki cieplnej. Grzanie i ośrodki grzejne
Technologia obróbki cieplnej Grzanie i ośrodki grzejne Grzanie: nagrzewanie i wygrzewanie Dobór czasu grzania Rodzaje ośrodków grzejnych Powietrze Ośrodki gazowe Złoża fluidalne Kąpiele solne: sole chlorkowe
Bardziej szczegółowoOBRÓBKA CIEPLNA STOPÓW ŻELAZA. Cz. II. Przemiany austenitu przechłodzonego
OBRÓBKA CIEPLNA STOPÓW ŻELAZA Cz. II. Przemiany austenitu przechłodzonego WPŁYW CHŁODZENIA NA PRZEMIANY AUSTENITU Ar 3, Ar cm, Ar 1 temperatury przy chłodzeniu, niższe od równowagowych A 3, A cm, A 1 A
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowo3. TEMPERATURA W PROCESIE SZLIFOWANIA. 3.1 Cel ćwiczenia. 3.2 Wprowadzenie
3. TEMPERATURA W PROCESIE SZLIFOWANIA 3.1 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie studentów z wpływem wybranych parametrów szlifowania na zmiany temperatury szlifowania oraz ze sposobem jej pomiaru.
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE
1 W S E i Z W WARSZAWIE WYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE Ćwiczenie Nr 3 Temat: WYZNACZNIE WSPÓŁCZYNNIKA LEPKOŚCI METODĄ STOKESA Warszawa 2009 2 1. Podstawy fizyczne Zarówno przy przepływach płynów (ciecze
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWA SYMULACJA POLA TWARDOŚCI W ODLEWACH HARTOWANYCH
3/38 Solidification of Metals and Alloys, No. 38, 1998 Krzepnięcie Metali i Stopów, nr 38, 1998 PAN Katowice PL ISSN 0208-9386 KOMPUTEROWA SYMULACJA POLA TWARDOŚCI W ODLEWACH HARTOWANYCH JURA Stanisław,
Bardziej szczegółowoPochodna i różniczka funkcji oraz jej zastosowanie do rachunku błędów pomiarowych
Pochodna i różniczka unkcji oraz jej zastosowanie do rachunku błędów pomiarowych Krzyszto Rębilas DEFINICJA POCHODNEJ Pochodna unkcji () w punkcie określona jest jako granica: lim 0 Oznaczamy ją symbolami:
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoWydział Metalurgii i Inżynierii Materiałowej Akademia Górniczo-Hutnicza Kraków
24/42 Solidification of Metais and Alloys, Year 2000, Volume 2, Book No 42 Krzepnięcie Meta li i Stopów, Rok 2000, Rocznik 2, Nr 42 PAN- Katowice, PL ISSN 0208-9386 WPŁ YW OBRÓBKI LASEROWEJ NA MIKROSTRUKTURĘ
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 6 HARTOWNOŚĆ STALI. 1. Cel ćwiczenia. 2. Wprowadzenie
Ćwiczenie 6 HARTOWNOŚĆ STALI 1. Cel ćwiczenia Ćwiczenie ma na celu zaznajomienie studentów ze metodami wyznaczania hartowności stali, a w szczególności z metodą obliczeniową. W ramach ćwiczenia studenci
Bardziej szczegółowoStochastic modelling of phase transformations using HPC infrastructure
Stochastic modelling of phase transformations using HPC infrastructure (Stochastyczne modelowanie przemian fazowych z wykorzystaniem komputerów wysokiej wydajności) Daniel Bachniak, Łukasz Rauch, Danuta
Bardziej szczegółowoKrzepnięcie Metali i Stopów, Nr 26, 1996 P Ai'l - Oddział Katowice PL ISSN POCICA-FILIPOWICZ Anna, NOWAK Andrzej
26/39 Soliditikation of Metais and Alloys, No 26, 1996 Krzepnięcie Metali i Stopów, Nr 26, 1996 P Ai'l - Oddział Katowice PL ISSN 02011-9386 WYKRESY CTPc ŻELIW A SZAREGO POCICA-FILIPOWICZ Anna, NOWAK Andrzej
Bardziej szczegółowoLASEROWE UMACNIANIE STALI NIESTOPOWYCH. A. BYLICA 1, S. ADAMIAK 2 Instytut Techniki, Uniwersytet Rzeszowski Rzeszów, ul.
5/6 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 22, Rocznik 2, Nr 6 Archives of Foundry Year 22, Volume 2, Book 6 PAN - Katowice PL ISSN 1642-538 LASEROWE UMACNIANIE STALI NIESTOPOWYCH A. BYLICA 1, S. ADAMIAK 2 Instytut
Bardziej szczegółowoNauka o Materiałach. Wykład XI. Właściwości cieplne. Jerzy Lis
Nauka o Materiałach Wykład XI Właściwości cieplne Jerzy Lis Nauka o Materiałach Treść wykładu: 1. Stabilność termiczna materiałów 2. Pełzanie wysokotemperaturowe 3. Przewodnictwo cieplne 4. Rozszerzalność
Bardziej szczegółowoBADANIE PROCESÓW ODPUSZCZANIA LASEROWO. BYLICA Andrzej, ADAMIAK Stanisław Instytut Techniki, Wyższa Szkoła Pedagogiczna Rzeszów, ul.
27/26 Solidification ofmetal and Alloys, No.27, 1996 Krzepnięcie Metali i Stopów, Nr 27, 1996 PAN- Oddział Katowice PL ISSN 0208-9386 BADANIE PROCESÓW ODPUSZCZANIA LASEROWO HARTOWANYCHSTALIWĘGLOWYCH BYLICA
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych
Projekt Metoda Elementów Skończonych w programie COMSOL Multiphysics 3.4 Wykonali: Helak Bartłomiej Kruszewski Jacek Wydział, kierunek, specjalizacja, semestr, rok: BMiZ, MiBM, KMU, VII, 2011-2012 Prowadzący:
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoRECENZJA Rozprawy doktorskiej mgr. inż. Rafała Banaka pt. Analiza pola temperatur i kształtu strefy przetopionej w procesie spawanie laserowego
Dr hab. inż. Joanna Radziejewska, prof. PW Warszawa, dn. 28 12 2017 Wydział Inżynierii Produkcji Zakład Obróbek Wykańczających i Erozyjnych Politechnika Warszawska ul. Narbutta 85, Warszawa Mail: jora@meil.pw.edu.pl
Bardziej szczegółowoPODSTAWY OBRÓBKI CIEPLNEJ STOPÓW ŻELAZA WYŻARZANIE 1. POJĘCIA PODSTAWOWE 2. PRZEMIANY PRZY NAGRZEWANIU I POWOLNYM CHŁODZENIU STALI 3.
PODSTAWY OBRÓBKI CIEPLNEJ STOPÓW ŻELAZA WYŻARZANIE 1. POJĘCIA PODSTAWOWE 2. PRZEMIANY PRZY NAGRZEWANIU I POWOLNYM CHŁODZENIU STALI 3. WYŻARZANIE 1. POJĘCIA PODSTAWOWE Definicja obróbki cieplnej Dziedzina
Bardziej szczegółowoObróbka cieplna stali
Obróbka cieplna stali Obróbka cieplna stopów: zabiegi cieplne, które mają na celu nadanie im pożądanych cech mechanicznych, fizycznych lub chemicznych przez zmianę struktury stopu. Podstawowe etapy obróbki
Bardziej szczegółowoDefinicja OC
OBRÓBKA CIEPLNA Podstawy teoretyczne Zakres tematyczny 1 Definicja OC Obróbka cieplna jest to zespół zabiegów wywołujących polepszenie właściwości mechanicznych oraz fizyko-chemicznych metali i stopów,
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE Nr 7. Laboratorium Inżynierii Materiałowej. Akceptował: Kierownik Katedry prof. dr hab. B. Surowska. Opracował: dr inż.
POLITECHNIKA LUBELSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ Akceptował: Kierownik Katedry prof. dr hab. B. Surowska Laboratorium Inżynierii Materiałowej ĆWICZENIE Nr 7 Opracował: dr inż.
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne
Termodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Postulat Nernsta (1906):
Bardziej szczegółowoCzym jest prąd elektryczny
Prąd elektryczny Ruch elektronów w przewodniku Wektor gęstości prądu Przewodność elektryczna Prawo Ohma Klasyczny model przewodnictwa w metalach Zależność przewodności/oporności od temperatury dla metali,
Bardziej szczegółowo4/4/2012. CATT-Acoustic v8.0
CATT-Acoustic v8.0 CATT-Acoustic v8.0 Oprogramowanie CATT-Acoustic umożliwia: Zaprojektowanie geometryczne wnętrza Zadanie odpowiednich współczynników odbicia, rozproszenia dla wszystkich planów pomieszczenia
Bardziej szczegółowowymiana energii ciepła
wymiana energii ciepła Karolina Kurtz-Orecka dr inż., arch. Wydział Budownictwa i Architektury Katedra Dróg, Mostów i Materiałów Budowlanych 1 rodzaje energii magnetyczna kinetyczna cieplna światło dźwięk
Bardziej szczegółowoWŁAŚCIWOŚCI ŻELIWA SZAREGO NADTOPIONEGO WĄZKĄ LASEROWĄ. S. ADAMIAK 1 Instytut Techniki, Uniwersytet Rzeszowski Rzeszów, ul.
114/18 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 2006, Rocznik 6, Nr 18 (2/2) ARCHIVES OF FOUNDRY Year 2006, Volume 6, N o 18 (2/2) PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 WŁAŚCIWOŚCI ŻELIWA SZAREGO NADTOPIONEGO WĄZKĄ LASEROWĄ
Bardziej szczegółowoZADANIE 28. Wyznaczanie przewodnictwa cieplnego miedzi
ZADANIE 28 Wyznaczanie przewodnictwa cieplnego miedzi Wstęp Pomiędzy ciałami ogrzanymi do różnych temperatur zachodzi wymiana ciepła. Ciało o wyższej temperaturze traci ciepło, a ciało o niższej temperaturze
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Temperatura i ciepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamiki Przemiany gazowe izotermiczna izobaryczna izochoryczna adiabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH
Politechnika Łódzka Wydział Mechaniczny Instytut Inżynierii Materiałowej LABORATORIUM NAUKI O MATERIAŁACH Ćwiczenie nr 6 Temat: Stale w stanie ulepszonym cieplnie Łódź 2010 Cel ćwiczenia Zapoznanie się
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa
Ćwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się - z metodyką pomiaru aktywności
Bardziej szczegółowoSTAL NARZĘDZIOWA DO PRACY NA ZIMNO
STAL NARZĘDZIOWA DO PRACY NA ZIMNO Jakościowe porównanie głównych własności stali Tabela daje jedynie wskazówki, by ułatwić dobór stali. Nie uwzględniono tu charakteru obciążenia narzędzia wynikającego
Bardziej szczegółowoObróbka cieplna stali
OBRÓBKA CIEPLNA Obróbka cieplna stali Powstawanie austenitu podczas nagrzewania Ujednorodnianie austenitu Zmiany wielkości ziarna Przemiany w stali podczas chłodzenia Martenzytyczna Bainityczna Perlityczna
Bardziej szczegółowo3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:
Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA
71 DYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA dr hab. inż. Roman Partyka / Politechnika Gdańska mgr inż. Daniel Kowalak / Politechnika Gdańska 1. WSTĘP
Bardziej szczegółowowrzenie - np.: kotły parowe, wytwornice pary, chłodziarki parowe, chłodzenie (np. reaktory jądrowe, silniki rakietowe, magnesy nadprzewodzące)
Wymiana ciepła podczas wrzenia 1. Wstęp wrzenie - np.: kotły parowe, wytwornice pary, chłodziarki parowe, chłodzenie (np. reaktory jądrowe, silniki rakietowe, magnesy nadprzewodzące) współczynnik wnikania
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoPL B1. Sposób oznaczania stężenia koncentratu syntetycznego w świeżych emulsjach chłodząco-smarujących
PL 214125 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 214125 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 389756 (51) Int.Cl. G01N 33/30 (2006.01) G01N 33/26 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej
Bardziej szczegółowo( F ) I. Zagadnienia. II. Zadania
( F ) I. Zagadnienia 1. Pole magnetyczne: indukcja i strumień. 2. Pole magnetyczne Ziemi i magnesów trwałych. 3. Własności magnetyczne substancji: ferromagnetyki, paramagnetyki i diamagnetyki. 4. Prąd
Bardziej szczegółowoRozkład normalny, niepewność standardowa typu A
Podstawy Metrologii i Technik Eksperymentu Laboratorium Rozkład normalny, niepewność standardowa typu A Instrukcja do ćwiczenia nr 1 Zakład Miernictwa i Ochrony Atmosfery Wrocław, listopad 2010 r. Podstawy
Bardziej szczegółowo6. OBRÓBKA CIEPLNO - PLASTYCZNA
6. OBRÓBKA CIEPLNO - PLASTYCZNA 6.1. Cel ćwiczenia Zapoznanie się z rodzajami obróbki cieplno plastycznej i ich wpływem na własności metali. 6.2. Wprowadzenie Obróbką cieplno-plastyczną, zwaną potocznie
Bardziej szczegółowoZachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny INSTYTUT INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ Zakład Metaloznawstwa i Odlewnictwa
Zachodniopomorski Uniwersytet Technologiczny INSTYTUT INŻYNIERII MTERIŁOWEJ Zakład Metaloznawstwa i Odlewnictwa Przedmiot: Podstawy Nauki o Materiałach I i II, Materiały Konstrukcyjne, Współczesne Materiały
Bardziej szczegółowoWykład 1. Anna Ptaszek. 5 października Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego. Chemia fizyczna - wykład 1. Anna Ptaszek 1 / 36
Wykład 1 Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego 5 października 2015 1 / 36 Podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny To zbiór niezależnych elementów, które oddziałują ze sobą tworząc integralną
Bardziej szczegółowoWnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej. 1. Wstęp
Wnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej 1. Wstęp Współczynnik wnikania ciepła podczas konwekcji silnie zależy od prędkości czynnika. Im prędkość czynnika jest większa, tym współczynnik wnikania ciepła
Bardziej szczegółowoWykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne W3. Zjawiska transportu Zjawiska transportu zachodzą gdy układ dąży do stanu równowagi. W zjawiskach
Bardziej szczegółowoBADANIA DYLATOMETRYCZNE STOPU Cu-Zn-Al-Si. A. GRZEBYK 1 Instytut Techniki, Uniwersytet Rzeszowski Rzeszów, ul. Rejtana 16A
44/4 Archives of Foundry, Year 2002, Volume 2, 4 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2002, Rocznik 2, Nr 4 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 BADANIA DYLATOMETRYCZNE STOPU Cu-Zn-Al-Si A. GRZEBYK 1 Instytut Techniki,
Bardziej szczegółowoLASEROWA OBRÓBKA MATERIAŁÓW
LASEROWA OBRÓBKA MATERIAŁÓW Promieniowanie laserowe umożliwia wykonanie wielu dokładnych operacji technologicznych na różnych materiałach: o trudno obrabialnych takich jak diamenty, metale twarde, o miękkie
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowoDobór materiałów konstrukcyjnych cz.13
Dobór materiałów konstrukcyjnych cz.13 dr inż. Hanna Smoleńska Katedra Inżynierii Materiałowej i Spajania Wydział Mechaniczny, Politechnika Gdańska Materiały edukacyjne ROZSZERZALNOŚĆ CIEPLNA LINIOWA Ashby
Bardziej szczegółowoŚrednie miesięczne temperatury powietrza dla sezonu ogrzewczego wentylacji
Średnie miesięczne temperatury powietrza dla sezonu ogrzewczego wentylacji Zasady określania sezonowego zapotrzebowania na ciepło do ogrzewania budynków mieszkalnych i zamieszkania zbiorowego podaje norma
Bardziej szczegółowo( L ) I. Zagadnienia. II. Zadania
( L ) I. Zagadnienia 1. Pole magnetyczne: indukcja i strumień. 2. Pole magnetyczne Ziemi i magnesów trwałych. 3. Własności magnetyczne substancji: ferromagnetyki, paramagnetyki i diamagnetyki. 4. Prąd
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych
Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Oguttu Alvin Wojciechowska Klaudia MiBM /semestr VII / IMe Poznań 2013 Projekt MES Strona 1 SPIS TREŚCI 1. Ogrzewanie laserowe....3
Bardziej szczegółowoMATEMATYCZNY MODEL PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
ELEKTRYKA 014 Zeszyt 1 (9) Rok LX Krzysztof SZTYMELSKI, Marian PASKO Politechnika Śląska w Gliwicach MATEMATYCZNY MODEL PĘTLI ISTEREZY MAGNETYCZNEJ Streszczenie. W artykule został zaprezentowany matematyczny
Bardziej szczegółowoModelowanie pola akustycznego. Opracowała: prof. dr hab. inż. Bożena Kostek
Modelowanie pola akustycznego Opracowała: prof. dr hab. inż. Bożena Kostek Klasyfikacje modeli do badania pola akustycznego Modele i metody wykorzystywane do badania pola akustycznego MODELE FIZYCZNE MODELE
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowo1 Badania strukturalne materiału przeciąganego
Zbigniew Rudnicki Janina Daca Włodzimierz Figiel 1 Badania strukturalne materiału przeciąganego Streszczenie Przy badaniach mechanizmu zużycia oczek ciągadeł przyjęto założenie, że przeciągany materiał
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych
Projekt Metoda Elementów Skończonych w programie COMSOL Multiphysics 3.4 Wykonali: Dziamski Dawid Krajcarz Jan BMiZ, MiBM, TPM, VII, 2012-2013 Prowadzący: dr hab. inż. Tomasz Stręk Spis treści 1. Analiza
Bardziej szczegółowoPodstawowe założenia projektowania blach w programie SolidWorks
Podstawowe założenia projektowania blach w programie SolidWorks Obliczenia arkuszy blach Istnieje wiele różnych metod, których konstruktorzy używają do określania długości płaskich arkuszy blach, które
Bardziej szczegółowoRecenzja rozprawy doktorskiej mgr inż. Joanny Wróbel
Prof. dr hab. inż. Tadeusz BURCZYŃSKI, czł. koresp. PAN Instytut Podstawowych Problemów Techniki PAN ul. A. Pawińskiego 5B 02-106 Warszawa e-mail: tburczynski@ippt.pan.pl Warszawa, 15.09.2017 Recenzja
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
Bardziej szczegółowoBudowa stopów. (układy równowagi fazowej)
Budowa stopów (układy równowagi fazowej) Równowaga termodynamiczna Stopy metali są trwałe w stanie równowagi termodynamicznej. Równowaga jest osiągnięta, gdy energia swobodna układu uzyska minimum lub
Bardziej szczegółowoNumer Nota albumu Robert G
FIZYKA TRANSPORTU, 3 TERMIN, 16/03/07 1 Fizyka transportu, 3 termin, 16/03/07 Egzamin zaliczyła pozytywnie jedna osoba: 124 948 +dst) Fizyka transportu, 2 termin, 7/03/07 Egzamin zaliczyła pozytywnie jedna
Bardziej szczegółowoModelowanie obłoku plazmowego powstającego podczas spawania żelaza. T. Mościcki
Modelowanie obłoku plazmowego powstającego podczas spawania żelaza T. Mościcki W referacie zostanie omówione modelowanie plazmy powstającej podczas spawania żelaza laserem CO2. Obliczenia zostały przeprowadzone
Bardziej szczegółowoFunkcja liniowa - podsumowanie
Funkcja liniowa - podsumowanie 1. Funkcja - wprowadzenie Założenie wyjściowe: Rozpatrywana będzie funkcja opisana w dwuwymiarowym układzie współrzędnych X. Oś X nazywana jest osią odciętych (oś zmiennych
Bardziej szczegółowo1. Wprowadzenie: dt q = - λ dx. q = lim F
PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA Temat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEWODNOŚCI
Bardziej szczegółowoWpracy przedstawiono wyniki
Oleje hartownicze analiza zdolności chłodzącej prof. dr hab. inż. Henryk Adrian KIEROWNIK PRACOWNI METALOGRAFII ILOŚCIOWEJ I MODELOWANIA OBRÓBKI CIEPLNEJ NA WYDZIALE INŻYNIERII METALI I INFORMATYKI PRZEMYSŁOWEJ
Bardziej szczegółowoPrzedmowa Przewodność cieplna Pole temperaturowe Gradient temperatury Prawo Fourier a...15
Spis treści 3 Przedmowa. 9 1. Przewodność cieplna 13 1.1. Pole temperaturowe.... 13 1.2. Gradient temperatury..14 1.3. Prawo Fourier a...15 1.4. Ustalone przewodzenie ciepła przez jednowarstwową ścianę
Bardziej szczegółowoWykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury metodą elementów w skończonych Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej Plan prezentacji Założenia
Bardziej szczegółowoKOMPENDIUM WIEDZY. Opracowanie: BuildDesk Polska CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKÓW I ŚWIADECTWA ENERGETYCZNE NOWE PRZEPISY.
Sprawdzanie warunków cieplno-wilgotnościowych projektowanych przegród budowlanych (wymagania formalne oraz narzędzie: BuildDesk Energy Certificate PRO) Opracowanie: BuildDesk Polska Nowe Warunki Techniczne
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE SYSTEMU Mathematica DO ROZWIĄZYWANIA ZAGADNIEŃ PRZEWODZENIA CIEPŁA
39/19 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 006, Rocznik 6, Nr 19 Archives of Foundry Year 006, Volume 6, Book 19 PAN - Katowice PL ISSN 164-5308 WYKORZYSTANIE SYSTEMU Mathematica DO ROZWIĄZYWANIA ZAGADNIEŃ PRZEWODZENIA
Bardziej szczegółowoWstęp. Ruch po okręgu w kartezjańskim układzie współrzędnych
Wstęp Ruch po okręgu jest najprostszym przypadkiem płaskich ruchów krzywoliniowych. W ogólnym przypadku ruch po okręgu opisujemy równaniami: gdzie: dowolna funkcja czasu. Ruch odbywa się po okręgu o środku
Bardziej szczegółowoDYFUZJA I PRZEMIANY FAZOWE Diffusion and phase transformations. forma studiów: studia stacjonarne. Liczba godzin/tydzień: 2W e, 1L, 1Ćw.
Nazwa przedmiotu Kierunek: Inżynieria materiałowa Rodzaj przedmiotu: Kierunkowy obowiązkowy DYFUZJA I PRZEMIANY FAZOWE Diffusion and phase transformations Poziom studiów: studia II stopnia forma studiów:
Bardziej szczegółowoMateriały Reaktorowe. Efekty fizyczne uszkodzeń radiacyjnych c.d.
Materiały Reaktorowe Efekty fizyczne uszkodzeń radiacyjnych c.d. Luki (pory) i pęcherze Powstawanie i formowanie luk zostało zaobserwowane w 1967 r. Podczas formowania luk w materiale następuje jego puchnięcie
Bardziej szczegółowoMetaloznawstwo II Metal Science II
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014
Bardziej szczegółowo