Plan. Motywacja fizyczna. Program badań. Akcelerator LHC. Detektor LHCb. Opis wybranych systemów
|
|
- Grażyna Karpińska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Eksperyment LHCb
2 Plan Motywacja fizyczna Program badań Akcelerator LHC Detektor LHCb Opis wybranych systemów
3 Łamanie symetrii CP Parzystość CP jednoczesne wykonanie operacji sprzężenia ładunkowego C i inwersji przestrzennej P, tzn. operacji q q oraz r r. CP przeprowadza cząstkę w jej antycząstkę o przeciwnym pędzie i skrętności niezachowanie parzystości P (1956) oraz parzystości C (1957) w oddziaływaniach słabych Łamanie parzystości kombinowanej CP łamanie symetrii CP w rozpadach długożyciowych mezonów K 0 (1964) Asymetria materia-antymateria wszystkie obserwacje wskazują, że obecny wszechświat składa się głównie z materii materia hipoteza Sacharowa (1967) - jednym z 3 warunków powstania asymetrii materia-antymateria jest łamanie CP antymateria Badanie Badanie łamania łamania CP CP od od lat lat (zjawiska (zjawiska subtelne) subtelne) LHCb: LHCb: duże duże próbki próbki danych, danych, rozszerzenie rozszerzenie obszaru obszaru badań badań
4 Łamanie CP w Modelu Standardowym (MS) Macierz Cabibbo-Kobayashi-Maskawy (CKM) macierz CKM opisuje przejścia pomiędzy trzema rodzinami kwarków poprzez wymianę bozonów pośredniczących d' s' b' V = V V ud cd td V V V us cs ts V V V ub cb tb d s b = Vˆ CKM d s b Macierz Macierz CKM CKM - - unitarna unitarna 3x3 3x kąty kąty rzeczywiste rzeczywiste faza faza - - faza faza (zespolona) (zespolona) - - jedyne jedyne źródło źródło łamania łamania CP CP w Modelu Modelu Standardowym Standardowym w MS elementy macierzy CKM są parametrami trzeba je wyznaczyć doświadczalnie 3 rodziny kwarków nieredukowalna faza łamanie CP Trójkąty unitarności unitarność macierzy CKM trójkąty unitarności interpretacja geometryczna np. kol(1) * kol(3): * * * Vud Vub + Vcd Vcb + Vtd Vtb = 0
5 Wybrane zagadnienia programu badawczego LHCb Precyzyjny pomiar parametrów mieszania B 0 s -B0 s : m, Γ s B s D s π, s D s π, B s s ( ) s J/ψφ, B s J/ψη ( ) Precyzyjny pomiar kąta γ (z uwzględnieniem procesów z diagramami drzewiastymi oraz diagramami pingwinowymi przyczynki od nowej fizyki - odstępstwa od MS) Pomiary kątów mieszania w różnych kanałach w celu ograniczenia błędów na parametry macierzy CKM B s D s K, 0 0, s D s K, B 0 DK* 0, B 0 0 ππ ππ + B s s KK, B 0 0 φk s, s... s, B s φφ,... B 0 0 ρπ, B 0 0 ρρ, Rzadkie rozpady mezonów B 0 oraz B s ze stosunkami 0 K * + -, rozgałęzień rzędu 10-8 B 0 K * µ + µ -, B s µ + -,... s µ + µ -,... Poszukiwanie efektów nowej fizyki w rzadkich ekskluzywnych i inkluzywnych rozpadach B Fizyka mezonów D Fizyka mezonów B c, barionów z kwarkiem b, B 0 0 K*γ, B 0 0 K* K* 0 0 l + l + l - l, -, b sl + + l - l, -, B s µ +... s µ + µ... CP, mieszanie D-D CP, mieszanie D-D
6 Przewidywania LHCb BABAR, BELLE, CDF, D0 (2006) fabryki B +Tevatron β = 21.7 o α = 100 o γ = o LHCb / rok o o o LHCb / rok Zasadnicza poprawa dokładności pomiaru parametrów macierzy CKM CKM
7 Oscylacje mezonów B s W Modelu Standardowym oscylacje B S wynikają z diagramów typu: B b u,c,t W s s s V ts W - V ts słabe przejścia drugiego rzędu u,c,t BRAK BRAK ODDZIAŁYWAŃ ODDZIAŁYWAŃ SŁABYCH SŁABYCH dwa dwa stabilne stabilne mezony mezony B s i s s i B s ODDZIAŁYWANIA ODDZIAŁYWANIA SŁABE SŁABE niezachowanie niezachowanie dziwności dziwności stany stany własne własne masy masy o nieokreślonej nieokreślonej dziwności dziwności (nie (nie są są to to stany stany własne własne CP) CP) mieszanie mieszanie B s -B s (B H, L ) s -B s (B H, B L ) s b B Liczba przypadków Symulacja dla m s = 20 ps -1 LHCb / rok Rekonstrukcja idealna Rekonstrukcja uwzględniająca: - niepewność znakowania B - rozdzielczość w czasie -tło, - akceptancję oscylacje oscylacje mezonów mezonów B s s B s s s s B s B s τ [ps] Parametryzacja m = m m, Γ s H L = Γ H Γ L, x s = m s τ CDF (2006) m s = ( ± 0.10 ± 0.07) ps 1 LHCb / rok ps
8 Nowa fizyka w LHCb Wgląd w fizykę poza Modelem Standardowym Wgląd w fizykę poza Modelem Standardowym Dwa różne pomiary tych samych parametrów macierzy CKM (np. pomiar kąta γ) pomiary parametrów macierzy CKM niezależnie od nowej fizyki procesy procesy opisywane opisywane przez przez diagramy diagramy drzewiaste, drzewiaste, np. np. pomiary zależne od nowej fizyki procesy procesy opisywane opisywane dodatkowo dodatkowo przez przez diagramy diagramy typu typu pingwin, pingwin, np. np. Niezgodność NOWA FIZYKA Badanie rzadkich rozpadów mezonów pięknych niezgodności obserwowanych częstości rozpadów z przewidywaniami MS (np. B 0 K *0 l + l - )
9 Akcelerator LHC LHC LHC (Large (LargeHadron HadronCollider) zlokalizowany zlokalizowany w dawnym dawnym tunelu tunelu LEP-u LEP-u (LHCb (LHCb w miejscu miejscu eksperymentu eksperymentu DELPHI) DELPHI) przyspiesza przyspiesza dwie dwie przeciwbieżne przeciwbieżne wiązki wiązki protonów; protonów; zderzenia zderzenia przy przy s s = TeV TeV przekrój przekrój czynny czynny σ σ bb 500 µb bb = 500 µb przekrój przekrój czynny czynny σ σ hadr 80 mb hadr = 80 mb przecięcie przecięcie wiązek wiązek co co ns ns (40MHz) (40MHz) nominalna nominalna świetlność: świetlność: cm cm -2-2 s s -1-1 punkt punkt pracy pracy LHCb: LHCb: cm cm -2-2 s s -1-1 wybieramy wybieramy przypadki przypadki z z pojedynczym pojedynczym oddziaływaniem oddziaływaniem p-p p-p w zderzeniu zderzeniu wiązek wiązek Skorelowana produkcja par bb produkcja cząstek pięknych zachodzi pod małymi kątami względem osi wiązki para mezonów BB razem do przodu lub do tyłu geometria LHCb CMS b b bb / rok bb / rok LHC tunnel LHCb Mont Blanc Geneva airport ATLAS CERN ALICE
10 Akcelerator Akcelerator gotowy pod koniec 2007
11 Wymagane własności detektora LHCb Dobra rozdzielczość rekonstrukcji wierzchołków -wyznaczenie współrzędnych punktu rozpadu -redukcja tła przykład produkcji B przykład produkcji B Sygnał B Znakowanie B Dobra rozdzielczość rekostrukcji śladów - wyznaczenie torów i pomiar pędów cząstek Identyfikacja cząstek w szerokim zakresie pędów (2-100 GeV/c) -redukcja tła gdy separacja kinematyczna niewystarczająca Szybki i efektywny układ wyzwalania - selekcja interesujących przypadków z dużego tła Szybki system akwizycji danych
12 Współpraca LHCb Detektor eksperymentu LHCb jest budowany przez zespół ponad 600 osób z 14 krajów i około 50 laboratoriów Udział Polski: IFJ PAN, AGH, IPJ (ponad 30 osób) Brazylia Chiny Ukraina Wlk. Brytania Francja Szwajcaria Niemcy Hiszpania Polska Holandia Włochy Rumunia Rosja
13 Spektrometr LHCb Detektor Detektor wierzchołka wierzchołka wierzchołki wierzchołki oddziaływań oddziaływań Magnes Magnes Detektory Detektory śladowe śladowe pęd pęd cząstek cząstek naładowanych naładowanych Kalorymetry Kalorymetry PID: PID: e, e, γ, γ, π 0 0,, hadrony hadrony Akceptancja mrad Pile-up Veto Pile-up Veto Detektor Detektor śladowy śladowy układu układu wyzwalania wyzwalania pęd pęd cząstek cząstek dla dla układu układu wyzwalania wyzwalania Detektory Detektory Czerenkowa Czerenkowa PID: PID: separacja separacja K / / π Detektory mionów Detektory mionów
14 Sensory VELO Geometria VELO zoptymalizowana aby zapewnić rekonstrukcję on-line Geometria VELO zoptymalizowana aby zapewnić rekonstrukcję on-line sensory - 2 płaszczyzny w formie półkoli technologia n + -n promień 42 mm 2048 pasków / sensor 220 tys. kanałów odczytu Producent: Micron Semiconductor (UK) Pomiar w płaszczyźnie φ Pomiar w płaszczyźnie φ Pomiar Pomiar w płaszczyźnie płaszczyźnie R (segmenty (segmenty o o szerokości szerokości 45 ) 45 ) 42 mm 8 mm
15 VELO - produkcja modułów Ukończenie produkcji, testów i instalacji modułów: koniec 2007
16
17 Detektory śladowe (TT, IT, OT) gęstość prod. cząstek: gęstość prod. cm -2 cząstek: s cm -2 s stacje po 4 warstwy 3 stacje po 4 warstwy każda każda liczba kanałów odczytu: liczba kanałów odczytu: 220 tys. 220 tys. dokładność pomiaru dokładność pomiaru punktu na torze: 65 µm punktu na torze: 65 µm Inner Tracker 3 stacje 6 x 5 m 3 stacje 6 x 5 m x 2 warstwy 4 x 2 warstwy (8 warst słomek) (8 warst słomek) średnica słomek: średnica słomek: 5 mm 5 mm liczba kanałów liczba kanałów odczytu: 50 tys. odczytu: 50 tys. dokładność pomiaru punktu na to- dokładność pomiaru punktu na torze: 200 rze: 200 µm µm Outer Tracker Udział Krakowa Udział Krakowa Trigger Tracker 1.4 x 1.2 m 1.4 x 1.2 m x 2 warstwy 2 x 2 warstwy liczba kanałów odczytu: 144 tys. liczba kanałów odczytu: 144 tys. dokładność pomiaru punktu na torze: dokładność pomiaru punktu na torze: 60 µm 60 µm
18 Detektor zewnętrzny OT - udział grupy krakowskiej Konstrukcja detektora zewnętrznego OT opracowanie ultralekkiej technologii konstrukcji paneli (rohacel + kompozyt na bazie tkaniny węglowej) badania technologiczne, budowa prototypu, technologia produkcji masowej produkcja 1000 m 2 paneli projekt mechanicznej konstrukcji nośnej udział w projektowaniu elektroniki odczytu oprogramowanie detektorowe
19 Detektor zewnętrzny OT Ukończono instalację struktury nośnej oraz paneli Rozpoczęto instalację modułów detektora (produkcja ukończona w 2006)
20 OT - produkcja modułów Ukończono produkcję modułów, zainstalowano ok. 1/4
21 Detektory Czerenkowa identyfikacja identyfikacja cząstek cząstek (π, (π, K, K, p) p) w w zakresie zakresie pędów pędów GeV/c GeV/c dwa dwa detektory detektory Czerenkowa Czerenkowa RICH1 RICH1 i i RICH2 RICH2 prędkości prędkości cząstek cząstek bliskie bliskie prędkości prędkości granicznej granicznej w w ośrodku ośrodku promienie promienie Czerenkowa Czerenkowa zbliżają zbliżają się się do do wartości wartości granicznej granicznej identifikacja identifikacja niemożliwa niemożliwa RICH 1 RICH1 RICH1 aerożel aerożel (pianka (pianka krzemiankowa) krzemiankowa) + + C C 4 F 10 4 F 10 n(aerożelu) n(aerożelu) = = GeV GeV - - najwolniejsze najwolniejsze cząstki cząstki n(c n(c 4 F 10 ) = F 10 ) = GeV GeV RICH2 RICH2 czterofluorek czterofluorek węgla węgla CF CF 4 4 n(cf n(cf 4 ) = GeV 4 ) = GeV RICH 2 Typowy przypadek w detektorze RICH1 0 y (cm) x (cm) Detektory Detektory fotonów fotonów Czerenkowa Czerenkowa fotodiody fotodiody hybrydowe, hybrydowe, (RICH1), (RICH1), (RICH2) (RICH2) ogniskowanie ogniskowanie fotoelektronów fotoelektronów piksele piksele - - diody diody krzemowe krzemowe
22 RICH - eliminacja tła Wyniki symulacji rozpadów B pokazujące konieczność identyfikacji mezonów π i K Bez detektorów RICH B s D s K Z detektorami RICH Bez detektorów RICH Z detektorami RICH B s KK
23 RICH1 Ukończony prototyp luster z włókien węglowych (produkcja wkrótce) Zainstalowana osłona magnetyczna
24 RICH2 Przetransportowany pod ziemię pod koniec 2005 Dokładność wykonania luster sferycznych: 50 µm
25 Kalorymetry
26 Stan obecny detektora LHCb Rozpoczęcie zbierania danych: listopad 2007 Komory Komory mionowe mionowe ECAL ECAL HCAL HCAL OT RICH2 OT RICH2 IT IT RICH1 RICH1 Magnes Magnes VELO VELO
27 Układ wyzwalania (tryger) częstotliwość częstotliwość zderzeń zderzeń = MHZ MHZ odczyt: odczyt: ns ns częstość częstość zderzeń zderzeń z z co co najmniej najmniej 1 1 oddziaływaniem oddziaływaniem p-p p-p = MHz MHz z z tego tego przypadki przypadki z z B: B: KHz KHz częstość częstość produkcji produkcji przypadków przypadków z z B B bardzo bardzo duża duża selekcja selekcja układ układ wyzwalania wyzwalania Switch FORCE 10 Switch FORCE 10 Dedykowana elektronika odczytu Dedykowana elektronika odczytu L0 L0 Farma 1800 CPU Farma 1800 CPU HLT HLT
28 Stopnie trygera: L0, HLT duży duży przekrój przekrój czynny czynny na na zderzenia zderzenia nieelasyczne nieelasyczne proton-proton proton-proton redukcja redukcja tła tła od od kwarków kwarków lekkich lekkich redukcja redukcja tła tła od od produkcji produkcji bb bb pomiar pomiar łamania łamania CP CP wymaga wymaga redukcji redukcji danych danych o o 6 6 rzędów rzędów wielkości wielkości L0 L0 (sprzętowy) (sprzętowy) -duże -duże p T :,e, γ, T : µ,e, γ, h --Pile-up Pile-upVeto --synchroniczny synchroniczny z z LHC LHC HLT HLT (programowalny) (programowalny) --dostęp dostęp do do pełnej pełnej informacji informacji z z detektora detektora -wyższy -wyższy stopień stopieńwyzwalania (10 (10 ms) ms) --łatwość łatwośćmodyfikacji (różne (różne strategie) strategie) 40 MHz wszystkie oddziaływania L0 L0 1 MHz pełny odczyt detektora HLT HLT 200 Hz zapis na dyski
29 Computing at CERN today High-throughput computing based on reliable commodity technology More than 1500 dual processor PCs More than 3 Petabyte of data on disk (10%) and tapes (90%) Nowhere near enough!
30 Computing at CERN today CPU servers The new computer room is being populated Disk servers Tape silos and servers
31 Fast ethernet switch Rack (1U dual-processor MB) NAS 1TB Ethernet controlled power distributor
32 CYFRONET s RC All 120 CPUs split into 4 clusters LCG/EGEE - 32 CPUs (Xeon ) EGEE pre-production - 10 CPUs (Xeon ) CrossGrid - 24 CPUs (PIII, Xeon 2.4) EGEE IA64-40 Itanium 1.3 CPU SCSI Disk Array 2.1 TB for LCG/EGEE 1.2 TB for CrossGrid 1 Gb uplink to GEANT network 2nd EGEE Conference, SA1 CE Meeting,
33 Podsumowanie LHCb jest detektorem dedykowanym precyzyjnemu badaniu zjawisk łamania symetrii CP Montaż detektora w końcowej fazie Uruchomienie planowane na listopad 2007 Istotny wkład grupy krakowskiej zarówno w budowę detektora, jak i rozwój oprogramowania służącego do rekonstrukcji oraz analizy danych
34
35 LHCb i fabryki B Eksperyment rodzaj zderzeń energia zderzenia 14 TeV _ przekrój czynny σ bb 500 µb przekrój czynny σ hadr. 80 mb sygnał / tło _ liczba bb / rok dostępne cząstki piekne LHCb proton-proton 1: B u B d B s B c, bariony piękne Fabryki B elektron-pozyton 10 GeV 1 nb 5 nb 1: B u B d LHCb LHCb Fabryki B duży przekrój czynny na produkcję bb, ale znaczne tło od zderzeń nieelastycznych zderzenia hadronowe, dostępne mezony piękne o wyższych masach i wszystkie bariony piękne bezpośrednia rejestracja pierwotnych i wtórnych wierzchołków rozpadu B duża czystość danych, zderzenia e + e - w rezonansie Y(4S), niewielkie tło od kontinuum zderzenia elektron-pozyton, dostępne tylko mezony B u i B d krótka droga lotu mezonów B do momentu rozpadu różne warunki eksperymentalne niezależne pomiary
36 B d 0 π + π B d 0 ρ π α B S 0 D S π V ud V* ub V td V * tb B d 0 DK *0 B S 0 D S K B d 0 D* π,3π γ V cd V* cb β B d 0 J/ψ K S 0
37 A mix N = N bez_mieszania bez_mieszania (t) N (t) + N mieszanie mieszanie (t) (t) = cos( mst) cosh(( Γ /t)/2) S
Niezachowanie CP najnowsze wyniki
Niezachowanie CP najnowsze wyniki Dlaczego łamanie CP jest ważne asymetria barionowa we Wszechświecie Łamanie CP w sektorze mezonów dziwnych Łamanie CP w sektorze mezonów pięknych Asymetria barionowa we
Bardziej szczegółowoCzym materia różni się od antymaterii - najnowsze wyniki z eksperymentu LHCb
Czym materia różni się od antymaterii - najnowsze wyniki z eksperymentu LHCb M. Witek 730 members 15 countries 54 institutes CERN LHC Large Hadron Collider LHCb CMS Atlas Alice Plan Motywacja badań Detektor
Bardziej szczegółowoWyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe Uniwersytet Warszawski - Wydział Fizyki opiekun: dr Artur Kalinowski 1 Plan prezentacji Eksperyment CMS Układ wyzwalania Metoda
Bardziej szczegółowoFizyka B pośrednie poszukiwanie Nowej Fizyki
Eksperyment LHCb - pierwsze lata zbierania danych i Nowa Fizyka Marek Szczekowski Instytut Problemów Jądrowych Warszawa 18 kwietnia 2008 1 Fizyka B w Modelu Standardowym Powiązana z sektorem zapachów i
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman
Jak działają detektory Julia Hoffman wielki Hadronowy zderzacz Wiązka to pociąg ok. 2800 wagonów - paczek protonowych Każdy wagon wiezie ok.100 mln protonów Energia chemiczna: 80 kg TNT lub 16 kg czekolady
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 9: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoPoszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS
Poszukiwania bozonu Higgsa w rozpadzie na dwa leptony τ w eksperymencie CMS Artur Kalinowski Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Warszawa, 7 grudnia 2012 DETEKTOR CMS DETEKTOR CMS Masa całkowita : 14
Bardziej szczegółowoCompact Muon Solenoid
Compact Muon Solenoid (po co i jak) Piotr Traczyk CERN Compact ATLAS CMS 2 Muon Detektor CMS był projektowany pod kątem optymalnej detekcji mionów Miony stanowią stosunkowo czysty sygnał Pojawiają się
Bardziej szczegółowoJak to działa: poszukiwanie bozonu Higgsa w eksperymencie CMS. Tomasz Früboes
Plan wystąpienia: 1.Wprowadzenie 2.Jak szukamy Higgsa na przykładzie kanału H ZZ 4l? 3.Poszukiwanie bozonu Higgsa w kanale ττ μτjet 4.Właściwości nowej cząstki Częste skróty: LHC Large Hadron Collider
Bardziej szczegółowoMarek Kowalski
Jak zbudować eksperyment ALICE? (A Large Ion Collider Experiment) Jeszcze raz diagram fazowy Interesuje nas ten obszar Trzeba rozpędzić dwa ciężkie jądra (Pb) i zderzyć je ze sobą Zderzenie powinno być
Bardziej szczegółowo1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7.
Weronika Biela 1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7. Obliczenie przekroju czynnego 8. Porównanie
Bardziej szczegółowoObserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV
Obserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV Eksperyment CMS, CERN 4 lipca 2012 Streszczenie Na wspólnym seminarium w CERN i na konferencji ICHEP 2012 [1] odbywającej się w Melbourne, naukowcy pracujący przy
Bardziej szczegółowoFizyka do przodu w zderzeniach proton-proton
Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton Leszek Adamczyk (KOiDC WFiIS AGH) Seminarium WFiIS March 9, 2018 Fizyka do przodu w oddziaływaniach proton-proton Fizyka do przodu: procesy dla których obszar
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 8: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoAUTOREFERAT. Agnieszka Obłąkowska-Mucha. Spis treści
Załącznik II AUTOREFERAT Agnieszka Obłąkowska-Mucha Spis treści I. Dane osobowe...2 II. Wskazanie osiągnięcia naukowego stanowiącego podstawę postepowania habilitacyjnego...2 III. Omówienie celu naukowego
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 1 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 2.12. 2009 Współczesne eksperymenty-wprowadzenie Detektory Akceleratory Zderzacze LHC Mapa drogowa Tevatron-
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 8 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW 25.11.2011 Współczesne eksperymenty Wprowadzenie Akceleratory Zderzacze Detektory LHC Mapa drogowa Współczesne
Bardziej szczegółowoLHC: program fizyczny
LHC: program fizyczny Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 2 Program fizyczny LHC Model Standardowy i Cząstka Higgsa Poza Model Standardowy:
Bardziej szczegółowoEksperyment ALICE i plazma kwarkowo-gluonowa
Eksperyment ALICE i plazma kwarkowo-gluonowa CERN i LHC Jezioro Genewskie Lotnisko w Genewie tunel LHC (długość 27 km, ok.100m pod powierzchnią ziemi) CERN/Meyrin Gdzie to jest? ok. 100m Tu!!! LHC w schematycznym
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Tadeusz Lesiak
Fizyka cząstek elementarnych Tadeusz Lesiak 1 WYKŁAD IX Oddziaływania słabe T.Lesiak Fizyka cząstek elementarnych 2 Rola oddziaływań słabych w przyrodzie Oddziaływania słabe są odpowiedzialne (m.in.) za:
Bardziej szczegółowor. akad. 2008/2009 V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC
V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC 1 V.1 WYNIKI LEP 2 e + e - Z 0 Calkowity przekroj czynny 3 4 r. akad. 2008/2009 s Q N 3 4 s M s N Q I M 12 s ) M (s s s 2 f C 2 Z C f f
Bardziej szczegółowoEksperyment CMS w oczekiwaniu na wiązki: plany poszukiwania Nowej Fizyki. Część 1
Eksperyment CMS w oczekiwaniu na wiązki: plany poszukiwania Nowej Fizyki Część 1 Piotr Traczyk Warszawa, Plan Akcelerator LHC Detektor CMS Nowa fizyka w CMS organizacja pracy Wybrane analizy - szczegóły
Bardziej szczegółowoNa tropach czastki Higgsa
Na tropach czastki Higgsa Wykład inauguracyjny 2004/2005 A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Na tropach czastki Higgsa Wykład inauguracyjny 2004/2005
Bardziej szczegółowoZespół Zakładów Fizyki Jądrowej
gluons Zespół Zakładów Fizyki Jądrowej Zakład Fizyki Hadronów Zakład Doświadczalnej Fizyki Cząstek i jej Zastosowań Zakład Teorii Układów Jądrowych QCD Zakład Fizyki Hadronów Badanie struktury hadronów,
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne i ich oddziaływania III
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania
Bardziej szczegółowoJak znaleźć igłę w stogu siana
Jak znaleźć igłę w stogu siana Rola obliczeń komputerowych w eksperymentach fizyki wysokich energii Krzysztof Korcyl na bazie wykładu Piotra Golonki CERN EN/ICE-SCD Użytkowanie i kopiowanie dozwolone na
Bardziej szczegółowoPierwsze dwa lata LHC
Pierwsze dwa lata LHC Barbara Wosiek Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego, Polskiej Akademii Nauk Radzikowskiego 152, 31-342 Kraków barbara.wosiek@ifj.edu.pl 2011-10-21 B. Wosiek, Sem.
Bardziej szczegółowoPoszukiwany: bozon Higgsa
Poszukiwany: bozon Higgsa Higgs widoczny w świetle kolajdera liniowego Fizyka Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych: TESLA & ZEUS Poszukiwane: czastki sypersymetryczne (SUSY) Fizyka Czastek i Oddziaływań
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 6: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład 6: 27 marca 2013 p.1/43
Bardziej szczegółowoLHC i po co nam On. Piotr Traczyk CERN
LHC i po co nam On Piotr Traczyk CERN LHC: po co nam On Piotr Traczyk CERN Detektory przy LHC Planowane są 4(+2) eksperymenty na LHC ATLAS ALICE CMS LHCb 5 Program fizyczny LHC 6 Program fizyczny LHC
Bardziej szczegółowoPolacy i Polska w technologiach detektorów w CERN-ie. L. Zwalinski CERN EP/DT December 16 th 2016
Polacy i Polska w technologiach detektorów w CERN-ie L. Zwalinski CERN EP/DT December 16 th 2016 1 Eksperymenty LHC technologie detektorów LHCb ATLAS CMS ALICE * Neutrino platform * CLIC Polskie zespoły
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wszechświat czastek elementarnych Wykład 7: Współczesne eksperymenty prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wszechświat czastek elementarnych Wykład
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman
Jak działają detektory Julia Hoffman wielki Hadronowy zderzacz Wiązka to pociąg ok. 2800 wagonów - paczek protonowych Każdy wagon wiezie ok.100 mln protonów Energia chemiczna: 80 kg TNT lub 16 kg czekolady
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa oraz SUSY
Bozon Higgsa oraz SUSY Bozon Higgsa Poszukiwania bozonu Higgsa w LEP i Tevatronie - otrzymane ograniczenia na masę H Plany poszukiwań w LHC Supersymetria (SUSY) Zagadkowe wyniki CDF Masy cząstek cząstki
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych
Fizyka cząstek elementarnych i oddziaływań podstawowych Wykład 1 Wstęp Jerzy Kraśkiewicz Krótka historia Odkrycie promieniotwórczości 1895 Roentgen odkrycie promieni X 1896 Becquerel promieniotwórczość
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XVIII: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia nieelastyczne Zderzenia elastyczne - czastki
Bardziej szczegółowoSystem wyzwalania i filtracji w eksperymencie ATLAS na LHC
System wyzwalania i filtracji w eksperymencie ATLAS na LHC Tomasz Bołd, AGH Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek 1 Plan Przedstawienie problemu Historia Podstawowe
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoJak znaleźć igłę w stogu siana
Jak znaleźć igłę w stogu siana Rola obliczeń komputerowych w eksperymentach fizyki wysokich energii Piotr Golonka CERN EN/ICE-SCD Plan Co jest igłą a co stogiem siana... między teorią a doświadczeniem
Bardziej szczegółowor. akad. 2011/2011 VI. Fizyka zapachu, Macierz CKM, Łamanie CP
VI. Fizyka zapachu, Macierz CKM, Łamanie CP 1 Parametryzacja Wolfensteina macierzy CKM I Łamanie CP 2 3 4 Trójkąt unitarności 5 6 7 Najlepiej wyznaczone z inkluzywnych rozpadów semileptonowych b: CLEO
Bardziej szczegółowoBozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy?
Bozon Higgsa prawda czy kolejny fakt prasowy? Sławomir Stachniewicz, IF PK 1. Standardowy model cząstek elementarnych Model Standardowy to obecnie obowiązująca teoria cząstek elementarnych, które są składnikami
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe
Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe Spotkanie 3 Porównanie modeli rozpraszania do pomiarów na Wielkim Zderzaczu Hadronów LHC i przyszłość fizyki cząstek Rafał Staszewski Maciej Trzebiński
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
Bardziej szczegółowoMarcin Kucharczyk Zakład XVII
Strumienie ciężkich kwarków przy energiach LHC: Model Standardowy i modele egzotyczne Marcin Kucharczyk Zakład XVII 27.06.2013 Plan Motywacja fizyczna Eksperyment LHCb Pomiar przekroju czynnego na produkcję
Bardziej szczegółowoCząstki i siły. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Cząstki i siły tworzące nasz wszechświat Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan Wstęp Klasyfikacja cząstek elementarnych Model Standardowy 2 Wstęp 3 Jednostki, konwencje Prędkość światła c ~ 3 x 10 8 m/s Stała
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Bardziej szczegółowoFizyka na LHC - Higgs
Fizyka na LHC - Higgs XI Program fizyczny LHC. Brakujący element. Pole Higgsa. Poszukiwanie Higgsa na LEP. Produkcja Higgsa na LHC. ATLAS. Wyniki doświadczalne Teraz na LHC 1 FIZYKA NA LHC Unifikacja oddziaływań
Bardziej szczegółowoJak działają detektory. Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych
Jak działają detektory Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych LHC# Wiązka to pociąg ok. 2800 paczek protonowych Każda paczka składa się. z ok. 100 mln protonów 160km/h
Bardziej szczegółowoMotywacja do dokładnego wyznaczania elementów macierzy Cabbibo-Kobayashi-Maskawy ( )
Lucja Sławianowska 7 grudnia 2001 Motywacja do dokładnego wyznaczania elementów macierzy Cabbibo-Kobayashi-Maskawy ( ) macierz opisuje łamanie CP i niezachowanie zapachu w Modelu Standardowym jest to jedyne
Bardziej szczegółowoTomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków
Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Tomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków Labs Prowadzący Tomasz Szumlak, D11, p. 111 Konsultacje Do uzgodnienia??? szumlak@agh.edu.pl Opis przedmiotu
Bardziej szczegółowoSkad się bierze masa Festiwal Nauki, Wydział Fizyki U.W. 25 września 2005 A.F.Żarnecki p.1/39
Skad się bierze masa Festiwal Nauki Wydział Fizyki U.W. 25 września 2005 dr hab. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Skad się bierze masa Festiwal Nauki,
Bardziej szczegółowoOddziaływania podstawowe
Oddziaływania podstawowe grawitacyjne silne elektromagnetyczne słabe 1 Uwięzienie kwarków (quark confinement). Przykład działania mechanizmu uwięzienia: Próba oderwania kwarka d od neutronu (trzy kwarki
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoPromieniowanie kosmiczne składa się głównie z protonów, z niewielką. domieszką cięższych jąder. Przechodząc przez atmosferę cząstki
Odkrycie hiperjąder Hiperjądra to struktury jądrowe w skład których, poza protonami I neutronami, wchodzą hiperony. Odkrycie hiperjąder miało miejsce w 1952 roku, 60 lat temu, w Warszawie. Wówczas nie
Bardziej szczegółowoPo co nam CERN? Po co nam LHC? Piotr Traczyk
Po co nam CERN? Po co nam LHC? Piotr Traczyk Sympozjum IPJ Plan 1)Wstęp Po co nam LHC? 2)Eksperymenty w CERNie w których bierzemy udział COMPASS LHCb ALICE CMS 3)Podsumowanie 2 Po co nam LHC? Po co kopać
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe Niezachowanie parzystości w oddz. słabych Sprzężenie ładunkowe C Symetria CP Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoFizyka hadronowa. Fizyka układów złożonych oddziałujących silnie! (w których nie działa rachunek zaburzeń)
Fizyka układów złożonych oddziałujących silnie! (w których nie działa rachunek zaburzeń) Fizyka hadronowa Podstawowe pytania: Mechanizm generacji masy i uwięzienia związany z naturą oddziaływań silnych
Bardziej szczegółowoBardzo rzadki rozpad został zaobserwowany przez CMS
Bardzo rzadki rozpad został zaobserwowany przez CMS Zespół badawczy CMS, CERN 19 lipca 2013 roku CMS zaobserwował ważny rzadki rozpad przewidziany przez Model Standardowy fizyki cząstek. Obserwacja rozpadu
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Spin Parzystość Spin izotopowy Multiplety hadronowe Niezachowanie parzystości w oddz. słabych Sprzężenie ładunkowe C Symetria CP Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoCząstki elementarne wprowadzenie. Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski
Cząstki elementarne wprowadzenie Krzysztof Turzyński Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Historia badania struktury materii XVII w.: ruch gwiazd i planet, zasady dynamiki, teoria grawitacji, masa jako
Bardziej szczegółowoSymetrie. D. Kiełczewska, wykład9
Symetrie Symetrie a prawa zachowania Zachowanie momentu pędu (niezachowanie spinu) Parzystość, sprzężenie ładunkowe Symetria CP Skrętność (eksperyment Goldhabera) Zależność spinowa oddziaływań słabych
Bardziej szczegółowoCzego już dowiedzieliśmy się dzięki Wielkiemu Zderzaczowi Hadronów LHC
Czego już dowiedzieliśmy się dzięki Wielkiemu Zderzaczowi Hadronów LHC Jan Królikowski Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego i Współpraca Compact Muon Solenoid (CMS) przy LHC 1 20 krajów członkowskich
Bardziej szczegółowoOddziaływania słabe i elektrosłabe
Oddziaływania słabe i elektrosłabe IX ODDZIAŁYWANIA SŁABE Kiedy są widoczne. Jak bardzo są słabe. Teoria Fermiego Ciężkie bozony pośredniczące. Łamanie parzystości P. ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Słabe a
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowoIV.4.4 Ruch w polach elektrycznym i magnetycznym. Siła Lorentza. Spektrometry magnetyczne
r. akad. 005/ 006 IV.4.4 Ruch w polach elektrycznym i magnetycznym. Siła Lorentza. Spektrometry magnetyczne Jan Królikowski Fizyka IBC 1 r. akad. 005/ 006 Pole elektryczne i magnetyczne Pole elektryczne
Bardziej szczegółowoAkceleratory Cząstek
M. Trzebiński Akceleratory cząstek 1/30 Akceleratory Cząstek Maciej Trzebiński Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauki Praktyki studenckie na LHC IFJ PAN, 23 sierpnia 2016 Obserwacje w makroświecie
Bardziej szczegółowoStruktura porotonu cd.
Struktura porotonu cd. Funkcje struktury Łamanie skalowania QCD Spinowa struktura protonu Ewa Rondio, 2 kwietnia 2007 wykład 7 informacja Termin egzaminu 21 czerwca, godz.9.00 Wiemy już jak wygląda nukleon???
Bardziej szczegółowoWszechświat czastek elementarnych
Wykład 2: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2: Detekcja Czastek 27 lutego 2008 p.1/36 Wprowadzenie Istota obserwacji w świecie czastek
Bardziej szczegółowoFizyka hadronowa. Fizyka układów złożonych oddziałujących silnie! (dla których nie działa rachunek zaburzeń)
Fizyka układów złożonych oddziałujących silnie! (dla których nie działa rachunek zaburzeń) Fizyka hadronowa Podstawowe pytania: Mechanizm generacji masy i uwięzienia związany z naturą oddziaływań silnych
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
Wykład III Metody doświadczalne fizyki cząstek elementarnych I Źródła cząstek elementarnych Elektrony, protony i neutrony tworzą otaczającą nas materię. Aby eksperymentować z elektronami wystarczy zjonizować
Bardziej szczegółowoBardzo rzadki rozpad został zaobserwowany przez CMS
Bardzo rzadki rozpad został zaobserwowany przez CMS Zespół badawczy CMS, CERN 19 lipca 2013 roku CMS zaobserwował ważny rzadki rozpad przewidziany przez Model Standardowy fizyki cząstek. Obserwacja rozpadu
Bardziej szczegółowoŁamanie symetrii względem odwrócenia czasu cz. I
FOTON 126, Jesień 214 9 Łamanie symetrii względem odwrócenia czasu cz. I Oscylacje mezonów dziwnych Paweł Moskal Instytut Fizyki UJ Symetria względem odwrócenia w czasie Czasu raczej cofnąć się nie da.
Bardziej szczegółowoFizyka Fizyka eksperymentalna cząstek cząstek (hadronów w i i leptonów) Eksperymentalne badanie badanie koherencji koherencji kwantowej
ZAKŁAD AD FIZYKI JĄDROWEJ Paweł Moskal, p. 344, p.moskal@fz-juelich.de Współczesna eksperymentalna fizyka fizyka jądrowaj jądrowa poszukiwanie jąder jąder mezonowych Fizyka Fizyka eksperymentalna cząstek
Bardziej szczegółowoVI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki
r. akad. 005/ 006 VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki 1. Fale materii. Rozpraszanie cząstek wysokich energii mikroskopią na bardzo małych odległościach.. Akceleratory elektronów i protonów.
Bardziej szczegółowoTitle. Tajemnice neutrin. Justyna Łagoda. obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań
Title Tajemnice neutrin Justyna Łagoda obecny stan wiedzy o neutrinach eksperymenty neutrinowe dalszy kierunek badań Cząstki i oddziaływania 3 generacje cząstek 2/3-1/3 u d c s t b kwarki -1 0 e νe µ νµ
Bardziej szczegółowoLEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania. w niskich i wysokich energiach. Zbigniew Wąs
LEPTON TAU : jako taki, oraz zastosowania w niskich i wysokich energiach Zbigniew Wąs Podziękowania: A. Kaczmarska, E. Richter-Wąs (Atlas); A. Bożek (Belle); T. Przedziński, P. Golonka (IT); R. Decker,
Bardziej szczegółowoDetektory. Kalorymetry : Liczniki Czerenkowa Układy detektorów Przykłady wielkich współczesnych detektorów Wybrane eksperymenty ostatnich lat
Detektory Kalorymetry : rozwój kaskady kalorymetr elektromagnetyczny kalorymetr hadronowy budowa kalorymetru Liczniki Czerenkowa Układy detektorów Przykłady wielkich współczesnych detektorów Wybrane eksperymenty
Bardziej szczegółowoMaria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Oddziaływania słabe 4.IV.2012
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 8sem.letni.2011-12 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Oddziaływania słabe Cztery podstawowe siły Oddziaływanie grawitacyjne Działa między wszystkimi cząstkami, jest
Bardziej szczegółowoCERN - pierwsze globalne laboratorium. Magdalena Kowalska CERN, PH-Dept.
CERN - pierwsze globalne laboratorium Magdalena Kowalska CERN, PH-Dept. Menu Co to jest właściwie CERN? Kilku CERN-owskich Noblistów Co badamy? Obecne przyspieszacze Przykłady eksperymentów: cząstki elementarne
Bardziej szczegółowoElementy fizyki czastek elementarnych
Źródła czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład II Naturalne źródła czastek Źródła promieniotwórcze Promieniowanie kosmiczne Akceleratory czastek Akceleratory elektrostatyczne, liniowe i kołowe
Bardziej szczegółowoPrzyszłość polskiej fizyki neutrin
Przyszłość polskiej fizyki neutrin Agnieszka Zalewska Instytut Fizyki Jądrowej PAN im. H.Niewodniczańskiego W imieniu Polskiej Grupy Neutrinowej (Katowice, Kraków, Warszawa, Wrocław) (D.Kiełczewska, J.Kisiel,
Bardziej szczegółowoWykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp
Wykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp M. Barej 1 K. Wójcik 2 1 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie 2 Uniwersytet Śląski w Katowicach 16 września 2016 M. Barej,
Bardziej szczegółowoczastki elementarne Czastki elementarne
czastki elementarne "zwykła" materia, w warunkach które znamy na Ziemi, które panuja w ekstremalnych warunkach na Słońcu: protony, neutrony, elektrony. mówiliśmy również o neutrinach - czastki, które nie
Bardziej szczegółowoKorekcja energii dżetów w eksperymencie CMS
Maciej Misiura Wydział Fizyki UW opiekun: dr Artur Kalinowski Wstęp O czym seminarium? Zmierzyliśmy energię dżetu w CMS. Jak ona ma się do energii na poziomie hadronowym? Dlaczego taki temat? Zagadnienie
Bardziej szczegółowoCzy neutrina mogą nam coś powiedzieć na temat asymetrii między materią i antymaterią we Wszechświecie?
Czy neutrina mogą nam coś powiedzieć na temat asymetrii między materią i antymaterią we Wszechświecie? Tomasz Wąchała Zakład Neutrin i Ciemnej Materii (NZ16) Seminarium IFJ PAN, Kraków, 05.12.2013 Plan
Bardziej szczegółowoWstęp do Modelu Standardowego
Wstęp do Modelu Standardowego Dynamika oddziaływań cząstek Elektrodynamika kwantowa (QED) Chromodynamika kwantowa (QCD) Oddziaływania słabe Tomasz Szumlak AGH-UST Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej
Bardziej szczegółowoPoszukiwania mezonu B s w eksperymencie CMS
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Piotr Kuszaj Nr albumu: 277903 Poszukiwania mezonu B s w eksperymencie CMS Praca licencjacka na kierunku Fizyka Praca wykonana pod kierunkiem dr. Marcina Koneckiego
Bardziej szczegółowoŁamanie symetrii względem odwrócenia czasu cz. II
4 FOTON 128, Wiosna 215 Łamanie symetrii względem odwrócenia czasu cz. II Paweł Moskal Instytut Fizyki UJ Rozpady mezonów kwantowo splątanych Przemiany mezonów dziwnych przypomnienie Badanie symetrii odwrócenia
Bardziej szczegółowoOddziaływania. Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana. Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED)
Oddziaływania Zachowanie liczby leptonowej i barionowej Diagramy Feynmana Elementy kwantowej elektrodynamiki (QED) Teoria Yukawy Zasięg oddziaływań i propagator bozonowy Równanie Diraca Antycząstki; momenty
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 8. Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW. Oddziaływania słabe
Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 8 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Oddziaływania słabe Cztery podstawowe siłyprzypomnienie Oddziaływanie grawitacyjne Działa między wszystkimi cząstkami, jest
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki cząstek elementarnych
Wstęp do fizyki cząstek elementarnych Ewa Rondio cząstki elementarne krótka historia pierwsze cząstki próby klasyfikacji troche o liczbach kwantowych kolor uwięzienie kwarków obecny stan wiedzy oddziaływania
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoObserwacja kandydata na bozon Higgsa przez eksperymenty ATLAS i CMS
Obserwacja kandydata na bozon Higgsa przez eksperymenty ATLAS i CMS Artur Kalinowski Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski Warszawa, 18 października 2012 Lagranżjan MS spisany przez T.D. Gutierrez'a na
Bardziej szczegółowoPomiar rozpadów Dalitz Hiperonów za pomocą spektrometrów HADES oraz PANDA. Jacek Biernat
Pomiar rozpadów Dalitz Hiperonów za pomocą spektrometrów HADES oraz PANDA Jacek Biernat Plan wystąpienia Motywacje pomiaru Aparatura Analiza danych z symulacji dla spektrometru PANDA Porównanie z symulacjami
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych. Fizyka cząstek elementarnych
r. akad. 2012/2013 Wykład XI-XII Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Fizyka cząstek elementarnych Zakład Biofizyki 1 Cząstki elementarne po odkryciu jądra atomowego, protonu i neutronu liczba
Bardziej szczegółowoBoska cząstka odkryta?
FOTON 118, Jesień 2012 27 Boska cząstka odkryta? Krzysztof Fiałkowski Instytut Fizyki UJ 4 lipca 2012 roku w wielkiej sali seminaryjnej CERNu w Genewie odbyło się nadzwyczajne seminarium. Organizatorzy
Bardziej szczegółowoWitamy w CERN. 2014-02-24 Marek Kowalski
Witamy w CERN Co to jest CERN? CERN European Organization for Nuclear Research oryg. fr Conseil Europeén pour la Recherche Nucléaire Słowo nuclear (Jadrowy) czysto historyczne. W czasie, gdy zakładano
Bardziej szczegółowoW jaki sposób dokonujemy odkryć w fizyce cząstek elementarnych? Maciej Trzebiński
W jaki sposób dokonujemy odkryć w fizyce cząstek elementarnych? Maciej Trzebiński Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Gimli Glider Boeing 767-233 lot: Air Canada
Bardziej szczegółowo