Teoria Pola Elektromagnetycznego
|
|
- Ignacy Chmiel
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Teoia Pola Elektomagnetcnego Wkład 1 Pojęcia anali wektoowej Stefan Filipowic
2 Wstęp Teścią niniejsego wkładu jest makoskopowa teoia pola elektomagnetcnego. Podstaw tej teoii ostał sfomułowane i pedstawione pe J.C. Mawella w połowie XIX wieku w postaci ównań elektodnamiki. Teoia ównań Mawella o istnieniu fal elektomagnetcnch bła w swoim casie genialną hipoteą. Dopieo doświadcenia pepowadone pe H.R. Heta, któ otmał w waunkach laboatojnch falę elektomagnetcną, N. Lebiediewa, któ wkaał ciśnienie światła, mieł je oa odkcie.s. Popowa polegające na astosowaniu fal elektomagnetcnch do pesłania sgnałów, teoia Mawella otmała ekspementalne potwiedenie.
3 Wstęp Pole elektomagnetcne, podobnie jak wselkie odaje mateii, może powstać tlko kostem innch odajów mateii, może się pekstałcać w inne odaje mateii i podlega p tm podstawowm pawom pod o nieniscalności i samowstacalności mateii i jej uchu. Pole elektomagnetcne ma swoje właściwości, któe odóżniają go od innch odajów mateii. Pole elektomagnetcne chaakteuje się istnieniem pola elektcnego i magnetcnego, wiąanch e sobą specjalną pemianą. Pola te są składowmi tego samego pola elektomagnetcnego i stanowią óżne jego postacie.
4 Wstęp P badaniu pola elektomagnetcnego celowo jest najpiew analiować pole elektcne i jego oddiałwanie na ciała nie będące w spocnku. Następnie bada się pole magnetcne i jego oddiałwanie na ciała, pe któe pepłwa pąd stał. Po pswojeniu metod oblicania pola elektostatcnego i magnetostatcnego, łatwiejse się staje pejście do oblicania pola elektomagnetcnego i ochodenia się fal elektomagnetcnch. Pojęcie pola ficnego nie należ utożsamiać pojęciem pola jako pewnej funkcji. Pod nawą pole wektoowe (skalane) w matematce oumiem obsa pestenn, któemu w każdm punkcie ppisujem wekto (skala) o odpowiedniej wielkości. Matematcnie pojęcia pola wgodnie jest stosować p opiswaniu własności ficnch pola.
5 1. Pojęcia anali wektoowej 1.1. Dodawanie wektoów Wielkości wektoowe lub kótko wekto dodaje się geometcnie Pekątna ównoległoboku, najdująca się międ wektoami i B jest ich sumą: C = B Duga pekątna jest óżnicą wektoów D = B Onacając długości wektoów tmi sammi liteami be pogubienia otmam: C = B Bcosϕ B sinψ = sin ϕ C D = B Bcosϕ sin ω = sin ϕ B D
6 1.1. Dodawanie wektoów B B B B B B
7 1.1. Dodawanie wektoów (BC)=(B)C BC C BC C BC B B B
8 1.1. Dodawanie wektoów B B B B B -B=(-B)
9 1.. Ilocn skalan wektoów Pacę wkonwaną pe siłę, wwołującą pesunięcie ciała wdłuż odcinka postoliniowego B, okeśla się ilocnem: W = B cosα gdie: α jest kątem międ kieunkami i B. Taki sposób mnożenia wektoów stosuje się w wielu innch agadnieniach fiki. Jego wnik nawa się ilocnem skalanm wektoów i apisuje się w postaci: W = B Ilocn taki jest wielkością skalaną. Watość ilocnu skalanego nie mienia się po pestawieniu kolejności cnników. B = B
10 1.3. Ilocn wektoow wektoów W wniku mnożenia wektoowego dwóch wektoów otmuje się now wekto, postopadł do płascn wnaconej pe mnożone wekto. Watość ilocnu wektoowego ówna jest powiechni ównoległoboku budowanego na mnożonch wektoach. Zwot wektoa ilocnu pjęto okeślać a pomocą eguł śub pawoskętnej (kokociągu). Jeśli obacać ękojeść kokociągu w płascźnie wnaconej pe mnożone wekto w kieunku od do B o kąt mniejs niż 180 0, to kokociąg będie się posuwał godnie e wotem wektoa ilocnu. Zmiana kolejności cnników w ilocnie wektoowm pociąga a sobą godnie egułą kokociągu mianę jego naku. [B] = - [B]
11 1.4. Wekto jednostkowe Dowoln wekto można pedstawić w postaci = 1 p cm: watość licbowa wektoa (skala), 1 wekto jednostkow skieowan godnie wektoem. Zawcaj wekto jednostkowe wiążą się pjętm układem współędnch. W ppadku współędnch postokątnch stosuję się onacenia: i dla wektoa jednostkowego w kieunku osi, j - dla wektoa jednostkowego w kieunku osi i k wdłuż osi. Wekto i, j, k twoą układ pawoskętn. Długość każdego wektoa można waić a pomocą utów tego wektoa na osie współędnch (,, ). Te ut, lub składowe wektoa są wielkościami skalanmi. Wekto można opatwać jako sumę tech wektoów, któch jeden ma długość i skieowan jest wdłuż osi, dugi ma długość i skieowan jest wdłuż osi, teci ma długość i skieowan jest wdłuż osi. matematcnie można to apisać: = i j k
12 1.4. Wekto jednostkowe If we divide a wekto gdie jest watością bewględną, we obtain a vecto whose magnitude uskuje wielkość is unit and whose diection is the same as the wskauje kieunek wektoa. = i = = Wekto jednostkowe odgwają bado ważną olę w analiie wektoowej =
13 1.4. Wekto jednostkowe Ilocn skalan dwóch jednakowch wektoów jednostkowch ówn jest jedności. ii = 1; jj = 1; kk = 1 Ilocn skalan dowolnej pa óżnch wektoów jednostkowch ówn jest eu, ponieważ kąt awat międ tmi wektoami wnosi 90 0, jego cosinus ówn jest eu ij = 0; ik = 0; jk = 0 Ilocn wektoow dwóch jednakowch wektoów jednostkowch ówn jest eu, gdż kat mied nimi wnosi eo. Powiechnia ównoległoboku opostata na tch wektoach jest ówna eo. [ii] = i i = 0; [jj] = j j = 0; [kk] = k k = 0 Watość ilocnu wektoowego dwóch óżnch wektoów jednostkowch ówna jest jedności, kieunek i wot ilocnu wektoowego okeśla się a pomocą śub pawoskętnej. [ij] = i j = k; [jk] = j k = i; [ki] = k i = j; [ji] = j i = -k; [kj] = k j = -i; [ik] = i k = -j
14 1.4. Wekto jednostkowe i = = = = W ppadku układu współędnch walcowch, Q, wekto jednostkowe onaca się 1, 1 Q, k. W układie współędnch kulistch, Θ, ψ wekto jednostkowe onaca się 1, 1 Θ,1 ψ. Wekto 1, 1 Q, k i 1, 1 Θ,1 ψ twoą układ pawoskętne.
15 1.5. Skalan i wektoow ilocn wektoów ważon pe ich składowe Ilocn skalan wektoów i B można waić a pomocą ich składowch: B = ( i j k)(b i B j B k) Ilocn skalane dwóch jednakowch wektoów jednostkowch ówne są jedności, dwóch óżnch ówne są eu; atem: B = B B B
16 1.5. Skalan i wektoow ilocn wektoów ważon pe ich składowe Ilocn wektoow dwóch wektoów i B można waić a pomocą ich składowch B = ( i j k) (B i B j B k) Po uposceniach otmam: B = ( B B )i ( B B )j ( B B )k Ważenie to łatwiej apamiętać w postaci wnacnikowej: B = i j k B B B
17 1.6. Ilocn tech wektoów Ilocn wektoow wektoów i B pomnożć skalanie pe teci wekto C [ B] C = ( B) C Ilocn wektoow [ B] ówn jest powiechni ównoległoboku o bokach i B. wobec tego ważenie na ilocn pedstawia objętość ównoległościanu o kawędiach, B i C. [ B] C = ( B) C = [B C] = (B C)= = B [C ] = B (C )
18 1.6. Ilocn tech wektoów Ilocn wektoow wektoów i B pomnożć wektoowo pe teci wekto C [[ B] C] = ( B) C Wekto ilocnu [ B] jest postopadł do płascn wnaconej pe wekto i B. Po pomnożeniu tego ilocnu pe teci wekto C otmam now wekto [[ B] C] postopadł do płascn wnaconej pe wekto [ B] i C. Wekto ten będie leżał na płascźnie wnaconej pe wekto i B. Posługując się tm ważeniem można wpowadić wan w teoii pola elektomagnetcnego wo: [[ B] C] = B [C ] [B C] = = B (C ) - (B C)
19 1.6. Ilocn tech wektoów B B B α α B ( B) C ( B C)
20 1.6. Ilocn tech wektoów Ilocn skalan dwóch wektoów pomnożonch wektoowo (B C) = B C cos( angle between = B C sin( angle between cos( angle between B and C) and B C) and B C)
21 1.7. Układ współędnch Układ współędnch postokątnch (katejański) Układ współędnch walcowch (clindcn) Układ współędnch kulistch (sfecn)
22 Układ współędnch postokątnch Post óżnickow d d d. wektoa pesunięcia dl punktu P do Q : dl = d i d i d i Watość bewględna pesunięcia: ( d) ( d) ( d ) dl =
23 Wekto położenia punktu w układie katejańskim vecto dawn fom the oigin to an abita point P(,,) is called the position vecto defining the point P. It is denoted b the smbol. Thus in the catesian coodinate sstem: = The intfinitesmal volume of the bo is: dv = d d d
24 Układ współędnch walcowch (clindcn) Dane są dwa punkt: P(, Φ, ) Q( d, Φ dφ, d) Post óżnickow wektoa pesunięcia dl (d df d) punktu P do Q : dl d 1 = d 1 dφ 1Φ dl = d i dφ iφ d i Watość bewględna pesunięcia: ( d) ( dφ) ( d ) dl =
25 Wekto położenia punktu w układie clindcnm The position vecto defining an abita point is given b: = 1 1 P(, Φ, ) The intfinitesmal volume of the bo is: dv = d dφ d
26 Układ współędnch kulistch (sfecn)
27 Układ współędnch kulistch Dane są dwa punkt: (sfecn) P(, Θ, Φ) and Q( d, Θ dθ, Φ dφ) Post óżnickow wektoa pesunięcia dl (d dθ df), punktu P do Q : dl = d 1 dθ 1 Θ sin Θ dφ 1 Φ Watość bewględna pesunięcia: dl ( d) ( dθ) ( sin Θ Φ ) = d
28 Wekto położenia punktu w układie sfecnm The position vecto defining an abita point is given b: P(, Φ, ) = 1 The intfinitesmal volume of the bo is: dv = sinθ d dθ dφ
29 Relacje mied współędnmi w óżnch układach współędnch Katejański,, Clindcn,Φ, Sfecn, Θ, Φ = Katejański,, Θ = Φ = Φ = = = tan tan tan Clindcn,Φ, = cosφ = sin Φ = s = Φ = Φ c Θ = tan 1 c Sfecn, Θ, Φ = sin ΘcosΦ = sin Θsin Φ = cos Θ = sin Θ c Φ = Φ = s s cos Θ
30 Podsumowanie elementów pnależnch w układach współędnch Płascn postopadłe Współędne Wekto jednostkowe Zakes współędnch Post óżnickow Obsa óżnickowania Katejański,, Clindcn,Φ, Sfecn, Θ, Φ T płascn clinde i dwie sfea, płascn stożek i płascna,,,,φ,, Θ, Φ, i i i, i, i i, i, i Θ Θ Φ i, < < < < < < 0 < < 0 < Φ < π < < di d i, di 0 < < 0 < Θ < π 0 < Φ < π di, dθi Θ, sin ΘdΦi, di di, Φ Φ Φ di, ddi ddi ddi ddφi dφdi ddi Φ ddθi Φ sin Θ dθ dφi sin Θ d dφi Diffeential Volume ddd ddφ d sin ΘddΘdΦ Θ
31 Różnickowanie funkcji wektoowej d d d d = Różnickowanie funkcji wektoowej definiowane jest w taki sam sposób jak funkcji skalanej. Ropatm funkcję wektoa (,,). Różnickow post wektoa w punkcie (,,) odpowiada punktowi (d,d,d): ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) = = =,,,, lim,,,, lim,,,, lim
32 Różnickowanie funkcji wektoowej Since [ (,, ) (,, ) ] is a vecto, the deivative / is a vecto which, in geneal, is oiented in a diection diffeent fom that of. / / Similal and ae vectos which, in geneal, ae oiented in diections diffeent fom that of. Reguła óżnickowania ilocnu skalanego i wektoowego wektoów: d( B) = d B db d( B) = d B db
33 1.7. Gadient potencjału skalanego Okeślone odaje pól wektoowch (ale nie wsstkie) chaakteują się obecnością potencjału skalanego (ten pmiotnik bwa cęsto pomijan). Jest to wielkość skalana a pomocą któej można opisać stan pola w dowolnm jego punkcie. Np.: wsokość punktu jest potencjałem skalanm w polu gawitacjnm, potencjał elektcn chaakteuje pole elektcne. Pola tego odaju nawa się bewiowmi lub potencjalnmi. W polu potencjalnm można wnacć wiele punktów, któch potencjał skalane mają tą sama watość. Ogólnie punkt te leżą na powiechni, któa nawa się ekwipotencjalną. Najwięksa watość mian w pesteni potencjału j w danm punkcie nawa się gadientem potencjału, onaca się go gadj lub ϕ.
34 1.7. Gadient potencjału skalanego Gadient potencjału jest wielkością wektoową Można go ołożć na składowe wdłuż współędnch; każda nich jest ówna watości sbkości mian w odpowiednim kieunku. W układie współędnch postokątnch: we współędnch walcowch: we współędnch kulistch k j i gad = = ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ k gad = = ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ Θ Θ 1 1 = = ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ Θ Θ sin Θ 1 1 gad
35 1.7. Gadient potencjału skalanego Kieunek gadientu potencjału jest wsędie postopadł do powiechni ekwipotencjalnej pechodącej pe opatwan punkt. Watość gadientu potencjału jest tm więksa im bliżej siebie leżą powiechnie ekwipotencjalne odpowiadające potencjałom óżniącm się o taką samą watość. Gadient potencjału można oceniać jako pacę odniesioną do jednostki ładunku i jednostki pesunięcia w kieunku najwięksch mian potencjału w danm punkcie.
36 1.7. Gadient potencjału skalanego Gadient potencjału pola elektostatcnego e nakiem ujemnm nawa się natężeniem pola elektostatcnego. E = ϕ Ważną właściwością funkcji potencjału skalanego j jest jej ciągłość. Istotnie spotkane w podie i technice watości natężenia pola elektostatcnego E są awse skońcone, tn., że pochodne funkcji potencjału wględem pesunięcia w dowolnm kieunku są wsędie skońcone, tn. że jest to funkcja ciągła, mieniająca się płnnie be jakichkolwiek skoków.
37 1.7. Gadient potencjału skalanego Inną właściwością funkcji potencjału skalanego j jest jej wielonacność, potencjał nie mienia się po dodaniu do watości potencjału dowolnej wielkości stałej. E = ϕ = ( ϕ const) Watość stałej okeśla się a pomocą waunku begowego, któa powiechni ekwipotencjalnch pbiea potencjał ówn eu. Posługując się pojęciem potencjału oa jego gadientu można opiswać nie tlko pole elektostatcne, lec ównież pole pądów pewodenia lub pesunięcia (na ewnąt źódła) i pole magnetcne na ewnąt obsau płnącmi w nim pądami.
38 1.8. Opeato óżnickow Oblicanie gadientu jest opeacją óżnickowania wielkości skalanej wględem współędnch. Do onacenia tej opeacji można użć smbolicnego apisu ped smbolem wielkości skalanej, któej gadient ma się oblicać. Smbol jest opeatoem óżnickowm (opeato nabla). Można go fomalnie taktować jako wekto ważon we współędnch postokątnch w postaci: = i j k Opeato dopisan ped smbolem wielkości wektoowej ma upełnie inne nacenie.
39 1.9. Stumień wektoa Wobaźm sobie w pesteni dowoln obsa oganicon powiechnia amkniętą. Mał element tej powiechni można uważać a płaski i pedstawić go a pomocą wektoa ds nomalnego do tej powiechni. Dodatni wot wektoa elementu powiechni wiąże się awcaj a pomocą kokociągu e wotem, w któm okąża się obwód okążając element. Zwot uważać będiem a dodatni, w ppadku, gd patąc na element powiechni ewnąt będiem go okążać peciwnie do wskaówek egaa. Załóżm, że opatwane obsa najduje się w polu wektoa E. Ilocn skalan E ds = E ds cos(e, ds.) nawa się stumieniem wektoa E. Całka tej wielkości po całej powiechni obejmującej opatwan obsa pedstawia stumień wektoa E wchodąc tego obsau. Kółko na smbolu całki onaca całkowanie po całej powiechni amkniętej. Stumień wektoa jest wielkością skalaną.
40 1.10. Robieżność wektoa Ganica do któej dąż stosunek całkowitego stumienia wektoa pe powiechnie amkniętą do objętości obsau oganiconego tą powiechnią, gd objętość dąż do ea, nawa się obieżnością lub dwegencją wektoa. dive = lim V 0 Eds Robieżność wektoa w dowolnm punkcie pola można obaować licbą linii pola acnającch się lub końcącch się w małm obsae dookoła opatwanego punktu. Robieżność jest wielkością skalaną; awatość dodatnią gd linie pola acnają się w danm obsae, a ujemną gd się w nim końcą. Inacej okeślona obieżność (we współędnch postokątnch) jest sumą postów stumienia e mianami wektoa w kieunku osi współędnch postokątnch i wnosi: dive = E s E V E
41 1.10. Robieżność wektoa We współędnch walcowch: dive ( E We współędnch kulistch: = 1 ) EΘ Θ E div 1 1 E = ( E ) ( E sin Θ sin ) Θ Θ Θ E ϕ ϕ Poównując popednio podane ależności dive można potaktować jako ilocn skalan opeatoa óżnickowego i wektoa E. div E = E
42 1.1. Laplasjan pola skalanego Spośód wielu opeacji dwukotnego óżnickowania seokie astosowanie najduje w teoii pola elektomagnetcnego obieżność gadientu, nawana laplasjanem pola skalanego. dive = div( gadϕ) = ( ϕ) = ϕ Ważenie w postaci owiniętej w układie współędnch postokątnch pedstawia się: dive = ϕ = Niekied do onacenia laplasjanu pola skalanego stosowan bwa smbol. ϕ ϕ ϕ
43 1.1. Laplasjan pola skalanego W innch układach współędnch: Współędne walcowe: Współędne kuliste: 1 1 = ϕ ϕ ϕ ϕ Θ = sin 1 sin sin 1 1 ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ Θ Θ Θ Θ Θ
44 1.10. Robieżność wektoa Poównując popednio podane ależności dive można potaktować jako ilocn skalan opeatoa óżnickowego i wektoa E. div E = E Istnienie obieżności jest awse wiąane istnieniem w danm punkcie pola źódła linii pola. W polu elektostatcnm źódłami są ładunki dodatnie i ujemne. Zatem obieżność wektoa natężenia pola elektostatcnego E w punktach w któch najdują się ładunki na watość óżną od ea. W polu magnetcnm obieżność wektoa indukcji magnetcnej jest awse ówna eu, gdż nie ma w podie mas magnetcnch iolowanch. B
45 Robieżność i twiedenie Ostogadkiego-Gaussa V ( ) dv = J J S ds The volume V is bounded b the suface S The divegence theoem pemits the eplacement of a suface integation b a volume integation and vice vesa.
46 Wiowość wektoa Wpadkowa watość pac wkonanej w polu bewiowm p pesunięciu po dode amkniętej ówna jest eu. Matematcnie ten waunek można apisać: całka liniowa wektoa sił po dode amkniętej w polu bewiowm ówna jest eu. l Fdl = 0
47 Wiowość wektoa Jeżeli całka liniowa po dode amkniętej nie jest ówna eo to pole jest wiowm lub solenoidalnm. Ganicę stosunku otmanej całki liniowej do powiechni s, oganiconej pomocnicm obwodem całkowania, gd powiechnia ta dąż do ea onaca się (ot B) i nawa składową wiowości wektoa B w kieunku osi układu współędnch. ( ot B ) = s lim 0 s s Bdl
48 Wiowość wektoa Mnożąc każdą obliconch składowch pe odpowiedni wekto jednostkow i dodając odpowiednie ilocn geometcne otmam wekto wiowości wektoa B w opatwanm punkcie m. ot B = s lim 0 s Bdl s Bdl i s lim 0 s Bdl s s j s lim 0 s s Bdl k Jest to postać całkowa wiowości, w dalsch oważaniach podam postać óżnickową.
49 Wiowość wektoa F F F ot = = F F Współędne postokątne: Współędne clindcne: F F F ot Φ Φ Φ = = F F
50 Wiowość wektoa Współędne sfecne otf = F = 1 sin Θ F 1 Θ sin Θ Θ F Θ 1 Φ Φ sin ΘF Φ
51 Schemat pól Potencjał skalan j Jest laplasjan j Pole wektoowe bewiowe E = - j Nie ma wiowości E=0 Jest obieżność E Linie pola są nieam -knięte w polu są źódła
52 Schemat pól Potencjał wektoow Jest laplasjan Pole wektoowe wiowe B = - nie ma obieżności E Linie pola są amknięte Jest wiowość
53 Schemat pól Nie ma laplasjanu skalanego j=0 Potencjał skalan j Nie ma laplasjanu wektoowego =0 Potencjał wektoow Pole wektoowe tpu miesanego B = - nie ma wiowości B=0 nie ma obieżności B=0 Linie pola są amknięte
Pola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Pojęcia podstawowe
KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu
Bardziej szczegółowoDODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowoCoba, Mexico, August 2015
Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowoTEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10
W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,
Bardziej szczegółowoPręty silnie zakrzywione 1
Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoKURS GEOMETRIA ANALITYCZNA
KURS GEOMETRIA ANALITYCZNA Lekcja 2 Działania na wektoach w układzie współzędnych. ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Część 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Któe
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze dla studentów I roku do wykładu Wstęp do fizyki I Wykład 1
Mateiał pomocnicze dla studentów I oku do wkładu Wstęp do fizki I Wkład 1 I. Skala i Wekto. Skala: Jest to wielkość, któą można jednoznacznie okeślić za pomocą liczb i jednostek; a więc mająca jednie watość,
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko
Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 11 Równanie Naviera-Stokesa
J. Sant Wkład Równanie Naviea-Stokesa Podstawienie ależności wnikającch model łn Newtona do ównania achowania ęd daje ównanie nane jako ównanie Naviea-Stokesa. Geoge Stokes 89 903 Clade Navie 785-836 Naviea-Stokesa.
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. -13.6eV. Seria Lymana. od 91 nm to 122 nm. n = 2, 3,... Seria Paschena n = 4, 5,... n = 5, 6,... Seria Bracketta.
Atom wodou -3.6eV Seia Lmana n 2, 3,... od 9 nm to 22 nm Seia Paschena n 4, 5,... Seia Backetta n 5, 6,... Ogólnie: n 2, 2, 3; n (n 2 + ), (n 2 + 2),... Atom wodou We współędnch sfecnch: metoda odielania
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoCzarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja
biniew Osiak Canodiuowy a iemska awitacja 07.06.08 Canodiuowy a iemska awitacja biniew Osiak -mail: biniew.osiak@mail.com http://ocid.o/0000-000-007-06x http://vixa.o/autho/biniew_osiak tescenie Pedstawiono
Bardziej szczegółowoGuanajuato, Mexico, August 2015
Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowoMatematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe
Matematka Element anali wektorowej c I Pole wektorowe Literatura M.Gewert Z.Skoclas; Element anali wektorowej; Oficna Wdawnica GiS Wrocław 000 W.Żakowski W.Kołodiej; Matematka c II; WNT Warsawa 1984 W.Leksiński
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoPochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:
ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna
Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fika dla Infomatki Stosowanej Jacek Golak Semest imow 16/17 Wkład n 13 Pole magnetcne Pole magnetcne opiswane jest p pomoc wektoa indukcji magnetcnej B o tej własności że na ładunek elektcn pousając się
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoJak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.
Elektyczność i magnetyzm. Równania Maxwella Wyznaczenie pola magnetycznego Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: pawo iot Savata i pawo mpea. Pawo iota Savata
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fiyka dla nfomatyki Stosowanej Jacek Golak Semest imowy 018/019 Wykład n 1 Na ostatnim wykładie wkocyliśmy w magnetym, omawiając Definicję pola magnetycnego (wó Loenta) Linie pola magnetycnego Siłę diałającą
Bardziej szczegółowoPOTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y
POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoMETODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza
Bardziej szczegółowoRuch dwu i trójwymiarowy
Wkład z fizki. Piot Posmkiewicz 1 W Y K Ł A D Ruch dwu i tójwmiaow 3-1 Wekto pzemieszczenia. JeŜeli uch odbwa się w dwu lub tzech wmiaach, to pzemieszczenie ma okeśloną zaówno watość, jak i kieunek w pzestzeni.
Bardziej szczegółowoMECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2013/2014 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 103 (sekeaia
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoWykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze
Wład 4 Zasada achowania enegii Sił achowawce i nieachowawce Wsstie istniejące sił możem podielić na sił achowawce i sił nie achowawce. Siła jest achowawca jeżeli paca tóą wonuję ta siła nad puntem mateialnm
Bardziej szczegółowoMECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2018/2019 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 101 (sekeaia
Bardziej szczegółowoa fale świetlne Powtórzenie; operatory róŝniczkowe Wektorowe równanie falowe (3D) Fale wyraŝone przez zespolone amplitudy r r r 2 r r r r E E E 1 E
Równania Mawella a fale świetlne Wykład 3 Fale wyaŝone pzez zespolone amplitudy wektoowe Pola zespolone, a więc i ich amplitudy są teaz wektoami: % % Równania Mawella Wypowadzenie ównania falowego z ównań
Bardziej szczegółowoZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE
ZJAWISKA LKTROMAGNTYCZN 1 LKTROSTATYKA Ładunki znajdują się w spoczynku Ładunki elektyczne: dodatnie i ujemne Pawo Coulomba: siły pzyciągające i odpychające między ładunkami Jednostką ładunku elektycznego
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowoELEKTRODYNAMIKA TECHNICZNA
PAWEŁ ZIMNY ELEKTRODYNAMIKA TECHNICZNA WYKŁADY DLA SPECJALNOŚCI ZAMAWIANEJ TECHNOLOGIE INFORMATYCZNE W ELEKTROTECHNICE WYDAWNICTWO POLITECHNIKI GDAŃSKIEJ Mateiał ostał pgotowane w wiąku ealiacją pojektu
Bardziej szczegółowoElementy teorii pola elektromagnetycznego
leent teoii pola elektoagnetcnego Kaol niseoic Onacenia, sbole UWG: W celu uposcenia kładu ależności będą pedstaiane układie spółędnch katejańich, ate niektóe o nie ają cech ogólności (ich scególna postać
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fika dla Infomatki Stosowanej Jacek Golak Semest imow 06/07 Wkład n 8 Na kolejnch wkładach ajmiem się wbanmi agadnieniami dotcącmi elektcności i magnetmu. Polecam ainteesowanm nakomit podęcnik Davida J.
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoPrzestrzeń liniowa R n.
MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoWiadomości wstępne. Info dla studentów:
Wiadomości wstępne WYKŁADY D hab. inż. Andej Kołowski, pof. AGH E-mail: kolow@agh.edu.pl Info dla studentów: http://gala.uci.agh.edu.pl/~kolow/ C1, pok. 0, tel. 38-19 PODRĘCZNIKI Z. Kąkol, Fika dla Inżnieów
Bardziej szczegółowoWykład 17 Izolatory i przewodniki
Wykład 7 Izolatory i przewodniki Wszystkie ciała możemy podzielić na przewodniki i izolatory albo dielektryki. Przewodnikami są wszystkie metale, roztwory kwasów i zasad, roztopione soli, nagrzane gazy
Bardziej szczegółowo1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił
. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:
Bardziej szczegółowoRACHUNEK WEKTOROWY W FIZYCE
Wdił EAIiE Kieunek: Elektotechnik Pedmiot: Fik RACHUNEK WEKTOROWY W FIZYCE Mteił do wkłdu 2 2010/2011, im 1 Wdił EAIiE Kieunek: Elektotechnik Pedmiot: Fik Pln Pojęcie wekto Diłni ni n wektoch Wekto w ktejńskim
Bardziej szczegółowoDynamika punktu materialnego
Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fika dla Infomatki Stosowanej Jacek Golak Semest imow 08/09 Wkład n 8 Na kolejnch wkładach ajmiem się wbanmi agadnieniami dotcącmi elektcności i magnetmu. Polecam ainteesowanm nakomit podęcnik Davida J.
Bardziej szczegółowoElektryczność i magnetyzm
Elektcność i mgnetm II ok, III semest Cs twni: wkłd 60 god., ćwiceni 60 god. Zlicenie pedmiotu licenie ćwiceń min.30 pkt: egmin testow 25 pkt egmin ustn 25 pkt Powdąc: d Jcek Semnik Litetu 1. R.P. Fenmn,
Bardziej szczegółowoGeometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot
- podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowomagnetyzm cd. ver
ve-28.6.7 magnetyzm cd. paca pzemieszczenia obwodu w polu F F Ιl j ( ) (siła Ampee a) dw Φ Fdx Ι ldx ΙdS ds ds dφ ds dw ΙdΦ ( Ι ds) stumień dx dla obwodu: W Ι dφ Ι ( Φ ) 2 Φ 1 paca wykonana jest kosztem
Bardziej szczegółowoJanusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI
Janus Tpek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚC Scecn, maec 994 Temat pac: Tenso momentu bewładnośc Cel pac: Oblcene tensoa momentu bewładnośc dla układu składającego sę klku mas punktowch oa jego wkostane do wnacena
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoW przypadku przepływu potencjalnego y u z. nieściśliwego równanie zachowania masy przekształca się w równanie Laplace a: = + + t
J. Szantr Wkład nr 3 Przepłw potencjalne 1 Jeżeli przepłw płn jest bezwirow, czli wszędzie lb prawie wszędzie w pol przepłw jest rot 0 to oznacza, że istnieje fnkcja skalarna ϕ,, z, t), taka że gradϕ.
Bardziej szczegółowoI. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.
Blok 1: Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Podstawowe wielkości ficne w kinematce Opis ruchu w różnch układach odniesienia Ruch wględn I Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Wsstkie wielkości
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowocz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 8: Brła stwna c. Dr inż. Zbigniew Sklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 skla@agh.edu.pl http://laer.uci.agh.edu.pl/z.sklarski/ 05.04.08 Wdiał nformatki, Elektroniki i Telekomunikacji - Teleinformatka
Bardziej szczegółowoEPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B
Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoElektrostatyka, cz. 1
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego
Elektrostatyka Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego 1 Prawo Coulomba odpychanie naelektryzowane szkło nie-naelektryzowana miedź F 1 4 0 q 1 q 2 r 2 0 8.85
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ
ELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ Roatuem układ o welu tonach wobod, n. układ łożon unktów matealnch. Na układ mogą bć nałożone wę. P unkt matealn o mae m Układ wobodn kładaąc ę unktów matealnch Wółędne
Bardziej szczegółowo1. Podstawy rachunku wektorowego
1 Postaw rachunku wektorowego Wektor Wektor est wielkością efiniowaną pre ługość (mouł) kierunek iałania ora wrot Dwa wektor o tm samm moule kierunku i wrocie są sobie równe Wektor presunięt równolegle
Bardziej szczegółowoTeoria Pola Elektromagnetycznego
Teoia Pola Elektomagnetycznego Wykład Pole elektostatyczne Stefan Filipowicz . Pole elektostatyczne 1.1. Ładunek elektyczny Pzy badaniu zjawisk pola elektycznego, w wielu ważnych z punktu widzenia paktyki
Bardziej szczegółowoGRUPY SYMETRII Symetria kryształu
GRUPY SYMETRII Smetria krstału Zamknięte (punktowe) operacje smetrii (minimum jeden punkt prestreni nie porusa się wskutek astosowania amkniętej operacji smetrii): Obrot i obrot inwersjne; Inwersja (smetria
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu
J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoP K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).
Materiał ddaktcne Geodeja geometrcna Marcin Ligas, Katedra Geomatki, Wdiał Geodeji Górnicej i Inżnierii Środowiska UKŁADY WSPÓŁZĘDNYCH NA KULI Pierwsm prbliżeniem kstałtu Ziemi (ocwiście po latach płaskich
Bardziej szczegółowoRównania dla potencjałów zależnych od czasu
Równania dla potencjałów zależnych od czasu Potencjały wektorowy A( r, t i skalarny ϕ( r, t dla zależnych od czasu pola elektrycznego E( r, t i magnetycznego B( r, t definiujemy poprzez następujące zależności
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba
Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Natężenie pola elektrycznego ładunku punktowego q, umieszczonego w początku układu współrzędnych (czyli prawo Coulomba): E = Otoczmy ten ładunek dowolną powierzchnią
Bardziej szczegółowoStrukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.
Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Strukturalne element smetrii. Krstalograficne grup prestrenne. god. Cel ćwicenia: aponanie się diałaniem elementów smetrii
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
Fizyka w poprzednim odcinku Obliczanie natężenia pola Fizyka Wyróżniamy ładunek punktowy d Wektor natężenia pola d w punkcie P pochodzący od ładunku d Suma składowych x-owych wektorów d x IĄGŁY ROZKŁAD
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................
Bardziej szczegółowoVIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) Z (VIII.1.1) i (VIII.1.2) wynika (VIII.1.1a): L= L =mvr (VIII.1.1a) r v r=v (VIII.1.3) Z zależności (VIII.1.1a)
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics)
Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics) Koniec XIX / początek XX wieku Lata 90-te XIX w.: odkrycie elektronu (J. J. Thomson, promienie katodowe), promieniowania Roentgena
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowonapór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )
5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 5, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstaw Fizki IV Optka z elementami fizki współczesnej wkład 5, 27.02.2012 wkład: pokaz: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wkład 4 - przpomnienie dielektrki
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa
Elektrostatyka Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa 1 Potencjał pola elektrycznego Energia potencjalna zależy od (ładunek próbny) i Q (ładunek który wytwarza pole), ale wielkość definiowana jako:
Bardziej szczegółowo