SILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO
|
|
- Zofia Matuszewska
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 SILNIK URBINOWY ANALIZA ERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI Wydział Budowy Maszyn i Lotnitwa PRz Po. L 34 a robersi@rz.edu.l WWW el
2 Literatura DzierŜanowsi i in. urbiniowe silnii odrzutowe Gajewsi Lesiiewiz: Przeływowe silnii odrzutowe DzierŜanowsi i in. urbinowe silnii śmigłowe i śmigłowowe Stolarzy, Wiatre eoria lotnizyh silniów turbinowyh Orisz: Wybrane zagadnienia z teorii turbinowyh silniów odrzutowyh Muszyńsi, Orisz: Modelowanie turbinowyh silniów odrzutowyh Antas, Wolańsi: Oblizenia termogazodynamizne lotnizyh silniów turbinowyh
3 Literatura.d. Oates: Aerothermodynamis of Gas urbines and Roet Proulsion Oates: Airrafts Proulsion System ehnology and Design Oates: Aerothermodynamis of Airraft Engine Comonents Mattingly: Airtaft Engine Design Kerrebro: Airraft Engines and Gas urbines Coumsty: Jet Proulsion A Simle Quide to the Aerodynami and hetmodynami Design and Performanee of Jet Engines i in.
4 Co to jest iąg? B > 0 Aja Reaja F Strumień gazu wyływająy z rędośią, zaleŝną od róŝniy iśnień, owoduje oddziaływanie zgodnie z II i III Zasadą Dynamii Newtona ɺ masa gazu wyływająa w jednoste zasu m F rędość wyływająego gazu = mɺ 4
5 Idea owstawania iągu silni śmigłowy silni odrzutowy Silni słuŝy do wytworzenia moy do naędu śmigła, tóre wytwarza iąg owodują nieznazny rzyrost rędośi duŝej ilośi strumienia owietrza Silni słuŝy do bezośredniego wytworzenia iągu orzez znaząe zwięszenie rędośi salin wyływająyh z silnia
6 Ciąg silnia odrzutowego mɺ al V mɺ mɺ Ciąg silnia: K = mɺ mɺ V [ N ] mɺ dm = dt V ZuŜyie aliwa: g mɺ al [ ] s - masowe natęŝenie rzeływu owietrza na wloie do silnia - rędość lotu - rędość strumienia gazów na wyjśiu z dyszy wylotowej Ciąg jednostowy: N s j = K mɺ [ ] g Jednostowe zuŝyie aliwa: g j = mɺ al K [ ] N s6
7 Zasada działania silnia odrzutowego =f(, / ) dyszy dyszy_in URBINA KOMORA SPALANIA DYSZA WYLOOWA WLO SPRĘśARKA 7
8 Oblizenia i analiza silnia odrzutowego silni idealny Proesy wewnętrzne są oisane rzemianami odwraalnymi, Model gazu jest oisany równaniami gazu dosonałego:,, = idem v Równanie Claeyrona v = R = v R = R [J/(gK)] indywidualna stała gazowa zaleŝy od sładu gazu Dla owietrza R=87 [J/(gK)], =00 [J/(gK)], v =78 [J/(gK)], =,4 v
9 Silni turbinowy a obieg Braytona Prędość lotu V =0 3 q do 4= l ~=l S 3 4 l S = q od ODPROWADZENIE ROZPRĘśANIE WLO SPRĘśARKA KOMORA URBINA DO SILNIKA W CIEPŁA DYSZY Z SILNIKA WYLOOWEJ SPALANIA ZE SPALINAMI
10 Charaterystya obiegu Braytona Stoień odgrzania: = 3 SręŜ ałowity: π = i Praa właśiwa obiegu Braytona: lob = qdo qod = π π Srawność obiegu Braytona: η ob lob = = qdo π PRACA OBIEGU BRAYONA zaleŝy od sręŝu i stonia odgrzania obiegu SPRAWNOŚĆ OBIEGU zaleŝy tylo od sręŝu i jest tym bliŝsza jednośi im więszy jest sręŝ obiegu
11 Parametry obiegu, a efetywność ray silnia odrzutowego Dla rędośi V =0 Dla rędośi V >0 l ob η ob j = = = A τ W Wu V l = = + V = B V + V ηob = = = C τ W Wu = = ( ) al u j j ob j j al u j j Ciąg jednostowy zaleŝy odobnie ja raa obiegu od arametrów ray silnia. Jednostowe zuŝyie aliwa zmienia się odwrotnie niŝ srawność obiegu od arametrów ray silnia.
12 Charaterystya obiegu Braytona i silnia odrzutowego l ob η ob η ob(max) l ob(max) π ot. Ciąg jednostowy π max =π ot. Jednost. zuŝyie aliwa Masymalna raa obiegu l ob = 0 π = 0 π = idiem π ot = ( )
13 Otymalizaja obiegu Braytona η OB l ob < < < D < D < D < D Linia m asy symalnej ray obie gu 3 4 Stoień odgrzania π SręŜ otymalny SręŜ masymalny 4,3 8 6,7 79, 6 3 9
14 Przyładowe oblizenia obiegu Braytona Ph [Pa] h [K] 3 [K] π , , 8 q do l , , 386 l ob [J/g] η ob j [Ns/g] Cj [g/danh] q od 38 0, l S i 47 0, , , , ,8 0 0
15 Obieg silnia oruszająego się z rędośią V względem otozenia V =0 >0 3 3 q do V q do l S V 4 l 4 l ~=l S l S q od q od π π π = = = DYN s π = DYN f ( V ) -sręŝ dynamizny we wloie silnia Praa obiegu turbinowego silnia odrzutowego: dla V=0 dla V>0 l = q q = ob do od l = q q = V ob do od
16 Parametry obiegu dal rędośi więszej od 0 Dla rędośi V =0 Dla rędośi V >0 l ob η ob j j = = = A τ W Wu V l = = + V = B V + V ηob = = = C τ W Wu = = ( ) K = mɺ K = = mɺ al u j j ob j j al u j j ( ) K = mɺ V K j = = V mɺ
17 Parametry harateryzująe raę silnia Energetyzne Srawność ielna: lob mɺ V mɺ al η = = Wu qdo mɺ mɺ Srawność naędowa: Srawność ogólna: jv mɺ V η = = jv lob mɺ j V m ɺ al ηo = = jv Wu qdo mɺ mɺ mɺ V q W e q mɺ mɺ al do _ t = u = str _ wewn. + + odr
18 Srawnośi silnia Srawność ielna Dla V =0 Dla V >0 lob mɺ V mɺ al η = = Wu qdo mɺ mɺ Srawność naędowa jv mɺ V η = = jv lob mɺ Srawność ogólna jv mɺ al ηo = = jv Wu qdo mɺ η = η = η o = 0 0 V η = η ( V V ) V = ( V V ) ( τ W ) η = o al u
19 Obieg silnia z uwzględnieniem strat i 3 qdo π = = idem = 3 i3 idem i = l s v i ( ) < ( ) ideal ( qod ) > ( qod ) ideal ( l ) < ( l ) ( η ) < ( η ) ob ob ideal ob ob ideal ( j ) < ( j ) ( j ) > ( j ) ideal ideal
20 Silni ze stratami i bez - orównanie 3 4 P
21 Równania oisująe raę silnia z uwzględnieniem strat
22 3 4 Proesy termodynamizne w zesołah silnia WLO (INLE, INAKE) DLA PRĘDKOŚCI LOU 0 DLA WARUNKÓW PRZELOOWYC i = # s # i # # s # Entalia we wloie i = i = = SręŜ dynamizny π dyn = = + Ma s Straty iśnienia we wloie wl σ = Przyrost entroii s = s s = R = R = R ln ln lnσ ln wl σ wl s
23 3 4 Proesy termodynamizne w zesołah silnia SPRĘśARKA (COMPRESSOR) s # i iz Przyrost entalii w sręŝare: i = i + l s Srawność sręŝari: l s_iz,0 04" di +d di iz,9" l s s izentroowa olitroowa l i i η = = η s s _ iz _ iz l s i i ( ) ( ) dh ln iz s _ ol = = dh ln ZaleŜność srawnośi izentroowej sręŝania od sręŝu dla stałej srawnośi olitroowej ZaleŜność zmiany temeratury od sręŝu sręŝari: π = + η s s _ iz η s _ ol = π s
24 Proesy termodynamizne w zesołah silnia KOMORA SPALANIA (COMBUSOR, BURNER) Wsółzynni strat iśnienia w KS: σ 3 4 KS KS = = Bilans omory salania (( ) ) ( ) Qɺ = Iɺ = mɺ + mɺ m ɺ mɺ KS KS al Wsółzynni wydzielania ieła w KS (srawność ielna KS) ξ Q q ( ) KS KS KS = = = QKS _ t qks _ t Wuτ al Q do_t Qstr Q do s = s + s = + R KS sal _ str ln ln σ KS Q Q τ KS _ t KS al - Cieło teoretyznie dorowadzone z aliwem - Cieło rzezywiśie wydzielone w roesie salania - Względne zuŝyie aliwa
25 3 4 Proesy termodynamizne w zesołah silnia URBINA (URBINE) BILANS MOCY URBINA SPRĘśARKA ( ) P η = P P m s w SPRAWNOŚĆ URBINY izentroowa: η l t t = = l t _ iz olitroowa: di η = = ( ) ln ( ) ( ) t _ ol diiz ln Przyrost entroii w turbinie: = s = s s = R = R s = P ( Pw ) s η mɺ η ln ln lnπ ln π t _ iz + t _ iz η π η m ηt + = = t t π η ( ) ηt _ = t _ ol ol i di di l t_iz iz iz # s -d l t ZaleŜność srawnośi izentroowej rozręŝania od rozręŝu dla stałej srawnośi olitroowej s
26 3 4 Proesy termodynamizne w zesołah silnia DYSZA WYLOOWA (NOZZLE) Straty iśnienia w dyszy dysz σ = Strata rędośi w dyszy ϕ = Entalia w dyszy i = i = iz = Przyrost entroii s = s s = R = R = R ln ln lnσ dysz ln σ dysz
27 DANE Analiza arametrów termodynamiznyh obiegu silnia jednorzeływowego model silnia,, Ma, π,, mɺ s 3 Srawnośi oraz straty rzeływowe zesołów silnia W analizie rzyjęto model gazu dosonałego wl 3 4 WLO: = = + Ma = σ = σ + Ma wl wl SPRĘśARKA = π s π s = + ηs lub η = π s s _ ol
28 τ KOMORA SPALANIA mɺ URBINA Analiza arametrów termodynamiznyh obiegu silnia jednorzeływowego.d. (na odstawie bilansu omory salania) ( ) ( ) al _ s 3 _ s 3 al = = mɺ ξswu _ s3 ξswu (na odstawie bilansu moy turbina-sręŝara) 4 3 ( ) ' ( + τ ) = η m al 4 η = 3 η = σ 3 KS ' ' lub = ' ' η _ ol ( )
29 Analiza arametrów termodynamiznyh obiegu silnia jednorzeływowego.d. DYSZA WYLOOWA (rzy załoŝeniu rozręŝu zuełnego) = = 4 Ma = σ dysz 4 ' ' = ' = + Ma = Ma ' R lub ( ) ' ' = _ iz 4 4 Ma _ iz ' ' 4 = = Ma ' R _ iz _ iz _ iz = φ dysz _ iz = '
30 Ciąg jednostowy Jednostowe zuŝyie aliwa Srawność ielna Osiągi silnia = τ V τ al j = j al j η = l ɺ ɺ ob m V mal Wu q = do m ɺ mɺ Srawność naędowa Srawność ogólna jv mɺ V η = = jv lob mɺ jv mɺ al ηo = = jv Wu qdo mɺ Ciąg K = mɺ j ZuŜyie aliwa mɺ = mɺ τ al al
31 Charaterystya obiegu silnia ze stratami = idem silni idealny silni ze strata atami π ot. π max η η S _ ol R _ ol = 0,89 = 0,9 ( ) π = η η ot S _ ol R _ ol Stoień odgrzania SręŜ otymalny silni idealny SręŜ otymalny silni ze stratami 4,3 7, 6,7, 6 3,3
32 Srawność i jednostowe zuŝyie aliwa silnia ze stratami = idem j η ob(max) η ob(max) Silni idealny Silni ze strata stratami Stoień odgrzania SręŜ eonomizny silni ze stratami π ot. SręŜ otymalny silni ze stratami , 6, 6,3 π =π max ot.
33 Wływ stonia odgrzania na wartośi sręŝu otymalnego i eonomiznego j j j_max j( 3) j( ) j( ) j( ) j( ) < < 3 j_min πot( ) πe( ) πot( 3) πet( 3) ( j 3) Ze wzrostem stonia odgrzania silnia: wzrasta iąg masymalny silnia, tóry jest osiągany rzy więszyh wartośiah sręŝu otymalnego obniŝa się wartość minimalnego jednostowego zuŝyia aliwa, tóre jest osiągane rzy więszyh wartośiah sręŝu eonomiznego rozszerza się zares sręŝy, rzy tóryh raa obiegu jest dodatnia. zwięsza się rozbieŝność omiędzy wartośiami sręŝu otymalnego i eonomiznego Charaterystya ta tłumazy dlazego dąŝy się do odnoszenia masymalnej temeratury obiegu silnia turbinowego oraz dlazego musi towarzyszyć temu wzrost sręŝu silnia sręŝ
34 Zmiana arametrów robozyh silniów lotnizyh V 00 do samolotu Airbus A30 max rędość Ma=0,8 3 [K] PW8 PW037 M8 RB99-3 F0 V00 CF6-0A F404 M88 PW0 F00 J0D RB-600 M3-R F30-00 RB-6CFM6- F39 M3- F4 F34 Abur8 RB-8 Olim93 J8D J97-00 RB J9D-3 J9-9 J RB63 J79- J73 J4AJ73D J ro π s J4A J73 J33-3 F0 J0D V00 CF6-0A PW037 RB-600 RB-6 CFM6- PW0 F39 M88 F404 F40 F00 RB99-3 F30-00 J9D-3 F34 F30- RB63 J9-9 Olim93 Mars4A J97-00 J J79- RB46R J73D ro M 88 do samolotu Desaault Rafale max rędość Ma=
35 Wływ rędośi lotu na haraterystyę obiegu silnia η ob Punt ray ր π dynր lsց π Sց V l ob ր =idem ց π dynց lsր π Sր l ob(max) η ob(max) 3 i 3 3 i V l sqdo V V q do =onst l s π = onst i i l t l t =onst qod s π π π e ot. π = π π S dyn π
36 qdo Silnii do obietów latająyh z duŝymi naddźwięowymi rędośiami WLO SILNIKA NADDŹWIĘKOWEGO = i 3 3 =4 Ma< Prędość lotu Ma SręŜ dynamizny (idealny),89, 3,67 7,8, 7, ,73 SILNIK SRUMIENIOWY Wtrysiwaz Komora salania V i qod Wlot Dysza wylotowa
37
Analiza konstrukcji i cyklu pracy silnika turbinowego. Dr inż. Robert Jakubowski
Analiza konstrukcji i cyklu racy silnika turbinowego Dr inż. Robert Jakubowski CO TO JEST CIĄG? Równanie ciągu: K m(c V) 5 Jak silnik wytwarza ciąg? Silnik śmigłowy silnik odrzutowy Silnik służy do wytworzenia
Bardziej szczegółowoSILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO
SILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa PRz Pok. 5 bud L 33 E-mail robert.jakubowski@prz.edu.pl WWW www.jakubowskirobert.sd.prz.edu.pl
Bardziej szczegółowoANALIZA OBIEGU TERMODYNAMICZNEGO SILNIKA ODRZUTOWEGO
ANALIZA OBIEGU TERMODYNAMICZNEGO SILNIKA ODRZUTOWEGO Wykład nr Napęd stosowany we współczesnym lotnictwie cywilnym Siła ciągu Zasada działania silnika odrzutowego pb > p 0 Akcja Reakcja F Strumień gazu
Bardziej szczegółowoTurbinowy silnik odrzutowy obieg rzeczywisty. opracował Dr inż. Robert Jakubowski
urbinowy ilni odrzutowy obieg rzezywity oraował Dr inż. Robert Jaubowi Obieg turbinowego ilnia jednorzeływowego -orównanie ilnia idealnego i ilnia rzezywitego (z uwzględnieniem trat) i 3 3 q do 4 S 4 4
Bardziej szczegółowoZespoły silnika lotniczego. Dr inż. Robert Jakubowski
Zesoły silnika lotniczego Dr inż. Robert Jakubowski DYSZA WYLOTOWA TURBINA KOMORA SPALANIA SPRĘŻARKA WLOT Procesy wewnętrzne w silniku Obieg silnika z uwzględnieniem strat i 3 π c = = idem H qdo = T3 i3
Bardziej szczegółowoTurbinowy silnik odrzutowy. Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI
Turbinowy silnik odrzutowy Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI Turbinowy silnik jednorzeływowy Jest to najbardziej ierwotne rozwiązanie silnika odrzutowego turbinowego, które ojawiło się na oczątku lat trzydziestych
Bardziej szczegółowoDwuprzepływowe silniki odrzutowe. dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Dwurzeływowe silniki odrzutowe dr inż. Robert JAKUBOWSK Silnik z oddzielnymi dyszami wylotowymi kanałów V 2500 (Airbus A320, D90) Ciąg 98 147 kn Stoień dwurzeływowości 4,5 5,4 Pierwsze konstrukcje dwurzeływowe
Bardziej szczegółowoKomory spalania turbiny i dysze. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Komory salania turbiny i dysze wylotowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI KOMORY SPALNAIA TURBINOWYCH SILNIKÓW LOTNICZYCH BUDOWA KOMORY SPALANIA ORGANIZACJA PROCESU WEWNĄTRZKOMOROWEGO BUDOWA KOMORY SPALANIA ORGANIZACJA
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH. Opracował. Dr inż. Robert Jakubowski
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Opracował Dr inż. Robert Jakubowski Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki, Temperatura gazów
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (SILNIK IDEALNY) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki π S, Temperatura gazów przed turbiną T 3 Model obliczeń
Bardziej szczegółowoZespoły silnika lotniczego. Dr inż. Robert Jakubowski
Zesoły silnika lotniczego Dr inż. Robert Jakubowski DYSZA WYLOTOWA TURBINA KOMORA SPALANIA SPRĘŻARKA WLOT WLOT Wlot Zadaniem wlotu jest dostarczenie do silnika owietrza w wymaganej ilości z zaewnieniem
Bardziej szczegółowoWLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW. Dr inż. Robert Jakubowski
WLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW TURBINOWYCH Dr inż. Robert Jakubowski Literatura Literatura: [] Balicki W. i in. Lotnicze siln9iki turbinowe, Konstrukcja eksploatacja diagnostyka, BNIL nr 30 n, 00 [] Dzierżanowski
Bardziej szczegółowoKomory spalania, turbiny i dysze wylotowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Komory salania, turbiny i dysze wylotowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI KOMORY SPALNAIA TURBINOWYCH SILNIKÓW LOTNICZYCH BUDOWA KOMORY SPALANIA BUDOWA KOMORY SPALANIA ORGANIZACJA PROCESU WEWNĄTRZKOMOROWEGO 1
Bardziej szczegółowoParametry charakteryzujące pracę silnika turbinowego. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Parametry charateryzujące racę silnia turbinweg Dr inż. Rbert JAKUBOWSKI Parametry charateryzujące racę silnia Parametry wewnętrzne (biegu silnia): Sręż całwity silnia (sręż sręzari): Temeratura gazów
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoTeoria silników lotniczych. Pok. 342A TEL Strona
Teoria silników lotniczych Robert JAKUBOWSKI Pok. 342A TEL 0178651466 e-mail: roberski@prz.edu.pl Strona http://jakubowskirobert.sd.prz.edu.pl Literatura DzierŜanowski i in. Turbiniowe silniki odrzutowe
Bardziej szczegółowoI zasada termodynamiki
W3 30 Układ termodynamizny ównowaga termodynamizna Praa I zasada dla układu zamkniętego Entalia I zasada dla układu otwartego Cieło o właśiwew К Srawność jest zastosowaniem zasady zahowania energii do
Bardziej szczegółowoWLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW TURBINOWYCH. Dr inż. Robert Jakubowski
WLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW TURBINOWYCH Dr inż. Robert Jakubowski Literatura Literatura: [] Balicki W. i in. Lotnicze siln9iki turbinowe, Konstrukcja eksploatacja diagnostyka, BNIL nr 30 n, 00 [] Dzierżanowski
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa
Fizykoheizne odstawy inżynierii roesowej Wykład IV Proste rzeiany d: Przeiana adiabatyzna Przeiana olitroowa Przeiana adiabatyzna (izentroowa) Przeiana adiabatyzna odbywa się w układzie adiabatyzny tzn.
Bardziej szczegółowoSilniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie
Bardziej szczegółowoSilniki tłokowe. Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI
Silniki tłokowe Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI Podstawowe typy silnika tłokowego ze względu na zasadę działania Silnik czterosuwowy Silnik dwusuwowy Silnik z wirującym tłokiem silnik Wankla Zasada pracy silnika
Bardziej szczegółowoPOLEPSZANIE WŁASNOŚCI UKŁADU STIG POPRZEZ PRZEGRZEW I CHŁODZENIE MIĘDZYSTOPNIOWE
MODELOWAIE IśYIERSKIE ISS 1896-771X 34, s. 43-48, Gliwice 007 POLEPSZAIE WŁASOŚCI UKŁADU SIG POPRZEZ PRZEGRZEW I CHŁODZEIE MIĘDZYSOPIOWE KRZYSZOF J. JESIOEK, ADRZEJ CHRZCZOOWSKI Politechnika Wrocławska
Bardziej szczegółowoSilniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie
Bardziej szczegółowoTeoria silników lotniczych Wykład wprowadzający Studia podyplomowe
Teoria silników lotniczych Wykład wprowadzający Studia podyplomowe Robert JAKUBOWSKI Pok. 342A TEL 0178651466 e-mail: robert.jakubowski@prz.edu.pl Strona http://jakubowskirobert.sd.prz.edu.pl Literatura
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI ZŁOŻONYCH UKŁADÓW Z TURBINAMI GAZOWYMI
CHARAERYSYI ZŁOŻOYCH UŁADÓW Z URBIAMI AZOWYMI Autor: rzysztof Badyda ( Rynek Energii nr 6/200) Słowa kluczowe: wytwarzanie energii elektrycznej, turbina gazowa, gaz ziemny Streszczenie. W artykule rzedstawiono
Bardziej szczegółowoWLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW TURBINOWYCH. Dr inż. Robert Jakubowski
WLOTY I SPRĘŻARKI SILNIKÓW TURBINOWYCH Dr inż. Robert Jakubowski Literatura Literatura: [] Balicki W. i in. Lotnicze siln9iki turbinowe, Konstrukcja eksploatacja diagnostyka, BNIL nr 30 n, 00 [] Dzierżanowski
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do przedmiotu Teoria silników lotniczych
Wprowadzenie do przedmiotu Teoria silników lotniczych Wykład nr 1 Rozwój i przegląd konstrukcji Literatura Dzierżanowski i in. Turbiniowe silniki odrzutowe Gajewski Lesikiewicz: Przepływowe silniki odrzutowe
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35
PLAN WYKŁADU Cieło właśiwe Proes adiabatyzny emeratura otenjalna II zasada termodynamiki Proesy odwraalne i nieodwraalne 1 /35 Podręzniki Salby, Chater 2, Chater 3 C&W, Chater 2 2 /35 CIEPŁO WŁAŚCIWE 3
Bardziej szczegółowoW Silniki spalinowe
W5 ermodynamika techniczna Silniki cieplne Obieg Carnota Obieg Otta Obieg Diesla Obieg Sabathego Obieg Joula Obieg Braytona Silnik strumieniowy Silnik pulsacyjny w5 ermodynamika techniczna w5 ermodynamika
Bardziej szczegółowoUZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E
. Hofman, Wykłady z Chemii fizyznej I - Uzuełnienia, Wydział Chemizny PW, kierunek: ehnologia hemizna, sem.3 2017/2018 D. II ZASADA ERMODYNAMIKI UZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E D.1. Warunki stabilnośi, określająe
Bardziej szczegółowo11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.
ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury
Bardziej szczegółowoNowoczesne silniki lotnicze. Pok. 342A TEL Strona
Nowoczesne silniki lotnicze Robert JAKUBOWSKI Pok. 342A TEL 0178651466 e-mail: roberski@prz.edu.pl Strona http://jakubowskirobert.sd.prz.edu.pl Literatura DzierŜanowski i in. Turbiniowe silniki odrzutowe
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III
Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 10 Podstawy gazodynamiki I
J. Szantyr Wyład nr Podstawy gazodynamii I Model łyn ściśliwego załada, że na dodatni rzyrost ciśnienia łyn odowiada dodatnim rzyrostem gęstości, czyli: a W łynie nieściśliwym jest: Gazodynamia zajmje
Bardziej szczegółowoEfektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania
Efektywność energetyczna systemu ciełowniczego z ersektywy otymalizacji rocesu omowania Prof. zw. dr hab. Inż. Andrzej J. Osiadacz Prof. ndz. dr hab. inż. Maciej Chaczykowski Dr inż. Małgorzata Kwestarz
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoWykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów
Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 7 Turbiny. α 2. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych. 7.1 Wstęp
87 7.1 Wstę Zmniejszenie ola rzekroju rzeływu rowadzi do: - wzrostu rędkości czynnika, - znacznego obciążenia łoatki o stronie odciśnieniowej, - większego odchylenia rzeływu rzez wieniec łoatek, n.: turbiny
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 29 Podstawy gazodynamiki I
J. Szantyr Wyład nr 9 Podstawy gazodynamii I Model łyn ściśliwego załada, że na dodatni rzyrost ciśnienia łyn odowiada dodatnim rzyrostem gęstości, czyli: a W łynie nieściśliwym jest: Gazodynamia zajmje
Bardziej szczegółowoDoświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie
Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.
Bardziej szczegółowoprawa gazowe Model gazu doskonałego Temperatura bezwzględna tościowa i entalpia owy Standardowe entalpie tworzenia i spalania 4. Stechiometria 1 tość
5. Gazy, termochemia Doświadczalne rawa gazowe Model gazu doskonałego emeratura bezwzględna Układ i otoczenie Energia wewnętrzna, raca objęto tościowa i entalia Prawo Hessa i cykl kołowy owy Standardowe
Bardziej szczegółowo5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.
CZĘŚĆ II DYNAMIKA GAZÓW 9 rzeływ gazu rzez dysze. 5. Jednowymiarowy rzeływ gazu rzez dysze. Parametry krytyczne. 5.. Dysza zbieżna. T = c E - back ressure T c to exhauster Rys.5.. Dysza zbieżna. Równanie
Bardziej szczegółowo1. Cykl odwrotny Carnota reprezentują poniższe diagramy w zmiennych p-v ( ) i T-S
Zad. domowe nr 5: druga zasada termodynamiki, elementy termodynamiki statystyznej, rawo Gaussa. Grua 1 II zasada termodynamiki 1. Cykl odwrotny Carnota rerezentują oniższe diagramy w zmiennyh -V (3 2 1
Bardziej szczegółowoProjekt budowlano-wykonawczy budowy węzła cieplnego trzyfunkcyjnego we Wrocławiu, ul. Weigla 5III
7 OBLICZENIA DO DOBORU WĘZŁA CIEPLNEO TRZYFUNKCYJNEO.o. +.w.u. w układzie szeregowo-równoległym + wentylaja 1. DANE WYJŚCIOWE Oblizeniowe zaotrzebowanie ieła na otrzeby entralnego ogrzewania: Q CO 5,0
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej
Fizykohemizne odtay inżynierii roeoej Wykład III Prote rzemiany termodynamizne Prote rzemiany termodynamizne Sośród bardzo ielu możliyh rzemian termodynamiznyh zzególną rolę odgryają rzemiany ełniająe
Bardziej szczegółowoWARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO
WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU ERMODYNAMICZNEGO Proces termodynamiczny zachodzi doóty, doóki układ nie osiągnie stanu równowagi. W stanie równowagi odowiedni otencjał termodynamiczny układu osiąga minimum, odczas
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoII zasada termodynamiki.
II zasada termodynamiki. Według I zasady termodynamiki nie jest do omyślenia roces, w którym energia wewnętrzna układu doznałaby zmiany innej, niż wynosi suma algebraiczna energii wymienionych z otoczeniem.
Bardziej szczegółowoKarta (sylabus) modułu/przedmiotu Mechanika i Budowa Maszyn Studia II stopnia. Turbinowe silniki lotnicze Rodzaj przedmiotu: Język polski
Karta (sylabus) modułu/przedmiotu Mechanika i Budowa Maszyn Studia II stopnia Przedmiot: Turbinowe silniki lotnicze Rodzaj przedmiotu: Podstawowy Kod przedmiotu: MBM 2 S 2 2 21-0_1 Rok: 1 Semestr: 2 Forma
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład II Podstawowe definicje cd. Podstawowe idealizacje termodynamiczne I i II Zasada termodynamiki Proste rzemiany termodynamiczne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 5. Procesy cykliczne Maszyny cieplne. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 5 Procesy cykliczne Maszyny cieplne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Z pierwszej zasady termodynamiki: Procesy cykliczne du = Q el W el =0 W cyklu odwracalnym (złożonym z procesów
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-3
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA FIZYKI CZĄSTECZKOWEJ I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-3 WYZNACZANIE STOSUNKU DLA POWIETRZA METODĄ
Bardziej szczegółowo9.1 Wstęp Analiza konstrukcji pomp i sprężarek odśrodkowych pozwala stwierdzić, że: Ciśnienie (wysokość) podnoszenia pomp wynosi zwykle ( ) stopnia
114 9.1 Wstę Analiza konstrukcji om i srężarek odśrodkowych ozwala stwierdzić, że: Stosunek ciśnień w srężarkach wynosi zwykle: (3-5):1 0, 3 10, ρuz Ciśnienie (wysokość) odnoszenia om wynosi zwykle ( )
Bardziej szczegółowoObiegi gazowe w maszynach cieplnych
OBIEGI GAZOWE Obieg cykl przemian, po przejściu których stan końcowy czynnika jest identyczny ze stanem początkowym. Obrazem geometrycznym obiegu jest linia zamknięta. Dla obiegu termodynamicznego: przyrost
Bardziej szczegółowoZESZYTY NAUKOWE NR 10(82) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Badania wpływu struktury elektrowni gazowo-parowych na charakterystyki sprawności
ISSN 1733-8670 ZESZT NAUOWE NR 10(82) AADEMII MORSIEJ W SZCZECINIE IV MIĘDZNARODOWA ONFERENCJA NAUOWO-TECHNICZNA EXPLO-SHIP 2006 Janusz otowicz, Tadeusz Chmielniak Badania wływu struktury elektrowni gazowo-arowych
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoJak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?
Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa
Bardziej szczegółowoSpis treści. PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13
Spis treści PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13 Wykład 16: TERMODYNAMIKA POWIETRZA WILGOTNEGO ciąg dalszy 21 16.1. Izobaryczne chłodzenie i ogrzewanie powietrza wilgotnego.. 22 16.2. Izobaryczne
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do ćwiczeń z przedmiotu: Termodynamika techniczna
Materiały omocnicze do ćwiczeń z rzedmiotu: Termodynamika techniczna Materiały omocnicze do rzedmiotu Termodynamika techniczna. Sis treści Sis treści... 3 Gaz jako czynnik termodynamiczny... 5. Prawa
Bardziej szczegółowoSposoby badania efektywności układu suszącego maszyn tissue
Sosoby badania efektywnośi układu susząego maszyn tissue Testing methods for effetiveness of tissue mahine drying system Aleksander Kleazka To have effetive aer rodution roesses on the aer mahine the measurement
Bardziej szczegółowoBadanie energetyczne płaskiego kolektora słonecznego
Katedra Slnów Salnowych Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Badane energetyczne łasego oletora słonecznego - 1 - rowadzene yorzystane energ celnej romenowana słonecznego do celów ogrzewana, chłodzena oraz
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 1 Wstęp. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
1 Wiadomości potrzebne do przyswojenia treści wykładu: Znajomość części maszyn Podstawy mechaniki płynów Prawa termodynamiki technicznej. Zagadnienia spalania, termodynamika par i gazów Literatura: 1.
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowoOcena właściwości eksploatacyjnych dwuprzepływowego silnika turbinowego z dwiema komorami spalania
Dr inż. Robert Jakubowski Katedra Samolotów i Silników Lotniczych Politechnika Rzeszowska Al. Powstańców Warszawy 8; 35-959 Rzeszów, Polska e-mail: robert.jakubowski@prz.edu.pl Ocena właściwości eksploatacyjnych
Bardziej szczegółowo= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.
ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,
Bardziej szczegółowo100 29,538 21,223 38,112 29, ,118 24,803 49,392 41,077
. Jak określa się ilość substancji? Ile kilogramów substancji zawiera mol wody?. Zbiornik zawiera 5 kmoli CO. Ile kilogramów CO znajduje się w zbiorniku? 3. Jaka jest definicja I zasady termodynamiki dla
Bardziej szczegółowoM. Chorowski Podstawy Kriogeniki, wykład Metody uzyskiwania niskich temperatur - ciąg dalszy Dławienie izentalpowe
M. Corowski Podstawy Kriogeniki, wykład 4. 3. Metody uzyskiwania niskic temeratur - ciąg dalszy 3.. Dławienie izentalowe Jeżeli gaz rozręża się adiabatycznie w układzie otwartym, bez wykonania racy zewnętrznej
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Wyznaczanie ciepła właściwego c p dla powietrza
Katedra Silików Saliowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyzaczaie cieła właściweo c dla owietrza Wrowadzeie teoretycze Cieło ochłoięte rzez ciało o jedostkowej masie rzy ieskończeie małym rzyroście
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Mieszkalny Całość budynku ADRES BUDYNKU ----------------, ----------------NAZWA ROJEKTU Budynek mieszkalny 2 LICZBA
Bardziej szczegółowoKASKADOWE UKŁADY OBIEGÓW CIEPLNYCH W MIKROKOGENERACJI
POZNAN UNIVE RSIY OF E CNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No Electrical Engineering 0 Robert WRÓBLEWSKI* KASKADOWE UKŁADY OBIEGÓW CIEPLNYC W MIKROKOGENERACJI Obecnie w mikrogeneracji i małej generacji rozroszonej
Bardziej szczegółowoSPRAWNOŚĆ CIEPLNA PRZEPONOWYCH I BEZPRZEPONOWYCH
InŜynieria Rolnicza 3/63 Tadeusz Lis*, Samoń Zbigniew** Helena Lis* *Wydział InŜynierii Produkcji Akademia Rolnicza w Lublinie **IUNG w Puławach SPRAWNOŚĆ CIEPLNA PRZEPONOWYCH I BEZPRZEPONOWYCH PODGRZEWACZY
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU mieszkalny CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Całość budynku ADRES BUDYNKU Olsztyn, ul. Grabowa 7 NAZWA ROJEKTU Standard tradycyjny LICZBA LOKALI
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwenia: WYZNACZANIE WYKŁADNIKA IZENTROPY κ DLA POWIETRZA Wyznazanie wykłnika
Bardziej szczegółowou (1.2) T Pierwsza zasada termodynamiki w formie różniczkowej ma postać (1.3)
obl_en_wew_enal-2.do Oblizanie energii wewnęrznej i enalii 1. Energia wewnęrzna subsanji rosej Właśiwa energia wewnęrzna, u[j/kg] jes funkją sanu. Sąd dla subsanji rosej jes ona funkją dwóh niezależnyh
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoPRACA DYPLOMOWA STUDIA WYŻSZE. Temat: Model przepływowy turbinowego silnika odrzutowego D-18
W O J S K O W A AK A D E M I A E C H N I C Z N A im. Jarosława Dąbrowsiego PRACA DYPLOMOWA SUDIA WYŻSZE emat: Model przepływowy turbinowego silnia odrzutowego D-8 ppor. Radosław PRZYSOWA stopień, imię
Bardziej szczegółowoEntropia i druga zasada termodynamiki
Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.
Bardziej szczegółowoBudowa materii Opis statystyczny - NAv= 6.022*1023 at.(cz)/mol Opis termodynamiczny temperatury -
ermoynamika Pojęcia i zaganienia ostawowe: Buowa materii stany skuienia: gazy, ciecze, ciała stale Ois statystyczny wielka liczba cząstek - N A 6.0*0 at.(cz)/mol Ois termoynamiczny Pojęcie temeratury -
Bardziej szczegółowoChemia Fizyczna Technologia Chemiczna II rok Wykład 1. Kontakt,informacja i konsultacje. Co to jest chemia fizyczna?
Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II ro Wyład 1 Kierowni rzedmiotu: Dr hab. inż. Wojciech Chrzanowsi Kontat,informacja i onsultacje Chemia A ; oój 307 Telefon: 347-2769 E-mail: wojte@chem.g.gda.l tablica
Bardziej szczegółowoSimulation research on environmental impact parameters for filling the cylinder engine
Artile itation info: LISOWSKI M. Simulation researh on environmental imat arameters for filling the ylinder engine. Possibilities for develoment. Combustion Engines. 2015, 162(3), 1065-1069. ISSN 2300-9896.
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Wykład Wroław University of ehnology 8-0-0 Podstawy termodynamiki 0 ermodynamika klasyzna Ois układu N ząstek na grunie mehaniki klasyznej wymaga rozwiązania N równań ruhu. d dt
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU Mieszkalny ADRES BUDYNKU Ustka dz. nr 86/7, ul. Kosynierów 8 NAZWA ROJEKTU Budynek mieszkalny jednorodzinny OWIERZCHNIA CAŁKOWITA OWIERZCHNIA
Bardziej szczegółowoTechnika cieplna i termodynamika Rok BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ
Technia cielna i termodynamia Ro 8..009 Ćwicz. laboratoryjne nr 7 BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ Katedra Inżynierii Procesów Odlewniczych (oracował: A. Gradowsi) (R- Termod-Adia-Izoter
Bardziej szczegółowoA - przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy.
PRZEPŁYW CZYNNIK ŚCIŚLIWEGO. Definicje odstaoe Rys... Profile rędkości rurze. - rzeły laminarny, B - rzeły burzliy. Liczba Reynoldsa Re D [m/s] średnia rędkość kanale D [m] średnica enętrzna kanału ν [m
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej w Systemach Technicznych Symulacja prosta dyszy pomiarowej Bendemanna Opracował: dr inż. Andrzej J. Zmysłowski
Bardziej szczegółowoUkład termodynamiczny
Uład terodynaiczny Uład terodynaiczny to ciało lub zbiór rozważanych ciał, w tóry obo wszelich innych zjawis (echanicznych, eletrycznych, agnetycznych itd.) uwzględniay zjawisa cieplne. Stan uładu charateryzuje
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 2 - Podstawy teorii wirnikowych maszyn przepływowych
J. Szantyr Wykład 2 - Podstawy teorii wirnikowych maszyn przepływowych a) Wentylator lub pompa osiowa b) Wentylator lub pompa diagonalna c) Sprężarka lub pompa odśrodkowa d) Turbina wodna promieniowo-
Bardziej szczegółowov! są zupełnie niezależne.
Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze
Bardziej szczegółowoPodstawowe przemiany cieplne
Podstawowe rzemiay iele Przemiaa izohoryza zahodzi, gdy objętość układu ozostaje stała ( ost), zyli 0. ówaie izohory () ost rzemiaie tej ie jest wykoywaa raa, bo 0, wię zgodie z ierwszą zasadą termodyamiki,
Bardziej szczegółowoWpływ obliczeniowych parametrów geometrycznych i termodynamicznych silnika dwuprzepływowego na zasięg samolotu wielozadaniowego
WYGONIK Piotr 1 Wpływ obliczeniowych parametrów geometrycznych i termodynamicznych silnika dwuprzepływowego na zasięg samolotu wielozadaniowego WSTĘP Celem pracy jest poszukiwanie kryterium oceny przydatności
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Użyteczności publicznej Całość budynku ADRES BUDYNKU Sieprawice gm. Jastków, Dz. nr 624/2 NAZWA ROJEKTU Gminny
Bardziej szczegółowoBADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY
Ćwiczenie BADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY I. Cel ćwiczenia: W ramach zajęć zalanowano: otrzymywanie i analizę termogramów DSC dla Losartanu. interretację danych doświadczalnych
Bardziej szczegółowo