Wstęp do Geofizyki. Hanna Pawłowska Instytut Geofizyki, Wydział Fizyki, Uniwersytet Warszawski
|
|
- Antonina Stefaniak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wstęp do Geofizyki Hanna Pawłowska Instytut Geofizyki, Wydział Fizyki, Uniwersytet Warszawski
2 Wykład 3 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 2 /43
3 Powietrze opisuje się równaniem stanu gazu doskonałego, które łączy ze sobą następujące parametry termodynamiczne Temperaturę (T) mierzoną w bezwzględnej skali Kelvina (0 C= 273K) Ciśnienie (p) Gęstość ( =m/v) R p M * d T p R T ; R R M * d J 287 kg K R * - uniwersalna stała gazowa; jednakowa dla każdego gazu doskonałego M d masa molowa dla suchego powietrza (N 2, O 2 ), M d =28,96 g/mol R stała gazowa dla powietrza suchego (N 2, O 2 ) Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 3 /43
4 Para wodna stanowi mały ułamek składu atmosfery Zawartość waha się między 0 i 4% Para wodna zawarta w atmosferze jest najważniejszym gazem do zrozumienia procesów atmosferycznych Źródłem pary wodnej jest parowanie wody Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 4 /43
5 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 5 /43
6 Wilgotność bezwzględna gęstość pary wodnej Wilgotność właściwa masa pary wodnej podzielona przez całkowitą masę powietrza (powietrze suche + para wodna) w danej objętości Stosunek zmieszania masa pary wodnej podzielona przez masę suchego powietrza w danej objętości r m v m v m d q m m 1 q v q Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 6 /43
7 Zawartość waha się między 0 i 4% q = 0,01 kg/kg =10 g/kg (1% pary wodnej w powietrzu) q = 0,04 kg/kg =40 g/kg (4% pary wodnej w powietrzu) Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 7 /43
8 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 8 /43
9 Powietrze atmosferyczne jest mieszaniną suchego powietrza i pary wodnej w różnych proporcjach; pary wodnej nigdy nie jest więcej niż parę procent masy. Zgodnie z prawem Gibbsa-Daltona każdy ze składników takiego gazu zachowuje się jakby drugi był nieobecny. e R T v v R v R M * v M M d v R M * d 1 R M v masa molowa dla pary wodnej, M d =18 g/mol R v stała gazowa dla pary wodnej Para wodna jest lżejsza od powietrza! v v Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 9 /43
10 p R w T ; R w R M * w p R T v 1 0,61q T T 1 0,61q T v temperatura wirtualna, wyższa od temperatury T Wilgotne powietrze opisywane jest tym samym równaniem stanu co powietrze suche, ale temperaturę należy zastąpić temperaturą wirtualną. W tych samych warunkach temperatury (T) i ciśnienia (p) powietrze wilgotne ma mniejszą gęstość niż powietrze suche! Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 10 /43
11 Temperatura Wilgotność właściwa (q) Temperatura wirtualna T v -T -10 C (263K) 10 g/kg -8,4 C (264K) 1,60 0 C (273K) 10 g/kg 1,7 C (274K) 1,67 10 C (283K) 10 g/kg 11,7 C (284K) 1,73 20 C (283K) 10 g/kg 21,8 C (284K) 1,79 T v T 1 0,61q -10 C (263K) 40 g/kg -3,6 C (269K) 6,42 0 C (273K) 40 g/kg 6,6 C (280K) 6,66 10 C (283K) 40 g/kg 16,9 C (290K) 6,91 20 C (283K) 40 g/kg 27,1 C (300K) 7,15 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 11 /43
12 Wilgotność względna to stosunek ciśnienia pary wodnej do ciśnienia pary nasyconej w tej samej temperaturze. Stan nasycenia to sytuacja, w której para wodna jest w równowadze z wodą, tzn. tyle samo molekuł wody paruje co molekuł pary wodnej kondensuje. Ciśnienie stanu nasycenia dla pary wodnej zależy od temperatury oraz od domieszek w wodzie i krzywizny wolnej powierzchni wody. Ciśnienie pary wodnej nasyconej nad zakrzywioną powierzchnią jest większe niż nad płaską powierzchnią. Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 12 /43
13 Wilgotność właściwa (g/kg), p=1000mb e RH e s T q q s e q p 6 0 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 13 /43
14 Zmienia się w ciągu dnia wraz ze zmianą temperatury powietrza Zmienia się kiedy cząstka porusza się do góry (zmniejszenie temperatury powoduje wzrost wilgotności względnej) Zmiany te następują nawet przy stałej zawartości pary wodnej w powietrzu Są związane ze zmianą temperatury, a zatem zmianą ciśnienia pary w stanie nasycenia Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 14 /43
15 Stan powietrza opisany jest przez trzy parametry: ciśnienie (p), temperaturę (T) i gęstość ( ) Zmiana któregokolwiek z tych parametrów pociąga za sobą zmianę pozostałych parametrów w ten sposób, żeby zawsze była prawdziwa relacja: p=rt. Przemiana/proces termodynamiczny Najważniejsze są procesy związane ze sprężaniem i rozprężaniem powietrza w trakcie ruchu pionowego W atmosferze najczęściej realizowana jest przemiana adiabatyczna, tzn. taka, że objętość (cząstka) powietrza ulegająca przemianie nie wymienia ciepła z otoczeniem Przemiana adiabatyczna jest dobrym przybliżeniem, gdyż: Powietrze jest słabym przewodnikiem ciepła Ogrzewanie radiacyjne jest procesem bardzo wolnym w porównaniu z procesami dynamicznymi związanymi ze sprężaniem i rozprężaniem Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 15 /43
16 W trakcie przemiany adiabatycznej parametry termodynamiczne zmieniają się w ten sposób, żeby: p z T const, 0,286 p T W trakcie ruchu pionowego do góry ciśnienie w cząstce powietrza się zmniejsza, cząstka się rozpręża i jej temperatura spada, tak żeby powyższa relacja była spełniona. W trakcie ruchu w dół ciśnienie rośnie, cząstka ulega sprężeniu i temperatura w niej spada. Szybkość zmiany temperatury z wysokością jest stała. Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 16 /43
17 100 m Szybkość zmiany temperatury suchego powietrza jest stała. Jest to tzw. gradient sucho-adiabatyczny z dt dz g c p 2 10m / s d 1000J / kg / K d K 0.01 m Temperatura spada o 1K na każde 100m. Przy ruchu w dół temperatura rośnie o 1K na każde 100m. 1 K T Jest to prawda wyłącznie w przypadku powietrza, które nie zawiera pary wodnej w stanie nasycenia!!!! Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 17 /43
18 Jeśli w trakcie wznoszenia do góry cząstka powietrza osiągnie stan nasycenia, wówczas para wodna zaczyna kondensować Proces przemiany fazowej związany z kondensacją powoduje wydzielanie ciepła Cząstka wznosząc się do góry rozpręża się i ochładza, ale jednocześnie ogrzewa na skutek przemiany fazowej Temperatura cząstki spada z wysokością, ale wolniej niż w przypadku cząstki suchej. Zmiana temperatury z wysokością nie jest stała jak w przypadku cząstki suchej. Zmiana temperatury zależy od temperatury i ciśnienie cząstki. Zazwyczaj waha się w granicach: 4-6 C/ 1000m gradient wilgotnoadiabatyczny. Jeśli wilgotna cząstka porusza się w dół, wówczas jest sprężana i ogrzewa się, część wody paruje i proces ten zmniejsza tempo ogrzewania. Temperatura zmienia się zgodnie z wartością gradientu wilgotnoadiabatycznego Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 18 /43
19 Temperatura, do której należy ochłodzić powietrze zachowując stałe ciśnienie, żeby osiągnąć stan nasycenia para wodną. W trakcie procesu zachowane są: Ciśnienie Zawartość pary wodnej w powietrzu Temperatury punktu rosy jest mniejsza lub równa temperaturze zwykłej. Temperatura punktu rosy jest używana jako miara wilgotności powietrza. Im większa różnica T-T d tym mniejsza wilgotność powietrza. T d =T jeśli powietrze jest nasycone parą wodną. Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 19 /43
20 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 20 /43
21 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 21 /43
22 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 22 /43
23 Rozpatrujemy pionowe przesunięcia cząstki powietrza w otoczeniu, które jest w równowadze hydrostatycznej Cząstka powietrza poruszająca się pionowo jest poddawana sprężaniu lub rozprężaniu adiabatycznemu; zatem jej temperatura ulega zmianie Ruch pionowy cząstki powoduje, że może się stać cieplejsza lub chłodniejsza od otoczenia. Działa na nią siła Archimedesa (wyporu) Jeśli siła wyporu jest zgodna z kierunkiem ruchu równowaga niestabilna siła wyporu przeciwnie skierowana do kierunku ruchu równowaga stabilna, brak siły wyporu równowaga neutralna Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 23 /43
24 wysokość (m) spadek ciśnienia Na 3000 m temperatura cząstki -20 C Na wysokości 2000 m temperatura cząstki -10 C Po wzniesieniu na wysokość 1000 m temperatura cząstki 0 C temperatura ( C) 0 Początkowa temperatura cząstki 10 C 10 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 24 /43
25 wysokość (m) spadek ciśnienia 3000 Na 3000 m temperatura cząstki -12 C Na wysokości 2000 m temperatura cząstki -6 C Na 1000 m temperatura cząstki 0 C temperatura ( C) 0 Gradient suchoadiabatyczny 10 C/1000m Początkowa temperatura cząstki 10 C 10 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 25 /43
26 wysokość (m) spadek ciśnienia Temperatura powietrza spada o 10 C/1000 m. Wznosząca się cząstka ma zawsze taką samą temperaturę jak otoczenie. Równowaga obojętna/neutralna Temperatura powietrza spada wolniej niż 10 C/1000 m. Wznosząca się cząstka jest zawsze zimniejsza od otoczenia. Równowaga stabilna Temperatura powietrza spada szybciej niż 10 C/1000 m. 0 Wznosząca się cząstka jest zawsze cieplejsza od otoczenia. Równowaga niestabilna temperatura ( C) 0 10 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 26 /43
27 wysokość (m) spadek ciśnienia Temperatura spada o Temperatura spada o 10 C/1000 m. Dla cząstek 6 C/1000 m. suchych równowaga był a Równowaga obojętna. obojętna. Cząstka wilgotna jest cieplejsza niż otoczenie. Równowaga niestabilna Temperatura spada wolniej niż 6 C/1000 m. Cząstka wilgotna jest zimniejsza niż otoczenie. Równowaga stabilna temperatura ( C) 0 10 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 27 /43
28 wysokość (m) spadek ciśnienia Równowaga warunkowo stabilna Stabilna dla ruchów suchych Niestabilna dla ruchów wilgotnych 3000 Równowaga stabilna Równowaga niestabilna temperatura ( C) 0 10 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 28 /43
29 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 29 /43
30 Chmura składa się z kropelek wody i/lub kryształków lodu Aby powstała kropelka wody lub kryształek lodu: Powietrze musi być w stanie przesycenia względem płaskiej powierzchni wody/lodu W powietrzu muszą istnieć tzw. jądra kondensacji Kropelki w chmurze rosną na skutek: Kondensacji pary wodnej Zderzeń i łączenia się między kropelkami Opad powstaje, kiedy kropelki są dostatecznie duże, żeby mogły wypaść z chmury i dotrzeć do powierzchni ziemi. Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 30 /43
31 Przepływ nad wzniesieniem Wznoszenie po powierzchni frontowej konwekcja Konwergencja Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 31 /43
32 wysokość Gradient wilgotnoadiabatyczny poziom kondensacji Gradient suchoadiabatyczny temperatura Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 32 /43
33 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 33 /43
34 kropelka chmurowa 10 m (0,01 mm) duża kropla chmurowa (mżawka) 100 m (0,1 mm) jądro kondensacji 0,1 m (0,0001 mm) kropla opadu (deszczu) 1000 m (1 mm) Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 34 /43
35 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 35 /43
36 Kropelki chmurowe: cm -3 średnia odległość między kropelkami: 5-1 mm odległość razy większa niż rozmiar Duże kropel chmurowe (krople mżawki): 1 cm -3 średnia odległość między kroplami: 1 cm odległość 10 5 razy większa niż rozmiar Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 36 /43
37 Małe kropelki chmurowe rosną początkowo przez kondensację pary wodnej na powierzchni kropel Wzrost jest szybki dla małych kropel i coraz wolniejszy dla większych kropel Większe krople chmurowe rosną poprzez zderzenia i łączenie z mniejszymi kroplami Wzrost poprzez zderzenia i łączenie kropel jest znacznie wydajniejszy niż wzrost kondensacyjny W chmurach, w których obecne są kryształki lodu wzrost następuje wskutek procesu Bergerona Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 37 /43
38 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 38 /43
39 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 39 /43
40 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 40 /43
41 Ilość odbitego światła jest proporcjonalna do całkowitej powierzchni kropelek Mało dużych kropelek Mniej padającego światła jest odbite Więcej małych kropelek Więcej padającego światła jest odbite Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 41 /43
42 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 42 /43
43 Wstęp do Geofizyki - Fizyka atmosfery 43 /43
Powietrze opisuje się równaniem stanu gazu doskonałego, które łączy ze sobą
Opis powietrza - 1 Powietrze opisuje się równaniem stanu gazu doskonałego, które łączy ze sobą Temperaturę Ciśnienie Gęstość Jeśli powietrze zawiera parę wodną w stanie nasycenia, należy brać pod uwagę
Bardziej szczegółowoMeteorologia i Klimatologia Ćwiczenie IV. Poznań,
Meteorologia i Klimatologia Ćwiczenie IV Poznań, 27.10.2008 www.amu.edu.pl/~nwp Woda w atmosferze i jej przemiany fazowe Zapotrzebowanie energetyczne przemian fazowych wody jest istotnym czynnikiem kształtującym
Bardziej szczegółowoWarunki izochoryczno-izotermiczne
WYKŁAD 5 Pojęcie potencjału chemicznego. Układy jednoskładnikowe W zależności od warunków termodynamicznych potencjał chemiczny substancji czystej definiujemy następująco: Warunki izobaryczno-izotermiczne
Bardziej szczegółowoFIZYKA CHMUR. Szymon Malinowski. Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego
FIZYKA CHMUR Szymon Malinowski Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Czym jest chmura? Chmury są skupiskiem bardzo drobnych (średnica 2-100 mikrometrów) kropelek wody i/lub kryształków lodu. W zależności
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Temperatura i ciepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamiki Przemiany gazowe izotermiczna izobaryczna izochoryczna adiabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura
Bardziej szczegółowoUkład termodynamiczny Parametry układu termodynamicznego Proces termodynamiczny Układ izolowany Układ zamknięty Stan równowagi termodynamicznej
termodynamika - podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny - wyodrębniona część otaczającego nas świata. Parametry układu termodynamicznego - wielkości fizyczne, za pomocą których opisujemy stan układu termodynamicznego,
Bardziej szczegółowoK raków 26 ma rca 2011 r.
K raków 26 ma rca 2011 r. Zadania do ćwiczeń z Podstaw Fizyki na dzień 1 kwietnia 2011 r. r. dla Grupy II Zadanie 1. 1 kg/s pary wo dne j o ciśnieniu 150 atm i temperaturze 342 0 C wpada do t urbiny z
Bardziej szczegółowo= = Budowa materii. Stany skupienia materii. Ilość materii (substancji) n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek), N A
Budowa materii Stany skupienia materii Ciało stałe Ciecz Ciała lotne (gazy i pary) Ilość materii (substancji) n N = = N A m M N A = 6,023 10 mol 23 1 n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek),
Bardziej szczegółowoWykład 1. Anna Ptaszek. 5 października Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego. Chemia fizyczna - wykład 1. Anna Ptaszek 1 / 36
Wykład 1 Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego 5 października 2015 1 / 36 Podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny To zbiór niezależnych elementów, które oddziałują ze sobą tworząc integralną
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA. Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami Zasada zerowa Kiedy obiekt gorący znajduje się w kontakcie cieplnym z obiektem zimnym następuje
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Bardziej szczegółowoĆwiczenia 12 Zadanie 12.4D
Sylwester Arabas (ćwiczenia do wykładu prof. Hanny Pawłowskiej) Instytut Geofizyki, Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego 26 maja 2011 r. : polecenie / rozwiązanie Wyznaczenie do jakiego poziomu musiałaby
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze, Częstochowa, 2009/2010 Ewa Mandowska
1. Bilans cieplny 2. Przejścia fazowe 3. Równanie stanu gazu doskonałego 4. I zasada termodynamiki 5. Przemiany gazu doskonałego 6. Silnik cieplny 7. II zasada termodynamiki TERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze,
Bardziej szczegółowoWykład 1 i 2. Termodynamika klasyczna, gaz doskonały
Wykład 1 i 2 Termodynamika klasyczna, gaz doskonały dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki
Bardziej szczegółowoCZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA. Szczególna teoria względności. Spotkanie II ( marzec/kwiecień, 2013)
CZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA Szczególna teoria względności Spotkanie II ( marzec/kwiecień, 013) u Masa w szczególnej teorii względności u Określenie relatywistycznego pędu u Wyprowadzenie wzoru Einsteina
Bardziej szczegółowoBudowa atmosfery ziemskiej. Atmosfera składa się z kilku warstw TROPOSFERA STRATOSFERA MEZOSFERA TERMOSFERA EGZOSFERA
Budowa atmosfery ziemskiej Atmosfera składa się z kilku warstw TROPOSFERA STRATOSFERA MEZOSFERA TERMOSFERA EGZOSFERA Charakterystyka troposfery Spadek temperatury w troposferze Zwykle wynosi ok. 0,65 C
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5: Wymiana masy. Nawilżanie powietrza.
1 Część teoretyczna Powietrze wilgotne układ złożony z pary wodnej i powietrza suchego, czyli mieszaniny azotu, tlenu, wodoru i pozostałych gazów Z punktu widzenia różnego typu przemian skład powietrza
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12
Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12 atomu węgla 12 C. Mol - jest taką ilością danej substancji,
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 4 -eoria ermodynamika Równanie stanu gazu doskonałego Izoprzemiany gazowe Energia wewnętrzna gazu doskonałego Praca i ciepło w przemianach gazowych Silniki cieplne
Bardziej szczegółowoPrawa gazowe- Tomasz Żabierek
Prawa gazowe- Tomasz Żabierek Zachowanie gazów czystych i mieszanin tlenowo azotowych w zakresie użytecznych ciśnień i temperatur można dla większości przypadków z wystarczającą dokładnością opisywać równaniem
Bardziej szczegółowo3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:
Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html GAZY DOSKONAŁE Przez
Bardziej szczegółowoPodstawowe prawa opisujące właściwości gazów zostały wyprowadzone dla gazu modelowego, nazywanego gazem doskonałym (idealnym).
Spis treści 1 Stan gazowy 2 Gaz doskonały 21 Definicja mikroskopowa 22 Definicja makroskopowa (termodynamiczna) 3 Prawa gazowe 31 Prawo Boyle a-mariotte a 32 Prawo Gay-Lussaca 33 Prawo Charlesa 34 Prawo
Bardziej szczegółowoBurza jest rezultatem silnych procesów konwekcyjnych, które wiążą się z unoszeniem powietrza i gwałtownym uwalnianiem ciepła kondensacji na dość
Burza jest rezultatem silnych procesów konwekcyjnych, które wiążą się z unoszeniem powietrza i gwałtownym uwalnianiem ciepła kondensacji na dość ograniczonym obszarze. Pierwszą oznaką zachodzącej konwekcji
Bardziej szczegółowoWykład 6. Klasyfikacja przemian fazowych
Wykład 6 Klasyfikacja przemian fazowych JS Klasyfikacja Ehrenfesta Ehrenfest klasyfikuje przemiany fazowe w oparciu o potencjał chemiczny. nieciągłość Przemiany fazowe pierwszego rodzaju pochodne potencjału
Bardziej szczegółowoWykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ emperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak ciepłe/zimne
Bardziej szczegółowo3. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. Ile jest równy ten przyrost w kelwinach?
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 kj nie jest jednostką a) entropii
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA
TERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA Termodynamika - opisuje zmiany energii towarzyszące przemianom chemicznym; dział fizyki zajmujący się zjawiskami cieplnymi. Termochemia - dział chemii zajmujący się efektami
Bardziej szczegółowoPrzemiany termodynamiczne
Przemiany termodynamiczne.:: Przemiana adiabatyczna ::. Przemiana adiabatyczna (Proces adiabatyczny) - proces termodynamiczny, podczas którego wyizolowany układ nie nawiązuje wymiany ciepła, lecz całość
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY W TERMODYNAMICE TO POJĘCIE RÓŻNE OD GAZU DOSKONAŁEGO W HYDROMECHANICE (ten jest nielepki)
Właściwości gazów GAZ DOSKONAŁY Równanie stanu to zależność funkcji stanu od jednoczesnych wartości parametrów koniecznych do określenia stanów równowagi trwałej. Jest to zwykle jednowartościowa i ciągła
Bardziej szczegółowoStatyka Cieczy i Gazów. Temat : Podstawy teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał
Statyka Cieczy i Gazów Temat : Podstawy teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał 1. Podstawowe założenia teorii kinetyczno-molekularnej budowy ciał: Ciała zbudowane są z cząsteczek. Pomiędzy cząsteczkami
Bardziej szczegółowoRównanie gazu doskonałego
Równanie gazu doskonałego Gaz doskonały to abstrakcyjny model gazu, który zakłada, że gaz jest zbiorem sprężyście zderzających się kulek. Wiele gazów w warunkach normalnych zachowuje się jak gaz doskonały.
Bardziej szczegółowoKonkurs fizyczny szkoła podstawowa. 2018/2019. Etap rejonowy
UWAGA: W zadaniach o numerach od 1 do 8 spośród podanych propozycji odpowiedzi wybierz i zaznacz tą, która stanowi prawidłowe zakończenie ostatniego zdania w zadaniu. Zadanie 1. (0 1pkt.) odczas testów
Bardziej szczegółowoPrzemiany energii w zjawiskach cieplnych. 1/18
Przemiany energii w zjawiskach cieplnych. 1/18 Średnia energia kinetyczna cząsteczek Średnia energia kinetyczna cząsteczek to suma energii kinetycznych wszystkich cząsteczek w danej chwili podzielona przez
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Energia wewnętrzna ciał
ermodynamika Energia wewnętrzna ciał Cząsteczki ciał stałych, cieczy i gazów znajdują się w nieustannym ruchu oddziałując ze sobą. Sumę energii kinetycznej oraz potencjalnej oddziałujących cząsteczek nazywamy
Bardziej szczegółowoSeria 2, ćwiczenia do wykładu Od eksperymentu do poznania materii
Seria 2, ćwiczenia do wykładu Od eksperymentu do poznania materii 8.1.21 Zad. 1. Obliczyć ciśnienie potrzebne do przemiany grafitu w diament w temperaturze 25 o C. Objętość właściwa (odwrotność gęstości)
Bardziej szczegółowoWydział Elektryczny, Katedra Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Laboratorium Przetwarzania i Analizy Sygnałów Elektrycznych
Wydział Elektryczny, Katedra Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Laboratorium Przetwarzania i Analizy Sygnałów Elektrycznych (bud A5, sala 310) Instrukcja dla studentów kierunku Automatyka i Robotyka
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA
ĆWICZENIE 22 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY W TEMPERETATURZE WRZENIA Aby parowanie cieczy zachodziło w stałej temperaturze należy dostarczyć jej określoną ilość ciepła w jednostce czasu. Wielkość równą
Bardziej szczegółowoOZNACZENIE WILGOTNOSCI POWIETRZA 1
OZNACZENIE WILGOTNOSCI POWIETRZA 1 PODSTAWOWE POJĘCIA I OKREŚLENIA Powietrze atmosferyczne jest mieszaniną gazową zawierającą zawsze pewną ilość pary wodnej. Zawartość pary wodnej w powietrzu atmosferycznym
Bardziej szczegółowoWykład Praca (1.1) c Całka liniowa definiuje pracę wykonaną w kierunku działania siły. Reinhard Kulessa 1
1.6 Praca Wykład 2 Praca zdefiniowana jest jako ilość energii dostarczanej przez siłę działającą na pewnej drodze i matematycznie jest zapisana jako: W = c r F r ds (1.1) ds F θ c Całka liniowa definiuje
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 6
Podstawy fizyki wykład 6 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Elementy termodynamiki Temperatura Rozszerzalność cieplna Ciepło Praca a ciepło Pierwsza zasada termodynamiki Gaz doskonały
Bardziej szczegółowoKonkurs fizyczny - gimnazjum. 2018/2019. Etap rejonowy
UWAGA: W zadaniach o numerach od 1 do 7 spośród podanych propozycji odpowiedzi wybierz i zaznacz tą, która stanowi prawidłowe zakończenie ostatniego zdania w zadaniu. Zadanie 1. (0 1pkt.) Podczas testów
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Praca, moc, energia INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Praca, moc, energia Energia Energia jest to wielkość skalarna, charakteryzująca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał. Energia jest miarą różnych
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Wszystkie oddziaływania są wzajemne jeżeli jedno ciało działa na drugie, to drugie ciało oddziałuje na pierwsze.
Siły w przyrodzie Oddziaływania Wszystkie oddziaływania są wzajemne jeżeli jedno ciało działa na drugie, to drugie ciało oddziałuje na pierwsze. Występujące w przyrodzie rodzaje oddziaływań dzielimy na:
Bardziej szczegółowoWykres fazowy dla wody
Wykres fazowy dla wody ciało stałe ciecz gaz Parowanie przemiana cieczy w gaz Skraplanie przemiana gazu w ciecz Para nasycona para będąca w równowadze ze swoja cieczą Prężność oraz gęstość pary nasyconej
Bardziej szczegółowoWOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY
Pieczątka szkoły Kod ucznia Liczba punktów WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW DOTYCHCZASOWYCH GIMNAZJÓW W ROKU SZKOLNYM 2018/2019 31.10.2018 r. 1. Test konkursowy zawiera 18 zadań. Są to zadania zamknięte
Bardziej szczegółowoZasada zachowania energii
Zasada zachowania energii Fizyka I (B+C) Wykład XIV: Praca, siły zachowawcze i energia potencjalna Energia kinetyczna i zasada zachowania energii Zderzenia elastyczne dr P F n Θ F F t Praca i energia Praca
Bardziej szczegółowodr inż. Beata Brożek-Płuska LABORATORIUM LASEROWEJ SPEKTROSKOPII MOLEKULARNEJ Politechnika Łódzka Międzyresortowy Instytut Techniki Radiacyjnej
dr inż. Beata Brożek-Płuska LABORATORIUM LASEROWEJ SPEKTROSKOPII MOLEKULARNEJ Politechnika Łódzka Międzyresortowy Instytut Techniki Radiacyjnej 93-590 Łódź Wróblewskiego 15 tel:(48-42) 6313162, 6313162,
Bardziej szczegółowoWykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu
Wykład 4 Przejścia fazowe materii Diagram fazowy Ciepło Procesy termodynamiczne Proces kwazistatyczny Procesy odwracalne i nieodwracalne Pokazy doświadczalne W. Dominik Wydział Fizyki UW Termodynamika
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI
WYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI KLASA I Budowa materii Wymagania na stopień dopuszczający obejmują treści niezbędne dla dalszego kształcenia oraz użyteczne w pozaszkolnej działalności ucznia. Uczeń: rozróżnia
Bardziej szczegółowoRodzaj/forma zadania Uczeń odczytuje przebytą odległość z wykresów zależności drogi od czasu
KARTOTEKA TESTU I SCHEMAT OCENIANIA - gimnazjum Nr zadania Cele ogólne 1 I. Wykorzystanie wielkości fizycznych 2 I. Wykorzystanie wielkości fizycznych 3 I. Wykorzystanie wielkości fizycznych 4 I. Wykorzystanie
Bardziej szczegółowoTermodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju
Wykład II Przejścia fazowe 1 Termodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju Woda występuje w trzech stanach skupienia jako ciecz, jako gaz, czyli para wodna, oraz jako ciało stałe, a więc lód.
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCEN Z FIZYKI DLA KLASY I GIMNAZJUM
KRYTERIA OCEN Z FIZYKI DLA KLASY I GIMNAZJUM WŁASNOŚCI MATERII - Uczeń nie opanował wiedzy i umiejętności niezbędnych w dalszej nauce. - Wie, że substancja występuje w trzech stanach skupienia. - Wie,
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt
Bardziej szczegółowoAerodynamika i mechanika lotu
Prędkość określana względem najbliższej ścianki nazywana jest prędkością względną (płynu) w. Jeśli najbliższa ścianka porusza się względem ciał bardziej oddalonych, to prędkość tego ruchu nazywana jest
Bardziej szczegółowoZasada zachowania energii
Zasada zachowania energii Fizyka I (B+C) Wykład XIV: Praca, siły zachowawcze i energia potencjalna Energia kinetyczna i zasada zachowania energii Zderzenia elastyczne dr P F n Θ F Praca i energia Praca
Bardziej szczegółowoMenu. Badania temperatury i wilgotności atmosfery
Menu Badania temperatury i wilgotności atmosfery Wilgotność W powietrzu atmosferycznym podstawową rolę odgrywa woda w postaci pary wodnej. Przedostaje się ona do atmosfery w wyniku parowania z powieszchni
Bardziej szczegółowoTemperatura jest wspólną własnością dwóch ciał, które pozostają ze sobą w równowadze termicznej.
1 Ciepło jest sposobem przekazywania energii z jednego ciała do drugiego. Ciepło przepływa pod wpływem różnicy temperatur. Jeżeli ciepło nie przepływa mówimy o stanie równowagi termicznej. Zerowa zasada
Bardziej szczegółowopowierzchnia rozdziału - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki
Przejścia fazowe. powierzchnia rozdziału - skokowa zmiana niektórych parametrów na granicy faz. kropeki wody w atmosferze - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki Przykłady przejść fazowych:
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej w Systemach Technicznych Symulacja prosta dyszy pomiarowej Bendemanna Opracował: dr inż. Andrzej J. Zmysłowski
Bardziej szczegółowoWilgotność powietrza
Wilgotność powietrza Charakterystyki wilgotności 1. Ciśnienie pary wodnej (e) ciśnienie cząstkowe, jakie wywiera para wodna znajdująca się aktualnie w powietrzu, jednostka hpa 2. Ciśnienie maksymalne pary
Bardziej szczegółowodn dt C= d ( pv ) = d dt dt (nrt )= kt Przepływ gazu Pompowanie przez przewód o przewodności G zbiornik przewód pompa C A , p 1 , S , p 2 , S E C B
Pompowanie przez przewód o przewodności G zbiornik przewód pompa C A, p 2, S E C B, p 1, S C [W] wydajność pompowania C= d ( pv ) = d dt dt (nrt )= kt dn dt dn / dt - ilość cząstek przepływających w ciągu
Bardziej szczegółowo4. 1 bar jest dokładnie równy a) Pa b) 100 Tr c) 1 at d) 1 Atm e) 1000 niutonów na metr kwadratowy f) 0,1 MPa
1. Adiatermiczny wymiennik ciepła to wymiennik, w którym a) ciepło płynie od czynnika o niższej temperaturze do czynnika o wyższej temperaturze b) nie ma strat ciepła na rzecz otoczenia c) czynniki wymieniające
Bardziej szczegółowoTemperatura, ciepło, oraz elementy kinetycznej teorii gazów
Temperatura, ciepło, oraz elementy kinetycznej teorii gazów opis makroskopowy równowaga termodynamiczna temperatura opis mikroskopowy średnia energia kinetyczna molekuł Równowaga termodynamiczna A B A
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA Przedmiotem badań są własności układów makroskopowych w zaleŝności od temperatury. Układ makroskopowy Np. 1 mol substancji - tyle składników ile w 12 gramach węgla C 12 N
Bardziej szczegółowoZALEŻNOŚĆ CIŚNIENIA PARY NASYCONEJ WODY OD TEM- PERATURY. WYZNACZANIE MOLOWEGO CIEPŁA PARO- WANIA
ZALEŻNOŚĆ CIŚNIENIA PARY NASYCONEJ WODY OD TEM- PERATURY. WYZNACZANIE MOLOWEGO CIEPŁA PARO- WANIA I. Cel ćwiczenia: zbadanie zależności ciśnienia pary nasyconej wody od temperatury oraz wyznaczenie molowego
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2015 Przejście fazowe transformacja układu termodynamicznego z jednej fazy (stanu materii) do innej, dokonywane
Bardziej szczegółowoAnaliza ekonomiczna chłodzenia bezpośredniego i wyparnego
Analiza ekonomiczna chłodzenia bezpośredniego i wyparnego Dla celów klimatyzacyjnych obecnie najpowszechniej stosowane są freonowe klimatyzatory sprężarkowe. Swoją popularność zawdzięczają stosunkowo szybkiemu
Bardziej szczegółowob) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Fizyka Z fizyką w przyszłość Sprawdzian 8B Sprawdzian 8B. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach.
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Ładunek elektryczny Grecy ok. 600 r p.n.e. odkryli, że bursztyn potarty o wełnę przyciąga inne (drobne) przedmioty. słowo
Bardziej szczegółowoPodstawa chmur to odległość To najniższa wysokość widzialnej części chmury, od ziemi do dolnej granicy
Grupa media Informacyjne METEOROLOGIA "Deszcz przechłodzony występuje, gdy 1 Krople deszczu mają temperaturę poniżej 0stC Chwilowy wzrost prędkości wiatru występuje przy przechodzeniu chmur 2 Cumulonimbus,
Bardziej szczegółowoStany skupienia materii
Stany skupienia materii Ciała stałe Ciecze Płyny Gazy Plazma 1 Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 6 Związki i tożsamości termodynamiczne Potencjały termodynamiczne Warunki równowagi termodynamicznej Potencjał chemiczny
Termodynamika Część 6 Związki i tożsamości termodynamiczne Potencjały termodynamiczne Warunki równowagi termodynamicznej Potencjał chemiczny Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Związek pomiędzy równaniem
Bardziej szczegółowoPIONOWA BUDOWA ATMOSFERY
PIONOWA BUDOWA ATMOSFERY Atmosfera ziemska to powłoka gazowa otaczająca planetę Ziemię. Jest utrzymywana przy powierzchni przez grawitację planety. Chroni naszą planetę przed promieniowaniem ultrafioletowym,
Bardziej szczegółowoWiatry OKRESOWE ZMIENNE NISZCZĄCE STAŁE. (zmieniające swój kierunek w cyklu rocznym lub dobowym)
Wiatry Co to jest wiatr? Wiatr to poziomy ruch powietrza w troposferze z wyżu barycznego do niżu barycznego. Prędkość wiatru wzrasta wraz z różnicą ciśnienia atmosferycznego. W N Wiatry STAŁE (niezmieniające
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA ATMOSFERY
Hanna Pawłowska TERMODYNAMIKA ATMOSFERY 1 /41 Termodynamika jest tym co łączy cyrkulację (ruch) oraz transfer ciepła (radiacyjny, ciepło odczuwalne i utajone) pomiędzy powierzchnią Ziemi i atmosferą. Termodynamika
Bardziej szczegółowoRadiosondaże. Krzysztof Ostrowski (krzysio.ostrowski@gmail.com)
Radiosondaże Krzysztof Ostrowski (krzysio.ostrowski@gmail.com) Podstawowe informacje Budowa diagramu skew-t Czytanie radiosondaży Chwiejność i CAPE Prądy zstępujące i DCAPE Przykłady groźnych radiosondaży
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne
Termodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Postulat Nernsta (1906):
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoOdwracalność przemiany chemicznej
Odwracalność przemiany chemicznej Na ogół wszystkie reakcje chemiczne są odwracalne, tzn. z danych substratów tworzą się produkty, a jednocześnie produkty reakcji ulegają rozkładowi na substraty. Fakt
Bardziej szczegółowoKinetyczna teoria gazów Termodynamika. dr Mikołaj Szopa Wykład
Kinetyczna teoria gazów Termodynamika dr Mikołaj Szopa Wykład 7.11.015 Kinetyczna teoria gazów Kinetyczna teoria gazów. Termodynamika Termodynamika klasyczna opisuje tylko wielkości makroskopowe takie
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. przykłady zastosowań. I.Mańkowski I LO w Lęborku
TERMODYNAMIKA przykłady zastosowań I.Mańkowski I LO w Lęborku 2016 UKŁAD TERMODYNAMICZNY Dla przykładu układ termodynamiczny stanowią zamknięty cylinder z ruchomym tłokiem, w którym znajduje się gaz tak
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 13 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, OA UAM Wstęp do astrofizyki I, Wykład
Bardziej szczegółowoWykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
Bardziej szczegółowoPłetwonurek KDP/CMAS ** (P2)
Płetwonurek KDP/CMAS ** (P2) WWW.CMAS.PL Płetwonurek KDP/CMAS ** (P2) KDP CMAS 2013 1 Zagadnienia Ciśnienie Zależność pomiędzy ciśnieniem, objętością i temperaturą Ciśnienie w mieszaninach gazów Rozpuszczalność
Bardziej szczegółowoWykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
Bardziej szczegółowoKlucz odpowiedzi. Konkurs Fizyczny Etap III
Klucz odpowiedzi Konkurs Fizyczny Etap III Zadania za 1 p. TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU (łącznie 20 p.) Nr zadania 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Odpowiedź A B A C A C A D C D Zadania za 2 p. Nr zadania 11 12 13 14
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Organizm żywy z punktu widzenia termodynamiki Parametry stanu Funkcje stanu: U, H, F, G, S I zasada termodynamiki i prawo Hessa II zasada termodynamiki Kierunek przemian w warunkach
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2, J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowo1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej
1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej 2. 1 kmol każdej substancji charakteryzuje się taką samą a) masą b) objętością
Bardziej szczegółowoW8 40. Para. Równanie Van der Waalsa Temperatura krytyczna ci Przemiany pary. Termodynamika techniczna
W8 40 Równanie Van der Waalsa Temperatura krytyczna Stopień suchości ci Przemiany pary 1 p T 1 =const T 2 =const 2 Oddziaływanie międzycz dzycząsteczkowe jest odwrotnie proporcjonalne do odległości (liczonej
Bardziej szczegółowoJednostki podstawowe. Tuż po Wielkim Wybuchu temperatura K Teraz ok. 3K. Długość metr m
TERMODYNAMIKA Jednostki podstawowe Wielkość Nazwa Symbol Długość metr m Masa kilogramkg Czas sekunda s Natężenieprąduelektrycznego amper A Temperaturatermodynamicznakelwin K Ilość materii mol mol Światłość
Bardziej szczegółowowymiana energii ciepła
wymiana energii ciepła Karolina Kurtz-Orecka dr inż., arch. Wydział Budownictwa i Architektury Katedra Dróg, Mostów i Materiałów Budowlanych 1 rodzaje energii magnetyczna kinetyczna cieplna światło dźwięk
Bardziej szczegółowoW pierwszym doświadczeniu nastąpiło wrzenie wody spowodowanie obniżeniem ciśnienia.
Termodynamika - powtórka 1. Cząsteczki wodoru H 2 wewnątrz butli mają masę około 3,32 10 27 kg i poruszają się ze średnią prędkością 1220. Oblicz temperaturę wodoru w butli. 2. 1,6 mola gazu doskonałego
Bardziej szczegółowoPara wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Bardziej szczegółowoWykład 3. Entropia i potencjały termodynamiczne
Wykład 3 Entropia i potencjały termodynamiczne dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki statystycznej
Bardziej szczegółowoCzy równowaga jest procesem korzystnym? dr hab. prof. nadzw. Małgorzata Jóźwiak
Czy równowaga jest procesem korzystnym? dr hab. prof. nadzw. Małgorzata Jóźwiak 1 Pojęcie równowagi łańcuch pokarmowy równowagi fazowe równowaga ciało stałe - ciecz równowaga ciecz - gaz równowaga ciało
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2,8663 10 4 J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowo4. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. W kelwinach przyrost ten jest równy
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 bar jest dokładnie równy a) 10000
Bardziej szczegółowo