Z cyklu miniseminariów SKNGF:
|
|
- Maciej Kaźmierczak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Z cyklu miniseminariów SKNGF: Adam Talaga II rok MU GF Zastosowanie i podstawy fizyczne metody magnetotellurycznej (MT) Artykuły do przejrzenia: f-8&channel=suggest&um=1&ie=utf- 8&hl=pl&tbm=isch&source=og&sa=N&tab=wi&ei=sRdWUYfwC87itQaiyoC4Dg&biw=1366&bi h=621&sei=sxdwuee3ecrlswbk44d4da#imgrc=fkftyh3v2f_c0m%3a%3brdznpq2ld71irm% 3Bhttp%253A%252F%252Fsitpnig.pl%252FSITPNIG%252Fimages%252FWydawnictwa%252F.r esized_285x401_pgn_t_ib_001.jpg%3bhttp%253a%252f%252fsitpnig.pl%252fpl%252faktu alnosci%252f0%252f414%3b285%3b Słowniczek pojęć (Miecznik, 2010)
2 1. Zastosowanie MT Metody magnetotelluryczne (MT) należą obecnie do jednych z szybciej rozwijających się metod geofizycznych w prospekcji naftowej. Spowodowane to jest większym zainteresowaniem obszarami, charakteryzującymi się trudnymi warunkami geologicznymi. Badania (np. sejsmiczne) w takich miejscach są trudne do przeprowadzenia ze względu na niejednoznaczność ich interpretacji (Stefaniuk, 2005). Zalety metody magnetotellurycznej MT należą do metod elektromagnetycznych (EM) i znajduje zastosowanie w następujących zagadnieniach (Stefaniuk, 2011) - prace zwiadowcze (ze względu na ich niski koszt i uniwersalne zastosowanie) - wyprzedzanie metody sejsmicznej w rozpoznaniu budowy geologicznej, - wspomaganie interpretacji danych sejsmiki, - rozpoznawanie akumulacji węglowodorów.
3 Czasami specyficzne warunki geologiczne powodują, że interpretacja danych sejsmicznych jest niemożliwa lub bardzo utrudniona. Może się tak zdarzyć kiedy na badanym obszarze, występują bardzo silne granice odbijające (pokrywy bazaltowe, ewaporaty) lub rozpraszające (uskoki, strefy fałdowe). W takich sytuacjach wykorzystuje się MT (Stefaniuk, 2011). Prowadzone są badania, aby MT zastąpiła sejsmikę, jako główną metodę poszukiwań naftowych. 2. Podstawy fizyczne MT Fale elektromagnetyczne są dłuższe (nawet o rząd wielkości) niż fale sejsmiczne, więc są w mniejszym stopniu tłumione i rozpraszane przez ośrodek. Charakteryzują się mniejszą rozdzielczością niż metody sejsmiczne, więc są mniej dokładne od nich. MT jest oparta na innych właściwościach fizycznych niż metody sejsmiczne tj. ośrodki bardzo dobrze odbijające fale sejsmiczne, zazwyczaj dobrze nie tłumią i nie odbijają fal elektromagnetycznych. Więc stosowanie danych sejsmicznych o dużej rozdzielczości i MT jest dobrym i skutecznym sposobem na rozpoznanie budowy ośrodka w trudnych sytuacjach geologicznych (Stefaniuk, 2011). MT zakłada istnienie pola źródłowego w postacie płaskiej fali elektromagnetycznej równoległej do powierzchni Ziemi. Opiera się na pomiarze naturalnego i zmiennego w czasie pola magnetycznego (H) i elektrycznego(e) w celu wyznaczenia zmian przewodnictwa we wnętrzu Ziemi. Zmienności rozkładu przewodnictwa wywołane są różnymi warunkami geologicznymi, więc na ich podstawie można wyznaczyć model geologiczny badanego ośrodka (Miecznik, 2010). Strumienie naładowanych cząstek emitowanych przez Słońce, powodują powstanie zmiennych prądów elektrycznych w jonosferze i magnetosferze (Kozera, 1989). Prądy te powodują przepływ prądów (tellurycznych) wewnątrz przypowierzchniowej, przewodzącej warstwie Ziemi. Źródłami ziemskiego naturalnego pola elektromagnetycznego są (Miecznik, 2010): Prądy elektryczne w magnetosferze (< 1 Hz), Wyładowania elektryczne w jonosferze (>1Hz). Oba źródła powodują powstanie pola elektromagnetycznego w zakresie częstotliwości od 10-4 do 10 4 Hz, gwarantuje rozpoznanie budowy geologicznej, nawet do 150 km (Miecznik, 2010). Pole magnetotelluryczne składa się z dwóch pól (Kozera, 1989): o Elektrycznego E, o składowych Ex, Ey (składowa pionowa na powierzchni Ziemi, Ez=0, o Magnetycznego H, o składowych Hx, Hy, Hz. Zmiany poszczególnych składowych pola elektromagnetycznego w czasie nazywamy wariacjami magnetotellurycznymi. Wykorzystuje się następujące rodzaje wariacji magnetotellurycznych (Kozera, 1989): - mikropulsacje o okresach 0,05 0,5 s, występują w ciągu całej doby, - pulsacje regularne o okresach 0,5 600 s, występują od wczesnych godzin porannych do zachodu słońca, - pulsacje nieregularne o okresach s, występują po zachodzie słońca, - długookresowe zmiany zatokowe o okresach 0,5 3 h, występują po zachodzie słońca. Intensywność wariacji magnetotellurycznych zależy od: aktywności słońca (ilość plam słonecznych), szerokości geograficznej miejsca obserwacji i typu prowadzonych badań. Im bliżej biegunów tym większe wariacje. Na każde 15 o szerokości geograficznej amplituda wariacji magnetycznej wzrasta ok. dwukrotnie. W lecie intensywność wariacji jest większa niż w zimie (Kozera, 1989). Głębokość penetracji wariacji magnetotellurycznych zależy od okresu ich rejestracji i waha się od kilkudziesięciu metrów do kilkuset km. Wariacje o relatywnie krótkich okresach (kilku minutowe)
4 pozwalają nam na padnie nadkładu osadowego i jego krystalicznego podłoża. Natomiast wariacje długookresowe (godzinne) pozwalają na badanie górnego płaszcza Ziemi (Kozera, 1989). Zgodnie z prawem Ohma gęstość prądów przepływających wewnątrz Ziemi jest iloczynem przewodnictwa elektrycznego σ i natężenia pola magnetycznego. Pole to rejestrujemy przez pomiar spadku napięcia wywołanego indukowanym prądem. Amplitudę pola elektrycznego (E) i magnetycznego (H) na głębokości z możemy zapisać (Miecznik, 2010): 1) Pierwszy człon równania (1) opisuje propagację fali, a drugi tłumienie fali elektromagnetycznej. Od tłumienia energii fali EM zależy głębokość penetracji badanego ośrodka. Za głębokość penetracji δ w MT przyjmowana jest głębokość na której amplituda pola maleje e razy (Miecznik, 2010): 2) Ze wzrostem oporności ośrodka i okresu wariacji pola rośnie zasięg głębokościowy MT. Rejestrując zatem pole magnetotelluryczne w szerokim zakresie częstotliwości, otrzymuje informacje o właściwościach fizycznych górotworu z odpowiedniego przedziału głębokości (Miecznik, 2011). Podstawowym parametrem mierzonym w MT jest tensor impedancji Z. Jest to równanie macierzowe charakteryzujące parametry ośrodka elektrycznego (Stefaniuk i in., 2008). Impedancja wiąże składowe pola elektrycznego i pola magnetycznego na powierzchni Ziemi (Stefaniuk i in., 2011): 3) Wartości tensora Z otrzymuje się za pomocą rejestracji przebiegów czasowych zmiennych w czasie składowych pola elektrycznego i magnetycznego, czyli jego poszczególne składowe zależą od modelu i skomplikowania geoelektrycznego badanego ośrodka. W wyniku przetwarzania danych oblicza się krzywe amplitudowe i fazowe w funkcji częstotliwości (Stefaniku i in., 2008): 4)
5 Krzywe interpretuje się po przez modelowanie 1D, 2D lub 3D. Pozwala ta na określenie zmienności parametrów opornościowych badanego ośrodka w funkcji głębokości (Stefaniku i in., 2008). Złożoność ośrodka zależy od założonego modelu geoelektrycznego (Stefaniuk i in., 2011): 1D oporność zmienia się w jednym kierunku np. pionowym. Przyjmowany jest model poziomo warstwowany z płaskimi granicami rozdziału, składający się z n warstwo, o miąższości warstw h i i oporach właściwych ρ i. Impedancje tak założonego modelu możemy określić (Miecznik, 2010): 5) 6) Parametry inwersji 1D odtwarza są po przez rozwiązywanie algorytmów inwersji m.in. Occama i najmniejszych kwadratów (Miecznik, 2010). Na podstawie analizy tego równania wynika, że warstwy wysokooporowe nie stanowią ekranu dla fali EM. Często warstwy o wysokich wartościach oporu charakteryzują się wysoką wartością impedancji akustycznej 1 i mogą być ekranem dla fali sejsmicznej 2D zmiana oporności w płaszczyźnie, oś x skierowana jest prostopadle do osi jednorodności, zmienność oporności nie występuje wzdłuż osi y. Dla ośrodka 2D możemy wyróżnić dwie polaryzacje: o Elektryczna YX: 7) o Magnetyczna XY: Impedancje wejścowe 8) 3D zmienność parametrów we wszystkich kierunkach, składowe tensora impedancji są różne. Krzywe oporności pozornej otrzymuje się na podstawie wyrażeń: 9) 10) oraz krzywe fazowe: 11) 12) 1 Impedancja akustyczna (twardość) I = Vρ, gdzie: V prędkość fali sejsmicznej, ρ gęstość.
6 gdzie: ω- częstość kołowa, μ przenikalność magnetyczna w próżni. 3. Ograniczenia i wady MT Wadą MT są liczne zakłócenia występujące na obszarach zurbanizowanych tzw. szumy magnetotelluryczne. Mierzone na powierzchni Ziemi wariacje pola magnetotellurycznego mają na ogół niską amplitudą, a sygnały zakłócające mogą kilkukrotnie przewyższyć pole naturalne. Szumy magnetotelluryczne można podzielić na (Stefaniku i in., 2008): Naturalne bliskie wyładowania w atmosferze, Antropogeniczne: o wewnętrzne pochodzące od domowych urządzeń elektromagnetycznych, są krótkookresowe i charakteryzują się wysokimi częstotliwościami. Łatwo je usunąć, po przez odpowiedni dobór miejsca badań, o zewnętrzne: pochodzące od różnego rodzaju linii przesyłowych (trakcyjnych, energetycznych itp.), są one szczególnie trudne do wyeliminowania, ze względu na swoją dużą moc i zasięg działania, wywołane drganiami mechanicznymi gruntu (wiatr w pobliżu drzew, przejazd samochodów). Oba rodzaje szumów charakteryzują się nie płaską zmiennością przestrzenno-czasową, więc nie spełniają podstawowego założenia MT. Zakłócenia rozprzestrzeniające się na duże odległości ulega modyfikacji i może stać się nieodróżnialny od naturalnych zmian pola EM. Zakłócenia powodują nieproporcjonalne wzmocnienie pola elektryczne tj. składowych tensora impedancji (Stefaniku i in., 2008). 4. Metoda telluryczna i sondowań MT W metodzie tellurycznej prowadzi się pomiary wariacji pola elektrycznego w dwóch miejscach. Jeden określany jest jako punkt bazowy P i jest stały, drugi punkt polowy Q, przemieszczany jest w obrębie obszaru badań. W obu punktach prowadzi się synchroniczne rejestracje składowych E x i E y. Synchronizacje między punktami, które mogą znajdować się od siebie nawet o 80 km, prowadzi się za pomocą radiostacji. Na dużych obszarach zakłada się siatki punktów bazowych. Opracowanie sprowadza się do wyznaczania parametru K, który jest równy ilorazowi średnich w czasie trwania rejestracji natężeń pola elektrycznego w punkcie polowym i bazowym. Średnie natężenie pola w punkcie bazowym przyjmuje się 100 j.u, a natężenie pola w punkcie polowym określa się mnożąc parametr K przez 100. Pozwala to na określenie dla każdego punktu pomiarowego średniego natężenie pola tellurycznego E Q = 100K (Kozera, 1989). Natężenie pola tellurycznego charakteryzuje wartość prądów tellurycznych. Z prawa Ohma 2 wynika, że im większe jest E tym wyższa jest gęstość prądów tellurycznych. Dlatego nad ośrodkami nieprzewodzącymi lub słabo przewodzącymi obserwuje się podwyższone wartości j, a tym samym średniego natężenia pola tellurycznego E. Z otrzymanej wartości E w poszczególnych punktach sporządza się mapy i profile E, odwzorowujące zmiany podłużnej przewodności elektrycznej utworów przykrywających wysokooporowe warstwy przewodnie (Kozera, 1989). Sondowania MT, sprowadzają się do długookresowych pomiarów, nawet kilku godzinnych (kilku dobowych, przy starych aparaturach) zmian składowych (E x H y i E y H z ) pola 2 E=ϱj gdzie: j gęstość prądu, ϱ opór elektryczny właściwy.
7 magenetotellurycznego o różnych okresach T. W wyniku opracowania zarejestrowanych wariacji pola wyznacza się opory pozorne (Kozera, 1989): Txy E 0,2T H x y 2 lub Tyx E 0,2T H Z zapisów wariacji w każdym punkcie sporządza się w skali logarytmicznej krzywe sondowań MT (Kozera, 1989). Z krzywych sondowań MT sporządza się przekroje geoelektryczne badanego ośrodka Rys. 1 i Rys. 2. y z 2 13) Rys. 1 Przekrój geoelektryczny wzdłuż profilu Przyborów-Zator (Miecznik. 2010) Rys.2 Przekrój geoelektryczny nr wgla (Stefaniku i In., 2008)
8 Literatura: 1. Kozera S., 1989; Geofizyka poszukiwawcza, Wyd. Geologiczne, Warszawa. 2. Miecznik J., 2010; Badania magneto telluryczne. [w] Poradnik górnika naftowego. Wyd. SITPNiG, Kraków. 3. Stefaniuk M., Czerwiński T., Klityński, Wojdyła M., 2008; Zastosowanie metody magnetotellurycznych profilowań ciągłych w badaniach strukturalnych. GEOLOGIA, Tom 34, Zeszyt 1, s Stefaniuk M., Wojdyła M., Danek., 2008; Wybrane aspekty przetwarzania danych magnetotellurycznych z obszaru Karpat, Geologia, Tom 34, Zeszyt 2, s Stefaniuk M., Farbisz J., Wojdyła M., Siło Ł., 2011; Badania magneto telluryczne na Dolnym Śląsku nowe możliwości wykorzystania metody magneto tellurycznej w geologii strukturalnej, złożowej, poszukiwaniach wód mineralnych i termalnych. [w] Mezozoik i Kenozoik Dolnego Śląska (Żelaźniewicz i in. red.), WIND, Wrocław, s Stefaniuk M., 2011; Metody elektromagnetyczne w prospekcji naftowej, GEOLOGIA, Tom 37, Zeszyt 1, s 5-36.
3. Składowe wektora indukcji (lub wektora natężenia) pola magnetycznego Ziemi
WYDZIAŁ: GEOLOGII, GEOFIZYKI I OCHRONY ŚRODOWISKA KIERUNEK STUDIÓW: GEOFIZYKA RODZAJ STUDIÓW: STACJONARNE I STOPNIA ROK AKADEMICKI 2014/2015 WYKAZ PRZEDMIOTÓW EGZAMINACYJNYCH: I. Geofizyka ogólna II. Metody
Bardziej szczegółowo1 Płaska fala elektromagnetyczna
1 Płaska fala elektromagnetyczna 1.1 Fala w wolnej przestrzeni Rozwiązanie równań Maxwella dla zespolonych amplitud pól przemiennych sinusoidalnie, reprezentujące płaską falę elektromagnetyczną w wolnej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoVLF (Very Low Frequency) 15 khz do 30 khz
VLF (Very Low Frequency) 15 khz do 30 khz Metoda elektromagnetyczna (EM) polega na pomiarze pól wtórnych wytwarzanych przez ciała przewodzące, znajdujące się w ziemi, które podlegają działaniu pierwotnego
Bardziej szczegółowoAndrzej Pepel Prace naukowo-badawcze w PBG...3
ABSTRAKTY Tadeusz Krynicki Wybrane przykłady wyników badań sejsmicznych i główne kierunki ich zastosowań...2 Andrzej Pepel Prace naukowo-badawcze w PBG......3 Michał Stefaniuk, Tomasz Czerwiński, Marek
Bardziej szczegółowoRozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i
Bardziej szczegółowoELEMENTY GEOFIZYKI. Geofizyka środowiskowa i poszukiwawcza W. D. ebski
ELEMENTY GEOFIZYKI Geofizyka środowiskowa i poszukiwawcza W. D ebski debski@igf.edu.pl Plan wykładu Geofizyka środowiskowa i poszukiwawcza 1. metoda elektryczno-oporowa 2. techniki elektromagnetyczne 3.
Bardziej szczegółowo4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)185 4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne
Fale elektromagnetyczne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Analiza pola 2 1.1. Rozkład pola...............................................
Bardziej szczegółowoBadania geofizyczne dróg i autostrad
Badania geofizyczne dróg i autostrad Z ostatniego raportu Generalnej Dyrekcji Dróg Krajowych i Autostrad (GDDKiA) o stanie dróg krajowych wynika, iż ponad połowa dróg krajowych wymaga przeprowadzenia różnego
Bardziej szczegółowo- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa)
37. Straty na histerezę. Sens fizyczny. Energia dostarczona do cewki ferromagnetykiem jest znacznie większa od energii otrzymanej. Energia ta jest tworzona w ferromagnetyku opisanym pętlą histerezy, stąd
Bardziej szczegółowoWykonawca: APIS GEO Iwona Kacprzak Ul. Turowska Kobyłka Zleceniodawca: Jacobs Polska Sp. z o. o. Al. Niepodległości Warszawa
ZAŁĄCZNIK 9 DOKUMENTACJA Z BADAŃ GEOFIZYCZNYCH OKREŚLAJĄCA ROZPRZESTRZENIENIE IŁÓW ZASTOISKOWYCH NA PLANOWANYM ODCINKU WSCHODNIEJ OBWODNICY WARSZAWY W KILOMETRAŻU OK. 1+600 2+140 REJON OBSZARU NATURA 2000
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE METOD GEOELEKTRYCZNYCH W ROZPOZNAWANIU BUDOWY PODŁOŻA CZWARTORZĘDOWEGO.
ZASTOSOWANIE METOD GEOELEKTRYCZNYCH W ROZPOZNAWANIU BUDOWY PODŁOŻA CZWARTORZĘDOWEGO. Arkadiusz Piechota Streszczenie. Niniejszy artykuł opisuje podstawy fizyczne metod elektrooporowych, opartych na prawie
Bardziej szczegółowoWidmo fal elektromagnetycznych
Czym są fale elektromagnetyczne? Widmo fal elektromagnetycznych dr inż. Romuald Kędzierski Podstawowe pojęcia związane z falami - przypomnienie pole falowe część przestrzeni objęta w danej chwili falą
Bardziej szczegółowoRozpoznanie strefy osuwiskowej w oparciu o zmiany oporności na terenie miejscowości Ujsoły
Zał. nr 15 Rozpoznanie strefy osuwiskowej w oparciu o zmiany oporności na terenie miejscowości Ujsoły Wykonawca: Dr hab. Bogdan Żogała... Grudzień, 2017 1. Cel i zakres badań Celem badań było geoelektryczne
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoRys.1 Rozkład mocy wnikającej do dielektryka przy padaniu fali płaskiej Natężenie pola wewnątrz dielektryka maleje wykładniczo. Określa to wzór: (1)
Temat nr 22: Badanie kuchenki mikrofalowej 1.Wiadomości podstawowe Metoda elektrotermiczna mikrofalowa polega na wytworzeniu ciepła we wsadzie głównie na skutek przepływu prądu przesunięcia (polaryzacji)
Bardziej szczegółowoPolaryzacja anteny. Polaryzacja pionowa V - linie sił pola. pionowe czyli prostopadłe do powierzchni ziemi.
Parametry anten Polaryzacja anteny W polu dalekim jest przyjęte, że fala ma charakter fali płaskiej. Podstawową właściwością tego rodzaju fali jest to, że wektory natężenia pola elektrycznego i magnetycznego
Bardziej szczegółowoAnna Szabłowska. Łódź, r
Rozporządzenie MŚ z dnia 30 października 2003r. W sprawie dopuszczalnych poziomów pól elektromagnetycznych oraz sposobów sprawdzania dotrzymywania tych poziomów (Dz.U. 2003 Nr 192 poz. 1883) 1 Anna Szabłowska
Bardziej szczegółowoModel oscylatorów tłumionych
Inna nazwa: model klasyczny, Lorentza Założenia: - ośrodek jest zbiorem naładowanych oscylatorów oddziałujących z falą elektromagnetyczną - wszystkie występujące siły są izotropowe - wartość siły tłumienia
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 3 Temat: Efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą modulowania zmiany polaryzacji światła oraz
Bardziej szczegółowoRozkład nauczania fizyki w klasie II liceum ogólnokształcącego w Zespole Szkół nr 53 im. S. Sempołowskiej
Rozkład nauczania fizyki w klasie II liceum ogólnokształcącego w Zespole Szkół nr 53 im. S. Sempołowskiej rok szkolny 204/205 Warszawa, 29 sierpnia 204r. Zespół Przedmiotowy z chemii i fizyki Temat lekcji
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 254. Badanie ładowania i rozładowywania kondensatora. Ustawiony prąd ładowania I [ ma ]: t ł [ s ] U ł [ V ] t r [ s ] U r [ V ] ln(u r )
Nazwisko... Data... Wydział... Imię... Dzień tyg.... Godzina... Ćwiczenie nr 254 Badanie ładowania i rozładowywania kondensatora Numer wybranego kondensatora: Numer wybranego opornika: Ustawiony prąd ładowania
Bardziej szczegółowoKatedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki
Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki Przedmiot: Badania nieniszczące metodami elektromagnetycznymi Numer Temat: Badanie materiałów kompozytowych z ćwiczenia: wykorzystaniem fal elektromagnetycznych
Bardziej szczegółowo13 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J
3 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A P O D S T A W E L E K T R O T E C H N I K I I E L E K T R O N I K I Ćw. 3. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu Wprowadzenie Obwód złożony
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczenia jednopłaszczyznowe wyważanie wirników
Instrukcja do ćwiczenia jednopłaszczyznowe wyważanie wirników 1. Podstawowe pojęcia związane z niewyważeniem Stan niewyważenia stan wirnika określony takim rozkładem masy, który w czasie wirowania wywołuje
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 2 Badanie funkcji korelacji w przebiegach elektrycznych.
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie Badanie unkcji korelacji w przebiegach elektrycznych. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zbadanie unkcji korelacji w okresowych sygnałach
Bardziej szczegółowoĆw. 27. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu
7 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 7. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu Wprowadzenie Obwód złożony z połączonych: kondensatora C cewki L i opornika R
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoPDF stworzony przez wersję demonstracyjną pdffactory
Promieniowanie elektromagnetyczne (fala elektromagnetyczna) rozchodzące się w przestrzeni zaburzenie pola elektromagnetycznego. Zaburzenie to ma charakter fali poprzecznej, w której składowa elektryczna
Bardziej szczegółowoPromieniowanie elektromagnetyczne w środowisku pracy. Ocena możliwości wykonywania pracy w warunkach oddziaływania pól elektromagnetycznych
Promieniowanie elektromagnetyczne w środowisku pracy Ocena możliwości wykonywania pracy w warunkach oddziaływania pól elektromagnetycznych Charakterystyka zjawiska Promieniowanie elektromagnetyczne jest
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoPOLE ELEKTRYCZNE PRAWO COULOMBA
POLE ELEKTRYCZNE PRAWO COULOMBA gdzie: Q, q ładunki elektryczne wyrażone w kulombach [C] r - odległość między ładunkami Q i q wyrażona w [m] ε - przenikalność elektryczna bezwzględna środowiska, w jakim
Bardziej szczegółowoPOMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C
ĆWICZENIE 4EMC POMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C Cel ćwiczenia Pomiar parametrów elementów R, L i C stosowanych w urządzeniach elektronicznych w obwodach prądu zmiennego.
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne. Gradient pola. Gradient pola... Gradient pola... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek 2013/14
dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2013/14 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Gradient pola Gradient funkcji pola skalarnego ϕ przypisuje każdemu punktowi
Bardziej szczegółowoRodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Bardziej szczegółowoWykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 9: Fale cz. 1 dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Klasyfikacja fal fale mechaniczne zaburzenie przemieszczające się w ośrodku sprężystym, fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoBADANIE PODŁUŻNYCH FAL DŹWIĘKOWYCH W PRĘTACH
Ćwiczenie 4 BADANIE PODŁUŻNYCH FAL DŹWIĘKOWYCH W PRĘTACH 4.1. Wiadomości ogólne 4.1.1. Równanie podłużnej fali dźwiękowej i jej prędkość w prętach Rozważmy pręt o powierzchni A kołowego przekroju poprzecznego.
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA
ZDNIE 11 BDNIE INTERFERENCJI MIKROFL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSON 1. UKŁD DOŚWIDCZLNY nadajnik mikrofal odbiornik mikrofal 2 reflektory płytka półprzepuszczalna prowadnice do ustawienia reflektorów
Bardziej szczegółowoFal podłużna. Polaryzacja fali podłużnej
Fala dźwiękowa Podział fal Fala oznacza energię wypełniającą pewien obszar w przestrzeni. Wyróżniamy trzy główne rodzaje fal: Mechaniczne najbardziej znane, typowe przykłady to fale na wodzie czy fale
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoobszary o większej wartości zaburzenia mają ciemny odcień, a
Co to jest fala? Falę stanowi rozchodzące się w ośrodku zaburzenie, zmiany jakiejś wielkości (powtarzające się wielokrotnie i cyklicznie zmieniające swoje wychylenie). Fala pojawia się w ośrodkach, których
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 4 Temat: Modulacja światła laserowego: efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Ćwiczenie 4 WYZNCZNE NDUKCYJNOŚC WŁSNEJ WZJEMNEJ Celem ćwiczenia jest poznanie pośrednich metod wyznaczania indukcyjności własnej i wzajemnej na podstawie pomiarów parametrów elektrycznych obwodu. 4..
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny - przepływ ładunku
Prąd elektryczny - przepływ ładunku I Q t Natężenie prądu jest to ilość ładunku Q przepływającego przez dowolny przekrój przewodnika w ciągu jednostki czasu t. Dla prądu stałego natężenie prądu I jest
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoBADANIE ELEKTRYCZNEGO OBWODU REZONANSOWEGO RLC
Ćwiczenie 45 BADANE EEKTYZNEGO OBWOD EZONANSOWEGO 45.. Wiadomości ogólne Szeregowy obwód rezonansowy składa się z oporu, indukcyjności i pojemności połączonych szeregowo i dołączonych do źródła napięcia
Bardziej szczegółowoFala EM w izotropowym ośrodku absorbującym
Fala EM w izotropowym ośrodku absorbującym Fala EM powoduje generację zmienne pole elektryczne E Zmienne co do kierunku i natężenia, Pole E Nie wywołuje w ośrodku prądu elektrycznego Powoduje ruch elektronów
Bardziej szczegółowoPodstawy Elektrotechniki i Elektroniki. Opracował: Mgr inż. Marek Staude
Podstawy Elektrotechniki i Elektroniki Opracował: Mgr inż. Marek Staude Część 2 Analiza obwodów w stanie ustalonym przy wymuszeniu sinusoidalnym Przypomnienie ostatniego wykładu Prąd i napięcie Podstawowe
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 11. Fale mechaniczne Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html FALA Falą nazywamy każde rozprzestrzeniające
Bardziej szczegółowoDynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8
Dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego, oraz zapoznanie się z metodami wyznaczania charakterystyk częstotliwościowych.
Bardziej szczegółowoFale dźwiękowe. Jak człowiek ocenia natężenie bodźców słuchowych? dr inż. Romuald Kędzierski
Fale dźwiękowe Jak człowiek ocenia natężenie bodźców słuchowych? dr inż. Romuald Kędzierski Podstawowe cechy dźwięku Ze wzrostem częstotliwości rośnie wysokość dźwięku Dźwięk o barwie złożonej składa się
Bardziej szczegółowoWarunki uzyskania oceny wyższej niż przewidywana ocena końcowa.
NAUCZYCIEL FIZYKI mgr Beata Wasiak KARTY INFORMACYJNE Z FIZYKI DLA POSZCZEGÓLNYCH KLAS GIMNAZJUM KLASA I semestr I DZIAŁ I: KINEMATYKA 1. Pomiary w fizyce. Umiejętność dokonywania pomiarów: długości, masy,
Bardziej szczegółowo1 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J
1 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A P O D S T A W E L E K T R O T E C H N I K I I E L E K T R O N I K I Ćw. 1. Łączenie i pomiar oporu Wprowadzenie Prąd elektryczny Jeżeli w przewodniku
Bardziej szczegółowoBadanie rozkładu pola magnetycznego przewodników z prądem
Ćwiczenie E7 Badanie rozkładu pola magnetycznego przewodników z prądem E7.1. Cel ćwiczenia Prąd elektryczny płynący przez przewodnik wytwarza wokół niego pole magnetyczne. Ćwiczenie polega na pomiarze
Bardziej szczegółowoŹródła zasilania i parametry przebiegu zmiennego
POLIECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI INSYU MASZYN I URZĄDZEŃ ENERGEYCZNYCH LABORAORIUM ELEKRYCZNE Źródła zasilania i parametry przebiegu zmiennego (E 1) Opracował: Dr inż. Włodzimierz
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 1 Metody pomiarowe i opracowywanie danych doświadczalnych.
Ćwiczenie 1 Metody pomiarowe i opracowywanie danych doświadczalnych. Ćwiczenie ma następujące części: 1 Pomiar rezystancji i sprawdzanie prawa Ohma, metoda najmniejszych kwadratów. 2 Pomiar średnicy pręta.
Bardziej szczegółowoBadanie roli pudła rezonansowego za pomocą konsoli pomiarowej CoachLab II
52 FOTON 99, Zima 27 Badanie roli pudła rezonansowego za pomocą konsoli pomiarowej CoachLab II Bogdan Bogacz Pracownia Technicznych Środków Nauczania Zakład Metodyki Nauczania i Metodologii Fizyki Instytut
Bardziej szczegółowoBADANIA STANU TECHNICZNEGO WAŁÓW PRZECIWPOWODZIOWYCH BADANIA GEOFIZYCZNE
BADANIA STANU TECHNICZNEGO WAŁÓW PRZECIWPOWODZIOWYCH BADANIA GEOFIZYCZNE Więcej informacji: tel. kom. 600 354 052; 601 322 033; marketing@pbg.com.pl Przyczyny uszkodzeń wałów: osłabienie struktury korpusu
Bardziej szczegółowoZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
Bardziej szczegółowoZad. 2 Jaka jest częstotliwość drgań fali elektromagnetycznej o długości λ = 300 m.
Segment B.XIV Prądy zmienne Przygotowała: dr Anna Zawadzka Zad. 1 Obwód drgający składa się z pojemności C = 4 nf oraz samoindukcji L = 90 µh. Jaki jest okres, częstotliwość, częstość kątowa drgań oraz
Bardziej szczegółowoKOOF Szczecin: www.of.szc.pl
Źródło: LI OLIMPIADA FIZYCZNA (1/2). Stopień III, zadanie doświadczalne - D Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Andrzej Wysmołek, kierownik ds. zadań dośw. plik;
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA
71 DYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA dr hab. inż. Roman Partyka / Politechnika Gdańska mgr inż. Daniel Kowalak / Politechnika Gdańska 1. WSTĘP
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowoF = e(v B) (2) F = evb (3)
Sprawozdanie z fizyki współczesnej 1 1 Część teoretyczna Umieśćmy płytkę o szerokości a, grubości d i długości l, przez którą płynie prąd o natężeniu I, w poprzecznym polu magnetycznym o indukcji B. Wówczas
Bardziej szczegółowoKATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY W SZCZECINIE WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI OPROGRAMOWANIE DO MODELOWANIA SIECI ŚWIATŁOWODOWYCH PROJEKTOWANIE FALOWODÓW PLANARNYCH (wydrukować
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natężenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoELEMENTY GEOFIZYKI. Atmosfera W. D. ebski
ELEMENTY GEOFIZYKI Atmosfera W. D ebski debski@igf.edu.pl Plan wykładu z geofizyki - (Atmosfera) 1. Fizyka atmosfery: struktura atmosfery skład chemiczny atmosfery meteorologia - chmury atmosfera a kosmos
Bardziej szczegółowoCharakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych
Charakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych Parametry elementów pasywnych; reaktancji indukcyjnej (XLωL) oraz pojemnościowej (XC1/ωC) zależą od częstotliwości. Ma to istotne znaczenie w wielu
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWE
CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWE Do opisu członów i układów automatyki stosuje się, oprócz transmitancji operatorowej (), tzw. transmitancję widmową. Transmitancję widmową () wyznaczyć można na podstawie
Bardziej szczegółowoWPŁYW ZAKŁÓCEŃ PROCESU WZBOGACANIA WĘGLA W OSADZARCE NA ZMIANY GĘSTOŚCI ROZDZIAŁU BADANIA LABORATORYJNE
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 33 Zeszyt 4 2009 Stanisław Cierpisz*, Daniel Kowol* WPŁYW ZAKŁÓCEŃ PROCESU WZBOGACANIA WĘGLA W OSADZARCE NA ZMIANY GĘSTOŚCI ROZDZIAŁU BADANIA LABORATORYJNE 1. Wstęp Zasadniczym
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?
RÓWNANIA MAXWELLA Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? Wykład 3 lato 2012 1 Doświadczenia Wykład 3 lato 2012 2 1
Bardziej szczegółowoKONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 18 stycznia 018 r. zawody II stopnia (rejonowe) Schemat punktowania zadań Maksymalna liczba punktów 60. 85% 51pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI POMIAR PRZESUNIĘCIA FAZOWEGO
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ TRANSPORTU KATEDRA LOGISTYKI I TRANSPORTU PRZEMYSŁOWEGO NR 1 POMIAR PRZESUNIĘCIA FAZOWEGO Katowice, październik 5r. CEL ĆWICZENIA Poznanie zjawiska przesunięcia fazowego. ZESTAW
Bardziej szczegółowo) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.
Obwody RC t = 0, V C = 0 V 0 IR 0 V C C I II prawo Kirchhoffa: " po całym obwodzie zamkniętym E d l = 0 IR +V C V 0 = 0 R dq dt + Q C V 0 = 0 V 0 R t = RC (stała czasowa) Czas, po którym prąd spadnie do
Bardziej szczegółowoSpis treści. Wykaz ważniejszych oznaczeń. Przedmowa 15. Wprowadzenie Ruch falowy w ośrodku płynnym Pola akustyczne źródeł rzeczywistych
Spis treści Wykaz ważniejszych oznaczeń u Przedmowa 15 Wprowadzenie 17 1. Ruch falowy w ośrodku płynnym 23 1.1. Dźwięk jako drgania ośrodka sprężystego 1.2. Fale i liczba falowa 1.3. Przestrzeń liczb falowych
Bardziej szczegółowoFizyka 12. Janusz Andrzejewski
Fizyka 1 Janusz Andrzejewski Przypomnienie: Drgania procesy w których pewna wielkość fizyczna na przemian maleje i rośnie Okresowy ruch drgający (periodyczny) - jeżeli wartości wielkości fizycznych zmieniające
Bardziej szczegółowoII prawo Kirchhoffa Obwód RC Obwód RC Obwód RC
II prawo Kirchhoffa algebraiczna suma zmian potencjału napotykanych przy pełnym obejściu dowolnego oczka jest równa zeru klucz zwarty w punkcie a - ładowanie kondensatora równanie ładowania Fizyka ogólna
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowoOddziaływanie wirnika
Oddziaływanie wirnika W każdej maszynie prądu stałego, pracującej jako prądnica lub silnik, może wystąpić taki szczególny stan pracy, że prąd wirnika jest równy zeru. Jedynym przepływem jest wówczas przepływ
Bardziej szczegółowoKwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Bardziej szczegółowoFala elektromagnetyczna o określonej częstotliwości ma inną długość fali w ośrodku niż w próżni. Jako przykłady policzmy:
Rozważania rozpoczniemy od ośrodków jednorodnych. W takich ośrodkach zależność między indukcją pola elektrycznego a natężeniem pola oraz między indukcją pola magnetycznego a natężeniem pola opisana jest
Bardziej szczegółowoInstytut Geodezji i Kartografii dr hab. inż. Elżbieta Welker. Instytut Geofizyki PAN dr Jan Reda
Instytut Geodezji i Kartografii dr hab. inż. Elżbieta Welker Instytut Geofizyki PAN dr Jan Reda Współczesne problemy podstawowych osnów geodezyjnych w Polsce Grybów 14 września 2016 r. Pole magnetyczne
Bardziej szczegółowoSzczegółowy rozkład materiału z fizyki dla klasy III gimnazjum zgodny z nową podstawą programową.
Szczegółowy rozkład materiału z fizyki dla klasy III gimnazjum zgodny z nową podstawą programową. Lekcja organizacyjna. Omówienie programu nauczania i przypomnienie wymagań przedmiotowych Tytuł rozdziału
Bardziej szczegółowoPodstawy Elektrotechniki i Elektroniki. Opracował: Mgr inż. Marek Staude
Podstawy Elektrotechniki i Elektroniki Opracował: Mgr inż. Marek Staude Część 1 Podstawowe prawa obwodów elektrycznych Prąd elektryczny definicja fizyczna Prąd elektryczny powstaje jako uporządkowany ruch
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE ATRYBUTÓW SEJSMICZNYCH DO BADANIA PŁYTKICH ZŁÓŻ
Mgr inż. Joanna Lędzka kademia Górniczo Hutnicza, Wydział Geologii, Geofizyki i Ochrony Środowiska, Zakład Geofizyki, l. Mickiewicza 3, 3-59 Kraków. WYKORZYSTNIE TRYUTÓW SEJSMICZNYCH DO DNI PŁYTKICH ZŁÓŻ
Bardziej szczegółowoEfekt naskórkowy (skin effect)
Efekt naskórkowy (skin effect) Rozważmy cylindryczny przewód o promieniu a i o nieskończonej długości. Przez przewód płynie prąd I = I 0 cos ωt. Dla niezbyt dużych częstości ω możemy zaniedbać prąd przesunięcia,
Bardziej szczegółowoRozkład nauczania fizyki w klasie II liceum ogólnokształcącego w Zespole Szkół nr 53 im. S. Sempołowskiej rok szkolny 2015/2016
Rozkład nauczania fizyki w klasie II liceum ogólnokształcącego w Zespole Szkół nr 53 im. S. Sempołowskiej rok szkolny 2015/2016 Warszawa, 31 sierpnia 2015r. Zespół Przedmiotowy z chemii i fizyki Temat
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE FIZYKA STOSOWANA II Liceum Ogólnokształcące im. Adama Asnyka w Bielsku-Białej
WYMAGANIA EDUKACYJNE FIZYKA STOSOWANA II Liceum Ogólnokształcące im. Adama Asnyka w Bielsku-Białej OSIĄGNIĘCIA UCZNIÓW Z ZAKRESIE KSZTAŁCENIA W kolumnie "wymagania na poziom podstawowy" opisano wymagania
Bardziej szczegółowoMiernictwo I INF Wykład 13 dr Adam Polak
Miernictwo I INF Wykład 13 dr Adam Polak ~ 1 ~ I. Właściwości elementów biernych A. Charakterystyki elementów biernych 1. Rezystor idealny (brak przesunięcia fazowego między napięciem a prądem) brak części
Bardziej szczegółowoBADANIA STANU TECHNICZNEGO WAŁÓW PRZECIWPOWODZIOWYCH I ZAPÓR
BADANIA STANU TECHNICZNEGO WAŁÓW PRZECIWPOWODZIOWYCH I ZAPÓR metody geofizyczne - skuteczna pomoc w ocenie stanu środowiska przed i po powodzi Więcej informacji: Grzegorz Pacanowski: + 48 502 708 951 Jan
Bardziej szczegółowoInterpretacja krzywych sondowania elektrooporowego; zagadnienie niejednoznaczności interpretacji (program IX1D Interpex) Etapy wykonania:
Interpretacja krzywych sondowania elektrooporowego; zagadnienie niejednoznaczności interpretacji (program IX1D Interpex) Etapy wykonania: 1. Opisać problem geologiczny, który naleŝy rozwiązać (rozpoznanie
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY
MODUŁ MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA OPRACOWANE W RAMACH PROJEKTU: FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA. PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI Z ELEMENTAMI TECHNOLOGII
Bardziej szczegółowoPomiar rezystancji metodą techniczną
Pomiar rezystancji metodą techniczną Cel ćwiczenia. Poznanie metod pomiarów rezystancji liniowych, optymalizowania warunków pomiaru oraz zasad obliczania błędów pomiarowych. Zagadnienia teoretyczne. Definicja
Bardziej szczegółowoZadanie 3. Dla poziomego reflektora rozmiary binu determinowane są przez promień strefy Fresnela. Promień strefy Fresnela dany jest wzorem:
Zadanie 3 Celem zadania jest obliczenie wielkości binu na poziomie celu. Bin jest to elementarna jednostka powierzchni zdjęcia sejsmicznego, która stanowi kryterium podziału powierzchni odbijającej. Jest
Bardziej szczegółowoPrzedmowa do wydania drugiego Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13
Przedmowa do wydania drugiego... 11 Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13 1. Rachunek i analiza wektorowa... 17 1.1. Wielkości skalarne i wektorowe... 17 1.2. Układy współrzędnych... 20 1.2.1. Układ
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stosunku e/m elektronu
Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
Bardziej szczegółowoBadanie efektu Dopplera metodą fali ultradźwiękowej
Badanie efektu Dopplera metodą fali ultradźwiękowej Cele eksperymentu 1. Pomiar zmiany częstotliwości postrzeganej przez obserwatora w spoczynku w funkcji prędkości v źródła fali ultradźwiękowej. 2. Potwierdzenie
Bardziej szczegółowo