Fizyka statystyczna A. 2 Tydzień I, 1-7/10/ Warunki zaliczenia. 3 Tydzień II, 8-14/10/ Wykład. 2.2 Zadania na ćwiczenia
|
|
- Grzegorz Kalinowski
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fizyka statystyczna A sem. zimowy Krzysztof Byczuk Instytut Fizyki Teoretycznej, Wydział Fizyki, UW byczuk@fuw.edu.pl Warunki zaliczenia Część praktyczna: 1. Obecność i aktywność na ćwiczeniach - 10p. 2. Kolokwium 07/12/201, 9:00-13:00 (sala 0.06) - 30p. 3. Egzamin pisemny 02/02/2016, 9:00-13:00 (sala 0.06) - 30p. (wyniki z aktywności, kolokwium i egzaminu pisemnego normujemy do 100) 4. Egzamin ustny 04 i 05/01/2016, 9:00-14:00 (sala 5.12), możliwość poprawy oceny w pierwszym terminie 5. Egzamin pisemny poprawkowy 22/02/2015, 9:00-13:00 (sala 1.01) (wynik z tej części normujemy do 100) 6. Egzamin ustny poprawkowy 23 i 24/02/2016, 9:00-14:00 (sala 5.12), możliwość poprawy oceny w drugim terminie Wypadkowa ocena z tej części: 5+ za p., 5 za 90-98p., 4+ za 81-89p., 4 za 72-80p., 3+ za , 3 za 50-61p., 2 za 0-49p. Część wykładowa: W czasie kolokwium i egzaminu pisemnego odbędzie się min. test z materiału teoretycznego - zaliczenie obydwu testów jest warunkiem koniecznym zaliczenia przedmiotu. Przewidujemy dodatkowe kolokwium tylko dla osób, które przyniosą dokument usprawiedliwiający ich nieobecność w terminie podstawowym. 2 Tydzień I, 1-7/10/ Wykład I. Podstawowe zasady mechaniki statystycznej: &1. Wprowadzenie - opis układów wielu cząstek, przykłady, pełny opis mikroskopowy, koncepcja mikrostanu i makrostanu, opis probabilistyczny, koncepcja zespołu statystycznego. &2. Elementy teorii prawdopodobieństwa - zdarzenia elementarne, zmienna losowa dyskretna i ciągła, prawdopodobieństwo, średnia, moment, średnia z funkcji zmiennej losowej, funkcja charakterystyczna, 2.2 Zadania na ćwiczenia 1. Obliczyć całkę dx exp( ax2 ). 2. Obliczyć całki dxxm exp( ax 2 ) 3. Przypomnieć funkcje gamma, obliczyć objętość kuli w n-wymiarach. 4. Wyprowadzić wzór Stirlinga dla n! w granicy dużych n. 5. Przypomnieć funkcje beta i pokazać B(x, y) = Γ(x)Γ(y)/Γ(x + y). 6. Przypomnieć dystrybucje Heaviside a i delta Diraca (dla fizyków). 2.3 Zadania domowe (Powtórka ze szkoły) 1. Ile wynosi prawdopodobieństwo wyrzucenia łącznie sześciu lub mniej punktów za pomocą trzech uczciwych kostek? 2. Rzucamy 5 uczciwymi kostkami. Ile wynosi prawdopodobieństwo wyrzucenia 6-tki: a) tylko jedna kostką, b) przynajmniej jedna kostką, c) tylko dwiema kostkami? 3. Wybieramy przypadkowo liczbę między 0 i 1. Ile wynosi prawdopodobieństwo, że dokładnie 5 spośród pierwszych dziesięciu cyfr po przecinku będzie ze zbioru cyfr mniejszych od 5? 4. Oblicz gęstość sześciofluorku wolframu (WF 6 ) w temperaturze 300K i pod ciśnieniem 1000 hpa. Masy atomowe wolframu 183,84u i fluoru 19u. Gdzie ten gaz znajduje zastosowanie? 3 Tydzień II, 8-14/10/ Wykład wielowymiarowe zmienne losowe, funkcje korelacji, prawdopodobieństwo warunkowe, centralne twerdzenie graniczne, rozkład Gaussa. &3. Rozkład Maxwella - wyprowadzenie rozkładu z tw. centralnego, postać rozkładu dla wartości prędkości i energii, prędkość średnia, typowa, wariancja. &4. Zespoły statystyczne w mechanice klasycznej - przestrzeń fazowa, waga punktu w przestrzeni fazowej, gęstość prawdopodobieństwa, 3.2 Zadania na ćwiczenia 1. Wyrazić średnią, moment i skośność przez momenty. 2. Znaleźć średnią i wariancję dla rozkładów: Bernulliego, Poissona, Gaussa. (Omówić te rozkłady) 3. Znaleźć funkcje charakterystyczne dla rozkładów: Bernulliego, Poissona, Gaussa. 4. Wyrazić pierwsze trzy kumulanty przez momenty. 5. Pokazać centralne twierdzenie graniczne dla sumy zmiennych losowych X 1
2 oskończonych momentach µ X i skończonych wariancjach σ X. Jakie sa parametry powstałego rozkładu Gaussa? 3.3 Zadania domowe 1. Kiedy rozkład Bernulliego dąży do rozkładu Poissona, a rozkład Poissona do rozkładu Gaussa? Pokazać. 2. Znaleźć kumulanty dla rozkładów Poissona i Gaussa. 3. Dlaczego centralne twierdzenie graniczne nie pracuje dla rozkładu Lorentza? 4 Tydzień III, 15-21/10/ Wykład równanie Liouville a. &5. Zespoły statystyczne w mechanice kwantowej - stany czyste i stany mieszane, przykład cząstki w studni kwantowej, macierz gęstości, operator statystyczny, własności, równanie von Neumanna. II Zespoły równowagowe: &1. Wprowadzenie - stan równowagi, opis mikroskopowy vs. opis makroskopowy. &2. Zespół mikrokanoniczny - postulat równego prawdopodobieństwa, defnicja zespołu mikrokanonicznego klasycznego, 4.2 Zadania na ćwiczenia 1. W rozkładach Maxwella p(v x, v y, v z ) i p(v) wyznaczyć współczynniki normalizacyjne. 2. Znaleźć średnią prędkość, wariancję i prędkość typową z rozkładu Maxwella. 3. W oparciu o założenie, że rozkład prędkości cząsteczek idealnego gazu dany jest przez rozkład Maxwella wyprowadzić równanie stanu gazu dodkonałego. wsk. z elementarnych rozważań szkolnych wynika, że cisnienie P = (N/V )2m dv 0 x vxp(v 2 x ). 4. W naczyniu z idealnym gazem zrobiono niewielki otwór o przekroju S. Znaleźć liczbę cząstek padających na dysk o promieniu R w odległości h na jednostkę czasu. 4.3 Zadania domowe 1. Znaleźć przyblizona liczbę cząsteczek tlenu O 2, których prędkości są w przedziale od 195 do 205 m/s w temperaturze 0C. Masa tlenu wynosi 0,1 kg. 2. Kula o promieniu R porusza sie z prędkością u w silnie rozrzedzonym idealnym gazie o temperaturze T i gęstości n. Jaki jest opór działający na kulę? 3. Podczas emisji termoelektronowej nastepuje wylot elektronów z powierzchni metalu lub półprzewodnika. Zakładając, że wyloty elektronów są statystycznie niezależne i prawdopodobieństwo wylotu jednego elektronu w jednostce czasu dt wynosi λtd, obliczyć prawdopodobieństwo wylotu n elektronów w czasie t. 4. Gaz idealny N czasteczek znajduje sie w objetości V. Znaleźć prawdopodobieństwo tego, że w danej objętości V 0 (V 0 << V ) będzie znajdowało się n cząsteczek gazu. Omówić przypadki n << N i n >> 1. 5 Tydzień IV, 22-28/10/ Wykład unormowanie, suma stanów, element objętości dqdp/h 3N N!, objętość Ω w przestrzeni fazowej H E i powierzchnia Ω w przestrzeni fazowej H = E, defninicja zespołu mikrokanonicznego kwantowego, unormowanie, suma stanów. &3. Doskonały gaz klasyczny w zespole mikrokanonicznym - defnicja gazu doskonałgo w pudle, obliczenie objętości w przestrzeni fazowej Ω i Ω. &4. Entropia - mikroskopowa defnicja entropii w mechanice klasycznej i kwantowej, 5.2 Zadania na ćwiczenia 1. Przypomnienie współrzędnych uogólnionych i liczby stopni swobody z przykładami (np. kilka zadań domowych). 2. Znaleźć ruch cząstki w przestrzeni fazowej dla a) oscylatora harmonicznego, b) swobodnego spadku, c) cząstki w nieskończonym pudle potencjału. W przestrzeni rzeczywistej ruch jest jednowymiarowy. (część mozna w domu) 3. (Dla grup po III wykładzie) Obliczyć liczbę stanów energetycznych Ω(E) o energii E pojedynczej cząsteczki argonu zamknietej w pudle jednowymiarowym i dwuwymiarowym. Zbadać przypadki klasyczny i kwantowy. Wyznaczyć współczynnik dla L = 10cm i masy atomowej argonu 39,9g/mol. N A = 6, /mol, h = 6, Js. 4. To samo co w zad. 3 ale dla oscylatora. (ew. do domu) 5.3 Zadania domowe 1. Określ liczbę stopni swobody i podaj współrzędne uogólnione dla: a) koralik na obwodzie koła, którego połozenie jest ustalone; b) koralik na linii śrubowej i stałym skoku i promieniu; c) cząstka na powierzchni walca prostego; d) nożyce na płaszczyźnie; e) sztywny pręt w d=3; f) sztywny krzyż w d=3; g) prostoliniowa sprężyna w d=3; h) dowolne ciało sztywne z jednym punktem unieruchomionym; i) atom wodoru; j) atom litu; k) wahadło podwójne; l) gaz klasyczny złożony z cząstek punktowych. 2. Obliczyć liczbę stanów energetycznych Ω(E) o energii E pojedynczej cząsteczki zamknietej w pudle trójwymiarowym. Zbadać przypadki klasyczny i kwantowy. To samo dla oscylatora. 3. Rozważyć ruch jednowymiarowego oscylatora harmonicznego o częstości ω. Zakładając, że energię znamy z dokładnością w przedziale [E, E + ] sprawdzić, że średnia po czasie (1/T ) T 0 dt(1/ ) E+ dea(x, p) równa jest średniej E po zespole (ω/2π ) dx dpa(x, p). Zastanowić się nad interpretacją. 6 Tydzień V, 29/10-03/11/ Wykład stała Boltzmanna, przykład obliczania entropii w układzie kwantowym M-poziomowym o jednostajnym rozkładzie prawdopodobieństwa, wzmianka o entropia w 2
3 teorii informacji, ekstensywność i addytywność entropii, zasada maksymalizacji entropii w zespole mikrokanonicznym, różne przedstawienia entropii i ich równoważność w granicy dużych N. 6.2 Zadania na ćwiczenia 1. Rozważyć wizake fotonów o polaryzacjach L i R. Znaleźć macierz gęstości dla stanu czystego α = cos α L + sin α R. Znaleźć macierz gęstości dla dla stanu mieszanego α i α, gdzie każdy stan może pojawić się z prawdopodobieństwen 0.5. Zinterpretować wyniki. 2. Załóżmy, że p n = exp( βe n ) we wzorze na macierz gęstości, β = 1/k B T (będzie pozniej na wykładzie). Wypisać macierze gęstości dla cząstek poruszających sie po okręgu (PBC) i po odcinku (nieskończona studnia). Sprawdzic granicę wysokotemperaturową. Zinterpretować wyniki. 6.3 Zadania domowe 1. Dla doskonałego gazu klasycznego sprawdzić, że w granicy termodynamicznej zachodzi ln Ω(E) = ln Ω(E) + O(ln E/N ). 7 Tydzień VI, 4-10/11/ Wykład &5. Temperatura i ciśnienie w zepole mikrokanonicznym - dwa podukłady we wzajemnym kontakcie termicznym i izolowane od otoczenia, modelowy hamiltonian, gęstość prawdopodobieństwa dla energii w jednym podukładzie, najbardziej prawdpopodobna wartość energii, defnicja temperatury, równość temperatur w podukładach, hamiltonian zależny od zewnętzrnego parametru, zmiana entropii przy zmianie parametru i energii, 7.2 Zadania na ćwiczenia 1. Dla doskonałego gazu klasycznego znaleźć p 2 1 i p Dla N nieoddziałujących kwantowyh oscylatorów znaleźć Ω(E) w granicy dużych N. 3. Dla N nieoddziałujących spinów σ i = ±1 w polu magnetycznym h znaleźć Ω(E) w granicy dużych N. 7.3 Zadania domowe 1. Pokazać, że liczba stanów Ω(E) dla dwóch podukładów jest splotem liczby stanów każdego z podukładów. Jak to zinterpretować? 2. Znaleźć Ω(E) dla N spinów S - dowolnego, w granicy klasycznej (spin ciągły) i kwantowej (spin skwantowany) w obecności pola magnetycznego. Wyznaczyć entropię. 8 Tydzień VII, 11-17/11/ Wykład Świeto państwowe, 11/11, dzień wolny 8.2 Zadania na ćwiczenia nadrabiamy zaległości z poprzednich tygodni 8.3 Zadania domowe nadrabiamy zaległości z poprzednich tygodni 9 Tydzień VIII, 18-24/11/ Wykład mikroskopowa defnicja ciśnienia, wyznaczenie cisnienia w zespole mikrokaninicznym, związek z I i II zasada termodynamiki, równość temperatur i ciśnień w układach w kontakcie i w równowadze, potencjał chenimiczny jako formalna pochodna entropii mikrokanonicznej po N. &6. Termodynamika doskonałego gazu klasycznego - wzór na entropię, temperaturę gazu doskonałgo, kaloryczne równanie stanu, Clapeyrona równanie stanu, typowe iso-przemiany. &8. Kanoniczny Zespół statystyczny - układ w kontakcie ze zbiornikiem cieplnym, wyprowadzenie wzoru Boltzmanna e βĥ na operator statystyczny (kwantowo), wzory klasyczne, normalizacja, suma ststystyczna, przykład rozkład Maxwella, 9.2 Zadania na ćwiczenia 1. W kwantowym zespole mikrokanonicznym pokazać, że ω(e 1 ) =< δ(h 1 E 1 ) >= Ω 1 (E 1 )Ω(E E 1 )/Ω(E) gdy mamy dwa podukłady w kontakcie termicznym, całośc izolowana. 2. Dla doskonałego gazu klasycznego wyznaczyć entropię i pokazać, że T E/N (entropię robiliśmy na wykładzie, ale warto powtórzyć). 3. W układzie paramagnetycznych spinów ±1 wyznaczyć entropię (Ω była wczesniej już policzona) oraz temperaturę. Omówić problem ujemnych temperatur (układ nierównowagowy, inwersja obsadzeń, widmo ograniczone z góry, układ z ujemna T jest cielpejszy,...). 9.3 Zadania domowe 1. Układ N nieoddziałujących kwantowych oscylatorów harmonicznych jest w stanie o energii E. Znaleźć entropię w granicy dużych N oraz temperaturę tego układu. 2. Zapoznac się z ostatnim doświadczeniem, w którym przygotowano układ o ujemnej temperaturze bezwzględnej: Jakie są liczbowe wartości N, E i T? Znaleźć i przedyskutować analogię pomiędzy tym układem a pracującym laserem. 3
4 10 Tydzień IX, 25/11-2/12/ Wykład entropia w zespole kanonicznym, zasada maksimum entropii, wyprowadzenie związków termodynamicznych z zespołu kanonicznego, I i II zasada termodynamiki, formalna definicja potencjału chemicznego, statystyczna interpretacja pracy i ciepła, suma statystyczna dla klasycznego gazu idealnego, długość termiczna. &9 Duży kaniniczny zespół statystyczny - zdefniniowanie układu, wyprowadzenie wzoru na gęstość prawodopodobieństwa i dużą sumę statystyczną, 10.2 Zadania na ćwiczenia 1. W zespole mikrokanonicznym rozważyć dwa podukłady gazów doskonałych w kontakcie termicznym i pokazać, że E 1 / < E 1 > 1/ N 1, gdzie E 1 to energia pierwszego podukładu (cf. Schwabl, p. 41). 2. Wyprowadzić kanoniczny rozkład Boltzmanna e βh(q,p) w przypadku klasycznym, omówić szczegóły rachunkowe. 3. Pokazać, że suma statystyczna Z = dee βe Ω(E) jest transformata Laplace a z sumy stanów Zadania domowe 1. Zinterpretować III zasadę termodynamiki lim T 0 S = 0 w ramach zespołu mikrokanonicznego i poznanej mikroskopowej defnicji entropii. Kiedy entropia resztkowa nie jest równa zero? 2. Podukład a zawiera N a spinów w polu magnetycznym H a, podukład b zawiera N b spinów w polu magnetycznym H b. Energia całego układu jest zachowana E = E a + E b, a podukłady wymieniaja energię. Biorąc E a = H a i=1 Na oraz H a = H b = H pokazać, że rozkład energii w podukładzie a jest Gaussowski. Wyznaczyć względne odchylenie standardowe energii. 11 Tydzień X, 3-9/12/ Wykład wielki potencjał termodynamiczny, związek z termodynamika i I zasadą termodynamiki, podsumowanie. &10 Wielki potencjał termodynamiczny dla klasycznego gazu doskonałego - wyprowadzenie wzoru na sumę statystyczną, potencjał termodynamiczny, liczba cząstek, cisnienie, równanie stanu, potencjał chemiczy, energia wewnętrzna, entropia Zadania na ćwiczenia 1. Korzystając z rozkładu Boltzmanna (zespół kanoniczny) dla nieoddziałujących cząstek w zewnętrznym potencjale V (r) = mgz wyprowadzić wzór barometryczny na ciśnienie wraz z wysokością. 2. Twierdzenie o wiriale: w zespole kanonicznym pokazać, że x i H/ x j = k B T δ ij, gdzie x i = q i lub p i. Pokazać E kin = 3/2Nk B T dla gazu doskonałego, ekwipartycja energii, i q 2 i = k BT/mω 2 dla gazu oscylatorów. 3. Dla klasycznego gazu dokonałego znaleźć sumę statystyczną, energię swobodną i entropię w zespole kanonicznym. Porównać z wynikami na entropie w zespole mikrokanonicznym. 4. Pokzać równoważność zespołów kanonicznego i mikrokanonicznego w granicy termodynamicznej, t.j zbadać fluktuacje energii w zesp. kan Zadania domowe 1. pokazać, że zasada maksymalizacji entropii przy ustalonej średniej energii prowadzi do rozkładu z zespołu kanonicznego. 2. Znaleźć sumę statystyczną i energię swobodną dla oscylatorów harmonicznym o masie m i częstości ω w przypadku: a) klasycznym, b) kwantowym. Przedyskutować dojście do granicy klasycznej. Zastanowić sie nad granicą ω 0 i dlaczego jest problem z odtworzeniem wyniku dla gazu idealnego kasycznego. 12 Tydzień XI, 10-16/12/ Wykład III. Idealne gazy kwantowe: &1. Duży potencjał termodynamiczny i funkcje rozkładu - problem jednocząstkowy w mechanice kwantowej, problem wielu cząstek identycznych, zasada nierozróżnialności cząstek kwantowych, stany symetryczne i antysymetryczne, bozony i fermiony, zasada Pauliego dla fermionów, suma statystyczna dla bozonów i fermionów, funkcje Bosego-Einsteina i Fermiego-Diraca, 12.2 Zadania na ćwiczenia 1. Znaleźć sumę statystyczną w zespole kanonicznym i dużym kanonicznym dla klasycznego gzau doskonałego w trzech wymiarach. Znaleźć róananie stanu, energie wewnętrzną, entropię. Porównac wyniki w granicy termodynamicznej. 2. Zbadać fluktuacje liczby cząstek w dużym zespole kanonicznym Zadania domowe 1. Znaleźć sumę statystyczną dla ultrarelatywistycznego gazu doskonałego w zespole kanonicznym, zbadać równanie stanu i energie wewnętrzną. 2. Znaleźć magnetyzację N rozróżnialnych twardych prętów o długości r w temperaturze T, oddziałujących z zewnętrzynym polem magnetycznym w kierunku osi z. Moment magnetyczny pręta µ = µr/r. 3. Znaleźć równanie stanu i energię wewnętrzną mieszaniny dwóch klasycznych gazów idealnych o śfedniej liczbie cząstek N A,B, masach m A,B w objętości V i temperaturze T. 13 Tydzień XII, 17-23/12/ Wykład średnie obsadzenie stanów, energia wewnętrzna, potencjał termidynamiczny bozonów i fermionów w granicy 4
5 wysokich temperatur, relacje Gibbsa-Duhema i równanie stanu dla bozonów i fermionów, funkcje polilogarytmiczne, pierwsza poprawka kwantowa do ciśnienia gazu klasycznego. &2. Prawie zdegenerowany gaz femiego - własności stanu podstawowego, wektor fermiego, energia fermiego, ciśnienie fermionów w T = 0, 13.2 Zadania na ćwiczenia 1. W wielkim zespole kanonicznym pokazać, że prawdopodobieństwo znalezienia N cząstek klasycznego gazu doskonałego w elemencie o objetości V dane jest rozkładem Poissona. Pokazać, że dla identycznychi nieoddziałujących cząstek zachodzi związek Z G (T, V, µ) = exp(e βµ Z(T, V, 1) Zadania domowe 1. Rozważ adsorbującą powierzchnię, będącą w kontakcie z gazem doskonałym o temperaturze T i potencjale chemicznym µ. Oblicz współczynnik pokrycia tej powierzchni θ, średnia liczba zaadsorbowanych cząstek do powierzchni, i opisz jak zalezy on od ciśnienia gazu. 2. Wyznacz wszystkie funkcje termodynamiczne dla doskonałego gazu klasycznego w wielkim zespole kanonicznym w dowolnym wymiarze d. 14 Tydzień XIII, 7-12/01/ Wykład dzień wolny, świeto 3 Króli Zadania na ćwiczenia 1. Trzy nieoddziałujące fermiony mogą obsadzać cztery różne stany o energiach ɛ i. Wypisać sumę statystyczną i podać średnią liczbę fermionów w poszczególnych stanach. Sprawdzić ile wynosi suma wszystkich średnich obsadzeń. 2. Trzy nieoddziałujące bozony mogą obsadzać trzy stany o energiach 0, ɛ, 2ɛ. Wypisać sumę statystyczną i podać średnią liczbę fermionów w poszczególnych stanach. Sprawdzić ile wynosi suma wszystkich średnich obsadzeń. 3. Nieoddzaiałujące fermiony w temperaturze T i potencjale chemicznym µ znajdują się w ukladzie jednopoziomowym o energii ɛ. Znaleźć sumę statystyczną, średnie obsadzenie poziomu, energię swobodną, entropę i energię wewnętrzną układu. Omówić przypadki graniczne, małe i duże T. 4. Rozważyć nieoddziałujące fermiony o gęstości stanów ρ(ɛ) = Aɛ α. Pokazać, że kalorymetryczne równanie stanu ma postać pv = CE. Wyznaczyć C. Przedyskutować przypadki cząstek swobodnych w d = 1, 2, 3 wymiarach. Ile wtedy wynoszą A i α? (część zadania można przenieść do domowych, np. d = 1, 2) Zadania domowe 1.N nieoddziałujących fermionów może obsadzać M stanów o różnych energiach (M N). Podać ogólny wzór na sumę statystyczną. Ile wynosi średnie obsadzenie pojedynczego stanu. Zbadać różne przypadki graniczne. 2.N nieoddziałujących bozonów może obsadzać M stanów o różnych energiach. Podać ogólny wzór na sumę statystyczną. Ile wynosi średnie obsadzenie pojedynczego stanu. Zbadać różne przypadki graniczne. 3. Nieoddzaiałujące bozony w temperaturze T i potencjale chemicznym µ znajdują się w ukladzie jednopoziomowym o energii ɛ. Znaleźć sumę statystyczną, średnie obsadzenie poziomu, energię swobodną, entropię i energię wewnętrzną układu. Omówić przypadki graniczne, małe i duże T. 4. Pokazać, że dla nieoddziałujących fermionów i bozonów w układzie jednopoziomowym dyspersja liczby cząstek wynosi σ N = N(1 N). 5. Rozważyć nieoddziałujące bozony o gęstości stanów ρ(ɛ) = Aɛ α. Pokazać, że kalorymetryczne równanie stanu ma postać pv = CE. Wyznaczyć C. Przedyskutować przypadki cząstek swobodnych w d = 1, 2, 3 wymiarach. Ile wtedy wynoszą A i α? 15 Tydzień IX, 13-19/01/ Wykład 15.2 Zadania na ćwiczenia 1. Zbadać wlasności nieoddziałującego gazu Fermiego o gęstości n w stanie podstawowym (T=0) w układzie d-wymiarowym. T.j. policzyć pęd Fermiego, energię Fermiego, długość fali Fermiego oraz znależć ciśnienie. 2. Wyznaczyć niskotemperaturowe zachowanie się potencjału chemicznego, enerii wewnętrznej i ciepła właściwego dla nieoodziałujących fermionów w trzech wymiarach. (Rozwinięcie Sommerfelda było na wykładzie w środę 13/01). 3. Zbadać w granicy niskich i wysokich temperatur podatność magnetyczną nieoodziałujących fermionów o spinie 1/2 w trzech wymiarach (prawo Pauli i Curie). Efekty orbitalne pomijamy. 4. (pewnie za tydzien) Diamagnetyzm Landaua i zjawisko de Hassa-van Alphena w d= Zadania domowe 1. Gęstości miedzi, żelaza i litu wynoszą odpowiednio 63,5 g/mol, 56,0 g/mol i 7,0 g/mol. Oszacować dla tych metali pęd Fermiego, energie Fermiego i długość fali Fermiego. porównać ją z średnią odległością pomiędzy elektronami przewodnictwa. 2. Wyznaczyć niskotemperaturowe zachowanie się potencjału chemicznego, enerii wewnętrznej, entropii, ścisliwości i ciepła właściwego dla nieoodziałujących fermionów w d wymiarach. 3. Zbadać w granicy niskich i wysokich temperatur podatność magnetyczną nieoodziałujących fermionów o spinie 1/2 w d wymiarach (prawo Pauli i Curie). Efekty orbitalne pomijamy. 16 Literatura K. Huang, Statistical mechanics. F. Schwabl, Statistical mechanics 5
6 R.H. Swendsen, An introduction to statistical mechanics and thermodynamics F. Reif, Fizyka statystyczna F. Mandl, Statistical physics H.B. Callen, Thermodynamics 6
Zadania z Fizyki Statystycznej
Zadania z Fizyki Statystycznej 1. Wyznaczyć skok wartości pochodnej ciepła właściwego w temperaturze krytycznej dla gazu bozonów, w temperaturze w której pojawia się konensacja [1].. Wyznaczyć równanie
Bardziej szczegółowoWykład 12. Rozkład wielki kanoniczny i statystyki kwantowe
Wykład 12 Rozkład wielki kanoniczny i statystyki kwantowe dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy
Bardziej szczegółowoUkłady statystyczne. Jacek Jurkowski, Fizyka Statystyczna. Instytut Fizyki
Instytut Fizyki 2015 Stany mikroskopowe i makroskopowe w układzie wielopoziomowym Stany mikroskopowe i makroskopowe w układzie wielopoziomowym N rozróżnialnych cząstek, z których każda może mieć energię
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 11. Układ wielki kanoniczny Statystyki kwantowe Gaz fotonowy Ruchy Browna. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 11 Układ wielki kanoniczny Statystyki kwantowe Gaz fotonowy Ruchy Browna Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Układ otwarty rozkład wielki kanoniczny Rozważamy układ w równowadze termicznej
Bardziej szczegółowo1 Rachunek prawdopodobieństwa
1 Rachunek prawdopodobieństwa 1. Obliczyć średnią i wariancję rozkładu Bernouliego 2. Wykonać przejście graniczne p 0, N w rozkładzie Bernouliego przy zachowaniu stałej wartości średniej: λ = N p = const
Bardziej szczegółowoWielki rozkład kanoniczny
, granica termodynamiczna i przejścia fazowe Instytut Fizyki 2015 Podukład otwarty Podukład otwarty S opisywany układ + rezerwuar R Podukład otwarty S opisywany układ + rezerwuar R układ S + R jest izolowany
Bardziej szczegółowoS ścianki naczynia w jednostce czasu przekazywany
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Zwyrodniały gaz Fermiego. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Zwyrodniały gaz Fermiego P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2016 Fermiony w niskich temperaturach Wychodzimy ze znanego już wtrażenia na wielka sumę statystyczna: Ξ = i=0
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna. This Book Is Generated By Wb2PDF. using
http://pl.wikibooks.org/wiki/fizyka_statystyczna This Book Is Generated By Wb2PDF using RenderX XEP, XML to PDF XSL-FO Formatter 18-05-2014 Table of Contents 1. Fizyka statystyczna...4 Spis treści..........................................................................?
Bardziej szczegółowoFIZYKA STATYSTYCZNA. d dp. jest sumaryczną zmianą pędu cząsteczek zachodzącą na powierzchni S w
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 15. Termodynamika statystyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 15. Termodynamika statystyczna Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html TERMODYNAMIKA KLASYCZNA I TEORIA
Bardziej szczegółowoStatystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego
Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego Bozony: fotony (kwanty pola elektromagnetycznego, których liczba nie jest zachowana mogą być pojedynczo pochłaniane lub tworzone. W konsekwencji,
Bardziej szczegółowoStatystyki kwantowe. P. F. Góra
Statystyki kwantowe P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2016 Statystyki kwantowe Rozpatrujemy gaz doskonały o Hamiltonianie H = N i=1 p i 2 2m. (1) Zamykamy czastki w bardzo dużym pudle o idealnie
Bardziej szczegółowoWykład 8 i 9. Hipoteza ergodyczna, rozkład mikrokanoniczny, wzór Boltzmanna
Wykład 8 i 9 Hipoteza ergodyczna, rozkład mikrokanoniczny, wzór Boltzmanna dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW)
Bardziej szczegółowo= = Budowa materii. Stany skupienia materii. Ilość materii (substancji) n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek), N A
Budowa materii Stany skupienia materii Ciało stałe Ciecz Ciała lotne (gazy i pary) Ilość materii (substancji) n N = = N A m M N A = 6,023 10 mol 23 1 n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek),
Bardziej szczegółowoTermodynamiczny opis układu
ELEMENTY FIZYKI STATYSTYCZNEJ Przedmiot badań fizyki statystycznej układy składające się z olbrzymiej ilości cząstek (ujawniają się specyficzne prawa statystyczne). Termodynamiczny opis układu Opis termodynamiczny
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA I FIZYKA STATYSTYCZNA
TERMODYNAMIKA I FIZYKA STATYSTYCZNA Lech Longa pok. D.2.49, II piętro, sektor D Zakład Fizyki Statystycznej e-mail: lech.longa@uj.edu.pl Dyżury: poniedziałki 13-14 można się umówić wysyłając e-maila 1
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA I FIZYKA STATYSTYCZNA
TERMODYNAMIKA I FIZYKA STATYSTYCZNA Lech Longa pok. D.2.49, II piętro, sektor D Zakład Fizyki Statystycznej e-mail: lech.longa@uj.edu.pl Dyżury: poniedziałki 14-15.50 można się umówić wysyłając e-maila
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna, elementy termodynamiki nierównowagowej Cele, zakres zagadnień
Fizyka statystyczna, elementy termodynamiki nierównowagowej Cele, zakres zagadnień Narzędzia przypomnienie podstawowych definicji i twierdzeń z rachunku prawdopodobienstwa; podstawowe rozkłady statystyczne
Bardziej szczegółowoWykład 14. Termodynamika gazu fotnonowego
Wykład 14 Termodynamika gazu fotnonowego dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 16 stycznia 217 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki statystycznej
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 15. Gęstość stanów Zastosowanie: oscylatory kwantowe (ª bosony bezmasowe) Formalizm dla nieoddziaływujących cząstek Bosego lub Fermiego
WYKŁAD 15 Gęstość stanów Zastosowanie: oscylatory kwantowe (ª bosony bezmasowe) Formalizm dla nieoddziaływujących cząstek Bosego lub Fermiego 1 Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego Bosony
Bardziej szczegółowoPlan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe
Plan Zajęć 1. Termodynamika, 2. Grawitacja, Kolokwium I 3. Elektrostatyka + prąd 4. Pole Elektro-Magnetyczne Kolokwium II 5. Zjawiska falowe 6. Fizyka Jądrowa + niepewność pomiaru Kolokwium III Egzamin
Bardziej szczegółowoElementy fizyki statystycznej
5-- lementy fizyki statystycznej ermodynamika Gęstości stanów Funkcje rozkładu Gaz elektronów ermodynamika [K] 9 wszechświat tuż po powstaniu ermodynamika to dział fizyki zajmujący się energią termiczną
Bardziej szczegółowoELEMENTY FIZYKI STATYSTYCZNEJ
ELEMENTY FIZYKI STATYSTYCZNEJ Przedmiot badań fizyki statystycznej układy składające się z olbrzymiej ilości cząstek (ujawniają się specyficzne prawa statystyczne). 15.1. Termodynamiczny opis układu Opis
Bardziej szczegółowoWykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne W3. Zjawiska transportu Zjawiska transportu zachodzą gdy układ dąży do stanu równowagi. W zjawiskach
Bardziej szczegółowoTeoria kinetyczna gazów
Teoria kinetyczna gazów Mikroskopowy model ciśnienia gazu wzór na ciśnienie gazu Mikroskopowa interpretacja temperatury Średnia energia cząsteczki gazu zasada ekwipartycji energii Czy ciepło właściwe przy
Bardziej szczegółowoElementy termodynamiki i wprowadzenie do zespołów statystycznych. Katarzyna Sznajd-Weron
Elementy termodynamiki i wprowadzenie do zespołów statystycznych Katarzyna Sznajd-Weron Wielkości makroskopowe - termodynamika Termodynamika - metoda fenomenologiczna Fenomenologia w fizyce: widzimy jak
Bardziej szczegółowoSeria 2, ćwiczenia do wykładu Od eksperymentu do poznania materii
Seria 2, ćwiczenia do wykładu Od eksperymentu do poznania materii 8.1.21 Zad. 1. Obliczyć ciśnienie potrzebne do przemiany grafitu w diament w temperaturze 25 o C. Objętość właściwa (odwrotność gęstości)
Bardziej szczegółowon p 2 i = R 2 (8.1) i=1
8.9 Rozkład Maxwella Jest to rozkład prędkości cząstek w gazie doskonałym. Wielkość f (p) jest gęstością prawdopodobieństwa znalezienia cząstki o pędzie p. Różnica pomiędzy rozkładem Maxwella i rozkładem
Bardziej szczegółowoFIZYKA STATYSTYCZNA. Liczne eksperymenty dowodzą, że ciała składają się z wielkiej liczby podstawowych
FIZYKA STATYSTYCZA Liczne eksperymenty dowodzą, że ciała składają się z wielkiej liczby podstawowych elementów takich jak atomy czy cząsteczki. Badanie ruchów pojedynczych cząstek byłoby bardzo trudnym
Bardziej szczegółowoWystępują fluktuacje w stanie równowagi Proces przejścia do stanu równowagi jest nieodwracalny proces powrotny jest bardzo mało prawdopodobny.
Wykład 14: Fizyka statystyczna Zajmuje sie układami makroskopowymi (typowy układ makroskopowy składa się z ok. 10 25 atomów), czyli ok 10 25 równań Newtona? Musimy dopasować inne pojęcia do opisu takich
Bardziej szczegółowoKlasyczna mechanika statystyczna Gibbsa I
Wykład III Mechanika statystyczna Klasyczna mechanika statystyczna Gibbsa I Wstępne uwagi Materia nas otaczająca, w szczególności gazy będące centralnym obiektem naszego zainteresowania, zbudowane są z
Bardziej szczegółowoWykład 1 i 2. Termodynamika klasyczna, gaz doskonały
Wykład 1 i 2 Termodynamika klasyczna, gaz doskonały dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 3
Termodynamika Część 3 Formy różniczkowe w termodynamice Praca i ciepło Pierwsza zasada termodynamiki Pojemność cieplna i ciepło właściwe Ciepło właściwe gazów doskonałych Ciepło właściwe ciała stałego
Bardziej szczegółowoKomputerowe modelowanie zjawisk fizycznych
Komputerowe modelowanie zjawisk fizycznych Ryszard Kutner Zakład Dydaktyki Fizyki Instytut Fizyki Doświadczalnej, Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski IX FESTIWAL NAUKI WARSZAWA 2005 BRAK INWESTYCJI W
Bardziej szczegółowoRównowaga w układach termodynamicznych. Katarzyna Sznajd-Weron
Równowaga w układach termodynamicznych. Katarzyna Sznajd-Weron Zagadka na początek wykładu Diagram fazowy wody w powiększeniu, problem metastabilności aktualny (Nature, 2011) Niższa temperatura topnienia
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Zespół kanoniczny i wielki zespół kanoniczny Statystyki kwantowe. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Zespół kanoniczny i wielki zespół kanoniczny Statystyki kwantowe P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2015 Zespół kanoniczny Zespół mikrokanoniczny jest (przynajmniej w warstwie
Bardziej szczegółowoZadania treningowe na kolokwium
Zadania treningowe na kolokwium 3.12.2010 1. Stan układu binarnego zawierającego n 1 moli substancji typu 1 i n 2 moli substancji typu 2 parametryzujemy za pomocą stężenia substancji 1: x n 1. Stabilność
Bardziej szczegółowoRozkłady: Kanoniczny, Wielki Kanoniczny, Izobaryczno-Izotermiczny
Rozkłady: Kanoniczny, Wielki Kanoniczny, Izobaryczno-Izotermiczny 1 Rozkład Mikrokanoniczny (przypomnienie) S= k B ln( (E,V,{x i },{N j }) ) Z fenomenologii: Niestety, rachunki przy użyciu rozkładu mikrokanonicznego
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 13 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, OA UAM Wstęp do astrofizyki I, Wykład
Bardziej szczegółowoRzadkie gazy bozonów
Rzadkie gazy bozonów Tomasz Sowiński Proseminarium Fizyki Teoretycznej 15 listopada 2004 Rzadkie gazy bozonów p.1/25 Bardzo medialne zdjęcie Rok 1995. Pierwsza kondensacja. Zaobserwowana w przestrzeni
Bardziej szczegółowoSpis treści. Tom 1 Przedmowa do wydania polskiego 13. Przedmowa 15. Wstęp 19
Spis treści Tom 1 Przedmowa do wydania polskiego 13 Przedmowa 15 1 Wstęp 19 1.1. Istota fizyki.......... 1 9 1.2. Jednostki........... 2 1 1.3. Analiza wymiarowa......... 2 3 1.4. Dokładność w fizyce.........
Bardziej szczegółowoElementy termodynamiki
Elementy termodynamiki Katarzyna Sznajd-Weron Katedra Fizyki Teoretycznej Politechnika Wrocławska 5 stycznia 2019 Katarzyna Sznajd-Weron (K4) Wstęp do Fizyki Statystycznej 5 stycznia 2019 1 / 27 Wielkości
Bardziej szczegółowo17.1 Podstawy metod symulacji komputerowych dla klasycznych układów wielu cząstek
Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 17 KLASYCZNA DYNAMIKA MOLEKULARNA 17.1 Podstawy metod symulacji komputerowych dla klasycznych układów wielu cząstek Rozważamy układ N punktowych cząstek
Bardziej szczegółowoPodstawowe prawa opisujące właściwości gazów zostały wyprowadzone dla gazu modelowego, nazywanego gazem doskonałym (idealnym).
Spis treści 1 Stan gazowy 2 Gaz doskonały 21 Definicja mikroskopowa 22 Definicja makroskopowa (termodynamiczna) 3 Prawa gazowe 31 Prawo Boyle a-mariotte a 32 Prawo Gay-Lussaca 33 Prawo Charlesa 34 Prawo
Bardziej szczegółowoIX. MECHANIKA (FIZYKA) KWANTOWA
IX. MECHANIKA (FIZYKA) KWANTOWA IX.1. OPERACJE OBSERWACJI. a) klasycznie nie ważna kolejność, w jakiej wykonujemy pomiary. AB = BA A pomiar wielkości A B pomiar wielkości B b) kwantowo wartość obserwacji
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoPole elektrostatyczne
Termodynamika 1. Układ termodynamiczny 5 2. Proces termodynamiczny 5 3. Bilans cieplny 5 4. Pierwsza zasada termodynamiki 7 4.1 Pierwsza zasada termodynamiki w postaci różniczkowej 7 5. Praca w procesie
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne
Termodynamika Część 7 Trzecia zasada termodynamiki Metody otrzymywania niskich temperatur Zjawisko Joule'a Thomsona Chłodzenie magnetyczne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Postulat Nernsta (1906):
Bardziej szczegółowoRozkłady statyczne Maxwella Boltzmana. Konrad Jachyra I IM gr V lab
Rozkłady statyczne Maxwella Boltzmana Konrad Jachyra I IM gr V lab MODEL STATYCZNY Model statystyczny hipoteza lub układ hipotez, sformułowanych w sposób matematyczny (odpowiednio w postaci równania lub
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU
X. RÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU Równanie Schrődingera niezależne od czasu to równanie postaci: ħ 2 2m d 2 x dx 2 V xx = E x (X.1) Warunki regularności na x i a) skończone b) ciągłe c) jednoznaczne
Bardziej szczegółowoStatystyka nieoddziaływujących gazów Bosego: kondensacja Bosego- Einsteina
Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego: kondensacja Bosego- Einsteina Silnie zwyrodniały gaz bozonów o niezerowej masie spoczynkowej Gdy liczba cząstek nie jest zachowywana, termodynamika nieoddziaływujących
Bardziej szczegółowoZadania kwalifikacyjne na warsztaty "Zjawiska krytyczne"
Zadania kwalifikacyjne na warsztaty "Zjawiska krytyczne" Maciej Kolanowski 1 maja 018 Lista zadań już jest zamknięta. Rozwiązania proszę wysyłać na maila (do znalezienia na moim WWW profilu) lub telepatycznie.
Bardziej szczegółowoElementy termodynamiki
Elementy termodynamiki Katarzyna Sznajd-Weron Katedra Fizyki Teoretycznej Politechnika Wrocławska 11 marca 2019 Katarzyna Sznajd-Weron (K4) Wstęp do Fizyki Statystycznej 11 marca 2019 1 / 37 Dwa poziomy
Bardziej szczegółowoLista zadania nr 7 Metody probabilistyczne i statystyka studia I stopnia informatyka (rok 2) Wydziału Ekonomiczno-Informatycznego Filia UwB w Wilnie
Lista zadania nr 7 Metody probabilistyczne i statystyka studia I stopnia informatyka (rok 2) Wydziału Ekonomiczno-Informatycznego Filia UwB w Wilnie Jarosław Kotowicz Instytut Matematyki Uniwersytet w
Bardziej szczegółowoWykład 4, 5 i 6. Elementy rachunku prawdopodobieństwa i kombinatoryki w fizyce statystycznej
Wykład 4, 5 i 6 Elementy rachunku prawdopodobieństwa i kombinatoryki w fizyce statystycznej dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak
Bardziej szczegółowoSpis treści. Przedmowa Obraz makroskopowy Ciepło i entropia Zastosowania termodynamiki... 29
Przedmowa... XI 1. Obraz makroskopowy... 1 1.1. Termodynamika... 1 1.2. Parametry termodynamiczne... 2 1.3. Granica termodynamiczna... 3 1.4. Procesy termodynamiczne... 4 1.5. Klasycznygazdoskonały...
Bardziej szczegółowoPrawdopodobieństwo i statystyka
Wykład II: Zmienne losowe i charakterystyki ich rozkładów 13 października 2014 Zmienne losowe Wartość oczekiwana Dystrybuanty Słowniczek teorii prawdopodobieństwa, cz. II Definicja zmiennej losowej i jej
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przykład zastosowania teorii prawdopodobieństwa: procesy stochastyczne (Markova)
Wykład 2 Przykład zastosowania teorii prawdopodobieństwa: procesy stochastyczne (Markova) 1. Procesy Markova: definicja 2. Równanie Chapmana-Kołmogorowa-Smoluchowskiego 3. Przykład dyfuzji w kapilarze
Bardziej szczegółowoTermodynamika Część 6 Związki i tożsamości termodynamiczne Potencjały termodynamiczne Warunki równowagi termodynamicznej Potencjał chemiczny
Termodynamika Część 6 Związki i tożsamości termodynamiczne Potencjały termodynamiczne Warunki równowagi termodynamicznej Potencjał chemiczny Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Związek pomiędzy równaniem
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 9: Rozkład mikrokanoniczny i entropia Boltzmanna
WYKŁAD 9: Rozkład mikrokanoniczny i entropia Boltzmanna (Zadaniem Fizyki Statystycznej jest zrozumienie własności (równowagowych i nierównowagowych materii w oparciu o oddziaływania międzymolekularne)
Bardziej szczegółowo9.1 Rozkład kanoniczny dla układów kwantowych
9 Rozkład kanoniczny 9.1 Rozkład kanoniczny dla układów kwantowych Jest to funkcja rozkładu w stanie równowagi termodynamicznej, dla układu mogącego wymieniać ciepło z otoczeniem. Układ znajduje się w
Bardziej szczegółowozadania z rachunku prawdopodobieństwa zapożyczone z egzaminów aktuarialnych
zadania z rachunku prawdopodobieństwa zapożyczone z egzaminów aktuarialnych 1. [E.A 5.10.1996/zad.4] Funkcja gęstości dana jest wzorem { 3 x + 2xy + 1 y dla (x y) (0 1) (0 1) 4 4 P (X > 1 2 Y > 1 2 ) wynosi:
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa Schrödingera
Fizyka 2 Wykład 2 1 Mechanika kwantowa Schrödingera Hipoteza de Broglie a wydawała się nie zgadzać z dynamiką Newtona. Mechanika kwantowa Schrödingera zawiera mechanikę kwantową jako przypadek graniczny
Bardziej szczegółowo5. Ruch harmoniczny i równanie falowe
5. Ruch harmoniczny i równanie falowe 5.1. Mamy dwie nieważkie sprężyny o współczynnikach sprężystości, odpowiednio, k 1 i k 2. Wyznaczyć współczynnik sprężystości układu tych dwóch sprężyn w przypadku,
Bardziej szczegółowoStara i nowa teoria kwantowa
Stara i nowa teoria kwantowa Braki teorii Bohra: - podane jedynie położenia linii, brak natężeń -nie tłumaczy ilości elektronów na poszczególnych orbitach - model działa gorzej dla atomów z więcej niż
Bardziej szczegółowoKomputerowa Analiza Danych Doświadczalnych
Komputerowa Analiza Danych Doświadczalnych Prowadząca: dr inż. Hanna Zbroszczyk e-mail: gos@if.pw.edu.pl tel: +48 22 234 58 51 konsultacje: poniedziałek, 10-11, środa: 11-12 www: http://www.if.pw.edu.pl/~gos/students/kadd
Bardziej szczegółowoCo to jest model Isinga?
Co to jest model Isinga? Fakty eksperymentalne W pewnych metalach (np. Fe, Ni) następuje spontaniczne ustawianie się spinów wzdłuż pewnego kierunku, powodując powstanie makroskopowego pola magnetycznego.
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki statystycznej: krytyczność i przejścia fazowe. Katarzyna Sznajd-Weron
Wstęp do fizyki statystycznej: krytyczność i przejścia fazowe Katarzyna Sznajd-Weron Co to jest fizyka statystyczna? Termodynamika poziom makroskopowy Fizyka statystyczna poziom mikroskopowy Marcin Weron
Bardziej szczegółowoKinetyczna teoria gazów Termodynamika. dr Mikołaj Szopa Wykład
Kinetyczna teoria gazów Termodynamika dr Mikołaj Szopa Wykład 7.11.015 Kinetyczna teoria gazów Kinetyczna teoria gazów. Termodynamika Termodynamika klasyczna opisuje tylko wielkości makroskopowe takie
Bardziej szczegółowoModel elektronów swobodnych w metalu
Model elektronów swobodnych w metalu Stany elektronu w nieskończonej trójwymiarowej studni potencjału - dozwolone wartości wektora falowego k Fale stojące - warunki brzegowe znikanie funkcji falowej na
Bardziej szczegółowoAKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA Wydział Matematyki Stosowanej ROZKŁAD NORMALNY ROZKŁAD GAUSSA
AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA Wydział Matematyki Stosowanej KATEDRA MATEMATYKI TEMAT PRACY: ROZKŁAD NORMALNY ROZKŁAD GAUSSA AUTOR: BARBARA MARDOSZ Kraków, styczeń 2008 Spis treści 1 Wprowadzenie 2 2 Definicja
Bardziej szczegółowoSTATYSTYKA MATEMATYCZNA ZESTAW 0 (POWT. RACH. PRAWDOPODOBIEŃSTWA) ZADANIA
STATYSTYKA MATEMATYCZNA ZESTAW 0 (POWT. RACH. PRAWDOPODOBIEŃSTWA) ZADANIA Zadanie 0.1 Zmienna losowa X ma rozkład określony funkcją prawdopodobieństwa: x k 0 4 p k 1/3 1/6 1/ obliczyć EX, D X. (odp. 4/3;
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Bardziej szczegółowoZad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.
Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Gaz Bosego w wielkim zespole kanonicznym. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Gaz Bosego w wielkim zespole kanonicznym P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2016 Operator gęstości W przypadku klasycznym chcieliśmy znać gęstość stanów układu. W przypadku
Bardziej szczegółowor. akad. 2005/ 2006 Jan Królikowski Fizyka IBC
VIII.1 Pojęcia mikrostanu i makrostanu układu N punktów materialnych. Prawdopodobieństwo termodynamiczne. Entropia. VIII. Rozkład Boltzmanna VIII.3 Twierdzenie o wiriale Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Uwagi
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoMatematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja)
Matematyka II Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 208/209 wykład 3 (27 maja) Całki niewłaściwe przedział nieograniczony Rozpatrujemy funkcje ciągłe określone na zbiorach < a, ),
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2015 Przejście fazowe transformacja układu termodynamicznego z jednej fazy (stanu materii) do innej, dokonywane
Bardziej szczegółowoWykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej
Bardziej szczegółowoPODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ
PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie
Bardziej szczegółowoCiało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury.
1 Ciało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury. natężenie natężenie teoria klasyczna wynik eksperymentu
Bardziej szczegółowoStany skupienia materii
Stany skupienia materii Ciała stałe Ciecze Płyny Gazy Plazma 1 Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoFALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że
FAL MATRII De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie a Cząstce materialnej
Bardziej szczegółowoWykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne.
Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne. pytania teoretyczne:. Co to znaczy, że wektory v, v 2 i v 3
Bardziej szczegółowoWykład 6 Centralne Twierdzenie Graniczne. Rozkłady wielowymiarowe
Wykład 6 Centralne Twierdzenie Graniczne. Rozkłady wielowymiarowe Nierówność Czebyszewa Niech X będzie zmienną losową o skończonej wariancji V ar(x). Wtedy wartość oczekiwana E(X) też jest skończona i
Bardziej szczegółowoZagadnienia na egzamin ustny:
Zagadnienia na egzamin ustny: Wstęp 1. Wielkości fizyczne, ich pomiar i podział. 2. Układ SI i jednostki podstawowe. 3. Oddziaływania fundamentalne. 4. Cząstki elementarne, antycząstki, cząstki trwałe.
Bardziej szczegółowoTermodynamika cz. 2. Gaz doskonały. Gaz doskonały... Gaz doskonały... Notes. Notes. Notes. Notes. dr inż. Ireneusz Owczarek
Termodynamika cz. 2 dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Termodynamika cz. 2 Gaz doskonały Definicja makroskopowa (termodynamiczna)
Bardziej szczegółowoWłaściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).
Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków). 1925r. postulat Pauliego: Na jednej orbicie może znajdować się nie więcej
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 3
Wykład 14. 12.2016 Budowa atomu 3 Model atomu według mechaniki kwantowej Równanie Schrödingera dla atomu wodoru i jego rozwiązania Liczby kwantowe n, l, m l : - Kwantowanie energii i liczba kwantowa n
Bardziej szczegółowoWykład 3. Entropia i potencjały termodynamiczne
Wykład 3 Entropia i potencjały termodynamiczne dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki statystycznej
Bardziej szczegółowoEfekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 X. Elementy termodynamiki
Podstawy fizyki sezon 1 X. Elementy termodynamiki Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Temodynamika
Bardziej szczegółowoDRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Bardziej szczegółowoTeoria kinetyczno cząsteczkowa
Teoria kinetyczno cząsteczkowa Założenie Gaz składa się z wielkiej liczby cząstek znajdujących się w ciągłym, chaotycznym ruchu i doznających zderzeń (dwucząstkowych) Cel: Wyprowadzić obserwowane (makroskopowe)
Bardziej szczegółowoTeoria ergodyczności: co to jest? Średniowanie po czasie vs. średniowanie po rozkładach Twierdzenie Poincare o powrocie Twierdzenie ergodyczne
WYKŁAD 23 1 Teoria ergodyczności: co to jest? Średniowanie po czasie vs. średniowanie po rozkładach Twierdzenie Poincare o powrocie Twierdzenie ergodyczne (Birkhoff, Ter Haar) Hipoteza semi-ergodyczna
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Bardziej szczegółowo