Zastosowanie kamery termowizyjnej i spektrometru do badania filtrów w zakresie MWIR
|
|
- Filip Karpiński
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Zastosowanie kamery termowizyjnej i spektrometru do badania filtrów w zakresie MWIR The application of thermal imaging camera and spectrometer to research of filters in the MWIR range Michał Kopeć Zakład Układów Elektronicznych i Termografii; Wydział Elektrotechniki, Elektroniki, Informatyki i Automatyki; Politechnika Łódzka michal.kopec@dokt.p.lodz.pl Abstrakt W niniejszym artykule został przedstawiony sposób wyznaczania charakterystyk widmowych filtrów optycznych dla wybranych zakresów długości fali. Celem badań było wykorzystanie kamery termowizyjnej oraz spektrometru do wyznaczania charakterystyk widmowych filtrów optycznych oraz detekcji wybranych gazów. Kamery termowizyjne znajdują główne zastosowanie w obrazowaniu temperatury powierzchniowej ciał stałych. W celu wykrycia gazu, za pomocą specjalnego uchwytu oraz dostępnych filtrów mocowanych na zewnątrz kamery, została przeprowadzona próba detekcji. Parametry filtrów zostały wyznaczone za pomocą systemu składającego się z kamery termowizyjnej, spektrometru MS260i z dwoma przełączanymi siatkami dyfrakcyjnymi w konfiguracji Czerny-Turnera oraz ciała doskonale czarnego. Wykorzystanie filtrów pozwala ograniczyć zakres czułości widmowej kamery do długości fal promieniowania podczerwonego, które pokrywają się z pasmem absorpcyjnym (emisyjnym) wybranych gazów (np. CO, węglowodory), dzięki czemu kamera zyskuje możliwość ich obrazowania na tle zapewniającym kontrast termiczny. Artykuł zawiera także analizę uzyskanych charakterystyk widmowych i klasyfikację filtrów na podstawie uzyskanych charakterystyk. Ponadto zostały zaprezentowane wyniki z detekcji kamerą termowizyjną z zamontowanymi filtrami na przykładzie wybranych gazów. Abstract This paper presents a method for determination of spectral characteristics of optical filters for the selected wavelength. The aim of this study was to use the thermal imaging camera and spectrometer to determinate spectral characteristics of
2 2 Michał Kopeć chosen gases. By using a special handle and available filters installed outside camera it was possible to detect gases with emission/absorption peaks corresponding to pass band of the filters. The filter parameters were obtained by using a system consisting of a thermal imaging camera, a spectrometer MS260i with two switchable diffraction gratings in the Czerny-Turner configuration and a black body model. The filters limit the spectral sensitivity range to the infrared wavelengths, which are coincide with the absorption band (emission band) of selected gases (e.g. CO, hydrocarbons). So that, the camera has possibility of gas imaging on the thermal constant background. The paper contains also analysis of obtained spectral characteristics and filters classification on the basis of obtained results. Moreover, the results of the thermal imaging camera detection with installed filters were presented. Słowa kluczowe Filtr optyczny, kamera termowizyjna, spektrometr. Key words Optical filter, thermal imaging camera, spectrometer. Wstęp Filtry optyczne służą do filtrowania przechodzącej przez nie wiązki promieniowania podczerwonego poprzez tłumienie niechcianego pasma promieniowania podczerwonego, a przepuszczaniu przezeń jedynie składowych widma sygnału o wymaganej długości fali. W celu wyznaczenia charakterystyki widmowej, która może być funkcją długości fali promieniowania podczerwonego, użyto układu w postaci kamery termowizyjnej i spektrometru. Rozwiązanie takie ma wiele zalet. Kamera termowizyjna to urządzenie mobilne, które umożliwia detekcję na odległość. W przypadku wykrywania gazów ma to kluczowe znaczenie, szczególnie dla gazów wybuchowych, gdyż nie trzeba docierać bezpośrednio do chmury wycieku. Kluczowe znaczenie ma również fakt, że wynik pomiaru jest wyświetlany na bieżąco w ekranie kamery. Dzięki temu detekcja, bądź kontrola nie zajmuje zbyt wiele czasu. Ze względu na zasadę działania można dokonać podziału filtrów optycznych na dwie grupy: absorpcyjne i interferencyjne. Zasada działania filtrów optycznych absorpcyjnych opiera się na zjawisku absorpcji. Wiązka promieniowania podczerwonego przenikająca przez substancję jest pochłaniana (absorbowana) przez nią. Część zaabsorbowana wiązki promieniowania podczerwonego o określonej długości fali zanika, co w konsekwencji skutkuje zwiększeniem energii wewnętrznej tej substancji [1]. Jedynie znikoma część promieniowania padającego na filtr ulega odbiciu [2]. Dalszy podział filtrów absorpcyjnych można dokonać na transmisyjne i odbiciowe. Natomiast filtry interferencyjne składają się z kilku warstw:
3 Zastosowanie kamery termowizyjnej do badania filtrów w zakresie MWIR 3 zewnętrznych przepuszczających promieniowanie podczerwone oraz cienkiej warstwy środkowej. Warstwa środkowa jest wykonywana poprzez napylenie w próżni kolejnych warstw dielektrycznych lub przewodzących. Zasada działania opiera się na zjawisku interferencji oraz wielokrotnemu odbiciu fal przechodzących przez filtr. Wiązka promieni podczerwonych przechodząc przez granice dwóch warstw w części środkowej ulega odbiciu. Dalej przechodząc przez kolejną warstwę w części środkowej następuje kolejne częściowe odbicie. Po przejściu promieni podczerwonych przez filtr następuje wzajemna interferencja. Promienie podczerwone pokonują różne drogi optyczne, w związku z czym długości fali promieniowania podczerwonego są wzmacniane i wygaszane [3]. W niniejszym artykule został przedstawiony sposób wyznaczania charakterystyk widmowych filtrów optycznych dla wybranych długości fali. Artykuł zawiera także analizę uzyskanych charakterystyk widmowych i klasyfikację filtrów na podstawie uzyskanych charakterystyk. Ponadto zostały zaprezentowane wyniki z detekcji kamerą termowizyjną z zamontowanymi filtrami na przykładzie wybranych gazów. Stanowisko pomiarowe Stanowisko pomiarowe składało się z kamery termowizyjnej Cedip Titanium z chłodzonym detektorem InSb (In-Ind, Sb-Antymon), 640 x 512 pikseli FPA 1, NETD 2 = 20 mk [4], spektrometru MS260i z dwoma przełączanymi siatkami dyfrakcyjnymi w konfiguracji Czerny-Turnera [5], ciała doskonale czarnego Fluke 4181 [6] oraz badanych filtrów. Wielkość dostępnych filtrów to 4,5 mm; 5,4 mm (wysokość; średnica). Wykorzystany spektrometr posiada wejściową i wyjściową szczelinę z regulacją wysokości i szerokości, za pomocą których reguluje się przepustowość oraz rozdzielczość. Seria termogramów została uzyskana za pomocą dedykowanego oprogramowania Altair [7]. Schemat stanowiska pomiarowego został zaprezentowany na rys FPA - ang. Focal Plane Array; matryca pojedynczego detektora, 2 NETD - ang. Noise Equivalent Temperature Difference; czułość termiczna.
4 4 Michał Kopeć Rys.1. Schemat stanowiska pomiarowego. Źródło: [5], [8] Jak widać na rys. 1 model ciała doskonale czarnego jest źródłem promieniowania podczerwonego, ściśle powiązanego przez rozkład Plancka. Ustawiona temperatura na modelu ciała doskonale czarnego wynosiła 200 C. Wiązka promieniowania podczerwonego, pochodząca ze źródła przenikała przez filtr, a następnie trafiała do szczeliny wejściowej w spektrometrze. Zasada działania filtrów została opisana w rozdziale wstęp. Spektrometr umożliwia obserwowanie sceny dla różnych długości fali. Zasada działania opiera się na obracanej siatce dyfrakcyjnej, co pozwala zmieniać długości fali promieniowania podczerwonego [9]. Z wykorzystaniem dedykowanego programu do spektrometru przebadano filtry w zakresie nm z krokiem 25 nm. Konfiguracja optyczna tego spektrometru to układ Czerny- Turnera, który składa się z dwóch zwierciadeł i siatki dyfrakcyjnej. Pierwsze zwierciadło dokonywało zrównoleglenia wiązki promieniowania podczerwonego i skierowania jej na siatkę dyfrakcyjną. Następowało ugięcie wiązki i zogniskowanie jej na szczelinie wyjściowej [10]. Po przejściu przez szczelinę wyjściową wiązka promieniowania podczerwonego trafiała do układu detekcji (kamery termowizyjnej). Obracana siatka dyfrakcyjna była ustawiona tak, aby można było uzyskać 1. rząd dyfrakcji. Rozwiązanie takie umożliwiało wydzielenie z wiązki promieniowania podczerwonego składowej o wymaganej długości fali. Uzyskane wyniki Zarejestrowane serie termogramów zostały poddane analizie. Przykłady uzyskanych termogramów przedstawiono na rys. 2 i rys. 3, dla początku procesu rejestracji (rys. 2) oraz dla pasma przepustowego (rys. 3). Na rys. 3 widać warstwę
5 Zastosowanie kamery termowizyjnej do badania filtrów w zakresie MWIR 5 szklaną filtru, co potwierdza że akurat w tym momencie uzyskanej sekwencji termogramów występuje pasmo przepustowe filtru. Rys.2 Przykład uzyskanego termogramu - dla początku procesu rejestracji. Źródło: pomiary własne Rys.3. Przykład uzyskanego termogramu - z widoczną warstwą szklaną filtra. Źródło: pomiary własne
6 6 Michał Kopeć Po uzyskaniu danych liczbowych z sekwencji termogramów zostały wykreślone charakterystyki widmowe oraz współczynnika transmisji w funkcji długości fali promieniowania podczerwonego, których przykłady zostały zaprezentowane na rys. 4,5,6,7. Rys.4. Charakterystyka widmowa w funkcji długości fali dla filtru o oznaczeniu "2". Źródło: obliczenia własne Rys.5. Charakterystyka współczynnika transmisji w funkcji długości fali dla filtru o oznaczeniu "2". Źródło: obliczenia własne
7 Zastosowanie kamery termowizyjnej do badania filtrów w zakresie MWIR 7 Rys.6. Charakterystyka widmowa w funkcji długości fali dla filtru o oznaczeniu "6". Źródło: obliczenia własne Rys.7. Charakterystyka współczynnika transmisji w funkcji długości fali dla filtru o oznaczeniu "6". Źródło: obliczenia własne Szczegółowe wyniki dla zaprezentowanych oraz pozostałych charakterystyk zostały przedstawione w tab. 1. Filtry o oznaczeniu 4 i 5 nie wykazały pasma przepustowego w przebadanym zakresie długości fali tj nm. Tab. 1. Zbiorcza tabela wyników. Nr filtru λ 3 O, µm λ 4 L, µm λ 5 H, µm B 6, µm B 7 S [11] 1 4,38 4,35 4,42 0,07 N 2 O 8 2 4,15 4,13 4,17 0,04 9 cyjan, CO 2 3 3,30 3,28 3,33 0,05 CH , O 3 3 λ O - środkowa długość fali, 4 λ L - graniczna dolna długość fali, 5 λ H - graniczna górna długość fali, 6 B - szerokość pasma przepustowego, wyliczona ze wzoru B = λ H - λ L, 7 B s - przykład związku charakterystycznego dla zakresu pasma przepustowego, 8 N 2 O - tlenek azotu (I), 9 CO 2 - dwutlenek węgla.
8 8 Michał Kopeć ,44 3,41 3,48 0,07 C 3 H 12 8, 13 C 4 H ,20 3,17 3,23 0,06 14 C 3 H 6 W ramach badań została przeprowadzona próba detekcji z wykorzystaniem kamery termowizyjnej, filtru i modelu ciała doskonale czarnego, na przykładzie wybranego gazu - propanu (C 3 H 8 ). Termogram z nagranej sekwencji detekcji zaprezentowano na rys. 8. Rys.8. Uzyskany termogram z detekcji propanu - filtr "6". Źródło: pomiary własne. Na rys. 8 w obszarze widzenia filtru "6" widać wylatujący strumień gazu z pojemnika pod ciśnieniem. Propan jest gazem bezwonnym i bezbarwnym, ale łatwopalnym [12]. Wykonany układ detekcji potwierdza możliwość wykrywania gazów, z pewnością w zaawansowanej formie znalazłby zastosowanie w przemyśle petrochemicznym. 10 CH 4 - metan, 11 O 3 - ozon, 12 C 3 H 8 - propan, 13 C 4 H 10 - butan, 14 C 3 H 6 - propylen.
9 Zastosowanie kamery termowizyjnej do badania filtrów w zakresie MWIR 9 Wnioski Na podstawie uzyskanych wyników można stwierdzić, że przebadane filtry należą do rodzaju interferencyjnego o charakterze pasmowo-przepustowym. Na przykładzie zaprezentowanych charakterystyk widmowych widać, że tłumienie filtru jest największe poza pasmem przepustowym. Filtry pasmowo-przepustowe określa się za pomocą parametrów: granicznej dolnej długości fali λ L, granicznej górnej długości fali λ H, środkowej długości fali λ O oraz pasma przepustowego. Parametry λ O oraz λ L i λ H można powiązać zależnością (1): (1) o L H Parametry λ O, λ L i λ H odczytane z charakterystyk są poprawne, ponieważ spełniają równanie (1). Dla każdej uzyskanej serii termogramów został wyliczony współczynnik transmisji promieniowania podczerwonego. Zależność, z której skorzystano to: I I IU 3 IU 2 gdzie: I U1 - natężenie promieniowania przepuszczane przez filtr, I U1 - natężenie promieniowania pochodzące od obudowy filtru, I U3 - natężenie promieniowania padające na filtr. U1 U 2 (2) Miejsca oznaczenia natężeń promieniowania zaprezentowano za pomocą rys. 9. Rys.9. Filtr na tle modelu ciała doskonale czarnego - objaśnienie oznaczeń we wzorze (2) Źródło: [13]
10 10 Michał Kopeć W tab. 2 zostały zaprezentowane wartości wyliczonych współczynników transmisji dla poszczególnych filtrów. Tab. 2. Wartości współczynników transmisji dla poszczególnych filtrów. Nr filtru Wartość wsp. transmisji 1 0,33 2 0,93 3 0, ,35 7 0,35 Współczynnik transmisji promieniowania podczerwonego jest stosunkiem natężenia promieniowania przepuszczanego przez filtr do natężenia promieniowania padającego na filtr (pochodzącego z modelu ciała doskonale czarnego). Wzór (2) uwzględnia wpływ obudowy filtru. Pożądana jest wysoka wartość współczynnika transmisji światła. Filtr "2", spośród wszystkich przebadanych filtrów, okazał się mieć najwyższą wartość współczynnika transmisji w paśmie przewodzenia. Ponadto należy stwierdzić, że pasma przepustowe filtrów są bardzo wąskie, dzięki czemu można uzyskiwać szczegółowe informacje o analizowanej substancji.
11 Zastosowanie kamery termowizyjnej do badania filtrów w zakresie MWIR 11 Literatura V. Kochergin, Omnidirectional Optical Filters, (2003). G. Gralewicz, G. Owczarek, J. Kubrak, Interferencyjne filtry blokujące promieniowanie podczerwone, Prace Instytutu Elektrotechniki, zeszyt 256, (2012). H. W. Siesler, Y. Ozaki, S. Kawata, H. M. Heise, Near-Infrared Spectroscopy Principles, Instruments, Applications Filters, (2002). Cedip Infrared Systems, Titanium Series, karta katalogowa. Oriel Instruments: Cornerstone 260 1/4m Monochromator Family User Manual. Newport Corporation Irvine (2015). Dostępny w Internecie: Fluke Corporation: 4180, 4181 Precision Infrared Calibrator Technical Guide (2013). Dostępny w Internecie: product_details. Altair User Manual. Cedip Infrared Systems, Version (8 styczeń 2010). Dostępny w Internecie: (27 październik 2015). Olbrycht R., Rzeszotarski D.: Hyperspectral LWIR measurements with imaging diffraction grating spectrometer and uncooled thermal camera, Measurement Automation Monitoring 2015, 61/6, Olbrycht R., Więcek B., Kałuża M.: Spectral infrared analysis in thermal cameras with diffraction gratings, QIRT VPL Molecular Spectroscopic Database. Dostępny w Internecie: (28 październik 2015). Karta charakterystyki sporządzona zgodnie z rozporządzeniem UE nr 453/2010. Propan. (3 kwiecień 2012). Dostępny w Internecie: 20Development.pdf (28 październik 2015).
DWUPASMOWY DZIELNIK WIĄZKI PROMIENIOWANIA OPTYCZNEGO
Janusz KUBRAK DWUPASMOWY DZIELNIK WIĄZKI PROMIENIOWANIA OPTYCZNEGO STRESZCZENIE Zaprojektowano i przeprowadzono analizę działania interferencyjnej powłoki typu beamsplitter umożliwiającej pracę dzielnika
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM METROLOGII
LABORATORIUM METROLOGII POMIARY TEMPERATURY NAGRZEWANEGO WSADU Cel ćwiczenia: zapoznanie z metodyką pomiarów temperatury nagrzewanego wsadu stalowego 1 POJĘCIE TEMPERATURY Z definicji, która jest oparta
Bardziej szczegółowoII. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego
1 II. Badanie charakterystyki spektralnej źródła termicznego promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej termicznego źródła promieniowania (lampa halogenowa)
Bardziej szczegółowoWyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego
Ćwiczenie O5 Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego O5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wykorzystanie zjawiska dyfrakcji i interferencji światła do wyznaczenia rozmiarów
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 8 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ. Wykaz przyrządów Transmisyjne siatki dyfrakcyjne (S) : typ A -0 linii na milimetr oraz typ B ; Laser lub inne źródło światła
Bardziej szczegółowoProblemy optyki falowej. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła.
. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła. Rozwiązywanie zadań wykorzystujących poznane prawa I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 27 luty 2012 Dyfrakcja światła laserowego
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoIM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH
IM-4 BADANIE ABSORPCJI ŚWIATŁA W MATERIAŁACH PÓŁPRZEWODNIKOWYCH I. Cel ćwiczenia Zapoznanie się z fotoelektryczną optyczną metodą wyznaczania energii przerwy wzbronionej w półprzewodnikach na przykładzie
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoSzczegółowa charakterystyka przedmiotu zamówienia
Szczegółowa charakterystyka przedmiotu zamówienia Przedmiotem zamówienia jest dostawa i uruchomienie zestawu termowizyjnego wysokiej rozdzielczości wraz z wyposażeniem o parametrach zgodnych z określonymi
Bardziej szczegółowoMonochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40 006 Katowice tel. (032)359 1503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoTermowizyjne systemy obserwacyjne wyniki prac badawczych i rozwojowych w latach 2007-2013
Seminarium Termowizja - projekty badawcze i wdroŝenia przemysłowe Termowizyjne systemy obserwacyjne wyniki prac badawczych i rozwojowych w latach 2007-2013 Henryk MADURA Tomasz SOSNOWSKI Grzegorz BIESZCZAD
Bardziej szczegółowoBADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO
ZADANIE 9 BADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO Wstęp KaŜde ciało o temperaturze wyŝszej niŝ K promieniuje energię w postaci fal elektromagnetycznych. Widmowa zdolność emisyjną ciała o temperaturze
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Zagadnienia optyki"
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.
Bardziej szczegółowoIM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO
IM21 SPEKTROSKOPIA ODBICIOWA ŚWIATŁA BIAŁEGO Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z metodą pomiaru grubości cienkich warstw za pomocą interferometrii odbiciowej światła białego, zbadanie zjawiska pęcznienia warstw
Bardziej szczegółowoZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia
Dyfrakcja 1 Dyfrakcja Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia uginanie na szczelinie uginanie na krawędziach przedmiotów
Bardziej szczegółowoInterferencja i dyfrakcja
Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoMICRON3D skaner do zastosowań specjalnych. MICRON3D scanner for special applications
Mgr inż. Dariusz Jasiński dj@smarttech3d.com SMARTTECH Sp. z o.o. MICRON3D skaner do zastosowań specjalnych W niniejszym artykule zaprezentowany został nowy skaner 3D firmy Smarttech, w którym do pomiaru
Bardziej szczegółowoIR II. 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni
IR II 12. Oznaczanie chloroformu w tetrachloroetylenie metodą spektrofotometrii w podczerwieni Promieniowanie podczerwone ma naturę elektromagnetyczną i jego absorpcja przez materię podlega tym samym prawom,
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat. Dyfrakcja. Laser. Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018
Optyka Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Dyfrakcja. Laser Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018 Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 23 Plan Dyfrakcja na jednej i dwóch szczelinach Dyfrakcja
Bardziej szczegółowoMSPO 2014: PCO S.A. PRZEDSTAWIA KAMERY TERMOWIZYJNE
aut. Maksymilian Dura 03.09.2014 MSPO 2014: PCO S.A. PRZEDSTAWIA KAMERY TERMOWIZYJNE PCO S. A. posiada obecnie w swojej ofercie nowoczesne kamery termowizyjne (IR), które można wykorzystać w systemach
Bardziej szczegółowoBADANIE METODĄ TERMOWIZYJNĄ ZMIAN TEMPERATURY SKÓRY EKSPONOWANEJ NA PROMIENIOWANIE PODCZERWONE
Stanisław. MARZEC Wacław WITTCHEN BADANIE METODĄ TERMOWIZYJNĄ ZMIAN TEMPERATURY SKÓRY EKSPONOWANEJ NA PROMIENIOWANIE PODCZERWONE STRESZCZENIE W artykule przedstawiono wyniki badań zmian temperatury skóry
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 8. do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego
Załącznik nr 8 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoNOWE METODY KSZTAŁTOWANIA CHARAKTERYSTYK CZUŁOŚCI WIDMOWEJ FOTOODBIORNIKÓW KRZEMOWYCH
Roman BRACZKOWSKi NOWE METODY KSZTAŁTOWANIA CHARAKTERYSTYK CZUŁOŚCI WIDMOWEJ FOTOODBIORNIKÓW KRZEMOWYCH STRESZCZENIE W referacie omówię nowe fotoodbiorniki z kształtowaniem charakterystyk czułości widmowej.
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA PIROMETRÓW I METODYKA PRZEPROWADZANIA POMIARÓW
CHARAKTERYSTYKA PIROMETRÓW I METODYKA PRZEPROWADZANIA POMIARÓW Wykaz zagadnień teoretycznych, których znajomość jest niezbędna do wykonania ćwiczenia: Prawa promieniowania: Plancka, Stefana-Boltzmana.
Bardziej szczegółowo2011 InfraTec. Aktywna termografia w badaniach nieniszczących przy użyciu oprogramowania IRBIS 3 active
2011 InfraTec Aktywna termografia w badaniach nieniszczących przy użyciu oprogramowania IRBIS 3 active Termografia aktywna a termografia pasywna 1 Termografia pasywna (statyczna): materiał niepoddany działaniu
Bardziej szczegółowoInterferencja i dyfrakcja
Podręcznik metodyczny dla nauczycieli Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoOPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach. Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia: Dyfrakcja światła to zjawisko fizyczne zmiany kierunku rozchodzenia
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski
Dyfrakcja i interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski Zasada Huygensa - przypomnienie Każdy punkt ośrodka, do którego dotarło czoło fali można uważać za źródło nowej fali kulistej. Fale te zwane
Bardziej szczegółowoParametry kamer termowizyjnych
Parametry kamer termowizyjnych 1 Spis treści Detektor... 2 Rozdzielczość kamery termowizyjnej... 2 Czułość kamery termowizyjnej... 3 Pole widzenia... 4 Rozdzielczość przestrzenna... 6 Zakres widmowy...
Bardziej szczegółowoANALIZA SPEKTRALNA I POMIARY SPEKTROFOTOMETRYCZNE. Instrukcja wykonawcza
ĆWICZENIE 72A ANALIZA SPEKTRALNA I POMIARY SPEKTROFOTOMETRYCZNE 1. Wykaz przyrządów Spektroskop Lampy spektralne Spektrofotometr SPEKOL Filtry optyczne Suwmiarka Instrukcja wykonawcza 2. Cel ćwiczenia
Bardziej szczegółowoMGR 10. Ćw. 1. Badanie polaryzacji światła 2. Wyznaczanie długości fal świetlnych 3. Pokaz zmiany długości fali świetlnej przy użyciu lasera.
MGR 10 10. Optyka fizyczna. Dyfrakcja i interferencja światła. Siatka dyfrakcyjna. Wyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą siatki dyfrakcyjnej. Elektromagnetyczna teoria światła. Polaryzacja światła.
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZEIE 8 WYZACZAIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJEJ Opis teoretyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stronie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE. Opis
Bardziej szczegółowoPrzewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman
Porównanie Przewaga klasycznego spektrometru Ramana czyli siatkowego, dyspersyjnego nad przystawką ramanowską FT-Raman Spektroskopia FT-Raman Spektroskopia FT-Raman jest dostępna od 1987 roku. Systemy
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R O-6
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA OPTYKI Ć W I C Z E N I E N R O-6 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FAL PODSTAWOWYCH BARW W WIDMIE ŚWIATŁA BIAŁEGO
Bardziej szczegółowoWykład XIV. wiatła. Younga. Younga. Doświadczenie. Younga
Wykład XIV Poglądy na naturęświat wiatła Dyfrakcja i interferencja światła rozwój poglądów na naturę światła doświadczenie spójność światła interferencja w cienkich warstwach interferometr Michelsona dyfrakcja
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoLaboratorium technik światłowodowych
Laboratorium technik światłowodowych ćwiczenie 2 Grupa (nr 2) w składzie: Kinga Wilczek 210063 Michał Pawlik 209836 Patryk Kowalcze 209848 Daniel Cieszko 209915 Jakub Molik 209965 1. Wstęp Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoBadanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektryczność i magnetyzm W5 5. Wybrane zagadnienia z optyki 5.1. Światło jako część widma fal elektromagnetycznych. Fale elektromagnetyczne, które współczesny człowiek potrafi wytwarzać, i wykorzystywać
Bardziej szczegółowoPOMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH
POMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Dr inż. Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Prezentacja do wykładu dla EMST Semestr letni Wykład nr 6, 7 Prawo autorskie Niniejsze
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 6. Hologram gruby
ĆWICZENIE 6 Hologram gruby 1. Wprowadzenie Na jednym z poprzednich ćwiczeń zapoznaliśmy się z cienkim (powierzchniowo zapisanym) hologramem Fresnela, który daje nam możliwość zapisu obiektu przestrzennego.
Bardziej szczegółowoOCENA PRZYDATNOŚCI FARBY PRZEWIDZIANEJ DO POMALOWANIA WNĘTRZA KULI ULBRICHTA
OCENA PRZYDATNOŚCI FARBY PRZEWIDZIANEJ DO POMALOWANIA WNĘTRZA KULI ULBRICHTA Przemysław Tabaka e-mail: przemyslaw.tabaka@.tabaka@wp.plpl POLITECHNIKA ŁÓDZKA Instytut Elektroenergetyki WPROWADZENIE Całkowity
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoAnaliza spektralna widma gwiezdnego
Analiza spektralna widma gwiezdnego JG &WJ 13 kwietnia 2007 Wprowadzenie Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe
Bardziej szczegółowoNatura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton
Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując
Bardziej szczegółowoSPEKTROFOTOMETRIA UV-Vis. - długość fali [nm, m], - częstość drgań [Hz; 1 Hz = 1 cykl/s]
SPEKTROFOTOMETRIA UV-Vis Instrukcja do ćwiczeń opracowana w Katedrze Chemii Środowiska Uniwersytetu Łódzkiego. Spektrofotometria w zakresie nadfioletu (UV) i promieniowania widzialnego (Vis) jest jedną
Bardziej szczegółowoOCENA PRZEPUSZCZANIA ŚWIATŁA DLA SZYB STOSOWANYCH W PRZEMYŚLE MOTORYZACYJNYM
Grzegorz OWCZAREK Grzegorz GRALEWICZ OCENA PRZEPUSZCZANIA ŚWIATŁA DLA SZYB STOSOWANYCH W PRZEMYŚLE MOTORYZACYJNYM STRESZCZENIE W niniejszym artykule przedstawiono wyniki badań współczynników przepuszczania
Bardziej szczegółowoPOMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH
POMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Dr inż. Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Prezentacja do wykładu dla EMNS Semestr zimowy studia niestacjonarne Wykład nr
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki LASEROWY POMIAR ODLEGŁOŚCI INTERFEROMETREM MICHELSONA Instrukcja wykonawcza do ćwiczenia laboratoryjnego ćwiczenie
Bardziej szczegółowoStanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych
Stanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych Na rys. 3.1 przedstawiono widok wykorzystywanego w ćwiczeniu stanowiska pomiarowego do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach
Bardziej szczegółowoTermowizja. Termografia. Termografia
Termowizja Energia w budynku Z czego wynika rozpraszanie energii z budynku? oziębianie elementów konstrukcji budynku (opór na przenikanie ciepła) bezpośrednia wymiana powietrza (szczelność) http://www.termowizja.eu/
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 2. Detekcja światła. Parametry fotodetektorów. Co to jest detektor?
Repeta z wykładu nr 2 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoPOMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH
POMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Dr inż. Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Prezentacja do wykładu dla EMST Semestr letni Wykład nr 6, 7 Prawo autorskie Niniejsze
Bardziej szczegółowoWyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 23 III 2009 Nr. ćwiczenia: 412 Temat ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona Nr.
Bardziej szczegółowoINTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
Bardziej szczegółowoSpektrometr ICP-AES 2000
Spektrometr ICP-AES 2000 ICP-2000 to spektrometr optyczny (ICP-OES) ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie (ICP). Wykorztystuje zjawisko emisji atomowej (ICP-AES). Umożliwia wykrywanie ok. 70
Bardziej szczegółowoPOMIARY TERMOWIZYJNE. Rurzyca 2017
Rurzyca 2017 WPROWADZENIE DO TERMOGRAFII Termografia polega na rejestrowaniu elektronicznymi przyrządami optycznymi temperatur powierzchni mierzonego obiektu przez pomiary jego promieniowania. Promieniowanie
Bardziej szczegółowoPOMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH
POMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Dr inż. Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Prezentacja do wykładu dla EMST Semestr letni Wykład nr 6, 7 Prawo autorskie Niniejsze
Bardziej szczegółowoPOMIAR STĘŻENIA DWUTLENKU WĘGLA PRZY WYKORZYSTANIU ABSORPCJI PROMIENIOWANIA PODCZERWONEGO TECHNIKĄ NDIR
II Krajowa Konferencja Naukowo-Techniczna EKOLOGIA W ELEKTRONICE Przemysłowy Instytut Elektroniki Warszawa, 5-6.12.2002 POMIAR STĘŻENIA DWUTLENKU WĘGLA PRZY WYKORZYSTANIU ABSORPCJI PROMIENIOWANIA PODCZERWONEGO
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE Nr 4 LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH. Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników POLITECHNIKA ŁÓDZKA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT FIZYKI LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH ĆWICZENIE Nr 4 Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników I. Cześć doświadczalna. 1. Uruchomić Spekol
Bardziej szczegółowo= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin
Natężenie światła w obrazie dyfrakcyjnym Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Chcemy teraz znaleźć wyrażenie na rozkład natężenia w całym ekranie w funkcji kąta θ. Szczelinę dzielimy na N odcinków i
Bardziej szczegółowoĆw.2. Prawo stygnięcia Newtona
Ćw.2. Prawo stygnięcia Newtona Wstęp Ćwiczenie przedstawia metodę monitorowania temperatury w czasie rzeczywistym przy użyciu czujników światłowodowych. Specjalna technologia kryształów półprzewodnikowych
Bardziej szczegółowoPOMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH
POMIARY WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Dr inż. Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Prezentacja do wykładu dla EMNS Semestr zimowy studia niestacjonarne Wykład nr
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza falowa
Bardziej szczegółowoTermowizja. Termografia. Termografia
Termowizja Energia w budynku Z czego wynika rozpraszanie energii z budynku? oziębianie elementów konstrukcji budynku (opór na przenikanie ciepła) bezpośrednia wymiana powietrza (szczelność) http://www.termowizja.eu/
Bardziej szczegółowoANALIZA WYNIKÓW ORAZ ŹRÓDŁA NIEPEWNOŚCI PRZY WZORCOWANIU WZORCÓW SPEKTROFOTOMETRYCZNYCH
Agnieszka CHRZĄTEK, Justyna WTORKIEWICZ Okręgowy Urząd Miar w Łodzi ANALIZA WYNIKÓW ORAZ ŹRÓŁA NIEPEWNOŚCI PRZY WZORCOWANIU WZORCÓW PEKTROFOTOMETRYCZNYCH W artykule przedstawiono oraz porównano wyniki
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoPL B1. Aberracyjny czujnik optyczny odległości w procesach technologicznych oraz sposób pomiaru odległości w procesach technologicznych
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 229959 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 421970 (22) Data zgłoszenia: 21.06.2017 (51) Int.Cl. G01C 3/00 (2006.01)
Bardziej szczegółowoRys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowoDIAGNOSTYKA TERMOWIZYJNA W ELEKTROTECHNICE
POZNAN UNIVE RSITY OF TE CHNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No 89 Electrical Engineering 2017 DOI 10.21008/j.1897-0737.2017.89.0024 Arkadiusz HULEWICZ* DIAGNOSTYKA TERMOWIZYJNA W ELEKTROTECHNICE Tematyka artykułu
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KOSZALIŃSKA. Zbigniew Suszyński. Termografia aktywna. modele, przetwarzanie sygnałów i obrazów
POLITECHNIKA KOSZALIŃSKA Zbigniew Suszyński Termografia aktywna modele, przetwarzanie sygnałów i obrazów KOSZALIN 2014 MONOGRAFIA NR 259 WYDZIAŁU ELEKTRONIKI I INFORMATYKI ISSN 0239-7129 ISBN 987-83-7365-325-2
Bardziej szczegółowoPolitechnika Łódzka Instytut Obrabiarek i TBM (I-8) Zakład Obróbki Skrawaniem i Narzędzi INSTRUKCJA
INSTRUKCJA Temat: Temperatura w procesie skrawania z wykorzystaniem kamery termowizyjnej FLIR SC 6000HS 3.1 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest określenie rozkładu pól temperatury w strefie skrawania podczas
Bardziej szczegółowoSPRAWDZANIE PRAWA STEFANA BOLTZMANNA
Ćwiczenie 31 SPRAWDZANIE PRAWA STEFANA BOLTZMANNA Cel ćwiczenia: poznanie podstawowych pojęć związanych z promienio-waniem termicznym ciał, eksperymentalna weryfikacja teorii promieniowania ciała doskonale
Bardziej szczegółowo1 Źródła i detektory. I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego
1 I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej nietermicznego źródła promieniowania (dioda LD
Bardziej szczegółowoStanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa Kraków 2008 Układ pomiarowy. Pomiar czułości widmowej fotodetektorów polega na pomiarze fotoprądu w funkcji długości padającego na detektor promieniowania. Stanowisko
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoKwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Bardziej szczegółowoPrzykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich
Przykłady pomiarów wielkości ogniska Lamp rentgenowskich Dominik SENCZYK Politechnika Poznańska E-mail: dominik.senczyk@put.poznan.pl 1. Wprowadzenie Ze względu na duże znaczenie wielkości ogniska lampy
Bardziej szczegółowoWyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą spektrometru siatkowego
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. grupa II Termin: 19 V 2009 Nr. ćwiczenia: 413 Temat ćwiczenia: Wyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą spektrometru
Bardziej szczegółowoRADIOMETR MIKROFALOWY. RADIOMETR MIKROFALOWY (wybrane zagadnienia) Opracowanie : dr inż. Waldemar Susek dr inż. Adam Konrad Rutkowski
RADIOMETR MIKROFALOWY RADIOMETR MIKROFALOWY (wybrane zagadnienia) Opracowanie : dr inż. Waldemar Susek dr inż. Adam Konrad Rutkowski 1 RADIOMETR MIKROFALOWY Wprowadzenie Wszystkie ciała o temperaturze
Bardziej szczegółowoOZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS
OZNACZANIE ŻELAZA METODĄ SPEKTROFOTOMETRII UV/VIS Zagadnienia teoretyczne. Spektrofotometria jest techniką instrumentalną, w której do celów analitycznych wykorzystuje się przejścia energetyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoPODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA
PODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA Materia może oddziaływać z promieniowaniem poprzez absorpcję i emisję. Procesy te polegają na pochłonięciu lub wyemitowaniu fotonu przez cząstkę
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
Bardziej szczegółowoOptyka instrumentalna
Optyka instrumentalna wykład 9 4 maja 2017 Wykład 8 Przyrządy optyczne Oko ludzkie Lupa Okular Luneta, lornetka Teleskopy zwierciadlane Mikroskop Parametry obiektywów, rozdzielczość Oświetlenie (dia, epi,
Bardziej szczegółowoPrezentacja przebiegu pomiaru obrazu dyfrakcyjnego monokryształu na czterokołowym dyfraktometrze Oxford Diffraction Gemini A Ultra.
INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ Prezentacja przebiegu pomiaru obrazu dyfrakcyjnego monokryształu na czterokołowym dyfraktometrze Oxford Diffraction Gemini A Ultra. I. Cel ćwiczenia Głównym celem ćwiczenia jest zapoznanie
Bardziej szczegółowoLaboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Bardziej szczegółowoStałe : h=6, Js h= 4, eVs 1eV= J nie zależy
T_atom-All 1 Nazwisko i imię klasa Stałe : h=6,626 10 34 Js h= 4,14 10 15 evs 1eV=1.60217657 10-19 J Zaznacz zjawiska świadczące o falowej naturze światła a) zjawisko fotoelektryczne b) interferencja c)
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO. Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2. Elektroluminescencja
UNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2 Elektroluminescencja SZCZECIN 2002 WSTĘP Mianem elektroluminescencji określamy zjawisko emisji spontanicznej
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoPROJECT OF FM TUNER WITH GESTURE CONTROL PROJEKT TUNERA FM STEROWANEGO GESTAMI
Bartosz Wawrzynek I rok Koło Naukowe Techniki Cyfrowej dr inż. Wojciech Mysiński opiekun naukowy PROJECT OF FM TUNER WITH GESTURE CONTROL PROJEKT TUNERA FM STEROWANEGO GESTAMI Keywords: gesture control,
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności cukru transportowanego do silosu
Pomiar wilgotności cukru transportowanego do silosu INTROL sp. z o.o. Jerzy Oleszczuk Zakopane, 16-17 maja 2016 1 INTROL Sp. z o. o. 40-519 Katowice, ul. T. Kościuszki 112; tel: +48 32 789 00 00 fax: +48
Bardziej szczegółowo